Экспериментальное определение тепловых эффектов при распаде углеродо- содержащих молекул и формировании углеродных наночастиц за ударной волной тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.17, кандидат физико-математических наук Макеич, Александр Анатольевич

• Макеич, Александр Анатольевич
• кандидат физико-математических наук
• 2006

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Макеич, Александр Анатольевич

Оглавление

1 Введение

1.1 Актуальность темы исследований

1.2 Обзор литературы по образованию углеродных нано-частиц при пиролизе углеродосодержащих соединений

1.2.1 Описание моделей образования углеродных наночастиц из углеводородов

1.2.2 Температурная зависимость оптической плотности

1.2.3 Сдвиг температуры первого колокола

1.2.4 Термодинамика процесса пиролиза

1.2.5 Особенности роста углеродных частиц в С3О

1.3 Обзор литературы по оптическим методам измерения температуры

1.3.1 Описание методов по определению температуры газовых смесей

1.3.2 Описание методов по определению температуры газо-кластерных смесей

1.3.3 Выбор метода измерения температуры для условий данного исследования

2 Экспериментальное оборудование и методика измерений

2.1 Ударная труба

2.2 Теория метода обращения спектральных линий

2.3 Описание методики обращения спектральных линий

2.4 Тестовые эксперименты в смеси 5%С02+Аг

2.5 Тестовые эксперименты в смеси СС14+Аг

2.6 Тестовые эксперименты в смеси с Ю%СО

3 Исследование тепловых процессов при пиролизе

С302 и формировании углеродных наночастиц

3.1 Первичные экспериментальные данные

3.2 Температурный эффект пиролиза С3О2 и образования углеродных наночастиц

3.3 Кинетические данные

3.4 Численное моделирование

3.5 Определение общего тепловыделения

3.6 Определение тепловыделения при росте частиц

3.7 Выводы

4 Определение тепловых эффектов при пиролизе хлоруглеродов (СС14 и С2СЛ4) и образовании углеродных наночастиц

4.1 Тепловые эффекты пиролиза СС

4.1.1 Первичные экспериментальные данные

4.1.2 Температурный эффект пиролиза ССЦ и образования углеродных наночастиц

4.1.3 Температурная зависимость оптической плотности

4.2 Тепловые эффекты пиролиза С2С

4.2.1 Первичные экспериментальные данные

4.2.2 Температурный эффект пиролиза С2С14 и образования углеродных наночастиц

4.2.3 Температурная зависимость оптической плотности

4.3 Оценка химического состава продуктов реакций

4.4 Выводы

5 Исследование тепловых процессов при пиролизе С6Н6 и формировании углеродных наночастиц

5.1 Первичные экспериментальные данные

5.2 Температурный эффект пиролиза СбНб и образования углеродных наночастиц

5.3 Определение общего теплового эффекта в процессе пиролиза С6Нб и формировании углеродных наночастиц

5.4 Температурная зависимость оптической плотности

5.5 Обобщение температурной зависимости выхода частиц

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Экспериментальное определение тепловых эффектов при распаде углеродо- содержащих молекул и формировании углеродных наночастиц за ударной волной»

1.1 Актуальность темы исследований.

Формирование углеродных частиц в высокотемпературных газовых реакциях является сложным физико-химическим процессом. Растущие частицы имеют различный размер и структуру, а кинетика их формирования достаточно сложна. Исследования этих явлений проведены в огромном количестве работ. Большая часть из них посвящена образованию сажевых частиц в пламенах и при пиролизе углеводородов. Для интерпретации особенностей происходящих процессов предложены различные гипотезы [1-3], которые постоянно обсуждаются и развиваются.

В связи с бурным развитием нанотехнологий особый интерес вызывает возможность получения углеродных наночастиц с заданными свойствами (фуллерены, нанотрубки, карбины и ультра-дисперсные алмазы) при высокотемпературных газовых реакциях. Все эти процессы до сих пор еще не достаточно изучены. Для того, чтобы получить более общее представление об этом многообразном явлении необходимо проводить дальнейшие экспериментальные исследования процессов образования кластеров углерода, наиболее полно исследовать механизмы роста кластеров в зависимости от источника исходных молекул и окружающих условий. Процесс пиролиза исходных молекул является эндотермическим, в результате чего падение температуры смеси по сравнению с начальной может достигать сотен градусов. Такие изменения температуры могут существенно сказаться на кинетике процесса и должны учитываться при интерпретации полученных данных. Поэтому, один из важнейших факторов, который нужно знать - это истинная температура, при которой происходит формирование наночастиц.

