Влияние теплофизических параметров двухфазного потока с твердыми дисперсными частицами на ликвидацию тепловыделения при диффузионном горении тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.14, кандидат технических наук Масленников, Виктор Валентинович

• Масленников, Виктор Валентинович
• кандидат технических наук
• 1984

Оглавление диссертации кандидат технических наук Масленников, Виктор Валентинович

Введение

Глава I. Современное состояние исследований влияния дисперсных частиц на тегогофизические характеристики горения и постановка задач.

1.1. Теплофизические характеристики горения.

1.2. Состояние исследований влияния негорючей конденсированной дисперсной фазы.

1.3^ Задачи теплофизических исследований ликвидации тепловыделения дисперсными частицами при диффузионном горении.

Глава 2. Теоретические исследования ликвидации тепловыделения дисперсными частицами.

2.1. Критические условия ликвидации тепловыделения. ;

2.2. Теоретические зависимости характеристик ликвидации тепловыделения дисперсными частицами.

2.3. бремя ликвидации тепловыделения.

Глава 3. Методы и аппаратура для экспериментальных исследований ликвидации тепловыделения дисперсными частицами.

3.1. Аппаратура для определения7 зависимости критической концентрации частиц от теплофизических характеристик горения. ••••••••••••••

3.2. Методы определения зависимости критической концентрации частиц от скорости выгорания топлива и расхода окислителя^ ••••••«•••••••

3.3. Методы и аппаратура для измерения времени ликвидавди тепловыделения и температуры пламени.

3.4. Лазерная диагностика двухфазного потока.

Глава 4. Результаты экспериментальных исследований ликвидации тепловыделения дисперсными частицами при диффузионном горении.

4.1. Исследования двухфазного потока в экспериментальной установке.

4.2. Критические концентрации дисперсных частиц.

4.3. Рекомендации для практического использования результатов исследований.

Выводы.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Влияние теплофизических параметров двухфазного потока с твердыми дисперсными частицами на ликвидацию тепловыделения при диффузионном горении»

В народном хозяйстве широко используются тепловые установки, предназначенные для получения высокотемпературного газа в результате сжигания органических топлив. Такие установки (камеры сгорания, топки, печи) являются классическими объектами тепло-физических исследований [l-б] . Этот аспект горения предполагает максимальное развитие средств его интенсификации и разработку теплофизических мероприятий, повышающих эффективность использования тепловой энергии, выделяющейся при горении топлив. Другим важным народнохозяйственным аспектом горения является тушение пожаров и непредусмотренных технологическими процессами возгораний рабочих сред [7] . Тушение связано с использованием мероприятий, в большинстве являющихся теплофизическими. Это позволяет соответствующие задачи тушения сводить к определенным комбинациям задач теплообмена в гетерогенных системах [8] .

Одной из наиболее часто реализующихся на практике ситуаций как при "полезном", так и при "вредном" горении является объемное горение при наличии негорючей конденсированной дисперсной фазы КДФ» Исследованиям влияния негорючей КДФ на теплофизические процессы в тепловых установках рассматриваемого типа посвящено довольно много работ (например, "[1,4] ). Рассматривались тепло-физические задачи о влиянии параметров частиц КДФ на теплообмен. Концентрация и дисперсный состав КДФ обычно предполагались заданными. Так учитывается, например, влияние летучей золы, образующейся при сжигании твердых топлив, на радиационный теплообмен в продуктах сгорания. Межфазный массообмен рассматривается только в тех случаях, когда КДФ образуется непосредственно в зоне горения (сажеобразование при сжигании газообразных и жидких углеводородных топлив).

Таким образом в теплофизических исследованиях рассмотренного класса полностью игнорируется влияние негорючей КДФ на ме,-ханизм горения, что является оправданным для используемых на практике тепловых установок, только при пренебрежимо слабом влиянии негорючей КДФ на межфазшй массообмен компонентами, ведущими процесс горения.

Однако при определенных условиях такой массообмен может играть значительную роль, В настоящее время проводятся разработки ряда новых тепловых установок, для которых это обстоятельство является проблемой, нуждающейся в специальных исследованиях с целью обеспечения надежной работы установок и реализации ожидаемых теплофизических характеристик. К таким установкам относятся камеры сгорания, отрабатываемые в качестве генераторов низкотемпературной плазмы с использованием легкойонизуемой присадки в виде сухого порошка карбоната калия [9,10] . Аналогичная ситуация имеет место при сжигании продуктов газификации твердых топ-лив, содержащих летучую золу, а также при работе камер сгорания, предназначенных для аэродисперсной переработки минерального сырья.

Основой для формулировки указанной проблемы являются экспериментальные данные об ингибировании пламен порошками некоторых веществ, в частности, соединений щелочных и щелочноземельных металлов [II] . В результате исследований установлены вещества, которые рекомендованы для тушения пожаров [7,11,12] . Однако законченная теория эффекта отсутствует, а эмпирических данных недостаточно для обобщений.

Анализ этих данных позволяет сделать заключение о том, что ин~ гибирование является следствием гибели компонент, ведущих процесс горения, при межфазном массообмене. Изучение этого эффекта представляет непосредственный практический интерес для разработки средств тушения пожаров.

Таким образом проблема влияния параметров дисперсных частиц на ингабирование пламен имеет идентичные формулировки при "полезном" и "вредном" горении. Отличия возникают на стадии формулировки практических рекомендаций. Дня горения органических то-шшв в тепловых установках необходимо определить условия, при которых ингабирование невозможно. Для тушения пожаров требуется противоположный результат.

Б диссертации представлены результаты теоретических и экспериментальных исследований сформулированной выше актуальной проблемы методом, применяемым в теплофизике двухфазных сред.

