Процессы с участием нейтральных скалярных и псевдоскалярных частиц в расширениях Стандартной модели тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.02, кандидат физико-математических наук Демидов, Сергей Владимирович

• Демидов, Сергей Владимирович
• кандидат физико-математических наук
• 2007

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Демидов, Сергей Владимирович

Введение

1. Перспективы поиска легкого сголдстино в распадах мезонов

1.1 Интерпретация результата эксперимента НурегСР.

1.2 Распады В- и D-мезонов с участием сголдстино.

1.3 Распады легких векторных мезонов с участием сголдстино.

2 Перспективы поиска нейтральных скалярных часчиц на LHC в канале pp-+Ti+Jet

2.1 Бозон Хиггса в реакции рр —> "п -f jet.

2.2 Зависимость значимости Ns/\fNs от параметров обрезания фазоboi о объема

2 3 Сравнение реакций рр —> 77 и рр —> 7", + jet

2.4 Возможности изучения некоюрых обобщений Стандартной модели в реакции рр —> 77 + jet.

2 5 Радион в реакции рр —* 7", + jet.

2.6 Сголдстино в реакции рр —> 7"/ + jet.

3 Неминимальная модель с расщепленной суперсимметрией: мотивация и построение

3.1 Расщепленная суперсимметрия и проблема барионной асимметрии

3.2 Описание модели.

3.2.1 Расщепление НМССМ.

3.2.2 Низкоэнергетическая теория.

3.3 Параметры модели и масса бозона Хиггса

4. Неминимальная модель с расщепленной суперсимметрией: феноменологические аспекты

4.1 Электрослабый фазовый переход.

4.2 Образование барионной асимметрии.

4 2.1 Описание механизма и основные взаимодействия

4.2.2 Уравнения диффузии и приближения.

4 2.3 CP-нарушающие источники.

4.2.4 Численные результаты.

4 3 Возможные кандидаты на роль темной материи.

4.4 Электрические дипольные моменты электрона и нейтрона.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Процессы с участием нейтральных скалярных и псевдоскалярных частиц в расширениях Стандартной модели»

Базой для описания явлений физики высоких энергий является Стандартная модель физики элементарных частиц. Она включает в себя электрослабые SUL{2) х UY{1) [1, 2, 3] и сильные SUC{3) [4, 5, 7, б, 8, 9, 10] взаимодействия. На сегодняшний день Стандартная модель с большой точностью описывает широкий спектр явлений. Однако, существуют основания считать, что Стандартная модель не является окончательной теорией. Возможно, одним из основных ее недостатков является тот факт, чю она не включает описания гравитационных взаимодействий, фундаментальная квантовая теория которых до сих пор не построена.

Существуют сугубо теоретические аргументы в пользу существования физики за пределами Стндартной модели. Так, квантовые поправки к массе бозона Хиггса оказываю юя квадратичными ио масштабу обрезания Стандартной модели Асм- Это означает, что если масштаб Асм был бы порядка массы Планка Мщ или предполагаемого масштаба Большою объединения Л/gut ~ Ю1С ГэВ, те. Сшщартная модель была бы применима впжмь до этих энергий, то между ее параметрами должно было бы произойти невероятно сильное случайное сокращение. Эта тонкая подстройка параметров необходима, чтобы масса хиггсовского бозона оказалась порядка электрослабого масштаба mew ~ 100 ГэВ, т.е. много меньше Асм

В последние годы предположения о существовании новой физики на энергиях, гораздо меньших, чем Mpi или MquTj получили серьезные экспериментальные подтверждения из разных областей физики. Одним из самых сильных указаний на существование физики за пределами Стандартной модели является экспериментальное обнаружение нейтринных осцилляций [11, 12, 13], которое говорит о том, что ио крайней мере некоторые типы нейтрино имеют ненулевые массы.

Кроме того, прецизионные измерения анизотропии реликтового излучения [14, 15] и наблюдения крупномасштабной структуры Вселенной [16] позволили установить ее современный состав. Оказалось, что частицы, входящие в Стандартную модель, даюг менее чем 5%-ный вклад в современную полную плотность энергии Вселенной. Самую значительную часть плотности энергии (примерно 70%) составляет неизвестная компонента — 'темная" энергия. Именно она отвечает за наблюдаемое ускоренное расширение Вселенной. Другая существенная (порядка 25%) компонента — Темная" материя — представлена, предположительно, до сих пор неизвестными частицами, которые слабо взаимодействуют с частицами Стандартной модели, однако оказывают сильное влияние на расширение Вселенной и доминируют при образовании в ней структур.

В настоящее время предложено несколько классов моделей, которые расширяют Стандартную модель, решают некоторые ее внутренние проблемы и обьясняют результаты последних экспериментов. Среди таких моделей можно выделить модели Большого обьединения, теории с глобальной и локальной суперсиммефией, а также модели с дополнительными пространственными измерениями.

Как Стандартная модель, так и многие ее расширения содержат скалярные и/или псевдоскалярные частицы. С точки зрения квантовой теории поля такие частицы являются простейшими типами квантовых возбуждений и описываются скалярными нолями. Однако, несмотря на свою простоту они часто играют важную роль в описании многих механизмов в квантовой теории поля, как реализующихся в природе, так и гипотетических

Одним из наиболее известных механизмов, в котором скалярные поля играют фундаментальную роль, является механизм Хиггса [17, 18, 19, 20, 21]. Именно этот механизм в Стандартной модели отвечает за спонтанное нарушение электрослабой SUi{2) х Uy{ 1) симметрии и тем самым за появление ненулевых масс у калибровочных W±- и £°-бозонов. Фундаментальная скалярная частица — бозон Хиггса — является единственной до сих пор не обнаруженной частицей Стандартной модели.

Другой механизм, в котором часто оказываются задействованы (псевдо)-скалярные частицы — явление спонтанного нарушения глобальной симметрии. В этом случае согласно теореме Голдстоуна [22, 23, 24] в спектре присутствуют безмассовые (исевдо)скаляры. При этом взаимодействия голдсто-уновских бозонов однозначно определяются симметрийными свойствами рассматриваемой модели. Наиболее известной реализацией этого механизма в природе является явление спонтанного нарушения (приближенной) кираль-ной симметрии в квантовой хромодинамике (КХД). При этом несмотря на сильную динамику фундаментальных степеней свободы — кварков и глюо-нов, удается получить эффективное пизкоэнергетическое описание взаимодействий голдсюуновских бозонов — пионов.

Другим примером является известное решение сильной CP проблемы с помощью введения глобальной U( 1) симметрии (механизм Печчеи-Куинн) [25, 26]. В этом механизме спонтанное нарушение абелевой симметрии приводит к появлению в низкоэнергетическом спектре псевдоскалярной частицы — аксиона, а CP-нарушающий параметр в ecieciвенным образом обращается в нуль.

