Изучение динамики и кинетики классических и "вихревых" частиц тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.08, кандидат физико-математических наук Романов, Алексей Сергеевич

  • Романов, Алексей Сергеевич
  • кандидат физико-математических науккандидат физико-математических наук
  • 2007, Москва
  • Специальность ВАК РФ01.04.08
  • Количество страниц 57
Романов, Алексей Сергеевич. Изучение динамики и кинетики классических и "вихревых" частиц: дис. кандидат физико-математических наук: 01.04.08 - Физика плазмы. Москва. 2007. 57 с.

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Романов, Алексей Сергеевич

Введение

1 Эксперимент с газом невзаимодействующих частиц

1.1 Газ невзаимодействующих частиц.

1.2 Описание динамики системы дисков с помощью случайных матриц.

2 Хольцмарковская статистика диполей.

Формулы Лоренца и Ланжевена.

2.1 Классические задачи.

2.2 Трехмерные диполи.

2.3 Магнитные моменты, распределенные по плоскости.

3 Субдиффузия в сложных гребешковых структурах и гирляндах

3.1 Субдиффузионный транспорт.

3.2 Гребешковая структура.

3.3 Сложная гребешковая структура.

3.4 Типичные задачи.

3.5 Гирлянды

4 Дипольное приближение в динамике трех вихрей

4.1 Общие вопросы вихревой динамики.

4.2 Постановка задачи.

4.3 Разложение по малому параметру 1/R.

5 Квантовая динамика вихрей

5.1 Квантование вихревых нитей.

5.2 Изотропные вихри.

5.3 Анизотропные вихри.

Рекомендованный список диссертаций по специальности «Физика плазмы», 01.04.08 шифр ВАК

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Изучение динамики и кинетики классических и "вихревых" частиц»

В данной работе представлены задачи по исследованию систем с большим количеством частиц; проведено сравнение модели случайно распределенных диполей для трех и двумерного случая с классическими задачами Лоренца и Ланжевена; дан точный вывод уравнений переноса в разветвленных гребеш-ковых структурах; решены задачи по классической и квантовой динамики точечных вихрей. Проведенные исследования являются актуальными и новыми во многих направлениях физики.

Исследование динамики и статистики различного рода частиц широко распространено в разных областях физики. В основу исследования таких систем часто закладывают базовые законы взаимодействия между частицами. Простейшие модели — это хорошо известные биллиардные системы, где взаимодействие происходит между шарами или дисками [1, 2, 3]. В более сложных случаях взаимодействие носит не локальный характер, например, является кулоновским. Для слабостолкновительной плазмы (астрофизической или лабораторной плазмы низкой плотности) необходимо знать, за какие времена ее компоненты релаксируют к равновесному состоянию [4]. Газ косвенно взаимодействующих частиц (см.ниже) может являться аналогом такой плазмы и использоваться для приближенного нахождения времен этой релаксации. Такая модель позволяет детально отслеживать динамику системы, что очень важно и для практических применений, и для понимания общих закономерностей. В работе также рассматривается система непосредственно взаимодействующих частиц (дисков). В этом случае соударения моделируются с помощью случайных матриц. Предлагается алгоритм для описания динамики в пространстве скоростей. Эта модель может быть применима уже для сильностолкновительной плазмы.

Вопросами распределения полей от случайно расположенных источников интересуются давно, и данной тематике посвящено много работ, см.напр.,[5, б, 7, 8]. В плазме крайне важную роль играет распределение электрических и магнитных полей. Источниками таковых являются как обычные заряды, так и, например, вихревые структуры с дипольным распределением поля, поэтому рассматриваемая задача случайно распределенных диполей имеет непосредственное отношение к плазме. Метод, применяемый в работе, позволяет находить поле от произвольных точечных источников. В данной диссертации исследуются электрические Е и магнитные Н поля от случайно распределенных электрических диполей и магнитных моментов и проводится сравнение результатов с классическими формулами Лоренца и Ланжевена [9]. Для изучения статистических свойств задачи применяется метод Хольцмар-ка. В рамках модели диполей в трехмерном пространстве точно вычислена добавка к "действующему" полю. При выводе классической формулы Ланжевена для намагниченности рассматривается термодинамически равновесная система. В данной работе исследуется также представляющая практических интерес неравновесная конфигурация часто встречающаяся в реальных объектах. В модели, рассмотренной в диссертации, магнитные моменты (спины) случайном образом распределены по плоскости, каждый спин направлен по перпендикуляру к ней. Оказывается, намагниченность плоскости спинов во внешнем магнитном поле при определенных условиях не зависит от концентрации спинов, что качественно отличается от формулы Ланжевена.

