Теоретическое исследование роли перераспределения нейтронов в реакциях слияния при энергиях вблизи кулоновского барьера тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.16, кандидат наук Рачков Владимир Александрович

• Рачков Владимир Александрович
• кандидат наук
• 2018

Оглавление диссертации кандидат наук Рачков Владимир Александрович

Введение

1 Теоретические подходы к анализу реакций слияния атомных ядер

1.1 Выбор ядро-ядерного взаимодействия

1.2 Подбарьерпое слияние атомных ядер

1.2.1 Относительное движение сталкивающихся ядер. Модель проницаемости одномерного барьера

1.2.2 Потенциальная энергия взаимодействия

1.2.3 Эмпирическая модель связи каналов (ЕСС). Связь относительного движения с внутренними степенями свободы сталкивающихся ядер

1.2.4 Квантовый метод связи каналов (дСС). Связь относительного движения с внутренними степенями свободы сталкивающихся ядер

1.2.5 Сравнение квантовой и эмпирической моделей связи каналов

1.2.6 Перераспределение нейтронов в ЕСС модели

1.2.7 Применение ЕСС модели с учетом перераспределения нейтронов к анализу экспериментальных данных

1.3 Основные выводы главы

2 Роль нейтронных передач при слиянии ядер

2.1 Взаимное влияние коллективных свойств ядер и нейтронных передач на процесс слияния

2.1.1 ^-значение

2.1.2 Свойства коллективных возбуждений

2.2 Особенности слияния легких (экзотических) ядер

2.2.1 Влияние развала слабосвязашюго снаряда на процесс слияния

2.2.2 Влияние энергии связи передаваемого нейтрона на процесс слияния

2.2.3 Влияние размера ядра-мишени на процесс слияния

2.2.4 Реакции слияния с нротонноизбыточными ядрами

2.3 Основные выводы главы

3 Учет перераспределения нейтронов в квантовом подходе

3.1 Квантовая модель связи каналов с учетом перераспределения нейтронов в квазиклассическом приближении (С^СС—ЕХ11)

3.2 Апробация модели

3.3 Основные выводы главы

4 Получение нейтроннообогащенных тяжелых и сверхтяжелых ядер в

реакциях слияния

4.1 Теоретический подход

4.2 Расчёты сечений образования изотопов тяжелых и сверхтяжелых элементов

в реакциях слияния

4.3 Основные выводы главы

Заключение

Список литературы

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Теоретическое исследование роли перераспределения нейтронов в реакциях слияния при энергиях вблизи кулоновского барьера»

Введение

Большой интерес к изучению процессов слияния атомных ядер при энергиях вблизи кулоновского барьера связан как с возможностью получения новых ядер, включая сверхтяжелые, так и с возможностью исследования динамики протекания этих реакций, при которых вовлекается большое число степеней свободы ядерной системы. Экстраполяция накопленных знаний в область глубоко нодбарьерных энергий важна дня понимания процессов астрофизического нуклеосинтеза.

Динамика столкновения атомных ядер прежде всего определяется эффективным потенциалом их взаимодействия. Важнейшей величиной, характеризующей процесс столкновения ядер, является высота кулоновского барьера. Так, например, слияние ядер при энергиях выше кулоновского барьера, учитывающей только относительное движение ядер, может быть объяснено в рамках простой одномерной модели, см., например, обзор |1| и содержащиеся в нем ссылки. При энергиях ниже кулоновского барьера важную роль играет связь относительного движения сталкивающихся ядер с коллективными степенями свободы, такими, как колебания ядерной поверхности, вращение деформированных ядер, а также перераспределение нуклонов.

С развитием ускорительной техники и увеличением точности и чувствительности детектирующих систем, стало возможным проводить измерения при энергиях столкновения значительно ниже кулоновского барьера, В 1980 г, были опубликованы результаты первых измерений сечения нодбарьерного слияния двух тяжелых ядер, Бекерман и др. в работе |2| измерили сечения слияния для реакций 58,64Ni + 64Ni и 58Ni + 58Ni в широком диапазоне энергий, В это же время, Стокетад и др. в работе |3| экспериментально исследовали слияние ядер 160 с различными изотопами 148>150>152>154Sm, Проведенные эксперименты привели к неожиданным результатам: было обнаружено, что наблюдаемые сечения слияния па несколько порядков превышали сечения, предсказанные в рамках модели проницаемости одномерного барьера. Последующие эксперименты но изучению сечения нодбарьерного слияния для других комбинаций сталкивающихся ядер: 58Ni + 58Ni [4], 58-64Ni + 64Ni, 74Ge [5], 160 + 154Sm и 40Ar + 110Pd |6], 40Ar + 112>116>122Sn, 144,148,154Sm [7], 32>36S + 92-94'96'98-100Mo, 100'101'102'104Ru, 103Rf, 104>105>106>108>110pd [8] также указывали на дополнительное усиление слияния при энергиях ниже кулоновского барьера,

В рамках последовавших теоретических исследований |9-12| эффект увеличения сечения нодбарьерного слияния был объяснен связью относительного движения сталкивающихся ядер с вращением статически деформированных ядер и/или с динамическими деформациями их поверхностей. Это было сделано в рамках квантового метода связи каналов (quantum coupled-channel, QCC), В настоящее время существует два доступных вычислительных кода, реализующих QCC модель дня анализа процессов слияния атомных ядер: CCFULL 1131 и XRV CC-Fusion |14-16|. QCC модель в случае слияния средних и тяжелых

ядер, где число открытых каналов возрастает, требует значительных затрат процессорного времени на выполнение вычислений. Эмпирическая модель связи каналов (empirical coupled-channel, ЕСС), предложенная В. И. Загребаевым, позволяет сократить время расчета |17|. В ЕСС модели учет связи относительного движения ядер с их вращением или их динамическими деформациями осуществляется путем усреднения проницаемости одномерного барьера но высоте многомерного барьера. Расчеты, выполненные в рамках QCC и ЕСС моделей, близки между собой и находятся в хорошем согласии с экспериментальными данными. Описание моделей, а также их применение дня анализа экспериментальных данных но сечениям слияния более детально рассматривается в Главе 1.

В тоже время часть экспериментальных данных свидетельствуют о дополнительном усилении сечения слияния при энергиях ниже кулоновского барьера, объяснить которые учетом коллективных степеней свободы не удается. В следствии этого, появилось предположение о том, что в процессе столкновения ядра могут обмениваться нейтронами, что может оказать дополнительное влияние на вероятность нодбарьерного слияния.

В 1988 году Стелеон и др. в работе |18| предложили эмпирический подход дня учета нейтронных передач в реакциях нодбарьерного слияния, основанный на использовании функции распределения но барьерам, которая была выбрана в виде:

где В - кулоновский барьер для сферических ядер, величине соответствует значение энергии, при которой поверхности сталкивающихся ядер перекрываются дня свободного обмена нейтронами, когда происходит образование шейки. На основе данной модели были проведены расчеты, которые хорошо согласовывались с имеющимися на тот момент экспериментальными данными (см., например, |18;19|), и были сделаны выводы, что наличие нейтронного потока между сталкивающимися ядрами является основным механизмом увеличения сечения нодбарьерного слияния и, что связь с коллективными степенями свободы играет второстепенную роль.

В 1992 году Роули и др. в работе |20| феноменологически включили каналы передач нейтронов в микроскопический подход метода связи каналов. Связь коллективных степеней свободы с каналами передач моделировалась параметризованной матрицей связи. Было показано, что в процессе слияния последовательные передачи нейтронов, сопровождающиеся отрицательными значениями ^-реакции, могут приводить к увеличению вероятности образования шейки и уширению функции распределения но барьерам. В то время, как, наличие каналов передач нейтронов с ^ > 0 приводят к уменьшению вероятности образования шейки, а, следовательно, сужению функции распределения но барьерам.