Решена тепловая задача для пламен при наличии сквозного потока негорючих частиц с учетом гибели активных центров цепной реакции при межфазном массообмене этих компонент. Феноменологический подход к описанию этого процесса позволил выразить основные характеристики ингибирования через параметры частиц и горючих веществ с помощью соотношений, удобных для обработки эмпирических данных и их обобщения. Создана установка для испытаний инги-бирующих свойств различных дисперсных материалов и горючих веществ. Получен эмпирический материал,, позволивший сделать полезные для практики рекомендации.

Диссертационная работа выполнена в Государственном научно-исследовательском институте им. Г.М.Кржижановского и Всесоюзном научно-исследовательском институте противопожарной обороны МВД СССР.

Результаты работы внедрены на Кохтла-Ярвеской ТЭЦ при разработках оборудования опытно-промышленной установки и в Казахском государственном университете при проведении исследований ингиби-рутощей эффективности порошковых составов.

ШВА I. СОВРЕМЕННОЕ СОСТОЯНИЕ ИССЛЕДОВАНИЙ ВЛИЯНИЯ ДИСПЕРСНЫХ ЧАСТИЦ НА ТЕПЛОФИЗИЧЮКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ГОРЕНИЯ И ПОСТАНОВКА ЗАДАЧ

I.I. Теплофизические характеристики горения

Горение в большинстве тепловых установок и при пожарах происходит при раздельном поступлении горючего и окислителя в зону реагирования и осуществляется только после смещения реагентов в результате молекулярной или турбулентной диффузии. Такое горение принято называть диффузионным. Скорость химической реакции при этом лимитируется смешением окислителя и горшего и важнейшими, определяющими процессами, являются процессы массо- и теп-лопереноса.

Горение начинается при достижении критических условий и является самоподдерживающимся процессом. Критические условия MoiyT быть связаны с накоплением тепла или катализирующих компонент. Горение большинства углеводородных топлив определяется автокаталитическими цепными реакциями [I3-I6] •

На рис. I.I показаны тепловые режимы диффузионного гетерогенного или квазигетерогенного горения [l5j . Верхние части кривых I, показанные штриховыми линиями, отвечают диффузионной области, где скорость реакции слабо возрастает с температурой и сильно зависит от скорости газов. Чем выше скорость, тем выше лежат соответствующие кривые. Критические условия воспламенения и прекращения горения соответствуют точкам касания рже кривых I и 2 и описываются уравнениями Семенова Н.Н. jl3]

ЫТ=УГ'

I.

1.2)

Стационарный режим горения соответствует точке i пересечения кривых I и 2 и описывается уравнением (I.I).

Теплоотвод может осуществляться конвекцией и излучением и определяется соотношением [l7] где F(T- (1.3) о(р, (1.4)

- коэффициент теплоотдачи конвекцией,

-Ъ9(Т+Т.)(Га+Твг) (1.5)

- коэффициент теплоотдачи излучением, - постоянная Больц-мана, £ - степень черноты пламени, Т - температура пламени,

TQ - температура окружащей среды, F - площадь поверхности пламени.

Тепловыделение связано со скоростью диффузионного горения соотношением lie) Щ (1.6) где N - тепловой эффект реакции. Следовательно, W является одной из важнейших теплофизических характеристик горения, используемой для расчетов температурных режимов и продолжительности горения. Сложность физических процессов, протекающих при диффузионном горении, обусловила преимущественное развитие экспериментальных методов определения W . В частности, для горения жидких топлив используется метод, основанный на измерениях зависимостей скорости выгорания от диаметра резервуара и скорости воздушного потока, а также зависимости высоты пламени от диаметра резервуара [19-23, 109] . Такие зависимости представлены на рис, I.2-I.6.

Основной проблемой является измерение скорости выгорания. Эта проблема решена для экспериментов на лабораторных моделях [19,24, НО,III] . Прибор для автоматического измерения этой характеристики предложен в [25] • Эксперименты на крупных моделях связаны с большими материальными затратами. Поэтому разрабатываются аналитические и эмпирические методы определения скорости выгорания в крупномасштабных условиях по теплофизическим свойствам горючих или данным экспериментов на лабораторных моделях |l9,26,I09,II2, ИЗ] . Следует отметить, что разработанные аналитические методы неприменимы для веществ, теплофизические свойства которых неизвестны и не поддаются расчету (смеси горючих жидкостей и вещества сложного состава).

Одним из направлений исследований брутто-процесса горения является определение промежуточных реакций и их констант. Накоплен обширный материал, описанный в монографиях [27,28] . Предложены раочетные схемы, включающие радикалы Н,*0Н, HO2VCHO, R , ДО; Р0£, 0,

Наиболее активными в реакциях окисления углеводородов считаются радикалы Н, ОН и 0 [29,30,114] , Средняя длина свободного пробега этих радикалов составляет 1(Г®-*2*1(Г® м [30,31,32] , "время жизни" не превышает нескольких миллисекунд [29,32,33] . Однако даже для реакций окисления водорода и углерода полученные данные не являютоя исчерпывающими. Данные по горению высших углеводородов, составляющих основу органических тошшв, характеризуются еще меньшей полнотой.

В общем виде феноменологическая модель диффузионного горения должна включать уравнения, учитывающие кинетическую и диффузионную составляющие, а также их взаимодействие. ф я К х> ф m о ф ен S я S

Ен о о ft о £

0. б 4

2 0

Температура

РисЛЛ. Стационарные термические режимы горения,

1-кривые тепловыделения;

2-кривая теплоотвода.

Рис,1.2, Зависимость скорости выгорания от диаметра резервуара,£ ,

20

16 а в* о о

§ КГ/2 ф

К « ф а о к

Ен О Я я ф 8

А 0

-•Бензин \ У у-Керосин у- Дизельное

• \ / ' топливо

1 —I11 о ojs 1,0 15 гр

Скорость воздуха, Рис.1,3.