Одним из актуальных вопросов в физике является исследование переноса в сложных средах — кластерах и полимерах [10, 11, 12]. Плазма во внешнем магнитном поле устроена очень сложно. В такой плазме перенос зачастую становится аномальным, и его особенности не могут уже быть описаны в рамках обычной диффузионной модели даже с модифицированным коэффициентом диффузии. Для правильного теоретического анализа задачи необходим аппарат дробных производных. Примером работ, с успехом использующих язык дробных производных, служат статьи по транспорту в структурах с переплетенным магнитным полем [13], работа по астрофизической плазме [14]. В данной диссертации рассматриваются сложные гребешковые структуры (СГС), построенные из простой гребешковой структуры (ГС) [15, 16, 17] последовательной заменой отростков на структуры другого уровня. Эволюция суммарной концентрации переносимой субстанции вдоль хребта такой структуры носит субдиффузионный характер с дробной производной по времени [18, 19]. Также изучались модельные структуры, у которых на оси хребта находятся двумерные диски или трехмерные шары. Исследованные в работе модели СГС и гирлянд могут быть использованы для качественного анализа транспорта в плазме. Уравнения для транспорта частиц в таких структурах полностью покрывают возможный интервал существования субдиффузионного режима, что, несомненно, важно для нахождения скейлингов и решения конкретных задач.

Вихревые структуры являются неотъемлемой частью плазмы и плазмен-ноподобных сред во всех физически возможных диапазонах существования, начиная с плазмы твердого тела и заканчивая термоядерной и даже кварк-глюонной плазмой. Вихри в плазме определяют ее устойчивость, динамику, процессы транспорта и т.п. В диссертации решена задача о взаимной динамике дипольного вихря (близкая вихревая пара с противоположными интен-сивностями) и точечного вихря для редуцированного гамильтониана. Найдены начальные параметры, для которых дипольный вихрь не распадается на отдельные вихри, и выписанные уравнения, описывающие движения диполя, полностью проинтегрированы. Процесс распада дипольных пар важен для физики плазмы, так как вихри в плазме часто встречаются именно в таком виде. Также возможным объектом приложения может служить кварк-глюонная плазма, в которой, при рассеянии кварков [20] в сильных внешних полях, их взаимная динамика идентична вихревой.

Развитые в физике плазмы методы анализа эволюции завихренности позволяют описывать вихревое движение в сверхпроводниках или просто в заряженной жидкости с вмороженным в течение ротором обобщенного импульса [21, 22]. Исходя из базовых уравнений, получают уравнение, описывающее динамику вихревых нитей и точечных вихрей в сверхпроводнике [23]. В данной работе исследуется переход от классической динамики двух вихрей к квантовой. Указывается, что оператор гамильтониана для двумерной системы двух вихрей есть функция тока, примененная к гамильтониану одномерного квантового осциллятора. Естественными собственными функциями в такой системе являются функции Эрмита. Когерентные состояния в ней отсутствуют для обычно используемых функций тока. При рассмотрении анизотропной функции тока, характерной для слоистых сверхпроводников [24] ответ записывается в виде рекуррентных соотношений. Задача решается для разных функций тока, в том числе и для функции Макдональда, описывающей электронные вихревые течения в плазме.

Кратко по главам.

Первая глава посвящена численному исследованию релаксации газа точечных частиц, взаимодействующих с диском.

В первом параграфе в область (квадрат L х L) помещается N невзаимодействующих частиц массы т. Частицы между собой никак не взаимодействуют, двигаются прямолинейно с постоянной скоростью, а при соударении со стенкой зеркально отражаются. Для релаксации к равновесному состоянию (равномерное распределение частиц по области с распределением Максвелла по скоростям) необходимо ввести диск массы М и радиуса R. Столкновение частицы и диска упругое. Система диск+частицы релаксирует к равновесному состоянию за характерное для данной системы время req. Время этой релаксации определяется геометрией области и диска: тед = тр^М/т, где тр ~ L2/(2R(u)) — время свободного пробега частицы, и — ее тепловая скорость. Оценки хорошо согласуются с экспериментами.

