Глобальное описание колебательно-вращательных спектров трехатомных молекул CO2,N2O,O3 и H2S на основе решения обратной спектроскопической задачи тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.05, доктор физико-математических наук Ташкун, Сергей Анатольевич

• Ташкун, Сергей Анатольевич
• доктор физико-математических наук
• 2004

Оглавление диссертации доктор физико-математических наук Ташкун, Сергей Анатольевич

СПИСОК ИСПОЛЬЗУЕМЫХ СОКРАЩЕНИЙ.

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА 1. МЕТОДЫ И АЛГОРИТМЫ РАСЧЕТА ЧАСТОТ И ИНТЕНСИВНОСТЕЙ KB ПЕРЕХОДОВ ТРЕХАТОМНЫХ МОЛЕКУЛ. ОСОБЕННОСТИ РЕШЕНИЯ ОБРАТНОЙ СПЕКТРОСКОПИЧЕСКОЙ ЗАДАЧИ.

1.1. Введение.

1.2. Эффективная реализация алгоритмов диагонализации вещественных симметричных матриц.

1.3. Особенности обратной спектроскопической задачи. Способ получения ППЭ с заданными топографическими свойствами.

1.3.1. Общая характеристика ОСЗ.

1.3.2. Линейный МНК и робастные методы для линейных моделей.

1.3.3. Нелинейный МНК и статистические характеристики подогнанной модели.

1.3.4. Модели гамильтониана.

1.3.5. Модель эффективного дипольного момента.

1.3.6. Поверхность потенциальной энергии.

1.3.7. Обобщение МНК с применением метода штрафных функций.

1.4. GIP: программа решения обратной задачи для моделей метода теории эффективных операторов. Версия для молекул симметрии и СУ.

1.5. GIPLIN: программа решения обратной задачи для моделей метода теории эффективных операторов, использующих колебательную экстраполяцию. Версия для трехатомных линейных молекул симметрии АхлиСс*,.

1.5.1. Модель эффективного гамильтониана.

1.5.2. Модель эффективного дипольного момента.

1.6. Метод MORBID.

1.6.1. Колебательные координаты.

1.6.2. Гамильтониан.

1.7. Метод VTET.

1.8. Метод DVR3D.

1.9. Программа LRES расчета спектров низкого разрешения методом полинейного счета.

Выводы.

ГЛАВА 2. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ФУНДАМЕНТАЛЬНОГО ПРИНЦИПА РИТЦА ДЛЯ АНАЛИЗА ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ЧАСТОТ КВ ПЕРЕХОДОВ.

2.1. Введение.

2.2. Модифицированный принцип Ритца.

2.3. Программа RITZ.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Глобальное описание колебательно-вращательных спектров трехатомных молекул CO2,N2O,O3 и H2S на основе решения обратной спектроскопической задачи»

4.2. Сравнение экспериментальных данных с данными, представленными в банках HITRAN и GEISA.146

4.3. Банк CDSD-296.152

4.4. Банк CDSD-IASI.161

4.4.1. Обоснование полезности использования принципа Ритца для расчета частот переходов.161

4.4.2. Распространение ошибок для частот и интенсивностей KB переходов.163

4.4.3. Основные характеристики банка CDSD-IASI и его сравнение с банком HITRAN.170

Выводы.175

Глава 5.14N2160: ГЛОБАЛЬНОЕ ОПИСАНИЕ ЧАСТОТ И ИНТЕНСИВНОСТЕЙ KB ПЕРЕХОДОВ МЕТОДАМИ ТЕОРИИ ЭФФЕКТИВНЫХ ОПЕРАТОРОВ.176

5.1. Введение.176

5.2. Обзор работ по глобальному описанию спектров молекулы N2O.176

5.3. Экспериментальные данные.180

5.3.1. Сравнение экспериментальных данных с данными банка HITRAN .184

5.4. Полиадная модель эффективного гамильтониана и ее использование для поиска и идентификации высоковозбужденных состояний.186

5.5. Неполиадная модель эффективного гамильтониана.197

5.6. Моделирование интенсивностей KB переходов в диапазонах 10, 2 и 1.7 ц, m.202

Выводы.206

Глава 6. ЭМПИРИЧЕСКИЕ ПОВЕРХНОСТИ ПОТЕНЦИАЛЬНОЙ ЭНЕРГИИ ОСНОВНОГО ЭЛЕКТРОННОГО СОСТОЯНИЯ МОЛЕКУЛЫ ОЗОНА, ОПРЕДЕЛЕННЫЕ ИЗ ИНФРАКРАСНЫХ СПЕКТРОВ ВЫСОКОГО РАЗРЕШЕНИЯ И ИМЕЮЩИЕ СПЕКТРОСКОПИЧЕСКИЙ УРОВЕНЬ ТОЧНОСТИ.207

6.1. Введение.207

6.2. Обзор поверхностей потенциальной энергии основного электронного состояния молекулы озона, определенных из экспериментальных КВ энергий.211

6.3. Общие топографические свойства ППЭ.212

6.4. Эффективная эмпирическая ППЭ Ум, полученная с приближенным оператором кинетической энергии (метод МОКВГО).215

6.4.1. Аналитическое представление ППЭ.215

6.4.2. Базисы, используемые при подгонке и экстраполяционных расчетах .216

6.4.3. Экспериментальные данные, используемые в подгонке.217

6.4.4. Подогнанные параметры ППЭ.222

6.4.5. Колебательная и вращательная экстраполяции.225

6.4.6. Изотопическая экстраполяция: центры полос 1703 и 180з.232

6.4.7. Диссоционный предел.234

6.4.8. Обсуждение основных свойств ППЭ.237

6.5. Эффективная ППЭ V, полученная с использованием точного оператора кинетической энергии (метод УТЕТ).238

6.6. Эмпирическая изотопически-инвариантная ППЭ Уво.246

6.7. Поиск и идентификация новых полос изотопических модификаций озона, на основе поверхности Уво.250

Выводы.255

Глава 7. ЭМПИРИЧЕСКИЕ, ИЗОТОПИЧЕСКИ-ИНВАРИАНТНАЯ ППЭ И ПДМ ОСНОВНОГО ЭЛЕКТРОННОГО СОСТОЯНИЯ

МОЛЕКУЛЫ Н28, ИМЕЮЩИЕ СПЕКТРОСКОПИЧЕСКИЙ УРОВЕНЬ

ТОЧНОСТИ.256

7.1. Введение.256

7.2. Обзор работ по глобальному моделированию КВ спектров.257

7.3. Изотопически-инвариантная ППЭ.261

7.3.1. Экспериментальные КВ данные.261

7.3.2. Метод расчета и результаты подгонки.262

7.3.3. Интерполяционные и экстраполяционные свойства поверхности270

7.3.4. Эмпирические ПДМ, полученные из экспериментальных интенсивностей КВ линий Нг 8.271

7.3.5. Изотопические экстраполяционные расчеты и их экспериментальное подтверждение.273

Выводы.279

ЗАКЛЮЧЕНИЕ.280

ЛИТЕРАТУРА.284

СПИСОК ИСПОЛЬЗУЕМЫХ СОКРАЩЕНИЙ

АФ-аппаратная функция прибора БО-приближение Борна-Оппенгеймера

ДПП-Дискретное представление переменных (Discrete Variable

Representation)

ИК-инфракрасный

КВ-колебательно-вращательный

МВ-микроволновый

МНК-метод наименьших квадратов

МНМ-метод наименьшей медианы

МП-молекулярные параметры

ОСЗ-обратная спектроскопическая задача

ПК-персональный компьютер

ППЭ-поверхность потенциальной энергии

ПДМ-поверхность дипольного момента

ПШПМ-полная ширина на половине максимума

СВ-собственный вектор

СЗ-собственное значение

СКО-средне-квадратическое отклонение

СО-средний остаток

СП-спектроскопические параметры

ТВ-теория возмущений

ТОКЭ-точный оператор кинетической энергии ВРЛС-внутрирезонаторная лазерная спектроскопия (ICLAS) ЗИР-спектроскопия затухание излучения в резонаторе (CRDS) а.и.-атомные единицы

1 о сгп/тоЫ cm" /moleculexm"

ВВЕДЕНИЕ

На рубеже тысячелетий в физической науке сформировалось новое научное направление - вычислительная молекулярная спектроскопия. Свидетельством этому является, в частности, появление книги [1], написанной коллективом авторов из Европы, Америки и Азии. Отметим также выдающуюся работу Партриджа и Швенке [2], которая привела к прорыву в исследованиях высоковозбужденных состояний молекулы воды. Для этого направления характерно стремление использовать физические модели, стоящие ближе к основам квантовой механики, и, следовательно, имеющие более ясный физический смысл. При этом возрастает нагрузка на расчетные аспекты задачи и увеличивается роль вычислительных методов и программирования. Решающим условием для возникновения этого направления явился стремительный рост возможностей вычислительной техники, позволивший обратиться к таким задачам молекулярной спектроскопии, решение которых еще лет десять назад представлялось безнадежным. Наибольший прогресс достигнут в описании частот и интенсивностей колебательно-вращательных переходов трехатомных молекул.

Объем спектроскопической информации, которая может быть получена на основе таких моделей, весьма велик: от сотен тысяч до многих миллионов спектральных линий. Обычно эта информация объединяется в банки данных. Примером такого банка служит банк HITRAN [3], который содержит информацию о колебательно-вращательных (КВ) линиях молекул атмосферных газов и предназначен для моделирования радиационных свойств атмосферы Земли (74296 К). Имеются также специализированные банки, содержащие информацию об отдельной молекуле, и ориентированные на определенный класс приложений. В качестве примера следует привести банк SCAN [4] параметров KB линий молекулы воды, содержащий 3 миллиарда линий и предназначенный для изучения звездных атмосфер.

Совершенствование экспериментальных методов регистрации KB спектров привели к повышению точности регистрации и увеличению объема измеряемых данных. Соответственно, повысились требования к качеству и количеству информации, содержащейся в банках. Кроме того, резко возрос объем информации о радиационных характеристиках атмосферы Земли, регистрируемый спектрометрами космического базирования. Примером может служить прибор MIPAS [5], работающий на борту спутника ENVISAT с марта 2002 года. Он регистрирует инфракрасные (ИК) лимбовые атмосферные спектры с высоким разрешением (0.025 cm"1) и позволяет получать вертикальные профили атмосферных газов каждые 75 секунд, как днем, так и ночью с почти полным покрытием земного шара. Анализ потоков данных с этого прибора в реальном масштабе времени по определению профилей температуры и давления, а также концентраций атмосферных компонент, предполагает наличие высокоточных спектроскопических параметров KB линий молекул СО2, 03, Н20, СН4, N20, NO2 в диапазоне 6852410 cm"1.

Цель работы

Построение и исследование теоретических моделей, глобально описывающих частоты и интенсивности колебательно-вращательных переходов внутри основного электронного состояния молекул СО2, N2O, Оз и H2S на основе решения обратной спектроскопической задачи и создание банков спектроскопических данных для атмосферных и высокотемпературных приложений.

Как следует из названия диссертации, её смысловыми словосочетаниями являются следующие: «глобальное описание», колебательно-вращательный» и «обратная спектроскопическая задача». Поясним смысл каждого из них.

Основой теоретического подхода к глобальному описанию электронно-колебательно-вращательных спектров молекул является вариационный принцип. В соответствии с квантово-механическими воззрениями он может использоваться следующим образом. Согласно фундаментальному принципу Ритца (известному также как комбинационный принцип Ридберга-Ритца), лежащему в основе молекулярной спектроскопии, наблюдаемые частоты переходов являются разностями уровней энергии верхнего и нижнего стационарных состояний рассматриваемой молекулы. Уровни представляют собой собственные значения (СЗ) оператора энергии молекулы -гамильтониана Н. Его собственные функции позволяют вычислить ряд других наблюдаемых характеристик молекулы, таких как вероятности переходов, поляризуемость и т.д. Алгоритм построения в нерелятивистском приближении оператора Н для молекулы хорошо известен: в некоторой системе координат для каждого ядра и электрона выписываются операторы кинетической энергии, а затем добавляются члены электростатического взаимодействия ядер с ядрами, электронов с электронами и ядер с электронами. Такой гамильтониан содержит лишь фундаментальные физические постоянные: константу Планка й, массы и заряды ядер и электрона и т.д. Имея в распоряжении достаточно мощный компьютер, можно, взяв базис в функциональном пространстве, в котором действует Н, построить конечную матрицу этого оператора достаточно большого размера п. Решив для нее проблему собственных значений, получаем набор уровней энергии и соответствующих им собственных векторов (СВ). Теорема Мак-Доналдса [6] гарантирует, что найденные СЗ являются оценками сверху истинных уровней энергии, причем разности между приближенными и точными значениями стремятся к нулю при п -> оо. К сожалению, в такой постановке эта проблема неразрешима в настоящее время даже для большинства двухатомных молекул. Необходим ряд приближений, позволяющих упростить задачу и сделать ее решаемой с помощью средств современной вычислительной техники.

Стандартным приближением, позволяющим отделить движение электронов от движения ядер, является приближение Борна-Оппенгеймера (БО), основанное на разнице величин масс ядер и массы электрона. В нем выделяются две задачи. Первая - о движении электронов в поле фиксированных ядер, решение которой определяет электронный спектр молекулы. Методы решения этой задачи являются, как известно, прерогативой квантово-химических ab initio методов расчета и в диссертации не рассматриваются. Вторая - о движении ядер в электростатическом поле электронного облака заданного электронного состояния. Решение этой задачи определяет KB спектр молекулы этого состояния. Поведение электронной компоненты моделируется с помощью поверхности потенциальной энергии (ППЭ) данного электронного состояния. Именно ППЭ входит в KB молекулярный гамильтониан в качестве потенциальной энергии, определяя его энергетический спектр. Основные эффекты, связанные со взаимодействием молекулы и излучением, определяются поверхностью дипольного момента (ПДМ) для этого же электронного состояния. Знание энергетического спектра, а также правил отбора, позволяет рассчитать положение спектральных линий. С помощью ПДМ определяются величины вероятностей переходов между KB состояниями. Зная их, можно рассчитать интенсивности линий для заданных термодинамических условий. Положения и интенсивности KB линий являются важнейшими экспериментально наблюдаемыми параметрами спектральных линий молекулы. Сравнивая эти теоретические и наблюдаемые величины, можно судить, насколько хороши соответствующие модели ППЭ и ПДМ. Имея их, теоретически можно рассчитать большинство спектроскопически наблюдаемых KB линий молекулы, находящейся в заданном электронном состоянии. Если, например, ППЭ в состоянии воспроизвести положения всех линий с точностью лучше, чем 1.0 сш"1, то говорят, что она имеет спектроскопический уровень точности, поскольку с ее помощью можно решать задачи, типичные для спектроскопии высокого разрешения. К ним относятся, прежде всего, поиск и идентификации новых КВ состояний молекулы. Для ПДМ этот же критерий соответствует воспроизведению интенсивностей с точностью -10%. В дальнейшем мы будем пользоваться словосочетанием «спектроскопический уровень точности» именно в этом смысле. Ясно, что это определение содержит некоторую долю субъективизма. Вышесказанное поясняет смысл словосочетания «глобальное описание на основе ПЦЭ и ПДМ». В дальнейшем изложении мы будем вести речь только о ППЭ, памятуя, что многое из сказанного будет приложимо также и к ПДМ. До недавнего времени такой подход не имел большого значения, поскольку не позволял с достаточной для нужд приложений спектроскопии высокого разрешения точностью рассчитывать параметры линий. Причина заключалась в огромных вычислительных ресурсах (времени счета и объемов оперативной памяти), необходимых для непосредственного нахождения СЗ и соответствующих им СВ молекулярного гамильтониана. Благодаря совершенствованию методов расчета и росту возможностей вычислительной техники, ситуация радикально изменилась. Сейчас возможно получение ППЭ и ПДМ трехатомных молекул, имеющих спектроскопический уровень точности. В главах 6 и 7 диссертации будут представлены и обсуждены подобные поверхности для молекул Оз и Н28.

