Радиационная стойкость и рабочие характеристики передних калориметров CMS тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.01, кандидат физико-математических наук Ульянов, Алексей Львович

• Ульянов, Алексей Львович
• кандидат физико-математических наук
• 2006

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Ульянов, Алексей Львович

Введение

1. Конструкция передних калориметров CMS

1.1. Общее описание установки CMS.

1.2. Система триггера и сбора данных в эксперименте CMS

1.3. Принцип действия и устройство передних калориметров

1.4. Электроника считывания передних калориметров.

2. Радиационная стойкость кварцевых волоконных световодов

2.1. Методика облучения волоконных свеюводов.

2.2. Методика измерения оптического поглощения

2.3. Результаты измерений оптического поглощения

2.3.1. Волокна с высоким содержанием ОН

2.3.2. Волокна с низким содержанием ОН.

2.3.3. Кварц-пластиковые волокна.

2.3.4. Сравнение прямых и свернутых образцов.

2.3.5. Изменение прозрачности световодов после облучения

2.4. Апертура световодов.

2.5. Сравнение с результатами других работ и выводы.

3. Свойства и рабочие характеристики переднего калориметра

3.1. Тестовый пучок.

3.2. Измерение и калибровка сигналов калориметра

3.3. Калибровка фоюумножителей и удельный световыход калориметра

3.4. Пространственная однородность.

3.5. Отклик калориметра на электроны и заряженные 7г-мезоны

3.6. Энергетическое разрешение.

3.7. Угловые зависимости

3.8. Поперечная форма ливней и утечки.

3.9. Отклик калориметра на мюоны.

3.10. Энергетическое разрешение для адронных струй.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Радиационная стойкость и рабочие характеристики передних калориметров CMS»

В 2007 году в ЦЕРН планируется ввести в эксплуатацию Большой Ад-ронный Коллайдер (LHC), который (начиная с 2008 года) обеспечит проюн-протонные c'l олкновения с суммарной энергией в системе центра масс 14 ТэВ, что в семь раз превышает энергию протон-ангипротонных столкновений на действующем в настоящее время коллайдере Tevatron (Лаборатория Ферми, США). Светимость в номинальном режиме работы LHC должна составить L = 1034 см"2с1, что в 50 раз больше светимости доступной на ускорителе Tevatron. Интервал между последовательными столкновениями пучков будет составлять 25 не, при этом ожидается в среднем около 20 протон-проюнных неупругих взаимодействий при каждом столкновении пучков. Такие рабочие характеристики открывают' новые возможности для исследований в области физики высоких энергий, но вместе с тем предъявляют более жесткие требования к физическим установкам и системам сбора данных.

Установка CMS (Compact Muon Solenoid) [1, 2] являе1ся детектором общего назначения для исследования процессов, происходящих при столкновении проюнов (а также тяжелых ионов) высокой энергии на ускорителе LHC. Одной из главных целей эксперимента CMS является изучение механизма нарушения симме!рии электрослабых взаимодействий, который ответственен за наличие массы у летонов, кварков, W и Z-бозонов. Эта цель подразумевает следующие основные задачи [3]:

• открыть или исключить существование бозона Хиггса стандартной модели или семейства бозонов Хиггса в суиерсимметричных моделях;

• открыть или исключить суперсимметрию в диапазоне масс вплоть до нескольких ТэВ;

• открыть или исключить сильные (непертурбативные) взаимодействия калибровочных бозонов при энергиях масштаба 1 ТэВ (техницвет и другие модели).

На настоящий момент нижнее ограничение на массу хиггсова бозона стандартной модели составляет 114,4 ГэВ и было получено в экспериментах по прямому поиску бозона на электрон-позитронном коллайдере LEP в ЦЕРН [4]. Оптирование стандартной модели к совокупности данных различных экспериментов позволяет также установить косвенным образом верхний предел на массу частицы Мц < 194 ГэВ [5]. Определенные ограничения на массу частицы Хиггса следуют также из требований внутренней согласованности теоретической модели: для того чтобы теория возмущений оставалась применимой в стандартной модели при энергиях масштаба ~ 1 ТэВ, масса бозона не должна превышать 700 ГэВ [6, 7, 8]. Установка CMS должна обеспечить возможность открытия частицы во всем диапазоне масс, начиная от нижней экспериментальной границы 114,4 ГэВ и вплоть до максимальных значений ~ 700 ГэВ.

