Автоматизация измерений параметров наведенной магнитной анизотропии ферримагнетиков тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 05.13.06, кандидат технических наук Гагаркин, Сергей Владимирович

• Гагаркин, Сергей Владимирович
• кандидат технических наук
• 2004

Оглавление диссертации кандидат технических наук Гагаркин, Сергей Владимирович

ВВЕДЕНИЕ.

1 Наведенная магнитная анизотропия в природных и искусственных ферримагнетиках.

1.1 Объект исследований.

1.2 Измерение скомпенсированных дифференциальных петель гистерезиса намагниченности.

1.3 Основные эффекты памяти наведенной магнитной анизотропии.

1.4 Температурная память НМА.

1.5 Выводы.

2 Влияние давления на температурную память НМА ферримагнетиков.

2.1 Зависимость эффектов наведенной магнитной анизотропии от давления.

2.2 Влияние давления на температурную память НМА.

2.3 Комплексная аналитическая модель влияния давления и температуры на эффекты НМА.

2.4 Выводы.

3 Автоматизация измерений параметров наведенной магнитной анизотропии ферримагнетиков.

3.1 Состояние и потребности в области автоматизации ТП.

3.2 Самонастраивающиеся системы.

Управление при неполной информации.

3.3 Принципы построения самонастраивающихся систем.

3.4 Структурная схема измерительного блока устройства для исследования наведенной магнитной анизотропии.

3.5 Функциональная схема измерительного блока устройства для исследования наведенной магнитной анизотропии.

3.6 Выводы.

4 Принципиальная схема установки изучения эффектов магнитной памяти НМА ферримагнитных материалов.

4.1 Программируемый преобразователь уровня.

4.2 Выбор типа фильтра и расчет на трех диапазонах.

4.3 Предварительные усилители для согласования с программируемым преобразователем уровня.

4.4 Цифровая часть схемы. Схема управлением работой блока. Функционирование устройства.

4.5 Выводы.

5 Обработка результатов измерений.

5.1 Цифровой фильтр.

5.2 Первичная обработка сигналов.

5.3 Выводы.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Автоматизация измерений параметров наведенной магнитной анизотропии ферримагнетиков»

В геофизике существует раздел, называемый «магнетизмом горных пород». В этом разделе изучают магнитные свойства ферримагнитных минералов, входящих в состав горных пород. Особое место среди исследований этих свойств занимает изучение способности магнитных минералов хранить информацию об условиях своего образования и существования. Магнитное поле Земли, температура, давление со стороны окружающих толщ, действующее на породы во время их образования во многом определяют наличие в них тех или иных полезных ископаемых. Повторные нагревы пород, проходящие по тем или иным причинам в других условиях в течение различных геологических периодов их существования, могут сильно изменить исходный состав пород.

В случае наличия в породах магнитных минералов те же самые нагревы, магнитное поле, давление действовавшие на них в те или иные геологические периоды, создавали в породах определенную магнитную структуру. Эта структура хранит память об условиях своего образования. Причем память эта может быть как долговременная, так и кратковременная, и магнитная текстура породы может одновременно хранить информацию о температурах и магнитных полях, действовавших на нее в разные периоды вплоть до совсем недавних. Когда говорят о магнитной памяти горных пород, то часто подразумевают использование ее в исследовании палео-напряженности или палеотемпературы. Однако следует помнить, что магнитная структура ферримагнитных минералов «запоминает» не только далекие во времени «палеоусловия» существования породы, но и сравнительно недавние воздействия на породу тех или иных факторов.

Например, при землетрясениях вблизи вулканов породы подвергаются воздействию, как различных давлений, так и температур. При этом породы находятся в геомагнитном поле. В результате совокупности действий на них всего набора изменяющихся внешних факторов (включая давление, температуру, магнитное поле и т.д.) магнитная структура ферримагнитного минерала может измениться таким образом, что зафиксирует все эти воздействия. Важнейшим условием образования той или иной магнитной текстуры является наличие постоянного геомагнитного поля.

Изучение способности ферримагнитных минералов сохранять информацию о палеотемпературе и палеодавлении дает возможность лучше понять механизм образования минералов и прогнозировать их нахождение в породах. Реконструкция палеотемператур важна в рудной геофизике, как с теоретической точки зрения, так и с практической — при выработке поисковых критериев зон оруднения, а также для понимания процессов, происходящих в недрах Земли.

В применении к изучению условий, в которых образовались ферримагнитные минералы, методы магнетизма горных пород в первую очередь включают в себя методы определения напряженности (палеонапряженности) и направления древнего магнитного поля Земли (Ндр). Большинство из этих методов подразумевает нагрев и охлаждение образцов горных пород в магнитном поле лаборатории и сравнение природной и лабораторной намагниченностей образцов. Каждому методу присущи как достоинства, так и недостатки. Ведутся разработки новых способов определения Ндр. Для этого исследуются физические свойства пород и синтетических ферримагнетиков, ведется поиск новых эффектов магнитной памяти. При этом из-за большого разнообразия физических свойств пород при экспериментальных исследованиях их магнитных свойств иногда обнаруживаются новые явления, не известные в физике ферримагнетиков и технике ферритов.