Напротив, экспериментальное изучение реакций слияния 40Са + 90,96Хт при подба-рьерпых энергиях в работе |21| показало значительное усиление нодбарьерного сечения

D(B)

B1) Bi < E < 2B - Bi

E < Bi и E > 2B - B1

для комбинации 40Са + 962г по отношению к реакции 40Са + 902г, Учет связи относительного движения с возбуждением вибрационных состояний позволяет получить хорошее согласие расчетов с экспериментом для реакции 40Са + 902г, Это можно сделать, например, в рамках С^СС или ЕСС моделях. Однако никаким разумным варьированием параметров моделей не удаеться воспроизвести экспериментальные данные для реакции 40Са + 96Хт.

Объяснение дополнительного усиления слияния при иодбарьерных энергиях дня реакций 40'48Са + 90>962г было дано в работе [22], Авторы использовали квантовую молекулярно-динамическую модель. Их расчеты показали, что максимальный прицельный параметр, при котором два сталкивающихся ядра могут образовать составное ядро, больше дня реакций с нейтроннообогащенными ядрами но сравнению с нейтроннодефицитными. Это означает, что избыток нейтронов позволяет взаимодействующим ядрам сливаться, начиная с больших расстояний между ними. Также авторы изучили вопрос о динамическом изменении кулоновского барьера, вызванном образованием шейки между сталкивающимися ядрами, Было обнаружено, что дня сталкивающихся ядер с избытком нейтронов куноновский

о

Таким образом, авторы пришли к выводу, что избыток нейтронов у сталкивающихся ядер должен приводить к заметному усилению сечения иодбарьерного слияния.

Казалось бы, наличие избытка нейтронов в области контакта ядер должно оказывать эффект «склеивания», увеличивая тем самым вероятность образования составного ядра. Тогда для комбинации 48Са + 96Хт следовало бы ожидать еще большего усиления слияния в сравнении с реакцией 40Са + 96Хт. Однако, эксперимент указывает, что слияние нейтронноизбыточного ядра 48Са с ядром 96Хт является менее вероятным по сравнению с реакцией 40Са + 96Хт (см. Рисунок 1 (а)). Похожая ситуация наблюдается и для реакции ,0

10

к

10

10

10

10

-1

-2

-3

-4

■ (a) a,»-.«—-

- /V /

• jr ■ . JT ■ 48Ca + 96Zr

/ ■ 40Ca + 90Zr

• ■

•

. ■ •

■ i

* }

10

10

-2

К

ь 10

-4

10

-6

(б)

48Ca + 48Ca

о A.M. Stefanini et al.

■ M. Trotta et al.

40Ca + 48Ca

■ C.L. Jiang et al.

□ H. A. Aljuwair et al. о M. Trotta et al.

о 4

,o □

■■

■

I

0.9

1.0

E. ,/B

1.1

0.9

1.0

E../B

1.1

40

96 48 96 40 48 48 48

48Ca + 48Ca [24; 27] по отношению к реакции 40Ca + 48Ca [24-26], экспериментальные данные но сечениям слияния дня которых показаны на Рисунке 1 (б"). Дня того, чтобы исключить зависимость от геометрических свойств сталкивающихся ядер, а также от положения кулоновского барьера, на Рисунке 1 приведены сечения слияния, нормированные на reo-

метрическое сечение в зависимости от приведенной энергии Вц.м./В, Другая интерпретация наблюдаемого усиления слияния для реакции 40Са + 96Хт была предложена в работе [28] в предположении, что доминирующую роль играют передачи нейтронов с ^ = 0,

В 2003 году механизм «последовательного» слияния, предложенный В,И, Загребае-вым в работе |29|, впервые позволил описать дополнительное усиление слияния при подба-рьерных энергиях, вызванное возможностью перераспределения нейтронов с положительными значениями Q на стадии сближения сталкивающихся ядер. Это объясняется тем, что волновая функция валентных нейтронов начинает проникать в объем другого ядра до того, как сталкивающиеся ядра преодолеют кулоиовский барьер (это продемонстрировано, например, в работах [30; 31]), Поэтому перераспределение нейтронов с Q > 0 на стадии сближения ядер может приводить к выигрышу но энергии, что в свою очередь влияет на динамику иодбарьерного слияния. Влияние нейтронных передач можно продемонстрировать, сравнивая сечения слияния дня двух близких комбинаций снаряд-мишень, дня одной из которых возможно перераспределение нейтронов с положительными значениями Q, а для другой все значения Q отрицательны, В качестве примера на Рисунке 2 сравниваются измеренные сечения слияния для реакций 40Са + 90'962г [21] и 16>180 + 60>58Т\Л [32] (рисунок из работы |29|), Кривые па рисунке показывают расчеты в рамках ЕСС модели с учетом перераспределения нейтронов, которые будут рассмотрены в Раздело 1,2,7, Положение ку-

180 + 58М|

2 г

10

к „

В ю^

к

ч

о

й 10°| к я

сг

8 1°_1^

_1_1_ц_1_I

(б)

16о + б°М1

]_I_I I

_|_I_I_|_

94 98 102 1ц.м (МэВ)

25

30 35

Ец.м. (МэВ)

40

40 96 40

90 18 58

16 60

ядер, пунктирные кривые соответствуют расчетам с учетом коллективных степеней свободыи без перераспределения нейтронов. Сплошная кривая - расчет с учетом коллективных степеней свободы и перераспределением нейтронов.

.поповских барьеров дня этих нар реакций (отмечены стрелками на рисунке) близки, так же как и свойства вибрационных состояний сталкивающихся ядер. Комбинации отличаются только тем, что дня одной из них промежуточная передача нейтронов происходит с положительными значениями Q-peaкции, а для другой передача нейтронов сопровождается отрицательными значениями Q-peaкции, Отметим, что эмпирическая модель связи кана-

.нов с учетом перераспределения нейтронов не является полностью микроскопической, но она позволяет отделить эффект усиления сечения иодбарьерного слияния из-за перераспределения нейтронов с Q > 0 от усиления, вызванного связью относительного движения с коллективными степенями свободы. Эмпирическая модель связи каналов была существенно доработана в настоящей диссертации и успешна применена как дня описания представительного набора экспериментальных данных |29;33-36|, так и дня предсказания новых комбинаций сталкивающихся ядер, в которых можно ожидать видимое увеличение сечения слияния |29;34|,

Влияние каналов нейтронных передач на процесс слияния также изучалось в работах Саргасяиа и др. (см, работы |37;38|), В этих расчетах предполагалось, что па стадии сближения сталкивающихся ядер с некоторой вероятностью вблизи вершины барьера может произойти передача нары нейтронов от одного ядра к другому. Такой процесс приводит к изменению нук.нонного состава сливающихся ядер, а, следовательно, к существенному изменению свойств их коллективных возбуждений, что, но мнению авторов, и оказывает влияние на усиление слияния в иодбарьерной области энергий,

В последние годы уделяется большое внимание изучению реакций с участием ядер, находящихся вдали от линии стабильности |39|, Достигнутый в последние годы прогресс в этой области обусловлен развитием техники получения радиоактивных пучков большой интенсивности и, как следствие, получением детальных экспериментальных данных о структуре легких слабоевязаиных ядер и динамике ядерных реакций с их участием. Особый интерес вызывают реакции слияния слабоевязаиных ядер со стабильными тяжелыми мишенями при иодбарьерных энергиях. Из-за малого размера экзотических ядер, например, таких, как 6'8Не, И1Л, возбуждение коллективных степеней свободы мишени не оказывает значимого влияния на вероятность прохождения кулоиовекого барьера. Однако, передачи слабоевязаиных нейтронов от снаряда к тяжелой мишени приводят к заметному увеличению этой вероятности из-за больших положительных значений Q, Теоретические предсказания большого усиления сечения иодбарьерного слияния для реакции 6Не+206РЬ были сделаны в работе |29|, что позже получило экспериментальное подтверждение |40|,

