Диагностика свойств жидкости на границах раздела гетерогенных сред тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.01, кандидат физико-математических наук Лескова, Светлана Сергеевна

• Лескова, Светлана Сергеевна
• кандидат физико-математических наук
• 2006

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Лескова, Светлана Сергеевна

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА 1. МАТЕМАТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ И МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ ПОВЕРХНОСТНЫХ СВОЙСТВ ЖИДКОСТЕЙ.

1.1 Обзор моделей оценки физических свойств жидкостей.

1.2. Анализ и обзор технических решений устройств по измерению поверхностного натяжения жидкостей и краевого угла.

1.3. Обзор устройств по измерению напряжения начального сдвига.

1.4. Устройства по измерению вязкости и статического давления в потоке жидкости.

1.4.1. Устройства по измерению вязкости.

1.4.2. Устройства по измерению статического давления в потоке жидкости.

ГЛАВА 2. МОДЕЛИ ОЦЕНКИ ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ И ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ.

2.1. Оценка коэффициента поверхностного натяжения и высоты капиллярного поднятия.

2.2. Изучение зависимости вязкости от параметров Ван-дер-Ваальса.

ГЛАВА 3. МЕТОДЫ И ПРИБОРЫ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ, НАПРЯЖЕНИЯ СДВИГА И ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ.

3.1. Исследование напряжения начального сдвига.

3.1.1. Исследование напряжения начального сдвига на плоскости, связанное с началом движения пластины в жидкости.

3.1.2. Исследование напряжения начального сдвига в капилляре.

3.1.3. Анализ результатов и их обсуждение.

3.1.4. Ошибки измерения.

3.2. Экспериментальные методики исследования поверхностного натяжения жидкости.

3.2.1. Экспериментальное исследование гистерезиса смачивания с помощью плоского капилляра.

3.2.2. Исследование гистерезиса смачивания с помощью цилиндрического капилляра.

3.2.3. Оценка коэффициента поверхностного натяжения жидкостей по величине деформации формы мениска в капилляре.

3.2.4. Описание результатов и их обсуждение.

3.2.5. Погрешность измерения.

3.3. Вискозиметр Гесса и его использование для измерения вязкости жидкости.

3.3.1. Установка для измерения вязкости жидкости. Методика и результаты эксперимента.

3.3.2. Анализ ошибок измерения.

ГЛАВА 4. ИЗМЕРЕНИЕ СТАТИЧЕСКОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ ДАВЛЕНИЯ В ПОТОКЕ ЖИДКОСТИ.

4.1. Оценка геометрии конструкции датчика статического давления с использованием коэффициента поверхностного натяжения жидкостей.

4.2. Методика и результаты эксперимента

4.3. Погрешности измерений.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Диагностика свойств жидкости на границах раздела гетерогенных сред»

А ктуальность:

Знание поверхностных свойств жидкостей необходимо во многих отраслях промышленности: в химической технологии, в нефтедобывающей и перерабатывающей промышленности, в хроматографии и фармакологии при приготовлении различных лекарств.

Долгое время считалось, что в ньютоновской жидкости отсутствует напряжение начального сдвига. Только в последнее время появились работы, в которых упоминалось о существовании напряжения начального сдвига у всех жидкостей, включая ньютоновские [1-6].

Наличие начального напряжения сдвига и прилипание жидкости к твердым стенкам существенно отличают реальную жидкость от идеальной. Некоторые жидкости, особенно важные в практическом отношении, например вода, глицерин и масло, во многих случаях можно считать ньютоновскими жидкостями. Начальное напряжение сдвига в них в общем и целом остается малым и сказывается лишь на начальном этапе движения жидкости.

В соответствиии с представлениями Ребиндера [7], все жидкости по форме зависимости их вязкости от напряжения сдвига могут быть разделены на истинно вязкие и структурированные. Для истинно вязких или ньютоновских жидкостей характерно постоянство вязкости при всех значениях напряжений. У структурированных, неньютоновских жидкостей, имеются две области напряжений с постоянными значениями вязкости. В одной из них, где структура практически не разрушена, вязкость имеет наибольшее значение; в другой, где структура разрушена полностью, вязкость имеет наименьшее значение. В промежуточной области вязкость плавно меняется от максимальной до минимальной величины. Вода долгое время относилась к ньютоновским жидкостям. Только в результате использования фильтрационных вискозиметров с малым размером капилляров было обнаружено неподчинение воды закону Ньютона при малых значениях напряжения сдвига [8].