Как уже было отмечено выше, одними из наиболее перспективных расширений Стандартной модели являются суперсимметричные модели [27]. В рамках этих теорий получает естественное разрешение проблема тонкой подстройки параметров. А именно, в суперсиммегричных теориях упомянутые выше квадратичные расходимости в квантовых поправках сокращаются между бозонными и фермионными вкладами. Таким образом, иерархия между масштабами оказывается стабильной относительно квантовых поправок.

Если природа описывается суперсимметричной теорией, то суперсимметрия должна быть нарушена спонтанно, поскольку при низких энергиях наблюдаемый спектр частиц явно не суиерсимметричеи. Поскольку динамика, ответственная за это нарушение, неизвестна, его влияние учитывается добавлением в лагранжиан "мягких" слагаемых, появление которых не приводит вновь к существованию квадратичных расходимостей. Во всех моделях со спонтанным нарушением глобальной суперсимметрии справедлив аналог теоремы Голдстоуна: существует безмассовый майорановский фермион (голдстино), который является фермионной компонентой того кирального суиермультиплета, в котором приобретает ненулевое вакуумное среднее вспомогательное поле, что и приводит к нарушению суперсимметрии. В теориях с локальной суперсимметрией голдстино становится продольной компонентой гравитино, суперпартнера гравитона. Таким образом, в результате еуперсим-метричного аналога механизма Хиггса [28] гравитино приобретают массу.

Интересным преде 1авляе1ся тот факт, что существует класс феноменологически приемлемых суперсимметричных моделей, в коюрых спонтанное нарушение суиерсимметрии происходит при энергиях, не сильно превышающих масштаб нарушения электрослабых взаимодействий. Такая иерархия масштабов возникает в некоюрых моделях с гравитационным [29, 30, 31] и калибровочным [32, 33] механизмами передачи нарушения суперсимметрии. В таких моделях частицы супермультиплета, ответственного за спонтанное нарушение суиерсимметрии — голдстино и его скалярный суперпартнер, сюлдстино — могут быть достаточно легкими. Феноменология таких моделей и перспективы поиска голдстино и сголдстино в современных экспериментах изучались в работах [34, 35, 31, 36, 37, 38, 39, 40, 41]. Одним из наиболее интересных аспектов взаимодействия таких частиц с полями Стандартной модели является существование взаимодействий, индуцирующих процессы с изменением аромата в нейтральных токах (FCNC) [42, 43]. Это обстоятельство открывает возможности для поиска достаточно легкого сголдстино в редких распадах (см., например, работы [44, 45, 46, 47]).

Суперсимметричные расширения Стандартной модели интересны также с той точки зрения, что они естественным образом могут быть включены в теории Большого объединения. Это позволяет описывать различные калибровочные взаимодействия как имеющие единую природу. Так, в минимальной суиерсимметричной Стандартной модели (МССМ) объединение калибровочных констант достигается на масштабе Mgut ~ Ю1С ГэВ.

Другим феноменологическим аспектом суперсиммегричных моделей типа МССМ и ее расширений является предсказание существования относительно легких нейтральных фермионов — нейтралино. Эти частицы слабо взаимодействуют с нолями Стандартной модели, однако они могли образовываться на ранних этапах эволюции Вселенной. Важным классом суперсимметричных теорий являются модели, обладающие Я-симмегрией. В таких моделях получает естественное объяснение подавление процессов с нарушением бари-онного и лептонных чисел. Феноменологически интересным следствием R-чегносги является стабильность самой легкой частицы среди суперпаргнеров При некоторых значениях параметров такой частицей оказывается фермион и, если это нейтралино, то он может быть идеальным кандидатом на роль '•юмной'" материи.

В минимальных суперсимметричных расширениях Стандартной модели масса самого легкого хиггсовского бозона оказывается ограниченной сверху значиюльно сильнее, чем это имеет место в Стандартной модели. Напомним, что в последней значения масштаба физического обрезания Асм и массы бозона Хиггса не могут быть выбраны независимо друг от друга. Дейс1ви-тельно, если предполагать справедливость теории возмущений для константы самодействия Л, определяющей массу хиггсовского бозона, то масштаб обрезания Асм должен быть меньше масштаба энергий, который соответствует полюсу Ландау для константы А. Это означает, что при известном масштабе обрезания это условие дает ограничение сверху на массу бозона Хиггса (см., например, [48]). В суперсимметричных теориях подобное ограничение не связано с масштабом обрезания, а возникает уже на древесном уровне, поскольку суперсимметрия связывает константы скалярного самодействия и калибровочные константы. В результате, в большинстве суперсимметричных расширений Стандартной модели масса легчайшего бозона Хиггса не может сильно превышать массы калибровочных W£- и £°-бозонов. Так, в МССМ это ограничение составляет, с учетом петлевых поправок [49], т/, < 135 ГэВ. В расширениях МССМ эти ограничения могут быть несколько ослаблены, однако в широком классе моделей отмеченное выше свойство является общим.

Недавно был предложен другой класс суперсимметричных моделей — теории с расщепленной суперсимметрией [50, 51, 52]. Спектр частиц в этих моделях характеризуется двумя масштабами энергий. Все скалярные частицы, за исключением одного хигтсовского поля, имеют массы порядка масштаба расщепления тп$, который феноменологически может находиться в диапазоне 104 - 1014 ГэВ Один из CP-четных хиггсовских боюнов оказывается легким и приобретает вакуумное среднее v = 24G ГэВ; тем самым весь спектр Стандартном модели оказывается на электрослабой шкале. Такая ситуация реализуемся за счет явной тонкой подгонки массовых парамс1ров в хиггсовском секторе МССМ. Кроме того, в этих моделях предполагаемся, что нарушение суперсиммегрии произошло таким образом, что мягкие массы калибрино (супериартнеров калибровочных бозонов) оказались порядка электрослабого масипаба. Эю значит, что суиерпартнеры хиггсовских и калибровочных бозонов оказываются легкими. Отметим, что иерархия MQ ~ А <С т, где Ма — мягкие массы калибрино, А — масштаб трилинейных констант взаимодействия и т — масштаб мягких масс суперскаляров, оказывается стабильной по отношению к квантовым поправкам. В работах [52, 53] приведены примеры моделей спонтанного нарушения суперсимметрии, в которых может реализоваться подобная иерархия.

В общем случае в МССМ и ее расширениях мягкие массы скварков и слеи-тонов могут приводить к феноменологически неприемлемым значениям для вероятностей процессов с изменением ароматов в нейтральных токах. Это приводит к ограничениям на возможную иерархию и величины мягких масс.

