Исследование радиационно-газодинамических процессов взаимодействия гиперзвуковых потоков излучающей плазмы с конденсированными и газовыми средами тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.14, кандидат технических наук Щепанюк, Тадеуш Сигизмундович

• Щепанюк, Тадеуш Сигизмундович
• кандидат технических наук
• 2006

Оглавление диссертации кандидат технических наук Щепанюк, Тадеуш Сигизмундович

1. ВВЕДЕНИЕ.

1.1.0 динамике и макроструктуре светоэрозионных сильноточных излучающих плазмодинамических разрядов в газах.

1.2. О нелинейных радиационно-газодинамических эффектах взаимодействия ускоренных потоков излучающей плазмы с газовыми средами.

2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ УСЛОВИЯ И ДИАГНОСТИКА РАДИАЦИОННО-ГАЗОДИНАМИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ГИПЕРЗВУКОВЫХ ПОТОКОВ ИЗЛУЧАЮЩЕЙ ПЛАЗМЫ С ГАЗОВЫМИ И КОНДЕНСИРОВАННЫМИ СРЕДАМИ.

2.1. Экспериментальный электрофизический стенд и экспериментальные условия.

2.2. Оптические методы исследования макроструктуры и динамики зоны взаимодействия ускоренных плазменных потоков с газовыми и конденсированными средами.

2.3. Экспериментальная технология, метрологическая поверка и юстировка диагностического оборудования для голографической интерферометрии, шлирен-регистрации плазмодинамических излучающих структур.

3. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ЭФФЕКТА ТУРБУЛЕНТНОЙ МОДИФИКАЦИИ ОПТИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК КОНТАКТНОЙ ГРАНИЦЫ «ПЛАЗМА - ХОЛОДНЫЙ ГАЗ».

3.1. Динамика и макроструктура зоны взаимодействия гиперзвуковых потоков излучающей плазмы сложного химического состава с газовыми средами.

3.2. Эффект турбулентной модификации и радиационные процессы в зоне взаимодействия.

3.3. Динамика и ударно-волновая структура внутренней (плазменной) области взаимодействия ускоренного потока плазмы сложного химического состава с газовой средой.

4. ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ РАДИАЦИОННО

ГАЗОДИНАМИЧЕСКОГО ВОЗДЕЙСТВИЯ НА КОНДЕНСИРОВАНИЕ

СРЕДЫ.

4.1. Сравнительный анализ результатов исследований радиационно-газодинамического взаимодействия широкополосного некогерентного излучения с конденсированным средами.

4.2. Экспериментальное исследование радиационно-газодинамического взаимодействия широкополосного излучения ускоренных плазменных потоков с конденсированными средами в газах.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Исследование радиационно-газодинамических процессов взаимодействия гиперзвуковых потоков излучающей плазмы с конденсированными и газовыми средами»

1.1.0 динамике и макроструктуре светоэрозионных сильноточных излучающих плазмодинамических разрядов в газах

Сильноточные плазмодинамические излучающие разряды (СПДР). В настоящее время представляет большой научный и практический интерес разработка и создание мощных излучателей в видимой, ультрафиолетовой (УФ) и вакуумной ультрафиолетовой (ВУФ) областях спектра. Они необходимы для решения задач по созданию мощных лазеров видимого и ближнего УФ-диапазонов, полосы поглощения рабочих сред которых расположены в области ВУФ, а также при создании новых типов лазеров. Кроме того, такие источники применяются и для других целей - для исследования фотохимических реакций, процессов взаимодействия лучистых потоков большой мощности с конденсированными средами и др.

Наиболее общие требования, предъявляемые к этим источника связаны с возможностью достижения высоких яркостных температур (Гярк > 20000 К), получением больших размеров излучающей поверхности, обеспечением высоких КПД в требуемом спектральном диапазоне и формированием импульсов излучения с определенными временными параметрами. Эти задачи могут быть решены применением плазмодинамических сильноточных излучающих систем.

Низкотемпературная плотная плазма является мощным источником излучения в видимой, УФ и ВУФ-областях спектра. Наиболее распространенными методами получения плотной плазмы (Ne ~ 1017 - 1019 см-3) с температурой Те ~ 2 - 10 эВ в настоящее время являются: омический нагрев плазмы при протекании через нее больших импульсных токов и нагрев газа во фронте сильной ударном волны, создаваемой с помощью взрывчатых веществ.

Оптический нагрев плазмы наряду с преимуществами (управление длительностью и энергии разряда, возможность работы в импульснопериодическом режиме, технологичность) имеет и принципиальные ограничения. Для электрических разрядов характерен самосогласованный режим ввода энергии в среду, приводящие к ограничению плотности вводимом в канал электрической мощности (эффект «насыщения яркости» [1]), что связано с падением сопротивления плазмы при росте ее температуры. Кроме того возникают трудности при выводе коротковолнового излучения из зоны разряда, обусловленные экранировкой ВУФ излучения холодными слоями плазмы. Нетехнологичность источников излучения взрывного типа [2] сводит на нет их преимущество, заключающееся в ударно-волновом механизме нагрева плазмы, не имеющем прямых ограничений на уровне достижимых температур.

Можно сформулировать требования, предъявляемые к источникам излучения. Во-первых, ударно-волновой механизм нагрева плазмы; во-вторых, эффективный вывод жестких квантов из излучающей зоны; в-третьих, удобный способ накопления и ввода энергии.

Одним из возможных решений указанной задачи является применение магнито-плазменного компрессора (МПК) эрозионного типа. Здесь, запасенная в накопителе электрическая энергия посредством электромагнитного плазменного ускорителя переходит в кинетическую энергию высокоскоростного потока. Кинетическая энергия может различными способами переходить в тепловую энергию ударно-сжатой плазмы, что сопровождается излучением.

Конструктивно МПК выполняется в виде коаксиальных электродов, разделенных диэлектрической втулкой. Плазмообразующим веществом являются продукты эрозии электродов и абляции диэлектрической втулки. Ускорение плазмы осуществляется под действием пондеромоторных амперовых сил Fz=jrB^ возникающих при взаимодействии радиальных компонент разрядного тока с азимутальной составляющей собственного магнитного поля В. Процесс ускорения плазмы сопровождается электромагнитной кумуляцией потока вдоль оси системы. В зоне компрессии плазменный поток удерживается магнитным полем разряда. Для характерных значений энергий W0=lO кДж (С0 = 750 мкФ), вкладываемых в разряд, параметры плазмы для вакуумного МПК в зоне максимального сжатия составляют: Ne = 1019- Ю20 см-3 [3, 4], Те ~ 4 - 6 эВ [3, 4, 5]. С ростом энерговклада наблюдается стабилизация температуры плазмы за счет интенсивного радиационного охлаждения.

Рассмотрим основные типы плазмодинамических источников света на основе МПК разрядов.

Открытый вакуумный разряд. Результаты исследования этого типа разрядов представлены в работах [4-12]. Установлено, что примерно 70 - 90% всей излучаемой разрядом энергии приходится на вакуумную УФ область спектра, что обусловлено фоторекомбинационным континуумом характерных групп ионов, определяющих состав электроразрядной плазмы.

