Исследование явления конденсации спектра излучения и его роль в лазерной спектроскопии тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.03, кандидат физико-математических наук Савикин, Александр Павлович

• Савикин, Александр Павлович
• кандидат физико-математических наук
• 1998

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Савикин, Александр Павлович

Содержание

Введение

1 Епава. Анализ экспериментальных проявлений и

моделей механизма КСИ

2 Епава. Эксперимент

2.1 Описание экспериментальной установки

2.2 Экспериментальные исследования и анализ селективных свойств резонатора с дифракционной решеткой с малым периодом

2.3 Резонатор с интерференционно-поляризационным фильтром

2.4 Схема скрещенных дисперсий дифракционного мо-нохроматора и интерферометра Фабри-Перо

2.5 Проявление КСИ в эксперименте

3 Епава. Объяснение явления КСИ на основе рефракции селективно поглощающей газовой линзы

3.1 Радиальное распределение электронов и возбужденных атомов в газовом разряде

3.2 Сведения об экспериментальных исследованиях радиального распределения плотности поглощающего газа

3.3 Расчет фокусного расстояния газовой селективно поглощающей линзы

3.4 Анализ устойчивости конфигурации резонатора с поперечной неоднородностью показателя преломления поглощающей среды

3.5 Несимметричное расположение газоразрядной поглощающей ячейки

4 Епава. Влияние КСИ на точность измерений методом лазерной спектроскопии

4.1 Чувствительность метода ВРЛС с импульсным ла-

зером. Оценки и эксперимент

4.2 Расчет абсорбционных потерь

4.3 Использование и учет КСИ в спектральных измерениях

4.4 Расчет и измерение параметров тепловой линзы, наводимой в лазерной среде излучением накачки

4.5 Влияние тепловой линзы на КСИ. Двухлинзовый селектор частоты

5 Глава. Критический анализ моделей КСИ в сравнении с полученными в работе результатами

6 Заключение

Литература

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Исследование явления конденсации спектра излучения и его роль в лазерной спектроскопии»

Введение

Работа относится к области внутрирезонаторной лазерной спектроскопии (ВРЛС). В методе ВРЛС информацию об исследуемом объекте получают, анализируя форму и интенсивность контура линий поглощения (провалов в спектре генерации лазера на месте линий поглощения). Высокая чувствительность спектра излучения к внесенным частотно-зависимым потерям, быстрота проведения анализа определили широкое применнение внутрире-зонаторного метода при исследовании слабо поглощающих сред.

В период формирования метода [1,2] экспериментально было зарегистрировано увеличение выходной интенсивности лазерного излучения в спектральных областях, соответствующих линиям поглощения газообразной среды, помещенной внутри резонатора широкополосного лазера [3]. В некоторых случаях спектр излучения лазера схлопывался до узких линий, спектральное положение которых с той или другой стороны относительно центра линии поглощения, имело непредсказуемый характер.

Данное явление, привлекшее внимание многих исследователей, получило впоследствии название конденсации спектра излучения (КСИ). Для объяснения эффекта конденсации были предложены различные физические механизмы, но природа этого явления окончательно не выяснена [4].

Поскольку конденсация приводит к искажению контура линий, то знание причин КСИ несомненно. Правильное понимание механизма явления необходимо для оценки влияния КСИ при проведении количественного анализа. С другой стороны, необходимо выяснить возможности использования явления для оценки основных параметров квантовых переходов в атомарной и молекулярной среде (вероятностей переходов, населенностей уровней и т.д.). Не менее интересно выяснить возможность применения данного явления для управления спектром генерации широкополосного лазера.

Сам метод ВРЛС не исчерпал своих возможностей. За счет использования новых лазерных сред, сочетания с другими мето-

дами (например, предварительного разделения исследуемой среды по фракциям в хроматографе), усовершенствования методики измерения, может применятся для решения сегодняшних задач, например, в экологии.

Применение в методе ВРЛС импульсных лазеров на красителях с лазерной 10-наносекундной накачкой, используемой в данной работе, интересно с нескольких точек зрения. Во-первых, исследование механизмов быстр опр от екающих процессов ( ко-роткоживущих соединений) при регистрации промежуточных продуктов в химических реакциях. Во-вторых, лазерная накачка позволяет осуществить устойчивую генерацию красителя в УФ диапазоне, что пока проблематично в лазерах с ламповой накачкой. В-третьих, возможность проведения анализа в условиях больших оптических плотностей исследуемых соединений. Применение непрерывных лазеров ограничено вследствие их высокой чувствительности к неселективным потерям на оптических элементах резонатора, что приводит к срыву генерации.

Недостатком ВРЛС с импульсным лазером является меньшая чувствительность вследствие малой длительности генерации. Однако, этот недостаток можно преодолеть, например, за счет формирования в резонаторе поляризационных потерь, являющихся дополнительными к абсорбционным [5].

В первых публикациях^посвященных обсуждению конденсации спектра излучения [6-9], данное явление связывали с работой лазера в режиме синхронизации мод. Наблюдаемые спектральные особенности объяснялись дисперсией или изменением групповой скорости световых импульсов вследствие квантовых переходов, селективно поглощающей атомарной среды.

Несколько позже был предложен другой механизм [10-12]. Причиной конденсации считали дифракцию на светоиндуцированной решетке показателя преломления поглощающего вещества.

Авторы работ [13-15] вернулись к объяснению КСИ явлением синхронизации фаз продольных мод резонатора при периодической модуляции коэффициента усиления активной среды.

Однако, обнаружение явления конденсации в лазерах, работающих и в других режимах генрации, как в импульсном, так и в непрерывном, потребовало поиска другого механизма. Так, в [16-18] конденсацию объясняли коллективным характером взаимодействия излучения с атомарной средой. Населенность поглощающей среды испытывает в связи с этим малые колебания. Соответственно изменяется рефракция поглощающей среды, что, в свою очередь, может привести к фазовой модуляции всех мод лазера с частотой коллективных колебаний. Данный механизм требует выполнения условия, при котором концентрация поглощающих атомов должна быть выше числа фотонов.

