Электромагнитно-акустическое преобразование в ферримагнетиках тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.07, кандидат физико-математических наук Боровкова, Марина Александровна

• Боровкова, Марина Александровна
• кандидат физико-математических наук
• 2000

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Боровкова, Марина Александровна

Введение

Глава 1. Электромагнитно-акустическое преобразование в магнитоупорядоченных средах

1.1. Электромагнитно-акустическое преобразование в ферромагнитных металлах при нормальном скин-эффекте.

1.2. Электромагнитно-акустическое преобразование в области парапроцесса и при магнитных фазовых переходах

1.3. Электромагнитно-акустическое преобразование в слабопроводящих магнетиках

1.4. Постановка задачи.

Глава 2. Аналитическое исследование ЭМАП при произвольном отношении толщины скин-слоя к длине упругой волны

2.1. Прямое ЭМАП.

2.1.1. Исходные уравнения. Объемные и поверхностные магнитострикционные силы в магнетике

2.1.2. Закономерности однородного ЭМАП.

2.1.3. Особенности неоднородного ЭМАП.

2.2. Обратное ЭМАП.

2.2.1. Общее решение. Магнитоупругая составляющая индукции .'.

2.2.2. Однородное ЭМАП. Переход от плоских однородных волн к плоским неоднородным волнам.

2.2.3. ЭМАП за счет магнитострикционных деформаций сдвига.

2.3. Выводы

Глава 3. Экспериментальное исследование ЭМАП объемных волн в ферритах

3.1. Экспериментальные методики

3.2. Резонансное ЭМАП при изменении поля и частоты.

3.2.1. Влияние частоты на полевые зависимости эффективности преобразования

3.2.2. Полевые и частотные зависимости внутреннего трения . . . Г . . . 64 З.З., ЭМАП продольных и сдвиговых волн.

3.3.1. Экспериментальное проявление поверхностных сил в ферритах

3.3.2. Частотные зависимости ЭМАП объемных волн.

3.3.3. Неоднородное ЭМАП объемных волн.

3.3.4. Температурные исследования.

3.4. Выводы

Глава 4. Экспериментальное изучение ЭМАП в интерметаллических соединениях

4.1. Электромагнитная генерация объемных волн в интерметаллидах КГе

4.2. Резонансное ЭМАП в окрестности точки компенсации.

4.3. Электромагнитно-акустическое преобразование при спиновой переориентации в БуСо5.

4.4. Выводы

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Электромагнитно-акустическое преобразование в ферримагнетиках»

Процесс взаимной трансформации упругих и электромагнитных колебаний в твердых телах отражает физическую природу одного из наиболее перспективных акустических методов — электромагнитно-акустического преобразования (ЭМАП). Связь упругой, электромагнитной и спиновой подсистем, зависящая от внешних воздействий и точно отслеживающая различного рода фазовые переходы, обусловливает большой интерес к ЭМАП с точки зрения фундаментальных исследований. Для практического применения решающее значение имеет существенное расширение частотного и температурного диапазонов по сравнению с контактными ультразвуковыми преобразователями.

Первоначально ЭМАП и в экспериментальном плане, и в плане аналитического описания получило развитие для нормальных металлов. Результаты этих исследований обобщены, например, в работах [1, 2]. В локальном пределе генерация ультразвука электромагнитной волной возможна лишь при наличии постоянного магнитного поля. Упругие колебания возникают в этом случае вследствие увлечения кристаллической решетки электронами проводимости, на которые в скин-слое действует сила Лоренца.

В ферромагнитных металлах имеют место три основных механизма генерации ультразвука [3, 4]: лоренцев механизм, модифицированный наличием намагниченности; магнитный механизм, возникающий при неоднородном перемагничивании поляризованного ферромагнетика; и магнитоупругий, обусловленный магнитострикцией. В последнем случае сила, действующая на кристаллическую решетку, порождается взаимодействием решетки с намагниченностью, на которую, в свою очередь, воздействует переменное поле. Для наблюдения ЭМАП в поликристаллах за счет магнитоупругого механизма в линейном режиме также необходимо постоянное магнитное поле. Все процессы намагничивания, а также собственно установление магнитного порядка и изменение его типа приводят к четко выраженным изменениям эффективности преобразования.

