Исследование низколежащих, гигантских и барионных резонансов в электромагнитных взаимодействиях нуклонов и ядер тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.16, доктор физико-математических наук Долбилкин, Борис Сергеевич

• Долбилкин, Борис Сергеевич
• доктор физико-математических наук
• 2008

Оглавление диссертации доктор физико-математических наук Долбилкин, Борис Сергеевич

Введение

1. Коллективные возбуждения ядер. Первый этап изучения Изовекторного 5 Гигантского Дипольного Резонанса(ИвГДР). Теоретическое объяснение.

2. Исследование основных и низколежащих состояний ядер. Создание установки для изучения упругого и неупругого рассеяния электронов

3. Исследования мультипольных гигантских резонансов (МГР) в (е,е')

4. Тематика исследований

5. Краткое содержание диссертации

1. Сечения поглощения фотонов в области ИвГДР. Структура ИвГДР

1.1. Структура гигантского дипольного резонанса легких ядер 24 1.1.1. Методика измерений 24 1.1.2 Ядра /»-оболочки: 9 Ее,12 С,16 0.

1.1.3. Ядра «/-оболочки: Mg,32S,40 Са

1.1.4. Ядрор/ -оболочки: 56Ре

1.2. Низкоэнергичный дипольный резонанс

1.3. Фото-(электро)ядерные реакции в астрофизике

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Исследование низколежащих, гигантских и барионных резонансов в электромагнитных взаимодействиях нуклонов и ядер»

1. Коллективные возбуждения ядер. Первый этап изучения изовекторного гигантского дипольного резонанса. Теоретические объяснения

Физика электромагнитных взаимодействий с падающими на ядра-мишени фотонами и рассеянием электронов является уникальным средством для изучения ядерной структуры, поскольку законы электромагнитного взаимодействия хорошо известны и структура нуклонов и ядер может быть прямо исследована. Классическим примером являются высоковозбужденные коллективные состояния ядер

Коллективные возбуждения в системах многих тел существуют во многих областях физики. В ядрах такие возбуждения были теоретически предсказаны Мигдалом в 1944г и открыты в экспериментах фотопоглощения Балдвина и Клайбера(1947) как сильные резонансы, имеющие электрический дипольный характер[1]. В конце 40-х г. в Европе были созданы и начали работать 3 ускорителя электронов, в том числе один, С-3, на энергию 30 МэВ в лаборатории ускорителей и фотоядерных реакций (в те годы называемой «эталонной») В.И. Векслера в ФИАН. В конце 1948 г. был измерен спектр тормозного излучения и в группе Б.С. Ратнера начались физические измерения выхода фотопротонов из средних ядер[2]. В 50-60 гг. электрические изовекторные гигантские дипольные резонансы (ИвГДР) были измерены в многочисленных фотоядерных экспериментах, и было установлено, что они являются общим свойством ядер. Сначала эксперименты делались на пучках ускорителей со сплошным спектром, результатом которых были кривые выхода, зависящие от верхней границы тормозного спектра. Их точность сильно падала с удалением от порога реакции. Она была повышена новой серией экспериментов с квазимонохроматическими фотонами[2],в которых измерялись сечения испускания фотонейтронов в основном тяжелых ядер, исчерпывающих в основном ИВ ГДР. Изовекторными гигантскими дипольными резонансами принято называть коллективные состояния ядер с квантовыми числами Г, сконцентрированные в относительно узком интервале (несколько МэВ) энергий возбуждения, имеющие плавную зависимость от массового числа А, с интенсивностью исчерпывающей значительную долю энергетически взвешенных правил сумм (ЭВПС).

Мультипольность таких состояний определяется мультипольностью фотонов, их возбуждающих, а также испускаемых из них на основное состояние ядра.

Параметры ИвГДР измерены для большинства «холодных» ядер [2]. Его свойства кратко могут быть суммированы следующим образом:

ГДР- общее ядерное явление, которое представляет собой наличие высоковозбужденных состояний в непрерывном спектре (13-30 МэВ), исчерпывающие большую часть ЭВПС.

- Интенсивность ГДР локализуется в сравнительно узкой области энергий возбуждения ядер с шириной 4-8 МэВ, а сечение достаточно хорошо описывается кривой Лоренца.

- Энергия максимума ГДР меняется плавно с массовым числом А и описывается

Еш = 31.2- А-т+ 20.6- А'т МэВ

Указанная зависимость объясняется сочетанием объемных и поверхностных колебаний ядра. Для тяжелых и средне-тяжелых ядер преобладают объемные колебания, для легких -поверхностные. Например, для первых согласно простой качественной модели в сферическом объеме с фиксированной поверхностью стоячая волна Л « И и

Егев =Нсо*1/11*А-изМэВ

Поверхностные колебания приводят к зависимости резонансной энергии Егех « А~',/6.

Плавная зависимость от массового числа характерна и для других параметров ГДР.

Некоторые параметры ГДР, в частности ширина, зависят от статической деформации ядер. Ширина ГДР увеличивается при переходе от сферических к деформированным ядрам с расщеплением на два максимума при больших деформациях ядер.

Расщепление компонент ИвГДР составляет -4 МэВ и равно ширине в сферическом ядре.

8 10 12 14 16 18 20 ЕмвУ

Рис.В1.Динамика расщепления сечений поглощения фотонов тяжелыми ядрами от сферического 209 В1 до деформированного 165 Но [28].

Наличие коллективных колебаний ядер также объясняется по классической модели. Деформированное ядро представляется сферическим эллипсоидом с радиусами - большая и Л,, - малая оси.

Рис.В2. "Стоячие волны" в сферическом (а) вращательно симметричном эллиптическом резонаторе (Ь) [1]. и м

В каждом из 2-х сечений эллипсоида Яа « Яа ,ЯЬ « и соответственно

Еь-Еа)/Еа*(Кь-Яа)/Ка*Р2, где Д, - параметр статической деформации ядра.

Существование структуры в полных сечениях ИвГДР легких ядер, впервые надежно полученное в ЛФЯР ФИАН[17], в прямых измерениях сечения поглощения фотонов ядрами( ранее сечения поглощения получали сложением сечений основных каналов распада, в тяжелых ядрах- испускания фотонейтронов) показало наличие оболочечных эффектов в коллективных возбуждениях. Сечения поглощения легких ядер были измерены от9 Ве до40 Са, а также двух средних ядер -55 Мп и натуральный Бе . В результате была исследована структура сечений поглощения в ядрах р, $с1 ,р/ -оболочек. Наиболее сильно структурированы сечения(с относительно равными весами резонансов) в четно-четных ядрах, в которых заполнены^- подоболочки(24,32£). Основной максимум ГДР, для ядер постепенно уменьшается от энергии ~ 23 МэВ в 12 С до 18 МэВ в 56 Ре и находится ниже энергии, предсказываемой коллективной моделью Ею = 80 • А'из, для 12С коэффициент равен ~ 53.

Изовекторный гигантский дипольный резонанс было впервые теоретически объяснен в коллективной модели ядра [1,3], согласно которой поглощение фотона приводит к когерентным колебаниям протонов относительно нейтронов. Впервые такой подход был рассмотрен Мигдалом, затем в близкой модели Гольдгабера-Теллера (ГТ), где резонанс возникал в результате коллективных осцилляций протонов относительно нейтронов как двух взаимопроникающих сфер. Модификация этой модели-Штейнведеля- Иенсена (ШИ) рассматривала аналогичные колебания внутри жесткой сферы. Упомянутые варианты модели приводят к зависимости энергии максимума ГДР от массового числа А: Ет~(Л~'/3 ~ А~'/6) . Для тяжелых ядер Ет согласуется с экспериментальными данными, но для легких значительно превышает их (например, для 160 -30 МэВ вместо 22.5 МэВ).

ГМР(монопольные ¿ЗП^ резонансы) чХ/ ч^У \±У \Х/

ГДР(дипольные резонансы)

ГКР (квадру польные резонансы)

Рис.ВЗ. Качественная картина гигантских резонансов, электрических и магнитных, трех мультипольностей в модели жидкой капли [5].

На Рис.ВЗ. показаны как электрические( А5 = 0) так и магнитные (= 1,спин-флип) МГР трех мультипольностей, вызываемые различными модами колебаний протонной и нейтронной жидкостей.

Существование когерентных колебаний большой интенсивности в узком интервале энергий возбуждения получило объяснение, как в феноменологических, так и микроскопических моделях [3]. ИвГДР характеризуется квантовыми числами (Ь,Т,8) = (1,1,0), где Ь,Т,&- орбитальный момент, изоспин, спин соответственно. Стандартно его мультипольность обозначается С1, достаточно широко распространено также Е1.