Но конденсацию наблюдали и в тех случаях, когда интенсивность излучения в резонаторе значительно превышала интенсивность насыщения. Поэтому был предложен нелинейный механизм КСИ. Большая интенсивность излучения приводит к нелинейному резонансному эффекту Керра [19], либо к изменению населенностей возбужденного состояния вещества, к сдвигу уровней в результате динамического эффекта Штарка [20-23].

Таким образом, предлагаемые модели явления КСИ требуют подчас совершенно противоположных условий эксперимента, что и диктует необходимость вновь вернуться к анализу этого явления.

Нам представляется привлекательной модель частотно - селективной линзы для вещества вблизи его линии поглощения. В самом деле, если по какой-либо причине населенность нижнего уровня поглощающего перехода среды в ячейке имеет радиальное распределение, например, квадратичное, то такая среда может обладать свойствами линзы с зависящим от длины волны фокусным расстоянием. Авторы работ [24,25] счатали, что ВР линза изменяет радиус перетяжки основной моды резонатора, а это может приводить к селективному усилению.

Модель газовой селективной линзы получила дальнейшее развитие в работах [26,27]. Заслуга авторов состоит в том, что они подошли к объяснению конденсации спектра излучения с точки

зрения изменения дифракционных потерь, величину которых изменяет линзовость поглощающей среды.

Однако, согласно их модели, объясняются не все спектральные проявления КСИ; так принципиально невозможно одновременное появление конденсированных линий с обеих сторон от центра линии поглощения. Резонатор первоначально должен быть разъюстированным. Т.е. опять выдвигаются условия, ограничивающие схему эксперимента. Использование в исследованиях трех-зеркального селективного резонатора привело к ограничению проявлений эффекта конденсации. Появление конденсированной линии происходило скачкообразно. Все это препятствовало более глубокому пониманию сути явлений.

В данной работе была поставлена задача выяснения физических причин, приводящих к конденсации спектра излучения, исследования спектральных особенностей явления, возможности его устранения или использования в спектроскопии, а также для управления спектром генерации широкополосного лазера.

Работа имеет экспериментальный характер. Основные исследования проводились с использованием импульсного лазера на растворах органических красителей с двухзеркальным резонатором, накачка которого осуществлялась по продольной схеме импульсами YAG : Nd+3 лазера.Выяснение механизма возникновения КСИ проводилось на примере модели газового разряда в гелий-неоновой смеси. Поглощающей внутрирезонаторной средой являлась газоразрядная ячейка от серийного He — Ne лазера, вследствие возможности реализации более стабильных параметров поглощающей среды, нежели в атомизаторе или пламени газовой горелки.

Основным критерием, подтверждающим правильность выбора теоретической модели, была воспроизводимость эксперимента, проявление заранее спланированных спектральных эффектов конденсации, однозначное появление конденсированной линии в заданной спектральной области.

При решении поставленной задачи в работе был использован

ряд экспериментальных методов, которые в некоторой степени можно считать оригинальными.

Исследование влияния величины внутрирезонаторного поля на конденсацию проводилось буквально в каждом полученном спектре генерации. Огибающая спектра излучения широкополосного лазера представляет собой изменение энергии или мощности от максимально возможной величины до пороговой. Зная спектральное распределение выходного излучения можно оценить усиление на любом участке спектра генерации. Использование селективного резонатора с фильтром Лио позволяло изменять пороговые условия по всему спектру.

В экспериментах использовалась схема скрещенных дисперсий дифракционного монохроматора и интерферометра Фабри - Перо, что позволило регистрировать профиль доплеровски уширенных линий поглощения на широкополосном фоне лазерного излучения.

Выделение входной щелью монохроматора участков поперечного сечения лазерного пучка дало возможность обнаружить спектрально пространственную зависимость КСИ, что подтвердило предложенную модель явления и позволило осуществить воспроизводимость спектральных эффектов конденсации.

В эксперименте использовались внутрирезонаторные ячейки с противоположным характером радиального распределения по-

^ / у у <_1

глощающеи среды (газовый разряд, угольный стержневой атомизатор), а также ячейка с однородным распределением плотности поглощающей среды (пары молекулярного йода в кварцевой трубке).

При исследовании влияния характеристик лазерной среды на формирование провала в спектре генерации в области линий поглощения использовались активные среды с различными временными характеристиками лазерного перехода: органический краситель и кристалл тикора, а так же различные схемы накачки.

Конфигурация резонатора изменялась в широком диапазоне его параметров, что позволяло работать как в устойчивой,так и

в неустойчивой областях.

Изменение частоты следования импульсов накачки позволило обнаружить влияние нагрева лазерной среды на явление КСИ.

Для исследования временных и количественных характеристик импульсной тепловой линзы использовался зондирующий пучок непрерывного лазера с фотоэлектрической регистрацией дискретным и координатночувствительным фотоприемниками.

В первой части работы подробно проанализированы имеющиеся на сегодняшний день модели, объясняющие КСИ. Рассмотрены как положительные стороны, так и слабые места. Во второй главе описываются экспериментальные установки и методики проведения экспериментов и измерений. Приведены основные результаты экспериментальных исследований КСИ.

В третьей главе обсуждаются физические причины, приводящие к радиальному распределению поглощающих атомов в газовом разряде, трубчатом атомизаторе, поглощающих ячейках, пламени газовой горелки. Проводится расчет оптической силы газовой селективно поглощающей линзы. Анализируется конфигурация резонатора с поперечной неоднородностью показателя преломления поглощающей среды. Оценивается величина дифракционно - геометрических потерь для различных конфигураций резонатора при симметричном расположении ВР линзы и для разъюстированного резонатора и их влияние на характер проявления КСИ.

