Исследование характеристик лазеров с анизотропным резонатором и магнитоанизотропной нелинейно поглощающей средой тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.04, кандидат физико-математических наук Машко, Василий Вячеславович

• Машко, Василий Вячеславович
• кандидат физико-математических наук
• 1985

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Машко, Василий Вячеславович

ВВЕДЕНИЕ

Глава I. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЛАЗЕРА С МАГНИТО-АНИ30ТР0ПН0Й НЕЛИНЕЙНО ПОГЛОЩАЮЩЕЙ СРЕДОЙ И АНИЗОТРОПНЫМ РЕЗОНАТОРОМ

§ I.I. Постановка задачи и исходные уравнения

§ 1.2. Получение аналитических выражений для интенсивности генерируемого излучения

§ 1.3. Физический смысл параметров, определяющих интенсивность генерации

§ 1.4. Расчёт частоты и поляризации излучения лазера

Глава П. ИЗМЕНЕНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК ЛАЗЕРА С АНИЗОТРОПНЫМ РЕЗОНАТОРОМ ПРИ НАЛОЖЕНИИ НА ПОГЛОЩАЮЩУЮ СРЕДУ ПРОДОЛЬНОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ

§ 2.1. Сравнение результатов решения трансцендентного уравнения и расчёта интенсив -ности генерируемого излучения на основании аналитического выражения

§ 2.2. Энергетические характеристики лазера.

§ 2.3. Смещение частот генерации при индуцировании анизотропии в поглощающей среде.

§ 2.4. Изменение магнитным полем поляризации генерируемого излучения

Глава Ш. ВЛИЯНИЕ СВОЙСТВ ПОГЛОЩАЮЩЕЙ СРЕДЫ И ПАРАМЕТРОВ РЕЗОНАТОРА НА ИНТЕНСИВНОСТЬ ГЕНЕРАЦИИ

§ 3.1. Зависимость интенсивности генерации от типа перехода в поглощающей среде и поляризации генерируемого излучения в отсутствие магнитного поля.

§ 3.2. Влияние типа перехода и величины оптической плотности среды, помещенной в продольное магнитное поле, на энергетические характе -ристики лазера

§ 3.3. Изменение контрастности провала в спектре генерируемого излучения на частотах линии поглощения при различных величинах линейной амплитудной и циркулярной фазовой анизотропии резонатора.

§ 3.4. Проявление эффектов насыщения в зависимое -тях характеристик излучения лазера от разности усиления и потерь, напряжённости магнитного поля и типа перехода в поглощающей среде . НО

§ 3.5. О применении полученных результатов для целей внутрирезонаторной лазерной спектроскопии и управления характеристиками генерируемого излучения

•Глава 1У. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ЭНЕРГЕТИ -ЧЕСКИX ХАРАКТЕРИСТИК ЛАЗЕРОВ НА РАСТВОРАХ СЛОЖНЫХ ОРГАНИЧЕСКИХ СОЕДИНЕНИЙ С ПОГЛО -ЩАЮЩЕЙ СРЕДОЙ В ПРОДОЛЬНОМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ

§ 4.1. Техника и методика эксперимента

§ 4.2. Изменение контрастности провала в спектре генерируемого излучения при наложении на поглощающую среду продольного магнитного поля и повышение чувствительности внутрирезона торной спектроскопии

§ 4.3. Влияние параметров резонатора на энергетические характеристики генерируемого излучения

§ 4.4. Исследование зависимости контрастности провала от уровня накачки активной среды лазера

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Исследование характеристик лазеров с анизотропным резонатором и магнитоанизотропной нелинейно поглощающей средой»

Развитие квантовой электроники стимулировало интерес к исследованию лазеров, содержащих в резонаторе поглощающую среду. Во-первых, из характеристик таких лазеров можно получить спектроскопическую информацию о помещенной в резонатор среде. Во-вторых, поглощающая среда может быть использована для уп -равления параметрами генерируемого излучения.

В лазерах рассматриваемого типа существенную роль играет насыщение поглощения генерируемым электромагнитным полем.В некоторых случаях оно играет отрицательную роль, в частности, приводит к уменьшению чувствительности внутрирезонаторной ла -зерной спектроскопии. В других случаях, наоборот, насыщение поглощения размещенной в резонаторе лазера среды может быть полезным, например, для селекции генерируемых частот.

Наложение на поглощающую (либо активную) среду продольного магнитного поля при наличии в общем случае линейной ампли -тудной и циркулярной фазовой анизотропии резонатора позволяет изменять как потери резонатора на частотах поглощения (усиления), так и параметр насыщения этих потерь /I/. Поэтому исследование характеристик излучения лазеров, содержащих в анизо -тропном резонаторе магнитоанизотропную нелинейно поглощающую среду, представляет несомненный интерес. Рассмотрим кратко развитие некоторых работ в данном направлении, способствовавших постановке настоящей работы.

В /2,3/ в резонатор гелий-неонового лазера помещалась поглощающая газоразрядная неоновая ячейка с целью изучения харак -теристик неонового разряда. В этих работах методом калиброван ных потерь /V были измерены коэффициенты поглощения разряда на длине волны Л = 1,15 мкм и по их значениям рассчитаны при различных условиях (давлении, силе тока разряда, плотности радиа -дии) заселенности уровней 2Ss и 2 Рц неона, используемых в качестве рабочих уровней гелий-неонового лазера. В /5,6/ изучалось радиальное распределение усиления и поглощения в газораз -рядных ячейках с гелий-неоновой смесью и чистым неоном, помещенных в резонатор лазера. На основании экспериментальных данных делались выводы о механизмах возбуждения уровней лазерного перехода сЛ = 1,15 мкм /2,3,5,6/.

Б /?/ было предложено помещать в резонатор лазера среду с неоднородно уширенным контуром линии поглощения для автостабилизации частоты генерируемого излучения. При этом использовался резонанс мощности генерации на центральной частоте перехода в поглощающей среде. Этот резонанс, аналогично лэмбовскому провалу для усиливающей среды /8/, возникает из-за совпадения на центральной частоте беннетовских провалов /9/, "прожигаемых" в контуре поглощения сильной электромагнитной волной. Возможность такой автостабилизации экспериментально продемонстрирована в /ю/.

Обусловленные эффектом насыщения резонансы мощности газовых лазеров с поглощающей ячейкой внутри резонатора экспериментально наблюдались в /11-13/. В этих же работах было предложено использование нелинейных резонансов для определения однородной ширины, уширения и сдвига линий давлением. Подобные измерения проведены в ряде работ (см.напр., /12,14/ ).