Находясь в области применимости т.н. длинноволнового приближения, ГДР избирательно возбуждается в фотоядерных реакциях и обратных им реакциях радиационного захвата, поэтому интенсивно изучался до 70-х гг., как единственный набор сильных когерентных состояний выше порога фоторасщепления ядер. Теоретически была также показана адекватность коллективного и оболочечного подходов в интерпретации ИвГДР. Последний показан схематически слева на Рис.В4., состоящим из 3-х переходов из подоболочек основного состояния ядра в следующую оболочку этого ядра. Собственно принципиальная возможность существования других типов резонансов кроме ИвГДР видна из Рис.В4. и была предсказана теоретически^] за несколько лет до их экспериментального обнаружения. Аналогичное объяснение было найдено в оболочечной модели [3], которая предсказала как формирование когерентного состояния, вбирающего в себя основную часть сил переходов, так и подъем его вверх по энергии для отталкивающего взаимодействия (изовекторные МГР). Такой подход оказался близок к когерентному движению протонов и нейтронов относительно друг друга и подтверждался многочисленными экспериментальными данными[1]. Изоскалярная часть взаимодействия, как ожидалось из такого подхода, имеет меньшую энергию. Для частного случая потенциала гармонического осциллятора оболочечная и коллективная модели идентичны[3]. 3

N+2

• 1*01

Е1

С№ш 2ьш

Е2

Зйш ОЪш 2Т1ш 4?1ы

Рис.В4. Схема электрических мультипольных переходов между состояниями оболочечной модели Основные оболочки обозначены N,N + ^N + 2 и.т.д. Слева показан Е1 - ИвГДР - несколько переходов Г из подоболочек основного состояния на подоболочки состояний N + 1. Далее - Е2, ЕЗ, Е4

ЕЗ

Е4

Форму сечения поглощения фотонов ядром, практически ГДР, обычно представляют в этих моделях кривой Лоренца с введенным затуханием, равным экспериментальной ширине Г, которое является следствием взаимодействия коллективного дипольного состояния с другими степенями свободы: т(Е) = ■-—^-—у

Связь деформации ядер и ширины ГДР была рассмотрена в модифицированной коллективной гидродинамической модели[3]. Согласно этой модели ГДР сферических ядер представляет собой одну резонансную кривую (Брайт-Вигнера, Гаусса, Лоренца), а несферических - две (или три для ядра в виде асимметричного элипсоида) таких кривых сдвиг которых относительно друг друга определяется эксцентриситетом ядра. Базисные предположения коллективных моделей более естественны для тяжелых ядер.

Заключение диссертации по теме «Физика атомного ядра и элементарных частиц», Долбилкин, Борис Сергеевич

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ.

Реализована комплексная программа исследований по физике электромагнитных взаимодействий нуклонов и ядер:

-измерения сечений поглощения легких ядер у- квантами в области изовекторных гигантских дипольных резонансов (ИвГДР) и их структуры

- создана установка для изучения основных и низковозбужденных состояний ядер методом рассеяния электронов, на которой измерены размеры (среднеквадратичные радиусы ядер 12С, 27А1 и модельно-независимо определены параметры изолированных уровней ядра 27А1; в реакции (е,е') изучены параметры низколежащих уровней ядра 180

- сечений мультипольных гигантских резонансов (МГР) с L <2 в тяжелых сферическом и деформированном ядрах148Sm и l52Sm в инклюзивных электроядерных реакциях;

- измерены сечения возбуждения и распада МГР средних ядер 58,60 Ni,64Zn .из экспериментов с совпадениями электронов с продуктами реакций - протонами и а -частицами

- на ускорителе МАМИ Б в Майнце были измерены сечения фотопоглощения ядер , 1Н,2Н и 3Не в области энергий 200-800 МэВ, сечений парциальных каналов на протоне и отдельных квазисвободных реакций на дейтроне. При подготовке дважды поляризационных экспериментов на МАМИ Б был создан Меллеровский поляриметр электронов.

Ниже приводятся основные выводы из результатов этих экспериментов:

1. Впервые измерены сечения поглощения у-квантов 8-ю легкими ядрами р и sd -оболочек и двумя средними ядрши(55Мп,56Fe ) и структура сечений. Сравнительный анализ структуры в ядрах р и .^-оболочек показал значительные изменения в зависимости от заполнения подоболочек. Если в 9Ве переходы практически накладываются друг на друга, то в ядрах с заполненными подоболочками 2AMg,32S они полностью фрагментированы. Дважды магические ядра 16О и 40Са занимают промежуточное положение. Уровни изовекторного дипольного резонанса в них сгруппированы в максимумы шириной ~ 3 МэВ. Теоретические расчеты лучше согласуются с сечением ядра i2S. В целом показано, что максимумы гигантских дипольных резонансов, полученные экспериментально, соответствуют предсказаниям в модели оболочек.

2. Впервые установлено существование вблизи порога испускания нуклонов низкоэнергичного дипольного резонанса в ядрах с преобладанием нейтронов в интервале массовых чисел А = 58-208, имеющего энергетическую зависимость от А равную (52 ± 2) А~1п,аналогичную коллективной модели Гольдгабера-Теллера для гигантского дипольного резонанса (с коэффициентом -52 вместо - 80), шириной Г - 1.5 МэВ и интегральным сечением (1.5- 3.0)% Правила Сумм. Припороговые дипольные резонансы, используются, как и фотоядерные реакции в целом, в расчетах многих процессов в ядерной астрофизике, в частности теории ядерного синтеза, взрывов сверхновых и других приложений астрофизики.

3. Сечения неупругого рассеяния электронов при возбуждении уровней 180 ниже 6 МэВ измерены на линейном ускорителе электронов с максимальной энергией 140 МэВ [199] Саскачеванского Университета, Канада в интервале передач импульса 0.5< q< 1.0 Фм", в которых наблюдались сечения возбуждения уровней 1вО с Т = 1: 1.98 (2 ), 3.63 (0+), 3.92 (2+), 4.45 (Г), 5.09 (3"), 5.25 (2+), и 5.33(0+) МэВ, последние четыре - впервые. Вероятности переходов на основное состояние (0+) были получены по обобщенной

203 модели Хелма. Продольные формфакторы уровней, рассчитанных с волновыми функциями Бенсона и Ирвина, хорошо согласуются с экспериментальными формфакторами.

4. Комплекс аппаратуры мирового уровня для изучения рассеяния электронов был создан в ЛФЯР ИЯИ. После юстировки собственное разрешение спектрометра было лучше 0,03%.при телесном угле спектрометра ~ 3 мстер. Полное разрешение пучка было ~ 0.1%.Для ядра углерода на нем был измерен среднеквадратичный радиус, (г2 ) 1/2 =2,452±0,006. Такая высокая точность СКР углерода дала возможность использовать его в качестве стандарта для абсолютных измерений сечений как упругого, так и неупругого рассеяния электронов. Упругие сечения27А1 были измерены относительно углерода при одной и той же настройке пучка, что устраняло, в основном, систематические ошибки. Модельно- независимым анализом получены вероятности переходов уровней 0.84, 1.01, 2.21 и 3.00 МэВ, первые два измерены впервые. Данные также сравнены с расчетами по моделям: Хелма, обол очечной и возбужденного остова. В основном они согласуются между собой.

5. В эксперименте на ускорителе ЛУ-300 Университета Тохоку, Япония впервые были определены параметры мультипольных гигантских резонансов - изоскалярных монопольного и квадрупольного, изовекторного квадрупольного в тяжелых сферическом и деформированном ядрах148 Sm и 152 Sm. Для повышения надежности мультипольной декомпозиции, дипольные резонансы обоих ядер были взяты из фотоядерных данных, что уменьшило число подгоняемых параметров. Для расчета параметров резонансов была использована вибрационная потенциальная модель. Впервые показано, что ширина изовекторного квадрупольного резонанса, как и изоскалярного, увеличивалась в деформированном ядре152 Sm аналогично изовекторному дипольному резонансу. Однако, ввиду того, что расстояние между компонентами

К = 0+, 1+, 2+ меньше их ширины, наблюдалось лишь уширение квадрупольных резонансов на ~ 5 МэВ в отличие от измеренного расщепления дипольного резонанса в деформированных ядрах. Согласно результатам измерений реакций (е,е'), энергии изовекторного квадрупольного резонанса на « 5 • А"1/3 МэВ или ~ 1 МэВ ниже, чем те же величины из рассеяния адронов. В монопольном резонансе ситуация обратная. Для экспериментов с адронами определение энергии максимума является более сложной проблемой из-за чисто феноменологического вычитания фона. Поэтому по результатам данного эксперимента, более корректным является определение резонансной энергии: изоскалярного квадрупольного резонанса Eres =(61 ± 1) А"'/3МэВ, изоскалярного монопольного Eres ~(77±2) А~'/3МэВ. Энергия максимума последнего прямо связана с ядерной сжимаемостью КА, используемой, в частности, в астрофизике. По энергиям максимума монопольного резонанса Eres =(15.5±0.3) МэВ BmSm и (15.7±0.3) МэВ в 152Sm, ядерная сжимаемость КА равна (210±20) МэВ. Это значение находится в качественном согласии с Кпт « (207-225) для ядра 116 Sn и (194-240) для ШРЬ, но существенно отличается от оценки Кпт «250-270, полученной ранее.

