CP-нарушение в распадах B-мезонов с чармонием и двойным чармом тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.23, кандидат наук Аушев, Тагир Абдул-Хамидович

• Аушев, Тагир Абдул-Хамидович
• кандидат наук
• 2013

Оглавление диссертации кандидат наук Аушев, Тагир Абдул-Хамидович

Оглавление

Введение

1 Симметрии в Стандартной модели

1.1 Нарушение С-, Р- и СР-симметрий

1.2 Модель Кобаяши-Маскава

1.3 Матрица СКМ

1.4 Треугольник унитарности

2 СР-нарушение в распадах .В-мезонов

2.1 В0 — Р°-смешивание

2.2 СР-нарушение в распадах Р-мезонов из Т(45')-резонанса

2.3 Измерение sin2</>i в распаде Р° —> J/ipKg

2.4 Измерение sin20i в процессах b —ccd

3 Спектроскопия экзотических состояний

3.1 Модель тетракварка

3.2 Гибридная модель

3.3 Модель D*°D°-молекулы

4 Экспериментальная установка

4.1 Общие свойства эксперимента

4.2 Ускоритель КЕКВ

4.3 Детектор Belle

4.3.1 Вершинный детектор

4.3.2 Дрейфовая камера

Л

4.3.3 Детектор Черенковского излучения

4.3.4 Система измерения времени пролёта частиц

4.3.5 Электромагнитный калориметр

4.3.6 Система регистрации i^-мезонов и мюонов

4.3.7 Идентификация заряженных треков

4.3.8 Триггерная система

4.3.9 Моделирование детектора

5 CP-нарушение в дважды очарованных распадах .В-мезонов

5.1 Методика измерения CP-нарушения

5.2 Таггирование Р-мезона

5.3 Определение разности времён жизни Р-мезонов

5.3.1 Восстановление вершин распадов Р-мезонов

5.3.2 Определение функции разрешения At

5.4 Измерение CP-нарушения в распаде В0 —> D+D~

5.5 Измерение CP-нарушения в распадах В0 —> D^D41

5.6 Измерение CP-нарушения в распаде В0 —>• D*+D*~

5.7 Изучение CP-нарушения в распаде В° ->■ D*+D*~Kg

6 Спектроскопия распадов В —> D^D^K

6.1 Исследование распадов В -> £>si(2536)+(^ D*K)D^

6.2 Обнаружение распада В —> Х(3872)(—>• D°D°ir°)K

6.3 Обнаружение распада В —» Х(3872)(—)■ D*°D°)K

7 СР-нарушение в распадах S-мезонов в состояния с чармонием

7.1 Измерение CP-нарушения в распаде В0 —» J/ф7г°

7.2 Измерение CP-нарушения в распадах В0 —>• (сс)К°

7.3 Поиск СРТ-нарушения

8 Обсуждение полученных результатов

8.1 Достоверность полученных результатов

8.2 В погоне за Новой физикой

8.3 Состояния DsJ в распаде В0 D*+D*~К%

8.4 Природа состояний Dsj

8.5 Природа состояния Х(3872)

8.6 Сравнение состояний У(3940) и Х(3940)

Заключение

Благодарности

Список литературы

Список рисунков

Список таблиц

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «CP-нарушение в распадах B-мезонов с чармонием и двойным чармом»

Введение

Наш мир устроен удивительно красиво! И неотъемлемым условием этой красоты является стремление законов природы к простоте. Симметрия - это один из способов её добиться. Так, например, красивым считается лицо с симметричными чертами, а законы физики (довольно долго считалось) универсальны относительно отражения в зеркале. Однако как и в жизни красота была бы неполной без некоторой изюминки, так и в физике существуют небольшие нарушения симметрий, которые, как оказалось, делают наше существование вообще возможным.

Примерами симметрий в физике элементарных частиц являются зарядовая С-симметрия относительно замены частиц античастицами, пространственная Р-сим-метрия относительно отражения в зеркале, Г-симметрия относительно обращения времени, а также их комбинации, СР- и СРТ-симметрии. Однако не все из них являются абсолютными. В то время как их сохранение надёжно проверено в сильном и электромагнитном взаимодействиях, экспериментально обнаружено, что С-, Р- и СР-симметрии нарушаются в слабых взаимодействиях.

Изучение нарушения СР-симметрии, обнаруженного почти полвека назад в распадах нейтральных К-мезонов, остаётся и по сей день одной из самых интересных и актуальных задач физики элементарных частиц. Ещё в 1967 году А.Д. Сахаров показал, что наличие СР-нарушения - одно из условий существования нашего мира, поскольку оно обеспечивает преобладание материи над антиматерией [1]. Однако сегодня мы понимаем, что обнаруженного механизма СР-нарушения недостаточно для объяснения наблюдаемой барионной асимметрии. Более точное и полное измерение параметров СР-нарушения в распадах Р-мезонов, возможно, позволит выявить новые источники этого явления, а, следовательно, и физику за пределами Стандартной

модели.

Нарушение СР-симметрии интересно ещё и тем, что в комбинации с СРТ-ин-вариантностью оно означает нарушение Т-симметрии. Это нарушение подчёркивает фундаментальную разницу между прошлым и будущим и заставляет нас по-новому посмотреть на время. Фактически, СР-нарушение - это единственный известный в настоящее время физический эффект, указывающий на выделенность направления течения времени. Возможно, что в основе разницы между прошлым и будущим и необратимости времени на макроуровне лежит именно эффект нарушение Т(СР)-симметрии на квантовом уровне.

В настоящей диссертации представлены исследования СР-нарушения в распадах Р-мезонов в конечные состояния с двумя очарованными мезонами (Р° —> и Р° -> £>*+£>*"и с чармонием (В0 -> и 54 (сё)К0). В распадах В

К были также исследованы промежуточные состояния Р51(2536)+ и Х(3872), распадающиеся в конечные состояния И*К и П*° О0 соответственно1.

Глава 1 посвящена истории исследования СР-нарушения, теории и месту СР-нарушения в Стандартной модели. Теоретическая часть включает в себя описание предложенной в 1973 году модели М. Кобаяши и Т. Маскавы [2]. Представлен удобный инструмент для описания переходов между кварками - матрица Кабиббо-Кобая-ши-Маскавы. Вследствие унитарности этой матрицы наличие в ней комплексных элементов может быть представлено геометрически на комплексной плоскости в виде треугольника унитарности. Измерение параметров этого треугольника является основным методом изучения СР-нарушения.

В Главе 2 описана, методика, определения параметров СР-нарушения в распадах Р-мезонов из Т(45)-резонанса. В работе представлено исследование непрямого СР-нарушения, проявляющегося через интерференцию прямых распадов Р-мезонов в специфические СР-состояния и через Р° — Р°-осцилляции. В зависимости от матричных элементов конкретного распада СР-нарушение может быть пропорционально одному из углов треугольника унитарности или их комбинации. Так угол = ¡3

1 Здесь и далее по тексту зарядово-сопряжённые комбинации подразумеваются.