Необычный метод определения напряженности Ндр был предложен В. А. Шашкановым и В. В. Металловой, сотрудниками научно-исследовательского института физики Санкт-Петербургского государственного университета [1, 2]. В основу этого метода было положено открытое авторами явление, наблюдавшееся на многих горных породах, содержащих ферримагнитные минералы. Известно, что величины идеальной (1„) и идеальной парциальной (1ф1) намагниченностей при создании их в ферримагнитных материалах в некотором переменном магнитном поле (h) прямо пропорциональны величине постоянного намагничивающего поля (Н) (при малых напряженностях Н). Идеальная (или, как говорят в технических науках, безгистерезисная) намагниченность создается следующим образом: на образец магнетика действует постоянное магнитное поле (как правило, от долей эрстеда до нескольких эрстед) и одновременно образец подвергается воздействию переменного магнитного поля, амплитуда которого меняется от некоторого значения (от первых сотен или тысяч эрстед) до нуля. Если начальная амплитуда h равна или превышает поле насыщения (Hs) данного ферримагнетика, то говорят о полной идеальной намагниченности. Если же амплитуда переменного поля меньше Hs, то в образце возникает парциальная идеальная намагниченность. В интервале напряженности постоянных магнитных полей от нуля до первых эрстед функции I„ = f(H) и 1ф1 = f(H) как правило, являются линейными (независимо от вида ферримагнетика).

Если нагреть ферримагнетик до некоторой температуры (большей или меньшей его температуры Кюри (Тс)), а затем охладить в постоянном магнитном поле Нт, то в нем возникает термонамагниченность. Во многих термонамагниченных минералах, как показали В. А. Шашканов и В. В. Металлова, происходит нарушение линейности зависимостей In= f(H) и 1ф1 = f(H). Причём нарушения линейности этих функций наблюдаются в области полей Н, близких по величине полю, в котором происходило термонамагничивание (т.е. полю Нт). Этот эффект назван «эффектом нелинейности 1ф1 = f(H)». В работах [1,3] была выдвинута гипотеза о том, что эффект нелинейности обусловлен теми же причинами, что приводят к появлению перетянутых частных петель гистерезиса намагниченности ферримагнетиков (перминвар-эффект [4]). Перминвар-эффект вызывается диффузионной стабилизацией некоторой части доменных границ ферримагнетика, возникновением «гигантских» потенциальных барьеров на пути движения границ (и, как следствие, появлением «гигантских» скачков Баркгаузена), т.е. возникновением так называемой наведённой магнитной анизотропии (НМЛ) [4].

Перетянутые петли гистерезиса впервые наблюдались Эльмином (1928 г.) на сплавах никеля и кобальта; на ферритах состава Fe3xCox04 их наблюдали Като и Такеи (1933 г.). Теоретическое обоснование перминвар-эффекта появилось в пятидесятых годах в работах Нееля (1954), Танигучи (1954, 1955) и др. [4]. На горных породах первым наблюдал перетянутые петли гистерезиса Радхакришнамурти (1969 г.) [5]. Затем перетянутые петли наблюдались на магнетите, титаномагнетитах, марганец-цинковых ферритах и т.п. Диффузионным процессам в ферримагнетиках и скачкам Баркгаузена посвящены, например, работы [4, 5, 6, 7, 8, 9, 10, 11, 12, 13, 14, 15, 16, 17, 18, 19, 20, 21, 22, 23, 24, 25, 26, 27, 28, 29, 30, 31, 32, 33, 34]. Большой вклад в рассмотрение вопросов диффузионной стабилизации границ внесли Ю. Д. Тропин и В. И. Трухин [20, 21, 22, 23]. В частности, Ю. Д. Тропин наблюдал при низких температурах смещенные перетяжки на частных петлях гистерезиса монокристаллов магнетита [21]. Перетянутая в районе нулевого магнитного поля частная петля гистерезиса указывает на понижение начальной магнитной восприимчивости (дезаккомодацию агн). По вопросам, связанных с дезаккомодацией магнитной восприимчивости или проницаемости опубликовано очень много теоретических и экспериментальных работ. Даже их простое перечисление в данной диссертации не представляется возможным. В конце диссертации приведены ссылки лишь на некоторые из них [4, 7, 8, 9, 10, 12, 17, 18, 19, 25, 26, 27, 28, 29, 30, 33, 34].

Перетянутая в нулевом магнитном поле частная петля гистерезиса приведена на рисунке 1 а. Как показали эксперименты [35, 36, 37, 38, 39, 40], в результате термонамагничивания образца ферримагнетика в магнитном поле Нт (т.е. в результате его охлаждения от некоторой температуры в поле Hp) перетяжка на частной петле магнитного гистерезиса может наблюдаться в районе магнитных полей, близких по напряжённости полю термообработки. Схематично подобная петля гистерезиса показана на рисунке 1 б. Реальные перетяжки подобного вида как правило на полтора-два порядка меньше и не видны на обычных частных петлях гистерезиса (ЧПГ). Для их наблюдения разработан специальный метод измерения ЧПГ. О нем подробно будет сказано в 1-ой главе. Физические процессы, вызывающие появление перетяжки, несущей информацию о поле термообработки, во многом подобны процессам, приводящим к обычной перетяжке в нулевом поле.

Исследования показали [35, 39] также, что после термонамагничивания горной породы в постоянном магнитном поле возможно возникновение асимметричных петель гистерезиса не обладающих перетяжкой. Схематично подобная петля показана на рисунке 1в. Реальная асимметрия ЧПГ также на полтора-два порядка меньше.