Особое место среди этих исследований занимают эксперименты в ударных волнах. Температура, давление и состав смеси за ударной волной в ударной трубе легко варьируются в широких пределах и надежно контролируются, поэтому результаты таких экспериментов служат хорошей основой для создания и тестирования различных кинетических моделей.

Таким образом, основной целью приведенной работы явилось проведение прямых температурных измерений при пиролизе углеродосодержащих соединений. (С3О2, СО4, С2О4, С6Н6) и последующем росте углеродных частиц.

Заключение диссертации по теме «Химическая физика, в том числе физика горения и взрыва», Макеич, Александр Анатольевич

4.4 Выводы

Измерены временные профили температур и оптических плотностей в процессе пиролиза СО4, С2О4 за отраженными ударными волнами в диапазоне температур 1500 - 3000 К и давлений 2.8-3.5 атм. По результатам проведенных измерений:

• продемонстрировано значительное (несколько сотен К) различие расчетной и фактической температур за ударной волной, обусловленное потреблением энергии при распаде ССи, СгСЦ

• определен интегральный температурный эффект пиролиза СС14, С2С14,

• показано, что фактическая температура, соответствующая максимальному выходу углеродных частиц, в смесях, содержащих ССи и С2С14 не зависит от их концентрации.

• предложена упрощенная модель, описывающая тепловой эффект пиролиза ССи, С2Си за ударными волнами и последующего образования конденсированных частиц, а также определены продукты реакции.

Глава 5

Исследование тепловых процессов при пиролизе С6Н6 и формировании углеродных наночастиц.

5.1 Первичные экспериментальные данные.

Глава посвящена исследованию тепловых процессов при пиролизе СбНб и последующем формировании углеродных частиц. Эксперименты проводились в смесях [0.25%, 0.5%, 1%, 2%]С6Н6+5%>С02+Аг при температурах Т5=1600 - 2500 К и давлениях Р5= 2.8 - 3.5 атм за отраженными ударными волнами. В ходе проведенных экспериментов были получены временные профили температур и сигналы экстинкции на длине волны 633 нм. На рис. 5.1 приведены характерные профили температур и сигналы экстинкции на длине волны 633 нм, полученные в смеси 2%СвНб при давлениях Р5=2.8 - 3.5 атм.

В момент времени I = 0 мкс в исследуемое сечение приходит отраженная ударная волна и виден соответствующий резкий скачок температуры. Следует отметить, что нам не удавалось зарегистрировать расчетную (замороженную) температуру за отраженной ударной волной, т.к. первые 10-15 мкс этому препятствовал шлирен эффект. На графике экстинкции в момент времени í = 0 мкс также виден пик шлирен сигнала, соответствующий приходу отраженной ударной волны. Из приведенных графиков видно, как ведут себя профили температур с ростом Т5. При низких температурах Т5=1843 К и Т5=2144К (фиолетовый и синий сигналы) процесс пиролиза СбНб довольно сильно растянут по времени и за время эксперимента наблюдается

-2735К

-261ВК

-2492К

-2315К

-2144К

-1В43К

-2735К

-2618К

2492К

-2315К

-2144К

-1843К

Рис. 5.1. Профили температур и экстиикции, полученные в смеси 2%С6Н6+5%С02+Аг в диапазоне температур Т5=1840 - 2740 К и давлений Р5=2.8- 3.5атм.

2200

2100

2000 1900

1800

1700 плавный спад температуры. В этом случае тепловой эффект пиролиза С6Н6 превалирует над тепловыделением при образовании сажевых частиц. При температуре Т5 я 2315 К (зеленый сигнал) после резкого спада температуры за фронтом ударной волны оба процесса компенсируют друг друга, в результате чего температура практически не меняется за время эксперимента. При этом реальная (измеренная) температура смеси составляет » 1850К. При более высоких температурах за отраженной ударной волной видно, что температура смеси растет вместе с ростом сигнала экстипкции на 633 нм и в момент выхода экстиикции на максимум температура также имеет максимальное значение. Очевидно, что данный рост температуры обусловлен тепловыделением при образовании сажевых частиц. Отметим, что в смесях с меньшим содержанием СвН6 данные эффекты также наблюдаются, но являются менее выраженными.