В 4-й Главе проводится расчет чувствительности метода ВР ЛС при импульсном режиме генерации лазера и дается экспериментальная оценка межмодового взаимодействия при длительности генерации = Ю-8с. Рассматривается анизотропия коэффициента усиления лазерной среды как аналог внутрирезонаторных потерь. Анализируется возможность использования КСИ для измерения характеристик поглощающей среды.

В последней части работы проводится расчет устойчивости резонатора с учетом тепловой линзы, наводимой в лазерной среде под действием накачки. Обсуждаются результаты измерения

параметров тепловой линзы в этанольном растворе органических красителей. Формулируется идея 2-х линзового селектора частоты (одна из которых тепловая или реальная, а другая - селективная). Перестройка в области спектральной ширины линии проводилась за счет эффекта Зеемана.

В заключительной части проведен критический анализ подходов к объяснению механизма КСИ, основанный на сравнении с основными результатами, полученными в данной работе.

О результатах работ сообщалось на

1. Конференции "Вопросы стабилизации частоты" Горький, 1985.

2. Семинаре по аналитической химии, Северодонецк, 1986.

3. Семинаре " Диагностическое применение лазеров и волоконной оптики", Волгоград, 1986.

Публикации по данной теме:

1. Викторова A.A., Савикин А.П. Идентификация наблюдаемых спектральных линий в спектре поглощения молекулы йода для калибровки ВРЛ спектрометра.- Техника средств связи., серия радиоизмерит. техника., 1986, в.1, с.80 - 83.

2. Морозов О.С., Савикин А.П., Цареградский В.Б. Исследование влияния конденсации спектра излучения ОКГ на красителях в области линий поглощения на BPJIC анализ.- Тезисы докладов. Нелинейные и когерентные эффекты в методе BPJIC. Кировоград, 1988, с. 24.

3. Савикин А.П., Ривилис Л.И., Цареградский В.Б. Исследование влияния параметров импульсного лазера на увеличение усиления поглощения.- Сб. Флуктуационные явления и процесы в динамических системах.// под ред. Якимова A.B. 1989, с. 87 -93.

4. Викторова A.A., Савикин А.П., Цареградский В.Б. Влияние мочевины на генерационные характеристики лазера на водном растворе родамина 6Ж.- Квантовая электроника, 1983, т. 10, N.8, с. 1720 - 1722.

5. ГУрьев В.А., Малышев М.С., Савикин А.П. Конденсация

спектра излучения как метод селекции частоты генерации перестраиваемых лазеров.- Сб. Голография: теоретические и прикладные вопросы, 1995, - с. 200 - 209.

6. Morozov O.S., Savikin А.P., Tzaregradsky V.B. Investigation of influence of condensation of the laser spectrum at intracavity absorption spectroscopy.- Laser Physics, 1995, v.5 p.899-909.

и

Заключение диссертации по теме «Радиофизика», Савикин, Александр Павлович

6 Заключение

Приведем основные результаты проведенной работы.

1. Получено выражение для чувствительности ВРЛС в импульсном (10нс) режиме генерации. На сравнении временных характеристик Тг — сапфирового лазера и лазера на красителе показано влияние начального этапа генерации на чувствительность анализа. Выявленная зависимость относительной глубины провалов в спектре генерации от соотношения длин лазерной среды и поглощающей ячейки позволила объяснить причину меньшей чувствительности ВР спектрометра с поперечной накачкой красителя.

2. Приведена методика регистрации спектров поглощения по схеме скрещенных дисперсий многолучевого интерферометра и дифракционного монохроматора на фоне широкополосного излучения. Данная методика позволяет получить спектры с достаточно высоким разрешением: до 5 • 10-4нм за один импульс генерации лазера с неселективным резонатором.

3. Использование разработанной методики показало, что превышение шириной аппаратной функции монохроматора ширины линии поглощения приводит к снижению чувствительности метода ВРЛС и к существенным ошибкам при количественных измерениях.

4. Показано, что одновременное наличие двух зависимостей показателя преломления: спектральной - вследствие селективного поглощения и геометрической - вследствие радиального градиента концентрации поглощающего вещества, обуславливает лин-зовость внутрирезонаторной поглощающей среды.

5. Механизм конденсации был объяснен с точки зрения изменения потерь. Проведен анализ устойчивости конфигурации двух-зеркального резонатора с поперечной неоднородностью показателя преломления селективно поглощающей среды. Показано, что причиной увеличения спектральной мощности выходного излучения является уменьшение суммарных потерь (за счет ди-

фракционных) для мод резонатора, расположенных в спектральных областях линий поглощения, по сравнению с потерями мод пустого резонатора.

6. На основе данного механизма объяснен ряд спектральных эффектов КСИ, в частности, зависимость от юстировки резонатора, полученных с помощью методики регистрации спектра по сечению пучка. Показано, что юстировка резонатора (угловое вращение зеркал) обуславливает воспроизводимость спектрального положения конденсированной линии. Причина этой зависимости также связана с изменением величины дифракционно-геометрических потерь приосевых пучков и пучков, распространяющихся под углом к оси резонатора.

7. Обнаружено явление противоположное конденсации - дополнительное к абсорбционному уменьшение интенсивности излучения лазера в спектральной области крыла линии поглощения. Более полно показано экспериментальное проявление КСИ, заключающееся, в общем случае, в деформации контура линии поглощения. Спектральное распределение интенсивности излучения л аз ера при наличии конденсации достаточно хорошо объясняется действием селективной газовой линзы.

8. Развит метод полного поглощения для случая внутрире-зонаторной спектроскопии, на основе которого сделаны оценки величин населенностей подуровней метастабильного состояния

расчет контура провала в спектре генерации и величины абсорбционных потерь в области линий поглощения. Даны рекомендации по использованию явления КСИ в спектральном анализе. По измерению спектрального положения конденсированной линии были сделаны оценки концентрации паров натрия в графитовом атомизаторе.

