Пироэлектричество в полярных монокристаллах тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.07, доктор физико-математических наук Новик, Виталий Константинович

• Новик, Виталий Константинович
• доктор физико-математических наук
• 1983

Оглавление диссертации доктор физико-математических наук Новик, Виталий Константинович

Введение.

§ I. Физические проблемы пироэлектричества.

§ 2. Общий функциональный анализ пироэлектрического преобразования.

§ 3. Разработанные методики, использованные для исследования полярных диэлектриков.

Часть I

ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСТВО В ОСНОВНЫХ КЛАССАХ ПОЛЯРНЫХ .ДИЭЛЕКТРИКОВ

Глава I.I. Пироэлектричество в линейных пироэлектриках.

§ I.I.I. Пироэлектричество в линейных пироэлектриках с упорядоченными полярными мотивами.

§ I.I.2. Пироэлектричество в линейных пироэлектриках с температурным упорядочением полярных мотивов.

Глава 1.2. Пироэлектричество в сегнетоэлектриках.

§ I.2.I. Пироэлектричество в основных типах собственных монокристаллических сегнетоэлектриков.

§ 1.2.2. Стибиотанталит - представитель нового семейства сегнетоэлектриков типа А В 0^.

§ 1.2.3. Прустит ( flg3 J\s ) - представитель нового класса реориентируемых сегнетоэлектриков -полупроводников.

§ 1.2.4. Пироэлектричество в борацитах.

Глава 1.3. Краткое обсуждение результатов исследования пироэлектричества в основных классах пиро-электриков.

- з

Часть П

ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСТВО В РЕАЛЬНЫХ МОНОКРИСТАЛЛАХ

Глава 2.1. Влияние поверхности на физические свойства сегнетоэлектриков.

§ 2.I.I. Краткий анализ представлений о воздействии поверхности сегнетоэлектрика на свойства объема.

§ 2.1.2. Особенности поведения электрических и тепловых свойств в тонких слоях монокристаллов Ъй Tl 0£ и ТГС.

Глава 2.2. Электретный эффект - сопутствующее явление в кристаллических пироэлектриках.

§ 2.2.1. Кинетика спонтанного электретного состояния в пироэлектриках.

§ 2.2.2. Экспериментальное исследование сегнетоэлектретов.

Глава 2.3. Дефекты в объеме сегнетоэлектрика и их влияние на макроскопические свойства.

§ 2.3,1. Современные представления о влиянии дефектов на свойства полярной матрицы.

§ 2.3.2. Экспериментальное исследование сегнетоэлектри-ков с точечными дефектами, локализованными в объеме.

Глава 2.4. Обсуждение результатов исследования реальных кристаллов.

Часть Ш ОСНОВЫ ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСКОГО МАТЕ1ЗДМ0ВЕДЕНШ

Глава 3.1. Полярные диэлектрики - рабочие тела пироэлектрических преобразователей.

§ 3.I.I. Структурные схемы пироэлектрических преобразователей.

§ 3.1.2. Схемы тепловых воздействий на пироэлектрические преобразователи.

§ 3.1,3. Материаловедческие критерии оценки пироэлектрических рабочих тел.

Глава 3.2. Функциональные классы пироэлектрических материалов

§ 3.2.1. Жесткие пироэлектрические материалы.

§ 3.2.2. Пироэлектрические материалы с нормированным пространственным распределением свойств.

§ 3,2.3. Пироэлектрические материалы с управляемыми характеристиками.

Глава 3.3. Краткие итоги обсуждения пироэлектрических материалов.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Пироэлектричество в полярных монокристаллах»

§1. Физические проблемы пироэлектричества

Пироэлектрические явления относятся к широкому классу термоэлектрических явлений в диэлектриках, внешне проявляющихся как электризация при изменении температуры.

При выделении пироэлектрического эффекта в этом классе явлений следует исходить из того, что он относится к категории явлений, основанных на взаимодействии между полярной векторной величиной (спонтанный электрический момент единицы объема) и скаляром (температура) .

Это классическое определение объектов взаимодействия, данное еще В.Фохтом, разграничивает как вид электрического возбуждения (простое, векторное по схеме (— • •••+)» так и вид теплового воздействия - однородное, равномерное изменение температуры. Вне границ этого определения остаются более сложные виды электрического возбуждения, такие как тензорное, в общем случае слагающееся из трех центросимметричных распределений типа (+------------Ю или

-----Ь )f ориентированных в трех взаимно-перпендикулярных направлениях [i] , а также полярные системы более высоких порядков [2, з] . Исключается из определения и градиентное температурное воздействие (векторная величина), которое переводит явление в разряд взаимодействий между двумя векторными величинами.

В настоящей работе мы будем исходить из следующего определения пироэлектричества.

Пироэлектрический эффект - это изменение спонтанного электрического момента единицы объема (спонтанная поляризация) моно-или поликристалла при однородном изменении температуры этого объема.

Различные аспекты полярного состояния диэлектриков интенсивно изучаются и в настоящее время. К началу данной работы в основном были завершены работы по симметрии пироэлектриков [5,6] , достаточно полно развиты кристаллохимические представления о структурных полярных мотивах, в меньшей степени изучено взаимодействие структурных элементов, ответственных за температурную зависимость "Р s (T)[7,8J. В целом, при известной неполноте, микроскопика полярного состояния, во всяком случае для модельных пироэлектриков А- Влинейные), T(Os,KDP, ТГС (сегнетоэлектрики) исследована вполне удовлетворительно.

Однако, даже для этих объектов связь между микроскопическими взаимодействиями и их макроскопическими проявлениями, в частности, пироэлектричеством, изучена совершенно недостаточно. Был неясен как комплекс механизмов, участвующий в этой связи, так и их физическая природа.

Самостоятельную важность имеет изучение особенностей пиро -электрических явлений в реальных кристаллах, т.е. в кристаллах с естественными или направленно введенными дефектами. Именно изучение свойсте реальных кристаллов должно было открыть (и открыло) путь к формулированию физических основ управления свойствами пироэлектрических материалов.

Начало настоящей работы относится к 1962-65 годам [9J. В этот период вообще отсутствовали сколько-нибудь полные сведения о макроскопических проявлениях пироэлектричества. Проведенные исследования носили частный, обычно фрагментарный характер, зачастую характеризовались грубыми методическими ошибками £ 16,17J.

Постепенное развитие работ, улучшение экспериментальных методик, накопление опытных данных позволило выделить узловые проблемы, решению которых и были подчинены последующие исследования.

I. Природа и особенности пироэлектричества в основных классах полярных диэлектриков.

2. Пироэлектричество в реальных кристаллах.

3. Методы управления свойствами полярных диэлектриков. Направленность первой проблемы ориентирована на выяснение основных видов сеязи структурных мотиеов и спонтанной поляризации во всей области макроскопического проявления полярных свойств.

Предметом анализа при решении этой проблемы яеляются экспериментальные температурные зависимости пироэлектрического коэффициенг> та при постоянном механическом напряжении ^ - общепризнанной количественной меры пироэлектрических свойств. б

Пироэлектрический коэффициент ft. в общем виде определяется из термодинамического потенциала (свободной энергии Гиббса) для диэлектриков при независимых переменных £-L (компоненты вектора электрического поля), бij (компоненты тензора механических напряжений), Т (температура)[ 10]. Зависимыми переменными в этом случае будут компоненты вектора индукции J)- , тензора деформаций и энтропия $ .

Термодинамический потенциал qp = и ~rs ~ 6LJ 6LJ - eldl

U- внутренняя энергия, Из вторых производных по независимым переменным:

I = I~ fj = Oi£;. - коэффициент теплового тгТ1Е hr'Mc'lfr'er '/ „ешш: д*Ф\ /дЗЛ

J /3JL J - пироэлектрический bEl)TIR [ ъ7 /&£ ^^l/ff.T L коэффициент; с

7>Тх1Е6 Id7j т далее, т.к. D.^-D (6Lj jj v 6£j = £ / T

- удельная теплоемкость: wh (rrk hSyJl^A

Это выражение представляет суммарный пироэлектрический коэффициент механически свободного кристалла )» состояа щий из двух компонент, первичного пирокоэффициента, измеряемого в отсутствие температурной деформации, и Еторичного (записанного в виде произведения пьезомодулей на коэффициенты линейного расширения) - обусловленного пьезополяризацией при температурном расширении.

Для пироэлектриков в отсутствие внешних полей где: £■ и В• - компоненты Еектора электрического поля, создан7 ного пироэлектриком;

0- диэлектрическая проницаемость вакуума; диэлектрическая восприимчивость. с/

В условиях эксперимента приншлаются искусственные меры к тому, чтобы - EJLj ~ О , так что

Г?- /lHj = /Ж) е -pi -Р*

Ol I э у/б Чт/F; 7>ГГ DT^' /Ю в полном соответствии с ранее введенным определением. ' s

Величина ^ в общем случае представляет собой вектор пироэлектрических коэффициентов и является параметром,непосредственно определяемым в эксперименте. Для всех полярных классов (кроме I и m [ IIJ ) направление Ps не зависит от температуры ( Р - едиш -р ничный орт ) и в обсуждениях рассматриваются I f{ \ и j/.

Подобно любой производной, подчеркивающей детали поведения исходной функции, температурная зависимость 'f (Т) позволяет обнаружить такие особенности поведения (Т), которые не могут быть вскрыты никакими другими методами, и, соответственно, найти объяснение этим особенностям в температурном поведении полярных мотивов.

Ранее [ 12 J , посредством именно пироэлектрических исследований было обнаружено аномальное (с переходом через ноль) поведение

Ps (Т) для и его дейтерированного аналога (сегнетиэлектричество).

Самостоятельный интерес представляют вопросы низкотемпературного поведения (Т), включая фазовые переходы ниже водородных температур. Многочисленные[26-43J, ставшие классическими [28,3IJ, теоретические работы по динамике решетки в этой модельной области вплоть до последнего времени не имели уверенной экспериментальной основы ( § I.I.I ).

Некоторые сегнетоэлектрики (например, кислороднооктаэдрическо-го типа) позволили, в силу относительной простоты структуры, смоделировать возникновение спонтанной поляризации/"Ю27 как следствие деформации кристаллической решетки. Зти попытки оказались успешными для систем АВОд с одним высокополяризуемым ионом. Распространение этого принципа на новую кристаллохимическую систему АВО^ с двумя высокополяризуемыми ионами , дающими новые степени свободы деформации структуры,( § 1.2.2 ) позволило указать новый путь поиска лабильных матриц с необычным комплексом свойств.

Многокомпонентный вектор пироэлектрического коэффициента реализуется в монокристаллах с рядом последовательных фазовых переходов, включающих фазу " W. Особенности полярного состояния в этих монокристаллах могут быть изучены исключительно пироэлектрической методикой. В некоторых таких монокристаллах дипольное упорядочение сопровождается упорядочением спиновой подсистемы {Те-1 , Со- С£-борациты) ( § 1.2.4 ) или скачком сравнительно узкой ширины запрещенной зоны ( fl^s^^^s ) ( § 1.2.3 ). Взаимодействие магнитной и электрической подсистем кристалла ответственно ( § 1.2.4 ) за сильные аномалии Р^ (Т) при антиферромагнитных переходах. Взаимовлияние решетки и электронной подсистемы при низкотемпературных фазовых переходах и особенно е узкой межфазной области ( § 1.2.3 ) проявляется как аномально-большие фотосегне то электрические явления, аномалии проводимости, размытие фазового перехода (§ 1.2.3) и т.д.

Еще В.Фохтом подчеркивалась принципиальная важность для микроскопических теорий пиро- и пьезоэлектричества экспериментального установления общей тенденции изменения спонтанного электрического момента с ростом температуры [ I] , т.е. вопрос: при любых частных температурных деформациях поляризация является растущей или падающей функцией температуры? Ответ на этот вопрос необходим для установления общего подхода к обоим классам спонтанно-поляризованных кристаллов -линейных пироэлектриков и сегнетоэлектриков. С этим вопросом однозначно связан вопрос об уровне iJ(T) л (нулевой, максимальный,

1-й промежуточный), поскольку этот уровень характеризует состояние квазистатической решетки. Ответ на оба вопроса,в конечном итоге,связан с определением знака J"6", который может быть установлен только экспериментальным путем ( § I.I.I, I.I.2 ).

Направленность второй проблемы ориентирована на особенности поведения кристаллов с естественными и искусственновведенными дефектами и изучение физических механизмов, ответственных за эти особенности. Именно дефектность кристалла определяет близость его свойств к свойствам идеальных кристаллов, описываемых соответствующими теориями. Коррекция этих теорий с целью прогнозирования свойств реальных кристаллов (а впоследствии и управления свойствами) может и должна быть произведена по завершении определения и экспериментального изучения влияния основных видов дефектов.