Тем не менее, на данный момент нет общей точки зрения о роли процессов перераспределения нейтронов с положительными значениями Q в реакциях слияния, В частности, в последнее время стали появляться новые экспериментальные данные, свидетельствующие о том, что перераспределение нейтронов не оказывает влияния на слияние ядер. Например, в реакциях слияния 16>180 + 76>74Се [41], 60>64№ + 100Мо |42|, 64'58№ + 130Те [43] не наблюдается дополнительного увеличения сечения при иодбарьерных энергиях, несмотря на наличие каналов нейтронных передач с положительными значениями Q, Соответствующие сечения слияния и результаты нашего анализа показаны на Рисунке 3, Отметим, что Q-знaчeния для перераспределения нейтронов для этих комбинаций по величине сравнимы

40 96

ложительными значениями Q были включены в расчетную схему в рамках эмпирической

10

<3 о

10

10

64И+шМо ' О :

Г (а) 1

6С1№ + 1юМо .11. .

103

102

<3 о

101

120 130 140 150 160

Ец.м. (МэВ)

10°

10"

180 + 740е ,

(б) \

/У 160 + 76ве 1 ,

10

10

10

10

58№ + "Т (в) .

т/ 64М + 130Те /1.1...

160 170 180 190

30 35 40 45 50

Ец.м. (МэВ) Ец.м. (МэВ)

Рисунок 3 — Сечений слияния для реакций: (а) - 64>60Ш + 100Мо [42], (б) - 16>180

76>74Се |41]; (в) 58>64№ + 130Те [43].

модели связи каналов с перераспределением нейтронов. Детальный анализ будет приведен в Главе 2. Следует отметить, что дня перечисленных комбинаций, только в случае 58№ + 130Те наблюдается небольшое видимое усиление в сечении слияния при подбарьер-ных энергиях по сравнению с нейтроннообогащенной системой 64№ + 130Те, для которой все значения ф отрицательны, кроме = +0-55 МэВ. Эти результаты указывают, что наличие каналов перераспределения нейтронов с ф > 0 не всегда является основным критерием дня наблюдения увеличения сечения слияния при иодбарьерных энергиях. Выполненные в рамках ЕСС модели расчеты сечений хорошо согласуются с экспериментом.

Следует отметить, что дополнительную информацию о процессе слияния ядер дает так называемая функция распределения но барьерам, которая вблизи куноновского барьера имеет сложную немонотонную структуру, состоящая как правило из нескольких инков. В качестве возможной причины образования структуры можно указать возбуждение с достаточно большой вероятностью связанных колебаний поверхностей сблизившихся ядер. Энергии одного или нескольких фононов при этом приблизительно равны расстоянию между инками. Это приводит к раздваиванию потока вероятности при пересечении многомерного потенциального барьера |44;45|, Упрощенная аппроксимация связи относительного движения с коллективными степенями свободы гауссовым распределением в ЕСС модели часто приводит к видимым отклонениям от экспериментальных данных вблизи куноновского барьера, а рассчитанная функция распределения но барьерам в этой модели всегда имеет один максимум. Кроме того, неоднозначное определение параметров эмпирической функции распределения но динамическим барьерам (из жидко-капельной модели и/или из систематического изучения имеющихся экспериментальных данных) также ограничивает ее возможности дня моделирования процессов слияния, особенно дня ранее неизученных комбинаций ядер. Структуру функции распределения но барьерам можно воспроизвести в расчетах, учитывающих связь относительного движения ядер с квадруиольпыми и ок-туно.ньными колебаниями поверхностей ядер в С^СС подходе. Однако, в этой модели достаточно трудно учесть влияние перераспределения нейтронов в реакциях слияния. В стационарной постановке проблема возникает при разложении полной волновой функции но вибрационным и/или ротационным состояниям сталкивающихся ядер и одновременно но

состояниям с перераспределением нуклонов. Использование при этом неортогоиалыюго и переполненного набора базисных функций ведет к усложнению расчетов с применением специальных математических методов. В литературе имеется несколько примеров упрощенного учета каналов передачи нейтронов при использовании квантовой модели связи каналов,

В работе 1331 использовалась ЕСС модель с учетом перераспределения нейтронов с Q > 0, предложенная в работе [29], Однако функция распределения по динамическим барьерам извлекалась из расчетов в рамках квантового метода связи каналов (код ССБЕЕ

32

96

тырех нейтронов. Несмотря на это, в рамках предложенного подхода не удалось корректно описать функцию распределения но барьерам дня реакции слияния при энергиях вблизи и ниже кулоповекого барьера.

Другой способ учесть передачи нейтронов в квантовом методе связи каналов был предложен в работе |13| на основе кода ССЕиЬЬ, Это было сделано путем введения феноменологической добавки к матрице связи каналов, отвечающей за передачу пары нейтронов между основными состояниями сталкивающихся ядер. Было сделано предположение, что эта добавка похожа на дополнительную вибрационную моду и соответствующий подгоночный параметр связи в этом случае подбирался из условия описания экспериментальных данных,

В работах |47; 48| была сделана попытка построить полностью микроскопический подход метода связи каналов с учетом перераспределения нейтронов. Следуя идеям работ |49;50|, процесс перераспределения нейтронов основан на разложении полной волновой функции системы двух ядерных остовов и нуклона но системе двуцентровых функций нуклона. Исследования взаимосвязи процессов образования двуцентровых (молекулярных) состояний и переходов нейтронов на нижележащие (с Q > 0) и вышележащие (с Q < 0) дву-цептровые состояния проводились в рамках решения нестационарного уравнения Шредин-гера. Была получена система многоканальных уравнений связи относительного движения ядер с движением нуклона, используя матрицу связи но кинетической энергии, аналогичную матрице связи дня коллективных возбуждений ядер. Этот подход находится в стадии разработки. Следует отметить также о некоторых упрощенных предположениях в предложенной модели: двуцентровые базисные функции строятся на основе одно частичного спектра, поэтому могут быть учтены только переходы между одночастичными состояниями. Даже при таких приближениях схема вычислений становится достаточно сложной.

Из вышеизложенного следует, что вопрос о влиянии каналов перераспределения нейтронов с положительными значениями Q на слияние ядер при энергиях ниже кулоновского барьера, а также одновременный учет связи относительного движения с коллективными степенями свободы и с каналами перераспределения нейтронов до сих пор остается откры-

и

Основной целью данной работы является детальное теоретическое исследование влияния перераспределения нейтронов на процесс слияния ядер при энергиях вблизи кулонов-ского барьера. Дополнительной цепью диссертации было исследование реакций слияния, ведущих к образованию новых изотопов тяжелых и сверхтяжелых элементов.

Дня достижения поставленных целой необходимо было решить ряд взаимосвязанных подзадач:

1. Построить параметризацию высоты и кривизны кулоновского барьера, необходимую дня расчета сечений слияния в эмпирической модели связи каналов.

2. Обобщить эмпирическую модель связи каналов на случай одновременного учета связи с каналами вибрационных возбуждений одного из сталкивающихся ядер и ротационных возбуждений другого.