5.2 Температурный эффект пиролиза С6Н6 и образования углеродных наночастиц.

В ходе проведенных экспериментов были определены общие температурные эффекты пиролиза С ¿Не и образования сажевых частиц. На рис. 5.2 представлена суммарная зависимость изменения (падения) температуры ДТ = Т5-Техр вследствие пиролиза С(Дб и образования сажевых частиц от расчетной температуры Т5 за отраженной ударной волной. Температура 7мр бралась в тот момент, когда сигнал экстинкции выходил на плато и температура становилась стационарной. На рисунке видно значительное (несколько сотен К) различие расчетной и фактической температур за отраженной ударной волной, обусловленное потреблением энергии при распаде СбН6. Кроме того хорошо видна нелинейная зависимость падения температуры АТ от концентрации СвНб в смеси. Так при увеличении [СбН6] в четыре раза падение температуры увеличивается всего в два раза (при Т5=2000 К). Данный эффект можно объяснить большим вкладом экзотермических реакций образования углеводородов из фрагментов бензола при пиролизе С($Нб в случае больших концентраций С^Яб в смеси.

II о.

X <и

II 5

700600; 5004003002001000 ю 2% С Н +5% СО,+ Аг

6 Б 2

• 1% СН+5% СО +Аг

6 6 2 0.5% СеНб+5% СОг+Аг

0.25% СД+5% СОг+Аг П

14

1600 1800 2000 2200 2400 2600 2800 т5,к

Рис. 5.2. Зависимость падения температуры в процессах пиролиза и образования сажевых частиц от расчетной температуры Тч за

ОУВ.

5.3 Определение общего теплового эффекта в процессе пиролиза С6Н6 и формирования углеродных наночастиц.

Для определения общего теплового эффекта процесса пиролиза СбНб и формирования углеродных частиц была использована довольно грубая оценка, в рамках которой данные процессы описаны следующей интегральной реакцией:

СЬНЬ У [частицы) + рНг + аСЛНт (5.1)

Следует подчеркнуть, что разнообразие возможных реакций чрезвычайно велико, и нижеизложенные оценки теплопотребления являются лишь одним из множества возможных способов описания кинетических процессов за ОУВ и не претендуют на полную однозначность.

Интегральный тепловой эффект пиролиза и образования частиц ()ш при постоянном давлении за время проведения эксперимента (К1 мс) определялся в следующем виде:

0ш»{ ср1М+5/2\Аг\+р/2+сад)[С„Яи] +(7/2+Скад)[Я2] + (7/2+С^)Щ] }Гсхр--К/адГЗД] +5/2И+ (7/2+С,ЬЩ)[Щ] % (5.2) где ср1 - теплоемкость частиц, М- число частиц, С„йЛги с1,4 Шг колебательная теплоемкость Я2 и СО?. В данной оценке в качестве теплоемкости образующихся частиц использовалась теплоемкость графита. Теплоемкости Н2, СО2, Аг, СбН6, графита брались из термодинамических таблиц [3.6] при исследуемой температуре. Выход частиц /определялся из уравнения (1.1) в максимуме колокола. Вся неопределенность в нахождении суммарной теплоемкости смеси В определялась выбором СпНт (см. ур.5.1). Так, разница в теплоемкости смеси в случае если СпНт=С2Н2 и СпНт=С^Н¡0 составляет 10%, при содержании в смеси 2%СбНб. Очевидно, что при уменьшении содержания СбНб в смеси, вклад образующихся углеводородов в суммарную теплоемкость смеси будет снижаться.

На рис. 5.3 представлены зависимости поглощения тепла в процессе пиролиза СбНб от расчетной температуры за отраженной ударной волной (А) и измеренной в эксперименте (Б). На рисунке 5.ЗА видно, что чем меньше концентрация бензола в смеси, тем выше лежат точки, т.е. тем больше поглощение тепла в результате пиролиза бензола. Это можно объяснить тем, что при одной и той же расчетной температуре за отраженной ударной волной может наблюдаться разная степень диссоциации бензола и продукты. В случае более высоких концентраций бензола в смеси выше вероятность экзотермических реакций образования различных углеводородов из фрагментов пиролиза бензола.