Помещение поглощающих сред в лазерный резонатор нашло ши -рокое применение для селекции генерируемых частот. Впервые по добная селекция вплоть до получения одночастотного режима генерации осуществлена в гелий-неоновых лазерах, работающих на длине волны 1,15 мкм, с помощью неоновой поглощающей ячейки в продольном магнитном поле /15,16/. Она была обусловлена селективным изменением потерь резонатора вследствие эффекта Зеемана и эффектами насыщения в усиливающей и поглощающей средах /12, 13,16/. Несколько позже /17-19/ селекция частот генерации была получена только за счет эффектов насыщения, без использования магнитного поля в поглощающей среде (существенным условием для этого было различие параметров насыщения усиления и поглощения).

Наложение на поглощающую среду продольного магнитного поля, как показано в /20/, приводит к появлению дополнительных резо -нансов мощности генерации при сканировании ее частоты. Они возникают из-за совпадения для некоторых частот провалов, "прожигаемых" в зеемановских контурах расщепленной линии поглощения. В /20/ такие резонансы предложено использовать для стабилизации и перестройки частоты генерируемого излучения (перестройка достигалась изменением напряженности магнитного поля в среде;, а в /21/ - для измерения изотопического сдвига. В /22/ магнитное сканирование линии поглощения неона с X = 1,15 мкм использовано для измерения ее контура.

В /15,16,20-22/ учитывалось и использовалось влияние только мнимой части комплексного показателя преломления среды (т.е. ее поглощения) на спектрально-энергетические характеристики излучения лазера. Вместе с тем, продольное магнитное поле изменяет также действительную часть показателя преломления среды и создает циркулярное двулучепреломление в ней. При наличии ли -нейной амплитудной анизотропии резонатора это двулучепреломление проявляется как фарадеевское вращение плоскости поляризации генерируемого излучения и приводит к образованию дополнитель -ных селективных (магнитооптических) потерь в лазере. Вопрос о вкладе действительной части поляризуемости среды в энергетические характеристики генерируемого излучения оставался открытым. Для лазеров с активной средой в продольном магнитном поле су -ществовали противоречивые оценки такого вклада. Например, в /23/ магнитооптические потери оценивались как несущественные, а в /24,25/ наоборот, как единственная причина изменения мощности генерации лазера при наложении на его активную среду продольного магнитного поля.

В /26/ показано, что вклады действительной и мнимой частей поляризуемости активной среды, помещенной в продольное магнит -ное поле, в энергетические характеристики лазера с анизотропным резонатором сравнимы. Сделанные в этой работе выводы о роли магнитооптических потерь справедливы, как показали дальнейшие ис -следования, и для лазеров с поглощающей средой в магнитном поле.

В последующих работах (они подробно описаны в монографии /I/ и обзоре /27/ ) были предложены и развиты фазово-поляриза-ционные методы управления спектром генерируемого излучения.Сущность этих методов состоит в использовании дисперсии анизотро -пии, индуцируемой внешним полем в усиливающей либо поглощающей средах, помещенных в амплитудно и фазовоанизотропный резонатор лазера. Частотная зависимость действительной части комплексного показателя преломления среды при этом преобразуется в зависимость потерь резонатора от частоты, т.е. возникают селективные потери, с помощью которых и осуществляется селекция гене -рируемых частот,

В первых работах по фазово-поляризационным методам была получена селекция частот излучения гелий-неоновых лазеров на длинах волн 0,63 и 1,15 мкм при индуцировании в активной среде продольным (или поперечным) магнитным полем циркулярной (или линейной) фазовой анизотропии. Резонансное фарадеевское вращение плоскости поляризации излучения в среде преобразовывалось с помощью частичного поляризатора в селективные потери резонатора. Эти потери компенсировались в той или иной степени для различных частот при внесении в резонатор нерезонансного фазового элемента - фарадеевского вращателя, осуществляющего поворот плоскости поляризации излучения в противоположном, чем в среде, направлении. Точную компенсацию потерь можно было осуществить для одной (центр контура) либо двух симметрично расположенных относительно центра частот контура усиления. Для этих частот потери резонатора были минимальны, поэтому генерация осуществлялась преимущественно на них. При изменении угла поворота плоскости поляризации излучения в фарадеевском эле -менте осуществлялась перестройка генерируемых частот в пределах контура усиления.

Понятно, что селективные потери резонатора можно созда -вать и с помощью поглощающей ячейки в магнитном поле, помещенной в резонатор лазера. Первая попытка осуществить таким образом селекцию частот излучения лазера на красителе была предпринята в /28/. Для этого в резонаторе лазера использовался "фильтр Фарадея" - натриевая поглощающая ячейка в продольном магнитном поле, помещенная между двумя скрещенными поляризаторами. Такой фильтр пропускает лишь частоты, на которых плоскость поляризации излучения поворачивается в ячейке на угол £ + (п,- целое число). Для достижения угла поворота Щ- необходима большая оптическая плотность среды, что влечёт за собой необходимость использования сильных магнитных полей, чтобы сделать малым поглощение на выделяемых частотах. Эти трудности привели к тому, что в /28/ не было получено селекции вблизи центральных частот SD - линий натрия. Спектр генерации вблизи каждой линии состоял из пары симметрично расположенных относительно её центра компонент. Отстройка компонент от центра была довольно большой (до десяти допплеровских ширин линии) и зависела от напря -женности магнитного поля в ячейке.

Оптимизация величины амплитудной анизотропии резонатора (использование не полного, а частичного поляризатора - брюсте-ровских пластин) позволило успешно осуществить селекцию частот /29-32/ в лазерах на красителях с помощью неоновых /29,31,32/ и натриевых /30/ поглощающих ячеек.

В /33/ фазово-поляризационные методы были распространены также на полупроводниковые лазеры. При использовании в резонаторе поглощающих сред они, в принципе, применимы в лазерах любого типа. Кроме циркулярной, можно использовать и линейную фазовую анизотропию, индуцируемую в среде с помощью эффектов Керра и Коттон-Мутона /32/.

В основном, фазово-поляризационные методы применялись для селекции частот излучения лазеров, за исключением нескольких работ, где они использованы в спектроскопии высокого разреше -ния и для определения малых оптических плотностей по фарадеев-скому повороту плоскости поляризации излучения (см./1/,/34/ ). Не исследовались ранее характеристики излучения лазеров,содержащих в резонаторе поглощающую среду, фазовая анизотропия ко -торой не компенсирует, как это имеет место при селекции частот, а ещё больше увеличивает фазовую анизотропию резонатора на частотах поглощения. Не изучалось подробно влияние параметров резонатора (величин его циркулярной фазовой и линейной амплитудной анизотропии), а также эффектов насыщения потерь, вносимых поглощающей средой в магнитном поле, на характеристики генерации. Вообще не исследовалось, как влияет на частоты генерируемого излучения индуцирование анизотропии внешним продольным магнитным полем в поглощающей среде. Кроме того, подробно ( с учетом насыщения) не изучалась поляризация излучения лазера на частотах поглощения среды, помещенной в его резонатор.