Процесс взаимной трансформации электромагнитных и упругих волн в твердых телах независимо от механизма одновременно происходит и при падении этих волн на границу раздела сред, и при их распространении в среде. Тем не менее, в традиционной постановке задачи генерации и приема ультразвука относятся к преобразованию на поверхности, так как в обоих случаях устанавливается взаимосвязь между параметрами электромагнитного (ЭМ) поля в воздухе и акустического поля в среде. При условии слабой связи между электромагнитной и упругой подсистемами, справедливом для большинства материалов и экспериментальных условий, эти задачи решаются без учета возмущения первичных полей за счет трансформации волн. Это означает, что прямое и обратное ЭМА преобразование можно рассматривать независимо друг от друга и описывать отдельными системами уравнений. В экспериментальных условиях реализуется пространственное, временное или фазовое разделение процессов генерации и приема акустических волн.

Существенна и квазистационарность первичного ЭМ поля. Условие квазистационарности ограничивает диапазон рассматриваемых частот: для индуктивных преобразователей и>/2ж < 108 Гц {и — циклическая частота). Следствием квазистационарности является то обстоятельство, что распределение ЭМ поля вдоль границы раздела сред в пределах скин-слоя определяется не собственно электромагнитной волной в среде, а геометрией преобразователя.

В рамках такого подхода исследованы закономерности взаимной трансформации электромагнитных и упругих волн с произвольной ориентацией волнового вектора к границе раздела сред в электропроводящих изотропных ферромагнетиках [5, 6, 7]. Проанализирована динамика вкладов различных механизмов (лоренцева, магнитного и маг-нитострикционного) в ЭМА преобразование объемных волн и волн Рэлея в зависимости от величины и ориентации поляризующего поля [8, 9]. Определены внешние условия для проявления магнитострикционного механизма ЭМАП. Изучено влияние упругих, электрических, магнитных и магнитоупругих свойств материала на ЭМА сигнал. Практическим результатом комплекса экспериментальных и теоретических работ стала возможность использования явления ЭМАП в конкретных технических задачах, например, для оценки внутренних напряжений или контроля качества термообработки сталей [10, 11].

В ходе температурных исследований однородного ЭМАП, обусловленного как объемной, так и анизотропной магнитострикцией, в моно- и поликристаллах 3d- и 4f-магнетиков и инварных железо-никелевых справах [12, 13, 14, 15, 16, 17, 18] обнаружено значительное усиление генерации ультразвука вблизи точки магнитного превращения. Особенности поведения ЭМАП зафиксированы также при спонтанных и индуцированных магнитным полем спин-переориентационных переходах. Для ряда материалов получены фазовые Н-Т диаграммы.

Подавляющее большинство исследованных металлов и сплавов по своей магнитной структуре относятся к одноподрешеточным магнетикам. Макроскопические же характеристики этих материалов (в частности электропроводность и магнитная проницаемость) таковы, что взаимная трансформация упругих и электромагнитных волн при температурах ниже точки Кюри Тс происходит в условиях, когда длина акустической волны А^ (] — тип волны) намного превышает толщину скин-слоя 5. При этом ограничении разработаны основные положения феноменологической теории ЭМАП в ферромагнитных металлах. К настоящему времени сформулированы исходные уравнения, получены решения для прямого, обратного и двойного преобразования [3, 4].

Практически не исследовано с изложенных выше позиций явление ЭМАП в средах с другими типами магнитного упорядочения, а, именно, в магнетиках, имеющих несколько магнитных подрешеток. Среди них ферримагнетики, обладая большой суммарной намагниченностью, по своим магнитным свойствам подобны обычным ферромагнитным металлам и сплавам.