3. На основе анализа представительного набора экспериментальных данных но сечениям слияния ядер и реакциям малопуклохшых передач подобрать глобальные параметры модели слияния ядер, определяющих вероятность передачи нейтронов в квазиклассическом приближении.

4. Установить роль различных степеней свободы ядерной системы (коллективных возбуждений и перераспределения нейтронов) в реакциях слияния.

5. Разработать метод учета перераспределения нейтронов при использовании квантовой модели связи каналов.

6. Проанализировать новые комбинации сталкивающихся ядер, при слиянии которых могут быть получены новые нейтроннообогащенные изотопы тяжелых и сверхтяжелых элементов.

Основные положения, выносимые на защиту:

1. Обобщение эмпирической модели связи каналов на случай одновременного учета колебаний ядерной поверхности одного из сталкивающихся ядер и статической деформации другого.

2. Выбор оптимальных параметров эмпирической модели связи каналов с учетом перераспределения нейтронов.

3. Модельное описание увеличения вероятности слияния ядер при энергиях ниже кулоновского барьера, обусловленное совместным влиянием свойств их коллективных возбуждений, каналов передачи нейтронов с ф > 0, а также энергий связи передаваемых нейтронов.

4. Результаты расчетов сечений слияния ядер при энергиях вблизи кулоновского барьера с одновременным учетом связи с каналами коллективных возбуждений и перераспределения нейтронов, выполненные в широком диапазоне масс сталкивающихся ядер.

5. Описание функции распределения но барьерам в рамках модели, позволяющей учитывать перераспределение нейтронов при использовании квантового метода связи каналов.

6, Результаты расчетов сечений образования нейтроннообогащенных тяжелых и сверхтяжелых ядер в реакциях слияния легких нейтронноизбыточных снарядов с актинидными мишенями.

Научная новизна:

1, Существенно доработана эмпирическая модель связи каналов, широко используемая для описания реакций околобарьерного слияния ядер. Модель обобщена на случай одновременного учета колебаний ядерной поверхности одного из сталкивающихся ядер и вращения другого. Предложен новый набор параметров дня эмпирической модели, а также дня вероятности передачи нейтронов при слиянии ядер в квазиклассическом приближении. Это позволило описать большую совокупность экспериментальных данных дня реакций слияния при энергиях вблизи кулоиов-екого барьера,

2, Показано, что усиление слияния ядер при иодбарьерных энергиях обусловлено совместным влиянием свойств коллективных возбуждений ядер, каналов передачи нейтронов с положительными значениями Q, а также энергий связи передаваемых нейтронов,

3, Реализован способ учета каналов передачи нейтронов в квазиклассическом приближении при использовании квантового метода связи каналов, что позволило впервые описать структуру функции распределения но барьерам в реакциях слияния, дня которых значительна роль перераспределения нейтронов,

4, Предложены комбинации сталкивающихся ядер и выполнены расчеты сечений реакций слияния, в результате которых могут образоваться 11 новых нейтроннообогащенных изотопов трапефермиевых элементов с Ъ = 102 - 107 с сечениями, достижимыми па имеющихся экспериментальных установках.

Научная и практическая значимость Результаты работы могут применяться в дальнейшем при исследовании реакций слияния ядер при энергиях вблизи кулоновекого барьера, направленных, в частности, на изучение роли каналов коллективных возбуждений и нейтронных передач. Развитые в диссертации теоретические подходы, а также рассчитанные сечения реакций слияния могут быть использованы при подготовке к проведению, а также при анализе соответствующих ядерно-физических экспериментов. Разработанные вычислительные коды эмпирической модели связи каналов включены в базу знаний но ядерной физике низких энергий ХТТУ (http://nrv.jinr.ru), находящуюся в свободном доступе в сети Интернет,

Апробация работы. Основные результаты работы докладывались па следующих международных конференциях:

1. ЬХП международная конференция «ЯДРО-2012», Воронеж, Россия, 06/2012, «Влияние каналов нейтронных передач на процессы слияния елабоевязапиых ядер при иодбарьерных энергиях»;

2, Nuclear Structure and Dynamics II, Opatija, Croatia, July 2012, «Effect of neutron transfer in fusion process near and below the Coulomb barrier»;

3, LXIII международная конференция «ЯДРО-2013», Москва, Россия, 10/2013, «Роль каналов перераспределения нейтронов в реакциях слияния при иодбарьерных энергиях» ;

4, VII International Symposium on Exotic Nuclei, EXON'2014, Kaliningrad, Russia, 8-13 September 2014, «How does the neutron rearrangement with positive Q-values influence the sub-barrier fusion of light weakly bound nuclei»;

5, LXV международная конференция «ЯДРО-2015», Санкт-Петербург, Россия, 06/2015, «Квантовый метод связи каналов с квазиклассическим учетом нейтронных перераспределений в реакциях слияния»;

6, XXII International School on Nuclear Physics, Neutron Physics and Applications, Varna, Bulgaria 09/2017, «Fusion reactions with light stable and neutron-rich nuclei: pathway to synthesis of new heavy nuclei».

Личный вклад соискателя. В работах, выполненных в соавторстве, автор принимал активное участие на всех этапах выполнения работы: в формулировке методов решения поставленных задач, в разработке численных алгоритмов и написании компьютерного кода, в проведении расчетов, обработке и анализе результатов, а также в подготовке статей к публикации. Лично автору принадлежит приоритет в обобщении эмпирической модели связи каналов на случай одновременного учета колебаний ядерной поверхности одного из сталкивающихся ядер и вращения другого, выбору оптимальных параметров эмпирической модели связи каналов с учетом перераспределения нейтронов, а также разработке вычислительного кода способа учета каналов передачи нейтронов в квазиклассическом приближении при использовании квантового метода связи каналов, что позволило впервые описать структуру функции распределения но барьерам в реакциях слияния, дня которых значительна роль перераспределения нейтронов. Автором путем численных расчетов и анализа эмпирической модели связи каналов дано описание совместного влияния процессов перераспределения нейтронов, свойств коллективных степеней свободы и энергии связи передаваемого нейтрона на процесс слияния атомных ядер. Лично автором были изучены особенности слияния легких нейтронно- и нротонноизбыточных ядер с тяжелыми мишенями и сделаны выводы о влиянии развала с.набосвязанного ядра и размеров ядра-мишени на процесс слияния. Анализ реакций слияния легких ядер с актинидными мишенями, ведущих к образованию новых изотопов нейтроннообогащенных трансфермиевых элементов выполнен лично автором. Результаты расчетов, представленные в диссертации, а также основные положения, выносимые на защиту, получены лично автором.

Список литературы диссертационного исследования кандидат наук Рачков Владимир Александрович, 2018 год

Список литературы

|1| Louis С, Vaz, John М. Alexander, G, R, Satehler; Fusion barriers, empirical and theoretical: Evidence for dynamic deformation in subbarrier fusion // Phy.s. Rep. — 1981, — Vol, 69, no. 5. - Pp. 373 - 399.

|2| M, Beckerman, M. Salomaa, A. Sperduto et al.; Dynamic influence of valence neutrons upon the complete fusion of massive nuclei // Phy.s. Rev. Lett. — 1980. — Vol. 45. -Pp. 1472-1475.

[3] R. G. Stokstad, Y. Eisen, S. Kaplanis et al.; Fusion of 160 + 148,150,152,154Sm at sub_barrier energies // Phys. Rev. C. - 1980. - Vol. 21. - Pp. 2427-2435.

[4] M, Beckerman, J. Ball, H, Enge et al.; Near- and sub-barrier fusion of 58Ni with 58Ni // Phys. Rev. C. - 1981. - Vol. 23. - Pp. 1581-1589.