На рис. 1 представлены основные каналы для поиска хиггсова бозона стандартной модели в эксперименте CMS [9]. В зависимости от массы частицы наиболее перспективными оказываются поиски бозона Хиггса в распадах II 77, Н —> ZZ —» 4/± и Я —> WW —> l+vl~v, что требует от экспериментальной установки в первую очередь надежной идентификации фотонов, электронов и мюонов с хорошим пространственными и энергетическим (или импульсным) разрешением в диапазоне псевдобыстрот \т]\ <2,5 псевдобыстроюй называется величина г] = — lntgf, где 0 — полярный угол, отсчитываемый or оси пучков). Для последнего из приведенных выше процессов критически важным является измерение дисбаланса поперечной энергии, называемого также недостающей (или потерянной) поперечной энергией E™lss, связанного с двумя нейтрино, которые не регистрируются непосредственно детектором. Измерение потерянной поперечной энергии необходимо и для выделения других процессов, которые имеют энергичные нейтрино в конечном сосюянии (например, Я —» WW lujj). Другим примером, где важна регистрация потерянной энергии, является поиск су-персиммегричных частиц, таких как слептоны, скварки и глюино. Распады этих частиц порождают каскады, которые в случае сохранения R-чегности всегда содержат наилегчайшую суперчастицу (LSP). Такие частицы не взаимодействуют с детектором и щшому также генерируют потерянную поперечную энергию. Для измерения E™ss с достаточной точностью необходимо избежать существенных утечек поперечной энергии в неинструментирован-ные области экспериментальной установки, что требует калориметров с покрытием псевдобыстрогы вплоть до «5 [10].

Помимо измерений но1ерянной поперечной энергии калориметрическое покрытие большого диапазона пссвдобыстрог необходимо для регистрации передних таггирующих струй, которые сопровождают процесс рождения бозона Хиггса при слиянии промежуточных бозонов (см. рис. 2). Эффективная идентификация таких струй в экспериментальной установке позволяет достичь существенного подавления фонов и тем самым обеспечивает дополнительные каналы для поиска хиггсовой частицы [11, 12, 13, 14]. Как видно из рис. 1 наиболее обещающими из них являются каналы qqH —> qqrr и qqH —> qqWW —» qqlvqq.

Область пссвдобыстрог 3 < \r)\ < 5, называемая также передней областью установки, характеризуется значи!ельно более высокими поюками ча

1 -г ■ 1 ■ CMS, 30 fb1 i / \ / 1 * \ * \

А 1 А 1 / ■N 4 п J 1 \ t 1 N —»- Н-»/-/ cuts 4 1 1 s -»- H-»/Y opt H->ZZ-4\

1 1 H-»WW-»2l2v qqH, H-»WW-+Kjj —»— qqH, H~>rwl+)et — qqH, H ->ri ■ loo 200 300 400 500600

MH,GeV/c

Рис. 1. Значимость экспериментального сигнала в различных каналов поиска бозона Хиггса в твисимости от массы частицы для интегральной светимосчи 30 fb-1. Для капала Н—> 77 отдельно показаны ре5ультаты анализа, основанною на простом oi6ope событий по нескольким величинам ("cuts"), и анализа с применением нейронных ceiefi ("opt").

Рис. 2. Диаграмма рождения бозона Хиггса при слиянии W-бозонов (левый рисунок). Рассеянные кварки имеют поперечный импульс рт ~ mw/2 и проявляются в виде характерных струй в передней области установки. Распределение таких струй но псевдобыстроте показано на правом рисунке. стиц и энергии в сравнении с центральной облас1ыо (областью малых псев-добысгрог), что существенно ужесючаот требования к устнавливаемым в этой области детекторам в отношении радиационной стойкости и чувствительности к наведенной радиоактивности. Требование надежной работы в условиях высокой радиации (вплоть до 1 Град за десять лет работы усчанов-ки) делают переднюю область недоступной для калориметров, изготавливаемых по многим традиционным технологиям, например, для калориметров с применением органических сцинтилляторов, которые используются в установке CMS в обласги |т;| < 3. Для создания радиационно стойких калориметров в передней обласги в эксперименте CMS была выбрана технология с использованием в качестве активного вещества кварцевых волоконных световодов. Принцип действия таких калориметров основан на регистрации черепковского излучения частиц, рожденных в электромагнитных и адрон-ных ливнях. Данная диссертация посвящена исследованиям радиационной стойкости кварцевых световодов для передних калориметров CMS и измерению рабочих характеристик модулей переднего калориметра на тестовых пучках.