Максимальная яркостная температура излучения разряда достигается в далекой ВУФ- области спектра (hv>30 эВ). Экспериментально реализованы режимы разряда МПК с яркостной температурой в области hv=25-65 эВ на уровне шесть эВ [8,12]. Достижение высоких яркостных температур разряда в ВУФ области спектра определяются не столько механизмом нагрева плазмы в зоне компрессии, сколько способом вывода коротковолнового излучения из горячей излучающей зоны разряда. Эффективный вывод коротковолновых квантов из разряда обеспечивается тем, что среднемассовые скорости излучающей плазмы v2 намного превышают тепловые скорости vR, с которыми осуществляется радиальное расширение струи [13] и оптически плотный слом не образуется.

Радиально ограниченный разряд. В работах [14 - 16] наблюдалось существенное (в 2 раза) увеличение выхода УФ излучения при радиальном ограничении зоны компрессии плазменного потока прозрачными цилиндрическими стенками. Стенка ограничивает радиальное расширение в вакуум не проходящей через зону компрессии периферийной плазмы и позволяет не уменьшая коэффициент использования вещества увеличить плотность экранирующего слоя и создать условия и эффективной экранировки и переизлучения далекого ВУФ-излучения. Кроме того, происходит дополнительная газодинамическая фокусировка потока за областью компрессии, возникающей в результате отражения от стенок расширяющейся из зоны фокуса плазменной струи, что приводит к увеличению эффективной излучающей длины разряда.

Выше упоминалось, что наиболее ярко преимущества этого типа источников излучения проявляются в устройствах, где кинетическая энергия потока в результате вязкой диссипации переходит в тепловую энергию ударно сжатой плазмы и излучается с высокой эффективностью, достигающей, как следует из теоретических [17] и экспериментальных [18] работ 90%.

Такой способ получения излучения имеет следующие преимущества. Тер-мализация направленной кинетической энергии и нагрев плазмы осуществляется вне энергетического контура МПК. В результате снимаются ограничения на уровень удельного энерговклада в плазму, присущий омическому нагреву. Температура плазмы ограничена не электрической мощностью, рассеиваемой на омическом сопротивлении разряда, а величиной направленной скорости плазменного потока. Кроме того, динамические характеристики импульса излучения определяются временным профилем гидродинамического потока энергии струп в зоне торможения и могут существенно отличаться от характерных времен разряда RLC-контура. Еще одно преимущество ударно-волнового нагрева плазмы заключается в возможности эффективного управления эмиссионным спектром плазмы. Это связано с сильной зависимостью термодинамических параметров плазмы в зоне торможения от газодинамических параметров набегающего потока. Дополнительная возможность управления спектром излучения связана с варьированием химическим составом набегающего потока.

Разряд с осевым ограничением. Отмеченные выше преимущества реализуются в разряде с осевым ограничением при ударном взаимодействии плазменного потока с преградой в вакууме изучавшегося в [16, 19, 20]. Показано, что образующийся при торможении слон ударно сжатом плазмы является источником мощного непрерывного излучения с яркостной температурой 23-103 К в видимои и 25-Ю3 К в ближней УФ области спектра (W0=9,4 кДж), расстояние от среза МПК до преграды 150 мм). Яркостная температура ударно сжатой плазмы в ВУФ области спектра (hv = 12-70 эВ), измеренные открытыми ионизаци

1 Я онными камерами, составили ~ 32-10 - 39-10 К; полная энергия излучения ударно сжатого слоя в радиальном направлении -300 Дж.

Локализованный плазмодинамический разряд. В таком типе разряда осуществляется одновременно радиальное и осевое ограничение. В [21] показано, что импульс излучения разряда представляет собой суперпозицию импульсов излучения двух зон - зоны МГД - компрессии и зоны ударно сжатой плазмы. При соответствующем выборе энергетического режима и соответствующей организации процесса локализованный разряд позволяет формировать импульсы различной заданной формы и длительности, Достигнутые яркостные температуры разряда в видимой и ближней УФ областях спектра составляют 17-103 о

20-10 К соответственно.

Кумулятивный плазмодинамический разряд. Наиболее полно особенности ударного нагрева плазмы реализуются в кумулятивном плазмодинамическом разряде, основанном на ударном взаимодействии и кумуляции встречно направленных плазменных потоков [14, 21 - 25]. В этом случае динамические параметры светового импульса определяются временным профилем гидродинамического потока энергии плазменных струй в зоне взаимодействия [22] и слабо зависят от параметров разрядного контура. В этих экспериментах яркостная температура излучения в ближней УФ области составляет ~ 20-103 К (W0^6,5 кДж) при полном (в области прозрачности кварца световой выход -43% от запасаемой энергии, причем -50-60% излучаемой энергии приходится на ближний ультрафиолет. С увеличением энерговклада относительный световом выход остается примерно постоянный, а доля УФ-излучения в суммарном спектре увеличивается [23].

Торможение плазменных потоков может происходить на газовой преграде если разряд МПК происходит в среде. Так как этот тип разряда представляет для нас наибольший интерес рассмотрим его подробней.

Плазмодинамические разряды в газах. Нагрев плазмы можно осуществлять в результате термализации кинетической энергии плазменных потоков при их ударном взаимодействии с газовой средой, выполняющей функцию преграды. При развитии разряди МПК в газовой среде картина радиационно-газодинамических процессов существенно изменяется по сравнению с разрядом МПК в вакууме.

Для разряда МПК в газовой среде наблюдается образование в окружающем пространстве интенсивно излучающих ударно-волновых структур. Зона ударного торможения высокоскоростного плазменного потока в плотном газе имеет структуру описанную в работе [26]. В газ с начальной плотностью рго втекает плазменный поток с плотностью рш 0 и скоростью упл 0, структура зоны ударного торможения, в этом случае, имеет вид показанный на рис. 1.1. Параметры плазмы в областях 1 и 2 и газа в областях 3 и 4 связаны между собой соотношением Ренкина-Гюгонио для ударных волн. Здесь есть противоречие. Из дальнейшего ясно, что ударно сжатая плазма является мощным источником излучения, согласно экспериментальным данным [5, 27, 28] в излучение уходит 50% и больше от энергии плазменной струи. Поэтому параметры областей I и 2 нельзя связывать уравнениями Ренкина-Гюгонио, которые справедливы при выполнении закона сохранения. На этой ударной волне (так называемой «ударной волне с высвечиванием» [29]) справедливы только законы сохранения потока массы и импульса.

В [29] для таких воли получено следующее соотношение связующее параметры по обе стороны УВ:

Рпл.1 VIU1.1 И'плЛ^пл.О Рпл.О Упл.О ^плЛ это для случая если скорость УВ много больше скорости звука в покоящемся газе и при условии, что высвечивание значительно, что сопровождается заметным уменьшением температуры за УВ по сравнению с равновесным значением (в формуле R - универсальная газовая постоянная; |1Пл.1 - атомный вес в зоне ударно сжатой плазмы).