Магнитная структура ферримагнетика, сложившаяся в результате его термообработки в магнитном поле, может сохранять информацию и о температуре обработки. Если образец был нагрет до некоторой температуры Тх, меньшей, чем температура Кюри (Тс) его ферримагнитной компоненты, а затем охлаждён в магнитном поле до комнатной температуры (Тк), то его частная петля гистерезиса может быть либо чисто асимметричной (без перетяжек), либо асимметричной перетянутой. При последующем нагреве перетяжка и асимметрия сохраняются только до температуры Тх и исчезают при более высоких температурах (рисунок 1 штриховые линии).

Как уже было сказано, перетянутые петли гистерезиса обусловлены возникновением в ферримагнетике наведённой магнитной анизотропии. Асимметричные петли гистерезиса связаны с остаточной намагниченностью [35, 39]. Магнитная память обоих эффектов обусловлена диффузионной стабилизацией доменных границ. Кроме того, оба эффекта анизотропны: наиболее ярко они наблюдаются при измерении петель гистерезиса вдоль направления создавшего их поля. В работах [35, 38, 39] показана тесная связь между этими эффектами. В тех же работах приведены доказательства тому, что термин «наведённая магнитная анизотропия» (НМЛ) применим и к состоянию ферримагнетика, вызывающему появление асимметричных петель гистерезиса. Термин НМЛ относится к определённому магнитному порядку, созданному в природном минерале или искусственном ферримагнетике в результате термомагнитной обработки, т.е. НМЛ связана с созданием в ферримагнетике при термомагнитной обработке неоднородного пространственного распределения и заполнения магнитных фаз - так называемой магнитной текстуры.

В дальнейшем мы будем пользоваться НМА, поскольку термин «магнитная текстура» много, шире, чем понятие наведенной магнитной анизотропии. Именно эффекты памяти НМА и конструируемая для их изучения аппаратура рассматриваются в данной диссертации.

Перетянутые петли гистерезиса наблюдаются исключительно на образцах, содержащих многодоменные (т.е. относительно большие) ферримагнитные частицы. Для определения доменности образцов обычно использовались методы, описанные в работах [41, 42,43,44].

До сих пор не исследованы многие свойства НМА. Так, например, не ясны многие аспекты влияния на эффекты НМА давления. Да и сами эффекты магнитной памяти НМА исследованы далеко не до конца. До сих пор не были до конца разработаны новые устройства для исследования как самой наведенной магнитной анизотропии, так для применения ее свойств для определения условий, в которых она была создана.

При всей важности исследования свойств НМА и разработке методов, позволяющих использовать эти свойства в отраслях народного хозяйства (например, в век информационных технологий очень важной является проблема хранения информации: и текущее, и длительное, - эффекты памяти НМА исследовались на устаревшем оборудовании, (использованные устройства позволяли исследовать параметры НМА лишь трудоемкими ручными методами с фиксацией изображений петель гистерезиса с помощью осциллографа, что было связанно с большими затратами времени, и кроме а) - перетянутая в нулевом магнитном поле частная петля магнитного гистерезиса, б) - перетянутая в поле термообработки частная петля магнитного гистерезиса, в) - асимметричная частная петля магнитного гистерезиса.

Сплошной линией показаны петли при температуре Т < Тх, пунктиром - при Т > Тх, где Тх - температура термообработки. Эффекты бив показаны сильно увеличенными. Реальные эффекты на один-два порядка меньше

Рисунок 1 - Схематические изображения частных петель магнитного гистерезиса того не позволяло проводить ряд наблюдений из-за быстротечности исчезновения эффектов).

В применении к горной промышленности следует отметить, что не существовало единого мобильного устройства, которое можно было бы использовать в полевых условиях в геолого-геофизических отрядах для предварительного экспресс-анализа магнитных свойств пород.

Цель работы.

Автоматизация измерений и контроля параметров наведенной магнитной анизотропии ферримагнитных материалов.

На защиту выносятся следующие положения.

1. Метод исследования и принципы построения цифровых устройств для измерения и контроля слабых эффектов магнитной памяти ферримагнитных материалов второго порядка малости.

2. Алгоритм для компьютерного анализа магнитной памяти НМА ферримагнитных материалов и магнитных минералов.

3. Эффект влияния давления на температурную память наведенной магнитной анизотропии.

4. Комплексная физико-математическая модель влияния давления и температуры на эффекты НМА.

Основные результаты диссертации докладывались на международных конференциях «Problems of Geocosmos» (Санкт-Петербург, 2000, 2002, 2004), на международном семинаре по геомагнетизму (геофизическая обсерватория «Борок» Объединенного Института Физики Земли РАН, 2002, 2003), на Всероссийской конференции «Теплофизика процессов горения и охрана окружающей среды» (Рыбинск, 2001).

Автор благодарит В. С. Вечфинского за руководство работой и Д. С. Великанова за помощь в разработке и конструировании аппаратуры. Автор также благодарит В. А. Цельмовича (старшего научного сотрудника геофизической обсерватории «Борок» ОИФЗ РАН) за предоставление образцов пород и синтетических ферримагнетиков и их анализ на электронно-зондовом микроанализаторе «СатеЬах».

Заключение диссертации по теме «Автоматизация и управление технологическими процессами и производствами (по отраслям)», Гагаркин, Сергей Владимирович

5.3 Выводы

1. Разработан алгоритм проведения измерений: проведение замера; запись результатов в файл; выделение полезных составляющих сигнала; усреднение полученного сигнала для наглядности (по всем периодам), возможна статистическая обработка; обработка полученного периодического сигнала. Кроме того, для цифровой обработки полученных сигналов и данных, были разработаны и отлажены: формат хранения полученных и обработанных данных в файле, алгоритм цифровой фильтрации (фильтр верхних и нижних частот, полосовой), алгоритм усреднения полученных данных, алгоритм синхронизации.

