Процессы термонамагничивания в горных породах и влияние на них высоких давлений тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 04.00.22, кандидат физико-математических наук Хасанов, Нияз Аязович

• Хасанов, Нияз Аязович
• кандидат физико-математических наук
• 1998

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Хасанов, Нияз Аязович

ОГЛАВЛЕНИЕ

Стр.

ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА 1. СОСТОЯНИЕ ВОПРОСА О ПРОЦЕССАХ ТЕРМОНАМАГНИЧИВАНИЯ В ГОРНЫХ ПОРОДАХ И О ВЛИЯНИИ НА НИХ ВЫСОКИХ ДАВЛЕНИЙ

1.1. Магнитные минералы

1.2. Доменные структуры зерен в горных породах

1.3. Баркгаузеновская дискретность и потенциальные барьеры

1.4. Термоостаточная намагниченность горных пород

1.5. Влияние высоких давлений на процессы намагничивания

в горных породах

1.6. Выводы по главе 1

ГЛАВА 2. ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ

ВЫСОКИХ ДАВЛЕНИЙ НА ПРОЦЕССЫ ТЕРМОНАМАГНИЧИВАНИЯ В ГОРНЫХ ПОРОДАХ

2.1. Модель термонамагничивания малодоменных зерен, пригодная

для учета влияния давлений

2.2. Расчет термоостаточной намагниченности

2.3. Расчет влияния давлений на образование ТЕМ

2.4. Выводы по главе 2

ГЛАВА 3. МЕТОД РАСЧЕТА СПЕКТРОВ БЛОКИРУЮЩИХ

ТЕМПЕРАТУР

3.1. Постановка задачи

3.2. Обоснование и описание метода

3.3. Применение метода

3.4. Выводы по главе 3

ГЛАВА 4. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ПРОВЕРКА ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ

МОДЕЛИ

4.1. Аппаратура, применявшаяся в экспериментах

4.1.1. Феррозондовая установка для измерения остаточной намагниченности при воздействии высоких давлений

и температур

4.1.2. Вибрационный магнитометр

4.1.3. Рок-генератор

4.2. Образцы и методика экспериментов

4.3. Результаты экспериментов

4.4. Выводы по главе 4

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Литература

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Процессы термонамагничивания в горных породах и влияние на них высоких давлений»

ВВЕДЕНИЕ

Актуальность темы. Установление физического механизма намагничивания пород земной коры является актуальным при решении многих геофизических задач. Например, изучение закономерностей термонамагничивания важно для решения палеомагнитных задач. Известно, что термоостаточная намагниченность (ТКМС) изверженных пород, приобретаемая в земном магнитном поле во время их образования, может быть чрезвычайно стабильна и сохранять информацию о магнитном прошлом Земли.

Для изучения строения и эволюции земной коры методами геомагнетизма также имеет большое значение установление физического механизма намагничивания горных пород земной коры в условиях повышенных давлений и температур.

Знание закономерностей влияния давления на намагниченность пород может быть использовано через аномальное геомагнитное поле, создаваемое намагниченными породами, для обнаружения тектоноактивных зон и оценки накапливаемых в земной коре напряжений.

Изучать влияние давления и температуры на магнитные свойства и формирование намагниченности в естественных условиях технически невозможно. Вследствие этого теоретическое и экспериментальное лабораторное моделирование могут дать ценную информацию о формировании естественной намагниченности глубинных пород земной коры.

В частности, для изучения формирования естественной намагниченности интрузивных пород и пород океанской коры очень актуально исследование процесса термонамагничивания и влияния на него давления.

Анализ состояния проблемы показывает, что к настоящему времени разработано много теоретических моделей формирования ТКМ как в ансамбле однодоменных, так и в ансамбле много доменных магнитных зерен. Ни одна из этих теорий полностью не объясняет всего разнообразия экспериментальных

фактов. В частности, нет теории, объясняющей влияние давления на величину формируемой термонамагниченности.

В то же время экспериментально было установлено, что воздействие квазивсестороннего сжатия приводит к уменьшению интенсивности термонамагничивания горных пород, содержащих магнетитовые и титаномаг-нетитовые зерна. Эффект влияния давления зависит от содержания титана в титаномагнетите и коэрцитивности зерен. Из-за сложности проведения подобного рода экспериментов эти данные немногочисленны, а должного теоретического объяснения полученным результатам дано не было.

Целью диссертационной работы является установление закономерностей влияния давления и температуры на процессы термонамагничивания в горных породах.

Для достижения поставленной цели в настоящей работе решались следующие задачи:

1. Разработка теоретической модели формирования ТЫМ в ансамбле двухдоменных зерен, пригодной для учета влияния давления.

2. Теоретическая оценка влияния давления на формирование термоостаточной намагниченности в рамках разработанной модели.

3. Разработка метода измерения спектра блокирующих температур. Установление критериев применимости теоретической модели к конкретным горным породам.

4. Создание установки, позволяющей исследовать формирование ТЕМ при высоких давлениях.

5. Проведение экспериментов по формирования ТИМ в условиях сжатия на образцах с положительной и отрицательной магнитострикцией.

6. Сравнение теории с экспериментом.

Основные положения, выносимые на защиту, и научная новизна работы состоят в следующем:

Впервые теоретически разработана модель термонамагничивания ансамбля двухдоменных зерен магнитных минералов в горных породах, позволяющая учесть влияние механических напряжений.

С помощью этой модели исследовано влияние внешнего давления на процесс образования термоостаточной намагниченности. В рамках данной модели показано, что термоостаточная намагниченность, созданная и измеренная под давлением, должна быть меньше (когда 0>0) и больше (когда (КО), чем термоостаточная намагниченность, образованная при нормальных

условиях, где ()= для трехосных кубических кристаллов (^¡>0), и

2К]

Зо(2А,пп +А.1..) ,т-. _ч

<2 = ~--—в случае четырехосных кристаллов (^1<0). (Здесь К\ -

константа магнитокристаллической анизотропии, А,юо, ?чп - константы магнитострикции, а - упругое осевое напряжение.) Термоостаточная намагниченность, измеренная после снятия давления, должна иметь промежуточное значение.

Показано, что зависимость термоостаточной намагниченности от давле-

ния в области малых давлений (когда

сХш

К:

«1

аХ100

«1) носит линейный

характер.

Разработан метод, позволяющий определять спектры блокирующих температур ферримагнитных зерен в горных породах. Показано, что в отличие от известного метода дифференциального термомагнитного анализа, предложенный метод не вносит в результаты искажений, вызванных зависимостью спонтанной намагниченности от температуры.

Научная и практическая ценность работы состоит в следующем: Теоретически обосновано влияние одноосного давления на процесс термонамагничивания малодоменных зерен, которые могут входить в состав горных пород. Это дает дополнительную возможность для изучения формирования естественной

намагниченности пород земной коры на больших глубинах и в тектоноактивных районах методом теоретического моделирования. Разработанный метод изучения спектра блокирующих температур, кроме установления критериев применимости теоретической модели термонамагничивания к конкретным горным породам, может быть использован также при палеомагнитных исследованиях, например, для установления условий термочистки. По спектру блокирующих температур можно также судить о распределении ферримагнит-ных зерен по размерам, о количестве зерен, находящихся в суперпарамагнитном состоянии.

Достоверность положений и выводов данной работы основана на соответствии исходных положений с законами физики магнитных явлений, а также подтверждается сравнением полученных теоретических результатов с экспериментами, проведенными на материалах как с положительной, так и с отрицательной магнитострикциями.

Личное участие автора в получении результатов, изложенных в диссертации: В большей части статей, написанных с соавторами, диссертант равноправно участвовал в решении поставленных задач. Он лично проделал теоретическую часть работы и численную реализацию. Кроме того, диссертант изготовил феррозондовый магнитометр и участвовал в создании установки для исследования влияния давления на процессы термонамагничивания. Большая часть экспериментальных результатов получена им лично.