6. Впервые измерены спектры (матрицы) совпадений рассеянных электронов с продуктами реакций - протонами и а - частицами в реакциях ( е, е' р ) и (е.е' а) в

6. Впервые измерены спектры (матрицы) совпадений рассеянных электронов с продуктами реакций - протонами и а - частицами в реакциях (е,е'р) и (е.е' а) при энергиях возбуждения 8 - 25 МэВ ядер среднего атомного веса58,60 М,64 Zn .Найдены дифференциальные и полные сечения возбуждения и распада магического по протонам ядер 58Ni (Z=28), 60 Ni и MZn. Получено детальное распределение сечений реакций 58,60Ni,'64Zn(e,é р) из интервалов энергий возбуждений шириной 1.5-2.5 МэВ и

204 распада протонов на основные и дырочные состояния 2р~)2 Д/"Д ,М~)2 ,Ы'5)2 этих ядер. Интенсивность переходов на основное и низколежащие(до ~3 МэВ) дырочные состояния 57'59Со составляет ~ (38±3)% у ядра58Ми ~ (44±5)% у 60М. Установлено адекватность найденного распределения распада со спектроскопическими факторами.

7. Разработанным впервые модельно-независимым методом анализа было проведено мультипольное разложение сечений испускания протонов и а-частиц при разных передачах импульса # на Е1 и (Е2+Е0) гигантские резонансы (ГР). Вычисленное полное сечение протонов Е1 ГР мало фрагментировано, асимметрично. Максимум резонанса находится при 19 МэВ, 2-й-при ~22 МэВ. Эти энергии соответствуют конфигурационному расщеплению Е1 ГР в ядрах р/ - оболочки, которое ранее наблюдалось в л/- оболочке. Ширина Е1 ГР равна ~8 МэВ. Вклад Е1 ГР при передаче импульса д = 0.27 Фм~' по всему измеренному интервалу энергий возбуждения ядра 58М 8-25 МэВ составляет (83 + 2)%, вклад Е2(Е0) - (17 ±1)%. На ядрах 58-60М,642я впервые изучены реакции(е,е'а). Получены величины« - распада на различные уровни дочерних ядер. Их характерная особенность - основная доля переходов происходят на основное и первые два возбужденных состояния ядра-остатка. Распределение мультиполей в а- канале: Е1- (70±3)%, Е2(Е0)-(30±4)%, т.е. доля Е1 больше почти в 2 раза Впервые определена величина отношения альфа/протоны для.изовекторного дипольного и изоскалярного квадрупольного ГР. Распределения отношений а / р имеют сложную конфигурацию и отражают различия в форме и структуре сечений обоих ГР. Сечение канала альфа растет быстрее и достигает максимума при меньших энергиях. Усредненные по всей измеренной области энергий отношения а/р равны 0.07±0.02 для изовекторного ГДР и 0.11 ± 0.03 для изоскалярногоЕ2(Е0) ГР.Полученный результат опроверг существовавшие в начале 80-х гг. представления о доминировании а -распада в Ис.ГКР, повидимому, связанные с тем, что измеренные сечения реакции«, составляющие небольшую долю от канала протонов, имели большие погрешности.

8. Гигантские резонансы Е0,Е1,Е2 а0 - канала были впервые найдены в ядрах

58,бо дгг- м 2п методом угловых корреляций поскольку наличие в реакции нулевых спинов и положительной четности основных состояний ядер - мишени, остатка и вылетающей а-частицы дает возможность значительно упростить расчетную формулу дифференциального сечения. Используя это обстоятельство, было сделано модельно-независимое мультипольное разложение сечений. Относительные вклады ГР при передаче импульса д = 0.27 Фм"1 были найдены: Е1- (66±3)%, Е2- (29.5±2.0)%, Е0-(4.5 ± 1.0)%.

Максимумы МГР реакций (е,е'а0) сдвинуты к меньшим энергиям относительно полных (е,е'а),и тем более, (е,е'р) реакций, ширины ГР-от 2.0 до 3.5 МэВ, значительно меньше, чем в полных каналах. Из найденного отношения а01р видно, что доля Е2 практически в 2 раза больше, чем Е1.

9. Впервые была определена величина прямого (более корректно - полупрямого) распада средних ядер 58,б0М,647и в реакциях (е,е'с). На основании предшествующих работ, главным образом неупругого рассеяния (а, а'а), было принято считать, что в таких ядрах доминирует процесс испарения. Этот вывод, в значительной степени, был связан с проблемами вычитания адронного фона. В экспериментах (е,е' с) фон отсутствует. Существенно также, что в них впервые оказалось возможным прямое сравнение распада Е1(1йй?)и Е2(Е0) (2Нсо) из идентичных интервалов энергии возбуждения ядра. Кроме того, сравнение каналов распада реакций58№(е,е'с) со спектроскопическими факторами дает дополнительные основания для определения

205 соотношения прямого/статистического распада. Признак прямого распада -доминирующее заселение состояний! h в ядре (А-1), Его интенсивность пропорциональна вкладу lp-lh конфигураций в ГР.

Величина прямого распада была найдена равной (32 ±3)% для ядер 58,60 M,64Zrc, что существенно превышает прежние представления. Для всех ядер наблюдаемое распределение интенсивных дырочных переходов соответствует 1 h уровням соответствующих изотопов. Для остаточных ядер 57,59Со интенсивные переходы происходят на основное 1 /7/2 и группу 2s1/2,kj?3/2 (около 3 МэВ) состояний.

10. Каналы протонов и альфа для каждой мультипольности существенно различаются по величине прямого распада. Согласно мультипольной декомпозиции реакций 64Zn(e,e' р,а)на El и Е2(Е0) ГР при передаче импульса q=0.36 Фм"1 и сравнением со статистическими расчетами HF, для El отношение прямого распада а!р ~ 0.5. Отсюда вытекает, что каналы распада аь,ах (Ех <4 МэВ) дают значительный вклад в прямой распад реакции(е,е'а), особенно ГР El. Численные значения для исследованных ядер 58,60 Ni,64 Zn примерно одинаковы. По данным по El и Е2(Е0) ГР для ядра 64Zn в интервале Ех =(20-23) МэВ, где сечения сравниваются с расчетами HF, прямой распад El ГР канала протонов составляет (32±3)%, Е2(Е0) - (21 + 5)%. В реакции (в,е'а) на средних ядрах вклад прямого процесса оценивается - в 15% для El и ~ 10% для Е2(Е0).

11. Из анализа имеющихся данных аналогичных экспериментов (е,е'с) легких ядер впервые определена динамика прямого р - распада: уменьшение доли прямого распада от (90±5)% в 12С, (75±10)% b2SSi к (60±8)% в 40Са и (32±3)% в58,60 Ni,64 Zn. Результаты были подтверждены вычитанием статистической части, полученной расчетом по методу Хаузера-Фешбаха

12. Из аналогичного анализа распада ГР El в реакциях (е,е'р0) и (у,р0) в легких и средних ядрах (12<А<64) впервые сделан вывод о том, что доля переходов на основное состояние р0 уменьшается от ~ 80% в ядре12Сдо 13% в 40 С а и 7% 58,60 Ni. Вклад реакции ]2С(е,е'р1) равен -20%, величина 12С(е,е'ргъ) пренебрежима. В ядре !60 сечения основного и низколежащего (р3) состояний близки по величине, но имеют разную структуру. Общим свойством реакций (е,е' р) для ГР El является подобие формы полного сечения и распада на основное состояние. Тот же вывод может быть сделан для сечений (у, р) и (у,р0 ), а также полного поглощения фотонов (например, для 1 О ).

13. Впервые детектором ДАФНЕ на ускорителе МАМИ Б измерено полное сечение фотопоглощения на ядре3Не в интервале энергий 200-800 МэВ при одновременном измерении сечений на протоне и дейтроне, тем самым значительно были уменьшены систематические ошибки. Прецизионные данные о ат для 1Н,2Н,ъНе позволили на новом уровне интерпретировать различные аспекты механизмов фоторождения в 1-м и 2-м нуклонных резонансах, в частности демпфирование резонансов от А=1 до 3.

