Передача энергии электронам в треках осколков деления ядер тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.01, доктор физико-математических наук Рыков, Владимир Александрович

• Рыков, Владимир Александрович
• доктор физико-математических наук
• 1997

Оглавление диссертации доктор физико-математических наук Рыков, Владимир Александрович

Содержание

стр.

Введение

1. Основные явления, происходящие при движении осколков деления в веществе

2. Энергетическое распределение электронов, эмиттируемых

под углом 45° при прохождении осколков деления через тонкие пленки окиси алюминия

2.1. Выбор методики измерений

2.2. Геометрия опыта и экспериментальная установка для исследования энергетического распределения

вторичных электронов

2.3. Вспомогательные методики

2.4. Обработка данных

2.5. Исследование абсолютной эффективности

регистрации времяпролетного спектрометра

2.6. Результаты эксперимента

и их обсуждение

2.7. Погрешности измерения

Заключение к разделу 2

3.Энергетическое и угловое распределение вторичных электронов при прохождении осколков деления через тонкие пленки окиси алюминия и золота. Спектр электронов внутри пленки

3.1. Описание эксперимента

3.2. Спектры электронов

3.3. Теоретическое описание спектров электронов

3.4. Восстановление спектра электронов внутри мишени

Заключение к разделу 3

4.Спектры электронов и коэффициенты вторичной эмиссии для осколков деления с фиксированными

массой и кинетической энергией

4.1.Эксперимент

4.2.Спектры электронов

4.3.Описание коэффициентов вторичной эмиссии

4.4.Описание электронных потерь энергии

Заключение к разделу 4

5.Измерение дважды-дифференциальных сечений электронной эмиссии при взаимодействии осколков деления

с атомами и молекулами газов

5.1 .Выбор экспериментальной методики

5.2 .Эксперимент

5.3 .Измерение толщины мишени

5.4 .Результаты эксперимента

5.5.Дифференциальные сечения ионизации

атомов и молекул осколками деления

Заключение к разделу 5

6.Исследование неравновесных

ионных зарядов осколков деления 252Cf

6.1 .Схема экспериментальной установки

6.2.Измерение неравновесных зарядов

6.2.1 .Неравновесные заряды для твердого тела

6.2.2.Измерение зарядов осколков, неравновесных для газа

6.2.3.Обработка результатов эксперимента

6.2.4.Оценка погрешностей эксперимента

6.3.Зарядовое равновесие осколков деления после вылета

из твердого тела в газ

6.3.1 .Проведение эксперимента

6.3.2. У становление зарядового равновесия в газе

6.3.3.Средние ионные заряды в газе

6.3.4.Сечение захвата электронов осколками деления

6.3.5.Эффект плотности

Заключение к разделу 6

7.Равновесные и неравновесные потери энергии

осколков деления

7.1 .Постановка задачи

7.2.Измерение равновесных потерь энергии

7.2.1 .Равновесные потери энергии в тонких пленках

7.2.2.Равновесные потери энергии в газе

7.3.Потери энергии осколков деления и эффект плотности

в газовых средах при различной частоте столкновений

7.3.1 .Предварительные замечания

7.3.2.Эффект плотности в газе

7.3.3. Эксперимент

7.3.5 .Расчет величины эффекта плотности

7.4.Измерение неравновесных потерь энергии

в тонких пленках

7.4.1. Эксперимент

7.4.2.Результаты эксперимента и их обсуждение

7.4.3.Погрешности измерений

7.4.4.Модельное представление об изменении заряда

7.5.Потери энергии на ионизацию в газах

Заключение к разделу 7

8.Энергетический спектр электронов, покидающих электронные

оболочки атома калифорния при делении его ядра

8.1 .Методика эксперимента

8.1.1 Выбор источника

8.1.2 Оценка глубины расположения атомов 2:>Аав подложке

8.2.Эксперимент

8.3.Поправка на отражение электронов

8.4.Результаты и обсуждение

Заключение к разделу 8

Заключение

Список использованных источников

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Передача энергии электронам в треках осколков деления ядер»

Введение

Преобразование ядерной энергии в энергию когерентного оптического излучения представляется в настоящее время одним из перспективных способов ее использования. Для успешного решения этой проблемы необходимо найти ответы к целому ряду задач - от научных и инженерно-технических до тех, которые непосредственно связаны с практической реализацией экспериментальных образцов лазеров с ядерной накачкой. Многие из этих задач рассматривались на проведенных в последние годы международных конференциях [1,2,3].

Для накачки лазерно-активных сред предложено несколько способов использования энергии, выделяющейся в ядерных реакциях [4,5]. Подавляющая часть энергии, выделяемой при делении ядер - это кинетическая энергия осколков деления [6]. Не только при гетерогенной ядерной накачке, но и при гомогенной, когда делящееся вещество внедрено в лазерно-активную среду, преобразование энергии осколков в другие виды энергии проходит целый ряд стадий, сопровождающихся неравновесными процессами, в которых меняются как свойства среды, так и самих налетающих частиц. Характерным моментом при гетерогенной ядерной накачке газовых лазеров является то обстоятельство, что осколки деления проникают в лазерно-активную среду, проходя через границу раздела веществ, находящихся в различных агрегатных состояниях. Они попадают в газ из тонких слоев вещества, представляющих собой твердую фазу. При переходе осколков через область пространства вблизи поверхности раздела сред происходят важные процессы, характеризующие этот переход, как особый случай на всем протяжении трека. Из приповерхностного слоя твердого вещества в газ эмиттируются ионы, фотоны, ионы, нейтральные атомы и даже целые комплексы атомов. Но наиболее интенсивный процесс - это эмиссия электронов, число которых достигает нескольких сотен на один осколок.

Эти электроны вблизи поверхности слоя делящегося вещества при гетерогенной ядерной накачке будут вносить свой вклад в создание ядерно-возбуждаемой плазмы. Сведения об угловом и энергетическом распределении электронов вне твердого вещества могут служить основанием для получения информации о спектре внутри твердого тела, измерить который непосредственно не представляется возможным. Для газовой же среды, наоборот, осуществимо измерение спектра электронов первого поколения и получение на этой основе сечений ионизации атомов и молекул.

При пересечении поверхности раздела важные превращения происходят и в самом осколке. Наиболее значительные из них связаны с резким уменьшением ионного заряда, приблизительно в 1,5 раза после вылета в газовую среду. Соответственно возможны изменения и в характере торможения осколков.

Важнейшим этапом расчета лазера с прямой ядерной накачкой осколками деления является определение концентраций компонентов ядерно-возбуждаемой плазмы, под которыми понимаются атомы, молекулы, ионы и молекулярные ионы, находящиеся в различных квантовых состояниях. На различных этапах образование компонентов ядерно-возбуждаемой (или, иначе говоря, трековой) плазмы происходит под действием непосредственно осколков деления, при развитии каскада электронов различных поколений, а также при протекании плазмо-химических реакций. Для математического моделирования процессов, происходящих в ядерно-возбуждаемой плазме, необходима информация, во первых, об основных характеристиках осколков деления, таких как энергия, ионный заряд, потери энергии, во вторых, о сечениях ионизации и возбуждения атомов и молекул при их столкновениях с осколками деления, в третих, о распределении каскада электронов по энергии и углам и, в четвертых, о реакциях, протекающих на последующих во времени этапах. Эти данные, разумеется, крайне необходимы также и при

планировании экспериментов, прогнозировании их результатов, да и непосредственно при самом их проведении для понимания характера протекающих процессов.

Осколки деления принадлежат к классу многозарядных тяжелых ионов. К этому классу обычно относят ионы элементов с порядковым номером Ъ > 16. Но во многих случаях процессы, характерные для многозарядных тяжелых ионов, имеют место и для более легких элементов, вплоть до водорода. Уже для 2 > 2 наряду с основными физическими величинами, характеризующими ион, таких как масса и кинетическая энергия (или скорость), вводится понятие ионного заряда. Для многозарядных ионов эта величина в единицах заряда электрона имеет смысл разности между порядковым номером элемента и числом принадлежащих ему электронов.

При прохождении осколков через вещество все характеристики иона меняются. И если энергия осколков в веществе вдали от области пика упругих соударений меняется вдоль трека, в среднем, довольно плавно, то ионный заряд очень быстро реагирует на неравновесные ситуации, например, при прохождении через слои вещества, находящиеся в различных агрегатных состояниях. Да и весь трек осколка представляет собой состояние среды, неравновесное в пространстве и во времени [7]. Часто оказывается, что именно наличие у осколков деления не строго фиксированного, а переменного ионного заряда, вносит основные трудности и в расчет и анализ результатов эксперимента. Поэтому в данной работе этому параметру будет уделено особое внимание.

Процессы, исследуемые в настоящей работе главным образом вызваны событиями, происходящими вблизи границы раздела между твердым телом и газом по обе стороны от нее. Расстояние от границы внутрь твердого тела может быть оценено величиной, равной средней длине пробега электронов с энергией не выше нескольких кэВ или длиной установления зарядового равновесия. В газе расстояние от границы при

исследовании зарядового равновесия порядка длины установления этого равновесия. При исследовании потерь энергии эти пределы сильно расширяются.

Анализ экспериментальных данных, существовавших к моменту начала исследований, представленных в настоящей диссертации, показывает следующее :

• Экспериментальные данные о спектрах электронов, эмиттируемых из тонких пленок вещества при прохождении через них многозарядных ионов и осколков деления, имелись в ограниченном интервале энергии и углов вылета.

• Данные о спектрах электронов внутри твердого тела, полученные из опытов с многозарядными ионами, отсутствовали.

• Не существовало данных о спектрах электронов, покидающих твердую мишень после прохождения через нее осколков деления с фиксированными массами и кинетическими энергиями.

• Большой интерес для физики представляет энергетическое распределение электронов, покидающих электронные орбиты материнского атома после деления его ядра. Такие данные отсутствовали.

• Экспериментальных данных о сечениях ионизации атомов и молекул вещества при бомбардировке осколками деления, дифференциальных по энергии и углу вылета электронов, не было.

• Измерению ионных зарядов осколков посвящено несколько ранних работ, проделанных не вполне корректно.

• Резкое изменение ионных зарядов осколков деления при их влете из твердого тела в газ наблюдалось лишь в тех же ранних работах.

• Что касается начальных ионных зарядов осколков деления, которые они приобретают непосредственно после деления ядра, то экспериментальная информация о них отсутствовала.

• Объяснение так называемого эффекта плотности в газе, следующее из нескольких ранних работ, являлось неоднозначным.

♦ По какому сценарию происходит изменение зарядового состояния многозарядного иона при его пролете через тонкие мишени - это тоже служит предметом дискуссии. Происходит ли это уже внутри твердого тела или после вылета иона из слоя твердого вещества.

Сказанное выше показывает актуальность темы и позволяет сформулировать цель данной работы.

Она состоит в том, чтобы получить экспериментальные данные, которые позволили бы существенно уточнить характер процессов передачи энергии электронам в треках осколков деления, показать их тесную связь с ионными зарядами и сделать выбор между основными моделями поведения ионных зарядов в веществе.

Для достижения поставленной цели были решены следующие основные задачи:

1. Создана экспериментальная установка, разработана и применена методика измерений спектров электронов методом времени пролета при отсутствии "нуля времени" для мишеней из тонких пленок.