чувствителен к элементам VcdV*b матрицы Кабиббо-Кобаяши-Маскавы. Основными процессами, обеспечивающими необходимый набор матричных элементов, являются кварковые переходы b —» ccd (распады Р° —>■ £)(*)+£>(*)- и Р° —^ J/фтт0) и 6 —> ces (распады В0 —> (ее) К0 с учётом К0 — А'°-осцилляций). В этой главе описывается специфика каждого из исследуемых распадов.

Глава 3 посвящена экзотическим состояниям чармония и открытого чарма, в первую очередь состоянию Х(3872), обнаруженному в эксперименте Belle в 2003 году в распаде на конечное состояние J/í/>7r+7r~ [3]. Свойства состояния Х(3872) (его масса, собственная ширина и квантовые числа) не позволяют интерпретировать его как классический чармоний. Это обстоятельство породило целый ряд теорий об экзотической природе состояния Х(3872). В частности, близость массы Х(3872) к сумме масс D*0 и Р°-мезонов привела к гипотезе о молекулярном устройстве Х(3872) в виде связанного состояния D - и D -мезонов [4]. Распады В D^D^K, использовавшиеся для исследования CP-нарушения, являются идеальным местом для проверки этой гипотезы.

В Главе 4 обсуждается экспериментальная установка: е+е~ коллайдер КЕКВ [5] с асимметричными энергиями пучков и детектор Belle [6]. Описаны разрешающие способности отдельных частей детектора, системы триггеров и идентификации частиц. Детектор Belle оптимизирован для измерения нарушения CP-симметрии в распадах Р-мезонов. Однако универсальный характер установки позволяет также проводить исследования редких распадов Р-мезонов, свойств очарованных частиц, физики двух-фотонных взаимодействий, распадов т-лептона, а также поиск физических явлений за пределами Стандартной модели.

Глава 5 посвящена результатам наших измерений CP-нарушения в распадах В-мезонов с двойным очарованием в конечном состоянии. Представлены исследования распадов Р° D+D~ [7, 8], В0 D^D* [8], Р° -> D*+D*~ [9, 10] и Р° D*+D*~K® [11]. Для каждого из распадов получены его относительная вероятность и параметры CP-нарушения. Для распада Р° —> D*+D*~ получена также доля событий

с поперечной поляризацией.

В Глава 6 представлены работы по изучению спектроскопии открытого чарма и экзотического чармония в конечных состояниях В —> D^ Di*} К. В работе [12] мы исследовали распады В —У P>si(2536)+где D^ обозначает D°-, D~- или £>*~-мезоны. Были вычислены относительные вероятности изучаемых процессов и определены характеристики £>51(2536)+-резонанса. Далее представлены работы по обнаружению [13] и дальнейшему исследованию [14] распада В —> X(3872)К с последующим распадом Х(3872) в конечное состояние с двойным чармом.

Глава 7 посвящена измерению СР-нарушения в распадах Р-мезонов в чармоний, а именно, Р° —> J/^/jt:0 [15] и (сс)К° [16, 17]. Измерение СР-нарушения в рас-

падах Р° —> (сс)К° являлось главной задачей эксперимента Belle. По мере набора экспериментальных данных эти измерения периодически обновлялись. В диссертации представлена заключительная работа Belle по измерению параметра sin2</>1 [17]. Последним представлен поиск нарушения СРТ-инвариантости [18].

Глава 8 посвящена обсуждению полученных результатов. Приведено сравнение результатов измерений относительных вероятностей распадов и параметров СР-на-рушения с аналогичными, полученными в эксперименте ВаВаг. Основываясь на представленных в диссертации результатах, сделаны некоторые выводы о природе состояний DsJ и Х(3872).

Наконец, в Заключении еще раз кратко сформулированы основные результаты диссертации.

Глава 1

Симметрии в Стандартной модели

1.1 Нарушение С-, Р- и СР-симметрий

До 1956 года в физике существовал в—т-парадокс: две частицы, в то время называемые в+- и т+-мезонами (не путать с т-лептоном), имели одинаковые массы и времена жизни, но разные пространственные чётности, поскольку распадались, соответственно, на два пиона (Р-чётное состояние) и три пиона (Р-нечётное состояние). Исходя из сохранения Р-чётности в+- и т+-мезоны считались разными частицами. Однако физикам было сложно поверить, что их массы и времена жизни совпали случайным образом.

Решение было предложено в 1956 году Ц. Ли и Ч. Янгом [19], предположившим, что чётность не сохраняется в слабом взаимодействии, а в+- и т+-мезоны на самом деле являются одной и той же частицей (ныне известной как К+-мезон). Ц. Ли и Ч. Янг ввели в лагранжиан нарушающий Р-чётность член, V — А, а вскоре их гипотеза была подтверждена в эксперименте Ц. Ву с /3-распадами поляризованных ядер [20].

Вскоре Б.Л. Иоффе, Л.Б. Окунь и А.П. Рудик показали, что нарушение Р-чёт-ности, предложенное Ц. Ли и Ч. Янгом, также приводит к нарушению зарядовой симметрии [21]. Затем Л.Д. Ландау ввел понятие СР-преобразования [22] и показал, что хотя Р- и С-симметрии по отдельности нарушаются, СР-симметрия сохраняется в подходе Ц. Ли и Ч. Янга.

Однако в дальнейшем было обнаружено, что СР-симметрия все же нарушается: в

1964 году Дж. Кристенсон, Дж. Кронин, В. Фитч и Р. Тюрлей [23], изучая распады нейтральных каонов, зарегистрировали около сорока событий распадов Кь —>• 7г+7г~. Вероятность такого процесса по отношению к основному распаду К^ в три пиона составила малую величину, порядка 2 х Ю-3. Наблюдение распада одной и той же бесспиновой частицы в три и два пиона, несомненно, означало нарушение СР-симметрии, поскольку три и два пиона, находящиеся в ¿"-волне, обладают противоположной СР-чётностью.

Наконец, ещё одна дискретная симметрия Т-чётность также не является абсолютной. При условии справедливости Лоренц инвариантности и принципа локальности сохраняется СРТ-инвариантность, а следовательно, из нарушения СР-симметрии следует нарушение Т-симметрии.

1.2 Модель Кобаяши-Маскава

В 1973 году для объяснения эффекта СР-нарушения, обнаруженного в распадах /('¿-мезонов, японскими теоретиками М. Кобаяши и Т. Маскавой была предложена модель [2], согласно которой для существования СР-нарушения необходимо наличие как минимум трёх поколений кварков.

Примечательно, что гипотеза о существовании третьего поколения была выдвинута в то время, когда экспериментально были открыты только три самых лёгких кварка, и, й и 5, которые вместе с предсказанным с-кварком образовывали первые два поколения кварков. Переходы между кварками описывались 2x2 матрицей Ка-биббо:

где 9С - угол Кабиббо.