14.По данным о сг;о; для 'Я,2Я,3#ебыли вычислены интегральные сечения по области 200-800 МэВ, так и для более тяжелых ядер с А =4 до238. Впервые найдено, что все они совпадают в пределах ошибок измерений, т.е. являются постоянной величиной по всей периодической системе (1 < А < 238), что может быть названо как феноменологическое фотомезонное правило сумм: j<rtotdû) = const ■ А. Интеграл берется от порога mlhr фоторождения по измеренному интервалу 200-800 МэВ; const = (160 ± 7) МэВ-мб. .Интегральное сечение фотопоглощения для дейтрона в области 200-800 МэВ равно 2-м аналогичным сечениям на протоне, откуда вытекает, что этот интервал не дает вклада в

800 т.н. мезонный обменный член, т.е. \(Zap + Ncrn -crA)-deо = 0. Этот факт не согласуется

200 с выводом теоремы Гелл-Мана и др. что вклад мезонных токов К в правило сумм для фотоядерных реакций: ПС = ПС (ТРК) (1+К) происходит из области А - резонанса(~ 150 - 450 МэВ). Фотоядерные и фотомезонные ПС пропорциональны массовому числу А и отличаются только величиной константы.

15. Детектором ДАФНЕ на пучке МАМИ Б в Майнце измерены сечения одиночного и двойного фоторождения на протоне и дейтроне, позволившие стимулировать теоретические расчеты и сделать ряд выводов о механизмах этих реакций.

Впервые были измерены сечения (две из трех) реакций двойного фоторождения пионов на протоне у + р->л+л°п иу + р -» л* к* р. Сечение реакции у + п^л~л°р было также измерено на дейтроне. Разработана оригинальная методика идентификации л° по двум фотонам распада в совпадении с заряженной частицей, сопровождавшаяся симуляцией эффективности регистрации одного и двух я-0 кодом GEANT, применявшаяся и при анализе сечений фотопоглощения. При вычислении сечения реакции у + п -» л~л°р выделение нужных событий проводилось совпадениями 2-х заряженных частиц и одного фотона. Эффективность регистрации я0 определенная кодом GEANT, была 35-50%. Сечения двойного фоторождения пионов в основном формируют 2-ой барионный резонанс, как на протоне, так и на дейтроне. Данные о корреляции лл в конечном состоянии были получены из распределений инвариантных масс. Из них было найдено подтверждение протекания двухступенчатой реакции двойного фоторождения пионов с образованием в промежуточном состоянии А -изобары. Из сравнения с полными сечениями фотопоглощения было установлено, что уменьшение сечения 2-го резонанса на дейтроне, в основном, обусловлено сечением фоторождения я-0.

16. Теоретические предсказания моделей, использующие диаграммы A-KR и А-пион-полюсного, N* —» лА членов, находятся в разумном согласии с экспериментом для реакций двойного фоторождения л+л~ и л°. Что касается реакции у + п л~л°р ,то расчеты с указанными диаграммами сильно отличаются от экспериментальных сечений. Расхождение уменьшается при добавлении диаграммы р -мезон А - КР.

17.Для подготовки дважды поляризационного эксперимента по определению правил сумм ГДХ было необходимо дополнительное оборудование. Группа ИЛИ РАН первой начала и выполнила работу по созданию поляриметра для измерения степени поляризации, падающих на мишень электронов. Физической идеей поляриметра было использование хорошо известного Меллеровского рассеяния электронов. Впервые для создания поляриметра был использован действующий магнитный спектрометр системы мечения фотонов- тэггер. При создании Меллеровского поляриметра симуляцией и тестами был решен ряд методических вопросов. После проведения исследований, важной частью которых было корректное определение и вычитание фона, и введения в действие, он обслуживал все поляризационные измерения, которые были выполнены на детекторе ДАФНЕ.

В заключение, считаю своим приятным долгом поблагодарить всех, с кем готовились и делались эксперименты, результаты которых легли в основу диссертации.

Прежде всего, это коллектив Лаборатории фотоядерных реакций, в котором я работаю много лет. После окончания физфака МГУ, я пришел в лабораторию, которая тогда по соображениям секретности, называлась «эталонной» и руководил ею академик В.И. Векслер. В конце 60-х зав. лабораторией J1.E. Лазарева и академик М.А. Марков оказали большую помощь в приобретении уникального импортного оборудования -магнитного спектрометра электронов и полупроводниковых детекторов, ставших основой для создания в ЛФЯР установки мирового уровня для изучения ядер методом рассеяния электронов. Запуск ее был громадной работой, выражаю большую благодарность сотрудникам группы рассеяния электронов.

Хочу поблагодарить директора Лаборатории ядерных наук Университета Тохоку, Япония профессора Y. Torizuka, принявшего мои предложения о проведении эксперимента рассеяния электронов по изучению динамики мультипольных гигантских резонансов в тяжелых ядрах, и сотрудников лаборатории, вместе с которыми вводилась система сжатия энергии, делались подготовка оборудования эксперимента, измерения и анализ данных.

Искренная благодарность спикеру SFB 201 профессору D. Drechsel, по приглашениям которого я и часть сотрудников группы рассеяния электронов ЛФЯР ИЯИ, работали на ускорителе МАМИ А в Майнце с 1986 по 1989 гг. Большая благодарность директору Института ядерной физики Университета Майнц Германия, профессору X. Эренбергу, профессору Й. Фридриху и Программному Комитету ИЯФ Майнца, одобривших мое предложение о систематическом исследовании динамики возбуждения и распада реакций с совпадениями электронов, протонов и а -частиц в средних ядрах. Эксперимент был сделан совместно с группой К.Т. Knopfle, выражаю им большую благодарность, как и В.П. Лисину из группы ЛФЯР

После того, как в 1989 г. автор был принят в недавно созданную на МАМИ Б А2-коллаборацию, предложив помощь в создании спектрометра КАТС и несколько экспериментов, в том числе поляризационных, а моя инициатива об организации долговременного сотрудничества по межправительственному Соглашению была поддержана Отделением ядерной физики и Президиумом АН СССР, с 1990 г.началась регулярная работа на МАМИ Б в Майнце, к которой я привлек всех сотрудников группы рассеяния электронов. В 1991 г. автор был среди организаторов коллаборации ГДХ, которая поставила своей целью подготовку и проведение измерений Правила Сумм ГДХ в фотопоглощении, а также в одиночном и двойном фоторождении пионов на протоне и дейтроне. В 1992 г. руководителями групп из Майнца, Генуи, Геттингена, Москвы, Тюбингена была создана коллаборация LARA для измерения Комптоновского рассеяния фотонов в широком интервале углов и энергий. В том же году автор обратился к руководителям шести Институтов, образующих коллаборацию ДАФНЕ, с просьбой о приеме в коллаборацию. Согласие было получено, меня также поддержала дирекция ИЯИ. Вначале все сотрудники группы в рамках А2-коллаборации участвовали в измерениях Комптоновского рассеяния на протоне выше порога фоторождения мезонов. Затем с 1993 г. они были распределены по экспериментам, которые готовились и проводились согласно программам этих коллабораций. Часть наиболее значимых из них, как измерения сечений фотопоглощения на протоне и малонуклонных системах, одно- и двух пионных реакций, поляризационные измерения, в области 200-800 МэВ, были выполнены на детекторе ДАФНЕ, созданном в Сакле. Хочу выразить глубокую благодарность сотрудникам группы ДАФНЕ из Сакле во главе с Drs. G. Tamas и G. Audit за большую поддержку и помощь в работе и сотрудникам группы ЛФЯР А.Е. Забродину и И.В. Преображенскому, работавшим с детектором ДАФНЕ.

5.5. Заключение

1. Детектором ДАФНЕ на ускорителе МАМИ Б измерены полные сечения фотопоглощения на 'Я,2Я,3Яе, ядре3Не впервые, в интервале энергий 200-800 МэВ Для вычисления сечений был использован оригинальный метод анализа. Прецизионные данные о ат для 1Н,2Н,3Не позволили на новом уровне интерпретировать различные аспекты механизмов фоторождения в 1-м и 2-м нуклонных резонансах, в частности демпфирование резонансов от А=1 до 3.