Еще в 20-х годах прошлого века был предложен способ обхода трудностей, связанных с невозможностью расчета достаточно точных КВ спектров непосредственно из ППЭ. Он основан на использовании теории возмущений (ТВ) и получении на ее основе эффективных гамильтонианов Не// [7-8]. Идея этого подхода заключается в построении с помощью последовательности все более малых унитарных преобразований эффективного гамильтониана Н^ для группы колебательных состояний, который в состоянии описать ее КВ структуру с высокой точностью. Таким образом, отказываясь от претензии на глобальность описания, появляется возможность более точного рассмотрения выделенного участка спектра. Матрица эффективного гамильтониана имеет значительно меньшую размерность по сравнению с матрицей КВ гамильтониана. До недавнего времени использование метода теории эффективных операторов было основным средством исследования КВ спектров высокого разрешения. Традиционная модель эффективного оператора позволяет производить экстраполяционные расчета по вращательному квантовому числу У (вращательной степени свободы). Основной недостаток этой модели состоит в невозможности проведения подобных расчетов по колебательным степеням | свободы. Она не позволяет также осуществлять и изотопическую экстраполяцию.

Практическое применение методов ТВ для получения вручную аналитических зависимостей между молекулярными параметрами (МП), входящими в 1111Э, и спектроскопическими параметрами (СП), входящими в Нф ограничено лишь низшими порядками, что совершенно недостаточно для получения Heff, дающего приемлемую точность воспроизведения КВ частот переходов. Причина заключается в экспоненциальном росте объема формульных выкладок. Был предпринят ряд попыток для автоматизации установления аналитических связей между МП и СП при помощи компьютеров. К настоящему времени действительно успешной следует признать лишь одну - изложенную в [9] и применимую только к двухатомным молекулам. В самое последнее время появился существенный прогресс и для трехатомных молекул. В работе [10] представлен численно-аналитический программный комплекс, позволяющий регулярным образом строить Не# для трехатомной молекулы исходя из параметров 1111Э до произвольного порядка ТВ. Реальный же порядок ограничен лишь возможностями используемого компьютера.

Учитывая трудности установления связи между МП и СП, зачастую вообще отказываются от ее получения и строят феноменологические модели Неff, путем выписывания всех разрешенных по симметрии до заданного порядка ТВ элементарных КВ операторов. Гамильтониан Нед- представляется линейной комбинацией таких операторов, коэффициенты которой являются параметрами гамильтониана. При этом возможны два подхода. В первом, как уже отмечалось, Не# строится для описания группы (полиады) близких по энергии колебательных состояний. Во втором, в гамильтониане сохраняются колебательные вклады, возникающие при применении контактных преобразований, что позволяет построить единый оператор Не#ддя описания сразу нескольких полиад. Применение этого подхода для описания КВ переходов линейных молекул СОг и N2O представлено в главах 3-5 диссертации. Основное его преимущество по сравнению с методами, основанными на использовании ППЭ, заключается в значительно меньших вычислительных затратах, необходимых для получения СЗ и СВ матриц Heff Хорошее изложение достоинств и недостатков методов, представленных выше, приведено в недавнем обзоре [11].

Отличительной особенностью КВ спектров является чрезвычайно высокая относительная точность (10"6-10"9) регистрации положений линий, что позволяет рассматривать КВ молекулярную спектроскопию как один из наиболее точных разделов современной физической науки. Что касается относительной точности регистрации интенсивностей линий, то в наши дни она составляет 10" в наиболее благоприятных случаях. Теоретические модели, претендующие на описание таких спектров, должны обеспечивать точность вычисленного спектра уровне этих же величин. При этом одним из основных вопросов моделирования состоит в том, каким образом строить

ППЭ и ПДМ и откуда брать значения параметров Нф которые обеспечивают требуемую точность воспроизведения частот и интенсивностей.

Наиболее последовательным способом построения ППЭ и ПДМ являются ab initio расчеты, дающие поточечное их представление в пространстве геометрических конфигураций. Однако в подавляющем большинстве случаев эти поверхности все еще не достигают спектроскопического уровня точности описания KB спектров. Получение значений параметров Нф исходя из ППЭ с использованием методов ТВ, также не позволяет пока достичь требуемого уровня точности. Поэтому основным способом построения ППЭ, ПДМ и эффективных операторов, который широко используется в настоящее время, является использование параметрических моделей. Введение параметров в модель фактически означает нашу неспособность решить задачу с необходимой точностью из первых принципов квантовой механики. Параметризация может проводиться как на уровне KB гамильтониана (молекулярные параметры), так и на уровне эффективного (спектроскопические параметры). Для получения значений этих параметров в диссертации систематически используется метод обратной спектроскопической задачи (ОСЗ).

Суть ОСЗ состоит в варьировании значений параметров модели с тем, чтобы достичь наилучшего согласия между экспериментально наблюдаемыми и вычисленными значениями физических характеристик. Такой подход предполагает наличие, во-первых, критерия близости экспериментальных и вычисленных величин, который в дальнейшем будет называться функцией цели; во-вторых, метода получения оптимальных оценок варьируемых параметров, обеспечивающих достижения минимума функции цели; и, в-третьих, набора статистических критериев для проверки качества полученных оценок и экстраполяционных свойств модели. Нахождение оценок параметров модели, минимизирующих функцию цели, будем в дальнейшем называть подгонкой параметров к экспериментальным данным. При этом вычислительные затраты существенно возрастают, ибо метод решения обратной задачи, являясь по своей сути итерационным, требует многократного проведения однотипных вычислений (например, нахождение СЗ и СВ матриц гамильтониана при разных значениях параметров модели).

Как явствует из вышеизложенного, методы глобального моделирования КВ спектров, использующие обратную задачу, потребляют значительные вычислительные ресурсы. Для того, чтобы решить поставленные в работе задачи на доступных вычислительных системах, автору пришлось приложить значительные усилия по анализу и максимально эффективной реализации соответствующих вычислительных алгоритмов. Фактически это явилось залогом самой возможности постановки задач, рассмотренных в диссертации.

В основные задачи диссертации входило:

1. Разработка эффективных вычислительных алгоритмов решения ОСЗ большой размерности.

2. Создание метода, позволяющего контролировать согласованность набора экспериментальных частот переходов молекулы без использования каких-либо моделей гамильтониана.

3. Решение ОСЗ по подгонке параметров моделей, полученных методами теории эффективных операторов, ко всей совокупности опубликованных экспериментальных данных по частотам и интенсивностям КВ молекул С02 и 1Ч20 с точностью, близкой к точности измерений.

4. Создание на основе полученных моделей расчетных банков спектроскопической информации молекулы С02, ориентированных на высокотемпературные и атмосферные приложения.

5. Построение на основе вариационного метода и решения ОСЗ моделей ППЭ молекул Оэ и H2S, обеспечивающих воспроизведение KB уровней энергии с точностью порядка 0.1 cm"1 и исследование свойств этих поверхностей.

6. Использование полученных моделей ППЭ для поиска и идентификации новых KB состояний молекул С02, N20, О3 и H2S.

Актуальность

Выбор молекул, рассмотренных в данной работе, определяется той ролью, которую они играют в радиационных процессах, протекающих в атмосфере Земли и других планет, а также их важностью для широкого круга промышленных приложений. Важным фактором при этом являлось наличие репрезентативной выборки экспериментальных данных, позволяющей определять параметры моделей из решения ОСЗ.

Углекислый газ С02 является основным парниковым газом, определяющим в значительной мере эволюцию земного климата в наше время. Знание его радиационных свойств при высоких температурах в ИК диапазоне важно для широкого круга научных и промышленных приложений, включающих, в частности, оптическую диагностику процессов горения, анализ выхлопов самолетных и ракетных двигателей, изучение атмосферы Венеры, контроль процессов осаждения в газовой фазе. Параметры KB линий необходимы также для спектроскопического обеспечения будущих космических проектов, направленных на изучение его распределения в земной атмосфере. К ним относятся, в частности, проект IASI (Infrared Atmospheric Sounding Interferometer) французского космического агентства [12], предусматривающий установку интерферометра IASI на борту спутника МЕТОР, запуск которого намечен на 2005 год. В 2007 году НАСА планирует запуск орбитальной углеродной обсерватории (Orbiting Carbon Observatory) [13] по картографированию распределения СОг в атмосфере.

Закись азота N20, присутствующая в земной атмосфере в примесных количествах, играет важную роль в атмосферной химии. Она является основным источником образования окислов азота NOx в стратосфере, которые вовлечены в каталитические циклы разрушения озона. N20 является парниковым газом, а также входит в состав выбросов антропогенного происхождения.

Озон Оз экранирует все живое на Земле от ультрафиолетового излучения Солнца. В тропосфере Оз является парниковым газом. Знание параметров его KB линий в ПК области важно для мониторинга его атмосферного содержания, а также химических процессов, протекающих с участием озона.

Сероводород H2S, являясь примесным газом в земной атмосфере, играет важную роль в задачах дистанционного зондирования выбросов природного и антропогенного происхождения. Кроме того, он участвует во многих химических процессах, происходящих в атмосфере Венеры и других планет.

Параметры KB линий С02 и N20, рассчитанные для атмосферных условий (Г=296 К), были помещены в банк данных HITRAN более 10 лет назад. Приблизительно в это же время информация о параметрах линий С02, дающих вклад в высокотемпературные (7=1000 К) спектры, была помещена в банк HITEMP - высокотемпературный аналог банка HITRAN [14]. С тех пор появилось большое количество новых экспериментальных данных. Оказалось, что эти данные часто отличаются от находящихся в банке HITRAN. Кроме того, для удовлетворения требований, предъявляемым к точности восстановления атмосферных профилей температуры, давления и колонного содержания этих газов, необходимо расширить информацию, которая содержится в HITRAN, путем включения в него слабых линий.

Сравнения экспериментальных высокотемпературных спектров С02, как высокого, так и низкого разрешений, с расчетами, выполненными на основе банка Н1ТЕМР, выявили серьезные качественные различия. Это особенно заметно для температур выше 1000 К.

Для надежного определения характеристик атмосферного Оз требуется знание параметров линий не только основного изотопа, но и его изотопических модификаций. В текущей версии ШТЯАЫ информация о изотопах озона представлена недостаточно полно. Задача идентификации КВ линий изотопов является чрезвычайно сложной по двум причинам. Во-первых, в экспериментах очень трудно приготовить смесь изотопов с доминантным содержанием одного из них. Во-вторых, КВ спектры изотопов озона обладают густой (до 200 линий на 1 сш"1) и нерегулярной структурой. Лучший квантово-химический расчет колебательного спектра основного электронного состояния озона имеет точность около 5 ст"1, что совершенно недостаточно для ее решения. Построение на основе информации о частотах линий основной изотопической модификации модели ППЭ, имеющей спектроскопический уровень точности и позволяющей пересчитывать положение центров линий на другие модификации без существенной потери точности, является единственным способом решения этой задачи. Кроме того, методами диссоционной резонансной рамановской спектроскопии были зарегистрированы валентные колебательные состояния с энергиями выше энергии диссоциации. Существование этих состояний также должно объясняться моделью ППЭ. Наконец, эта модель представляла бы интерес для широкого круга задач, относящихся к разделу внутримолекулярной динамики.

Молекула Н28 известна своим необычным распределением интенсивностей: основные полосы оказываются намного слабее ряда комбинационных полос. Недавние квантово-химические расчеты поверхности дипольного момента показали, что поверхность является почти плоской вблизи равновесной конфигурации. Это, в свою очередь, означает, что, для правильного воспроизведения интенсивностей линий ППЭ должна иметь большую точность, чем поверхность молекулы с нормальным распределением интенсивностей.

Из сказанного выше следует, что задачи построения моделей, глобально описывающих КВ частоты и интенсивности линий этих молекул и имеющих спектроскопический уровень точности (-0.1 cm*1 по центрам линий и -10% по интенсивностям), являются весьма актуальными.

Научная новизна

1. Разработаны эффективные вычислительные методы решения ОСЗ большой размерности.

2. Предложена модификация принципа Ритца, позволяющая, помимо извлечения из наблюдаемых частот переходов экспериментальных уровней энергии, также получение калибровочных факторов, учитывающих сдвиги спектров друг относительно друга.

3. Впервые получен набор параметров полиадной модели эффективного гамильтониана, глобально описывающий частоты более 23000 экспериментальных КВ переходов, принадлежащих к 209 колебательным полосам молекулы 14n216o в диапазоне 0-15000 cm" с точностью, близкой к точности измерений (безразмерное стандартное отклонение подгонки равно 2.2, среднеквадратичное отклонение (СКО) равно 0.005 cm"1). На основе этой модели проведена идентификация ряда новых высоковозбужденных полос, зарегистрированных методами внутрирезонаторной лазерной спектроскопии в диапазоне 9500-12000 cm'1.

4. Впервые построена ППЭ основного электронного состояния молекулы 16Оз, описывающая экспериментально наблюдаемые колебательные уровни энергии с точностью -0.1 cm'1, а вращательную структуру 26 низших колебательных состояний до ^=5 - с точностью 0.015 сш"1, и имеющая качественно правильное поведение вплоть до геометрических конфигураций, соответствующих диссоциации молекулы. Она позволяет объяснить существование экспериментально наблюдаемых валентных колебательных состояний с энергиями выше энергии диссоциации.

5. На основе поверхности предыдущего пункта получена изотопически-инвариантная ППЭ озона, имеющая спектроскопический уровень точности и позволившая провести поиск и идентификацию десятков новых колебательных полос изотопических модификаций озона симметрий С2у и С,.

6. Путем решения ОСЗ с использованием более 12000 экспериментальных частот, включающих 4175 КВ состояния с ./, Ка <;

15, принадлежащих 7 изотопическим модификациям (Н2328, Н2338, Н2348, 02328, В23\ ¥Ю22Ъ, НГ)348) молекулы Н28, впервые получена изотопически-инвариантная ППЭ основного электронного состояния этой молекулы, описывающая набор частот с точностью 0.05 сш'1.

Защищаемые положения

1. Метод штрафных функций позволяет контролировать в процессе решения ОСЗ топографический вид ППЭ и получать поверхности, имеющие физически правильное поведение для геометрических конфигураций, далеких от положения равновесия.

2. Экспериментальные уровни энергии, извлеченные из наблюдаемых частот переходов с использованием принципа Ритца, могут быть использованы для создания высокоточных спектроскопических банков данных.

3. Высокотемпературный спектроскопической банк высокого разрешения молекулы углекислого газа С080-1000, созданный на основе моделирования наблюдаемых спектров в диапазоне температур 296-800 К, адекватно описывает радиационные свойства этой молекулы вплоть до температур 2900 К. 4. Аналитическое МОКВЮ-представление ППЭ, вариационный принцип, а также ОСЗ в сочетании с методом штрафных функций, позволяют получать изотопически-инвариантные модели ППЭ трехатомных молекул, имеющих спектроскопический уровень точности, качественно правильное поведение для широкой области геометрических конфигураций, а также обладающих отличными экстраполяционными свойствами по вращательному и колебательным квантовым числам.

Достоверность полученных результатов обеспечивается:

• согласованностью численных расчетов с экспериментальными данными;

• подтверждением основных выводов работы более поздними публикациями других авторов;

• хорошими экстраполяционными свойствами полученных моделей.

Практическая значимость

Методы глобального моделирования КВ спектров, реализованные в виде пакетов программ, используются в Институте оптики атмосферы, Томск, Россия; Реймском Университете, Реймс, Франция; Университете Пьера и Марии Кюри, Париж, Франция. Они используются также в рамках международного сотрудничества (Франция, Германия, США, Китай) для предсказания и идентификации новых КВ состояний молекул СО2, N20, Оз, Нг8 и их изотопических модификаций.