Апробация работы: Основные результаты работы докладывались на семинарах кафедры общей физики физического факультета БашГУ (1994-1996 гг.), на Международной геофизической конференции "Анизотропия. Фракталы. Проблемы практического применения" (г. Киев, 1994), на 1-ой научной конференции молодых ученых-физиков республики Башкортостан (21-23 ноября 1994 г., г.Уфа), на юбилейной конференции ученых-физиков (май 1996г., г.Уфа), на Всероссийском научном семинаре "Палеомагнетизм и

магнетизм горных пород" в пос. Борок Ярославской обл. (Объединенный институт физики Земли РАН, 3-9 июня 1996 г.), на Всероссийской научной конференции "Физика конденсированного состояния" (г. Стерлитамак, 22-25 сентября 1997).

Публикации. По теме диссертации опубликовано 9 работ.

Основное содержание диссертации отражено в следующих публикациях:

[Хасанов, 1995, 1997; Валеев, Максимочкин, Хасанов, 1994, 1996а, 1996Ь, 1996с, 1997; Уа1ееу, МахипосШп, КЬаБапоу, 1996; Максимочкин, Хасанов, 1997].

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, 4 глав, заключения и списка использованной литературы из 184 наименований. Содержит 113 е., 20 илл. и 3 таблицы.

Во Введении обосновываются актуальность, цель и задачи работы.

В 1 главе дается обзор литературы по данной проблеме.

Во 2 главе описывается модель термонамагничивания малодоменных зерен, пригодная для учета влияния давлений, и дается расчет термоостаточной намагниченности, образованной под давлением.

В 3 главе дается метод получения спектра блокирующих температур.

В 4 главе приводятся описание оборудования, методика эксперимента и результаты экспериментальной проверки предложенной теоретической модели.

В Заключении даются основные физические выводы.

Заключение диссертации по теме «Геофизика», Хасанов, Нияз Аязович

3.4. Выводы по главе 3.

Разработан новый метод, позволяющий определять спектры блокирующих температур ферримагнитной фракции в образцах горных пород. Он пригоден для анализа горных пород, содержащих одну магнитную фазу. В отличие от метода дифференциального термомагнитного анализа, предложенный метод не вносит искажений, вызванных зависимостью 7S(7). Кроме того, он позволяет количественно определять долю (или объем) ферримагнетика, разблокировавшегося в каком-либо интервале температур. Он автоматически учитывает количество ферримагнитных зерен, находящихся в суперпарамагнитном состоянии уже при комнатных температурах. Полученные спектры могут использоваться в палеомагнитных исследованиях и давать информацию о ферримагнитной фракции самих горных пород (например, о распределении магнитных зерен по размерам).

Предложенный метод также пригоден для определения блокирующих температур малодоменных зерен и как качественный критерий малодоменно-сти, если вместо кривой разрушения 1Г$ нагревом использовать кривую образования TRM при охлаждении.

ГЛАВА 4. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ПРОВЕРКА ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ

4.1. Аппаратура, применявшаяся в экспериментах

Для проверки предложенной теоретической модели были проведены эксперименты на некоторых естественных и искусственных образцах. Опыты проводились на феррозондовой установке, вибрационном магнитометре и на рок-генераторе. Феррозондовая установка была изготовлена с моим непосредственным участием. Поэтому описание этой установки дается подробно. Остальные установки описываются кратко.

4.1.1. Феррозондовая установка для измерения остаточной намагниченности при воздействии высоких давлений и температур

Все опыты, требующие высоких давлений, производились на феррозондовой установке. Эта установка позволяет измерять остаточный магнитный момент при воздействии давлений до 200 МПа при температуре 580°С и давлений до 400 МПа при температуре 20°С. Чувствительность по магнитному моменту 1.04-10"6 А •м /деление.

Общая электрическая блок-схема феррозондовой установки показана на рисунке 4.1. Магнитный момент образца 7 измерялся феррозондовым датчиком 8, конструктивная схема которого дана на рис.4.3. На возбуждающие обмотки датчика поступает периодический сигнал от генератора звуковой частоты 3 типа ГЗ-123. С измерительных обмоток датчика сигнал подается через фильтр 14, выделяющий вторую гармонику, на вход селективного нановольтметра 9 типа Unipan-232B с фазовым детектированием. Для работы фазочувствительно-го детектора на вход "reference" нановольтметра от генератора 3 через удвоитель частоты 4 подается опорный синусоидальный сигнал удвоенной частоты. С выхода нановольтметра усиленное постоянное напряжение, пропорциональное магнитному моменту образца, подается на У-вход двухкоординатного самописца (графопостроителя) 10.

-220В & & шшштшшшшштт

11

15

12 О

10

X У

13

Рис.4.1. Общая электрическая блок-схема феррозондовой установки.

1 - источник постоянного тока для катушек Гельмгольца, 2 - источник постоянного тока ТЕС-88 для компенсирующей обмотки феррозондового датчика, 3 - генератор ГЭ-123, 4 - удвоитель частоты, 5 - катушки Гельмгольца, 6 - наковальни с нагревательной системой, 7 - образец в ячейке, 8 - феррозондо-вый датчик, 9 - селективный нановольтметр 1Мрап-232В, 10 - графопостроитель, 11 - пресс, 12 - термопара хромель-копель, 13 - дьюар со смесью воды и льда, 14 - фильтр удвоенной частоты, 15 - пермаллоевый экран.

Для создания однородного магнитного поля, воздействующего на образец, служат катушки Гельмгольца 5. На них подается регулируемый реостатом и измеряемый амперметром постоянный ток от источника 1.

Образец нагревался с помощью нихромовых спиралей, вделанных в наковальни 6, по которым пропускался переменный электрический ток частотой 50 Гц.

Температура образца во время эксперимента измерялась с помощью термопары типа хромель-копель 12. Один спай этой термопары был подведен в ячейку высокого давления к исследуемому образцу. Температура другого спая поддерживалась равной 0°С. С этой целью этот спай погружался в сосуд Дьюара 13 с тающим льдом. Термопара была соединена с входом X графопостроителя 10. В результате графопостроитель рисует кривую, пропорциональную зависимости магнитного момента образца от температуры.

Для создания высокого давления применялся пресс 11. Нагрузка на образец передавалась посредством наковален 6. Весь пресс окружен трехслойным экраном 15 из пермаллоя, показанным на схеме пунктирной линией и защищающим установку от внешних магнитных полей.

На рис. 4.2 изображена более подробная схема пресса и узлов, находящихся внутри пресса. Сам пресс, состоящий из корпуса 18, верхнего зажима 1, поршня 15 и поддона 19, прикрепленного болтами 17, изготовлен из немагнитного материала - титана ВТ-8. На поршень снизу давит масло от компрессора через мембрану 16. от компрессора

Рис.4.2. Схема пресса и деталей феррозондовой установки, находящихся внутри пресса. Обозначения см. в тексте.

Образец 11 помещался в пирофилитовую ячейку высокого давления 10 между двумя наковальнями 9. В каждой из наковален находится миниатюрная нагревательная система. Наковальни изготовлены также из немагнитного материала - титана ВТ-8. В каждой наковальне проделан желоб, в котором закреплены керамические трубки 7, через которые проходит нагревательная спираль. Направления токов в двух спиралях выбраны таким образом, чтобы магнитные поля, создаваемые этими токами, компенсировали друг друга в точке, где находится образец. К нагревателям электрические провода 6 подводятся от источника тока через короткие керамические цилиндрические стержни с двумя продольными отверстиями. Для теплоизоляции нагревателей от остальных частей пресса служат керамические переходники 3 и 13 и слюдяные прокладки 8. Последние служат также для смягчения, т.е. для предохранения керамических переходников от раскалывания. Снаружи керамические переходники крепятся и предохраняются от раскалывания дюралевыми муфтами 2 и 14. Измерение температуры производится с помощью термопары хромель-копель 12, подведенной к образцу.