300-, 250

У. 200 О Е

150е юоо

500

• 1% СД+5% СО^Аг 4 0 5* СД+5* СОт+А(

300-,

250

О о 200

150 в о" 100

50 ■ Iя

1600 1800 2000 2200 2400 2600 2800 Т5'К

1650 1700 1750 1800 1850 1900 1950

Т ,К ехр'

Рис. 5.3 Зависимость поглощения тепла от расчетного (А) и измеренной Техр (Б) температур в процессе пиролиза Су/б в смесях [0.25; 0.5; 1; 2]%С6Н6+5%С02+Аг.

На рис. 5.3Б представлено поглощение тепла в процессе пиролиза СцН6 в зависимости от измеренной температуры. Зависимости поглощения тепла при разных начальных концентрациях бензола в смеси, не расходятся, как на рис.5.ЗА, а совпадают, так что их можно описать одной температурной зависимостью для всех смесей. Основываясь на наблюдаемой зависимости, можно предположить, что продукты реакции при одной и той же измеренной температуре в разных смесях одинаковы.

5.4 Температурная зависимость оптической плотности.

На рисунке 5.4 представлены зависимости конечной оптической плотности (найденной при выходе сигнала экстинкции на плато) от расчетной Т5 (верхний график) и измеренной Техр (нижний график) температур за ОУВ. На верхнем графике представлены классические колоколообразные зависимости оптической плотности от расчетной температуры Т5. На данном графике видно, как смещаются максимумы колоколов оптической плотности в сторону высоких температур при увеличении концентрации [С6Н6] в смеси. Также ярко выражено уширение колоколов оптической плотности с увеличением [СМб] в смеси. На нижнем графике видно, что колокола оптической плотности, построенные в зависимости от реальной (измеренной) температуры, существенно сужаются. Получается, что при увеличении температуры за отраженной ударной волной Т5 на сотни градусов реальная температура смеси Техр возрастает всего на несколько десятков градусов и не выходит из области температур, соответствующей максимальному образованию частиц, определенной в главах 3 и 4. Максимумы колоколов оптической плотности при разных концентрациях СМ б в смеси совпадают с хорошей степенью точности и соответствуют температуре Ттах^1770 ± 50К, г?, к

I с *р 1 К

Рис. 5.4. Зависимости конечной оптической плотности на длине волны бЗЗнм в смесях [0.25; 0.5; 1 ;2]%С6Н6+5%С02+Лг от расчетной Т5 и фактической (измеренной в эксперименте) Техр температур.

5.5 Обобщение температурной зависимости выхода частиц.

На рисунке 5.5 приведены обобщенные данные по температурам, соответствующим максимальному значению выхода частиц в зависимости от количества углеродосодержащих молекул в смеси. Сплошными квадратами обозначены расчетные температуры максимумов колоколов выхода частиц, полученные в смесях с разным содержанием СС14. Полыми квадратами обозначены экспериментально найденные температуры максимумов колоколов выхода частиц, в смесях с разным содержанием СО4, а красной сплошной линией их среднее значение. По аналогии, заполненные и полые треугольники - расчетные и экспериментальные температуры максимумов колоколов выхода частиц в смесях с С2С14. Заполненными и полыми кружками обозначены расчетные и экспериментальные температуры максимумов колоколов выхода частиц в смесях с СгДб

На рисунке видно влияние неизотермичности процессов пиролиза исходных углеродосодержащих молекул (прекурсоров), т.е. чем больше концентрация прекурсоров в смеси, тем при более высокой температуре за отраженной ударной волной наблюдается максимум выхода частиц. Для смесей содержащих СС14, С2С14, С^Н6 наблюдается подобная картина. В случае экспериментов в смесях с Сз02 измеренные и расчетные температуры максимумов колоколов выхода частиц совпадают (сплошная черная линия на графике). Данный факт объясняется тем, что процесс пиролиза Сз02 компенсируется экзотермическими реакциями роста частиц.

