Бозоны Хиггса в двухдублетной модели с нарушением CP-инвариантности тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.02, кандидат физико-математических наук Ахметзянова, Эльза Нуровна

• Ахметзянова, Эльза Нуровна
• кандидат физико-математических наук
• 2006

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Ахметзянова, Эльза Нуровна

• Введение

1 Явное нарушение CP-инвариантности в секторе Хиггса

1.1 Симметрии теории кварков и лептонов и матрица СКМ

1.2 Эффективный двухдублетный потенциал.

1.3 Параметры эффективного потенциала МССМ.

1.3.1 Вычисление поправок к параметрам методом эффективного потенциала.

1.3.2 Анализ результатов .3G

1.4 Спектр масс бозонов Хиггса ДДМ.

1.4.1 Локальный минимум эффективного потенциала

1.4.2 Диагонализация, CP-состояния и массовый базис

1.4.3 Диагонализация без перехода к CP-состояниям.

1.4.4 Феноменологические сценарии. 1.4.5 Обсуждение спектра масс.

2 Проявления нарушения CP-инвариантности в секторе Хиггса

2.1 Эффективные константы взаимодействия с частицами СМ

2.1.1 Константы взаимодействия с кварками.G

2.1.2 Константы взаимодействия с калибровочными бозонами

2.2 Распады бозона Хиггса h —> дд и h —> 77. t 2.2.1 Ширина распада hi —>

2.2.2 Ширина распада hi —> дд.

2.2.3 Анализ ширин распада

2.3 Исследование самодействия бозонов Хиггса.8G

2.3.1 Эффективные константы самодействия бозонов Хиггса

2.3.2 Ширины распадов hz —> /ii/z-2) hj —> Ы1ц (j > г), Ы-*Н+Н-.

2.3.3 Режим интенсивной связи.

3 Обобщенная двухдублетная модель сектора Хиггса.

Инварианты

3.1 Локальный минимум эффективного потенциала.

3.2 Диагонализация эффективного потенциала.

3.3 Инварианты и хиггсовский базис.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Бозоны Хиггса в двухдублетной модели с нарушением CP-инвариантности»

В канонической картине взаимодействия фундаментальных частиц исследуются в рамках Стандартной модели (СМ) [1-8], которая была проверена и подтверждена с точностью долей процента во многих лабораториях мира, в особенности в ЦЕРН на коллайдере LEP со встречными электрон-позитронными пучками [9, 10]. На сегодняшний день известно, что материя состоит из фундаментальных частиц, лептонов и кварков, а взаимодействие между ними передается фотонами, глюонами, калибровочными W±- и ^-бозонами; считается, что массу частицы приобретают за счет механизма Хиггса [11], в результате взаимодействия с полем, которое распространено во всем пространстве. Кванты этого поля - бозоны Хиггса.

Известно, что СМ имеет ряд внутренних трудностей. Во-первых, СМ содержит около 20 свободных параметров (массы фундаментальных частиц, константы взаимодействий, вакуумные средние, параметры матрицы Кабиб-бо-Кобаяши-Маскава (СКМ) [12] и, возможно, недиагональные элементы массовой матрицы для нейтрино), причем наличие большинства из них непосредственно связано с механизмом Хиггса. Во-вторых, в СМ проведено последовательное объединение только электромагнитного и слабого взаимодействий. Сильное взаимодействие рассматривается независимо, а гравитация не входит в теоретическую схему СМ. В-третьих, СМ не дает ответа на вопросы о происхождении иерархии масс наблюдаемых элементарных частиц, количестве поколений фундаментальных фермионов, размерности пространства-времени и не объясняет бариоиной асимметрии Вселенной. До сих пор экспериментально не обнаружен бозон Хиггса. Его открытие, изучение свойств и подтверждение механизма Хиггса являются одними из актуальных проблем физики частиц. Следует отметить, что существование бозона Хиггса является прямым следствием иеренормируемости СМ. Существуют лишь косвенные ограничения па его массу, возникающие из условий устойчивости потенциала и из требования не обращания константы связи в нуль и бесконечность прн энергиях ниже 1 ТэВ [13, 14, 15]. Радиационные поправки к массе велики и но величине могут быть больше возможной массы. Хиггсовский потенциал СМ CP-четен. По совокупности обстоятельств представляются достаточно ограниченными возможности построения моделей СР-нарушепия, когда в хиггсовском секторе есть только один SU(2)-дублет. Кроме того, крайне ограничены возможности описания в рамках СМ результатов, свидетельствующих о существовании нейтринных осцил-ляций, также как и современных космологических данных. Попытки решения проблем СМ выводят нас за ее рамки и связаны с возможным новым направлением в физике - исследованием частиц и взаимодействий при энергиях заметно выше 100 ГэВ, доступных экспериментальной проверке сегодня и в будущем. Поэтому СМ можно рассматривать как иизкоэпергетическое эффективное приближение фундаментальных теорий.