^.Проведен расчет конфигурационных параметров резонатора с учетом влияния тепловой линзы.

Исследовано влияние тепловой линзы, наводимой в лазерной среде излучением накачки, на спектральное проявление КСИ. Показано, что тепловая линза способствует возникновению уз-

кополосной генерации, что по конечному результату аналогично синхронной накачке.

10 >. Сформулировано понятие нового типа селектора частоты, образованного двумя внутрирезонаторными линзами, из которых одна селективная, приводящая к явлению КСИ, а для другой предусмотрена возможность изменения величины и знака оптической силы. Селектор отличается от традиционных более высокой долговременной стабильностью и воспроизводимостью частоты генерации.Не исключена возможность использования селектора этого типа в волоконных лазерах.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Савикин, Александр Павлович, 1998 год

Литература

[1] Пахомычева Л.А., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф., Титова Л.В., Чурилов С.С. Линейчатая структура спектров генерации ОКГ с неоднородным уширением линии усиления.- Письма в ЖЭТФ, 1970, т.12, с.60-63

[2] Peterson N.C., Kurylo M.J., Braun W., Bass A.M., Keller R.A. Enhancement of absorption spectra by dye laser quenching.- J. Opt. Soc. Amer., 1971, v.61, N.6, p.746-750

[3] Turash R.J., Weysseuhoff H., Shirk J.S. Dye laser amplified absorption spectroscopy of flames.- The J. of Chem. Phys., 1971, v.35 N.9 p.4659-4660

[4] Сучков А.Ф. По поводу двух статей в журнале "Квантовая электроника." - Квантовая электроника, 1991, т.18, N 10, с. 1269 - 1270.

[5] Новиков В.Н., Новиков М.А., Савикин А.П. Лазерный спектрометр.- А.С. N 1630462 от 22.10.90.

[6] Runge Р.К. A continuous mode-locked dye laser pumped in the red.- Opt. Commun., 1971, v.4, N.3, p.195-198.

[7] Runge P.K. Wavelength tuning of an intracavity pumped CW mode-locked dye laser. - Opt. Commun., 1972, v.5, N.5, p.311-314.

[8] Siegman A.E. Dispersive explanation of the spectral behavior of runge's mode- locked dye laser. - Opt. Commun., 1972, v.5, N.3, p.200-201.

[9] Klein M.B. Locking of a CW dye laser to inverted atomic transitions.- Opt. Commun., 1972, v.5, N.2, p.114-116.

[10] Белоконь M.B., Рубинов A.H., Адамушко A.B. Автозахват частоты излучения непрерывного лазера на красителе вбли-

зи линий поглощения атомов в электрическом разряде.-Журн. прикл. спектр., 1978, т.29, в.З, с.409-414

[11] Рубинов А.Н., Белоконь М.В., Адамушко A.B. Исследование спектральных характеристик лазера на красителе при захвате синхронизированных мод атомарными линиями поглощения.- Квантовая электроника, 1979, т.6, N.4, с.723-729.

[12] Белоконь М.В., Рубинов А.Н., Адамушко A.B. Влияние вну-трирезонаторного поглощения на характеристики лазера на красителе с вынужденной синхронизацией мод. - Журн. прикл. спектр., 1979, т.30, в.4, с.633-638.

[13] Баев В.М., Беликова Т.П., Варнавский О.Л., Гамалий В.Ф., Коваленко С.А. Автомодуляция интенсивности излучения широкополосного лазера на красителе при наличии в резонаторе сильных линий поглощения. - Письма в ЖЭТФ, 1985, т.42, N.10, с.416-418.

[14] Баев В.М., Гамалий В.Ф., Свириденков Э.А., Топтыгин Д.Д. Влияние временной модуляции коэффициента усиления на спектр генерации широкополосного лазера с внутрирезона-торным поглощением. - Краткие сообщения по физике, ФИ-АН, 1986, N.8, с.6-8.

[15] Гамалий В.Ф., Свириденков Э.А., Топтыгин Д.Д. Спектр генерации лазера с узкополосным внутрирезонаторным поглощением и временной модуляцией коэффициента усиления. -Квантовая электроника, 1988, т.15, N.42, с.2457-2466.

[16] Егоров B.C., Чехонин И.А. Влияние когерентных эффектов на измерения абсорбции методом внутрирезонаторой спектроскопии.- Опт. и спектр., 1982, т.52, с.591-593.

[17] Васильев В.В., Егоров B.C., Чехонин И.А. Параметрическое возбуждение кооперативных эффектов в опытах по внутри-

резонаторной спектроскопии.- Опт. и спектр., 1985, т.58, в.4, с.944-946.

[18] Васильев В.В., Егоров B.C., Федоров А.Н., Чехонин И.А. Лазеры и лазерные системы на основе кооперативных эффектов в оптическки плотных резонансных средах без инверсии населенностей.- Опт. и спектр., 1994, т.76, N1, с.146-160.

[19] Khanin Y.I., Kagan A.G., Novikov Y.P., Novikov M.A., Polushkin I.N., Scherbakov A.I. Experimental study of spectral condensation of dye laser emission near the lines of intracavity atoms.- Opt. Commun., 1980, v.32, N.2, p.456-458.

[20] Ануфрик С.С., Зейликович И.С., Кукушкин В.Г., Пулькин С.А. Концентрация излучения в спектре лазера на красителе с внутрирезонаторной поглощающей ячейкой.- Квантовая электроника, 1983, т.Ю, N10, с.2053-2060.

[21] Зейликович И.С., Пулькин С.А., Гайда.Л.С. О взаимодействии сильного светового поля излучения лазера на красителе с двухуровневой системой.- ЖЭТФ, 1984, т.87, в.1(7), с.125-134.

[22] Кукушкин В.Г. Нелинейная теория спектральной конденсации излучения в лазере на красителе с поглощающей ячейкой.- Журн. прикл. спектр., 1985, т.43, N4, с.562-566.