Работа сосюит из введения, трех основных глав, заключения и приложения. В первой главе дано краткое описание экспериментальной установки CMS, обсуждаются основные требования, предъявляемые к передним калориметрам, затем подробно описаны конструкция и принцип работы этих детекторов. Во второй главе представлена меюдика и результаты исследований радиационной стойкости кварцевых волоконных световодов с целью их использования в качестве активной среды передних калориметров. Третья глава посвящена энергетической калибровке и исследованиям характеристик передних калориметров на тестовых пучках электронов, 7Г-мезонов и мюонов высоких энергий. Дано описание экспериментальной устновки и процедуры измерений, приведены результаты измерения однородности и линейности отклика, энергетического разрешения, поперечного профиля отклика и прочих характеристик детектора. В заключении кратко изложены основные результаты исследований и выводы. В приложение приведен краткий обзор известных центров окраски, которые могут возникать в кварцевом стекле под воздействием ионизирующих излучений.

Основное содержание диссертации опубликовано в работах [15, 16, 17, 18]. Результаты работы докладывались автором на конференциях "9th Annual RDMS CMS Conference" в Минске (2004) и "9th International Conference on Advanced Technology and Particle Physics" в Комо (2005), а также на рабочих собраниях группы адронного калориметра CMS в ЦЕРНе.

Заключение диссертации по теме «Приборы и методы экспериментальной физики», Ульянов, Алексей Львович

4. Заключение

На этапе разработки технологии для создания радиационно стойких передних калориметров для усшновки CMS были проведены исследования радиационной сюйкости кварцевых волоконных световодов. В процессе исследований были измерены спектры оптического поглощения и апертура кварцевых волоконных световодов нескольких типов, подвергнутых облучению 7-квантами от радиоактивного источника 60Со. Дозы облучения составляли 10, 57, 100, 680 и 1000 Мрад. Результаты измерений показали, что определенные типы кварцевых волокон обладают радиационной стойкостью достаточной для их использования в качестве активной среды передних калориметров CMS.

Принципиальные свойства кварцевого калориметра были изучены на примере нескольких прототипов, что позволило оптимизировать конструкцию калориметра. По окончании сборки несколько модулей переднего калориметра были протестированы на пучках частиц высокой энергии с целью калибровки и измерения характеристик реальных калориметров, которые будут использоваться в эксперименте CMS. В ходе пучковых испытаний получены следующие результаты:

• Разработан метод энергетической калибровки модулей переднего калориметра на пучке электронов. Шесть модулей калориметра были откалиброваны этим методом, что обеспечивает основу для переноса калибровки на весь калориметр путем измерения отклика детектора на радиоактивный источник или путем учета поправок на различия в коэффициентах усиления ФЭУ.

• Произведена калибровка фотоумножителей по положению однофото-электронного пика, что позволило измерить световыход калориметpa. Удельный гветовыход в среднем составил 0,28 фотоэлектронов на 1 ГэВ поглощенной энергии (в электромагнитной шкале). При эюм разброс значений свеювыхода для разных ячеек калориметра составил 11,5%.

• Измерена зависимость отклика калориметра от энергии электронов в диапазоне от 30 до 150 ГэВ и от энергии 7Г~-мезонов в диапазоне от 30 до 300 ГэВ. Для электронов отклик сегмента с длинными волокнами линеен с точностью до 1%, в то время как удельный отклик сегмента с короткими волокнами растет с увеличением энергии падающих частиц, что связано с увеличением глубины проникновения электромагнитных ливней. Отклик калориметра на 7г""-мезоны в сегменте с длинными волокнами существенно ниже отклика на электроны и к тому же заметно нелинеен, что является следствием сильной неском-пенсированиости калориметра. Для суммы сигналов с обоих сегментов калориметра отношение откликов 7г/е близко к единице в измеренном диапазоне энергий.