СМ может быть расширена за счет включения эффекта нарушения СР-инвариантности, но она не объясняет этого явления. Знание степени СР-нарушения недостаточно для расчетов дисбаланса вещество-антивещество. Исторически признанным первым способом объяснения CP-нарушения была матрица смешивания СКМ [12] в кварковом секторе СМ. Кварки разных поколений могут переходить друг в друга с излучением И^-бозопа. Константы взаимодействия верхних и нижних кварков с И^-бозоном зависят от комплексных элементов унитарной матрицы СКМ, которая параметризуется через три угла и одну фазу. CP-нарушение при распадах нейтральных мезонов в СМ объясняется этой фазой комплексных матричных элементов.

Другой способ введения СР-нарушения — расширение скалярного сектора [16, 17]. Дополнительные интересные возможности появляются при включении комплексных параметров в двухдублетный SU(2) <g> ^(^-инвариантный хиггсовский потенциал, CP-инвариантность которого явно и (или) спонтанно нарушается. Наиболее простым случаем является двухдублетный эффективный потенциал минимальной суиерсимметричной модели (МССМ), содержащий (если не рассматривается возможность спонтанного нарушения

CP [18]) десять параметров, четыре из которых могут быть комплексными. Комплексные параметры приводят к смешиванию массовых состояний бозонов Хиггса, которые имеются в МССМ с СР-сохранепием, изменениям их масс и новым вершинам взаимодействия физических хиггсовских бозонов с фермионами и с калибровочными бозонами. Здесь СР-нарушение может возникнуть за счет перемешивания в новых физических массовых состояниях СР-четпых и CP-нечетного бозонов Хиггса.

Одну из наиболее привлекательных теоретически реализаций генерации масс частиц обеспечивает суперсимметрия (SUSY). Множество интересных теоретико-полевых и феноменологических свойств имеет МССМ [19, 20, 21], в особенности, если SUSY мягко нарушена так, что суперчастицы приобретают массы, не превышающие 1 ТэВ. Определенно, в пределах МССМ, проблема калибровочных иерархий может быть решена естественным образом [19, 20, 22]. В отличие от СМ, в МССМ происходит объединение калибровочных констант на масштабе энергии порядка 1016ГэВ [23]. Кроме того, МССМ объясняет бариогенезис [24, 25] и предсказывает возможных кандидатов на роль темной материи [2G, 27]. Несмотря на некоторое увеличение по сравнению с СМ числа свободных параметров, часть из которых может быть ограничена по величине на основе экспериментальных данных, МССМ позволяет сделать ряд определенных предсказаний для высокоэпергетических экспериментов, которые могут быть непосредственно проверены па большом адрониом коллайдере LHC [28] и будущих линейных коллайдерах (TESLA, CLIC, ILC). Она гарантирует существование, по крайней мере, одного легкого нейтрального бозона Хиггса с массой меньше чем 135 ГэВ [29]. Эта довольно строгая верхняя граница на массу легчайшего бозона Хиггса согласуется с совокупным анализом электрослабых радиационных поправок, который свидетельствует в пользу относительно легкого бозона Хиггса СМ с МяСм ~ 211 ГэВ с достоверностью 95% [30]. В режиме отщепления тяжелых суперпартнеров предсказания МССМ для электрослабых наблюдаемых могут совпадать со всеми экспериментальными данными [31].

Схема па рис. 1 иллюстрирует возможную взаимосвязь источников нарушения СР-инвариаптности и методов обоснования введения СР-наруша-ющих фаз. В моделях с двумя дублетами скалярных нолей (двухдублетная модель - ДДМ) [20] CP-инвариантность может быть нарушена членами потенциала, содержащими (Ф1Ф2) или (Ф2Ф1) с комплексными параметрами

А5, Ag, А7. В случае МССМ существенные комплексные параметры Ajlk эффективного двухдублетного потенциала (i,j,k,l = {1; 2}) могут появляться при учете взаимодействия бозонов Хиггса со скалярными кварками третьего поколения. Члены потенциала, мягко нарушающие суперсимметрию, можно записать в обобщенном виде (см. схему на рис. 1). Через (р на схеме обозначены либо дублеты хиггсовских полей, либо поля скалярных кварков, константа взаимодействия которых Г в общем случае может быть комплексной. Если это так, то CP-инвариантность в ДДМ явно нарушается. Этот результат можно получить, используя метод эффективного потенциала, путем интегрирования по степеням свободы массивных суперпартперов кварков. В случае действительных параметров Г получаем модель МССМ с CP-четными и CP-нечетным бозонами Хиггса.