Вернемся к работе [5]. Полученные здесь выражения для параметров газа и плазмы во всех зонах, выраженные через параметры в невозмущенном газе (рго, рго, Тг0) и параметры набегающего плазменного потока ((рпл.о и vnjI о) в приближении сильной УВ (рпл\ » рплЛ и ргЛ » ргЛ) дают удовлетворительное согласие с экспериментом [30]. Поэтому их можно использовать для приближенных оценок.

Основываясь на экспериментальных данных параметры набегающего плазменного потока выражены через энергомощностные характеристики разрядного контура:

Рпл.О ~ к,

VTMTIK J f ттг \m VIU1.0 ^v

Is.

Чтмпк у где Wo - электрическая энергия, запасенная в конденсаторах; тМпк ~ характерное время разряда в МНК; кр, kv - постоянные размерные коэффициенты; 1 и ш - положительные безразмерные показатели, определяемые свойствами плазмообразующих веществ.

При анализе динамики энергобаланса выделяются два характерных режима течения в зависимости от начальных параметров процесса. Если плотность плазменного потока существенно ниже начальной плотности газа (рпл.о <<; Pro) реализуется режим торможения. В этой случае 70 - 90% кинетической энергии плазменного потока переходит во внутреннюю энергию ударно сжатой плазмы. Очевидно, что это и предельное значение светового КПД такого излучателя. г J 4

Рис 1.1 Газодинамическая структура зоны ударного торможения плазменного потока в плотном газе в одномерном рассмотрении.

Рис. 1.2 Тенеграмма линейно-стабилизированного поверхностного разряд

Основная доля излучения идет из зоны ударно сжатой плазмы. Если р^.о >рго реализуется режим разгона ударной волны наиболее эффективный при рпл 0 = рго. В этом случае КПД передачи кинетической энергии плазменного потока в энергию ударно сжатого газа максимален и достигает 50%.

В [75] был выполнен численный расчет разряда МПК в гелии. По данным этой работы разряд в газах формируется следующим образом. После пробоя межэлектродного промежутка вдоль поверхности диэлектрика растет энергосодержание возникшей плазмы и происходит оттеснение газа от диэлектрика с образованием УВ. Когда граница плазменного образования отходит от диэлектрика на расстояние порядка 0,3 - 0,5 диаметра анода, в слитной к оси области образуется зона высокоскоростного плазменного потека. Если до этого времени ток разряда протекал по поверхности раздела плазма - газ (существовала плазменная токовая оболочка толкавшая газ), то в дальнейшем 50 - 80% тока разряда замыкается в зоне ускорения у диэлектрика. Разряд напоминает вакуумный режим работы усорителя эрозионного типа.

Торможение радиально-неоднородного потока на деформируемой газовой преграде носит существенно двумерный характер: образуется коническая ударная волна во фонте которой увеличивается давление, температура, магнитное поле. Пройдя эту УВ поток приобретает радиальную составляющую скорости в 2-5 раз превышающую начальную. Это приводит к значительному повышению эффективности кумуляции на оси по сравнению с вакуумным МПК: в зоне компрессии срабатывается практически весь скоростной напор вместо 20-40% в вакуумном разряде, температура в плазменном фокусе повышается в 2-3 раза, растет излучение из фокуса. В зоне торможения со сжатием массы потока растут магнитные поля, и вокруг зоны ударно сжатой эрозионной плазмы образуются замкнутые токовые нити (петли). Со стороны эрозионной плазмы на газ действует суммарное давление равное напору потока, что согласуется с представлением плазменного поршня рассмотренной выше работы [75].

Экспериментальные исследования МПК разрядов в газах представлены в работах [27, 28, 30, 5]. На хронограммах [5] наблюдается конусообразный ударно-волновой фронт окружающий плазменную струю. В головной части УВ наблюдается неравномерно светящийся фронт, что объясняется пространственно-временной неоднородностью формирования разряда в начальной стадии и развитие в дальнейшем гидродинамических неустойчивостей. Отмечается, что скорость светящегося фонта, как и вся микроструктура течения, слабо зависит от рода газа, если начальные плотности совпадают и определяются в основной начальном энергетикой МПК, а также конфигурацией ускорителя.

Световой выход МПК разряда как установлено в результате исследования пространственно-временной структуры, определяется двумя зонами: зоной плазменного фокуса и зоной ударно-волнового взаимодействия плазменного потока с газовой преградой. В режиме разгона УВ рг0 < 1-Ю5 г/см3) в начальный период разряда (т < Т/8) интенсивность излучения из зоны плазменного фокуса значительно превышает яркость зоны ударного торможения. В дальнейшем происходит выравнивание интенсивности излучения из обеих зон.

5 3

С переходом в режим торможения рго >2-10 г/см ) возрастает интенсивность ударно волнового торможения и с самого начала разряда интенсивность свечения в этой зоне сравнивается с излучением из зоны плазменного фокуса, а в последующие моменты значительно превышает ее. С ростом плотности газа наблюдается увеличение интенсивности излучения зоны МГД-компрессии, что связано с интенсификацией ударно-волновых процессов при радиальном расширении электроразрядной плазмы и усилению фотоионизационных эффектов, приводящих к переизлучению из ВУФ области спектра в более длинноволновой диапазон.

По измерениям спектральной яркости выполненным в [5, 8] установление, что резкий рост яркостной температуры для инертных газов начинается с плотностей газа рго~2-10'5 г/см3, область оптимальных значений яркости достигается при плотности рго~(1-2)-10'4 г/см3. В этом случае максимальные величины спектральной яркости увеличиваются по сравнению с разрядами при низких плотностях в видимой области (hv ~ 2,5 эВ) в 3 раза, в ближней УФ-области (/zv~4,6 эВ) в 5 раз, а в ВУФ (/zv~ 8 эВ) в восемь раз и соответствуют яркостной температуре Тя ~ 38000. Максимальными яркостными характеристиками обладают разряды в аргоне.

В работе [28] с помощью пироэлектрического датчика с применением светофильтров определялось относительное распределение излучения по спектральным областям. Установлено, что такое распределение зависит от рода газа. В легком гелие имеющем высокий потенциал ионизации почти 80% всей излучаемой энергии лежит в ВУФ-области спектра. В тяжелых газах (Хе, Кг) доля ВУФ-излучения падает приблизительно до 30% с одновременным увеличением светового выхода в видимой (~30%) и ближней УФ-области (30 - 40%). Перестройка эмиссионного спектра вызвана экранировкой коротковолновой радиации и переизлучением ее в длинноволновых областях спектра. Изменяя газ в объеме можно управлять спектром разряда МПК.

Разряд МПК в воздухе нормальной плотности изучался в работе [30] исследовались динамические и излучательные характеристики разряда, интегральная энергия излучении в полосе прозрачности воздуха (X >186 нм) составила 45 - 50% от вкладываемой в плазму электрической энергии.

Обратимся к другим работам где исследовалась работа плазменных ускорителей в газовых средах. Наибольший интерес представляют работы Камель-кова с сотрудниками [31-34] и Минько [35]. В работах [32, 33] исследовался разряд в воздухе нормальной плотности в ускорителе коаксиальной геометрии (центральный штырь - катод; сходящийся конус - анод). Геометрия сопла рассчитана так, что при подаче напряжения пробой происходит с торца внутреннего электрода на вершину конуса внешнего электрода. К коническому электроду мог присоединяться цилиндрический насадок. Без такого насадка фронт свечения двигался не монотонно. Основная часть экспериментов была выполнена с цилиндрическим насадком.