В моделях с расщепленной суперсимметрией проблема с FCNC решается автоматически, поскольку скварки и слептоны являются тяжелыми и слабо влияют на физику на электрослабом масштабе. Кроме того, такие модели, как и другие суперсимметричные теории, обладают дискретной симметрией — Я-четностью. Как следствие, самый легкий из фермионного сектора суперпартнеров (хиггсино и калибрино) становится стбильным. Следовательно, если легчайшим оказывается одно из нейтралино, то оно оказывается идеальным кандидатом на роль темной материи. Кроме того, поскольку тяжелые скаляры — скварки и слептоны — образуют полный 57У(5)-мультиплег, то их отсутствие в низкоэнергетической теории не влияет на обьединение калибровочных констант, которое, как уже упоминалось, имеет место в МС-СМ. Хотя эти модели являются мягко нарушенными сунерсимметричными теориями, тем не менее суиерсимметрия не проявляется при низких энергиях Так, спектр частиц на электрослабом масштабе явно не суперсимметричен, а между различными константами взаимодействия отсутствую! строгие cooi-ношения, типичные для суиерсимметричных теорий [54]. Одним из следствий этою является ослабление верхнего ограничения на массу хиггсовского бозона до 150- 160 ГэВ (50, 54].

В последнее время активно 0бсуждаю1ся теории с дополнительными измерениями (обзоры этих моделей можно найти в работе [55]). С точки зрения возможности решения проблемы иерархии значительный интерес представляет сценарий Рэндалл-Сандрума [56].Одним из интересных феноменологических следствий этой модели является предсказание существования наряду с калуца-клейновскими состояниями также безмассового возбуждения, которое возникает из гравитационного сектора, связанного с дополнительными измерениями, — радиона (модуля). С точки зрения четырехмерного наблюдателя эта частица является скаляром. Однако, чтобы избежать феноменологических ограничений, в частности, нарушения принципа эквивалентности, у радиона должна возникать ненулевая масса. Это может происходить, например, за счет механизма Голдбергера-Вайза [57, 58]. Интересной особенностью этого механизма является предсказание того, что масса радиона должна быть несколько меньше масс возбуждений Калуцы-Клейна [60]. По эгой причине радион, возможно, будет доступен для ускорительных экспериментов ближайшего будущего (LHC). Феноменология стабилизированного радиона обсуждалась в работах [58, 59, 60].

Интересной проблемой, которая не находит решения в рамках Стандартной модели, является проблема барионной асимметрии Вселенной. Экспериментальные наблюдения ограничивают барион-фоюнное отношение в следующем диапазоне [14, 15, 61]

6.1 х Ю"10 < — < 6.9 х Ю"10 . (1) п7

В силу СРТ-теоремы такие фундаментальные свойства, как массы и времена жизни для частиц и ain ичастиц соыгадают в локальной лоренц-инвариан гной квантовой теории. Следовательно, достаточно неестественно предполагать, что наблюдаемая асимметрия является начальным условием для эволюции Вселенной или, что то же самое, еще одной фундаментальной постоянной.

Любой механизм, в котором барионная асимметрия образуется динамическим образом, должен удовлетворяв следующим трем условиям (условия Сахарова) [62. 63]

• существование процессов, нарушающих барионное число,

• существование процессов, нарушающих С- и СР-четности,

• отклонение от термодинамического равновесия

В Стандартной модели барионное число сохраняется в рамках теории возмущений. Однако сложная структура вакуума электрослабой теории, а именно, существование топологически различных основных состояний, приводит к возможности туннелирования из одного основного состояния в другие [64, 65, 66]. Такие процессы в Стандартной модели сопровождаются нарушением барионного числа [67, 68], однако, они экспоненциально подавлены при достаточно низких энергиях. Это служит объяснением тому, что подобные процессы до сих пор не были обнаружены экспериментально. Тем не менее, при достаточно высоких температурах, процессы перехода из одного основного состояния в другое становятся возможными за счет тепловых флуктуаций. В этом случае процессы, нарушающие барионное число, — сфалеронные переходы — могут происходить с заметной скоростью [69]. Одним из наиболее интересных сценариев для образования барионной асимметрии являе1ся механизм электрослабою бариогенезиса (см., например, обзоры [70, 71, 72]). Если Вселенная была разогрета до температур порядка нескольких со юн ГэВ и выше, то она могла находиться в симметричной фазе, в которой электрослабая симметрия восстновлена [73, 74]. Тогда в процессе расширения и остывания Вселенной при температурах порядка 100 ГэВ мог происходить фазовый переход из симметричной фазы в нарушенную В механизме электрослабою бариогенезиса предполагается, что электрослабый фазовый переход являйся фазовым переходом сильно первого рода. Эю значит, что он происходит путем образования пузырей нарушенной фазы, коюрые расширяются и сталкиваются, заполняя все пространство. Вдали от стенок пузыря (снаружи и внутри него) плазма находится в термодинамическом равновесии Однако на аенках расширяющегося пузырька может возникать значительное отклонение от термодинамического равновесия. В результате CP-нарушающего взаимодействия частиц с движущейся стенкой, а также процессов, нарушающих барионное число, которые активно происходят в симметричной фазе, внутри пузыря образуется ненулевая плотность барионного заряда При этом для того, чтобы барионная асимметрия сохранилась после фазового перехода процессы, нарушающие барионное число, должны быть достаточно сильно подавлены внутри пузыря. Условие на малость сфалеронных переходов в нарушенной фазе выглядит следующим образом [75], где Тс — критическая температура, a vc — критическое значение хиггсовско-го поля при этой температуре. Непертурбативное изучение электрослабого перехода в Стандартной модели показало [76, 77], что при современных ограничениях на массу хиггсовского бозона этот процесс не только не удовлетворяет условию (2), но и вообще не является фазовым переходом первого рода. Поэтому отклонение от термодинамического равновесия при переходе из симметричной фазы в нарушенную в Стандартной модели невелико.

Другой причиной, по которой в Стандартной модели не работает электрослабый бариогенезис, являе1ся малость CP-нарушения. Единственной величиной, нарушающей СР-четность в Стандартной модели, является фаза матрицы Кабиббо-Кобаяши-Маскава. Для процессов, происходящих во время электрослабого фазового перехода, характерным безразмерным СР-нарушающим параметром является детерминант Ярлског [78]

J = sin 0i2 sin Оо-) sin 0i3 sin 5cp (rrtf — mc) (mf — rn2u) x *> о\ / о ">\ I '' '1\ ( ^ 2\ \mc - mu) (4 - Щ) (Щ - md) [Щ - ™d), который обефазмеривается характерным масппабом энергий, т.е температурой, ~ НГ" при 100 ГэВ.

Очевидно, этот параметр слишком мал (не говоря уже о том, что скорость сфалеронных переходов вносит дополнительную малость), чтобы объяснить наблюдаемое значение барионной асимметрии (1).

Во многих расширениях Стандартной модели могут создаваться все необходимые условия для успешного бариогенезиса. Особенно активно этот механизм изучался в МССМ и ее расширениях [79, 80, 81, 82, 83, 84, 85, 86, 87, 88]. В этих моделях в создании условий для образования барионной асимметрии важную роль играют относительно легкие скалярные частицы (суперпартнер топ-кварка или синглет). Их взаимодействия с хиггсовским бозоном изменяют зависимость свободной энергии от значения хиггсовского поля, и, в некоторых случаях, фазовый переход сильно первого рода становится возможным [89, 90].