[5] M, Beckerman, M, Salomaa, A. Sperduto et al.; Sub-barrier fusion of 58,64Ni with 64Ni and 74Ge // Phys. Rev. C. - 1982. - Vol. 25. - Pp. 837-849.

|6| U, Jahnke, H. H. Rossner, D. Hilscher, E. Holub; Global increase of near- and below-barrier fusion for heavier systems // Phys. Rev. Lett. — 1982. — Vol. 48. — Pp. 17-20.

|7| W, Reisdorf, F. P. Hessberger, K. D. Hildenbrand et al.; Influence of collective surface motion on the threshold behavior of nuclear fusion // Phys. Rev. Lett. — 1982. — Vol. 49. - Pp. 1811-1815.

|8| R. Pengo, D. Evers, К. E. G. Lobner et al.; Nuclear structure effects in sub-barrier fusion cross sections // Nuclear Physics A. — 1983. — Vol. 411, no. 2. — Pp. 255 - 274.

|9| С. H. Dasso, S. Landowne, A. Winther; Channel-coupling effects in heavy-ion fusion reactions // Nucl. Phys. A. - 1983. - Vol. 405, no. 2. - P. 381.

[10] С, H, Dasso, S, Landowne, A. Winther; A study of Q-value effects on barrier penetration // Nucl. Phys. A. - 1983. - Vol. 407, no. 1-2. - Pp. 221 - 232.

|11| R. A. Broglia, С. H. Dasso, S. Landowne, A. Winther; Possible effect of transfer reactions on heavy ion fusion at sub-barrier energies // Phys. Rev. C. — 1983. — Vol. 27. -Pp. 2433-2435.

1121 R. A. Broglia, С. H. Dasso, S. Landowne, G. Pollarolo; Estimate of enhancements in sub-barrier heavy-ion fusion cross sections due to coupling to inelastic and transfer reaction channels // Physics Letters B. — 1983. — Vol. 133, no. 1-2. — Pp. 34 - 38.

1131 K, Hagino, X, Rowley, A.T. Kruppa; A program for eoupled-ehannel calculations with all order couplings for heavy-ion fusion reactions // Comput. Phys. Commun. — 1999, — Vol, 123. - P. 143.

|14| V. I. Zagrebaev, V. V. Samarin; Xear-barrier fusion of heavy nuclei: Coupling of channels // Phys. At. Nucl. - 2004. - Vol. 67, no. 8. - Pp. 1462-1477.

|15| A. V. Karpov, A. S. Denikin, A. P. Alekseev et al,; XRV web knowledge base on low-energy nuclear physics // Phys. At. Nucl. — 2016. — Vol. 79, no. 5. — P. 749.

|16| Fusion code and data of the XRV. http://nrv.jinr.ru/nrv/fusion.

|17| V. I. Zagrebaev; Synthesis of superheavy nuclei: Xueleon collectivization as a mechanism for compound nucleus formation // Phys. Rev. C. — 2001. — Vol. 64. — P. 034606.

|18| P. H. Stelson; Neutron flow between nuclei as the principal enhancement mechanism in heavy-ion subbarrier fusion // Phys. Lett. B. — 1988. — Vol. 205, no. 2-3. — Pp. 190 -194.

[19] P. H. Stelson, H. J. Kim, M. Beckerman et al.; Fusion cross sections for 46>50Ti+90Zr,93Nb and some systematica of heavy-ion fusion at barrier and subbarrier energies // Phys. Rev. C. - 1990. - Vol. 41. - Pp. 1584-1599.

1201 X. Rowley, I.J. Thompson, M.A. Xagarajan; Neutron flow and necking in heavy-ion fusion reactions // Phys. Lett. B. - 1992. - Vol. 282, no. 3-4. - Pp. 276 - 280.

|21| H. Timmers, D. Aekermann, S. Beghini et al.; A case study of collectivity, transfer and fusion enhancement // Nucl. Phys. A. — 1998. — Vol. 633, no. 3. — Pp. 421 - 445.

[22] Xing Wang, Xizhen Wu, Zhuxia Li; Dynamic study of fusion reactions for 40,48Ca+90'96Zr around the Coulomb barrier // Phys. Rev. C. — 2003. — Vol. 67. — P. 024604.

[23] A. M, Stefanini, F, Scarlassara, S, Beghini et al.; Fusion of 48Ca+90'96 Zr above and below the Coulomb barrier // Phys. Rev. C. - 2006. - Vol. 73. - P. 034606.

|24| M, Trotta, A. M, Stefanini, L. Corradi et al.; Sub-barrier fusion of the magic nuclei 40'48Ca+48Ca // Phys. Rev. C. - 2001. - Vol. 65. - P. 011601.

[25] C, L, Jiang, A. M, Stefanini, H, Esbensen et al.; Fusion hindrance for Ca+Ca systems: Influence of neutron excess // Phys. Rev. C. — 2010. — Vol. 82. — P. 041601.

40Ca

with 40>44>48Ca H Phys. Rev. C. - 1984. - Vol. 30. - Pp. 1223-1227.

|27| A. M. Stefanini, G, Montagnoli, R, Silvostri ot al,; How does fusion hindrance show up in

48 48

679, no. 2. - Pp. 95 - 99.

1281 X. Rowley; Mechanisms of sub-barrier fusion enhancement // Fusion Dynamics at the Extremes. — Yu, Ts. Oganessian and V.I. Zagrebaev edition. — Dubna, Russia: World Scientific, 2011. - Pp. 296-307.

1291 V. I. Zagrebaev; Sub-barrier fusion enhancement due to neutron transfer // Phys. Rev. C.

- 2003. - Vol. 67. - P. 061601.

1301 V. I. Zagrebaev, V. V. Samarin, Walter Greiner; Sub-barrier fusion of neutron-rich nuclei and its astrophysieal consequences // Phys. Rev. C. — 2007. — Vol. 75. — P. 035809.

1311 C. Simenel, A. Wakhle, B. Avez; Quantum microscopic approach to low-energy heavy ion collisions // J. Phys.: Conf. Ser. - 2013. - Vol. 420, no. 1. - P. 012118.

1321 A. M, Borges, C. P. da Silva, D. Pereira ot al.; Pair transfer and the sub-barrier fusion of 18O+58Xi // Phys. Rev. C. - 1992. - Vol. 46. - Pp. 2360-2363.

[33] H. Q. Zhang, C. J. Lin, F. Yang et al.; Xear-barrier fusion of 32S +90'96 Zr: The effect of multi-neutron transfers in sub-barrier fusion reactions // Phys. Rev. C. — 2010. — Vol. 82.

- P. 054609.

|34| A. Adel, V.A. Raehkov, A.V. Karpov et al.; Effect of neutron rearrangement on subbarrier fusion reactions // Nucl. Phys. ,4. - 2012. - Vol. 876. - Pp. 119 - 130.

1351 C. Beck; Transfer/breakup channel couplings in sub-barrier fusion reactions // J. Phys.: Conf. Ser. - 2013. - Vol. 420, no. 1. - P. 012067.

|36| H. M. Jia, C. J. Lin, F. Yang et al.; Xear-barrier fusion of 32S+ 90>96Zr, 160+ 76Ge and 180 + 74 Ge //J. Phys.: Conf. Ser. - 2013. - Vol. 420, no. 1. - P. 012124.

|37| V. V. Sargsyan, G. G. Adamian, X. V. Antonenko et al.; Effects of nuclear deformation and neutron transfer in capture processes, and fusion hindrance at deep sub-barrier energies // Phys. Rev. C. - 2011. - Vol. 84. - P. 064614.

|38| V. V. Sargsyan, G. G. Adamian, X. V. Antonenko et al.; Influence of neutron transfer in reactions with weakly and strongly bound nuclei on the sub-barrier capture process // Phys. Rev. C. - 2012. - Vol. 86. - P. 014602.

