Термоакустические автоколебания при поверхностном кипении жидкости в каналах тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.06, кандидат физико-математических наук Ассман, Владимир Александрович

  • Ассман, Владимир Александрович
  • кандидат физико-математических науккандидат физико-математических наук
  • 1985, Ставрополь
  • Специальность ВАК РФ01.04.06
  • Количество страниц 189
Ассман, Владимир Александрович. Термоакустические автоколебания при поверхностном кипении жидкости в каналах: дис. кандидат физико-математических наук: 01.04.06 - Акустика. Ставрополь. 1985. 189 с.

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Ассман, Владимир Александрович

ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА I. СОСТОЯНИЕ ВОПРОСА И ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ

ИССЛЕДОВАНИЯ.

1.1. Автоколебания давления при кипении в каналах; их свойства.

1.2. Существующие представления о механизме автоколебаний при поверхностном кипении в каналах

1.3. Постановка задачи исследования.

ГЛАВА 2. МЕТОДИКА- ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОГО ИССЛЕДОВАНИЯ АВТОКОЛЕБАНИЙ В КАНАЛАХ И НЕКОТОРЫЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ЗАМЕЧАНИЯ.

2.1. Экспериментальная установка.

2.2. Методика проведения опытов.

2.3. Представление результатов. Погрешности измерений

2.4. Волны давления при пульсациях паровой фазы в канале

ГЛАВА 3. ОСНОВНЫЕ СВОЙСТВА И МЕХАНИЗМ АВТОКОЛЕБАНИЙ ПРИ

КИПЕНИИ В КАНАЛАХ.

3.1. Характерные свойства и признаки автоколебаний; их взаимосвязь с излучением звука при кипении

3.2. Корреляция пульсаций давления и паросодержания в канале при автоколебаниях.

3.3. Механизм автоколебаний в канале

3.4. Автоколебания в канале как самовозбуждающиеся стоячие волны - ССВ. Динамика ССВ, механизм ограничения и срыва.

3.5. Частотный спектр и структура поля ССВ. вывода.

ГЛАВА 4. ВЛИЯНИЕ УСЛОВИЙ КИПЕНИЯ И ПАРАМЕТРОВ КАНАЛА НА

ХАРАКТЕРИСТИКИ АВТОКОЛЕБАНИЙ.

4.1. Влияние недогрева, скорости и давления жидкости-теплоносителя на область существования и параметры автоколебаний

4.2. Влияние геометрических размеров канала и материала нагревателя на характеристики автоколебаний

4.3. Особый случай автоколебаний при больших паросодержаниях в среде

Рекомендованный список диссертаций по специальности «Акустика», 01.04.06 шифр ВАК

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Термоакустические автоколебания при поверхностном кипении жидкости в каналах»

В связи с развитием таких областей техники, как атомная энергетика, ракетная техника, электроника СВЧ и других возникла необходимость охлаждения элементов конструкций, работающих при высоких тепловых нагрузках. Наибольшая интенсивность теплоотдачи может быть достигнута при поверхностном кипении жидкости-теплоносителя, протекающей по каналам охлаждения устройства. Однако теплообмен в таких условиях имеет особенность, которая может препятствовать его применению - он нередко сопровождается устойчивыми высокочастотными пульсациями давления в канале -/I/, имеющими характер автоколебаний (АК). Их частоты лежат в диапазоне от сотен герц до десятков килогерц, а амплитуда достигает половины значения статического давления в жидкости. Колебания с такими параметрами нарушают нормальную работу устройств, а в некоторых случаях приводят к усталостному разрушению каналов охлаждения. Все сказанное делает понятным внимание, уделяемое в последнее время исследованию свойств и механизма таких автоколебаний.

Несмотря на большое число работ, посвященных высокочастотным термоакустическим автоколебаниям в каналах с кипением, их свойства изучены недостаточно - экспериментальные результаты разных исследователей зачастую плохо согласуются между собой. Отсутствует также единая точка зрения на механизм генерации АК, а, следовательно, и научно обоснованные методы управления ими (в отличие от случаев апериодической и низкочастотной неустой-чивостей гидравлической природы в канале, способы подавления которых хорошо разработаны). Все это обусловило необходимость выполнения предлагаемой работы.

Целью работы является всестороннее экспериментальное исследование термоакустических автоколебаний при поверхностном кипении в каналах и построение физической модели явления.

В работе исследованы характерные признаки и свойства термоакустических автоколебаний в каналах с кипением; взаимосвязь автоколебаний с объемными пульсациями как отдельных пузырей пара в процессе поверхностного кипения, так и интегральной паровой фазы (паросодержания в среде). Предложена модель термоакустического механизма автоколебаний, учитывающая возмущающее влияние звукового давления на процессы испарения и конденсации при кипении. Модель обоснована результатами специальных опытов, позволивших обнаружить синхронные со звуковым давлением возмущения тепловых потоков в двухфазной среде в канале, а также найти фазовые соотношения между колебаниями различной физической природы в процессе АК. Рассмотрены причины и объяснен механизм искусственного срыва автоколебаний. Проанализированы акустические свойства двухфазной неравновесной среды при кипении с недогревом. Исследованы особенности формирования специфического кратночастотного спектра АК. Уточнено влияние условий кипения и параметров канала на характеристики автоколебаний; при этом обнаружена и исследована их разновидность, отличающаяся низкой стабильной частотой.

На защиту выносятся следующие положения:

I. Экспериментальное обнаружение возмущений теплоподвода к среде в канале и тепловыделения в ней с частотой акустических колебаний. Нахождение амплитудно-фазовых соотношений между колебаниями различной физической природы (звукового давления, объемного паросодержания и тепловых потоков в среде) в процессе АК.