Во втором параграфе газ дисков описывается с помощью случайных матриц. Для ускорения численного расчета часто работают с упрощенной моделью, которая отражает необходимые параметры точной системы. Так для описании динамики газа двумерных дисков в данном параграфе применяются случайные матрицы. Динамика системы рассматривается только в пространстве скоростей. Соударение двух дисков можно записать в матричном виде V' = AV, где V и V' - вектора, отвечающие значениям скоростей до и после соударения, при этом матрица А зависит только от угла tp между линией соединяющей центры дисков и осью х. Строится случайный процесс с дискретным временем tn, в котором на каждом шаге диски случайным образом взаимодействуют друг с другом. В среднем требуется 5 — 10 столкновений каждому диску, чтобы система пришла к равновесному состоянию.

Во второй главе рассматривается газ случайно распределенных диполей в двух- и трехмерном пространстве.

В первом параграфе поясняется исходя из каких классических задач возникает интерес к исследованию системы случайно распределенных по пространству диполей или магнитных моментов. Первая — это модель Лоренца для диэлектрика, вторая имеет отношение к формуле Ланжевена для намагниченности газа спинов.

Во втором параграфе дан точный вывод т.н. "действующего поля" в рамках модели равномерно распределенных в трехмерном пространстве диполей. В кубе с ребром L случайным образом расставляются N диполей, так что концентрация п = N/L3 (интересует предел N оо,п = const). Все диполи ориентированы в одном направлении z и имеют одинаковый дипольный момент d. Для нахождения распределения суммарного поля был применен метод, который использовал Хольцмарк в своей работе [25]. Среднее значение (Ег) есть добавка к внешнему полю Eq и дается величиной 0,16 • 4л"Р/3, то есть составляет шестую часть добавки в формуле Лоренца.

В третьем параграфе по плоскости (х, у) равномерно распределены магнитные моменты (спины) ц. Каждый спин направлен перпендикулярно плоскости. За п+, п обозначается концентрация спинов направленных вверх, вниз, а п — п++п-. Применяя метод Хольцмарка, для нахождения распределения электрического поля, получается энергия плоскости спинов во внешнем магнитном поле Н = Hez: и2

Е ~ (п+ - п)2— - (п+ - п-)цН, а где а — это минимальное расстояние, на котором могут находиться спины, например, межатомное расстояние. Исходя из минимума энергии, намагниченность М = ц(п+ - п)Я есть М ~ аН для Н < цп/а не зависит от концентрации. Для Я > цп/а минимум энергии не достигается и намагниченность М = nfiH/H. Это соответствует случаю Ланжевена для полей

В третьей главе диссертации исследуется эволюция концентрации частиц в сложных гребешковых структурах.

В первом параграфе дается общее представление о субдиффузии и микроскопической модели, отвечающей субдиффузионному поведению.

Во втором параграфе дается точный вывод асимптотического уравнения для переноса суммарной концентрации частиц в гребешковой структуре.

Под гребешковой структурой [15, 16] понимается хребет бесконечной длины к которому через равные расстояния I пристыкованы отростки бесконечной длины. По отросткам и хребту частицы диффундируют с коэффициентом диффузии D. В задаче о гребешковой структуре интересен вид уравнения, описывающего перенос суммарной плотности числа частиц вдоль оси структуры. Известно, что такой перенос субдиффузионный и описывается уравнением с дробной производной по времени с показателем 1 /2. При этом полученное уравнение корректно учитывает начальные данные.

В третьем параграфе рассмотрены гребешковые структуры (ГС), в которых учитываются дополнительные разветвления отростков. Производится последовательный вывод уравнения переноса суммарной концентрации вдоль хребта структуры.

В четвертом параграфе с помощью СГС решается несколько задач, которые являются аналогами классических задач на начальные и краевые условия. Вычислена асимптотика суммарной концентрации в двух состыкованных структурах с показателями а и /3, так что а > (3. Более разветвленная структура {(3) впитывает в себя все частицы по степенному закону При пропускании потока через структуру а конечной длины в пристыкованную структуру (3 бесконечной длины выясняется, что для а > (3/2 поток сравнивается с входящим по степенному закону, в обратном случае поток не проходит сквозь структуру.

В пятом параграфе приведены структуры, у которых через равные расстояния на хребте расставлены диски или шары. В дисках и шарах частицы также диффундируют с коэффициентом диффузии D. Эта структура названа гирляндой. Уравнения эволюции, описывающие динамику в гирляндах медленнее, чем для сложных гребешковых структур.