• В измеренном диапазоне энергий энергетическое разрешение калориметра хорошо аппроксимируется суммой стохастического и постоянного членов и при сложении сигналов двух сегментов составляет а/Е= 198%/\/Ёе8,5%для электронов и а/Е = 279%/\/Ё0 11,4% для 7г-мезонов при падении частиц под углом 0 = 3,2° относительно направления волокон. Электромагнитное разрешение определяен-я в основном статистическими флуктуациями числа фотоэлектронов и конструктивными неоднородноетями калориметра. Из-за нескомпен-сированности калориметра адронное разрешение имеет значительный вклад от флуктуаций доли электромагнитной компоненты в адрон-ных ливнях, который становится доминирующим при энергиях порядка 100 ГэВ и выше.

• На примере нескольких модулей была измерена пространственная неоднородность отклика калориметра. Помимо осцилляций отклика, связанных с конструктивными особенностями калориметра, были выявлены неоднородности, связанные с неидеалыюстыо сборки детектора. При усреднении по области 2 см х 2 см неоднородность отклика составляет в зависимости от модуля и сегмента порядка 4-6% для электронов и 3-4% для 7Г-мезонов, что является дополнительным вкладом в энергетическое разрешение для одиночных частиц. Уже для пионов этот вклад мало существенен, поэтому можно ожидать, чю влияние пространственных неоднородное!ей на энергетическое разрешение адронных струй будет незаметно.

• Измерены поперечные профили электромагнитного и адронного отклика, что позволило ввести поправки на поперечные утечки в процессе калибровки модулей калориметра и при определении средних величин отклика.

• Измерены зависимости электронного отклика и энергетического разрешения от угла падения частиц на поверхность калориметра. В диапазоне углов от 0° до 5° изменения среднего отклика калориметра не превышают нескольких процентов. В то же время энергетическое разрешение для электронов заметно ухудшае1ся при углах менее 1° (соответствует псевдобыстрош \т]\ > 4,7), что связано с резким увеличением отклика детектора в случае развития электромагнитного ливня вдоль оси волоконного световода.

Полученные результаты показали, что характеристики калориметров соответствуют требованиям, предъявляемым к передним калориметрам в эксперименте CMS.

Благодарности

Автор глубоко признателен своему научному руководителю В.Б. Га-врилову за помощь на всех этпах работы. Автор также хочет поблагодарить за поддержку и участие в рабохе своих коллег и соавюров, в первую очередь B.JI. Столица, С.В. Кулешова, С.В. Семенова из Института Теоретической и Экспериментальной Физики, С.К. Моршнева и Ю.К. Чамо-ровского из Института Радиотехники и Электроники РАН, а также всех участников группы адронного калориметра эксперимента CMS.

А Радиационные дефекты в кварцевых стеклах

Сетка стекла из чистого плавленного кварца содержит только тетраэдры o^si-o, а все остальные атомы и молекулы присутствуют в виде примесей, концентрация которых в основном и определяет оптическое поглощение в области видимого света и ближнего ультрафиолета. Далее расматривают-ся известные радиационные дефекты и молекулярные образования в сетке стекла (центры окраски), имеющие полосы поглощения в интересующей области спектра. На рис. 58 показаны соответствующие уровни энергии с указанием длин волн переходов.

Е, эВ б 5 4

3 -2 -1

• о. 1

Л & и и

И к

7 60 й

1/

-5 86 % я S

§1 &й 2 х

- 5 a vi х /1\ U. м

Sa о а 3 о

3 X m «о ч

31»

155

0 83

-275

-5 00JH -4 43 и Я 5 щ

-477 а о 5

О я я

9 1

Кб

S X

3 в оо g о

Я о т> 1

197

00

ТТ 1 85 Я я я ' "" я 3 сп а 11

-482 j

-3 90 g 2 -3 18

Е-ь 5 = Я

6) о

•3 76 S я ф с о СП О fO I

Рис. 58. Схема уровней энергии центров окраски.

Е'-центр o^sr представляет собой атом кремния с валентным электроном, который образуется при разрыве цепочки Si—О—Si под действием ионизирующего излучения и кроме полосы поглощения 212 нм имеет полосу люминесценции на 450 нм [24].

Пероксирадикал o^si-o-o' возникает при избытке кислорода в сетке стекла и может образоваться из £"-центра при наличии возле него молекулы О2. Пероксирадикал имеет самую коротковолновую полосу поглощения (163 нм). При накоплении пероксирадикалы могут быть причиной поглощения в области 200-220 нм [24].

Кислородная вакансия o^si-si^o возникает как радиационный дефект при разрыве обеих связей кислорода в цепочке стекла или в процессе изготовления волоконного световода при недостатке кислорода и обуславливает поглощение на 248 и 280 нм.