2. Предложение и обоснование модели термоакустического механизма автоколебаний в каналах, учитывающей возмущение процесса кипения полем давления.

3. Определение акустических свойств неравновесной парожид-костной пузырьковой среды при кипении с недогревом, важнейшим из которых является ее активность.

4. Экспериментальное нахождение и объяснение взаимосвязи пространственной структуры поля давления в канале и частотного спектра автоколебаний.

5. Экспериментальное обнаружение и исследование низкочастотной разновидности термоакустических АК; объяснение причин ее появления.

Материалы диссертации докладывались и обсуждались на IX и X Всесоюзных акустических конференциях (Москва, 1977 и1983 гг), на 1-м и 2-м научно-технических семинарах "Акустические методы исследования процесса кипения и гидродинамика двухфазных потоков" (Киев, 1978 и 1981 гг.), на совещании-семинаре 4 "Высокотемпературный теплообмен в динамике сплошных сред" (Ставрополь, 1978 г.), на У1 Всесоюзной конференции по тепломассообмену (Минск, 1980 г.), на научных семинарах кафедры акустики МГУ (1979 г.) и лаборатории волновых явлений ИОФАН СССР (1984 г.).

Похожие диссертационные работы по специальности «Акустика», 01.04.06 шифр ВАК

Заключение диссертации по теме «Акустика», Ассман, Владимир Александрович

ВЫВОДЫ

1. Экспериментально наблюдалась последовательность акустических эффектов в канале в пределах области пузырькового кипения. Выделены характерные признаки исследуемых автоколебаний.

2. Показано, что однократные пульсации отдельных пузырей в процессе кипения, так же, как и периодические колебания объемного паросодержания в среде, не являются непосредственной причиной автоколебаний.

3. Развита модель термоакустического механизма автоколебаний. Она обоснована обнаруженными в опыте пульсациями теплового потока от нагревателя, а также тепловыделения в жидкости с частотой АК.

4. Рассмотрена модель неравновесной двухфазной среды при кипении, объяснившая в линейном приближении происхождение ее активности и изменение упругости.

5. Экспериментально исследована динамика АК - их возбуждение, установление и затухание при заданных пульсациях мощности теплоподвода. Опыт служит иллюстрацией анализа механизма АК и свойств среды, и дополняет его.

6. Исследован процесс искусственного срыва автоколебаний. Он осуществлен введением в канал дополнительной газовой фазы. Механизм срыва объяснен на основе модели АК.

7. Экспериментально обнаружен одномодовый режим возбуждения автоколебаний с одновременной генерацией широкого кратно-частотного спектра. Показано, что причиной такого режима является сильная упругая нелинейность среды. Неоднородность свойств среды вдоль канала приводит к соответствующему изменению как длины, так и амплитуды стоячей волны.

8. Экспериментально показано, что канал с коротким участком обогрева представляет собой сложный резонатор, в котором одновременно возбуждаются две связанные моды - нелинейная активная и линейная пассивная - что приводит к усложнению частотного спектра автоколебаний.

ГЛАВА 4. ВЛИЯНИЕ УСЛОВИЙ КИПЕНИЯ И ПАРАМЕТРОВ КАНАЛА НА ХАРАКТЕРИСТИКИ АВТОКОЛЕБАНИЙ

Известно, что условия кипения в канале существенно влияют на характеристики АК - область существования, амплитуду, частоту; однако имеющиеся данные разрозненны, не всегда согласуются и недостаточно подробны - см.§ I.I. В данной главе решается задача детального экспериментального исследования зависимости свойств АК от условий кипения и параметров канала, а также их объяснения на основе предложенной термоакустической модели АК.

Анализ результатов будет проведен с использованием известных закономерностей для процесса кипения (зависимостей области существования и механизма теплоотдачи от режимных и геометрических параметров) - / I, 89-93, 101-106/, а также на основе развитой в гл.З модели автоколебаний - в частности, найденного соотношения для амплитуды установившихся АК - формула 3.16. Следует учесть также изменения коэффициента отражения от границ канала с двухфазной средой - формула 2.7. Отметим, что строгая теория кипения до сих пор отсутствует; и что изменение одного из параметров кипения или канала может влиять одновременно на несколько коэффициентов в выражении 3.16 - причем для этих зависимостей зачастую отсутствуют количественные соотношения. Поэтому анализ будет носить качественный характер. Заметим также, что изменение условий может влиять на область АК как непосредственно, так и за счет движения границ области кипения, внутри которой существуют автоколебания.

4.1. Влияние недогрева, скорости и давления жидкости-теплоносителя на область существования и параметры автоколебаний.

I. Наиболее существенным фактором, определяющим возникновение АК при пузырьковом кипении в каналах, является недогрев основной массы жидкости до температуры насыщения дТнеЭ • Большинство исследователей отмечает, что при отсутствии недогрева (при насыщенном кипении) АК не возникают - см. § I.I. Этот факт легко объяснить на основе термоакустического механизма АК: при насыщенном кипении для вынужденной конденсации пузырей в жидкости необходим импульс давления большой амплитуды / 69 /, при этом затраты энергии превышают ее поступление за счет выделения тепла при конденсации. Напротив, в случае недогрева жидкости происходит непрерывная самопроизвольная конденсация пузырей и выделение тепла в жидкости; акустическое поле лишь управляет этим процессом - затраты энергии незначительны.

Увеличение недогрева приводит к росту критических значений

Гт-1 Н тепловой нагрузки (J* и перегрева (температурного напора) Д 1 - /I/. Соответственно, должна отодвинуться верхняя граница АК и повыситься их максимальный уровень. Следствием роста недогрева является также уменьшение паросодержания в среде X (при неизменном теплоподводе ^ ) - поскольку процесс кипения локализуется вблизи поверхности нагрева. Соответственно растет скорость звука в среде с и снижаются потери fj (по двум причинам - из-за уменьшения поглощения в среде и улучшения акустических границ - см. формулу 2.7). В соответствии с выражением 3.16 это должно приводить к повышению уровня АК, а также к облегчению их возникновения (расширению области АК в сторону малых значений ).

