Акустовихревое взаимодействие и акустоэлектрические явления в сверхпроводниках второго рода тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.07, доктор физико-математических наук Гутлянский, Евгений Давидович

• Гутлянский, Евгений Давидович
• доктор физико-математических наук
• 2004

Оглавление диссертации доктор физико-математических наук Гутлянский, Евгений Давидович

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. ОБЗОР СОСТОЯНИЯ ИССЛЕДОВАНИЙ ВИХРЕВОЙ СТРУКТУРЫ СВЕРХПРОВОДНИКОВ К МОМЕНТУ НАЧАЛА РАБОТЫ.

1.1. Свойства покоящейся вихревой структуры.

1.2. Динамические фазы движущейся вихревой материи.

1.3. Вихревая материя в ферромагнитных сверхпроводниках.

ГЛАВА 2. СОВМЕСТНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ

УПРУГОГО КОНТИНУУМА И ВИХРЕВОЙ

СТРУКТУРЫ В ИЗОТРОПНЫХ СВЕРХПРОВОДНИКАХ.

2.1. Уравнения Гинзбурга-Ландау в сверхпроводнике с движущейся ионной решеткой.

2.2. Градиентно инвариантное выражение для сверхпроводящего тока.

0 2.3. Второе уравнение Лондона в сверхпроводнике с движущейся ионной решеткой.

2.4. Гидродинамическое уравнение, связывающее магнитную индукцию в объеме сверхпроводника с деформацией вихревой структуры и ионной решетки сверхпроводника. . 27 2.4.1. Вывод уравнения (2.22) из гидродинамического уравнения для сверхпроводящей жидкости. ф 2.5. Уравнение движения вихревой структуры.

2.6. Природа поперечной вязкости.

2.7. Уравнение движения вихревой структуры в терминах ф макроскопической электродинамики.

2.8. Уравнение движения ионной решетки сверхпроводника.

2.9. Полная система уравнений, описывающая сверхпроводник с движущейся ионной решеткой и вихревой структурой.

ГЛАВА 3. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ПОКОЯЩЕЙСЯ ВИХРЕВОЙ СТРУКТУРЫ С ПРОДОЛЬНЫМИ И

• ПОПЕРЕЧНЫМИ УЛЬТРАЗВУКОВЫМИ ВОЛНАМИ.

3.1. Линейная система уравнений, описывающая взаимодействие ультразвуковых волн с покоящейся вихревой структурой сверхпроводника.

3.2. Продольные волны.

3.3. Поперечные волны.

3.4. Возможность наблюдения эффекта Фарадея в сверхпроводниках с заметным эффектом Холла.

ГЛАВА 4. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ УЛЬТРАЗВУКОВЫХ ВОЛН С ДВИЖУЩЕЙСЯ ВИХРЕВОЙ СТРУКТУРОЙ В ОБЪЕМНЫХ СВЕРХПРОВОДНИКАХ.

4.1. Постановка задачи.

• 4.2. Линейная система уравнений, описывающая взаимодействие ультразвуковых волн с движущейся вихревой структурой сверхпроводника. Рассмотрение случая когда влиянием на коэффициент вязкости ультразвуковой волны можно пренебречь (жесткий коэффициент вязкости).

4.3. Диодный эффект для случая жесткого коэффициента

• вязкости.

4.4. Коллективная мода, возникающая в движущейся как целое вихревой структуре. Случай жесткого коэффициента вязкости.

4.5. Усиление продольных ультразвуковых волн движением вихревой структуры.

4.6. Взаимодействие продольной ультразвуковой волны с 'Щ движущейся вихревой структурой с учетом зависимости коэффициента вязкости от плотности вихревой структуры

4.7. Исследование влияния зависимости коэффициента вязкости • вихревой структуры от ее плотности на эффект усиления продольных ультразвуковых волн движущейся вихревой структурой.

4.8. Исследование влияния зависимости коэффициента вязкости вихревой структуры от ее плотности на диодный эффект.

4.9. Влияние на коллективную моду в движущейся вихревой структуры зависимости коэффициента вязкости от ^ плотности вихревой структуры.

ГЛАВА 5. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ПОВЕРХНОСТНЫХ АКУСТИЧЕСКТИЧЕСКИХ УЛЬТРАЗВУКОВЫХ ВОЛН С ВИХРЕВОЙ СТРУКТУРОЙ В ПЛЕНКАХ.

5.1. Постановка задачи.

5.2. Взаимодействие продольных движений пленки с ее вихревой структурой.

5.3. Уравнение движения вихревой структуры в пленке.

5.4. Уравнение теории упругости для пленки и замена ее импедансным граничным условием на поверхности подложки.

5.5. Соотношения взаимности. ф 5.6. Выражение для скорости и коэффициента затухания поверхностной волны в на поверхности пьезоэлектрической среды с импедансным граничным условием.

5.7. Вычисление вклада в относительное изменение скорости и # затухания поверхностной волны за счет акустовихревого # взаимодействия.

ГЛАВА 6. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ПОВЕРХНОСТНЫХ УЛЬТРАЗВУКОВЫХ ВОЛН С ДВИЖУЩЕЙСЯ ВИХРЕВОЙ СТРУКТУРОЙ В СИСТЕМЕ СВЕРХПРОВОДЯЩАЯ ПЛЕНКА ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ

ПОДЛОЖКА. щ 6.1. Постановка задачи.

6.2 Вывод коэффициента затухания и относительного изменения скорости, возникающего в результате ф взаимодействия ПАВ с движущейся вихревой структурой пленки.

6.2.1. Общее выражение для коэффициента затухания ПАВ для случая произвольной подложки.

6.2.2. Общее выражение для относительного изменения скорости ПАВ для случая произвольной подложки.

6.2.3. Анализ частотной зависимости коэффициента затухания и относительного изменения скорости ПАВ.

6.3. Эффект усиления поверхностных волн движением вихревой структуры.

6.3.1. Подложки на основе ниобата лития.

6.3.2. Усиление поверхностных волн движением вихревой структуры в сверхпроводящей пленке.

6.4. Особенность вольтамперной характеристики сверхпроводников с движущейся вихревой структурой

6.5. Резонансное поглощение ПАВ.

6.6. Аналог диодного эффекта на поверхностных волнах.

6.7. Коллективная мода, возникающая в движущейся вихревой структуре пленки.

ГЛАВА 7. АКУСТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ В ф ОБЪЕМНЫХ СВЕРХПРОВОДНИКАХ.

7.1. Постановка задачи.

7.2. Поперечный акустоэлектрический эффект инициируемый продольной ультразвуковой волной в грязных сверхпроводниках.

7.3. Продольный акустоэлектрический эффект инициируемый ф продольной ультразвуковой волной в грязных сверхпроводниках.

7.4. Продольный и поперечный акустоэлектрический эффект, инициируемый продольной ультразвуковой волной в сверхпроводниках, в которых наблюдается эффект Холла.