В настоящей работе рассматриваются реальные жидкости, и проводится исследование начальных напряжений сдвига, коэффициента поверхностного натяжения и вязкого трения для различных жидкостей. Данные исследования актуальны в различных областях науки, особенно при изучении поверхностных свойств мембран клеток, соприкасающихся с кровью, лимфой; при исследовании пористых структур, а также при изучении свойств структурированных жидкостей на основе нефти.

Диссертация посвящена разработке методов экспериментального исследования поверхностных свойств жидкости, в частности поверхностного натяжения, напряжения начального сдвига, вязкости и построению соответствующих математических моделей.

Цель работы.

Основной целью работы являлось разработка экспериментальных методик для изучения свойств жидкости на границах раздела. Для достижения этой цели требовалось разработать экспериментальные установки для определения напряжения начального сдвига, коэффициента поверхностного натяжения, вязкости и исследовать с их помощью некоторые специфические жидкости, такие как кровь, масло рапс, трансформаторное масло, анилин. При этом ставились следующие задачи:

1. Разработка методов измерения напряжения начального сдвига и изготовление соответствующего экспериментального стенда.

2. Разработка методов измерения поверхностного натяжения и изготовление соответствующих экспериментальных установок.

3. Усовершенствование метода измерения вязкости крови с использованием вискозиметра Гесса.

4. Теоретическая оценка поверхностных свойств жидкости.

5. Экспериментальная оценка размера щели в датчике статического давления, на основе измерения капиллярного смачивания.

Практическая значимость

1. Разработан новый метод и изготовлен экспериментальный стенд, позволяющий измерить начальное напряжение сдвига жидкости.

2. Разработана методика и изготовлена экспериментальная установка для измерения поверхностного натяжения жидкостей на границе раздела гетерогенных сред.

3. Предложена усовершенствованная методика измерения относительной вязкости крови с помощью вискозиметра Гесса.

4. Изготовлен и апробирован датчик статического давления в потоках неизвестной направленности.

Научная новизна работы

1. Впервые прямыми измерениями получены численные значения касательного напряжения сдвига у воды, спирта, глицерина.

2. Уточнена формула Лапласа для высоты капиллярного поднятия жидкости с учетом силы трения.

3. Предложена модель для теоретической оценки величины коэффициента поверхностного натяжения жидкости.

4. Впервые выявлено влияние трения жидкой пленки на измеренные значения относительной вязкости в двухтрубчатых вискозиметрах.

Основные положения, представляемые к защите

1. Новый метод измерения касательного напряжения сдвига.

2. Новый метод измерения поверхностного натяжения жидкостей.

3. Усовершенствованный метод измерения относительной вязкости крови с использованием вискозиметра Гесса.

Экспериментальный стенд, включающий установки по измерению поверхностного натяжения и напряжения начального сдвига. Теоретическая оценка величины поверхностного натяжения, описанного потенциалом Леннарда-Джонса с учетом парного взаимодействия молекул.

1. МАТЕМАТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ И МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ ПОВЕРХНОСТНЫХ СВОЙСТВ ЖИДКОСТЕЙ

Заключение диссертации по теме «Приборы и методы экспериментальной физики», Лескова, Светлана Сергеевна

ВЫВОД

При проведении экспериментов по определению вязкости жидкости использовался вискозиметр Гесса, но с учетом трения жидкой пленки исследуемых жидкостей. Были созданы одинаковые условия течения жидкостей в капиллярах. Полученные данные, приведенные в таблице 3.14, свидетельствуют о том, что наличие одинаковых менисков изменяет величину вязкости исследуемой жидкости.

3.3.2. Анализ ошибок измерения

Определение вязкости производилось с помощью вискозиметра Гесса. Систематическая ошибка по определению пройденного пути жидкостью составила ±0,5мм. Анализируя полученные данные по определению вязкости, (таблица 3.14), можно отметить, что относительная случайная ошибка не превышала 12%. Полная погрешность измерения составляла 12,6%.

При проведении экспериментов психрометром, с точностью ± 0,1°С фиксировалась температура и влажность воздуха.

ГЛАВА 4. ИЗМЕРЕНИЕ СТАТИЧЕСКОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ ДАВЛЕНИЯ В ПОТОКЕ ЖИДКОСТИ

4.1. Оценка геометрии конструкции датчика статического давления с использованием коэффициента поверхностного натяжения жидкостей

В экспериментах по переносу тепла и массы в зернистых средах одной из важных задач является определение доли поверхности зерна недоступной для тепломассопереноса. Эти места недоступные для тепломассопереноса образуются вблизи точек контакта элементов зернистого слоя. Чем больше площадь непродуваемой части зерен, тем менее эффективно работают аппараты тепломассообмена с использованием зернистых слоев.