0,1 О R ю* /очи см

Зависимость скорости выгорания от скорости воздуха при Л = 1,3 м. к а. о m с\2 I я с

Ен Н О О р4 о W о

Рис,1,4, Зависимость относительной высоты пламени от £)

5 Ю 15 20 25 Скорость воздуха, м/с ' '

Рис,1,5. Зависимость скорости выгорания от скорости воздуха. 1,2-трактор-ный керосин с Д, =0,48 м и J}r=0,30m; 3-дизель-ное топливо D = 0,49 м.

О 50 /00 /50 200

Скорость воздуха, Pq

Рис,1,6, Влияние скорости обтекающего газа на горение жидкой капли н-гептанз. Цифры-температура и скорость течения газа

При поступлении окислителя в пламя из окружающего пространства, где его концентрация равна С, и при одинаковой доступности всех участков поверхности пламени процессу массообмена с окружающей средой, IV можно определить уравнением (15)

W-fFlC-Q, (1.7) где С4 - концентрация окислителя в пламени, tf - коэффициент массообмена. Поступающий окислитель расходуется в пламени - узкой зоне шириной а , отделяющей область, где находится окислитель и нет горючего, от области, где имеется горючее и нет окислителя. Вне этой зоны реакция не идет, и активные центры теряют свою активность при столкновениях с продуктами реакции или молекулами горючего на расстоянии, равном средней длине свободного пробега

А &б] . В самом пламени активные центры гибнут в результате столкновений с молекулами газовой смеси jl3,II5| . Такая модель аналогична модели предложенной Семеновым Н.Н. для цепной реакции при наличии ограничивающих стенок. В общем случае задача сводится к решению уравнения диффузии в виде где по - концентрация активных центров равномерно создающихся в границах с координатами х-О и х=о , причем х - координата по нормали к фронту пламени; JJ - коэффициент диффузии, осуществляемой под влиянием разности концентраций п(х) активных центров в разных частях фронта пламени, t - время,

6-G-f,

С и f - константы обрыва и разветвления цепей. Следует отметить , что

G=/2/AT; (1.9) где 6 и у8 - вероятности разветвления и обрыва цепей, которые определяются соотношениями [l3| p^expfs/m], 5-Ц, e*p[-Q/(RT)l (i.io) где At - "время жизни" активных центров, S и Q - энергии активации обрыва и разветвления цепей, и - постоянные. Стационарная реакция определяется условиями dn(х,i)/dt =0, S = G-f >О.

Соответствующее решение уравнения диффузии получено Семеновым Н.Н. в [хз] в виде

W= nob~4[i-(0,5B °-5В-°'5аУ' ih(Q5B0-sl)-0-5a)] U.ii) при граничных условиях:

П/ =■ /7/ = О. (I.I2) х=0 /х=о в Cl.Il) определяется выражением

П=риоЬС<еу.р[-Е/т)1 (I.I3) где р - стеричный фактор, К0 - предэкспоненциальный множитель, R - газовая постоянная, Л - концентрация горючего в пламени, Е - энергия активации горения.

При диффузионном горении химическая реакция протекает при сте-хиометрическом соотношении горняего и окислителя [хб] и скорость реакции в пламени можно выразить соотношением [34]

W=lSC*Fa, (I.I4) ; где К - константа скорости реакции и ) - суммарный порядок реакции.

При диффузионном горении лимитирующим оказывается массообмен, т.к. диффузионное сопротивление много больше химического [15,16, 19] . При этом

С4СЧ«1. (1*15)

Общее количество вещества, сгорающего в единицу времени, ограничено подаваемым количеством газа. Поэтому из-за большой скорости реакции в пламени его ширина а , а также концентрации горючего А и окислителя Cj в нем малы [1б] .

Наиболее полный массив данных о значениях энергии активации при горении различных топлив в воздухе опубликован в [116] . Расчетные и экспериментальные значения lSOJp} Q}S образуют весьма широкие интервалы, что затрудняет их применение для практических оценок. Например, 0 <р< I [34-Эб| , S= 4 * 12 ккалДг-моль) [Зб| , Q = 26 ккал/( г-моль) [lI5] , для мономолекулярных реакций Ко=1013* +I014 с"1 и KQ=I,8*IO-^+IO""*4 см3/(с»моль) для бимолекулярных реакций |34,3б] , по данным экспериментальных исследований ) = I* *2,4 [34,11^ • Основные сведения о ширине зоны реакции в пламенах получены в результате экспериментов на ламинарных пламенах при сжигании заранее приготовленных смесей. В |32,37) показано, что а~gzad(T-Та) . По данным работ [15,16,23,32,34,3^ температура горения углеводородных тошшв лежит в узком диапазоне 1500-1600 К. Ширина зоны горения при этом не превышает долей миллиметра jl6,29, 32,34,39) .

При интенсивной подаче реагентов ламинарное горение переходит в турбулентное и скорость горения быстро увеличивается с ростом интенсивности турбулентности [32] • Исключением является только случай мелкомасштабной турбулентности. В [40-42,II8-I20] показано, что скорость турбулентного горения пропорциональна Ре** , где

Re - число Рейнольдса набегающего потока и К>0. Однако в [15, 34,43,44) получены данные, свидетельствующие о том, что скорость турбулентного горения ~ Qq4 . В [34,12о] обнаружено влияние вида горючего на скорость турбулентного горения.

Частота турбулентных пульсаций со при крупномасштабной и мелкомасштабной турбулентности определяется выражениями [44) cd^vD?, (I.I6) со.^ 0,25<ir'>sri~°'5Л;0'5, (1.17) где V и Лг - средняя скорость и характерный размер потока, i\ -коэффициент кинематической вязкости.