Высокотемпературный банк данных СОЗБ-ЮОО считается на сегодняшний день самым точным банком спектроскопической информации высокого разрешения для молекулы СОг. Основной областью его применения является моделирования радиационных свойств горячих (Г~1000-3ООО К) газовых сред, содержащих С02. На основе СБЭО-ЮОО был создан высокоточный, компактный спектроскопический банк данных низкого разрешения для моделирования газовых смесей, содержащих углекислый газ и воду, в диапазоне давлений 0.1-30 айп и температур 3002500 К.

Банк данных С080-296 используется для моделирования данных спектрометра М1РА8, работающего на борту европейского спутника Е1ЧГУ18АТ.

Банк данных СБ$0-1А£1 будет использоваться для анализа данных спектрометра 1А81, который будет установлен на борту спутника МЕТОР, запускаемого Европейским космическим агентством в 2005 году.

Банки данных С080-296 и СОЭЭ-ЮОО интегрированы в Интернет-доступные (cdsd.iao.ru, spectra.iao.ru) информационно-вычислительные системы Института оптики атмосферы СО РАН.

Основные результаты по моделированию спектров молекулы озона включены в Интернет-доступную информационную систему Э&МРО (smpo.iao.ru).

Авторский вклад

Методы и результаты, представленные в главах 1, 2, 3, и 4 в большей части принадлежат автору. Результаты главы 5 и некоторые результаты главы 3 получены совместно с заведующим Лабораторией теоретической спектроскопии ИОА СО РАН д.ф.-м.н. В.И. Переваловым и доктором Ж.Л. Теффо из Университета Пьера и Марии Кюри, Париж, Франция. Вариационные расчеты и моделирование ППЭ молекул Оз и Н28, результаты которых представлены в главах 6 и 7, выполнены совместно с д.ф.-м.н., проф. Вл.Г. Тютеревым из Университета Шампань-Арденн, Реймс, Франция, а также проф. П. Йенсеном из Вуппертальского университета, Вупперталь, Германия, и доктором Д. Швенке из HACA, США. Роль автора может быть также оценена по месту его фамилии в списке авторов работ, опубликованных с его участием.

Публикации и апробация работы

Результаты работы докладывались на пяти Международных конференциях по молекулярной спектроскопии высокого разрешения (Прага, 1994, 1996, 1998, 2000, 2002), четырех Международных коллоквиумах по молекулярной спектроскопии высокого разрешения (Дижон, 1995, 2003, Глазго, 1997, Нимежен, 2001), пятой и седьмой Международных конференциях по базе данных HITRAN (Бостон, 1998, 2002), Международной конференции «Вода в газовой фазе» (Париж, 1998), двух -Международных рабочих группах по атмосферной спектроскопии и приложениям (Реймс, 1996, 1999), трех Международных симпозиумах-школах по спектроскопии высокого разрешения (Томск, 1996, 1999, Красноярск, 2003), двух Международных симпозиумах по оптике атмосферы и океана (Томск, 1998, Иркутск, 2001), Международной конференции по моделированию, базам данных и информационным системам для атмосферных наук (Иркутск, 2001), Международной рабочей группе по спектроскопии высокого разрешения (Лондон, 2002), двух Международных симпозиумах по молекулярной спектроскопии (Огайо, 2000 и 2002) и на Международном симпозиуме стран СНГ «Атмосферная радиация» (Санкт-Петербург, 2004).

Материалы диссертации отражены в 40 публикациях автора [10,30,31,35,38,46,47,51,61,91,92,106,168,172,179,186,211,212,213,238,244,248, 249,304,308,309,310,311,343,344,345,346,347,355,369,389,392,424,430,431], 32 из которых опубликованы в ведущих международных рецензируемых журналах.

Структура и объем диссертации

Диссертация состоит из введения, 7 глав, заключения и списка литературы. В ней содержится 327 машинописных страниц текста, 82 рисунка, 46 таблиц и 432 ссылки на литературные источники. Нумерация формул, таблиц и рисунков ведется по главам и пунктам.

Заключение диссертации по теме «Оптика», Ташкун, Сергей Анатольевич

Основные результаты диссертации можно сформулировать следующим образом.

1. Развит эффективный подход решения ОСЗ большой размерности, позволяющий получать ППЭ и ПДМ с заданными топографическими свойствами.

2. Предложена модификация фундаментального квантово-механического принципа Ритца, позволяющая не только извлекать экспериментальные уровни энергии из наблюдаемых частот переходов, принадлежащих группе спектров, но и калибровать сами спектры друг относительно друга, а также в определенной степени учитывать возможные сдвиги давлением. Этот метод позволяет получать количественные критерии взаимной согласованности всего массива частот без использования каких-либо моделей гамильтониана.

3. Создан банк высокого разрешения параметров КВ линий молекулы углекислого газа CDSD-1000, позволяющий моделировать спектры вплоть до температур 2900 К и являющийся наиболее точным среди опубликованных банков такого рода.

4. Предложен метод построения высокоточных банков параметров КВ линий, основанный на систематическом использовании экспериментальных уровней энергии, извлеченных из наблюдаемых частот переходов с помощью модифицированного принципа Ритца.

5. Созданы банки высокого разрешения параметров КВ линий молекулы углекислого газа, ориентированные на атмосферные приложения (Т=296 К). Оба банка - CDSD-296 и CDSD-IASI содержат более точную и полную информацию по сравнению с банками HITRAN и GEISA и предназначены для восстановления профилей температуры, давления, а также колонного содержания С02 на основе данных спектрометров спутникового базирования (MIPAS, IASI).

6. Получена полиадная модель эффективного гамильтониана, глобально описывающая частоты известных КВ линий с точностью, близкой к точности измерений, позволяющая предсказывать и идентифицировать слабые полосы молекулы 14N2160, зарегистрированные методами внутрирезонаторной лазерной спектроскопии.

7. Получена эффективная эмпирическая изотопически-инвариантная ППЭ основного электронного состояния молекулы Оз, описывающая известные КВ состояния со спектроскопическим уровнем точности. Поверхность дает правильное качественное поведение при диссоциации молекулы и обладает отличными экстраполяционными свойствами по вращательным и колебательным квантовым числам. Точность переноса информации с одного изотопа на другой оказалась достаточной для уверенной идентификации десятков новых полос изотопов озона.

8. Получена эффективная эмпирическая изотопически-инвариантная ППЭ основного электронного состояния молекулы H2S, описывающая известные КВ состояния со спектроскопическим уровнем точности. Поверхность обладает отличными экстраполяционными свойствами по вращательным и колебательным квантовым числам. Построены эффективные эмпирические поверхности дипольного момента, имеющие спектроскопический уровень точности и объясняющие наблюдаемые аномалии интенсивностей колебательных полос. Полученные поверхности позволяют моделировать смеси изотопов H2S с точностью, сравнимой с точностью измерений.

В заключение выражаю глубокую благодарность коллегам и соавторам: Вл.Г. Тютереву, В.И. Перевалову, Ж.-Л. Теффо, П. Йенсену, Д. Швенке, С.Н. Михайленко, В.Ф. Головко, А.Д. Быкову, H.H. Лаврентьевой, А. Барбу, Л.С. Ротману, А. Кампаргу, Д. Бэйи, Л. Думонту, К. Клаво, М.-Р. Де Бекер-Барийи, Л. Регалии-Ларло, М. Эсплину за стимулирующее и плодотворное сотрудничество.

Я благодарен также коллегам, которые любезно предоставили свои (иногда неопубликованные) экспериментальные и расчетные данные, способствующие решению задач, обсужденных в диссертации: О.В.

Науменко, Д. Ваттсону, М. Фукабори, К. Ками-Пере, Д. Хеннингсену, Ж.-И. Мандэну, Ш. Като, Ч. Мюллеру, JI. Браун, Л.П. Гиверу.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Результаты, представленные в диссертации, призваны продемонстрировать значимость и полезность нового раздела молекулярной спектроскопии высокого разрешения - вычислительной молекулярной спектроскопии. Опираясь на стремительный прогресс как средств вычислительной техники, так и численных методов, у исследователя, занимающегося вопросами изучения KB спектров малоатомных молекул, появляется возможность избежать использования большого числа трудно контролируемых приближений, призванных обеспечить возможность решения стационарного уравнения Шредингера для данной молекулярной системы. При этом он оперирует понятиями (ППЭ и ПДМ) и теоретическими методами (вариационный метод, молекулярный гамильтониан с точным оператором кинетической энергии и т.д.), стоящими ближе к основам квантовой механики. Происходит «перераспределение ролей», когда все большая и большая часть рутинных аспектов задачи перекладыватся на численные методы и компьютерные расчеты. Ясно, что модели, основанные на ППЭ, несут больше информации, допускающей непосредственную физическую интерпретацию, чем модели эффективных гамильтонианов. Поскольку ab initio расчеты — основной источник получения ППЭ - пока еще, в целом, не в состоянии обеспечить спектроскопическую точность, то использование параметрических молелей ППЭ с последующей подгонкой ее параметров к экспериментальным KB данным с помощью решения ОСЗ является единственным путем получения спектроскопически точных поверхностей.

К сожалению, решение ОСЗ большой размерности является плохо алгоритмизуемым моментом этого подхода. Поскольку большинство моделей, рассмотренных в диссертации, являются нелинейными, то вопрос о том, является ли полученный набор параметров действительно наилучшим, то есть соответствующий глобальному минимуму функции цели, остается открытым. Это особенно справедливо для обратных задач большой размерности, рассмотренных в главах 3-5 диссертации. Успешность решения обратной задачи во многом определяется опытом и терпением исследователя. Очевидно, что необходимо развитие математических и численных методов, позволяющих формализовать методы решения ОСЗ.

Список литературы диссертационного исследования доктор физико-математических наук Ташкун, Сергей Анатольевич, 2004 год

1. Computational molecular spectroscopy, P. Jensen and P.R. Bunker, Eds, Wiley, Chichester, 2000, 670 pp.

2. H. Partridge, D.W. Schwenke, The determination of an accurate isotope dependent potential energy surface for water from extensive ab initio calculations and experimental data, J. Chem. Phys. 106, 4618-4639 (1997).

3. U.G. Jorgensen, P. Jensen, G.O. Sorensen, B. Aringer, H2O in stellar atmospheres, A&A 372, 249-259 (2001).

4. Ж.-М. Фло, К. Пикколо, Б. Карли, А. Перрен, Л.Х. Кудер, Ж.-Л. Теффо, Л.Р. Браун, Параметры молекулярных линий для эксперимента MIPAS (Интерферометр Майкельсона для пассивного зондирования атмосферы), Оптика Атмосферы и Океана 16, 194-205 (2003).

5. J.K.L. McDonald, Successive approximations by the Rayleigh-Ritz variation method, Phys. Rev. 43, 830 (1933).

6. D. Papousek, M.R. Aliev, Molecular vibrational-rotational spectra, Elsevier, Amsterdam, 1982, 300 pp.

7. Ю.С. Макушкин, Вл.Г. Тютерев, Методы возмущений и эффективные гамильтонианы в молекулярной спектроскопии, Н-ск, Наука, 240 с. 1984.

8. Т.Н. Величко, В.Я. Галин, Ю.С. Макушкин, Вл.Г. Тютерев, Аналитические вычисления на ЭВМ в молекулярной спектроскопии, Н-ск, Наука, 189 с. 1986.

9. Vl.G. Tyuterev, S.A. Tashkun, Н. Seghir, High-order contact transformations: general algorithm, computer implementation and triatomic tests, SPIE Proceedings series, 5311, 164-175 (2003).

10. L.S. Rothman, R.B. Wattson, R.R. Gamache, D. Goorvitch, L.R. Hawkins, J.E.A. Selby, C. Camy-Peyret, J.M. Flaud, J. Schroeder, ШТЕМР, the high-temperature molecular spectroscopic database, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer, будет опубликовано

11. Б. Парлетт, Симметричная проблема собственных значений, М.: Мир, 382 стр. 1983.

12. Templates for the solution of algebraic eigenvalue problems, Z. Bai, J. Demmel, J. Dongarra, A. Ruhe, H. van der Vorst, Eds, SIAM, Philadelphia, 453 pp. 2000.

13. J.J. Dongarra, J. Du Croz, S. Hammarling, R.J. Hanson, An extended set of FORTRAN basic linear algebra subprograms, ACM Trans. Math. Softw. 14, 1-32 (1988).

14. J.J. Dongarra, J. Du Croz, I.S. Duff, S. Hammarling, A set of level 3 basic linear algebra subprograms, A CM Trans. Math. Softw. 16, 1-28 (1990).

15. E. Anderson, Z. Bai, C. Bischof, S. Blackford, J. Demmel, J. Dongarra, J. Du Croz, A. Greenbaum, S. Hammarling, A. McKenney, D. Sorensen, LAPACK Users Guide. Third edition, SIAM, Philadelphia, 1999. www.netlib.org/lapack

16. R.C. Whaley, A. Petitet, J.J. Dongarra, Automated empirical optimizations of software and the ATLAS project, Parallel Computing, 27, 3-35 (2001). www.netlib.org/atlas

17. J. H. Lewis, Algorithm 582: the Gibbs-Poole-Stockmeyer and Gibbs-King algorithms for reordering sparse matrices, ACM Trans. Math. Softw. 8, 190194 (1982).

18. C. Bischof, B. Lang, X. Sun, The {SBR} toolbox ~ software for successive band reduction, ACM Trans. Math. Softw. 26, 602-631 (2000).

19. P.J. Rousseeuw, A.M. Leroy, Robust regression and outlier detection, 328 pp., Wiley, 1987.

20. Р.Дж.А. Литтл, Д.Б. Рубин, Статистический анализ данных с пропусками, М.: Финансы и статистика, 336 с. 1991.

21. D.L. Albritton, A.L. Schmeltekopf, R.H. Zare, in Molecular spectroscopy: modern research, (K.N. Rao Ed.), vol 2, pp. 1-67, Academic Press, New York, 1976.

22. Ф. Хампель, Э. Рончетти, П. Payccey, В. Штаэль, Робастность в статистике, М.: Мир, 512 с. 1989.

23. A.F. Ruckstuhl, W.A. Stahel, К. Dressier, Robust estimation of term values in high-resolution spectroscopy: application to the e3Z* —> spectrum of T2, J. Mol. Spectrosc. 160,434-445 (1993).

24. Ph. Areas, E. Arie, M. Cuisenier, J.P. Maillard, The infrared spectrum and molecular constants of CO2 in the 2 ¡im region, Can. J. Phys. 61, 857-866 (1983).

25. L.S. Rothman, R.L. Hawkins, R.B. Wattson, R.R. Gamache, Energy levels, intensities, and linewidths of atmospheric carbon dioxide bands, J. Quant Spectrosc. Radiat. Transfer 48, 537-566 (1992).

26. S.A. Tashkun, V.I. Perevalov, J.L. Teffo, L.S. Rothman, Vl.G. Tyuterev, Global fitting of 12C1602 vibrational-rotational line positions using the effective Hamiltonian approach, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 60, 785-801 (1998).

27. D. Bailly, S.A. Tashkun, V.I. Perevalov, J.L. Teffo, Ph. Areas, C02 emission in the 4 /mi region: the 21113-^21103 transition revisited, J. Mol. Spectrosc. 190, 1-6(1998).

28. F.L. Chan, K.M. Lau, C.L. Li, H.M. Mok, D.J. Newman, B. Ng, Least-squares fitting of parametrized Hamiltonians to energy levels: an investigation into alternative strategies, Computers in Physics 47-51 Nov/Dec 1989.

29. J.N. Murrell, S. Carter, S.C. Farantos, P. Huxley, A.J.C. Varandas, Molecular potential energy functions, Wiley-Interscience Publication New-York, 196 pp. 1984.

30. G. Yan, H. Xian, D. Xie, A refined potential energy surface and the rovibrational states for the electronic ground state of ozone, Mol. Phys. 93, 863-872(1998).

31. P. Jensen, S.A. Tashkun, Vl.G. Tyuterev, A refined potential energy surface for the electronic ground state of the water molecule, J. Mol. Spectrosc. 168, 271-289(1994).