Сводные данные по влиянию недогрева на характеристики АК (для двух сочетаний параметров Р и W ) приведены на рис. 4.1. Как видно, значения верхних границ АК - по тепловым потокам а и перегревам лТ - быстро растут с увеличением дIнеЭ . Так, граница по (J, смещается примерно в 2 раза при увеличении дТцвэ в 2 * 2,5 раз. При больших недогфевах нижние границы области АК и кипения близки; последняя линейно зависит от дТнеэ . Напротив, при малых дТнеЪ ( < 60 + 80 К) с его уменьшением область АК быстро сужается; при дТце& <40 * 45 К и других неблагоприятных факторах (случай а) АК не возникают.

Из рис.4.1 следует, что величина недогрева существенно влияет на паросодержание - скорость звука С увеличивается, несмотря на рост . Значительно возрастает максимальный уровень АК - в 3 + 4 раза при увеличении дТнеэ в 2 * 2,5 раз.

Из зависимостей для перегрева дТ следует, что АК возникают при достаточной развитости процесса кипения - об этом свидетельствуют существенно положительные значения дТ , соответствующие началу АК. (Как отмечалось в § 2.3, наблюдаемые "отрицательные" средние по длине нагревателя перегревы являются следствием неоднородности условий по длине канала и неразвитости кипения - оно первоначально возникает на конце нагревателя, близком к выходу из канала). Это объясняется тем, что коэффициент К в выражении 3.16 мал в случае неразвитого кипения, когда значительна доля конвективной теплоотдачи - последняя не вносит вклад в АК-систei^y (см.§§ 3.3 и 3.4).

Полученные зависимости хорошо согласуются с данными других авторов - см.§ I.I.

Графики на рис. I и 2 Приложения подробно демонстрируют влияние теплового потока ^ на параметры акустического сигнала

1 Р дБ гма», и О

-5

-10 -15 с/с.

0,7 0,5

0,3 0,1 q,МВт/м1 16

12 8 О дТ,К 40

1 / о -в - 1 -1 •-2 •- 1 -3 -А

S3 \ \xv

О- 1—»- \ v

I—в

Л/

50 75 100 дТн«э,К

5) :;

Рис. 4.1. Влияние недогрева жидкости на область существования АК по тепловым потокам ^ и перегревам дТ , а также на максимальный уровень АК ртях и среднюю скорость звука'в среде С/с0 . Кривые соответствуют: I » началу кипения, 2 - возникновению АК, 3 - максимальному уровню АК, 4 - затуханию АК, Заштрихованы области существования АК.

Условия: а) Р= 0,2 МПа, иг= I м/с; б) Р = 0,35 МПа, Ы = 2,5м/с, Т в канале при различных значениях недогрева А I иеъ. Как видно, А периодическая составляющая в спектре звукового давления существует практически во всей области кипения, поскольку оно происходит в канале-резонаторе. При малых и неразвитом кипении - это резонансный I максимум (см.§ 3.1); с увеличением ^ возникают собственно АК. Поначалу они маскируются щумом кипения (пологий участок кривой р (<р при небольших (j, ), затем становятся сравнимыми с ними, после чего наблюдается одновременный рост £ и fa .С этого момента АК явно проявляют себя; он отмечен на графике рис.4.1 как начало АК. Разность уровней р и а ' р,, в случае интенсивных АК обусловлена не столько шумом кипения, сколько большим числом высших гармоник в спектре звукового давления (см.§ 3.1). Поэтому с ростом ^ и уровня колебаний эта разность может увеличиваться.

Из рис.1 и 2 Приложения следует, что с увеличением недогрева растет не только максимальный уровень АК, но и их уровень при неизменном значении тепловой нагрузки (J, - что подтверждает приведенный выше анализ.

Отметим также следующие эффекты: при малом недогреве (рис. 1а) АК зарождаются, но быстро затухают, оставаясь все время значительно ниже уровня щума кипения. Последний, в свою очередь, сначала быстро растет, а затем медленно спадает с ростом На рис.2 (а также на рис.5) видно, что интенсивные АК задерживают уменьшение скорости звука с ростом теплоподвода С^ ; напротив, перед срывом АК их частота быстро падает. Это свидетельствует о влиянии АК на свойства среды в канале - см.§ 3.4.

2. Зависимость параметров АК от скорости вынужденного движения жидкости-теплоносителя W (или массового расхода ^ ) определяется в значительной степени ее влиянием на процесс кипения и теплообмена в канале. Повышение скорости жидкости задерживает начало кипения, поскольку теплоотдача от поверхности обеспечивается вынужденной конвекцией; после возникновения кипения конвективная теплоотдача продолжает играть заметную роль при сравнительно небольших ^ , конкурируя с теплоотдачей за счет парообразования. Поток жидкости влияет также на параметры цузырей - их максимальный размер Ro и характерное время жизни Tl уменьшаются с ростом W - /103/. Уменьшается также толщина пристенного перегретого слоя. Увеличение ОаГ в некотором отношении эквивалентно увеличению недогрева - теплообмен интенсифицируется, паросодержание падает. Принципиальное отличие

- в росте конвективной составляющей

Область кипения с увеличением скорости жидкости смещается в сторону больших тепловых нагрузок. При этом верхняя граница движется из-за интенсификации теплоотдачи, нижняя - из-за задержки начала кипения.