Следует отметить, что существуют другие подходы к решению проблемы барионной асимметрии. Среди возможных механизмов можно отметить леп-'югенезис, интерес к которому в последнее время усилился из-за упомяну!ого выше экспериментального указания на существование ненулевых масс нейтрино. Рассматриваются и другие возможности — CP-асимметричные распады гипотетических тяжелых частиц, механизм Аффлека-Дайна и другие (обзор различных механизмов можно найти в работе [91]).

В настоящей диссертации изучаются феноменологические проявления некоторых скалярных и псевдоскалярных частиц, возникающих в расширениях Стандартной модели.

Диссертация состоит из введения, четырех глав основною текста, двух приложений и заключения.

Заключение диссертации по теме «Теоретическая физика», Демидов, Сергей Владимирович

Заключение

В заключение перечислим основные результаты, полученные в диссертации:

Изучены возможности подтверждения гипотезы о легком сголдстино массы 214.3 МэВ, предложенной для объяснения результатов эксперимента НурегСР (США, Fermilab), путем исследования распадов мезонов. Показано, что относительные вероятности распадов тяжелых псевдоскалярных D- и 2?-мезонов с сголдстино в конечном момтоянии для наиболее типичных моделей с низкоэнергетическим масштабом нарушения суперсимметрии составляют 10~9 — 10"°, что позволит проверить самые перспективные из них на существующих В-фабриках. Относительные вероятности распада <р-мезона лежат в диапазоне 1.8 • 10~13-f-1.6 • 10"7, а для р- и w-мезонов они составляют 10~и 4- 3.4 • 10~7.

Проведена оценка значимости-канала рр jet + Н (II —> 77), для поиска бозона Хиггса и других скалярных нейтральных частиц на LHC в порядке NLO. В согласии с вычислениями других авторов, показано, что хиггсовский бозон Стандартной модели может быть обнаружен при интегральной светимости ускоршеля в 30 фбн-1. Показано, что значимость рассмотренной реакции может быть увеличена на 10-40% за счет выбора ошимального набора параметров обрезания в фазовом пространстве Показано, что канал рр —* 77 + jet позволит обнаружить или поставить ограничения на модели с радионом и сголдспшо. Для радиона массы 100 — 140 ГэВ предел чувствительности канала к вакуумному среднему А^ составляет 2 — 4 ТэВ. Для моделей с массой сголдстино 100-350 ГэВ предел на масштаб нарушения суперсимметрии \J~F составляет для типичных параметров модели 6-12 ТэВ в зависимости от набранной статистики.

Построена модель с расщепленной суперсимметрией, содержащая дополнительные по сравнению с минимальным случаем скалярное и псевдоскалярное поля а также майорановский фермион, которые являются синглетами но отношению к калибровочной группе Стандартной модели. Показано, что в предложенной модели в области параметров, в которой хиггсовский бозон не смешивается с остальными скалярными полями, его масса может достигать 140—160 ГэВ, в зависимости от масштаба расщепления. Показано, что в модели выполняются условия для существования фазового перехода сильно первого рода, и в ее рамках может быть обьяснено наблюдаемое значение барионной асимметрии. Показано, что самое легкое нейтралино может играть роль темной материи, причем в некоторой области параметров оно состоит в основном из синглино. Получены предсказания для электрических дипольных моментов электрона и нейтрона

Автор хотел бы выразить глубокую признательность своим научным руководителям Д. С Горбунову и В. А. Рубакову за плодотворное сотрудничество, постоянное внимание к работе и критические замечания.

Авюр глубоко благодарен Д. Г Левкову, В А. Кузьмину, Н. В Красникову, М. В Либанову, Э. Я Нугаеву, Г. И Рубцову, С. В. Троицкому и С М. Сибирякову за мноючисленные плодотворные обсуждения и критику.

Авюр благодарен всем сотрудникам и аспирантам Отдела теоретической физики за доброжелательность и теплую атмосферу в период работы над диссертцией.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Демидов, Сергей Владимирович, 2007 год

1. S. L. Glashow, Partial Symmetries Of Weak 1.teractions // -Nucl. Phys. -1961. -22. -p. 579.

2. S. Weinberg, A Model Of Leptons // -Phys Rev. Lett. -1967. -19 -p. 1264.

3. A. Salam, Weak and Electroweak Interactions of Leptons // -In: Proceedings of the Eighth Nobel Symposium, ed. N Svartholm, -1968. -p. 367.

4. H. H. Боголюбов, Б В Струминский, А. Н. Тавхелидзе, К вопросу о сотавных моделях в теории элементарных частиц // -Дубна. -1965. -13 с. (Препринт ОИЯИ, Д-1986).

5. М. Y. Han and Y Narnbu, Three-triplet model with double SU(3) symmetry // -Phys. Rev. -1965. -139. -p. B1006.

6. D .1. Gross and F. Wilczek, Ultraviolet Behavior of Non-abelian Gauge Theories // -Phys Rev Lett. -1973 -30 -p. 1343.

7. H. D. Politzer, Reliable Perturabtive Results for Strong Interactions'1', -Phys. Rev. Lett -1973. -30. -p. 1346.

8. D. J. Grobb and F Wilczek, Asymptotically Free Gauge Theories 1 // -Phys. Rev. -1973. -D8. -p. 3633.

9. H. Fritzsch, M Gell-Mann and H. Leutwyler, Advantages Of The Color Octet Gluon Picture // -Phys. Lett. -1973 -B47. -p. 365.

10. D. J. Gross and F Wilczek, Asymptotically Free Gauge Theories. 2 //-Phys Rev. -1974. -D9. -p. 980. 11. Y. Fukuda et al Super-Karniokande Collaboration., Evidence for oscillation of atmospheric neutrinos // -Phys. Rev. Lett. -1998. -81. -p. 1562.

11. Q. R Ahmad et al. SNO Collaboration., Direct evidence for neutrino flavor transformation from neutral-current interactions in the Sudbury Neutrino Observatory // -Phys. Rev. Lett. -2002. -89. -p. 011301.

12. T. Araki et al. KamLAND Collaboration., Measurement of neutrino oscillation with KamLAND: Evidence of spectral distortion // -Phys. Rev Lett. -2005. -94. -p. 081801.

13. C. L. Bennett et al, First Year Wilkinson Microwave Anisotropy Probe (WMAP) Observations: Preliminary Maps and Basic Results // -Astrophys J. Suppl. -2003 -148 -p. 1

14. D N. Spergel et al. WMAP Collaboration., First Year Wilkinson Microwave Anisotropy Probe (WMAP) Observations- Determination of Cosmological Parameters // -Astrophys. J. Suppl. -2003. -148. -p 175

15. M. Tegmark et al SDSS Collaboration., Cosmological parameters from SDSS and WMAP 11 -Phys. Rev. -2004. -D69. -p. 103501.