Большинство схем горения, встречающихся на практике, можно свести к двум моделям: I) горение жидких тошгив со свободной поверхностью (наиболее характерный пример - пожары на нефтехранилищах) и 2) горение в высокоскоростных потоках (наиболее характерный пример - горение в прямоточных камерах сгорания). В первой модели горение происходит в условиях естественной конвекции, когда скорости о воздуха и пара не превосходят 10 м/с. Однако вследствие большого размера потока, пламя в такой модели характеризуется крупномасштабными пульсациями [23| .Во второй модели скорость обычно велика, но из-за малости характерного размера частота турбулентных пульсаций получается настолько малой, что фронт пламени при визуальном наблюдении кажется неизменным [23] . Согласно Франк-Каменецкому Д.А. [15] , при сильном влиянии турбулентности на горении оно оказывается микродиффузионным и лимитирующим процессом является перемешивание малых объемов горючего и окислителя.

При диффузионном горении коэффициент массообмена к* можно определять выражением f = (I.I8) где

St = Nu/(ReSc) - (I.I9)

- критерий Стэнтона, Nu - критерий Еуссельта, Sc - критерий Шмидта. Для турбулентных потоков St имеет практически постоянное значение, для ламинарного потока Nu^consb [15] . Лля описания массообмена турбулентного потока во внутренних задачах можно использовать формулу [45]

Nu= 0,024 (1.20) во внешних задачах (например, обдув воздухом пламени над резервуаром с жидким топливом)

I.2I)

Здесь Pz - критерий Прандтля, /й = 0,4+0,67; ft = 0,3*0,4; tt - зависит от формы обтекаемого тела [l5] . Установлено, что при обдуве пламени над резервуаром у возрастает при переходе от ламинарного к турбулентному режиму горения, затем остается постоянным [2^ .

Площадь поверхности пламени может быть вычислена по очевидным геометрическим характеристикам только для ламинарных диффузионных пламен [121} . В литературе отсутствуют данные о значениях этого параметра для турбулентных пламен. В [38] предлагается считать поверхностью турбулентного пламени над резервуаром боковую поверхность конуса с основанием, совпадающим с зеркалом горящей жидкости и высотой, равной высоте факела. В [lI2,II3) в качестве поверхности турбулентного пламени принималась эффективная поверхность с постоянным излучением. Определяемые такими методами значения F не позволяют проводить достаточно корректные оценки теплоотвода и скорости реакции.

Заключение диссертации по теме «Теплофизика и теоретическая теплотехника», Масленников, Виктор Валентинович

вывода

В диссертации получены следующие основные результаты:

1. Получено аналитическое решение уравнения диффузии активных центров в пламенах при наличии монодисперсных частиц конденсированной фазы с учетом межфазного массообмена компонентами, участвующими в процессе диффузионного горения,

2. Путем рассмотрения теплового баланса в двухфазной среде, образующейся при введении дисперсных частиц в диффузионные пламена, получено аналитическое выражение для критической концентрации дисперсной фазы, при которой происходит ликвидация тепловыделения, обусловленного химическим реагированием топлива с окислителем в газовой фазе. Аналитические зависимости устанавливают связь критической концентрации MQ с параметрами частиц (размером, плотностью материала, коэффициентом рекомбинации активных центров поверхностью частиц) и теплофизическими характеристиками топлива.

3. В результате аналитического решения нестационарного уравнения сохранения энергии получено выражение для времени ликвидации тепловыделения в пламенах при достижении критической концентрации дисперсных частиц. Проведенные оценки показали, что при реализующихся на практике условиях, время ликвидации тепловыделения имеет порядок десятых долей секунды.

4. Использование металлокерамического канала, через стенки которого производится подача жидких топлив и дискового дозатора конденсированной дисперсной фазы позволило создать экспериментальную установку, обеспечивающую проведение массовых лабораторных исследований влияния теплофизических характеристик таких топлив и параметров дисперсных частиц на процесс тепловыделения при горении жидких топлив. Установка позволяет проводить аналогичные эксперименты при сжигании газообразных топлив.

5. Впервые в практике теплофизических исследований процессов горения осуществлено применение лазерного дисперсионного анализа на основе инвариантов малоуглового рассеяния света.

6. На пламенах лабораторного масштаба получены экспериментальные данные о значениях критической концентрации дисперсных частиц и времени ликвидации тепловыделения при сжигании ацетона, бензина, керосина, бензола, гептана, гексана, бутилового, изобу-тилового, пропилового, изопропилового спиртов и использовании выпускаемых промышленностью огне тушащих порошков ПСБ-3, ПФ и Пирант "А". Диапазон М для приведенных комбинаций "топливо + U дисперсные частицы" составляет 0,04+0,34 кг/м^. Аналогичные данные получены при сжигании природного газа в присутствии частиц KgCOg в широком диапазоне коэффициента избытка окислителя. о

Наибольшее значение М = 0,1 кг/м (для варьируемого отношения

Li расхода метана к воздуху от 5 до 21%) соответствует 10$.

Были проведены также исследования возможности частичной замены промышленных огне тушащих порошковых составов дешевыми побочными продуктами промышленных производств, например, летучей золой. Эксперименты показали, что при использовании смеси 70$ ПСБ-3 и 30$ золы сланца приводит к увеличению критической концентрации всего лишь на 15$.

7. Проведенные экспериментальные исследования позволили получить зависимость критической концентрации от параметров дисперсных частиц (размера, коэффициента рекомбинации активных центров поверхностью частиц) и теплофизических параметров топлива.

8. В результате сравнительного анализа экспериментальных данных о ликвидации тепловыделения дисперсными частицами, полученных на лабораторной установке и на крупномасштабных очагах горения жидких топлив установлена критическая концентрация порошка ПФ при ликвидации горения бензина (М ^ 100 г/м3) •

9, Сформулированы рекомендации для практической реализации подавления горения дисперсными частицами в промышленных условиях.