Для защиты феррозондового датчика 5 от воздействия высоких температур служит охладительная система 4. Она состоит из пустотелого латунного охлаждающего экрана и двух медных трубок, по которым подводится и отводится вода. Трубки герметично припаяны к экрану и прикреплены к корпусу пресса немагнитными винтами.

На рис. 4.3 изображены конструктивные элементы датчика. Феррозондо-вый датчик состоит из двух кольцеобразных сердечников 1 из магнитомягкого материала - сплава 79НМ (пермаллоя). На каждый из сердечников вплотную намотана возбуждающая обмотка 2. Сердечники помещены внутрь катушек из оргстекла. На каждую из катушек намотана измерительная обмотка 3 - по 6000 витков проволоки диаметром 0.05 мм. На верхнюю катушку, кроме того, намотана компенсирующая обмотка 4. Катушки жестко укреплены параллельно друг другу на фиксированном расстоянии между собой с помощью корпуса 5 из оргстекла. К одной из поверхностей корпуса немагнитными винтами присоединена пластинка 6 из стеклотекстолита с десятью контактами, к которым припаяны выводы обмоток. К этим контактам провода от внешних приборов могут присоединяться с помощью винтов, что обеспечивает разъемность конструкции.

1741X2 з т

Рис.4.3. Феррозондовый датчик.

1-кольцеобразные сердечники, 2-возбуждающие обмотки, 3-измерительные обмотки, 4-компенсационная обмотка, 5-корпус, 6- пластинка с контактами.

Электрическая схема соединения обмоток феррозондового датчика показана на рис.4.4. От генератора ГЭ-123 на обе возбуждающие обмотки 2 подается переменный ток, создающий переменное магнитное поле. На каждый ферромагнитный сердечник 1 действует сумма этого переменного поля и постоянного поля, создаваемого исследуемым образцом. В результате намагничивающийся сердечник создает в измерительной обмотке 3 переменную ЭДС. Вторая гармоника этой ЭДС пропорциональна постоянному магнитному полю, создаваемому, например, намагниченным образцом. 4

К генератору ГЭ-123

К источнику компенсирующего тока "Агат" 2 3 2 3

Через фильтр к селективному нановольтметру

Рис. 4.4. Схема подключения обмоток феррозондового датчика.

1-кольцеобразные сердечники, 2-возбуждающие обмотки, 3-измерительные обмотки, 4-компенсационная обмотка.

В используемой мною установке феррозондовый датчик являлся астатическим. Измерительные обмотки 3 были соединены так, чтобы взаимно уничтожались вторые гармоники, возбуждаемые однородным магнитным полем. В результате такая система не реагирует на однородные магнитные поля, создаваемые далекими посторонними источниками. Для компенсации неоднородного поля, создаваемого близкими посторонними источниками, поверх одной из измерительных обмоток намотана компенсирующая обмотка 4. Измерение магнитного момента образца проводилось во втором гауссовом положении.

4.1.2. Вибрационный магнитометр

Для измерений намагниченности в сильных полях при нормальном давлении применялся вибрационный магнитометр.

Устройство вибрационного магнитометра схематически показано на рис. 4.5. Исследуемый образец 1 помещается в пробирку 15, которая колеблется по вертикали под действием соединенного с пробиркой штока 14, прикрепленного к динамику 7. Частота и амплитуда колебаний образца задавалась генератором 8. ЭДС, наводимая в измерительных катушках 3 и пропорциональная магнитному моменту образца, через предусилитель 10 подавалась на усилитель-преобразователь индукционный 9. На этот же усилитель подается опорный сигнал от генератора 8. С помощью опорного сигнала усилитель выделяет полезный сигнал, усиливает его и подает на вход У графопостроителя 17.

Контроль амплитуды колебаний осуществлялся по ЭДС, наводимой в катушке 18, которая была прикреплена к штоку и колебалась с той же частотой и амплитудой около постоянного магнита 11.

Магнитное поле создавалось электромагнитом 2, который питался от источника постоянного тока 13 типа УИП-1.

Нагревание образца производится спиралью с бифилярной намоткой 5, питаемой источником постоянного тока 19. Температура измерялась с помощью термопары хромель - копель 6, один спай которой подведен к образцу, а другой погружен в сосуд Дьюара 16 со смесью воды и льда.

Рис.4.5. Схема вибрационного магнитометра.

1 - исследуемый образец, 2 - электромагнит, 3 - измерительные катушки, 4 - рубашка охлаждения, 5 - нагреватель, 6 - термопара, 7 - динамик, 8 -генератор ГЭ-123, 9 - усилитель-преобразователь индукционный УПИ-1, 10 -предусилитель, 11 - катушка для измерения амплитуды колебаний, 12 -милливольтметр, 13 - универсальный источник питания УИП-1, 14 - шток, 15 -пробирка, 16 - дьюар со смесью воды и льда, 17 - графопостроитель, 18 -постоянный магнит, 19 - источник постоянного тока.

4.1.3. Рок-генератор

Для измерения остаточного магнитного момента образцов применялся измеритель остаточной намагниченности ИОН-1 (рок-генератор). Общая схема этой установки изображена на рис. 4.6.

Рис.4.6. Схема измерителя остаточной намагниченности ИОН-1.

1 - исследуемый образец, 2 - измерительные катушки, 3 - катушки для генерирования опорного сигнала, 4 - вал, 5- постоянный магнит, 6 - двигатель, 7 - предусилитель, 8 - усилитель УПИ-1, 9 - цифровой вольтметр.

Исследуемый образец 1 помещался в держатель и вращался с помощью электродвигателя 6 с частотой 40Гц. В результате вращения в измерительных катушках 2 наводилась ЭДС, пропорциональная магнитному моменту образца и частоте вращения. Сигнал от измерительных катушек подавался через предусилитель 7 на усилитель 8 типа УПИ-1. На валу 4 вращается вместе с образцом постоянный магнит 5. Он возбуждает в катушках 3 переменную ЭДС, которая подается на вход опорного сигнала усилителя 8. С выхода УПИ-1 сигнал подавался на цифровой вольтметр 9.

4.2. Образцы и методика экспериментов

Для проведения экспериментов были приготовлены образцы из порошка никеля и из естественных горных пород. Образцы из порошка никеля изготавливались следующим образом. Порошок никеля просеивался с целью получения фракции нужного размера и смешивался с зубным цементом (алюмодент). После затвердевания получались цилиндрические образцы диаметром 0.8 см и высотой 0.5 см. Эти образцы моделировали естественное распределение мелких магнитных зерен в немагнитной матрице горной породы. Кроме того, для экспериментов использовались образцы естественных горных пород (океанических базальтов), содержащих магнетит или титаномагнетит. Образцы вырезались из куска горной породы и шлифовались для придания тех же размеров.

Для расчета зависимости ТИМ от давления и сравнения с экспериментом необходимо знать константы магнитострикции, кристаллографической анизотропии и параметр q (д=р-1).