16. F. Englert and R Brout, Broken Symmetry and the Mass of Gauge Vector Mesons // -Phys Rev. Lett. -1964. -13. -p. 321.

17. P. W. Higgs, Broken Symmetry and the Masses of Gauge bosons // -Phys. Rev. Lett. -1964. -13. -p. 508.

18. P W Higgs, Broken symmetries, massless particles and gauge fields // -Phys Lett. -1964. -12 -p. 132.

19. G S. Guralnik, C. R. Hagen and T. W. B. Kibble, Global Conservation Laws and Massless Particles // -Phys. Rev. Lett. -1964. -13. -p. 585.

20. P. W. Higgs, Spontaneous Symmetry Breakdown Without Massless Bosons // -Phys. Rev. -1966. -145 -p. 1156.

21. Y. Narnbu, Axial vector current conservation in weak interactions // -Phys. Rev. Lett. -1960. -4. -p. 380.

22. J. Goldstone, Field Theories With Superconductor Solutions // -Nuovo Cim. -1961. -19. -p. 154.

23. J. Goldstone, A. Salarn and S. Weinberg, Broken Symmetries // -Phys. Rev. -1962. -127 -p. 965.

24. R. D. Peccei and H. R Quinn, CP Conservation In The Presence Of Instantons // -Phys. Rev. Lett. -1977. -38 -p 1440.

25. R D. Peccei and H. R. Quinn, Constraints Imposed By CP Conservation In The Presence Of Instantons // -Phys. Rev. -1977. -D16. -p. 1791.

26. Ю. А. Гольфанд, E. П. Лихтман, Расширение алгебры генераторов группы Пуанкаре и нарушение Р-инвариантности. // -Письма ЖЭТФ. -1971. -13. -р. 452.

27. S. Deser and В Zumino, Broken Supersyinmetry and Supergravity, -Phys. Rev. Lett, -1977 -38. -p. 1433.29. ,. R. Ellis. K. Enqvist and D. V Nanopoulos, A Very Light Gravitino In A No Scale Model // -Phys Lett. -1984. -B147. -p. 99.

28. J. R. Ellis, К Enqvist and D V. Nanopoulos. Noncompact Supergravity Solves Problems // -Phys Lett. -1985. -B151. -p. 357.

29. T. Bhattacharya and P. Roy, Role of Chiral Scalar and Pseudo&calar in two Photon Production of a Superlight Gravitino // -Phys. Rev. -1988. -D38. -p 2284

30. G. F. Giudice and R Rattazzi, Theories with gauge-mediated supersyinmetry breaking // -Phys. Rept -1999. -322. -p. 419.

31. Д С. Горбунов, С. JI. Дубовский, С. В. Троицкий, Калибровочный механизм передачи нарушения суперсимметрии // -Усп. Физ. Наук. -1999. -т. 169 -стр. 705.

32. A. Brignole, F. Feruglio and F. Zwirner, Aspects of spontaneously broken N = 1 global supersymmetry in the presence of gauge interactions // -Nucl. Phys. -1997. -B501. -p. 332.

33. T. Bhattacharya and P. Roy, Unitarity Limit on the Gaugino-Gravitino Mass Ratio // -Phys. Lett. -1988. -B206. -p. 655.

34. A. Brignole, F. Feruglio and F. Zwirner, Signals of a superlight gravitino at e^ e~~ colliders when the other superparticles are heavy // -Nucl. Phys. -1998. -B516. -p. 13. (erratum: ibid. -1999. -B555. -p.653).

35. A Brignole, F Feruglio, M. L. Mangano and F. Zwirner, Signals of a superlight gravitino at hadron colliders when the other superparticles are heavy // -Nucl. Phys. -1998. -B526. -p 136 (erratum- ibid. -2000. -B582. -p.759).

36. E. Perazzi, G. Ridolfi and F. Zwirner, Signatures of massive sgoldstinos at er e" colliders // -Nucl. Phys. -2000. -B574. -p. 3.

37. E Perazzi, G. Ridolfi and F. Zwirner, Signatures of massive sgoldstinos at hadron colliders // -Nucl. Phys -2000 -B590. -p. 287.

38. D. S. Gorbunov, Light sgoldstino: Precision measurements versus collider searches // -Nucl. Phys -2001. -B602. -p. 213.

39. D. S. Gorbunov and N. V. Krasnikov, Prospects for sgoldstino search at the LHC // -ЛНЕР, -2002. -0207. -p. 043.

40. A. Brignole and A. Rossi, Flavour non-conservation in goldstino interactions // -Nucl. Phys -2000 -B587 -p 3.

41. D. Gorbunov, V Ilyin and B. Mele, Sgoldstino events in top decays at LHC // -Phys. Lett. -2001. -B502 -p. 181.

42. D. S. Gorbunov and V. A. Rubakov, Kaon physics with light sgoldstinos and parity conservation // -Phys. Rev -2001 -D64. -p. 054008

43. I. V. Ajinenko et al., Search for light pseudoscalar sgoldstino in K- decays // -hep-ex/0308061.

44. D S. Gorbunov and V. A. Rubakov, On sgoldstino interpretation of HyperCP events // -Phys. Rev. -2006. -D73. -p. 035002.

45. S. V. Demidov and D. S. Gorbunov, More about Sgoldstino Interpretation of HyperCP Events // -Письма в ЖЭТФ. -2006 -т. 84. -стр. 479.

46. M. Sher, Electroweak Higgs Potentials And Vacuum Stability // -Phys. Rept. -1989. -179. -p. 273.

47. N. Arkani-Hamed and S. Dimopoulos, Supersyminetric unification without low energy supersymrnetry and signatures for fine-tuning at the LHC // -JHEP -2005. -050G -p. 073.

48. G. F. Giudice and A Romanino, Split supersymrnetry // -Nucl. Phys -2004. -B699. -p 65., (erratum: ibid -2005. -B706. -p. 65)

49. N. Arkani-Hamed, S. Dimopoulos, G. F. Giudice and A Romanino, Aspects of split supersymrnetry // -Nucl Phys -2005 -B709. -p. 3.

50. В Mukhopadhyaya and S. SenGupta, Sparticle spectrum and phenomenology in split supersymrnetry Some possibilities // -Phys Rev. -2005. -D71. -p 035004.

51. A. Arvanitaki, C. Davis, P W. Graham and J. G. Wacker, One loop predictions of the finely tuned SSM // -Phys. Rev. -2004. -D70. -p. 117703.

52. В. А Рубаков, Большие и бесконечные дополни 1ельные измерения // -Усп. Физ. Наук. -2001. -т. 171. -стр. 913.

53. L. Randall and R. Sundrum, A large mass hierarchy from a small extra dimension // -Phys. Rev. Lett. -1999. -83. -p. 3370.