С другой стороны не менее актуальной задачей является измерение статической составляющей давления в зернистом слое. Если для потоков в трубах и каналах направление потока можно предсказать заранее, то измерение статической составляющей давления произвести достаточно просто. При этом достаточно измерить давление трубкой Прандтля при разных положениях относительно потока. К сожалению, для зернистых сред направление потока заранее неизвестно. Поэтому вращением трубки Прандтля невозможно отделить статическую составляющую давления от динамической. Поэтому является весьма заманчивым использование застойных зон, образующихся в местах контакта зернистого слоя, для измерения статической составляющей давления. Для этого трубка Прандтля выполняется в виде элементов зернистого слоя, сквозь которые пропущена тонкая полая игла. Эксперименты показали, что такая видоизмененная трубка Прандтля позволяет измерять статическую составляющую давления, вплоть до чисел Рейнольдса в несколько тысяч.

Так как непротекание жидкости в местах контакта зернистого слоя связано с силами адгезии жидкости к поверхности и в конечном счете зависит от энергии поверхностного натяжения, то была сделана попытка найти необходимые размеры щели с учетом капиллярного смачивания в местах контакта зернистого слоя.

Для экспериментальной оценки высоты застойной зоны рассмотрим два шарика радиусом Я, после их погружения в воду. В непосредственной близости контакта между шариками образовывались капиллярные щели (рис. 4.1), в результате стекания воды с поверхности шариков.

Рис. 4.1. Область образования непроточной зоны.

Рассмотрим объем жидкости ABC в виде конусного капилляра радиуса г и высотой h. Условие равновесия жидкости в таком капилляре можно приближенно записать [76, 99]: 2(7

РФ -— (4.1) где гэ - эквивалентный радиус конусного капилляра, рассчитанный по формуле (4.2):

2V г =—, (4.2) э ^

7W ~ И I ? 2 где V = —---объем конуса ABC', S = лг{г + V/?" + г ) - площадь конуса.

Выразим г - радиус конуса через толщину застойной зоны h: и подставив г в (4.2), а затем в (4.1) получим выражение для оценки толщины застойной зоны:

Зо

РФ

Я-^Я2-к2 + ^к2 + {я~-у]Я2 -к2^ [я~^я2-к2)г к* Я, при г <Я при г > К

4.4)

Справедливость формулы (4.4), может быть проверена сопоставлением значений толщины объема жидкости, рассчитанных по этой формуле и измеренных непосредственно, с использованием шариков различного радиуса, а также сравнением с зависимостью, приведенной в работе АэроваМ.Э., Тодеса О.М. [100]: к ^ 2-Я -Яе-0'5-(Рг)-0'42, (4.5) где Яе - число Рейнольдса, Рг - число Прандтля.

Измерения проводились следующим образом. Два шарика одного и того же радиуса, закрепление между собой погружались в воду. После погружения устанавливались перед измерительной шкалой с точностью ±0.5 мм, и измерялась толщина объема жидкости. На рис. 4.2 представлены результаты оценки толщины застойной зоны. й, Л

Рис. 4.2 Зависимость толщины застойной зоны от радиуса шариков.

Линии 1, 4 (рис. 4.2), построенные по формуле (4.5) для чисел Яе=10 и 0.3, соответственно резко отличаются от линий 2 (построенной по экспериментальным данным) и 3 (построенной по формуле (4.4)). Линии 2 и 3 (рис. 4.2) построены при условии, что скорость потока 11о = 0, в отличии от линий 1, 4, полученных при условии, что и0 ^ 0. Сопоставление линий 2 и 3 (рис. 4.2) свидетельствует об удовлетворительной сходимости экспериментальных и расчетных данных в пределах 10%, что дает основание использовать формулу (4.4) для оценочных данных толщины объема жидкости. Линии на рис. 4.3 построены по методу наименьших квадратов (МНК).

Данные расчеты использовались для определения геометрии размеров щели в датчике статического давления (рис.4.3) [101, 102, 103]. Датчик статического давления содержит полую трубку 1 диаметром 0.8 мм, на трубку плотно насажано не менее двух шариков 2 радиуса 3 мм, в области касания которых в трубке прорезана щель 3 шириной и глубиной 0.3 мм [104]. Эксперименты по измерению скорости жидкости внутри зернистого слоя выявили что, вблизи точек соприкосновения шариков жидкость практически не движется [105]. Оказалось, что геометрия непроточной зоны может быть экспериментально оценена из условия задержки стекания жидкости с поверхности шариков после их погружения в воду [101, 103, 105, 106]. 3

Рис. 4.3. Датчик статического давления внутри зернистого слоя.

1-сталъная игла, 2-шарики, 3-прорезъ.