1391 X. Keeley, R. Raabe, X. Alamanos, J.L. Sida; Fusion and direct reactions of halo nuclei at energies around the Coulomb barrier // Prog. Part. Nucl. Phys. — 2007. — Vol. 59, no. 2.

- P. 579.

|40| Yu, Е, Penionzhkevieh, V, I, Zagrebaev, S, M. Lukvanov, R, Kalpakehieva; Deep sub-

6 206

Vol. 96. - P. 162701.

[41] H. M. Jia, C. J. Lin, F. Yang et al.; Fusion of the 160+76Ge and 180+74Ge systems and the role of positive Q-value neutron transfers // Phys. Rev. C. — 2012. — Vol. 86. -P. 044621.

60 100

below the Coulomb barrier // Eur. Phys. J. A. — 2013. — Vol. 49, no. 5. — P. 63.

[43] Z, Kohlev, J. F, Liang, D, Shapira et al.; Near-barrier fusion of Sn + Ni and Te + Ni systems: examining the correlation between nueleon transfer and fusion enhancement // Phys. Rev. Lett. - 2011. - Vol. 107. - P. 202701.

|44| N. Rowley; Structure and reactions at Coulomb-barrier energies // Nuel. Phys. A. — 1998.

- Vol. 630, no. 1. - Pp. 67 - 77.

|45| V. Samarin; Coupling with two-center neutron states and two-surface collective excitations at fusion reactions in the vicinity of the Coulomb barrier // EPJ Web of Conf. — 2015. -Vol. 86. - P. 00039.

|46| J. Fernandez-Niello, С. H. Dasso, S. Landowne; CCDEF - a simplified coupled-channel code for fusion cross sections including static nuclear deformations // Comput. Phys. Commun.

- 1989. - Vol. 54. - Pp. 409 - 412.

|47| V. V. Samarin; Description of nucleon-transfer and fusion reactions within time-dependent approaches and coupled-channel method // Phys. At. Nuel. — 2015. — Vol. 78, no. 1. -Pp. 128-141.

|48| V. V. Samarin; Quantum description of coupling to neutron-rearrangement channels in fusion reactions near the Coulomb barrier // Physics of Atomic Nuclei. — 2015. — Vol. 78, no. 7. - Pp. 861-872.

|49| В. П. Жигуиов, Б. H. Захарьев; Методы сильной связи каналов в квантовой теории рассеяния. — Москва: Атомиздат, 1974.

|50| Н. Мотт, Г. Месси; Теория атомных столкновений. — Москва: Издательство иностранной литературы, 1951.

|51| V. A. Raehkov, A. Add, А. V. Karpov et al.; Effect of neutron transfer in the fusion process near and below the Coulomb barrier // AIP Conference Proceedings. — 2012. -Vol. 1491, no. 1. - Pp. 381-382.

|52| В, А. Рачков, А. Адель, А. В, Карпов n др.; Влияние каналов нейтронных передач па процессы слияния елабоевязаппых ядер при подбарьерпых энергиях // Изв. РАН. Сер. физ. - 2013. - Т. 77, Л* 4. - С. 458.

1531 А. V. Karpov, V. A. Raehkov, A. Add et al. Sub-barrier fusion: does rearrangement of neutrons play a role? // Int. Symp, on Exotic Nuclei, EXOX14 / Ed. by Yu, E. Penionzhke-vieh, Yu. G. Sobolev; Kaliningrad, 2014. — Singapore: World Scientific, 2015. — Pp. 103 - 112.

|54| A. V. Karpov, V. A. Raehkov, A. S. Denikin, V. I. Zagrebaev; Role of neutron rearrangement channels in sub-barrier fusion // EPJ Web of Conferences. — 2015. — Vol. 86. -P. 00017.

1551 В. А. Рачков, А. Адель, А. В. Карпов и др.; Усиливает ли перераспределение нейтронов подбарьерпое слияние атомных ядер? // Изв. РАН. Сер. физ. — 2014. — Т. 78, Л» 11. - С. 1381.

|56| V. A. Raehkov, А. V. Karpov, A. S. Denikin, V. I. Zagrebaev; Examining the enhancement of sub-barrier fusion cross sections by neutron transfer with positive Q values // Phys. Rev. C. - 2014. - Vol. 90. - P. 014614.

|57| A. V. Karpov, V. A. Raehkov, V. V. Samarin; Quantum coupled-channels model of nuclear fusion with a semielassieal consideration of neutron rearrangement // Phys. Rev. C. -2015. - Vol. 92. - P. 064603.

15S| В. А. Рачков, А. В. Карпов, В. В. Самарии; Полуэмппричеекая модель перераспределения нейтронов в квантовом подходе сильной связи каналов // Изв. РАН. Сер. физ.

- 2016. - Т. 80, Л* 3. - С. 304.

|59| А. В. Карпов, А. С. Деникин, А. П. Алексеев и др.; Сетевая база знаний NRV по ядерной физике низких энергий // Ядерная физика. — 2016. — Т. 79, JY2 5. — С. 520.

|60| А. В. Карпов, В. А. Рачков, В. В. Сайко; Получение пейтроппообогащеппых тяжелых и сверхтяжелых ядер в реакциях слияния // Письма в ЭЧАЯ. — 2018. — Т. 15. -15 с.

|61| R. Bass. Fusion reactions: Successes and limitations of a one-dimensional description // Deep-inelastic and fusion reactions with heavy ions / edited byW, von Oertzen, — Springer Berlin Heidelberg, 1980. — Vol. 117 of Lecture Notes in Physics. — Pp. 281-293.

|62| В. И, Загребаев, А. В. Карпов, Я. Аритомо и др.; Потенциальная энергия тяжелой ядерной системы в процессах слияния-деления // Физика элементарных частиц и атомного ядра. - 2007. - Т. 38, Л* 4. - С. 893 - 491.

|(331 R, D, Woods, D, S, Saxon; Diffuse surface optical model for nueleon-nuelei scattering // Phys. Rev. - 1954. - Vol. 95. - R 577.

|64| J. Bloeki, J. Randrup, W. J. Swiateeki, C. F Tsang; Proximity forces // Ann. Phys. -1977. - no. 105. - P. 427.

|65| J. O. Xewton, R. D. Butt, M, Dasgupta et al,; Systematic failure of the Woods-Saxon nuclear potential to describe both fusion and elastic scattering: Possible need for a new dynamical approach to fusion // Phys. Rev. C. — 2004. — Vol. 70. — P. 024605.

|66| O, Akyiiz and A. Winther in Nuclear Structure and Heavy-Ion Collisions / Ed. by R. A. Broglia et. al.; Proc. Int. School of Physics, Enrico Fermi, Course LXXVII, — Varen-na, 1979.

|67| D. L. Hill, J. A. Wheeler; Nuclear constitution and the interpretation of fission phenomena // Phys. Rev. - 1953. - Vol. 89. - P. 1102.

|68| A. B. Balantekin, X. Takigawa; Quantum tunneling in nuclear fusion // Rev. Mod. Phys.

- 1998. - Vol. 70. - P. 77.