Для объяснения механизма ускорения плазмы и формирования УВ в соответствии с работами [32], выполненными в водороде при низких давлениях (р = 1 2

10-10' Тор) предполагалось, что на оси разряда существует плазменный шнур, через который ток от центрального электрода течет к фронту струи (плазменному поршню) и оттуда на внешний электрод. Дня расчета траектории движения и скорости токового фронта исследовалась модель снегоочистителя в первом полупериоде и модель постоянной массы - во втором [33]. За исключением начальном стадии ускорения расчет дал удовлетворительное соответствие с экспериментом. Отметим, что полученные данные основывались только на хронограммах полученных с помощью СФР.

В работах [35, 36] исследовались сверхзвуковые плазменные струн создаваемые импульсным генератором при атмосферном давлении. Генератор представлял собой коаксиальную систему с глубоко утопленным центральным электродом и кольцевым электродом между которыми находится диэлектрический стакан. В таком устройстве происходит возрастание давления в разрядном объеме за счет омического нагрева плазмы в ограниченном пространстве и в результате сжатия плазмы собственным магнитным полем. В рассматриваемых экспериментах разряд происходил при атмосферном давлении в ограниченном объеме при сравнительно малых токах и определяющую роль, как на это указывают авторы, играло тепловое давление.

На фоторазвертках в начальной стадии разряда наблюдается резко выраженный скачок интенсивности свечения, который к концу разряда постепенно размывается, а на смену ему приходит серия чередующихся усилений и ослаблений интенсивностей свечения. Такую картину авторы объясняют исходя из представлений о течении сверхзвуковой струи в условиях недорасширения (давление на срезе сопла в струе больше внешнего давления). В этой сверхзвуковом струе образуются волны сжатия и расширения, сопровождающиеся ударной волной, наблюдаемой на фоторазвертках. Со светящейся ударной важной связал скачок скорости у плазменного потока.

Спектроскопическими методами зарегистрирован скачок плотности и температуры; совпадающий со светящейся ударной волной. В работе [37], где исследовался разряд в капилляре наблюдались аналогичные явления при истечении струи плотной плазмы из капилляра в атмосферу.

В целом число работ где изучались бы излучательные характеристики плазменных ускорителей в газах мало, и мелкомасштабная структура области взаимодействия плазмы с ударносжатым газом не изучалась. По сколько это может повлиять на излучательные характеристики разряда возникла необходимость более детально изучить структуру разряда.

Заключение диссертации по теме «Теплофизика и теоретическая теплотехника», Щепанюк, Тадеуш Сигизмундович

ВЫВОДЫ И ЗАКЛЮЧЕНИЕ

1. Разработан и создан экспериментальный стенд на основе сильноточного плазмодинамического ускорителя плазмы эрозионного типа с модулем оптической и спектрально-аналитической диагностики в газово-вакуумных условиях для исследования динамики и макроструктуры радиационно-газодинамических процессов взаимодействия гиперзвуковых потоков плазмы сложного химического состава с конденсированными и газовыми средами.

2. Решен комплекс диагностических и метрологических задач, связанных с:

- регистрацией оптических характеристик и неоднородностей в интенсивно излучающих пространственно-ограниченных плазменных потоках

- определением динамики макроструктуры контактной зоны«плазма -холодный газ» с высоким пространственно-временным разрешением

- лазерной голографической интерферометрией плазмы с визуализацией больших оптических полей

- инструментальной и аппаратурной технологией - шлирен-регистрации динамики плазменных потоков в газово-вакуумных условиях

- регистрацией интенсивных потоков ВУФ-излучения с плотностью

6 2 мощности, превышающей 10° Вт/см

3. В результате экспериментального исследования и анализа радиационно-плазмодинамических и спектрально-энергетических процессов взаимодействия ускоренных плазменных потоков с конденсированными и газовыми средами:

- изучены основные закономерности динамики макроструктуры зоны взаимодействия широкополосного излучения гиперзвуковых потоков плазмы с конденсированными средами в газовых условиях;

- получены новые экспериментальные данные по: а. динамике гиперзвуковых потоков светоэрозионной плазмы в газовых средах различного химического состава, б. макроструктуре и пространственно-временным полям распределения электронной концентрации и температуры плазмы, в. неустойчивостям сдвиговых течений излучающих потоков плазмы в неизученном диапазоне спектрально-энергетических и динамических параметров.

Полученные результаты являются необходимым для создания физико-технических основ разработок параметрического ряда плазмодинамических коротковолновых излучателей ВУФ-диапазона спектра, использующих эффект турбулентной модификации оптических характеристик ускоренных излучающих плазменных потоков.

4. В результате исследований динамики и макроструктуры волн развитого испарения и объемной ионизации экспериментально установлена связь регулировочных характеристик сильноточных плазмодинамических излучающих разрядов эрозионного типа в газах и условий проявления эффекта турбулентной модификации оптических характеристик плазмы в ряде спектральных УФ-ВУФ интервалов.

Показано, что на контактной границе ускоренного плазменного потока и газа развивается неустойчивость сдвиговых течений Кельвина-Гельмгольца, приводящая к созданию турбулентной зоны и существенной модификации оптических характеристик, в частности, к значительному увеличению оптической излучательной способности потока плазмы в ВУФ-области спектра.

5. Используя новую методику регистрации интенсивных потоков ВУФ-излучения, основанную на определении скорости волн фотоионизации основного газа и примесей, пространственно-временных и энергетических характеристик потоков ВУФ-излучения, показано, что потоки ВУФ-излучения, генерируемые плазмодинамическими излучающими разрядами в газах в ближней зоне

П 9 превышают ~10 Вт/см , что сравнимо с потоками коротковолнового излучения, генерируемых при взрывных экспериментах.

6. Показано, что гидродинамическая неустойчивость в области взаимодействия гиперзвуковых потоков излучающей плазмы и газовых сред может приводить к существенному изменению газодинамической структуры открытых плазмодинамических разрядов и модификации термодинамических и спек-трально-яркостных характеристик излучающей плазмы сложного химического состава. Турбулизация прослойки ударно-сжатого газа приводит к ее просветлению в УФ и ВУФ областях спектра и облегчению выхода коротковолновых и ионизирующих квантов в невозмущенный газ, что открывает новые возможности создания мощных селективных источников излучения несинхротронного типа с преимущественным высветом энергии в УФ и ближнем ВУФ диапазонах спектра.

7. Показано, что при генерации волн развитого испарения и фототермической ионизации возможно осуществление управляемого спектрально-энергетического режима радиационно-плазмодинамического воздействия на конденсированные и газовые среды различного химического состава.

Список литературы диссертационного исследования кандидат технических наук Щепанюк, Тадеуш Сигизмундович, 2006 год

1. Ванюков М.П., Мак А.А. Импульсные источники света большой яркости // Успехи физических наук. 1958. - Т.66, № 2. - С. 301-303.

2. Никулин М.А., Попов Е.Г. Излучательные свойства ударных волн в газах. М.: Наука, 1977. - 298 с.