2. Разработан алгоритм работы цифрового фильтра на основе передаточной функции методами операционного исчисления, z-преобразования и разностных уравнений.

3. Проведены эксперименты, которые показали, что измерения, осуществлявшиеся при одних и тех же условиях (один и тот же образец, предварительно размагниченный, одно и то же поле воздействия и измерения, та же температура) и которые должны были дать схожие графики, показывали иную картину. Для решения этой проблемы встала необходимость поиска начальной фазы для цифровой синхронизации двух сигналов.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

При всей важности исследования свойств НМА и разработке методов, позволяющих автоматизировать измерения и контроль параметров ферримагнитных материалов и использовать их свойства в информационных технологиях, эффекты памяти наведенной магнитной анизотропии исследовались на устаревшем оборудовании, с фиксацией изображений петель гистерезиса с помощью осциллографа. Ранее также не существовало единого мобильного устройства, которое можно было бы использовать в полевых условиях в геолого-геофизических отрядах, работающих в рамках решения проблем горной промышленности, для предварительного экспресс-анализа магнитных свойств пород, а также при производстве ферримагнитных материалов.

Можно выделить следующие основные результаты работы.

1. Предложена комплексная аналитическая модель влияния давления и температуры на эффекты НМА. Модель позволяет описывать совместное влияние температуры Тх и давления Рх (то есть условий, при которых создана НМА) на глубину информационной перетяжки СДПГ.

Иными словами, данная модель позволяет оценивать энергию НМА ферримагнитных материалов при совместном действии на него температуры и давления. Фактически это дает возможность оценить связь информационных свойств НМА с Тх и Рх.

2. На основе этой модели встала задача улучшить условия для измерения параметров слабых эффектов ферримагнитных материалов, обеспечить возможность таких измерений, а также накопление и дальнейшее использование полученной информации. Модель сделала возможным численное определение параметров НМА ферримагнитных материалов, а также возможность их сравнения. Таким образом стало возможным создание автоматизированной системы для проведения и обработки измерений параметров НМА ферримагнитных материалов и горных пород, содержащих магнитные минералы.

3. Определены основные функции, которые должно выполнять устройство для контроля температуры, поля (переменного или постоянного) соленоида, сигнала поступающего с выхода датчика, а также фильтрации, выбора типа измерений и режима работы. Приведена универсальная схема для построения устройств для подобных целей.

4. В результате использования МОП-транзисторов ЦАП приобретает свойства перемножителя входного (опорного) напряжения и входного (управляющего) кода, что позволило использовать умножающий ЦАП для построения нормирующего преобразователя.

5. Все исследования показывают, что первая и вторая гармоники входного сигнала не несут полезной информации об эффекте наведенной магнитной анизотропии. Показано, что в данном случае важной является крутизна амплитудно-частотной характеристики фильтра, в связи с чем и выбран фильтр Чебышева.

6. Проведен анализ требуемых элементов термодатчиков и показано, что термоэлектрические термометры (термопары), применяемые для измерения температуры контактным методом, отличаются рядом достоинств, а именно: высоким верхним пределом измерения; большой стабильностью при высоких температурах по сравнению с термометрами сопротивления; простой технологией изготовления термоэлектродного материала; невысокой стоимостью.

7. Разработан алгоритм работы цифровой части схемы, который позволил обеспечить минимальные затраты на управление извне устройства (с минимальным числом входных управляющих сигналов).

8. Разработан алгоритм проведения измерений: проведение замера; запись результатов в файл; выделение полезных составляющих сигнала; усреднение полученного сигнала для наглядности (по всем периодам), возможна статистическая обработка; обработка полученного периодического сигнала. Кроме того, для цифровой обработки полученных сигналов и данных, были разработаны и отлажены: формат хранения полученных и обработанных данных в файле, алгоритм цифровой фильтрации (фильтр верхних и нижних частот, полосовой), алгоритм усреднения полученных данных, алгоритм синхронизации.

9. Проведены эксперименты, которые показали, что измерения, которые осуществлялись при одних и тех же условиях (один и тот же образец, предварительно размагниченный, одно и то же поле воздействия и измерения, та же температура) и которые должны были дать схожие графики, показывали иную картину. Для решения этой проблемы был разработан алгоритм цифровой синхронизации.

10. Исследования показали, что присутствие давления при создании в породе НМА затрудняет определение Тх, т.е. давление влияет на температурную память. Это выражается не только в возникновении новых локальных экстремумов на зависимостях А3/А5 = f(T), но и в том, что искажения этих зависимостей, связанных с НМА, растягиваются на больший интервал температур. Кроме того, при создании НМА под давлением величина перетяжки тем в меньше, чем выше Рх, при этом естественно становятся меньше амплитуды гармоник, связанных с эффектами НМА, что затрудняет определение температуры Тх по методу магнитного термометра.

Но также можно сделать и следующий вывод: даже при высоких давлениях ферримагнитные материалы фиксируют температуру очень 1 близкую к температуре своего прогрева, но определять ее значительно сложнее, чем для ферримагнетиков, намагниченных при меньших давлениях.

Список литературы диссертационного исследования кандидат технических наук Гагаркин, Сергей Владимирович, 2004 год

1. Ш аниса нов, В. А. Безнагревные методы определения напряженности древнего геомагнитного поля Текст. / В. А. Шашканов, В. В. Металлова. Л.: Изд-во ЛГУ, 1982. - 144 с.