На рис.4.2 представлены сводные данные, характеризующие влияние скорости потока на область существования и максимальную амплитуду АК, а на рис.3 Приложения - серия зависимостей р , ,

•fот q, при различных значениях 1хГ . Из них следует, что область существования АК смещается в сторону больших тепловых потоков (и меньших паросодержаний в среде); при этом она несколько расширяется. Однако это расширение не столь значительно, как при увеличении дТц^ (рис.4.1). Верхняя граница области по CJ, смещается всего в 1,5 4- 2 раза при увеличении скорости в 8 + 18 раз. Более значительно относительное смещение нижней границы - что естественно, поскольку влияние потока проявляется заметнее при неразвитом кипении - /I/. Об улучшении теплоотдачи ск = С^/дТ с ростом можно судить по весьма слабой зависимости ДТ= дТсч>

- см.рис.4.2.

Pmax.36 О

-5 с/с.

07 0,5

0,3 0,1 аЩ rF

АО 20 О

-20 -АО

9-1 • -3 в — 2 ® -А аг-—Г

2,5 а)

0 w,m/c б)

Рис. 4.2. Влияние скорости движения жидкости в канале на области существования АК по тепловым потокам и перегревам дТ , а также на максимальный уровень АК р^лх и среднюю скорость звука с среде с/Cq . Кривые соответствуют: I - началу кипения, 2 -возникновению АК, 3 - максимальному уровню АК, 4 - затуханию АК. Заштрихованы области существования АК.

Условия: а) Р = 0,2 МПа, Т* = 303 К ( дТНгЭ = 90 К); б) Р = 0,32 МПа,Тж = 303 К, ( дТнеЭ = 106 К). j

Как видно, максимальный уровень АК мало зависит от скорости

- р^ду возрастает на 3 + 4 дБ (примерно в 1,5 раза) при изменении to- в 8 т 18 раз - несмотря на рост теплоподвода (J, и уменьшение паросодержания (рост скорости звука С ). Это факт объясняется отмеченным выше увеличением доли конвективного теплообмена, который не вносит вклада в АК-систему - коэффициент в выражении 3.16 уменьшается. По этой же причине происходит увеличение задержки возникновения АК относительно начала кипения -см. рис.4.26 и рис.3 Приложения.

По рис.3 отметим также следующие эффекты. Уровень шума турбулентного потока жидкости, регистрируемый до начала кипения, велик при больших значениях № - серии (д) и (е). I (резонансный) максимум на кривых ^ = р((Сср отсутствует как при очень малых, так и при больших W - что вызвано нарушением условия резонанса 1 J^C = -f^ (см.§ 2.4) из-за изменения значения t"

- /103/. В представленной серии опытов сильно проявилось обратное воздействие звуковых колебаний АК на параметр среды - скорость звука в ней (кривые -f = -f, ).

Итак, из опытов следует, что движение жидкости (в отличие от недогрева) не является фактором принципиально необходимым для возникновения АК - их высокий уровень сохраняется при весьма малых скоростях потока.

3. Влияние давления Р на генерацию АК проявляется более гр сложно, чем параметров л! неэ и ьг . Известно, что повышение i—p давления (как и перегрева д I ) приводит к увеличению числа действующих центров парообразования, более интенсивному перемешиванию жидкости в пристенном слое (микроконвекция) и увеличению теплоотдачи о( - /I/. Повышается критическая плотность теплового потока. Уменьшается максимальный размер пузырей R0 и время их жизни t - /104/, следствием чего является уменьшение объемного паросодержания в среде. Одновременно с давлением растет и недогрев жидкости (из-за повышения температуры насыщения) , что приводит к наложению эффектов.

Таким образом, следует ожидать, в основном, положительного влияния давления Р на возбуждения АК - из-за повышения значения С (его роль рассмотрена выше), увеличения относительной поверхности конденсации пузырей (вызванного ростом их числа при одновременном уменьшении размеров), а также из-за повышения значения недогрева жидкости. (Увеличение поверхности конденсации, в соответствии с моделью АК - § 3.3, приводит к повышению эффективности термоакустического механизма. Таким образом, модель объясняет и положительное влияние накипи на генерацию АК - /18/, § X.X: накипь также увеличивает площадь поверхности пузырей). Поэтому в опытах по влиянию Р на АК задавались "неблагоприятные" значения других параметров - повышена температура жидкости Тж (рис.4.3 и рис.4 Приложения), увеличена скорость ее движения пАг (рис.5 Приложения).

Как следует из рис.4.3, представляющего сводные данные, увеличение давления Р , действительно, облегчает появление автоколебаний - значения тепловых потоков ^ начала кипения и АК сближаются; автоколебания возникают даже в области неразвитого кипения - соответствующее значение дТ меньше нуля. (Некоторая задержка начала кипения с увеличением Р обусловлена ростом недогрева).

При малых давлениях Р с его ростом наблюдается значительное расширение области АК по CJ, - в основном, из-за повышения верхней ее границы. Одновременно растет и максимальный уровень АК - что согласуется со сделанными предложениями. Однако,

Рис. 4.3. Влияние статического давления на области существования АК по тепловым потокам ц и перегревам дТ , а также на максимальный уровень АК ртах и среднюю скорость звука в паро-жидкостной среде. Показано также изменение недогрева жидкости дТнеэ • Кривые соответствуют: I - началу кипения, 2 - возникновению АК, 3 - максимальному уровню АК, 4 - затуханию АК. Заштрихованы области существования АК.