М. Кобаяши и Т. Маскава расширили эту матрицу до размерности 3x3, называемую теперь матрицей Кабиббо-Кобаяши-Маскавы (СКМ). Через год после предсказания М. Кобаяши и Т. Маскавы с-кварк, второй во втором поколении, был открыт экспериментально, а спустя ещё три года был обнаружен 6-кварк из третьего поколе-

(■и, с)

ния.

Вторым необходимым условием для существования СР-нарушения, согласно модели Кобаяши-Маскавы, является наличие комплексной фазы в амплитудах переходов между разными поколениями кварков. Таким образом, в рамках этой модели СР-нарушение появляется "естественным" образом, благодаря наличию комплексной фазы среди элементов матрицы СКМ.

Для проверки этой теории в 1999 году были запущены два эксперимента, Belle в Японии и ВаВаг в США. За последующее десятилетие эксплуатации этих установок обе международные коллаборации выполнили огромную и весьма плодотворную работу по изучению СР-нарушения в распадах Р-мезонов. В 2001 году одновременно в обоих экспериментах было обнаружено СР-нарушение в распаде Р° —> J/^Kg [24, 25], что послужило окончательным доказательством справедливости модели Кобаяши-Маскавы.

В дальнейшем была опубликована целая серия работ коллабораций Belle и ВаВаг по измерению параметров СР-нарушения в различных распадах Р-мезонов. Было показано, что предложенная модель хорошо описывает экспериментальные данные, а механизм Кобаяши-Маскавы является основным источником СР-нарушения в распадах K-, D- и Р-мезонов.

В лагранжиане Стандартной модели все члены СР-инвариантны за исключением члена, отвечающего за заряженный слабый ток:

Таким образом, для сохранения СР-инвариантности необходимым условием является выполнение одного из равенств:

(1.1)

Применяя к нему СР-преобразование, получаем:

(d,s,b)L VckmT 7м с W~. (1.2)

W,

VckmT = VcKMt либо VCkm = ^скм

*

(1.3)

а, соответственно, комплексность матрицы СКМ приводит к СР-нарушению.

1.3 Матрица СКМ

Матрицу СКМ, входящую в уравнение 1.1, можно записать в явном виде:

Кжм —

^ Ка Уиа УиЪ ^

Ка У<я Усъ \ Ка Кь У

где Угз - матричные элементы, отвечающие за переходы между "верхними", г = и, с, £, и "нижними", ] = (I, в, Ь, кварками.

Матрица СКМ в Стандартной модели по определению является унитарной, вследствие чего матрица обладает (п — I)2 числом независимых параметров для г? поколений кварков. Из них п(п — 1)/2 действительных параметров (углов поворотов) и ((п — 3)п + 2)/2 фаз, благодаря которым возникает СР-нарушение. Таким образом, в случае двух поколений кварков СР-нарушение невозможно, а в случае трёх поколений за СР-нарушение отвечает одна единственная фаза. Объяснение природы возникновения этой фазы, как собственно и смешивания кварков, лежит вне рамок Стандартной модели.

Параметры СКМ матрицы никак не фиксированы теорией и могут быть определены только экспериментально. Сегодня они известны с хорошей точностью из ряда экспериментов [26]. Оказалось, что элементы СКМ матрицы следуют определенной иерархии: диагональные члены близки к единице, в то время как недиагональные малы, например, Уи(} Уиь- Удобное, но приближённое представление СКМ

матрицы было предложено Л. Вольфенштейном [27]:

( 1-Х2/2 X АХ3(р-гт/)

Ускм= -А 1 — А2/2 ЛА2

^ ЛА3(1 - р-гг]) —АХ2 1

где А = эт^с ~ 0.22 - синус угла Кабиббо

\

+ 0{ А4).

(1.4)

1.4 Треугольник унитарности

Из унитарности СКМ матрицы, ^скм • Кжм* = 1 и Ускм* • Кжм = 1, вытекают шесть соотношений, соответствующие шести нулевым недиагональным элементам единичной матрицы. Каждое из этих соотношений может быть представлено на комплексной плоскости в виде треугольника, причём площади всех треугольников будут равны между собой, поскольку в СКМ матрице присутствует только одна несокращаемая фаза, а сама площадь пропорциональна эффекту СР-нарушения.

В работе И. Биги и А. Санды [28] подробно обсуждаются все возможные треугольники, их интерпретации и возможности исследования. Однако, как показано в [28], только у двух из них, определённых уравнениями:

все стороны имеют длины одного порядка, и, соответственно, удобны для измерения.

Используя параметризацию Вольфенштейна, легко показать, что оба треугольника идентичны с точностью до членов порядка Л5. Для изучения СР-нарушения в Р-мезонах был выбран треугольник, построенный согласно равенству (1.5), который называли треугольником унитарности. Для удобства построения треугольника уравнение (1.5) обычно нормируют на величину КаКы таким образом, основание треугольника имеет единичную длину. Треугольник унитарности представлен на рис. 1.1.

Из определения треугольника унитарности следуют определения его углов через элементы матрицы СКМ1:

Существование СР-нарушения (а значит, как отмечалось выше, наличие у треуголь-

литературе приняты и равно распространены два набора переменных для обозначения углов треугольника унитарности, 4>1,ф2,фз и в соответствующем порядке /3, а, 7. В данной работе используется первый из них.

КаКь + КсК*ь + = О, КаПа + + КьК*ь = О,

(1.5)

(1.6)

Ф1=0 = а^ИК^ЛКЛ)], ф2 = а = аг6ИК^)/(КкгаЬ

0з = 7 =

(1.7)

(1.8) (1.9)

(РЛ1)

XT i т^

(0,0)

(1,0)

Рис. 1.1: Треугольник унитарности.

ника унитарности ненулевой площади) накладывает на эти углы требование нетривиальности (фг ^ 0°, 180°).

Каждый из элементов треугольника (две боковые стороны, нормированные на основание треугольника, и три угла) может быть измерен независимо. Переопределённость треугольника унитарности позволяет проверить самосогласованность независимых измерений, а значит достоверность, как модели Кобаяши-Маскавы, так и Стандартной модели в целом. Значимое расхождение в измерениях параметров треугольника является указанием на наличие физики за пределами Стандартной модели, так называемой Новой физики.

Наглядным способом проверки самосогласованности является сравнение значений одного и того же параметра треугольника унитарности, измеренного двумя разными способами: с одной стороны напрямую из эксперимента, а с другой - косвенным, определив положение верхней вершины треугольника, используя измерения всех остальных сторон и углов. Таким параметром выбран угол ф 1, поскольку он измеряется с наилучшей экспериментальной точностью. В 2007 году значения экспериментального и косвенного измерений угла ф\, полученные групой CKMfitter, составляли [29]:

Фу

Фх = 21.5 ± 1.0,

1СКМ = 26.6^;8°.