I. Естественные ( § 2.1.2, 2.3.2 ): а/ поверхность монокристалла и обусловленные ее наличием сопутствующие эффекты; б/ дефекты в объеме,дислокации, ростовые слои и границы пирамид роста, блочность, нестехиометрия, примеси, обусловленные исходной чистотой сырья и т.д.

- II

2. Искусственно введенные ( § 2.3.1, 2.3.2): а/ радиационные дефекты; б/ примеси.

В настоящее время ведущим в описании поведения кристаллов с дефектами остается феноменологический подход. В частности, при описании фазовых переходов [272-275] используется представление о некоем эквивалентном, эффективном поле смещения Есм, ответственном за размытие фазового перехода и т.д. Насыщение этого параметра конкретным физическим смыслом ( § 2.3.2 ) открывает путь как к развитию микроскопического подхода, так и формированию способов управления свойствами кристаллов.

Специфическим проявлением влияния поверхности как дефекта в пироэлектриках является естественное возникновение электретного состояния. Количественной мерой этого состояния обычно считается тер-мостимулированный ток (ТСТ). В работе ( § 2.2.1, 2.2.2 ) обсуждается связь уровня ТСТ с величиной и направлением , с дефектностью кристалла,в различных температурных областях.

Дефектность кристаллов должна по-разному проявляться в искажении свойств при гелиевых и комнатных температурах в силу различия соотношений энергии электронов и квазичастиц, обусловленных дефектностью, и энергии решетки. Это различие экспериментально показано на поведении при низкотемпературных фазовых переходах (§2.3.2).

Изучение свойств идеальных и реальных пироэлектриков служит основой создания методов управления свойствами полярных диэлектриков. Направленность этой проблемы определяется потребностью создания рабочих тел для пироэлектрических преобразователей [l4j. (§3.1.3). Формализованная оценка свойств рабочих тел производится по материа-ловедческим критериям ( §3.1.3 ), рассчитанным для обеих классов преобразователей - генераторных и параметрических. Общая проблема управления свойствами пироэлектрических рабочих тел распадается на два направления. I. Усиление или подавление естественно присущих пироэлектрику макроскопических свойств. 2. Привнесение макроскопических свойств, нехарактерных для полярных диэлектриков. В русле первого направления лежат задачи монодоменизации сегнетоэлектриков и стабилизации монодоменного состояния, увеличение температурного диапазона существования полярной фазы, снижение значения пьезо-модулей и диэлектрической проницаемости при сохранении или увеличении значения пирокоэффициента и т.д. ( § 2.3.2, 3.1.3).

В русле второго направления лежат, в частности, задачи нормирования пространственного распределения пирокоэффициента в плоскости и объеме пироэлектрика ( § 3.1.3).

Основными типами рабочих тел являются моно- и поликристаллические (керамические) пироэлектрики. Первые отличают максимальные эксплуатационные параметры, вторые характеризуют более широкие конструктивные и технологические возможности [l4] .

Формирование свойств монокристаллов главным образом оканчивается на стадии роста. Создание свойств керамик после создания необходимого вещества и формообразования рабочего тела завершается на стадии поляризации. Для обеих видов рабочих тел должны быть определены предельные возможности управления свойствами и установлены физические основы технологических приемов на каждом из производственных этапов ( § 3.2.1).

Перечисленные выше задачи были указаны нами еще в [э] и явились в дальнейшем программой исследований, положенных в основу данной диссертации. Определяя научную новизну диссертационной работы следует охарактеризовать её как первое в отечественной научной практике разностороннее исследование физических проблем, связанных с пониманием природы пироэлектричества и его техническими приложениями, включающее: создание необходимых методик, широкую представительную общность объектов исследования (линейные пироэлектрики, собственные, квазисобственные и несобственные сегнетоэлектрики), охватывающую проявления пироэлектричества, по сути, в монокристаллах всех полярных классов симметрии, особенности проявления эффекта и сопутствующие эффекты в полярных диэлектриках с дефектами, основы пироэлектрического материаловедения.

Вклад автора в исследование пироэлектричества можно сформулировать, обобщив выводы работы,в виде следующих основных положений, которые выносятся на защиту.

1. Экспериментальные и теоретические результаты систематического исследования температурных зависимостей пироэлектрического коэффициента основных классов полярных диэлектриков и установление связи этих зависимостей с динамикой кристаллической решетки.

2. Комплекс экспериментальных данных, характеризующих открытые

Ш У автором семейства сегнетоэлектриков типа А В (со структурой

3. Результаты экспериментального исследования влияния различного вида дефектов и сопутствующих им явлений на свойства полярных диэлектриков, включая обсуждение и описание механизмов, ответственных за это влияние.

4. Физические основы пироэлектрического материаловедения, охватывающие как методы управления характерными свойствами пироэлектрических рабочих тел, так и привнесение новых свойств.

5. Методология измерений пироэлектрического коэффициента в полярных моно- и поликристаллах в широком (до 1000 К) интервале температур.

Совокупность сформулированных научных положений и изложенных ниже результатов следует квалифицировать как новое перспективное направление в физике твердого тела - физические основы пироэлектричества реальных кристаллов и пироэлектрическое материаловедение. структурой прустита).

В последующем изложении материал диссертации тематически сгруппирован в трех частях, объединенных тенденцией, указанной выше. Каждая часть завершается отдельной главой, в которой обобщаются выводы из экспериментальных результатов и их теоретического анализа. Итоговые выводы диссертационной работы в целом даны в виде формулировок установленных закономерностей проявления свойств, присущих конкретным классам полярных диэлектриков, видам дефектов и типам пироэлектрических рабочих тел.

Завершающие параграфы введения посвящены анализу возможно -стей пироэлектрического преобразования (оценки конкурентоспособности эффекта в основных сферах применения) и описанию разработанных методик.

Хорошо известно, что анализ преобразования видов энергии [15] (сигналов и шумов), осуществляемого посредством какого-либо физического эффекта, является основой для прогноза перспектив использования этого эффекта и необходим по многим причинам и, на наш взгляд, полезен в первую очередь для определения ориентации собственно физических исследований.

Заключение диссертации по теме «Физика конденсированного состояния», Новик, Виталий Константинович

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ.

1. С целью изучения пироэлектрических и некоторых других свойств полярных диэлектриков создан ряд специальных методик и соответствующих экспериментальных средств: а) прецизионная (с нормированной погрешностью) методика измерения величины пироэлектрического коэффициента в широком (4,2 -900 К) интервале температур; б) прецизионная (с нормированной погрешностью) методика измерения величины спонтанной поляризации в том же интервале температур; в) динамическая методика измерения удельной теплоёмкости образцов малых объемов; г) методики наблюдения сегнетоэлектрических доменов в широком интервале температур; д) методика получения монокристаллических пленок с воспроизводимыми свойствами поверхности.

2. Проведены систематические исследования температурных зависимостей пироэлектрического коэффициента представителей классических семейств линейных пироэлектриков с упорядоченными полярными мотивами (группа АП ВП %п0 , CdS , ЫО ; различные виды турмалинов, резорцин), на основе которых показано, что: а) за температурное изменение спонтанной поляризации ответственно, главным образом, тепловое возбуждение акустических фононов, что функцией Борна (1945г.), чему соответствует или проявление деформации электронных облаков иона (модель поляризуемого иона) или низко-1астотные квазилокальные колебания в акустическом спектре, обуслов-1енные объемными дефектами; в) борновский член является компонентой первичного пирокоэфяаходит свое отражение в со б) в области Т < 5 К с

-фициента, что следует из температурных зависимостей ^ (Т) и J (Т), полученных для монокристаллов и ; г) обнаруживающийся при повышенных ( Т 200 К) температуо pax вклад в ^ (Т) отдельных оптических колебаний (полярных мод) соответствует линиям реально присутствующим в спектрах монокристаллов; д) ионная составляющая спонтанной поляризации в линейных пироэлектриках данного типа является доминирующей.

3. Проведены систематические исследования температурных зависимостей пироэлектрического коэффициента некоторых линейных пироэлектриков (сегнетоэлектриков) с температурным упорядочением полярных мотивов (сульфат лития моногидрат, нефелин-полугидрат, кан-кринит, алюмогерманат натрия, дикальций-стронций пропионат, прустит, нитрит бария). Для перечисленных соединений установлено: а) особенности поведения пироэлектрических (смена знака пирокоэффициента), диэлектрических и других свойств объяснены в рамках модели спонтанной поляризации, созданной двумя полярными антипараллельными подрешетками, из которых одна соответствует спонтанной поляризации каркаса решетки, вторая - ("плавящаяся") - упорядочивающимся при снижении температуры дипольными элементами структуры (молекулы HgO, С2Н5 - группы), слабо связанными с каркасом; б) идентифицированные механизмы упорядочения представляют собой понижение амплитуды либраций и одно-(или двух) стадийный процесс "заторможенной" диффузии; в) при сильном взаимодействии между подрешетками процесс упорядочения завершается фазовым переходом с минимальными искажениями исходной полярной структуры ( "изоморфный" фазовый переход ); г) ниже температурной области завершения упорядочения температурная зависимость пироэлектрического коэффициента описывается суммой борновской и дебаевской функций, что свидетельствует о преобла-дающей роли акустических фононов в изменении спонтанной поляризации во всех указанных соединениях за исключением нитрита бария; д) оптическая полярная мода, ответственная за низкотемпературное поведение пирокоэффициента в нитрите бария, Л - пик пирокоэффициента при Т = 84 К дают основание предположить существование в этой области фазового перехода.

4. Проведены систематические исследования температурных зависимостей пироэлектрического коэффициента и некоторых других свойств представителей основных классов собственных и несобственных сегнетоэлектриков, включая представителей двух открытых нами семейств структурного типа - стибиотанталита и прустита. Для указанных ниже соединений установлено, что: а) зависимость f (Т) выше 4,2 К в широком интервале температур определяется малыгл числом оптических мод, волновые числа которых практически совпадают с полученными из других экспериментов Я>аЩ,1илЬ0^ КДР, £М , UT , ТГС , A^fis^). б) верхний теглпературный предел описания ^^ (Т) суммой ff £ f^ftjлимитируется для сегнетоэлектриков типа смещения началом "смягчения" основной полярной моды колебаний, для сегнетоэлектриков с фазовым переходом типа "порядок - беспорядок" - усиливаю-гдимся по мере приближения к переходу взаимодействием мод; в) в одноосных сегнетоэлектриках типа смещения коэффициент б~ для основной полярной моды может быть количественно определен (теория эффективного поля, /Ч.Е. Unes , 1970, 1977) исходя из экспериментально полученных микроскопических параметров ( UrfbO^); г) доменная структура идеального (совершенного) сегнетоэлектрика должна быть охарактеризована как метастабильное состояние, непрерывно изменяющееся во времени под влиянием случайных или направленных векторных воздействий. Спонтанные перестройки доменной структуры свойственны всем сегнетоэлектрикам. Изменение макроскопической • поляризации, обусловленное перестройками доменов, ответственно за нерегулярность и невоспроизводимость температурной зависимости пироэлектрического коэффициента. Кинетика доменной структуры определяется дефектностью кристалла и процессами внутреннего экранирования спонтанной поляризации. Энергия доменных стенок дает заметный вклад в свободную энергию, что находит свое отражение в особенностях температурных зависимостей ряда термодинамических величин; д) одной из причин нерегулярности и невоспроизводимости завиг> симостей ^ (Т) являются политипические превращения, обусловленные изменением тонкой структуры образца (тетрагональная модификация ЖС); е) монокристаллы % Та О^ являются представителями нового семейства сегнетоэлектриков типа А^ В^ 0^, к которому в настоящее время могут быть отнесены несколько минералов и ряд синтезированных соединений сложного состава. Монокристаллы Sb'TaD, относятся к сегнетоэлектрикам типа смещения и испытывают фазовый переход второго рода {ттт -mm 2) при Тк ^ 400°С. Стибиотанталит принадлежит к числу кислородно-октаэдрических сегнетоэлектриков, отличаясь от известных типов присутствием в решетке двух высокополяризуемых ионов (Д - И? , f), вклад подрешеток которых в спонтанную поляризацию соизмерим по абсолютной величине и может иметь разный знак; ж) монокристаллы прустита flcj^ ffS испытывают сегнетоэлек-трический фазовый переход первого рода ( 3 m - I) при 28,7 К с сохранением пироэлектрической компоненты спонтанной поляризации по оси третьего порядка и возникновением сегнетоэлектрической компоненты в базисной плоскости. При 56 К прустит претерпевает "изоморфный" фазовый переход второго рода. Оба фазовых перехода обусловлены двух-стадийным процессом температурного упорядочения размещения ионов разрешенным положениям локализации. Сегнетоэлектрический

