Обменное и суперобменное взаимодействие при спиновом выстраивании в многоцентровых системах тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.02, доктор физико-математических наук Орленко, Елена Владимировна

• Орленко, Елена Владимировна
• доктор физико-математических наук
• 2005

Оглавление диссертации доктор физико-математических наук Орленко, Елена Владимировна

ВВЕДЕНИЕ

Состояние проблемы многочастичных взаимодействий и магнитное упорядочение спиновых систем.

ГЛАВА 1. ОБМЕННАЯ ТЕОРИЯ ВОЗМУЩЕНИЙ (ОТВ).

1.1. Неоднозначность ряда ОТВ и основные трудности его построения.

1.2. Схемы Юнга и неприводимые представления в ОТВ.

1.3. Стационарная ОТВ ( симметричный гамильтониан).

1.4. Свойство полноты базиса антисимметризованных функций.

1.5. ОТВ случай вырождения.

1.6. ОТВ, возмущения, зависящие от времени.

1.7. Суперобмен.

1.8. Расчет взаимодействия атома водорода и атома гелия по ОТВ и по формализму Van der Avoird.

ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ 1.

ГЛАВА 2. МАГНИТНОЕ УПОРЯДОЧЕНИЕ В

ФЕРМИ-СИСТЕМАХ.

2.1. Параметр Гейзенберга и спиновое упорядочение в ВТСП-материалах.

2.2. Обменное взаимодействие в атомной ферми-системе.

2.3. Спиновый гамильтониан и магнитное упорядочение частиц с полуцелым спином.

2.4. Влияние обменного взаимодействия на энергию Ферми и полную энергию системы атомов.

2.5. Усиление парамагнетизма при наличии обменного взаимодействия.

2.6.0 возможности ферромагнитного состояния атомарного Ферми-газа.

2.7. Спиновые волны в вырожденном атомарном Ферми-газе.

2.8. Спиновое упорядочение в Больцмановских газах.

Ядерный обмен.

2.9. Спиновые волны в Больцмановских газах.

2.10. Спиновая релаксация.

ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ 2.

ГЛАВА 3. МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА

АТОМАРНОГО БОЗЕ-ГАЗА.

3.1. Спиновый гамильтониан j=l бозонов.

3.2. Основное состояние системы спинов j=l.

3.3. Спиновый гамильтониан j=2 бозонов.

3.4. Основное состояние j=2 бозонов.

3.5. Спиновый "dark-bright" солитон в однородном конденсате Бозе-Эйнштейна.

ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ 3.

ГЛАВА 4. ОБМЕННЫЕ ЭФФЕКТЫ

ПРИ СВЕРХИЗЛУЧЕНИИ (СИ).

4.1. Гамильтониан кооперативной СИ-системы двухуровневых атомов.

4.2. Изоспиновые возбуждения.

Температурная зависимость интенсивности СИ.

4.3. Константа взаимодействия.

4.4. Обменная энергия при дипольном взаимодействии атомов.

4.5. Сверхизлучение в многоуровневой кооперативной системе атомов.

4.6. Гамильтониан кооперативной системы трёхуровневых атомов(]=1).

4.7. Состояния в j=l системе.

4.8. Гамильтониан и основное состояние пятиуровневой кооперативной системы (j=2).

4.9. Кооперативная система четырёхуровневых атомов.

ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ 4.

ГЛАВА 5. КОЛЛЕКТИВНЫЕ ЭФФЕКТЫ ПРИ КОГЕРЕНТНОМ

• РАССЕЯНИИ ПУЧКОВ ЧАСТИЦ НЕУПОРЯДОЧЕННЫМИ СРЕДАМИ.

5.1. Слабая локализация нового типа.

5.2. Кинематическая модель.

5.3. Влияние обменных эффектов на явление слабой локализации нового типа.

5.4. Слабая локализация пучков атомов, когерентно рассеянных конденсатом Бозе - Эйнштейна.

5.5. Влияние неразличимости атомов на слабую локализацию атомного пучка.

ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ 5.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Обменное и суперобменное взаимодействие при спиновом выстраивании в многоцентровых системах»

Согласно фундаментальному принципу квантовой теории - принципу неразличимости - состояния системы одинаковых частиц, которые получаются путем перестановок частиц, входящих в систему, оказываются физически эквивалентными друг другу. Применительно к электронам, относящимся к классу фермионов, принцип неразличимости диктует требование изменения знака волновой функции системы при перестановке любой пары электронов [1].

В теории атомных систем антисимметричная по перестановкам многоэлектронная волновая функция строится в виде детерминанта, образованного одноэлектронными векторами состояний. Использование такого детерминанта весьма существенно в квантовой теории атомов -методе Хартри-Фока. [2]. Интерференционные слагаемые, получающиеся при вычислении квадрата модуля вектора состояния, определенного указанными детерминантами, имеют ту же структуру, что и в теории электромагнитных волн и весьма важны для интерпретации многочастичных процессов в рамках квантовой механики [3]. Будучи проинтегрированными вместе с множителями, составленными из кулоновских энергий взаимодействия частиц, интерференционные члены дают характерные, присущие лишь квантовым системам, силы, которые хорошо известны как обменные силы [4, 5, 6]. Именно такого рода интегральные вклады в энергию взаимодействия дают наиболее значительную часть энергии связи атомов в молекулярных соединениях [7]. Это обстоятельство было отмечено еще в первые годы становления квантовой теории Айзеншитцем и Лондоном [8] при рассмотрении физического происхождения связи в молекуле водорода.

Силы обменного происхождения, связанные со свойствами перестановочной симметрии волновой функции системы частиц, довольно быстро, экспоненциальным образом убывают с расстоянием между • взаимодействующими атомами. Уже при сравнительно небольших увеличениях межатомных расстояний обменные силы становятся малыми и их действие можно рассматривать как возмущение.

В то же время имеется область расстояний, где ван-дер-ваальсовые силы по порядку величины относительно еще меньше. Это обстоятельство и побудило к попыткам построения такой теории возмущений, в которой бы в любом ее порядке учитывался принцип неразличимости одинаковых частиц. Однако в связи с необходимостью учёта обменных эффектов, обусловленных межцентровым перекрытием волновых функций электронов, стандартная теория возмущений Релея-Шредингера нуждается в существенной модификации [5]. Поправки к энергии, в частности, в такой теории должны содержать в себе как «обычные» ван-дер-ваальсовые вклады, так и интерференционного происхождения интегралы перекрытия, дающие соответствующие обменные вклады. Члены, связанные с обменом, в этом случае называют обменно-поляризационной энергией.

Одной из первых в этом плане работ явилась работа Хиршфельдера и Силби [9], в которой, однако, в качестве базиса использовались не полностью симметризованные состояния: возбужденные состояния вообще описывались обычными одноэлектронными произведениями, не учитывающими принцип Паули.

Принципиальные трудности, возникающие при построении последовательной теории возмущений с учётом межцентрового обмена, или, иначе, Обменной теории возмущений (ОТВ), будут описаны ниже. С наличием этих трудностей связано то обстоятельство, что уже в первых работах по ОТВ, например, в работе Ван-дер-Авоирда [10], использовался вариационный метод вкупе с приемами, присущими последовательной теории возмущений.

Несмотря на то, что интерференционные эффекты, связанные с перекрытием электронных оболочек, принадлежащих различным атомным центрам, систематическим образом проявляют себя в методах, основанных на вариационной процедуре, например методе Хартри-Фока, предпринимались многочисленные попытки построения последовательной теории возмущений по указанным перекрытиям [6,11]. Актуальность именно метода теории возмущений для указанных промежуточных расстояний состоит в том, что он позволяет анализировать и качественно интерпретировать вклад каждого из возможных типов взаимодействия, реализуемых в системе. Представление энергии взаимодействия в виде суммы различных членов, каждый из которых обладает конкретным физическим смыслом, позволяет связать его с физическими характеристиками взаимодействующей системы атомов. (Например, поляризуемостью, дипольным и квадрупольным моментами, магнитным моментом, магнитной поляризуемостью, то есть величинами, измеряемыми в эксперименте.)