7.5. Акустоэлектрический эффект порождаемый поперечной ультразвуковой волной.

ГЛАВА 8. ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ УЛЬТРАЗВУКОВЫХ ВОЛН С ВИХРЕВОЙ СТРУКТУРОЙ ФЕРРОМАГНИТНЫХ щ СВЕРХПРОВОДНИКОВ.

8.1. Постановка задачи.

8.2. Вывод системы уравнений, описывающих движение вихревой структуры в упругом континууме с ферромагнитной подсистемой.

8.3. Линеаризация системы уравнений, описывающей взаимодействие ультразвуковых волн с вихревой структурой сверхпроводника.

8.4. Изменение скорости и относительного затухания поперечной ультразвуковой волны.

8.5. Продольный акустоэлектрический эффект в сверхпроводниках с ферромагнитной подсистемой.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Акустовихревое взаимодействие и акустоэлектрические явления в сверхпроводниках второго рода»

Актуальность темы. Сверхпроводимость это замечательный квантовый эффект, который характеризуется когерентностью заряженного конденсата на макроскопических длинах. Отсутствие сопротивления по постоянному току и квантовая когерентность конденсата делает сверхпроводники перспективными материалами для различных приложений в электронике, микроэлектронике, для создания сверхчувствительных устройств (датчиков полей, токов, напряжений и т.п. устройств).

Открытие высокотемпературной сверхпроводимости Берднорцом и Мюллером [1] дало существенный импульс исследованию физических свойств сверхпроводников и значительно расширило область физических явлений, которые могут проявлять сверхпроводники. Высокотемпературные сверхпроводники являются сверхпроводниками второго рода. Это означает, что во внешних магнитных полях выше первого критического поля в них возникает вихревая структура. И, что существенно отличает эти сверхпроводники от низкотемпературных сверхпроводников, область внешних полей и температур, в которой вихревая структура подвижна, гораздо шире чем в низкотемпературных сверхпроводниках. С одной стороны это обстоятельство осложняет применение ВТСП для создания токонесущих элементов, но с другой стороны приводит к яркому проявлению в этих сверхпроводниках новых физических свойств, которые практически невозможно наблюдать в низкотемпературных сверхпроводниках. Я имею в виду прежде всего свойства вихревой структуры этих сверхпроводников. В связи с относительно большой подвижностью вихревой структуры, она начинает проявлять свойства независящие или точнее сказать слабо зависящие от кристаллической структуры сверхпроводника. Оказалось, что вихревые структуры в высокотемпературных сверхпроводниках во многом обладают свойствами обычных веществ: они образуют структуры, напоминающие кристаллы эти структуры при определенных условиях переходят в жидкое состояние или аморфное.

В отличие от обычных веществ роль давления в фазовых диаграммах играет магнитное поле, которое вместе с температурой определяет состояние вихревой структуры. Позднее оказалось, что в отличие от обычных веществ состоянием вихревой структуры можно управлять и с помощью еще одного параметра, а именно скорости, см., например, [71]. Оказалось, что в зависимости от скорости вихревой структуры, она может находиться в различных фазовых состояниях - кристаллическом, с увеличением скорости переходящем в жидкое состояние, которое при дальнейшем увеличении скорости вновь возвращается в кристаллическое состояние.

Вышеуказанные свойства позволяют рассматривать вихревую структуру сверхпроводника как некоторый новый вид материи, а именно квазиматерию. Мы говорим о квазиматерии, поскольку вихревые структуры существуют не сами по себе, а в кристаллах сверхпроводников. Вихревая материя это не первый вид квазиматерии, с которой сталкивается физическая наука. Примером квазиматерии является бурно обсуждавшаяся в 70 годах прошлого века экситонные и электронно-дырочные жидкости в полупроводниках [2].

Динамические свойства вихревой материи к моменту начала работы исследовались в основном на основе изучения отклика сверхпроводника с вихревой структурой на внешнее высокочастотное электромагнитное поле. Этот метод, к сожалению, обладает тем недостатком, что воздействие на вихревую структуру осуществляется с поверхности сверхпроводника. Ультразвуковые волны этим недостатком не обладают и позволяют воздействовать на вихревую структуру сверхпроводника по всему его объему.

Эта особенность ультразвуковых волн сделала актуальной задачу: разобраться с тем как ультразвуковые волны взаимодействуют с вихревой структурой сверхпроводника, и как это взаимодействие и свойства вихревой структуры проявляются в наблюдаемых эффектах. К моменту начала работы в 1990 г. экспериментаторы измеряли только коэффициент затухания ультразвука и относительное изменение скорости.

Естественно, возникает вопрос, что происходит с вихревой структурой в результате воздействия на нее ультразвуковых волн, и каким образом можно наблюдать этот отклик? А так же связанные с этим вопросом вопросы о том, можно ли управлять движением вихревой структуры посредством ультразвуковых волн с одной стороны, и, с другой стороны, можно ли управлять такими параметрами ультразвуковой волны, как коэффициент затухания и скорость, заставляя двигаться вихревую структуру с нужной скоростью?

Целью диссертации является: 1. исследование взаимодействия ультразвуковых волн с вихревой структурой сверхпроводников как в объемных сверхпроводниках, так и в пленках; изучение особенностей взаимодействия ультразвуковых волн с движущейся структурой сверхпроводников. 2. поиск новых физических явлений и закономерностей порождаемых акустовихревым взаимодействием; 3. исследование особенностей акустовихревого взаимодействия в сверхпроводниках, имеющих ферромагнитную подсистему.

Научная новизна: Абсолютное большинство результатов диссертационной работы являются новыми.

Впервые предложена теория, позволяющая описывать с единой точки зрения взаимодействие как движущейся, так и покоящейся вихревой структуры с кристаллической решеткой сверхпроводника.

Впервые показано, что продольные и поперечные ультразвуковые волны могут увлекать вихревую структуру под углом к направлению своего распространения.

Впервые показано, что в сверхпроводниках второго рода во внешнем магнитном поле должен наблюдаться акустоэлектрический эффект, а именно: продольные и поперечные ультразвуковые волны должны генерировать постоянное электрическое поле направленное под углом к направлению своего распространения.

Впервые предложена теория затухания и дисперсии поверхностных акустических волн в слоистой структуре подложка -сверхпроводящая пленка в перпендикулярном внешнем магнитном поле.

Впервые показано, что движущаяся вихревая структура в объемных сверхпроводниках может усиливать (генерировать) продольные ультразвуковые волны, если скорость вихревой структуры превышает некоторую критическую скорость. Причем эта скорость определяется зависимостью коэффициента вязкости вихревой структуры от ее плотности.

Впервые показано, что движущаяся вихревая структура в сверхпроводящей пленке, нанесенной на подложку, может усиливать (генерировать) поверхностные акустические волны, распространяющиеся в подложке. Причем скорость наступления эффекта такая же, как и в случае объемных сверхпроводников.