Решение перечисленных задач, однако, представляет несом -ненный интерес. Так, например, смещение генерируемых частот при наложении внешних полей (в частности, магнитного) на усиливающую либо поглощающую среды может играть определенную роль в стабилизированных по частоте узкополосных источниках излучения /30-32/,либо в лазерных стандартах частоты, т.к. на поглощаю -щую среду, часто используемую в таких стандартах /35,36/, и на активную среду лазера воздействуют, как правило, магнитное поле Земли и различного рода наведенные поля.

Исследование энергетических и поляризационных характеристик лазеров, содержащих в резонаторе поглощающую среду, наве -денная циркулярная фазовая анизотропия которой увеличивает анизотропию резонатора, а также влияния на эти характеристики эффектов насыщения, представляют интерес для внутрирезонатор-ной лазерной абсорбционной спектроскопии (ВЛС) /37-66/.

Метод ВЛС основан на высокой чувствительности спектрально-энергетических характеристик генерируемого излучения к потерям, вносимым исследуемой средой в резонатор лазера. Для лазеров с широким спектром генерации он был предложен в /37/, хотя узкополосные газовые лазеры использовались для этой цели раньше (см.,напр., /2-6, 15,16,22/; чувствительность метода с применением узкополосного лазера сильно уменьшается). В настоящее время внутрирезонаторная спектроскопия является одним из наиболее чувствительных (в /43/ экспериментально зарегистрированы оптические плотности 10"^, а в /44/ - I0"8) методов определения оптических плотностей и широко применяется для исследования различных сред с использованием твердотельных /3740, 42,56-58/, газовых лазеров /59-64/, лазеров на красителях /45-55/, полупроводниках /65/ и F - центрах /66/. В то же время, сам метод ВЛС до сих пор остается объектом исследований. Одним из практически важных и актуальных направлений, вызывающих постоянный интерес, являются исследования чувствительности метода и разработка способов её повышения.

Чувствительность внутрирезонаторной спектроскопии ограничивается шумами в спектре генерируемого излучения, возникающими за счёт интерференционных эффектов /37,38/, спонтанным из -лучением активной среды лазера /38,43/, неоднородностью выго -рания инверсии в ней /47,52,43/, временем непрерывной генера -ции в окрестностях исследуемой линии /39,42,49,70,67/,' неста -ционарными и случайными процессами в лазерах /67-69/. К пони -жению чувствительности приводят и эффекты насыщения в исследуемой среде /71-73/, а также, возможно, и другие нелинейные эффекты типа вынужденного рассеяния Мандельштама-Бриллюэна /67/ и параметрического взаимодействия мод лазера /44,74/.

Способы повышения чувствительности ВЛС основываются, как правило, на уменьшении шумов в спектре генерируемого излучения. Исключением является, пожалуй, увеличение времени непрерывной генерации в окрестностях исследуемой линии (при этом увеличи вается полезный сигнал - глубина провала в генерируемом спектре на частоте линии поглощения). Чувствительность BJIC можно повысить и другим путём - если создать дополнительные селек -тивные потери резонатора на частотах поглощения, однозначно связанные с параметрами исследуемой среды. Интересно исследовать возможность применения для этой цели фазово-поляризацион-ных методов создания селективных в пределах контура поглощения (усиления) потерь.

Настоящая работа поставлена с целью исследования характеристик излучения лазеров с анизотропным резонатором, в который помещена поглощающая среда в продольном магнитном поле, эффектов насыщения вносимых средой потерь, а также возможностей ВЛС при наложении на исследуемую среду продольного магнитного поля.

Для физической интерпретации расчетных и экспериментальных данных в работе используется приближенный метод расчёта энергетических характеристик генерируемого излучения с учётом свойств (в том числе и нелинейных) усиливающей и поглощающей сред, разработанный в /75,76/. Подробное описание этого метода и обоснования его применимости приведены в первом и начале второго па -раграфа гл.1.

Диссертация состоит из четырёх глав, заключения и списка цитированной литературы.

В первой главе описывается теоретическая модель лазера с амплитудно и фазовоанизотропньш резонатором, содержащим поглощающую среду, в которой внешним продольным магнитным полем индуцируется циркулярная анизотропия. На основании известных общих соотношений выводятся уравнения для расчёта энергетических, частотных и поляризационных характеристик лазеров рассматриваемого типа. Выясняется физический смысл параметров,определяющих эти характеристики.

Во второй главе исследуется влияние продольного магнитного поля в поглощающей среде на вносимые в резонатор лазера потери и параметр насыщения этих потерь генерируемым излучением. Определяется вклад в потери и параметр их насыщения действи -тельной и мнимой частей комплексного показателя преломления поглощающей среды. Рассматривается влияние магнитного поля в среде на энергетические характеристики лазера. Выясняется вклад действительной и мнимой частей комплексного показателя преломления среды в параметры, определяющие частотные характеристики излучения. Изучается смещение частот и изменение поляризации генерируемого излучения под действием магнитного поля.

В третьей главе исследуется влияние оптической плотности поглощающей среды, поляризации излучения лазера, значений квантовых чисел полного электронного момента поглощающих атомов на параметр насыщения вносимых средой в резонатор лазера потерь и на энергетические характеристики генерируемого излучения. Изменение последних изучается при различных уровнях мощности гене -рации. Исследуется влияние величин линейной амплитудной и цир -кулярной фазовой анизотропии резонатора на энергетические характеристики излучения лазера. Рассматривается влияние перечисленных факторов на чувствительность и воспроизводимость измерений в методе ВЛС. Обсуждаются некоторые возможности применений полученных результатов в квантовой электронике и лазерной спектроскопии.

В четвертой главе излагаются результаты экспериментальных исследований энергетических характеристик лазеров на красите -лях с магнитоанизотропной поглощающей средой в резонаторе.Приводятся зависимости энергетических характеристик генерируемого излучения от напряженности магнитного поля в поглощающей среде, оптической плотности среды, величин амплитудной и фазовой анизотропии резонатора, мощности генерируемого излучения.Укс-периментальные данные сравниваются с расчётными.

В работе получены следующие новые результаты.

Рассчитаны зависимости потерь, вносимых поглощающей средой в резонатор лазера, и параметра насыщения этих потерь от напряженности продольного магнитного поля в поглощающей среде. Найдено, что наложение магнитного поля при определённых уело -виях может сильно, вплоть до перемены знака, изменять указан -ные величины.

Теоретически и экспериментально исследованы зависимости энергетических характеристик генерируемого излучения от напряженности продольного магнитного поля в поглощающей среде. По -казано, что в случае, когда индуцируемая в среде циркулярная фазовая анизотропия увеличивает на частотах поглощения циркулярную фазовую анизотропию резонатора, контрастность провала в спектре генерации на частотах поглощения возрастает. Экспе -риментально получено увеличение контрастности на порядок. На -ложение на поглощающую среду продольного магнитного поля предложено использовать для повышения чувствительности внутрирезо-наторной лазерной спектроскопии.