2. По данным о сг1о1 для 1Н,2Н,3Небыли вычислены интегральные сечения по области 200-800 МэВ, как и для ядер с А =4 до238. Найдено, что все они совпадают в пределах ошибок измерений, т.е. являются постоянной величиной по всей периодической системе (1 < Л < 238), что может быть названо феноменологическим фотомезонным г правилом сумм: Ja mda = const ■ А; const = (160± 7) МэВ-мб. т,Ьг

3. Интегральное сечение фотопоглощения для дейтрона в области 200-800 МэВ равно 2м соответствующим сечениям на протоне, откуда вытекает, что этот интервал не дает

800 вклада в т.н. мезонный обменный член, т.е. j(Zap + Nan -aA)-dco=0. Этот факт не

200 согласуется с выводом [157]., что вклад мезонных токов К в правило сумм(ПС) для фотоядерных реакций: ПС = ПС(ТРК)(1+К) происходит из области А - резонанса 150 - 450 МэВ). Фотоядерные и фотомезонные ПС пропорциональны массовому числу А и отличаются только величиной константы.

4. Впервые были измерены сечения (две из трех) реакций двойного фоторождения пионов на протоне у + рл+л°п и у + р я-0яг°р. Сечение квазисвободной реакции у + п-+ л~лйр было измерено на дейтроне с более высокой точностью, на порядок по статистике и 2-3 раза по систематике, по сравнению измерением, сделанным ранее, с пузырьковыми камерами. Разработана оригинальная методика идентификации я-0 по двум фотонам распада в совпадении с заряженной частицей, сопровождавшаяся симуляцией эффективности регистрации одного и двух я-0 кодом GEANT, применявшаяся и при анализе сечений фотопоглощения. При вычислении сечения реакции у + п->я~7г°р выделение нужных событий проводилось совпадениями 2-х заряженных частиц и одного фотона. Эффективность регистрации я-0 определенная кодом GEANT, была 35-50%. Сечения двойного фоторождения пионов в основном формируют 2-ой барионный резонанс, как на протоне, так и на дейтроне. Данные о корреляции кк в конечном состоянии были получены из распределений инвариантных масс. Из них было найдено подтверждение протекания двухступенчатой реакции двойного фоторождения пионов с образованием в промежуточном состоянии Л-изобары.

5. Впервые, на МАМИ Б детекторами ДАФНЕ и ТАПС были получены полные сечения одиночного и двойного фоторождения я-0 на протоне и дейтроне. Из сравнения с полными сечениями фотопоглощения было установлено, что уменьшение амплитуды 2-го резонанса в основном обусловлено сечением фоторождения тг°.

6. Теоретические предсказания моделей, использующие диаграммы A -KR и А - пион-полюсного, ТУ* -» яД членов, находятся в разумном согласии с экспериментом для реакций двойного фоторождения 2я°. Что касается реакции у + п —» л~л°р ,то расчеты с указанными диаграммами сильно отличаются от экспериментальных сечений. Расхождение уменьшается при добавлении диаграммы р -мезон А - КР.

7. После возникновения т.н. «спинового кризиса» в конце 80 гг. появился дополнительный интерес к правилу сумм Герасимова-Дрелла-Хирна(ПС ГДХ), которое является аналогом правила сумм Бьеркина в фотонной точке. Для измерений ПС ГДХ в 1991 г. в Бонне была создана коллаборация ГДХ. С момента ее организации началась практическая деятельность по постановке задачи, оценке необходимого времени, подготовке пропозалов. Эксперимент было решено начать в Майнце, где находился ускоритель нового поколения с непрерывным пучком и детектор ДАФНЕ.

8. Для проведения поляризационного эксперимента было необходимо дополнительное оборудование. Группа ИЯИ РАН первой начала и выполнила работу по созданию поляриметра для измерения степени поляризации, падающих на мишень электронов. Физической идеей поляриметра было Меллеровское рассеяние электронов, имевшее хорошо разработанную и подтвержденную экспериментально теорию. Впервые для создания поляриметра был использован действующий магнитный спектрометр системы мечения фотонов- тэггер. Первые поляризационные измерения на протоне были сделаны детектором ДАФНЕ в 1996-97 гг., на дейтроне- в 1997-98 гг. Вначале были получены неполяризованные данные на мишенях с жидким водородом и дейтерием для сравнения со сделанными ранее (п.1), с хорошим согласием между ними. Для вычисления поляризов анных сечений был использован разработанный ранее метод (см.5.1), по алгоритму которого определялись неполяризованные сечения фотопоглощения.

Гл. 6

Список литературы диссертационного исследования доктор физико-математических наук Долбилкин, Борис Сергеевич, 2008 год

1. Дж. Левинджер. Фотоядерные реакции, ИЛ, Москва, (1962)

2. A.Bohr and B.R. Mottelson. Nuclear Structure, Benjamin, V.1,2, NY, (1975)

3. B.Berman and S.Fultz. Rev. Mod. Nucl. Phys. 47, 713, (1975). V.V. Varlamov,

4. B.S. Iskhanov, I.N. Boboshin et al. Nuclear spectroscopy database (2007) http//cdfe.sinp.msu.ru

5. M.Goldhaber, E.Teller. Phys. Rev. 74,1046, (1948) H.Steinwedel, J.Jensen, Zs. Naturforsch. A, 5, 413, (1950) K.Okamoto. Prog. Theor. Phys. 15, 75, (1956)

6. J. lassie. Austr. J. Phys.9,407, (1956)

7. D. Wilkinson, Phil. Mag. 1,127,1956 ; D. Brink. Nucl. Phys., 4, 215, (1957)

8. R.Pitthan and Th. Walcher. Phys. Lett.B, 36, 563, (1971)

9. S. Fukuda and Y. Torizuka. Phys. Rev. Lett., 29, 1109, (1972) F.E. Bertrand. Ann. Rev. Nucl. Sci. 26, 457, (1976)

10. D.H.Youngblood, C.M. Rozsa, J.M. Moss, D.R.Brown, and J.D.Bronson. Phys. Rev. Lett. 39, 1188, (1977), Phys.Rev.Lett. 35,552, (1975)

11. B. Dolbilkin, S. Ohsava, Y.Mizuno, Y. Torizuka, T. Saito, K.Saito and T.Terasawa. Res. Rep. Lab. Nucl. Sci., Tohoku University, 13, 34, (1980)

12. D.H. Youngblood, P. Bogucki, J.D. Bronson, U.Garg, Y.W. Lui, and C.M. Rozsa. Phys. Rev., С 23, 1997,(1981)

13. D. Zawischa, J. Speth, and D.Pal. Nucl. Phys. A 311, 445, (1978)

14. B. Dolbilkin, S.Ohsawa, Y.Torizuka, T.Saito, Y. Mizuno, and K.Saito. Phys. Rev. С 25, 2255-2268, (1982)

15. W. Bertozzi, T. Cooper, N. Ensslin et al. Phys. Rev. Lett., 28,1711, (1972)

16. L.S. Cardman, D. Kalinsky, J.R. Legg et al. Nucl. Phys. A 216, 285, (1973)

17. M. Sasao and Y. Torizuka. Phys. Rev. С 15, 217, (1977)

18. W. Mo and Y. Tsai. Rev. Mod. Phys., 41, 205, (1969); L.C.Maximon. Rev. Mod. Phys. 41, 193, (1969)

19. B.C. Долбилкин, Фоторасщепление ядер в области гигантского резонанса, Труды ФИАН 36, 18, (1966)

20. R.Pitthan, F.R. Buskirk, W.A. Houk, and R.W. Moore. Phys. Rev. С 21, 28, (1980)

21. R.Pitthan, F.R. Buskirk, E.B. Dally, J.N. Dyer, and X.K. Maruyama. Phys. Rev. Lett. 34, 848, (1975)

22. RHicks, I. Auer, J. Bergstrom and H.Caplan. Nucl. Phys. A 278, 261, (1977)

23. C.L. Moore, F.RBuskirk, E.B. Dally, J.N. Dyer, X.K. Maruyama and R. Pitthan. Z. Naturforsch.A 31, 668, (1976)

24. A.Nakada, N. Naik, J.Alster, J.B. Bellicard Phys. Rev. Lett, 38, 584, (1977)

25. R. Pitthan, H. Haas, D.H. Meyer, F.R. Buskirk, J.N. Dyer. Phys. Rev. С 19,1251, (1979)

26. R. Pitthan, F.R. Buskirk, E.B. Dally et al. Phys. Rev. С 16, 970, (1977)

27. S. Fukuda and Y. Torizuka. Phys. Lett. В 62, 146, (1976)

28. D.H. Youngblood, P. Bogucki, J.D.Bronson, U.Garg, Y.W. Lui, and C.M. Rozsa. Phys. Rev. С 23,1997,(1981)

29. Y Abgrall, S. Morand, E. Caurier, and B. Grammaticos. Nucl. Phys.A 346, 431, (1980)

30. G.M. Gurevich, L.E. Lazareva, V.M.Mazur, G.V. Soloduchov and B.A. Tulupov. Nucl. Phys. A 273, 326, (1976)

31. R. Pitthan et al. Phys. Rev., С 21,147, (1980)

32. C.C. Chang, F.E.Bertrand, and D.C. Kocher. Phys. Rev. Lett. 34, 221, (1975)

33. B.L.Berman et al. Phys. Rev. С 19, 1205, (1979)

34. M. Danos and W. Greiner. Phys.Rev., В 134, 284, (1964)

35. J.M.Moss, D.R. Brown, D.H. Youngblood, C.M. Rosza, and J.D. Branson. Phys.Rev. С 18,741, (1978)

36. J.F. Ziegler and G.A. Peterson. Phys. Rev. 165, 1337, (1968)

37. T.A. Carey,W.D. Cornelius, N.J. DiGiacomo, J.M.Moss . Phys. Rev. Lett. 45, 239, (1980)

38. H.P. Morsch, M. Rogge, P.Turek, and C. Mayer-Boericke. Phys. Rev.Lett.45,337,(1980)

39. T Yamagata, S. Kishimoto, K. Yuasa et al. Phys. Rev. С 23, 937, (1981)

40. В. Bonin, N. Alamanos, B. Berthier et al Nucl. Phys. A 430, 349, (1984)