2.Разработана и применена методика измерений абсолютной эффективности регистрации времяпролетного спектрометра с детекторами электронов - вторично-электронными умножителями ВЭУ-6 и ВЭУ-7.

3.Разработана методика и проведены трехмерные эксперименты, позволяющие получить спектры электронов, относящиеся к осколкам деления, дифференцированным по массам и кинетическим энергиям.

4.Проведен анализ полученных результатов в рамках существующих теоретических представлений о механизме вторичной электронной эмиссии. На основе кинетической теории электронной эмиссии

получена информация о каскадном спектре электронов, созданном осколками деления внутри твердого тела.

5.Создана экспериментальная установка, разработана и применена методика измерений спектров электронов методом времени пролета при отсутствии "нуля времени" для газовых мишеней.

6.Получены экспериментальные данные о дважды-дифференциальных сечениях ионизации атомов гелия, аргона и молекул азота и диоксида углерода. Проведено сравнение результатов с расчетом по теории парных соударений и по методу Монте-Карло с использованием классических траекторий.

7. Создана экспериментальная установка и отработана методика проведения экспериментов по измерению величины отклонения осколков деления магнитным полем, а также методика получения из этих данных ионных зарядов осколков в двухгрупповом приближении.

8.Написана программа для обработки экспериментальных данных об ионных зарядах, моделирующая методом статистических испытаний весь эксперимент.

9.Проведены измерения неравновесных, близких к начальным, ионных зарядов осколков деления в двухгрупповом приближении. В том же приближении экспериментально показано, каким образом устанавливается зарядовое равновесие в газе.

10.Создана экспериментальная установка, разработана методика и проведено измерение потерь энергии осколков деления в газе при давлениях, значительно отличающихся друг от друга, с целью проверки влияния эффекта плотности на величину этих потерь. При этом получены также экспериментальные данные о потерях энергии осколков деления в оксиде алюминия и воздухе.

11 .Разработана методика и проведено измерение неравновесных потерь энергии осколков деления в тонких пленках оксида алюминия. Сделан выбор между двумя моделями этого процесса.

12.Разработана методика и проведено измерение энергетического распределения электронов, покидающих электронные орбиты материнского атома после деления его ядра.

Научная новизна заключается в следующем:

1 .Разработана новая методика абсолютного измерения спектров электронов в рамках метода времени пролета при прохождении осколков деления через твердотельные и газовые мишени.

2.Впервые получены спектры электронов, эмиттируемых тонкой пленкой при пролете через нее осколков деления во всем интервале энергий и широком интервале углов вылета.

3.Впервые получены спектры электронов, эмиттируемых тонкой пленкой при пролете через нее осколков деления с фиксированными массой и кинетической энергией. Обработка результатов этого эксперимента позволила связать коэффициенты вторичной электронной эмиссии с потерЯхМи энергии осколков деления. Получена полуэмпирическая формула для расчета потерь энергии в легкоатомных средах.

4.Впервые получены экспериментальные данные о дважды-дифференциальных (по энергии электронов и углу их вылета) сечениях электронной эмиссии, близким к сечениям ионизации, для атомов гелия и аргона, а также молекул азота и диоксида углерода.

5.Впервые получены результаты измерений неравновесных ионных зарядов осколков деления, близких к начальным, приобретаемым осколками сразу же после деления ядра.

6.Уточнены значения равновесных ионных зарядов осколков при их попадании в газ. Показано, что зарядовое равновесие устанавливается быстрее, чем это считалось ранее.

7.Дана новая трактовка эффекта плотности в газе, вытекающая из нелинейной связи между ионным зарядом осколков и их скоростью, и

проведены измерения потерь энергии с целью выяснения степени влияния на них эффекта плотности.

8.Впервые получены экспериментальные результаты, относящиеся к неравновесным потерям энергии осколков деления в тонких пленках. Они говорят в пользу гипотезы Бетца-Гродзинса о характере поведения ионного заряда тяжелых ионов внутри твердого тела.

9.Впервые разработана методика и проведены измерения энергетического распределения электронов, покидающих материнский атом после деления его ядра для угла вылета, равного 45°.

Научная значимость заключается в следующем:

1. Ряд результатов и положений таких, как характер поведения ионных зарядов при переходе от неравновесного состояния к равновесному, некорректность определения ионных зарядов по эмиссии электронов из твердого тела, характер поведения неравновесных потерь энергии, энергетический спектр электронов покидающих материнский атом после деления его ядра представляют научную ценность.

2. Разработанные методики абсолютных измерений спектров электронов могут быть использованы при проведении исследований с другими мишенями или в других условиях для получения новых экспериментальных данных.

3. Результаты восстановления спектров электронов внутри среды из данных за ее пределами могут служить теоретическому изучению явления электронной эмиссии из приповерхностного слоя.

4. Методика измерения спектра электронов, покидающих материнский атом после деления его ядра, может быть использована для дальнейшего исследования этого интересного объекта. Такое исследование представляет значительный интерес для теории атомных столкновений, выделяя из множества вариантов так называемое

"половинное столкновение". Показано направление, в котором следует продолжать эти исследования. 5. Результаты, полученные для осколков деления могут быть обобщены на случай многозарядных ионов, близких к осколкам деления по своим физическим характеристикам.

Практическая значимость заключается в следующем: ¡.Спектры электронов и сечения ионизации атомов и молекул необходимы для расчета кинетики ядерно-возбуждаемой плазмы, при разработке методов прямого преобразования ядерной энергии в электрическую, в радиационно-химических и ионных технологиях, в микродозиметрии, медицине.

2.Большое практическое значение как для расчета, так и для планирования эксперимента имеет исследование ионных зарядов осколков деления. Разработанные методики могут служить основой для проведения дальнейших исследований в этой области. Главное здесь состоит в том, чтобы провести измерения ионных зарядов осколков деления, тормозящихся в газе, не вводя априорной зависимости между зарядом иона и его скоростью.

3.Для расчета и для проведения различных экспериментов важно понимание того, что в потерях энергии осколков деления существует неравновесная стадия. Разработанные методики позволяют проводить дальнейшие исследования в этой области.

4.Полученные данные о потерях энергии в тонких пленках и в воздухе обладают, несмотря на давно известную постановку этого вопроса, самостоятельной практической ценностью. Это обусловлено тем разбросом в экспериментальных данных разных лет, который имеет место вплоть до настоящего времени. Поведение потерь энергии, предсказанное в эксперименте по электронной эмиссии для осколков с

фиксированными параметрами, хорошо согласуется с их прямым измерением.

5.Основные результаты, относящиеся к теме данной работы, получены для тонких пленок оксида алюминия, золота и хчабора газов. Они могут служить базой для теоретического и экспериментального исследования явлений, происходящих в тех веществах, которые близки к ним по массам и порядковым номерам входящих в них элементов. В классе конденсированных лазерно-активных сред сюда относятся, например, рубин, алюмоиттриевый гранат, неодимовое стекло, апротонные кислоты и т.д. Результаты экспериментов для газовых сред уже применяются в расчетах процессов, происходящих в ядерно-возбуждаемой плазме.

б.Полуэмпирическая формула для потерь энергии осколков деления применяется в исследовании их торможения в легкоатомных средах.

Автором представлены к защите методики:

1. Методика измерений спектров электронов по времени пролета при отсутствии "нуля времени".

2. Методика измерений абсолютной эффективности регистрации времяпролетного спектрометра с детекторами электронов - вторично-электронными умножителями.

3. Методика проведения трехмерных экспериментов, позволяющих получить спектры электронов, относящиеся к осколкам деления, дифференцированным по массам и кинетическим энергиям.

4. Методика получения величин ионных зарядов осколков в двухгрупповом приближении из экспериментов по отклонению осколков деления магнитным полем, включая программу обработки экспериментальных данных об ионных зарядах, которая моделирует методом статистических испытаний весь эксперимент.

5. Методика проведения измерений неравновесных потерь энергии осколков деления в тонких пленках.

6. Методика проведения измерений энергетического распределения электронов, покидающих электронные орбиты материнского атома после деления его ядра.

К защите представляются результаты:

1. Спектры вторичных электронов в широком интервале энергии и углов вылета при прохождении осколков деления через тонкие пленки оксида алюминия и золота.

2.Спектры вторичных электронов в широком интервале энергии и для угла вылета 45° при прохождении осколков деления с фиксированными массой и кинетической энергией через тонкие пленки оксида алюминия и полученные из этих спектров коэффициенты вторичной электронной эмиссии в единицу телесного угла.

3.Восстановленный на основе кинетической теории электронной эмиссии в широком энергетическом и угловом диапазоне каскадный спектр электронов, созданный осколками деления внутри твердого тела.

4.Экспериментальные данные о дважды-дифференциальных сечениях по углу и энергии, а также о дифференциальных только по углу и только по энергии сечениях ионизации атомов гелия, аргона и молекул азота и диоксида углерода.

5.Результаты измерения неравновесных, близких к начальным, ионных зарядов осколков деления в двухгрушювом приближении. Экспериментальные данные о характере перехода ионных зарядов осколков деления от неравновесных значений к равновесным в воздухе.

6.Экспериментальные данные о потерях энергии осколков деления в оксиде алюминия и воздухе. Результаты измерения неравновесных потерь энергии осколков деления в тонких пленках оксида алюминия.

7. Результаты измерения энергетического распределения электронов, покидающих электронные орбиты материнского атома после деления его ядра.

Положения, выносимые на защиту:

1. Вытекающая из эксперимента пропорциональность между дифференциальными коэффициентами вторичной электронной эмиссии и электронными потерями энергии осколков деления

2.Полуэмпирическая формула для расчета потерь энергии осколков деления с фиксированными массой и кинетической энергией в легкоатомных средах.

3. Объяснение эффекта плотности на основе предположения о связи между ионным зарядом и скоростью иона, задаваемой выпуклой функцией. Вывод о необходимости рассмотрения поведения ионных зарядов многозарядных ионов в газе совместно с поведением их потерь энергии.

4. Доказательство существования переходного процесса в потерях энергии многозарядных ионов в твердых телах. Выбор на этой основе модели поведения ионного заряда многозарядного иона внутри твердотельных мишеней.

Значимость результатов

Совокупность методик, результатов и положений, изложенных в диссертации, представляет собой существенный вклад в изучение явлений, имеющих место при торможении многозарядных ионов в веществе, что имеет важное практическое значение. При проведении экспериментальных исследований на примере осколков деления значительно уточнен характер целого ряда процессов, сопровождаемых электронной эмиссией и изменением ионных зарядов.

Апробация работы

Материалы, вошедшие в диссертацию, докладывались на научных семинарах в ГНЦ РФ ФЭИ, в Санкт-Петербургском университете, в Санкт-Петербургском техническом университете, в Институте электрофизики У О РАН, а таюке на международных конференциях [1,2].

Личное участие автора в работах, включенных в диссертацию

Выбор направления исследований по спектрометрии электронов для твердотельных и газовых мишеней и постановка задач в этой области проведены автором совместно с доктором физико-математических наук Дьяченко П.П. Разработка конкретных научно-технических методик в этой области, получение результатов, их обработка и обобщение принадлежат автору.