Условия: -UT = I м/с, Т* = 333 К. при более высоких давлениях такая тенденция нарушается. Причиной этого является, по-видимому, идентичное влияние на процесс теплоотдачи при кипении значений давления Р и перегрева лТ , (а, следовательно, и теплового потока ^ ) - с их увеличением растет доля теплообмена, обеспечиваемого микроконвекцией, которая не вносит полезного вклада в АК-систеь^у. Поэтому коэффициент К в уравнении 3.16 уменьшается - несмотря на улучшение теплоотдачи (значение с^ = CJ,/дТ растет - см. рис.4.3). Такое уменьшение К компенсирует положительное влияние роста скорости звука т

С и уменьшения недогрева Л IнеЭ . Этот эффект, однако, проявляется лишь при высоких тепловых нагрузках . В области же малых и средних рост давления положительно влияет на параметры АК - увеличивает скорость их нарастания Ър , а также средний по области существования АК уровень колебаний - см. рис.4 Приложения.

Серия на рис.5 Приложения отличается увеличенным значением скорости потока жидкости - из-за этого возникновение АК задерживается, область АК по ^ смещена вверх. Эта серия, как и предыдущая,демонстрирует положительное влияние Р на АК: увеличение их максимального уровня, скорости нарастания др/д<р , увеличение среднего уровня АК в пределах их области по , а также расширение этой области. Сильно выражено влияние давления на скорость звука в среде, а также обратное воздействие на нее акустических колебаний (кривые -f4 = -f4 ().

В обеих сериях (рис.4 и 5) детально прослеживается противоположное влияние давления на уровни I (резонансного) максимума на кривых - pj (<р (а также шума кипения - кривые р = р Ц,) ) и П-го максимума - автоколебаний, что свидетельствует об их различной природе (см.§ 3.1).

Таким образом, экспериментальные данные по влиянию недогрева, скорости и давления жидкости в канале на параметры АК в целом согласуются с данными других авторов - § I.I. Получены новые сведения - в частности, об изменении скорости звука в среде в пределах области АК, а также о соотношении автоколебаний с шумом кипения и резонансными колебаниями в области неразвитого кипения. Основные закономерности объяснены на основе модели термоакустического механизма АК.

4.2. Влияние геометрических размеров канала и материала нагревателя на характеристики автоколебаний

В обзоре отмечалось, что конструкция и геометрические размеры каналов охлаждения - как реальных, так и используемых в эксперименте, существенно различаются. Поэтому представляет интерес исследовать влияние параметров канала на характеристики автоколебаний. Анализ удобно проводить, используя выражение для амплитуды АК 3.16, в которое непосредственно входят геометрические размеры канала.

Влияние изменений длины канала Ц и длины участка обогрева (нагревателя) i на автоколебания исследовано как раздельно , так и совместно: в опытах варьировалась длина нагревателя L при постоянном значении L , и длина канала L при постоянных L или <L/L .В последнем случае можно применять соотношение 3.16 непосредственно, поскольку при его выводе положено

L/L = I - при этом подводимая к каналу мощность N^ffditj, пропорциональна L .

В таблице 4.1 приведены данные по влиянию длины канала L на область существования АК по тепловым потокам ^ , их максимальный уровень, а также на скорость звука в среде; отношение

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

1. Разработаны экспериментальные методики комбинированного исследования автоколебательного процесса в канале. Создана установка, позволившая реализовать такие методики.

2. Экспериментально выделены характерные признаки исследуемых автоколебаний; отмечены сопутствующие им акустические явления другой природы.

3. Исследована пространственная и временная корреляция звукового давления и пульсаций локального объемного паросодержания в среде. Сделан вывод о пассивной роли последних в процессе генерации АК. Обнаружены и измерены высокочастотные пульсации температуры нагревателя в канале, свидетельствующие о глубоком возмущении процесса теплоотдачи при возникновении автоколебаний.

4. Предложена модель термоакустического механизма автоколебаний при поверхностном кипении в канале, объясняющая их генерацию пульсациями тепловыделения в жидкости, синхронными со звуковым давлением. Положительная обратная связь по давлению заключается в увеличении скорости конденсации пузырей в волне сжатия - при этом жидкости сообщается теплота фазового перехода.

Экспериментальная проверка модели АК показала существование высокочастотной температурной волны в жидкости вблизи кипящего слоя. Фаза колебаний тепловыделения в жидкости удовлетворяла критерию Рэлея термоакустической генерации.

5. Исследован механизм искусственного срыва автоколебаний. В соответствии с моделью АК, основная его причина - понижение скорости звука в среде.

6. Рассмотрена в линейном приближении модель двухфазной пузырьковой среды при кипении с недогревом, которая соотносит ее акустические свойства (упругость и активность) с наблюдаемыми в опыте пульсациями паросодержания и тепловыделения в поле давления.

7. Изучены особенности формирования частотного спектра автоколебаний. Исследована пространственная структура поля давления в канале; обнаружен одномодовый режим возбуждения автоколебаний с одновременной генерацией широкого кратночастотного спектра. Показано, что причина такого режима - сильная упругая нелинейность парожидкостной среды в канале.

8. Исследовано влияние условий кипения и параметров канала на область существования и характеристики автоколебаний. Полученные закономерности объяснены на основе предложенной модели явления.

Обнаружен и исследован особый случай низкочастотных автоколебаний. Его появление объяснено увеличением проницаемости акустических границ канала при больших паросодержаниях в среде - что приводит к выходу стоячей волны давления за пределы канала.

В заключение считаю своим приятным долгом выразить благодарность профессору Е.И.Несису за научное руководство данным исследованием и доценту Б.М.Дорофееву за внимание к работе и полезное обсуждение результатов.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Ассман, Владимир Александрович, 1985 год

1. Исаченко В.П., Осипова В.А., Сукомел А.С. Теплопередача. -4-е изд., перераб. и доп.- М.: Энергоиздат, 1981.- 416 с.

2. Кафенгауз Н.Л., Федоров М.И. Возникновение ВЧ-колебаний давления при теплообмене с диизопропилциклогексаном. ИФЖ,1966, т.II, * I, с.99-101.