Ограничения на массу, константы взаимодействия, сечения рождения и ширины распада легкого хиггса необходимы для его обнаружения и исследования свойств на современных и будущих кол лай дерах, а также, уточнения их возможностей. Прежде всего, это коллайдер LHC и проект TESLA/ILC линейного е+е~-коллайдера с высокой светимостью. В настоящее время многие физики занимаются изучением рождения и распада бозона Хиггса. Хотя в настоящее время изучение рождения и распада бозона Хиггса детально моделируется в рамках физических программ нового поколения коллайде-ров, в общей ДДМ с CP-нарушением подобного рода расчеты до последнего времени не проводились.

Целыо работы является обоснование и исследование проявлений эффектов нарушения СР-инвариаптности на основе модели с расширенным хигг-совским сектором. Для этого необходимо рассмотреть эволюцию параметров

Рис. 1: Взаимосвязь источников нарушения СР-инвариантнос:ти и методов обоснования введения комплексных CP-нарушающих фаз эффективного потенциала, экстраполировав их из области высоких энергий в область энергий, доступных в экспериментах на коллайдерах. Для специального случая двухдублетного хиггсовского сектора минимальной суперсимметричной модели с CP-нарушением провести диагонализацига эффективного потенциала с комплексными параметрами, рассчитать массы физических состояний бозонов Хнггса, вычислить константы взаимодействия с фермионами и калибровочными бозонами и константы самодействия бозонов Хиггса, ширины распадов бозонов Хиггса в случае максимального СР-смешивания.

Содержание работы

Диссертация состоит из введения, 3-х глав основного текста и заключения. Текст диссертации изложен на 130 страницах, включая 31 рисунок и 20 таблиц. Список литературы содержит 9G наименования.

Заключение диссертации по теме «Теоретическая физика», Ахметзянова, Эльза Нуровна

Основные результаты и выводы диссертации, представляемые па защиту, следующие.

1. Эффективный потенциал двухдублетиой модели хиггсовского сектора с комплексными параметрами не является в общем случае инвариантом относительно CP-преобразования. Показано, что в рамках МССМ комплексные параметры эффективного потенциала естественным образом индуцируются радиационными поправками, возникающими за счет сектора взаимодействия скалярных кварков с бозонами Хиггса МССМ.

2. Получены параметры двухдублетного хиггсовского сектора МССМ, вычисленные методом эффективного потенциала. Анализ показывает, что наряду с ведущими двухиетлевыми поправками к параметрам А; необходимо учитывать однопетлевые вклады нелидирующих D-членов и вклады от перенормировки ноля, так как они могут быть такого же порядка величины.

3. Последовательно проведена диагонализация эффективного двухдублетного потенциала хиггсовского сектора МССМ с комплексными парамет

115 рами в локальном минимуме. Получены массовые состояния бозонов Хиггса и вычислены их массы. Представлены феноменологические следствия как для режима отщепления, так и для случая сильного смешивания массовых и CP-состояний. Массы бозонов Хиггса могут быть как больше, так и меньше масс известных CP-состояний МССМ на несколько десятков ГэВ.

4. Получены константы взаимодействия с фермионами и калибровочными бозонами, эффективные константы самодействия бозонов Хнггса. Вычислены ширины распадов бозонов Хиггса в случае максимального СР-смешивания. При определенном выборе параметров шя±, А^ь, tg /3 происходит существенный сдвиг значений сечения рождения и ширин распада легкого бозопа Хиггса в ДДМ с явным СР-нарушепием относительно значений в CP-сохраняющем пределе. Наибольшие отклонения наблюдаются при малых tg /3, га#± и при больших А^ь, //- Эти отличия могут быть настолько велики, что приведут к пересмотру условий эксперимента для наблюдения рождения хиггсовского бозона.

5. Сравнение масс и ширин распадов с выводами программ CPsnperH и FeynHiggs показало, что результаты двух подходов находятся в качественном соответствии. Определена степень чувствительности наблюдаемых величин к различным радиационным поправкам. Анализ показывает, что вклады СМ одного порядка со вкладами суперсимметричных частиц, но разного знака.

6. Построена обобщенная ДДМ с дополнительными фазами С и С в вакуумных средних. Процедура диагонализации в локальном минимуме в случае только спонтанного нарушения CP-инвариантности не возможна. Введение фаз комплексных вакуумных средних при наличии комплексных параметров в потенциале позволяет определить после диагонализации в локальном минимуме физический базис бозонов Хиггса, а фаза £ является источником CP-нарушения в заряженных токах, нарушающих аромат кварков. Найден экстремум эффективного потенциала обобщенной ДДМ при наличии дополнительных фаз.

