Измерение сечений нейтронных реакций на времяпролетном спектрометре "ГНЕЙС" тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.16, кандидат физико-математических наук Лаптев, Александр Борисович

• Лаптев, Александр Борисович
• кандидат физико-математических наук
• 2004

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Лаптев, Александр Борисович

1. Введение.

2. Измерение полных нейтронных сечений 209В1 и 208РЬ: оценка электрической поляризуемости нейтрона.

2.1.Постановка задачи.

2.2.Исторический обзор выполненных экспериментов по измерению полных сечений.

2.3.Экспериментальная установка.

2.4.Система накопления данных.

2.4.1. Состав системы накопления данных.

2.4.2. Принцип работы системы накопления данных.

2.4.3. Программное обеспечение системы накопления данных.

2.5.Результат ы.

2.5.1. Висмут и кремний.

2.5.2. Свинец-208 и углерод.

2.6.Теоретическое описание полных сечений.

2.7.0бработка результатов.

2.7.1. Висмут.

2.7.2. Свинец-208.

2.8.Обсуждение результата, полученного в Ок-Ридже.

2.9.Выводы.

3. Измерение полных нейтронных сечений 204РЬ, 206РЬ и РЬ.

3.1 .Измерение полных нейтронных сечений РЬ.

3.2.Измерение полных нейтронных сечений РЬ.

3.3.Измерение полных нейтронных сечений 204РЬ.

3.4.Пересчет полного сечения 208РЬ и поляризуемости нейтрона.

3.5. Выводы.

4. Нейтронные сечения деления свинца и висмута относительно 235и в диапазоне энергий до 200 МэВ. ф 4.1.Введение.

4.2.Экспериментальная процедура.

4.3.Обработка данных.

4.4.Результаты измерений.

4.5.Вывод ы.

5. Исследования полных нейтронных сечений в рамках получения оценки электрической поляризуемости нейтрона.

6. Предварительные результаты измерения полных нейтронных сечений па1РЬ в МэВ-ном диапазоне энергий.

6.1.Введение.

6.2.Экспериментальная установка.

6.3.Обработка данных.

6.4.Результат ы.

6.5.Вывод ы.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Измерение сечений нейтронных реакций на времяпролетном спектрометре "ГНЕЙС"»

1.1. Появление у нейтрона наведенного электрического дипольного момента J при воздействии на него электрическим полем Ё является одной из важных характеристик, отражающей особенности его строения. Эта информация заключена в величине ап, которая носит название поляризуемости и является коэффициентом пропорциональности между дипольным моментом и вызывающим его электрическим полем (1 = апЁ). Величина поляризуемости фактически характеризует жесткость связи составных частей нейтрона, имеющих противоположные электрические заряды.

Для обнаружения данного эффекта электрическое поле должно быть чрезвычайно сильным. Поля необходимой величины существуют вблизи тяжелых ядер. Поэтому информацию о поляризуемости нейтрона можно получить, выполняя прецизионные измерения полных нейтронных сечений тяжелых ядер [1,2], например, 209В1 и 208РЬ.

К моменту начала выполнения данной работы (1986 г.) существовало два экспериментальных результата для величины поляризуемости нейтрона, полученные в Дубне [3] Оп < 5-Ю'3 Фм3 и Гархинге [4] ап = (3±4)-10~3 Фм3. Основным ограничением в дальнейшем улучшении точности получаемых оценок являлось неопределенность в знании экспериментальных фонов при проведении измерений. В силу большой значимости величины электрической поляризуемости нейтрона для современных теорий строения нуклона (см., например, [5,6]) представляется чрезвычайно важным получить новую оценку ее величины в эксперименте, выполненном в лучших, чем в [3], фоновых условиях и на источнике с непрерывным спектром нейтронов (по сравнению с [4]). Такой эксперимент был выполнен на нейтронном спектрометре ГНЕЙС [7] и его результаты представлены в этой работе.

1.2. В ситуации, когда исследователи достигли очень малых экспериментальных ошибок для величины а„, стала понятна важность учета всех обстоятельств, которые могут привести к искажению полных сечений. В том числе необходимо точно учесть вклад в полное сечение других изотопов, таких как 207РЬ, 206РЬ и 204РЬ при измерениях с образцом 208РЬ. Дополнительная мотивация проведения этих измерений состояла в том, что данные по нейтронным полным сечениям изотопов свинца весьма скудны, а при низких энергиях — практически отсутствуют [8,9].