Рассчитаны и экспериментально исследованы энергетические характеристики излучения лазера в зависимости от величин ли -нейной амплитудной и циркулярной фазовой анизотропии резона -тора. Выяснено, что влияние магнитного поля в поглощающей среде на мощность генерируемого излучения возрастает, когда величина амплитудной анизотропии резонатора приблизительно равна сумме величин циркулярной фазовой анизотропии поглощающей среды и резонатора.

Показано, что, при прочих равных условиях, контрастность провала в спектре генерируемого излучения на частоте линии поглощения зависит от значений квантовых чисел полных электронных моментов поглощающих атомов и поляризации излучения лазера. Чувствительность и воспроизводимость измерений в методе ВЛС также зависят от этих факторов.

Рассчитаны частотные и поляризационные характеристики генерируемого излучения. Выяснено, что наложение на поглощающую среду продольного магнитного поля приводит, в зависимости от направления и напряженности поля, к затягиванию генерируемых частот к центральной частоте линии поглощения либо к их отталкиванию от центральной частоты.

Исследовано влияние насыщения потерь, вносимых поглощаю -щей средой, на энергетические характеристики излучения лазера. Найдено, что насыщение приводит к немонотонности зависимости контрастности провала в генерируемом спектре от напряженности магнитного поля в поглощающей среде при малых значениях напряженности.

На защиту выносятся следующие положения.

I. Наложение продольного магнитного поля на поглощающую среду, помещенную в резонатор лазера, обладающий линейной амплитудной и циркулярной фазовой анизотропией, приводит к изме -нению вносимых средой потерь, параметра насыщения этих потерь и контрастности провала, возникающего в генерируемом спектре на частотах поглощения, причём такое изменение максимально, когда величины линейной амплитудной и циркулярной фазовой анизотропии лазера приблизительно равны между собой. В случае, когда индуцируемая в среде циркулярная фазовая анизотропия увеличивает на частотах поглощения циркулярную фазовую анизотропию резонатора, контрастность провала в спектре генерации возрастает,что может быть использовано для повышения чувствительности BJIC.

2. Контрастность провала в генерируемом спектре, а также чувствительность и воспроизводимость измерений в методе BJIC зависят, при прочих равных условиях, от знзчений квантовых чисел полного электронного момента поглощающих атомов и поляризации генерируемого излучения.

3. Насыщение генерируемым излучением потерь, вносимых поглощающей средой, приводит к немонотонности зависимости контрастности провала в спектре генерации на частотах поглощения от напряженности продольного магнитного поля в среде при малых значениях напряженности, а также к тому, что эффективность использования магнитного поля в исследуемой среде для повышения чув -ствительности ВЛС возрастает с уменьшением оптической плотности среды и с ростом интенсивности генерации и параметра насыщения исследуемого перехода.

Магнитное поле в поглощающей среде, помещенной в резонатор лазера, вызывает отталкивание либо затягивание генерируемых частот к центральной частоте контура поглощения. Величины этих эффектов зависят от величины отстройки частоты генерации от центральной частоты линии поглощения, линейной амплитудной и цирку -лярной фазовой анизотропии резонатора, напряженности и направления магнитного поля в среде.

Заключение диссертации по теме «Физическая электроника», Машко, Василий Вячеславович

Основные результаты диссертационной работы получены автором самостоятельно. Научный руководитель А.П.Войтович сформу -пировал и поставил задачу исследований, оказывал методическую помощь при её выполнении, участвовал в обсуждении результатов исследований. В.Г.Дубовцу принадлежит расчёт тензоров воспри-имчивостей активной и поглощающей сред и участие в постановке задач и обсуждении результатов исследований, проведенных в работах /76,96/. Другие соавторы занимались изучением вопросов, не вошедших в настоящую диссертацию.

Выражаю глубокую благодарность своему научному руководителю А.П.Войтовичу за постановку интересных задач и большую помощь в работе. Я также благодарен А.Я.Смирнову и В.Г.Дубовцу за полезные консультации.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

При исследовании характеристик излучения лазеров с амплитудно и фазовоанизотропньш резонатором, содержащим нелинейно поглощающую среду, в которой внешним продольным магнитным по -лем индуцируется циркулярная анизотропия, в рамках настоящей работы получены следующие результаты.

1. Исследовано влияние магнитного поля в поглощающей среде на вносимые ею потери и параметр насыщения этих потерь. Показано, что при определенных направлении и напряжённости маг -нитного поля эти величины изменяют знак по сравнению со случаем, когда поле отсутствует.

2. Обнаружено, что контрастность провала в спектре генерации, возникающего на частоте линии поглощения, может при наложении на поглощающую среду продольного магнитного поля умень -шаться либо увеличиваться в зависимости от напряженности и направления поля.

3. Предложен фазово-поляризационный способ внутрирезона -торной лазерной спектроскопии, заключающийся в создании линейной амплитудной и циркулярной фазовой анизотропии резонатора и наложении на исследуемую среду продольного магнитного поля. Направление поля должно быть таким, чтобы индуцируемая в среде циркулярная фазовая анизотропия увеличивала на частотах поглощения циркулярную фазовую анизотропию резонатора. При этом наблюдается рост чувствительности ВЛС. Экспериментально получено увеличение чувствительности на порядок.

Изучены энергетические характеристики генерации при различных величинах линейной амплитудной и циркулярной фазовой анизотропии резонатора. Найдено, что вклад анизотропии, индуцируемой в поглощающей среде, в увеличение контрастности провала в генерируемом спектре на частотах поглощения максимален, когда величины линейной амплитудной и циркулярной фазовой анизотропии резонатора приблизительно равны. В этих условиях наложение на исследуемую среду продольного магнитного поля даёт наибольший выигрыш в чувствительности ВЛС.

5. Показано, что энергетические характеристики генерируемого излучения, а также чувствительность и воспроизводимость измерений в методе ВЛС зависят, при прочих равных условиях, от значений квантовых чисел полных электронных моментов поглощающих атомов и поляризации генерируемого излучения.

6. Найдено, что насыщение поглощения приводит к немонотонности зависимостей энергетических характеристик излучения лазера на частотах поглощения от напряженности магнитного поля в среде при малых значениях напряжённости, а также к тому, что выигрыш в чувствительности ВЛС вследствие индуцирования в исследуемой среде циркулярной анизотропии возрастает с уменыне -нием оптической плотности среды и увеличением интенсивности генерации и параметра насыщения исследуемого перехода.

7. Исследовано влияние магнитного поля в поглощающей среде на частотные характеристики генерации. Выяснено, что наложение магнитного поля приводит к смещению генерируемых частот,не совпадающих с центральной частотой контура поглощения. При этом, в зависимости от напряжённости и направления поля, может иметь место как затягивание, так и отталкивание частот генерации от центральной частоты перехода в поглощающей среде.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Машко, Василий Вячеславович, 1985 год

1. Войтович А.П. Магнитооптика газовых лазеров. - Минск: "Наука и техника", 1984. - 208 с.