-перевод описывается термодинамическим разложением свободной энергии, в котором компоненты сегнетоэлектрической составляющей спонтанной поляризации преобразуются по двумерному неприводимому представлению группы Q^ . Теория "изоморфного" фазового перехода в прустите в настоящее время отсутствует, также как и законченное объяснение очень сильного по проявлениям влияния освещения в полосе собственного поглощения; з) несобственный сегнето электрический фазовый переход ЦЗт-ттХ в ромбических (M(J~ Cl , См~ У ) борацитах, в отличие от тригональных, вполне удовлетворительно описывается термодинамическим разложением свободной энергии по шестимерному параметру порядoL D cL, ка (теория ГУфана и Сахненко, 1972), с учетом члена с ( С параметр порядка, Р^ - спонтанная поляризация). В области магнитных фазовых переходов Сц-fyb > Со- У и Я-e-ftfc- борацитов аномальное поведение f (Т) объяснено перестройкой сегнето-магнитоэлектрической доменной структуры. Низкотемпературная область зависимости (Т) этих монокристаллов, как и у собственных сегнетоэлектриков, следует f (Т) ~ f^ £(' Пространственное изменение вектора при фазовых переходах, прослеженное по результатам пироэлектрических измерений, для ж Со -it -борацитов имеет различный характер: бораците (переход ww 2 - 3т ) - скачкообразный поворот от Г 001 J к [III], в Со-а - бораците (последовательность переходов mm 2 - т - зпп ) - непрерывное вращение от fill] к [00IJ в фазе т . Появление в Со - С1 - бораците промежуточной (между переходами т м 2-3 т ) моноклинной фазы т объяснено необходимостью постепенного, в некотором температурном интервале, снижения потенциального барьера, облегчающего смещение галогена в соответствующем направлении. В фазе IV тригональные борациты сохраняют доменную структуру предшествующей во времени фазы.

5. Для всех полярных диэлектриков изученных в области гелие- .

-вых температур выполняется правило ( $.(xdli>QU, 1978): для f^CT) < 0 irVjI-o быстрее, чем Ср>Е (Т)^0 , при Т)>0 y^fj-J-^Q по произвольному закону, вытекающему из требования положительного приращения энтропии при изменении температуры пироэлектрика .

6. Проведено систематическое исследование влияния различных видов дефектов и сопутствующих им явлений на свойства полярных диэлектриков. Установлено, что: а) поскольку (по литературным данным) характерные корреляционные длины в сегнетоэлектриках в полярном направлении составляют менее 100 Я, а толщина нарушенного поверхностного слоя ~ 10 влияние поверхности на свойства объема сегнетоэлектрической пленки (толщина ;> ю4Я) обусловлены не проявлением нестабильности сегнето электрической фазы в "двумерном" кристалле, а участием поверхности в процессах экранирования спонтанной поляризации; б) разность химпотенциалов электронов, локализованных на поверхностных состояниях положительного и отрицательного (по знаку спонтанной поляризации) торцев создает эквивалентное внутреннее поле. Представление этого поля состоящим из двух компонент, одна из которых пропорциональна спонтанной поляризации и обратно пропорциональна толщине пленки,позволяет количественно описать ряд эффектов в haTiOj, ТГС и S&H f вызванных уменьшением размеров монокристаллов в направлении полярной оси; в) принципиальная особенность создания и поддержания спонтанного электретного состояния в пироэлектриках сопряжена с источником электрического поля, вызывающего электретную компоненту поляризации. Пироэлектрическое напряжение вызывает инжекцию зарядов из электродов в диэлектрик и обратно, с последующим захватом на поверхностные ловушки, (гомозаряд) и упорядочивающую ориентацию дипольных дефектов (гетерозаряд); г) температурная зависимость термостимулированных токов в сегнето электриках ( ТГС, ИЬсцТФз) характеризуется двумя пиками, один из которых (низкотемпературный), совпадающий с температурой фазового перехода и следующий за её изменениями,вызван запаздывающей релаксацией зарядов экранирования спонтанной поляризации, другой (высокотемпературный) является аномалией, характерной для классических электретов и обусловлен опустошением ловушек , моноэнергетических или имеющих более сложный спектр; д) на примере ряда сегнетоэлектриков, различающихся составом, симметрией, температурой и родом фазового перехода, причиной возникновения и типом замороженных точечных дефектов (прустит - нестехио-метрический состав; КДР - примеси внедрения; 1ГС - f - облучение, примеси внедрения, замещения, комплексные; ТГФБ - f" - облучение) показано двоякое параллельное действие дефектов, смещение температуры фазового перехода, вследствие деформации элементарной ячейки дефектами и аддитивное воздействие эквивалентного поля смещения, созданного этими дефектами; е) предложенная деформационная модель возникновения эквивалентного поля смещения позволяет описать измеренные уровни поля смещения в широком диапазоне концентраций дефектов (ТГС + A, аланин , ТГС + " аланин + Olj+); ж) термодинамическая теория Ландау - Гинзбурга - Девоншира описывает в широком ( ^ Ю0°С) температурном интервале экспериментальные зависимости Ps (Т) и ДС (И) монокристаллов ТГС, содержащих максимальное (среди известных) количество примесей с коэффициентами разложения свободной энергии, определенными для совершенных кристаллов, с учетом сдвига точки Кюри и значения эквивалентного поля сме-цения, найденных по опытным данным; з) для монокристаллов семейства ТГС оптимальными являются ме-галло-органические лиганды, образующие хелатные комплексы в растворе; G и) зависимость f (Т) в монокристаллах с дефектами (ТГС) в области гелиевых температур позволяет наблюдать возбуждение квазилокальных мод, иллюстрирующих вклад акустических колебаний искаженной решетки сегнетоэлектрика в температурное изменение спонтанной поляризации.

7. Разработаны основы пироэлектрического материаловедения, включающие этапы классификации структурных схем преобразователей, схем тепловых воздействий,определения материаловедческих критериев, работы по поиску новых и модифицированию известных пироэлектрических эабочих тел. Показано: а) развитые материаловедческие критерии, лимитирующие выходной жгнал, качественно отличаются по своей направленности для генераторных и параметрических преобразователей, поскольку в первых они )риентированы на воспроизведение информации, переносимой тепловым воздействием, во вторых - тепловое воздействие выступает как вспомогательное, зондирующее; б) для всех изученных в работе и представляющих практический гнтерес материалов справедливо соотношение Con si ( , наполняющееся для самого широкого диапазона температур и различных чшов полярных диэлектриков. Установленная теорией эффективного по-[я (ГПЕ. bines , 1970; }.D took , £Т. tiu,, 1976) связь этого соот-[ошения с объемом дипольных мотивов, ставит под сомнение сколь-либо !ущественное увеличение критерия £/£#) ^ дая возможных пиро-1ктивных материалов, неизвестных в настоящее время.

По критерию f /р Ср Е £ наиболее близкими к теоретическому ределу для комнатных температур остаются различные модификации моно-ристаллов ТГС. Для низкотемпературных материалов (ITT f прустит) начения этого критерия заметно увеличиваются; в) сравнительный анализ функциональных свойств моно- и поли-ристаллических пироэлектрических материалов характеризует последние как несколько уступающие в эффективности монокристаллам, но обладающие принципиальными конструктивными и технологическими преимуществами в областях направленного управления свойствами и формообразования; г) пироэлектрическим материалам присущ комплекс свойств, открывающий широкие возможности практических приложений: реакция на приращение температуры (разрешение до ~ 10"^ К) и деформации, реакция на пространственную координату воздействия, высокое быстродействие ( до 10"сек), активное управление чувствительностью.

Список литературы диссертационного исследования доктор физико-математических наук Новик, Виталий Константинович, 1983 год

1. Voigt W. Lehrbuch. der kristallphysik (mit ausschluss derkristalloptik). Leipzig und Berlin, ver. B.G.Teubner, 1910, кар.IV, s.228-261.

2. Riecke E. Pyroelektrizitat und Piezoelektrizitat.- "Handbuch.der Elektrizitat und des Magnetismus", herausgeg. L.Graetz, Leipzig, ver. J.A.Barth., 1918, b.1, кар.VI, §25, s.376.

3. Ландау Л.Д., Лифшиц E.M. "Теория поля", M., ГИФМЛ, I960, изд.3, с. 120 124.

4. Желудев И.О. Физика кристаллических диэлектриков, М., Наука,1968.

5. Желудев И.О. Основы сегнетоэлектричества. М., Атомиздат, 1973.

6. Сегнетоэлектрики и антисегнетоэлектрики, Л., Наука, 1971. Авт.;

7. Г.А.Смоленский, В.А. Боков, В.А.Исупов, Н.Н.Крайник, Р.Е. Пасынков, М.С.Шур.

8. Сонин А.С. Некоторые вопросы кристаллохимии сегнетоэлектриковс водородной связью. В сб.: "Сегнетоэлектрики", Ростов-на-Дону, изд. Р/Д Гос.Ун-та, 1968, стр. 5 62.

9. Фесенко Е.Г., Филипьев B.C., Куприянов М.Ф. К кристаллохимиикислородсодержащих перовскитов. В сб.:"Сегнетоэлектрики" Ростов-на-Дону, изд. Р/Д Гос. Ун-та, 1968, с. 63-108.

10. Новик В.К. Разработка и исследование промышленного пироэлектрического приемника инфракрасной радиации. Канд. дисс. Моск. Станкоинструментальный ин-т, 1965.

11. Семенченко В.К. Избранные главы теоретической физики, М.,1. Учпедгиз, I960, с. 94.

12. Сиротин Ю.И., Шаскольская М.П. Основы кристаллофизики. М.,1. Наука, 1975, с. 213-216.

13. Unruh H.-G., Rudiger U. The ferroelectric transition of

14. NH4)2 SO4 . "Journ. Physique (France)",1972,v.33,p. 2-77.

15. Лайнс M., Гласс А. Сегнетоэлектрики и родственные им материалы. Пер. с англ. М., Мир, 1981.

16. Новик В.К., Гаврилова Н.Д., Фельдман Н.Б. Пироэлектрическиепреобразователи. М., Сов.радио, 1979.

17. Харкевич А.А. Теория преобразователей. М.-Л., Госэнергоиздат,1948.

18. Новик В.К., Гаврилова Н.Д., Ройтберг М.Б., Рабинович А.3.

19. Методы обнаружения и исследования пироэффекта. "Электронная техника",сер.14 "Материалы", 1969, М, с.167-173.

20. Шуклин К.С. Опыт создания специальных элементов и узлов длявходных цепей электрометров. Груды ВНИИФТРИ. Исследования в области электрометрии, М., 1970, вып. I (31), с.166-206.

21. Marvan М. The electric polarization induced Ъу temperaturegradient and associated thermoelectric effects.- "Czech.J. Phys.", 1969, b.19, p. 1240-1245.

22. Polandov I.N., Chernenko V.A., Novik V.K. AC calorimetry ofsolids at high hydrostatic pressures. "High temp. - high press", 1981, v.13. p.399-406.

23. Константинова В.П., Сильвестрова И.М., Александров К.С. Получение кристаллов триглицинсульфата и их физические свойства. "Кристаллография", 1959, т.4, Ж, с.69-73.

24. Константинова В.П. Применение избирательного травления при изучении двойниковой и дислокационной структур триглицинсульфата. "Кристаллография", 1962, т.7, №5, с. 748-754.

25. Мелешина В.А., Рез И.С. К вопросу о природе униполярности сегнето электрического триглицинсульфата. Изв. АН СССР, сер. Физическая, 1964, т.28, М, с.735-740.

26. Stokowski S.E., Venabbs J.D., Byer N.E., Ensign Т.О. Jonbeam milled, high detectivity pyroelectrics detectors. -"Infrared Phys.",1976, v.16, N 3, p.331-334.

27. Radebaugh R. Behavior of the pyroelectric coefficient at lowtemperatures.- "Phys. Rev.Lett.", 1978, v.40, N 9, p.572-574.