Автором осуществлена разработка и изготовление узлов ряда экспериментальных установок. В процессе эксплуатации в их конструкцию автором неоднократно вносились изменения.

Автором усовершенствованы методики получения данных о равновесных и неравновесных ионных зарядах осколков деления, разработаны методики экспериментального исследования спектра электронов, покидающих электронные оболочки материнского атома после деления его ядра, а также неравновесных потерь энергии. Все экспериментальные результаты в этой части работы получены автором лично, их анализ и обобщение также выполнены автором лично.

Диссертация состоит из введения, восьми разделов, заключения и списка использованных источников.

В первом разделе дан обзор тех проблем, которые тесно связаны с предметом исследований данной диссертации .

Во втором разделе обоснован выбор экспериментальной методики, служащей измерению спектров электронов, вылетающих из тонких

пленок вещества после прохождения через них осколков деления. В условиях малой скорости поступления информации и высокого уровня фона сопутствующих частиц отдано предпочтение методу времени пролета. Описана высоковакуумная экспериментальная установка, а также те оригинальные экспериментальные методики, которые позволяют провести перевод аппаратурных спектров в энергетические в отсутствие "нуля времени", определить вклад электронов фона, а также исследовать временное разрешение метода. Разработана методика измерения абсолютной эффективности регистрации. Сконструирован, изготовлен и использован в условиях эксперимента калибровочный источник электронов. В результате абсолютных измерений получен спектр электронов, усредненный по набору из многих экземпляров тонких пленок из оксида алюминия. Этим измерениям уделено особое внимание, потому что их результат - спектр электронов служил стандартом во всех других измерениях

В третьем разделе описаны эксперименты по исследованию энергетического и углового распределения вторичных электронов для тонких пленок из оксида алюминия и золота, возникающих при пролете через них осколков деления. Проведен расчет по теории кинетической электронной эмиссии. После его сопоставления с экспериментом, показавшим хорошее согласие с теорией, в рамках этой теории проведено восстановление спектра электронов внутри мишени из оксида алюминия.

В четвертом разделе обработаны результаты трехмерного эксперимента по исследованию спектров электронов, относящихся к осколкам деления, разделенным по массам и кинетическим энергиям. Обработка проведена таким образом, что она показала определяющий характер электронных потерь энергии осколков деления при эмиссии электронов из тонких пленок. Получена полуэмпирическая формула, описывающая потери энергии осколков деления в широком интервале их скоростей.

В пятом разделе описаны эксперименты по исследованию энергетического и углового распределения электронов, переходящих в непрерывный спектр при однократном взаимодействии осколков деления с атомами гелия и аргона, а также молекулами азота и углекислого газа. Описаны экспериментальные методы проведения основного эксперимента, а также эксперимента по определению толщины газовой мишени. Из спектров электронов при измеренной толщине мишени получены дважды-дифференциальные по углу и энергии сечения электронной эмиссии, очень близкие к сечениям ионизации. Проведен расчет по классической теории Гризинского, часто используемой при разработке теоретических моделей. Показано качественное описание в рамках этой теории сечений ионизации атомов благородных газов.

В шестом разделе разработаны экспериментальные методики, относящиеся к измерению ионных зарядов осколков деления по степени отклонения магнитным полем. Для субмоноатомного слоя калифорния получены неравновесные заряды осколков деления, близкие к начальным значениям в момент деления. Измерены также заряды, равновесные для твердого тела, но неравновесные для газа. В дальнейших исследованиях изучен характер перехода к зарядовому равновесию в газе. Оценены сечения захвата электронов осколками деления.

В седьмом разделе главное внимание уделено измерению потерь энергии осколков деления. Сначала были измерены равновесные потери энергии в твердом теле и в газе при различных давлениях. Показано, что полуэмпирическая формула, полученная в разделе 4, хорошо описывает экспериментальные данные. Сделаны рекомендации о практическом использовании соотношения пробег-энергия в веществе. Для тонких пленок в эксперименте удалось измерить разность потерь энергии в двух случаях - близко и далеко расположенных друг от друга мишенях. Это показывает существование переходного процесса, сводящегося к уменьшению заряда иона внутри твердого тела от неравновесного к

равновесному. В этом же разделе показано, что зависимость заряда осколка от его скорости, задаваемая выпуклой вверх функцией, приводит к трактовке эффекта плотности в газе, отличной от традиционной.

В восьмом разделе показано, что при изготовлении источника осколков деления методом самопереноса, атомы калифорния проникают в подложку на расстояние, меньшее длины свободного пробега электронов с энергией в области сотен эВ и выше. Это обстоятельство позволило разработать и применить в эксперименте методику измерения энергетического спектра электронов, покидающих электронные оболочки атома в момент деления ядра. Результаты эксперимента объясняются в рамках статистической теории атома и хорошо согласуются с оценками, полученными в квантовой теории.

Объем диссертации

Текст диссертации, состоящий из введения, 8 разделов и заключения написан на 253 листах, содержит 13 таблиц и 68 рисунков. Список использованных источников содержит 215 наименований. Основные результаты диссертации опубликованы в работах [161-192], из них 12 статей, 5 докладов на международных конференциях, 15 препринтов ФЭИ.

Автор считает своим приятным долгом выразить глубокую благодарность лаборантам Егоровой JI.B., Чусову А.И. и слесарю-механику Гуще М.А., без участия которых проведение исследований было бы невозможным. Автор благодарен Дьяченко П.П. за постоянное внимание, поддержку, обсуждение и консультации, Полетаеву Е.Д., Буднику А.П., Соколову Ю.В., Юдину F.JI. за полезное обсуждение, а также Андриашину A.B., Гончару А.И., Милышшу В.И., Семеновой H.H. за изготовление и наладку электронной аппаратуры.

1.Основные явления, происходящие при движении осколков деления в веществе.

В качестве отправной точки в изучении прохождения многозарядных ионов через вещество можно выбрать 1930 год, в котором Г.Бете опубликовал свою работу [8], посвященную торможению заряженных частиц в среде. Формулы, полученные им, и методы решения этой достаточно сложной квантовомеханической задачи не потеряли своего значения до настоящего времени. Более того, в подавляющей части работ по прохождению тяжелых частиц через вещество, особенно экспериментальных, объяснение результатов так или иначе связано с теорией Бете. Впоследствии в эту формулу вводили различные поправки. Некоторые из них должны были описывать периодический характер потерь энергии в зависимости от порядкового номера материала мишени, другие соответствовали введению в формулу членов, имеющих степень ионного заряда, выше второй. Но всегда основа формулы сохранялась. В том виде, в котором формула была получена Г.Бете, для потерь энергии сШ/ёх, ее можно записать так [9,10]:

где ей т - заряд и масса электрона, q - электрический заряд движущейся частицы, V - ее скорость, N - число атомов тормозящего вещества в единице объема, 2 и I - порядковый номер тормозящего вещества и его средний потенциал ионизации. При выводе формулы (1.1) сделано важное предположение - скорость частицы V много больше средней скорости электронов в атоме. Поведение потерь энергии, описываемых формулой

йЕ 4я"И

±х ту2

2

(1.1)

(1.1), было подтверждено экспериментально для протонов еще в 30-х годах.

Подлинное начало развитию исследования быстрых многозарядных ионов положило открытие деления атомных ядер. Осколки деления по своим свойствам, относящимся к торможению в веществе, оказались резко отличающимися как от протонов, так и от а-частиц. Исследование треков осколков деления в пузырьковой камере проводилось, например, в работе [11]. Эти исследования показали интенсивную ионизацию и наличие разветвлений, связанных с ядерными столкновениями, особенно заметными в конце трека. Были проделаны попытки получения зависимости скорости осколков от их пробега в веществе. Оказалось, что скорость падает медленнее, чем для а-частиц.

В то же время прохождением осколков деления через вещество стал заниматься Н.Бор. Им опубликован целый ряд работ по этому вопросу. Пожалуй, впервые понятие об эффективном заряде было введено в работе [12]. Там же сделана попытка получить аналитическое выражение для потерь энергии осколков деления. Это выражение включает в себя не только электронные потери энергии, но и ядерные. Оно находилось в качественном согласии с экспериментом. В то же время, использование формулы Бете в виде (1.1) приводило к значительным расхождениям с экспериментом, если под д понимать заряд ядра осколка. Наиболее существенные результаты работ Н.Бора обобщены в книге [13].

Под влиянием научных идей Н.Бора интенсивно проводились и экспериментальные исследования явлений, происходящих при торможении осколков деления. Наиболее важные из них провел в 40-е, начале 50-х годов Н.Лассен. Им исследовались ионные заряды осколков деления [14-17], а также торможение осколков в среде [18,19]. Был открыт так называемый эффект плотности [14]. Эффект имеет двоякую природу и при переходе осколков деления из твердого тела в газ заключается в том, что при попадании осколка в газ его ионный заряд

довольно быстро падает приблизительно в 1,5 раза. Эффект плотности в газе состоит в некотором увеличении ионного заряда при возрастании частоты столкновений. Оба эти явления Н.Бор и Линдхард объяснили изменением условий конкуренции между захватом и потерей электронов, при которой и формируется равновесный ионный заряд (здесь и далее под этим термином понимается динамическое равновесие в процессах захвата и потери электронов для движущегося в веществе многозарядного иона). При большой частоте столкновений осколок вступает в каждое последующее взаимодействие, находясь в возбужденном состоянии. А это, согласно Н.Бору и Линдхарду, должно приводить к увеличению вероятности потери и к затруднению захвата электронов, то есть равновесие устанавливается на более высоком уровне величины ионного заряда. Сам же равновесный ионный заряд определяется зарядом ядра осколка и его скоростью V. Н.Бором предложена формула для ионного заряда ^ [13]:

д = , 1 <у/у0<г2/3, (1.2)

где у0 - скорость электрона на первой боровской орбите.

Давая прямую пропорциональность между зарядом и скоростью осколка, эта формула наложила существенный отпечаток на характер исследований, проводившихся в 40-е - 50-е годы. Здесь достаточно отметить, что объяснение Н.Лассеном эффекта плотности в газе и его методика измерения ионных зарядов основаны на прямой пропорциональности между ионным зарядом и скоростью.

В 50-х годах к исследованию равновесных ионных зарядов осколков деления в газах обратились Фалмер и Коэн [20]. Как и в экспериментах Лассена, применялось отклонение частиц магнитным полем. Условия

проведения эксперимента стали более физически определенными, но интерпретация его результатов по-прежнему основывалась на формуле, подобной (1.2). В опытах Фалмера и Коэна осколки деления испытывали торможение, как и в опытах Лассена, но ни в том, ни в другом случае скорость осколка не измерялась, хотя частота столкновений определяется не только плотностью газа, но и скоростью частиц. Кроме того, а это очень важно, объяснение результатов эксперимента будет неверным, если линейное соотношение (1.2) будет нарушаться.

В работах [21] и [22] измерялись ионные заряды осколков деления после прохождения через твердотельные мишени. Применялось отклонение частиц как в магнитном, так и в электрическом поле, чтобы попытаться разделить осколки деления по массам. В этих экспериментах значения ионных зарядов не ложились на прямую линию, идущую в начало координат.