Заключение

В диссертации развита общая ДДМ хиггсовского сектора МССМ. Обоснованы проявления эффектов нарушения CP-инвариантности в модели с расширенным хиггсовским сектором. Решены задачи нахождения спектра масс и ширин распада бозонов Хиггса. Значительным оказывается влияние СР-нарушепия на процессы рождения и распада легкого бозона Хиггса по причине расщепления CP-состояний бозонов Хиггса в массовых состояниях ДДМ. Если смешивания CP-состояний приводят к сильному нарушению CP и скалярный сектор МССМ достаточно сильно связан, то отличия наблюдаемых эффектов в модели с нарушением CP от стандартных сигналов для рождения бозонов Хиггса на коллайдерах нового поколения значительны и оказывают определяющее влияние на экспериментальные приоритеты для возможностей наблюдения бозона Хиггса в известных каналах 77, W+W~, Z°Z°, ttH, ЬЬН и других.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Ахметзянова, Эльза Нуровна, 2006 год

1. Weinberg S. A Model of Leptons // Phys. Rev. Lett. 1967. V. 19. P. 12641266; Вайпбсрг С. Идейные основы единой теории слабых и электромагнитных взаимодействий // УФН. 1980. Т. 132. С. 210-217.

2. Salarn A. Weak and Electromagnetic Interactions // Proc. of the 8 Nobel Symposium "Elementary particle theory ed. N.Svartholm. Stockholm, 1968. P. 367-377; Салам А. Калибровочное объединение фундаментальных сил // УФН. 1980. Т. 132. С. 219-228.

3. Glashow S.L. Partial Symmetries of Weak Interactions. // Nucl. Phys. B. 1961. V. 22. P. 579-588; Глэшоу Ш. На пути к объединенной теории — нити в гобелене // УФН. 1980. Т. 132, С. 219-228.

4. Glashow S.L., Illiopoulos J., Maiani L. Weak Interactions with Lepton-Hadron Symmetry // Phys. Rev. D. 1970. V. 2. P. 1285-1292.

5. Fritzsch #., Gcll-Mann M. // Proc. of Conf. "XVI International Conference on High Energy Physics". Fermilab, 1972.

6. Fritzsch //., Gell-Mann M., Lcutwyler H. Advantages of the Color Octet Gliion Picture 11 Phys. Lett. B. 1973. V. 47. P. 365-368.

7. Gross D.J., Wilczek F. Ultraviolet Behavior of Non-Abelian Gauge Theories 11 Phys. Rev. Lett. 1973. V. 30. P. 1343-1346.

8. Politzer H.D. Reliable Perturbative Results for Strong Interactions? // Phys. Rev. Lett. 1973. V. 30. P. 1346-1349.

9. Langacker P. Recent Developments on Precision Electroweak Physics // J. Phys. G. 2003. V. 29. P. 1-8.

10. Ольшевский А.Г. Прецизионная проверка стандартной модели в экспериментах на LEP // ЭЧАЯ. 2003. Т. 34. В. 5. С. 1091-1124.

11. Brout R., Englert F. Broken Symmetry and the Mass of Gauge Vector Mesons // Phys. Rev. Lett. 1964. V. 13. P. 321-322; Kibble T.W.B. Symmetry Breaking in Nonabelian Gauge Theories // Phys. Rev. 1967. V. 155. P. 1554-1561;

12. Guralnik G. S., Hagen C. R., Kibble T. W. B. Global Conservation Laws and Massless Particles // Phys. Rev. Lett. 1964. V. 13. P. 585 587.

13. Kobayashi M., Maskawa T. CP Violation in the Renormalizable Theory of Weak Interaction // Prog. Theor. Phys. 1973. V. 49. P. 652-657.

14. Dine M. et al. Towards the Theory of the Electroweak Phase Transition // Phys. Rev. D. 1992. V. 46. P. 550-571.

15. Linde A. Dynamical Symmetry Restoration and Constraints on Masses and Coupling Constants in Gauge Theories // JETP Lett. 1976. V. 23. P. 64-67. (Письма в ЖЭТФ. 1976. Т. 23. С. 73-76.)