54. W. D. Goldberger and M. B. Wise, Modulus stabilization with bulk fields // -Phys. Rev. Lett. -1999. -83. -p. 4922.

55. W. D. Goldberger and M. B. Wise, Phenomenology of a stabilized modulus // -Phys. Lett -2000. -B475. -p. 275.

56. K. m. Cheung, Phenomenology of radion in Randall-Sundrum scenario // -Phys. Rev. -2001. -D63. -p. 056007.

57. G. F. Giudice, R. Rattazzi and J. D. Wells, Graviscalars from higher-dimensional metrics and curvature-Higgs mixing // -Nucl. Phys. -2001. -B595. -p. 250.

58. V. Barger et al., Effective number of neutrinos and baryon asymmetry from BBN and WMAP // -Phys. Lett. -2003. -B566 -p 8

59. А Д Сахаров, Нарушение CP-инвариантности, С-асимметрия и бари-онная асимметрия Вселенной, // -Письма в ЖЭТФ. -1967. -5. -32.

60. S. Dimopoulos and L. Susskind, On The Baryon Number Of The Universe // -Phys. Rev. -1978 -D18 -p 4500.

61. A A Belavin, A. M. Polyakov, A. S. Shvarts and Yu S Tyupkin, Pseudoparticle solutions of the Yang-Mills equations // -Phys. Lett -1975. -B59. -p. 85

62. R Jackiw and С Rebbi, Vacuum periodicity in a Yang-Mills quantum theory // -Phys Rev. Lett. -1976 -37. -172.

63. C. G. . Callan, R F. Dashen and D. J. Gross, The structure of the gauge theory vacuum // -Phys Lett -1976 -B63. -p 334.

64. G. 't Hooft, Symmetry breaking through Bell-.Iackiw anomalies // -Phys Rev. Lett. -1976. -37. -p. 8.

65. G. 't Hooft, Computation of the quantum effects due to a four-dimensional pbeudoparticle // -Phys Rev. -1976. -D14 -p. 3432. (erratum: ibid. -1978. -D18. -p 2199)

66. V. A. Kuzmin, V A Rubakov and M. E. Shaposhnikov, On The Anomalous Electroweak Baryon Number Nonconservation In The Early Universe // -Phys. Lett. -1985. -B155. -p. 36.

67. A. G. Cohen, D. B. Kaplan and A. E. Nelson, Progress in electroweak baryogenesis // -Ann. Rev. Nucl. Part. Sci. -1993. -43. -p. 27.

68. В. А. Рубаков, M. E. Шапошников, Электрослабое несохранение бари-онного числа в ранней Вселенной и в столкновениях частиц при высоких энергиях // -Усп. Физ. Наук. -1996. -т. 166. -стр. 493

69. A. Riotto and M. Trodden, Recent progress in baryogenesis // -Ann. Rev. Nucl. Part. Sci. -1999. -49. -p. 35.

70. A. D. Linde, Dynamical Symmetry Restoration And Constraints On Masses And Coupling Constants In Gauge Theories // -JETP Lett -1976. -23. -p. 64. Pisma Zh. Eksp. Teor. Fiz. 23 (1976) 73.

71. D. A. Kirzhnits and A. D. Linde, Symmetry Behavior In Gauge Theories // -Annals Phys. -1976. -101. -p. 195.

72. G D. Moore, Measuring the broken phase sphaleron rate nonperturbatively // -Phys. Rev. -1999 -D59. -p. 014503.

73. K. Kajantie, M. Laine, K. Rummukainen and M E. Shaposhnikov, Is there a hot electroweak phase transition at m(H) > approx. m(W)? // -Phys. Rev. Lett. -1996. -77. -p. 2887.

74. F. Csikor, Z Fodor and ,1 Heitger, Endpoint of the hot electroweak phase transition // -Phys Rev. Lett. -1999. -82. -p. 21.

75. C. Jarlskog, Commutator Of The Quark Mass Matrices In The Standard Electroweak Model And A Measure Of Maximal CP Violation // -Phys. Rev. Lett. -1985. -55. -p. 1039.

76. M. Carena, M. Quiros and С. E. M. Wagner, Electroweak baryogenesis and Higgs and stop searches at LEP and the Tevatron // -Nucl. Phys. -1998. -B524. -p. 3.

77. J. M. Cline, M. Joyce and K. Kainulainen, Supersymmetric electroweak baryogenesis // -JHEP -2000. -0007. -p. 018.

78. S. J. Huber and M. G. Schmidt, Electroweak baryogenesis: Concrete in a SUSY model with a gauge singlet // -Nucl. Phys. -2001. -B606. -p. 183

79. S. J. Huber and M. G. Schmidt, Baryogenesis at the electroweak phase transition for a SUSY model with a gauge singlet // -hep-ph/0011059.

80. M. Carena, J. M. Moreno, M. Quiros, M. Seco and С. E. M Wagner, Supersymmetric CP-violating currents and electroweak baryogenesis // -Nucl. Phys. -2001. -B599. -p. 158.

81. M. Carena, M. Quiros, M. Seco and С E. M. Wagner, Improved results in supersymmetric electroweak baryogenesis // -Nucl. Phys. -2003. -B650. -p. 24.

82. C. Lee, V. Cirighano and M. J. Ramsey-Musolf, Resonant relaxation in electroweak baryogenesis // -Phys. Rev. -2005. -D71. -p 075010.

83. S. J. Huber, T. Konstandin, T. Prokopec and M. G Schmidt, Electroweak phase transition and baryogenesis in the nMSSM // -Nucl Phys -2006 -B757. -p. 172.

84. G. W Anderson and L. J. Hall, The Electroweak phase transition and baryogenesis // -Phys Rev -1992 -D45 -p. 2685.

85. A. T Davies, C. D Froggatt and R. G. Moorhouse, Electroweak Baryogenesis in the Next to Minimal Supersymmetric Model // -Phys. Lett. -1996. -B372. -p. 88.

86. M. Dine and A. Kusenko, The origin of the matter-antimatter asymmetry // -Rev. Mod. Phys. -2004. -76. -p. 1.

87. H. Park et al. HyperCP Collaboration., Evidence for the decay E"1" —»-Phys. Rev. Lett. -2005. -94. -p. 021801.

88. X. G. He, ,J. Tandean and G. Valencia, Light Higgs production in hyperon decay // -Phys. Rev. -2006. -D74. -p. 115015.

89. X. G. He, J. Tandean and G. Valencia, Has HyperCP observed a light Higgs boson? // -hep-ph/0610362.

90. D. S. Gorbunov, Hyperon Physics with Light Sgoldstino // -In: Proc. of 13th Int. Sem. "Quarks-2004", ed. by D. G. Levkov, V. A. Matveev, V. A. Rubakov, -2005. -I, -p. 472.96. http://www.fnal.gov/pub/news05/HyperCP.html

91. Д С. Горбунов, С. В. Демидов, Перспекивы поиска нейтральных скалярных частиц в реакции рр —* 77 + jet на LHC // -Ядерная Физика. -2006. -т.69. -стр. 712.