В шестидесятые же годы появилась новая теория торможения частиц в среде [23,24]. Ее создал ряд учеников Н.Бора, но по имени основного из авторов она носит имя Линдхарда. В этой теории скорость ионов меньше скоростей электронов в атомах тормозящей среды, а для потерь энергии на электронное и ядерное торможение получены соответствующие выражения. Эта теория дополняет теорию Бете (1.1) в области малых скоростей, но последнюю необходимо подвергнуть существенной модификации. В формулу (1.1) в случае многозарядного тяжелого иона вместо заряда q следует подставлять так называемый эффективный заряд. Эта величина специально подбирается таким образом, чтобы получить правильное значение энергетических потерь.

На рис. 1.1 изображена зависимость потерь энергии осколков деления от их энергии в окиси алюминия. Расчет проведен по полученным ниже формулам (4.19) и (8.3). Из рисунка видно, что две теории - теория Бете и теория Линдхарда дополняют друг друга. На практике оказывается, что это обстоятельство имеет качественый

характер, поскольку результаты расчета могут заметно отличаться от эксперимента. Из этого же рисунка видно, что потери энергии на квазиупругое ядерное торможение в общей картине торможения играет малую роль.

о

"и;

т

п

X

-о

ш

тз

60 5 5 50 45 40 3 5 30 2 5 20 1 5 10 5 0

Заключение диссертации по теме «Приборы и методы экспериментальной физики», Рыков, Владимир Александрович

Заключение

В процессе выполнения работы для достижения поставленной в ней цели были решены следующие задачи:

1 .Разработаны экспериментальные методики в области спектрометрии электронов по времени пролета в отсутствии "нуля" времени. В числе этих методик особенно следует выделить метод перевода аппаратурных спектров в энергетические и метод исследования абсолютной эффективности регистрации времяпролетного спектрометра.

2.Впервые измерен энергетический спектр электронов, выбиваемых из тонких пленок окиси алюминия осколками деления 2:>2а . Показано, что этот спектр распространяется от долей эВ до нескольких кэВ - энергии, максимально возможной в столкновениях осколков с электронами. Измерения являются абсолютными и проведены с большим числом образцов. Для дальнейших экспериментальных исследований наиболее валено то, что в результате этих измерений был выработан стандарт, по которому можно приводить к абсолютным значениям данные для других сред.

3.Впервые в широком интервале углов проведены измерения углового и энергетического распределения электронов, эмиттируемых тонкими пленками из окиси алюминия и золота, при пролете сквозь них осколков деления. Наблюдается сильная анизотропия при высоких и заметная анизотропия при малых энергиях электронов. Результаты этих опытов говорят в пользу существования в треке электрического поля, вызванного большим различием в скоростях электронов и ионов. Проведен расчет спектра электронов по теории кинетической электронной эмиссии, параметры которой подобраны по экспериментальным данным. Показана возможность количественного описания спектров электронов при разумных значениях параметров теории. В рамках модели поверхностного барьера, используемого в теории, проведено восстановление спектра электронов внутри твердого тела из экспериментальных данных.

4.Впервые проведен трехмерный эксперимент, в котором спектры вторичных электронов получены для осколков деления, разделенных по массам и кинетическим энергиям. Эти спектры оказались подобными друг другу. Наибольшие различия наблюдаются в области энергии электронов, в которой она определяется максимально возможной переданной энергией от осколка электрону. Числа электронов в спектрах представляют собой коэффициенты вторичной эмиссии в пределах телесного угла регистрации. Данные по этим величинам обработаны таким образом, что их абсолютные значения были связаны с электронными потерями энергии осколков деления в веществе мишени. Это позволило получить полуэмпирическую формулу, позволяющую рассчитывать потери энергии осколков деления, разделенных по массам и кинетической энергии, в различных средах. Показано, что эмиссия частиц без независимого исследования их углового распределения не может служить основанием для идентификации ионных зарядов многозарядных ионов, с которыми они пересекают обе поверхности мишени.

5.Впервые проведены эксперименты по исследованию эмиссии электронов при однократных столкновениях осколков деления с атомами гелия и аргона, а также молекулами азота и углекислого газа. Чтобы получить из спектров электронов сечение процесса, потребовалось решить задачу определения толщины мишени, представлявшую собой струю газа, истекающую из капилляра. Поскольку вклад других процессов, отличных от ионизации, мал, полученное сечение отождествляется с сечением ионизации. В эксперименте сечение ионизации является дважды-дифференциальным: по энергии электронов и углу их вылета, отсчитываемому от вектора скорости осколков. В угловом распределении электронов наблюдается анизотропия во всем энергетическом интервале. С использованием данных эксперимента и теоретического расчета впервые получено полное по углу вылета и дифференциальное по энергии сечение ионизации указанных выше атомов и молекул. Опыты показали качественное согласие между теорией Гризинского и экспериментом для инертных газов. По данным эксперимента рассчитаны полные сечения ионизации и средние энергии выбиваемых электронов. Для исследованных газов последние лежат в интервале от 80 до 100 эВ. Электроны с такими энергиями способны далее сами ионизировать и возбуждать атомы среды, вызывая ионизационный каскад.

6.Разработаны и изготовлены узлы экспериментальной установки, предназначенной для измерения ионных зарядов осколков деления. В основу методики положен эффект отклонения заряженных частиц от прямолинейного движения постоянным магнитным полем. Методом самопереноса калифорния на подложке из тонких пленок были изготовлены источники осколков деления, в которых атомы делящегося вещества расположены в среднем не глубже, чем несколько десятых долей нанометра. Это расстояние много меньше равновесной толщины для установления зарядового равновесия.

7.Впервые получены неравновесные ионные заряды осколков деления, близкие к начальным. При пролете осколков деления через тонкую пленку экспериментально получены величины ионных зарядов, равновесных для твердого тела, но неравновесных для газов. Проведен эксперимент, в котором исследован переход зарядового распределения к равновесию в газе. Получена толщина газа, при прохождении которой устанавливается это равновесие. Она равна «3 мкг/см2, и это значение в 5ч-10 раз меньше характерной величины для твердого тела в тех же единицах. Выяснена также роль эффекта плотности при малых давлениях, оценены сечения захвата электронов осколками деления на начальном участке трека. Эффект плотности приводит к появлению плавного минимума в определенном интервале толщины слоя газа вблизи равновесной толщины при увеличении давления приблизительно от 3 Па до 12 Па. Разработанная методика позволяет проводить дальнейшие исследования зарядовых состояний осколков деления в газе при уменьшении их энергии вдоль трека без привлечения априорных предположений о зависимости между ионными зарядами и скоростью частиц. Для этой цели необходимо фиксировать скорость осколков перед их попаданием в отклоняющую систему. Это можно сделать, измеряя энергию, оставшуюся у осколков после прохождения слоя газа. Последний вывод важно иметь в виду при планировании будущих экспериментов.

8.Разработаны и изготовлены узлы экспериментальной установки, позволяющей измерять потери энергии осколков деления в тонких пленках и в газе. В зависимости от толщины слоя вещества эти потери могут трактоваться как равновесные или неравновесные. В последнем случае имеется в виду процесс, в котором потери энергии зависят от характера изменения заряда осколка. В эксперименте получены данные о равновесных потерях энергии осколков деления, томозящихся как в тонких пленках так и в газе. Полученная в трехмерном эксперименте по эмиссии электронов из тонких пленок окиси алюминия формула позволяет с хорошей точностью рассчитать энергию, которую имеют осколки деления после прохождения слоя вещества. Проведен эксперимент по измерению потерь энергии осколков деления в воздухе для двух значений давления, отличавшегося в 10 раз. Во столько же раз, соответственно, менялось и расстояние. В пределах погрешности эксперимента влияние эффекта плотности на величину потерь энергии не проявляется в измеренном диапазоне давлений от 300 Па до 8000 Па. Проведенный в настоящей работе расчет траекторий осколков деления, которые они проходили в эксперименте Фалмера и Коэна, показал, что величина эффекта плотности в воздухе и аргоне сильно понижается при учете нелинейной зависимости между ионным зарядом и скоростью осколков в процессе их торможения. Расчет основывался на результатах измерения потерь энергии осколков деления в воздухе, проделанных в настоящей работе, и на современных данных по потерям энергии в аргоне.

9.Впервые для пленок с толщиной, сравнимой с равновесной, измерены неравновесные потери энергии. На основании данных эксперимента, проделанного в настоящей работе, предложена модель изменения заряда осколков внутри твердого тела. Эта модель соответствует модели Бетца-Гродзинса.

10.Проведены численные оценки и эксперимент, которые показали, что в источнике осколков деления, полученном методом самопереноса атомы калифорния располагаются в приповерхностном слое, толщина которого меньше ОД нм, то есть меньше длины свободного пробега электронов. Это позволяет регистрировать электроны, покидающие электронные оболочки атома калифорния в момент деления.

1 ¡.Впервые проведены измерения спектра электронов при разрушении атомных оболочек материнского атома после деления его ядра. В рамках статистической теории атома получена величина средней кинетической энергии, приходящейся на один электрон. Результаты эксперимента находятся в хорошем согласии с результатами расчета, проведенного с применением техники корреляционных диаграмм. При учете анизотропии в угловом распределении и возможного захвата электронов осколками из соседних атомов результаты данного эксперимента согласуются с измерением неравновесных ионных зарядов осколков деления 252С£ проведенного нами для тонкого слоя. Результаты эксперимента находятся в качественном соответствии с критерием Бора, относящемся к ионным зарядам осколков деления.

После проведения экспериментов, описанных в настоящей работе, можно следующим образом описать процесс торможения осколков деления в среде, состоящей из веществ, находящихся в различных агрегатных состояниях.

В момент деления в слое делящегося вещества (твердая фаза) осколки деления получают ионные заряды, характерные величины которых близки к приведенным в таблице 6.1. Электроны, покинувшие при делении электронные оболочки атома распределены по энергии в соответствии с рис.8.10, и имеют среднюю энергию 1000±180 эВ. При торможении в среде осколки деления теряют энергию, а электронные потери энергии рассчитываются по формуле (4.19). В самом начале своего движения в веществе, в потерях энергии осколков наблюдается переходный процесс, в котором потери энергии уменьшаются, быстро достигая равновесного значения. Характер этого процесса изображен на рис.7.13.

При торможении справедлива модель Бетца-Гродзинса, в которой потери энергии в твердом теле определяются зарядом иона, близким к его значению в газе. В среде при этом развивается каскад ионизационных столкновений электронов с атомами среды. В стационарном случае этот спектр имеет распределение по углу и энергии, представленное на рис.3.8. Средние энергии в каскаде приведены в таблице 3.1. В соответствии с результатами раздела 4 спектры электронов для различных осколков подобны.

При торможении в веществе спектры электронов претерпевают изменения. Форма спектров сохраняется, но абсолютные значения уменьшаются в соответствии с уменьшением потерь энергии. В области высоких энергий электронов, близкой к максимально возможной переданной энергии, также происходят изменения, так как эта энергия уменьшается при деградации осколков по энергии. Анизотропия в распределении, объяснимая при высоких энергиях электронов характером передачи им больших значений импульса, наблюдается и при малых энергиях, хотя и в гораздо меньшей степени. На формирование спектра электронов при малых энергиях может оказывать влияние электрическое поле в треке осколка, обусловленное разной скоростью электронов и ионов.