Впервые показано, что как и в объемных сверхпроводниках, так и в структурах сверхпроводящая пленка - подложка должен существовать акустический аналог диодного эффекта, а именно: при распространении волны в направлении движения вихревой структуры при определенной скорости вихревой структуры возникает аномальное затухание волны, при распространении волны в противоположном направлении волна распространяется почти без затухания.

НАУЧНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ, ВЫНОСИМЫЕ НА ЗАЩИТУ:

I. Разработан метод учета взаимодействие подвижной вихревой структуры как в объемных сверхпроводниках, так и в тонких пленках сверхпроводников второго рода с их ионной решеткой. Метод учитывает следующие механизмы взаимодействия: 1. силы вязкого трения, порождаемые взаимодействием нормальных коров вихрей с ионной решеткой сверхпроводника и дефектами кристаллической решетки; 2. силы, порождаемые лондоновскими токами, генерируемыми движением ионной решетки сверхпроводника.

II. В результате взаимодействия продольных и поперечных ультразвуковых волн с вихревой структурой объемных сверхпроводников и поверхностных акустических волн с вихревой структурой пленки в структуре сверхпроводящая пленка - подложка возникает дополнительное затухание и

10 изменение скорости этих типов волн. Их коэффициент затухания имеет максимум по температуре и магнитному полю. В поперечной волне, распространяющейся в направлении внешнего магнитного поля, возникает вращение вектора поляризации в плоскости, перпендикулярной направлению магнитного поля (акустический аналог эффекта Фарадея).

Продольные и поперечные волны могут увлекать вихревую структуру сверхпроводников второго рода и генерировать постоянную составляющую электрического поля. Направление движения вихревой структуры и вектора напряженности электрического поля образуют острый угол с направлением движения вихревой структуры. Последнее явление мы называем акустоэлектрический эффект. а) Движущаяся как целое вихревая структура может усиливать (генерировать) продольные ультразвуковые волны в объемных сверхпроводниках и поверхностные акустические волны в структурах сверхпроводящая пленка - подложка в случае, если скорость вихревой структуры превышает некоторую критическую скорость. Эта критическая скорость определяется величиной логарифмической производной коэффициента вязкости вихревой структуры по ее плотности. Величина критической скорости может быть гораздо меньше скорости звука в сверхпроводнике и поверхностных акустических волн в подложке, соответственно. а) В сверхпроводниках, как в объемных, так и в пленках, в движущейся как целое вихревой структуре возникает новая односторонняя коллективная мода, которая не существует в покоящейся вихревой структуре. Особенность этой моды состоит в том, что она существует только в направлении движения вихревой структуры. б) В объемных сверхпроводниках и в слоистых структурах сверхпроводящая пленка - подложка существует акустический аналог диодного эффекта, а именно: ультразвуковая волна, распространяющаяся в направлении движения вихревой

11 структуры при определенной скорости аномально затухает, в противоположном направлении она распространяется практически без затухания. Скорость, при которой эффект максимален, определяется как в случае объемных, так и в случае поверхностных волн логарифмической производной коэффициента вязкости по магнитной индукции в сверхпроводнике. В частности, в режиме Free Flux Flow эта скорость равна одной третьей от скорости ультразвуковой волны в сверхпроводнике.

VI. Разработан метод учета взаимодействия ультразвуковых волн с вихревой структурой и с ферромагнитной подсистемой ферромагнитных сверхпроводников. Метод учитывает влияние ферромагнитной подсистемы на динамику вихревой структуры этих сверхпроводников. В ферромагнитных сверхпроводниках, также как и в обычных, коэффициент затухания продольных и поперечных ультразвуковых волн имеет максимум по температуре, совпадающий с точкой перегиба относительного изменения скорости продольных и поперечных ультразвуковых волн. В них тоже существует акустоэлектрический эффект, имеющий максимум по температуре и внешнему магнитному полю. Отличие ферромагнитных сверхпроводников состоит в том, что положение и величина максимумов вышеуказанных эффектов зависит от ориентации внутреннего магнитного момента по отношению к внешнему магнитному полю и магнитной восприимчивости ферромагнитной подсистемы.

Практическая значимость. В работе предложены новые способы акустического исследования динамики вихревых структур сверхпроводников, а именно: 1. если' раньше акустический метод исследования состоял в измерении относительного изменения скорости и коэффициента затухания ультразвука, то в предлагаемой работе предложен еще один новый ультразвуковой метод получения информации о вихревой структуре, состоящий в измерении постоянной составляющей электрического поля наведенного ультразвуковой волной. Теория позволяет из экспериментального измерения этого поля найти все параметры вихревой структуры сверхпроводника; 2. предсказанная аномалия в коэффициенте затухания ультразвука в сверхпроводниках позволяет измерить коэффициент вязкости вихревой структуры при достаточно больших скоростях ее движения. Кроме того, предложен новый способ усиления (генерации) объемных ультразвуковых волн и поверхностных акустических волн в слоистой структуре сверхпроводящая пленка - подложка движением вихревой структуры в объемных сверхпроводниках и сверхпроводящих пленках, соответственно, и показана возможность создания акустического диода на ПАВ в структуре сверхпроводящая пленка подложка. Последние два эффекта можно использовать для создания устройств акустоэлектроники, а именно: активных линий задержки, генераторов и других устройств для обработки сигналов.

Апробация работы. Материалы диссертации докладывались на XV всесоюзная конференция «Акустоэлектроника и физическая акустика твердого тела», Ленинград, 1991 г.; на международной конференции по высокотемпературной сверхпроводимости и локализационным явлениям, Москва, 1991 г. ; III Всесоюзное совещание по высокотемпературной сверхпроводимости. Харьков, 1991 г.; Международный симпозиум по высокотемпературной сверхпроводимости и туннельным явлениям. Донецк, 1992.; VI трехсторонний Германо-Российско-Украинский семинар по высокотемпературной сверхпроводимости. Дубна, 1993 г.; XXX Совещание по физике низких температур. Дубна. 1994 г. ; 4 Международная конференция по материалам и механизмам сверхпроводимости.( M2S-HTSC) Гренобль (Франция), 1994 г.; Первый ростовский международный симпозиум по высокотемпературной сверхпроводимости (IMHTS-R), Ростов-на-Дону, 1998 г.; XXII Международная конференция по физике низких температур. Еспо (Финляндия), 1999 г.; Второй международный симпозиум по высокотемпературной сверхпроводимости (IMHTS-2R), Ростов-на-Дону, 2000 г.; Международный симпозиум. Фазовые превращения в твердых растворах и сплавах. (ОМА) Б. Сочи 2001, 2002, 2003 г.; международный симпозиум "Порядок, беспорядок и свойства оксидов" (ODPO) Б. Сочи 2001, 2002, 2003 г;

Высокотемпературные сверхпроводники и создание новых неорганических материалов.( MSU-HTSC VII). Москва, 2004 г.