2. Борисевич Н.А., Войтович А.П. и др. Изучение механизма генерации и параметров газовых лазеров. Отчет ИФ АН БССР И—16—65. Минск, 1965, с.8-21.

3. Войтович А.П., Борисевич Н.А. Возбуждение и заселенности уровней 2S2 и 2Р4 неона. ЖПС, 1967, т.6, вып.2, с.176-182.

4. Войтович А.П., Кацев И.Л. Зависимость мощности генерации от величины потерь в газовом лазере. ЖПС, 1965, т.З, вып.1, с.38-41.

5. Троицкий Ю.В., Чеботаев В.П. Распределение инверсии населенности уровней по сечению разряда в Не -це лазере. -Опт. и спектр., 1966, т.20, вып.2, с.362-364.

6. Бетеров И.М., Чеботаев В.П. Исследование процессов возбуждения уровней неона с помощью гелий-неонового лазера. -Опт. и спектр., 1967, т.23, вып.6, с.854-864.

7. Летохов B.C. Автостабилизация частоты световых колебаний лазера нелинейным поглощением в газе. Письма в ЖЭТФ, 1967, т.6, № 4, с.597-600.

8. Lamb W.E. Theory of an Optical Maser. Phys.Rev., 1964, v.134, Л 6A, p.1429-1450.

9. Bennet W.R. Hole Burning Effects in a He-Ne Optical Maser.- Phys.Rev., 1962, v.126, N 2, p.580-593.

10. Barger R.L., Hall J.L. Pressure Shift and Broadeningof Methane Line at 3*39 p Studied by Laser-Saturation Molecular Absorption.- Phys.Rev.Lett., 1969, v.22, N 1, p.4-8.

11. Lee P.H., Skolnick M.L. Saturated Neon Absorption inside a 6328-A Laser. Appl. Phys. Lett., 1967, v.10, Ж 11, p.303-305.

12. Лисицын B.H., Чеботаев В.П. Эффекты насыщения поглощения в газовом лазере. ЗКЭТФ, 1968, т.54, в.2, с.419-423.

13. Лисицын В.Н., Чеботаев В.П. Гистерезис и "жёсткое" возбуждение в газовом лазере. Письма в 1ЭТФ, 1968, т.7, в.1, с.3-6.

14. Татаренков В.М., Титов А.Н., Успенский А.В. Спектроскопия высокого разрешения на основе лазера с поглощающей ячейкой. Опт.и спектр., 1970, т.28, в.З, с.572-578.

15. БорисевиЧ Н.А., Войтович А.П. Газовый ОКГ с селективными потерями. ДАН БССР, 1968, т.12, № 4, с.311-314.

16. Борисевич Н.А., Войтович А.П., Красовский А.Н. Использование ОКГ с селективными потерями для получения одночастотно-го режима генерации. ЖПС, 1968, т.8, вып.4, с.588-592.

17. Chebotayev V.P., Beterov I.M., Lisitsyn V.N. Selection and Self-Locking of Modes in a Не-Же Laser with nonlinear Absorption. IEEE J. Quant. Electr., 1968, v.QE-4, N 11,p.788-790.

18. Бетеров И.М., Лисицын B.H., Чеботаев В.П. .Селекция и самосинхронизация типов колебаний в лазере с нелинейным поглощением. Радиотех.и Электр., 1969, т.14, вып.6, C.II27-II29.

19. Lee P.H., Schoefer Р.В. , Barker W.B. Single-modeо

20. Power from a 6328 A Laser Incorporating Жеоп Absorption. -Appl. Phys. Lett., 1968, v.13, И 11, p.373-375.

21. Войтович А.П., Смирнов А.Я. Некоторые нелинейные эффекты в гелий-неоновом ОКГ с поглощающей ячейкой в магнитном поле. ЖПС, 1970, т.13, вып.1, с.33-39.

22. Войтович А.П., Шкадаревич А.П. Использование нели -нейных эффектов для измерения изотопического сдвига. Опт. и спектр., 1974, т.36, вып.2, с.386-391.

23. Войтович А.П. Измерение контура линии с Л = 1,15мкм неона при различных характеристиках разряда. Опт.и спектр., 1969, т.27, вып.4, с.556-562.

24. Sinclair D.C. Polarization Characteristics of an Ionized Bas Laser in a Magnetic Field.- J. Opt. Soc. Amer., 1968, v.56, Ж 12, p.1727-1731.

25. Bell W.E., Bloom A.L. Zeeman Effect at 3.39 microns in a Helium-Neon Laser.- Appl. Opt., 1964, v.3, N 3,p.413-415.

26. Терлецкий А.Я. Влияние внешнего магнитного поля на излучение ионного лазера на криптоне. Вестн.Моск.универс., сер.З, 1973, т.14, № 4, с.496-498.

27. Войтович А.П., Павлющик А.А., Шкадаревич А.П. Влияние анизотропии резонатора на энергетические характеристики газо -вого лазера в продольном магнитном поле. ЖПС, 1975, т.23, вып.6, с.981-987.

28. Смирнов А.Я. Лазеры с узким спектром излучения, привязанным к атомным линиям поглощения вещества. Автометрия, 1984, Ш I, с.76-82.

29. Sorokin P.P., Lankard J.R., Moruzzi V.L., Lurio A. Frequency-Locking of Organic Dye Lasers to Atomic Resonance Lines.- Appl.Phys.Lett., 1969, v.15, К 1, p.179-181.

30. Yabuzaki Т., Endo Т., Kitano M., Ogawa Т. Frequency-Locking of a CW Dye Laser to Some Absorption Lines of a Neon Discharge by a Faraday Filter Opt. Commun., 1977, v.22,1. N 2, p.181-184.

31. Endо Т., Yabuzaki Т., Kitano M., Sato Т., Ogawa T. Frequency-Locking of a CW Dye Laser to Absorption Lines of Neon by a Faraday Filter.- IEEE J. Quant. Electr., 1978,v*QE-14, N12, p.977-982.

32. Войтович А.П., Рунец Jl.П., Смирнов А.Я. Сужение и привязка спектра излучения лазера на красителе к атомной линии поглощения. Письма в 1ТФ, 1980, т.6, вып.22, с.1400-1403.

33. Войтович А.П., Грибковский В.П., Павлющик А.А., Пак Г.Т., Рябцев Г.И., Яшумов И.В. Влияние двулучепреломления, индуцируемого магнитным полем, на спектр генерации полупроводникового лазера. Квант.элект., 1977, т.4, № 5, с.1128-1131.

34. Войтович А.П. Фазово-поляризационная лазерная спектроскопия. ЖПС, 1982, т.37, вып.6, с.996-1010.