28. Schrodinger E. Studien iiber kinetik der dielektrika, den

29. Schmelzpunkt, pyro- und piezoelektrizitat.- "Sitzungsber. Akad.Wiss.Wien (math.-naturwis.kl)",1912, b.121,s.1937-1973»

30. Богуславский С.А. О строении диэлектрических кристаллов;

31. Новейшие исследования о пироэлектричестве. В сб.: "Избранные труды по физике", серии "Библиотека Русской Науки", М.,

32. ГИШЛ, 1961, с. 71-98, 105-122. 29# Czukor К. Zur tlieorie der dielektrika. "Verhandlungen der

33. Deut. Ehys.Gessellschaft", 1915, N5, s.73-84.

34. Ozukor K. Zur tlieorie der dielektrika. Antwort an lierrn M.

35. Born. "Ver handlungen der. Deut. Phys.Gesellschaft", 1915, N 11/12, s.214-216.

36. Борн M., Кунь X. Динамическая теория кристаллических решеток,

37. Пер. с англ., М., ИИЛ, 1958, с. 334, 377.

38. Born М, On the quantum theory of pyroelectricity.- "Rev.Mod.

39. Szigeti B. Temperature dependence of pyroelectricity.

40. Phys. Rev. Lett.", 1975, v.35, N22, p.1532-15^4. 39* Szigeti B. Low temperature behavior of pyroelectricity -a reply. - "Phys. Rev. Lett.", 1976, v.37, N12, p.792-794.

41. Glass A.M., Lines M.E. Low temperature behavior of spontaneous polarization in LiNbO^ and LiTaO^.- "Phys. Rev. В.", 1976, v.13, N1, p.180-191.

42. Lines M.E. Acoustic mode contributions to pyroelectriccompliance. " J.Phys. ser.C: Solid State Phys.", 1975, v.8, N2, p. L589-L593.

43. Lines M.E., Glass A.M. Primary pyroelectric effect in

44. TaO^. "Phys. Rev. Lett.", 1977, v.39, N 21, p.13621365.

45. Thoma К. {Jber die thermische zustandsleichung in polarenkristallen. "Zeitschr. f. Phys.", 1968, b.211, s.218-2 34.

46. Berlincourt D., Jaffe H., Shiozawa L.R. Electroelastic properties of the sulfides, selenides and tellurides of zinc and cadmium. "Phys. Rev.I*, 1963, v.129, N3, p. 1009-1017.

47. Austerman S.B., Berlincourt D.A., Krueger H.H.A. Polar properties of BeO single crystals.- "Journ. Appl. Phys.", 1963, v. 34, N2, p.339-341.

48. Heiland G., Ibach H. Pyroelectricity of zinc oxide.- "Solid

49. State Comm.", 1966, v.4, N3, p. 353-356.

50. Gmelins Handbuch der anorganische cliemie aclite vollig neubearbeitete auflage "Zink", N32, 1956, s.803.

51. Петрова Ж.К. Теплоёмкость и некоторые термодинамические свойства сульфида кадмия. ДАН БССР, 1976, т. 20, J&6, с.499-501.

52. Петрова Ж.К. Исследование теплоёмкости халькогенидов цинкаи кадмия в интервале температур 5 300 К. Автореф. канд. дисс., Ин-т физ. тв. тела и полупров., Шнек, 1977.

53. Thermophysical properties of matter, ed. Touloukian Y,S.,

54. Buyco E.H., v.5 "Specific heats non metallic solids", N.Y., I El/Plenum, 1970, p.45.

55. Thermophysical properties of matter ed. Touloukian Y.S.,

56. Buyco E.H., v.13, "Thermal expansion nonmetallic solids", N.I., IEl/Plenum, 1977, p.195, 196, 445.

57. Ibach H. Thermal expansion of silicon and zinc oxide (II).

58. Phys. Stat. Solidi", 1969, v.33, N1, p.257-265.

59. Новик В.К., Кобяков И.Б., Дрождин С.Н., Копцик В.А., Хаджи

60. В.Е. Пироэлектрические свойства цинкита в интервале температур 4,2 300°К. - "Письма в ЖТФ", 1975, т.1, №7, с.344349.

61. Гаврилова Н.Д., Кобяков И.Б., Новик В.К., Солодухин А.В. Пироэлектрические свойства монокристаллов C<3-S в интервале температур 6 300 К. - ЖТФ, 1980, т.50, .«3, с.631-633.

62. Оскотский B.C., Кобяков И.Б., Солодухин А.В. Температурнаязависимость теплового расширения сульфида кадмия в интервале температур от 20 до 820 К. ФТТ, 1980, т.22, J66, с. 1478-1482.

63. Токарев Е.Ф., Кобяков И.Б., Кузьмина И.П., Лобачев А.Н^Падо

64. Шаскольская М.П. Кристаллография, M., Высшая школа, 1976.

65. Reeber R.R., Kulp В.A. Thermal expansion of OdS from 26° to1000°K.- "Trans. Metallurgy Society AIME", 1965, v.233, p.698-702.

66. Reeber R.R. Lattice parameters of ZnO from 4,2° to 296°K.

67. Journ.Appl. Phys", 1970, v.41, N12, p.5063-5066.

68. Smith D.K., Newkirk H.W., Kahn J.S. The crystal structureand polarity of beryllium oxide. "Journ. Electrochem. Society", 1964, v.111, N1, p. 78-87.

69. Nusimovici M.A., Birman J.L. Lattice dynamics of Wurtzite:

70. CdS. "Phys. Rev.", 1967, v.156, N3, p.925-938.

71. Mair S.L., Barnea Z. Anharmonic thermal vibrations in wurtzite structures. "Acta Crystallogr.", 1975, V.AJ1, N1, p. 201-207.

72. Ackermann W. Bepbachtungen uber pyroelektrizitat in ihrerabhaugigkeit von der temperatur. "Annal. d. Phys.",1915, b. (4) 46, h.2, s. 197-220.

73. Карякина Н.Ф., Новик В.К., Гаврилова Н.Д. Измерение пирокоэффициента в интервале температур 40 * 600°0. ПТЭ, 1971,1. ЖЕ, с. 227-230.

74. Дрождин С.Н., Новик В.К., Гаврилова Н.Д., Копцик В.А.,Попова

75. Т.В. Поведение полярных кристаллов при низких температурах.-"Изв. АН СССР, сер. физ.", 1975, т.39, №5, с. 990-994.

76. Новик В.К., Бочков Б.Г., Гаврилова Н.Д., Дрождин С.Н. 0 законе температурного изменения пироэлектрического коэффициента полярных диэлектриков. "Письма в ЖТФ", 1982, т.8, Мб, с. 988-992.

77. Кузьмин В.И., Добровольская Н.В., Солнцева Л.С. Турмалин иего использование при поисково-оценочных работах. М., Недра, 1979, с. 73-85.

78. Соболев В.Н. Введение в минералогию силикатов. Львов, изд.

79. Львовского Гос. Унив., 1949, с.165-188.

80. Гаврилова Н.Д. Экспериментальное исследование пироэлектрического эффекта некоторых кристаллов. Канд. дисс. Москва, МГУ, физ. фъ-т, 1965.

81. Копцик В.А. Исследование электрических и упругих свойствкристаллов резорцина. Канд. дисс., Москва, Ин-т Кристал-логр. АН СССР, 1952.

82. Mangin J., Hadni A. Low-temperature pyroelectricity of asaccharose single crystal. "Phys. Rev.B", 1978, v.18, N12, p. 7139-7144-.

83. Пауков И.Е., Лаврентьева M.H. Теплоёмкость при низких температурах, абсолютная энтропия и энтальпия при стандартных условиях Li2S0^20. ЖФХ, 1969, т.43, №6, C.I390-I392.

84. Галицкий В.Ю., Соколов Ю.А., Новик В.К., Иванов Н.Р. О температурной зависимости поляризации ряда линейных пироэлектриков. ФТТ, 1979, т.21, №1, с.273-275.

85. Галицкий В.Ю. Влияние динамики дипольных элементов структурына пироэлектрические свойства кристалла. ФТТ, 1981, т.23, JS3, с. 815-818.

86. Галицкий В.Ю. Исследование структуры и динамики обменных комплексов гидросадолита. Канд. дисс. Москва, Ин-т Кристаллограф. АН СССР, 1973.

87. Александрова И.П., Жеребцова Л.И., Александров К.С. Заторможенные движения и фазовые переходы в группе пропионатов. -"Кристаллография", 1967, т.12, с.894-899.

88. Варикаш В.М., Дрождин С.Н., Зарембовская Т.А., Новик В.К.

89. Сегнетоэлектрические свойства кристаллов дикальцийстронций-пропионата в интервале 4,2 300°К. - "Кристаллография", 1975, т.20, JS2, с. 435-437.

90. Hosokawa Т., Kobajashi J., Mijazaki Н. Crystal symmetry of Ca2

91. Bhat H.L., Rama Rao A.H., Srinivasan M.R., Nagajanan P.S.

92. Effect of particle size on the dielectric behavior of double propionates. "Ferroelectrics", 1978, v.21, N 1/2/3/4, p. 403-404.

93. Кобаяси Да., Уезу Й., Хосокава Т. Электрооптические свойстванекоторых несобственных сегнетоэлектриков. "Изв.АН COOP, сер.физ." , 1977, т.41, Ш, с.460-469.

94. Гладкий В.В., Желудев И.С. Упругие, пьезоэлектрические и пироэлектрические свойства монокристаллов нитрита бария. -"Кристаллография", 1967, т.12, №5, с.905-910.

95. Brink G., Falk М. Infrared studies of water in crystallinehydrates: Ba (N02)2.H2O.- "Spectrochim. Acta, part A", 1971, v.27, N9, p.1811-1815.

96. Oja Т., Marino R.A., Bray P.J. The temperature dependence ofnuclear quadrupole resonance in barium nitrite. -"Phys.Letters", 1968, V.28A, N1, p.16, 17.

97. Liminga R., Abrahams S.C., Bernstein J.L. Absolute sense andmodel for the piezoelectric and pyroelectric coefficients in Ba (N02)2.H20 and Cs2S206.- "J.Appl.Cryst.", 1980, part 6, N2, p. 516-520.

98. Abrahams S.C., Bernstein J.L., Liminga R. Pyroelectric

99. Ba (N02)2.H20 : room temperature crystal structure.- "J. Chem.Phys.", 1980, v.72, N11, p.5857-5862.

100. Гладких В.П., Добржанекий Г.Ф., Карамян А. А. Колебательныйспектр кристаллогидрата нитрита бария Ва (NO 2 )2. Н2О.-ФТТ, 1982, т.24, МО, с. 3051-3055.

101. Бурсиан Э.В. Нелинейный кристалл титанат бария. М., Наука,1974, с. 136, 173.

102. Lawless W.N. Specific heats of paraelectrics, ferroelectricsand antiferroelectrics at low temperatures. "Phys. Rev. B", 1976, v.14, N1, p.134-143.

103. Гах С.Г. Исследование эффектов униполярности и природы униполярного состояния в монокристаллах Ватюд . Канд. дисс., Ростов-на-Дону, Ин-т Физики РГУ, 1974.

104. Ройтберг М.Б., Новик В.К., Гаврилова Н.Д. Особенности пироэлектрического эффекта и электропроводности в монокристаллах LiNbO^ в области 20-250°С. "Кристаллография",1969, т.14, №5, с.939-941.

105. Каменцев В.П., Некрасов А.В., Педько Б.В., Рудяк В.М. Комплексное исследование физических свойств монокристаллов ниобата лития в интервале температур от 20 до 200°С.

106. Тезисы докладов X Всесоюзной конференции по сегнетоэлект-ричеству и применению сегнетоэлектриков в народном хозяйстве, Минск, 1982, часть П, с.60.

107. Стеханов А.И., Попова Е.А. Температурная зависимость спектровкомбинационного рассеяния сегнетоэлектрического кристалла KHgPO^. ФТТ, 1965, т.7, Ш, с.3530-3535.

108. Быстров Д.С., Воробьев А.П., Попова Е.А. Неклассические модыв кристаллах КН2Р04и KD2P04. "Изв. АН СССР, сер. физ!\

109. Fujiwara Т. Note on the lattice dynamical aspect of ferroelectric modes of KDP.- "J.Phys.Soc. Japan",1970, v.29, N5, p.1282-1294.

110. Блинд P., Жекш Б. Сегнетоэлектрики и антисегнетоэлектрики. Пер.с англ., М., Мир, 1975.

111. Lowndes R.P., Tornberg N.E., Leung R.O. Ferroelectric modeand molecular structure in the hydrogen bonded ferroelectric arsenates and their deuterated isomorphs.- "Phys. Rev. B", 1974, v.10, N3, p.911-931.

112. Sawaguchi E., Gross L.E. Control of the elastic compliance offerroelectric LiTlC^H^QjH^O by electric field. "Ferroelectrics", 1972, v.3, N 1/2, p.327-332.