(1.10) (1.11)

Экспериментальное значение ф\ включало в себя в том числе измерения параметра sin 20!, выполненные в экспериментах Belle [30] и ВаВаг [31]. Прямое и косвенное измерения находились в согласии друг с другом на уровне « 1.3 а (стандартных отклонений). Это говорит о том, что модель Кобаяши-Маскавы действительно хорошо работает, а для дальнейшей проверки самосогласованности параметров треугольника унитарности необходимы были более точные измерения всех его элементов, в том числе самого угла ф\.

Треугольник унитарности по состоянию на 2007 год представлен на рис. 1.2.

0.6 0.5 0.4

IP"

0.3 0.2 0.1

°0.4 ~ -0.2 0 0.2 _ 0.4 0.6 0.8 1

Р

Рис. 1.2: Состояние треугольника унитарности в 2007 году.

Глава 2

СР-нарушение в распадах В-мезонов

В 80-х годах стало понятно, что хотя В-мезоны потенциально привлекательны для поиска СР-нарушения, экспериментальные методы, используемые для изучения СР-нарушения в нейтральных каонах, здесь неприменимы. Поскольку разность времен жизни двух массовых собственных состояний В0 очень мала (АГ/Г = 0(Ю-2)), создать отдельно пучки BQH- или Р°-мезонов невозможно.

В 1980 году А. Картер и А. Санда [32] предложили новый способ поиска СР-нарушения в Р-мезонах. Было предложено исследовать распад нейтрального Р-мезона в конечное состояние /, общее как для Р°, так и для Р°. В этом случае вклад в этот распад дают две амплитуды: прямого распада Р° —> f и распада Р° в то же состояние после Р° - Р° перехода (Р° -> Р° /):

Р° / Р° <г- В°.

Если существует разность слабых фаз между этими амплитудами, то их сумма будет различной для первоначально произведенных Р° и Р°.

Несколько лет спустя Р-мезоны были обнаружены и исследованы сначала в экспериментах CLEO и ARGUS и затем во многих других экспериментах. Р° — Р°-смешивание, обнаруженное сотрудничеством ARGUS [33], оказалось неожиданно большим. Значительная величина Р° — Р°-смешивания принципиальна для изучения СР-нарушения в подходе А. Картера и А. Санды. Если период осцилляций был бы большим, то Р-мезоны успевали бы распасться до того, как проявилась заметная СР-асимметрия.

2.1 В0 — В°-смешивание

Система нейтральных В-мезонов похожа на систему нейтральных А'-мезонов: существуют два слабых собственных состояния, В0 и В0, которые имеют определенный кварковый набор (М и ЪЗ) и используются для описания свойств частицы в процессах рождения и распада, и есть два массовых собственных состояния, В°и и В^. с определенными массами и временами жизни, которые удобны для описания распространения нейтральных Л:мёзоноВ"в"о_времени7"Массовые"Собственные-состояния-не-совпада=-ют со слабыми собственными состояниями, если существует возможность переходов В0 -Н- В0. В Стандартной модели такие переходы обеспечиваются диаграммами, представленными на рис. 2.1, где во внутреннем квадрате производится суммирование по всем верхним кваркам

В

А -1 ..............« А

VI'

и -1 ►...............1 1- V/

-о „о В В

А-

V

у*

V —

-9-

Л

41

V*

V

в0

у *

V

у*

V

Рис. 2.1: Диаграммы Фейнмана для В — 5 -смешивания.

В0- либо £?°-мезон, родившийся как чистое слабое собственное состояние, в момент времени £ представляет собой суперпозицию двух слабых состояний, а(Ь)\В°)+Ь(1)\В°). Его эволюция во времени:

гдг

а{1)

т

= (м - ^Г)

(2.1)

(2.2)

определяется эффективным гамильтонианом:

Ми М12

М21 М22 / z Г21 Г22

где МиГ- эрмитовы матрицы, отвечающие за массу и распад Р-мезона соответственно.

?Г

пеВ = м- — =

Лёгкое В°ь и тяжёлое В°н массовые собственные состояния нейтрального В-мезона (собственные состояния эффективной матрицы гамильтониана (М — |Г)) можно представить в виде комбинации слабых собственных состояний:

\ВЬгН)=р\В0)±д\В°), (2.3)

где для нормировки волновой функции \д\2 + \р\2 равно единице, а

----а-/-М*-=-_1-09-УХУм-о-с__________

1= ——-и —^е . (2.4)

Р Ум12-%Г12 [ ;

Массовые собственные состояния характеризуются разностью масс Ат^ = МВн —МВь и разностью времён жизни ДГ = ТВь —Твн (ДГ <С Дт</ ~ Г). Параметр смешивания Ата может быть оценен теоретически с точностью до неопределенности в вычислении форм-фактора Р-мезона: Дт^ ~ {т1 /где гп1 и т№ - массы ¿-кварка и И^-бозона соответственно. Экспериментально параметр Дша измерен в ряде экспериментов с хорошей точностью [26]:

Ата = 0.510 ±0.004 пс"1. (2.5)

Уравнение эволюции Р-мезона, рожденного в момент времени £ = 0 как чистое собственное состояние В0 (/+) или В0 (/_), может быть представлено в виде:

2 2

Здесь мы пренебрегли малой разностью времён жизни собственных состояний В-мезонов.

2.2 СР-нарушение в распадах В-мезонов из Т(4«9)-резонанса

На 5-фабриках, работающих на встречных е+е~-пучках с энергией в системе центра масс в области рождения Т(45)-резонанса, нейтральные Р-мезоны рождаются в цепочке распадов е+е~ —> Т(45) —> ВВ. Масса Т(45')-резонанса лишь незначительно

выше порога рождения РР-пары, поэтому Т(45')-резонанс является наиболее удобным с экспериментальной точки зрения источником Р-мезонов, распадающимся на пару Р-мезонов без каких-либо дополнительных частиц.

Поскольку Y(4<S)-pe30HaHc обладает квантовыми числами JPC = 1 , два Р-мезона рождаются в Р-волне (L = 1) в когерентном состоянии, а их волновая функция может быть представлена в виде:

---------(-2.-7")--

Р-мезоны остаются в этом когерентном состоянии (то есть когда система эволюционирует во времени так, что в любой момент существуют ровно один Р°-мезон и один Р°-мезон) до тех пор пока один из Р-мезонов не распадётся. После этого когерентное состояние разрушается, а оставшийся Р-мезон продолжает осциллировать в пространстве и времени с частотой осцилляций Am.,j пока тоже не распадётся.