Вариационные методы расчета волновых функций атомов и молекул позволяют достаточно хорошо рассчитать, так называемый, парный потенциал взаимодействия частиц. Однако выбор пробных волновых функций в этой процедуре отнюдь не является однозначным, не существует универсального подхода к описанию парных (или близкодействующих) сил [6]. Количество выбираемых параметров и их значение конкретизуется только при сравнении с опытом. Обычной процедурой является подгонка параметров в выбранном модельном потенциале такая, чтобы расчет с этим потенциалом приводил к экспериментально наблюдаемой зависимости [5]. При этом следует иметь в виду, что часто к экспериментально наблюдаемой зависимости могут приводить различные модельные потенциалы.

Всё это указывает на важность последовательного нахождения межмолекулярных потенциалов в аналитическом виде. Что является возможным в рамках обменной теории возмущений.

Проблема описания многочастичных взаимодействий актуальна для самых разных типов конденсированных сред, начиная с традиционных кристаллических твёрдых тел, включая такие системы, как керамики высокотемпературных сверхпроводящих (ВТСП) - материалов, кончая атомными системами ультра- холодных Ферми- и Бозе- газов, включая конденсат Бозе-Эйнштейна или кооперативные оптические системы.

Вырожденный атомный Ферми - газ представляет собой уникальный объект для реализации в эксперименте идеального Ферми - газа и исследования его квантовых статистических свойств. В отличие от электронного Ферми - газа в металле, или плазме, где сильны эффекты взаимодействия, создающие неидеальность, атомный газ, в котором сохраняется только ван-дер-Ваальсово взаимодействие, является экспериментальной моделью идеального квантового газа. После успешного охлаждения атомных Бозе-систем и получения собственно Бозе-конденсата [13-15], был проведен эксперимент по охлаждению Ферми - системы, в частности К40, когда 7-105 атомов было охлаждено до температуры вырождения, ниже 300 нК [16],[17, 18], [19]. Для Ферми - системы предсказываются новые явления, такие как чешуйчатая структура пространственного распределения [20, 21], подавление упругих и неупругих соударений [22, 23], существование нуль-звука при низкой температуре [24, 25]. Предсказывается также возможность существования фазового перехода в сверхтекучее состояние для куперовских пар атомов [26, 27]. Магнитные эффекты не только сохраняют здесь свою актуальность, но могут выступать одним из основных механизмов, нарушающих идеальность атомного газа. Эффекты спинового упорядочения в атомных ферми-газах невозможно последовательно описывать без привлечения представлений об обменном или суперобменном (многоцентровом обменном) взаимодействии.

Коллективные обменные эффекты проявляют себя в квантово-оптических системах. В простейших квантовых системах (ансамбли двухуровневых атомов, взаимодействующих через поле излучения, электростатическое поле, диполь-дипольное взаимодействие, фотоны и т. д.) возможен целый ряд светоиндуцированных фазовых переходов [28]. Изучение таких неравновесных фазовых переходов показало, что существует глубокая аналогия с равновесными фазовыми переходами второго рода [29,

30] возникающими в системе спинов при наличии между ними обменного кулоновского взаимодействия, где возникает спонтанная соориентация спинов, макроскопически проявляющая себя в остаточной намагниченности. Фазовые переходы в квантово-оптических системах вызываются также взаимодействием, приводящим к установлению определенного порядка в ориентации так называемых энергетических спинов (или изоспинов [28]), что приводит к появлению макроскопического дипольного момента в системе атомов при сверхизлучении (СИ), или эффекте Дике [31]. Естественно, это роднит фазовые переходы в спиновых системах с эффектом сверхизлучения. Более того, как показано в [28], возникновение режима сверхизлучения является по сути, одним из возможных фазовых переходов.

Аналогия с равновесными фазовыми переходами второго рода, имеющими место в магнитных системах, является тем более глубокой, что гамильтониан, описывающий поведение двухуровневых атомов в поле излучения с учетом межатомного взаимодействия аналогичен гамильтониану Гейзенберга для спиновых систем. В квантовой оптике неоднократно предпринимались попытки свести гамильтониан непосредственно к виду гамильтониана Гейзенберга [32]. Однако константа взаимодействия, являющаяся множителем при скалярном произведении изоспинов, считается в этих моделях константой взаимодействия через поле переизлучения.

Константа этого взаимодействия мала [31] и по сравнению с равновесной температурой системы атомов, и по сравнению с равновесным тепловым излучением системы, и, наконец, по сравнению с интенсивностью поля накачки, которое выступает в излучающих системах в роли варьируемого параметра и является аналогом температуры. Помимо взаимодействия атомов через поле переизлучения должен существовать иной механизм, обеспечивающий выстраивание энергетических спинов системы атомов, константа взаимодействия которого сравнима с тепловым фактором. Это обстоятельство требует последовательного рассмотрения проблемы изоспинового упорядочения с точки зрения перестановочной симметрии.

При этом важную роль в установлении состояния сверхизлучения играет электрическое дипольное взаимодействие атомов, когда атомы обладают дипольными моментами переходов [35-37]. В этих работах показано, что интенсивность высвечивания имеет явные осцилляции в зависимости от времени, что можно было бы связать с распространением возбуждений в системе, имеющих волновой характер.

В диссертационной работе показано, что обменное дипольное взаимодействие атомов излучающей системы может приводить к установлению сильной квантовой корреляции, обуславливающей возникающую при сверхизлучении когерентность, связанную с формированием в системе излучающих атомов макроскопического дипольного момента.

Современная теория ферромагнетизма развивается, как последовательная квантовая теория. Спиновые модели магнитного упорядочения достаточно хорошо описывают макроскопические свойства магнетиков. В них, как правило, применяется аппарат вторично квантованных базисных состояний, графическая техника в стиле квантовой электродинамики. Но наряду с этим используются феноменологические параметры, такие как параметр обменного взаимодействия Гейзенберга. Теории не хватает именно электронного уровня описания, выявления межатомных связей химического характера, что позволило бы, с одной стороны последовательно и непосредственно вычислять указанные параметры, а с другой - прояснить микроскопическую природу ближнего порядка, возникающего в системе электронов, принадлежащих разным ионным остовам [38-45].

Фазовые переходы вообще и переходы в ферромагнитное состояние [39-42] приобретают особую актуальность в связи с теорией квантового компьютинга, где важной задачей является создание специально подготовленных кубитов для реализации операции CNOT (контролируемое

НЕ). Роль управляемых кубитов информации выполняют здесь системы коррелированных спинов [43]. Главная трудность для теоретического описания фазовых трансформаций состоит в необходимости последовательного учета многочастичных взаимодействий [44-49].

Специфическими магнитными свойствами обладают также высокотемпературные сверхпроводящие (ВТСП) материалы. Основные медно-оксидные ВТСП-материалы имеют резко выраженную слоистую структуру[50, 51]. Общим элементом для всех соединений является купратный слой Cu02 . Он играет важную роль, как в установлении состояния сверхпроводимости, так и в проявлении аномальных магнитных эффектов. Так, в диэлектрической фазе наблюдается антиферромагнитное упорядочение, причём масштаб температуры Нееля один и тот же для материалов, различающихся элементами, расположенными между купратными слоями [52]. Небольшое изменение стехиометрического состава, например, при 1-2%% легировании стронцием, приводит к разрушению антиферромагнетизма и установлению ближнего ферромагнитного упорядочения спиновой жидкости с большим значением параметра Гейзенберга [53-57]. Спиновая статика и динамика, сопровождающие подобное явление хорошо описываются гамильтонианом Гейзенберга для купратной плоскости. До сих пор определённые надежды возлагались на так называемую t-J-модель и модель почти ферромагнитной ферми-жидкости. Однако серьёзная конструктивная критика этих двух популярных подходов, предпринятая Ф.Андерсоном [58] вновь поднимает вопрос о выборе адекватной микроскопической модели магнетизма купратов. Андерсон указывает на необходимость квантово-химического описания ближнего порядка в купратной плоскости. Статистические модели [59] используют в своей основе гамильтониан Гейзенберга, куда входит как параметр обменный интеграл. Значение последнего оценивается либо из косвенного эксперимента, либо вычисляется по упрощённой схеме в двухэлектронном приближении с использованием базиса функций Ваннье, как в модели

Хаббарда, либо в приближении почти свободных электронов. Между тем, как было показано в [33, 34, 60-63], сам по себе квантово-химический анализ межатомного взаимодействия позволяет не только делать выводы о происхождении ближнего порядка в системе спинов, но и корректно вычислять входящий в теорию магнетизма сверхпроводников параметр Гейзенберга.