113. Новик В.К., Дрождин С.Н., Гаврилова Н.Д. Пироэлектрические идиэлектрические свойства монокристаллов литий-таллий тарт-рата. ФТТ, 1982, т.24, №5, с.1555-1557.

114. Бржезина Б., Смутны Ф., Яноушек В., Маречек В. Диэлектрическиесвойства тартрата °С снсоо 2LiTi. (h-iD)20. "Изв. АН СССР, сер. физ.", 1969, т.33, М, с. 297-300.

115. Abe R., Kamija N., Matsuda М. Dielectric behavior of I/ГТ andcalculation of dipole dipole interaction energy in LAT. -"Ferroelectrics", 1974, v.8, p.557-538.

116. Fousek J., Cross L.E., Seely K. Some properties of the ferroelectric lithium thallium tartrate. "Ferroelectrics",1970, v.4, N1, p.63-70.

117. Barrett J.H. Dielectric constant in perovskite type crystals.

118. Phys. Rev., 1952, v.86, N1, p.118-120.

119. Gerth В., Sahling A., Pompe G., Hegenbarth E., Bresina B. Specific heat capacity of lithium thallium - tartrate at lowtemperatures. " Phys. stat. sol. (a)", 1980, v.57,рК153-K156.

120. Itoh K., Mitsui T. Anomalies of dielectric constants of triglycine sulfate at low temperatures. "J. Phys. Soc.Japan", 1967, v.23, N2, p.334-337.

121. Winterfeldt V., Schaack G., Klopperpieper A. Temperature behaviour of optical phonons near Tc in triglycine sulphate and triglycine selenate.- "Ferroelectrics",1977, v.5, N1/2, p.21-34.

122. Hadni A., Grandjean D., Brehat F., Claudel J., Gerbaux X.,

123. Strimer P., Thomas R.H., Vermillard F., Thomas R. Constantes optiques du sulfate de glycocolle de l'infrarouge proche al'infrarouge lointain application a la pyroelectricite. -"Journ. Phys.", 1968, t.30, N4, p.377-388.

124. Khanna К., Horak M., Lippincott E.H. Infrared studies on someferroelectric compounds of glycine. "Spectrochimica Acta", 1966, v.22, N10, p.1801-1811.

125. Кисловский Л.Д., Галанов E.K., Шувалов Л.А. Исследование инфракрасных спектров сегнетоэлектриков, изоморфных кристаллам триглицинсульфата. -"Оптика и спектроскопия", 1968, т.24,ЖЕ, с.100-105.

126. Галанов Е.К. К отождествлению спектров сегнетоэлектрическихкристаллов группы триглицинсульфата. "Оптика и спектроскопия", 1968, т.24, Щ, с.137-140.

127. Саввинов A.M., Гаврилова Н.Д., Новик В.К. Исследование временного изменения униполярности кристаллов ТГС. "Изв. АН СССР, сер. физ.", 1970, т.34, Ш, с.2601-2604.

128. Гаврилова Н.Д., Новик В.К., Смирнов П.С. Влияние примесей надинамическую теплоёмкость монокристаллов триглицинсульфата. -ФТТ, 1977, т. 19, Щ2, с.3677-3680.

129. Смирнов П.С. Исследование теплоёмкости кристаллов ТГС динамическим методом. Дипломная работа. Физический ф-т МГУ, М., 1975.

130. Тараскин С.А., Струков Б.А., Мелешина В.А. Исследование тепловых и электрических свойств монокристаллического триглицинсульфата. ФТТ, 1970, т.12, №5, с.1386-1392.

131. Critical phenomena in perfect and inperfect TGS crystals.

132. Ferroelectrics", 1980, v.25, N 1/2, p. 399-402.

133. Gilletta P. Evolution of ferroelectric domains in TGS singlecrystals.- "Phys. stat. sol. (a)", 1972. v.49, N2, p.721-727.

134. Фридцсин B.M. Сегнетоэлектрики полупроводники. M., Наука,1976, с. 60-134.

135. Гинзбург B.JI. Теория сегнето электрических явлений. УФН,1949,т.38, М, с. 490-525.

136. Селюк Б.В. Влияние компенсирующих зарядов на С доменную структуру сегнетоэлектриков. "Кристаллография", 1971, т. 16, .й2, с.356-362.

137. Селюк Б.В. Поверхностные уровни сегнетоэлектрических кристаллов. "Кристаллография", 1974, т.19, №2, с.221-227.

138. Красникова А.Я., Копцик В.А., Струков Б.А., Мин Ван. Диэлектрические и оптические исследования необратимого сегнетоэлектрического фазового перехода в кристаллах H^Fe (cn)6.3H20.-ФТТ, 1967, т.9, Щ, с.II6-I2I.

139. Красникова А.Я., Гаврилова Н.Д., Новик В.К., Копцик В.А. Аномалии пироэлектрических свойств желтой кровяной соли. -"Вестник Моск. ун-та, сер. физ.астрон.", 1968, M,c.III-II4.

140. Гаврилова Н.Д., Новик В.К., Карякина Н.Ф., Копцик В.А. Сегнетоэлектрические свойства стибиотанталита. ДАН СССР, 1970, т. 195, М, с. 823-826.

141. Holden A.N. GASH a ferroelectric crystal.- "Bell Lab.

142. Record", 1956, v.34, N4, p. 121-125.

143. Карякина Н.Ф. Сегнетоэлектрические свойства стибиотанталита.

144. Канд. дисс., МГУ, физ. ф-т, М., 1972.

145. Penfield S.L., Ford W.E. On stibiotantalite.- "Amer. journ.of science", 1906, ser.4, v.22, N127, p.61-77.

146. Поваренных А.С. Кристаллохимическая классификация минеральныхвидов. Киев, Наукова думка, 1966, с.228.

147. Dana's System of Mineralogy, 7-th ed.,1944, v.1, p.767.

148. J47 Dihlstrom K. Uber den Bau des wahren Antimontetroxyds und des damit isomprphen stibiotantalits, SbTaOzj.- "Zeitschr.anorg. u allgem. Chem.", 1938, b.239, heftИ, s.57-64.

149. Новик В.К., Карякина Н.Ф., Бочков Б.Г., Копцик В.А., Гаврилова

150. Н.Д. Исследование дсменной структуры и температурных зависимостей d33 и Сдд стибиотанталита. "Изв. АН СССР, сер. физ.", 1971, т.35, 1Ю, с. 1874-1876.

151. Новик В.К., Карякина Н.Ф., Тимошенков В.А. Собственное поглощение и тепловые свойства стибиотанталита. ФТТ, 1972,т.14, с. 1503-1506.

152. Волков А.Ф., Карякина Н.Ф., Копцик В.А., Новик В.К., Ратников

153. A.А. Внутренние поля в стибиотанталите. "Вестник МГУ, сер. физ. астрон.", 1974, №5, с. 503-506.

154. Карякина Н.Ф., Бочков Б.Г., Гаврилова Н.Д., Новик В.К., Копцик

155. B.А. 0 доменной структуре стибиотанталита. "Кристаллография", 1974, т.17, М, с.871-872.

156. Верховская К.А., Фридкин В.М. Собственное поглощение сегнетоэлектрических кристаллов при фазовых переходах I и П рода. -"Изв. АН СССР, сер. физ.", 1967, т.31, №7, с.1156-1158.

157. Мосс Т. Оптические свойства полупроводников, М., ИЛ.,1961.

158. Желудев И.С., Шувалов Л.А. Сегнетоэлектрические фазовые переходы и симметрия кристаллов. "Кристаллография", 1956, т.1, №6, с. 681-688.

159. Иванова Л.А. Поиск и исследование сегнето- и антисегнетоэлектрических окислов металлов со структурой стибиотанталита и фергюсонита. Канд. дисс. М., МГУ, Химический ф-т, 1978.

160. Skapski A.S., Rogers D. The structure of SbUbO^., -Sb2C>4. and

161. SbTa04.- "Chem.Comm.'.1,1965> v.23, N3, p.611-613. j57# Rannev N.V., Shchedrin B.M., Venevtsev Ju.N. Crystal structure of ferrielectric stibiumniobite SbNbO^. "Ferroelectrics", 1976, v.13. N3, p.523-525.

162. Паулинг Л. Природа химической связи. Пер. с англ., М.,Госхимиздат, 1947.

163. Соловьев С.П., Веневцев Ю.Н., йданов Г.С. 0 методе расчетавнутренних полей в сложных дипольных структурах. "Кристаллография", I960, т.5, Л;5, с.718-725.

164. Жданов Г.С., Соловьев С.П., Веневцев Ю.Н., Иванова В.В. Внутренние поля в ромбической модификации ВаК.03 . "Кристаллография", 1959, т.4, №6, с.855-861.

165. Лобачев А.Н., Пескин В.Ф., Пополитов В.И., Сыркин JI.H., Феоктистова Н.Н. Новый сегнетоэлектрик ортониобат сурьмы. -ФТТ, 1972, т. 14, J&2, с.604-605.

166. Popolitov V.I., Lobachev A.N., Peskin V.F. Antiferroelectric,ferroelectrics and pyroelectrics of a stibiotantalite structure.- "Ferroelectrics". 1982, v.40, N1, p.9-16,

167. Лоскутов В.В. Области устойчивости соединений АВ04 сложногосостава и особенности структуры и свойств соединений MeTiNb208 # Кавд< диСС1> Воронеж, ВГУ, 1975.

168. Рез И.С., Марченко Е.И., Новик В.К., Танеев И.Г., Дронов А.В.,

169. Михайлова Е.М. О пироэлектрических свойствах сегнетоэлект-рика йодата калия, прустита и пираргирита. Тезисы докладов У1 Всесоюзной (межвузовской) конференции по сегнетоэлектричеству, Рига, изд. Латв. ГУ, 1968, с.133.

170. Гаврилова Н.Д., Копцик В.А., Новик В.К., Попова Т.В. Кристаллпрустита новый тригонально-реориентируемый сегнетоэлект-рик - полупроводник. - "Кристаллография", 1978, т.23, $5, с. 1067-1070.

171. Новик В.К., Дрождин С.Н., Попова Т.В., Копцик В.А., Гаврилова

172. Н.Д. Поведение монокристаллов прустита в области низкотемпературных фазовых переходов. ФТТ, 1975, т.17, Щ2, с.3499-3504.

173. Gavrilova N.D., Koptsik V.A., Novik V.K., Popova T.V. Proustite a new ferroelectric with no 180-polarization reversal.-"Ferroelectrics", 1978, v.20, N ЗА, p.199-200.

174. Белов H.B. ХХ1У. Очерки по структурной минералогии 150. Пираргирит Ag^SbS^ прустит AgjAs^s^ (красные серебряные руды). - Минералогический сб. Львовского Гос.Ун-та им. Ив. Франко, 1973, т.27, М, с.303-305.

175. Халлер К. Э. Изучение фазовых переходов и динамики решетки вкристаллах с разупорядоченной катионной подрешеткой методом комбинационного рассеяния света. Канд. дисс., Тарту, Ин-т Физики АН ЭССР, 1982.

176. Абдикамалов Б.А., Иванов В.И., Шехтман В.Ш., Шмытько И.М. Исследование низкотемпературного структурного превращения в кристаллах прустита. Препринт ИФТТ АН СССР, Черноголовка, 1978.

177. Байса Д.Ф., Бондарь А.В., Рез И.С., Абезгауз А.И. Температурная зависимость частоты ядерного квадрупольного резонанса, и времени спин-решеточной релаксации As75 в прустите. УФЖ, 1973, т.18, №9, с.1550-1552.

178. Попова Т.В., Гаврилова Н.Д., Новик В.К., Копцик В.А., Гурзан

179. М.И., Ворошилов Ю.В. Влияние отклонения от стехиометрического состава на фазовый переход в кристаллах прустита. ФТТ,1979, т.21, ЖЕ, с. 76-79.

180. Попова Т.В., Гаврилова Н.Д., Новик В.К., Копцик В.А. Термодинамическое описание фазового перехода в кристаллах прустита. -ФТТ, 1978, т. 20, №, с. 2505-2506.

181. Довгий Я.О., Буцко Н.И., Королышин В.Н., Мороз Е.Г. Оптическиесвойства монокристаллов Ag^As S^ # 1971, т.13, JM, с. 1202-1203.

182. Леванюк А.П., Санников Д.Г. Феноменологическая теория диэлектрических аномалий в сегнетоэлектриках с несколькими близкими по температуре фазовыми переходами. ЖЭТФ, 1971, т.60, №3, с. II09-III6.