Но имеются и существенные отличия, обусловленные антипараллельной или более сложной неколлинеарной ориентацией магнитных моментов подрешеток, возникающей в результате косвенного обмена между ними. Как следствие, многие соединения имеют аномальные температурные зависимости самопроизвольной намагниченности. Температурный ход упругих, магнитоупругих и других физических свойств ферримагнети-ков также может существенно отличаться от аналогичных характеристик одноподре-шеточных магнетиков. Особенно ярко это проявляется в случаях, когда в одной из подрешеток находятся атомы редкой земли. В этих материалах, в частности в редкоземельных ортоферритах и ферритах-гранатах, а также в интерметаллических соединениях с железом и кобальтом помимо фазового перехода порядок - беспорядок наблюдается целый спектр фазовых переходов ориентационного типа (ОФП) как спонтанных, так и индуцированных магнитным полем. В условиях, когда редкоземельная подре-шетка практически парамагнитна, можно ожидать, что изменения параметров ЭМАП, сопровождающие ОФП, будут в большей или меньшей степени отличаться от случая одноподрешеточных магнетиков.

Изучение явления ЭМАП в магнетиках с ферримагнитным типом упорядочения имеет два побудительных мотива. С одной стороны — это исследование волновых закономерностей ЭМАП при магнитных фазовых переходах (МФП), когда эффективность преобразования максимальна, с целью практического применения метода в акустоэлек-тронике. С другой стороны — это возможность использования ЭМАП как метода для исследования магнитных и магнитоупругих свойств магнетиков в условиях фазовых переходов, построения фазовых диаграмм.

Наиболее простой путь — автоматическое распространение имеющихся теоретических представлений на этот тип магнитоупорядоченных сред, неприемлем. Дело в том, что в диапазоне частот и>/27г < 108 Гц соотношение 5 выполняется для ферромагнитных металлов, у которых электропроводность а к, 106 - 107 Ом-1м-1, а магнитная проницаемость ц > 10. При этом объем материала, в котором происходит преобразование, ограничивается тонким скин-слоем. За его пределами наблюдается только распространение упругих волн. В ферримагнетиках же диапазон а очень широк: от 105 - 106 Ом^м-1 в интерметаллидах до 10~9 - Ю-8 Ом-1м-1 в ферритах-шпинелях. Это означает, что один из основных факторов, определяющих процесс взаимной трансформации упругих и элекромагнитных волн, каким является распределение ЭМ поля в магнетике и его соответствие распределению упругих смещений, может существенным образом отличаться от аналогичной характеристики электропроводящих ферромагнетиков. В условиях, когда глубина проникновения ЭМ поля в твердое тело превышает длину акустической волны, следует ожидать, что при отсутствии лоренцева взаимодействия закономерности трансформации за счет анизотропной магнитнострикции будут претерпевать определенные изменения. Сопоставление расчетных зависимостей эффективности ЭМАП при уменьшении а с экспериментальными данными для предельных случаев "ферромагнитный металл" - "слабопроводящий феррит" позволило бы конкретизировать эти изменения и выявить механизмы их возникновения.

Таким образом, цель представляемой диссертационной работы состоит в теоретическом исследовании ЭМАП по механизму анизотропной магнитострикции при произвольном отношении толщины скин-слоя к длине акустической волны и в экспериментальном изучении закономерностей преобразования в ферримагнетиках — ферритах-шпинелях и интерметаллидах при изменении поля и температуры.

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка литературы.

Заключение диссертации по теме «Физика конденсированного состояния», Боровкова, Марина Александровна

4.4. Выводы

Результаты экспериментального исследования двойного ЭМАП в интерметаллических соединениях позволяют сделать следующие выводы:

1. Установлено, что в соединениях ErFe2 отсутствует эффект усиления генерации ультразвука вблизи Тс.

2. Показано, что максимальная эффективность ЭМАП для ряда RFe2 (R-Tb, Dy, Er, Gd) качественно согласуется с величиной параметра XSMS/Ki каждого из соединений.

3. Обнаружен температурный гистерезис эффективности преобразования и внутреннего трения в ErFe2 при переходе через точку компенсации. Определена величина критического поля Якр, в котором гистерезис исчезает.

4. Обнаружено аномальное изменение велчины оптимального поля в окрестности

102 точки компенсации, обусловленное низкотемпературным парапроцессом.