При переходе осколков деления через границу раздела сред из твердого тела в газ, плавный характер процессов нарушается. В первую очередь, меняется ионный заряд. В соответствии с моделью Бетца-Гродзинса он сначала за время ~10"10 с возрастает до величины, равновесной для твердого тела, а затем, после прохождения осколком слоя газа с толщиной ~3 мкг/см2, принимает равновесное значение для газа. Величины равновесных зарядов отличаются приблизительно в полтора раза. Характер перехода к равновесию, не включающий быструю, Бетц-Гродзинскую, стадию, изображен на рис.6.5. Величины равновесных зарядов представлены в таблице 6.2. Одновременно происходит эмиссия электронов из слоя, находящегося вблизи поверхности, имеющего толщину порядка длины пробега электронов. Спектр этих электронов представлен на рис.3.3.

Попадая в газ, осколок деления ионизирует атомы среды. Спектры первичных электронов, переведенные в дважды-дифференциальные сечения (по углу и энергии) электронной эмиссии, представлены на рис.5.9-5.14. Поскольку вклад других процессов, отличных от ионизации, в появлении электронов в непрерывном спектре мал, сечения электронной эмиссии отождествляются с сечениями ионизации. Впрочем, это не более, чем дань традиции - для дальнейших процессов в газе совершенно неважно, в результате какого именно процесса появился электрон. Средняя энергия в спектрах первичных электронов для четырех исследованных газов лежит в интервале 80-100 эВ. Электроны с такой энергией способны возбуждать и ионизировать атомы среды, производя ионизационный каскад в газе.

Торможение осколков деления в газе описывается той же формулой, что и в твердом теле (выражение 4.19). Различия в характере торможения определяются, главным образом, разницей в средних потенциалах ионизации сред. Это было проверено экспериментально в настоящей работе. Эксперименты показали, что роль эффекта плотности в потерях энергии осколков в газе не столь велика как это можно было бы ожидать из экспериментов, проведенных в 40-е - 50-е годы. Этот эффект допускает иную трактовку, а именно: он главным образом вызван зависимостью ионных зарядов осколков деления от их скорости, задаваемой выпуклой функцией.

Когда энергия осколков деления упадет настолько, что отношение их энергии в МэВ к массе в атомных единицах станет меньше 0,2, формула (4.19) перестает быть справедливой. Но при уменьшившихся энергиях осколков деления следует применять теорию Линдхарда (рис. 1.1). При дальнейшем уменьшении энергии начинают сказываться квазиупругие столкновения осколков деления с атомами среды. Для расчета потери энергии на такие столкновения, в соответствии с теорией Линдхарда, рекомендуется использовать выражение (8.3).

Что бы необходимо было прделать еще, кроме очевидного расширения набора исследуемых сред? На наш взгляд, это следующие задачи, интересные для физики и важные для приложений. а). Исследование эффекта плотности в газе в более широком интервале давлений, чем это было сделано в настоящей работе. При этом нельзя делать априорных предположений о характере связи между ионными зарядами и скоростью осколков. Для этой дели следует рассматривать торможение осколков, применяя результаты настоящей работы. б).Исследование угловой зависимости спектров электронов из электронных оболочек атома, ядро которого разделилось. Такие эксперименты очень важны для теории, так как они служили бы основой для проверки расчетов, проводящихся в области физики атомных столкновений. Интересно также было бы наблюдать Оже-линии, для чего требуется улучшить энергетическое разрешение спектрометра. Основные методики, требующиеся для проведения таких работ также разработаны в настоящей диссертации. в).Для практических приложений важно продолжить исследование ионных зарядов осколков деления, тормозящихся в среде. г).Важно также было бы провести эксперименты по торможению осколков деления с энергией, относящейся к диапазону, меньшему 0,2 МэВ/а.е.м. д).Следует измерить сечения взаимодействия осколков деления с атомами среды в широком интервале углов и с лучшей статистикой. Это достаточно сложно, так как потребуется использование весьма интенсивного источника осколков деления.

Методики, разработанные в диссертации, и экспериментальные данные, представленные в ней, могут служить основой для успешного решения указанных задач.

Список литературы диссертационного исследования доктор физико-математических наук Рыков, Владимир Александрович, 1997 год

Список использованных источников

1. Proc. I Intern. Conf. on the Physics of Nuclear-induced Plasmas and Problems of Nuclear-pumped Lasers (NPL-92). Obninsk. Russia. 1993.

2. Proc. II Intern. Conf. on the Physics of Nuclear-induced Plasmas and Problems of Nuclear-pumped Lasers (NPL-94). Arzamas-16. Russia. 1995.

3. Proc. VIII Intern. Conf. on Emerging Nuclear Energy Systems (ICENES'96). Obninsk. Russia. 1996.

4. Гулевич A.B., Дьяченко П.П., Зродников A.B.,Кононов В.Н. и др. Энергетический макет лазерной системы с накачкой от импульсного реактора//Атомная энергия. .1996 г. Т.80. Вып. 5. С.361-365.

5. Mis'kevich A.I. Visible and near-infrared direct nuclear-pumped lasers // Laser Physics. 1991. V.l. No.5. P.445-481.

6. Kuzmmov B.D., Dyachenko P.P. The kinetic energy of fragments in the fission of U-235 by neutrons with energies from 0 to 0,6 MeV // Phys. Lett. 1970. V.31B. P.122.

7. Budnik A.P., Sokolov Yu. V., Vakulovskiy A.S. Mathematical simulation of space-time evolution of fission-fragment plasma tracks // Hyperfine Interaction. 1994. V.88. P. 185-192.

8. BetheH.A. //Ann. Phys. 1930. B.5. S.325.

9. Бете Г. Квантовая механика. Пер с англ. Под ред. B.JI. Бонч-Бруевича. М.: Мир. 1965. 333 с.

10. Ландау Л.Д., Лившиц Е.М. Квантовая механика. М.: Наука. 1974 г. 752с.

11. Brostrom К.J., Boggild J.K., Lauritsen Т. Cloud-chamber studies of fission fragment tracks //Phys. Rev. 1940. V.58. P.651-653.

12. Bohr N. Scattering and stopping of fission fragments // Phys. Rev. 1940. V.58. P.653-657.

13. Бор Н. Прохождение атомных частиц через вещество. Пер с англ. М.: ИИЛ. 1950.

14. Lassen. N.O. Total charges of fission fragments as function of the pressure of the stopping gas // Mat.- fys. Medd. Dan. Vid. Selsk. 1951. V. 26. No. 12.

15. Lassen. N.O. The total charges of fission fragments in gaseous and solid stopping media // Mat.- fys. Medd. Dan. Vid. Selsk. 1951. V. 26. No. 5.

16. Lassen. N.O. Hp-distribution of fission fragments // Phys. Rev. 1945. V.68. Nos. 5,6.

17. Lassen. N.O. On the variation along range of the Hp-distribution and the charge of fission fragments of the light group // Phys. Rev. 1946. V.69. Nos. 5,6.

18. Lassen. N.O. Specific ionisation of fission fragments // Phys. Rev. 1946. V.70. Nos. 9,10.

19. Lassen. N.O. On the energy loss of fission fragments along their path // Phys. Rev. 1949. V.75. No. 11.

20. Fulmer C.B., Cohen B.C. Equilibrium charges of fission fragments in gases. // Phys. Rev. 1957. V.109. No. 1. P. 94-99.

21. Opover H., Konecny E., Sigert G. Die Ionenladungen von Spaltprodukten von ihren Energien//Z. fur Naturforsch. 1965. B. 212. H.3 S. 192-196.

22. Konecny E., Sigert G. Die Ionenladungsverteilung von unabgebremsten Spaltprodukten//Z. fur Naturforsch. 1966. B. 202. H.l S. 131-140.

23. Lindhard J., Scharff M. and Schiott H.E. Range concepts and heavy ion range //Mat. Fys. Medd. Dan.Vid.Selsk. 1963. Vol. 33. No 14.

24. Lindhard J., Nielsen V., Scharff M. and Thomsen P.V. Integral equation governing radiation effects // Mat. Fys. Medd. Dan.Vid.Selsk. 1963. Vol. 33. No 10.

25. Betz H.-D. Charge states and charge- changing cross section of fast heavy ions penetrating through gaseous and solid media // Rev. Mod. Phys. 1972. V. 44. No. 3.P. 465-539.

26. Аброян И.А., Андронов А.Н., Титов А.И. Физические основы электронной и ионной технологии. М.: Высшая школа. 1984.

27. Laichter Y., Geissel H.,Shafrir N.H. On the nuclear charge and atomic mass of attenuated mean fission fragments // Nucl. Instr. and Meth. 1982. Vol. 194. Nos 1-3. P.45-50.

28. Biswas D.C., Rao M.N., Choudhury R.K. Specific energy-loss behaviour of fission fragments along their range in P-10 gas // Nucl. Instr. and Meth. 1991. Vol. B53. No 3. P. 251-254.

29. Brunelle A., Della-Negra S., Depauw J. et al. Equilibrium charge state of fast heavy ions in solids measurements of post-ionization effects // Nucl. Instr. and Meth. 1989. Vol. B43. No.4. P.484-489.

30. Riggi F. Emission of hydrogen clusters from insulating films under fast heavy ion bombardment //Nucl. Instr. and Meth. 1989. Vol. B43. No.4. P.520-524.

31. Дьяченко П.П., Дорофеев Ю.Б., Полетаев Е.Д., Серегина Е.А. Подпороговая диагностика активных сред для лазеров с прямой ядерной накачкой // Препринт ФЭИ-2070. Обнинск. 1990.

32. Дьяченко П.П., Дорофеев Ю.Б., Полетаев Е.Д., Тараско М.З. Временные распределения люминесценции на переходах иона кадмия при возбуждении He-Cd среды осколками деления // Препринт ФЭИ-2311. Обнинск. 1993.

33.Гудзенко Л.И., Яковленко С.И. Плазменные лазеры. М.: Атомиздат. 1978 г.

34. Benazeth N. Review on kinetic ion-electron emission from solid metallic targets //Nucl. Instr. and Meth. 1982. Vol. 194. P.405-413.

35. Sneider W.F.W., Kohlmeyer B. and Bock R. Mass-identification of alpha-particles and heavy ions by time-of-flight method //Nucl. Instr. and Meth. 1970. Vol. 87. P.253-259.

36. Dietz E., Bass R., Reiter A. et al. Time-of-flight spectrometer for mass identification of heavy ions // Nucl. Instr. and Meth. 1971. Vol. 97. P.581-586.

37. Weisenberger E., Kast W., Gonnenwein F. Compact time-zero detector for heavy ions//Nucl. Instr. and Meth. 1979. Vol. 163. P.359-362.

38. Girard J., Bolore M. Heavy ion timing with channel plates //Nucl. Instr. and Meth. 1977. Vol. 140. P.279-282.

39. Lang W., Clerc H.-G. A fast zero-time detector for time-of-flight measurements with heavy ions //Nucl. Instr. and Meth. 1975. Vol. 126. P.535-539.