Если один из Р-мезонов распался в конечное состояние с определённым ароматом, мы называем такой Р-мезон таггирующим и обозначаем как Plag. Существует ряд наиболее удобных для исследования инклюзивных каналов распада таггирующего Р-мезона. Подробнее о них будет рассказано в Главе 5.2. Если второй Р-мезон распался в конечное состояние с определённой CP-чётностью (или смесью CP-чётного и СР-нечётного состояний), то такой Р-мезон мы называем сигнальным и обозначаем как Вер■ Для изучения CP-нарушения интерес представляют события, в которых один Р-мезон распался как P|,ag, а второй - как В с р ■

Поскольку Р-мезоны, рождённые в распаде Т(45)-резонанса, находятся в когерентном состоянии, то мы можем с уверенностью сказать, что в момент распада Ptag второй Р-мезон Вер имел аромат противоположный аромату распавшегося Plag. Пусть А - амплитуда распада Р°-мезона в CP-состояние fcp-, а А амплитуда распада Р° —» fcp■ Обозначим моменты времени распадов Рср и Ptag как t\ и i2. В отсутствии прямого CP-нарушения (|А| = |А|) временная зависимость вероятности распадов в конечное состояние fcp для Р° и Р° будет зависеть от разности времён распадов At = ti —

p-|Ai|/rBo 9TmA 1 — IA I2

,f±(At) = 4гдо [1 ± f-^p sin(AmdAt) т ^^-LL Cos(AmdAi)], (2.8)

где

Л . «4, (2.9)

рА у '

тво - среднее время жизни Р°-мезона, а знак +(—) означает аромат таггирующего Р-мезона. Коэффициенты перед членами синуса и косинуса обозначают как 5 и С = — Л:

2 ХшЛ

<S =

1 + |лг

1 — |Л|2 , , --—------(-2Ла)

Если Im(X) = 0, то CP сохраняется: в этом случае временные характеристики распадов В0- и Р°-мезонов имеют обычное экспоненциальное распределение. Для появления CP-асимметрии необходимо, чтобы фаза комплексного числа p/q ■ А/А не равнялась нулю. Такой тип CP-нарушения называется непрямым СР-нарушением.

Для наглядности представления эффекта CP-нарушения часто используют асимметрию между переменными f+(At) и /_(Д£):

A(At) = = Ssm(AmdAt)-Ccos(AmdAt). (2.11)

Благодаря асимметрии энергий пучков, Т(45')-резонанс в лабораторной системе обладает импульсом, который передаётся его дочерним Р-мезопам. Поэтому оба Р-мезона двигаются в одном направлении от точки рождения, и, следовательно, для вычисления разности времён их жизни At нет необходимости знать абсолютные значения каждой из величин ty и а достаточно лишь определить расстояние между вершинами распадов Р-мезонов. Подробнее об этом будет рассказано в Главе 5.3.

2.3 Измерение зт201 в распаде В0 —>• З/фК^

Наилучшим для измерения СР-асимметрии процессом как с теоретической, так и с экспериментальной точек зрения, является распад Р° —>■ З/фК^. Поскольку в конечное состояние -I /'ф К $ могут распадаться как Р°, так и В0, амплитуды прямого распада Р° —> / и распада через осцилляции Р° —> Р° —)■ / интерферируют. Как показано выше, это приводит к СР-нарушению, которое можно представить формулой (2.11), где 5 = 2Хт\/(1 + |А|2), С = (1 - |А|2)/(1 + |А|2), а А = Ш(^/Аг).

В Стандартной модели отношение q/p определяется осцилляциями В-мезнов:

V У^Уь ■

(2.12)

Древесная амплитуда распада В0 —> J/^^¡)K^ (как видно из рис. 2.2) определяется матричными элементами Усь и У*я.

Ви

В

Рис. 2.2: Древесная (слева) и пингвинная (справа) диаграммы Фейнмана для распадов В0 (вверху) иВЧ £>(*)+£>(*)- (внизу).

Здесь существенную роль играет К0 — К0 смешивание. Во-первых, разрешёнными являются только переходы В0 —> К0 и В0 —> К0, поэтому интерференция конечных состояний возможна только благодаря К0 — К0 смешиванию, приводящему к или К\ -мезонам в конечном состоянии. Во-вторых, оно даёт дополнительную слабую фазу (здесь мы пренебрегли СР-нарушением в А'-мезонах):

Р

9/ к

№ У^Уа'

(2.13)

В результате отношение амплитуд распадов В0 —» (сс)Кз ь составляет:

А(сс)К

А{сс)К

— Щсс)К

УсьУс\ У;ЬУсе

УсУсб

-Щв

(2.14)

С учётом формул (2.9) и (2.12) получаем:

следовательно,

i _ „ (V¿yu\ fvcbv¿\ (VC,V¿ W - ад* j J

<5 = Xm\c5)K = — 77(об)аг sin (2.16)

С = 0, (2.17)

где щсс)к ~ значение CP-чётности (+1 или —1) для данного состояния f(Cc)K-

Список литературы диссертационного исследования кандидат наук Аушев, Тагир Абдул-Хамидович, 2013 год

Литература

[1] А. Д. Сахаров, "Нарушение СР-инвариантности и С-асимметрия и барионная асимметрия Вселенной", "Письма в ЖЭТФ", 19Н7, т.5, с.32.

[2] М. Kobayashi and Т. Maskawa, "CP Violation in the Renormahzable Theory of Weak Interaction", Prog. Theor. Phys. 49, 652 (1973).

[3] S. K. Choi, ..., T. Aushev, et al. (Belle Collaboration), "Observation of a new narrow charm,onium state in exclusive B± —> K±ir+ir~J/ф decays.", Phys. Rev. Lett. 91, 262001 (2003).

[4] M. Voloshin, "Interference and binding effects in decays of possible molecular component of X(3872)", Phys. Lett. В 579, 316 (2004);

N. Tornqvist, "Isospm breaking of the narrow charm отит state of Belle at 3872 MeV as a deuson", Phys. Lett. В 590, 209 (2004);

E. Swanson, "Short range structure in the X(3872)", Phys. Lett. В 588, 189 (2004).

[5] S. Kurokawa and E. Kikutani, "Overview of the KERB accelerators." Nucl. Instrum. Meth., A 499, 1 (2003);

и другие статьи, включенные в этот выпуск журнала;

Т. Abe et al., "Achievements of KERB", Prog. Theor. Exp. Phys., 03A001 (2013).

[6] A. Abashian et al. (The Belle Collaboration), "KEK, Tsukuba Progress Report 2000: The Belle detector.", Nucl. Instr. and Meth. A 479, 117 (2002).

Z.Natkaniec et al, "Status of the Belle silicon vertex detector.", Nucl. Instr. and Meth. A 560, 1 (2006).

[7] S. Fratina, ..., T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Evidence for CP Violation m B° ->• D+D~ Decays", Phys. Rev. Lett. 98, 221802 (2007).

[8] M. Rohrken, ..., T. Aushev et al. (The Belle collaboration), "Measurements of Branching Fractions and Time-dependent CP Violating Asymmetries in B° —» p(*)±£)=F Decays", Phys. Rev. D 85, 091106(R) (2012).