Как было отмечено в главе 3, чтобы найти параметр д, можно использовать кривую разрушения нагревом остаточной намагниченности насыщения (7^) вместе с кривой зависимости намагниченности насыщения (7$) от температуры. С целью определения величины параметра р (или ф) были проведены измерения кривых зависимости остаточной намагниченности насыщения от температуры для образцов магнетита и никеля. Как следует из предложенной в главе 2 модели термоостаточной намагниченности ансамбля двухдоменных зерен, кривая зависимости остаточной намагниченности насыщения от температуры должна совпадать с кривой разрушения нагревом остаточной намагниченности насыщения, полученной при комнатной температуре. Поэтому для экономии времени мною снимались кривые разрушения нагревом остаточной намагниченности насыщения. Параметр р (а значит, и д) рассчитывался путем аппроксимации экспериментальных данных зависимости отношения ^/^/(т), где , степенной функцией вида (2.38) или (2.39).

Эксперименты по исследованию влияния давления на образование термоостаточной намагниченности проводились следующим образом. Образцы, приготовленные так, как описано выше, помещались в ячейку, состоящую из двух пирофилитовых линз. В эту же ячейку вставлялся один из спаев термопары. Ячейка помещалась между наковальнями пресса феррозондовой установки, как показано на рис. 4.2. Пресс закрывался трехслойным пермаллоевым экраном, после чего налагалось давление заранее определенной величины, контролируемое с помощью манометра. Включался ток, и температура образца доводилась до величины, превосходящей точку Кюри магнетика на (20-30) °С. Затем включалось магнитное поле вдоль оси сжатия. После этого начиналось охлаждение образца. Во время охлаждения при определенных температурах на короткое время магнитное поле выключалось, и измерялась остаточная намагниченность. После полного охлаждения образца магнитное поле выключалось, измерялась полученная термоостаточная намагниченность. Таким образом, при охлаждении образца регистрировалась величина формируемой термоостаточной намагниченности (не менее 10 точек). Цикл "нагрев - охлаждение" производился несколько раз. По окончании опыта давление снималось. Величина полученной остаточной намагниченности после снятия давления дополнительно измерялась на приборе ИОН-1.

Из образцов, содержащих магнетит, для экспериментов использовались образцы континентальных базальтов с Украинского щита и N1756 с Южного Урала. Из образцов, содержащих титаномагнетит, для экспериментов использовались образцы океанических базальтов номер 17 с хребта Рейкьянес и номер 24 и 25 с Императорского хребта.

Известно [Печерский Д.М. и др. 1989], что основным магнитным материалом океанских базальтов является титаномагнетит. Фазовый термомагнитный анализ показал, что магнитные зерна исследованных базальтов довольно стабильны к нагревам. Следовательно, исходя из температур Кюри, значения которых приведены в табл. 4.1, и довольно хорошей стабильности, а также согласно [Максимочкин В.И. 1995] было сделано заключение, что магнитная фракция исследованных базальтов представлена титаномагнетитом с низкой степенью окисления.

Содержание х титана в титаномагнетите Ре3хТ1х04 было оценено по температуре Кюри Тс с помощью приближенной формулы Тс={580-72,5х)°С, основанной на данных, приведенных в работе [Нагата, 1965].

Тип зерен с точки зрения доменности оценивался исходя из величины отношения коэрцитивной силы и с помощью формального применения изложенного в главе 3 метода блокирующих температур.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

На основе теоретических и экспериментальных исследований влияния давления на формирование термоостаточной намагниченности в материалах с положительной и отрицательной магнитострикциями можно сделать следующие выводы.

1. Теоретически разработан механизм формирования термонамагниченности горных пород в модели двухдоменного зерна.

2. Согласно разработанной модели только для случая слабых полей при д=2 наблюдается линейная зависимость ТКМ от поля. В остальных случаях зависимость более сложная.

3. С помощью этой модели исследовано влияние внешнего давления на образование термоостаточной намагниченности (ТИМ). Выяснено, что ТКМ, созданная и измеренная под осевым или квазивсесторонним давлением,

ЗА< о оказывается меньше (когда <2<0) и больше (когда О>0), где = —для

1К1 трехосных кубических кристаллов (^>0), и <2 = - + ^ в случае

4 А, четырехосных кристаллов (£Г1<0), чем ТМУГ, образованная при нормальных условиях. ТКМ, измеренная после снятия давления, должна иметь промежуточное значение.

4. Для установления критериев применимости модели к конкретным горным породам разработан метод, позволяющий определять спектры блокирующих температур ферримагнитной фракции в образцах пород. Полученные спектры также могут использоваться в палеомагнитных исследованиях.

5. Проведенные эксперименты показали удовлетворительное согласие с расчетами на основе предложенной модели.

97

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Хасанов, Нияз Аязович, 1998 год

ЛИТЕРАТУРА

1.Bickford L.R., Brownlow I.M., Penoyer R.F. Magnetocrystalline anisotropy in cobalt - substituted magnetite single crystals // Proc. I.E.E.P., B. 1956. Suppl. P.238-244.

2.Bickford L.R., Pappis J., Stull I.L. Magnetostriction and permeability of magnetite and cobalt-substitute magnetite // Phys. Rev. 1955. Vol.99. P.1210-1214.

3.Breiner S., Kovach R.L. Local geomagnetic events associated with displacements on the San Andreas fault// Science. 1967. Vol.158. P.116.

4.Brown W.F. Thermal fluctuations of a single-domain particle // Physical Review. 1963. Vol.130. N5. P.1677-1686.

5.Day R. TRM and its variation with grain size // J. Geomagn. and Geoelec. 1977. Vol. 29. P. 233-265.

6.Dickson G.O., Everitt C.W.F., Parry L.G., Stacey F.D. Origin of thermoremanent magnetization//Earth Planet. Sci. Lett. 1966. Vol.1. P.222.

7.Domen H. Piezo-remanent magnetization of rocks and its field evidence // J. Geomag. and Geoelectr. 1962. Vol. 13, N3/4.

8.Dunlop D.J. Developments in rock magnetism // Rep. Prog. Phys. 1990. Vol. 53. P.707-792.

9.Dunlop D.J. Magnetite: behavior near the single-domain threshold // Science, 1972. Vol.176. P. 41.

10.Dunlop D.J. The hunting of the 'Psark' // J. Geomagn. Geoelectr. 1977. Vol.29. P.293-318.

11.Dunlop D.J. The rock magnetism of fine particles // Phys. Earth. Planet. Inter. 1981. Vol. 26. P. 1-26.

12.Dunlop D.J., Ozdemir O. Thermal demagnetization of VRM and PTRM of single domain magnetite: no-evidence for anomalously high unblocking temperatures // Geophys. Res. Letters. 1993. Vol.20. N18, P.1939-1942.

13.Dunlop D.J., Waddington E.D. Blocking of TRM in small multidomain grains of magnetite and some igneous (abstract) // EOS Trans. AGU 1972. Vol.53. P. 538.

14.Dunlop D.J., Waddington E.D. The field dependence of thermoremanent magnetization of igneous rocks // Earth Planet. Sci. Lett. 1975. Vol. 25. P. 11.

15.Dunlop D.J., Xu S. Theory of partial thermoremanent magnetization in multidomain grains. 1. Repeated identical barriers to wall motion (single microcoercivity) // J. of Geophys. Research. 1994. Vol.99. No.B5, P.9005-9023.

16.Everitt C.W.F. Thermoremanent magnetization, II: Experiments on multi-domain grains//Phil. Mag. 1962. Vol.7. P.583-598.

17.Everitt C.W.F. Thermoremanent magnetization. Ill: Theory of multi-domain grains. //Phil. Mag. 1962. Vol.7, P.599-628.

18.Fuller M. Geophysical aspects of paleomagnetism // CRC Crit. Rev. in Sol. St. Sci. 1970. P.137.

19.Gaunt P. Magnetic viscosity and thermal activation energy // J. Appl. Phys. 1986. V.9.N12. P.4129-4132.

20.Graham J.W. Paleomagnetism and magnetostriction // J. Geophys. Res. 1956. Vol. 61. P. 735-739.