2. Шашканов, В. А. Определение напряженности древнего магнитного поля Земли методом ступенчатого перемагничивания переменным магнитным полем Текст. / В. А. Шашканов, В. В. Металлова, В. В. Смирнов // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1975. - № 11. - С. 79 - 90.

3. Шашканов, В. А. О физических предпосылках метода ступенчатого перемагничивания для определения палеонапряженности Текст. / В. А. Шашканов, К. А. Стабровский, М. А. Федотова, В. П. Щербаков // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1979. - № 7. - С. 65 - 72.

4. Крупичка, С. Физика ферритов и родственных им магнитных окислов Текст. / С. Крупичка. М.: Мир, 1976. - Т. 1. - 353 е.; Т. 2. - 504 с.

5. Paleogeophysics Text. ; Edited by S. К. Runcorn. Academic Press London and New York, 1970. - P. 223 - 234.

6. Белоконь, В. И. Влияние диффузионной анизотропии на термоостаточную намагниченность и магнитные характеристики горных пород Текст. / В. И. Белоконь // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1979. -№8.-С. 96-99.

7. Белоконь, В. И. Методы палеомагнитных исследований горных пород Текст. / В. И. Белоконь, В. В. Кочегура, Л. Е. Шолпо. Л.: Недра, 1973.-248 с.

8. Большаков, В. А. О природе дезаккомодации магнитной восприимчивости горных пород Текст. / Большаков В. А. // Докл. АН СССР, 1988. -Т. 299. -№ 5. -С. 1091- 1094.

9. Большаков, В. А. Физические основы прикладных вопросов магнитной вязкости горных пород Текст. : автореф. дис. . канд. физ.-мат. наук / В. А. Большаков. М.: МГУ, 1975. - 22 с.

10. Вонсовский, С. В. Магнетизм Текст. / С. В. Вонсовский. -М.: Наука, 1971.- 1032 с.

11. Иванова, Т. И. Процессы перестройки доменной структуры и эффект Баркгаузена в кристаллах при разных температурах Текст. / Т. И. Иванова, В. М. Рудяк // Изв. АН СССР. Сер. Физическая. 1981. - Т. 45, №9.-С. 1626- 1630.

12. Киренский, Л. В. Температурный магнитный гистерезис ферромагнетиков и ферритов Текст. / Л. В. Киренский, А. И. Дрокин, Д. А. Лаптей. Новосибирск: СО АН СССР, 1965.-160 с.

13. Лесник, А. Г. Наведенная магнитная анизотропия Текст. / А. Г. Лесник. Киев, 1976. - 163 с.

14. Ломаев, Г. В. Эффект Баркгаузена и его использование в технике контроля и измерения Текст. : учебное пособие / Г. В. Ломаев. Ижевск: ИМИ, 1984.-88 с.

15. Магнитные свойства металлов и сплавов Текст. ; под ред. С. В. Вонсовского. М.: Иностранная литература, 1961. - 446 с.

16. Нагата, Т. Магнетизм горных пород Текст. / Т. Нагата. М.: Мир, 1965.-374 с.

17. Сковородкин, Ю. П. Дезаккомодация магнитной восприимчивости в природных магнетитах. Текст. / Ю. П. Сковородкин, Л. С. Безуглая, Т. С. Гендлер, Л. В. Тихонов // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1973. - № 8. -С. 65-71.

18. Сковородкин, Ю. П. Исследования вязкой намагниченности на монокристаллах природных магнетитов Текст. / Ю. П. Сковородкин, Л. В. Тихонов, Л. С. Безуглая // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1975. - № 5. -С. 56-61.

19. Тикадзуми, С. Физика ферромагнетизма. Магнитные характеристики и практическое применение Текст. / С. Тикадзуми. -М.: Мир, 1987.-419 с.

20. Тропин, Ю. Д. Диффузионное магнитное последействие Текст. / Ю. Д. Тропин : препринт. Красноярск: ИФ СО АН СССР, 1975. - 78 с.

21. Тропин, Ю. Д. Перетянутые петли гистерезиса на монокристалле магнетита ниже температуры фазового превращения Текст. / Ю. Д. Тропин,

22. A. А. Лепишев, Ф. И. Павлов, Л. Н. Рябинкин. ФТТ, 1971, Т. 13. -С. 1472- 1473.

23. Трухин, В. И. Введение в магнетизм горных пород Текст. /

24. B. И. Трухин. М.: Изд-во МГУ, 1973. - 275 с.

25. Трухин, В. И. Экспериментальное исследование вязкой намагниченности Текст. / В. И. Трухин // Изв. АН СССР. Физика Земли. -1966.-№5.-С. 105-111.

26. Уэрт, Ч. Физика твердого тела Текст. / Ч. Уэрт, Р. Томсон. -М.: Наука, 1969.-356 с.

27. Физические свойства горных пород и полезных ископаемых Текст. ; под ред. Н. Б. Дортман. М.: Недра, 1984. - 455 с.

28. Шашканов, В. А. Дезаккомодация термогенетических состояний Текст. : уч. записки ЛГУ / В. А. Шашканов, В. В. Металлова, К. А. Стабровский // Вопросы геофизики. Сер. физич. и геологич. науки. -1980. Вып. 28. - № 404. - С. 149 - 155.

29. Шашканов, В. А. Природа и механизм метастабильности магнитных состояний горных пород Текст. / В. А. Шашканов, А. Ф. Мурагин, А. И. Новоселов // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1986. -№ 1.-С. 78-86.