92. S. V. Demidov, Search for Higgs boson and other neutral scalar particles in association with high energy jet at LHC // -In: Proc. of 13th Int. Sem. "Quarks-2004", ed by D. G. Levkov, V. A. Matveev, V. A Rubakov, -2005. -Vol.1, -p. 321

93. W. M. Yao et al Particle Data Group., Review of particle physics // J. Phys -2006 -G33. -p 1.

94. M. Dubinin, V Ilyin, V. Savrin Light Higgs Boson Signal at LHC in the Reactions pp + + Jet and pp —* 7 + 7 + Lepton // -CMS Note -1997. -101.

95. S. Abdullin, M. Dubinin, V. Ilyin, D Kovalenko, V. Savrin and N. Stepanov, Higgs boson discovery potential of LHC in the channel pp —* 77 + jet // -Phys. Lett -1998. -B431. -p. 410.

96. D. de Florian, M. Grazzim and Z. Kunszt, Higgs production with large transverse momentum in hadronic collisions at next-to-leading order // -Phys. Rev. Lett -1999. -82. -p. 5209.

97. V. Del Duca, F. Maltoni, Z. Nagy and Z. Trocsanyi, QCD radiative corrections to prompt diphoton production in association with a jet at hadron colliders // -JHEP, -2003. -0304. -p. 059.

98. D. de Florian and Z. Kunszt, Two photons plus jet at LHC: The NNLO contribution from the g g initiated process // -Phys. Lett. -1999. -B460. -p. 184.

99. В Field, S. Dawson and J. Smith, Scalar and pseudoscalar Higgs boson plus one jet production at the LHC and Tevatron // -Phys. Rev. -2004. -D69. -p. 074013.

100. S. V. Deinidov, Electroweak phase transition in split SUSY // -Surveys High Energ. Phys. -2004. -19. -p. 211.

101. S. V. Demidov and D. S. Gorbunov, Non-minimal Split Supersymmetry // -2007. -JHEP. -02. -p. 055.

102. L. Bergstrom, R. Safadi and P. Singer, Phenomenology of EH—> p/T/~ and the Structure of the Weak Nonleptonic Hamiltonian // —Z Phys. -1988 -C37. -p. 281.

103. X. G. He, J. Tandean and G. Valencia, The decay —» plTl~ within the standard model // -Phys. Rev. -2005. -D72. -p. 074003.

104. D. S. Gorbunov and A. V. Semenov, CompHEP package with light gravitino and sgoldstinos // -hep-ph/0111291.

105. X G. He, J. Tandean and G Valencia, Implications of a new particle from the HyperCP data on pM~ // -Phys. Lett. -2005. -B631. -p. 100.

106. N G. Deshpande, G. Eilam and J. Jiang. On the possibility of a new boson X0 (214-MeV) in £T р/Г/Г // -Phys. Lett -2006. -B632. -p. 212.

107. C. Q Geng and Y. K. Hsiao, Constraints on the new particle in —> р/Л/Г // -Phys. Lett. -2006. -B632. -p 215.

108. H Y. Cheng, С. K. Chua and C. W. Hwang, Covariant light-front approach for s-wave and p-wave mesons. Its application to decay constants and form factors // -Phys Rev. -2004. -D69. -p. 074025.

109. D. Melikhov and B. Stech, Weak form factors for heavy meson decays: An update // -Phys. Rev. -2000. -D62. -p. 014006.

110. D. Ebert, R. N. Faustov and V. O. Galkin, Weak decays of the B/c meson to charmonium and D mesons in the relativistic quark model // -Phys. Rev. -2003. -D68. -p. 094020.

111. R. N. Mohapatra and A. Rasin, A Supersymmetric Solution to CP Problems // -Phys Rev. -1996. -D54. -p. 5835.

112. Т. M. Aliev and M. Savci, Analysis of the semileptonic В/с —► В/и к l+l~ decay from QCD sum rules // -Eur. Phys. J. -2006. -C47. -p. 413.

113. N. Setzer and S. Spinner, One-loop RGEs for two left-right SUSY models // -Phys. Rev. -2005. -D71. -p. 115010.

114. U. G. Meissner, Low-Energy Hadron Physics From Effective Chiral Lagrangians With Vector Mesons // -Phys. Rept. -1988. -161 -p. 213.

115. J Gasser and H. Leutwyler, Chiral Perturbation Theory To One Loop // -Annals Phys. -1984. -158. -p 142.

116. A. Pich, Effective field theory // -hep-ph/9806303.

117. P Ball, J. M. Frere and M. Tytgat, Phenornenological evidence for the gluon content of г/ and г/ // -Phys. Lett. -1996. -B365. -p. 367

118. R Escribano and J M. Frere, Study of the 77 — ^'-system in the two mixing angle scheme // -JHEP -2005. -0506. -p 029.

119. T. Feldmann and P. Kroll, Mixing of pseudoscalar mesons // -Phys. Scnpta,2002 -T99. -p 13.

120. D J Gross, S. В Treiman and F Wilczek, Light Quark Masses And Isospin Violation // -Phys. Rev. -1979. -D19. -p 2188.

121. S. Frixione, Isolated photons in perturbative QCD // -Phys. Lett. -1998. -B429. -p 369.

122. A. Pukhov et al., CompHEP: A package for evaluation of Feynman diagrams and integration over multi-particle phase space. User's manual for version 33 // -hep-ph/9908288.

123. E. Boos et al. CompHEP Collaboration., CompHEP 4.4: Automatic computations from Lagrangians to events // -Nucl. Instrum. Meth. -2004. -A534 -p. 250.

124. A. Djouadi, J. Kalinowski and M. Spira, HDECAY: A program for Higgs boson decays in the standard model and its supersyrnmetric extension // -Comput. Phys. Commun. -1998. -108. -p. 56.

125. T. Figy, C. Oleari and D Zeppenfeld, Next-to-leading order jet distributions for Higgs boson production via weak-boson fusion // -Phys. Rev. -2003 -D68. -p. 073005.

126. J. Pumplin, D. R. Stump, J. Huston, H. L. Lai, P. Nadolsky and W. K. Tung, New generation of parton distributions with uncertainties from global QCD analysis // -ЛНЕР -2002. -0207. -p 012.

127. ATLAS detector and physics performance. Technical design report. Vol. 2 // -CERN-LHCC-99-15. -1999. -15.

128. CMS: The electromagnetic calorimeter. Technical design report // -CERN-LHCC-97-33 -1997 -33.

129. Z. Bern, L. J. Dixon and C. Schmidt, Isolating a light Higgs boson from the di-photon background at the LHC // -Phys Rev. -2002 -D66 -p. 074018.

130. C. Anastasiou, K. Melnikov and F. Petriello. Fully differential Higgs boson production and the di-photon signal through next-to-next-to-leading order // -Nucl. Phys. -2005. -B724. -p. 197.