[69] Z. E. Switkowski, R. G. Stokstad, R. M. Wieland; 14X fusion with 13C and 160 at sub-barrier energies // Nuel. Phys. A. — 1977. — Vol. 279, no. 3. — P. 502.

|TO| P. R. Christensen, Z. E. Switkowskiw, R. A. Dayras; Sub-barrier fusion measurements for 12 16

|71| R. G. Stokstad, Z. E. Switkowski, R. A. Dayras, R. M, Wieland; Measurements of fusion cross sections for heavy-ion systems at very low energies // Phys. Rev. Lett. — 1976. -Vol. 37. - Pp. 888-891.

|72| О. Бор, Б. Моттельсоп; Структура атомного ядра. — Москва: Мир, 1977. — Т. 2.

|73| S. Raman, С. W. Xestor Jr., P. Tikkamen; Transition probability from the ground to the first-excited 2— state of even-even nuclides // Atom. Data and Nuel. Data Tabl. — 2001.

- Vol. 78, no. 1. - P. 1.

[74] T, Kibedi, R, H Spear; Reduced electric-octupole transition probabilities 3; 0+ ^ 3-)

- an update // Atom. Data and Nuel. Data Tabl. - 2002. - Vol. 80, no. 1. - P. 35.

|75| M. Престои; Физика ядра. — Москва: Мир, 1964.

|76| М. Dasgupta, D. J. Hinde, X. Rowley, A. M. Stefanini; Measuring barriers to fusion // Annu. Rev. Nuel. Part. Set. - 1998. - Vol. 48. - P. 401.

|77| H. Timmers, J. R. Leigh, M. Dasgupta et al.; Probing fusion barrier distributions with quasi-elastic scattering // Nuel. Phys. A. — 1995. — Vol. 584. — P. 190.

[78] M, Trotta, A, M, Stefanini, S, Beghini et al,; Fusion hindrance and quasi-fission in 48Ca induced reactions // Eur. Phys. J. A. — 2005, — Vol, 25, no, 1, — Pp. 615-618,

|79| A, V, Karpov, A, S, Denikin, M, A, Xaumenko et al,; XRV web knowledge base on low-energy nuclear physics // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. — 2017, — Vol, 859,

- P. 112.

|SO| J. R. Leigh, M, Dasgupta, D. J. Hinde et al.; Barrier distributions from the fusion of oxygen ions with 144>148>154Sm and 186W // Phys. Rev. C. - 1995. - Vol. 52. - Pp. 3151-3166.

[81] M, Dasgupta, D, J. Hinde, K, Hagino et al.; Fusion and breakup in the reactions of 6Li and 7Li nuclei with 209Bi // Phys. Rev. C. - 2002. - Vol. 66. - P. 041602.

[82] P. K, Rath, S, Santra, X. L, Singh et al.; Fusion of 6Li with 152Sm: Role of projectile breakup versus target deformation // Nucl. Phys. A. — 2012. — Vol. 874. — P. 14.

|S31 M, J. Martin; Nuclear data sheets for A = 209 // Nuclear Data Sheets. — 1991. — Vol. 63.

- P. 723.

64 64

constrained time-dependent Hartree-Foek formalism // Phys. Re.v. C. — 2008. — Vol. 77.

- P. 064605.

|85| L. Corradi, G. Pollarolo, S. Szilner; Multinueleon transfer processes in heavy-ion reactions // J. Phys. G: Nucl. Part. Phys. - 2009. - Vol. 36, no. 11. - P. 113101.

60 116

the Coulomb barrier // Phys. Rev. Lett. - 2014. - Vol. 113. - P. 052501.

|87| L. Corradi, S. Szilner, G. Pollarolo et al.; Single and pair neutron transfers at sub-barrier energies // Phys. Rev. C. - 2011. - Vol. 84. - P. 034603.

|88| W, von Oertzen, H. G. Bohlen, B. Gebauer et al.; Quasi-elastic neutron transfer and pairing effects in the interaction of heavy nuclei // Z. Phys. A Atomic Nuclei. — 1987. — Vol. 326, no. 4. - Pp. 463-481.

|89| K. Sapotta, R. Bass, V. Hartmann et al.; Mass and charge transfer in the heavy ion reactions 208Pb + 58Ni and 208Pb + 64Ni // Phys. Rev. C. - 1985. - Vol. 31. - P. 1297.

[90] C, L, Jiang, K, E, Rehm, H, Esbensen et al.; Multineutron transfer in 58Ni+124Sn collisions at sub-barrier energies // Phys. Rev. C. — 1998. — Vol. 57. — P. 2393.

[91] L, Corradi, S, J. Skorka, U, Lenz et al.; Xear-barrier transfer and fusion of the systems 33S

+ 90'91'92Zr // Z. Phys. A Atomic Nuclei. - 1990. - Vol. 335, no. 1. - P. 55.

|92| A. M. Borges, C, P. da Silva, D, Pereira ot al,; Pair transfer and the sub-barrier fusion of 18O+58Ni // Phy.s. Rev. C. - 1992. - Vol. 46. - Pp. 2360-2363.

1931 V. I. Zagrebaev; Sequential fusion: sub-barrier fusion enhancement due to neutron transfer // Progress of Theoretical Physics Supplement. — 2004. — Vol. 154. — P. 122.

|94| V. A. Rachkov, A. Adel, A. V. Karpov ot al.; Effect of neutron transfer channels in fusion reactions with weakly bound nuclei at subbarrier energies // Bulletin of the Russian Academy of Sciences: Physics. — 2013. — Vol. 77, no. 4. — Pp. 411-415.

[95] A. M, Stefanini, B, R, Behera, S, Beghini et al.; Sub-barrier fusion of 40Ca+94Zr: Interplay of phonon and transfer couplings // Phy.s. Rev. C. — 2007. — Vol. 76. — P. 014610.

|96| A. V. Karpov, A. S. Denikin, M, A. Xaumenko et al.; XRV web knowledge base on low-energy nuclear physics // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. — 2017. — Vol. 859.

- P. 112.

|97| C. L. Jiang, K. E. Rohm, H. Esbensen et al.; Hindrance of heavy-ion fusion at extreme sub-barrier energies in open-shell colliding systems // Phy.s. Rev. C. — 2005. — Vol. 71.

- P. 044613.

|98| M, Trotta, J. L. Sida, X. Alamanos et al.; Large enhancement of the sub-barrier fusion probability for a halo nucleus // Phy.s. Rev. Lett. — 2000. — Vol. 84. — Pp. 2342-2345.

|99| R. Raabe, J. L. Sida, J. L. Charvet et al.; Xo enhancement of fusion probability by the neutron halo of 6He // Nature. - 2004. - Vol. 431. - Pp. 823-826.

11001 A. R. Barnett, J. S. Lilley; Interaction of alpha particles in the lead region near the Coulomb barrier // Phy.s. Rev. C. - 1974. - Vol. 9. - Pp. 2010-2027.

[101] S, M, Lukvanov, Yu, E, Penionzhkevich, R, A. Astabatian et al.; Study of the 2n-evaporation channel in the 4>6He + 206>208Pb reactions // Phys Lett B. — 2009. — Vol. 670.

- Pp. 321 - 324.

[ 102] R. Wolski, I. Martel, L, Standvlo et al,; Sub-barrier fusion of 6He + 206Pb // Eur. Phy.s. J. - 2011. - Vol. A47. - P. 111.

11031 W, J. Ramler, J. Wing, D. J. Henderson, J. R. Huizenga; Excitation functions of bismuth and lead // Phys. Rev. - 1959. - Vol. 114. - Pp. 154-162.

[104] J. J. Kolata, V. Guimaraes, D, Peterson et al.; Sub-barrier fusion of 6He with 209Bi // Phys. Rev. Lett. - 1998. - Vol. 81. - Pp. 4580-4583.

[105] A. S, Fomichev, I. David, Z. Dlouhv et al.; Fission of 209Bi induced by 6He ions // Z. Phys. A. - 1995. - Vol. 351, no. 2. - Pp. 129-130.