40. Anno J. Secondary electron production from fission fragments emerging from thin layers of uranium dioxide // J. Appl. Phys. 1962. V.33. No.5. P. 1678-1681.

41. Anno J. Secondary electron production from alpha-particles emerging from gold//J. Appl. Phys. 1963. V.34. No. 12. P.3495-3499.

42. Yarger L.L., Anno J. Secondary electron production from approximately 1-MeV alpha-particles emerging from gold // J. Appl. Phys. 1966. V.37. No.7. P.2929-2930.

43. Агранович B.M., Даукеев Д.К., Конобеев Ю.В., Лебедев С.Я. Изучение энергетического спектра вторичных электронов, возникающих при прохождении альфа-частиц и осколков деления через тонкие пленки // ЖЭТФ. 1969. Т.57. Вып.2. С.401-409.

44. Агранович В.М., Даукеев Д.К., Лебедев С .Я., Михлин Э.Я. Энергетические спектры электронов, выбитых из тонких металлических мишеней при прохождении через них осколков деления и альфа-частиц //ЖЭТФ. 1971. Т.61. Вып.4(10). С.1511-1521.

45. Лебедев С.Я., Одинцов Д.Д., Чмырев Ю.В. Характерные особенности энергетических спектров электронов для монокристаллов // ФТТ. 1975. Т.17. Вып.2. С.619-620.

46. Лебедев С.Я., Одинцов Д.Д., Чмырев Ю.В. Электронная эмиссия под действием осколков деления//ФТТ. 1975. Т.17. Вып.2. С.621-622.

47. Лебедев С.Я., Одинцов Д.Д., Чмырев Ю.В. Эмиссия электронов под действием осколков деления для монокристаллов // ФТТ. 1975. Т.18. Вып.1. С.282-284.

48. Парилис Э.С. ^ Расчет кинетической электронной эмиссии при простреле тонких фольг многозарядными ионами с энергией 0,1-1 МэВ/нуклон. // Изв. АН СССР (серия физ.). 1973. Т.37. № 12. С.2565-2567.

49. Pferdekamper К.Е., Clerc H.-G. Energy spectra of secondary electrons ejected by ions from foils // Z. Physik. 1977. B.A280. S.155-164.

50. Koyama A., Benka O., Sasa Y. et al. Energy spectra of secondary electrons from Al induced by speed He2+ and Ar12+ impact // Nucl. Instr. and Meth. 1986. Vol. B13. P.637-640.

51.Frishkorn H.J., Groeneveld K.O., Hofrnan D. et al. Ion-induced electron ejection from solids //Nucl. Instr. and Meth. 1983. Vol. 214. P.123-128.

52. Schader J., Kolb В., Sevier K.D. et al. Electron ejection from beam-tilted-foil experiments //Nucl. Instr. and Meth. 1978. Vol. 151. P.563-565.

53. Clerc H.-G., Gehrhard H.J., Richter L. et al. Heavy ion-induced secondary electron emission - a possible method for Z-idemtification // Nucl. Instr. and Meth. 1973. Vol. 113. P.325-331.

54. Garnir H.P., Dumont P.D., Baudinet-Robinet Y. Secondary electron emission from thin foils under fast ion bombardment // Nucl. Instr. and Meth. 1982. Vol. 202. P.187-192.

55. Oda N., Nishimura F., Yamazaki Y. et al. Energy and angular spectra of electrons emitted from foils by ion beams // Nucl. Instr. and Meth. 1980. Vol. 170. P.571-575.

56. Veje E. Study of SEE from Be, B, Mg and Au as a function of the projectile incidence angle //Nucl. Instr. and Meth. 1984. Vol. B2. P.536-539.

57. Thum F., Hofer W.O. Zj-oscillations in ion-induced kinetic electron emission // Nucl. Instr. andMeth. 1984. Vol. B2. P.531-535.

58. Schneider D., Werner H.-G., Nolte G. Absolute Auger yield measurements of Al+, Si+, P+, S+ and Cl+ projectiles following foil excitation // Nucl. Instr. andMeth. 1982. Vol. 194. P.345-347.

59. Hasselkamp D., Hippler S., Scharmann A. Ion-induced secondary electron spectra from clean metallic surfaces // Nucl. Instr. and Meth. 1987. Vol. B18. P.561-565.

60. Ludek F. Automated recognition of Auger-electron spectra // Vacuum. 1986. Vol. 36. P.437-440.

61. Dubus A., Devooght J., Dehaes J.C. A theoretical evaluation of ion induced secondary electron emission // Nucl. Instr. and Meth. 1986. Vol. B13. P.623-626.

62. Garnir H.P., Dumont P.D., Baudinet-Robinet Y. Yield of secondary electrons emitted by heavy ions passed through carbon foils // Nucl. Instr. andMeth. 1981. Vol. 187. P.625-628.

63. Senger B., Dechermann V. Angular and energy distribution of S-rays ejected from low-Z molecular targets //Nucl. Instr. andMeth. 1984. Vol. B2. P.204-207.

64. Focke P., Nemirovsky T.B., Gonzales-Lepera E. et al. Beam-foil convoy electron distributions as function of angle and energy emission // Nucl. Instr. and Meth. 1984. Vol. B2. P.235-240.

65. Hasselkamp D., Hippler S., Scharmann A. Molecular effects in the energy spectra of ion-induced secondary electrons from gold // Nucl. Instr. and Meth. 1984. Vol. B2. P.475-478.

66. Schneder D., Kudo H., Kaufer E. SEE following fast ion impact on thin solid targets //Nucl. Instr. andMeth. 1985. Vol. B10/11. P.113-115.

67. Selln I. Convoy electron production by heavy ions in solids // Nucl. Instr. andMeth. 1985. Vol. B10/11. P. 156-159.

68. Latz R., Schader J., Frishkorn H.J. et al. The relation between convoy electron velocity and ion velocity of ion penetrating solids // Nucl. Instr. and Meth. 1984. Vol. B2. P.245-247.

69. Latz R., Schader J., Frishkorn H.J. et al. Molecule transmission and convoy electron production by fast projectiles in thin solids // Nucl. Instr. and Meth. 1984. Vol. B2. P.265-268.

70. Latz R., Schader J., Frishkorn H.J. et al. The relation between convoy electron velocity and ion velocity of ion penetrating solids // Nucl. Instr. and Meth. 1985. Vol. B9. P.263-269.

71. Hasselkamp D., Lang K.G., Schannann A. et al. Ion induced electron emission from metal surfaces //Nucl. Instr. and Meth. 1981. Vol. 180. P.349-356.

72. Laubert R., Sellin I., Vane C.R. et al. Yield of convoy electrons from solids //Nucl. Instr. and Meth. 1980. Vol. 170. P.557-560.

73. Baragiola R.A., Alonso E.V., Oliva-Florio A. Electron emission from clean metal surfaces induced by fast ions // Phys. Rev. 1979. Vol. B19. No.l. P.121-129.

74. Alonso E.V., Baragiola R.A., Oliva-Florio A. et al. Zi-dependence of ion-induced electron emission from aluminium // Phys. Rev. 1980. Vol. B22. No.l. P.80-87.

75. Ferron J., Alonso E.V., Baragiola R.A., Oliva-Florio A. et al. Dependence of ion-electron emission from clean metall on the incidence angle of the projectile//Phys. Rev. 1981. Vol. B24. No.8. P.4412-4419.

76. Suszcynsky D.M., Borovsky J.E. Secondary electron emission from metals impacted by high-velocity particles // Nucl. Instr. and Meth. 1991. Vol. B53. P.255-266.

77. Артамонов O.M., Смирнов O.M, Терехов А.Н. Отражение энергетической структуры приповерхностной области монокристалла вольфрама в спектре вторичных электронов // Изв. АН СССР. 1982. Т.46. №7. С.1383-1388.

78. Кораблев В.В., Кудинов Ю.А., Сысоев С.Н. Проявление зонной структуры твердого тела в спектрах вторичных электронов с угловым разрешением //ФТТ. 1986. Т.28. Вып.9. С.2648-2654.

79. Кораблев В.В., Кудинов Ю.А., Сысоев С.Н. Расчетные м экспериментальные спектры медленных вторичных электронов, эмиттированных под разными углами к поверхности (100) W // ФТТ. 1987. Т.29. Вып.3. С.702-705.

80. Schou J. Transport theory for kinetic emission of secondary electrons from solids // Phys.Rev. 1980 Vol. B22 No 5. P.2141-2174.

81. 4.Holmen G., Schou J. et al. Direct and recoil-induced electron emission from ion-bombarded solids// Phys. Rev. 1979. Vol. B20. P.2247-2251.

82. Schou J. Transport theory for kinetic emission of secondary electrons from solids by electron and ion bombardment // Nucl. Instr. and Meth. 1980. Vol. 170. P.317-319.

83. Козлов И.Г. Современные проблемы электронной спектроскопии. М.: Атомиздат. 1978. 248 с.

84. Kennerly R.E. High-resolution pulsed electron beam time-of-flight spectrometer//Rev. Sci. Instrum. 1977. V. 48. No. 12. P.1682-1688.

85. Toburen L.H., Wilson W.E. Time-of-flight measurements of low-energy electron distribution from ion-atom collisions // Rev. Sci. Instrum. 1975. V. 46. No. 7. P.851-864.

86. Айнбунд M.P., Поленов Б.Д. Вторично-электронные умножители открытого типа и их применение. М.: Энергоиздат. 1981.

87. Смайт В. Электростатика и электродинамика: пер. с англ. М.: ИИЛ. 1954. 604 с.

88. Жигарев А.А., Шамаева Г.Г. Электронно-лучевые и фотоэлектронные приборы. М.: Высшая школа. 1982. 404 с.

89. Колеватов Ю.И., Семенов В.П., Трыков JI.A. Спектрометрия нейтронов и гамма-излучения в радиационной физике. М.: Энергоатомиздат. 1990.

90. Семенов В.П., Трыков JI.A. Разрешение спектрометрических систем различных типов. Постановка проблемы // Препринт ФЭИ-1632. Обнинск: ФЭИ. 1984.

91. Абрамов А.И., Казанский Ю.А., Матусевич Е.С. Основы экспериментальных методов ядерной физики. М.: Атомиздат. 1971.

92. Bennani A.L., Pebay J., Nguyen В. Mesure absolute de Fefficacite de detection des electrons par un multiplicateur tubulaire (channeltron) // J. of Phys. E. 1973. V.6. P.1077-1079.

93. Диагностика приповерхностного слоя и управление его свойствами. Сборник научных трудов ЛПИ №397. Ленинград.: ЛПИ. 1983.100 с.

94. Ковалев В.П. Вторичные электроны. М.: Энергоатомиздат. 1987.

95. Ашкрофт Н., Мерлинг Н. Физика твердого тела: Пер. с англ./ под ред. М.И.Каганова. М.: Мир. 1979.

96. Фоменко B.C., Подчерняева И.Л. Эмиссионные и адсорбционные свойства веществ и материалов. М.: Атомиздат. 1975.

97. Mickaelson Н.В. The work function of the elements and its periodicity // J. Appl. Phys. 1977. V.48. No.11. P.4729-4733.