32. O. L. Polyansky, P. Jensen, J. Tennyson, A spectroscopically determined potential energy surface for the ground state of H2160: a new level of accuracy, J. Chem. Phys. 101, 7651-7657 (1994).

33. Ф. Гилл, У. Мюррей, М. Райт, Практическая оптимизация, М.: Мир, 442 с. 1981.

34. S.A. Tashkun, Vl.G. Tyuterev, GIP a program for experimental data reduction in molecular spectroscopy, Proceedings of SPIE series 2205, 188191 (1993).

35. J.K.G. Watson, Mol Phys. 15, 479-490 (1968).

36. V.I. Starikov, S.A. Tashkun, Vl.G. Tyuterev, Description of vibrationrotation energies of nonrigid triatomics molecules using the generating function method, J. Mol Spectrosc. 151, 130-139 (1992).

37. J.M. Flaud, C. Camy-Peyret, The interacting states (020), (100), and (001) of H2160, J. Mol Spectrosc. 51, 142-145 (1974).

38. C. Camy-Peyret, J.M. Flaud, in Molecular spectroscopy: modern research, (K.N. Rao Ed.), vol 3, 69-110, Academic Press, New York, 1985.

39. O.B. Науменко, частное сообщение, (2001).

40. Yu.L. Babikov, V.F. Golovko, S.N. Mikhailenko, S.A. Tashkun, Information-Simulation System SPECTRA on the WEB, Abstracts of 14th International symposium on high resolution molecular spectroscopy Krasnoyarsk, Russia, 6-11 July, 2003, paper E4 (2003).

41. C.H. Михайленко, Ю.Л. Бабиков, Вл.Г. Тютерев, А. Барб, Банк данных по спектроскопии озона, доступный в Интернете (S&MPO), Вычислительные технологии 7, 64-70 (2002).

42. S.A. Tashkun, V.I. Perevalov, J.L. Teffo, Vl.G. Tyuterev, Global fit of1Л 1Z

43. С 02 vibrational-rotational line intensities using the effective operator approach, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 62, 571-598 (1999).

44. V.I. Perevalov, E.I. Lobodenko, O.M. Lulin, J.L. Teffo, Effective dipole moment and band intensities problem for carbon dioxide, J. Mol. Spectrosc. 171, 435-452 (1995).

45. P. Jensen, A new Morse oscillator-rigid bender internal dynamics (MORBID) Hamiltonian for triatomic molecules, J. Mol. Spectrosc. 128, 478-501 (1988).

46. P. Jensen, The potential energy surface for the electronic ground state of the water molecule determined from experimental data using a variational approach, J. Mol Spectrosc. 133, 438-460 (1989).

47. S.A. Tashkun, P. Jensen, The low-energy part of the potential function for the electronic ground state of NO2 derived from experiment, J. Mol. Spectrosc. 165, 173-184(1994).

48. V. Spirko, P. Jensen, P.R. Bunker, A. Cejchan, The development of a new Morse-oscillator based rotation-vibration Hamiltonian for H3+, J. Mol. Spectrosc. 112,183-202 (1985).

49. Ю.С. Ефремов, О вычислении матричных элементов с собственными функциями осцилляторов Морзе, Опт. Спектроск. 43, 1174-1177 (1977).

50. D.W. Schwenke, On the computation of ro-vibrational energy levels of triatomic molecules, Comput. Phys. Commun. 70, 1-14 (1992).

51. D.W. Schwenke, Variational calculations of rovibrational energy levels and transition intensities for tetratomic molecules, J. Phys. Chem. 100, 28672884 (1996); Additions and corrections, J. Phys. Chem. 100,18884 (1996).

52. R. Siebert, P. Fleurat-Lessard, R. Schinke, M. Bittererova, S.C. Farantos, The vibrational energies of ozone up to the dissociation threshold: dynamics calculations on an accurate potential energy surface, J. Chem.Phys. 116, 9749-9767 (2002).

53. C. Bischof, A. Carle, P. Hovland, P. Khamedi, A. Mauer, ADIFOR 2.0 Users' Guide (Revision D), Tech. Rep. CRPC-95516-S, Center for Research on Parallel Computation, Rice University, Houston, Texas, June 1998.

54. J. Tennyson, J.R. Henderson, N.G. Fulton, DVR3D: for the fully pointwise calculation of ro-vibrational spectra of triatomic molecules, Comput. Phys. Commun. 86, 175-198 (1995).

55. Z. Bacic, J.C. Light, Theoretical methods for rovibrational states of floppy molecules, Ann. Rev. Phys. Chem. 40, 469-498 (1989).

56. B.T. Sutcliffe, J. Tennyson, Discretization to avoid singularities in vibrationrotation Hamiltoniams: a bisector embedding for AB2 triatomics, Int. J. Quantum Chem. 42, 941-952 (1992).

57. S.A. Tashkun, V.I. Perevalov, J.L. Teffo, A.D. Bykov, N.N. Lavrentieva, CDSD-1000, the high-temperature carbon dioxide spectroscopic databank, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 82, 165-196 (2003).

58. J.M. Flaud, C. Camy-Peyret, Higher ro-vibrational levels of H20 deduced from high resolution oxygen-hydrogen flame spectra between 2800-6200cm-1, Mol. Phys. 32, 499-522 (1976).

59. J.K.G. Watson, The use of term-value fits in testing spectroscopic assignments, J. Mol. Spectrosc. 165, 283-290 (1994).

60. G. Moruzzi, W. Jabs, B.P. Winnewisser, M. Winnewisser, Assignment and power series analysis of the FIR Fourier transform spectrum of cyanamide using a multimolecule Ritz program, J. Mol. Spectrosc. 190, 353-364 (1998).

61. V. Malathy Devi, D.C. Benner, M.A.H. Smith, L.R. Brown, M. Dulick, Multispectrum analysis of pressure broadening and pressure shift coefficients in the 12C1602 and 13C1602 laser bands, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 76, 411-434 (2003).

62. G. Guelachvili, M. Birk, Ch.J. Borde, J.W. Brault, L.R. Brown, B. Carli, A.R.H. Cole, K.M. Evenson, A. Fayt, D. Hausamann, J.W.C. Johns, J.

63. C.C. Paige, M.A. Saunders, LSQR: an algorithm for sparse linear equations and sparse least squares, ACM Trans. Math. Softw. 8, 43-71 (1982).

64. IMSL Stat/Library User's Guide, Visual Numerics, Inc. (www.vni.com).69. www.compaq.com/fortran

65. J.Y. Mandin, Interpretation of the C02 absorption bands observed in the Venus infrared spectrum between 1 and 2.5 ¡im, J. Mol. Spectrosc. 67, 304321 (1977).

66. G. Guelachvili, High-resolution Fourier spectra of carbon dioxide and three of its isotopic species near 4.3 jLim, J. Mol. Spectrosc. 79, 72-83 (1980).

67. R. Paso, J. Kauppinen, R. Anttila, Infrared spectrum of C02 in the region of the bending fundamental v2, J. Mol. Spectrosc. 79,236-253 (1980).

68. M.P. Esplin, L.S. Rothman, Spectral measurements of high temperature isotopic carbon dioxide in the 4.3 fim region, J. Mol. Spectrosc. 100, 193204 (1983).

69. M.P. Esplin, L.S. Rothman, Spectral measurements of high temperature isotopic carbon dioxide in the 4.5 and 2.8 jum regions, J. Mol. Spectrosc. 116,351-363 (1986).

70. M.P. Esplin, H. Sakai, L.S. Rothman, G.A. Vanasse, W.M. Barowy, R.J. Huppi, Carbon dioxide line positions in the 2.8 and 4.3 micron regions at 800 Kelvin, AFGL-TR-0046 (1986).

71. L.C. Bradley, K.L. Soohoo, C. Freed, Absolute frequencies of lasing transitions in nine isotopic species, IEEE Journal QE 22, 234-267 (1986).

72. J. Dupre-Maquaire, P. Pinson, Emission spectrum of C02 in the 9.6 jum region,/. Mol. Spectrosc. 62, 183-191 (1976).

73. KJ. Siemsen, В.G. Whitford, Heterodyne frequency measurements of CO2 laser sequence-band transitions, Opt. Comm. 22, 11-16 (1977).

74. A.S. Pine, G. Guelachvili, R-branch head of the band of C02 at elevated temperatures, J. Mol. Spectrosc. 79, 84-89 (1980).

75. J. Kauppinen, K. Jolma, V.M. Horneman, New wave-number calibration tables for H20 C02, and OCS lines between 500 and 900 cm"1, Appl. Opt. 21, 332-336 (1982).

76. K. Jolma, J. Kauppinen, V.M. Horneman, Vibration-rotation bands of C02 and OCS in the region 540-890 cm'1, J. Mol. Spectrosc. 101, 300-305 (1983).

77. J.P. Maillard, M. Cuisenier, Ph. Areas, E. Arie, C. Amiot, Infrared spectrum and molecular constants of C02 in the 1.4-1.7 fim atmospheric window by very high resolution Fourier transformed spectroscopy, Can. J. Phys. 58, 560-569(1980).

78. Ph. Areas, частное сообщение (1985).

79. D. Bailly, R. Farrenq, G. Guelachvili, C. Rosseti, 12C1602 analysis of emission Fourier spectra in the 4.5 jum region: rovibrational transitions Qv2lvy-* 0v2l(vr\), v2=l, J. Mol. Spectrosc. 90, 74-105 (1981).

80. D. Bailly, Décharge électrique continue dans C02, these, Université de Paris-Sud, Paris, 1983.

81. D. Bailly, N. Legay, 15 цт emission FT spectra of 12C1602 exited to high vibrational levels, J. Mol. Spectrosc. 157, 1-12 (1993).

82. D. Bailly, 15-/Ш1 emission FT spectra of 12C1602 exited to high vibrational levels: transitions v'xv^l'v'3-* v\v2l'vi (p3=1,2,3), J. Mol. Spectrosc. 161,275.283 (1993).12 16

83. D. Bailly, 1ZC1002 in emission in the 4.5-fim region: some more rovibrational transitions V\V2Ivt,-* v\v2l{vi-l) occurring between very few populated levels, J. Mol. Spectrosc. 166, 1-11 (1994).1Л

84. D. Bailly, С 02: А set of spectroscopic constants from a simultaneous treatment of rovibrational bands at 4.5 and 15 /¿m, J. Mol Spectrosc. 166, 383-394(1994).

85. D. Bailly, C. Camy-Peyret, R. Lanquetin, Temperature measurements in flames through C02 and CO emission: new highly exited levels of C02, J. Mol Spectrosc. 182, 10-17(1997).

86. D. Bailly, S.A. Tashkun, V.I. Perevalov, J.L. Teffo, Ph. Areas, Flame spectra of C02 in the 3 pm region, J. Mol Spectrosc. 197, 114-119 (1999).

87. A. Campargue, D. Bailly, J.L. Teffo, S.A. Tashkun, V.I. Perevalov, The vx+5 v3 dyad of 12C02 and 13C02, J. Mol Spectrosc. 193, 204-212 (1999).

88. M.P. Esplin, R.B. Wattson, M.L. Hoke, R.L. Hawkins, L.S. Rothman, Observation and calculation of carbon dioxide bands with high vibrational angular momentum, Appl. Opt. 28, 409-411 (1989).

89. M.P. Esplin, M.L. Hoke, High-temperature, high-resolution line position measurements of 12C1602 in the 580 to 940 cm'1 region, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 48, 573-580 (1992).

90. M.P. Esplin, частное сообщение (1994).

91. H. Sakai, Molecular constants of 12C1602 bands in 1900 cm"1 2150 cm"1, Paper ME7, 38th Mol Spectr Symp Ohio, 1983.

92. F.R. Petersen, J.S. Wells, K.J. Siemsen, A.M. Robinson, A.G. Maki, Heterodyne frequency measurements and analysis of C02 laser hot band transitions, J. Mol. Spectrosc. 105, 324-330 (1984).

93. A.G. Maki, C.C. Chou, K.M. Evenson, L.R. Zink, J.T. Shy, Improved molecular constants and frequencies for the C02 laser from new high-J regular and hot-band frequency measurements, J. Mol Spectrosc. 167, 211224 (1994).

94. C.C. Chou, A.G. Maki, S.Ja. Tochitsky, J.T. Shy, K.M. Evenson, L.R. Zink, Frequency measurements and molecular constants of C02 0002-1001, 0201.Ui sequence band transitions, J. Mol Spectrosc. 172, 233-242 (1995).

95. L.R. Brown, R.A. Toth, Comparison of the frequencies of NH3, C02, H20, N20, CO, and CH4 as infrared calibration standards, J. Opt. Soc. Am. B2, 842-856(1985).

96. Ch. Chardonnet, A. Van Lerberghe, Ch.J. Borde, Absolute frequency determination of super-narrow C02 saturation peaks observed in an external absorption cell, Opt. Comm. 58, 333-337 (1986).

97. G. Blanquet, J. Walrand, J.L. Teffo, Frequency diode laser measurement of a very weak Q branch of C02 near 864 cm'1, Appl. Opt. 27, 2098-2099 (1988).

98. A. Groh, D. Gordon, M. Schneider, W. Zimmermann, W. Urban, Sub-doppler heterodyne frequency measurements on the C02 10011-00001 vibrational band: new reference lines near 3714 cm-1, J. Mol. Spectrosc. 146, 161-168(1991).

99. E. Inbar, A. Arie, Fabry-Perot enhanced spectroscopy of C02 and C2H2 using a 1064-nmNd: YAG laser, Appl. Phys. B68, 99-105 (1999).

100. G. Weirauch, G. Wumaier, A. Campargue, S.A. Tashkun, V.I. Perevalov, J.L. Teffo, The 2vt+5v3 triad of 12C02, J. Mol. Spectrosc. 198, 187-188 (1999).

101. G. Weirauch, A. Campargue, Spectroscopy and intensity measurements of the 3^1+3^ tetrad of 12C02 and 13C02, J. Mol. Spectrosc. 207, 263-268 (2001).

102. C.C. Chou, T. Lin, J.T. Shy, Wavenumber measurements of C02 transitions in 1.5 jum atmospheric window using an external-cavity diode laser, J. Mol. Spectrosc. 205,122-127 (2001).

103. K. Jolma, Infrared spectrum of isotopic carbon dioxide in the region of bending fundamental v2, J. Mol. Spectrosc. Ill, 211-218 (1985).

104. K.J. Siemsen, The sequence bands of the carbon-13 isotope CO2 laser, Opt. Comm. 34, 447-454 (1980).

105. A. Baldacci, L. Linden, V. Malathy Devi, K. Narahari Rao, Interpretation of the 13C1602 spectrum at 4.4 /mi, J. Mol. Spectrosc. 72, 135-142 (1978).

106. A. Baldacci, C.P. Rinsland, M.A.H. Smith, K. Narahari Rao, Spectrum of 13C1602 spectrum at 2.8 /¿m, J. Mol. Spectrosc. 94, 351-362 (1982).

107. D. Bailly, C. Rossetti, 13C1602, 13C1802: emission spectra in the 4.5 /¿m region, J. Mol. Spectrosc. 105, 229-245 (1984).

108. F.R. Petersen, J.S. Wells, A.G. Maki, K.J. Siemsen, Heterodyne frequency11measurements of C02 laser hot band transitions, Appl. Opt. 20, 3635-3640 (1981).

109. M.P. Esplin, R.J. Huppi, G.A. Vanasse, Spectral measurements of high temperature 13C1602 and 13C160180 in the 4.3 /¿m region, Appl. Opt. 21, 1681-1685 (1982).

110. M.P. Esplin, M.L. Hoke In: High Resolution Fourier Transform Spectroscopy Technical Digest, Optical Society of America, Washington, D.C., p. 78-80,1992.

111. Y. Endo, K. Yoshida, S. Saito, E. Horota, The microwave spectrum of carbon dioxide-180, J. Chem. Phys. 73, 3511-3512 (1980).