1.3. Давно существует потребность в информации о реакции деления тяжелых ядер частицами промежуточных энергий. Однако систематические экспериментальные исследования деления и оценка ядерных данных в этой энергетической области начались сравнительно недавно, что связано, прежде всего, с новыми технологическими применениями реакции деления, а также с возросшими возможностями современных нейтронных источников и экспериментальной техники. Среди новых применений данных по сечениям деления при энергиях выше 20 МэВ наиболее важными являются трансмутация отходов ядерных технологий и производство энергии с помощью пучков ускорителей, использование оружейного плутония в мирных целях, защита ускорителей и космических аппаратов, радиационная терапия, материаловедение и т.д. В последние годы существенно выросла потребность в информации по нейтронным и протонным сечениям деления свинца и висмута при промежуточных энергиях, в основном из-за предполагаемого использования этих металлов в качестве конструкционных материалов нейтронообразующих мишеней на сильноточных протонных ускорителях нового поколения. Кроме того, нейтронные сечения деления РЬ и В1 очень удобны для использования в качестве стандарта при промежуточных энергиях, так как оба они имеют пороги при энергии примерно 25-40 МэВ, что исключает влияние нейтронов более низких энергий. Для получения систематических надежных данных по сечениям деления свинца и висмута в диапазоне энергий от порога до 200 МэВ на нейтронном спектрометре ГНЕЙС [7] был выполнен эксперимент, посвященный измерению этих сечений.

1.4. В задаче исследования поляризуемости нейтрона в течение многих лет существует сильное противоречие в величинах поляризуемости, извлекаемой из данных, полученных в электрон-вольтном и мегаэлектрон-вольтном диапазонах энергий, см., например, обзор [10] и главу 5 настоящей работы. Величина этого противоречия достигает двух порядков величины. Недавно появившаяся работа Покотиловского [11,12] дает возможное объяснение этому противоречию введением нового дальнодействующего потенциала в потенциал нейтрон-ядерного взаимодействия. Для тестирования этого предположения необходимо проведение прецизионных (с точностью порядка 1 мб) измерений полных сечений и сечений рассеяния нейтронов в МэВ-ном диапазоне энергий. Эксперименты такого типа могут дать новые перспективы в задаче изучения электрической поляризуемости нейтрона методами нейтронной физики наряду с недавними экспериментами по упругому [13] и неупругому [14] рассеянию гамма-квантов на дейтроне. Для проверки возможности проведения таких экспериментов на нейтронном спектрометре ГНЕЙС [7] были выполнены пробные измерения полных нейтронных сечений свинца в диапазоне энергий 1 — 200 МэВ с использованием установки, разработанной для измерения сечений деления быстрыми нейтронами.

1.5. Все перечисленные выше эксперименты были выполнены на Гатчинском нейтронном спектрометре ГНЕЙС [7] с импульсным источником нейтронов типа спаллейшн, предназначенном для исследований нейтрон-ядерных взаимодействий с использованием техники времени пролета в широком диапазоне энергий нейтронов от ~ 10" эВ до сотен МэВ, см. рис. 1. Спектрометр создан на базе синхроциклотрона Петербургского института ядерной физики Российской Академии Наук с энергией протонов 1 ГэВ.

ЗДАНИЕ ГНЕЙС

Ф>

ПРОБНОЕ ИЗМЕРЕНИЕ ПОЛНОГО СЕЧЕНИЯ ""РЬ В ДИАПАЗОНЕ ЭНЕРГИЙ 0,5 - 200 МэВ

ИЗМЕРЕНИЕ СЕЧЕНИИ ДЕЛЕНИЯ "^РЬ и ""в! НЕЙТРОНАМИ С ЭНЕРГИЯМИ ДО 200 МэВ

ПУЧОК

РЬ - МИШЕНЬ ПРОТОНОВ

ПРИВОД СИСТЕМЫ "МИШЕНЬ-ЗАМЕДЛИТЕЛЬ"

Рис. 1. Общий вид спектрометра ГНЕЙС. На вставках приведены названия выполненных в данной работе экспериментов.

Основные характеристики синхроциклотрона ПИЯФ приведены в табл. 1. Импульсным источником нейтронов служит система из свинцовой мишени с водяным охлаждением и полиэтиленового замедлителя, помещенных внутри вакуумной камеры ускорителя. Импульс быстрых нейтронов образуется в результате отклонения протонного пучка со стационарной траектории и сброса его на свинцовую нейтронообразующую мишень, расположенную ниже медианной плоскости ускорителя. Длительность протонного банча отклоненного пучка составляет ~ 10 не, частота повторений < 50 Гц, величина тока внутреннего пучка < 3 мкА. В итоге средняя интенсивность быстрых нейтронов составляет ~ 3-1014 н/с в полный телесный угол 4л. Замедлитель расположен выше медианной плоскости ускорителя. Взаимное расположение

Табл. 1. Основные характеристики синхроциклотрона ПИЯФ.