30. Шолпо, Г. П. Дезаккомодация магнитной восприимчивости и стабилизация остаточной намагниченности горных пород Текст. / Г. П. Шолпо // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1966. - № 3. - С. 97 - 99.

31. Шолпо, JI. Е. Метастабильность доменной структуры магнетита Текст. / JL Е. Шолпо, В. А. Иванов, Г. П. Борисова : препринт. Ч. 1. - № 25851..-М.: ИЗМИР АН СССР, 1989.-23 с.

32. Шолпо, JI. Е. Метастабильность доменной структуры магнетита Текст. / JI. Е. Шолпо, В. А. Иванов, Г. П. Борисова : препринт. Ч. 2. - № 26852.. М.: ИЗМИР АН СССР, 1989. - 23 с.

33. Caballero, C.I. М. Effects of Laboratiry Heating on the Anisotropy of Low-Field Magnetic Susceptibility of Continental Sandstones From Southern Mexico Text. : Spring Meeting. Geomagnetism, Paleomagnetism / C.I. Caballero. 1991. - P. 98.

34. Heider, F. Temperature Dependens of Magnetic Domains in Magnetite Cristals Text. / F. Heider, S. Halgedahl, D. J. Danlop // Geophys, Reseah Letters. 1988. - V. 15. - № 5. p. 499 502.

35. Saratiri, Kiity. A Note of the Magnetic Anisotropy of Fe304 Text. / Kiity Saratiri, Yoshihiro Kino // J. of Magnetism and Magnetic Materials. 1980. -V. 20.-P. 87-90.

36. Neel, L. Same Theoretical Aspests of Rock Magnetism Text. / L. Neel // Adv. Phys. 1955. - V. 4. - № 14. - P. 99 - 136.

37. Вечфинский, В. С. Магнитотекстурная память горных пород: дис. . д-ра физ.-мат. наук Текст. / В. С. Вечфинский. СПб: Санкт-Петербург. гос. ун-т, 1992. - 213 с.

38. Вечфинский, В. С. Использование перминвар-эффекта термонамагниченных пород при определении палеонапряженности Текст. /

39. B. С. Вечфинский, Ю. К. Виноградов, А. О. Мострюков // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1984. - № 3. - С. 63 - 69.

40. Вечфинский, В. С. Исследование наведенной магнитной анизотропии многодоменных титаномагнетитов по высшим гармоникам частных петель магнитного гистерезиса Текст. / В. С. Вечфинский,

41. C. И. Филин // Тонкая структура геомагнитного поля. М.: ИФЗ АН СССР, 1986.-С. 136- 144.

42. Вечфинский, В. С. Термостабилизация наведенной магнитной анизотропии и магнитная память многодоменных титаномагнетитов Текст. / В. С. Вечфинский, С. И. Филин // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1987. -№ 10.-С. 65-70.

43. Вечфинский, В. С. Температурная память наведенной магнитной анизотропии и структура титаномагнетитовых зерен горных пород Текст. /

44. B. С. Вечфинский, В. А. Цельмович // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1992. - № 2. - С. 111-120.

45. Вечфинский, В. С. Изучение частных петель гистерезиса намагниченности горных пород Текст. / В. С. Вечфинский, В. П. Щербаков, Ю. К. Виноградов // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1986. - № 2.1. C. 66-72.

46. Большаков, А. С. Термомагнитный критерий определения доменной структуры ферромагнетиков Текст. / А. С. Большаков, В. В. Щербакова // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1979. - № 2. - С. 38 - 47.

47. Вечфинский, В. С. Использование частных петель магнитного гистерезиса для определения доменной структуры ферримагнетиков горных пород Текст. / В. С. Вечфинский // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1987. -№6. -С. 100- 105.

48. Иванов, В. А. Использование диаграммы Прейзаха для диагностики одно- и многодоменных зерен в образцах горных пород Текст. / В. А. Иванов, И. А. Хабурзания, Л. Е. Шолпо // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1981. - № 1. - С. 55 - 65.

49. Иванов, В. А. Количественный критерий одно- и многодоменного состояния ферромагнитных минералов горных пород Текст. / В. А. Иванов, Л. Е. Шолпо // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1982. - № 8. - С. 84 - 90.

50. Афанасьев, Ю. В. Феррозонды Текст. / Ю. В. Афанасьев. Л.: Энергия, 1969.- 165 с.

51. Ламаш, Б. Е. Доменная структура и процессы приобретения намагниченности в одно- и псевдооднодоменных зернах титаномагнетитового ряда Текст. : автореф. дис. . д-ра физ.-мат. наук / Б. Е. Ламаш. Владивосток. Дальневосточный гос. ун-т, 2003. - 43 с.

52. Vechfinsky, V. S. The method of high harmonics for determining reheating palaeotemperature Text. /V. S. Vechfinsky, A. N. Ershov, D. A. Larionov // Studia geophysica et geodaetica. 1996. - Vol. 40. -P. 413-420.

53. Вечфинский, В. С. Физико-математическая модель перетянутых петель гистерезиса магнетитсодержащих пород Текст. / В. С. Вечфинский,

54. A. Н. Ершов, М. Г. Юмагулов // Изв. РАН. Физика Земли. 1999. - № 5. -С. 83 - 88.

55. Вечфинский, В. С. Использование диаграммы Прейзаха для моделирования влияния различных факторов на НМА ферримагнетиков Текст. / В. С. Вечфинский, Д. А. Ларионов, С. В. Гагаркин, Д. В. Великанов // Вестник РГАТА. Рыбинск, 2002. - № 2. - С. 37 - 40.

