Угловое распределение частиц испускаемых ядром при двух последовательных переходах тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 00.00.00, Долгинов А.З.

• Долгинов А.З.
• 1950

Оглавление диссертации Долгинов А.З.

Введение .-v v . . . . . . . . • »

Глава I Постановка вояроса . . « . . . » !.0\.

4 ■ ' ' \

§ I Общая формула кэрршшцш . I В

§ 2 Угловое распределены^ -шсзюдова^адшниж i

КВВШОВ . * *

§ 3 ■ Корреляция- мвцщг нааравлоншм йсщрокае~ мой частщцк ш шлйркзацшйг нооле^шщго : «кванта- .• . »• .- . г.

Глава П Корреляцшя меццу щшравлешшш £ -Н5яек° трона т % «вванта ори последовательном!, испускании * . - . » . . *

§1 Разрешенные горе-года- .». * . . > . .- ♦

§ 2 Перехода газрвогозаирещзшя * t . Щ

§ 3'Переходи' второго Ь&предашш •

§4 f> - нейтрино угловая корреляцияjдля.:

-переходов второго:4 задрш^нш * . i * . •

§ 5 Зшечажг 06 ^угловой корреляции щж • мевонныж вшиантахлгеорш : jv -распада ♦

§ б Сравнение- с опытом

Глава Ш --Влияние кулоновсного шляядра на корреляцию'при -расшде ♦ v * . ' 57 ~

§ I Построена» релятивистской волновой : функции электрона в' поле ядра с определенным щиульсом на бесконечности . ■ < ' ■

§ 2 Применение. волоченной волновой функции к задаче о рассеянии электронов .!. . г

§ 3 Влияние кулоновского поля ядра, на jb'-нейтрино угловую корршшцш . f . . I

Глава ГУ ■ Корреляций мецду направлением 4 - части-: цы и к -кванта» иссекаемых при касгад» ном переходе ящ>а -.

§ I Общие замечания

§ 2 Теоретическая форцула . .,,.-. . .

§ 3 Частные слуши, угловой d ч У - корре» • — ^ ляцйй i

Глава У -Коррелщшя меццу направленшшж.оленгро-на образуемого щук нарной конверсии ш .;

-кванта испускаемого '.при посладув- : щем переходе . v>. V',. . » - 91.

§ I Общие- замечания -. ' . • » •. . . . •• •

§ 2 Первый -переход- ядра диполвнш ( t I) \ . 98

§ 3 Первый переход дцра кведрупольннй: i.; . ;

Дополнение . •'-.•■■» •.'„/. . •. . . . ЮЗ

§ I Шаровые сшнорныа и векторные функцш г. ч

§ 2 Всномогатол&ные вычисления . . . i. . .; . их

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Угловое распределение частиц испускаемых ядром при двух последовательных переходах»

Настоящая работа посвящена вопросу, об угловом распределении частиц испускаемых ядром рри двух последовательных, переходах;

Корреляция мевду направлениями .двух -квантов при каскадном переходе-ядра была подробно теоретически.исследована .Гамильтоном.^ и Берестецким^^ Фальковым^ была рассмотрена корреляция меаду поляризациями двух ^ -квантов любой мульткшолввовяи, испускаемых антипараллель-но, а Гамильтоном^ корреляция меаду неправлением.одного и поляризацией другого ^-кванта .Beреетецким был так-ke рассмотрен вопрос об угловой корреляции меццу -кван-том и конверсионным электроном, при конверсии на К и L -оболочке,- или между двумя конверсионными электронами,в не-релятивиотеком и крайне релятивистском случае'. Гердель^ исследовал влияние взаимодействия магнитно г1 о момента, ядра с ма'шитнъм полем создаваемым электронной оболочкой, ве дугдее к уничтожению угловой корреляции при достаточно боль шем времени жизни промежуточного ядра.

Этим исчерпываются основные теоретические работы по угловой корреляции частиц, испускаемых при последовательных переходах. '

Наиболее полно экспериментально изучена ^ — угловая корреляция^ ^ ^ , что позволило определить ;угловые моменты соответствующих уровней ряда ядер. ,В. некоторых * si> о И0 6 случаях (ог .и i ci ) для интерпретации опытных данных необходимо .предположить переход- с испусканием смеси электрического и магнитного излучения, что затрудняет интерпретацш) опытов , т.к надо ввести предположение о доли вносшой излучением каждого сорта.

Непосредственно разрешить вопрос о магнитном, згши 4 электрическом характере излучения.-лЬгу т опыты определяющие

8) ' также поляризацию ^.-кванта . • ' '

Углевая корреляция между конверсионным электроном и tf- квантом была исследована Русшювым и Чуйниньт/^ для Ьх*0.*

Однако все указанные опыты не дают^ каких либо более . глубоких сведений о свойствах атомного ядра, чем. данные о угловых моментах и, .в некоторых, случаях , о четности рассматриваемых уровней. Это происходит потому, что при радиационном переходе ядра обычно бывает существенным- излучение только одной определенной мультилольности; Поэтому величина, связанная с -ширинок уровня относительно данного перехода входят как общий множитель в формулу и не влияет на угловую корреляцш. -Исключением является одумай смешанного электрического и магнит ного "излучения,. когда интенсивности иалучекш обоих сортов сравнимы, ибо в этом случае можно определить относительную вероятность обоих.тигов жлучения. ,

Наблюдение углового распределения г jb ! - электронов и ^-квантов или частиц и - квантов при каскадном переходе ядра во многих случаях полезно не: только для определения угловых даментев и четности ядерных состояний, но и для проверки теоретических представлений о (V и рас поде.

Б частности, сравнение опытов по угловой р - jf » s текяе ^ "" нейтрино» корреляция с теорией* поз волк? сделать выбор меа&у ш^:огочисленншй. вариантами теорт м определить величины матричных элементов для Jv - распада. .

Сравнение опытов по а ~ корреляции с теорией может деть рад сведений о ширинах уровней по отношения к испусканию oi - частиц с различной величиной орбитального момента.

Поэтому в настоящей работе нами было предпринято теоретическое рассмотрение угловой jb а тазш© # К0Р-реляции ( глЛ и гл.1У ).

Разобраны частшэ случаи оС - корреляций на призере ддер TkC Д^ТкС" ^ TW.C и RojL ткх*-£ TU t ДЛЯ которых были проделаны предварительные опыты Кульчицкого а др.(10).

Был- также рассмотрен вопрос о влияний электрического поля ядра но угловую jb - нейтрино корреляцию (гл.Ш), для чего потребовалось построить релятивистскуо волновую функцию электрона в куланозеком поле с определенным:значенвегл импульса на бесконечности,

Е rn.JV рассматривается угловая корреляция между не правлением электрона» образованного при парной конверсии» и кванта» для каскадного перехода ядра. Это представляет интерес для легких ядер и больших энергий возбуждения». т.к. в этих случаях коэфициент обычной конверсии мал и слабо зависит от'мультютолности перехода.

Б дополнение приведется некоторые свойства шаровых век торных й спинорных функций, которые используются в тексте.

Для вычислений пользуемся естественными единицами в которых =■ ITl.e = СI и =. I/I37. •