Список литературы диссертационного исследования кандидат технических наук Масленников, Виктор Валентинович, 1984 год

1. Адзерихо К.С., Ноготов Е.Ф., Трофимов В.П. Лучистый теплообмен в цилиндрических камерах сгорания с учетом процессов рассеяния. - Минск: И!Ш0 АН БССР, 1982, препринт № 17 - 42 с.

2. Сорока Б.С. Газовые промышленные печи и косвенный радиационный нагрев металла. М.: ВНИИЭГАЗПРОМ, 1976. - 63 с.

3. Невский А.С. Лучистый теплообмен в печах и топках. М.: Металлургия, 1971. - 440 с.

4. Блох А.Г. Тепловое излучение в котельных установках. Л.: Энергия, 1967. - 326 с.

5. Митор В.В. Теплообмен в топках паровых котлов. М.-Л.: Машгиз, 1963. - 178 с.

6. Конаков П.К., Филимонов С.С., Хрусталев Б.А. Теплообмен в камерах сгорания паровых котлов. М.: Речной транспорт, I960. -270 с.

7. Баратов А.Н., Иванов Е.Н. Пожаротушение на предприятиях химической и нефтеперерабатывающей промышленности. М.: Химия, 1979. - 368 с.

8. Алексашенко А.А., Кошмаров Ю.А., Молчадский И.С. Тепломас-соперенос при пожаре. М.: Стройиздат, 1982. - 176 с.

9. АтражевВ.В., Зеленер Б.В., Якубов И.Т. Электропроводность продуктов сгорания углеводородных топлив с щелочными присадками.-ТВТ, 1978, т. 16, В 2, с. 396-400

10. Баратов А.Н., Вогман Л.П. Обзор сведений по применению порошков для подавления горения и механизму их огнегасительного действия, В кн.: Материалы совещания по механизму ингибирования цепных газовых реакций. Алма-Ата, 1971, с. 182-204

11. Огнетушащие порошковые составы. Обзор описаний зарубежных изобретений. Сост. Матвеева Г.И. /Йод ред. Попова В.М. М., ВНИИПО, 1978. 48 с.

12. Семенов Н.Н. Цепные реакции. Л.: Госхимтехиздат, 1934,556 с.

13. Зельдович Я.Б., Семенов Н.Н. Кинетика химических реакций в пламенах. ЖЭТФ, 1940, т. 10, с. III6-II36

14. Франк-Каменецкий Д.А. Диффузия и теплопередача в химической кинетике. М.: Наука, 1967. - 492 с.

15. Математическая теория горения и взрыва /Зельдович Я.Б., Баренблат Г.И., Либрович В.Б., Махвиладзе Г.М. М.: Наука, 1980. - 480 с.

16. Кутателадзе С.С. Основы теории теплообмена. М.: Атомиз-дат, 1979. - 416 с.

17. Хитрин Л.Н. Физика горения и взрыва. М.: Изд-во Московского университета, 1957. - 444 с.

18. Блинов В.И., Худяков Г.Н. Диффузионное горение жидкостей.-М.: Изд-во АН СССР, 1961. 208 с.

19. Бахман Н.Н., Алдабаев Л.И., Сатинский Н.Д. Диффузионное горение жидкостей. В кн.: Горение и взрыв. М., Наука, 1977, с. 254-263

20. Павлов П.П. Влияние размера резервуара на скорости выгорания и режимы горения нефтей и нефтепродуктов. В кн.: Вопросы горения и пожарной профилактики. Информ.сборник ГУПО - ЦНИИПО МВД СССР, МКХ, М., 1957, с. 31-39

21. Кумагаи С. Горение. Пер. с яп. - М.: Химия, 1979. - 256с.

22. Казаков М.В., Петров И.И., Реутт В Л. Средства и способы тушения пламени горючих жидкостей. М.: Стройиздат, 1977.-114 с.

23. Монахов В.Т. Методы исследования пожарной опасности веществ. М.: Химия, 1979. - 423 с.

24. Лабораторная установка для автоматической регистрации скорости выгорания жидкости /Авдонин Н.И., Гурьянова Н.Н., Попов

25. С.А., Тарадайко В.П. В кн.: Пожаровзрывоопасность веществ и материалов. Сб. научн.трудов. М., ВНИИПО, 1982, с. II3-II4

26. Михайлов В.Г., Ройко В.М. Определение скорости выгорания жидкостей в лабораторной установке при непрерывном потоке воздуха. Экспресс-информация ВНИИПО, сер.1, вып.58, М., 1973, 13 с.

27. Кондратьев В.Н., Никитин Е.Е. Кинетика и механизм газофазных реакций. М.: Наука, 1974. - 558 с.

28. Кондратьев В.Н. Константы скорости газофазных реакций. Справочник. М.: Наука, 1971. - 351 с.

29. Ксаццопуло Г.И. Химия пламени. М.: Химия, 1980. - 256 с.

30. Денисов Е.Т. Кинетика гомогенных химических реакций. М.: Высшая школа, 1978. 368 с.

31. Ингибирование пламен метана порошками неорганических солей. /Азатян В.В., Баратов А.Н., Безарашвили Г.С. и др. Кинетика и катализ. М.: 1979, т. 20, с. 589-592

32. Вильяме Ф.А. Теория горения. Пер. с англ. - М.: Наука, 1971. - 616 с.

33. Щетинков Е.С. Физика горения газов. М.: Наука, 1967.-740с.

34. Димитров В.И. Простая кинетика. Новосибирск: Наука, 1982. - 382 с.

35. Семенов Н.Н. О некоторых проблемах химической кинетики и реакционной способности. М.: Изд-во АН СССР, 1968. - 686 с.

36. Ловачев Л.А. Теория распространения пламени в газах. -ДАН СССР. Сер. физ.химия, 1970, т. 193, № 3, с. 634-637

37. Абдурагимов И.М., Говоров В.Ю., Макаров В.Е. Физико-химические основы развития и тушения пожаров. М.: Высшая инж. по-жарно-технич. школа МВД СССР, 1980. - 256 с.