Такой расчёт производится из первых принципов на основе разработанного в диссертации формализма обменной теории возмущений (ОТВ) [33, 34, 61, 62]. В алгоритме этого расчёта естественным образом учитывается влияние орбитального состояния связанных электронов на результирующее значение суммарного спина системы. Поэтому, нет необходимости привлекать эффекты второго порядка малости, связанные со спин - орбитальным взаимодействием и эффектами магнитострикции. В работах [63] явные надежды возлагаются на эффект Яна - Теллера, по-существу учитывающий упомянутое спин-орбитальное взаимодействие, однако, используемый здесь в статистической модели параметр Гейзенберга вычисляется в двухэлектронном приближении. Как признают авторы, численное значение и знак обменных параметров крайне важен для понимания происхождения спонтанной соориентации спинов в рассматриваемом ВТСП-материале, «в целом детальный микроскопический анализ обменных взаимодействий очень сложен, особенно в условиях их сравнимости с величиной синглет-триплетного расщепления».

Роль суперобменных неаддитивных эффектов в магнитном упорядочении и распределении электронов в купратном слое велика [34, 62]. Однако корректный учёт и строгий аналитический расчёт подобных вкладов в энергию на сегодняшний день отсутствуют. Обычно суперобменные вклады представляются в виде комбинации парных обменных интегралов, вычисленных на основе применения метода молекулярных орбиталей [6367]. Кроме того, в подобных расчётах не учитываются неаддитивные трёхцентровые вклады, которые, вообще говоря, не являются малыми поправками к парным. В диссертационной работе последовательным образом учитываются как обменные, так и суперобменные вклады, обуславливающие определённое спиновое состояние цепочек атомов в купратном слое.

Основным направлением в исследовании конденсата Бозе-Эйнштейна в последнее время является наблюдение и описание квантовой системы атомов с внутренними степенями свободы. Оптические ловушки, используемые для удержания такой системы, не разрушают степени свободы, обусловленной спином атомов. Это даёт возможность наблюдать макроскопические квантовые явления, связанные с соориентацией спинов в охлажденном квантовом газе при наличии в нем взаимодействия. В основном, только атомы в наименьшем мультиплетном состоянии удерживаются ловушкой. Те же атомы, которые находятся в более высоком мультиплетном состоянии, выталкиваются ловушкой вследствие процессов рассеяния с перебросом спина (так называемое спин-флип рассеяние). В случае 23 Na и 8/ Rb сверхтонкие мультиплеты (j=2 и j=l) нормальны, в том смысле, что больший спин имеет большую энергию. Поэтому, в 23 Na бывает трудно получить спин-2-Бозе газ. С другой стороны, в 87 Rb процессы переброса спина значительно слабее и эта система является вполне реальным кандидатом быть оптически удерживаемым спин-2-Бозе-конденсатом. В случае &5Rb-наименыпий мультиплет имеет спин j=2, эта система атомов так же может стать основой для получения j =2- конденсата [68].

Системы с отличным от нуля спином атомов интересны тем, что имеют в состоянии бозе-конденсации не одно, а несколько возможных основных состояний. Возникает так называемая фрагментация основного состояния. Для систем со спинами j=l основным состоянием является синглетное, хотя очень сильны магнитные флуктуации с возникновением так называемой магнитной или циклической фазы [69]. Экспериментальные подтверждения подобных явлений имеются в [70]. Что же касается систем со спинами j=2, то для них основным состоянием является ферромагнитное [71].

Теоретическое описание и анализ основных состояний указанных систем ведется обычно на основе приближения точечности взаимодействия. Модельный гамильтониан, описывающий всю систему попарно взаимодействующих бозонов, содержит слагаемое, введённое феноменологически, которое содержит сумму скалярных произведений спиновых операторов в произвольно высоких степенях и зависящее от полного спина всей системы. Именно благодаря этому слагаемому удается объяснить наличие в системе атомов нелинейных эффектов, обусловленных магнитной флуктуацией основного состояния.

В диссертационной работе гамильтониан, описывающий спиновое состояние бозе-атомов в конденсате, выводится последовательным образом на основе ОТВ и законов перестановочной симметрии.

Магнитные явления также имеют место в атомных газах, далеких от состояния вырождения (Т~4 К), но в которых квантовые эффекты уже не являются малыми, а представляют собой основной вклад в количественное описание физического явления, которое не имеет классического аналога. Для обозначения таких больцмановских газов, в которых имеют место макроскопические квантовые эффекты, был в свое время введен термин «квантовые газы» [72, 73]. Эпитет «квантовый» для больцмановского газа означает лишь то, что тепловая длина X волны де-Бройля значительно превосходит атомные размеры а, но существенно меньше среднего расстояния между частицами: пш»Х»а, где п- концентрация спин-поляризованного атомного газа.

Для таких газов, в частности для спин-поляризованного водорода (бозон), а также для 3Не t (фермион), наблюдались магнитные коллективные эффекты, такие как спиновые волны [74, 75]. Распространение спиновых возбуждений в низкотемпературных газах впервые было экспериментально обнаружено в 1984 году сразу несколькими экспериментальными группами [76, 77]. Опыты проводились при температуре порядка нескольких градусов

Кельвина в разрежённых атомных газах с концентрациями порядка 1016 частиц на кубический сантиметр, помещенных в сильные магнитные поля с индукцией около 2 Т. Причём, атомы, составляющие атомный газ, имели отличный от нуля ядерный магнитный момент.

Теоретическое описание магнитных эффектов спин - поляризованных больцмановских газов было предложено на основе теории Ферми - жидкости [72], а также ab initio [78]. В последнем случае в квантовое кинетическое уравнение не просто формально введено слагаемое, учитывающее корреляции спинов атомов, но последовательным образом, на основе ОТВ получено слагаемое гейзенберговского типа, а константа обменного взаимодействия вычислена.

Коллективные когерентные эффекты имеют место также при слабой локализации. Слабая локализация электронов проводимости и усиление обратного рассеяния классических волн в неупорядоченных средах широко исследуется последние десятилетия [79-88]. Эти два явления как результат конструктивной интерференции волновых полей, рассеянных случайно расположенными центрами, тесно связаны друг с другом [89]. В случае рассеяния назад электромагнитных волн этому соответствует двукратное прохождение волны через одну и ту же область с нерегулярно расположенными рассеивающими центрами [90]. При рассеянии назад электронов интерферируют электронные волны, проходящие одни и те же рассеиватели в различной последовательности [91]. Слабая локализация в основном проявляет себя в увеличении упругого рассеяния назад в узком диапазоне телесных углов, порядка XII, где Я- длина электронной или световой волны, /-длина свободного пробега электронов или фотонов. Когерентные явления имеют место при рассеянии внешних частиц (таких как электроны или нейтроны) с фиксированными энергиями возбуждений неупорядоченной среды.

Влияние неупругих процессов на проводимость в условиях слабой локализации изучалось во многих работах [79, 80, 95-98]. При этом показывается, что роль неупругих процессов при слабой локализации вторична и скорее негативна, поскольку неупругие столкновения нарушают фазовые соотношения, чем уменьшают вероятность когерентных процессов [88, 98].

Однако, в отдельных случаях, неупругие процессы не приводят к потере фазовой памяти системой. В работе [99] впервые было показано, что кроме обычной слабой локализации андерсоновского типа, существует слабая локализация электронов нового типа, которая существенным образом связана с неупругим процессом, причем происхождение неупругости не имеет существенного значения. Основное отличие обычной слабой локализации от локализации нового типа при неупругом рассеянии состоит в различии характерных углов рассеяния. Вероятность рассеяния максимальна в области углов рассеяния, близких к я72, и эффект проявляется в значительно более широкой области углов, чем в случае традиционной локализации [100].