112. D. Bailly, C. Rossetti, 12C160180: analysis of rovibrational transitions 0v2/v3-> 0v2/(v3-l) (v2=0 and 1) observed in high-resolution emission spectra in the 4.5 pan region, J. Mol. Spectrosc. 105, 331-343 (1984).

113. D. Bailly, частное сообщение (1999).

114. J. Gripp, H. Mader, H. Dreizler, J.L. Teffo, The microwave spectrum of carbon dioxide 17OCO and 18ОСО,Л Mol. Spectrosc. 172, 430-434 (1995).

115. V. Malathy Devi, C.P. Rinsland, D.C. Benner, Absolute intensity measurements of C02 bands in the 2395-2680 cm"1 region, Appl. Opt. 23, 4067-4075 (1984).

116. C.P. Rinsland, D.C. Benner, Absolute intensities of spectral lines in carbon dioxide bands near 2050 cm'1, Appl. Opt. 23,4523-4528 (1984).

117. C.P. Rinsland, D.C. Benner, V. Malathy Devi, Measurements of absolute line intensities in carbon dioxide bands near 5.2 /¿m, Appl. Opt. 24, 16441651 (1985).

118. C.P. Rinsland, D.C. Benner, V. Malathy Devi, Absolute line intensities in C02 bands near 4.8 fxm,Appl Opt. 25, 1204-1214 (1986).

119. D.C. Benner, V. Malathy Devi, C.P. Rinsland, P.S. Ferry-Leeper, Absolute intensities of C02 lines in the 3140-3410-cm'1 spectral region, Appl. Opt. 27, 1588-1597 (1988).

120. C. Claveau, J.L. Teffo, D. Hurtmans, A. Valentin, R.R. Gamache, Line positions and absolute intensities in the laser bands of carbon-12 oxygen-17 isotopic species of carbon dioxide, J. Mol. Spectrosc. 193, 15-32 (1999).

121. V. Malathy Devi, B. Fridovich, G.D. Johns, D.G.S. Snyder, Diode-laser measurements of strengths, half-widths, and temperature dependence of half-widths for C02 spectral lines near 4.2 fxm, J. Mol. Spectrosc. 105, 61-69 (1984).

122. J.W.C. Johns, Absolute intensity and pressure broadening measurements of C02 in the 4.3 fim region, J. Mol. Spectrosc. 125, 442-464 (1987).

123. J.W.C. Johns, J. Vander Auwera, Absolute intensities in C02: the v2 fundamental near 15 /mi, J. Mol Spectrosc. 140, 71-102 (1990).

124. D.C. Benner, C.P. Rinsland, Identification and intensities of the "forbidden" 3v23 band of 12C1602, J. Mol. Spectrosc. 112, 18-25 (1985).

125. V. Malathy Devi, D.C. Benner, C.P. Rinsland, M.A.H. Smith, Absolute rovibrational intensities of 12C1602 absorption bands in the 3090-3850 cm"1 spectral region,J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 60, 741-770 (1999).

126. R.A. Toth, R.H. Hunt, E.K. Plyler, Line intensities of the C02 E-E bands in the 1.43-1.65 n region, J. Mol. Spectrosc. 38, 107-117 (1971).

127. K.P. Vasilevskii, L.E. Danilochkina, V.A. Kazbanov, Intensities and halfwidths of C02 lines in the vibrational-rotational bands at 2.0 fim, Opt. Spectrosc. 38,499-500 (1975).

128. F.P.J. Valero, Absolute intensity measurements of the C02 bands 401 in-» 000 and 41 lnr» 010, J. Mol. Spectrosc. 68, 269-279 (1977).

129. F.P.J. Valero, R.W. Boese, The absorption spectrum of C02 around 7740 cm-1, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 18, 391-398 (1977).

130. C.B. Suarez, F.P.J. Valero, Absolute intensity measurements at different temperatures of the 12C1602 bands 300 lr* 0000 and 3001iv> 0000, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 19, 569-578 (1977).

131. F.P.J. Valero, C.B. Suarez, Measurement at different temperatures of absolute intensities, line half-widths, and broadening by Ar and N2 for the 300 lir» 0000 band of C02, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 19, 579590 (1977).

132. C.B. Suarez, F.P.J. Valero, Intensities, self-broadening, and broadening by Ar and N2 for the 301nr*000 band of C02 measured at different temperatures,./ Mol. Spectrosc. 71, 46-63 (1978).

133. F.P.J. Valero, C.B. Suarez, R.W. Boese, Intensities and half-widths at different temperatures for the 200m-»> 000 band of C02 at 4854 cm"1, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 22, 93-99 (1979).

134. F.P.J. Valero, C.B. Suarez, R.W. Boese, Absolute intensities and pressure broadening coefficients measured at different temperatures for the 201 ir» 000 band of 12C1602 at 4978 cm"1, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 23, 337-341 (1980).

135. C.B. Suarez, F.P.J. Valero, Line intensities of C02 at different temperatures, J. Mol. Spectrosc. 140, 407-411 (1990).

136. C.P. Rinsland, D.C. Benner, D.J. Richardson, R.A. Toth, Absolute intensity measurements of the (1110)ir» 0000 band of 12C1602 at 5.2 /¿m, Appl. Opt. 22,3805-3809(1983).

137. A. Henry, R. Dahoo, A. Valentin, Line strengths and self-broadening parameters of the 12C1602 (1001)r* (1000)„ transitions, Appl. Opt. 25, 3516-3518(1986).

138. V. Dana, A. Valentin, Determination of line parameters from FTS spectra, Appl Opt. 27,4450-4453 (1988).

139. C.M. Deeley, J.W.C. Johns, Absolute intensities of C02 bands in the 2.7 /im region, J. Mol. Spectrosc. 129, 151-159 (1988).

140. J.W.C. Johns, Absolute intensities in C02: the 4.3 and 2.7 /¿m regions revisited, J. Mol Spectrosc. 134,433-439 (1989).

141. J.W.C. Johns, Intensities of C02: have we come to the end of the road? J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 48, 567-572 (1992).

142. J.W.C. Johns, Z. Lu, F. Thibault, R. Le Doucen, Ph. Areas, Ch. Boulet, Absolute intensities in C02: 3v3 near 1.4 /¿m, J. Mol Spectrosc. 159, 259264 (1993).

143. T. Huet, N. Lacome, F. Levy, Linewidths and strengths in the Q branch of the 1000- 0110 transitions of C02 near 14 /¿m, J. Mol Spectrosc. 128, 206215 (1988).

144. P. Varanasi, S. Chudamani, Intensity measurements in the 720.8 cm"1 Q branch of 12C1602, J. Geophys. Res. 94, 13069-13072 (1989).

145. V. Dana, A. Valentin, A. Hamdouni, L.S. Rothman, Line intensities and broadening parameters of the 11101— 00001 band of 12C1602, Appl. Opt. 28, 2562-2566 (1989).

146. A. Hamdouni, V. Dana, Absolute line intensities in the 20002-* 11102 and 12201- 03301 bands of 12C1602, Appl. Opt. 29, 1570-1572 (1990).

147. V. Dana, A. Hamdouni, R.B. Wattson, L.S. Rothman, Observations and1 "7 1 f\calculations of C 02 perpendicular band intensities in the 13 ¡im region, Appl. Opt. 29,2474-2477 (1990).

148. V. Dana, J.Y. Mandin, G. Guelachvili, Q. Kou, M. Morillon-Chapey, R.B. Wattson, L.S. Rothman, Intensities and self-broadening coefficients of 12C1602 lines in the laser band region, J. Mol. Spectrosc. 152, 328-341 (1992).

149. V. Dana, J.Y. Mandin, A. Barbe, J.J. Plateaux, L.S. Rothman, R.B. Wattson,

150. C 02 line intensities in the 4.8 fxm spectral region, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 52, 333-340 (1994).

151. J.Y. Mandin, V. Dana, M.Y. Allout, L. Regalia, A. Barbe, J.J. Plateaux, Line intensities and self-broadening coefficients in the 10012-10001 and of 12C1602 centered at 2224.657 cm"1, J. Mol. Spectrosc. 170, 604-607 (1995).

152. L.P. Giver, C. Charkerian, Rovibrational intensities for the (3110)IV-* (0000) band of 12C1602at 4416 cm"1, J. Mol. Spectrosc. 148, 80-85 (1991).

153. L.P. Giver, C. Charkerian, M.N. Spencer, L.R. Brown, R.B. Wattson, The rovibrational intensities of the (4001)-» (0000) pentad absorption bands of I2C1602 between 7284 and 7921 cm'1, J. Mol. Spectrosc. 175, 104-111 (1996).

154. R.J. Kshirsagar, L.P. Giver, C. Charkerian, Rovibrational intensities of the (0003)-» (1000) dyad absorption bands of 12C1602, J. Mol. Spectrosc. 199, 230-235 (2000).

155. L. Rosenmann, S. Langloîs, C. Delaye, J. Taine, Diode laser measurements of CO2 line intensities at high temperature in the 4.3 /¿m region, J. Mol. Spectrosc. 149,167-184(1991).

156. L. Rosenmann, S. Langlois, J. Taine, Diode laser measurements of CO2 hot band line intensities at high temperature near 4.3 fim, J. Mol. Spectrosc. 158, 263-269(1993).

157. M. Fukabori, T.A. Aoki, T.E. Aoki, H. Ishida, T. Watanabe, Line strenghts and half-widths of C02 in the 2.0 ¡xm region, 5th Biennial HITRAN Conference, Bedford, MA, 1998.

158. M.R. De Backer-Barilly, A. Hamdouni, A. Barbe, L. Regalia-Larlot, Line strengths and half-widths of C02 in the 2.0 /im region, ASA-99 Proceedings, 165-168(1999).

159. J. Henningsen, H. Simonsen, The (2201-0000) band of C02 at 6348 cm"1: linestrengths, broadening parameters, and pressure shifts, J. Mol. Spectrosc. 203, 16-27 (2000).

160. A. Predoi-Cross, C. Luo, R. Berman, J.R. Drummond, A.D. May, Line strengths, self-broadening, and line mixing in the 2000-^ 0110 (£<—II) Q branch of carbon dioxide, J. Chem. Phys. 112, 8367-8377 (2000).

161. J.L. Teffo, C. Claveau, Q. Kou, G. Guelachvili, A. Ubelmann, V.I. Perevalov, S.A. Tashkun, Line intensities of 12C1602 in the 1.2-1.4 jiim spectral region, J. Mol. Spectrosc. 201, 249-255 (2000).

162. C.P. Rinsland, A. Baldacci, K. Narahari Rao, Strengths of 13C1602 lines at 4.3 fim,J. Mol. Spectrosc. 81, 256-261 (1980).

163. J.W.C. Johns, M. Noel, Absolute intensities in C02: the laser bands near 10 /mi, J. Mol. Spectrosc. 156, 403-414 (1992).

164. J.Y. Mandin, V. Dana, M. Badaoui, G. Guelachvili, M. Marillon-Chapey, Q. Kou, R.B. Wattson, L.S. Rothman, Intensities and self-broadening coefficients of 13C1602 lines in the laser band region, J. Mol. Spectrosc. 155, 393-402(1992).

165. J.L. Teffo, L. Daumont, C. Claveau, A. Valentin, S.A. Tashkun, V.I. Perevalov, Infrared spectra of the 12C16OnO and 12C160180 species of carbon dioxide: the region 500-1500 cm"1, J. Mol. Spectrosc. 213, 145-152 (2002).

166. R.A. Toth, Line positions and strengths of C02 in the 1200-1430 cm"1 region, Appl. Opt. 24, 261-274 (1985).

167. RJ. Kshirsagar, L.P. Giver, C. Chackerian, L.R. Brown, The rovibrational intensities of the 2v3 band of ,2C160180 at 4639 cm'1, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 61, 695-701 (1999).

168. C. Claveau, J.L. Teffo, D. Hurtmans, A. Valentin, Infrared fundamental and19 17first hot band of 0,ZCW0 isotopic variants of carbon dioxide, J. Mol. Spectrosc. 189, 153-195 (1998).

169. J.L. Teffo, C. Claveau, A. Valentin, Infrared fundamental bands of 013C170 isotopic variants of carbon dioxide, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 59, 151-164(1998).

170. L.S. Rothman, частное сообщение (1998).

171. G.Mellau, S.N. Mikhailenko, E.N. Starikova, S.A. Tashkun, H. Over, Vl.G. Tyuterev, Rotational levels of the (000) and (010) states D2ieO from hot emission spectra in the 320-860 cm'1 region, J. Mol. Spectrosc. 224, 32-60 (2004).

172. A. Chedin, The carbon dioxide molecule, J. Mol. Spectrosc. 76, 430-491 (1979).

173. A. Chedin, J.L. Teffo, The carbon dioxide molecule: A new derivation of the potential, spectroscopic, and molecular constants, J. Mol. Spectrosc. 107, 333-342(1984).

174. R.B.Wattson, L.S. Rothman Determination of vibrational energy levels and parallel band intensities of С 02 by direct numerical diagonalization, J. Mol. Spectrosc. 119, 83-100, (1986).

175. I. Suzuki, Anharmonic potential functions of simple molecules. II. Direct numerical diagonalization of vibrational Hamiltonian and its application to C02 and CS2, Bull. Chem. Soc. Japan, 48, 3565-3572 (1975).

176. R.B.Wattson, L.S. Rothman, Direct numerical diagonalization: wave of the future, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer, 48, 763-780 (1992).

177. J.L. Teffo, O.N. Sulakshina, V.I. Perevalov, Effective Hamiltonian for rovibrational energies and line intensities of carbon dioxide, J. Mol. Spectrosc. 156,48-64 (1992).

178. A.G. Csaszar, Anharmonic force field of C02, J. Phys. Chem. 96, 7898-7904 (1992).

179. J.M.L. Martin, P.R. Taylor, TJ. Lee, Accurate ab initio quartic force fields for the N20 and C02 molecules, Chem. Phys. Lett. 205, 535-542 (1993).

180. Y. Lu, D. Xie, G. Yan, A potential energy surface for the electronic ground state ofC02,M. J. Quant. Chem. 78, 269-280 (2000).

181. J. Zuniga, A. Bastida, M. Alacid, A. Requena, Global potential energy surfaces for the C02 and CS2 molecules, Chem. Phys. Lett. 313, 670-678 (1999).

182. J. Zuniga, M. Alacid, A. Bastida, F.J. Carvajal, A. Requena, Determination of a potential energy surface for C02 using generalized internal vibrational coordinates, J. Mol. Spectrosc. 195, 137-146 (1999).

183. J. Zuniga, A. Bastida, M. Alacid, A. Requena, Variational calculations of rovibrational energies for C02, J. Mol. Spectrosc. 205, 62-72 (2001).

184. M.B.E. Aguir, M.Y. Perrin, J. Taine, Variational calculation of energies of highly exited rovibrational states of 12C1602, J. Mol. Spectrosc. 215, 234-243 (2002).

185. M.G. Allen, Diode laser absorption sensors for gas dynamics and combustion flows, Meas. Sei. Technol. 9, 545-562 (1998).

186. M.E. Webber, S. Kim, S.T. Sanders, D.S. Baer, R.K. Hanson, Y. Ikeda, In situ combustion measurements of C02 by use of a distributed-feedback diode-laser sensor near 2.0 ßm, Appl. Opt. 40, 821-828 (2001).

187. J.B. Pollack, J.B. Dalton, D. Grinspoon, R.B. Wattson, R. Freedman, D. Crisp, D.A. Allen, B. Bezard, C. DeBergh, L.P. Giver, Q. Ma, R. Tipping, Near-infrared light from Venus' nightside: a spectroscopic analysis, Icarus 103, 1-42 (1993).

188. M.H.R. Ashfold, P.W. May, J.R. Petherbridge, K.N. Rosser, J.A. Smith, Y.A. Mankelevich, N.V. Suetin, Unravelling aspects of the gas phase chemistry involved in diamond chemical vapor deposition, Phys. Chem. Chem. Phys. 3, 3471-3485 (2001).