В четвертой главе поставлена и решена задача о взаимной динамике диполыюго и монопольного вихрей.

В первом параграфе рассматриваются общие вопросы динамики точечных вихрей. Исходя из базового уравнения вмороженности выписана система гамильтоновых уравнений, описывающую такую динамику. Выписываются три дополнительных (помимо энергии) интеграла для данной системы [2G] — это момент и две компоненты импульса.

Во втором параграфе формулируется задача трех вихрей. При этом два вихря обладают одинаковыми, но противоположными по знаку зарядами — это дипольный вихрь.

В третьем параграфе, используя дипольность двух вихрей, точный гамильтониан частично линеаризуется по малому параметру 1/R — отношение расстояния между диполями к расстоянию до центрального вихря. Для полученного гамильтониана выписывается система четырех уравнений, которая решается в явном виде. Уравнения редуцированной системы для обычно используемых функций тока имеют седловую особую точку. Для функций тока вида ф{г) = гп особая точка — центр.

Численные расчеты показывают качественное совпадение в динамике редуцированной и точной моделях. Редуцированная модель описывает область параметров М, Н для которых диполь не распадается на отдельные вихри, что относится и к точной модели. При переходе через седловую точку в редуцированной модели диполь распадается (I ~ R) на отдельные вихри. В точной системе диполь распадается на некоторое время, а потом опять собирается, уходя на бесконечность или вращается вокруг центрального вихря попеременно распадаясь и собираясь вновь.

В пятой главе диссертации сделан переход от классической динамики уже двух вихрей к квантовой.

В первом параграфе описаны стандартные приемы квантования. Хорошо известны понятия квантования интенсивностей вихрей [22, 27], связанного с правилом Бора-Зоммерфельда и встречаемым во многих классических работах. В диссертации основной упор делается на вопрос о квантовом описании динамики двух точечных вихрей. Так же как задача двух тел система приводится к динамическим уравнениям на две координаты с гамильтонианом, совпадающим с функцией тока ф(г).

Во втором параграфе рассмотрены изотропные вихри: функция тока зависит лишь от модуля расстояния. Обозначая одну координату за импульс, а вторую за координату и сделав переход к операторам, задача сводится к квантовой с оператором Гамильтона Н = Гф (^J—h2d2/dq2 + q2^. Собственные функции оператора г2 = —h2d2/dq2 -f q2 — это функции Эрмита [28]. Функции от оператора г2 отвечает тот же набор собственных функций Эрмита, а собственные значения Н есть Т0ф (у/2к +1). Аналогичные результаты дает подход Гейзенберга, основанный на матричном представлении.

У квантового осциллятора существуют так называемые когерентные состояния [28], которые во время эволюции сохраняют свою форму. Волновая функция осциллятора, модуль которой совпадает с функцией Гаусса, есть когерентное состояние. Для вихревого гамильтониана гауссово состояние распадается. Связано это с тем что угловая скорость в классике меняется в зависимости от радиуса, и>г = дф/дг . В квантовом случае спектр энергии не рациональный. Но для функции тока ф(г) — г2п спектр рациональный, поэтому начальное состояние периодически восстанавливается.

В третьем параграфе исследуется вопрос о квантовой динамике для случая анизотропной функции тока, характерной для слоистых сверхпроводников типа ВТСП керамик [24]. Вихрь наклонен под углом к плоскостям и создает на далеких по сравнению с лондоновской длиной поле скоростей с функцией тока вида: ф = А(х2 — у2)/ (х2 + у2)2. Вводя операторы координаты и импульса, получается симметризованный оператор гамильтона. Ответ выписан в виде рекуррентных соотношений на коэффициенты разложения по функциям Эрмита. Для нулевого значения энергии, что отвечает движению по сепаратрисе, собственная функция выражается через функцию Бесселя.

В Заключении перечислены основные результаты работы.

Итак, автор выносит на защиту:

1. Численное и аналитическое исследование динамики системы невзаимодействующих частиц и диска. Реализацию модели случайных матриц для моделирования процесса релаксации в пространстве скоростей газа дисков.

2. Нахождение полей, создаваемых случайно распределенными диполями в двух- и трехмерном пространстве и их сравнение с классическими формулами Лоренца и Ланжевена.

3. Исследование транспорта в сложных гребешковых структурах и гирляндах.