Электронный обмен также проявляет себя в поправках к сечению рассеяния как в упругом, так и в неупругом каналах, который не всегда легко учесть в рамках теории возмущений. Поэтому, для учета подобных влияний требуется специальный вид теории возмущений, а именно ОТВ [101]. При этом оказывается, что обмен существенно влияет на угловую зависимость при слабой локализации электронов.

В последнее время явление слабой локализации света особенно часто обсуждается в связи с его проявлением при рассеянии на холодных атомных газах и бозе - конденсате. Когерентное усиление света при рассеянии на ультрахолодных атомах, находящихся в магнитооптической ловушке, только недавно было экспериментально обнаружено [102], [103].

Бозе-конденсат является оптимальным объектом для экспериментальной проверки существования явления новой слабой локализации в чистом виде. Здесь отсутствуют негативные факторы, «смазывающие» картину усиления рассеяния на углах, отличных от к. Кроме того, эксперименты с пучками холодных атомов, рассеивающихся на конденсате Бозе-Эйнштейна интенсивно проводятся различными группами. Поэтому в диссертационной работе рассматривается эффект когерентного усиления пучка неупруго рассеянных примесных атомов системой ультрахолодных атомов при возбуждении в ней коллективных мод.

Перечисленный круг явлений роднит одно - все явления носят коллективный характер и в них важную роль играют межцентровые обменные и суперобменные эффекты, что приводит к спиновым корреляциям в системе. Это выстраивание является первопричиной, зарождающихся на микроскопическом уровне, макроскопических проявлений магнетизма в таких системах, как атомные ферми - и бозе-газы или кооперативные системы. В случае последних, речь идёт о выстраивании и корреляции энергетических спинов, которое приводит к формированию макроскопического дипольного момента системы. Гамильтониан Гейзенберга неприменим для описания частиц с целочисленным спином. Таким образом, становится актуальной задача последовательного получения гамильтониана, типа гамильтониана Гейзенберга, но описывающего систему целочисленных спинов на основе представлений об обменном взаимодействии. Требуется также анализ собственных состояний таких систем. Рассмотрение обменных эффектов при слабой локализации нового типа носит принципиальный характер, поскольку при определённых условиях это явление полностью подавляется обменом. В конденсате Бозе-Эйнштейна обмен играет конструктивную роль.

Все рассматриваемые здесь эффекты требуют единого подхода к описанию межатомного взаимодействия с учетом перестановочной симметрии.

Всё вышеизложенное определяет актуальность исследования.

Цель настоящей работы состоит в построении и развитии теории обменного и суперобменного взаимодействия многоцентровых систем и её приложения к описанию коллективных эффектов упорядочения спинов электронов в магнитных и ВТСП материалах и спинов атомов, в том числе энергетических, в квантовых многоатомных и кооперативных системах. В рамках поставленной цели ставятся следующие задачи:

1. Построение двухпараметрического ряда обменной теории возмущений (ОТВ) для многоцентровых систем, в котором последовательно учитываются межцентровые обменные эффекты.

2. Развитие формализма ОТВ на случай вырождения (ОТВВ) по полному спину многоцентровой системы и на случай возмущений, зависящих от времени (НОТВ). Аналитическое представление неаддитивных трёхцентровых суперобменных вкладов и оценка степени их влияния на характер спинового выстраивания.

3. Применение ОТВВ для расчета расщепления энергии, по полному спину в цепочках атомов купратных плоскостей ВТСП-материалов. Последовательный аналитический расчёт параметра Гейзенберга для данных материалов.

4. Описание поведения холодных атомных бозе- и ферми-газов при температурах близких к вырождению. Вывод гамильтонианов, аналогичных гамильтониану Гейзенберга, описывающего взаимодействие (бозе-) ферми-атомов, обладающих спином 9/2, 3/2, 1, 2. Исследование основных состояний и условий реализации фазового перехода со спиновым упорядочением в указанных системах.

5. Исследование спиновых возбуждений типа линейных и нелинейных спиновых волн в квантовых атомных больцмановских, вырожденных ферми- и бозе- газах. Исследование механизма спиновой релаксации на основе применения формализма НОТВ.

6. Исследование кооперативных систем двух- и многоуровневых атомов на основе ОТВ. Получение гамильтонианов, аналогичных гамильтониану Гейзенберга, этих систем. Исследование волновых возбуждений и установление температурной зависимости т интенсивности сверхизлучения в модели спиновых волн.

7. Развитие кинематической модели слабой локализации пучков частиц, неупруго рассеянных неупорядоченной средой. Рассмотрение явления слабой локализации нового типа в системе ультрахолодных атомов. Учёт принципа неразличимости в условиях слабой локализации пучка атомов, неупруго рассеянных ультрахолодной системой. Научная новизна работы.

Новыми, впервые полученными в данной диссертации, являются следующие результаты:

- Получен инвариантный, по отношению к межцентровым # перестановкам электронов, вид оператора возмущений и невозмущённой части гамильтониана, для которого антисимметризованная по межцентровым перестановкам волновая функция является собственной.

- Поставлена и решена задача построения формализма ОТВ с учётом вырождения по полному спину системы. Получено секулярное уравнение для определения поправок к энергии и правильных волновых функций.

- Поставлена и решена задача построения формализма ОТВ в случае возмущений, зависящих от времени (НОТВ).

- Получены аналитические выражения для неаддитивных суперобменных трёхцентровых вкладов в энергию, не распадающихся на сумму парных интегралов, которые проявляют себя уже в первом порядке ОТВ по возмущению.

- На основе алгоритма ОТВВ разработана схема расчёта аЪ initio параметра Гейзенберга с учетом суперобменных вкладов для ВТСП-материалов.

Для системы ферми-атомов КА0, обладающих спином 9/2 и бозе-частиц со спином j=l и j=2 соответственно получены спиновые гамильтонианы, описывающие систему N попарно взаимодействующих атомов. Указанные гамильтонианы для бозе-частиц содержат нелинейные вклады от скалярного произведения спиновых операторов, обуславливающие появление нелинейных эффектов.

На основе представлений об обменном взаимодействии системы двухуровневых атомов, участвующих в процессе сверхизлучения (СИ) из первых принципов выводится гамильтониан СИ системы, в форме, аналогичной гамильтониану Гейзенберга.

Последовательно вычисляется константа взаимодействия и рассчитывается температурная зависимость интенсивности СИ импульса, аналогичная закону Блоха Т z для спиновых систем. Для систем с тремя и более эквидистантными уровнями, где возможен каскадный процесс, получены гамильтонианы, аналогичные гамильтонианам для частиц со спинами j=l,j=3/2,j=2. Показано, что в многоуровневой системе формируется единый импульс СИ, не распадающийся на импульсы двухуровневых переходов. Разработана кинематическая модель и построена фазовая диаграмма слабой локализации нового типа, которая позволяет получать угловые зависимости интенсивности неупругого рассеяния пучка частиц неупорядоченной средой.

Для учета влияний обменных эффектов на новую слабую локализацию расширена область применения алгоритма ОТВ на случай интегрального уравнения Шредингера для функции Грина. Показано, что обмен существенно влияет на угловую зависимость при слабой локализации электронов.

Предсказывается новый эффект когерентрного рассеяния пучков холодных атомов на ультрахолодных неупорядоченных средах.

Основные положения, выносимые на защиту.

1. Обменная теория возмущений с симметричным по межцентровым перестановкам гамильтонианом. ОТВ при наличии в системе обменного вырождения (ОТВВ). Секулярное уравнение для определения поправок к энергии и правильной волновой функции нулевого приближения с учетом снятия вырождения по полному спину.

2. Для возмущений, явно зависящих от времени, ряд нестационарной ОТВ (НОТВ) с учетом обменных эффектов в любом порядке. Выражения для вероятности переходов из начального состояния системы в любое конечное с учетом обменных эффектов, обусловленных межцентровым перекрытием волновых функций.