56. Вечфинский, В. С. Аналитическая модель влияния давления на наведенную магнитную анизотропию ферримагнитных минералов Текст. /

57. B. С. Вечфинский, Д. А. Ларионов, С. В. Гагаркин, Д. С. Великанов // Вестник РГАТА. Рыбинск, 2002. - № 1. - С. 52 - 58.

58. Вечфинский, В. С. Моделирование влияния давления и температуры на наведенную магнитную анизотропию магнетитсодержащих пород Текст. / В. С. Вечфинский, Д. А. Ларионов, С. В. Гагаркин, Д. С. Великанов // Изв. РАН. Физика Земли. 2004. - № 2. - С. 83 - 88.

59. Ершов, А. Н. Эффекты магнитотекстурной памяти горных пород и влияние на них механического давления Текст. : дис. . канд. физ.-мат. наук / А. Н. Ершов. СПб: СПбГУ, 1998. - 112 с.

60. Ершов, А. Н. Влияние давления на наведенную магнитную анизотропию горных пород Текст. / А. Н. Ершов, В. С. Вечфинский, Д. А. Ларионов, А. А. Бубнов, В. А. Цельмович // Изв. РАН. Физика Земли.1999.-№4.-С. 75-80.

61. Vechfinsky, V. S. Dependence induced magnetic anisotropy of rocks on mechanical pressure Text. / V. S. Vechfinsky, A. N. Ershov, D. A. Larionov // Abstracts: International Conference on «Porblems of Geocosmos». St.-Petersburg, 1996.-P. 130.

62. Vechfinsky, V. S. Influence pressure on indused magnetic anisotropy igneous rocks Text. / V. S. Vechfinsky, A. N. Ershov, D. A. Larionov // EGS. Annales Geophysicae. 1996. - Part 1. Solid Earth & Natural Hazard. Suppl. -1 to V. 14.-P. 153.

63. Vechfinsky, V. S. The influence of mechanical pressure on the induced magnetic anisotropy of rocks Text. /V. S. Vechfinsky, A. N. Ershov, D. A. Larionov // Geologica Carpathica. 1996. - № 3. - Vol. 47 - P. 208.

64. Вечфинский, В. С. Магнитный геотермометр Текст. / В. С. Вечфинский // Изв. РАН. Физика Земли. 1994. - № 1. - С. 75 - 78.

65. Вечфинский, В. С. Применение методов высших гармоник для термомагнитного анализа ферримагнитных минералов горных пород Текст. / В. С. Вечфинский, В. А. Цельмович // Изв. РАН. Физика Земли. -1996.-№ 1.-С. 81-84.

66. Большаков, А. С. Обратимая магнитная восприимчивость термонамагниченного магнетита Текст. / А. С. Большаков, Ю. К. Виноградов // Докл. АН СССР, 1986. Т. 296. - № 4. - С. 74 - 86.

67. Оптимальные системы автоматического управления Текст. ; отв. ред. д-р тех. наук А. М. Летов. М.: Наука, 1967. - 220 с.

68. Системы управления гибким автоматизированным производством Текст. : учеб. пособие ; под общ. ред. д-ра техн. наук, проф.

69. A. А. Краснопрошиной. Киев: Вища шк. Головное изд-во, 1987. - 383 с.

70. Основы автоматического регулирования и управления Текст. : учеб. пособие для неэлектротехн. спец. вузов ; под ред.

71. B. М. Пономарева, А. П. Литвинова. М.: Высшая школа, 1974. - 439 е.: ил.

72. Основы автоматического управления Текст. ; под ред. В. С. Пугачева. М.: Наука, 1967. - 680 с.

73. Попов, Е. П. Теория нелинейных систем автоматического регулирования и управления Текст. / Е. П. Попов. М.: Наука, 1979. - 256 с.

74. Андриянов, А. В. Цифровая обработка информации в измерительных установках и системах Текст. / А. В. Андриянов, И. И. Шпак. Минск: Высшая школа, 1987. - 176 с.

75. Вершинин, В. А. Применение микро-ЭВМ в системах автоматики Текст. : учебное пособие / В. А. Вершинин. Рыбинск: РАТИ. - 1994. - 88 с.

76. Интегральные микросхемы: Микросхемы для аналого-цифрового преобразования и средств мультимедиа Текст. / М.: ДОДЭКА, Вып. 1, 1996.-384 с.

77. Борзенко, A. E. IBM PC: устройство, ремонт, модернизация Текст. / А. Е. Борзенко. М.: ТОО фирма «Компьютер Пресс», 1996. - 344 с.

78. Мячев, А. А. Интерфейсы систем обработки данных: справочник" Текст. / А. А. Мячев, В. Н. Степанов, В. К. Щербо и [др.]; под ред. А. А. Мячева. М.: Радио и Связь, 1989. - 415 е.: ил.

79. Новиков, Ю. В. Разработка устройств сопряжения для персонального компьютера типа IBM PC Текст. : практ. пособие /

80. Ю. В. Новиков, О. А. Калашников, С. Э. Гуляев; под общ. ред. Ю. В. Новикова М.: ЭКОМ, 1997. - 224 е.: ил.

81. Сапаров, В. Е. Системы стандартов радиосвязи и радиоэлектронике Текст. : учеб. пособие для вузов / В. Е. Сапаров, Н. А. Максимов. М.: Радио и связь, 1985. - 248 с.