3. Кафенгауз Н.Л., Федоров М.И. О разрушении труб ВЧ-колебания-ми давления, возникающими при теплообмене. Атомная энергия,1967, т.23, № 2, с.147-148.

4. Кафенгауз Н.Л., Федоров М.И. Исследование высокочастотных колебаний давления, возникающих при теплоотдаче к воде. -Теплоэнергетика, 1968, № I, с.47-49.

5. Кафенгауз Н.Л. О связи кризиса теплообмена с высокочастотными автоколебаниями давления. ИФЖ, 1969, т.17, № 4, с.725-729.

6. Васьянов В.Д., Кафенгауз Н.Л., Лебедева А.Г. и др. О механизме термоакустических автоколебаний. ИФЖ, 1978, т.34, № 5, с.773-775.

7. Аладьев И.Т., Дышель Н.Н., Кафенгауз Н.Л. Влияние теплообмена на скорость звука в турбулентном потоке жидкости. -ТВТ, 1981, т.19, № 5, с.1108-1111.

8. Fuge R. Untersuchung des Siedegerausches bein unterkuhlten Sieden. Rossendorf bei Dresden, gentralinstitut fur Kernforschung, 1967, Zfk-134.- 43S.

9. Fuge R. Die Eigenschwingungen des Blasen-Flussigkeits -Gemisches Beim unterkuhlten Sieden.-: Dissertation.- Dresden, 1969, Zfk-167.- 49S.

10. Fuge R. Eigenschwingungen des Blasen-Fliissigkeits Gemisches beim unterkuhlten Sieden.- Kernenergie, 1970, Bd.13, H.8,1. S.245-253.

11. Hayama~ S. Self-excited standing wawe generated boiling. -В ull JSME, 1967, v.10, No 37, p.132-141.

12. Герлига 6.A., Морозов И.И., Накозин В.Н. 0 высокочастотных пульсациях в обогреваемых каналах. ТВТ, 1968, т.6, № 4, с.721-725.

13. Герлига В.А., Прохоров Ю.Ф., Шмаков А.А. О звуковых колебаниях в обогреваемых каналах. ТВТ, 1971, т.9, № 5, с.1084--1086.

14. Герлига В.А., Присняков В.Ф. 0 звуковых колебаниях в кипящих каналах. В сб.: Гидродинамика. Твердое тело. - Днепропетровск: ДГУ, 1971, с.125-136.

15. Герлига В.А., Прохоров Ю.Ф., Сытин В.Г. 0 влиянии накипи, отлагающейся в обогреваемых каналах, на процесс высокочастотных колебаний давления. Теплоэнергетика, 1972, № 9, с.88-89.

16. Герлига В.А., Морозов И.И., Прохоров Ю.Ф., Шмаков А.А. Стоячие волны в каналах с поверхностным кипением. В сб.: Динамика гидравлических систем. - Челябинск: ЧПИ, 1972, вып.115, с.100-105.

17. Герлига В.А., Прохоров Ю.Ф. Некоторые особенности теплообмена с водой при поверхностном кипении. В кн.: Тепло- и массо-перенос. - Минск: ИТМ0 АН БССР, 1972, т.2, ч.1, с.159-163.

18. Герлига В.А., Прохоров Ю.Ф. Механизм возникновения термоакустических колебаний при докритических давлениях. Изв.АН СССР: Энергетика и транспорт, 1974, № 6, с.125-134.

19. Прохоров Ю.Ф., Герлига В.А. Влияние входного недогрева жид-сти на характеристики термоакустических колебаний давления в каналах. В сб.: Динамика гидравлических систем. - Челябинск: ЧПИ, 1976; вып.180, с.29-32.

20. Прохоров Ю.Ф., Герлига В.А., Прохоров М.Ф. Влияние растворенного газа на термоакустические колебания давления в обогреваемых каналах. В том же сб., с.33-36.

21. Герлига В.А., Ветров В.И. Экспериментальное исследование термоакустических колебаний в обогреваемых каналах при сверхкритических давлениях. Изв. вузов: Авиационная техника, 1978, * I, с.31-36.

22. Кичигин A.M., Кесова Л.А. 0 возникновении звуковых колебаний при переходе от поверхностного кипения к пленочному. Изв. вузов: Энергетика, 1966, № 8, с.114-117.

23. Каплан Ш.Г., Толчинская Р.Б. Возникновение высокочастотных колебаний давления в процессе теплообмена при вынужденном движении жидкости. ИФЖ, 1969, т.17, № 3, с.486-490.

24. Несис Е.И., Дорофеев Б.М. Акустический метод исследования кипения (обзор). В сб.: Исслед. по физ. кипения /Под ред-Е.И.Несиса. - Ставрополь: СГПИ, 1972, вып.1, с.3-19.

25. Дорофеев Б.М., Четвериков Е.И. Исследование при помощи подвижного гидрофона автоколебаний давления в канале с поверхностным кипением. В том же сб., c.III-121.

26. Несис Е.И. Кипение жидкостей. М.: Наука, 1973, - 280 с.

27. Дорофеев Б.М., Четвериков Е.И. Параметрически возбуждаемые акустические автоколебания в каналах с кипящим теплоносителем. В сб.: Докл. УIII Всесоюзн.акуст.конф. (Секция Р). -М.: АКИН, 1973, с.64-67.

28. Несис Е.И. Параметрический резонанс и его возникновение в кипящей жидкости. В сб.: Исслед. по физ. кипения. - Ставрополь: СГПИ, 1974, вып.2, с.3-17.

29. Несис Е.И. Взаимосвязь между тепловыми и акустическими характеристиками пузырькового кипения. В том же сб.,с.26-35.