5. Показано, что максимум эффективности ЭМАП за счет анизотропной магнито-стрикции в БуСо5 при переходе легкая плоскость - угловая фаза объясняется образованием неколлинеарной структуры, а отсутствие такового при переходе угловая фаза -легкая ось — ее сохранением в точке перехода угловая фаза - легкая ось.

6. В БуСо5 обнаружен вклад парапроцесса, который связан с возникновением неколлинеарной структуры при наличии "слабой" подрешетки.

По материалам данной главы опубликованы работы [93, 94], статья [95] принята к печати.

103

Заключение

В диссертационной работе проведено исследование магнитоупругого механизма электромагнитно-акустического преобразования в средах с ферримагнитным типом упорядочения, различающихся по своим электрическим свойствам. Основные результаты диссертации могут быть сформулированы следующим образом.

1. Решены монохроматические задачи электромагнитного возбуждения и приема объемных акустических волн при произвольном отношении толщины скин-слоя к длине акустической волны.

2. Показано, что в ферродиэлектриках генерация ультразвука по механизму анизотропной магнитострикции эффективнее, чем в металлах.

3. Впервые экспериментально установлено, что в ферритах-шпинелях и интерме-таллидах ЕРе2 парапроцесс вблизи точки Кюри не приводит к усилению генерации ультразвука.

4. Обнаружены аномалии параметров ЭМАП в ЕгГе2 в окрестности точки компенсации, обусловленные низкотемпературным парапроцессом.

5. Впервые обнаружен низкотемпературный парапроцесс при спиновой переориентации в ОуСо5.

6. Установлено, что проявление низкотемпературного парапроцесса в ферримагне-тиках со «слабой» подрешеткой связано с наличием угловой фазы.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Боровкова, Марина Александровна, 2000 год

1. Буденков Г. А., Гуревич С. Ю. Современное состояние бесконтактных методов и средств ультразвукового контроля (обзор) // Дефектоскопия. — 1981. — № 5/ — С. 5 - 33.

2. Васильев А. Н., Гайдуков Ю. П. Электромагнитное возбуждение звука в металлах // УФН. — 1983. — Т. 141. — Вып. 3. — С. 431 467.

3. Комаров В. А. Квазистационарное электромагнитно-акустическое преобразование в металлах. — Свердловск.: УНЦ АН СССР, 1986. — 235 с.

4. Бучельников В. Д., Васильев А. Н. Электромагнитное возбуждение ультразвука в ферромагнетиках // УФН. — 1992. — Т. 162. — № 3. — С. 89.

5. Комаров В. А., Ильясов Р. С., Шакшин Н. И. Исследование закономерностей возбуждения объемных волн в ферромагнетиках квазистационарным электромагнитным полем // Дефектоскопия. — 1983. — № 4. — С. 83 92.

6. Комаров В. А., Ильясов Р. С., Шакшин Н. И. Преобразование упругих объемных волн в электромагнитное поле на границе ферромагнитного пространства // Дефектоскопия. — 1982. — № 5. — С. 30 35.

7. Ильясов Р. С., Комаров В. А. Электромагнитно-акустическое преобразование объемных волн в ферромагнетиках накладными преобразователями. I. Экспериментальное изучение закономерностей // Дефектоскопия. — 1983. — № 11. — С. 53 -60.

8. Ильин И. В. Исследование электромагнитно-акустического метода возбуждения и приема волн Рэлея в ферромагнетиках: Дисс. . канд. физ.-мат. наук — ЛЭТИ, 1979. — 162 с.

9. Ильясов Р. С. Исследование особенностей электромагнитно-акустического преобразования в ферромагнетиках при развитом скин-эффекте: Автореферат диссертации канд. физ.-мат. наук — Свердловск, 1984. — 18 с.

10. Комаров В. А., Ревина Н. А. Применение резонансного электромагнитно-акустического преобразования для контроля качества термообработки мартенситных сталей // Дефектоскопия. — 1984. — № 2. — С. 66 73.

11. Гитис И. Б. Электромагнитное возбуждение звука в никеле // ФТТ. — 1972. — Т. 14. — Вып. 12. — С. 3563 3567.

12. Ильясов Р. С., Мерзляков В. В. Электромагнитно-акустическое преобразование объемных волн в области парапроцесса. I. Волновые закономерности // Дефектоскопия. — 1992. — № 8. — С. 39 48.