Диаметр полюсов магнита 685 см

Расстояние между полюсами 50 см

Вес магнита 8 000 т

Потребляемая мощность 1 МВт

Частотный диапазон 30-13 МГц

Ускоряющее напряжение 10 кВ

Частота повторений 40-60 Гц

Ток внутреннего пучка < 3 мкА

Коэффициент вывода 30%

Табл. 2. Параметры импульсного источника нейтронов.

Средняя интенсивность быстрых нейтронов ~ 3-1014 н/с

Длительность вспышки быстрых нейтронов ~ 10 нс

Частота повторений <50 Гц

Размеры внутренней прямоугольной свинцовой мишени с водяным охлаждением 40 см х 20 см х 5 см

Размеры прямоугольного полиэтиленового замедлителя 30 см х 10 см х 5 см

Табл. 3. Параметры спектрометра ГНЕЙС.

Количество вакуумированных пролетных баз (один пучок № 5 направлен на мишень, а другие пучки № 1-4 направлены на замедлитель) 5

Длины пролетных баз 35-50 м

Площадь экспериментального зала (лабораторное здание ГНЕЙС) 45 х 30 м2 свинцовой мишени и замедлителя показано на вставке в рис. 1. Параметры импульсного источника нейтронов приведены в табл. 2. Из вакуумной камеры ускорителя выводятся пять нейтронных пучков, которые формируются латунным коллиматором К1, стальным коллиматором К2, и через каналы в защитной стене главного зала ускорителя, состоящей из тяжелого бетона толщиной 6 м, и вакуумированные нейтронопроводы доставляются в экспериментальный зал лабораторного здания спектрометра ГНЕЙС. Оси нейтронных пучков № 1-4 "смотрят" на замедлитель, а ось пучка № 5, проходящего над пучком № 4, направлена на свинцовую мишень. Это определяет спектр того потока нейтронов, который обеспечивают разные нейтронные пучки спектрометра: основная доля нейтронного потока пучков л

1-4 находится в области энергий от ~ 10" эВ до сотен кэВ, а пучок № 5 обеспечивает нейтронный поток с энергиями до сотен МэВ. Длины пролетных баз пучков составляют 35-50 м, что определяется размерами экспериментального зала. В табл. 3 приведены основные параметры спектрометра ГНЕЙС, на рис. 1 показано его общее расположение. Высокое качество нейтронного источника ГНЕЙС (высокая интенсивность нейтронов и короткий импульс) делает сравнимыми экспериментальные возможности ГНЕЙС с возможностями времяпролетных спектрометров, основанных как на линейных ускорителях электронов, например, ORELA (Ок-Ридж, США), GELINA (Гиль, Бельгия), ЛУЭ-40/ИБР-30 (Дубна, Россия, закрыт в 2002 г.), так и высокоинтенсивных ускорителях протонов, например, LANSCE (JIoc Аламос, США), недавно созданная установка "nTOF Collaboration" в CERN (Женева, Швейцария).