16. Weinberg S. Mass of the Higgs Boson // Phys. Rev. Lett. 1976. V. 36. P. 294-296.

17. Pilaftsis A., Wagner C.E.M. Higgs Bosons in the Minimal Supersyminetry Standard Model with Explicit CP Violation // Nucl. Phys. B. 1999. V. 553. P. 3-42;

18. Choi S. Y., Lee J.S. Decays of the MSSM Higgs Bosons with Explicit CP118

19. Demir D.A. Effects of the Supersymmetric Phases on the Neutral Higgs Sector // Phys. Rev. D. 1999. V. GO. P. 055006.

20. Dubinin M.N., Semenov A. V. Triple and Qiiartic Interactions of Higgs Bosons in the Two-Higgs-Doublct Model with CP Violation // Eur. J. Phys. 2003. V. C28. P. 223-236.

21. Lee T.D. A Theory of Spontaneous T Violation // Phys. Rev. D. 1973. V. 8. P. 1226-1239.

22. Nilles II. P. Supersyinmetry, Supergravity and Particle Physics // Phys. Rep. 1984. V. 110. P. 1-162;

23. Haber II., Kane G. The Search for Supersyinmetry: Probing Physics Beyond the Standard Model // Phys. Rep. 1985. V. 117. P. 75-263.

24. Gunion J.F. et al. The Higgs Hunter's Guide. Addison—Wesley, Reading, MA, 1990.

25. Maiani L. All You Need to Know about the Higgs Boson // Proc. of the 1979 Gif-sur-Yvette Summer School on Particle Physics, 1979. P. 1-52;t Hooft G. Recent Developments in Gauge Theories // Proc. of the Nato

26. Advanced Study Institute, Cargese, 1979. eds. 't Hooft G. et al. Plenum Press, NY, 1980;

27. Witten E. Mass Hierarchies in Supersymmetric Theories // Phys. Lett. B. 1981. V. 105. P. 267-271.

28. Dirnopoulos 5., Georgi H. Softly Broken Supersymmetry and SU(5) // Nncl. Phys. B. 1981. V. 193. P. 150-162;

29. Dirnopoulos S., Raby SWilczek F. Supersymmetry and the Scale of

30. Unification // Phys. Rev. D. 1981. V. 24. P. 1681-1683;1.anez L. E., Ross G. G. Low-Energy Predictions in Supersymmetric Grand

31. Unified Theories // Phys. Lett. B. 1981. V. 105. P. 439-442;

32. Ellis J., Kelley S., Nanopoulos D. V. Probing the Desert Using Gauge

33. Coupling Unification // Phys. Lett. B. 1991. V. 260. P. 131-137;

34. Amaldi U., de Boer W., Fiirstenau H. Comparison of Grand Unified

35. Theories with Electroweak and Strong Coupling Constants Measured at

36. P // Phys. Lett. B. 1991. V. 260. P. 447-455;1.ngacker P., Luo M.-X. Implications of Precision Electroweak Experiments for rat, rhoo, sin 2thetaw, and Grand Unification // Phys. Rev. D. 1991. V. 44. P. 817-822 ;

37. Kuzrnin V.A., Rubakov V.A., Shaposhnikov M.E. On Anomalous Electroweak Baryon-Number Non-Conservation in the Early Universe // Phys. Lett. B. 1985. V. 155. P. 36-42.

38. Funakubo K. Higgs Mass, CP Violation and Phase Transition in the MSSM // Prog. Theor. Phys. 1999. V. 101. P. 415-438; Transitional CP Violation in the MSSM and Electroweak Baryogenesis // Prog. Theor. Phys. 1999. V. 102. P. 389-406;

39. Grant J., Hindmarsh M. Sphalerons with CP-violating Higgs potentials // Phys. Rev. D. 1999. V. 59. P. 116014;1.sada M. Mixing Effects in the Finite-Temperature Effective Potential ofthe MSSM with a Light Stop // Nucl. Phys. B. 2000. V. 569. P. 125-157;

40. Davidson S., Losada M., Riotto A. Baryogenesis at Low Reheating

41. Temperatures // Phys. Rev. Lett. 2000. V. 84. P. 4284-4287;1.hanas А.В., Spanos V.C., Zarikas V. Charge Asymmetry in Two-IIiggs

42. Doublet Models // Phys. Lett, B. 2000. V. 472. P. 119-128;

43. Cline J. M., Joyce M., Kainulainen K. Supersyrnmetric Electroweak

44. Baryogenesis // JHEP. 2000. V. 0007:018;

45. Kainulainen K. et al. First Principle Derivation of Semiclassical Force for Electroweak Baryogenesis // JHEP. 2001. V. 0106:031.