Работа поддерживалась Российской программы высокотемпературной сверхпроводимости грант N92077, 1992, РФФИ, грант 96-02-18505, 1996-1998 и 01-02-17037, 2000-2003; Мин. Образования Росси гранты: Е00-3.4-288, 2000-2002 и Е02-3-334, 2002-2004;Программой Университеты Росси , грант ур.01.01.0362004, 2004.

Публикации. Основные результаты диссертации отражены в 40 печатных работах. Они в частности опубликованы в Physical Review, Письма ЖЭТФ, Физика Твердого Тела, Физика Низких Температур, Physica С, Physica D, Известия РАН, Серия Физическая.

Структура и объем работы. Диссертация состоит из введения, 8 глав, заключения и двух приложений. Содержит 243 страницы; список литературы из 126 наименований, включая список работ автора диссертации- 40 наименований, и 37 рисунков.

Заключение диссертации по теме «Физика конденсированного состояния», Гутлянский, Евгений Давидович

Основные результаты и выводы.

Разработан метод учета взаимодействие подвижной вихревой структуры как в объемных так и в тонких пленках сверхпроводников второго рода с ионной решеткой. Метод учитывает следующие механизмы взаимодействия вихревой структуры с ионной решеткой сверхпроводника: 1. силы вязкого трения порождаемые взаимодействием нормальных коров вихрей с кристаллической решеткой сверхпроводника и дефектами кристаллической решетки; 2. силы порождаемые лондоновскими токами, генерируемые движением ионной решетки сверхпроводника.

Показано, что за счет взаимодействия продольных и поперечных ультразвуковых волн с вихревой структурой возникает дополнительной затухание и изменение скорости этих волн. Коэффициент затухания имеет максимум по температуре и магнитному полю. В поперечной волне распространяющейся в направлении внешнего магнитного поля возникает вращение вектора поляризации в плоскости перпендикулярной направлению магнитного поля (Акустический эффект Фарадея). Получено уравнение, позволяющее описать взаимодействие вихревой вихревой структуры тонких пленок с ее деформацией.

Построена теория возмущений, позволяющая при условии d Як, здесь Як - длина поверхностной волны на свободной подложке, заменить сверхпроводящую пленку с вихревой структурой, находящуюся на поверхности подложки импедансным граничным условием, учитывающим взаимодействие механических степеней свободы поверхности подложки с вихревой структурой.

Рассчитан коэффициент затухания и относительное изменение скорости ПАВ за счет ее взаимодействия с вихревой структурой тонкой пленки. Показано, что возникает дополнительное затухание и изменение скорости этих волн. Причем коэффициент затухания должен иметь максимум по температуре и магнитному полю.

Показано, что продольные и поперечные волны могут увлекать вихревую структуру сверхпроводников второго рода в направлении под углом к направлению своего распространения.

Показано, что в сверхпроводниках второго рода продольные и поперечные волны генерируют постоянное электрическое поле, направленное под углом к направлению их распространения. В это поле дают вклад два явления: поле индуцируемое движением вихревой структуры и эффект "типа оптического выпрямления". Это явление мы называли акустоэлектрический эффект.

Показано, что движущаяся вихревая структура может усиливать (генерировать) продольные ультразвуковые волны в объемных сверхпроводниках, в случае если скорость вихревой структуры превышает некоторую критическую скорость. Эта критическая скорость определяется величиной логарифмической производной коэффициента вязкости вихревой структуры по ее плотности. Величина критической скорости может быть гораздо меньше скорости звука в сверхпроводнике.

Показано, что поверхностные волны в слоистой структуре сверхпроводящая пленка - подложка можно усиливать (генерировать) движением вихревой структуры в пленке сверхпроводника. Скорость вихревой структуры, при которой возникает эффект, определяется логарифмической производной коэффициента вязкости вихревой структуры по ее плотности и может быть гораздо меньше скорости ПАВ. Показано, что в объемных сверхпроводниках с движущейся как целое вихревой структуре возникает новая коллективная вихревая мода, которая не существует в покоящейся вихревой структуре. Особенность этой моды состоит в том, что она хорошо определена только в направлении движения вихревой структуры, в противоположном направлении она сильно затухает.

11. Показано, что в тонких пленках с движущейся как целое вихревой структурой возникает новая вихревая коллективная мода, которая не существует в покоящейся вихревой структуре. Особенностью этой моды состоит в том, что она существует только в направлении движения вихревой структуры, в противоположном направлении она отсутствует.

12. Показано, что в объемных сверхпроводниках продольная ультразвуковая волна, распространяющаяся в направлении движения вихревой структуры при определенной критической скорости движения вихревой структуры аномально затухает. В противоположном направлении она распространяется практически без затухания. Критическая скорость при которой эффект максимален определяется в обоих случаях логарифмической производной коэффициента вязкости по магнитной индукции в сверхпроводнике. В частности, в режиме Free Flux Flow эта скорость равна одной третьей от скорости ультразвуковой волны.

13. Показано, что в слоистых структурах: сверхпроводящая пленка - подложка ПАВ, распространяющаяся в направлении движения вихревой структуры при определенной критической скорости движения вихревой структуры аномально затухает. В противоположном направлении она распространяется практически без затухания. Критическая скорость при которой эффект максимален определяется логарифмической производной коэффициента вязкости по магнитной индукции в пленке. В частности, в режиме Free Flux Flow эта скорость равна одной третьей от скорости ПАВ. Этот эффект мы назвали акустическим аналогом диодного эффекта.

14. Разработан метод учета взаимодействия ультразвуковых волн с вихревой структурой и ферромагнитной подсистемой ферромагнитных сверхпроводников. Метод учитывает влияние ферромагнитной подсистемы на динамику вихревой структуры сверхпроводников.

Рассчитан коэффициент затухания и относительное изменение скорости продольных и поперечных ультразвуковых волн в ферромагнитных сверхпроводниках. Показано, что коэффициент затухания имеет максимум по температуре, совпадающий с точкой перегиба относительного изменения скорости продольных и поперечных ультразвуковых волн, причем положения этих особых точек зависят от внутреннего магнитного момента сверхпроводника.

Показано, что в ферромагнитных сверхпроводниках должен существовать акустоэлектрический эффект, имеющий максимумы по температуре и магнитному полю. Причем, положение максимумов зависит от направления внутреннего магнитного момента сверхпроводника и магнитной восприимчивости ферромагнитной подсистемы.