Радиационный дефект "немостиковый кислород" (РДНК) o^si-o' образуется вместе с £"-центром при разрыве цепочки Si—О—Si. При отсутствии добавочных повреждений может рекомбинировать с ^'-центром с восстановлением нормальной сетки стекла, имеет сильные полосы поглощения на 260 и 630 нм, а также полосу люминесценции на длине волны 670 нм [24].

Связанный хлор o^si-ci ci-Si^o возникает в процессе изготовления световодов при избытке хлора, обычно используемого для осушения стекла. Имеет характерные полосы поглощения на 257 и 318 нм и полосу люминесценции на 318 нм [25].

Молекулярный хлор CI—С1 имеет полосу поглощения на 330 нм [25], активно вступает в реакцию с ^'-центрами и РДНК, если последние появляются поблизости.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Ульянов, Алексей Львович, 2006 год

1. CMS Collaboration, "The Compact Muon Solenoid Letter of Intent", CERN/LHCC 1992-3 (1992).

2. CMS Collaboration, "The Compact Muon Solenoid Technical Proposal", CERN/LHCC 94-39 (1994).

3. ATLAS and CMS Collaborations, "High transverse momentum physics at the Large Hadron Collider", Eur. Phys. J. direct C4 N1 (2002), hep-ph/0110021

4. G.Abbiendi et al, "Search for the Standard Model Higgs boson at LEP", Phys. Lett. B565, 61 (2003).

5. W.-M. Yao et al, "Review of Particle Physics", J. Phys. G33, 129 (2006).

6. C.Quigg, B.W.Lee, H.Thacker, "Weak interactions at very high energies: The role of the Higgs-boson mass", Phys. Rev. D16, 1519 (1977).

7. M. Veltman, "Second threshold in weak interactions", Acta Phys. Polon. B8, 475 (1977).

8. J.Kuti, L.Lin, and Y.Shen, "Upper bound on the Higgs mass in the Standard Model", Phys. Rev. Lett. 61, 678 (1988).

9. CMS Collaboration, "The CMS Physics Technical Design Report", Volume 2, CERN/LHCC 2006-021 (2006).

10. CMS Collaboration, "The CMS Physics Technical Design Report", Volume 1, CERN/LHCC 2006-001 (2006).

11. N.Kauer et al, "H->WW as the discovery mode for a light Higgs boson", Phys. Lett. B503, 113 (2001).

12. C.Foudas, A.Nikitenko, M.Takahashi, "Observation of the Standard Model Higgs boson via H тт leptonrjet channel" CMS NOTE-2006/088(2006).

13. H.Pi et iil., "Search for Standaid Model Higgs boson via vector boson fusion in the H W+W~ Pujj with 120<шя<250 GeV/c2", CMS NOTE-2006/092(2006).

14. M.Dubinin et al., "Vector boson fusion production with H —» 77", CMS NOTE-2006/097(2006).

15. V. Gavrilov et al., "Study of Quartz Fiber Radiation Hardness", CMS TN-94/324 (1994).

16. В.Б.Гаврилов и др., "Спектры поглощения волоконных све!оводов из чистого кварца, облученных гамма-квантами от 6()Со", Приборы и техника эксперимента Т.40 (4), 23 (1997).

17. G. Baiatian et al., "Design, Performance and Calibration of the CMS Forward Calorimeter Wedges", CMS NOTE-2006/044 (2006).

18. CMS Collaboration, "The CMS Heal Technical Design Report", CERN/LHCC 97-31 (1997).

19. M.Huhtinen, "Radiation Environment Simulations for the CMS Detector", CMS TN-95/198 (1995).

20. Yu.Gershtein, "Impact of Single Particle Resolution on Very Forward Physics", CMS TN-95/075 (1995).

21. P.Gorodetzky et al, "Quartz fiber calorimetry", Nucl. Instr. and Meth. A361, 161 (1995).

22. J.D.Chesser, "Radiation testing of optical fibers for a hot-cell photometer", IEEE Trans. Nucl. Sci. 40, 307 (1993).

23. А.В.Амосов, "Новая концепция механизма образования радиационных парамагнитных центров окраски в кварцевых стеклах", Физика и химия стекла Т.9 (5), 569 (1983).