46. Goldberg H. Constraint on the Photino Mass from Cosmology // Phys. Rev. Lett. 1983. V. 50. P. 1419-1422;

47. Ellis J. et al. Supersyininetric Relics from the Big Bang // Nucl. Phys. B. 1984. V. 238. P. 453-476;

48. Drees M., Nojiri M.M. Neutralino Relic Density in Minimal N=1

49. Supergravity // Phys. Rev. D. 1993. V. 47. P. 376-408;

50. Gomez M.E., Lazarides G., Pallis C. Yukawa Unification, b —> s^y and Bino

51. Stau Coannihilation // Phys. Lett. B. 2000. V. 487. P. 313- 320;

52. Ellis J. R. et al. The CMSSM Parameter Space at Large tan/? // Phys.1.tt. B. 2001. V. 510. P. 236-246.

53. Gondolo P., Freese K. CP Violating Effects in Neutralino Scattering and Annihilation // JIIEP. 2002. V. 0207:052;

54. Krasnikov N.V., Matveev V.A. Search for new physics at LIIC // Usp. Fiz. Nauk. 2004. V. 174. P. 697-725; The search for new physics at LHC // Theor. Math. Phys. 2002. V. 132. P. 1189-1200.

55. Berger M.S. Radiative Corrections to Higgs-Boson-Mass Sum Rules in the Minimal Supersyinmetric Extension to the Standard Model // Phys. Rev. D. 1990. V. 41. P. 225-239;

56. Haber H.E., Hempfling R. Can the Mass of the Lightest Higgs Boson of the

57. Minimal Snpersymmetric Model Be Larger Than mz'l / / Pliys. Rev. Lett. 1991. V. 66. P. 1815-1818.

58. LEPEWWG/2003-01, ALEPH, DELPHI, L3 and OPAL

59. Collaborations, LEP Electroweak Working Group, SLD Heavy

60. Flavor Group and SLD Electroweak Group, available from http: //lepewwg.web.cern.ch/LEPEWWG/stanmod/.• 31. Cho G.-C., Hagiwara K. Supersymmetry Versus Precision Experiments

61. Revisited // Nucl. Phys. B. 2000. V. 574. P. 623-674.

62. Ахметзяпова Э.Н., Долгополое М.В., Дубинин М.II. Бозоны Хиггса в двухдублетной модели с нарушением CP-инвариантности // Ядерная Физика. 2005. В. 68. N11. С. 1913-1927.

63. Akhmetzyanova E.N., Dolgopolov M.V., Dubinin M.N. Iliggs Bosons in the Two-Doublet Model with CP Violation. // Phys.Rev.D V.71. N7. 2005. P.075008.

64. Akhmetzyanova E.N., Dolgopolov M.V., Dubinin M.N. The MSSM Higgs sector with CP violation in the effective field theory approach. CompHEP-based model. // Physics of Particles and Nuclei, Vol. 36, Suppl. 2, 2005, P. S41-S44.

65. Ахметзяпова Э.Н., Долгополое M.B. Теория перенормировок. Часть I• // Самара: Изд-во "Самарский университет 2003. 116 с.

66. Ахметзяпова Э.Н., Долгополое М.В. Теория перенормировок. Часть II // Самара: Изд-во "Самарский университет 2005. 39 с.

67. Ахметзяиова Э.Я., Долгополое M.B., Дубинин М.Н. Суперсимметричная модель с нарушением CP инвариантности. 3. Нарушение CP инвариантности в хиггсовском секторе // Вестник СамГУ. 2003. №4(30). С. 147-179.

68. Ахметзяиова Э.Н. и др., Суперсимметричная модель с нарушением CP инвариантности. 1. Распады бозона Хиггса h —> gg и h —> 77 // Вестник СамГУ. 2003. N 2(28). С. 122-136.

69. GeorgiH. A model of soft CP violation// Hadr.J.Phys, 1978. V. 1. P. 155168.

70. Lee T.D. CP Noncorscrvation and Spontaneous Symmetry Breaking // Phys. Rep. 1974. V. 9C. P. 143-177;

71. Weinberg S. Gauge Theory of CP violation // Phys. Rev. Lett. 1976. V. 37. P. 657-661.

72. Вайиберг С. Квантовая теория ноля. Том 2. Современные приложения, главы 15-23. М., 2001.

73. Hagiwara К. et al. Review of Particle Physics. // Phys. Rev. B. 2002. V. 66. P. 010001.

74. Wolfenstein L. Parametrization of the Kobayashi-Maskawa Matrix // Phys. Rev. Lett. 1983. V. 51. P. 1945-1947.

75. Cabibbo N. Unitary Symmetry and Leptonic Decays // Phys.Rev.Lett. 1963. V. 10. P. 531-532.

76. Branco G. С., Lavoura L., Silva J. P. CP Violation. Jul 1999. 544pp. International Series of Monographs on Physics, No. 103. Oxford University Press. Oxford, UK: Clarendon, 1999. 511 pp.;

77. Branco G. C., Rebelo M. N., Silva-Marcos J. I. CP-odd invariants in models with several Higgs doublets // Phys. Lett. В G14. 2005. P. 187-194.