13. Ильясов Р. С., Мерзляков В. В. Электромагнитно-акустическое преобразование объемных волн в области парапроцесса. II. Закономерности в окрестности точки Кюри // Дефектоскопия. — 1992. — № 9. — С. 52 60.

14. Буденков Г. А., Маскаев А. Ф. Механизм возбуждения и регистрации ультразвуковых волн в железе и железо-никелевом сплаве в районе температуры Кюри // Дефектоскопия. — 1973. — № 1. — С. 109 115.

15. Андрианов А. В., Васильев А. Н., Гайдуков Ю. П., Ильясов Р. С. Электромагнитно-акустическое преобразование в тербии // ФММ. — 1987. — Т. 64. — Вып. 5. — С. 1036 1038.

16. Андрианов А. В., Бучельников В. Д. и др. Электромагнитное возбуждение ультразвука в гадолинии // ЖЭТФ. — 1988. — Т. 94. — Вып. 11. — С. 277 288.

17. Андрианов А. В., Васильев А. Н., Гайдуков Ю. П., Ильясов Р. С. Электромагнитно-акустическое преобразование в диспрозии при магнитных фазовых переходах // ФММ. — 1989. — Т. 67. — Вып. 4. — С. 708 711.

18. Комаров В. А., Ильясов Р. С. Экспериментальное изучение электромагнитно-акустического преобразования в различных кристаллографических направленияхмонокристаллов кремнистого железа // Дефектоскопия. — 1980. ■— № 10. — С. 102 106.

19. Hanabusa М., Kushida Т., Murphy J.С. Electromagnetic Generation of Ultrasonic Waves in 3-d Transdion Metals // J. Appl. Phys. — 1973. — V. 44. — P. 5106 -5110.

20. Буденков Г. А., Маскаев А. Ф. Возможность контроля стальных изделий электромагнитно-акустическим методом без удаления окалины // Дефектоскопия. — 1972. — № 5. — С. 83 87.

21. Ильин И. В., Харитонов А. В. К теории ЭМА метода приема волн Рэлея для ферро-и ферримагнитных материалов // Дефектоскопия. — 1980. — № 7. — С. 86 93.

22. Thompson R. В. A Model for the Electromagnetic Generation and Detection of Rayleigh and Lamb Waves // IEEE Trans. Sonics and Ultas. — 1973. — V. 20. — № 4. — P. 340 346.

23. Thompson R. B. Electromagnetic generation of Rayleigh and Lamb Waves in ferromagnetic materials // Ultrasonic Symp. Proc. — Los-Angeles. — Calif. — 1975. — New York. — 1975. — P. 633 636.

24. Комаров В. А., Шакшин H. И. Исследование эффективности непрерывного электромагнитно-акустического преобразования в ферромагнитных металлах при нормальном скин-эффекте // ФММ. — 1977. — 43. — С. 538 544.

25. Комаров В. А., Кононов Р. С. Изучение прямого и обратного электромагнитно-акустического преобразования в ферромагнитных стержнях // Дефектоскопия. — 1978. — № 5. — С. 20 27.

26. Комаров В. А., Ильясов Р. С. Влияние магнитных характеристик металла на электромагнитно-акустическое преобразование // Дефектоскопия. — 1982. — №1. — С. 71 77.

27. Ильясов Р. С., Комаров В. А. Влияние магнитоакустического затухания на резонансное электромагнитно-акустическое преобразование // Дефектоскопия. — 1982. — № 12. — С. 34 37.

28. Комаров В. А., Бабкин С. Э., Ильясов Р. С. ЭМА преобразование волн Лява в системе ферромагнитное покрытие подложка // Дефектоскопия. — 1993. — № 4. — С. 28- 34.

29. Бучельников В. Д., Ильясов Р. С., Комаров В. А. Электромагнитное возбуждение поперечного ультразвука при неоднородном электромагнитно-акустическом преобразовании в тангенциальном поле // ЖЭТФ. — 1996. — Т. 109. — Вып. 3. — С. 987 -991.