Подставим конкретные значения параметров в соотношение (4.4): р = 10 кг/м - плотность жидкости; Я = 1,5-10" м - радиус шарика; д = 9,81 м/с" - ускорение свободного падения; а = 7,25-10" Н/м - коэффициент поверхностного натяжения воды при температуре 20°С.

Для стеклянных шариков диаметром 3-10" м по формуле (4.4) оценена толщина объема жидкости, которая составляет Ь=1,5-10" м.

Полученные выше размеры области жидкости, остающейся неподвижной вблизи точек касания шариков, близки к экспериментальным значениям, измеренным лазерно-доплеровским анемометром (ЛДА), которым определялась область с непроточной жидкостью в местах касания элементов зернистого слоя, в которой отсутствует вынужденная конвекция [107].

4.2. Методика и результаты эксперимента

Предварительные испытания датчиков в пустом канале при ламинарном и турбулентном течении показали, что с их помощью определялась статическая составляющая давления. Испытания проводились следующим образом. Датчик устанавливался в центр канала с потоком и поворачивался вокруг оси. При этом давление, регистрируемое датчиком, не отличалось от давления на стенке канала и не зависело от ориентации щели в датчике к вектору скорости потока жидкости в рабочем диапазоне среднерасходных скоростей от 0 до 0,18 м/с (рис. 4.4). Значения перепада давления между стенкой и датчиком не превышало 0.41 мм. водн. ст. систематической ошибки наклонного манометра J1TA-4.

Re

О 60 120 180 240 300 360 420 480 540 0.6

0.4

0.2 d

Он"

-0.2

-0.4

-0.6

О 0.02 0.04 0.06 0.08 0.1 0.12 0.14 0.16 0.18

U0, м/с

Рис.4.4. Тарировка датчика статического давления.

На рис. 4.4 показаны средние значения перепада давления по 20 экспериментам (в каждой точке) с абсолютной ошибкой, не превышающей ±0.26 мм. водн. ст.

Предлагаемый датчик статического давления работал следующим образом. Между шариками 2 (рис.4.3), в месте расположения щели 3 (ри.4.3.), образовывалась зона непроточной жидкости, через щель 3 происходил отбор статического давления, к полой трубке 1 подсоединяется трубка, ведущая к наклонному манометру ЛТА-4, с помощью которого производилось измерение статического давления. Точность измерения предлагаемого датчика статического давления составляла 0.4 мм. водн. ст.

С помощью данного датчика было измерено статическое давление вдоль (рис.4.5 а) и поперек (рис.4.5 б) зернистого слоя.

Рис. 4.5 (а). Распределение пристеночного перепада давления по длине упаковки, (б). Распределение давления по сечениям упакованного слоя, отнесенное к полному перепаду давления на всей упаковке.

4.3. Погрешности измерений

Измерения пристеночного перепада давления проводились на многоканальном жидкостном манометре, при этом систематическая ошибка составляла ± 0.5 мм. водн. ст.; расход жидкости контролировался сильфонным вентилем и ротаметром РМ-5 5 с относительной систематической ошибкой ±2,5% от верхнего предела измерения (по паспорту прибора); температура контролировалась термопарами, установленными до и после рабочего участка, с точностью ±0.1°С. Напряжение с термопар измерялось цифровым вольтметром 0,1 ¡¿V 0-1202.010 с внутренним сопротивлением 1ГОм; относительная случайная ошибка экспериментальных данных, представленных на рис. 4.3.1: для чисел Яе = 40, 75 не превышала 10%, а для чисел Яе = 120, 190 не превышала 5%. Таким образом, суммарная случайная и систематическая ошибка не превышала 18%.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

1. Разработана методика определения начального напряжения сдвига у жидкостей, основанная на регистрации начального сдвига пластины, полностью погруженной в жидкость и закрепленной в центре тяжести.

2. Впервые из прямых экспериментальных измерений получено напряжение начального сдвига жидкости, граничащей со стеклянной и металлической плоскостями, а также с полиэтиленовыми катетерными трубками.

3. На основе исследования гистерезиса смачивания предложена новая методика определения коэффициента поверхностного натяжения жидкости, заключающаяся в фиксации высоты максимального поднятия жидкости в капилляре и угла оттекания.

4. Уточнен метод измерения вязкости крови на основе вискозиметра Гесса с учетом влияния трения мениска исследуемой жидкости.

5. Проведена теоретическая оценка величины поверхностного натяжения, описанного потенциалом Леннарда-Джонса с учетом парного взаимодействия молекул.

6. Проведена экспериментальная оценка высоты застойной зоны на основании капиллярного поднятия, которая в дальнейшем используется для расчета ширины щели в датчике статического давления.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Лескова, Светлана Сергеевна, 2006 год

1. Дерягин Б.В., Карасев В.В. Изучение граничной вязкости органических веществ по кинетике утоньшения их смачивающих слоев в процессе сдувания. // Доклады АН СССР, т. 101, № 2, 1955, с. 289 292.