183. Вигман П.Б., Ларкин А.И., Филев В.М. Изолированная точка накривой перехода первого рода. ЖЭТФ, 1975, т.68, №5, с.1883-1889.

184. Левич В.Г. Курс теоретической физики. М., Наука, 1969.

185. Крушельницкая Т.Д. О микроскопическом механизме низкотемпературных фазовых переходов в прустите и пираргирите. ФТТ, 1980, т.22, М, с.I046-I05I.

186. Волков Б.А., Канцер В.Г., Копаев Ю.В. К теории несобственногосегнетоэлектричества. ФТТ, 1980, т.22, М, с.1091-1099.

187. Крушельницкая Т.Д. Зонная структура и некоторые физическиесвойства кристаллов прустита и пираргирита. Автореферат канд. дисс., Черновцы, Черновицкий Гос.ун-т, 1981.

188. Смоленский Г.А., Синий И.Г., Кузьминов Е.Г., Годовиков А.А.

189. Оптические фононы и мягкая мода в прустите при фазовых переходах. ФТТ, 1979, т.21, №8, с. 2332-2341.

190. Гаврилова Н.Д., Попова Т.В., Новик В.К. Влияние света на диэлектрические свойства и удельное сопротивление прустита. -ФТТ, 1979, т.21, F7, с. 2166-2168.

191. Смоленский Г.А., Синий И.Г., Кузьминов Е.Г., Годовиков А.А.

192. Оптические фононы и мягкая мода в прустите при фазовых переходах. В сб.: Спектроскопия комбинационного рассеяния света. Материалы П Всесоюзной конференции, М., 1978, с.253-254.

193. Халлер К., Ребане Л.А. Спектры комбинационного рассеяния кристаллов Ag^As S^ и Ag^SbS^ в низкотемпературных фазах. -В сб.: Спектроскопия комбинационного рассеяния света. Материалы П Всесоюзной конференции, М., 1978, с.278-279.

194. Смоленский Г.А., Синий И.Г., Прохорова С.Д., Кузьминов Е.Г.,

195. Годовиков А.А. Новый фазовый переход в прустите. "Кристаллография", 1982, т.27, №1, с.140-145.

196. Смоленский Г.А., Синий И.Г., Прохорова С.Д., Годовиков А.А.,

197. Лайхо Р., Левола Т., Караемяки Е. Рассеяние манделъштама -бриллюэна в прустите. ФТТ, 1981, т.23, №7, с.2017-2027.

198. Беляев А.Д., Мачулин В.Ф., Байса Д.Ф., Бондарь А.В., Гордон

199. А.Я. Остаточная проводимость и низкотемпературные фазовые переходы в кристаллах прустита. ФТТ, 1977, т.19, М2, с. 3698-3700.

200. Вильчинскас Ш.П., Зарембо Л.К., Новик В.К., Сердобольская О.Ю.

201. Некоторые акустические и электрофизические свойства прустита. ФТТ, 1981, т.23, №, с. I82I-I824.

202. Белиничер В.И., Канаев И.Р., Малиновский В.К., Стурман Б.И.

203. Исследование эффекта оптического повреждения в кристаллах ниобата лития. ФТТ, 1976, т.18, №8, с. 2256-2261.

204. Кот Л.А., Прохорова С.Д., Сандлер Ю.М., Синий И.Г., Флеров И.Н.

205. Фото-индуцированный фазовый переход в прустите ( Ag^AsS^ ).-В сб.: Тезисы докладов X Всесоюзной конференции по сегнето-электричеству и применению сегнетоэлектриков в народном хозяйстве, Минск, 1982, ч.1, с.148.

206. Емельянов В.И. Влияние мощного лазерного излучения в оптическом и инфракрасном диапазонах на структурные фазовые переходы вкристаллах. ФТТ, 1977, т.19, Щ1, с.3312-3317.

207. Hauy R. Sur les proprietes electriques du borate magnesiocalcaire.- "Annales de chimie on recueil de memoires" ,1791, t.9, p.59-64.

208. Веневцев Ю.Н., Гагулин В.В., Любимов В.Н. Сегнетомагнетики.

209. Обзорн. инф. Сер. "Научно-технические прогнозы в области физико-химических исследований", М., НИИТЭХИМ, 1979, с.71.

210. Сонин А.С., Желудев И.О. Диэлектрические свойства монокристаллов борацита. "Кристаллография", 1963, т.8, №2, с.283-285.

211. Torre L.P., Abrahams S.C., Barns R.L. Ferroelectric and ferroelastic properties of Mg-Cl-boracite.- "Ferroelectrics", 1973, v.4, N4, p.291-297.

212. Shaulov A., Smith W.A., Loiaconp G.M., Bell M.I., Tsuo Y.H.1.proper ferroelectrics for pyroelectric detection of infrared radiation.- "Ferroelectrics", 1980, v.27, N1, p.117-121.

213. Бочков Б.Г., Гаврилова Н.Д., Копцик В.А., Новик В.К., Бугаков

214. В.И. Поведение спонтанной поляризации в тригональных борацитах. "Изв. АН СССР, сер. неорг. мат.", 1976, т.12, М, с. 634-637.

215. Бочков Б.Г., Гаврилова Н.Д., Копцик В.А., Новик В.К. Пироэлектрический эффект в бораците Mg3B7q^i . "Изв. АН СССР, сер. неорг. мат.", 1975, т.2, №8, с. 1522-1523.

216. Алышн Б.И., Астров Д.Н., Батуров JI.H., Гаврилова Н.Д., Зорин

217. Р.В., Новик В.К. Магнитоэлектрический эффект в железоброми-стом бораците РезВуО^Вт . в сб.: Труды ВНИИФТРИ "Исследования в области термометрических и теплофизических измерений при низких температурах", М., 1977, вып. 32 (62), с. I09-II2.

218. J07. Бочков Б.Г., Бугаков В.И., Гаврилова Н.Д., Копцик В.А., Новик В.К. Исследование диэлектрических и тепловых аномалий тригональных борацитов. "Кристаллография", 1972, т.17, №6, с. 1250-1252.

219. Бочков Б.Г., Бугров С.М., Гаврилова Н.Д., Копцик В.А., Новик

220. В.К. О доменной структуре тригональных борацитов. "Кристаллография", 1975, т.20. JM, с. 851-853.

221. Бочков Б.Г., Гаврилова Н.Д., Новик В.К., Копцик В.А. Диэлектрические свойства борацита Mg^ByO^ci . "Кристаллография", 1975, т.20, №3, с.659-661.

222. Дровдин С.Н., Бочков Б.Г., Гаврилова Н.Д., Попова Т.В., Копцик

223. В.А., Новик В.К. Сегнетоэлектрические свойства Cu-Вг и Со I - борацитов. - "Кристаллография", 1975, т.20, М, с.854-855.

224. Dvorak "V. A thermodynamic theory of the cubic orthorhombicphase transition in boracites. "Czech.J.Phys.", 1971,

225. V.B21, N12, p.1250-1261. /

226. Dvorak V., Petzelt J. Symmetry aspect of the phase transitionsin boracites. "Czech. J.Phys.", 1971, V.B21, N 11, p.1141-1152.

227. Гуфан Ю.М., Сахненко В.П. К теории фазовых переходов в борацитах. ФТТ, 1972, т.14, №7, с.1915-1922.

228. Kobajashi J., Enomoto Y., Sato Y. A phenomenological theory ofdielectric and mechanical properties of improper ferroelectric crystals.- "Phys. St. Sol. (b)", 1972, v.50, N1, p.335-343.

229. Quezel G., Schmid H. Properties magnetiques des boracites desmetaux de transition 3&.- "Solid state commun.", 1968, v.6, N7, p.447-451.

230. Ascher E. The interactions between magnetization and polarization: phenomenological symmetry considerations on boracites.-"J.Phys. Soc. Japan", 1970, v.28, suppl.,p.7-13.

231. Батуров JI.H., Зорин P.В., Алыпин Б.И., Бугаков В.И. Магнитныеи магнитоэлектрические свойства CogBrjO^I. ФТТ, 1981,т.23, №, с. 908-910.

232. Батуров JI.H. Исследование магнитоэлектрических взаимодействийв сегнетомагнитных борацитах. Автореф. канд. дисс., М.,

233. ИФП АН СССР, 1980. >19. Schmid Н., Kliegl G., Kobajashi J. Polarization microscopical studies of the polimorphism of ferroelectric phases in Zn-Cl, Co-Cl, Fe-Cl and Fe-Br boracites.- "Helv.phys. Acta", 1969, v.42, N4, p.599-600.

234. Ascher E., Rieder H., Scbmi.d H., Stossel H. Some propertiesof ferromagnetoelectric Nickel iodine boracite, Ni^B^O/j^I.-"J.Appl. Phys.", 1966, v.37, N3, p.1404-1405.

235. Ascher E., Schmid H., Tar D. Dielectric properties of boracites and evidence for ferroelectricity. "Solid State Commun." 1964, v.2, N1, p.45-49.

236. Шувалов JI.A., Анисимова B.H., Иванов H.P., Величко И.А. Диэлектрические свойства тридейтероселенита лития LiD3(Se03>2.-"Кристаллография", 1972, т. 17, JS6, с. 1253-1256.

237. Kobajashi J., Sato Y., Schmid H. X-ray study on phase transitions of ferroelectric iron iodine boracite Fe^B^O^I l°w temperatures.- "Phys. Stat. Sol. (a)", 1972, v.10, N1, p.259-270.

238. Schmid H., Trigonal boracites A new type of ferroelectricand ferromagnetoelectric that allows no 180° electric polarization reversal. "Phys. stat. Sol.", 1970, v.37, N 1, p.209^223.

239. Желудев И.О., Перекалина T.M., Пыльнев В.Г., Смирновская Е.М.,

240. Белов В.Ф., Косцов A.M., Ярмухамедов Ю.Н. Структура и свойства некоторых борацитов. "Изв. АН СССР, сер. физ.",1975, т.39, М, с. 724-727.

241. Батуров Л.Н., Алыпин Б.И., Астров Д.Н. Магнитоэлектрическийэффект в тригональных борацитах. ФТТ, 1977, т.19, №3, с. 916-918.

242. Chynoweth A.G. Dynamic method for measuring the pyroelectriceffect with special reference to barium titanate.- " J. Appl.Phys.", 1956, v.27, N1, p.76-84.

243. Косман M.С. Поверхностные состояния, поверхностные электроны иих связь с объемными и контактными явлениями. Л., Изд.ЛГУ, 1967.

244. Томашпольский Ю.Я. Сегнетоэлектрические тонкие слои: состояниеисследований. В кн.: Фазовые переходы в сегнетоэлектрических твердых растворах. Учен. зап. Латв. Гос.Ун-та, т. 235, Рига, 1975, с. 44-116.

245. Макаров К.В. Диэлектрическая проницаемость и динамика решеткитонких пленок титаната бария. Поляризация сегнетоэлектрической пластины изгибом. Канд. дисс., Л., ЛГПИ им. А.И.Герцена, 1974.

246. Бурсиан Э.В., Гиршберг Я.Г., Макаров К.В., Зайковский О.И. Диэлектрическая проницаемость и динамика решетки тонкой пленки сегнетоэлектрика. ФТТ, 1970, т. 12, J£6, с. 1850-1853.

247. Merz W.J. Switching time in ferroelectric BaTiO^ and its dependence on crystal thickness.- "J.Appl.Phys.", 1956,v.27, N8, p. 938-943.

248. Richard M., Eyrand L., Fetiveau M., Riviere R. Influence dela granulometrie sur la transition ferroparaelectrique du titanate de baryum.- "Compt.Rend.Acad.Sci.", 1962, t.255, N22, p.2917-2919.

249. Drougard М.Е., Landauer R.R. On the dependence of the switching time of barium titanate crystals on their thickness.-"J.Appl.Phys.", 1959, v.30, N11, p.1663-1668.

250. Chincholkar V.S., Unruh H.-G. Surface layers of triglycinesulfate single crystals.- "Phys. stat. sol.", 1968, v.29, N2, p.669-673.

251. Marquardt P., Gleiter H. Ferroelectric phase transition inmicrocrystals.- "Phys. Rev. Lett.", 1982, v.48, N20, p.1423-1425.237^Гаврилова Н.Д., Новик В.К. О пироэффекте в ТГФБ. " Вестник

252. Гаврилова Н.Д., Звиргзд К). А., Новик В.К., Пошин В.Г. Исследование пироэлектрического эффекта тонких слоев триглицинсульфата и титаната бария. ФТТ, 1971, т. 13, М2, с.1803-1805.