30. Кулеев В. Г., Кононов П. С., Телегина И. А. ЭМА возбуждение упругих продольных волн в ферромагнитных стержнях // Дефектоскопия. — 1983. — № 9. — С. 41 -51.

31. Кулеев В. Г., Сазонов Ю. И., Кузнецов Е. В., Нестеренко В. В. Расчет электромагнитного поля, возбуждаемого динамическими упругими напряжениями в ферромагнитном стержне // Дефектоскопия. — 1991. — № 11. — С. 28 35.

32. Комаров В. А., Бабкин С. Э., Ильясов Р. С. ЭМА преобразование волн горизонтальной поляризации в магнитоупругих материалах // Дефектоскопия.— 1993. — № 2.— С. 11-17.

33. Ильясов Р. С., Бабкин С. Э., Комаров В. А. О механизмах ЭМА преобразования волн Рэлея в ферромагнетиках при различных частотах // Дефектоскопия. — 1988. — № 10. — С. 77 82.

34. Тригубович Б. В., Домород Н. Е. К теории электромагнитного возбуждения ультразвука в ферромагнетиках в районе температуры Кюри // Дефектоскопия. — 1984.7 — С. 57 64.

35. Белов К. П. Магнитные превращения. — М.: Госиздат, 1959. — 259 с.

36. Ильясов Р. С., Бабкин С. Э. Электромагнитно-акустическое преобразование поверхностных волн в инварных сплавах // Дефектоскопия. — 1996. — № 12. — С. 16 -23.

37. Мерзляков В. В. Изучение электромагнитно-акустического преобразования при магнитных фазовых переходах в Зс1-магнетиках: Автореферат дисс. канд. физ.-мат. наук — Ижевск, 1990. — 24 с.

38. Бозорт Р. Ферромагнетизм. — М.: ИЛИ, 1956. — 784 с.

39. Комаров В. А. Электромагнитно-акустическое преобразование вблизи точки Кюри // ФММ. — 1995. — Т. 80. — Вып.1. — С. 17 26.

40. Ильясов Р. С., Комаров В. А., Мерзляков В. В. Температурная зависимость резонансного электромагнитно-акустического преобразования в Зс1-ферромагнетиках // Депонировано в ВИНИТИ, № 3349-В90 Деп., 1990, — 24 с.

41. Белов К. П. Упругие, тепловые и электрические явления в ферромагнитных металлах. — М.: Гостехиздат, 1957. — 256 с.

42. Комаров В. А., Ильясов Р. С., Мерзляков В. В. Электромагнитно-акустическое преобразование при спин-переориентационном переходе в железе // Депонировано в ВИНИТИ, № 197-В90 Деп., 1990, — 25 с.

43. Мицек А. И. Фазовые переходы в кристаллах с магнитной структурой. — Киев: Наукова думка, 1989, — 320 с.

44. Ильясов Р. С., Главатских М. Ю., Мерзляков В. В. Электромагнитно-акустическое преобразование в кобальте в районе спиновой переориентации // ФММ, — 1997. — Т. 84. — Вып. 2. — С. 73 77.

45. Белов К. П., Звездин А. К., Кадомцева А. М., Левитин Р. 3. Ориентационные переходы в редкоземельных магнетиках. — М.: Наука, 1979. — 317 с.

46. Белов К. П. Редкоземельные магнетики и их применение. — М.: Наука, 1980. — 239 с.

47. Белов К. П., Белянчикова М. А., Левитин Р. 3., Никитин С. А. Редкоземельные ферро- и антиферромагнетики. — М.: Наука, 1965. — 319 с.

48. Андрианов А. В., Бучельников В. Д., Васильев А. Н., Гайдуков Ю. П., Шавров В. Г. Электромагнитное возбуждение ультразвука в монокристалле диспрозия // ЖЭТФ. — 1990. — Т. 97. — Вып. 5. — С. 1674 1687.

49. Комаров В. А., Ильясов Р. С., Зверев Н. И. Ломаева В. П. Зависимость эффективности неоднородного магнитострикционного ЭМАП от макроскопических свойств среды // Дефектоскопия. — 1996. — № 5. — С. 35 43.