1.6. Использование уникальных характеристик ГНЕЙС позволило за длительный срок его эксплуатации, как физической установки, выполнить большое количество нейтронных экспериментов. В данной работе описана серия экспериментов, выполненных на спектрометре ГНЕЙС в области исследования характеристик нейтронных реакций при их взаимодействии с тяжелыми ядрами, для решения фундаментальных и прикладных задач ядерной физики. В главе 2 описан эксперимент по прецизионному измерению полных сечений 209ЕИ и 208РЪ, а также 28Б1 и |2С в диапазоне энергий нейтронов 1 эВ — 20 кэВ, выполненный для получения оценки электрической поляризуемости нейтрона. Сечения измерены с относительной точностью 10"3, получена оценка величины электрической поляризуемости нейтрона осп = (2,4± 1,1)-•10" Фм . Эксперимент был поддержан грантом РФФИ 97-02-16184. В главе 3 описан эксперимент по измерению полных нейтронных сечений 204РЬ, 206РЬ и 207РЬ в этом же энергетическом диапазоне, выполненный с целью уточнения поправок на примесные изотопы при получении оценки электрической поляризуемости нейтрона. Дополнительная мотивация этого эксперимента — данные для этих изотопов крайне скудные. Эксперимент был поддержан грантами РФФИ 97-02-16184 и 00-02-17876. В главе 4 описан эксперимент по измерению нейтронных сечений деления па1РЬ и209В1 в диапазоне энергий нейтронов 30-200МэВ. Потребность в получении такой информации обусловлена рядом прикладных задач, основная из которых - трансмутация отходов ядерных технологий. Это исследование было поддержано грантом МНТЦ 609. В главе 5 сделано краткое описание экспериментальной и теоретической ситуации, сложившейся в области исследования поляризуемости нейтрона, когда из данных, полученных в разных энергетических диапазонах, поляризуемость извлекалась с разницей в 2 порядка величины. Обращено внимание на появившуюся недавно работу Покотиловского, дающую возможное объяснение этому противоречию введением нового дальнодействующего потенциала в потенциал нейтрон-ядерного взаимодействия, предложен эксперимент на нейтронном спектрометре ГНЕЙС, который может позволить протестировать сделанное предположение. В главе 6 приведены предварительные результаты этого эксперимента, в котором были измерены полные сечения па'РЬ в диапазоне энергий нейтронов 0,5 - 200 МэВ с относительной л точностью (2-3)-10" , показана возможность использования установки, применявшейся в эксперименте по измерению сечений деления в МэВ-ном энергетическом диапазоне, для измерения полных сечений. Эксперимент был поддержан грантом РФФИ 00-02-17876.

Основное содержание диссертации составили работы [10, 15, 18, 20, 25, 32-37, 39,40,44-49,58-60, 90].

Результаты, полученные в диссертации, неоднократно докладывались на всероссийских и международных конференциях, в частности на Международных семинарах по взаимодействию нейтронов с ядрами в ОИЯИ, г. Дубна (в 1997, 1998, 1999, 2000, 2001, 2002 годах), Международных конференциях по ядерным данным для науки и технологии (Юлих, Германия, 1991 и Цукуба, Япония, 2001), совещаниях группы ВАЗТИА (ЦЕРН, Швейцария, 2001 и Уппсала, Швеция, 2002), рабочем совещании по происхождению тяжелых элементов (Санта Фе, США, 1999), рабочем совещании по астрофизике, симметриям и прикладной физике на нейтронном источнике типа спаллейшен (Ок Ридж, США, 2002) и других, обсуждались на семинарах в ПИЯФ, Университете Джоржа Вашингтона (Вашингтон, США, 2004) и Лос Аламос-ской Национальной Лаборатории (Лос Аламос, США, 2004). На защиту выносятся следующие результаты:

1. Создание установки для прецизионных измерений полных нейтронных сечений с низким уровнем нейтронного фона (0,2-0,5%).

2. Прецизионные измерения полных нейтронных сечений В! и в

208 12 диапазоне энергий 1 — 100 эВ и РЬ и С в диапазоне энергий 1 эВ - 20 кэВ с у относительной точностью 10" .

3. Полученная новая независимая оценка величины электрической поляризуемости нейтрона ап = (2,4±1,1)-10 3 Фм3.

4. Систематические измерения полных нейтронных сечений изотопов свинца 207РЬ, ^РЬ и 204РЬ для низкоэнергетической резонансной области энергий.

5. Создание установки для измерения сечений деления субактинидов быстрыми нейтронами.

6. Измерения сечений деления па'РЬ и 209ЕН нейтронами в диапазоне энергий 30 - 200 МэВ.

7. Пробное измерение полных нейтронных сечений па'РЬ в диапазоне энергий 0,5 — 200 МэВ на пучке быстрых нейтронов спектрометра ГНЕЙС.

Заключение диссертации по теме «Физика атомного ядра и элементарных частиц», Лаптев, Александр Борисович

6.5. Выводы

Существующая экспериментальная установка [58-62], созданная для измерения сечений деления в МэВ-ном диапазоне энергий (см. главу 4), была использована для измерения полных сечений. Предварительные данные для полного сечения natPb были получены в диапазоне энергий 0,5 - 200 МэВ с относительной статистической точностью около (2-3)-10" на точку.

Полученные результаты находятся в хорошем согласии с предыдущими данными в целом, но наблюдаются некоторые расхождения с предыдущими данными в высоком энергетическом диапазоне.

Необходимо продолжить измерения для улучшения точности полных сечений и исследования и устранения возможных источников систематических ошибок. Это позволит в дальнейшем сделать заключение о типе

I * I

I 1 г

CULLER55 LARSON8O FRANZ88

Настоящая работа

• •

I I1IIL дальнодействующего потенциала, который необходимо ввести в нейтрон-ядерное взаимодействие, чтобы привести в согласие значения электрической поляризуемости нейтрона, извлекаемые из данных, полученных в эВ-ном и МэВ-ном энергетических диапазонах.