35. Багаев С.Н., Василенко Л.С., Гольдорт В.Г., Дмитриев А.К., Дычков А.С. Не лазер на X = 3,39 мкм с шириной линии излучения 7 Гц. Квант.электр., 1977, т.4, Й5,с.1162-И66.

36. Багаев С.Н., Дычков А.С., Чеботаев В.П. Стабильный по частоте газовый лазер с шириной линии излучения 0,4 Гц. Письма в ЖТФ, 1979, т.5, вып.10, с.290-295.

37. Пахомычева JI.А., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф., Титова Л.В., Чурилов С.С. Линейчатая структура спектров гене -рации ОКГ с неоднородным уширением линии усиления. Письма в ЖЭТФ, 1970, т.12, Ш 2, с.60-63.

38. Беликова Т.П., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф., Титова Л.В., Чурилов С.С. Обнаружение слабых линий поглощения с помощью ОКГ на стекле с М3+ . ЖЭТФ, 1972, т.62, вып.6,с.2060-2065.

39. Беликова Т.П., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф. Исследование высоковозбужденных колебательно-вращательных состоя -ний молекул методом селективных потерь в резонаторе лазера. -Опт.и спектр., 1974, т.37, № 4, с.654-661.

40. Беликова Т.П., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф. Исследование слабых линий поглощения и усиления некоторых газов методом селективных потерь в резонаторе ОКГ. Квант.электр., 1974, т.1, № 4, с.830-834.

41. Баев В.М., Свириденков Э.А., Фролов М.П. Спектроскопия высокой чувствительности с использованием ОКГ на красите -лях.- Квант.электр., 1974, т.1, № 5, с.1245-1247.

42. Беликова Т.П., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф. Сверх -чувствительная скоростная лазерная спектроскопия радикалов и молекул. УФН, 1974, т.ПЗ, вып.2, с.327-329.

43. Баев В.М., Беликова Т.П., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф. Внутрирезонаторная спектроскопия с использованием лазеров непрерывного и квазинепрерывного действия. ЖЭТФ, 1978, т.74, Y& I, с.43-56.

44. Kachanov А.А., Plakhotnik T.V. Intracavity Spectrometer with a Ring Travelling-Wave Dye Laser: Reduction of Detection Limit.- Opt. Coramun.,1 983, v.47, N 4, p.257-261.

45. Peterson N.C., Kurylo M.J., Braun W., Bass A.M., Keller R.A. Enhancement of Absorption Spectra by Dye-Laser Quenc-hing.- J. Opt. Soc. Amer., 1971, v.61 , N 6, p.746-750.

46. Thrash R.J., von Wayssenhof H., Shirk J.S. Dye Laser Amplified Absorption Spectroscopy of Flames.- J. Chem. Phys., 1971, v.55, N 9, p.4559-4660.

47. Hansch T.W., Shawlow A.L., Toschek P.E. Ultrasensitive Response of CW Dye Laser to Selective Extinction.- IEEE J. Quant. Electr., 1972, v.8, Ж 10, p.802.

48. Белоконь M.B., Рубинов A.H. Регистрация спектров поглощения паров j2 и вг2 с помощью лазера на красителе. ЖПС, 1973, т.19, № 6, с.1017-1019.

49. Антонов Е.Н., Колошников В.Г., Мироненко В.Р. Внутри-резонаторная абсорбционная спектроскопия с непрерывно действующим лазером на красителях. УФН, 1975, т.117, вып.3,с.574-576.

50. Батище С.А., Мостовников В.А., Мышалов П.И., Рубинов А.Н. Внутрирезона торная спектрофотометрия на основе перестраиваемых лазеров. В сб.: Материалы Всесоюз.конф."Лазеры на основе сложных органических соединений". Минск, 1975, с.193.

51. Батище С.А., Мостовников В.А., Рубинов А.Н. Спектроскопия слабопоглощающих объектов с высоким разрешением на основе метода конкурирующих пучков. Квант.электр.,1976, т.З,1. II, с.2516-2519.

52. Степанов Б.И., Рубинов А.Н., Белоконь М.В. Метод селективной внутрирезона торной спектроскопии применительно к лазерам с однородным уширением спектра генерации. ЖПС, 1976, т.24, вып.З, с.423-431.

53. Бураков B.C., Мисаков П.Я., Науменков П.А., Нечаев

54. С.В., Райков С.Н. Флуоресцентная регистрация узких линий поглощения в методе внутрирезонаторной атомной спектроскопии. -ЖПС, 1978, т.28, № 3, с.413-416.

55. Бураков B.C., Котомцева Л.А., Мисаков П.Я., Райков С.Н. Исследование чувствительности внутрирезонаторного метода анализа с использованием лазеров на растворах сложных органи -ческих соединений. ЖПС, 1978, т.29, № 2, с.218-223.

56. Горчарук И.М., Котомцева Л.А., Самсон A.M. Спектр излучения ОКГ и некоторые вопросы внутрирезонаторной спектроско -пии. ЖПС, 1978, т.28, № 2, с.238-244.

57. Годлевский А.П., Лопасов В.П. Рубиновый ОКГ с многоходовой оптической кюветой в резонаторе для исследования слабых линий поглощения. ЖПС, 1974, т.20, № 2, с.299-301.

58. Годлевский А.П., Лопасов В.П., Лукьяненко С.Ф. Высокочувствительный лазерный (рубиновый) спектрометр высокого разрешения на основе метода селективных потерь. Квант.электр., 1975, т.2, №. 4, с.701-710.

59. Лопасов В.П., Лукьяненко С.Ф. Исследование уширения 5L/J линии Н£0 и Р(29) линии 02 давлением с помощью внутрирезонаторного спектрометра на рубиновом лазере. ЖПС, 1980, т.33, №. I, с.50-55.

60. Бураков B.C., Жуковский В.В., Науменко П.А., Нечаев С.В., Ставров А.А. Определение прозрачности оптически неплотной плазмы внутрирезона торным методом. Теплофизика высоких температур, 1973, т.II, №. 4, с.899-901.

61. Asai К., Igarashi Т. Detection of Ozone by Differential Absorption using CO^ Laser.- Opt. and Quant. Electr.,- 166 -1975, v.7, N 3, p.211-214.

62. Konjevic Ж., Orlov M., Trtica M. Laser Intracavity Technique for Detection of Traces of Insecticides.- Spectrosc. Lett., 1977, v.10, U 5, p.311-317.

63. Patel B.S. A Hovel Technique for Measuring Absorption Coefficients at 632.8 nm. Opt. Commun., 1977, v.23, К 1,p.118-120.

64. Bennet S.J. , Cerez P. Hyperfine Structure in Iodine and the 612 nm and 640 nm Helium-Neon Laser Wavelengths.-Opt. Commun., 1978, v.25, N 3, p.343-347.