[9] K. Vervink, T. Aushev et al. (The Belle collaboration), "Improved measurement of the polarization and time-dependent CP violation in the decay B° —> D*+D*~", Phys. Rev. D 80, 111104(R) (2009).

[10] B. Kronenbitter, .... T. Aushev et al. (Belle collaboration), "First observation of CP violation and improved measurement of the branching fraction and polarization of B° -> D*+D*~ decays", Phys. Rev. D 86, 071103(R) (2012).

[11] J. Dalseno, ..., T. Aushev et al. (The Belle collaboration), "Measurement of Branching Fraction and Time-Dependent CP Asymmetry Parameters in B° —> D*+D*~Kg Decays", Phys. Rev. D 76, 072004 (2007).

[12] T. Aushev et al. (Belle collaboration), "Study of the decays B JDsl(2536)+D(*) Phys. Rev. D 83, 051102(R) (2011).

[13] G. Gokhroo, ..., T. Aushev et al. (Belle collaboration), "Observation of near-threshold enhancement in the D°D°7r° invariant mass in B —>• DqDqtt°K Decay". Phys. Rev. Lett. 97, 162002 (2006).

[14] T. Aushev et al. (Belle collaboration), "Study of the B X(3872)(^ D*°D°)K decay", Phys. Rev. D 81, 031103 (2010).

[15] S.E. Lee, ..., T. Aushev, et al (The Belle Collaboration), "Improved measurement of time-dependent CP violation in B° J/ijjtt° decays", Phys. Rev. D 77, 071101 (R) (2008).

[16] H. Sahoo, ..., T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Measurements of time-dependent CP violation in B° tp{2S)Ks decays" Phys. Rev. D(R) 77, 091103 (2008).

[17] I. Adachi, ..., T. Aushev et al. (The Belle collaboration), "Precise measurement of the CP violation parameter sm2(f>1 in B° ->• (cc)K° decays" Phys. Rev. Lett. 108, 171802 (2012).

[18] T. Higuchi, ..., T. Aushev et al. (The Belle collaboration), "Search for Time-Dependent CPT Violation in Hadronic a,nd Semileptonic B Decays", Phys. Rev. D 85, 071105(R) (2012).

[19] T.D. Lee and C.-N. Yang, "Question of Parity Conservation in Weak Interactions", Phys. Rev. 104, 254 (1956).

[20] C.S. Wu et al., "Experimental Test of Parity Conservation in Beta Decay", Phys. Rev. 105, 1413 (1957).

[21] B.L. Ioffe, L.B. Okun and A.P. Rudik, JETP 5, 328 (1957).

[22] L.D. Landau, JETP 5, 336 (1957).

[23] J.H. Christenson, J.W. Cronin, V.L. Fitch and R. Turlay, "Evidence for the 2ir Decay of the Meson", Phys. Rev. Lett. 13, 138 (1964).

[24] K. Abe, .... T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Observation of Large CP Violation in the Neutral B Meson System", Phys. Rev. Lett. 87, 091802 (2001).

[25] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Observation of CP violation in the B° meson system", Phys. Rev. Lett. 87, 091801 (2001).

[26] J. Beringer et al. (Particle Data Group), "The Review of Particle Physics", Phys. Rev. D 86, 010001 (2012).

[27] L. Wolfenstein, "Parametrization of the Kobayashi-Maskawa, Matrix", Phys. Rev. Lett. 51, 1945 (1983).

[28] I.I. Bigi and A.I. Sanda, "CP violation", Nucl. Phys. Cosmol. 9, 1 (2000).

[29] J. Charles et al. (The CKMfitter group), "Global fit results as of summer 2007", http://ckmf itter.in2p3.fr/www/archives/ckm_results_summer2007.html.

[30] K.-F. Chen, ..., T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Observation of time-dependent CP violation in B° —> rj'K0 decays and improved measurements of CP asymmetries in B° -> (f)K°, B° —» KSKSKS and B° —» J/ipK0 decays", Phys. Rev. Lett. 98, 031802 (2007).

[31] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Improved measurement of CP violation in neutral B decays to ccs, Phys. Rev. Lett. 99, 171803 (2007).

[32] A.B. Carter and A.I. Sanda, "CP Violation in Cascade Decays of B Mesons", Phys. Rev. Lett. 45, 952 (1980).

A.B. Carter and A.I. Sanda, "CP Violation in B Meson Decays", Phys. Rev. D23, 1567 (1981).

[33] H. Albrecht et al. (The ARGUS Collaboration), "Observation of B° - B° Mixing", Phys. Lett. B192 245 (1987).

[34] M. Ciuchini, M. Pierini and L. Silvestrini, "The effect of penguins in the Bd —> J/ipK0 CP asymmetry", Phys. Rev. Lett. 95, 221804 (2005).

[35] A.I. Sanda and Z.-Z. Xing, "Towards Determining fa with, B D^D^", Phys. Rev. D 56, 341 (1997);

Y. Grossman and M.P. Worah, "CP Asymmetries in B Decays with New Physics in Decay Amplitudes", Phys. Lett. B 395, 241 (1997);

Z.-Z. Xing, "Measuring CP Violation and Testing Factorization m Bd —> Z)*±D=F and Bs DfDJ Decays", Phys. Lett. B 443, 365 (1998);

X.-Y. Pham and Z.-Z. Xing, "CP Asymmetries in Bd D*+D*~ and Bs D*+D*~ Decays: P-wave Dilution, Penguin and Rescatiering Effects", Phys. Lett. B 458, 375 (1999);

Z.-Z. Xing, "CP violation in B(d) ->• D+D~, D*+D-, D+D*~ and D*+D*~ decays", Phys. Rev. D 61, 014010 (2000).

[36] S. K. Choi, ..., T. Aushev et a,I. (The Belle Collaboration), "Observation of a new narrow charm,omum, state in exclusive B± —> K±-k+-k~J/i)j decays.", Phys. Rev. Lett. 91, 262001 (2003).

[37] D. Acosta et al. (The CDF II Collaboration), "Observation of the Narrow State X(3872) J/ipir+ir~ mppp Collisions at Js = 1.96 TeV", Phys. Rev. Lett. 93, 072001 (2004).

[38] V.M. Abazov et al. (The D0 Collaboration), "Observation and Properties of the X(3872) Decaying to J/iJjtt+tv~ in pp Collisions at y/s = 1.96 TeV", Phys. Rev. Lett. 93, 162002 (2004).

[39] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Stvdy of the B~ ->■ .J/^K'TT+Tr~ decay and measurement of the B~ —>.X(3872)K~ branching fraction", Phys. Rev. D 71, 071103 (2005).

[40] S. Chatrchyan et al. (The CMS Collaboration), "Measurement of the X(3872) production cross section via decays to J/ipiiTT in pp collisions at yfs = 7 TeV", JHEP 1304, 154 (2013).