98. Тараско M.3., Куцаева Л.С., Дьяченко П.П. Учет эффекта вылета нейтронов для выходов осколков, полученных методом измерения их энергии//Препринт ФЭИ-257. Обнинск. 1971. 13с.

99. Brown M.D., Moak C.D. Stopping powers of some solids for 30-90 MeV ions // Phys. Rev. B. 1972. Vol. 6. No 1. P. 90-94.

100. Nikolaev V.S., Dmitriev I.S. On the equilibrium charge distribution in heavy element ion beams// Phys. Lett. 1968. V.28A.P. 277.

101. Савинский A.K. Взаимодействие электронов с тканеэквивалентными средами. М. Энергоатомиздат. 1984.

102. Compilation of data relevant to nuclear pumped lasers: Technical report H-78-1, Vol. 3,4. 1978.

103. Смит К.Ф. Молекулярные пучки. : пер. с англ. М.: ГИФМЛ. 1959. 160с.

104. Пипко А.И. Основы вакуумной техники. М.: Энергоиздат. 1981.

105. Gryzinski М. Two-Particle Collisions.l.Generel Relations for Collisions in the Laboratory System // Phys.Rev.1965. Vol. 138,No 2A. p.305-321.

106. Gryzinski M. Two-patical collisions.2.Coulomb Collisons in the Laboratory System of Coordinates // Phys.Rev. 1965. Vol.138. No 2A.p.322-335.

107. Gryzinski M. Classical Theory of Atomic Collisions. 1.Theory of Inelastic Collisions //Phys.Rev. 1965.Vol. 138.No 2A.p.336-358.

108. Olson R.E., Reinhold C.O., Schulz D.R. Energy partitioning in multiply ionizing collisions of C6+ ions with Ne // Nucl. Instr. and Meth. 1991. V. B53. P.378-382.

109. Дыхне A.M., Юдин Е.Л. Внезапные возмущения и квантовая эволюция. М.: Редакция журнала "Успехи физических наук", 1996. 428с.

110. Olson R.E. and Salop A. //Phys.Rev. А. 1977. VoU6,p.531.

111. Olson R.E. //J.Phys.B.1979.Vol.12,p.1843.

112. Девдариани A.3., Загребин А.Л. Процессы в электронной оболочке при делении ядер тяжелых элементов // ЖТФ. 1989. Т.59. Вып.З. С.18-27.

113. Девдариани А.З., Загребин А.Л. Образование вакансий во внутренних электронных оболочках осколков при делении ядер тяжелых элементов//ЖЭТФ. 1984. Т.87. Вып.1. С.14-17

114. Еангрский Ю.П.,Далхсурен Б., Марков Б.Н. Осколки деления ядер. М.: Энергоатомиздат. 1981.

115. Gerjuoy Е. Cross section for energy transfer between two moving particles //Phys. Rev. 1966. Vol. 148. P.66.

116. Gibson D.K., Reid I.D. Double differential cross section for electron ejection from helium by fast protons // J. Phys. B. 1986. V.19. P.3265-3276.

117. Ball C.C. et al. // Nucl. Instr. and Meth. 1990. V. B48. Nos.1-4. P.125-129.

118. Гангрский Ю.П., Марков Б.Н., Перелыгин В.П. Регистрация и спектрометрия осколков деления. М.: Энергоиздат. 1981.

119. Pierce Т.Е., Blann М. A semiempirical stopping power theory for heavy ions in gases and solids // Phys. Rev. 1968. V.173. P. 390-405.

120. Николаев B.C., Дмитриев И.С., Теплова Я.А. и др. //Изв. АН СССР. Серия физ. 1963. Т. 27. С. 1078.

121. Schiwitz G.et al. Ionization and autoionization in small impact parameter H + He and in high energy Ne + He collisions // Nucl.Instr.and Meth. 1989.Vol B40/41,p.l78-183.

122. Schlachter A.S. Multiple-electron processes in fast ion-atom collisions // Nucl.Instr.and Meth. 1989.Vol B40/41,p.265-271.

123. Shmidt-Boking H. et al. Electronic transition in highly charge ion-atom collisions //Nucl.Instr.and Meth. 1989.Vol B40/41,p. 178-183.

124. Robinson B. Modification of the impulse approximation for ionization and detachment cross sections // Phys.Rev. 1965. Vol.140, No ЗА. p.764- 768.

125. Brandt W. Effective charges and the stopping power of dense media // Nucl.Instr.and Meth. 1982.Vol.194. P.13-19.

126. Yarlagadda B.S., Robinson J.E., Brandt W. Effective charge theory and the electronic stopping power of solids // Phys.Rev.B 1978. Vol.B17, No 9. P.3473-3482.

127. Ashley J.C., Ritchie R.H., Brandt W. Zi3-effect in the stopping power of matter for charged particles // Phys.Rev.B 1972. Vol.B5, No 5. P.2393-2397.

128. Kreussler S., Varelas C., Brandt W. Target dependence of effective projectile charge in stopping power // Phys.Rev.B 1981. Vol.B23, No. 1. P.82-84.

.129. Mann Ady, Brandt W. Material dependence of low-velocity stopping powers // Phys.Rev.B 1981. Vol.B24, No 9. P.4999-5003.

130. James A.N., Connell K.A., Cunningham R.A. Enerdy loss fluctuations caused by Rutherford scattering // Nucl.Instr.and Meth. 1991.Vol.B53. P.349-351.

131. Yueyuan Xia, Lennard W.N. Energy loss spectra for heavy ions penetrating amorphous carbon foils // Nucl.Instr.and Meth. 1991.Vol.B61. P.423-428.

132. Будник АН, Кацуро O.H., Соколов Ю.В. Описание тормозной способности инертных газов для осколков деления в классической теории бинарных столкновений // Препринт ФЭИ-2495. 1996.20с.

133. Batra R.K., Shotter А.С. Passage of fission fragments through thin film plastic scintillators //Nucl. Instr. and Meth. 1984. Vol. B5. P. 14-19.

134. Cohen B.L., Cohen A.F., Coley C.D. Energy distribution of mass-97 fission fragments from thermal-neutron fission of Uranium-235 //Phys. Rev. 1956. Vol. 104. No.4. P.1046-1053.

135. Pender L.F., Hay H.J. The measurement of pre-equilibrium heavy ion energy loss //Nucl. Instr. and Meth. 1984. V. 232 (B4). No. 1. P.72-78.

136. Емельянов В.H., Крайнов В.П. Ионизация осколков при тепловом делении ядра 235U // Ядерная физика. 1980. Т. 31. Вып.4. С.899-904.

137. Lamb W.E. //Phys. Rev. 1940. V58. Р.659.

138. Соколов Ю.В. Начальный ионный заряд осколка деления // Атомная энергия. 1992. Т.73. Вып. 2. С.146-153.

139. Bohr N., Lindhard J. //Kgl. Danske Videnskab. Selskab. Mat.-Fys. Medd. 1954. Vol.28. No. 7.

140. Давыдов А.С. Квантовая механика. - M.: Гос. изд. ф.-м. лит. 1963. 748с.

141. Мигдал А.Б. Качественные методы в квантовой теории. М.: Наука. 1973. 165с.

142. Гамбош П. Статистическая теория атома и ее применения. Пер. с нем. М.: ИЛ. 1951.

143. Александров Б.М., Баранов И.А., Кривохватский А.С., Тутин Г.А. Распыление трансурановых элементов осколками деления // Атомная энергия. 1972. Т.ЗЗ. Вып. 4. С.821-824.

144. Brinkman J.A. Radiation Damage in Solids. London.: Billington. 1962. 830p.

145. Томпсон M. Дефекты и радиационные повреждения в металлах. Пер. с англ. М.: Мир. 1971. 367с.

146. Маан Дж., Спайсер В., Либиш А. и др. Электронная и ионная спектроскопия твердых тел. М.: Мир. 1981. 467с.

147. Eckstein W., Roth J. Sputtering of tungsten by carbon // Nucl. Instr. and Meth. 1991. V.B53. No.3. P.279-284.

148. Методы анализа поверхностей. Под ред. А.Зандеры. Пер. с англ. М.: Мир. 1979. 582с.

149. Литвинов В.А., Коваль А.Г. Энергетические распределения вторичных ионов, распыленных с поверхности щелочно-галоидных соединений//Поверхность. 1995. №2. С.82-88.

150. Новиков Ю.А., Прохоров Ф.М., Раков A.B. Эмиссия электронов из поверхностных состояний // Поверхность. 1993. №3. С.22-24.

151. Афанасьев В.П., Павленко C.B. Отражение быстрых электронов от поверхности твердого тела // Поверхность. 1993. №3. С.25-3.

152. Маглеванный И.Н., Смоляр В.А. Угловое и энергетическое ' распределение обратнорассеянных и прошедших электронов средних энергий при нормальном падении пучка на многослойную мишень // Поверхность. 1995. №5. С.40-47.

153. Виноградов B.C., Коршунов Ю.С., Сидулова Е.Ю. Численное моделирование интегрального коэффициента отражения электронов от поверхности с микронеровностями // Поверхность. 1995. №11. С.18-23.

154. Рязанов М.И., Тилинин И.С. Исследование поверхности по обратному рассеянию частиц. М.: Энергоатомиздат. 1985. 149с.

155. Niedrig H. Electron backscattering from thin films // J. of App. Phys. 1982. V.53. No.4. P.R15-R43.

156. Галицкий B.M., Карнаков Б.М., Коган В.И. Задачи по квантовой механике. М.: Наука. 1981. 648с.

157. Ландау Л.Д., Лившиц Е.М. Механика. М.: Наука. 1975. 204с.

158. Brandt W., Kitagawa M. Effective stopping-power charges of swift ions in condensed matter //Phys. Rev. 1982. Vol. 25. No 9. P.5631-5637.

159. Соколов A.A.,, Лоскутов Ю.М., Тернов И.М. Квантовая механика. М.: Гос. уч.-пед. из-во мин-вапрос. РСФСР. 1962.

160. Hasegawa М., Fukiichi Т., Muzino Y. et al. Acceleration of convoy electron produced by MeV He ions for glancing angle scattering from a clean surface//Nucl. Instr. andMeth. 1991. V.B53. No.3. P.285-288.

161.3ыбин В.А., Рыков В.А. Аналитическое представление потерь энергии ионов на ядерное торможение // Атомная энергия. 1976. Т.41. Вып.З. С.216.

162. Зыбин В.А., Рыков В.А. Аналитическое представление удельных потерь энергии ядер отдачи в биологической ткани // Атомная энергия. 1978. Т.45. Вып.5. С.368-369.

163. Зыбин В.А., Рыков В.А. Расчет спектров и средних значений ЛПЭ при взаимодействии нейтронов с биологической тканью // Атомная энергия. 1978. Т.45. Вып.5. С.367-368.

164. Дубинин A.A., Зыбин В.А., Рыков В.А., Обатуров Г.М. Потери энергии на ядерные столкновения при взаимодействии нейтронов с биологической тканью // "Использование нейтронов в медицине". Материалы Всесоюзной конференции. Обнинск. 1976.

165. Зыбин В.А., Рыков В.А., Обатуров Г.М. ЛПЭ при взаимодействии нейтронов с биологической тканью // "Использование нейтронов в медицине". Материалы Всесоюзной конференции. Обнинск. 1976.