4. Решение задачи динамики трех вихрей в дипольном приближении.

5. Описание квантовой динамики двух вихрей.

Похожие диссертационные работы по специальности «Физика плазмы», 01.04.08 шифр ВАК

Заключение диссертации по теме «Физика плазмы», Романов, Алексей Сергеевич

Основные результаты, включенные в диссертацию, опубликованы в работах [30, 35, 53, 54] и докладывались на следующих российских и международных конференциях:

• Н-я и Ш-я Курчатовская молодежная научная школа (Москва 2004 и 2005)

• Форум, посвященный году физике в МГУ (Москва 2005),

• Сессия по нелинейной физике (Москва 2005),

• Научная школа "Нелинейные волны 2006" (Н.Новгород 2006).

• III конференция молодых ученых, посвященная дню космонавтики (Москва 2006)

• 373 WE Heraeus Seminar Anomalous Transport: Experimental Results and Theoretical Challenges (Bad-Honnef,Germany, 2006)

В заключении хочу выразить благодарность всему коллективу отделения прикладной физики, в котором автор работает. В первую очередь я признателен своему научному руководителю Чукбару К.В. за интересные задачи и многочисленные обсуждения материала работы. Я благодарен Калинину Ю.Г. и Кингсепу А.С. за интерес и поддержку работы. За ценные советы и научные беседы по работе благодарю Гордеева А.В., Долгачева Г.И., Забурдаева В.Ю., Оселедца В.И., Попова П.В. Результаты диссертации получены в рамках проектов: инициативные проекты РНЦ "Курчатовский Институт", НШ-5819.2006.2, РФФИ 06-02-08189-офи.

Заключение

Перечислим кратко основные результаты работы.

1. Численно исследована динамика газа невзаимодействующих частиц и диска. Характерные времена в такой системе определяются геометрией области и диска, а релаксация к положению равновесия носит экспоненциальный характер. Описан способ как с помощью матриц, в которых содержится информация о соударении двух дисков, может быть составлен случайный процесс, описывающий релаксацию газа дисков к положению равновесия в пространстве их скоростей.

2. В работе проведено сравнение точно решаемой модели газа случайно распределенных диполей с моделью Лоренца для непрерывного диэлектрика. Показано, что добавка в действующем поле составляет около шестой части добавки в модели Лоренца. Для газа спинов с двумя возможными направлениями, распределенных по двумерной пленке, находящейся во внешнем магнитном поле, равновесная намагниченность не зависит от концентрации спинов, что качественно отличается от формулы Ланже-вена.

3. Транспорт в сложных геометрических структурах является актуальной задачей на данный момент в стохастическом переносе. Вследствие нетривиальной пространственной геометрии объектов, вместо простых диффузионных уравнений возникают их субдиффузионные аналоги. В работе рассматривались сложные гребешковые структуры. Выписано точное и асимптотическое субдиффузионное уравнение, описывающее перенос вдоль оси системы. Рассмотрены типичные задачи, в которых исследуется круг вопросов сходных с классическими задачами математической физики на начальные и краевые условия. Сложные гребешковые структуры оказываются эффективными барьерами для потока частиц.

4. Вопросы динамики точечных вихрей интересны как с общефизической, так и с прикладной точек зрения. В данной работе решена задача трех вихрей в дипольном приближении для различных функций тока и проведен анализ начальных условий, при которых дипольная вихревая пара, движущаяся в поле третьего вихря, не распадается на отдельные вихри.

5. В данной работе показано, как от задачи динамики двух классических вихрей перейти к квантовой динамике. Для симметричных функций тока найдены волновые функции, описывающие в общем виде динамику такой системы, и они выражаются через функции Эрмита. Также рассмотрен переход для анизотропных вихрей, возникающих в ВТСП-керамиках. Найдены рекуррентные соотношения для разложения собственных функций в этом случае по базису функций Эрмита.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Романов, Алексей Сергеевич, 2007 год

1. Adler В. JWainwright Т. Е. Phase transition for a hard sphere system // J. Chem.Phys. 1957. - Vol. 27. - P. 1208.

2. Gaspard P., Beijern H. When do tracer particle dominate the lyapunov spectrum? // J.Stat.Phys.-2Ш.~ Vol. 109, no. 3/4.

3. Volkov I., et.al. Molecular dynamics simulations of crystallization of hard spheres // Phys.Rev.E.- 2002.- Vol 66.- P. 063401.