38. Фристром Р.М. Структура ламинарных пламен. В кн.: Пламена и химическая кинетика. М., Изд-во иностр. лит-ры, 1961,с. 51-80

39. Скорости турбулентных пламен при горении смесей природного газа и воздуха в условиях трубной турбулентности /Ричмонд, Зингер, Кук и др. В кн.: Вопросы горения /Под ред. Гольденбер-га С.А. - М. Металлургиздат, 1963, с. 40-50

40. Воль. О структуре турбулентных пламен. В кн.: Вопросы горения /Под ред. Гольденберга С.А. - М. Металлургиздат, 1963, с. 51-60

41. Козаченко 1.С. Влияние пульсаций потока на турбулентную скорость распространения пламени. Изд. АН СССР. ОТН. Энергетика и автоматика, 1959, № 2, с. 21-25

42. Каган Я.А., Хзмалян Д.М. Теория горения и топочные устройства. М.: Энергия, 1976. - 488 с.

43. Медников Е.П. Турбулентный перенос и осаждение аэрозолей.-М.: Наука, 1981. 176 с.

44. Лыков А.В. Тепломассообмен. Справочник. М.: Энергия, 1978. - 480 с.

45. Кривандин В.А. Светящееся пламя природного газа. М.: Металлургия, 1973. - 136 с.

46. Витман Л.А., Кацнельсон Б.Д., Палеев И.И. Распиливание жидкости форсунками /Под ред. Кутателадзе С.С. М.: Госэнерго-издат, 1962. - 264 с.

47. Теория топочных процессов /Кнорре Г.Ф., Арефьев К.М., Блох А.Г. и др. М.-Л.: Энергия, 1966. - 491 с.

48. Померанцев В.В., Арефьев К.М., Ахмедов Д.Б. Основы практической теории горения /Под ред. Померанцева В.В. Л.; Энергия, 1973. - 264 с.

49. Первушин Ю.В. Тушение распыленной водой и порошками диффузионных пламен. ФГВ, 1979, № I, с. 77-84

50. Зимин Э.П. Электрофизические явления в низкотемпературной плазме с дисперсными частицами конденсированной фазы. В кн.: Вопросы газотермодинамики энергоустановок. Харьков, ХАИ, 1974, вып. I, с. 8-14

51. Лаутон Дж., Вайнберг Ф. Электрические аспекты горения. -Пер. с англ. М.: Энергия, 1976. - 296 с.

52. Фукс Н.А. Механика аэрозолей. М.: Изд-во АН СССР, 1955.352 с.

53. Сверхзвуковые течения в условиях скоростной неравновесности частиц /Яненко Н.Н., Солоухин Р.И., Папырин А.Н., Фомин В.М.Новосибирск: Наука, 1980. 160 с.

54. Нигматулин Р.И. Основы механики гетерогенных сред. М.: Наука, 1978. - 336 с.

55. Горбис З.Р. Теплообмен и гидромеханика дисперсных сквозных потоков. М.: Энергия, 1970. - 423 с.

56. Двухфазные моно- и полидисперсные течения газа с частицами /Стернин Л.Е., Маслов Б.Н., Шрайбер А.А., Подвысоцкий A.M. Д1од ред. Стернина Л.Е. М.: Машиностроение, 1980. - 172 с.

57. Дейч М.Е., Филиппов Г.А. Газодинамика двухфазных систем.-М.: Энергия, 1968. 423 с.

58. Кутателадзе С.С., Стырикович М.А. Гидродинамика газожидкостных систем. М.: Энергия, 1976. - 296 с.

59. Coy С. Гидродинамика многофазных систем. М.: Мир, 1971.536 с.

60. Данилин B.C., Селезнев В.И., Циклаури Г.В. Адиабатные двухфазные течения /Под ред. Дейча М.Е. М.: Атомиздат, 1973. -447 с.

61. Недин В.В., Нейков О.Д. Современные методы исследования пыли. М.: Недра, 1967. - 171 с.

62. Леончик Б.И., Маякин В.П. Измерения в дисперсных потоках.-М.: Энергия, 1971. 248 с.

63. Клименко А.П. Методы и приборы для измерения концентрации пыли. М.: Химия, 1978. - 208 с.

64. Мяздриков О.А. Дифференциальные методы гранулометрии. М.: Металлургия, 1974. - 168 с.

65. Коузов П.А. Основы анализа дисперсного состава промышленных пылей и измельченных материалов. Л.: Химия, 1974. - 280 с.

66. Шифрин К.С. Изучение свойств вещества по однократному рассеянию света. В кн.: Теоретические и прикладные проблемы рассеяния света Мод ред. Иванова А.П. и Степанова Б.И. - Минск, Наука и техника, 1971, с. 228-244

67. Голография. Методы и аппаратура /Антонов Е.А., Гинзбург В.М., Лехциер Е.Н. и др. /Под ред. Гинзбург В.М. и Степанова Б.М.

68. М.: Сов. радио, 1974. 376 с.

69. Зимин Э.П. Состояние и перспективы развития оптической диагностики микроструктуры двухфазных сред. Б кн.: Газотермодинамика многофазных потоков в энергоустановках. Харьков, ХАИ,1980, вып. I, с. 3-II

70. Оптико-электронные методы изучения аэрозолей /Беляев С.П., Никифорова Н.К., Смирнов Б.В., Щелчков Г.И. М.: Энергоиздат,1981. 232 с.