21.Graham J.W. The role of the magnetostriction in rock magnetism // Adv. in Physics. 1957. Vol.6. P.362-363.

22.Graham J.W., Buddington A.F., Balsley J.R. Stress-induced magnetizations of some rocks with analyzed magnetic minerals // J. Geophys. Res. 1957. Vol.62. P. 465-474.

23.Harstra R.L. TRM, ARM and Isr of two natural magnetites of MD and PSD grain size // Geophys. J. R. Astron. Soc. 1983. Vol.73. P.719-737.

24.Hartstra R.L. Grain-size dependence of initial susceptibility and saturation magnetization-related parameters of four natural magnetites in the PSD-MD range. // Geophys. J. R. astr. Soc. 1982. Vol.71. 477-495.

25.Heider F., Halgedahl S.L., Dunlop D.J. Temperature dependence of magnetic domains in magnetite crystals. // Geophys. Res. Lett. 1988. Vol.15. N5. P.499-502.

26 Jackson M., Borradaile G., Hudleston P., Banerjee S. Experimental deformation of synthetic magnetite-bearing calcite sandstones: effects of remanence, bulk magnetic properties, and magnetic anisotropy. // Journal of Geophysical Research. 1993. Vol.98, No.Bl, P.383-401.

27.Jebensha M.B. The effect of compression on the magnetic of rocks. // In: Mater, iprace 72. Publ. of the Institute of Geophysics Polish Academy of Science. Warczawa: PWN, 1974. P. 140.

28.Jebensha M.B. The Hopkinson effect of magnetite and titanomagnetite under uniaxial compression. // In: Physical properties of rocks and minerals under extreme P, T- conditions. Berlin: Acad. - Verl, 1979. P.147-154.

29.Kato Y., Utashiro S. On the changes of terrestrial magnetic field accompanying the great Nankaido earthquake of 1946. // Sci. Rep. Tohoku Univ. Series 5, Geophysics. 1949. Vol.1. P.40.

30.Kawai N. Magnetism of the earth crust. // J. Geophys. and Geoelec. 1957 Vol.9. N3. P.140-156.

31.Kean W.F., Day R., Fuller M., Schmidt A. The effect of uniaxial compression on the initial susceptibility of rocks as a function of grain size and composition of their constituent titanomagnetites. // J. Geophys. Res. 1986. Vol.1. N5.

32.Kent D.V., Miller J.D. Redbeds and thermoviscous magnetization theory // Geophys. Res. Lett. 1987. Vol.14. No.4. P.327-330.

33.Kern J.W. Effect of moderate stresses on directions of thermoremanent magnetization// Journal of Geophysical Research. 1961. Vol.66. N11. P.3801-3805.

34.Kern J.W. Stress stability of remanent magnetization. // Journal of Geophysical Research. 1961. Vol.66, N11. P.3817-3820.

35.Kern J.W. The effect of stress on the susceptibility and magnetization of a partially magnetized multidomain system // Journal of Geophysical Research. 1961, Vol.66, No.11. P.3807-3816.

36.Kinoshita H. Interpretation of PRM production for single domain grains. // J. Geomagn. and Geoelec. 1969. Vol.21. N1. P.409-426.

37.Kinoshita H. Studies on Piezomagnetizm (III) PRM and Relating Phenomena. // J. Geomagn. and Geolec. 1968. Vol.20. N3. P.155-167.

38.Kinoshita H., Nagata T. Dependence of magnetostriction and magnetocrystalline anisotropy of magnetite on hydrostatic pressure. // J. Geomagn. and Geoelec. 1967. Vol.19. Nl.P.77-79.

39.Klapel G.D., Shive P.N. High-temperature magnetostriction of magnetite // J. Geophys. Res. 1974. Vol.79. P.2629-2633.

40.Kume S. Sur les changements d'aimantation remanente de corps ferromagnetique soumis a des pressions hydrostatiques // Ann. geophys. 1962. T.18. N1. P. 18-23.

41.Lowrie W., Fuller M. Effect of annealing on coercive force and remanent magnetization in magnetite // J. Geophys. Res. 1969. Vol.74. P.2698.

42.Lowrie W., Fuller M. On the alternating field demagnetization characteristics of multi-domain thermoremanent magnetization in magnetite // J. Geophys. Res. 1971. Vol.76. P.6339.

43.McClelland E., Sugiura N. A kinematic model of TRM acquisition in multidomain magnetite // Physics of the Earth and Planetary Interiors. 1987. Vol.46. P.9-23.

44.Metcalf M., Fuller M. Domain observations of titanomagnetites during hysteresis at elevent temperatures and thermal cycling // Phys. Earth Planet. Inter. 1990. Vol.65. P.23-31.

45.Metcalf M., Fuller M. Domain observations of titanomagnetites from room temperature to Curie point and the nature of thermoremanent magnetism in fine particles//Nature. 1986. Vol.321. P.847-848.

46.Morrish A.H. The physical principles of magnetism. Willey. 1965. P.261-268.

47.Moskovitz B.M. High-temperature magnetostriction of magnetite and titanomag-netites // J. Geophys. Res. 1993. Vol. 98. No.Bl. P.359-371.

48.Nagata T. Basic magnetic properties of rocks under the effects of mechanical stresses. //Tectonophysics. 1970. Vol.9 N2-3.

49.Nagata T., Boyd R., Fuller M., Lanham M. Induced susceptibility anisotropy of igneous rocks caused by uniaxial compression // J. Geomagn. and Geoelec. 1989. Vol. 41. P.203-220.

50.Nagata T., Carleton B.J. Additional experimental evidence for the domain wall theory of piezo- and shock- remanent magnetization of rocks // J. Geomagn. and Geoelec. 1984. Vol.36. P.299-303.

51.Nagata T., Carleton B.J. Notes on piezo-remanent magnetization (II)// J. Geomagn. and Geoelec. 1969, Vol. 21. N1. P.426-446.

52.Nagata T., Carleton B.J. Notes on piezo-remanent magnetization of igneous rocks (III): Theoretical Interpretation of Experimental Results. // J. Geomagn. and Geoelec. 1969, Vol. 21. N3.

53.Neel L. Some theoretical aspects of rock magnetism // Adv. in Phys. 1955. Vol. 4. N14. P.191-243.

54.Neel L., Influence de la pression sur l'aimanation románente des roches // Conference a Newcastle, 4 Mai 1959.

55.Neel L., Theorie du trainage magnetiques des ferromagnetiques en grains fins avec application aux terres cuites // Ann. Geophys. 1949. Vol.5 P.99.

56.Nicholls G.D. The mineralogy of rock magnetism. // Adv. in Phys. 1955, Vol.4. P.113.

57.0hnaka M. Stability of remanent magnetization of rocks under compression, its relation to the grain size of rock-forming ferromagnetic minerals // J. Geomag. and Geoelectr. 1969. Vol. 21. N2. P.495-505.

58.0hnaka M., Kinoshita H. Effect of axial stress open initial susceptibility of assemblage of fine grains of Fe2Ti04-Fe304 solid solution series. // J. Geomagn. and Geoelec., 1968. Vol. 20. N2. P.107-113.

59.0zdemir O., Dunlop D.J. Magnetic domain structures on a natural single crystal of magnetite. // Geophys. Res. Lett. 1993. Vol. 20. N17. p.1835-1838.

60.0zima M., Ozima M. Origin of thermoremanent magnetization // J. Geophys. Res. 1965. Vol.70. P.1363-1369.

61.Parry L.G. Magnetic properties of dispersed magnetic powders. // Phil. Mag. 1965. Vol.11. P.303.