253. Пошин В.Г., Новик В.К., Селюк Б.В., Копцик В.А., Гаврилова Н.Д.,

254. Мелешина В.А. Диэлектрические свойства тонких кристаллов ТГС.-"Кристаллография", 1974, т. 19, М, с.809-814.

255. Селюк Б.В., Гаврилова Н.Д., Новик В.К. Проявление внутреннегополя в кристаллах ТГС. "Изв. АН СССР, сер. физ.", 1975, т.39, Jp5, с. 1052-1056.

256. Гаврилова Н.Д., Дериглазов B.C., Копцик В.А., Новик В.К.,Пошин

257. В.Г., Селюк Б.В. Спонтанная поляризация в тонких монокристаллах триглицинсульфата. "Кристаллография", 1975, т.20, №5, с.1235-1239.

258. Панков Ж. Оптические процессы в полупроводниках. Пер. с англ.1. М., Мир, 1973, с.180.

259. Buchman P., Diamond H. Effect of ferroelectric polarizationfields on Semiconductor films*- Jns Proc.Inter.leet» on FerrQelectricity, Kraha, 1966, v.2, p.313-325.

260. Krajewski T., Kilarska J. Ferroelectric polarization fieldeffect in tellurium films evaporated onto IGS and TGSe crystalline substrates.- "Acta phys. polon.", 1969, v.36, fas.5 (11), p.791-8010

261. Проскуряков Б.Ф., Шпитальник Б.Ц., Шнейдер Э.Я., Бородин В.В.,

262. Шнпатов З.Т., Король В.М., Бирюкова Т.В. Изменение структурыи свойств поверхностного слоя при модификации кристаллов ВаТЮз. "йзв.АН.СССР,сер.физ.", 1975, т.39, М,с. 1049^-1051,

263. Borodin T.Z., Gach S.0. , 2akharov I.Ж. , Pikalev E.M. ,Shpitalnik B.C., Blokhin A.M. The state of polarization in the surface layer of the unipolar crystal and pyroelectric responses.- "Ferroelectries**, 1973, v.6, M1, p.83-86.

264. Sekido T*, Mitsui T. Dielectric constant of triglycine sulfateat the curie point,- "J.Phys.Chem.Solids", 1967, v.28, H6, p.967-970.

265. Glass А.1. Investigation of the electrical properties of

266. Sr^special reference to pyroelectric detection. "J.Appl.Phys.", 1969, v.40, Ж12, p.4699-^713.

267. Camnasio A.J., Gonzalo J.A. Comparative Study of the ferroelectric specific heat in TGS and DIGS*- "J.Phys. Soc. Japan", 1975, v.39, N2, p.451-459*

268. Ройтберг М.Б., Новик В.К. Исследование динамики пироэлектрического эффекта при высоких температурах. В сб.: "Тезисы докладов У1 Всесоюзной (межвузовской) конференции по сегнето-электричеству", Рига, Латв. ГУ, 1968, с.133.

269. Ройтберг М.Б., Клейнман И.А., Рабинович А.3., Новик В.К., Гаврилова Н.Д. Термоэлектрические эффекты в метаниобате лития.-В сб.: "Труды ИРЕА. Реактивы и особо чистые вещества", М., 1973, в.35, с.80-88.

270. ITovik Т.К., Gavrilova IT.D. The state of - the art in pyroelectricity.- "Ferroelectric?**, 1981, v.34, N 3/4,p.47-55.

271. Heaviside,0. Electrical papers, bondon, 1892, v.1, p.488-493.

272. Adams E.P. On electrets.- "Journ. Franklin Inst.", 1927, v.204,1. 4, p.469-486.

273. Беляев Л.М., Беликова Г.С., Фридкин В.М., Желудев И.О. К вощюсу06 электретном состоянии в нафталине. "Кристаллография", 1958, т.З, J66, с. 762-763.

274. Murphy P.V. The for-mation and dischrge of carnauba wax electrets in nuclear radiation fields.- "J.Phys. Chem. Solids", 1963, v. 24, N2, p.329,330.

275. Бородин B.3., Гах С.Г., Горелов М.И., Кузнецов Б.Г. Объемныезаряды и электрические свойства монокристаллов титаната бария. "Кристаллография", 1969, т.14, №5, с. 929-933.

276. Губкин А.Н., Романовская Н.Н. Релаксационная поляризация монокристаллического рутила. В сб. "Электретный эффект и электрическая релаксация", М., изд. МИЭМ, 1979, с. 5-16.

277. Randall J.Т., Wilkins M.H.F. Phosphorescence and electron traps.

278. Proc. Roy.Soc.", 19^5, V.A184, N999, p. 366-407.

279. Oaserta G., Serra A. Phenomenological Model of electret statein carnauba wax inferred from electrical conduction measurements.- "J.Appl.Phys.", 1971, V.42, N10, p.3778-3785.

280. Bucci C., Oappelletti R., Fieschi R., Guidi G., Pirola L. Jonicthermocurrents in dielectric solids,- "Suppl. Nuovo Oimento", 1966, v.4. N3, p.607-629.

281. Hinazumi H., Hosoja M., Mitsui T. Estimation of the electricfield near the surface of ferroelectrics. 11 J.Phys. D: Appl. Phys.", 1973, v.6. N1, p.L21-L23.

282. Селюк Б.В. Феноменологическая теория электретных эффектов всегнетоэлектриках. ФТТ, 1978, т.20, №2, с.570-577.

283. Luiz A.M. Pyroelectricity and the thermodielectric effect.

284. Japan journ. Appl, Phys.", 1968, v.8, N2, p.500.

285. Мелешина В.А. Доменная структура и униполярность кристалловтриглицинсульфата. Канд. дисс., М., ИКАН, 1967.

286. Миловидова С.Д., Гаврилова Н.Д., Камышева Л.Н., Сенцова Л.В.

287. Токи термодеполяризации в кристаллах группы ТГС. В сб.: Электретный эффект и электрическая релаксация, М., изд.МИЭМ, 1979, с. 102-106.

288. Миловидова С.Д., Гаврилова Н.Д., Камышева Л.Н., Новик В.К.,

289. Кременецкий В.Г., Гурьянов М.Н. Токи термодеполяризации в кристаллах триглицинсульфата. В сб.: Полупроводники - сегнето электрики, Ростов-на-Дону, РГУ, 1978, с.137-140. 2QQ, Milovidova S.D., Gavrilova N.D., Kamisheva L.N., Novik V.K.

290. Electret effect in tryglycine sulphate.- "Ferroelectrics", 1978, v.18, N 1/2, p.103-104.

291. Дамаск А., Дине Дж. Точечные дефекты в металлах. М., Мир,1966.

292. Косевич A.M. Основы механики кристаллической решетки. М.,1. Наука, 1976.

293. Жирнов В.А. К теории доменных стенок. ЖЭТФ, 1958, т.35,№51.), C.II75-II80.

294. Гаврилова Н.Д., Новик В.К., Сорокина Е.А., Хрусталева Л.Б.

295. Спонтанная поляризация и внутренние поля в легированном три-глицинсульфате. ФТТ, 1981, т.23, №, с.1775-1778.

296. Keve Е.Т., Bye K.L., Whipps P.W., Annis A,D. Structural inhibition of ferroelectric switching in triglycine sulphate -I. Additives.- "Ferroelectrics", 1971, v.3, N 1/2,p.39-48.

297. Bye K.L., Whipps P.W., Keve E.T. High internal bias fields in

298. TGS (L-alanine). "Ferroelectrics", 1972, v.4, N 1/2, p.253-256.

299. Levanyuk A.P., Sigov A.S., Sobyanin A.A, The influence of defects on the properties of solids near phase transition points,-"Ferroelectrics", 1980, v.24, N 1/2, p.61-66.

300. Halperin B.I., Varma C.M. Defects and the central peak nearstructural phase transitions.- "Phys, Rev. B", 1976, v.14, N9, p.4030-4044.

301. Леванюк А.П., Осипов B.B., Сигов А.С., Собянин А.А. Изменениеструктуры дефектов и обусловленные ими аномалии свойств веществ вблизи точек фазовых переходов. ЖЭТФ, 1979, т.76, ЖЕ, с.345-368.

302. Федорихин В.А. Влияние дефектов на теплоёмкость триглицинсульфата в области фазового перехода. Канд. дисс. М., МГУ, Физический ф-т, 1981.

303. Гаврилова Н.Д., Белугина Н.В., Мелешина В.А., Новик В.К., Анкудинов М.А., Юрин В.А. Пироэлектрический эффект и доменная структура у облученных кристаллов триглицинсульфата. -"Электронная техника, сер. Материалы", 1975, М, с.69-74.

304. Марадудин А.А. Дефекты и колебательный спектр кристаллов. М.,1. Мир, 1968.

305. Кристофель Н.Н. Теория примесных центров малых радиусов в ионных кристаллах. М., Наука, 1974.

306. Беньков В.Н., Кубарев Ю.Г. Релаксационные особенности водородсодержащих сегнетоэлектриков с дефектами. "Изв,АН СССР, сер. физ.", 1975, т.39, М, с.669-672.

307. Галстян Г.Т., Рез И.С., Рейзер М.Ю. О природе примесной униполярности кристаллов триглицинсульфата. ФТТ, 1982, т.24,№7, с. 2186-2190.

308. Новик В.К., Гаврилова Н.Д., Галстян Г.Т. О механизме стабилизации лигандами ( ь, о<— аланин и 1,->оС- аланин+Сг ) полярного состояния триглицинсульфата (ТГС). "Кристаллография", 1983, т.28, №6, с. II65-H7I.

309. Гаврилова Н.Д., Новик В.К., Попова Т.В. Влияние дефектов насегнетоэлектрические фазовые переходы в кристаллах семейства прустита. ФТТ, 1982, т.24, МО, с.3068-3073.

310. Семак Д.Г., Михалько И.П., Попик Ю.В., Берча Д.М., Небок И.И.,

311. Головей М.И., 1Урзан М.И. Фотопироэффект в монокристаллах прустита. ФТП, 1974, т.8, F7, с.1266-1269.

312. Камышева Л.Н., Бурданина Н.А., Жуков O.K., Гаврилова И.В.,

313. Коваленко А.Н., Саввинова С.Г., Саввинов A.M. О диэлектрических свойствах кристалла КДР с добавками хрома. "Кристаллография", 1969, т.14, №5,с.940-943.

314. Пешиков Е.В. Действие радиации на сегнетоэлектрики, Ташкент,1. ФАН, 1972.

315. Fletcher S.R., Keve E.T., Skapski А.С. The crystal structureof triglycine sulphate at low X-ray dosage and after irradiation / field treatment.- "Ferroelectrics", 1974, v.8, N 3/4, p.479-482.

316. Fletcher S.R., Keve E.T., Skapski A.C. Structure studies oftriglycine sulphate. Part I: low radiation dose (structure A). Part II: after X-irradiation / field treatment (structure B). "Ferroelectrics", 1976, v.14, N 3/4, p.775-799.

317. Bye K.L., Keve E.T. Structural inhibition of ferroelectricswitching in triglycine sulphate. II.X irradiation / field treatment. - "Ferroelectrics", 1972, v.4, N1, p.87-95.

318. Крин В.А. Влияние примесей и ядерных излучений на электрические свойства некоторых сегнетоэлектриков. Автореф. канд.дисс., М., ИКАН, 1964.

319. Gam L.E., Sharp E.J. Pyroelectric vidicon target materials.

320. EE Trans.",1974, v.PHP-10, N4, p.208-221.295. 1Срин B.A., Вапляк С., Станковски Я., Анкудинов М.А., Желудев

321. И.С. Об электронном парамагнитном резонансе и спонтаннойполяризации в кристаллах триглицинсульфата, легированных хромом (ТГС: сг3+ ), "Кристаллография", 1976, т.21, №2, с. 327-332.

322. Stankowski J. Radiospectroscopic studies of ferroelectric triglycine sulphate like crystals.- "Ferrоelectrics", 1978, v.20, p.109-120.

323. Windsch W., Volkel G. Electron paramagnetic resonance inves3 4tigations of Cr "** doped ferroelectric triglycine sulphate monocrystals: Part I: structural change during phase transition.- "Ferroelectrics", 1975, v.9, N 1/2, p.187-195.

324. Blinc R., Detoni S., Pintar M. Nature of the ferroelectrictransition in triglycine sulfate.- "Phys. Rev.", 1961, v.124, N4, p.1036-1038.