24. А.В.Абрамов, Н.Г.Карпычев, В.О.Соколов, "Радиационно-оптические свойства хлор- и фторсодержащих кварцевых стекол для волоконной оптики", Физика и химия стекла Т.16 (5), 769 (1990).

25. P.Reiser, "Spectral losses of unclad fibers made from high-grade vitreous silica", Appl. Phys. Lett. 23, 45 (1973).

26. J.E.Shelby, "Radiation effects in hydrogen-impregnated vitreous silica", J. Appl. Phys. 50, 3702 (1979).

27. А.В.Амосов, Г.Т.Петровский, ДАН СССР Т.268, 341 (1983).

28. А.В.Курочкин, Л.М.Майлибаева, Д.К.Саттаров и др., Оптика и спектроскопия Т.73 (4), 741 (1992).

29. Л.Н.Скуя, А.И.Стрелецкий, А.Б.Пакович, "Спектроскопические свойства двухкоординированных атомов кремния в С1еклообразном диоксиде кремния", Физика и химия стекла Т.14 (4), 481 (1988).

30. D.L.Griscom, "7 and fission reactor effects on the visible-range transparency of aluminum-jacketed, all-silica optical fibers", J.Appl.Phys. 80, 2142 (1996).

31. O.Deparis et ai, "Gamma radiation tests of potential optical fiber candidates for fibroscopy", IEEE Trans. Nucl. Sei. 43, 3027 (1996).

32. I.Dumanoglu et ai, "Radiation hardness studies of high OH~ content quartz fibres irradiated with 50 GeV electrons", Nucl. Instr. and Meth. A490, 444 (2002).

33. А.В.Андрияш и др., "Исследование оптического пропускания кварцевого волокна при воздействии гамма- излучения", Приборы и техника эксперимента Т.46 (5), 20 (2003).

34. А.С.Попов и др., Доклад на Седьмой всесоюзной научно-технической конференции по кварцевому стеклу, Санкт-Петербург (1991).

35. Е.М.Дианов, Л.С.Корниенко, Е.П.Никитин и др., Квантовая электроника Т.10 (3), 473 (1983).

36. Е.М.Дианов, В.Н.Карпечев, Л. С.Корниенко и др., Квантовая электроника Т.11 (12), 2480 (1984).

37. В.Н.Вагратишвили, А.И.Миланич, В.Л.Попков и др., Квантовая электроника Т.17 (3), 325 (1990).

38. D.Litvintsev, "Study of degradation of the quartz VFCAL response due to fiber radiation damage", CMS TN-96/106 (1996).

39. N.Akchunn et ai, "Quartz fiber calorimeter", Nucl. Instr. and Meth. A379, 526 (1996).

40. N.Akchurin et al, "Beam test results from a fine-sampling quartz fiber calorimeter for electron, photon and hadron detection", Nucl. Instr. and Meth. A399, 202 (1997).

41. N.Akchwin et al, "Test beam of a quartz-fibre calorimeter prototype with a passive front section", Nucl. Instr. and Meth. A400, 267 (1997).

42. N.Akchurin et al, "On the differences between high-energy proton and pion showers and their signals in a non-compensating calorimeter", Nucl. Instr. and Meth. A408, 380 (1998).

43. N.Akchurin et al, "Test beam results of CMS quartz fibre calorimeter prototype and simulation of response to high energy hadron jets", Nucl. Instr. and Meth. A409, 593 (1998).

44. V.Konophanikov, A.Ulyanov, O.Kodolova, "Jet Calibration using gamma {jet Events in the CMS Detector", CMS NOTE-2006/042 (2006).

45. D. Acosta et al., "Results of prototype studies for a spaghetti calorimeter", Nucl. Instr. and Meth. A294, 193 (1990).

46. Particle Data Group, "Review of Particle Physics", Phys. Rev. D50, 1257 (1994).

47. V. Gavrilov et al, "Sensitivity of Photomultipliers to Protons and Gammas", CMS TN-1995/146 (1995).

48. Particle Data Group, "Review of Particle Physics", Phys. Rev. D50, 1256 (1994).

49. A.Heister et al, "Measurement of Jets with the CMS Detector at the LHC", CMS NOTE-2006/036 (2006).51j T.Sjostrand et al., "High-energy-physics event generation with PYTHIA 6.1", Computer. Phys. Commun. 135, 238 (2001).

50. S.Agobtinelli et al., "Geant4 — a simulation toolkit", Nucl. Instr. and Meth. A506, 250 (2003).