41. H.P. Morsch, P.Decowski, M. Rogge et al. Phys. Rev. С 28, 1947, (1983)

42. А. Немашкало, H. Афанасьев, Ю. Владимиров et al, Письма в ЖЭТФ 26, 569-574,(1977)

43. S. Strignari. Phys. Lett. В 108, 232, (1982)

44. H. Miura and Y. Torizuka. Phys. Rev. С 16, 970, (1977)

45. S. Gulkarov. Sov. J. Nucl. Phys.20, 9, (1975)

46. A. Richter. Res. Rep. Lab. Nucl. Sci., Tohoku, 10,195, (1977)

47. B.F. Davis, H. Akimune, A. Bacher et al. Nucl. Phys. A 569, 325-332, (1994)

48. G.S. Adams, T.A. Carey, J.M. Moss et al. Phys. Rev. С 33, 2054-2058, (1986)

49. M. Kimura, Y. Torizuka, K. Shoda et al. NIM 95, 403-411, 1971

50. M. Sugawara, T. Ichinohe, S. Urasawa et al. NIM 153, 343-346, 1978

51. B.S. Dolbilkin, V.I. Korin, L.E. Lazareva, F.A. Nikolaev and V.A. Zapevalov Nucl. Phys. 72, 137-144, (1965);

52. B.C. Долбилкин, B.A. Запевалов, В.И. Корин, Л.Е. Лазарева и Ф.А. Николаев. Сечениепоглощения у- квантов ядрами .9F,24Mg и 40Са в области энергий 10-30 МэВ. Изв. АН СССР, сер. Физ.,30, 349-358, (1966).

53. B.S. Dolbilkin, V.I. Korin, L.E. Lazareva and F.A. Nikolaev. Nuclear y-ray absorption crosssection of 40Ca in the giant resonance region, Phys. Lett.17, 49, (1965)

54. Б.С. Долбилкин, А.И. Исаков, В.И. Корин, Л.Е. Лазарева, Ф.А. Николаев, Сечение поглощения у-лучей ядрами серы в области дипольного гигантского резонанса, ЯФ 8,1080-1085,1968

55. Б.С. Долбилкин, А.И. Исаков, В.И. Корин, Л.Е. Лазарева, Н.В. Линькова, Ф.А. Николаев. Поглощение у-квантов ядрами железа в области гигантскогорезонанса, ЯФ 9, 965-973, (1969)

56. Б.С. Долбилкин, А.И. Исаков, В.И. Корин, Л.Е. Лазарева. Поглощение у-квантов ядрами марганца в области гигантского резонанса, Письма в ЖЭТФ, 10, 365, (1969)

57. B.S. Dolbilkin. Low energy branch of giant dipole resonance in photo- and electronuclear reactions, Proc. XI Int. Sem. EMIN-2006, M, 179-183, (2007)

58. J. Friedrich. NIM 129, 505, (1975)

59. S.Shlomo and D.H. Youngblood. Phys. Rev. С 47, 529-536, (1993)

60. M.M. Sharma, W.T.A. Borghols, S. Brandenburg et al. Phys. Rev. С 38, 2562, (1988)

61. J.P. Blaizot. Phys. Rep., 64,171, (1980)

62. F.E. Bertrand. Nucl. Phys. A 354, 129, (1981)210

63. L.W. Swenson, X.Y. Chen, J. Lisantti et al. Phys. Rev. С 40,246, (1989)

64. A.Erell, J. Alster, J. Lichtensstadt et al. Phys. Rev. С 34,1822,(1986) F.Irom, J.B. Bowman, G.O. Bolme et al. Phys. Rev. С 34, 2231, (1986)

65. J.D. Bowman, E. Lipparini and S. Stringari. Phys. Lett. В 197, 497, (1987)

66. T.D. Ford, J.L. Romero, F.P. Brady et al. Phys. Lett. В. 195, 311, (1987)

67. P. Axel. Phys. Rev. 126, 671-683, (1962)

68. S. Mordechai and F. Moore. Nucl. Phys. A 569,131-140, (1994)

69. J. Bar-Touv and S. Mordechai. Phys. Rev. С 45, 197, (1992)

70. R. Schmidt et al. Phys. Rev. Lett. 70, 1767, (1993)

71. J. Ritman et al. Phys. Rev. Lett. 70, 533, (1993)

72. V. Yu. Ponomarev et al. Nucl. Phys. A 569,333-342, (1994)

73. Т. Aumann et al. Phys. Rev. С 47,1728, (1993)

74. С. A. Bertulani and G. Baur. Phys. Lett. В 174, 23, (1986)

75. J.R.Beene, F.E. Bertrand, D.J. Hören et al. Phys.Rev. С 41,920, (1990)

76. W.J. Liope and P. Braun-Munziger. Phys. Rev. С 41,2644, (1990)

77. Z. Zelazny, J.J. Gaardhoje, A. Maj et al. Nucl. Phys. A 569,1, (1994)

78. J.J. Gaardhoje. Ann. Rev. Nucl. Part. Sei., 42,483-536, (1992)

79. T.Murakami, I.Halpern, D.W. Storm et al. Phys.Rev. С 35, 479-494, (1987)

80. P.Grabmayr, G.J. Wagner, K.T. Knopfle. Phys. Rev. С 34, 322, (1985)

81. M.T. Collins, C.C. Chang, S.L. Tabor. Phys. Rev. 24, 387, (1981)

82. W.E. Kleppinger and J.D. Walecka. The theory of electron scattering coincidence experiments, Ann. Phys., 146, 349, (1983)

83. L.S. Cardman. Nucl. Phys. A 354, 173-192c, (1981)

84. K.A. Snover. Ann.Rev. Nucl. Sei., 545, (1986)

85. H. Herminghaus, A. Feder, K.H. Kaiser et al. NIM A 138, 1, (1976)

86. S. Khan, Т.Н. Kihm, K.T.Knopfle,., B. Dolbilkin, R.L. Kondratiev, V.P. Lisin et al. Direct zerfall von Riesenresonanzen in mittelshweren Kernen, Jahresbericht, Max- Planck- Institut fur Kernphysik, Heidelberg, 60 (1987)

87. S.Khan, Th. Kihm, K.T. Knopfle,., B.S. Dolbilkin, R.L. Kondratiev,V.P. Lisin et al. Coincidence electron scattering in the Giant Resonance region of the nuclear continuum, Physics with MAMI A, Mainz, ed. D. Drechsel and Th. Walcher, 169 (1988).