Акустоэлектрический эффект в ферромагнитных сверхпроводниках можно использовать для экспериментального измерения внутреннего магнитного момента, магнитной восприимчивости и коэффициента вязкости вихревой структуры.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Мы рассмотрели ряд физических явлений, сопровождающих распространение ультразвуковых волн в сверхпроводниках, содержащих вихревую структуру. Были исследованы механизмы взаимодействия ультразвуковых волн с вихревыми структурами и показано, что помимо традиционных явлений, которые наблюдались в таких сверхпроводниках, а именно: затухание и дисперсия скорости ультразвуковых волн, эти взаимодействия порождают несколько новых физических явлений: эффект увлечения вихревой структуры ультразвуковыми волнами и связанный с этим явлением акустоэлектрический эффект, эффект усиления (генерации) ультразвуковых волн движением вихревой структуры, а также аномальное одностороннее затухание ультразвуковых волн в образцах с движущейся вихревой структурой (диодный эффект). Мы показали, что эти явления должны наблюдаться как в объемных сверхпроводниках, так и в пленках, нанесенных на подложки, вдоль которых распространяются поверхностные волны. Было установлено, что в сверхпроводниках, содержащих ферромагнитную подсистему, существует дополнительный канал взаимодействия ультразвуковых волн с вихревой структурой, и было исследовано влияние дополнительного взаимодействия на вышеуказанные эффекты.

Новые эффекты, которые исследованы в диссертации, можно использовать не только для экспериментального исследования свойств покоящихся и движущихся вихревых структур, но и в прикладных целях. В частности, для создания устройств обработки сигналов на поверхностных акустических волнах (ПАВ) - это управляемые линии задержки и генераторы ПАВ. Фактически мы показали, что практически все физические явления, которые составляют основу прикладной науки акустоэлектроники, возникают также в результате взаимодействия ультразвуковых волн с вихревыми структурами высокотемпературных сверхпроводников. И это позволяет полагать, что на основе этих эффектов возникнет новый раздел прикладной науки, а именно: акустовихроника. Необходимо отметить, что в отличие от акустоэлектроники, где для возникновения эффекта усиления ПАВ необходимо разогнать электронный поток до скоростей больших скорости звука, в вихроэлектронике это не требуется. Скорость движения вихревой структуры может быть гораздо меньше скорости ПАВ и ей можно управлять, изменяя характер зависимости коэффициента вязкости от плотности вихревой структуры. Этого результата можно достичь, например, меняя тип и плотность дефектов в сверхпроводнике. Кроме того, в отличие от акустоэлектроники скоростью начала усиления (генерации) ПАВ можно управлять внешним магнитным полем, что создает возможности создания перестраиваемых внешним магнитным полем генераторов на ПАВ и объемных генераторов ультразвуковых волн. Кроме того, в аукустовихронике, как мы показали, существует одностороннее резонансное затухание, которое мы назвали акустическим аналогом диодного эффекта. Этого эффекта нет в акустоэлектронике. Его можно использовать для создания тонко управляемых внешним магнитным полем линий задержки. Помимо указанных выше устройств, предложенные эффекты можно использовать для создания высокочувствительных датчиков изменения внешнего магнитного поля, поскольку оно будет изменять частоту генерации, которую можно легко измерить.

Направление, предложенное и развиваемое в диссертации, не исчерпывается вышеизложенным. Мы полагаем, что на основе развитого подхода можно будет получить еще ряд новых интересных эффектов, обусловленных взаимодействием ультразвуковых волн с движущимися вихревыми структурами: в частности я полагаю, что при переходе через критическую скорость генерации (усиления) должны возникать звуковихревые домены и порождаемые ими целый ряд интересных эффектов. С другой стороны, в ферромагнитных сверхпроводниках мы исследовали только низкочастотные явления, не связанные с возбуждением собственных колебаний магнитного момента. Переход в высокочастотную область может вести к открытию акустомагнитного резонанса в сверхпроводниках. Так же осталось не исследованным взаимодействие ультразвуковых волн с вихревыми структурами в антиферромагнитных сверхпроводниках.

Таким образом, предложенная в диссертации область исследований акустовихревых явлений в сверхпроводниках второго рода в настоящее время является далеко не исчерпанной, и я надеюсь, что в этом направлении будет найден еще не один новый интересный физический эффект.

Список литературы диссертационного исследования доктор физико-математических наук Гутлянский, Евгений Давидович, 2004 год

1. Bednorz Т. G., Muller К. A. Possible superconductivity in the Ba-La-Cu-o sistem. //Z. Phys.B - 1986. -V.64. -P.189-193.

2. Келдыш Л.В. Коллективные свойства экситонов в полупроводниках. // Экситоны в полупроводниках. 1971. - С. 5-18.

3. Gutliansky Е. D. The phenomena of ultrasonic waves amplification by the direct vortex motion in an external magnetic field in the HTSC. M23. International Conference on High Temperature Superconductivity and localization phenomena,, Moscow, USSR.- 1991.

4. Гутлянский Е.Д. Взаимодействие объемных и поверхностных ультразвуковых волн с вихрями Абрикосова во внешнем магнитном поле // III Всесоюзное совещание по высокотемпературной сверхпроводимости. Харьков. Тезисы докладов, ч. Ш.-1991- С. 100-101.

5. Гутлянский Е.Д. Усиление ультразвуковых волн направленным движением вихрей Абрикосова во внешнем магнитном поле // III Всесоюзное совещание по высокотемпературной сверхпроводимости. Харьков. Тезисы докладов, ч. III.-1991.- С. 98-99.

6. Gutliansky Е. D. Interaction on the bulk waves and the surface waves with Abrikosov's vortices in the external magnetic field. Progress in High Temperature superconductivity. World Scientific, Singapore.-1992.- V.38.-p.220-223.

7. Gutliansky E. D. On the possibility of the magnetoacoustic determination on pinning energies in high -T superconductors // Abstracts. International symposium on high-temperature superconductivity and tunneling phenomena. Donetsc.- 1992.- p.23.

8. Гутлянский Е. Д. Взаимодействие объемных и поверхностных волн с вихрями Абрикосова во внешнем магнитном поле // Физика низких температур.-1992.- Т. 18.- N 4,- С. 428-430.

9. Gutliansky Е. D. The interaction of ultrasound waves with vortex structure in the TAFF region of high-temperature superconductors //

10. PROCEEDINGS of the VI Trilateral German-Russian-Ukrainian

11. Seminar on High-Temperature Superconductivity. Dubna.-1993 p.299-302.

12. Gutliansky E. D. The entrainment effect of vortices by ultrasound wave in high-temperature superconductors // PROCEEDINGS of the VI Trilateral German-Russian-Ukrainian Seminar on High-Temperature Superconductivity. Dubna.- 1993.- p.297-298.

13. Гутлянский Е.Д. Увлечение вихревой структуры продольной ульщ тразвуковой волной.// Письма в ЖЭТФ.- 1994,- Т.59.- Р.459-463.

14. Gutliansky Е. D. The entrainment effect of vortices by ultrasound wave in high-temperature superconductors // Physica С 235-240.* 1994.-P. 2080-2081.

15. Gutliansky E. D. The entrainment effect of vortices by ultrasound wave in high-temperature superconductors // 4th Internationalconference Materials & Mechanisms of Superconductors. Grenoble1. France) Abstracts.- 1994.

16. Gutliansky E. D. Transverse acousto-electric effect in a mixed state of type-II superconductors // PROCEEDINGS of the 1995 Internat• ional Workshop on Superconductivity, Hawaii, USA.- 1995.- p.75-77.