3. Схема аналитического расчёта параметра Гейзенберга для ВТСП материалов, разработанная на основе алгоритма ОТВВ. Теоретический анализ суперобменных эффектов в рамках общего формализма ОТВ.

4. Теоретическое описание магнитного упорядочения в сверххолодном атомном вырожденном ферми-газе атомов К40, обладающих спином 9/2 , бозе-газе частиц со спином j=l и с j=2 соответственно и квантовом больцмановском газе. Анализ возбуждений в виде обычных спиновых волн и в форме магнитного "dark-bright" солитона, обуславливающего картину магнитных вихрей в конденсате Бозе- Эйнштейна.

5. Гамильтонианы кооперативной системы двухуровневых и многоуровневых атомов, полученные на основе ОТВ. Температурная

3/2 зависимость интенсивности СИ импульса, закон Т для группы SU2 в энергетическом пространстве. Теоретикогрупповой анализ сверхизлучения многоуровневых кооперативных систем атомов с эквидистантными состояниями для неприводимых представлений #) SUn (п=3,4, 5).

6. Кинематическая модель и фазовая диаграмма слабой локализации нового типа. Учёт влияния принципа неразличимости на слабую локализацию пучка частиц, неупруго рассеянных средой в случае их идентичности с частицами среды.

Содержание работы.

Во введении обоснованы тема и актуальность диссертационной работы, сформулированы цели и основные задачи работы, показаны её новизна, практическая значимость и обоснованность выводов, а также изложены краткое содержание работы и основные положения, выносимые на защиту.

В первой главе диссертации развивается формализм обменной теории возмущений, который основывается на адиабатическом приближении Борна - Оппенгеймера. Принципиальные трудности, возникающие при построении ОТВ, связанные с неортогональностью антисимметричных функций нулевого приближения с одной стороны и неинвариантностью оператора возмущений относительно межцентровых перестановок с другой, в предлагаемом формализме последовательным образом преодолены.

В первой главе диссертационной работы доказано свойство полноты, базиса антисимметричных волновых функций, не являющихся ортогональными. Подобным свойством полноты обладают глауберовские, или сжатые, состояния света, которые также являются неортогональными. Свойство полноты позволяет использовать указанный базис для разложения произвольной антисимметричной функции при получении поправок в рамках ОТВ.

Второй принципиальной трудностью, преодолеваемой в данной работе, является неинвариантность гамильтониана нулевого приближения по отношению к межцентровой (межатомной) перестановке электронов, для которого правильно антисимметризованная по таким перестановкам функция нулевого приближения не является собственной. Неинвариантность оператора возмущений по указанным перестановкам является также серьёзной проблемой, поскольку поправки по возмущению, вычисляемые к антисимметричной волновой функции нулевого приближения должны сохранять антисимметричность. Основой излагаемого в диссертации метода является получение операторов возмущения и гамильтониана в отсутствие возмущения в специальном, инвариантном виде. Такой вид операторов позволяет последовательным образом находить поправки к энергии и волновой функции взаимодействующей системы атомов, используя при этом базис исходных волновых функций, антисимметризованных по межцентровым перестановкам. Антисимметричная волновая функция нулевого приближения является собственной инвариантному гамильтониану нулевого приближения.

Полученные в инвариантном по межцентровым перестановкам виде операторы Й0 и V сохраняют свою эрмитовость.

Далее в главе разрабатывается алгоритм получения поправок к энергии и волновой функции в любом порядке теории возмущений с учётом межцентрового электронного обмена, не требующий дополнительной процедуры ортогонализации антисимметричных функций.

В выражениях для поправок к энергии второго и третьего порядка, явным образом присутствуют как обменные интегралы, так и интегралы перекрытия волновых функций, принадлежащих разным центрам.

Эти выражения отличаются от соответствующих поправок, полученных в известных формализмах ОТВ тем, что здесь используется в качестве исходной волновая функция нулевого приближения, предварительно антисимметризованная по межцентровым перестановкам, не требующая в последствии дополнительной процедуры антисимметризации и ортогонализации. Более того, в диссертационной работе удалось свести выражения для поправок по ОТВ к виду, аналогичному стандартным соотношениям теории возмущений Релея-Шредингера для ортогонального базиса. Однако выражения для поправок ОТВ естественным образом учитывают все возможные межцентровые перестановки электронов. Теперь, чтобы выписать выражение для любой поправки в ОТВ, достаточно заменить в выражении для соответствующей поправки в теории возмущений Релея-Шредингера bra-вектор несимметризованной координатной частью волновой функции системы, тогда как ket-вектор взять в антисимметричном виде, при этом записав оператор возмущений в инвариантном виде. Подобная универсальность подхода стала возможной именно благодаря представлению оператора возмущений в инвариантном виде.

Разработанный ряд ОТВ является двухпараметрическим. Первым малым параметром, по которому производится разложение, является собственно возмущение, вторым же малым параметром выступает степень перекрытия волновых функций, принадлежащих разным центрам. В данной главе поставлена и решена задача о построении формализма ОТВ при наличии в системе обменного вырождения по схемам Юнга (СЮ). Обменное вырождение в многоатомной системе обусловлено различным значением полного спина системы, что требует различных способов симметризации полной волновой функции. Для этого случая получено секулярное уравнение для определения поправок к энергии. Получена система уравнений для определения правильной волновой функции нулевого приближения. Отдельно рассмотрена возможность совпадения правильных волновых функций с антисимметричными волновыми функциями нулевого приближения, соответствующими состояниям с определённым полным спином системы. В случае возмущений, явно зависящих от времени, получена поправка к волновой функции многоцентровой системы с учетом обменных эффектов в любом порядке теории возмущений. Получены выражения для вероятности переходов из начального состояния системы в любое конечное с учетом обменных эффектов, обусловленных межцентровым перекрытием волновых функций.

В диссертационной работе впервые получена в аналитическом виде энергия взаимодействия в трёхцентровых звеньях цепочки атомов и подробно проанализированы все возможные трёхцентровые суперобменные вклады. Суперобменное взаимодействие необходимо учитывать при расчете спиновых корреляций, возникающих в системах с локальным магнитным моментом, например в купратных плоскостях керамик ВТСП. Указанные суперобменные вклады имеют такой же порядок, что и парные, и при этом не распадаются на сумму двух двуцентровых обменных вкладов. Наименьшим звеном суперобменного взаимодействия являются четыре приведенные типа трёхцентровых вкладов. Этим интегралам сопоставлены соответствующие диаграммы.

Во второй главе приведён анализ различных Ферми-систем на основе ОТВ, разработанной в диссертации.

Расчет магнитного упорядочения в кристаллических ВТСП - керамиках, обладающих специфическими магнитными свойствами наравне со сверхпроводящими, проводится методом ОТВ на основе полученных соотношений. Для расчета параметров обменного взаимодействия и величин локальных магнитных моментов кристалла диоксида меди, легированному, например, стронцием La2.xSrxCu04 в диссертации используются известные из экспериментов параметры кристаллической решетки La2Cu04 в стехиометрическом состоянии, которые с La2-xSrxCu04 имеют идентичную решетку. На основе алгоритма ОТВВ была разработана и применена схема расчёта ab initio параметра Гейзенберга для ВТСП-материалов, позволяющая получать указанные параметры для межплоскостных взаимодействий и взаимодействий внутри купратного слоя в законченном аналитическом виде. Показано, что в отсутствие легирования антиферромагнитное состояние реализуется в указанном материале вследствие взаимодействия ионов Си лежащих в одной плоскости, тогда как межплоскостное магнитное взаимодействие является малым. Эти выводы полностью подтверждаются экспериментами. Получены также аналитические выражения для энергии трёхцентровых цепочек атомов, которые содержат собственно неаддитивный трёхцентровый вклад, величина которого сравнима с величинами аддитивных парных вкладов в данной области расстояний. Вычисление указанных матричных элементов производилось для заданных параметров постоянной решетки R=3.88 А. Численные значения энергии при заданных параметрах решётки приведены в таблице и хорошо согласуются с результатами экспериментов.