189. R.A. Parker, M.P. Esplin, R.B. Wattson, M.L. Hoke, L.S. Rothman, W.A.M. Blumberg, High temperature absorption measurements and modeling of CO2 for the 12 micron window region, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 48, 591-597(1992).

190. D. Scutaru, L. Rosenmann, J. Taine, R.B. Wattson, L.S. Rothman, Measurements and calculations of C02 absorption at high temperature in the 4.3 and 2.7 /zm regions, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 50, 179-191 (1993).

191. R.M. Mihalcea, D.S. Baer, R.K. Hanson, Diode-laser absorption measurements of C02 near 2.0 ¡im at elevated temperatures, Appl. Opt. 37, 8341-8347 (1998).

192. M.F. Modest, S.P. Bharadwaj, Medium resolution transmission measurements of C02 at high temperature, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 73, 329-338 (2002).

193. V. Osipov, N. Borisova, Simulation of hot carbon dioxide spectra,frVi •

194. Proceedings of 18 Colloquium on high-resolution molecular spectroscopy, 8-12 September 2003 Dijon, France, paper P14.

195. O.K. Войцеховская, А.А. Пешков, M.M. Тарасенко, Т.Ю. Шелудяков, Информационная система для расчета спектральных характеристик нагретых газов СО, С02, Н20 (HOTGAS 2.0), Изв. Вузов, Физика, 43, 43-51 (2000).

196. D. Scutaru, L. Rosenmann, J. Taine, Approximate intensities of C02 hot bands at 2.7, 4.3, and 12 цт for high temperature and medium resolution applications, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 52, 765-781 (1994).

197. A. Soufiani, J. Taine, High temperature gas radiative property parameters of statistical narrow-band model for H20, C02 and CO, and correlated-K model for H20 and C02, Int. J. Heat. Mass Transfer 40, 987-991 (1997).

198. W.L. Grosshandler, Radiative transfer in nonhomogeneous gases: a simplified approach, Int. J. Heat. Mass Transfer 23, 1147-1157 (1980).

199. S.A. Tashkun, V.I. Perevalov, J.L. Teffo, M. Lecoutre, T.R. Huet, A.1. Л 4 /

200. Campargue, D. Bailly, M.P. Esplin, 13C1002: Global treatement of vibrational-rotational spectra and first observation of the 2vj+5v3 and vi+2 v2+5v3 absorption bands, J. Mol. Spectrosc. 200, 162-176 (2000).

201. S.A. Tashkun, V.I. Perevalov, J.L. Teffo, Global fittings of the vibrational-rotational line positions of the 12C160170 and 12C160180 isotopic species of carbon dioxide, J. Mol. Spectrosc. 210, 137-145 (2001).

202. Y. Ding, V.I. Perevalov, S.A. Tashkun, J.L. Teffo, A.W. Liu, S. Hu, 16013C180: high resolution absorption spectrum between 4000 and 9500 cm"1 and global fitting of vibration-rotational line positions J. Mol. Spectrosc. 222, 276-283 (2003)

203. А.Д. Быков, H.H. Лаврентьева, Л.H. Синица, Расчет коэффициентов уширения и сдвига спектральных линий углекислого газа для высокотемпературных баз данных, Опт. Атмосферы Океана 13, 10151023 (2000).

204. С J. Tsao, В. Curnutte, Line-widths of pressure-broadening spectral lines, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 2, 41-91 (1961).

205. A. Arie, N. Lacome, A. Levy Measurement of C02 line broadening in the 10.4 fim laser transition at low temperatures, Appl. Opt. 26, 1636-1640 (1987).

206. V. Malathy Devi, D.C. Benner, C.P. Rinsland, M.A.H. Smith, Air- and N2л \broadening coefficients and pressure shifts coefficients in the 1ZC1002 laser bands, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 59, 137-149 (1998).

207. L.A. Gross, P.R. Griffits, Pressure and temperature dependence of the self-broadened linewidths of the carbon dioxide laser bands, Appl. Opt. 26, 22502255 (1987).

208. E. Arie, N. Lacome, Ph. Areas, A. Levy, Oxygen- and air-broadened linewidths of CO2,Appl. Opt. 25, 2584-2590 (1986).

209. A.M. Robinson, Absorption of 9.6 im C02 laser radiation by C02 at elevated temperatures, Appl. Opt. 22, 718-720 (1983).

210. A. Tibault, Profils spectraux et collisions moléculaires, these, Université Paris XI, Orsay, 1992.

211. L. Rosenmann, M.Y. Perrin, J. Taine, Collisional broadening of C02 IR lines. I. Diode laser measurements for C02-N2 mixtures in the 295-815 К temperature range, J. Chem. Phys. 88, 2995-2999 (1988).

212. L. Rosenmann, J.M. Hartmann, M.Y. Perrin, J. Taine, Collisional broadening of C02 IR lines. II. Calculations, J. Chem. Phys. 88, 2999-3006 (1988).

213. V. Malathy Devi, D.C. Benner, C.P. Rinsland, M.A.H. Smith, Measurements of pressure broadening and pressure shifting by nitrogen in the 4.3 /ml band of 12C1602, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 48, 581589 (1992).

214. D.E. Burch, D.A. Gryvnak, Infrared radiation emitted by hot gases and its transmission through synthetic atmosphere, Sci. Rept. No U-1929, Ford Motor Company, Ca, 1962.

215. A. Coppalle, P. Vervisch, Spectral emissivity of the 4.3 im C02 band at high temperature, J. Quant. Spectrosc. Radiat Transfer 33, 465-473 (1985).

216. J. Taine, A line-by-line calculation of low-resolution radiative properties of C02-C0-transparent nonisothermal gases mixtures up to 3000 K, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 30,371-379 (1983).

217. C.C. Ferriso, C.B. Ludwig, L. Acton, Spectral-emissivity measurements of the 4.3 fi C02 band between 2650 and 3000 K, J. Opt Soc. Am. 56, 171-173 (1966).

218. A. Delaye, J.M. Hartmann, J. Taine, Calculated tabulations of H20 line broadening by H20, N2, 02, and C02 at high temperature, Appl. Opt 28, 5080-5087 (1989).

219. L. Rosenmann, J.M. Hartmann, M.Y. Perrin, J. Taine, Accurate calculated tabulations of IR and Raman C02 line broadening by C02, H20, N2, 02 in the 300-2400 K temperature range, Appl. Opt 27, 3902-3906 (1988).

220. J.M. Hartmann, L. Rosenmann, M.Y. Perrin, J. Taine, Accurate calculated tabulations of CO line broadening by H20, N2, 02, and C02 in the 200-3000 K temperature range, Appl. Opt. 27, 3063-3065 (1988).

221. M.F. Modest, R.S. Mehta, Full spectrum k-distribution correlations for C02 from the CDSD-1000 spectroscopic databank, Int. J. Heat Mass Transfer, 47, 2487-2491 (2004).

222. A. Leckner Spectral and total emissivity of water vapor and carbon dioxide, Comb. Flame, 19, 33-48 (1972).

223. Ж.-М. Фло, К. Пикколо, Б.Карли, А. Перрен, J1.X. Кудер, Ж.-Л. Теффо, JI.P. Браун, Параметры молекулярных линий для эксперимента MIPAS, Оптика атмосферы и океана, 16, 194-205 (2003).

224. GEISA/IASI database scientific committee meeting, Paris, 17 January 2001.

225. R.B. Wattson, частное сообщение (1999).

226. Z.H. Yang, G.H. Toon, J.S. Margolis, P.O. Wennberg, Atmospheric C02 retrieved from ground-based near IR solar spectra, Geophys. Res. Lett. 29, 1339-1341 (2002).

227. J.L. Teffo, L. Daumont, C. Claveau, A. Valentin, S.A. Tashkun, V.I16 12 17 16 12 18

228. Perevalov, Infrared spectra of the О С О and О С О species of carbon dioxide: II. the 1500-3000 cm'1 region, J. Mol. Spectrosc. 219, 271-281 (2003).

229. A. Corsi, F. D'Amato, M. De Rosa, G. Modugno, High-resolution measurements of line intensity, broadening and shift of C02 around 2 pm, Eur. Phys. J.J) 6, 327-332 (1999).

230. C. Corsi, F. D'Amato, M. De Rosa, G. Modugno, High-resolution investigation of the weak vi+3v21-v21+v3 band of C02 around 2 /zm, Appl. Phys. В 70 879-881 (2000).

231. V. Malathy Devi, D. Chris Benner, M.A.H. Smith, L.R. Brown, M. Dulick,1Л 1 r

232. Absolute intensity measurements of the С 02 laser bands near 10 дш, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 76, 393-410 (2003).

233. L.P. Giver, L.R. Brown, C. Chackerian Jr., R.S. Freedman, The rovibrational intensities of five absorption bands of 12C1602 between 5218 and 5349 cm"1, Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 78, 417-436 (2003).

234. J. Yander Auwera, R. El Hachtouki, L.R. Brown, Absolute line wavenumbers in the near infrared: 12C2H2 and 12C1602. Mol. Phys. 100, 3563-3568 (2002).

235. C.A. Ташкун, Моделирование интенсивностей 12C1602 в диапазоне 4377-5703 cm"1, Оптика атмосферы и океана 16, 1-7 (2003).

236. J.M. Flaud, C. Piccolo, B. Carli, A spectroscopic database for MIPAS, Proc. of Envisat validation workshop, Frascati, Italy, 9-13 December 2002 (ESA SP-531, August 2003).

237. Y. Ding, P. Macko, D. Romanini, V.I. Perevalov, S.A. Tashkun, J.-L. Teffo, S.-M. Hu, A. Campargue, High sensitivity cw-cavity ring down and Fourier transformed absorption spectroscopies of 13СОг, J. Mol. Spectrosc., 226, 146-160 (2004)

238. Z. Majcherova, P. Macko, D. Romanini, V.I. Perevalov, S.A. Tashkun, J. -L. Teffo, A. Campargue, High sensitivity cw-cavity ring down spectroscopy of19

239. CO2 near 1.5 fim, J. Mol. Spectrosc., направлено в печать.

240. G.F.A. Seber, C.J. Wild, Nonlinear regression, Wiley, New York, 886 pp. 1989.

241. RJ. Le Roy, Uncertainty, sensitivity, convergence, and rounding in performing and reporting least-squares fits, J. Mol. Spectrosc. 191, 223-231 (1998).

242. J.L. Teffo, A. Chedin, Internuclear potential and equilibrium structure of the nitrous oxide molecule from rovibrational data, J. Mol. Spectrosc. 135, 389409 (1989).

243. A.G. Csaszar, Anharmonic force field of N20, J. Phys. Chem. 98, 88238826 (1994).

244. J.L. Teffo, V.I. Perevalov, O.M. Lulin, Reduced effective Hamiltonian for a global treatment of rovibrational energy levels of nitrous oxide, J. Mol. Spectrosc. 168, 390-403 (1994).

245. O.M. Lulin, V.I. Perevalov, J.L. Teffo, Effective dipole moment and band intensities of nitrous oxide, J. Mol. Spectrosc. 174, 566-580 (1995).

246. J. Zuniga, M. Alacid, A. Bastida, F.J. Carvajal, A. Requena, Variational calculations of vibrational states of N2O using hyperspherical normal coordinates, J. Chem. Phys. 105, 6099-6110 (1996).

247. A. Yan, H. Xian, D. Xie, A potential energy surface for the electronic ground state ofN20, Chem. Phys. Lett. 271, 157-162 (1997).

248. H. Nakamura, S. Kato, Quantum calculation of the vibrational energy level structure of N20 based on ab initio potential surface, Chem. Phys.Lett. 297, 187-192(1998).

249. J. Zuniga, M. Alacid, A. Bastida, F.J. Carvajal, A. Requena, Determination of highly exited rovibrational states for N20 using generalized internal coordinates, J. Chem. Phys. 110, 6339-6352 (1999).

250. H. Waalkens, C. Jung, H.S. Taylor, Semiclassical assignment of the vibrational spectrum ofN20, J. Phys. Chem. A106, 911-924 (2002).

251. J. Zuniga, A. Bastida, A. Requena, Theoretical calculations of vibrational frequencies and rotational constants of the N20 isotopomers, J. Mol. Spectrosc. 217, 43-58 (2003).

252. M. Jacon, L. Daumont, J.L. Teffo, Application of the DVR method to the vibration-rotation spectrum of N20: derivation of the dipole moment derivatives in Radau coordinates, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 83, 435-444 (2004).

253. M. Tachikawa, K.M. Evenson, L.R. Zink, A.G. Maki, Frequency measurements of 9- and 10- im N20 laser transitions, IEEE J. Quantum Electron. 32, 1732-1736 (1996).

254. I. Morino, K.M.T. Yamada, A.G. Maki, Terahertz measurements of rotational transitions in vibrationally exited states of N20, J. Mol. Spectrosc. 196, 131-138(1999).

255. I. Morino, M. Fabian, H. Takeo, K. M. T. Yamada, High-J rotational transitions of NNO measured with NAIR terahertz spectrometer, J. Mol. Spectrosc. 185,142-146(1997).

256. M. Bogey, Microwave absorption spectroscopy in the v3 states of OCS and N20 through energy transfer from N2*, J. Phys. B8, 1934-1938 (1975).

257. B.A. Andreev, A.V. Burenin, E.N. Karyakin, A.F. Krupnov, S. M. Shapin, Submillimeter wave spectrum and molecular constants of N20, J. Mol. Spectrosc. 62,125-148 (1976).

258. R. Pearson, Т. Sullivan, L. Frenkel, J. Mol. Spectrosc. 34, 440-449 (1970).

259. W. J. Lafferty, D. R. Lide, Rotational constants of exited vibrational states 14N2160,/. Mol. Spectrosc. 14, 407-408 (1964).

260. M. D. Vanek, D.A. Jennings, J.S. Wells, A.G. Maki, Heterodyne measurements on N20 near 1635 cm-1, J. Mol. Spectrosc. 138, 79-83 (1989).

261. C.A. Burrus, W. Gordy, Millimeter and submillimeter wave spectroscopy, Phys. Rev. 101, 599-602 (1956).

262. R.A. Toth, Line positions and strengths of N20 between 3515 and 7800 cm1, J. Mol. Spectrosc. 197, 158-187 (1999).

263. A. Barbe, частное сообщение (1999).

264. R.A. Toth, Line frequency measurements and analysis of N20 between 900 and 4700 cn\\Appl. Opt. 30, 5289-5315 (1991).

265. K. Jolma, J. Kauppinen, V.-M. Horneman, Vibration-rotation spectrum of N20 in the region of the lowest fundamental v2, J. Mol. Spectrosc. 101, 278-284(1983).

266. T.L. Tan, E.C. Looi, K.T. Lua, Hot-band spectrum of N20 near 589 cm-1, J. Mol. Spectrosc. 154, 218-222 (1992).

267. R.A. Toth, Frequencies of N20 in the 1100 to 1400-cm"1 region, J. Opt. Soc. Am. B3, 1263-1281 (1986).

268. R.A. Toth, N20 vibration-rotation parameters derived from measurements in the 900-1090- and 1580-2380-cm'1 regions, J. Opt. Soc. Am. B4, 357-374 (1987).

269. A. Hinz, J.S. Wells, A.G. Maki, Heterodyne measurements of hot bands and isotopic transitions of N20 near 7.8 цт, Z. Phys. D5, 351-358 (1987).

270. J.S. Wells, D.A. Jennings, A. Hinz, J.S. Murray, A.G. Maki, Heterodyne frequency measurements on N20 at 5.3 and 9.0 ¡im, J. Opt. Soc. Am. B2, 857-861 (1985).

271. D. Bailly, M. Vervloet, 14N2160 in emission in the 4.5 fim region: transitions V1V2V3 -> V1V2/(V3-1) occurring between highly excited vibrational states, J. Mol. Spectrosc. 209, 207-215 (2001).

272. G. Guelachvili, Absolute N20 wavenumbers between 1118 and 1343 cm"1 by Fourier transform spectroscopy, Can. J. Phys. 60, 1334-1347 (1982).