78. Haber H.E., Hempfiing R. The Renormalization Group Improved Higgs Sector of the Minimal Supersymmetry Model // Phys. Rev. D. 1993. V.48. P. 4280-4309.

79. Ginzburg /., Krawczyk M. Symmetries of two Higgs Doublet Model and CP Violation, hep-ph/0408011.

80. Ginzburg I.F., Ivanov I. P. Tree Level Unitarity Constraints in the 2HDM with CP Violation, hep-ph/0312374; Tree-level unitarity constraints in the most general 2HDM. hep-ph/0508020.

81. Barbieri R., Frigeni M., Caravaglios F. The Supersymmetric Higgs for Heavy Superpartners // Phys. Lett. B. 1991. V. 258. P. 1G7-170.

82. Okada Y., Yamaguchi M., Yanagida T. Renormalization Group Analisis on the Higgs Mass in the Softly Broken Supersymmetric Standard Model // Phys. Lett. B. 1991. V. 2G2. P. 54-58.

83. Ellis J. et al. Radiative Corrections to the Masses of Supersymmetric Higgs Bosons // Phys. Lett. B. 1991. V. 257. P. 83-91;

84. Haber H., Hempfiing R. Can the Mass of the Lightest Higgs Boson of the Minimal Supersymmetric Model Be Larger Than m^? // Phys. Rev. Lett. 1991. V. G6. P. 1815-1818.

85. Gladyshev A.V., Kazakov D.I. Renormalization Group Improved Radiative Corrections to the Supersyrnmetric Higgs Boson Masses // Mod. Phys. Lett. A. 1995. V. 10. P. 3129-3138;

86. Gladyshev A.V. et al. MSSM Predictions of the Neutral Higgs Boson Masses and LEP-2 Production Cross-Sections 11 Nucl. Phys. B. 1997. V. 498. P. 3-27,щ 54. Coleman S., Weinberg S. Radiative Corrections as the Origin of Spontaneous

87. Symmetry Breaking // Phys. Rev. D. 1973. V. 7. P. 1888-1910.

88. Supersyrnmetric Models // Ann. Phys. (N.Y.) 1983. V. 148. P. 95-134.

89. Peccei R.D. Thoughts on CP Violation, hep-ph/0209245.

90. Peccei R.D., Quinn H.R. CP Conservation in the Presence of Instantons // Phys. Rev. Lett. 1977. V. 38. P. 1440-1443.

91. Carena M. et al. Renormalization Group Improved Effective Potential for the MSSM Higgs Sector with Explicit CP Violation // Nucl. Phys. B. 2000. V. 586. P. 92-140.

92. Haber H. Introductory Low-Energy Supersymmetry. hep-ph/9306207.

93. Carena M. et al. Analytical Expressions for Radiatively Corrected Higgs Masses and Couplings in the MSSM //Phys.Lett.B. 1995. V.355. P.209-221.щ

94. LeeJ.S. et al. CPsuperH: a Computational Tool for the Higgs Phenomenology in the Minimal Supersymmetry Standard Model with Explicit CP Violation // Comput. Phys. Commun. 2004. V. 156. P. 283-317.

95. Quiros M., Constraints on the Higgs boson Properties from the Effective Potential, hep-ph/9703412.

96. Lee J.S. Higgs-sector CP violation in the MSSM. July. 2004; Ileinemeyer S. Short Comparison of FeynHiggs and CPsuperH. July. 2004. / oil the page http://kraml.home.cern.ch/kraml/cpnsh/

97. Carena M. et al. Higgs-Boson Pole Masses in the MSSM with CP

98. Violation // Nucl. Phys. B. 2002. V. 625. P. 345-371.

99. Boos E., Dubinin M., Complete tree level calculation of the e+e —» Zbb process at LEP200. Higgs signal and background. // Phys. Lett. B. 1993. V. 308. P. 147-152

100. Dubinin M., Edneral V., Kurihara Y., Shirnizu Y., Complete tree level calculation of the e+e~ —> vvbb process and the Higgs signal at LEP200 and Next Linear Colliders. // Phys. Lett. B. 1994. V. 329. P. 379-385

101. Carena M. et al. Suggestions for Benchmark Scenarios for MSSM Higgs Boson Searches at Hadron Colliders //Eur. Phys. J. C. 2003. V. 26. P. 601-608.