На основе полученных результатов данной работы можно сделать вывод, что максимум оптической плотности (выхода частиц) наблюдается при одной и той же реальной температуре Ттах при различных начальных концентрациях углеродосодержащих молекул в смеси. Следует отметить,

3100 п 3000 2900 2800 2700 2600 2500 2400 2300 H 2200 2100 H 2000 1900 -1800 -1700 -1600 -1500

C2CI4

A Ts

-Д-Т„р i z cci4 Ts -D-T, exp

6 6 • T5

-o-X eip

1600 (C302)

1—1—i—1—i—1—i—1—г 1

5 6 7 [С]/[Ar] 8

10 11 12

Рис. 5.5. Температуры, соответствующие максимуму выхода частиц в зависимости от содержания CCl4, C2CI4, С^Иб в смеси. что величины Ттах для различных смесей несколько отличаются (см. табл. 5.1), что можно связать с различной экзотермичностью вторичных реакций (см. п.4.3). Однако, в целом, эти значения довольно близки между собой (находятся в температурном диапазоне 1600-1850К) и близки к значениям Ттах, наблюдаемым в пламенах [5]. Данный вывод свидетельствует об общности механизма образования углеродных частиц во всех процессах пиролиза и горения.

С3О2 СС14 С2С14 с6н6

Ттах) К 1600 1850 1770 1770

Табл. 5.1. Температуры максимумов выхода частиц при пиролизе различных углеродосодержащих смесей.

Глава 6

Заключение.

На основе полученных результатов можно заключить, что максимум оптической плотности (выхода частиц) наблюдается при одной и той же реальной температуре Ттах при различных начальных концентрациях углеродосодержащих молекул в смеси. Следует отметить, что величины Ттах для различных смесей несколько отличаются, что можно связать с различной экзотермичностью вторичных реакций. Однако, в целом, эти значения довольно близки между собой (находятся в температурном диапазоне 1600-1850К) и близки к значениям Ттах, наблюдаемым в пламенах [5]. Данный вывод свидетельствует об общности механизма образования углеродных частиц во всех процессах пиролиза и горения.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Макеич, Александр Анатольевич, 2006 год

1. Frenklach М., Clary D.W., Gardiner W.C., Stein S.E. // Proc. Comb. 1.st. 1984. V. 20. P. 887.

2. Krestinin A.V. // Proc. Comb. Inst. 1998. V.27 P.1557.

3. Tsuboi Т., Ishii K, Omura H. // Shock Waves. 2002. V. 12. P. 121.

4. Haynes B.S., Jander H., Matzig H., Wagner H.Gg. // Proc. Comb. Inst. 1982. V.19. P.1379.

5. Haynes B.S., Wagner H.Gg. Soot formation. // Progr. Energy Combust. Sei. 1981.V.7. P. 229

6. Warnatz J., Maas U., Dibble R.W., Combustion. Springer Verlag, 1996. ISBN 3-540-60730-7.

7. Frenklach M.II Chem. Eng. Sei. 1985. V.40. №9. P.1843.

8. Bittner J.D., Howard J.B.// Proc. Comb. Inst. 1981. P.1105.

9. Frenklach M., Glary D.W., Yuan T. et. AI. // Combust. Sei. Technol. 1986. V.50. P.79.

10. Glassman I. // Proc. Comb. Inst. 1988. V.22. P.295.

11. Harris S.J, Weiner A.M. // Proc. Comb. Inst. 1988. V.22. P.333

12. Mukherjee J., Smyth K.C., Mallard W.G.// Combust. Flame. 1994. V. 96. P.191.

13. Крестинин A.B. // Хим. Физика. 1994. T.13. №1.с.121.

14. Крестинин A.B. // Хим. Физика. 1987. T.6. №3.c342.

15. Krestinin A.V. Advanced Computation & Analasys of Combustion / Eds. Roy G.D., Frolov S.M, Givi p.M.: ENAS Publ. 1997. P.38.

16. Крестинин A.B. //Хим. Физика. 1998. T.17. №8. c41.