2. Блинов В.И., Худяков Г.Н., Петров И.И., Реутт В.Ч. О движении жидкости в резервуаре при перемещении ее струей воздуха // Инж.-физ. журнал, т. 1, №11, 1958, с. 6-13.

3. Карасев В.В., Дерягин Б.В. Измерения граничной вязкости по кинетике утоньшения смачивающих пленок жидкостей в процессе сдувания // ЖФХ, т. 33, вып. 1, 1959, с. 100 106.

4. Сабсай О.Ю., Дубинский М.Б., Барштейн Г.Р. Условия перехода к нерегулярному режиму течения расплавов термопластов // Пластические массы, 1991, № 9, с. 40 41.

5. Сухарев Ю.И., Лужнова О.В., Крупнова Т.Г., Васильева A.B. Эффект сильного влияния малых воздействий на свойства неравновесной гелевой системы оксигидрата ниобия // Известия Челябинского научного центра. Вып. 3(16), 2002, с. 98-101

6. Нуген Х.Л., Сагитов Р.Ф., Полищук В.Ю. Моделирование течения материала высокой вязкости для исследования его свойств при больших скоростях сдвига. // Вестник ОГУ, № 4, 2004, с. 142 145.

7. Нерпина Н.С. Течение полярных жидкостей с водородными связями через капилляры с лиофильными стенками. М: Наука, 1974, с. 76-79.

8. Дерягин Б.В., Железный Б.В. и др. Свойства жидкостей в тонких кварцевых капиллярах. М: Наука, 1974, с. 90-94.

9. Адамсон А. Физическая химия поверхностей. М.: Мир. 1979. 568 с.

10. Моррисон С. Химическая физика поверхности твердого тела. М.: Мир. 1980.488 с.

11. Физика поверхности полупроводников // Сб. статей. Перевод под ред. Г.Е.Пикуса. М.: Иностранная литература. 1959. 423 с.

12. Электронные процессы на поверхности и в монокристаллических слоях полупроводников // Труды симпозиума. Под ред. A.B. Ржанова. Новосибирск: Наука. 1967. 240 с.

13. Физико-химические процессы в полупроводниках и на их поверхности. Воронеж: Изд-во ВГУ. 1981. 200 с.

14. Полтавцев Ю.Г., Князев A.C. Технология обработки поверхностей в микроэлектронике. Киев: Техника. 1990. 206 с.

15. Власов В.М. Работоспособность упрочненных трущихся поверхностей. М.: Машиностроение. 1987. 304 с.

16. Hauksbee F. Physico-mechanical experiments, London, 1709, pp. 139-169.

17. Maxwell J.C. Capillary action. / The encyclopaedia britannica, 11th edition, cambrige: at the university press, 1910, vol. 5, p. 256

18. Гиббс Дж. В. Термодинамические работы. / Пер. с англ. Под ред. В.К. Семенченко. М. Л., Гостехиздат, 1950. - 492 с.

19. Русанов А.И. 100 лет теории капиллярности Гиббса. // В сборнике: Современная теория капиллярности. Д.: Химия, 1980.

20. Ван-дер-Ваальс И.Д., Констам Ф. Курс термостатики. 4.I.II. М.ЮНТИ, 1936.

21. Bakker С. Kapillarität und Oberflächenspannung. / Handb. der exper. phys. bd. vi. Leipzig, Wien-harms, 1928.

22. Гугенгейм Э. Современная термодинамика. / Пер. с англ. М.: Госхимиздат, 1941.

23. Русанов А. И. Термодинамика поверхностных явлений. JL, Изд. ЛГУ, 1960.

24. Русанов А. И. Фазовые равновесия и поверхностные явления. Л., «Химия», Ленингр. отд-ние 1967. 388 с.

25. Эткинс П. Физическая химия. Т.2. М.: Мир. 1980. 584 с.

26. Френкель Я.И. Кинетическая теория жидкостей. М. 1983.

27. Стасенко Л. Молекулы, сосиски и алмазы // жур. Квант. 2003. №1.

28. Дедков Г.В. Нанотрибология: экспериментальные факты и теоретическиемодели // Успехи физических наук. 2000. Т.170. №6. С.585-618.

29. Харламов В.Ф., Ануфриев K.M., Крутовский Е.П., Мосин Ю.В., Злоткин

30. Е.А., Емельянов И.В. Кинетика адсорбции и рекомбинации атомов водорода на поверхности твердых тел // Письма в ЖТФ. 1998. Т. 24. №5. С.23-27.