7. Заключение

Научная новизна полученных результатов:

Проведены прецизионные измерения полных нейтронных сечений 209В1 и

28 • 208 12 в диапазоне энергий 1 - 100 эВ и РЬ и С в диапазоне энергий 1 эВ —

20 кэВ с относительной точностью 10" .

Получена новая независимая оценка величины электрической поляризуемости нейтрона ап = (2,4±1,1)-103 Фм3, точность которой сравнима с результатами лучших экспериментов последнего времени. Полученная оценка не противоречит предсказаниям современной теории нуклона, основанной на модели кирального мешка [5,6], хотя она и не дает значащей величины поляризуемости.

Впервые на источнике с непрерывным спектром нейтронов выполнены систематические измерения полных нейтронных сечений изотопов свинца ллч лл^ лп< и РЬ для низкоэнергетической резонансной области. Получены сечения для полного набора изотопов свинца.

Проведены измерения сечений деления па1РЬ и 209В1 нейтронами в диапазоне энергий 30 - 200 МэВ. Вместе с данными Стаплса и др. [57] они на сегодняшний момент являются единственными данными для сечений деления^ этих ядер, полученными с использованием нейтронных источников, имеющих непрерывный спектр. Выполнен детальный анализ систематических ошибок измеренных сечений.

Проведены пробные измерения полных нейтронных сечений па,РЬ в диапазоне энергий 0,5 - 200 МэВ. Показана возможность проведения таких экспериментов на пучке быстрых нейтронов спектрометра ГНЕЙС.

Практическая ценность полученных результатов:

Создана установка для прецизионных измерений полных сечений с низким уровнем нейтронного фона (0,2-0,5%), которая может быть использована для исследования и других ядер.

ЛАП

Полученный файл данных для полных нейтронных сечений РЬ в низкой области энергий (Еп < 3 кэВ) является единственной доступной на сегодняшний момент систематической информацией о полных сечениях для данного ядра (номер файла ЕХРСЖ 41382).

207 206

Полученные полные нейтронные сечения изотопов свинца РЬ, РЬ и 204РЬ являются единственными на сегодняшний момент результатами систематических измерений для низкоэнергетической резонансной области, выполненных на источнике с непрерывным спектром нейтронов. Данные могут быть использованы как для построения файла оцененных данных, так и для других практических целей.

Создана установка для измерения сечений деления субактинидов быстрыми нейтронами. Эта установка в настоящий момент продолжает использоваться для дальнейших исследований в этой области [70].

Измеренные сечений деления па1РЬ и 209В1 нейтронами в диапазоне энергий 30 - 200 МэВ могут быть использованы в расчетах, ориентированных на применения для решения задач трансмутации, создания новых источников нейтронов, где РЬ и В! могут быть использованы в качестве конструкционных материалов мишени, создания новых энергетических установок, где РЬ и В! могут быть использованы в качестве теплоносителя и т.д. Файл с сечениями деления па1РЬ и 209В1 включен в базу данных ЕХРСЖ, файл номер 41429.

8. Благодарности

Автор выражает благодарность научному руководителю диссертации Г.А. Петрову.

Особую благодарность хочу выразить научному руководителю диссертации и моему старшему коллеге O.A. Щербакову, постоянному моему учителю и соратнику во всех наших работах.

Хочу поблагодарить всех сотрудников группы физики деления ядер за постоянную помощь и поддержку наших работ. Большая благодарность постоянному члену коллектива спектрометра ГНЕЙС A.C. Воробьеву, принимающему самое деятельное участие во всех наших работах последнего времени.

Очень признателен коллективу Ускорительного Отдела ПИЯФ, возглавляемому Н.К. Абросимовым и Г.А. Рябовым, за многолетнюю бесперебойную работу синхроциклотрона и постоянное внимание ко всем нашим просьбам и пожеланиям.

Большая благодарность сотрудникам Отдела Радиоэлектроники ОНИ В.В. Марченкову, Ю.В. Тубольцеву, Я.А. Касману и Т.А. Заварухиной за участие в создании систем накопления данных и разработку основных-измерительных модулей КАМАК.