62.Prevot M., Bina M.M. Origin of magnetic viscosity and estimate of long-term induced magnetization in coarse-grained submarine basalts. // Geophys. Res. Lett. 1993. Vol. 20. No.22. P.2483-2486.

63 .Roquet J. Sur les remanence des oxydes de fler et et leur interet en geomagnetisme //Ann. Geophys. 1954. Vol.10. P.226-282.

64.Schmidbaner E., Petersen N. Some magnetic properties of two basalt under uniaxial compression measured at different temperatures // J. Geomagn. and Geoelec. 1968. Vol.20. N30. P.169-180.

65.Schmidt V.A. A multidomain model of thermoremanence // Earth and Planetary Science Letters. 1973. Vol.20. P.440-446.

66.Schmidt V.A. The variation of the blocking temperature in models of thermoremanence (TRM) // Earth and Planetary Science Letters. 1976. Vol.29. P. 146-154.

67.Scott P.M., Stacey F.D. Magnetostriction and palaeomagnetism of igneous rocks // Journal of Geophysical Research. 1960. Vol.65. N8. P.2419-2422.

68.Shcherbakov V.P., Lamash B.E. Metastability threshold sizes in single-domain magnetite particles // Geophys. Res. Lett. 1988. Vol.15. P.526-529.

69.Shcherbakov V.P., McClelland E., Shcherbakova V.V. A model of multidomain thermoremanent magnetization incorporating temperature-variable domain structure // Journal of Geophysical Research. 1993. Vol.98. No.B4. P.6201-6216.

70.Shcherbakov V.P., Schmidt P.W., Sycheva N.K., Lamash B.E. Micromagnetic formulation for the personal computer // Phys. Earth Planet. Inter. 1990. Vol.65. P. 15-27.

71.Soffel H. The single-domain - multidomain transition in natural intermediate titanomagnetites // Z. Geophys. 1971. Bd.37. S.451-470.

72.Soffel H.. Die Theorie de thermoremanenten Magnetisierung von Gesteinen // Zeitschrift fur Geophysik. 1970. Band 36. Seite 237-265.

73.Stacey F.D. Effect of stress on the remanent magnetism of magnetite-bearing rocks //J. of Geophys. Res. 1958. Vol.63. N2. P.361-368.

74.Stacey F.D. The Koenigsberger ratio and the nature of thermoremanence in igneous rocks. // Earth Planet. Sei. Letters. 1967. Vol.2. P.67-68.

75.Stacey F.D. The physical theory of rock magnetism. // Advances in Physics, 1963, Vol.12, P.45-132.

76.Stacey F.D. The seismomagnetic effect // Pure and Appl. Geophys. 1967. Vol.58. P.5.

77.Stacey F.D. Thermo-remanent magnetization (TRM) of multidomain grains in igneous rocks // Phil. Mag. 1958. Vol.3. P.1391-1401.

78.Sugiura N. On the origin of PSD moment in magnetite // Geophys. Journal. 1998. Vol.92. 479-485.

79.Syono Y. Magnetocrystalline anisotropy and magnetostriction of Fe304 - Fe2Ti04 series // Jap. J. Geophys. 1965. Vol.4. N1. P.71-143.

80.Syono Y., Ishikawa J. Magnetocrystalline anisotropie of xFe2Ti04(l-x)Fe3Ö4 (x>0.5) // J. Phys. Soc. Jap. 1964. Vol.19. P.1752-1753.

81.Syono Y., Ishikawa J. Magnetostriction constants of xFe2Ti04(l-x)Fe304 // J. Phys. Soc. Jap. 1963. Vol.18. P.1231-1232.

82.ThellierE. //Ann. Just. Phys. Clove. 1938. Vol.16. P.157.

83.Thellier E., Thellier O. // Compt. Randu Acad. Sei. Paris. 1941, Vol.213. P.59.

84.Tucker P., O'Reilly W. The acquisition of thermoremanent magnetization by multidomain single crystal titanomagnetite // Geophys. J. R. Astr. Soc. 1980. Vol.60. P.21-36.

85.Valeev K.A., Maximochkin V.I., Khasanov N.A.. A method for determination of blocking temperature spectrum. // Izvestiya, Physics of the Solid Earth. 1996. Vol.32. No.9. P.770-776.

86.Verhoogen J. The origin of thermoremanent magnetization // Journal of Geophysical Research. 1959. Vol.64. N12. P.2441-2449.

87.Walton D. Time-temperature relations in the magnetization of assemblies of single domain grains // Nature. 1980. Vol.286. P.245-247.

88.Wu Y., Fuller M. Microanalysis of natural remanent magnetization of certain intrusive rocks (abstract) // EOS Trans. AGU. 1973. Vol.54 P.256.

89. Xu S., Dunlop D.J. Theory of partial thermoremanent magnetization in multidomain grains. 2. Effect of microcoercivity distribution and comparison with experiment // Journal of Geophysical Research. 1994. Vol.99. No.B5. P.9025-9033.

90.Абсалямов С.С. Магнитные свойства ансамбля частиц магнетита при высоких давлениях: Автореф. дисс. канд. физ. -мат. наук. М.: 1983.

91.Авчян Г.М. // В сб.: Тезисы докладов VII конференции по постоянному магнитному полю и палеомагнетизму. JL: 1966.

92.Авчян Г.М. Влияние всестороннего давления до 800 кГ/см на различные виды остаточной намагниченности горных пород // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1967. N7. С.70-76.

93.Афанасьев Ю.В. Феррозонды. JL: Энергия. 1969.

94.Безуглая Л.С. Автореф. канд. дис. М.: ИФЗ АН СССР. 1970.

95.Безуглая JI.C., Максудов С.Х., Сковородкин Ю.П. Вязкое намагничивание горных пород под давлением. // Изв АН СССР, Физика Земли. 1973. N4. С.110-113.

96.Безуглая JI.С., Сковородкин Ю.П. Термоостаточная намагниченность горных пород при одноосном сжатии и температурах 20-200°С // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1972. N6. С.76-80.

97.Берч Ф. Некоторые геофизические приложения исследований при высоких давлениях // В кн.: Твердые тела под высоким давлением. М.: Мир, 1966, С.157-187.

98.Болыпаков A.C., Солодовников Г.М. // В сб.: Тезисы докладов VII Всесоюзной конференции по постоянному геомагнитному полю и геомагнетизму. Л.: 1966.

99.Болыпаков A.C., Щербакова В.В. Термомагнитный критерий определения доменной структуры ферримагнетиков // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1979. N2. С.79-83.

ЮО.Буров Б.В., Ясонов П.Г. Введение в дифференциальный термомагнитный анализ горных пород. Казань: Изд-во Казанского университета. 1979. 160 с.

101.Вадковский В.Н. // В сб.: Настоящее и прошлое магнитного поля Земли. М.: Наука. 1965. С.130.

Ю2.Вадковский В.Н. О влиянии одноосного сжатия на процессы намагничивания горных пород. // Магнетизм горных пород и палеомагнетизм. М.: 1969.

ЮЗ.Валеев К.А. Магнитные свойства горных пород при высоких давлениях и температурах и проблема магнитоактивного слоя земной коры и верхней мантии. - Автореферат дисс. ... докт. физ.-мат. наук. М.: МГУ. 1984. 38 с.

104.Валеев К.А., Абсалямов С.С. Магнитные свойства ансамбля мелких частиц магнетита в условиях высоких давлений и температур // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1983. N3. С.103-107.

105.Валеев К.А., Максимочкин В.И. Магнитные свойства горных пород в интервале давлений 1-250 МПа и температур 293-1000 К. // 10 Международная конференция МАРИВД "Высокие давления в науке и технике". Киев. 1987. С.45-46.