17. Warnatz J., Behrendt F., Sojka J. et. al. Advanced Computation & Analasys of Combustion / Eds. Roy G.D., Frolov S.M., Givi p.M.: ENAS Publ., 1997. P.64

18. Starikovsky A.Yu, Thienel Th., Wagner H. Gg., Zaslonko I.S. // Ber. Bunsen-Ges. Phys. Chem. 1998. V. 102. №12. P. 1815

19. Emelianov A.V., Eremin A.V., Jander H. and Wagner H.Gg.// Proc. Comb.Inst. 2002. V. 29. P.2351

20. Frenklah M, Hsu J.P., Miller D.L., Matula R.A. // Combust. Flame 1986. V.64, P.141

21. Kijewski H, Troe J, Wagner H.Gg. // Z. Phys. Chem. 1969. V.68 P.321.

22. Deppe J., Emelianov A.V., Eremin A.V., Wagner H.Gg. // Zeit. Phys. Chem. 2002. V.216.P.416

23. Emelianov A.V., A. Eremin A.V., Makeich A.A., Wagner H. Gg., Starke R., Schulz С. // 31st International Symposium on Combustion, Heidelberg, Germany, 2006.

24. Krestinin A.V., Moravsky A.P.// Chem. Phys. Lett. 1998. V.67.№17. P. 2331.

25. Bauerle St., Karasevich Yu., Slavov St., Tanke D., Tappe M., Thienel Th., Wagner H.Gg. //Proc. Comb.Inst. 1994. V. 25 P. 627.

26. Kellerer H., Koch R., Wittig S. //Comb and Flame. 2000. V. 120. P. 188.

27. Lee S.C., Tien C.L. // Proc. Comb.Inst. 1981. V.18. P.1159

28. Dörge K.J., Tanke D., Wagner H. Gg. // Zeit. Phys. Chem. 1999. V. 212. P. 219

29. Emelianov A.V., Eremin A.V., Jander H., Wagner H.Gg. // Z. Phys. Chem. 2003. V.217. P.893

30. Жильцова И.В., Заслонко И.С., Карасевич Ю.К., Вагнер Х.Г. //Кинетика и катализ. 2000. Т.41. №1. С.87

31. Вагнер Х.Г., Емельянов A.B., Еремин A.B., Яндер X. // Химическая физика. 2004. Т.23. т. С.62

32. Вагнер Х.Г., Власов П.А., Дерге К.Ю., Еремин A.B., Заслонко И.С., Танке Д. // Кинетика и Катализ. 2001. Т. 42(5). С.645

33. Вагнер Х.Г., Емельянов A.B., Еремин A.B., Яндер X.// Кинетика и катализ. 2003. Т.44. №4. С.509

34. Basile G., Rolando A., D'Alessio A., D'Anna A., Minútelo P. // Proc. Comb.Inst. 2002. V.29 P.2391

35. Soika J., Warnatz J., Vlasov P.A., Zaslonko I.S. // Comb. Sei and Techn. 2000. V. 158. P.439.

36. Пеннер С.С. Количественная молекулярная спектроскопия и излучательная способность газа. М: Изд-во иностр. лит., 1963.

37. Ступоченко Е.В., Лосев С.А., Осипов А.И. Релаксационные процессы в ударных волнах. М.: Наука, 1965.

38. Бахир Л.П. Определение заселенности колебательных уровней молекул СО2 в газодинамических лазерах на продуктах горения методами инфракрасной спектрометрии. Минск: 1978. (препринт /ИФ АН БССР, №162).

39. Остроухов H.H., Ткаченко Б.К. Измерение колебательной энергии и температуры С02 по модели абсолютно черного тела,-Долгопрудный, МФТИ, 1980.

40. Физика быстропротекающих процессов. Пер. под ред. Н.А.Златина.

41. Издательство «Мир», М., 1971

42. Гейдон А., Герл И. Ударная труба в химической физике высоких температур. М.: Мир, 1966

43. Ачасов О.В., Кудрявцев H.H., Новиков С.С., Солоухин Р.И., Фомин H.A. Диагностика неравновесных состояний в молекулярных лазерах. Мн.: Наука и техника, 1985.