3. Владимиров В.В., Дивнов И.И., Камруков А.С. и др. Магнитоплазмен-ный компрессор с взрывомагнитным генератором энергии // Журнал технической физики. 1980. -Т.50, № 7. - С. 1521-1525.

4. Козлов Н.П., Протасов Ю.С. О механизме формирования плазменного фокуса в магнитоплазменном компрессоре // Журнал технической физики. -1982. Т.52, № 8. - С. 1526-1537.

5. Камруков А.С., Козлов Н.П., Протасов Ю.С. Физические принципы плазмодинамических сильноточных излучающих систем // Плазменные ускорители и ионные инжекторы. М.: Наука, 1984. - С. 5-49.

6. Камруков А.С., Козлов Н.П., Протасов Ю.С. Динамика и излучение открытых (вакуумных) плазмодинамических разрядов типа «плазменный фокус» // Теплофизика высоких температур. 1982. - Т.20, № 2. - С. 359-375.

7. Козлов Н.П., Протасов Ю.С. Радиационные свойства плотного плазменного фокуса // Теплофизика высоких температур. 1972. - Т.10, №65. -С.1319-1324.

8. Камруков А.С., Козлов Н.П., Протасов Ю.С. Спектр излучения плазменного фокуса в области энергии квантов 0,64-350 эВ // Доклады Академии Наук СССР. 1977. - Т. 237, № 6. - С. 1334-1337.

9. Камруков А.С., Козлов Н.П., Малащенко В.А. и др. Радиационные свойства плотного плазменного фокуса // Журнал технической физики. 1977. -Т.47, № 7. — С.1673-1682.

10. Зворыкин В.Д., Кашников Г.Н., Клементов А.Д. и др. Излучение плазменного фокуса магнитоплазменного компрессора в видимой и УФ-области спектра // Квантовая электроника. 1975. - Т. 2, № 8. - С. 2416-2420.

11. Анрианов A.M., Алексеев Ю.А., Казеев И.Н. и др. Получение мощных импульсных потоков плазмы в коаксиальном плазменном ускорителе с эрозией диэлектрика // Плазменные ускорители. М.: Машиностроение, 1973. С. 198200.

12. Зворыкин В.Д., Камруков А.С., Клементов А.Д. и др. Исследование излучения плазменного фокуса в ВУФ-области ионизационными камерами // Квантовая электроника. 1977. - Т.4, № 2. - С. 290-305.

13. Камруков А.С., Кашников Г.Н., Козлов Н.П. и др. О возможности создания высокояркостных источников далекого ультрафиолета на основе гиперзвуковых потоков плотной плазмы // Письма в Журнал технической физики. -1976.-Т. 2.-С. 447-450.

14. Камруков А.С., Козлов Н.П., Протасов Ю.С. Плазмодинамические источники сплошного спектра // Доклады Академии Наук СССР. 1978. - Т. 239, №4.-С. 831-835.

15. Камруков А.С., Козлов Н.П., Протасов Ю.С. О радиальном ограничении зоны фокуса магнитоплазменного компрессора // Теплофизика высоких температур. 1978. - Т. 16, № 2. - С. 268-275.

16. Камруков А.С., Кашников Г.Н., Козлов Н.П. и др. О возможности увеличения спектрального КПД плазмодинамических разрядов в видимой и УФ-областях спектра // Письма в Журнал технической физики. 1976. - Т. 2, № 4. -С. 176-180.

17. Бергельсон В.И., Неминов И.В. Об излучении, возникающем при ударе о преграду слоя газа с очень большими скоростями // Прикладная математика и техническая физика. 1978. - № 6. - С. 32-39.

18. Камруков А.С., Козлов Н.П., Мышелов Е.П. и др. Экспериментальное исследование эффективности процессов преобразования кинетической энергии гиперзвукового потока плотной плазмы в излучение // Физика плазмы. 1981. -Т. 7, №6.-С. 1234-1242.

19. Козлов Н.П., Малащенко В.А., Протасов Ю.С. Излучательные характеристики зоны взаимодействия гиперзвуковых плазменных потоков с преградами в области вакуумного ультрафиолета // Журнал прикладной спектроскопии. 1977.-Т. 27, № 1.-С. 28-31.

20. Камруков А.С., Козлов Н.П., Протасов Ю.С. Исследование процессов ударного торможения гиперзвуковых потоков плотной плазмы // Теплофизика высоких температур. 1978. - Т. 16, № 6. - С. 1235-1243.

21. Камруков А.С., Козлов Н.П., Протасов Ю.С. Динамика и излучение локализованных плазмодинамическихразрядов //Журнал технической физики-1981.-Т. 51,№4.-С. 736-748.

22. Камруков А.С., Козлов Н.П., Протасов Ю.С. Динамика и излучение кумулятивных плазмодинамических разрядов // Физика плазмы. 1979. - Т. 5, № 2. - С. 368-378.

23. Камруков А.С., Козлов Н.П., Кузнецов С.Г. и др. Высокояркостный источник УФ-излучения на основе кумулятивного плазмодинамического разряда // Квантовая электроника. 1982. - Т. 9, № 7. - С. 1429-1439.

24. Камруков А.С., Кашников Г.Н., Козлов Н.П. и др. Кумулятивный плазмодинамический реактор для лазерных и фотохимических исследований // Квантовая электроника. 1983. - Т. 10, № 9. - С. 1793-1805.

25. Камруков А.С., Козлов Н.П., Протасов Ю.С. и др. Радиационно-газодинамические процессы в кумулятивных плазмодинамических МПК-разрядах // Журнал технической физики. 1985. - Т. 55, № 3. - С. 533-541.

26. Камруков А.С., Козлов Н.П., Протасов Ю.С. и др. О возможности создания высокояркостных источников излучения на основе ударного торможениягиперзвуковых плазменных потоков в плотных газах // Журнал технической физики. 1982. - Т. 52, № 11. - С. 2314-2318.

27. Камруков А.С., Козлов Н.П., Протасов Ю.С. и др. Высокояркостные источники теплового ВУФ-излучения на основе плазмодинамических МПК-разрядов в газах // Теплофизика высоких температур. 1989. - Т.27, В.1. -С.152-170.

28. Шашковский С.Г. Об управлении эмиссионным спектром сильноточных разрядов МПК в инертных газах // V Всесоюзная конференция по плазменным ускорителям и ионным инжекторам: Тез. докл. М.: Наука. - 1982. -С. 12-13.

29. Дибай Э.А., Каплан С.А. Размерности и подобие астрофизических величин. М.: Наука, 1976. - 400 с.

30. Семенов A.M. Динамика и излучение сильноточных плазмодинамических разрядов МПК в воздухе // V Всесоюзная конференция по плазменным ускорителям и ионным инжекторам: Тез. докл. М.: Наука. - 1982. - С. 30-31.

31. Комельков B.C., Скворцов Ю.В., Терещенко В.Н. Направленные ударные волны в мощных искрах // Журнал технической физики. 1963. - Т. 33, №3.-С. 719-723.