[23] Витушкин Л.Ф., Коротков В.И., Лазаркж С.В., Пулькин С.А., Топтыгина Г.П., Фрадкин Э.Е. Моделирование эффекта концентрации излучения внутри резонатора многомодо-вого лазера с поглощающей ячейкой.- Опт. и спектр., 1993, т.74, в.4, с.786-794.

[24] Shank C.V., Klein М.В. Frequency locking of a CW dye laser near atomic absorption lines in gas discharge.- Appl. Phys. Lett. 1973, v.23, N3, p.156-157.

[25] Schroter S., Kuhlke D., Dietel V. Frecueucy locking and single mode operation of a CW dye ring laser near the atomic lines of a gas discharge.- Opt. and Quant. Electron, 1981, v.13, p.133-140.

[26] Данилейко M.B., Негрейко A.M. Яценко А.П. Исследование захвата частоты излучения непрерывного лазера на красителе атомными линиями поглощения. - Квантовая электроника, 1983, т.10, N8, с.1660-1666.

[27] Данилейко М.В., Негрейко A.M. Удовицкая Е.Г. Ходаковский В.М. Яценко А.П. Спектральные характеристики излучения непрерывного лазера на красителе с внутриатомарной поглощающей газовой средой.- Квантовая электроника. 1985, т.12, N4, с.810-814.

[28] Новиков В.П., Новиков М.А., Полушкин И.Н., Ханин Я.И., Щербаков А.И. Магнитооптический эффект при внутрире-зонаторной лазерной спектроскопии газов. -ЖТФ, 1980, т.50, N.7, с.1537-1539.

[29] Meyer Y.H. Frequency locking of a dye laser using observed atoms.- Opt. Commun., 1976, v.19, N3, p.343-345.

[30] Dujardin G., Mayer Y.H. Frequency locking of a dye laser by selective reflection on a glass / sodium vapor interface.- Opt. Commun., 1978, v.29, N1, p.95-99.

[31] Brink G.O., Lakkarajn H.S. Spectral narrowing of CW dye laser by an intractivity atomic beam of sodium. - Opt. Commun., 1979, v.29, N1, p.95-99.

[32] Brink G.O. An alternate model of CW dye laser interacavity absorption.- Opt. Commun., 1980, v.32, N1, p.123-128.

[33] Meyer Y.H., Neuchev M.N. On intracavity abcorption and self frequency locking in pulsed dye lasers. - Opt. Commun., 1982, v.41, N4, p.292-294.

[34] Akio Y., Humio I. Spectral narrowing of a dye oscillations using an intracavity vapor prism.- Opt. Commun., 1976, v.16, N2, p.223-226.

[35] Колеров A.H. Особенности конденсации спектра излучения перестраиваемых лазеров.- Квантовая электроника, 1988, т.15, N3, с.512-516.

[36] Коваленко С.А., Семин С.П. Конденсация спектра генерации широкополосных лазеров на узких линиях усиления.- Квантовая электроника, 1988, т.15, N5, с.1010-1020.

[37] Морозов О.С., Савикин А.П., Цареградский В.Б. Исследование влияния конденсации спектра излучения ОКГ на красителях в области линий поглощения на BPJIC анализ.- Тезисы докладов. Нелинейные и когерентные эффекты в методе внутрирезонаторной лазерной спектроскопии (ВРЛС), Кировоград, 1988, с.24.

[38] Зайдель А.Н. Таблицы спектральных линий.- М.: Наука, 1969.- 784 с.

[39] Стриганов А.Р., Свентицкий Н.С. Таблицы спектральных линий нейтральных и ионизованных атомов. - М.: Атом-издат, 1966.- 900 с.

[40] Bennet W.R., Kiudlmann P.I. Radiative and collision-induced relaxation of atomic states in the 2Pr> —»■ 3P configuration of neon.- Phys. Rev., 1966, v.149, N1, p.38-51.

[41] Несмеянов A.M. Давление пара химических элементов. - М., АН СССР, 1961.

[42] Gerstencorn S., Luc P. Atlas clu spectre CI, absorption de la molecule de E iode ( 14800 - 20000cm-1 ). (Editions du C.N.R.S.) 1978.

[43] Базаров E.H., Губин В.Т. Экспериментальное исследование стационарного режима работы квантового генератора на парах Rh87 с оптической накачкой.- Радиотехника и электроника, 1969, N 6, с.1043-1049.

[44] Викторова A.A., Савикин А.П., Цареградский В.Б. Лазеры на красителях - учебное пособие, 1982, 54с.

[45] Викторова A.A., Савикин А.П., Цареградский В.Б. Влияние мочевины на генерационные характеристики лазера на водном растворе родамина-бЖ. - Квантовая электроника, 1983, т. 10, N8, с.1720-1722.

[46] Викторова A.A., Савикин А.П., Цареградский В.Б. Мочевина в лазере на красителе.- Природа, 1984, N 10, с. 108.

[47] Малышев В.И. Введение в экспериментальную спектроскопию. - М.: Наука, 1979, - 480 с.

[48] Анохов С. П., Марусий Т.Я., Со скин М.С., Перестраиваемые лазеры Под ред. проф. Соскина М.С. - М., Радио и Связь, 1982, - 360 с.

[49] Bloom A.L. Modes of a laser resonator containing tilted birefringent plates. - J. Opt. Soc. Amer., 1974, v.64, N.4, p.447-452.

[50] Молчанов В.Я., Скроцкий Г.В. Матричный метод вычисления собственных состояний поляризации анизотропных оптических резонаторов.- (обзор) Квантовая электроника, 1971, N.4, с.3-26.

[51] Новиков В.П., Тертышник А.Д., Оптические резонаторы с анизотропными элементами. - Изв. вузов. Радиофизика, 1976, т.19, N.3, с.364-372.

[52] Новиков В.П., Новиков М.А. Применение метода внутрире-зонаторной спектроскопии для исследования фазовой и ам-

плитудной анизотропии. - Журн. прикл. спектр., 1979, т.31, в.5, с.894-900.