273. L.R. Zink, J.S. Wells, A.G. Maki, Heterodyne frequency measurements on N20 near 1060 cm"1, J. Mol. Spectrosc. 123, 426-433 (1987).

274. C.R. Pollock, F.R. Petersen, D.A. Jennings, J.S. Wells, A.G. Maki, Absolute frequency measurements of the 00°2-00°0, 20°l-00°0, and 12°l-00°0 bands of N20 by heterodyne spectroscopy, J. Mol. Spectrosc. 107, 62-71 (1984).

275. M.D. Vanek, M. Schneider, J.S. Wells, Heterodyne measurements on N20 near 1635 cm"1, J. Mol. Spectrosc. 134, 154-158 (1989).

276. J.S. Wells, A. Hinz, A.G. Maki, Heterodyne frequency measurements on N20 between 1257 and 1340 cm"1, J. Mol. Spectrosc. 114, 84-96 (1985).

277. A.G. Maki, J.S. Wells, M.D. Vanek, Heterodyne frequency measurements on N20 near 930 cm"1, J. Mol. Spectrosc. 138, 84-88 (1989).

278. M.P. Esplin, W.M. Barowy, R.J. Huppi, G.A. Vanasse, High resolution Fourier spectroscopy of nitrous oxide at elevated temperatures. Mikrochim. Acta Wien., II, 403-407 (1988).

279. C. Amiot, G. Guelachvili, Vibration-rotation bands of 14N2160: 1.2 micron — 3.3 micron region, J. Mol. Spectrosc. 51, 475-491 (1974).

280. K.M.T. Yamada, Pure rotation spectrum of NNO in the far infrared region, Z. Naturforsch. A 45, 837-838 (1990).

281. Y. He, M. Hippler, M.Quack, High-resolution cavity ring-down absorption spectroscopy of nitrous oxide and chloroform using a near-infrared cw diode laser, Chem. Phys. Lett. 289, 527-534 (1998).

282. Y. He, M. Hippler, Chem. Phys. Lett. 310, 272-274 (1999).

283. M. Hippler, M. Quack, Cw cavity ring-down infrared absorption spectroscopy in pulsed supersonic jets: nitrous oxide and methane, Chem. Phys. Lett. 314, 273-281 (1999).

284. C. Amiot, G. Guelachvili, Extension of the 106 samples Fourier spectrometry to the indium antimonide region: vibration-rotation bands of 14N2160: 3.3-3.5 finl region, J. Mol. Spectrosc. 59, 171-190 (1976).

285. H. Oshika, A. Toba, M. Fujitake, N. Ohashi, Newly observed vibrational bands of N20 in 1.3 ¡xm region, J Mol. Spectrosc. 197, 324-325 (1999).

286. R. Farrenq, J. Dupre-Maquaire, Emission spectrum of N20 in the 8 /im range, J. Mol Spectrosc. 49, 268-279 (1974).

287. J.M. Krell, R.L. Sams, Vibration-rotation bands of nitrous oxide: 4.1 micron region, J. Mol. Spectrosc. 51, 492-507 (1974).

288. A. Campargue, D. Permogorov, M. Bach, M.A. Temsamani, J. Vander Auwera, M. Herman, M. Fujii, Overtone spectroscopy of nitrous oxide, J. Chem. Phys. 103, 5931-5938 (1995).

289. A. Garnache, A. Campargue, A.A. Kachanov, F. Stoeckel, Intracavity laser absorption spectroscopy near 9400 cm"1 with a Nd: glass laser: application to 14N2160, Chem. Phys. Lett. 292, 698-704 (1998).

290. G. Weirauch, A.A. Kachanov, A. Campargue, M. Bach, M. Herman, J. Vander Auwera, Refined investigation of the overtone spectrum of nitrous oxide, J. Mol. Spectrosc. 202, 98-106 (2000).

291. A. Campargue, The near-infrared absorption spectrum of nitrous oxide: analysis of the 5v3 and vi+5v3 clusters, Chem. Phys. Lett. 259, 563-567 (1996).

292. E. Bertseva, A.A. Kachanov, A. Campargue, Intracavity laser absorption spectroscopy of N20 with a vertical external cavity surface emitting laser, Chem. Phys. Lett. 351, 18-26 (2002).

293. A. Campargue, G. Weirauch, S.A. Tashkun, V.I. Perevalov, J.L. Teffo, Overtone spectroscopy of N20 between 10000 and 12000 cm*1: a test of the polyad approach, J. Mol. Spectrosc. 209, 198-206 (2001).

294. D. Bailly, O. Pirali, M. Vervloet, 14N2160 emission in the 4.5 /¿m region: high excitation of the bending mode transitions viv^ v^'C^-l) with (2v,+v2)=5, J. Mol. Spectrosc. 222, 180-190 (2003).

295. J. Vander Auwera, частное сообщение, (1999).

296. S. Kato, частное сообщение, (1999).

297. Y. Ding, V.I. Perevalov, S.A. Tashkun, J.L. Teffo, S. Ни, E. Bertseva, A. Campargue, Weak overtone transitions of N20 around 1.05micron by ICLAS-VECSEL, J. Mol. Spectrosc. 220, 80-86 (2003).

298. E. Bertseva, A. Campargue, V.I. Perevalov, S.A. Tashkun, New observations of weak overtone transitions of N20 by ICLAS-VECSEL near 1.07/mi, J. Mol. Spectrosc. 226, 196-200 (2004).

299. L. Daumont, C. Claveau, M.R. Debacker-Barilly, A. Hamdouni, L. Regalia-Jarlot, J.L. Teffo, S.A. Tashkun, V.I. Perevalov, Line intensities of 14N2160: the 10 microns region revisited J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 72, 3755 (2001).

300. L. Daumont, J. Vander Auwera, J.L. Teffo, V.I. Perevalov, S.A. Tashkun, Line intensity measurements in 14N2160 and their treatment using theeffective dipole moment approach I. The 4300- to 5200-cm 1 region, J. Mol. Spectrosc. 208, 281-291 (2001).

301. R.A. Toth, Line strengths (900-3600 cm"1), self-broadened linewidths, and frequency shifts (1800-2360 cm"1) of N20, Appl.Opt. 32, 7326-7365 (1993).

302. P. Varanasi, S. Chudamani, Line strength measurements in the vr fundamental band of UN2160 using a tunable diode laser, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 41, 359-362 (1989).

303. L.W. Tang, S. Nadler, S.J. Daunt, Tunable diode laser measurements of absolute line intensities in the 2v2 band of N20 near 8 ¡im, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 41, 97-101 (1989).

304. A. Levy, N. Lacome G. Guelashvili, Measurements of N20 line strengths from high-resolution Fourier transformed spectra, J. Mol. Spectrosc. 103, 160-175(1984).

305. J.K.G. Watson, Quadratic Herman-Wallis factors in the fundamental bandsof linear molecules, J. Mol. Spectrosc. 125, 428-441 (1987).

306. M. Kobayashi, I. Suzuki, Dipole moment function of nitrous oxide, J. Mol. Spectrosc. 122,157-170 (1987).

307. L.H. Scharpen, J.S. Muenter, V.W. Laurie, Electric polarizability anisotropies of nitrous oxide, propyne, and carbonyl sulfide by microwave spectroscopy, J.Chem.Phys. 53, 2513-2519 (1970).

308. J.I. Steinfeld, S.M. Adler-Golden, J.W. Gallagher, Critical survey of data on the spectroscopy and kinetics of ozone in the mesosphere and thermosphere, J. Phys. Chem. Ref. Data 16, 911-951 (1987).

309. И.М. Сизова, Электронная спектроскопия озона. I структура нижних электронных состояний, Опт. атмосферы океана, 6, 503-522 (1993).

310. И.М. Сизова, Электронная спектроскопия озона. II. Видимый спектр -ближний УФ, Опт. атмосферы океана, 6, 929-949 (1993).

311. И.М. Сизова, Электронная спектроскопия озона. III Основной УФ-спектр дальний УФ, Опт. атмосферы океана, 7, 577-601 (1994).

312. J.M. Flaud, С. Camy-Peyret, C.P. Rinsland, M.A.H. Smith, V. Malathy-Devi, Atlas of ozone line parameters from microwave to medium infrared, Academic Press, Boston, 600 pp. 1990.

313. J.M. Flaud, R. Bacis, The ozone molecule: infrared and microwave spectroscopy, Spectrochim. Acta A 54, 3-16 (1998).

314. R. Bacis, A. J. Bouvier, J.M. Flaud, The ozone molecule: electronic spectroscopy, Spectrochim. Acta A 54, 17-34 (1998).

315. R.R. Gamache, E. Arie, C. Boursier, J.M. Hartmann, Pressure-broadening and pressure-shifting of spectral lines of ozone, Spectrochim. Acta A 54, 3563 (1998).

316. J.I. Steinfeld, R.R. Gamache, Energy transfer and inelastic collisions in ozone, Spectrochim. Acta A 54, 65-76 (1998).

317. C.H. Михайленко, А. Барб, Вл.Г. Тютерев, А. Шишери, ИК-спектры высокого разрешения молекула озона, Опт. атмосферы океана, 12, 803-818(1999).

318. D. Babikov, В.К. Kendrick, R.B. Walker, R.T. Pack, P. Fleurat-Lesard, R. Schinke, Formation of ozone: Metastable states and anomalous isotope effect, J. Chem. Phys. 119, 2577-2589 (2003).

319. R. Siebert, R. Schinke, The vibrational spectrum of cyclic ozone, J.Chem.Phys. 116, 3092-3097 (2003).

320. S.Yu. Grebenschikov, R. Schinke, P. Fleurat-Lessard, M. Joyeux, van der Waals states in ozone and their influence on the threshold spectrum of O3 (X.Ai). I. Bound states, J.Chem.Phys. 119, 6512-6523 (2003).

321. R. Plass, K. Egan, C. Collazo-Davila, D.Grozea, E. Landree, L.D. Marks, M. Gajdardziska-Josifovska, Cyclic ozone identified in magnesium oxide (111) surface reconstructions, Phys. Rev. Lett. 81, 4891-4894 (1998).

322. B.Y. Chang, C.Y. Kung, C. Kittrell, C.W. Hsio, B.R. Johnson, S.G. Glogover, J.L. Kinsey, High-accuracy measurement of vibrational Ramanbands of ozone at 266 and 270 nm excitations, J. Chem. Phys. 101, 19141922 (1994).

323. M. Joyeux, R. Schinke, S.Yu. Grebenschikov, Semiclassical dynamics of the van der Waals states in 03(JT%), J.Chem.Phys. 120, 7426-7436 (2004).

324. T. Tanaka, Y. Morino, Band origin in the v2 fundamental of ozone, J. Mol. Spectrosc. 33, 552-553 (1970).

325. D. F. Smith, Spectrochim. Acta A 29, 1517-1523 (1973).1/ 1 o

326. A. Barbe, C. Secroun, P. Jouve, Infrared spectra of O3 and 03: Darling and Dennison resonance and anharmonic potential function of ozone, J. Mol. Specrtosc. 49, 171-182 (1974).

327. S. Carter, I.M. Mills, J.N. Murrell, A.J.C. Varandas, Mol. Phys. 45, 1053-1066(1982).

328. A.J.C. Varandas, J.N. Murrell, Dynamics of the 180+1602 (v=0) exchange reaction on a new potential energy surface for ground-state ozone, Chem. Phys. Lett. 88,1-6 (1982).

329. A.J.C. Varandas, A.A.C.C. Pais, Mol. Phys. 65, 843-860 (1988).

330. J.M. Standard, M.E. Kellman, Potential energy surfaces from highly excited spectra using the bootsrap fitting method: two-dimensional surfaces for water and ozone, J. Chem. Phys. 94, 4714-4725 (1991).

331. A. Barbe, M.R. De Backer-Barilly, Vl.G. Tyuterev, P. Von Der Heyden, X. Thomas, S.A.Tashkun, New observation of infrared bands of asymmetrical ozone isopotomers 160160180 and 180180160, Appl. Opt, 42, 5136-5139 (2003).

332. Vl.G. Tyuterev, S.A. Tashkun, T. Cours, P. Jensen, A. Barbe, Determination of ozone potential function near the C2v equilibrium configuration from infrared high-resolution spectra, J. Mol. Spectrosc. 198, 57-76 (1999).

333. Vl.G. Tyuterev, S.A. Tashkun, T. Cours, P. Jensen, A. Barbe, The potential function of the ozone molecule: global calculations of the rovibrationalstates and the dissociation behaviour, Proceedings of SPIE 4063, 142-151 (1999).

334. Vl.G. Tyuterev, S.A. Tashkun, D.W. Schwenke, P. Jensen, T. Cours, A. Barbe, M. Jacon, Variational EKE-calculations of rovibrational energies of the ozone molecule from an empirical potential function, Chem. Phys. Lett. 316, 271-279(2000).

335. Vl.G. Tyuterev, S.A. Tashkun, D.W. Schwenke, Variational calculations of high-/ rovibrational states of the ozone molecule from empirically determined isotopically invariant potential energy surface, SPIE Proceedings series 5311, 176-184 (2003).

336. H.M. Pickett, E.A. Cohen, J.S. Margolis, The infrared and microwave spectra of ozone for the (000), (100), and (001) states, J. Mol. Spectrosc. 110, 186-214(1985).

337. M.J.C. Depannemaecker, B. Duterage, M.J. Bellet, Systematic calculations of rotational spectra of normal and substituted (180 in place of 160) ozone molecules, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 17, 519-530 (1977).

338. M. Carlotti, G. Di Lonardo, L. Fusina, A. Trombetti, A. Bonetti, B. Carli, F. Mencaraglia, The high-resolution spectrum of ozone between 8 and 150 cm'1, J. Mol. Spectrosc. 107, 84-93 (1984).

339. M. Bellini, P. De Natale, G. Di Lonardo, L. Fusina, M. Inguscio, M. Prevedelli, Tunable far infrared spectroscopy of 1603 ozone, J. Mol. Spectrosc. 152, 256-259 (1992).

340. J.M. Flaud, C. Camy-Peyret, V. Malathy-Devi, C.P. Rinsland, M.A.H. Smith, The v\ and v3 bands of 160180160: Line positions and intensities, J. Mol. Spectrosc. 118, 334-344 (1986).

341. H. Pickett, E. Cohen, L.L. Brown, C.P. Rinsland, M.A.H. Smith, V. Malathy-Devi, A. Goldman, A. Barbe, B. Carli, M. Carlotti, The vibrational and rotational spectra of ozone for the (010) and (020) states, J. Mol. Spectrosc. 128, 151-171 (1988).

342. J.M. Flaud, C. Camy-Peyret, V. Malathy-Devi, C.P. Rinsland, M.A.H. Smith, The vj and v3 bands of 16Û3: line positions and intensities, J. Mol Spectrosc. 124,209-217(1987).

343. A. Barbe, A. Chichery, VI.G. Tyuterev, S. Tashkun, S. Mikhailenko, The 2v2 and 3v2-v2 bands of ozone, Spectrochim. Acta A 54, 1935-1945 (1998).

344. V. Malathy-Devi, J.M. Flaud, C. Camy-Peyret, C.P. Rinsland, M.A.H. Smith, Line positions and intensities for the v2+v3 and vj+v2 bands of 16C>3, J. Mol Spectrosc. 125, 174-183 (1987).

345. C.P. Rinland, M.A.H. Smith, J.M. Flaud, C. Camy-Peyret, V. Malathy-Devi, Line positions and intensities of the 2v3, V1+V3, and 2vj bands of 1603, J. Mol. Spectrosc. 130, 204-212 (1988).

346. A. Barbe, O. Sulakshina, J.J. Plateaux, A. Hamdouni, S. Bouazza, Line positions and intensities of the 3vi+v3 band of ozone, J. Mol Spectrosc. 170, 244-250(1995).

347. M.A.H. Smith, C.P. Rinsland, V. Malathy-Devi, J.M. Flaud, C. Camy-Peyret, A. Barbe, The 3.6-/xm region of ozone: line positions and intensities, J. Mol. Spectrosc. 139, 171-181 (1990).