50. Комаров В. А. Генерация ультразвука неоднородным электромагнитным полем при произвольном отношении обоих типов длин волн в магнитострикционной среде // ФММ. — 1997. — Т. 83. — Вып. 2. — С. 56 -64.

51. Комаров В. А. Закономерности двойного неоднородного ЭМАП в магнитострикционной среде // Дефектоскопия. — 1997. — № 12. — С. 3 7.

52. Комаров В. А. Динамика спектральной плотности объемных упругих смещений и электромагнитного поля при их взаимной трансформации. I. Прямое ЭМАП // Дефектоскопия. — 1999. — № 3. — С. 50 60.

53. Комаров В. А. Динамика спектральной плотности упругих смещений и электромагнитного поля при их взаимной трансформации. II. Обратное ЭМАП. // Дефектоскопия. — 1999. — № 8. —- С. 59 68.

54. Комаров В. А., Кулеев В. Г. Электромагнитно-акустической преобразование волн при нормальном скин-эффекте // Дефектоскопия. — 1975. — № 1. — С. 70 79.

55. Бучельников В. Д., Никишин Ю. А., Васильев А. Н. Электромагнитное возбуждение ультразвука в магнитоупорядоченных ферродиэлектриках // ЖЭТФ. — 1997. — Т. 111. — Вып. 5. — С. 1810 1816.

56. Гинзбург В. JL, Угаров В. А. Несколько замечаний о силах и тензоре энергии импульса в макроскопической электродинамике // УФН. — 1976. — Т. 118. — Вып. 1. — С. 175 188.

57. Власов К. В., Ишмухаметов Б. X. Уравнение движения и состояния магнитоупругих сред // ЖЭТФ. — 1964. — Т. 46. — Вып. 1. — С. 201 212.

58. Сыркин JI. Н. Пьезомагнитная керамика — JL: Энергия, 1980, — 205 с.

59. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Теория упругости. — М.: Наука, 1987, — 246 с.

60. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Механика. Электродинамика. — М.: Наука, 1969, — 272 с.

61. Марков Г. Т., Чаплин А. Ф. Возбуждение электромагнитных волн. — М.: Радио и связь, 1983, — 295 с.

62. Никольский В. В. Электродинамика и распространение радиоволн. — М.: Наука, 1978, — 544 с.

63. Ильясов Р. С., Боровкова М. А., Комаров В. А. Электромагнитно-акустическое преобразование объемных волн в ферритах // Дефектоскопия. — 1996. — № 1. — С. 33 40.

64. Ильясов Р. С., Боровкова М. А., Зверев Н. Н. Обратное электромагнитно-акустическое преобразование объемных волн в ферритах // Дефектоскопия. — 1998. — № 6. — С. 31 -41.

65. Ферриты и магнитодиэлектрики // Справочник под ред. Горбунова Н. Д., Матвеева Г. А. — М., 1968. — 176 с.

66. Викторов И. А. Физические основы применения ультразвуковых волн Рэлея и Лэмба в технике. — М.: Наука, 1966, — 168 с.

67. Кекало И. Б. Магнитоупругие явления. — Итоги науки и техники. Серия "Металловедение и термическая обработка" // ВИНИТИ. — 1973, — № 7, — С. 5 82.

68. Ван дер Бургт К. Динамические физические параметры магнитострикционных продольных и крутильных колебаний в ферритах. //В сборнике "Проблемы современной физики." — Вып. 6. — М.: ИЛИ, 1954.

69. Дунаев Ф. Н. О потерях энергии при перемагничивании ферромагнетиков. I // ФММ. — 1970. — Т. 29. — Вып. 55. — С. 937 946.

70. Вонсовский С. В. Магнетизм. — М.: Наука, 1971. — 1032 с.

71. Смит Я., Вейн X. Ферриты. — М.: ИЛИ, 1962, — 504 с.

72. Ситидзе Ю., Сато X. Ферриты. — М.: Мир, 1964. — 408 с.

73. Тикадзуми С. Физика ферромагнетизма. Магнитные характеристики и их практическое применение. — М.: Мир, 1987. — 424 с.