[53] Lin J.S. Line narrowing and tuning of a high power Nd: glass laser using an intracavity Brewster-angle birefringent filter. -J.Appl. Phys., 1977, v.48, N.2, p.644-649.

[54] Marotta A, Arguello C.A. Dye ring laser narrowing and tuning using the optical activity dispersion of crystal quartz.-Opt.commun., 1975, v.13, N.3, p.226-230.

[55] ГУрьев В.А., Морозов О.С., Савикин А.П. Исследование влияния параметров лазерной среды на чувствительность поляризационного внутрирезонаторного спектрометра с лазерами на красителях и кристалле : Тгъ+- направлена в Опт.и спектр.

[56] Борбат A.M., Горбань И.С., Охрименко Б.А., Суббота -Мельник П.А., Шайкович И.А., Шишловский А.А. Сб. Оптические измерения. Киев: Техника, 1967. - 420 с.

[57] Борн М., Вольф Э. Основы оптики.- М.,1973, - 720 с.

[58] Годлевский А.П., Лопасов В.П., Лукьяненко С.Ф. Получение количественной информации о параметрах линий поглощения в методе внутрирезонаторной спектроскопии. - Квантовая электроника, 1977, т. 4, N.8, с.1771-1778.

[59] Хирд Г. Измерение лазерных параметров. - М.:Мир, 1970, -540 с,

[60] Жиглинский А.Г., Кучинский В.В. Реальный интерферометр Фабри - Перо. - Л.: Машиностроение , 1983. - 362 с.

[61] Спекроскопия газоразрядной плазмы / Под ред. Фриша С.Э. - Л.: Наука, 1970. - 362 с.

[62] Викторова А.А., Савикин А.П. Идентификация наблюдаемых спектральных линий в спектре поглощения молекулы йода для калибровки внутрирезонаторного лазерного спектрометра.- Техника средств связи., серия радиоизмерительная техника., 1986, в.1, с.80-83.

[63] LeRoy R.I. Molecular constants and internuclear potential of ground - state molecular iodine.- The J. of Chemical Physics. 1970, v. 52, N.5, p.2683-2689.

[64] Barrow R.F., Yee K.K. В*Пои - X' £+ system of If1 rotational analysis and long range potential in the В3П+и state.- J.C.S. Faraday-, v.69, 1973, p.684-699.

[65] Gerstenkorn S. , Luc P., Vetter R. Excitation spectrum of the iodine molecule induced by laser radiation in the 15780 - 15815 cm~l region.- Revue Phys. Appl., 1981, v. 16, p.529-538.

[66] Simmons I.D., Hougen I.T. Atlas of the I2 spectrum from 19000 to 18000 см-1. - J. of research of the National Bureau of standards . 1977, v.81A, N.l, p.25-80.

[67] Елецкий А.В., Рахимов А.Т. Неустойчивости в плазме газового разряда.- Сб. Химия плазмы , 1977, в.4. - 134с.

[68] Елецкий А.В., Смирнов Б.М. Физические процессы в газовых лазерах.- М:. 1985. - 150с.

[69] Райзер Ю.П. Основы современной физики газоразрядных процессов.- М.: Наука, 1980. - 415с.

[70] Райзер Ю.П. Физика газового разряда.- М.: Наука, 1992. -535 с.

[71] Голубовский Ю.Б., Значенко А.К., Коган Ю.М. Исследование положительного столба в неоне при повышенных давлениях.- ЖТФ, 1977, т.47, в.7, с.1478-1485.

[72] Schlie V.A., Verdeyen I.T. Radial profile of neon 15s atomics in a He - Ne active discharge and their lense effect on lasing at 6401 A.- IEEE J. of Quantum. Electron., 1969, v. QE - 5, N.l, p.21-29.

[73] Humprey I.N., Adams D.L., Whaling W. Atomic level populations in the hollow cathode discharge.- J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer., 1984, v.31, N.l, p.1-5.

[74] Бураков B.C., Тарасенко H.B., Чепцова H.A. Лазеры для диагностики плазмы и лазерные методы исследований.- Журн. прикл. спектр., 1991, т.54, N.4, с.538-552.

[75] Iijma Т. On the radial distribution of the Не11468.6нм line intensity in a high voltage hollow cathode discharge tube.- Opt. Commun., 1983, v.45, N.l, p.56-59.

[76] Teixeira M.R., Rodrigues F.C. A new reimaging technique for measurement of the radial density distribution of metastable states. - J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transter., 1983, v.30, N.4, p.365-369.

[77] Veza D., Pichler G. Peculiar asymmetry in the wings of self-broadened Li and Na first resonance lines.-Opt. Commun., 1983, v.45, N.l, p.39-42.

[78] Кацков В.А. Исследование процессов формирования поглощающего слоя атомов и аналитического сигнала в электротермическом атомно-абсорбционном анализе.- Журн. прикл. спектр., 1980, т. 33, в.2, с.205-226.

[79] Sturgeon R.E., Chakrabarti C.L. The temperature of atomic vapor in graphite furface atomic absorption spectrometry.-Spectrochim. acta, 1977, 32B, N.5-6, p.231-255.

[80] Findlay W.Y., Zdrojewsky A., Quckert N. Temperature mesaurements of a graphite furnace used in flamless absoxbtion.-Spectr. Lett., 1974, v.7, N.2, p.63-72.

[81] Львов Б.В., Ползик Л.К. Классификация атомизаторов для атомно-абсорбционной спектроскопии на основе механизма переноса проб через поглощающую ячейку.- Журн. аналит. хим. 1978, т.33, в.8, с. 1461-1472.

[82] Джеррард А., Берч Дж. М. Введение в матричную оптику.-М.: Мир, 1978. - 342с.

[83] Дитчберн Д. Физическая оптика.- М.: Мир, 1966.- 492с.