82. Гутников, В. С. Интегральная электроника в измерительных устройствах. Текст. / В. С. Гутников. Л.: Энергоатомиздат, 1988. - 304 с.

83. Федорков, Б. Г. Миросхемы ЦАП и АЦП: функционирование, параметры, применение Текст. / Б. Г. Федорков, В. А. Телец. М.: Энергоатомиздат, 1990. - 320 с.

84. Гутников, В. С. Фильтрация измерительных сигналов Текст. / В. С. Гутников. JL: Энергоатомиздат. Ленинград, отд., 1990. - 192 с.

85. Джонсон, Д. Справочник по активным фильтрам Текст. / Д. Джонсон, Дж. Джонсон, Г. Мур ; пер. с англ. М.: Энергоатомиздат, 1983.- 128 с.

86. Хьюлсман, Л. П. Введение в теорию и расчет активных фильтров Текст. / Л. П. Хьюлсман, Ф. Е. Аллен; пер. с англ. М.: Радио и связь, 1984. -384 с.

87. Грэм, Дж. Проектирование и применение операционных усилителей Текст. / Дж. Грэм, Дж. Тоби, Л. Хьюлсман. М.: Мир, 1974.

88. Интегральные микросхемы: Операционные усилители Текст. / М.: Физматлит, 1993. Т. 1. - 240 с.

89. Кручинин, А. М. Автоматическое управление электротермическими установками Текст. : учебник для вузов / А. М. Кручинин, К. М. Махмудов, Ю. М. Миронов и [др.] ; под ред. А. Д. Свенчанского. М.: Энергоатомиздат, 1990. - 416 с.

90. Якубовский, С. В. Аналоговые и цифровые интегральные микросхемы Текст. : справ, пособие / С. В. Якубовский, Н. А. Барканов, JI. И. Ниссельсон и [др.] ; под ред. С. В. Якубовского. 2-е изд., доп. - М.: Радио и Связь, 1985. - 432 с.: ил.

91. Нефёдов, А. В. Зарубежные интегральные микросхемы для промышленной электронной аппаратуры Текст. : справочник / А. В. Нефёдов, А. М. Савченко, Ю. В. Феоктистов; под. ред. Ю. Ф. Широкова. М.: Энергоатомиздат, 1989. - 288 с.: ил.

92. Нефедов, А. В. Зарубежные интегральные микросхемы для промышленной электронной аппаратуры Текст. : справочник / А. В. Нефедов, А. М. Савченко, Ю. Ф. Феоктистов; под ред. Ю. Ф. Широкова. М.: Энергоатомиздат, 1989. - 288 с.

93. Применение интегральных микросхем в электронной вычислительной технике Текст. : справочник / Р. В. Данилов, С. А. Ельцова, Ю. П. Иванов и др.; под ред. Б. Н. Файзулаева, Б. В. Тарабрина. Москва: Радио и связь, 1986. - 384с.

94. Цифровые и аналоговые интегральные микросхемы Текст. : справочник / С. В. Якубовский и [др.] М.: Радио и Связь, 1990. - 495 с. : ил.

95. Шило, В. JI. Популярные цифровые микросхемы Текст. : справочник / В. JI. Шило. 2-е изд., испр. - М.: Радио и Связь, 1989. -350 с.: ил.

96. Компьютеры, модели, вычислительный эксперимент: введ. в информатику с позиций мат. моделирования Текст. : Сб. стат.: АН СССР / Ред. кол.: И. М. Макаров (пред.) и [др.]; предисл. А. А. Самарского. М.: Наука, 1988.- 169 с.: ил.

97. Кудрявцев, J1. Д. Математический анализ: учебник для вузов Текст. / JI. Д. Кудрявцев. Изд. 2, перераб. - М.: Высшая школа, 1973. -Т. 1.-614 с.: ил.

98. Кудрявцев, JI. Д. Математический анализ: учебник для вузов Текст. / JI. Д. Кудрявцев. Изд. 2, перераб. - М.: Высшая школа, 1973. -Т. 2. - 470 с.: ил.

99. Румшинский, JI. 3. Математическая обработка результатов эксперимента: справочное руководство Текст. / JI. 3. Румшинский. -М.: Наука, 1971. 192 е.: ил.

100. Зааль, Р. Справочник по расчету фильтров Текст. / Р. М. Зааль ; пер. с нем. Радио и связь, 1983. - 752 с.

101. Сплавы для термопар Текст. : справочное изд. / И. JI. Рогельберг, В. М. Бейлин. М.: Металлургия, 1983. - 360 с.

102. Цирлин, А. М. Оптимальное управление технологическими процессами Текст. : учеб. пособие для вузов / А. М. Цирлин. М.: Энергоатомиздат, 1986. - 400 с.: ил.

103. В диссертационный совет К 212.210.01

104. В частности, использовались методы изучения частных скомпенсированных петель гистерезиса намагниченности. с

105. Доктор геолого-минералогических наук, профессор, ведущий научный сотрудник отдела «Физика Земли» НИИФ СПбГУ1. В.А.Шашкановgeophysical institute

106. Slovak Academy of Sciences

107. Dubravska cesta 9. 843 28 Bratislava, SLOVAK REPUBLICphone: [phone] fax:[phone] e-mail geoftuny&bavba sk1. Prof. dr.

108. Vladimir S. Vechfinsky RGATA

109. Rybinsk State Technology Academy 152934 Yaroslavkay obi. Rybinsk ul Pushkina 53 Russia

110. Dear Prof. Dr. V.S. Vechfinsky,