Рассчитан параметр Гейзенберга спинового упорядочения цепочки ионов, а так же энергия спаривания дырок. Показано, что учёт неаддитивных суперобменных членов позволяет понять квантовомеханическую природу сосуществования спаренного состояния дырок и ферромагнитного упорядочения спинов ионов купратной плоскости.

Магнитные эффекты не только сохраняют свою актуальность для холодных атомных систем, близких или находящихся в состоянии вырождения, но могут выступать одним из основных механизмов, нарушающих идеальность атомного газа. Поэтому такие эффекты должны быть рассмотрены подробно для случая вырожденного атомного газа.

Эффекты спиновой корреляции и коллективные возбуждения имеют место и в так называемых «квантовых больцмановских газах» при температурах Т~А°К, . В вырожденном атомном Ферми-газе они будут также проявлять себя и могут служить причиной появления магнитных явлений, таких как фазовый переход II рода в ферромагнитное состояние. В данной главе получен гамильтониан, описывающий взаимодействие ферми-атомов, обладающих спином 9/2, который содержит операторы скалярного произведения спинов атомов в явном виде, чем определяет спиновое состояние системы. Этот гамильтониан является аналогом гамильтониану Гейзенберга, описывающему спиновые состояния электронов в магнитных материалах. Разработан метод вычисления обменного взаимодействия свободных атомов газа при конечных температурах. Показано, что в случае отличной от нуля температуры, обменный вклад в энергию взаимодействия может быть аппроксимирован аналитической зависимостью. Удвоенный обменный вклад является параметром Гейзенберга для газовых систем. Для температур, превышающих температуру вырождения атомного газа, также проанализирована возможность спинового упорядочения. Вариационным методом показано, что свободная энергия с учетом обменного взаимодействия имеет 9 особенность при значении полного спина системы J = —N, причем это значение соответствует минимуму свободной энергии спиновой системы. При температурах, близких к вырождению атомного газа, в атомной спиновой системе может наблюдаться спонтанная спиновая поляризация. В процессе установления равновесной поляризации спиновой системы участвуют два конкурирующих фактора . 1) - несиловой обмен, или интерференционное перераспределение атомной плотности, которое требует установления в системе антипараллельной ориентации спинов. И 2) -обменное взаимодействие, которое понижает энергию в случае параллельной ориентации спинов, и повышает ее в случае антипараллельной. Показано, что если для атомного Ферми-газа отношение энергии обменного взаимодействия к энергии Ферми--5, то может существовать особенность в парамагнитной восприимчивости, связанная с переходом в состояние со спонтанной намагниченностью. Иными словами, существуют условия для фазового перехода парамагнетик - ферромагнетик.

Показано, что в вырожденном атомном ферми- газе могут распространяться поперечные спиновые волны, которые являются тепловыми возбуждениями на фоне установившейся картины ферромагнитного упорядочения атомных спинов.

Распространение спиновых возбуждений в низкотемпературных больцмановских газах впервые было экспериментально обнаружено в 1984 году сразу несколькими экспериментальными группами. Причём, атомы, составляющие атомный газ, имели отличный от нуля ядерный магнитный момент. В экспериментах использовался водород, который удавалось удерживать в спинориентированном атомарном состоянии, а также гелий-3. В возбуждаемых в газах электромагнитных колебаниях обнаруживалась характерная к2-я зависимость, присущая спиновым волнам. Общий подход к описанию спиновых возбуждений в холодных невырожденных атомных газах на основе теории Ферми-жидкости Ландау представлен в работе Е.П. Башкина. В уравнениях для матрицы плотности по аналогии с теорией ферми-жидкости здесь было введено дополнительное операторное слагаемое, учитывающее корреляции спинов, какое имеет место в твердотельных магнитных материалах. Однако, как ясно показывает эксперимент, магнетизм в указанных системах обусловлен корреляцией ядерных моментов, и введение указанного слагаемого, отвечающего обменному взаимодействию, требует своего обоснования. Во второй главе диссертации для вывода гамильтониана, описывающего корреляцию ядерных спинов в спин-поляризованном Больцмановском газе, последовательно используется подход Борна-Оппенгеймера для разделения движения ядер и электронов. При этом методом ОТВ учитываются обменные эффекты, связанные с перестановкой ядер. В результате, полученный гамильтониан содержит обменное слагаемое, явным образом учитывающее корреляцию спинов.

Заключение диссертации по теме «Теоретическая физика», Орленко, Елена Владимировна

ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ 5.

1. Разработанная в настоящей работе кинематическая модель слабой локализации нового типа, даёт прозрачную интерпретацию указанному явлению, а так же на основе простых кинематических расчётов позволяет получать угловые зависимости интенсивности рассеяния.

2. Построенная диаграмма, аналогичная диаграмме Бергмана [80, 90], полученной для случая локализации Андерсона, позволяет не только судить о возможности протекания когерентного неупругого процесса, но и получать так же энергетические и угловые критерии существования новой слабой локализации в данном конкретном материале при заданных условиях.

3. В настоящей работе предсказывается зависимость угла преимущественного рассеяния от потери энергии и от других параметров. Показано, что нет принципиального различия в механизме установления слабой локализации Андерсона и слабой локализации нового типа. Эти два явления - лишь два различных проявления конструктивной интерференции электронных волн. С уменьшением потерь энергии, новый тип слабой локализации трансформируется в обычную слабую локализацию.

4. Для учета влияний обменных эффектов на новую слабую локализацию расширена область применения алгоритма ОТВ на случай интегрального уравнения Шредингера для функции Грина, которая содержит в себе также вклады от межцентровых перестановок электронов по неортогональным состояниям. Показано, что обмен существенно влияет на угловую зависимость при слабой локализации электронов. Он проявляет себя в двух аспектах:

Первое - в усилении имеющейся угловой зависимости интенсивности рассеяния электронов в рассмотренном ранее случае новой слабой локализации без учёта обмена. Здесь вклад обменных эффектов выражается только в дополнительных слагаемых, пропорциональных п/а3 или (и/а3)2. Второе - в выражении для интенсивности появляется собственно обменное слагаемое, пропорциональное cos/, оно является новым и продуцировано именно электронным обменом. Оно демонстрирует возрастание интенсивности рассеяния на малые углы, как это случается при обычной слабой локализации Андерсона. Численные оценки указанных вкладов показывают, что при определённых условиях влияние обменных эффектов на новую слабую локализацию электронов может оказаться негативным, вплоть до его нивелирования и смещения в сторону обычной слабой локализации.

5.Теоретически рассмотрен новый эффект при рассеянии пучков холодных атомов на ультрахолодных неупорядоченных средах, коими являются атомные газы в ловушках в состоянии конденсации.

Показано, что когерентное явление новой слабой локализации должно иметь место так же в конденсате Бозе-Эйнштейна. Но в отличие от электронной системы, указанные пики остаются довольно острыми из-за относительно небольшой величины фактора Elba.

Существование относительно острых пиков на характерных углах, лежащих в диапазоне 120° -И 70°, позволяет идентифицировать описанный эффект слабой локализации нового типа при рассеянии пучка атомов конденсатом Бозе - Эйнштейна наряду с усилением обратного (/ = 180°) рассеяния пучка только надконденсатной фракцией.

6. Принцип неразличимости одинаковых частиц, в случае, когда сорт атомов пучка совпадает с сортом атомов, составляющих рассеивающую среду, не только не оказывает разрушительного действия на явление слабой локализации нового типа, а усиливает его до 10%, тем самым, обеспечивая существование упомянутого явления в чистом виде. Различие в характерных углах рассеяния конденсатом и надконденсатной фракцией может являться диагностикой для определения наличия конденсата в ультрахолодной системе.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В диссертационной работе построена обменная теория возмущений, позволяющая в любом порядке аналитически рассчитывать потенциалы взаимодействия многоцентровых систем. Развит формализм ОТВ при наличии в системе обменного вырождения (ОТВВ). Секулярное уравнение для определения поправок к энергии с учетом снятия вырождения по полному спину и система уравнений для определения правильной волновой функции нулевого приближения получена из первых принципов.