17. Гутлянский E. Д. Об эффекте увлечения вихревой структуры продольной ультразвуковой волной в высокотемпературных• сверхпроводниках // ФТТ.- 1996.- T.38.-N 5,- С.1341.

18. Gutliansky E. D. The acousto-electric effect in type-II superconductors // Conference handbook XXI International conference on low temperature physics. Prague.- 1996.- p. 117.

19. Gutliansky E.D. Acousto-electric effect indused by transvers acoustic waves in a mixed state of Type-II superconductors // The first Rostov International Meeting on Hightemperature Superconductivity(IMHTS-R), Rostov-on-Don.- 1998,- p. 228.

20. Гутлянский Е.Д. О единой природе продольного и поперечного акустоэлектрических эффектов в сверхпроводниах второго рода // Письма в ЖЭТФ.- 1998.- Т. 67.- С. 222-227.

21. Gutliansky Е. D. Interaction of Ultrasound with Vortices in Ferromagnetic Superconductors // XXII International conference on low temperature physics. August,Espoo,Finland. Abstracts- 1999.-p.326.

22. Gutliansky E. D. The effect of moving vortex structure on propagation of ultrasonic waves // XXII International conference on low temperature physics. Espoo, Finland. Abstracts.- 1999.- p.326.

23. Gutliansky E. D. Acousto-electric effect induced by transverse acoustic waves in a mixed state of type-II superconductors // XXII International conference on low temperature physics. Espoo, Finland. Abstracts.- 1999.-p.326.

24. Gutliansky E. D. Acousto-electric effect induced by transverse acoustic waves in a mixed state of type-II superconductors // Physica В.-2001.-V. 284.- p. 987-988.

25. Gutliansky E. D. Amplification of ultrasonic waves by moving vortex structure. Phase transitions in solid solutions and alloys // OMA-II, Second International Miting, Big Sochi, Russia.- 2001.- p.l8.

26. Гутлянский Е.Д. Резонансное поглощение ультразвука в сверхпроводниках с движущейся вихревой структурой // Международный симпозиум, г. Сочи, Россия. ODPO-2002. Сборник трудов. Часть I.- 2002.- С. 97-101.

27. Гутлянский Е.Д. Усиление продольных ультразвуковых волн движущейся вихревой структурой // Известия АН .Серия Физическая .- 2002.- Т. 66.- № 6.- С. 779-782.

28. Gutliansky Е. D. Amplification of ultrasonic waves by a moving vortex structure // Phys.Rev. B. 2002.- V.66.- P. 52511 -52515.

29. Гутлянский Е.Д. Акустоэлектрический эффект в сверхпроводниках с ферромагнитной подсистемой // XXXIII Совещание по физике низких температур. Екатеринбург.- 2003,- С.69-70.

30. Гутлянский Е.Д. Особенность вольтамперной характеристики сверхпроводников с движущейся вихревой структурой // Международный симпозиум ODPO-2003, г. Сочи. Россия. Сборник трудов.- 2003.- С. 81-85.

31. Гутлянский Е.Д. Резонансное поглощение ультразвука в сверхпроводниках с движущейся вихревой структурой // ФТТ.-2003.- Т. 45.- N5.- С.774.

32. Гутлянский Е.Д., Колесникова Т.В. Особенности взаимодействия ультразвуковых волн с вихревой структурой в ферромагнитных сверхпроводниках // Известия АН. Серия Физическая.- 2003.- Т. 67.- N7.- С.933-936.

33. Gutliansky Е. D. Amplication of acoustic surface wave by moving vortex structure in superconducting film // High-Temperature superconductors and novel inorganic materials engineering MSU-HTSC VII. Moscow, Russia. 2004.- P. P39.

34. Гутлянский Е.Д. Особенность вольтамперной характеристики сверхпроводников с движущейся вихревой структурой сверхпроводниках // Известия АН. Серия Физическая.- 2004.- Т. 68.- N 5.-С. 752- 755.

35. Muller К. A., Takashige М. and Bednorz Т. G. Flux trapping and superconductive glass state in La2Cu04„y:Ba // Phys. Rev. Lett.- 1987.-V.58.- P.1143-114.

36. Yesshurun Y. and Malozemoff A. P. Giant Flux Creep and Irreversibility in an Y-Ba-Cu-0 Crystal: An Alternative to the Superconducting-Glass Model // Phys. Rev. Lett.- 1988.- V.60.- P. 22022205.

37. Palstra Т. Т. M., Batlog В., Schneemeyer L. F. and Wasrcza J. V. Thermally Activated Dissipation in Bi2.2Sr2Cao.8Cu208+ delta H Phys. Rev. Lett.- 1988,- V.61.- P.1662-1665.

38. Kes P. H., Aarts J., J. van den Berg, C. J. van der Beelc and Mydosh J. A. // Supercond. Sci. Technol.- 1989,- V.I.- P.242.

39. Anderson P. W. Theory of Flux Creep in Hard Superconductors // Phys. Rev. Lett.- 1962. V.9.- P. 309 -311.

40. Kim Y. В., Hempstead C. F. and Strn A. R.Flux Creep in Hard Superconductors // Phys. Rev.- 1963. V. 131.- P. 2486-2495.

41. Graybeal J. M. and Beasley M. R. Observation of a new universal resistive behavior of two-dimensional superconductors in a magnetic field // Phys. Rev. Lett.- 1986. V.56.- P.173-176.

42. Nelson David R. Vortex Entanglement in High-Tc Superconductors // Phys. Rev. Lett.- 1988.- V.60.- P.1973-1976.

43. David R. Nelson and H. Sebastian Seung. Theory of melted flux liquids //Phys. Rev. 1989.-V. 39B. - P. 9153-9174.

44. Gammel P. L., Schneemeger L. F., Waszczak J. V. and Bishop D. J. Evidence from Mechanical Measurements for Flux-Lattice Melting in Single-Crystal YBa2Cu307 and Bi2.2Sr2Ca0.8Cu2O8 // Phys. Rev. Lett.-1988. V.61.-P.1666-1669.

45. Brant E. H., Esquinazi P. and Weiss G. Comment on "Evidence from mechanical measurements for flux-lattice melting in single crystal YBa2Cu307 Bi2.2Sr2Ca0.8Cu2O8" // Phys. Rev. Lett.- 1989.- V. 62,- P. 2330.

46. Brand E. H. Thermal depinning and "melting" of the flux-line lattice in high -Tc superconductors // J. of Modern Physics В.- 1991.- N.5.-P.751-795.

47. Fisher M. P. A. Vortex-glass superconductivity: A possible new phase in bulk high-Tc oxides // Phys. Rev. Lett. 1989. - V.62.- P.1415-1418.