31. Харламов В.Ф., Васильев Н.Ф., Иващук O.A., Крутовский Е.П., Мосин Ю.В., Злоткин Е.А. Начальный пик на зависимости от времени скорости гетерогенной рекомбинации атомов водорода на поверхности кристаллофосфоров // Письма в ЖТФ. 1998. Т. 24. №3. С.54-59.

32. Вайнштейн Э.Ф. Зависимость поверхностного натяжения от размера системы и диаметра волокна // Институт химии растворов РАН, 1998.

33. Гегузин Я.Е. Капля./ Я.Е. Гегузин; АН СССР. 2-ое доп. изд., М., "Наука", 1977. - 176 е.: ил. (науч.попул. серия)

34. Сульман Э.М., Семагина Н.В., Матвеева В.Г. Влияние поверхностных характеристик участников реакции на скорость селективного каталитического гидрирования//Вестник ТГТУ. №1 (1). 2002, с. 28-31.

35. Оно С., Кондо С. Молекулярная теория поверхностного натяжения в жидкостях./ Под ред. И.З. Фишера. М., Изд. иностр. лит., 1978, 291 с.

36. Захарченко В.Н. Коллоидная химия: Учеб. для медико-биолог. спец. вузов. 2-е изд., перераб. и доп. - М.: Высш. Шк., 1989. - 238 е.: ил.

37. Лабораторные работы и задачи по коллоидной химии / Под ред. Ю.Г. Фролова и A.C. Гродского. М.: Химия, 1986. 216 с.

38. Синяченко О.В., Губергриц Н.Б., Череватская Е.Ю., Иванова Е.В. перспективы применения динамической межфазной тензиометрии в клинической гематологии. // Украиский медицинский журнал. № 1 (15), 2000, с. 16-20.

39. Голубев М.В., Халикова А.И. Оптимизация процесса подачи деэмульгатора. // Нефтегазовое дело, 2004, http://www.ogbus.ru

40. Физические основы измерений: Метод, указ. / Сост. Д.М. Мордасов, М.М. Мордасов. Тамбов: Изд-во Тамб. гос. ун-та., 2002, 32 с.

41. Русанов А. И., Прохоров В. А. Межфазная тензиометрия.— СПб: Химия.— 1994.—400 с.

42. Соболева O.A. Влияние pH, добавок карбамида и бромида натрия на гистерезис смачивания в системе водный раствор -цетилтриметиламмоний бромида стекло. // Жур. Вестн. Моск. Ун-та. сер.2. Химия. Т. 40, № 4, 1999, с. 267 - 269.

43. Сумм Б.Д. Гистерезис смачивания // Соросовский образовательный журнал, № 7, 1999, с. 98 102.

44. Дерягин Б.В., Захаваева H.H., Карасев В.В., Лазарев В.И. Механизм граничной смазки и свойства граничного смазочного слоя // ЖТФ, т. 27, вып. 5, 1957, с. 1076- 1086.

45. Голик А.З., Соломко В.П. Исследование физических свойств системы вода ацетон - спирты. // Укр. хим. журнал, т. 24, вып. 6, 1958, с. 594 -600.

46. Дерягин Б.В., Зорин З.М. Оптическое исследование адсорбции и поверхностной конденсации паров вблизи насыщения. // Доклады АН СССР, т. 98, № 1,1954, с. 93 96.

47. Базарон У.Б., Булгадаев A.B., Дерягин Б.В. Измерение сдвиговой упругости жидкостей и их граничных слоев резонансным методом. // ЖТФ, Т. 51, Вып. 4(10), 1966.

48. Дерягин Б.В., Чураев Н.В. Новые свойства жидкостей. Сверхплотная вода. М.: Наука, 1971. 176 с.

49. Федякин H.H. О температурном расширении воды в макрокапиллярах. // Доклады АН СССР, т. 138, № 6,1961, с. 1389- 1391.

50. Мецик М.С., Айданова О.С. Исследования в области поверхностных сил., Сб. докладов на 2-й Всесоюзной конференции по поверхностным явлениям, ИФХ АН СССР, 1964.

51. Поповский Ю.М., Дерягин Б.В. Теплоемкость жидкости в дисперсных системах. // Доклады АН СССР, т. 159, № 4,1964, с. 897 899.

52. Дерягин Б.В., Нерпин C.B., Арутюнян М.А. О механокалорическом эффекте при обычных температурах. // Доклады АН СССР, т. 160, № 2, 1965, с. 387-389.

53. Базарон У.Б., Дерягин Б.В., Булгадаев A.B. Измерения сдвиговой упругости жидкостей и их грничных слоев резонансным методом // ЖТФ, Т.51, вып. 4(10), 1966.