65. Robinson J«W. , Hetties D. Laser Intracavity Absorption Study of Vinyl Chloride, Ethylene and Propylene.- Spectrosc. Lett., 1978, v.11, N 2, p.73-88.

66. Рааб 3., Гофман К., Бруннер В., Пауль Г. О применении полупроводникового лазера для внутрирезонаторной абсорбционной спектроскопии. Квант.электр., 1977, т.4, № 12, с.2605-2608.

67. Мироненко В.Р., Юдсон В.И. Квантовая статистика мно-гомодовой генерации и шумы в методе внутрирезонаторной лазерной спектроскопии. 1ЭТФ, 1980, т.79, вып.4, C.II74-II9I.

68. Коваленко С.А. Квантовые флуктуации интенсивности в многомодовых непрерывных лазерах и предельная чувствительность метода внутрирезонаторной лазерной спектроскопии. Квант, электр. ,т.8, Ш 6, с.1271-1277, 1981.

69. Антонов Е.Н., Колошников В.Г., Мироненко В.Р. Применение перестраиваемого лазера на красителе непрерывного действия для получения спектра поглощения атмосферного воздуха, заполняющего резонатор. Квант.электр., 1975, т.2, № I,c.I7I-I73.

70. Reilly J.P., Pimentel G.C. Intracavity Dye Laser Spectroscopy as a Gain Probing Technique.- Appl. Opt., 1976, v.15, N Ю, p.2372-2377.

71. Мироненко B.P., Пак И. Влияние насыщения поглощения на чувствительность внутрирезонаторной спектроскопии. Квант, электр., 1978, т.5, Ш II, с.2476-2479.

72. Каган А.Г., Ханин Я.И. Вопросы стационарной теории многомодового лазера с селективным насыщающимся поглотителем.-Квант.электр., 1983, т.10, № I, с.149-156.

73. Antonov E.N. , Kachanov А.А. , Ivlironenko V.R., Plakhot-nik T.V. Dependence of the Sensitivity of Intracavity Laser Spectroscopy on Generation Parameters.- Opt. Commun., 1983, v.46, N 2, p.126-130.

74. Войтович А.П., Дубовец В.Г. Влияние дисперсии активной среды на интенсивность генерации в газовом лазере с про -дольным магнитным полем. ЖПС, 1977, т.27, вып.1, с.32-36.

75. Войтович А.П., Дубовец В.Г., Машко В.В. Влияние поглощающей ячейки, помещенной в продольное магнитное поле,на характеристики лазера с анизотропным резонатором и конденсированной активной средой. Квант.электр., 1981, т.8, № II, с.2439-2446.

76. Галактионова Н.М., Мак А.А., Орлов О.А., Хюппенен А.П. О возможности создания сверхчувствительного лазерного измери -теля искусственной анизотропии и фарадеевского вращения плос -кости поляризации излучения. Письма в ЖЭТФ, 1973, 'т.18, № 8, с.507-510.

77. Галактионова Н.М., Гершун В.В., Калмычек А.А., Мак А.А., Орлов О.А., Устюгов В.И. Твердотельный лазер с ампли -тудным шумом на уровне естественного и его применение для сверхчувствительных измерений. Письма в 1ТФ, 1978, т.4, №16, c.I00I-I005.

78. Войтович А.П., Шкадаревич А.П. Фазово-поляризацион-ный метод атомного спектрального анализа. В сб.: УШ Национал-на конференция по атомна спектроскопия с международно участие. Резюме та. Варна, 1978, с.91.

79. Radloff W., Ritze Н.Н. Competition Effects in Doppler-Free Intracavity Polarization Spectroscopy.- Opt. Commun., 1980, v.35, N 2, p.203-208.

80. Новиков В.П., Новиков М.А., Полушкин И.Н., Ханин Я.И., Щербаков А.И. Магнитооптический эффект при внутрирезонаторной лазерной спектроскопии газов. Ж.техн.физ., 1980, т.50, Ш 7, с.1537-1539.

81. Liftin G., Pollock C.R., Curl R.F., Tittel F.K. Sensibility Enchancement of Laser Absorption Spectroscopy by Magnetic Rotation Effect.- J. Chem. Phys., 1980, v.72, N 12, p.6602-6605.

82. Шерклифф У. Поляризованный свет. М.: "Мир", 1965. -264 с.

83. Молчанов В.Я., Скроцкий Г.В. Матричный метод вычисления собственных состояний поляризации анизотропных оптических резонаторов. Квант.электр., 1971, № 4, с.3-26.

84. Зборовский В.А., Фрадкин Э.Е. Нелинейное взаимодействие встречных волн с различными поляризациями в кольцевом лазере. ЖЭТФ, 1974, т.66, вып.4, с.1219-1228.

85. Аззам Р., Башара Н. Эллипсометрия и поляризованный свет. М.: "Мир", 1981. - 544 с.

86. Апанасевич П.А., Дубовец В.Г. Взаимодействие в резонансных средах волн различных поляризаций. ЖПС, 1973, т.19, вып.З, с.528-537.

87. Апанасевич П.А., Дубовец В.Г. К теории взаимодействия мощного поляризованного излучения с изотропной резонанс -ной средой. ЖПС, 1972, т.17, вып.5, с.796-803.

88. Летохов B.C., Павлик Б.Д. Метод создания квантового стандарта частоты видимого диапазона на основе непрерывного лазера на красителе. Квант.электр., 1976, т.З, №. I, с.60-71.

89. Дубовец В.Г. Взаимодействие мощного поляризованного излучения с резонансными средами различных типов. Дис. . канд.физ.-мат.наук. - Минск, 1979, - 147 с.

90. Феофилов П.П. Поляризованная люминесценция атомов, молекул и кристаллов. М.: Изд.физ.-мат.лит., 1959. - 288 с.

91. Tang C.L., Statz Н. Nonlinear Effects in the Resonant Absorption of Several Oscillating Fields by a Gas.- Phys. Rev., 1962, v.128, N 3, p.1013-1021.

92. Степанов Б.И., Грибковский В.П. Введение в теорию люминесценции. Минск: Изд.АН БССР, 1963. - ИЗ с.

93. Ратнер A.M. Спектральные, пространственные и вре -менные характеристики лазера. Киев: "Навукова думка", 1968. - 203 с.

94. Рубинов А.Н., Томин В.И. Оптические квантовые генераторы на красителях и их применение. Итоги науки и техники. Сер.радиотехника, 1976, т.9, с.5-127.

95. Войтович А.П., Дубовец В.Г., Смирнов А.Я., Машко В.В., Рунец Л.П. Фазово-поляризационные методы лазерной спектроскопии. В сб.: Нелинейная оптика. Труды УП Вавиловской конфе -ренции, июнь 1981г. - Новосибирск, 1982, часть I, с.188-191.