32. Васильев B.JL, Комельков B.C., Скворцов Ю.В. и др. Устойчивый динамической токовый шнур // Журнал технической физики. I960 - Т. 30, № 7. -С. 756-768.

33. Комельков B.C., Модзолевский В.И. Формирование плазменной струи в воздухе при атмосферном давлении // Журнал технической физики. 1971. -Т. 41, №5.-С. 963-871.

34. Скворцов Ю.В., Комельков B.C., Царевитиков С.С. Структура магнитных полей в плазменной струе с собственным токами // Журнал технической физики. 1964. - Т. 34, № 6. - С. 965-973.

35. Минько JI.Я. Получение и исследование импульсных плазменных потоков. Минск: Наука и техника, 1970. - 184 с.

36. Гречихин Л.И., Минько Л.Я. Изучение структуры сверхзвуковой плазменной струи и механизма ее образования // Прикладная математика и техническая физика. 1965. -№ 3. - С. 77-80.

37. Демидов М.И., Огурцова Н.И., Подмошенский И.В. Импульсное черное тело на 40000 К с длительностью Ю-5 секунды // Журнал прикладной спектроскопии. 1970. - Т. 12, В.2. - С. 365-376.

38. Анисимов С.И., Имас Я.А., Романов Г.С. и др. Действие излучения большой мощности на металлы. М.: Наука, 1970. - 125 с.

39. Рыкалкин И.Н., Углов А.А., Копора Л.Н. Лазерная обработка металлов. М.: Машиностроение, 1975. - 215 с.

40. Виленская Г.Г., Немчинов Л.В. Явление вспышки поглощения, последующего разрыва и движения плазмы в слое паров, образовавшейся под действием луча ОКГ // Журнал прикладной спектроскопии. 1989. - Т. 11, № 4. -С.637-643.

41. Виленская Г.Г., Немчинов Л.В. Явление вспышки поглощения излучения ОКГ и связанные с ней газодинамические эффекты // Доклады Академии Наук СССР.- 1969.-Т. 186, № 10.-С. 1048-1050.

42. Гноевой Я.Т., Петрухин А.И. // Письма в Журнал экспериментальной и теоретической физики. 1970. - Т. 11. - С. 440-443.

43. Афанасьев Ю.В., Крохин О.Н Газодинамическая теория воздействия лазера на конденсированные вещества // Труды ФИАН, 1970. Т.52. - С.118.

44. Батанов В.А., Бункин Ф.В., Прохоров A.M., Федоров В.Б. Испарение металлических мишеней мощным оптическим излучением // Журнал экспериментальной и теоретической физики. 1972. - Т. 63, № 5. -С. 586-593.

45. Балашов Е.И., Бонч-Бруевич A.M., Гагарин А.П. и др. Экспериментальное исследование экранировки в парах А1 // Письма в Журнал экспериментальной и теоретической физики. 1973. - Т. 17, №7. - С. 341-344.

46. Лосева Т.В., Немчинов И.В. Дозвуковые радиационные волны // Квантовая электроника. 1982. - Т.9, № 7. - С. 1373-1378.

47. Козик Е.А., Лосева Т.В., Немчинов И.В., Новикова В.В. Дозвуковые радиационные волны, распространяющиеся от преграды навстречу излучению С02-лазера // Квантовая электроника. 1978. - Т. 5, № 10. - С. 2138-2147.

48. Бергельсон В.И., Лосева Т.В., Немчинов И.В. Численный расчет задачи о распространении по газу навстречу потоку светового излучения плоской дозвуковой радиационной волны // Прикладная математика и техническая физика. 1974.-№ 4. - С. 22.

49. Райзер Ю.П. О возможности поджигания бегущей лазерной искры при интенсивностях светового луча, много меньших пороговой для пробоя // Письма в Журнал экспериментальной и теоретической физики. 1968. -Т. 7, № 2. - С. 73-76.

50. Козлова Н.И., Маркович И.Э., Немчинов И.В. и др. Экспериментальное исследование взаимодействия излучения ОКГ с преградой в воздухе // Квантовая электроника. -1975. Т. 2, № 9. - С. 1930-1941.

51. Немчинов И.В. Разлет плоского слоя газа при постепенном выделении энергии // Прикладная математика и техническая физика. -1961. № 1. - С.17-26.

52. Немчинов И.В. / В сб.: Механика сплошной среды и родственные проблемы анализа. М.: Наука, 1972. - 337 с.

53. Кролл В.М., Немчинов И.В. Автомодельные движения газа, нагреваемого неравновесным излучением сплошного спектра // Прикладная математика и техническая физика. 1968. Т. 5. - С. 32-37.

54. Немичнов И.В. Об осредненных уравнениях переноса излучения и их использовании при решении газодинамических задач // Прикладная механика и математика. 1970. - Т. 34, № 4. - С. 706-721.

55. Бергельсон В.И., Немчинов И.В., Новикова В.В. «Горение» конденсированного вещества под действием излучения сплошного спектра // Физика горения взрыва. 1975. - Т. 11, № 5. - С. 730-734.

56. Бергельсон В.И., Немчинов И.В. Нагрев разлетающейся плазмы излучением сплошного спектра // Физика плазмы. 1981. - Т. 7, В.2. -С. 340-349.

57. Жариков И.Ф., Немчинов И.В., Цикулин М.А. Исследование воздействия на твердое вещество светового излучения, полученного при помощи источника взрывного типа // Прикладная математика и техническая физика. 1967. -№ 1,-С. 31-44.

58. Попов Б.Г., Провалов А.А., Цикулин М.А. Самоэкранирование поверхности тел от мощного излучения// Доклады Академии Наук СССР. 1970Т. 194,№4.-С. 805-806.

59. Физика быстропротекающих процессов / Под ред. К.А.Златина. М.: Наука, 1971.-Т.1.-358 с.

60. Подмошенский JI.B., Бердин А.Г. Формирование светом поверхностного разряда // Журнал технической физики. 1983. - Т.53, № 9. - С.1201.

61. Франк-Каменецкий Д.А. Лекции по физике плазмы. М.: Атомиздат, 1968.-286 с.

62. Зайдель А.Н., Островская Г.В. Лазерные методы исследования плазмы- М.: Наука, 1977. 222 с.

63. Rompe R., Steenbe М. Progress in Plasma and Gas Ebetronics. V.l. Berlin: Akademie - Verlag, 1973. -292 p.

64. Островская Г.В., Островский Ю.И. Топографическое исследование лазерной искры // Письма в Журнал экспериментальной и технической физики. -1966.-Т. 4, № 1.-С. 121.

65. Зайдель А.Н., Островская Г.В., Островский Ю.И. и др. Голография лазерной искры с временным разрешением // Журнал технической физики. -1966.-Т. 36, № 12. С. 2208-2210.

66. Jahoda F.C., Jaffries R.A., Sawyer G.A. Fractional-fringe holographie plasma interferometry // Appl. Opt. 1967. - V.6, pp.1407.

67. Долгов-Савельев Г.Г., Менделыптам C.JI. Плотность и температура газа в искровом разряде // Журнал экспериментальной и технической физики-1953.-Т. 24, №3.-С. 691-698.