4. Силин В. П. Введение в кинетическую теорию газов. — М.гНаука, 1998.

5. Коган В. И., Лисица В. С., Шолин Г. В. В сб.вопросы теории плазмы. Вып.13. — М.:Энергоатомиздат, 1984.

6. Чукбар К. В. Статистика двумерных вихрей и распределение Хольцмар-ка // Физика плазмы. — 1997. — Т. 25. — С. 83.

7. Wesenberg J. Н., M0lmer К. Field inside a random distribution of parallel dipoles // PRL. 2004. - Vol. 93. - P. 143903.

8. Gabrielli A., Baertschiger Т., et. al. Force distribution in a randomly perturbed lattice of identical particles with 1/r2 pair interaction // Phys.Rev.E. 2006. - Vol. 74. - P. 021110.

9. Сивухин Д. В. Электричество. — M.: Физматлит, 2002.

10. Балагуров Б. Я., Вакс В. Г. О случайных блужданиях по решетке с ловушками // ЖЭТФ. 1973. - Т. 65, № И. - С. 1939.

11. И. Isichenko М. В. Percolation, statistical topography and transport in random media // Rev.Mod.Phys. 1992. - Vol. 64. - P. 961.

12. Klafter J., Metzler R. The random walk's guide to anomalous diffusion: a fractional dynamics approach // Phys.Rep. — 2000. — Vol. 339. — P. 1.

13. Zaburdaev V. Y. Theory of heat transport in a magnetized high-temperature plasma // Plasma Physics Reports. 2004. - Vol. 31. - P. 1091.

14. Зеленый JI. M., Милованов А. В. Фрактальная топология и странная кинетика: от теории перколяции к проблемам космической электродинамики // УФЕ. 2005. - Т. 174. - С. 809.

15. Havlin S., Ben-Avraham D. Diffusion in disordered media j I Adv.Phys.— 1987.-Vol. 36.-P. 695.

16. Архинчеев В. Е., Баскип Э. М. Аномальная диффузия и дрейф в гре-бешковой модели перколяцинных кластеров // ЖЭТФ. — 1991. — Т. 100, №7.-С. 292.

17. Durhuus В., Jonsson Т., Wheater J. Random walks on combs // J.Phys.A. — 2006.-Vol. 39.-P. 1009.

18. Чукбар К. В. Стохастический перенос и дробные производные // ЖЭТФ. 1995. - Т. 108. - С. 1875.

19. Самко С. Г., Килбас А. А., Маричев О. И. Интегралы и производные дробного порядка и некоторые их приложения. — М.:Наука, 1987.

20. Окунь Л. Б. Физика элементарных частиц. — М.:Наука, 1998.

21. Кингсеп А. С., Чукбар К. В., Яиъков В. В. Электронная магнитная гидродинамика, в сб.Вопросы теории плазмы Вып.16. — М.:Энергоатомиздат, 1987.- С. 209.

22. Blatter G., Feigel'man М. V., Geshkenbein V. В. Vortices in high temperature superconductors // Rev.Mod.Phys. —1994. — Vol. 66. — P. 1125.

23. Uby L., Isichenko M. В., Yankov V. V. Vortex filament dynamics in plasmas and superconductors // Phys.Rev.E. — 1995. — Vol. 52, no. 1. — P. 932.

24. Чукбар К. В., Яиъков В. В. Нелокальность вихревых нитей в слоистых сверхпроводниках // письма в ЖЭТФ. — 1995. — Т. 61. — С. 487.

25. Holtsmark Н. Field inside a random distribution of parallel dipoles // Ann.d.Phys. 1919. - Vol. 58. - P. 577.

26. Борисов А. В., Мамаев И. С., Соколовский М. А. Фундаментальные и прикладные проблемы теории вихрей. — Москва-Ижевск:институт компьютерных исследований, 2003.

27. Ландау JI. Д., Лифшиц Е, М. Статистическая физика. — М:Физматлит, 2001.-Т. 9.

28. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Квантовая механика.— М:Физматлит, 2001. Т. 3.

29. Чернов Н., Лебовиц ЛСинай Я. Динамика массивного поршня, погруженного в идеальный газ // УМН. 2002. - Т. 58, № 6.

30. Романов А. С. Некоторые вопросы релаксации газа невзаимодействующих частиц и диска. Описание динамики с помощью случайных матриц. // препринт ИАЭ-6345/L- 2004.