71. Зимин Э.П. Инварианты малоуглового рассеяния света и их использование для диагностики грубодисперсных частиц. В кн.: Газотермодинамика многофазных потоков в энергоустановках. Харьков, ХАИ, 1978, вып. I, с. 69-74

72. Зимин Э.П., Форфутдинов Б.В. Инвариантная оптическая диагностика параметров грубодисперсных частиц. Там же, с. 75-82

73. Зимин Э.П., Форфутдинов В.В. Методика оптической диагностики дисперсной фазы двухфазных потоков. В кн.: Газотермодинамика многофазных потоков в энергоустановках. Харьков, ХАИ, 1982, вып. 5, с. II0-II4

74. Мельников В.К., Заке М.В., Ковалев В.Н. Перенос тепла и заряда на поверхности металлов в химически активных потоках. -Рига: Занатне, 1980. 246 с.

75. Эпектрогазодинамические течения /Ватажин А.Б., Грабовский В.И., Лихтер В.А., Шульгин В.И. М.: Наука, 1983. - 344 с.

76. Ингибирование горения пропана аэровзвесями солей металлов /Гоголь Л.А., Колесников Б.Я., Кононенко К.М. и др. В кн.: Материалы совещания по механизму ингибирования цепных газовых реакций. Алма-Ата Каз.гос.университет, 1971, с. 205-212

77. Дип. 232 /СССР/. Явления взаимодействия ингибиторов в процессах окисления органических веществ /ГСХФ АН СССР; Авт. открытия Н.М.Эмануэль, З.С.Майзуе, Г.В.Карпухина. Заявл. 17.10.75, № 0Т-9099; Опубл. в Б.И., 1981, № 9, с. 3

78. Баратов А.Н., Добриков В.В. Исследование разогрева твердой частицы во фронте пламени. В кн.: Горение и проблемы тушения пожаров. Тезисы докладов У Всесоюзной научно-практической конференции. М., ВНШПО МВД СССР, 1977, с. 23-26

79. Богоявленская М.Л., Ковальский А.А. Об иницировании гомогенной реакции в газе твердыми катализаторами. Ж>Х, т. 20, вып. II, 1946, с. I325-1331

80. Шилов Е.А. О каталитическом воспламенил смесей хлора с этиленом и другими горючими газами. Журнал общей химии, 1945, вып. 3, с. I35-141

81. Налбандян А.Б., Щубина С.М. Измерение коэффициента рекомбинации атомарного водорода на различных поверхностях методом определения нижнего предела воспламенения смеси 21^+02» ЖХ, 1946, вып. II, с. 1249-1258

82. Лавровская Г.К., Воеводский В.В. Рекомбинация атомов водорода на твердых поверхностях. Ж&Х, 1952, вып.2, с. II64-II65

83. Авраменко Л.И. Получение атомарного кислорода в парах воды и некоторые его реакции. MX, 1949, вып. 7, с. 790-799

84. Лавровская Г.К., Воеводский В.В. Реакция атомов водородаи кислорода на твердых поверхностях. Ж&Х, 1951, вып. 9, с.1050--1058

85. Ингибирование пламени метана порошками неорганических солей /Азатян В.В., Баратов А.Н., Безарашвили Г.С. и др. Кинетика и катализ, 1982, т. 20, № 3, с. 584-588

86. Некоторые аспекты взаимодействия горючего с огнетушащими порошковыми составами /Атаманенко М.Э., Дихиенко В.В., Тарадайко В.П., Тайсумов Х.А. В кн.: Средства и способы тушения. Сборник научных трудов. М., ВНИИПО, 1981, с. 10-15

87. Атаманенко М.Э., Пихиенко В.В., Тайсумов Х,А. Лабораторная установка для определения огнетушащей эффективности порошков. В кн.: Средства и способы тушения. Сб. научных трудов. -М.: ВНИИПО, 1981, с. 15-20

88. Ахметов Д.Г., Луговцев Б.А., Тарасов В.Ф. рушение пожаров на газонефтяных скажинах с помощью колец. ФГВ, 1980, № 5,с. 8-14

89. Лабораторная установка для исследования огнетушащей эффективности порошковых составов /Вогман Л.П., Волкова В.К., Голев

90. Л.Б., Михайлов В.Г. В кн.: Пожарная техника и тушение пожаров. Инф. сборник. М., Стройиздат, вып. 12, 1974, с. 104-107

91. Экспериментальное исследование закономерностей тушения горючих жидкостей с помощью струй огнетушащих порошков /Баратов

92. A.Н., Выборнов Ю.Э., Добриков В.В., Подгайный В.П. В кн.: Средства и способы пожаротушения. М., ВНИИПО, 1981, с. 3-9

93. А.с. 947730 /СССР/. Устройство для определения огнетушащей способности порошков /ВНИИПО МВД СССР; Авт.изобрет. В.И.Горшков,

94. B.В.Масленников, В.П.Тарадайко. Заявл. 5.01.81, № 3233201; Опубл. в Б.И., 1982, гё 28, с. 204

95. Горшков В.И., Масленников В.В. Взаимодействие пламен, используемых в качестве плазмы с конденсированной дисперсной фазой. В кн.: Источники и ускорители плазмы. Харьков, 1982, вып.6, с. I5I-I56

96. Горшков В.И., Масленников В.В. Время индукции при иншби-ровании пламен дисперсными частицами. В кн.: Газотермодинамика многофазных потоков в энергоустановках. Харьков, 1982, вып. 5, с. I27-I3I

97. Кэй Дж., Лэби Т. Таблипц физических и химических постоянных. Пер. с англ. - М.: Гос. изд-во физ.-мат. лит-ры, 1962. -248 с.

98. Зенин А.А. Изучение распределений температуры при горении конденсированных веществ. Канд. дис., М., 1962

99. Гейдон А.Г., Вольфгард Х.Г. Пламя, его структура, излучение и температура. Пер. с англ. - М.: Металлургиздат, 1959. -334 с.