88. Y. M. Volkov, A.I. Ignat'ev, G.A. Kolomenskii et al. Alpha decay of giant resonances of ss'60Ninuclei. Sov. J. Nucl. Phys., 32, 306-310, (1980)

89. H. Crannel. NIM, 71, 208, (1969)

90. B.Dolbilkin, R.Kondratiev, V.Lisin at al. Direct decay of the Giant Dipole Resonance in ss'60Ni and 64 Zn from (e,e'c) experiments, Z. Phys. A 331, 107-108, (1988)

91. B.S. Dolbilkin. The collective excitations in medium-heavy nuclei at the (e,e'c) experiment.

92. Proc. of the VI Course Int. School of IENP, Italy, ed. S. Costa, G. Orlandini and C. Schaerf,

93. World Scientific, Singapore, 260-276, (1990)

94. B.S. Dolbilkin and V.P. Lisin. Voprosy atom.nauki, ser.phys, 4,147, (1990)

95. B.C. Долбилкин. Распад гигантских резонансов из экспериментов (е,е'с), Труды 7-го семинара. EMIN, Москва, 289-298, (1990)

96. В.S. Dolbilkin. Decay of Giant Resonances in 58Mby(e,e'c) experiments, Proc.VII Course Int. School of IENP, Italy, World Scientific, Singapore, 201-213, (1992)

97. B.S. Dolbilkin. Giant Resonances in 58M'by (e,e'c) experiments, Proc. 8 Sem.EMIN, Moscow, 261-268, (1992)

98. S.C. Fultz, Alvarez, B.L. Berman, and Meyer. Phys.Rev. С 10, 608-619, (1974)

99. R.O. Akyuz and S. Fallieros. Phys. Rev. Lett. 27,1016, (1971)

100. R. Leonardi. Phys. Rev. Lett. 28, 836, (1972).

101. E. Wolynec, W.R. Dodge, R.G. Leicht, and E. Hayward. Electrodisintegration 58,60'62M, Phys. Rev.С 22, 1012-1024, (1980)

102. B.S. Ishkanov, I.M. Kapitonov, I.M. Piskarev et al. Yad. Fiz.ll,-485-491,(1970) Sov. J. Nucl.Phys, 11, 272-275, (1970); B.I. Goryachev, B.S. Ishkhanov, I.M. Kapitonov et al, Yad. Fiz. 10,252-259, (1969)

103. B.C. Cook, R.C. Morrison, and F.H. Schamber. Isospin splitting of the giant dipole resonance in64 Zn, Phys. Rev. Lett. 25, 685- 688, (1970)

104. G.E. Clark, R.C. Morrison, J.E. Baglin. Photoproton cross section and isospin components of the giant resonance in 64 Zn, Nucl. Phys. A. 213, 358-370, (1973)

105. A. Marinov, W.Oelert, S. Copal. Jahres Bericht, Kernforschunganlage Juelich, 20, (1985)

106. P. Martin, J.B. Viano, J.M. Loiseaux et al. Nucl. Phys. A 212, 304, (1973)

107. O. Hansen, J.V. Maher, J.C. Vermeulen et al. Nucl. Phys. A 292, 253, (1977)

108. O. Hansen, M.N. Harakeh, J.V. Maher et al. Nucl. Phys. A 313, 95, (1979)

109. D.G. Owen, E.G. Muirhead, and B.M. Spicer, Nucl. Phys. A 410, 523-531, (1970)

110. R. L. Auble. Nucl. Data Sheets, 20, 327-330, (1977)

111. M.N. Macfarlane and J. B. French. Rev. Mod. Phys.,32, 567-589, (1960)

112. Б.С. Долбилкин, Ш. Канн, Т.Ким и др. Реакция 5&Ni(e,e'a) в области энергий возбуждения 8-25 МэВ, Изв. АН СССР, сер. Физ., 55, 967-970, (1991); Handbook on nuclear activation cross sections, Tech. Rep 156, Int. At. Energy Agency, Vienna, (1974)

113. B.C. Долбилкин, Ш. Кан, Т. Ким, К. Т. Кнопфле и др. Реакция 5SNi(e,e'p) в области энергий возбуждения 10 25 МэВ, Укр. Физ. Журн. 37, 30-33, (1992)

114. Н. Danos and W. Greiner. Phys. Rev. В 138, 876, (1965)

115. Blatt and Weiskopf. Теоретическая ядерная физика, M, (1952) W. Hauser and H. Feshbach. Phys. Rev. 87, 366, (1952)

116. A. Bracco. Nucl. Phys. A 482, 421c, (1988)

117. E. Vogt. Adv. Nucl. Phys. 1,261, (1968)

118. F. Puhlhofer. Nucl. Phys. A 280, 267, (1976)

119. W. Dilg, W. Schantl, H. Vonach, M. Uhl. Nucl. Phys. A 217, 269, (1973)

120. K.Reiner et al. Nucl. Phys. A 472, 1, (1987)

121. A.G. Blair, D.D. Armstrong. Phys. Rev. 151, 930, (1966)

122. J.F. Mateja et al. Phys. Rev. 151, 559, (1966)

123. D.DeAngelis et al. Phys.Rev.Lett.70, 2872, (1993)

124. D.DeAngelis et al. Phys.Rev.C 52, 61, (1995)

125. J.Fritsch et al. Phys.Rev.Lett. 68, 1667, (1993)

126. H.Riedesel et al. Phys. Rev.Lett. 41,377, (1978)

127. G.D'Erasmo et al. Z.Phys.A 299, 41, (1981)

128. L.Meyer-Schutzmeister, R.E. Segel, K. Raghunathan et al. Phys.Rev.C 17, 56-64, (1978)

129. H.J.Lu et al. Phys.Rev.C 33, 1116, (1986)

130. D.H.Youngblood et al. Phys.Rev.C 23, 1997, (1981)

131. S.Shlomo and D.H.Youngblood. Phys.Rev. С 47, 529, (1993)

132. D.H.Youngblood and Y.Lui. Phys.Rev.C 44,1991, (1978)

133. O.A. Румянцев, М.Г. Урин. Парциальные сечения (у,р) реакции с возбуждением Т> - компоненты Е1- гигантского резонанса, Изв. АН СССР, сер. Физ.55, 866, (1991)

134. W.J. O'Connell and S.S. Hanna. Giant El resonance in 60 observed with the reaction }5N(p,y0), Phys.Rev.C 17, 892-902, (1978)

135. R.L. Gulbranson, L.S. Cardman, A. Doron et al, Charge particle decay of the 28Si giant electric dipole resonance, Phys. Rev.C 27,470-481, (1983)

136. V.Gillet, N. Vinh-May. Nucl. Phys. 54, 321, (1964); Н.П. Юдин, Изв. АН СССР, 26, 1222, (1962)

137. Neudachin V.G., Shevchenko V.G. Phys. Lett. 12,18, (1964); B.I. Goryachev, L. Majling, V.G. Neudatchin, B.A. Yuryev. Nucl. Phys.A 93,232, (1967); L.Majling, V.l. Kukulin, Yu. F. Smirnov, Phys. Lett. В 27,487, (1968)

138. K.T. Knopfle et al. Phys. Lett.B 74, 191, (1978)

139. L.A. Terremoto et al. Phys. Rev. С 56,2597, (1997)

140. M. Kohl et al. Phys. Rev. С 57, 3167-3176, (1998)

141. S. Kamerdzhiev, J.Speth, and G.Tertychny. Nucl. Phys. A 624, 328, (1997) Phys.Rev. Lett. 74, 3943, (1995)

142. D.H.Youngblood, H.L. Clark, and Y.W. Lui, Phys.Rev.C 55, 2811, (1997) 139 .J.P. Blaizot. Nucl. Phys. A 649, 61-65c, (1999)

143. S.Strauch. Nucl. Phys. A 649, 85-92c, (1999)

144. H. Diesener, U. Helm, G. Herbert et al. Phys. Rev. Lett. 72, 1994, (1994) Phys. Lett. В 352,201,(1995)

145. M. MacCormick, G. Audit,., B. Dolbilkin, A. Zabrodin et al. Total photoabsorption cross sections for lH,2H and 3#efrom 200 to 800 MeV, Phys.Rev. С 53, 41-49, (1996)

146. M. MacCormick, J. Ahrens, G. Audit,., A. Zabrodin. Phys. Rev. С 55, 1033-1037, (1997)

147. H. Herminghaus, B. Dreher, H. Euteneuer et al. IEEE Trans. Nucl. Sei., 30, 3274, (1983) 145.1. Anthony, J.D. Kellie, S.J. Hall et al. NIM A 301, 103, (1991)

148. G. Audit et al. NIM A 301,473, (1991)

149. A. Braghieri et al. NIM A 343, 623, (1994)

150. H. Genzel, P. Joos, and W. Pfeil, in Photoproduction of Elementary Particles, ed. H. Schopper, Landolt-Bornstein, Springer-Verlag, Berlin, V.8, (1973)

151. Б.С. Долбилкин, A.E. Забродин, Ю. Арене и др. Измерение сечений двойного рождения пионов на нуклонах, препринт ИЯИ РАН, 0934, (1996)

152. Диссертация А.Е. Забродина, Москва, (1997)

153. Т.А. Armstrong et al. Phys. Rev. D 5, 1640, (1972); Nucl. Phys. В 41, 445, (1972)