102. Carena M. et al. Suggestions for Improved Benchmark Scenarios for Higgs Boson Searches at LEP-2. hep-ph/9912223.

103. Heinemeyer S., Hollik W. and G. Weiglein Constraints on tan/? in the MSSM from the Upper Bound on the Mass of the Lightest Higgs Boson // JIIEP. 2000. V. 0006:009.

104. Djouadi A. Squark Effects on Higgs Boson Production and Decay at the LHC // Phys. Lett. B. 1998. V. 435. P. 101-108,

105. LEP Higgs Working Group Collaboration, hep-ex/0107030.

106. Abbiendi G. et al. Search for Neutral Higgs Boson in CP-Conserving and CP-Violating Mssm Scenarios. By OPAL Collaboration // Eur. Phys. J. C. 2004. V. 37. P. 49-78.

107. Carena M. et al. CP-Violating MSSM Higgs Bosons in the Light of LEP 2 // Phys. Lett. B. 2000. V. 495. P. 155-163.

108. Carena M. et al. CP-Violating MSSM Higgs Bosons in the Light of LEP 2 // Phys. Lett. B. 2000. V.495. P. 155-163.

109. Heinemeyer S. MSSM Higgs Physics at Higher Orders, hep-ph/0407244 Frank M. et al. The Higgs Boson Masses of the Complex MSSM: A Complete One Loop Calculation, hep-ph/0212037

110. Heinemeyer S., Hollik W., Weiglein G. FeynHiggs: A Program for the Calculation of the Masses of the Neutral CP Even Higgs Bosons in the MSSM // Coinput. Phys. Commun. 2000. V. 124. P. 7G-89.

111. Ellist J., Olive K., Santoso Y. The MSSM Parameter Space with Non-Universal Higgs Masses // Phys. Lett. B. 2002. V. 539. P. 107-115.

112. Carena M. et al. Reconciling the Two-Loop Diagrammatic and Effective Field Theory Computations of the Mass of the Lightest CP-Even Higgs Boson in the MSSM // Nucl. Phys. B. 2000. V. 580. P. 29-57.

113. Diaz Sanches R.A. Phenoinenological Analysis of the Two—Higgs Doublet Model, Ph.D. thesis, hep-ph/0212237.

114. Пескии M., Шредер Д. Введение в квантовую теорию ноля. Москва-Ижевск: РХД, 2001.I

115. Grunewald Т. Angular Intricacies in Hot Gauge Field Theories, hep-ex/0304023.

116. Proc.of the workshop on SM physics (and more) at the LHC, ed.by Altarelli G., Mangano M., CERN report 2000-004, Geneva, 2000

117. Gunion J., Gamberini G. and Novaes S. Can the Higgs bosons of the minimal snpersymmetric model be detected at a hadron collider via two photon decays? // Phys. Rev. D38, 1988. P. 3481.

118. Spira M., Djouadi A., Graudenz D., Zerwas P.M. Higgs boson production at the LHC // Nncl.Phys., 1995. B453. P. 17;

119. Spira M. QCD effects in Higgs physics // Fortsch.Phys. 1998. 46. P. 203.

120. Akhmetzyanova E.N., Dolgopolov M.V., Dubinin M.N. Chargino- sneutrino and nentralino-smuoii contributions to the anomalous inuon magnetic moment // Вестник СамГУ, 2002. N2(24). C.85-99.

121. Kraml S. Stop and sbottom phenomenology in the MSSM. hep-ph/9903257.

122. Djouadi A., Haber H.E., Zerwas P.M. // Phys.Lett. B. 375. 1996. P. 203. hep-ph/9602234;

123. Djouadi A., Kilian W., Muhlleitner M., Zerwas P.M. // Eur.Phys.J.C. 10. 1999. P. 27. hep-ph/9903229;

124. Osland PPanditaP.N. // Phys.Rev.D. 59.1999. P. 55013. hep-ph/9806351; Boudjema F., Semenov A. hep-ph/0201219.

125. CarenaM., Ellis J.R., MrennaS., PilaftsisA., WagnerС.Е.М. Nucl.Phys. B. 659. 2003. P. 145.

126. VeltmanM.J.G. Reflections on the Higgs System. CERN-97-05, Jul 1997. 66p. Lectures in the Academic Training Program of CERN 1996-1997.

127. GunionJ.F., HaberH.E. CP-conserving Two-IIiggs-doublet Model: The Approach to the Decoupling Limit // Phys. Rev. D. 2003. V. 67. P. 075019.

128. Diaz A., Dionicio V., Martinez R. Reparameterization of the Scalar Potential in the Two Higgs Doublet Model, hep-ph/0509086.