100. Зимин Э.П. Спектральная диагностика высокотемпературных газов с конденсированной дисперсной фазой. В кн.: Вопросы газотермодинамики энергоустановок. Харьков, 1977, вып. 4, с. 104-109

101. Голяшевич С.Д., Зимин Э.П. Спектроскопия высокотемпературного газа с дисперсными частицами. В кн.: Газотермодинамика многофазных потоков в энергоустановках. Харьков, 1979, вып.2, с. II7-I20

102. Методы расчета теплофизических свойств газов и жидкостей /Абросимов В.Ф., Безуглый Б.К., Болотин Н.К. и др. /Под ред. Федорова В.В. и др. М.: Химия, 1974. - 248 с.

103. Зимин Э.П., Форфутдинов В.В. Методика оптической диагностики дисперсной фазы двухфазных потоков. В кн.: Газотермодинамика многофазных потоков в энергоустановках. Харьков, ХАИ, 1982, вып. 5, с. II0-II4

104. Экспериментальное исследование ингибирования горения дисперсными частицами /Полознов Н.М., Масленников В.В., ЗКагрин В.И. и др. В кн.: Тезисы докладов 6 Всесоюзного семинара по электрофизике горения. Караганда, 1983, с. 86

105. Burgess D.S., Strasser A., Grumer J. Diffusive Burning of Liquid Fuels in Open Trays. Five Research. Abstracts and Reviews.

106. Waschington, 1961, v.3, ИЗ, p. 177 192.

107. Pons W.L. Rate of Combustion from Free Surfaces of Liquid Hydrocarbons. Pacific Southwest Forest and Range Experiment Station. Forest Service. US Department of Agriculture, Berkeley 1, California (received January, 19617).

108. Baipai Satya IT. An investigation of the extinction of diffusion flame halons. J. Fire and Flammabil, 1970, v.5, N4, p. 255 267.

109. Herstberg M. The Theory of Free Ambient Fires. The Con-vectively Mixed Combustion of Fuel Reservoirs. Combustion and Flame. 1973, v.21, p. 195 209.

110. Wertenbuch H.G. Signalfubplan eines Tankbrandes. Zusam-menhang zwischen den wichtigsten einflubgroben. VGDB. Zeitschrift Forschung und Technik im Brandsehutz, v.25, НЗ» September, 1S76, s. 100 - 102.

111. Rosser W.A. Inami S.H., Wise H. Effect of Metal Salts on Premixed Hydrocarbon Air Flame. Combustion and Flame, 1963, v.7, N2, p. 107 119.

112. Semenoff IT.N. The rupture of chain in chain reactions at the surface of solid bodies. Acta physicochimica URSS, 1943, v.8, K2-3, p. 93 - 147.

113. Mullins B.P. Stadies on Spontaneous Ignition of Fuels Injected into Hot Air Stream. Fuel, v.32, n.2, 3, 4, Apr. 1953,p. 211 252, July p. 327 - 379, Oct. p. 451 - 492.

114. Lewis B. Present Position of Theory of Flames Energy Transfer in Hot Gases. US Bur Standarts-Air 1954 n.523, Mar 10. 126 p.

115. Damkochler G. Effect of Turbulence of Flame Velocity in Gas Mixtures ЖАСА, Tech Memo, 1947, n.1112, Apr.43, p. 8.

116. Bollinger L.M., Williams D.T. Effect of Reynolds Number in

117. Turbulent Flow Range on Flame Speed of Busen - Burner Flames. Hat. Advisory Commitee Aeronautics. Tech Note, 1948, n.1707. -29 p.

118. Pine B.D., Wagner P. Space Heating Rates for Some Pre-mixed Turbulent Propane-Air Flames. Tech. Note, 3277, June, 1956. 26 p.

119. Burke S.P., Schumann Т.Е. Diffusion flames. Ind. Eng. Chem, 1926, v.20, N10, p. 998 - 1004.

120. Schreiber H.M., Porst P. Loschmittel. Chemisch-physika-lische Vorgange beim Verbrennen und beim Loschen. Berlin, Staats-verlag der DDR, 1972. 365 s.

121. M.Dewitte, J.Vrebosch, A. van Tiggelen. Inhibition and Extinction of Premixed Flames by Dust Particles. Combustion and Flame, 1964, v.8, N4, p. 257 - 266.

122. Friedrich M. Loschversuche mit Alkalihalogenverbindungen und Alkalioxalaten. Chemiker Ztg., 1960, 84, N17, s. 560 - 563.

123. Friedman R., Levy J.B. Inhibition of opposed-jet methane -air diffusion flames. The effect of alkali metal various and organic halides. Combustion and Flame, 1963, v.7, N2, p. 195 -201.

124. Cook S.J., Simmons R.F. The effect of tetraetyl lead on structure of propane-oxygen flames dilited with argon. 17 th. Symp. (int.) Combust., Leeds, 1978, Abstr. - Pittsburgh, Pa,p. 223 224.

125. Doodding R.A., Simmons R.F., Stephens A. The extinction of methane-air diffusion flames by sodium bicarbonate powders. Comb, and Flame, 1970, v.15, N3, p. 313 316.

126. Cotton D.H., Jenkins D.R. Catalysis of radical-recombination reactions in flames by alkaline earth metals. Trans. Farady

127. Soc., 1971, v. 67, ИЗ, p. 730 739.

128. D.E.Hoare, I.В.Prothewe, A.D.Walch. Thermal Decomposition of Hydrogen Peroxide Vapour Farady Soc. Trans, 1959,v. 55, 174, p. 548 557.

129. I.D.Birchall. On the Mechanism of Flame Inhibition by Alkali Metal Salts. Comb, and Flame, 1970, v.14, И 8596,p. 85 95.

130. Горшков В.И., Масленников В.В. Инициирование горения дисперсными частицами, захватывающими активные центры цепных реакций. В кн.: Тезисы докладов 5 всесоюзного семинара по электрофизике горения. Караганда, 1982, с. 58-59