96. Войтович А.П., Машко В.В., Смирнов А.Я. Исследование эффектов насыщения, обусловленных фазовой анизотропией среды.-В сб.: Тезисы докладов X Всесоюзной конференции по когерентной и нелинейной оптике. М., 1980, с.89-90.

97. Войтович А.П., Машко В.В. Фазово-поляризационные внутрирезонаторные методы лазерной абсорбционной спектроскопии. В сб.: Тезисы докладов У1 симпозиума по молекулярной спектроскопии высокого и сверхвысокого разрешения. - Томск, 1982, ч.П, с.192-194.

98. Войтович А.П., Машко В.В. Энергетические характеристики лазера с насыщающейся анизотропной поглощающей средой в резонаторе. ЖПС, 1984, т.41, № 6, с.899-904.

99. Беннет В. Газовые лазеры. М.: "Мир", 1964. -186с.

100. Летохов B.C. Частотные эффекты в 71азере с нелинейно поглощающим газом. ЖТФ, 1968, т.54, № 4, с.1244-1252.

101. Chen D., Bernal E.G., Chang I.e., Otto G.N. Magneto-optic mode splitting in an anisotropic laser cavity.- IEEE

102. J. Quant. Electr., 1970, v.QE-6, N 5, p.259-262.103. be Ploch A., Stephan G. Measure fe Rotations Faradaydans un Laser Anisotropy.- Rev. Phys. Appl., 1975» v.10, N 1, p. 1 -6.

103. Войтович А.П., Калинов B.C., Метельский B.M. Фазо-во-поляризационный метод определения потерь лазерного резонатора в режиме генерации. Опт.и спектр., 1980, т.48, № I,с.104-107.

104. Войтович А.П., Сардыко В.И. Лазерные внутрирезона-торные методы измерения естественной оптической активности. -Опт.и спектр., 1982, т.53, № 6, с.1079-1085-.

105. Dienes A. On the Physical Meaning of "Two Nondege-nerate Levels" Atomic Model in Nonlinear Calculations.- IEEE J.Quant.Electr., 1968, v.QE-4, N 5, р.2бО-2бЗ.

106. Дьяконов М.И., Перель В.И. К теории газового лазера в магнитном поле. Опт.и спектр., 1966, т.30, № 3, с.472-480.

107. Войтович А.П., Павлющик А.А., Шкадаревич А.П. Использование магнитооптических методов для атомного спектрального анализа. ДАН БССР,. 1977, т.21, № 9, с.801-804.

108. Войтович А.П., Машко В.В. Влияние типа перехода в поглощающей среде и поляризации генерируемого излучения на чувствительность внутрирезонаторной лазерной спектроскопии. ЖПС, 1985, т.42, № I, C.I28-I3I.

109. Wang C.N., Tomlinson W.G., George R.T. Collision-Induced Anisotropic Relaxation in a Gas Levels.- Phys. Rev., 1969, v.181, N 1, p.125-136.

110. Алексеев А.И., Галицкий В.ГЛ. Влияние атомных столкновений на поляризацию лазерного излучения. ЖЭТФ, 1969,т.57, № 3, C.I002-I0II.

111. Перель В.И., Рогова И.В. Релаксация распределения возбужденных атомов по скоростям и поляризация при полном пленении резонансного излучения. ЖЭТФ, 1971, т.61, № 5, с.1814-1821.

112. ИЗ. Войтович А.П., Машко В.В. Внутрирезонаторная лазерная спектроскопия анизотропных поглощающих газовых сред. В сб.: Тезисы докл.ХЕ Всесоюзной конференции по когерентной и нелинейной оптике. - Ереван, 1982, с.272-273.

113. Войтович А.П., Машко В.В. Чувствительность фазово-поляризационной внутрирезона торной лазерной абсорбционной спектроскопии при различных величинах линейного дихроизма резонатора. Опт.и спектр., 1984, т.56, Ш 6, с.1088-1093.

114. А.С. Ш 788923 (СССР). Способ внутрирезонаторной абсорбционной спектроскопии./Войтович А.П., Машко В.В. Опубл. в Б.И., 1982, № 12.

115. Машко В.В. Влияние фазовой анизотропии поглощающей среды на чувствительность внутрирезонаторной спектроскопии. -В сб.: Тезисы докладов У респ.конф.молодых учёных по спектроскопии и квантовой электронике.- Вильнюс, 1981, с.79.

116. Chebotayev V.P., Troshin B.I. Rotation of the Polarization Plane in a Gas near Resonance.- Appl. Phys., 1976, v.11, N 3, p.303-305.

117. Гуськов JI.H., Трошин Б.И., Чеботаев В.П., Шишаев А.В. Лазерный абсорбционный поляризационный спектрометр и использование его для измерений малых коэффициентов поглощения. 1ПС, 1977, т.27, вып.6, с.993-998.

118. Бетеров И.М., Черненко А.А., Яценко А.С. Использование резонансного вращения плоскости поляризации для определения g факторов электронных переходов молекул. - 1ПС,1978, т.28, № 3, с.499-503.

119. Александров Е.Б., Запасский B.C. Миллисекундная чувствительность поляриметрических измерений. Опт.и спектр., 1976, т.41, вып.5, с.855-858.

120. Запасский B.C. Методы высокочувствительных поляри -метрических измерений. ЖПС, 1982, т.37, № 2, с.181-196.

121. Rosenberg R., Rubinstein С.В., Herriott D.R. Resonant Optical Faraday Rotator.- Appl. Opt., 1964, v.3, К 9, p.1079-1083.

122. Машко В.В. Об определении коэффициентов усиления и поглощения по фарадеевскому повороту плоскости поляризации излучения. ЖПС, 1982, т.37, вып.2, с.250-256.

123. Войтович А.П., Машко В.В., Калинов B.C., Рунец Л.П. Влияние анизотропии поглощающей среды, размещенной в резонаторе лазера на красителе, на характеристики генерируемого излучения. ДАН БССР, 1979, т.23, № 12, с.1092-1095.

124. Войтович А.П. Газовый оптический квантовый генератор с селективными нелинейными потерями. Дис. . канд.физ. -мат.наук. - Минск, 1968. - 117 с.

125. Фриш С.Э. Оптические спектры атомов. M.-JI.: Физматгиз, 1963, с.611.

126. Ельяшевич М.А. Атомная и молекулярная спектроско -пия. М.: Физматгиз, 1962, с.151-156.

127. Татаренков В.М., Титов А.Н. Влияние столкновений неон-неон на характеристики лазерного перехода 3s £ 2 Р^ атома ке20. - Опт.и спектр., 1971, т.30, вып.5, с.803-806.

128. Михненко Г.А., Проценко Е.Д. О вкладе столкновений Ne-Ne и Же Не в лорентцовское уширение перехода3S 2 2 Р4 в неоне. - Опт.и спектр., 1969, т.26, вып.4, с.668-669.