Автор выражает благодарность сотрудникам ОИЯИ Ю.А. Александрову и

•^/jn 208

В.Г. Николенко за участие в измерениях полных сечений ~ Bi и РЬ и полезные обсуждения, A.B. Стрелкову за предоставление нейтронного 3Не-детектора, H.A. Гундорину за поддержку эксперимента, посвященного измерению полных сечений natPb в МэВ-ном диапазоне энергий.

Автор признателен сотрудникам ИТЭФ П.А. Крупчицкому и безвременно ушедшему И.Л. Карпихину за участие в измерениях полных сечений изотопов свинца 207Pb, 206РЬ и 204Pb и полных сечений natPb в МэВ-ном диапазоне энергий.

Большая благодарность коллегам из Радиевого института им. В.Г. Хлопина A.B. Фомичеву, А.Ю. Донцу, С.М. Соловьеву, A.B. Евдокимову, совместно с которыми были выполнен эксперимент по измерению сечения деления висмута и свинца быстрыми нейтронами.

Эксперимент, посвященный измерению сечения деления висмута и свинца быстрыми нейтронами, был выполнен в рамках международной коллаборации с Японским Исследовательским Институтом Атомной Энергии JAERI.

Эксперименты, представленные в диссертации, выполнялась при поддержке Российского Фонда Фундаментальных Исследований, гранты 9702-16184 и 00-02-17876, и Международного Научно-Технического Центра, грант 609.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Лаптев, Александр Борисович, 2004 год

1. Ю.А. Александров, Ядерная физика 37, 253 (1983).

2. Ю.А. Александров, Ядерная физика 38, 1100 (1983).

3. Ю.А. Александров, М. Врана, X. Манрике Гарсиа, Т.А. Мачехина, JI.H. Седлакова, Ядерная физика 44, 1384 (1986).

4. L. Koester, W. Waschkowsky, А. Klüver, Physica 137В, 282 (1986).

5. R. Weiner, W. Weise, Phys. Lett. 159B, 85 (1985).

6. Г.Г. Бунатян, Ядерная физика 55, 3196 (1992).

7. N.K. Abrosimov, G.Z. Borukhovich, A.B. Laptev, V.V. Marchenkov, G.A. Petrov, O.A. Shcherbakov, Yu.V. Tuboltsev, V.l. Yurchenko, Nucl. Instr. Meth. A242, 121 (1985).

8. EXFOR, IAEA-NDS-CD-05, EXFOR on CD-ROM, Version 21 January 2000.

9. CINDA on CD-ROM, Version December 1999, Rev.l, NEA Data Bank, Paris.

10. Yu.N. Pokotilovski, Yadern. Fiz. 63, 1996 (2000).

11. Yu.N. Pokotilovski, Eur. Phys. J. A 8, 299 (2000).

12. D.L. Hornidge, В .J. Warkentin, R. Igarashi, J.C. Bergstrom, E.L. Hallin, N.R. Kolb, R.E. Pywell, D.M. Skopik, J.M. Vogt, G. Feldman, Phys. Rev. Lett. 84, 2334 (2000).

13. K. Kossert, M. Camen, F. Wissmann et al., Phys. Rev. Lett. 88, 162301 (2002).

14. Ю.А. Александров, И.С. Гусева, А.Б. Лаптев, В.Г. Николенко, Г.А. Петров, O.A. Щербаков, ЛИЯФ. Основные результаты научных исследований 19881989. Ленинград, 1991, с. 7.

15. L. Koester, W. Waschkowsky, J. Meier, Z. Phys. A 329,229 (1988).

16. J. Schmiedmayer, H. Rauch, P. Riehs, Phys.Rev.Lett. 61, 1065 (1988).

17. Yu.A. Alexandrov, L. Koester, G.G. Samosvat, W. Waschkowski, JINR Rapid Communications, № 645.-90, p. 48-50, Dubna (1990).

18. Yu.A. Alexandrov, I.S. Guseva, A.B. Laptev, V.G. Nikolenko, G.A. Petrov, O.A. Shcherbakov, in Proc. of the Int. Conf. on Nuclear Data for Science and Technology, Jülich, FRG, May 13-17, 1991. Ed. S.M. Qaim, Springer-Verlag,1992, pp. 160-162.

19. J. Schmiedmayer, P. Riehs, J.A.Harvey, N.W.Hill, Phys. Rev. Lett. 66, 1015 (1991).

20. V.G. Nikolenko, A.B. Popov, JINR, E3-92-254, Dubna, 1992.

21. И.С. Гусева, Препринт NP-27-1994 1969, ППЯФ (Гатчина, 1994).