31. Кац М. Несколько вероятностных задач физики и математики.— М.:Наука, 1967.

32. Коткин Г. Л. Лекции по статистической физике. — НИЦ "Регулярная и хаотическая динамика", Ижевск, 2006.

33. Chandrasekhar S. Stochastic problems in physics and astronomy // Rev.Mod.Phys. 1943. - Vol. 15. - P. 1.

34. Золотарев В. M. Одномерные устойчивые распределения. — М.:Наука, 1983.

35. Романов А. СЧукбар К. В. Хольцмарковская статистика диполей и Формулы Лоренца и Ланжевена // Электронный журнал Исследовано в России. — 2005. http://zhurnal.ape.relam.ru/articles/2005/158.pdf.

36. Montroll Е. W., Schlesinger М. F. Studies in statistical mechanics // ed.by Leibowitz J. and Montroll E.W. Noth-Holland, Amsterdam. — 1984. — Vol. 2.-P. 1.

37. Шкилев В. П. Модель аномального стохастического переноса // ЖЭТФ. 2005. - Т. 128, № 9. - С. 655-661.

38. Schmiedeberg М., Stark Н. Superdiffusion in a honeycomb billiard // Phys.Rev.E. 2006. - Vol. 73. - P. 031113.

39. Учайкип В. В. Автомодельная аномальная диффузия и устойчивые законы // УФЕ. 2003. - Т. 173, № 8.

40. Zaburdaev V. Y. Random walk model with waiting times depending on the preceding on the preceding jump length // Journal of Statistical Physics. — 2005. Vol. 123, no. 4. - Pp. 871-881.

41. Лубашевский И. А., Земляное А. А. Континуальное описание аномальной диффузии по гребешковой струкртуре // ЖЭТФ. — 1998.— Т. 114, К0-10.-С. 1284.

42. Зеленый Л. М., Милованов А. В. Эффекты памяти в стохастическом транспорте // письма в ЖЭТФ. 2003. - Т. 77. - С. 654.

43. Смирнов В. В., Чукбар К. В. "Фононы" в двумерных вихревых решетках // ЖЭТФ. 2001. - Т. 120. - С. 145.

44. Одинцов Д. С., Руднев И. А., Кашурников В. А. Динамика вихревой системы и энергетические потери в двумерной сверхпроводящей пластине // ЖЭТФ. 2006. - Т. 130, № 7. - С. 77.

45. Гордеев А. В., Лосева Т. В. Стационарная вихревая структура в плазме с сильным магнитным полем // Физика плазмы. — 2000. — Т. 26. — С. 1030.

46. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Гидродинамика, — М:Физматлит, 2001. — Т. 6.

47. Козлов В. В. Общая теория вихрей.— Ижевск: Изд.дом 'Удмуртский университет", 1998.

48. Арнольд В. И., Козлов В. В., Нейштадт А. И. Итоги науки и техники: Современные проблемы математики. Фундаментальные направления. — Москва:ВИНИТИ, 1985.- Т. 3.

49. Новиков Е. А. Динамика и статистика системы вихрей // ЖЭТФ.— 1975.-Т. 68.-С. 1868.

50. ArefH. Motion of three vortices // Phys.Fluids. 1979. - Vol. 22. - P. 393.

51. Долоюанский Ф. В. О механических прообразах фундаментальных гидродинамических инвариантов и медленных многообразий // УФН.— 2005.-Т. 175, № 12. — С. 1257.

52. Арнольд В. И. Математические методы классической механики.— М:Едиториал УРСС, 2003.

53. Романов А. С. Дипольное приближение в динамике трех вихрей // ТМ Ф. — 2006. — Т. 148.

54. Забурдаев В. 10., Романов А. СЧукбар К. В. Эрмитовы состояния в квантовом взаимодействии вихрей // УФН.— 2005.— Т. 175, № 8.— С. 881.

55. Савелов А. А. Плоские кривые. Систематика, свойство, применения. — Москва-Ижевск:РХД, 2002.

Обратите внимание, представленные выше научные тексты размещены для ознакомления и получены посредством распознавания оригинальных текстов диссертаций (OCR). В связи с чем, в них могут содержаться ошибки, связанные с несовершенством алгоритмов распознавания. В PDF файлах диссертаций и авторефератов, которые мы доставляем, подобных ошибок нет.