30. Дорофеев Б.М., Четвериков Е.И. Исследование параметрически возбуждаемых волн давления в каналах с кипящим теплоносителем. В том же сб., с.18-25.

31. Дорофеев Б.М. Экспериментальное исследование влияния стоячих волн давления на теплообмен при кипении в каналах. В сб.: Исслед. по физ. кипения. - Ставрополь, СГПИ, 1975, вып.З,с.46-58.

32. Несис Е.И., Дорофеев Б.М. О высокочастотных колебаниях давления в трубе с поверхностно кипящим потоком. ТВТ, 1976, т.14, № I, с.132-138.

33. Федоров М.И. К расчету гармонических колебательных процессов, возникающих в жидкостях при теплообмене их с нагретыми стенками каналов. ИФЖ, 1973, т.25, № 2, с.217-226.

34. Хмара В.А., Манкеев В.И., Войцеховский В.И. Акустические пульсации давления при кипении охлаждающей жидкости причина усталостного разрушения теплонагруженных элементов ЭВП. - Электронная техника: сер. Электроника СВЧ, 1974, № 6, с.78-81.

35. Фомичев В.М. Условия возбуждения акустических колебаний в обогреваемом канале. В сб.: Вопросы атомной науки и техники: сер. Динамика ядерных энергетических установок. - М.: ЦНИЙатоминформ, 1974, вып.1(5), с.33-38.

36. Дрижюс М.-Р.М., Шкема Р.К., Шланчяускас А.А. Цульсации давления в тепловыделяющих каналах в условиях поверхностного кипения. Тр.АН Лит.ССР: сер. Б, тЛ(98), 1977, с.77-81.

37. Дрижюс М.-Р.М., Кайрис О.П., Шкема Р.К. Пульсации температуры стенки тепловыделяющих трубок при поверхностном кипении воды. Тр. АН Лит.ССР: сер. Б, т.6(115), 1979, с.79-85.

38. Синицын А.Т. Обоснование акустической природы механизма улучшения теплообмена при сверхкритических параметрах теплоносителя. В кн.: Нелинейные волновые процессы в двухфазных средах. - Новосибирск: ИТФ СО АН СССР, 1977, с.337-346.

39. Stewart Е., Stewart Р,, Watson A. Thermo-acoustic oscillations in forced convection heat transfer to supercritical pressure water.- Int. Journ Heat Mass Transfer, 1973, v.16, p.257-270.

40. Ветров В.И., Шамин B.H. Частоты термоакустических колебаний, возникающих в обогреваемых каналах при сверхкритических давлениях теплоносителей. В сб. тр. ЧПИ. - Челябинск: ЧПИ,1979, вып.273, с.41-46.

41. Раушенбах Б.В. Вибрационное горение. М.: Физматгиз, 1961.500 с.51.3арембо Л.К., Красильников В.А. Введение в нелинейную акустику. М.: Наука, 1966,- 519 с.- 176

42. Chu В.Т.Stability of sistems coutaining a heat sourcc-the Rayleigh criterion.- NACA Res. Memo. 56D27,1956.

43. Chu B.T. Analysis of self-sustained thermally driven noulinear vibration.- Physics fluids, 1963, v.6, No 11, p.1638-1643.

44. Maling G.C. Simplified Analysis of the Bijke phenomenon.-JASA, 1963, v.35, No 7, p.1058-1060.

45. Feldman K.T. Rewiew of the literature on Sondhauss and Rijke thermoacoustic phenomena.- Journ. Sound and Vibr., 1968, No <7(1), p.71-89.

46. Кильчинская Г.А., Проценко О.П. Термоакустические автоколебания в газовом объеме с внутренним источником теплоподвода. -Прикладная механика, 1981, т.17, № 3, с.117-121.

47. Бэтчелор Г.К. Волны сжатия в суспензии газовых пузырьков в жидкости. Механика, 1968, т.109, № 3, с.65-84.

48. Муди Ф. Модель критического режима течения двухфазной смесии скорости звука, основанная на механизме распространения импульса давления. Теплопередача, 1969, т.91, № 3, с.84-101.

49. Ван Вейнгарден Л. Одномерные течения жидкостей с пузырьками газа. В кн.: Реология суспензий. - М.: Мир, 1975, с.68-103.

50. Заболотская Е.А., Солуян С.И. Об одной возможности усиления акустических волн. Акуст. Ж., 1967, т.13, * 2, с.296-298.

51. Заболотская Е.А., Солуян С.И. Излучение гармоник и комбинационных частот воздушными пузырьками. Акуст. Ж., 1972, т.18, № 3, с.472-474.

52. Заболотская Е.А. Генерация второй гармоники звуковой волны в жидкости с равномерно распределенными воздушными пузырьками. Акуст. ж., 1975, т.21, № 6, с.934-937.

53. Накоряков В.Е., Соболев В.В., Шрейбер И.Р. Длинноволновые возмущения в газожидкостной смеси. Изв. АН СССР: МЖГ,1972, № 5, с.71-76.

54. Покусаев Б.Г., Корабельников А.В., Прибатурин Н.А. Волны давления в жидкости с пузырьками пара. В кн.: Волновые процессы в двухфазных средах /Под ред.В.Е.Накорякова. - Новосибирск: ИТФ СО АН СССР, 1980, с.20-46.

55. Гончаров В.В., Наугольных К.А., Рыбак С.А. Стационарные возмущения в жидкости, содержащей пузырьки газа. ПМТФ, 1976, » 6, с.90-96.

56. Остроумов Г.А., Дружинин Г.А., Крячко В.М., Токман А.С. Нелинейные явления при распространении акустических волн в пористых средах. В сб.: Тезисы докл. 6-го Международного симпозиума по нелинейной акустике. - М.: МГУ, 1975, с.166-169.