22. T.L. Enik, L.V. Mitsyna, V.G. Nikolenko, A.B. Popov, G.S. Samosvat, Yadern. Fiz. 60, 648 (1997).

23. Neutron Spectroscopy, Nuclear Structure, Related Topics", IS INN-10, Dubna, May 22-25, 2002". Dubna, JINR, E3-2003-10, 2003, p. 79-85.

24. J.G. Granada, C. Bonetto, S.A. Hayashi, K. Kobayashi, S. Yamamoto, Y. Fujita, I. Kimura, Physica B190, 259 (1993).

25. P. Riehs, S. Kopesky, J.A. Harvey, N.W. Hill, in: Proceedings of the International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, Gatlinburg, Tennessee, May 9-13, 1994, edited by J.K. Dickens (ORNL, 1994) p. 236.

26. L. Koester, W. Waschkowsky, L.V. Mitsyna, G.S. Samosvat, P. Prokofjevs, J. Tambergs, Phys. Rev. С 51, 3363 (1995).

27. L. Koester, K. Knopf, Z. Phys. A 338, 233 (1991).

28. G. Reiner, W. Waschkowsky, L. Koester, Z. Phys. A 337, 221 (1990).

29. Yu.A. Alexandrov, I.S. Guseva, A.B. Laptev, V.G. Nikolenko, G.A. Petrov, O.A. Shcherbakov, in: Proceedings of the V International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, ISINN-5, Dubna, 14-17 May 1997 (JINR, E3-97-213, Dubna, 1997) p.255.

30. A. Laptev, Yu. Alexandrov, I. Guseva, I. Karpihin, P. Krupchitsky, V. Nikolenko, G. Petrov, O. Shcherbakov, A. Vorobyev, J. Nucl. Sei. Tech., Suppl. 2, 1, 327 (2002).

31. И.С. Гусева, А.Б. Лаптев, Г.А. Петров, O.A. Щербаков, П.Л. Карпихин, П.А. Крупчицкий, Препринт NP-55-1999 2340, ПИЯФ (Гатчина, 1999).

32. И.С. Горохов, А.Б. Лаптев, В.В. Марченков, Ю.В. Тубольцев, Е.Ю. Фокин, O.A. Щербаков, Препринт 823, ЛИЯФ (Ленинград, 1983).

33. И.С. Горохов, А.Б. Лаптев, В.В. Марченков, Ю.В. Тубольцев, Е.Ю. Фокин, O.A. Щербаков, Приборы и техника эксперимента, № 2, 48 (1984).

34. Ле Зон Пхир, В.Т. Сидоров, ОИЯИ, 10-81-517, Дубна, 1981.

35. А.Б. Лаптев, В.В. Марченков, Ю.В. Тубольцев, И.В. Тубольцева, Е.Ю. Фокин, Препринт 869, ЛИЯФ (Ленинград, 1983).

36. А.Б. Лаптев, В.В. Марченков, Ю.В. Тубольцев, И.В. Тубольцева, Е.Ю. Фокин, Приборы и техника эксперимента, № 6, 65 (1984).

37. A.B. Popov, G.S. Samosvat, Nucl. data for basic and applied science. Proc. of the Int. Conf. Santa Fe, New Mexico, 13-17 May 1985, v. 1, p. 617.

38. В.Г. Николенко, А.Б. Попов, ОИЯИ, РЗ-90-568, Дубна, 1990.

39. Л.В. Мицина, Г.С. Самосват, ОИЯИ, РЗ-91-521, Дубна, 1991.

40. A.A. Reut et al., Report of the Institute of Physics Problems. 1950.

41. V.l. Goldanski et al., Sov. J. JETP 29, 778 (1955).

42. П.Е. Воротников, Л.С. Ларионов, Ядерная физика 40, 867 (1984).

43. V.P. Eismont, A.V. Prokofyev, A.N. Smirnov, K. Elmgren, J. Blomgren, H. Conde, J. Nilsson, N. Olsson, T. Ronnqvist, E. Traneus, Phys. Rev. C53, 2911 (1996).

44. V.P. Eismont et al., Proc. of the 2-nd Int. Conf. on Accelerator-Driven Transmutation Technologies and Applications, Kalmar, Sweden. 1996, p. 606.

45. V.P. Eismont et al., ibid. p. 618.

46. P. Staples et al., Bull. Am. Phys. Soc. 40, 962 (1995).

47. A.B. Фомичев, А.Ю. Донец, А.Б. Лаптев, O.A. Щербаков, Г.А. Петров, Измерение отношений сечений деления в диапазоне энергий нейтронов 0,7

48. МэВ. Вопросы атомной науки и техники. Серия: Ядерные константы, вып. 1, 1992, с. 13.