В случае возмущений, явно зависящих от времени, построен ряд нестационарной ОТВ (НОТВ) с учетом обменных эффектов в любом порядке. Получены выражения для вероятности переходов из начального состояния системы в любое конечное с учетом обменных эффектов, обусловленных межцентровым перекрытием волновых функций.

Предложена и реализована схема аналитического расчёта параметра Гейзенберга для ВТСП материалов, разработанная на основе алгоритма ОТВВ. Проведён теоретический анализ суперобменных эффектов в рамках общего формализма ОТВ.

В работе предложен единый подход к описанию спинового упорядочения в холодных атомных газах. Его суть состоит в том, что на основе применения ОТВ вычисляется первая поправка к энергии взаимодействия атомов с учетом принципа неразличимости, которая зависит от симметрии координатной части волновой функции пары атомов. Это влечет за собой учет дополнительной симметрии спиновой части в зависимости от класса взаимодействующих частиц (ферми- или бозе-). Тип симметрии спиновой части двухчастичной функции целиком определяется полным спином спином пары частиц. Таким образом, появляется возможность записи поправки к энергии в виде оператора, включающего в себя комбинации скалярных произведений операторов спинов частиц в различных степенях. Такой же теоретикогрупповой анализ используется для описания упорядочения энергетических спинов в кооперативных системах многоуровневых атомов с эквидистантными переходами, характеризующихся SU„ -симметрией.

Анализ возбуждений в виде обычных спиновых волн и в форме "dark-bright" солитонов с разными частотами и скоростями, обуславливающих картину магнитных вихрей в конденсате Бозе- Эйнштейна предложен на основе полученных в работе гамильтонианов, описывающих магнитное состояние бозе-частиц.

Установление температурной зависимости интенсивности СИ импульса, закона Т3/2 для двухуровневых кооперативных систем также основывается на полученных в диссертации из первых принципов гамильтонианов кооперативных систем. Подобное ухудшение характеристик излучения температурным фактором подтверждается как выводами других теоретических работ, использующих квазиклассический метод, так и экспериментом. Однако сама указанная степенная зависимость - предмет исследования для будущих экспериментов.

Кинематическая модель слабой локализации нового типа и фазовая диаграмма, разработанные в диссертации применяются для описания и предсказания новых эффектов в атомном ультрахолодном бозе-газе. Учёт влияния принципа неразличимости на слабую локализацию пучка частиц, неупруго рассеянных средой в случае их идентичности с частицами среды, на основе ОТВ, позволяет делать выводы о протекании процесса когерентного неупругого рассеяния пучка частиц неупорядоченной средой. Так в электронной системе новая слабая локализация будет сильно подавлена эффектами обмена и смещена в область углов, характерных для локализации Андерсона. В случае рассеяния пучков холодных атомов конденсатом Бозе-Эйнштейна указанное явление новой слабой локализации должно существовать в чистом виде, обменные эффекты будут здесь играть конструктивную роль.

Список литературы диссертационного исследования доктор физико-математических наук Орленко, Елена Владимировна, 2005 год

1. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Квантовая механика. - М.: Наука, 1974, -752 с. Фок В. А. Начала квантовой механики. - М.: Наука, 1976, -376 с.

2. Гомбаш П. Статистическая теория атомов. М.:Изд-во иностр. Лит., 1951, 300с.; Смирнов Б.Н. Физика слабоионизированного газа. М.: Наука, 1972. 350с.

3. Де-Бройль Л. Соотношения неопределенностей Гейзенберга и вероятностная интерпретация волновой механики. М.: Мир, 1986, -350 с.

4. Зайнман Дж. Современная квантовая теория. М.: Наука, 1971,-286 с.

5. Каплан И. Г. Введение в теорию межмолекулярных взаимодействий. -М.: Наука, 1982,-310 с.

6. Каплан И.Г. Симметрия многоэлектронных систем. М.: Наука, 1969, 407с.

7. Хадвиг П. Прикладная квантовая химия. М.: Мир, 1985, -654 с. Дикерсон Р., Грейт Г., Хейт Дж. «Основные законы химии.» - М.: Мир, 1982, т. 2, 620 с.

8. Айзеншитц Р., Лондон Ф. О соотношении между ван дер-ваальсовыми силами и силами гомеополярной связи. //Zeitschrift fuer Physik.- 1930-Т.60.-С.491-500.

9. Hirschfelder I. О., Silbey R. The new type of molecular perturbation theory .//J. Chem. Phys.-1966.-V. 45.-P. 2188-2197.

10. Von der Avoird A. The perturbation theory on basis of wave operators formalism. //J. Phys.- 1967,- V. 47.- P. 3649-3654.

11. Д.И. Блохинцев. «Основы квантовой механики», М.: «Наука», 1983, 664 с.

12. Г. Корн, Т. Корн, «Справочник по математике», -М.: «Наука», 1984,

13. М.Н.Anderson, J.R.Ensher, M.R.Matteus, C.E.Wieman, E.A.Cornell.

14. Observation of Bose-Einstein condensation in a dilute atomic vapor. //Science1995.- V. 269.-N.I.-P. 198-205.

15. C.C.Bradley, C.A.Sackett, R.G.Hulet. Evidence of Bose-Einstein in anatomic gas with attractive interactions. //.Phys.Rev.Lett. -1995.- V.75.- N9.- 16871694.

16. B.De.Marko, D.S. Jin., Onset of Fermi Degeneracy in a Trapped Atomic Gas. // Science.-|1999. V. 285. - P.1703-1705 .

17. S. Inouye // Nature. -1998, V. 392.- N1.- P.151; Gloria B. Lubkin, "Bose Condensates Produce Coherent Nonlinear Behavior."// Physics Today .1999. -V.52.- N.9.- P. 17-19.

18. Ph. Coureille, R.S. Freeland, DJ. Heinzen, F.A. van Abeelen, B.J. Verhaar. Observation of a Feshbach resonanse in cold atom scattering. // Phys.Rev.Lett.- 1998.- V.81.-N.I.- P. 69-76.

19. E.A. Cornell, J.R.Enscher, C.E. Wieman http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/9903109.

20. J. Schneider and H. Wallis. Mesoscopic Fermi gas in a harmonic trap. // Phys.Rev. A.- 1998.- V. 57.- N2.- P.1253-1259.

21. G.M. Braun and K. Burnet. Interacting Fermi gas in a harmonic trap. //Phys. Rev. A.- 1998,- V. 58.- N 3.- P.2427-2434.

22. J.M.V.A. Koelman, H.T.C. Stoof, BJ. Verhaar, J.T.M. Walraven. Spin-polarized deuterium in magnetic traps .//Phys.Rev.Lett.- 1987.- V. 59.- N 3. P. 676-679.

23. G. Ferari. Collisional relaxation in a fermionic gas. //Phys.Rev. A. 1999. V.59. - N6. - P.R4125-4128.

24. Tin- Lun Ho Spinor Bose condensates in optical traps. // Phys. Rev. Lett.-1998.-V.81- N4.- P.742-745. S-K. Yip and, T-L. Ho. Zero sound modes of dilute Fermi gases with arbitrary spin. //Phys.Rev. A.- 1999.- V. 59,- N6.-P.4653-4656.

25. H.T.C. Stoof, M. Houbiers, C.A. Sackett, R.G. Hulet. Super fluidity of spin-polarized 6Li. //Phys.Rev.Lett.- 1996.-V. 76.- N1.- P.10-13.

26. M.Houbiers and H.T.C.Stoof. Cooper-pair formation in trapped atomic Fermi gases. //Phys. Rev.A.-1999.- V. 59.- N2.- P.1556-1561.

27. M.A. Baranov and D.S. Petrov. Critical temperature and Ginzburg-Landau equation for trapped Fermi gas. // Phys. Rev.A .-1998.- V. 58.- N2.- P.R801-804.

28. А. В. Андреев, В. И. Емельянов, Ю. А. Ильинский «Кооперативные явления в оптике», М.: Наука .-1988- 288 с.

29. С. А. Ахманов, Ю. В. Дьяков, А. С. Чиркин «Введение в статическую радиофизику и оптику», М.: Наука, (1981), 267с.