57. Борисов А.А., Гельфанд Б.Е., Губайдулин А.А. и др. Усиление ударных волн в жидкости с пузырьками пара. В кн.: Нелинейные волновые процессы в двухфазных средах. - Новосибирск: ИТФ СО АН СССР, 1977, с.67-74.

58. Исакович М.А. Общая акустика. М.: Наука; 1973. - 496 с.71.руденко О.В., Солуян С.И. Теоретические основы нелинейной акустики. М.: Наука, 1975. - 288 с.

59. Handbook of Physics/ Ed. by E.U.Condon.- N.Y.: Mc Graw-Hill book, 1958.- 1485 p.

60. Скучик E. Основы акустики: Пер. с англ./Под ред.Л.М.Лямшева. М.: Мир, 1976, т.1. - 520 с.

61. Ультразвук: Маленькая энциклопедия. М.: Советская энциклопедия, 1979. - 400 с.

62. Харкевич А.А. Автоколебания. М.: Физматгиз, 1953. - 265 с.

63. Рабинович М.И. Автоколебания распределенных систем. Изв. вузов: Радиофизика, 1974, т.17, № 4, с.478-510.

64. Ананьев А.А. Керамические приемники звука. М.: Изд-во АН СССР, 1963. - 178 с.

65. Боббер Р. Гидроакустические измерения: Пер. с англ./Под ред. А.Н.Голенкова. М.: Мир, 1974. - 364 с.

66. Методика поверки измерительных гидрофонов. МИ 9-74. М.: Изд-во Гос. ком. стандартов, 1975. - II с.

67. Дорофеев Б.М., Ассман В.А. Калибровка гидрофонов, применяемых при исследовании шума кипения. В сб.: Исслед. по физ. кипения. - Ставрополь: СГПИ, 1976, вып.4, с.52-60.

68. Якушев Н.А. Теоретические основы измерения нестационарных температур. Л.: Энергия, 1967. - 299 с.

69. Таблицы физических величин: Справочник. /Под ред. И.К.Кикоина. М.: Атомиздат, 1976. - 1008 с.

70. Ассман В.А., Дорофеев Б.М. Экспериментальное исследование термоакустических автоколебаний при кипении. В сб.: Исслед. по физ. кипения. - Ставрополь: СГПИ, 1976, вып.4, с.36-46.

71. Дорофеев Б.М., Ассман В.А., Сологуб И.С. Некоторые вопросы, связанные с возбуждением термоакустических автоколебаний в каналах с кипением. В сб.: Исслед. по физ. кипения. -Ставрополь: СГПИ, 1979, вып.5, с.36-46.

72. Кичигин A.M., Повстень С.Г. Влияние давления и недогрева на характер шума при кипении жидкости в большом объеме. В сб.: Теплофизика и теплотехника. - Киев: Наукова думка, 1972, вып.21, с.92-95.

73. Тонг Л. Теплоотдача при кипении и двухфазном течении. М.: Мир, 1968. - 344 с.

74. Снайдер Н., Робин Т. Модель массопереноса при пузырчатом кипении в недогретой жидкости. Теплопередача, 1969, № 3,с.122-134.

75. Джад Р., Хуан К. Модель теплоотдачи при кипении в большом объеме, учитывающая испарение микрослоя. Теплопередача, 1976, т.96, № 4, с.96-102.

76. Сорокин Д.Н. Модель процесса теплообмена при пузырьковом кипении. ТВТ, 1977, т.15, № 4, с.828-832.

77. Plesset M.S. The contribution of latent heat transport in subcooled nucleate boiling.- Int. Journ. Heat Mass Transfer, 1978, v.21, No 6, p.725-734.

78. Ибрагимов M.X., Субботин В.И., Бобков В.П. и др. Структура турбулентного потока и механизм теплообмена в каналах. -М.: Атомиэдат, 1978. 296 с.

79. Исакович М.А. Нелинейные эффекты в некоторых задачах акустики. Акуст.ж., I960, т.6, » 3, с.321-325.96.3арембо Л.К. К вопросу о вынужденных колебаниях конечной амплитуды в трубе. Акуст. ж., 1967, т.13, * 2, с.298-300.

80. Воронина Л.С., Зарембо Л.К. 0 вынужденных конечных колебаниях слоя с комплексным граничным импеданцем. Акуст. ж., 1975, т.21, № 3, с.378-381.

81. Островский Л.А. 0 разрывных колебаниях в акустическом резонаторе. Акуст. ж., 1974, т.20, * I, с.140-142.

82. Канер В.В., Руденко О.В. К теории нелинейных колебаний в акустических резонаторах. Акуст. ж., 1977, т.23, № 5, с.756-764.

83. Малых Н.В. Стоячие волны во вскипающей жидкости. В кн.: Теплообмен при фазовых превращениях /Под ред.С.С.Цутателад-зе. - Новосибирск: ИТФ СО АН СССР, 1983, с.103-109.

84. Ю1.Кутателадзе С.С. Теплопередача при конденсации и кипении. -М.: Машгиз, 1952, 164 с.

85. Юб.Миропольский З.Л., Факторович Л.Е. Обобщение экспериментальных данных о влиянии обогреваемой длины канала на критические тепловые потоки. ДАН СССР, 1961, т.141, * 6, с.721-730.

86. Дорофеев Б.М. Звуковые явления при кипении.- Ростов-на-Дону: Изд-во РГУ, 1985.- 88 с.

Обратите внимание, представленные выше научные тексты размещены для ознакомления и получены посредством распознавания оригинальных текстов диссертаций (OCR). В связи с чем, в них могут содержаться ошибки, связанные с несовершенством алгоритмов распознавания. В PDF файлах диссертаций и авторефератов, которые мы доставляем, подобных ошибок нет.