68. Виноградова А.К., Виноградов В.П., Морозов А.И. и др. Измерение плотности плазмы в магнитоплазменном компрессоре // Журнал технической физики. 1974. - Т. 44, № 3. - С. 668-670.

69. Асташинский В.М., Костюкевич Е.А. Интерферометрические исследования области компрессии магнитоплазменного компрессора // Физика плазмы. 1981. - Т. 7, № 3. - С. 523-528.

70. Алексеев Ю.А., Казеев М.Н. Приизоляторные процессы в ускорителях плазмы с эрозией диэлектрика. М., 1978. 20 с. (Препринт ИАЭ им. И.В.Курчатова).

71. Алексеев Ю.А., Казеев М.Н. Численное моделирование двумерных течений в импульсных плазменных ускорителях // Физика плазы. 1981. -Т. 7, № 5. - С.258-267.

72. Дацкевич Н.П., Карлов Н.В., Кононов Н.Н. и др. Исследование пробоя в Аг и Не при низких давлениях излучением С02-лазера // Физика плазмы. -1984.-Т.10,№4.-С. 762-768.

73. Ашмарин Ю.А., Белковский Н.Н., Дектяренко В.Ф. и др. Исследование пробоя газа перед лазерным факелом методом импульсной голографии // Журнал технической физики. 1971. - Т. 41, № 11. -С. 2369-2377.

74. Арделян Н.В., Камруков А.С., Козлов Н.П. и др. Численное моделирование нестационарных МГД-процессов в гелии сверхзвуковой струи электроэрозионной фторуглеродной плазмы. М.: 1986. 24 с. (Препринт ИПМ АН СССР; № 62).

75. Дацкевич И.П., .Карлов Н.В, Кузьмин Н.Н. и др. Голографическая интерферометрия газодинамического схлопа С02-лазераной плазмы вблизи мишени//Квантовая электроника. 1985.-Т. 12, № 10. - С.2029-2041.

76. Антонов Е.А., Гнатюк JI.H., Степанов Б.М. и др. Аппаратура для голо-графического исследования электрического взрыва проводника //Приборы и техника эксперимента. 1972, № 3. - С. 212-213.

77. Антонов Е.А., Гнатюк JI.H., Степанов Б.М. и др. Исследование электрического взрыва проводника методами голографии // Теплофизика высоких температур. 1972. - Т. 10, № 6. - С. 1210-1214.

78. Никашин В.А., Рухман Г.И., Сахаров В.К. и др. Применение голографии для исследования разряда в импульсном источнике света // Теплофизика высоких температур. 1969. - Т. 7, № 10. - С. 1198-1200.

79. Гинзбург В.М., Степанов Б.М., Филенко Ю.И. Исследование разрядов в импульсных лампах голографическими методами //Радиотехника и электроника. 1972. - Т. 17, № 12. - С. 2219-2220.

80. Васин Б.Л., Ерохин А.А., Зорев Н.Н. и др. Нагрев и сжатие сферических мишеней, облучаемых лазером // Труды ФИДН. 1974. -Т. 133.-С. 51-145.

81. Giulietti A., Giulietti D., Lucchesi М. Converging shock on laser plasma: density profiles by holographis interferometry //Opt. Communs. 1983. V. 47, №2. -PP.131-136.

82. Bulter F., Henins I., Jahoda F.C. Coaxial snowplow discharge. Phys. Fluids. - 1969. - V. 12. - PP. 1904-1916.

83. Бурманов А.П., Островская Г.В. Интерференционно-голографическое исследование плазменной струи с помощью основной частоты и второй гармоники рубинового лазера // Журнал экспериментальной и теоретической физики.- 1970. Т. 40, № 3. - С. 660-661.

84. Бурманов А.П., Зайков В.А., Новик Г.М. Исследование импульсной плазменной струи методом голографической интерферометрии. / В кн.: Теоретическая физика (Физика плазмы). Минск: ИФ АН БССР. 1985. - С. 75-76.

85. Бурманов А.П., Авраменко В.Б., Лабуда А.А. и др. Применение голо-графической интерферометрии для диагностики эрозионных импульсных плазменных ускорителей / В кн.: Проблемы голографии. Вып. 3. М.: Наука, 1973. -С. 43-45.

86. Бурманов А.П., Лабуда А.А., Лутковский В.М. Изучение высокочастотных пульсаций температуры струи плазмотрона вихревой схемы методом голографической интерферометрии // Инженерно-физический фурнал. 1975. -Т.29, № 3. - С. 499-503.

87. Асташинский В.М., Баканович Г.И., Минько Л.Я. Исследование динамики взаимодействующих с преградой компрессионных плазменных потоков // Физика плазмы.-1984.-Т. 10.-С. 1058-1063.

88. Ельяшевич М.А., Лабуда А.А., Минько Л.Я. и др. Генерация высокоскоростных плазменных потоков импульсными ускорителями на основе явления электрического взрыва проводников и эрозии диэлектриков // Доклды Академии Наук БССР.-1972.-Т. 16, №2.-С. 115-117.

89. Техника больших импульсных токов и магнитный полей. / Под ред. В.С.Комелькова. М.: Машиностроение, 1970.-472 с.

90. Белостоцкий Б.Р., Любавский Ю.В., Овчинников В.М. Основы лазерной техники. М.: Машиностроение, 1972. 258 с.

91. Грибков В.А., Коржавин В.М., Курбатов В.А. Методика исследования инфракрасного излучения плазменного фокуса. 1978. - 28 с. (Препринт ФИАН № 125).

92. Островский Ю.И. Голография и ее применение. Л.: Наука, 1973.480 с.

93. Захаренков Ю.А., Зорев Н.Н., Рупасов А.А и др. Динамика плазменной короны сферических мишеней, облучаемых лазером // Труды ФИАН. 1983. -Т. 133.-С. 146-188.

94. Ерохин А.А., Захаренков Ю.А., Зорев Н.И. и др. Методы оптического зондирования неоднородной плазмы//Труды ФИАН им. Р.Н.Лебедева. 1985Т. 149.-С. 97-124.

95. Нестерихин Ю.Е., Солоухин Р.И. Методы скоростных измерений в газодинамике и физике плазмы. М.: Наука, 1967. - 214 с.

96. Пирс У.Д. Расчет распределения по радиусу фотонных излучателей в симметричных источниках / В кн.: Получение и исследование высокотемпературной плазмы. М.: Иностранная литература, 1962. - 221 с.

97. Грибков В.А. Численная обработка интерферограмм. М., 1977. -38 с. (Препринт ФИАН им. Р.Н.Лебедева, № 53).

98. Зельдович Я.Б., Райзер Ю.В. Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений. М.: Наука, 1966. -686 с.

99. Кузнецов Н.М. Термодинамическая функция и ударные адиабаты воздуха при высоких температурах. М.: Машиностроение, 1965. - 456 с.

100. Горбацкий В.Г. Космическая газодинамика. М.: Наука, 1977.360 с.

101. Абрамович Т.Н. Прикладная газовая динамика. М.: Наука, 1976888 с.

102. Анисимов С.И., Зельдович Я.Б. Релей-Тейлоровская неустойчивость границы между продуктами детонации и газом при сферическом взрыве // Письма в Журнал технической физики. 1977. - Т.З, № 20. - С. 1081-1084.