11061 H, E, Kurz, E, W, Jasper, K, Fiseher, F, Hermes; Measurement and equilibrium statistical-model calculation of excitation functions of the 197 Au (a, xn) reactions in the energy range from 16 to 103 MeV // Nuel. Phys. ,4. - 1971. - Vol. 168, no. 1. - Pp. 129 - 138.

|107| A. A. Kulko, X. A. Demekhina, R. Kalpakehieva et al.; Excitation functions for eomplete-

4 197

2007. - Vol. 70, no. 4. - Pp. 613-618.

11081 Yu, E. Penionzhkevieh, R. A. Astabatyan, X. A. Demekhina et al.; Excitation functions of fusion reactions and neutron transfer in the interaction of 6He with 197Au and 206Pb // Eur. Phys. J. A. - 2007. - Vol. 31, no. 2. - Pp. 185-194.

[109] V. Scuderi, A. Di Pietro, P. Figuera et al.; Fusion and direct reactions for the system 6He +

64

11101 Yu. E. Penionzhkevieh, Yu. A. Muzyehka, S. M. Lukyanov et al.; Fusion-fission reactions 6

11111 Stat Model code of the XRV, http://nrv.jinr.ru/nrv/fusion.

[112] Y, W, Wu, Z, H, Liu, C, J. Lin et al.; Xear barrier fusion excitation function of 6Li+208Pb // Phys. Rev. C. - 2003. - Vol. 68. - P. 044605.

[113] A. M. Vinodkumar, W, Loveland, P. H, Sprunger et al.; Fusion of 9Li wit h 208Pb // Phys. Rev. C. - 2009. - Vol. 80. - P. 054609.

[114] M. Dasgupta, P. R. S. Gomes, D, J. Hinde et al.; Effect of breakup on the fusion of 6Li, 7Li, and 9Be with heavy nuclei // Phys. Rev. C. - 2004. - Vol. 70. - P. 024606.

[115] A. Mukherjee, Submit Rov, M. K. Pradhan et al.; Influence of projectile a-breakup threshold on complete fusion // Phys. Lett. B. — 2006. — Vol. 636, no. 2. — Pp. 91 - 95.

[116] M. K, Pradhan, A. Mukherjee, P. Basu et al.; Fusion of 6Li with 159Tb at near-barrier energies // Phys. Rev. C. - 2011. - Vol. 83. - P. 064606.

|117| K. Yabana, Y. Ogawa, Y. Suzuki; Break-up effect on the elastic scattering and the optical potential of 11Li // Phys. Rev. C. - 1992. - Vol. 45. - Pp. 2909-2918.

11181 T. Matsumoto, E. Hiyama, K. Ogata et al.; Continuum-diseretized coupled-channels

6 12

- Vol. 70. - P. 061601.

|119| E. F. Aguilera, P. Amador-Valenzuela, E. Martinez-Quiroz et al.; Xear-Barrier fusion of

8 58

[120] H, M, Jia, C, J, Lin, F, Yang et al,; Fusion of 32S + 94Zr: Further exploration of the effect of the positive Qxn value neutron transfer channels // Phys. Rev. C. — 2014, — Vol, 89,

- P. 064605.

|121| Yu, Ts. Oganessian, V. K. Utyonkov, Yu, V. Lobanov et al.; Heavy element research at Dubna // Nucl. Phys. ,4. - 2004. - Vol. 734, no. 1. - P. 109.

11221 Yu. Ts. Oganessian, F. Sh. Abdullin, P. D. Bailey et al.; Eleven new heaviest isotopes of elements Z = 105 to Z = 117 identified among the pro ducts of 249Bk+48Ca reactions // Phys. Rev. C. - 2011. - Vol. 83. - P. 054315.

11231 Yu. Ts. Oganessian, V. K. Utyonkov; Super-heavy element research // Rep. Progr. Phys.

- 2015. - Vol. 78, no. 3. - P. 036301.

|124| Kosuke Morita; SHE research at RIKEX/GARIS // Nucl. Phys. ,4. - 2015. - Vol. 944, no. Supplement C. — P. 30.

11251 Juhee Hong, G. G. Adamian, X. V. Antonenko; Possibilities of production of transfermium nuclei in charged-particle evaporation channels // Phys. Rev. C. — 2016. — Vol. 94. -P. 044606.

11261 Juhee Hong, G. G. Adamian, X. V. Antonenko; Ways to produce new superheavy isotopes with Z=lll-117 in charged particle evaporation channels // Phys. Lett. B. — 2017. -Vol. 764. - P. 42.

|127| X. V. Antonenko, E. A. Cherepanov, A. K. Xasirov et al.; Competition between complete fusion and quasi-fission in reactions between massive nuclei. The fusion barrier // Phys. Lett. B. - 1993. - Vol. 319, no. 4. - P. 425.

11281 X. V. Antonenko, E. A. Cherepanov, A. K. Xasirov et al.; Compound nucleus formation in reactions between massive nuclei: Fusion barrier // Phys. Rev. C. — 1995. — Vol. 51.

- P. 2635.

11291 Valery Zagrebaev, Walter Greiner; Synthesis of superheavy nuclei: A search for new production reactions // Phys. Rev. C. - 2008. - Vol. 78. - P. 034610.

11301 Valery Zagrebaev, Walter Greiner; Unified consideration of deep inelastic, quasi-fission and fusion-fission phenomena // J. Phys. G: Nucl. and Part. Phys. — 2005. — Vol. 31, no. 7.

- P. 825.

11311 A. V. Karpov, V. V. Saiko; Modeling near-barrier collisions of heavy ions based on a Langevin-type approach // Phys. Rev. C. — 2017. — Vol. 96. — P. 024618.

11321 A. S, Iljinov, M. V, Mebel, X, Bianchi et al,; Phenomenologieal statistical analysis of level densities, decay widths and lifetimes of excited nuclei // Nucl. Phys. A. — 1992, — Vol, 543, no. 3. - Pp. 517 - 557.

11331 V. I. Zagrebaev, — He onyC.iiHKOBaiio.

|134| P. Frobrich, I. I. Gontchar; Langevin description of fusion, deep-inelastic collisions and heavy-ion-induced fission // Phys. Rep. — 1998. — Vol. 292, no. 3. — Pp. 131 - 237.

11351 K. H. Schmidt, W, Morawek; The conditions for the synthesis of heavy nuclei // Rep. Progr. Phys. - 1991. - Vol. 54, no. 7. - P. 949.

11361 H. A. Kramers; Brownian motion in a field of force and the diffusion model of chemical reactions // Physica. — 1940. — Vol. 7, no. 4. — Pp. 284 - 304.

|137| Arnold J. Sierk; Macroscopic model of rotating nuclei // Phys. Rev. C. — 1986. — Vol. 33.

- Pp. 2039-2053.

11381 P. M oiler, A. J. Sierk, T. Ichikawa, H. Sagawa; Xuclear ground-state masses and deformations: FRDM(2012) // Atomic Data and Nuclear Data Tables. - 2016. - Vol. 109-110.

- Pp. 1 - 204.

[139] Y. Xagame, M. Asai, H. Haba; Production cross sections of 261 Rf and 262Db in bombardments of 248Cm with 18O and 19F ions // Jour. Nucl. Rad. Sci. - 2002. - Vol. 3, no. 1.

- Pp. 85-88.

|140| M. Murakami, S. Goto, H. Murayama et al.; Excitation functions for production of Rf

248 18

11411 A. X. Andreyev, D. D. Bogdanov, V. I. Chepigin et al.; Decay widths of highly excited Ra compound nuclei // Nucl. Phys. ,4. - 1997. - Vol. 620, no. 2. - P. 229.