49. А.Ю. Донец, Ю.В. Тубольцев, A.C. Филиппов, A.B. Фомичев, Ю.В. Чичагов, Приборы и техника эксперимента, № 6, 1 (2000).

50. A.D. Carlson, S. Chiba, F.-J. Hambsch, N. Olsson, A.N. Smirnov, Summary Report of a Consultants' Meeting held in Vienna, Austria, December 2-6, 1996. IAEA Report INDC(NDC)-368. Vienna. 1997, p. 23.

51. D.D. Burgess and R.J. Tervo, Nucl. Instr. Meth., 214,431 (1983).

52. A.H. Смирнов, частное сообщение (1999).

53. G.W. Carlson, Nucl. Instr. Meth. 119,97 (1974).

54. T. Fukahori, S. Pearlstein, Proc. of the Advisory Group Meeting on Intermediate Energy Nuclear Data for Applications Organized by IAEA, Vienna, October 912,1990. IAEA Report INDC(NDS)-245. Vienna. 1991, p. 93.

55. A.V. Prokofiev, S.G. Mashnik, A.J. Sierk, LANL Report LA-UR-98-0418. Los Alamos. 1998.

56. A.B. Laptev, A.Yu. Donets, A.V. Fomichev, A.A. Fomichev, R.C. Haight, O.A. Shcherbakov, S.M. Soloviev, Yu.V. Tuboltsev, A.S. Vorobyev, Nucl. Phys. A 734S, E45 (2004).

57. Ю.А. Александров, Физ. элем. част, и am. ядра 32, 1405 (2001).

58. Ю.А. Александров, И.И. Бондаренко, ЖЭТФ 31, 726 (1956).

59. B.C. Барашенков, И.П. Стаханов, Ю.А. Александров, ЖЭТФ 32, 154 (1957).

60. Ю.А. Александров, ЖЭТФ 33, 294 (1957).

61. Ю.А. Александров, Г.В. Аникин, A.C. Солдатов, ЖЭТФ 40, 1878 (1961).

62. Г.В. Аникин, И.И. Котухов, Ядерная физика 12, 1121 (1970).

63. Г.В. Аникин, И.И. Котухов, Ядерная физика 14, 269 (1971).

64. Г.В. Аникин, И.И. Котухов, Ядерная физика 49, 101 (1989).

65. G. Breit, M.L. Rustgi, Phys. Rev. 114, 830 (1959).

66. A. Kanazawa, Nucl. Phys. 24, 524 (1961).

67. В.И. Гольданский, O.A. Карпухин, A.B. Куценко, B.B. Павловская, ЖЭТФ 38, 1695 (1960).

68. П.С. Баранов, А.И. Львов, В.А. Петрунькин, J1.H. Старков, Физ. элем, част, и am. ядра 32, 699 (2001).

69. J. Bernabeu, R. Tarrach, Ann. Phys. 102, 323 (1976).

70. A.M. Baldin, Nucl. Phys. 18, 310 (1960).

71. P. Baranov, G. Buinov, V. Godin V. Kuznetzova, V. Petrunkin, L. Tatarinskaya, V. Shirthenko, L. Shtarkov, V. Yurtchenko, Yu. Yanulis, Phys. Lett. В 52, 122 (1974).

72. В.А. Петрунькин, Физ. элем. част, и am. ядра 12, 692 (1981).

73. K.W. Rose, В. Zurmühl, Р. Rullhusen, М. Ludwig, А. Baumann, М. Schumacher, J. Ahrens, А. Zieger, D. Christmann, В. Ziegler, Nucl. Phys. A514, 621 (1990).

74. T. Savada, Int. Journ. Mod. Phys. A 11, 5365 (1996).

75. Yu.A. Alexandrov, Proc. IX Int Seminar Interaction of Neutrons with Nuclei, ISINN-9, Dubna, May 23-26, 2001. JINR, E3-2001-192, p.57 (2001).

76. V. Culler, R.W. Waniek, Phys. Rev. 99, 740 (1955).

77. R.B. Schwartz, R.A. Schrack, H.T. Heaton, Report NBS-MONO-138 (1974).

78. D.C. Larson, J.A. Harvey, N.W. Hill, Report 80BNL,277 (1980); Report ORNL-5787,174(1981).

79. J. Franz, H.P. Grotz, L. Lehmann, E. Roessle, H. Schmitt, L. Schmitt, Nucl. Phys. A490, 667 (1988).