Юб.Валеев К.А., Максимочкин В.И. Магнитные свойства горных пород при давлении 1250 МПа и комнатной температуре // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1984. N8. С. 91-96.

107.Валеев К.А., Максимочкин В.И. Магнитные свойства системы магнетито-вых частиц размерами от 1 до 190 мкм при квазивсесторонних давлениях до 400 МПа. // Материалы III Дальневосточного семинара по палеомагнетизму. Магадан. 1984.

108.Валеев К. А., Максимочкин В.И. Пьезоостаточная намагниченность монокристаллов магнетита // Материалы 4 Всесоюзного совещания по физическим свойствам горных при высоких термодинамических параметрах. Баку. 1977.

109.Валеев К.А., Максимочкин В.И. Пьезоостаточная намагниченность монокристаллов магнетита и горных пород // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1977. N4. С.85-90.

ПО.Валеев К. А., Максимочкин В.И. Термоостаточная и индуктивная намагниченность магнетита и горных пород при квазивсесторонних давлениях до 400 МПа. // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1988. N2. С. 106-112.

Ш.Валеев К.А., Максимочкин В.И., Бурангулова З.Т и др. Индуктивная и пьезонамагниченность магнетита при высоких квазивсесторонних давлениях. // Материалы 7 Всесоюзного совещания "Физические свойства горных пород при высоких давлениях и температурах ". Ереван: 1985. С. 155-156.

112.Валеев К.А., Максимочкин В.И., Мигранова С.Г. Исследование вязкой намагниченности образцов горных пород под действием квазивсесторонних давлений. // Тезисы 4 Всесоюзного съезда по геомагнетизму. Владимир-Суздаль: 1991. Часть 3. С.11-12.

ПЗ.Валеев К.А., Максимочкин В.И., Мигранова С.Г. Магнитные свойства монокристаллов магнетита и их связь с дислокационной структурой // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1990. N6. С.77-82.

114.Валеев К.А., Максимочкин В.И., Мигранова С.Г. Моделирование процесса образования и последующего изменения намагниченности горных пород магнитоактивного слоя // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1989. N6. С.89-95.

115.Валеев К.А., Максимочкин В.И., Мигранова С.Г. О связи магнитных свойств монокристаллов магнетита с их структурой в условиях высоких давлений. // Статистические и динамические свойства магнитоупорядоченных кристаллов. Уфа: 1990.

Пб.Валеев К.А., Максимочкин В.И., Хасанов H.A. Метод определения спектров блокирующих температур. // Палеомагнетизм и магнетизм горных пород. Тезисы докладов. Борок, 3-9 июня 1996 г. М.: Объединенный институт физики Земли РАН, 1996а. С.18-20.

117.Валеев К.А., Максимочкин В.И., Хасанов H.A. Метод получения спектра блокирующих температур // Известия РАН. Физика Земли. 1996b. N9. С.74-80.

118.Валеев К.А., Максимочкин В.И., Хасанов H.A. Моделирование образования термоостаточной намагниченности минералов под давлением. // Актуальные вопросы механики, электроники, физики Земли и нейтронных методов исследований: Сб. научн. тр. / Отв. ред. В.А. Мазунов // Всерос. науч. конф. 22-25 сентября 1997 г. - Стерлитамак: Стерлитамак. гос. пед. ин-т, 1997. Т.З. 127 с.

119.Валеев К.А., Максимочкин В.И., Хасанов H.A. Термомагнитный анализ кривых остаточной намагниченности. // Вестник Башкирского университета. N1. 1996с. С.101-103.

120.Валеев К.А., Максимочкин В.И., Хасанов H.A. Термонамагничивание горных пород в условиях высоких давлений. // Тезисы Международной геофизической конференции "Анизотропия. Фракталы. Проблемы практического применения". Киев, 1994. С.51.

Ш.Вонсовский C.B. Магнетизм. М.: Наука. 1971. 1032 с.

122.Вонсовский C.B., Шур Я.С. Ферромагнетизм. М.-Л.: ГИТТЛ. 1948.

123.Геншафт Ю.С., Саттаров М.М. Магнитные свойства и состав ферромагнитных фаз базальтов, перекристаллизованных при высоких давлениях и температурах. // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1982. N7. С.48-54.

124.Герник В.В. Природа термовязкой намагниченности и ее проявления в магнетите // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1983. N11. С.83-89.

Ш.Грабовский М.А. // Изв. АН СССР, сер. геофиз. 1950. N6.

126.Грабовский М.А., Петрова Г.Н. // Изв. АН СССР, сер. геофиз. 1956. N1.

127.Грабовский М.И. Изменение магнитных свойств магнетита под действием механических напряжений. // Изв. АН СССР. Сер. географ, и геофиз. 1949. Т. 13, N2.

128.Данукалов Н.Ф., Валеев К.А. Пьезоостаточная намагниченность горных пород Южного Урала. // Вопросы геологии восточной Русской платформы и Южного Урала. Уфа: 1970. Вып. 20.

129.Дехтярь М.В. О магнитной текстуре и магнитоупругом гистерезисе. // ЖЭТФ. 1939, Т.9. Вып. 4.

130.Дорогой М.И. // Уч. зап. Харьковского ун-та. Кн.1. 1935.

131.Иванов А.П., Сафрошкин В.Ю., Трухин В.И., Некрасов А.Н. Спектральный термомагнитный анализ горных пород // Физика Земли. 1992. N3. С.62-71.

132.Иванов H.A., Кульман A.A., Шапиро В.А. //В кн.: Физические свойства горных пород при высоких термодинамических параметрах. Киев. Наукова думка. 1991.

133.Игошин JI.A., Шолпо JI.E. Влияние давлений на магнитное состояние горных пород. // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1979. N9. С.98-101.

134.Калашников А.Г., Капица С.П. Магнитная восприимчивость горных пород при упругих напряжениях // Изв. АН СССР. Сер. геофиз. 1952. Т.86. N3.

135.Капица С.П. Магнитные свойства изверженных горных пород при механических напряжениях // Изв. АН СССР. Сер. геофиз. 1955. N6.

136.Кудрявцева Г.П. Ферримагнетизм природных оксидов. М.: Недра. 1988. 232 с.

137.Кудрявцева Г.П., Гаранин В.К., Жиляева В.И., Трухин В.И. Магнетизм и минералогия природных ферримагнетиков. М.: Моск. ун-т, 1982. 294 с.

138.Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Электродинамика сплошных сред. М.: Наука. 1982. 623 с.

139.Лебедев Т.С., Познанская Н.Ф. Изменение магнитных свойств ферромагнитных минералов при повышенных давлениях и температурах. Геофиз. сб. АН УССР. 1970. Вып. 33.

140.Максимочкин В.И. Процесс образования термоостаточной намагниченности базальтов при высоких квазивсесторонних давлениях // Материалы 7 Всесоюзного совещания "Физические свойства горных пород при высоких давлениях и температурах". Ереван: 1985. С.155-156.

141.Максимочкин В.И. Термонамагничивание горных пород в условиях высоких давлений // Физика Земли. 1995. N9. С.49-56.

142.Максимочкин В.И., Валеев К.А., Мигранова С.Г. и др. Влияние квазивсестороннего давления на процесс образования вязкой намагниченности // Тезисы докладов 8 Всесоюзного совещания по физическим свойствам горных пород при высоких давлениях и температурах. Уфа: 1990. С.3-5.

143.Максимочкин В.И., Валеев К.А., Мигранова С.Г. Термонамагниченность магнетита при высоких квазивсесторонних давлениях // Материалы 3 Всесоюзного съезда по геомагнетизму. Ялта: 1986. С.227-228.

144.Максимочкин В.И., Валеев К.А., Тангаев И.Г. Влияние давлений и температур на магнитоминералогические характеристики океанских базальтов. // Тезисы Международной геофизической конференции "Анизотропия. Фракталы. Проблемы практического применения". Киев. 1994. С.52.