74. Ильясов Р. С., Боровкова М. А. Экспериментальное исследование ЭМАП объемных волн в ферритах // Дефектоскопия. — 1996. — № 3. — С. 62 69.

75. Clark A. E., Belson H. S. M., Tamagawa N., Callen E. Internafional Conference on Magnetism, 1973. V. 41. — P. 335 345.

76. Никишин Ю. А. Электромагнитно-акустическое преобразование в магнитоупоря-доченных средах: Автореферат диссертации канд. физ.-мат. наук. — Челябинск, 1999. — 20 с.

77. Ландау JI. Д., Лифшиц Е. М. Электродинамика сплошных сред. — М.: Наука, 1992.661 с.

78. Васильев А. Н., Бучельников В. Д., Георгиус Р. Ш. Стрикция антиферромагнитного перехода и магнитный параметр Грюнайзера а-Мп // Письма в ЖЭТФ. — 1990. — Т. 52. — № 6. — С. 1009 1012.

79. Белов К. П. Ферримагнетики со "слабой " магнитной подрешеткой // УФН. — 1996.

80. Т. 166. — № 6. — С. 669 681.

81. Белов К. П., Катаев Г. И., Левитин Р. 3. Аномалии внутреннего трения и модуля упругости вблизи точки Кюри // ЖЭТФ. — 1959. — Т. 37. — вып. 4. — С. 938 -943.

82. Звездин А. К., Матвеев В. М. О физических свойствах ферримагнетиков вблизи температуры компенсации // Изв. АН СССР. — сер. физическая. — 1972. — Т.35.7. — С. 1441 1445.

83. Звездин А. К., Матвеев В. М. Особенности физических свойств редкоземельных ферритов-гранатов вблизи температуры компенсации // ЖЭТФ. — 1972. — Т. 62.1. Вып. 1. — С. 260 271.

84. Горяга А. Н., Левитин Р. 3., Линь Чжан-да. Аномалии модуля Юнга и внутреннего трения в ферритах с точкой компенсации // ФММ. — 1961. — Т. 12. — Вып. 3. — С. 458 460.

85. Никитин С. А. и др. Магнитокалорический эффект в соединениях редкоземельных металлов с железом // ЖЭТФ. — 1973. — Т. 65. — Вып. 5 (11). — С. 2058 2062.

86. Белов К. П., Никитин С. А. К теории аномалий физических свойств ферримагнетиков в районе точки магнитной компенсации // ЖЭТФ. — 1970. — Т. 58. — Вып. 3.1. С. 937 943.

87. Бучельников В. Д., Шавров В. Г. Затухание магнитоупругих волн в магнетиках в области ориентационных фазовых переходов // ФММ. — 1989. — Т. 68. — Вып. 3. — С. 421 444.

88. Белов К. П. Магнитострикционные явления и их технические приложения. — М.: Наука, 1987, — 160 с.

89. Ирхин Ю. П., Розенфельд Е. В. Феноменологическая теория магнитной анизотропии соединений ЯСо5 // ФТТ. — 1974. — Т. 8. № 2. — С. 485 489.

90. Ермоленко А. С., Розенфельд Е. В. и др. Влияние магнитной анизотропии на температурную зависимость намагниченности некоторых соединений типа НСо5 // ЖЭТФ. — 1975. — Т. 65. — Вып. 5 (11). — С. 1743 1752.

91. Ермоленко А. С. Магнитные свойства сплавов У-^Ш^Соб // ФММ. — 1980. — Т. 50. — Вып. 5. — С. 962 970.

92. Ильясов Р. С., Боровкова М. А. Электромагнитная генерация объемных волн в ин-терметаллидах ЯЕе2 // ФММ. — 1996. — Т. 82. — Вып. 2. — С. 32 37.

93. Боровкова М. А., Ильясов Р. С., Вопшина Е. В. Упругие и магнитоупругие свойства ЕгРе2 в окрестности точки компенсации // ФММ. — 1997. — Т. 84. — Вып. 2. — С. 67 72.

94. Боровкова М. А., Ильясов Р. С. Электромагнитно-акустическое преобразование при спиновой переориентации в БуСо5 // ФММ (в печати).