30. Ю. J1. Климонтович, «Кинетическая теория электромагнитных процессов», М.: Наука, (1980)

31. R. Н. Dicke Coherence in spontaneous radiation processes.// Phys. Rev.-1954.-V.93.-N1.- P.99-110.

32. V. I. Yukalov. The stability and stratification of a quantum liquid mixture. //Acta Phys. Pol.A- 1980- V.57.-N3.- P.295-310.

33. E. В. Орленко, А. А. Румянцев. Обменная теория возмущений по межцентровому электронному обмену и суперобмену с вырождением.// ЖЭТФ. 1990.- Т.97.- №2,- С.439-446.

34. Е. В. Орленко, Т. Ю. Латышевская , Метод обменной теориивозмущений в приложении к магнитному упорядочению в ВТСП-материалах.// ЖЭТФ.- 1998.- Т.113.- №5.-С. 2129-2147.

35. А. И. Зайцев, В. А. Малышев, Е. Д. Трифонов. Сверхизлучение многоатомной системы с учётом кулоновского взаимодействия. //ЖЭТФ.- 1983.- Т.84. В.2.- С. 475-486.

36. В. Coffey, R. Friedberg, Effect of short-range coulomb interaction on cooperative spontaneous emission. // Phys. Rev. A.- 1978.-V.17.- N3.~ P.1033-1048.

37. Уайт P. «Квантовая теория магнетизма.» M.: Мир, 1985, 303 с.

38. Скрип В. П., Коберда В. П. Спонтанная кристаллизация переохлажденных жидкостей. М.: Наука, 1984.

39. Муто Т., Такали Ю. Теория явлений упорядочения в сплавах. М.: НИЛ, 1959, -130 с.

40. Борн М., Хуань Кунь. Динамическая теория кристаллических решеток. М.: ИИЛ, 1958, -488 с.

41. Угленбек Г. Фундаментальные проблемы статистической физики.// УФН.-1971.- Т. 103. -№ 2.- С. 275-318.

42. К.А. Валиев. Квантовые компьютеры: можно ли их сделать «большими»? // УФН.- 1999.- Т. 169.- №6.- С. 691-694.

43. Крокстон Г. Физика жидкого состояния. М.: Мир, 1978, 400 с.

44. Бэкстер Р. Точно решаемые модели в статической механике. М.: Мир, 1985, - 486 е., Займан Дж. Модели беспорядка. - М.: Мир, 1982, -591 с.

45. Ашкрофт Н., Мермин Н. Физика твердого тела. М.: Мир, 1979, 422 с.

46. А. А. Абрикосов, «Основы теории металлов»-М.: Наука 1987, 576 с.

47. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Статистическая физика. М.: Наука, 1976, 584 с.

48. Нагаев Э. Л. Магнетики со сложными обменными взаимодействиями. -М.: Наука, 1988, 230 с.

49. Y. Kitaoka, K. Ishida, T. Kobayashi, K. Amaya, K. Asayama. Magnetic phase diagram in (Lai.xBax)2Cu04.// Physica B- 1988-V.153.- N2.- P. 733734.

50. W.-H. Li, J. W. Lynn, H.A. Mook, B.C. Salesand Z. Fisk. Long range antiferromagnetic order of the Си in oxygen-deficient RuBa2Cu306+x. // Phys. Rev.B.- 1988.- V. 37.- N16.- P. 9844-9847.

51. C.Y. Yang, S.M. Heald, J.M. Tranquada, A.R. Moodenbaugh and Y. Xu. Lattice vibration studies of superconducting YBa2Cu307 by polyarized extended x-ray-absorption fine-structure measurements. //Phys. Rev. B. -1988.- V.38.- N10.- P. 6568-6574.

52. Freeman A. J., Xu J-H. Electronically driven instabilities and superconductivity in the layered La2.xBaxCu04.// Phys. Rev. Lett.-1987-V.58.-N10.- P.1035-1037.

53. Wayne M. Saslow. Slaw steady transport loading and bulk reactions; The mixed ionic conductor La2CuOi+sJ/ Phys. Rev. В.- 2004.- V.70.- N.3.-P.035103. Aharony A. // Phys. Rev. Lett.-1987.- V. 60,- P.l 130.

54. P.W. Anderson, G. Baskaran, Z. Zou, and T. Hsu. Resonating-valence-bond theory of phase transitions and superconductivity in La2Cu04-based compounds.// Phys. Rev. Lett.-1987-V. 58- N26.- P.2790-2793.

55. Биржено P. Дж., Ширак Дж. Исследование структурных и магнитных возмущений в оксидах меди, имеющих слоистую структуру, в сб. «Физические свойства высокотемпературных сверхпроводников», под ред. Гинзберга, М.: Мир, 1990.

56. Румянцев А. А. Теория возмущений с учетом обменных сил. // ЖЭТФ.-1973.- Т.65.- В.3(9)- С. 925- 932.

57. Орленко Е. В., Матисов Б.Г. «Обменная теория возмущений.» Учебное пособие,- СПб: Издательство СПбГТУ, 1998, 51 с.

58. Е.В. Орленко, Б.Г. Матисов, Суперобменное спаривание и магнитное упорядочение в медно-оксидных ВТСП-материалах.// ФТТ.-1999.-Т.41.-№12.- С.2127-2131.

59. А.С. Москвин, А.С. Овчинников Синглет-триплетные псевдо янтеллеровские центры в медных оксидах.// ФТТ-1998- Т.40.- №10- С. 1795- 1798 ; А.С. Москвин, А.С. Овчинников Синглет-триплетная модель магнетизма купратов.// ФТТ-1998- Т.40. -№10.- С.1785-1792 .

60. Г.М. Элиашберг, в сб. "Физические свойства высокотемпературных сверхпроводников", М, "Мир", 505-536, (1990).

61. Sudha Gopolan, T.M.Rice, M.Sigrist, Spin ladders with spin gaps: A description of a class of cuprates. //Phys.Rev.B.- 1994.- V. 49,- N13.-P.8901-8910.

62. Matthias Troyer, Hirokazu Tsunetsugy, T.M.Rice, Properties of lightly doped t-J two-leg ladders. // Phys.Rev.B.-1996.- V.53.- N1.- P.251-267.

63. N.Niicker, J.Fink, J.C.Fuggle, P.G.Durham, Evidence for holes on oxygen sites in the high-Tc superconductors La2-xSrxCu04 and YBa2Cu07-y. //Phys.Rev. B-1988- Y.37.- N10.- P.5158-5163.

64. C.V. Ciobanu, S-K Yip and Tin-Lun Ho, Phase diagrams of F=2 spinor Bose-Einstein condensates.// Phys. Rev. A.- 2000.- V.61.- N3.- P. 10501056.

65. Tin Lun Ho and Sung Kit Yip, Fragmented and single condensate ground states of spin-1 Bose gas. // Phys. Rev. Lett.-2000.- V. 84.- N18.- P.4031-4034.

66. J-P. Martikainen and K.-A. Suominen, Collective excitations in F=2 Bose-Einstein condensate.// arXiv:cond-mat/0106013.-2001.- P. 1-4. J. Stenger.// Nature (London).-1998.- V.39.- N.6. P.345.

67. Tin-Lun Ho , Spinor Bose condensates in optical traps. //Phys. Rev. Lett.-1998.- V.81.-N4.- P.742-745.

68. Кулаков А. В., Орленко E. В., Румянцев А. А. «Квантовые обменные силы в конденсированных средах.» М.: Наука, 1990, 129 с.

69. Е.П. Башкин , Спиновые волны и квантовые коллективные явления.//УФН.-1986.- Т. 148,- № 3.- С. 433-473.

70. P.J. Nacher, G. Tastevin, М. Leduc, S. В. Crampton, F. Laloe ,// J.Phys. Lett.- 1984.- V.45.- P.441-447.

71. B.R. Johnson, J,S, Denker, N. Bigelow, L.P. Levy, J.H. Freed, D.M. Lee. Observation of nuclear spin waves in spin-polarized atomic hydrogen gas.// Phys. Rev. Lett.-1952- V. 52.-N. 16.- P.1508-1511.7677 7879