145.Максимочкин В.И., Мигранова С.Г., Тангаев И.Г. и др. Термонамагничивание горных пород в условиях высоких давлений. // Тезисы докладов 8 Всесоюзного совещания по физическим свойствам горных пород при высоких давлениях и температурах. Уфа, 1990. С. 20-22.

Иб.Максимочкин В.И., Хасанов H.A. Двухдоменная модель влияния давления на образование термоостаточной намагниченности. // Научная конференция по научно-техническим программам Минобразования России: Сборник статей / Уфа: Изд. Башкирского ун-та. 1997. 174 с.

147.Максудов С.Х., Сковородкин Ю.П. Зависимость пьезонамагниченности от угла между направлением поля и осью сжатия // Материалы IV Конференции по вопросам геомагнитного поля, магнетизма горных пород и палеомагнетизма. Баку. 1973. 4.2.

148.Марков Г.П., Щербаков В.П., Большаков A.C., Виноградов Ю.К. О температурной зависимости парциальной термоостаточной намагниченности многодоменных зерен // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1983. N8. С.59-66.

149.Марковский B.C., Таращан С.А. Моделирование процесса образования равновесной намагниченности многодоменных зерен магнетита при высоких температурах и давлении // Физика Земли. N12. 1992. С.65-70.

150.Нагапетян В.В. Исследование вязкой остаточной намагниченности образцов горных пород Армянской ССР под действием давления и температуры // Изв. АН Армянской ССР. Наука о Земле. 1987. Т.40. N1. С.67-76.

151.Нагапетян В.В. Исследования TRM под давлением при различных температурах // Изв. АН Арм. ССР. Науки о Земле. 1983. Т.36. N2. С.63-68.

152.Нагапетян В.В. Исследования пьезоостаточной намагниченности образцов горных пород Армянской ССР под действием давления // Изв. АН Арм. ССР. Науки о Земле. 1986. XXXIX. N1. С.69-73.

153.Нагата Т. Магнетизм горных пород. М.: Мир. 1965. 347 с.

154.Нульман A.A. Магнитная восприимчивость сильномагнитных горных пород в условиях гидростатического сжатия. Дисс. ... канд. физ.-мат. наук. Свердловск. 1980.

155.Петрова Г.Н. Автореф. дисс. ... докт. физ.-мат. наук. М.: ИФЗ АН СССР. 1962.

156.Печерский Д.М., Гапеев А.К., Баринов Г.И. и др. Экспериментальные данные о глубинных условиях существования титаномагнетитов. // Исследования в области палеомагнетизма и магнетизма горных пород. М.: Наука. 1989. С.191-211.

157.Печерский Д.М., Шолпо JI.E. Магнетизм горных пород и решение геологических задач. // Современное состояние исследований в области геомагнетизма. М.: Наука. 1983. С. 192-207.

158.Познанская Н.Ф. Магнитные параметры вещества глубинных зон Земной коры. Киев: Наук, думка. 1984. С.123.

159.Сафрошкин В.Ю., Трухин В.И. Спектральный анализ кривой нормального намагничивания горной породы. // Физика Земли. 1994. N9. С.66-71.

160.Сковородкин Ю.П. // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1968. N2.

161.Сковородкин Ю.П. Явления тектономагнетизма и локальные геомагнитные вариации в сейсмоактивных зонах. Дисс. ... докт. физ.-мат. наук. М.: 1980. 208 с.

162.Средства измерений параметров магнитного поля. / Ю.В. Афанасьев, Н.В. Студенцов, В.Н. Хорев, E.H. Чечурина, А.П. Щелкин. - Энергия. 1979. 320 с.

163.Таращан С. А., Щербаков В.П. Термоостаточная намагниченность много доменных зерен с учетом индуктивной составляющей. // Укр. геофиз. журн. 1990. Т.12. N3. С.79-83.

164.Тикадзуми С. Физика ферромагнетизма. Т. 2. Магнитные характеристики и их практическое применение. М.: Мир. 1987. 419 с.

165.Трухин В.И. Автореферат дисс. ... докт. физ.-мат. наук. М.: ИФЗ АН СССР, 1974. 33 с.

166.Трухин В.И. Автореферат дисс. ... канд. физ.-мат. наук. М.: МГУ. 1967.

167.Трухин В.И. Введение в магнетизм горных пород. - М.: Изд-во МГУ, 1973. 275 с.

168.Трухин В.И. Магнитное последействие в горных породах. Дисс. ... докт. физ.-мат. наук. М.: МГУ. 1973.

169.Трухин В.И., Гаранин В.К., Жиляева В.А., Кудрявцева Г.П. Ферримагне-тизм минералов. М.: Изд. МГУ. 1983. 96 с.

170.Трухин В.И., Максимочкин В.И., Мигранова С.Г. Влияние высоких давлений на термонамагничивание горных пород. // Тезисы 4 Всесоюзного съезда по геомагнетизму. Владимир-Суздаль, 1991. Часть 3. С.42-43.

171.Хасанов H.A. К расчету термоостаточной намагниченности, образованной в условиях высоких давлений. // Вестник Башкирского университета. 1997. N2 (1,11). С.31-33.

172.Хасанов H.A. Определение блокирующих температур магнитных минералов в горных породах. // 1-ая научная конференция молодых ученых-физиков республики Башкортостан. (21-23 ноября 1994 г., г.Уфа). Тезисы докладов. Уфа. 1995. С.85.

173.Храмов А.Н., Шолпо JI.E. Палеомагнетизм. Принципы, методы и геологические приложения палеомагнитологии. JL: Недра. 1967. 252 с.

174.Чеботкевич JI.A., Урусовская A.A., Ветер В.В., Ершов А.Д. Взаимодействие блоховских стенок с дислокациями в слабых полях // Физика твердого тела. 1967. Том 9. N4. С.1093-1097.

175.Шапиро В.А. Автореф. дисс. ... канд. физ.-мат. наук. М.: МГУ, 1967.

176.Шолпо JI.E., Яновский Б.М. Исследование остаточной намагниченности горных пород. Изд-во ЛГУ, 1968.

177.Штиллер Н. В сб.: Настоящее и прошлое магнитного поля Земли". М.: Наука, 1965, С.311.

178.Щербаков В.Н., Шолпо JI.E., Солодовников Г.М. и др. Палеонапряженность и физика образования остаточной намагниченности горных пород // Изв. РАН. Физика Земли. 1992. N12. С.53-54.

179.Щербаков В.П. Термоостаточная намагниченность многодоменных зерен и ее стабильность к размагничиванию температурой и переменными полями. // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1979. N12. (или 1981. N2.) С.67-80.

180.Щербаков В.П., Большаков A.C., Мельников Б.Н. Возможный механизм возникновения аномальной температурной зависимости остаточной намагниченности ферромагнетиков // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1976. N1. С.71-77.

181.Щербаков В.П., Ламаш Б.Е., Щербакова В.В. Физика магнетизма горных пород. М.: Институт физики Земли АН СССР. 1991. 185 с.

182.Щербаков В.П., Марков Г.П. Теория термоостаточной намагниченности в неоднородном по магнитной жесткости много доменном зерне // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1982. N9. С.51-62.

183Щербаков В.П., Шолпо Л.Е., Солодовников Г.М., Ламаш Б.Е. Палеонапряженность и физика образования остаточной намагниченности горных пород. // Физика Земли, 1992, N12, С.53-64.

184 Щербаков В.П., Щербакова В.В. Концентрационная зависимость термоостаточной и идеальной намагниченностей ансамбля однодоменных зерен // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1979. N2. С.113-117.