44. Dyer TM, Flower WL. // In Particulate Carbon: Formation during Combustion (D.C. Siegla and G.W. Smith, Eds.), Plenum Press, New York, 1981, P.363,

45. Jenkins T.P., Hanson R.K. //Combustion and Flame 2001 V. 126, P. 1669

46. Jeffries J.B., Schulz С., Mattison D.W., Oehlschlaeger M.A., Bessler W.G., Lee Т., Davidson D.F., Hanson R.K., // Proc. Comb. Inst. 2005. V.30. P.1591

47. Klassen M., Sivathanu Y.R., Gore J.P. // Combustion and Flame 1992. V.90. P.34

48. Choi V.Y., Hamins A., MuLholland G.W., Kashiwagi T.// Combustion and Flame. 1994. V.99.P.174

49. Sivathanu Y.R., Faeth G.M. // Combustion and Flame. 1990. V.81. P. 150

50. Faeth G.M., Lin K.-C., Xu F.//Combustion and Flame. 1998. V.115. P.195

51. Hottel, HC and Broughton, FP // Industrial and Engineering Chemistry, 1932. V.4. P. 166

52. Dalzell W.H, Sarofim A.F. // J. Heat transfer 1994. V.91. P.100

53. Habib, Z. G., Vervisch, P. // Combustion Science and Technology. 1988. V.59. P.261

54. Charalampopoulos, Т. Т., Chang, H, Stagg, В. // Fuel 1989. V.68. P. 1173

55. Di Stasio S., Massoli P. // Meas. Sci.Technol. 1994 V.5. P. 1453

56. Stock A.,Stolzenberg H. // Ber.Dtsch. Chem. Ges. 1917. V.50. P.498

57. Klemenc A., Die Behandlung und Reindarstellung von Gasen. 2nd edition, Springer, Wien, 1948.

58. QuinnT.J., Barber C.R.// Metrologia 1967. V.3. №1. P.19.

59. Лосев С.А. Газодинамические лазеры. Главная редакция физико-математической литературы издательства «Наука», М., 1977.

60. Michael J.V.; Lim K.P.; Kumaran S.S.; Kiefer J.H. // J. Phys. Chem. 1993. V.97. P.1914

61. Roman V.Krems.//Journal of Chem. Phys.2002. V.116. №11. P.4517

62. Emelianov A.V., Eremin A.V., Jander H., Makeich A.A., Roth P., Starke R„ Wagner H.Gg. // Proc. Combust. Inst. 2004. V.30. P.1433

63. Friedrichs G„ Wagner H.Gg. // Z. Phys. Chem. 1998. V.203 Р. 1

64. Warnatz J., Behrendt F., Sojka J., Wagner H. Gg., Zaslonko I. S., Vlasov Р. A., Karasevich Yu. K., Smimov V. N., Starikovskii A. Yu. Universität Heidelberg 1997. ISBN 3-932217-00-4

65. Крестинин A.B., Моравский А.П., Теснер П.А. // Ж. Хим. Физика. 1998. Т. 17. №9. С.7065 . Термодинамические свойства индивидуальных веществ.

66. Справочник / Под ред. Глушко В.П. М: Наука. 1978. Т2.Кн1.

67. Martin J.M.L., Francois J.P., Gijbels R.// J.Chem. Phys. 1991. V.95. P.9420.

68. Chase M.W. et.al. JANAF termochemical tables. J. Phys. Chem. Ref. 14(1), 1985

69. Крестинин A.B., Смирнов B.H., Заслонко И.С. // Ж. Хим. Физики. 1990. т.9(3). С.418

70. Eremin А., Gurentsov Е., Shumova V., Ziborov V., Starke R., Roth Р. // Combust.Flame 2003. V.135. P.77

71. Вагнер Х.Г., Гуренцов E.B., Емельянов A.B., Еремин A.B., Яндер X. // Воздействие интенсивных потоков энергии на вещество — 2003 / Под ред. Фортова~В.\,Е. и др. Черноголовка: ИПХФ РАН, 2003. С.88.

72. NIST Online Scientific Databases http://www.nist.gov/srd/oiiline.htni72. «Краткий справочник физико-химических величин» под редакцией К.П. Мищенко и A.A. Равделя, Л.: Химия, 1974 г.

73. Kumaran S.S., Su М.-С., Lim K.P., Michael J.V., Wagner A.F., Harding L.B. // J. Phys. Chem. 1996. V.100. P.7541