[84] White A.D. Anomalous behavior of the 6402.84 A gas laser.-Proc. ofthe IEEE, 1964, v.52, p.721.

[85] Ladenburg R. Dispersion in electrically excited gases.- Rev. Mod. Phys., 1933, v.5, p.243-256.

[86] Labuda E.F., Gordon E.I. Microwave determination of average electroneuergy and density in He-Ne discharge.- J. Appl. Phys., 1964, v.35, N.5, p.1647-1648.

[87] Taisuke E., Tsutomu Y., Masao K., Takashi S., Torn O. Frequency-locking of a CW dye laser to absorption lines of neon by a Faraday filter.- IEEE J. Quant. Electron., 1978, v.14, N.12, p.977 - 982.

[88] Елецкий Ф.В., Смирнов Б.M. Газовые лазеры.- M.: Атомиз-дат, 1971.- 151с.

[89] Фриш С.Э. Оптические спектры атомов.- М.: Ф-М., 1963.-640с.

[90] Ищенко Е.Ф. Открытые оптические резонаторы.- М.: Сов. рад., 1980.- 208с.

[91] Булышев А.Е., Ведерников Г.,А.,Преображенский Н.Г. К расчету характеристик лазерного резонатора.- Квантовая электроника, 1980, N5, с.1093-1095.

[92] Tache J.P. Experimental determination of diffraction losses in a near- hemisherical resonator.- Opt. and Quant. Electron., 1984, v.16, p.71-76.

[93] Siegman A.E. Unstable optical resonators of laser applications.-Proc. of the IEEE, 1965, v.53, N.3, p. 277 - 287

[94] Тарасов JI.B. Физика процессов в генераторах когерентного оптического излучения.- М.: Радио и связь, 1981.- 440с.

[95] Кравченко В.И., Соскин М.С. Несовершенство активных сред, аберрации резонаторов и типы колебаний ОКГ на твердом теле.- Сб. Квантовая электроника.- К.: Наукова думка, 1969, в.4, с.42-97.

[96] Brunner W., Paul H. Theory of intracavity absorption spectroscopy.- Opt. and Quant. Electron., 1978, v.10, p.139-151.

[97] Bruner W., Paul H. Spectral properties of dye laser.- Opt. and Quant. Electron., 1980, v.12, p.393-411.

[98] Демтредер В. Лазерная спектроскопия: основные принципы и техника эксперимента.- М.: Наука, 1985.- 608с.

[99] Маковецкий А.А. Об оценке коэффициента усиления активной среды по кинетике затухания сверхлюминесценции.-Квантовая электроника, 1980, т.7, Т.5, с.1006-1012.

[100] Лукьяненко С.Ф., Макагон М.М., Синица Л.Н. Внутри-резонаторная лазерная спектроскопия. Основы метода и применение.- Новосибирск: Наука, 1985. - 121с.

[101] Микаэлян А.А., Тер-Микаэлян М.А., ТУрков Ю.Г. Оптические генераторы на твердом теле.- М.: Сов. радио, 1967.-384с.

[102] Рыбалов М.А. Методы измерения светопоглощения в оптических деталях и элементах лазеров.- Обзоры по электронной технике. Сер. 11, в.2, 1987.- 72с.

[103] Lin S.C., Zhu S.B., Lon Q-H, He Q-S. Metod for determination of co-spectral gain and absorption coefficients in high-power laser.- J. Quant. Spectr. Radiat. Trans., 1984, v.31, N.6, p.499 - 515.

[104] Marewsky G. Polloni R. Experimental determination of CW dye laser parameters by loss variation.- Appl. Phys., 1975, v.8, N.l, p. 29 - 33.

[105] Агеев Б.Г., Нечаев С.Ю., Пономарев Ю.Н. Пассивная модуляция добротности рубинового лазера парами молекулярного йода.- Квантовая электроника, 1977, т.4, N.3, с.660-662.

[106] Матюгин Ю.А., Устинов Р.Н. Трехуровневый лазар на молекулярном йоде, накачиваемый непрерывным лазером на красителе.- Квантовая электроника, 1979, т.6, N.1, с.2182-2189.

[107] Вероятности оптических переходов двухатомных молекул. Под ред. Хохлова Р.В., М.: 1980.- 234с.

[108] Савикин А.П., Ривилис JI.H., Цареградский В.Б. Исследование влияния параметров импульсного лазера на увеличение усиления поглощения .- Сб. Флуктуационные явления и процессы в динамических системах. Под ред. Якимова А.В. 1989, с.87-93.

[109] Tocho J.O., Sandoval H.F., Duchowicr R., Garovaglia M.- The time-resolved spectrum of a pulsed dye laser.- Opt. and Quant. Electron., 1984, v.16, p.393-398.

[110] Brunner W., Paul H. Time behaviour of the spectral properties of lasers.- Opt. and Quant. Electron., 1982, v.14, p.453-459.

[111] Зайдель A.H., Островская Г.В., Островский Ю.И. Техника и практика спектроскопии.- М.: Наука, 1976.- 392с.

[112] Скоков И.В. Оптические спектральные приборы. Учебное пособие- М.: Машиностроение, 1984.- 240с.

113] Maeda M., Ishitsuka F., Matsumata M., Miyazoe Y. Quantitative detection of atomic absorption by intracavity dye

- laser quenching.- Appl. Opt., 1977, v.16, N2, p.403-406.

114] Берик E. Статистические свойства излучения импульсного лазера на красителях.- ИФ АН ЭССР. Препринт F-35, 1986.

- 16с.

115] Kane D.M., Dum M.H. Laser absorption measurements of atomic metastable densities.- J. Phys. В., 1983, v.16, p.2709-2719.

116] Аналитическая лазерная спектроскопия Под ред. Оменетто H.- М.: Мир, 1982.- 606с.

117] Окабе X. Фотохимия малых молекул.- М.: Мир, 1981.- 504с.