154. J.H. Koch, E.J. Monitz, N. Ohtsuka. Ann. Phys. 154, 99, (1984)

155. Th. Frommhold, F. Steiper, U. Kneissl et al. Z. Phys. А 350, 249, (1994)

156. N. Bianchi et al. Phys. Lett.B 325, 333, (1994); Phys. Rev. С 54,1688, (1996)

157. R. С. Carrasco and E. Oset. Nucl. Phys. А 536, 445, (1992); А 541, 585, (1992)

158. L. Kondratyuk et al. Nucl. Phys. А 579, 453, (1994)

159. B.S. Dolbilkin. Total photoabsorption at baryon resonance energies, in Proc.Int. Conf. EMIN, Greece, 45-46, (1999);

160. Gell-Man M., Goldberger MX., Thirring W.E. Phys. Rev. 91, 169, (1954)

161. Ahrens et al. Nucl. Phys. A 251,479, (1975)

162. A. Braghieri, L.A. Murphy, J. Ahrens et al. Phys. Lett. В 363,46, (1995)

163. L.Y.Murphy and J.M. Läget Preprint CEA/DaPHNIA/SPhN 96-10

164. J.A. Gomez-Tejedor and E. Oset. Nucl. Phys. A 571, 667, (1994)

165. В.Г. Недорезов, A.A. Туринге, Ю.М. Шатунов. УФН 174, 353, (2004)

166. С. Cetina, P.Heimberg, B.L. Berman. Phys. Rev. С 65, 044622, (2002) ' I.A. Pshenichnov et al. nucl-th/0303070

167. A. Zabrodin, G. Audit, R. Beck et al. Phys. Rev. С 60, 055201

168. К. Ochi, M. Hirata, Т. Takaki. Phys. Rev. С 56, 1472, (1997)

169. F. Carbonara et al. Nuovo Cimento. А 36,219, (1976)

170. В. Krusche et al. Eur. Phys. J. A 6,309, (1999)

171. J. Ashman et al. Phys.Lett. В 206,364, (1988)

172. С.Б. Герасимов. ЯФ 2, 598, (1965); S. Drell and A. Hearn Phys.Rev. Lett, 16, 908, (1966)

173. G. Anton, H. Arends, B.Dolbilkin et al. Proposal to measure GDH- Sum Rule, Bonn, (1992)

174. J. Ahrens, G.Anton, B. Dolbilkin, et al Proposal MAMIA2/2 "Experimental check of the GDH sum rule, Mainz, (1993); J.Ahrens, J. Arends, B.Dolbilkin, V. Lisin, A.Polonski, Proposal

175. Measurement of the photon asymmetry on the proton for neutral and charged pion production in the Д- region", Mainz, (1993)

176. J. Ahrens, G, Anton,., B. Dolbilkin, I. Preobrajensky et al, MAMI proposal "Helicity dependence of single pion photoproduction on the proton", Mainz, (1995)

177. J. Ahrens, G. Anton,., B. Dolbilkin, I. Preobrajensky, et al. MAMI proposal " Helicity dependence of double pion photoproduction on the proton", Mainz, (1995)

178. J.Ahrens, G. Anton,., B. Dolbilkin, I. Preobrajensky, et al. Proposal for an experiment "Helicity dependence of single and double pion photoproduction and the GDH sum rule on the neutron", Mainz, (1997).

179. А.И. Ахиезер и В.Б. Берестецкий, Квантовая электродинамика, Москва, Наука, (1987)

180. J. Ahrens,., В. Dolbilkin, I. Preobrajensky et al. GDH- Collaboration. Status of GDH -experiment at Mainz, Mainz, (1997)

181. A. Zabrodin, G. Audit,., B.Dolbilkin et al, Total cross section measurements of the у + n pn~n° reaction, Phys.Rev. C55, R1617, (1997)

182. M. Ансельмино и др. ЯФ 49, 214, (1989)

183. B.S. Dolbilkin, Remarks to Sum Rules for photoreactions, in Proc. INPC04, 237, (2004) 180.1. Preobrajensky. Dissertation. Mainz. (2001)

184. D. Drechsel and L. Tiator, J. Phys. G 18,449, (1992)

185. O. Hansen et al. Nucl. Phys. A 313, 95, (1979)

186. R.A. Arndt et al. Phys. Rev. С 53, 430, (1996)

187. О. Hanstein. et al. Nucl. Phys. A 632, 561, (1998)

188. O. Hanstein, D,Drechsel and L. Tiator. Nucl. Phys. A 645, 145, (1999)

189. R. 6eck et al. Phys.Rev. С 61, 035204, (2000)

190. Balashov, V.V, Shevchenko V.G, Yudin N.P. Nucl. Phys. 27, 323, (1961)

191. S. Costa, F. Ferrero, C. Manfredotti et al. Nuovo Cimento. B, 51,199, (1967)

192. G.M. Gurevich, L.E. Lazareva, V.M. Mazur, G.V. Soloduchov. Proc. 3 Sem. EMIN, Nauka,1. M, 60, (1976)

193. B.S. Dolbilkin. Low energy-branch of giant dipole resonance in photo- and electronuclear reactions, in Proc. XI Int. Sem. EMIN-2006, M, 179, (2007)

194. S. Semenco. JSNP, 34, 639,1981; E.B. Balbutsev et al. J.Phys. G, 12,185, (1986)

195. S.M. Austin. Nucl. Phys. A 649,279c, (1999)

196. H.Mohr et al. Proc. INPC01, 610, (2002)19418. B.S. Meyer. Ann. Rev. Astron. Astrophys. 32,153, (1994)

197. R.M. Laszevsky. preprint 122, Illinois Univ., USA, (1986)

198. K. Langanke. Nucl.Phys. A 687, 303, (2001); Phys. Rev. Lett. 93, 202501, (2004)

199. B.S. Dolbilkin. Decay modes of multipole giant resonances at light and medium nuclei, Proc. 11 Int. Sem. EMIN-2006, Moscow, 117-130, (2007)

200. Groh J.L., Singhal R.P., Caplan H.S., Dolbilkin B.S. Inelastic electron scattering from I80, Can. J. Phys. 49, 2743-2753, (1971)

201. Katz L. et al. Can. J. Phys. 45, 3721, (1967)

202. Singhal R.P. et al. NIM 73, 237, (1969)

203. Singhal R.P.,Moreira J.R, and Caplan J.S. Phys. Rev. Lett. 24, 73, (1970)

204. Benson H.G. and Irvine J.M. Proc. Phys. Soc. 89, 249, (1966)

205. Rosen M., Raphael R., and Uberall H. Phys. Rev. 163, 927, (1967)

206. Litherland A.E. et al. Nucl. Phys. 44, 220, (1963)

207. Долбилкин B.C., Ратнер B.C. В.И. Векслер и развитие ядерной физики в Советском Союзе. УФН 177, 895-905, (2007)

208. V.V. Miller. Preprint ITEP- 43, (1973)

209. A.B. Батюнин, Б.С. Долбилкин, B.A. Обозный, P.JI. Кондратьев, В.П. Лисин. Расчет трехмагнитной системы формирования пучка для эксперимента по рассеяниюэлектронов на ядрах. ЖТФ 50, 804-807, (1980)

210. Б.С. Долбилкин, Р.Л. Кондратьев, В.П. Лисин, В.П. Корецкий. Измерение магнитных характеристик спектрометра с «магическим углом». ЖТФ 50, 1034-1037, (1980)

211. Dolbilkin B.S., Kondratiev R.L., Lisin V.P., Polonsky A.L. Organization of data collection and electron scattering experiment control. Preprint INR, P-0419, P. 13, (1985)

212. A.B. Батюнин, Б.С. Долбилкин, Р.Л. Кондратьев и В.П. Лисин. Измерение зарядового радиуса ядра углерода. Изв. АН СССР, сер. Физ. 43, 2353-2358, (1979)

213. Dolbilkin B.S., Kondratiev R.L., Lisin V.P., Polonsky A.L. An improved accuracy phase-shift calculation on the amplitudes of electron scattering from nuclei. Preprint INR, P-0509, Moscow, P.30, (1985)

214. Б.С. Долбилкин, Р.Л. Кондратьев, H.H. Костин, В.П. Лисин, В.Н. Пономарев и

215. A.Л. Полонский, Рассеяние электронов на ядре 27А1. Изв. АН СССР, сер. Физ. 45, 188-194, (1981); Б.С. Долбилкин, Р.Л. Кондратьев, Н.Н. Костин, В.П. Лисин,

216. B.Н. Пономарев и А.Л. Полонский. Измерение параметров основного и низколежащих возбужденных состояний ядра27А1. ЯФ 37, 264-270, (1983)

217. Jansen J.A., Peerdeman R.T., de Vries С. Nucl. Phys. A 188, 337, (1972);

218. Szalata Z.M. et al. Phys. Rev. С 15,1200, (1977)

219. Friar J.L. and Negele J.W. Nucl. Phys. A 240, 301, (1975)

220. Singhal R.L.et al. Nucl.Phys. A 279,29, (1977)