[41] R. Aaij et al. (The LHCb Collaboration). "Observation of X(3872) production vn pp collisions aty/s = 7 TeV Eur. Phys. J. C 72. 1972 (2012).

[42] S.-K. Choi, ..., T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Observation of a resonancelike structure in the iT±{il>' mass distribution m exclusive B —> K^iJj' decays", Phys! Rev. Lett. 100, 142001 (2008).

[43] A. Bondar, ..., T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Observation of two charged bottomonium-like resonances in Y(5S) decays", Phys. Rev. Lett. 108, 122001 (2012).

[44] P. Krokovny, ..., T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "First Observation of the Z6O(10610) m a Dalitz Analysis ofY(bS) Y(nS)ttV"; Phys. Rev. D 88. 052016 (2013).

[45] N.A. Tornqvist, "Isospm breaking of the narrow charmonium state of Belle at 3872 MeV as a deuson" Phys. Lett. B 590, 209 (2004).

[46] L. Maiani, F. Piccinini, A.D. Polosa, and V. Riquer, "Diquark-antidiquarks with hidden or open charm and the nature of X(3872)'" Phys. Rev. D 71, 014028 (2005).

[47] F.E. Close and S. Godfrey, "Charmonium hybrid production in exclusive B meson decays", Phys. Lett. B 574, 210 (2003).

[48] S.-K. Choi, ..., T. Aushev et al. (The Belle Collaboration). "Bounds on the width, mass difference and other properties of X(3872) —>■ ir+7T~J/ip decays", Phys. Rev. D 84, 052004 (2011).

[49] P. Sanchez et al. (The BaBar Collaboration), "Evidence for the decay X(3872) —> J/i/ju, Phys. Rev. D 82, 011101 (2010).

[50] A. Abulencia et al. (The CDF Collaboration), "Analysis of the quantum, numbers Jpc of the X(3872);', Phys. Rev. Lett. 98, 132002 (2007).

[51] R. Aaij et al. (The LHCb Collaboration), - "Determination of the X(3872) >meson' quantum, numbers", Phys. Rev. Lett. 110, 222001 (2013).

[52] E. Eichten and F. Feinberg, "Spin Dependent Forces in QCD", Phys. Rev. D 23, 2724 (1981);-

S. Godfrey and N. Isgur, "Mesons in a Relativized Quark Model with Chromodynamics". Phys. Rev. D 32, 189 (1985);

S.N. Gupta, S.F. Radford and W.W. Repko, "Semirelatwistic Potential Model for Heavy Quarkonia", Phys. Rev. D 34, 201 (1986);

L.P. Fulcher, "Perturbative QCD, a universal QCD scale, long range spin orbit, potential, and the properties of heavy quarkonia", Phys. Rev. D 44, 2079 (1991);

J. Zeng, J.W. Van Orden and W. Roberts, "Heavy mesons m a relatwistic model" Phys. Rev. D 52, 5229 (1995):

D. Ebert, R.N. Faustov and V.O. Galkin, "Properties of heavy quarkonia and Be mesons in the relatwistic quark model" Phys. Rev. D 67, 014027 (2003);

T. Barnes, "Charmonium options for the X(3872)'\ Phys. Rev. D 69, 054008 (2004).

[53] K. Abe, ..., T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Evidence for X(3872) ->■ 7J/tp and the sub-threshold decay X(3872) -> u)J/ip, e-Print: arXiv:hep-ex/0505037.

[54] S. Eidelman et al. (Particle Data Group), "Review of Particle Physics", Phys. Lett. B 592, 1 (2004).

[55] C. Cawlfield et al. (The CLEO Collaboration), "A Precision Determination of the D° Mass", Phys. Rev. Lett. 98, 092002 (2007).

[56] V.V. Anashin et al. (The KEDR Collaboration), "Measurement of D° and D+ meson masses with the KEDR Detector", Phys. Lett. B 686, 84-90 (2010).

[57] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Measurement of the Mass of the D° Meson", e-Print: arXiv:hep-ex/1308.1151, submitted to Phys. Rev. D.

[58] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Study of B ->• X(3872)K, with X(3872) ->■ J/^tt+tt-", Phys. Rev. D 77, 111101, (2008).

[59] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Search for a charged, partner of the X{3872) in the B meson decay B X~K, X~ -» J/i/jiv-n0", Phys. Rev. D 71, 031501 (2005).

[60] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Observation of the decay B —> J/xj)r]K and search for X(3872) -»• J/W, Phys. Rev. Lett. 93, 041801 (2004).

[61] F.E. Close, "Gluonic Hadrons", Rept. Prog. Phys. 51, 833 (1988).

[62] M.B. Voloshin and L.B. Okun, "Hadron Molecules and Charmonium Atom", JETP Lett. 23, 333 (1976);

M. Bander, G.L. Shaw, and P. Thomas, "Exotic Mesons a,nd e+ e- Annihilation ", Phys. Rev. Lett. 36, 695 (1976);

A. De Rujula, H. Georgi and S.L. Glashow, "Molecular Charmomum: A New Spectroscopy?", Phys. Rev. Lett. 38 317 (1977);

D. Diakonov, V. Petrov and M. Polyakov, "Exotic anti-decuplet ofbaryons: Prediction from chiral sohtons", Z. Phys. A 359 305 (1997).

[63] N.A. Tornqvist, "Possible large deuteron-like meson meson states bound by pions", Phys. Rev. Lett. 67, 556 (1991);

N.A. Tornqvist, "Comment on the narrow charmomum state of Belle at 3871.8 MeV as a deuson", e-Print: arXiv:hep-ph/0308277.

[64] S. Pakvasa, M. Suzuki, "On the hidden charm state at 3872 MeV", Phys. Lett. B 579, 67 (2004).

[65[ C.-Y. Wong "Molecular states of heavy quark mesons", Phys. Rev. C 69, 055202 (2004).

[66] E. Braaten and M. Kusunoki. "Exclusive production of the X(3872) in B meson decay", Phys. Rev. D 71, 074005 (2005).

[67] N.A. Tornqvist, "From the deuteron to deusons, an analysis of deuteron-like meson meson bound states" Z. Phys. C 61, 525 (1994).

[68] A.V. Manohar and M.B. Wise, "Exotic QQqq states in QCD", Nucl. Phys. B 399, 17 (1993).

[69] T. Ericson, G. Karl, "Strength of pion exchange in hadronic molecules", Phys. Lett. B 309 426 (1993).

[70] R. Abe et al, "BELLE/SVD2 status and performance", Nucl. Instrum. Meth. A535, 379 (2004);

H. Aihara et al, "Belle SVD2 vertex detector", Nucl. Instrum. Meth. A568, 269 (2006).

[71] H. Hirano et ai, "A high resolution cylindrical drift chamber for the KEKB factory.", Nucl. Instr. and Meth. A455, 294 (2000).