54. Дерягин Б.В. Определение структурной характеристики и удельной поверхности пористого тела по изотерме десорбции // ЖФХ, т. 31, вып. 2, 1957, с. 516-518.

55. Мезон У. Пьезоэлектрические кристаллы и их применение в ультраакустике, ПИЛ, 1952.

56. Мандельштам Л.И. Собр.соч., 4, Л., АН СССР, 1955, с. 217-218.

57. Хайкин С.Э., Лисовский Л.П., Саломонович А.Е. О силах «сухого трения». // Доклады АН СССР, т. 24, № 2,1939, с. 134 138.

58. Базарон У.Б., Дерягин Б.В., Булгадаев А.В. Измерения сдвиговой упругости жидкостей и их грничных слоев резонансным методом // ЖТФ, т. 51, вып. 4(10), 1966.

59. Ремизов А.Н. Медицинская и биологическая физика: Учеб. для мед. спец. вузов. 3-е изд. испр. - М.: Высш. школа, 1999. - 616 с.

60. Гатчек Э. Вязкость жидкостей / Пер. с англ. М.П. Воларовича, Д.Н. Толстого. М., 1932.-215 с.

61. Кремлевский П.П. Расходомеры и счетчики количества: Справочник. -4-е изд., перераб. и доп. Л.: Машиностроение, 1989. - 700 е.: ил.

62. А. с. 2001111877/28 Ш. Способ измерения перепада давления, зонд и система для осуществления этого способа/ Эванс Р.Н., Бичи Т.К. Опубл. 20.07.2003 1Ш БИПМ №20.

63. А. с. 2002110135/28 1Ш. Первичный преобразователь расходомера переменного перепада давления/ Бычков Ю. М. Опубл. 20.01.2004 1Ш БИПМ №2.

64. Крылов Е.И., фирма КТЦ-МК, 17.01.99, Датчики давления с нормализованным выходным сигналом фирмы Мо1:ого11а МРХ-500, http://www.gaw.ru/html.cgi/txt/publ/sensor/axel.htm.

65. Скуба Б.Н., Голик В.В., Шульга К.В. Полупроводниковые датчики пульсаций давлений. Приборы и системы управления, 1982, №6, с.27.

66. Гиббс Дж. В. Термодинамика. Статистическая механика. М: Наука., 1982.-584 с.

67. Жуховицкий Д. И. Поверхностное натяжение границы раздела пар-жидкость с конечной кривизной // Колл. жур. 2003, т.65. №4. с.480-494.

68. Дерягин Б.В. Поверхностные силы. / Б.В. Дерягин, Н.В. Чураев, В.М. Муллер; Отв. ред. Е.Д. Щукин. М.: Наука. 1985. - 399 е.: ил.

69. Дикерсон Р., Грей Г., Хейт Дж. Основные законы химии: В 2-х томах. Пер. с англ.-М.: Мир, 1982. 625 с.

70. Кадышева С.С. (Лескова С.С.), Волков В.И., Белаш A.A., Спасенко П.Н. Исследование поверхностных и сдвиговых напряжений в жидкости. // Известия АГУ, № 3 (33). Барнаул: изд-во АлтГУ, 2004. с 81 - 85.

71. Кадышева С.С. (Лескова С.С.), Волков В.И. К оценки коэффициента поверхностного натяжения жидкостей. // Известия АГУ, № 1 (45). -Барнаул: изд-во АлтГУ, 2005, с. 97 99.

72. Зеленин Ю.М. Двухкомпонентная модель структуры воды. // Электронный журнал «Исследовано в России». http://zhurnal.ape.relarn.rU/articles/2005/l 10.pdf

73. Джейкок М., Парфит Дж. Химия поверхностей раздела фаз. / Перевод с англ. В.Ю. Гаврилова, В.Б. Фенелонова; Под ред. А.П. Карнаухова -М.: Мир, 1984. 269 е.: ил.

74. Кашин В.В., Челцов В.П. Дмитриев А.Н. К анализу капиллярного поднятия жидкости // Расплавы, № 2, 2003, с. 13 22.

75. Ионова И.В., Баранов В.П., Колушев Д.Н., Торсуев Д.М. Поверхностные явления в масляных фракциях // Структура и динамика молекулярных систем. Вып. 10, Ч. 3, 2003, с. 121 123.

76. Френкель Я.И. Кинетическая теория жидкостей. / Отв.ред. акад.Н.Н. Семенов, проф. А.Е. Глауберман. Л., «Наука», Ленингр. отд-ние, 1975. -592 с.

77. Широков М.Ф. К теории внутреннего трения в неразряженных газах и жидкостях. // Журнал Физической химии. Т. 3, вып. 2 -3, 1932, с. 175 -192.