131. G. Abbiendi et al OPAL Collaboration., Search for radions at LEP2 // -Phys. Lett. -2005 -B609. -p. 20. (erratum, ibid. -2006. -B637. -p. 374).

132. P. Abreu et al. DELPHI Collaboration., Search for the sgoldstino at s(1/2) from 189-GeV to 202-GeV // -Phys. Lett. -2000. -B494. -p. 203.

133. T. Konstandin, Т. Prokopec, M. G. Schmidt and M. Seco, MSSM electroweak baryogenesis and flavour mixing in transport equations // -Nucl. Phys. -2006. -B738. -p. 1.

134. M. Carena, A. Megevand, M. Quiros and С. E. M. Wagner, Electroweak baryogenesis and new TeV fermions // -Nucl. Phys. -2005. -B716. -p. 319.

135. E. Brubaker et al. Tevatron Electroweak Working Group., Combination of CDF and DO results on the mass of the top quark // -hep-ex/0608032.

136. M. Quiros, Finite temperature field theory and phase transitions // -In Proc. of Summer School in High Energy Physics and Cosmology, Edited by A. Masiero, G. Senjanovic, A. Smirnov. Singapore. -World Scientific. -1999. -436p.

137. S R Coleman and E. Weinberg, Radiative Corrections As The Origin Of Spontaneous Symmetry Breaking // -Phys. Rev -1973 -D7. -p 1888.

138. L. Dolan and R Jackiw, Symmetry Behavior At Finite Temperature // -Phys. Rev. -1974 -D9. -p. 3320.

139. J. M. Moreno, M. Quiros and M Seco, Bubbles in the supersymmetric standard model // -Nucl. Phys. -1998 -B526. -p. 489.14G. P. John, Bubble wall profiles with more than one scalar field. A numerical approach // -Phys Lett -1999. -B452. -p. 221.

140. S. J. Huber, P John, M. Laine and M G Schmidt, CP violating bubble wall profiles // -Phys Lett. -2000. -B475. -p. 104

141. S. J. Huber, P. John and M. G. Schmidt, Bubble walls, CP violation and electroweak baryogenesis in the MSSM // -Eur. Phys J. -2001. -C20. -p. 095.

142. D. Bodeker, W. Buchmuller, Z. Fodor and T Helbig, Aspects of the cosmological electroweak phase transition // -Nucl. Phys -1994. -B423. -p. 171.

143. P. Arnold and O. Espinosa, The Effective potential and first order phase transitions: Beyond leading-order // -Phys. Rev. -1993 -D47. -p. 354G. (erratum: ibid. -1994. -D50. -p. 6662).

144. T. Konstandin, T. Prokopec and M. G. Schmidt, Kinetic description of fermion flavor mixing and CP-violating sources for baryogenesis // -Nucl. Phys. -2005. -B716. -p. 373.

145. M. Joyce, Т. Prokopec and N. Turok, Electroweak baryogenesis from a classical force // -Phys Rev. Lett. -1995. -75. -p. 1695. (erratum: ibid. -1995. -75. -p. 3375).

146. M. Joyce, T. Prokopec and N Turok, Nonlocal electroweak baryogenesis. Part 1: Thin wall regime // -Phys. Rev. -1996. -D53. -p. 2930.

147. A Riotto, The more relaxed supersymmetric electroweak baryogenesis // -Phys. Rev. -1998. -D58. -p. 095009.

148. G. F. Giudice and M E. Shaposhnikov, Strong sphalerons and electroweak baryogenesis // -Phys. Lett. -1994. -B326. -p. 118.

149. G. D. Moore and K. Rummukainen, Classical sphaleron rate on fine lattices // -Phys. Rev. -2000. -D61. -p. 105008.

150. M. E. Shaposhnikov, Baryon Asymmetry Of The Universe In Standard Electroweak Theory // -Nucl Phys. -1987. -B287. -p. 757.

151. M E. Shaposhnikov, Structure Of The High Temperature Gauge Ground State And Electroweak Production Of The Baryon Asymmetry // -Nucl. Phys -1988. -B299. -p. 797.

152. A. I. Bochkarev and M. E. Shaposhnikov, Electroweak Production Of Baryon Asymmetry And Upper Bounds On The Higgs And Top Masses // -Mod. Phys Lett. -1987. -A2. -p. 417.

153. D. Chang, W. F. Chang and W. Y. Keung, Electric dipole moment in the split supersymrnetry models // -Phys. Rev. -2005. -D71. -p. 076006.

154. N. G. Deshpande and J. Jiang, Signals for CP violation in split supersymrnetry // -Phys. Lett. -2005. -B615 -p. 111.

155. G. F. Giudice and A. Romanino, Electric dipole moments in split supersymrnetry // -Phys. Lett. -2006. -B634. -p. 307.

156. M. Pospelov and A. Ritz, Theta induced electric dipole moment of the neutron via QCD sum rules // -Phys. Rev. Lett. -1999. -83. -p. 2526.

157. M. Pospelov and A. Ritz, Neutron EDM from electric and chromoelectric dipole moments of quarks // -Phys. Rev. -2001. -D63. -p. 073015.

158. G. Abbiendi et al. OPAL Collaboration., Search for chargino and neutralino production at s^2) = 192-GeV to 209-GeV at LEP // -Eur. Phys. J. -2004. -C35. -p. 1.

159. В. C. Regan, E. D. Commins, C. J. Schmidt and D. DeMille, New limit on the electron electric dipole moment // -Phys. Rev. Lett. -2002. -88. -p. 071805.

160. C. A. Baker et al., An improved experimental limit on the electric dipole moment of the neutron // -Phys. Rev. Lett. -2006 -97 -p 131801.

161. A. Pierce, Dark matter in the finely tuned minimal supersyrnrnetric standard model // -Phys. Rev -2004. -D70. -p 075006

162. P. Gondolo and G. Gelmini, Cosmic Abundances Of Stable Particles. Improved Analysis // -Nucl Phys -1991 -B360 -p. 145

163. T Nihei, L. Ros/kowski and R Ruiz de Austri. Exact cross sections for the neutralino WIMP pair-annihilation // -JHEP -2002. -0203. -p. 031.

164. M. E Machacek and M T Vaughn, Two Loop Renormalization Group Equations In A General Quantum Field Theory. 1. Wave Function Renormalization // -Nucl. Phys. -1983 -B222. -p. 83

165. M. E. Machacek and M. T. Vaughn, Two Loop Renormalization Group Equations In A General Quantum Field Theory 2 Yukawa Couplings // -Nucl. Phys. -1984. -B236. -p. 221.

166. M. E. Machacek and M. T. Vaughn, Two Loop Renormalization Group Equations In A General Quantum Field Theory. 3. Scalar Quartic Couplings // -Nucl. Phys. -1985 -B249. -p. 70.

167. S. F. King and P. L. White, Resolving the constrained minimal and next-to-minimal supersyrnrnetric standard models // -Phys. Rev. -1995. -D52. -p. 4183