166. Рыков В.А., Дьяченко П.П., Кошелев A.A. Энергетический спектр электронов при прохождении осколков деления через тонкие пленки из окиси алюминия // Атомная энергия. 1987. Т.63, вып.1. С. 39-43.

167. .Андриашин A.B., Гончар А.И., Дьяченко П.П., Мильшин В.И., Рыков В.А. и др. Автоматизированная система для проведения многомерных исследований в ядерной и атомной физике //Препринт ФЭИ-1878. Обнинск. 1987. 12с.

168. Рыков В.А., Дьяченко П.П. Измерение дважды-дифференциального сечения ионизации атомов гелия осколками деления // Препринт ФЭИ-2163. Обнинск. 1991. 22с.

169. Рыков В.А., Дьяченко П.П. Функция распределения электронов по энергии внутри тонкой пленки из окиси алюминия // Препринт ФЭИ-2255. Обнинск. 1992. 12с.

170. Рыков В.А., Дьяченко П.П., Махров Ф.В., Соколов Ю.В. Измерение дважды-дифференциального сечения ионизации атомов аргона осколками деления//Препринт ФЭИ-2260. Обнинск. 1992. 15с.

171. Рыков В.А., Дьяченко П.П., Махров Ф.В., Соколов Ю.В. Зависимость сечения ионизации атомов гелия и аргона осколками деления от энергии выбиваемых электронов // Труды отраслевой конференции. Физика ядерно-возбуждаемой плазмы и проблемы лазеров с ядерной накачкой. 1992 т. 1, с. 192-200.

172. Рыков В.А., Дьяченко П.П., Махров Ф.В. Дважды-дифференциальное сечение вылета электронов при столкновениях осколков деления с атомами гелия и аргона // Труды отраслевой конференции. Физика ядерно-возбуждаемой плазмы и проблемы лазеров с ядерной накачкой. 1992 т. 1, с. 211-219.

173. Рыков В.А., Дьяченко П.П., Махров Ф.В. Измерение дважды-дифференциального сечения ионизации молекул азота и углекислого газа осколками деления //Препринт ФЭИ-2287. Обнинск. 1992. 13с.

174. Rykov V.A., Dyachenko P.P., Mahrov F.V., Sokolov Yu.V. Ejected electron energy dependence of ionization cross section of He and Ar atoms by fission fragments bombardment // Laser and Particle Beams. 1993. Vol.11. No.3.P. 485-490.

175. Rykov V.A. Angular and Energy Distribution of Electrons by Penetration of Fission Fragments Through Thin Films // Second Specialist Conference of Physics of Nuclear-Induced Plasmas and Problem of Nuclear-Pumped Lasers. Arzamas-16. 1993. P.lll.

176. Рыков В.А. Угловое и энергетическое распределение электронов при прохождении осколков деления через тонкие пленки // Вторая отраслевая международная конференция "Физика ядерно-возбуждаемой плазмы и проблемы лазеров с ядерной накачкой" г.Арзамас -16. Труды конференции. 1995. Том 1. с.106-113.

177. Рыков В.А. О влиянии плотности газа на величину ионных зарядов осколков деления//Препринт ФЭИ-2471. Обнинск. 1995. 9 с.

178. Рыков В.А. Измерение неравновесных ионных зарядов осколков деления // Препринт ФЭИ-2472. Обнинск. 1995 г. 20с.

179. Рыков В.А. Статистическое моделирование эксперимента по измерению неравновесных ионных зарядов осколков деления // Препринт ФЭИ-2533. Обнинск. 1996 г. 13с.

180. Рыков В.А. Установление зарядового равновесия для осколков деления в газе // Препринт ФЭИ-2536. Обнинск. 1996 г. 16с.

181. Рыков В.А., Худяков A.B. Влияние эффекта плотности на величину потерь энергии осколков деления в газе // Препринт ФЭИ-2599. Обнинск. 1997 г. 14с.

182. .Дьяченко П.П., Рыков В.А. Измерение дважды-дифференциального сечения электронной эмиссии при взаимодействии осколков деления с молекулами азота и диоксида углерода // Атомная энергия. 1997. Т.82, вып.5. С.365-369.

183. Рыков В.А., Дьяченко П.П. Обработка спектров электронов для осколков деления с фиксированными массой и кинетической энергией // Препринт ФЭИ-2611. Обнинск. 1997 г. 21 с.

184. Рыков В.А. Равновесные и неравновесные потери энергии осколков деления в тонких пленках // Препринт ФЭИ-2612. Обнинск. 1997 г. 31 с.

185. Рыков В.А. Влияние частоты столкновений на величину ионных зарядов и потерь энергии осколков деления в газе // Избр. Труды ГНЦ РФ-ФЭИ Обнинск. 1997. С.171-176.

186. Рыков В.А., Юдин Г.Л. Неравновесные распределения ионных зарядов осколков деления 252Cf // ДАН. 1997. Т.354. № 4. С.469-471.

187. Рыков В.А. Спектр электронов, покидающих электронные оболочки атома калифорния при делении его ядра // Препринт ФЭИ-2617. Обнинск. 1997 г. 36 с.

188. Рыков В.А. Потери энергии осколков деления и эффект плотности в газовых средах при различной частоте столкновений // Атомная энергия. 1997. Т.83, вып.1. С.7-12.

189. Рыков В.А. Зарядовое равновесие осколков деления после вылета из твердого тела в газ // Атомная энергия. 1997. Т.83, вып.1. С. 12-17.

190. Рыков В.А. Энергетические спектры электронов при различных углах пролета осколков деления через тонкие пленки оксида алюминия // Атомная энергия. 1997. Т.83, вып.З. С. 199-203

191. Рыков В.А., Дьяченко П.П. Коэффициенты вторичной электронной эмиссии для осколков деления с фиксированными массой и кинетической энергией // Атомная энергия. 1997. Т.83, вып.4. С.266-273.

192. Дьяченко П.П., Рыков В.А. Дифференциальные сечения ионизации молекул азота и диоксида углерода при бомбардировке осколками деления// Атомная энергия. 1997. Т.83, вып.4. С.273-276.

193. Shima К., Kumo N., Yamanouchi М. Equilibrium charge fractions of ions of Z=4-92 emerging from a carbon foils // Atom. Data, and Nucl. Data Tables. 1992. V.l-2. P.173-241.

194. Havener C.C., Bannister M.E., Folkerts L. et al. Collisions of highly charged ions with electrons, atoms and surfaces // Nucl.Instr.and Meth. 1995.Vol.B99. Nos. 1-4. P.213-217.

195. Frey C.M., Dollinger G., Bergmaier A. et al. Charge state dependence of the stopping power of 1 MeV/A 58Niq+ in thin carbon thin films // Nucl.Instr.and Meth. 1995.Vol.B99. Nos. 1-4. P.205-209.

196. Silveira E.F., Matos M. FT secondary ion emission produced by pre-impact surface ionization // Nucl.Instr.and Meth. 1995.Vol.B99. Nos. 1-4. P. 107110.

197. Schone H., Schuch R., Datz S. et al. Projectile energy loss in multiply ion -atom collisions //Phys. Rev. A. 1995. V.51. No.l. P.324-336.

198. Benka O., Schinner A., Fink T. et al. Electron-emission yield of Al, Cu and Au for impact of swift bare light ions // Phys. Rev. A. 1995. V.52. No.5. P.3959-3965.

199. Anick В., Benoit G., Christophe C. et al. Carbon foil thickness dependent electron yield induced by swift highly charged ions // Nucl.Instr.and Meth. 1995.Vol.B98. Nos. 1-4. P.492-496.

200. Scheider D.H., DeWitt D.R., Bauer R.W. et al. Absolute double differential cross sections for electron emission in collisions of 3,5 MeV/u Fe17+ and Fe22+ ions with He and Ar targets // Phys.Rev.A. 1992. Vol. 46. No.3. P.1296-1302.

201. Schult D.R., Reinhold C.O. Theoretical description of the ejected-electron spectrum in collisions of 1,5 MeV/n F9+ with helium // Phys. Rev. A. 1994. V.50. No.3. P.2390-2396.

202. Ullrich J., Moshammer R., Unverzagt M., Schmidt W. et al. Ionization collision dynamics in 3,6 MeV/n Ni24+ on He encounters // Nucl.Instr.and Meth. 1995.Vol.B98. Nos. 1-4. P.375-379.

203. Ramm U., Bechthold U., Jagutzky O. et al. Binary encounter electron emission in collisions of highly charged ions with helium gas target // Nucl.Instr.and Meth. 1995.Vol.B98. Nos. 1-4. P.359-362.

204. Proc. 13th Intern. Conf. on Ion Beam Analysis. Lisbon. Portugal. 27th July -1st August 1997.

205. Aoki, T., J. Matsuo, Z. Insepov and I. Yamada Molecular dynamics simulation of damage formation by cluster ion impact // Nucl.Instr.and Meth.B 1997. Vol.121. Nos. 1-4. P. 49-52.

206. Kang, H.J., M.W. Lee, J.H. Kim and C.N. Whang Molecular dynamics simulation for ionized cluster beam deposition // Nucl.Instr.and Meth.B 1997. Vol.121. Nos. 1-4. P.53-57.

207. Fine, J., J. Lorincik, T.D. Andreadis, K. Franzreb and Z. Sroubek High-energy electron emission from ion-bombarded surfaces of Ga, Ge, In and Sn //Nucl.Instr.and Meth.B 1997. Vol.122. No. 2. P.199-215.

208. Catlow, C.R.A., V.L. Bulatov and R.W. Grimes Computational studies of the structures, energetics and dynamics of clusters // Nucl.Instr.and Meth.B 1997. Vol.122. No. 3. P.301-310.

209. Betz, G. and W. Husinsky Cluster bombardment of solids: A molecular dynamics study //Nucl.Instr.and Meth.B 1997. Vol.122. No. 3. P. 311-317

210. Miotello, A. and R. Kelly Revisiting the thermal-spike concept in ion— surface interactions // Nucl.Instr.and Meth. 1997. Vol.122. No. 3. P. 458-469.

211. Meftah, A., J.M. Costantini, M. Djebara, N. Khalfaoui, J.P. Stoquert, F. Stiider and M. Toulemonde Theimal spike model applied to the irradiated yttrium iron garnet: Mean diffusion length of the energy deposited on the electrons//Nucl.Instr.and Meth.B 1997. Vol.122. No. 3. P.470-475.

212. Qiang, L. and W. Zengquan Calculations of heavy ion track structure and energy deposition distribution in liquid water // Nucl.Instr.and Meth.B 1997. Vol.122. No. 3. P.657-662.

213. Кудрявцев Л.Д. Курс математического анализа. T.l. М.: "Высшая школа". 1988. 712с.

214. Ковалев В.П. Эффективный заряд иона М.: Энергоатомиздат 1991. 166с.

215. Karmanov F.I. and Yanovsky A.E. The calculation of ionization cross section of He and Ar atoms in collision with fission fragments by the classical trajectory Monte-Carlo method // Proc. VIII Intern. Conf. on Emerging Nuclear Energy Systems (ICENES'96). Obninsk. Russia. 1996. Vol.l.P.378-387.