78. Анисимова Е.А. Исследование экологически безопасных иммерсионных растворов и процессов фильтрации в капиллярно-пористых средах: автореф. дис. канд. тех. наук: 11.00.11 / Е.А. Анисимова; Алт. гос. Университет. Барнаул, 2000. - 17 с.

79. Кадышева С.С. (Лескова С.С.), Волков В.И., Бочкарев A.A. Напряжение сдвига у ньютоновских жидкостей. // Известия АГУ, № 1 (45). Барнаул: изд-во АлтГУ, 2005, с. 99 - 102 .

80. Кадышева С.С. (Лескова С.С.), Волков В.И. Экспериментальное исследование напряжения сдвига у некоторых жидкостей // Вестник Уральской Медицинской академической науки, № 1, 2005, с. 46 48.

81. Кадышева С.С. (Лескова С.С.), Волков В.И. Экспериментальное исследование начального напряжения сдвига // Матер. Дальневосточной региональной конференции с всероссийским участием. Владивосток: ИМФ им. У.Х. Копвиллема, 2005. с. 120-121.

82. Шлихтинг Г. Теория пограничного слоя. / Под ред. Л.Г Лойцянского. М., изд-во «Наука», 1974. 712 с.

83. Лескова С.С., Волков В.И. Исследование модуля сдвиговой упругости на границе раздела диэлектрик-жидкость // Вестник Уральской Медицинской Академической Науки, Екатеринбург, № 3, 2005, с. 68-70.

84. Лескова С.С., Волков В.И., Кирколуп Е.Р.Экспериментальное исследование гистерезиса смачивания // Известия АГУ, № 1 (49). -Барнаул: изд-во АлтГУ, 2006, с. 106 111.

85. Веселовский B.C., Перцов В.Н. Прилипание пузырьков к твердым поверхностям. // Журнал физической химии, т. 8, вып. 2, 1936, с. 245-259.

86. Кадышева С.С. (Лескова С.С.), Волков В.И., Белаш А.А. Метод исследования определенных физико-химических свойств жидкости. // Известия АГУ, № 1 (31). Барнаул: изд-во АлтГУ, 2004. с 93 -97.

87. Дурново C.K. Стекло для лабораторных изделий и химической аппаратуры. М., «Наука», 1965. 107с.

88. Зимин B.C. Стеклодувное дело и стеклянная аппаратура для физико-химического эксперимента. М., Химия, 1974., 328с.

89. Магсумова А.Ф., Амирова JI.M. Анализ свободной поверхностной энергии модифицированных эпоксиполимеров. // Химия и компьютерное моделирование. Бутлеровские сообщения. 2002, № 6.

90. Физические величины: Справочник / А.П. Бабичев, H.A. Бабушкина, A.M. Бартковский и др.; Под.ред. И.С. Григорьева, Е.З. Мейлихова-М.; Энергоатомиздат, 1991.-1232 с.

91. Андронов A.A. Теория колебаний / A.A. Андронов, A.A. Вит, С.Э. Хайкин. М., 1981.

92. Беляшевский H.H., Бугай Н.Г. Гидравлическая структура потока в отдельной поре при нелинейной фильтрации. В сборнике "Фильтрация воды в пористых средах". Киев, 1978, с. 15-24.

93. Аэров М.Э., Тодес О.М. Гидравлические и тепловые основы работы аппаратов со стационарным и кипящим зернистым слоем. JL: Химия, 1968. - 512 с.

94. Кадышева С.С. (Лескова С.С.), Борозденко Д. А. Межфазное взаимодействие на границе раздела. Тезисы Всероссийской конференции "Теория и приложения задач со свободными границами", Барнаул, 2002. -с. 39-41.

95. Волков В.И. Исследование гидродинамики и процессов переноса в пористых средах. Канд. дисс., Институт теплофизики СО АН СССР, -Новосибирск, 1980. 156 с.

96. Кадышева С.С. (Лескова С.С.), Волков В.И., Борозденко Д.А. Датчик статического давления. Пат.№ 2246706 Бюлл. №5 20 февраля 2005.

97. Кадышева С.С. (Лескова С.С.), Волков В.И. Модельное исследование проницаемости жидкости в каналах сложной формы.// Известия АГУ, № 1 (27). Барнаул: изд-во АлтГУ, 2003, с. 66-67.

98. Евсеев А.Р., Накоряков В.Е., Романов H.H. Локальная структура фильтрационного потока в кубической упаковке шаров при больших числах Рейнольдса. Изв. СО АН СССР. Сер. техн. наук. - 1989. - Вып. 1, с. 51-56.