118] Measures R.M., Herchen H. Laser absorption under saturation conditions with allowance for spectral hole burning.- J. Quant. Spectr. Radial. Trans., 1983, v.29, N.l, p.9-18.

119] Аскарьян Г.А. Воздействие градиента поля интенсивного электромагнитного луча на электроны и атомы.- ЖЭТФ, 1962, т.42, в.6, с.1567-1570.

120] Ахманов С.А., Криндач Д.П., Сухоруков А.П., Хохлов Р.В. Нелинейная дефокусировка лазерных пучков.- Письма в ЖЭТФ, 1967, т.6, в.2, с.509-513.

121] Longaer P.R., Litvak M.M. Perturbation of the refractive index of absorpting media by a pulsed laser beam.- J. of Appl. Phys., 1969, v.40, N10, p.4033-4041.

122] Райзер Ю.П. Самофокусировка и расфокусировка, неустойчивость и стабилизация световых пучков в слабо поглощающих средах.- ЖЭТФ, 1967, т.52, в.2, с.470-481.

[123] Bjorkholm J.E., Ashkin A. CW - self-focusing and self -trapping of light in sodium vapor.- Phys. Rev. Lett., 1974, v.32, N4, p.129-132.

[124] Koecher W. Multihundred watt Nd:YAG continuous laser.-Rev. Scient. Instr., 1970, v.41, N.12, p.1699-1706.

[125] Baldwin G.D. Output power calculations for a continuously pumped Q-switched Y AG : Nd3+ laser.- IEEE J., 1971, QE-7, N6, p.220-224.

[126] Sam R.C., Yech J.I., Leslie K.R., Rapoport W.R. Design and perfomance of a 250 Hz alexandrite.- IEEE J., 1988, QE-24, N.6, p. 1151-1160.

[127] Taherj В., Munoz A.F., John W.D., Wicksted J.P., Powell R.C., Blackburn D.H., Cranmer D.C. Effects of the structure and composition of lead glasses on the thermal lensing of pulsed laser radiation.- J. Appl. Phys., 1992, v.71, N.8, p.3693-3700.

[128] Бункин Ф.В., Быков В.П., Джибладзе М.И. Экспериментальное моделирование дефокусировки как средства вывода излучения из усиливающей среды.- Квантовая электроника, 1990, т.17, N.3, с.5-7.

[129] Ларкин Ф.И., Миронов Ю.А., Петропавловский В.Ь. Стабилизация мощности непрерывного лазера с помощью эффекта тепловой линзы.- Квантовая электроника, 1990, т.17, N.1, т.60-63.

[130] Ахманов С.А., Сухоруков А.П., Хохлов Р.В. О самофокусировке и самоканализации интенсивных световых пучков в нелинейной среде.- ЖЭТФ, 1966, т.50, в.6, с.1537-1549.

[131] Сверхчувствительная лазерная спектроскопия Под ред. Клайнджера Д.- М.: Мир, 1986.- 520с.

[132] Желтов Г.И., Полканов Ю.А. Влияние термических напряжений на оптические свойства активных элементов из рубина.- Сб. Квантовая электроника и лазерная спектроскопия. Под ред. Самсона .- Мн.: Наука и техника, 1974.- 512с. (с.146-157)

[133] Дмитриев В.Г., Уманский Б.М., Шкунов Н.В. Термические напряжения в активных элементах в непрерывном режиме накачки.- Квантовая электроника, 1971, N2, с.80-86.

[134] Быков В.П., Вахитов Н.Г., Новокрещенов В.К., Шкунов Н.В. Влияние согласования резонатора на мощность твердотельных ОКГ.- Квантовая электроника, 1971, N2, с.53-56.

[135] Бубнов Ь.Н., Грудинин А.Б., Дианов Е.Ь., Прохоров A.M. Деформация резонатора лазера на неодимовом стекле, обусловленная изменением поляризуемости возбужденных ионов неодима.- Квантовая электроника, 1978, т.5, N2, с.464-468.

[136] Вигасин A.A., Сухоруков А.П. О влиянии термоупругих напряжений на самофокусировку квазинепрерывного излучения.- Квантовая электроника, 1975, т.2, N3, с.519-524.

[137] Кушнир В.Р. О стабильности каустики в плоскосферических резонаторах с внутренней линзой.- Квантовая электроника, 1978, т.5, N6, с.1248-1256.

[138] Khristov J.P., Tomov I.V., Saltiel S.M. Self-heating effects in electrooptic light modulatators.- Opt. and Qunt.Electron., 1983, v.15, p.289-295.

[139] ГУрьев В.А., Малышев М.С., Савикин А.П. Конденсация спектра излучения как метод селекции частоты генерации перестраиваемых лазеров.- Сб. Голография: теоретические и прикладные вопросы, 1995.- с.200-209.

[140] Летохов B.C., Чеботаев В.П. Принципы нелинейной лазерной спектроскопии.- М.: Наука, 1975.- 270с.

[141] Борисовский С.П., Поляков С.Ю., Хифнов В.А., Чуляева У.Г., Яковлев Ю.М. Частотно-стабилизированные лазеры для интерференционных измерений.- М.: ЦНИИ "Электроника" , 1986.- 52с.

[142] Smith P.W. Mode-locking of lasers.- Proc. IEEE, 1970, v.58, N.9, p. 1342-1357.

[143] Жиглинский Ф.Г., Кузнецов И.В., Павлов С.В., Рязанов Н.С. Особенности взаимодействия лазерного излучения с резонансно поглощающей средой в условиях внутрирезона-торной спектроскопии.- Нелинецные и когерентные эффекты в методе ВРЛС. Тезисы докладов. Кировоград. 1988, с. 39-40.

[144] Morozov O.S., Savikin А.P., Tzaregradsky V.B. Investigation of influence of condensation of the laser spectrum in intracavity absorption spectroscopy.- Laser Physics, 1995, v.5, p.899-909.