103. Данилычев В.А. Зворыкин В.Д. Экспериментальное исследование ра-диационно-газодинамических процессов, развивающихся под действием мощных лазерных импульсов // Труды ФИАН. 1983. - Т. 142. - С.117-171.

104. Физика и техника низкотемпературной плазмы. Ред. С.В. Дресвин. -М.: Наука, 1972.-424 с.

105. Минзон Б.М. Ударные волны от протяженных световых разрядов в воздухе // Журнал технической физики. 1984. - Т. 54, В. 11. - С. 2283-2286.

106. Протасов Ю.С. О стабилизации электронной температуры плазмы в зоне компрессии МПК // Журнал технической физики. 1978. - Т.48, В.З. -С. 502-508.

107. Методы исследования плазмы / Под ред. В.Лохте-Хольтгревена. М.: Мир, 1971.-553 с.

108. Гримм Г. Спектроскопия плазмы. М.: Атомиздат. - 1969. - 452 с.

109. Биберман Л.М., Воробьев B.C., Якубов И.Т. Кинетика неравновесной низкотемпературной плазмы. М.". Наука, 1982. - 375 с.

110. Щелкин К.И., Трошин Я.К. Газодинамика горения. М.: Изд. АН СССР, 1963.-418 с.

111. Берченко Е.А., Поташкин М.Н., Собачев А.П. и др. Устойчивость волн поглощения лазерного излучения и механизмы их турбулизации // Квантовая электроника. 1983. - Т. 10, № 12. - С. 2456-2464.

112. Зеленов Е.В., Кукушкин А.Б., Леонов С.Б. и др. Моделирование тепловых явлений в эрозии материалов диафрагмы токамака // Журнал технической физики. 1987. -Т.57, В.8. - С. 1497-1506.

113. Богаченков Е.Е., Дюшенбиев У.А., Кошканбаев У.А. Взаимодействие потоков плазмы с дивертором в термической фазе срыва // Физика плазмы. 1993. - Т. 19, В.8. - С. 963-971.

114. Бергельсон В.И., Немчинов И.В., Орлова Т.Н. и др. Автомодельное развитие предвестника перед ударной волной, взаимодействующей с тепловым слоем // Доклады Академии Наук СССР. 1987. - Т. 296, №3. - С.554-557.

115. Киселев Ю.И., Клумов В.А., Рождественский В.Б. и др. Исследование образования пристеночных возмущений при распространении ударных волн в трубах из различных материалов // Журнал математики и технической физики. -1986. В.4. - С.116-120

116. Добкин А.В., Немчинов И.В. О влиянии длины волны лазерного излучения на параметры образующейся плазмы // Письма в Журнал технической физики. 1984. -Т.10, В.23. - С.1426-1430.

117. Лосева Т.В., Немчинов И.В. Волны светового горения и световой детонации, поддерживаемые излучением сплошного спектра // Журнал прикладной спектроскопии. 1989. - В.2. - С.254-259.

118. Киселев Ю.Н., Христофоров Б.Д., Цикулин М.А. Низкотемпературная плазма в космосе и на Земле. М.: ВАГО, 1977. - С.234-235.

119. Бергельсон В.И., Немчинов И.В. Параметры плазмы, образующейся под действием микросекундных импульсов излучения лазеров на алюминиевую преграду в вакууме // Квантовая электроника. 1978. - Т.5, В. 10. - С.2123-2131.

120. Протасов Ю.С., Чувашев С.Н., Щепанюк Т.С. и др. Эффект турбулентной модификации и транспортные свойства плазмодинамических разрядов в вакуумном ультрафиолете // Теплофизика высоких температур. 1992. - Т.ЗО,1. B.2.-С.236-243.

121. Кисилев Ю.Н., Немчинов И.В., Самонин C.JI. и др. Разрушение поверхности твердых тел под действием излучения сильноточного разряда. Тр. IV Всесоюзной конф. «Динамика излучающего газа». Т.1. М.: Изд-во МГУ. -1981. С.5-8.

122. Борец-Первак И.Ю., Воробьев B.C. Пороги образования приповерхностной плазмы при воздействии импульсного лазера на металл // Квантовая электроника. 1995. -Т.22, В.4. - С.374-376.

123. Токер Г.Р. Простая газодинамическая модель взаимодействия лазерного излучения с поглощающей поверхностью- М.: 1986. 26 с. (Препринт ИОФАН, в. 362).

124. Черный Г.Г. Газовая динамика. М.: Наука, 1988. - 424 с.

125. Бойко Ю.В., Гришин Ю.М., Камруков А.С. и др. Термодинамические и оптические свойства ионизированных газов при температурах до 100 эв. М.: Энергратомиздат, 1989. 455 с.

126. Данилов Е.О., Данилычев В.А., Долгих В.А. и др. Испарение мишеней и формирование волн поглощения в воздухе под действием УФ лазерного излучения // Квантовая электроника. 1988. - Т.15, В.12. - С.2568-2574.

127. Баранов В.Б., Краснобаев К.В. Гидродинамическая теория космической плазмы. М.: Наука, 1977. - 336 с.

128. Козлов М.Г. Спектры поглощения паров металлов в вакуумном ультрафиолете. М.: Наука, 1981. - 326 с.

129. Найт Ч. Дж. Теоретическое моделирование быстрого испарения при наличии противодавления // Ракетная техника и космонавтика. 1979. - В.5.1. C.81-86.

130. Воробьев B.C. Плазма, возникающая при взаимодействии лазерного излучения с твердыми мишенями // Успехи физических наук. 1993 . -Т. 163,1. B.12.-С.51-84.

131. Борович Б.Л., Зуев B.C., Катулин В.А. и др. О возможности генерации вакуумного ультрафиолета перед фронтом ударной волны при оптической накачке молекул ксенона // Итоги науки и техники. Радиотехника. М.: ВИНИТИ, 1978.-С. 89-104.

132. Камруков А. С., Козлов Н.П., Протасов Ю.С., Чувашев С.Н. О критериях подобия ударноволновых структур плазмодинамических разрядов МПК в газах // Прикладная математика и техническая физика. 1985. - № 4.1. C.95-100.

133. Козлов Н.П., Лесков Л.В., Протасов Ю.С., Хвесюк В.И. Экспериментальное исследование плазменного фокуса в ускорителях эрозионной плазмы // Журнал технической физики. 1973. - Т.43, В.4. - С.740-748.

134. Афанасьев Ю.В., Гамалий У.Г., Крохин О.Н. и др. Устойчивость течения плазмы вблизи фронта тепловой волны электронной теплопроводности // Краткие сообщения по физике. ФИАН. 1976. -№ 5. С.17-22.

135. Гамалий У.Г., Розанов В.Б., Самарский А.А. и др. Гидродинамическая устойчивость сжатия сферических лазерных мишеней // Труды ФИАН. -1982. Т.134. - С.73-83.

136. Протасов Ю.Ю., Телех В.Д. Термодинамические, оптические и транспортные свойства рабочих веществ плазменных и фотонных энергетических установок. Часть Ш. М.: Изд-во МГТУ, 2001. - 438 с.