348. S. Bouazza, A. Barbe, J.J. Plateaux, J.M. Flaud, C. Camy-Peyret, The 3vi and vi+3v3-v2 absorption bands of 1603, J. Mol Spectrosc. 160, 371-377 (1993).

349. A. Barbe, S. Mikhailenko, J.J. Plateaux, Vl.G. Tyuterev, First study of the v2=3 dyad (130)/(031) of ozone through the analysis of hot bands in the 2300-2600 cm"1 region, J. Mol Spectrosc. 187, 70-74 (1998).

350. S. Bouazza, A. Barbe, S. Mikhailenko, J.J. Plateaux, Line positions and intensities of the vi+2v2+v3 and 2v2+2v3 bands of 16C>3, J. Mol. Spectrosc. 166, 365-371 (1994).

351. S. Bouazza, S. Mikhailenko, A. Barbe, L. Regalia, Vl.G. Tyuterev, J.J. Plateaux, The vi+v2+2v3 and v2+3v3 bands of 16C>3, J. Mol. Spectrosc. 174, 510-519(1995).

352. J.M. Flaud, C. Camy-Peyret, A. Perrin, V. Malathy-Devi, A. Barbe, S. Bouazza, J.J. Plateaux, C.P. Rinsland, M.A.H. Smith, A. Goldman, Line parameters for ozone hot bands in the 3.3-jLtm spectral region, J. Mol. Spectrosc. 160, 378-386 (1993).

353. A. Barbe, J.J. Plateaux, Analysis of the 2vi+2v3 band of ozone: line positions and intensities, J. Quant. Spectrosc. Raidat. Transfer 55, 449—455 (1996).

354. S. Mikhailenko, A. Barbe, Vl.G. Tyuterev, L. Regalia, J.J. Plateaux, Line positions and intensities of the vi+v2+3v3, v2+4v3, and 3vi+2v2 bands of ozone, J. Mol. Spectrosc. 180, 227-235 (1996).

355. A. Barbe, S. Mikhailenko, J.J. Plateaux, Vl.G. Tyuterev, Analysis of the 2vj+v2+2v3 band of ozone, J. Mol. Spectrosc. 182, 333-341 (1997).

356. J.M. Flaud, A. Barbe, C. Camy-Peyret, J.J. Plateaux, High resolution analysis of the 5v3, 3vj+v2+v3, and vj+4v3 bands of 1603: line positions and intensities, J. Mol. Spectrosc. Ill, 34-39 (1996).

357. A. Barbe, A. Chichery, Vl.G. Tyuterev, S. Tashkun, S. Mikhailenko, Infrared high-resolution spectra of ozone in the range 5500-5570 cm*1: analysis of v2+5v3 and v1+v2+4v3 bands, J. Phys. B31, 2559-2569 (1998).

358. S. Bouazza, A. Barbe, J.J. Plateaux, Line positions and intensities for the 2vi+v2+v3 band of 1603, J. Mol. Spectrosc. 171, 86-90 (1995).

359. A. Barbe, S. Mikhailenko, J.J. Plateaux, First observation of the v2=3 state of ozone: the (131) state through analysis of cold and hot bands. Study of v2 behavior, J. Mol. Spectrosc. 184,448-453 (1997).

360. A. Barbe, O. Sulakshina, J.J. Plateaux, Vl.G. Tyuterev, S. Bouazza, Line positions and intensities of the 3vi+v3 band of ozone, J. Mol. Spectrosc. 175, 296-302 (1996).

361. A. Barbe, S. Bouazza, J.J. Plateaux, M. Jacon, The 3vj+2v2 band of ozone: line positions and intensities, J. Mol. Spectrosc. 162, 335-341 (1993).

362. A. Barbe, S. Mikhailenko, Vl.G. Tyuterev, A. Hamdouni, J.J. Plateaux, Analysis of the 2vi+2v2+v3 band of ozone, J. Mol Spectrosc. 171, 583-588 (1995).

363. A. Barbe, J.J. Plateaux, Vl.G. Tyuterev, S. Mikhailenko, Analysis of high resolution measurements of the 2vi+2v3 band of ozone: Coriolis interaction with the vi+2v2+2v3 band, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 59, 185-194 (1998).

364. A. Barbe, A. Chichery, The 2vi+v2+3v3 band of 1603: line positions and intensities, J. Mol. Spectrosc. 192, 102-110 (1998).

365. A. Chichery, A. Barbe, Vl.G. Tyuterev, J.J. Plateaux, Analysis of high resolution measurements of the v!+5v3 band of ozone: Coriolis interactions with the 6v3 and 3vi+v2+2v3 bands, Mol. Phys. 94, 751-757 (1998).

366. S. Mikhailenko, A. Barbe, J.J. Plateaux, Vl.G. Tyuterev, New analysis of the 2vi+v2, vi+v2+v3, and v2+2v3 bands of ozone in the 2600-2900 cm'1 region, J. Mol. Spectrosc. 196, 93-101 (1999).

367. A. Perrin, A.M. Vasserot, J.M. Flaud, C. Camy-Peyret, C.P. Rinsland, M.A.H. Smith, V. Malathy Devi, The v2 bands of I803, 180160180 and1A 1H 1 o

368. O O O: Line positions and intensities, J. Mol. Spectrosc. 143, 311-317 (1990).

369. J.M. Flaud, C. Camy-Peyret, V. Malathy Devi, C.P. Rinsland, M.A.H. Smith, The Vi and v3 bands of 1803 and 180160180: Line positions and intensities, J. Mol Spectrosc. 122, 221-228 (1987).

370. A. Barbe, S. Bouazza, J.J. Plateaux, J.M. Flaud, C. Camy-Peyret, Lineopositions and intensities of the 2v3, V.+v3, and 2vi bands of 03, J. Mol Spectrosc. 150,255-261 (1991).

371. D. Consalvo, A. Perrin, J.M. Flaud, C. Camy-Peyret, A. Valentin, Ch.1 7

372. Chardonnet, The 10- fim bands of the Оз isotopic species of ozone, J. Mol. Spectrosc. 168,92-98(1994).

373. Г. Герцберг, Электронные спектры многоатомных молекул, M.: ИЛ, 1949. 647 с.

374. М. Allan, K.R. Asmis, D.B. Popovic, M. Stepanovic, N.J. Mason, J.A. Davies, J. Phys. B29, 3487-3495 (1996).

375. J.L. Cole, R.N. Zare, Determination of Д(А10) from crossed-beam chemiluminescence of A1 + 03 ,J.Chem.Phys. 57, 5331-5335 (1972).

376. J.M. Hiller, M.L. Vestal, Laser photodissociation of O3' by triple quadrupole mass spectrometry, J.Chem.Phys. 74, 6096-6105 (1981).

377. J. Banichevich, S.D. Peyrimoff, F. Grein, Chem. Phys. 178, 155-188 (1993).

378. A. Chichery, A. Barbe, Vl.G. Tyuterev, S.A. Tashkun, High resolution IR spectra of 18-enriched ozone: band centers of 668, 688, 886, and 866 species, J. Mol. Spectrosc. 205, 347-349 (2001).

379. A. Chichery, A. Barbe, Vl.G. Tyuterev, M.T. Bourgeois, Analysis of highо 1resolution spectra of O3. 1. Spectral range 1300-3100 cm' , J. Mol. Spectrosc. 206,1-13 (2001).

380. A. Chichery, A. Barbe, Vl.G. Tyuterev, M.T. Bourgeois, Analysis of high• 1R 1resolution spectra of 1003. 2. Spectral range 3100-4900 cm" , J. Mol. Spectrosc. 206,14-26 (2001).

381. M.R. de Backer-Barilly, A. Barbe, S.A. Tashkun, Vl.G. Tyuterev, A.18 161618 Chichery, The 5v3 bands of О enriched ozone: line positions of ООО,160180160, 160180180 and Wo, Mol. Phys. 100, 3499-3506 (2002).

382. M.R. de Backer-Barilly, A. Barbe, Vl.G. Tyuterev, A. Chichery, High resolution infrared spectra of the 160180160 ozone isotopomer in the range 900-5000 cm"1. Line positions, J. Mol. Spectrosc. 216, 454-464 (2002).

383. М.Р. Де Беккер-Барильи, А. Барб, Вл.Г. Тютерев, Инфракрасный спектр 160180160 в районе 5 мкм. Центры и интенсивности линий и атмосферные приложения, Оптика атмосферы и океана, 16, 206-211 (2003).

384. M.R. de Backer-Barilly, A. Barbe, Vl.G. Tyuterev, High resolution infrared18 16 18 1 spectra of the ООО ozone isotopomer in the range 900-5000 cm' . Linepositions, J. Mol. Spectrosc. 221, 174-185 (2003).

385. A. Perrin, J.M. Flaud, F. Keller, M.A.H. Smith, C.P. Rinsland, V. Malathy Devi, D.C. Benner, T.M. Stephen, A. Goldman, The v}+v3 bands of the 160170160 and 160160170 isotopomers of ozone, J. Mol. Spectrosc. 207, 5459 (2001).

386. A. Perrin, J.M. Flaud, A. Valentin, C. Camy-Peyret, N. Gbaguidi, The V/ and v3 bands of 170160170 isotopomer of ozone, J. Mol. Spectrosc. 200, 248-252 (2000).

387. A. Perrin, J.M.Flaud, A. Valentin, C. Camy-Peyret, N. Gbaguidi, A.N 'Gom, The V/ and v3 bands of the ООО isotopomer of ozone, J. Mol. Structure, 517,157-164(2000).

388. J.M. Flaud, C. Camy-Peyret, A. N'Gom, V. Malathy-Devi, C. P. Rinsland, M.A.H. Smith, The v2 bands of 160180160 and 160160180: line positions and intensities, J. Mol. Spectrosc. 133, 217-223 (1989).

389. C. Jansen, J. Guenther, K. Mauersberger, D. Krankowsky, Kinetic origin of the ozone isotope effect: a critical analysis of enrichments and rate coefficients, Phys. Chem. Chem. Phys. 3, 4718-4721 (2001).

390. A. Bykov, O.V. Naumenko, M.A. Smirnov, L.N. Sinitsa, L.R. Brown, J. Crisp, D. Crisp, Can. J. Phys. 72, 989 (1994).

391. J.M. Flaud, R. Gro/3klo/3, R. Stuber, W. Demtroeder, D.A. Tate, L.G. Wang, Th.F. Gallagher, Diode laser spectroscopy of H232S around 0.82 mm, J. Mol. Spectrosc. 172,275-281 (1995).

392. O. Ulenikov, E.A. Ditenberg, I.M. Olekhnovitch, S. Alanko, M. Koivusaari, R. Anttila, Isotope substitution in near local mode molecules: bending overtones nv2 (n=2,3) of the HDS molecule, J. Mol. Spectrosc. 191, 239-247 (1996).

393. O. Ulenikov, G.A. Oponenko, I.M. Olekhnovitch, S. Alanko, V.M. Horneman, M. Koivusaari, R. Anttila, High-resolution Fourier transformed spectra of HDS in the regions of the bands Vi and 2vi/v2+v3, J. Mol. Spectrosc. 189, 74-82 (1998).

394. A. Campargue, J.M. Flaud, The overtone spectrum of H232S near 13200 cm-1, J. Mol. Spectrosc. 194, 43-51 (1999).

395. J.M. Flaud, O. Vattinen, A. Campargue, The H2S spectrum around 0.7 ptm, J. Mol. Spectrosc. 190, 262-268 (1998).

396. O.V. Naumenko, L.R. Brown, L.N. Sinitsa, M.A. Smirnov, in: XV Colloquium HRMS Glasgow, 1997, Paper K5.

397. O. Vattinen, L. Bienner, A. Campargue, J.M. Flaud, L. Halonen,, Local mode effects on the high-resolution overtone spectrum of H2S around 12500 cm'1, J. Mol. Spectrosc. 184, 288-299 (1997).

398. M.S. Child, O.V. Naumenko, M.A. Smirnov, L.R. Brown, Mol. Phys. 92, 885(1997).

399. K.K. Lehmann, The interaction of rotation and local mode tunneling in the overtone spectra of symmetrical hydrides, J. Chem. Phys. 95, 2361- (1991).

400. L. Halonen, T. Carrington Jr., Fermi resonances and local modes in water, hydrogen sulfide, and hydrogen selenide, J. Chem. Phys. 88, 4171- (1988).

401. I.N. Kozin, P. Jensen, Fourfold clusters of rovibrational energy levels for H2S studied with a potential energy surface derived from experiment, J. Mol. Spectrosc. 163,483-509(1994).

402. L. Xiao, M.E. Kellman, Unified semiclassical dynamics for molecular resonance spectra,/. Chem. Phys. 90, 6086-6098 (1989).

403. T. Cours, P. Rosmus, Vl.G. Tyuterev, Ab initio dipole moment function of H2S, Chem. Phys. Lett. 331, 317-322 (2000).

404. T. Cours, P. Rosmus, Vl.G. Tyuterev, Ab initio dipole moment function of H2 S and intensity anomalies in rovibrational spectra, J. Chem. Phys. 117, 5192-5208 (2002).

405. L. Lechuga-Fossat, J.M. Flaud, C. Camy-Peyret, J.W.C. Johns, Can. J. Phys. 62,1889(1984).

406. J. Senekowitsch, S. Carter, A. Zilch, H.J. Werner, N.C. Handy, P. Rosmus, Theoretical rotational-vibrational spectrum of H2S, J. Chem. Phys. 90, 783794 (1989).

407. O.N. Sulakshina, Yu.G. Borkov, A. Barbe, Vl.G. Tyuterev, DEEPAK Publishing, vol. 147, IRS2000: Current problems in atmospheric radiation.

408. G. Tarczay, A. Csaszar, M. Leininger, W. Klopper, The barrier to linearity of hydrogen sulphide, Chem. Phys. Lett. 322, 119-128 (2000).

409. G. Tarczay, A. Csaszar, O.L. Polyansky, J. Tennyson, Ab initio rovibrational spectroscopy of hydrogen sulfide, J. Chem. Phys. 115, 1229-1242(2001).

410. O. Polyansky, P. Jensen, J. Tennyson, The potential energy surface of hydrogen sulfide,/. Mol. Spectrosc. 178, 184-188 (1996).

411. Y. Zheng, S. Ding, Algebraic description of stretching and bending vibrational spectra of H20 and H2S, J. Mol. Spectrosc. 201, 109-115 (2000).

412. Vl.G. Tyuterev, S.A. Tashkun, D.W. Schwenke, An accurate isotopically invariant potential function of hydrogen sulphide molecule, Chem. Phys. Lett. 348, 223-234 (2001).

413. O.V. Naumenko, A. Campargue, Local mode effects in absorption spectrum of H2S between 10780 and 11330 cm'1, J. Mol. Spectrosc. 210, 242-253 (2001).

414. O.V. Naumenko, A. Campargue, H232S: First observation of (70±,0) local mode pair and updated global effective vibrational hamiltonian, J. Mol. Spectrosc. 210,224-232 (2001).

415. A.E. Lynas-Gray, S. Miller, J. Tennyson, Infrared transition intensities for water: a comparison of ab initio and fitted dipole moment surfaces, J. Mol Spectrosc. 169, 458-469 (1995).

416. D.W. Schwenke, H. Partridge, Convergence testing of the analytic representation of an ab initio dipole moment function for water: improved fitting yields improved intensities, J. Chem. Phys. 113, 6592-6597 (2000).

417. С .А. Ташкун, неопубликованные результаты, (2001).

418. Vl.G. Tyuterev, D.W. Schwenke, S.A. Tashkun, CCPl/CCP6/ChemReact Workshop, University College London, March 2003.

419. J.L. Teffo, O.M. Lulin, V.I. Perevalov, E.I. Lobodenko, Application of the effective operator approach to the calculation of С 02 line intensities, J. Mol. Spectrosc. 187, 28-41 (1998).