325. Hoshino S., Mitsui T., Jona F., Pepinsky R. Dielectric andthermal study of triglycine sulfate and triglycine fluo-beryllate.- "Phys. Rev.", 1957, v.107, N5, p.1255-1258.

326. Миловидова С.Д., Гаврилова Н.Д., Селюк Б.В., Камышева Л.Н.,

327. Новик В.К. Пироэффект и диэлектрические свойства кристалла ТГС с некоторыми примесями. "Изв. АН СССР, сер. физ.", 1975, т.39, №5, с. 1020-1024.

328. Новик В.К., Галстян Г.Т., Черненко В.А., Поландов И.Н. Влияние гидростатического давления на теплоёмкость кристаллов АТГС вблизи фазового перехода. "Изв. АН Арм. ССР, физика", 1980, т.15, JG5, с. 374-378.

329. Гаврилова Н.Д., Дербенева Т.А., Колдобская М.Ф., Новик В.К.,

330. Рез И.С., Сорокина Е.А., Цейтлин П.А. Здектрические свойства и доменная структура триглицинсульфата, легированного примесями замещения и внедрения. "Кристаллография", 1981, т.26, JS2, с.413-414.

331. Галстян Г.Т. Пиро- и диэлектрические свойства монокристалловтриглицинсульфата с аланином (АТГС). "Изв. АН Арм.ССР, физика", 1976, т.II, гё6, с.472-475.

332. Pujimoto м*» Dressel L.A. VO2* EPR studies of intermal fieldin ferroelectric LATGS crystals.- "Ferroelectrics", 1976, v. 13, N 3/4, p.449-451.

333. Галстян Г.Т., Ломова Л.Г. Электрооптические свойства монокристаллов триглицинсульфата, легированныхL,— аланином (АТГС). "Изв. АН Арм. ССР, физика", 1976, т.З, №5, с.384-386.

334. Галстян Г.Т., Филимонов А.А. Пьезоэлектрические свойства монокристаллов триглицинсульфата, легированных <х аланином (АТГС). - "Изв.АН Арм. ССР, физика", 1978, т.13, М, с.305-309.

335. Imai К. Effect of uniaxial pressure on the ferroelectric phasetransition of triglycine sulfate.- " J.Phys. Soc. Jap.",1974, v.36, N4, p.1069-1074.

336. Mori K., Hajashi M. Effect of a two-dimensional pressure onthe Curie points of triglycine sulphate and Rochelle salt.-"J.Phys. Soc. Jap.", 1972, v.33, N5, p.1396-1400.

337. Черненко В.А., Поландов И.Н., Новик В.К. Установка для исследования теплоёмкости сегнетоэлектриков динамическим методом при высоких гидростатических давлениях. ПТЭ, 1979, М, с. 222-225.

338. Струков Б.А., Спиридонов Т.П., Минаева К.А., Федорихин В.А.,

339. Давтян А.В. О характере аномалий тепловых и упругих свойств кристаллов триглицинсульфата с примесями. "Кристаллография",1982, т.27, №2,с.313-319.

340. Janovec V. Thermodynamic relations between anomalous quantitiesnear a lambda transition in anisotropic dielectrics,- "J. Chem. Phys.", 1966, v.45, N6, p.1874-1880.

341. Поландов И.Н. Влияние высокого давления на физические свойствасегнетоэлектриков. Автореф. докт. дисс., Ростов-на-Дону, РГУ, Ин-т Физики, 1982.

342. Чернов А.А., Мельникова A.M. Теория электрических явлений, сопровождающих кристаллизацию. I. Электрические поле в кристаллизующемся водном растворе электролита. "Кристаллография", 1971, т. 16, JP-3, с. 477-485.

343. Новик В.К., Гаврилова Н.Д. История пироэлектричества. В сб.:

344. Тезисы докладов УШ Всесоюзной конференции "Проблемы исследования свойств сегнетоэлектриков", 1974, Ужгород, УжГУ, ч. 2, с. 203-205.

345. Lang S,B. Sourcebook of pyroelectricity. London e.a. Gordon &

346. Breach, Science Publishers Inc., 1974.

347. Новик В.К. История пироэлектричества. В сб.: "История и методология естественных наук, сер. Физика", М., МГУ, 1983, в.30, с.145-163.317. "Современная кристаллография", т.З, "Образование кристаллов",1. М., Наука, 1980.

348. Ока^аки К. Технология керамических диэлектриков. М., Энергия,

349. Новик В.К. Пироэлектрические измерители параметров излучения.

350. Веб.: "Импульсная фотометрия", Л., Машиностроение, 1979, вып.6, с.52-60.

351. Гарин О.В., Новик В.К. Применение пироэлектриков для измерениятепловой энергии ударной волны. "Эл.техника, сер.14, Материалы", 1970, №8, с.8-14.

352. Новик В.К. Передаточная функция пироэлектрического приемникарадиации и некоторые критерии определения его элементов. -"Изв. ВУЗ"ов, сер. приборостроение", 1966, т.9, №5, с.137-144.

353. Костин В.В., Новик В.К., Чумаевский А.В. Электрическая модельпироэлектрического приемника излучения. Республ. меквед. темат. н.-техн. сб. "Радиотехника", Харьков, изд. ХГУ, 1972, в. 23, с.117-121.

354. Дрождин C.H., Новик B.K., Копцик B.A., Кобяков И.Б. Пироэлектрические свойства кристаллов турмалина и канкринита в широком интервале температур. ФТТ, 1974, т. 16, Ш1, с. 3266-3269.

355. Ascher Е. Upper bounds for material coefficients.- "Phys.1.tters", 1973, V.46A, N 2, p.125.

356. Toole J.M., Henisch H.K. Pyroelectric U.V. Eadiation dosimetry.

357. Sol.- St.Electron", 1968, v.11, N7, p.743-748.

358. Hadni A., Thomas R. Localised irreversible thermal switchingin ferroelectric TGS by an argon laser ( memory device application). " Ferroelectrics", 1974, v.6, N 3/4, p.241-245.

359. Мартынюк А.С., Николаев Е.П., Новик В.К. Управление характеристиками пироприемников излучения. ЖПС, 1974, т.21, М, с. 599-603.

360. Мартынюк А.С., Николаев Е.П., Новик В.К. Метод снижения нелинейности пироэлектрических приемников излучения. ОМП, 1975, М, с. 49-51.

361. Новик В.К., Беяькович И.А., Фельдман II.Б., Смоля А.В. Координатяо-чувствительный пироэлектрический приемник излучения. ОМП, 1981, J& I, с.3-5.

362. Иванов Н.Р., Пельц С.Д.,Шувалов Л.А., Чингина Ю.А.Пироэффектв тригидроселените лития. В сб.: Материалы семинара ВДНТП им.Ф.Э.Дзержинского, 1972, М., "Знание", 1972, c.III-ПЗ.

363. Новик В.К., Карякина Н.Ф., Гаврилова Н.Д., Копцик В.А.,Пироэлектрический термоэлемент. Авт.сввд. СССР 309255.

364. Новик В.К., Гаврилова Н.Д. Современные проблемы пироэлектрических материалов.- В сб.: Тезисы докладов I Всесоюзной конференции "Актуальные проблемы получения и применения сегнето-пьезоэлектрических материалов". М., ВДНТП, с.212-213.

365. Гаврилова Н.Д., Новик В.К.,Рез Й.С., Сорокина Е.А. 0 сегнетоэлектричестве сильно легированного триглицинсульфата. В сб.: Тезисы докладов IX Всесоюзного совещания по сегнето-электричеству, Ростов-на-Дону, 1979, часть П, с. 271.

366. Бенькович И.А., Новик В.К., Фельдман Н.Б. Влияние состава напироэлектрические свойства керамики ЦТС. В сб.: Доклады Всесоюзного семинара "Новые пьезо- и сегнетоматериалы и их применение", М., ВДНТП, 1975, с. 65-67.

367. Новик В.К., Никонов А.Н., Сопов О.В., Левина И.А., Гаврилова

368. Н.Д.,Егина Е.Н. О работе пироэлектрика с полевым транзистором. -"Радиотехника и электроника", 1970, т.15, Je 3,с.642-644.

369. Афанасьев В.А.,Иванов В.И.,Невский А.В.,Левина И.А.,Фомичев

370. В.П. Пироэлектрический приемник ЛПП-2.-ПТЭ,1974,1й 6,с.211.

371. Бильдерт В.А., Волков А.А., Невский А.В., Левина И.А., Фомичев В.П. Малогабаритный пироэлектрический приемник излучения.- "Электрон.пром.", 1981, в. 9 (,105), с.13-15.

372. Костин В.В., Новик В.К. Пироэлектрический измеритель энергетических характеристик излучения ОКГ. В сб.: "Импульсная фотометрия", Л., Машиностроение, 1972, в.2, с.115-119.

373. Костин В.В., Новик В.К. Режим работы пироэлектрического приемника импульсного излучения. В сб.: "Импульсная фотометрия", Л., Машиностроение, 1973, в.З, с.92-94.

374. Костин В.В., Новик В.К. Анализ энергетичнских потерь в пироэлектрических приемниках излучения. В сб.: "Импульсная фотометрия", Л., Машиностроение, 1975, в. 4, с. 86-90.

375. Костин В.В., Новик В.К. Исследование амплитудно-частотных характеристик пироэлектрических приемников мощного излучения

376. ОКГ. "Эл.техника, сер. 8", "Управление качеством и стандартизация", 1975, в. 8 (38), с. 41-48.

377. Ключник И.И., Новик В.К. Пироэлектрические преобразователи вустройствах СВЧ. ЦНИИ "Электроника", деп.рукопись № 7376/81. Реф. опубл. "Эл. техника, серЛ. Электроника СВЧ", 1980, в. 10 (322), с. 63.

378. Пельц С.Д., Дун Л.М., Новик В.К., Рез И.С. Применение пироэлектриков в передающих телевизионных трубках. "Радиотехника и электроника", 1968, т.13, М, с.183, 184.

379. Матохнюк А.Х., Халаим А.П. Параметры тепловой передающей трубки с дискретной мишенью. "Вестник Киев. Полит. Ин-та, сер. радиоэлектрон.", 1975, Ы2, с.69-70.

380. Бергер Л.И., Гаврилова Н.Д., Новик В.К., Рабинович А.З., Ройтберг М.Б., Чечкин В.В. Регулятор температуры. Авт.свид.СССР № 281040.

381. Новик В.К., Ройтберг М.Б., Гаврилова Н.Д. Пироэлектрическиетермометры в системах измерения и регулирования температуры. -"Зав.лаборатория", 1972, №6, с.701-704.

382. Новик В.К., Клейнман И.А., Шепелев В.Е. Возможности и особенности аналитических систем с пироэлектрическими датчиками. В сб.: "Сегнето- и пьезоматериалы и их применение (материалы семинара)", М., изд. МДНТП, 1978, с. 66-70.

383. Новик В.К., Клейнман И.А., Пошеманский В.М., Сегалла А.Г.Шепелев В.Е., Чупахин М.С. Хроматографический детектор. Авт. свид. СССР 851257.

384. Новик В.К., Романовский Ю.М., Соколов В.Н. Пироэлектрическийдатчик турбулентных пульсаций. "Вестник МГУ, сер. 3,Физика, астрономия", 1976, №2, с.146-150.

385. Новик В.К., Бенькович И.А., Фельдман Н.Б. Способ поляризациикоординатно-чувствительного пироэлектрического приемника излучения. Авт. свид. СССР В 724943.

386. Поляризация пьезокерамики. Ростов-на-Дону, изд. Fry, 1968. Подред. Е.Г.Фесенко. Авт.: ТУрик А.В., Данцигер А.Я., Крамаров О.П., Бородин В.З. и др.

387. Новик В.К., Гаврилова Н.Д. Пироэлектричество и перспективыего практического применения. В сб.: Доклады Всесоюзного семинара "Новые пьезо- и сегнетоматериалы и их применение", М., МДНТП, 1969, с. 25-29.

388. Новик В.К., Бочков Б.Г., Гаврилова Н.Д., Дрождин С.Н. Температурный закон изменения пироэлектрического коэффициента полярных диэлектриков. В сб.: "Сегнетоэлектрики и пьезоэлектрики", Калинин, изд. Калининского Гос. Унив., 1983, с. 23-26.

389. Слесаренко Н.В., Димарова Е.Н., Поплавко Ю.М., Пасечник Л.А.

390. Влияние дефектов на теплофизические свойства монокристаллов ТГС. В сб.: Тезисы докладов X Всесоюзной конференции по сегнето электричеству и применению сегнетоэлектриков в народном хозяйстве. Минск, 1982, ч. I, с.116.