48. Chudnovsky E. M. Hexatic vortex glass in disordered superconductors //Phys. Rev. В.- 1989.- V. 40.-P. 11355 11357.

49. Yeh N. C. Vortex phases and dissipation in high-temperature superconducting oxides // Phys. Rev.- 1989.- V. B40.- P. 4566-4572

50. Firoy A.T., Hebard A. F., Mankiewich P. M. and Howard R. E. Re-normalization of the Mean-Field Superconducting Penetration Depth in Epitaxial УВа2Си307 Films // Phys. Rev. Lett.- 1988.- V.61.1. P.1419-1422.

51. Gasparov V. A. and Oganesyan A. P. Temperature dependence of the penetration depth in epitaxial YiBa2Cu307-x thin films // Physica C.-1991.-V.178.-P. 445-448.

52. Gasparov. V. A. Berezinskii-Kosterlitz-Thouless transition and fluctuation paraconductivity in YjBa^UsOy single crystal films // Physica C.- 1991.- V. 178.- P. 449-455.

53. Stamp P. С. E., Forro L. and Ayache C. Kosterlitz Thouless transition of fluxless solitons in superconducting YBa2Cu307. delta single crystals //Phys. Rev.- 1988. V.B38.- P. 2847-2850.

54. Martin S., Fiory А. Т., Fleming R. M., Espinosa G. P. and Coop A. S. Vortex-Pair Excitation near the Superconducting Transition of Bi2Sr2CaCu208 Crystals // Phys. Rev. Lett.- 1989.- V.62.- P. 677-680.

55. Blount E. I. and Varma С. M. Electromagnetic Effects near the Superconductor-to-Ferromagnet Transition // Phys. Rev. Lett.- 1979.-V. 42.- P.1079-1082.

56. Kuper G., Revzen M., and Ron A. Ferromagnetic Superconductors: A Vortex Phase, in Ternary Rare-Earth Compounds // Phys. Rev. Lett.-1980.- V. 44.- P.1545-1548.

57. Greenside H. S., Blound E. I., and Varma С. M. Possible Coexisting Superconducting and Magnetic States // Phys. Rev. Lett.- 1981.-V.46.-P. 49-53.

58. Ng N. K. and Varma С. M. Spontaneous Vortex Phase Discovered? // Phys. Rev. Lett.- 1997.- V.78.- P. 330-333.

59. Ng N. К. and Varma С. M. Tilting Instability and Other Anomalies in the Flux Lattice in Some Magnetic Superconductors // Phys. Rev. Lett- 1997,- V.78.- P.3745-3748.

60. Felner I., Asaf U., Levi Y., and Millo O. Coexistence of magnetism and superconductivity in R1-4 Ce0.6 RuSr2 Cu2 Ою-delta s (R=Eu and Gd) //Phys. Rev. В.- 1997.- V.55.- P. R3374 R337.

61. Felner I, Asaf U., Levi Y., Goren S. D. and Korn C. Reversible effect of hydrogen on superconductivity and weak ferromagnetism in Eui.4Ce0.6MSr2Cu2Oi0-delta(M=Nb and Ru) // Phys. Rev. В.- 1998.-V.57.- P. 550-556.

62. Sonin E. В., Felner I. Spontaneous vortex phase in a superconducting weak ferromagnet //Phys. Rev. В 1998.- V.57.- N.22.- P. R14000-14003.

63. Koshelev A. E., Vinokur V. M. Dynamic Melting of the Vortex Lattice // Phys. Rev. Lett. 1994.-V.73 - P. 3580-3583.

64. W. Henderson and E. Y. Andrei M. J. Higgins and S. Bhattacharya //Phys. Rev. Lett. 1996.-V.77 - P. 2077-2080.

65. S.Scheil and V.M. Vinokur , Driven dynamics of periodic elastic media in disorder //Phys. Rev. E -1998.- V.57 P. 2574-2593.

66. Hellerqvist M.C., Ephron D., White W.R., Beasley M.R., and Kapitulnilc A. Vortex Dynamics in Two-Dimensional amorphous Mo77Ge23 films // Physical Review Letters.- 1996.- V.76.- N.21.- P. 4022-4025.

67. Hellerqvist M.C. and Kapitulnilc A. Current-induced ordering of vortices in two dimensional amorphous Mo77Ge23 films as a function of film thickness and magnetic field // Phys.Rev.B 1977.- V.56.-N.9.- P.5521-5524.

68. Geers J.M.E., Attanasio С., Hesselberth M.B.S., Aarts J., and Kes P.H. Dynamic vortex ordering in thin a-Nb7oGe30 films // Phys.Rev.B -2001.- V.63.-P. 094511

69. Brandt E. H. Flux diffusion in high-Tc superconductors // Z. Physik В.- 1990,- V.80.- N 2.- P.167-175.

70. Brandt E. H. Thermal depining and «melting» of the flux-line lattice in high-Tc superconductors // International Journal of Modern Physics В.- 1991.-V.5.- N 5,- P.751-795.

71. Pankert J., Marbach G., Comberg A., Lemmens P., Froning P., Ewert S. Ultrasonic attenuation by the vortex lattice of high-Tc superconductors //Phys. Rev. Lett.- 1990.- V.65.- P.3052-3055.

72. Pankert J. and Comberg A., Lemmens P., Froning P. and Ewert S. Magnetoacoustic determination of pinning energies in high-Tc superconductors// Physica C.- 1991.- V. 182.- P. 291-296.

73. Lemmens P., Froning P. and Ewert S., Pankert J., Marbach G. and Comberg A. Ultrasonic attenuation by the vortex lattice of Bi1.6Pbo.4Sr2Ca2Cu30y // Physica С.- V. 174.- P. 289-302.

74. Horie Y., Miyazaki Т., Fukami Ultrasonic investigation of thermally assisted flux flow in (La.- T. xSrx)2CuC>4 ceramics // Physica C.-1991.-V.175.- P. 93-101.

75. Horie Y., Miyazaki Т., Fukami Т., Yousef Ultrasonic studies of thermally assisted flux flow and intrinsic pinning A. A. in high-Tc phase Bi-Pb-Sr-Ca-Cu-0 ceramics // Physica C.- 1991.-V.176.-P.521-532.

76. Pankert J. Ultrasonic attenuation in the mixed state of High-Tc superconductors // Physica C.- 1990.- V.168.- P. 335-345.

77. London F. Superfluids .- London:Wiley. 1950 -V.I - 250p.

78. Де Жен. П. Сверхпроводимость металлов и сплавов. -Москва: Мир, 1968.-280 с.

79. Tinkham М. Introduction to superconductivity. N: Mc Grow-Hill Inc.- 1975-285р.

80. Nozieres P., Vinen W.F. The motion of flux lines in type II superconductors. // Philos. Mag. 1966.-Vol. 14, -P. 667-688.

81. Sonin E.B. Magnus force in superfluids and superconductor. // Phys. Rev. 1997. - Vol. 55,№ 1 -P. 485-501.

82. Ao. P., Thouless D. J. // Phys. Rev. Lett. 1993. - Vol. 70, № 14 -P. 2158-2161.

83. Копнин Н.Б, , Кравцов В.Е. // Письма в ЖЭТФ. 1976. - Т. 23, №11 - с. 631 -634.

84. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теория упругости. Москва: Наука, 1987.-244 с.

85. Dominguez D., Bulaevskii В., Ivlev В. Maley М. and Bishop A. R. Interaction of Vortex Lattice with Ultrasound and the Acoustic Faraday Effect // Phys. Rev. Lett.- 1995.- V.74.- P. 2579-2582.

86. Dominguez D., Bulaevskii L., Ivlev В., Maley M. and Bishop A. R. Generation of ultrasonic waves by ac magnetic fields in the mixed state of high-Tc superconductors // Phys. Rev. В.- 1995.- V. 51.- P. 15649-15652.

87. Dominguez D., Bulaevskii L., Ivlev В., Maley M. and Bishop A. R. Interaction of Vortex Lattice with Ultrasound and the Acoustic Faraday Effect in type-II superconductors.// Phys. Rev. В.- 1996-11.-V. 53.-P. 6682-6692.

88. Sonin E.B. Interaction of Ultrasound with Vortices in Type-II Superconductors // Phys. Rev. Lett.- 1996.- V.76.- P. 2794 2797.

89. Hutson A. R., McFee J. H., White D. L. Ultrasonic Amplification in CdS.//Phys. Rev. Lett. 1961.- V.7 - 237-239.

90. Sugahara M. Nonlinear properties of fluxoids in superconductors in a high-speed flux-flow state // Physical Review В.-1972.- V.6.- N.I.- P. 130 -136.

91. Bardeen John, Stephen M. J.Theory of the Motion of Vortices in Superconductors.// Phys. Rev. -1965 V.140 - P. А1197-A1207.

92. Виноградова М.Б., Руденко О.В., Сухоруков А.П. Теория волн. -Москва: Наука, 1979. 383 с.

93. Блистанов А.А., Бондаренко B.C., Чкалова В.В. Акустические кристаллы. Москва: Наука, 1982. - 632 с.

94. Горьков Л.П., Копнин Н.Б. Движение вихрей и электросопротивление сверхпроводников второго рода в магнитном поле // Успехи физических наук.- 1975.- Т. 16.- Вып. 3.- С. 413-448.

95. Ларкин А.И., Овчинников Ю.Н. Нелинейная проводимость сверхпроводников в смешанном состоянии. // ЖЭТФ. 1975 -. Т.68. -. С.1915-1927.

96. Tinkham M. Resistive Transition of High-Temperature Superconductors //Phys. Rev. Lett.- 1988.- V.61.- P. 1658-1661.

97. Pearl J. // Appl. Phys. Lett. 1964 - V.5 - P.65

98. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Гидродинамика. Москва: Наука, 1986.- 733 с.

99. Викторов И.А. Звуковые поверхностные волны в твердых телах.- Москва: Наука, 1981.-288 с.

100. Балакирев М.К., Гилинский И.А. Волны в пьезокристаллах. -Новосибирск: Наука, 1982. 229с.

101. Auld В. A. Acoustic field and waves in solids. New York: John Wiley & Sons, 1973. 414 p. V.2

102. Thompson R. S.,. Hu C.-R. Dynamic Structure of Vortices in Superconductors.//Phys. Rev. Lett. 1971,- V.27- 1352-1355.

103. Thompson R. S.,. Hu C.-R Dynamic Structure of Vortices in Superconductors. II. H « Hc2. // Phys. Rev.В 1972.- V.6- 110-120.

104. Мусиенко Л.Е., Дмитренко И.М., Волоцкая В.Г. О нелинейной проводимости тонких пленок в смешанном состоянии // Письма в ЖЭТФ. 1980.- Т.31,- Вып. 10.- С. 603-606.

105. Doettinger S.G., Huebener R.P., Gerdemann R., Kuhle A., Anders S., Trauble T.G.,Vilgier J.C. Electronic instability at high flux-flow velocities in high-Tc superconducting films. // Phys. Rev. Lett. -1994.-V.73 -P.1691-1694.

106. Ruck B.J. , Abele J.C., Trodahl H.J. , Brown S.A., Lynam P. Vortex dynamics instabilities in layered and homogeneous Ta/Ge superconductors.//Phys. Rev. Lett. -1997.- V.87-P. 3378-3381.

107. Xiao Z.I., Andrei E.Y., Ziemann P. Coexistence of the hot-spot effect and flux-flow instability in high-Tc superconducting films. // Phys. Rev.B 1998-11.- V.58- 11185-11188.

108. Kunchur M.N., Ivlev B.I., Knight J.M. Steps in the negative-differential- conductivity regime of a superconductor.// Phys. Rev. Lett. -2001,- V.87 P. 177001-177004.

109. Parmenter R. H. The Acousto-Electric Effect.// Phys. Rev. 1953.-V.89-P. 990-998.

110. Blater G., Feigel'man M.V., Geshkenbein V.B., Larlcin A.L., Vinokur V.M. Vortices in high-temperature superconductors.//Rev. Modern Physics. 1994.- V.66 -P.l 126 - 1380.

111. Заварицкий Н. В. Электрическое поле, возбужденное звуковым потоком в смешанном состоянии сверхпроводника // Письма в ЖЭТФ.- 1993.- V. 57.- N 8.- С.695-698.

112. Илисавский Ю. В., Якхинд Э. 3., Гольман Е. К., Карманенко С.Ф. Акустоэлектронное взаимодействие в сверхпроводящих пленках YBa2Cu307x // Физика твердого тела. 1991.- Т. 33.- N 3.- С. 824-829.

113. Илисавский Ю.В., Якхинд Э.З., Гольман Е. К., Митрофанов А.П. Акустоэлектрический эффект в сверхпроводящих пленках YBa2Cu307.x // Письма в ЖЭТФ,- 1991.- Т. 52.- Вып. 10.- С. 1138-1141.

114. Goltsev A.V. The sighn change of the acoustoelectric effect in type -II superconductors. //Z. Phys. В 1994. - V.93- P.425 - 430.

115. Гальперин Ю. M., Гуревич В.Л., Козуб В.И. Звукоэлектрический эффект в сверхпроводниках.// ЖЭТФ 1973.- Т.65 - С.1045

116. Бонч-Бруевич В.Л., Калашников С.Г. Физика полупроводников.-М.:Наука.- 1977.- 672 с.

117. Автор благодарен профессору Сахненко Владимиру Павловичу -научному консультанту представляемой диссертационной работы за внимание к работе, обсуждение результатов и многочисленные советы.

118. Автор так же благодарен своему другу. Червонобродову С. П за решающую поддержку в самые тяжелые годы для науки в России.

119. И также я хочу выразить свою благодарность Казакову А.Т., оплатившему командировку в 1991 на последнюю в истории Советского Союза конференцию по акустоэлектронике и квантовой акустике, которая сыграла важную роль в начале этой работы.