[72] T. Sumiyoshi et al, "Silica aerogel Cherenkov counter for the KEKB factory experiment.", Nucl. Instr. and Meth. A433, 385 (1999).

[73] I. Adachi et al., "Study of a threshold Cherenkov counter based on silica aerogels with low refractive indices.", Nucl. Instr. and Meth. A355, 390 (1995);

S. K. Sahu et al, "Measurement of radiation dam,age on silica aerogel Cherenkov radiator.", Nucl. Instr. and Meth. A382, 441 (1996).

[74] H. Kichimi et al., "The BELLE TOF system", Nucl. Instrum. Meth. A453, 315 (2000).

[75] H. Sagawa et al., "The Belle Csl calorimeter" Nucl. Instr. Meth. A 453, 259 (2000);

K.C. Peng et ai, "Performance of vndoped BGO crystals under extremely high dose conditionsNucl. Instrum. Meth. A427, 524 (1999).

[76] A. Abashian et al., "The KjJp, detector subsystem for the BELLE experiment at the KEKB factory.", Nucl. Instr. and Meth. A449, 112 (2000).

[77] D.J. Lange, "The EvtGen particle decay simulation package", Nucl. Instrum. Meth. A462, 152 (2001).

[78] R. Brun et ai, "Geant: Simulation Program for Particle Physics Experiments. User Guide and Reference Manual", CERN-DD-78-2-REV.

[79] K. Abe, .... T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Observation of the decay B° Phys. Rev. Lett. 89, 122001 (2002).

[80] T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Search for CP violation in the decay B° D^D^", Phys. Rev. Lett. 93, 201802 (2004)

[81] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration). "Measurements of time-dependent CP asymmetries m B° -»■ L>(*)+D{*]~ decays'', Phys. Rev. D 79, 032002 (2009).

[82] K. Nakamura et al. (Particle Data Group), "The Review of Particle Physics" J. Phys. G 37, 075021 (2010).

[83] R. Aleksan, I. Dunietz, B. Kayser and F. Le Diberder. "CP violation using non-CP eigenstate decays of neutral B mesons" Nucl. Phys. B 361, 141 (1991).

[84] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Measurements of branching fractions and CP-violating asymmetries in B° p±hT decays", Phys. Rev. Lett. 91, 201802 (2003).

[85] T.E. Browder, A. Datta. P.J. O'Donnell and S. Pakvasa, "Measuring (5 in B D(*)+DW~K{s) decays", Phys. Rev. D 61. 054009 (2000).

[86] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Measurement of the branching fraction and time-dependent CP asymmetry in the decay B° —>■ D*+D*~Kg'', Phys. Rev. D 74, 091101 (2006).

[87] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Observation of a Narrow Meson State Decaying to D+tt° at a Mass of 2.32 GeV/c2."', Phys. Rev. Lett. 90, 242001 (2003).

[88] D. Besson et al. (The CLEO Collaboration), "Observation of a narrow resonance of mass 2-46 GeV/c2 decaying to D*+7t° and confirmation of the D*j(2317) state'', Phys. Rev. D 68, 032002 (2003).

[89] J. Brodzicka, ..., T. Aushev et al. (The Belle collaboration), "Observation of a new Dsj meson in B+ ->• D°D°K+ decays'', Phys. Rev. Lett. 100, 092001 (2008).

[90] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Observation of a New Ds Meson Decaying to DK at a Mass of 2.86 GeV/c2" Phys. Rev. Lett. 97, 222001 (2006).

[91] K. Abe, ..., T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Observation of a Charmoniumlike State Produced in Association with a J/ijj m e+e~ Annihilation at \/s ~ 10.6 Ge V.", Phys. Rev. Lett. 98, 082001 (2007).

[92] P. Pakhlov, ..., T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Production of New Charmoniumlike States in e+e~ J/ipD^D^ at y/s ta 10.6 GeV.", Phys. Rev. Lett. 100, 202001 (2008).

[93] S. K. Choi, ..., T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Observation of a Resonancelike Structure in the tt±i/j' Mass Distribution in Exclusive B —k K^ip' Decays.'', Phys. Rev. Lett. 100, 142001 (2008).

[94] M. Ablikim, M.N. Achasov, O. Albayrak, D.J. Ambrose (The BESIII Collaboration), "Observation of a charged (DD*)~ mass peak in e+e~ —» 7r+(DD*)~ at Ecm = 4.26 GeV", arXiv:1310.1163.

[95] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Measurement of the m,ass and width of the Dsi(2536)+ meson", Phys. Rev. D 83, 072003 (2011).

[96] S. K. Choi, ..., T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Observation of a near-threshold u — J/ip mass enhancement in exclusive B KuiJ/ip decays" Phys. Rev. Lett. 94, 182002 (2005).

[97] N. Brambilla et al. (The Quarkonium Working Group Collaboration) "Heavy quarkomum physics", FERMILAB-FN-0779. CERN-2005-005. hep-ph/0412158.

[98] T. Barnes and S. Godfrey, "Charmonium options for the X(3872)", Phys. Rev. D 69, 054008 (2004).

[99] E.J. Eichten, K. Lane and C. Quigg, "Charm,onium levels near threshold and the narrow state X(3872) ->• tt+tt~ J/ip", Phys. Rev. D 69, 094019 (2004).

[100] A. Abashian et al. (The Belle Collaboration), "Measurement of the CP Violation Parameter sin 20i in B°d Meson Decays", Phys. Rev. Lett. 86, 2509 (2001).

[101] K. Abe et al. (The Belle Collaboration), "Improved Measurement of Mixing-induced CP Violation in the Neutral B Meson System", Phys. Rev. D 66, 071102(R) (2002).

[102] K. Abe et al. (The Belle Collaboration), "Improved measurement of CP violation parameters sin2<f>i and \lambda|, B meson lifetimes, and B° — B° mixing parameter Am/, Phys. Rev. D 71, 072003 (2005).

[103] O. Long, M. Baak, R.N. Cahn and D. Kirkby, "Impact of tag-side interference on time-dependent CP asymmetry measurements using coherent B°B° pairs", Phys. Rev. D 68, 034010 (2003).

[104] O.W. Greenberg, "CPT violation implies violation of Lorentz invariance", Phys. Rev. Lett. 89, 231602 (2002);

V.A. Kostelecky, "Gravity, Lorentz violation, and the standard model", Phys. Rev. D 69, 105009 (2004).

[105] N.C. Hastings, ..., T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Studies of B° - B° mixing properties with inclusive dilepton events", Phys. Rev. D 67, 052004 (2003).

[106] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Limits on the decay rate difference of neutral-B mesons and on CP, T, and CPT violation in B° — B° oscillations", Phys. Rev. D 70, 012007 (2004);

B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Limits on the decay-rate difference of

neutral B m,esons and on CP, T, and CPT violation in B° — B° oscillations", Phys. Rev. Lett. 92, 181801 (2004).

[107] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Search for T, CP a,nd CPT violation in B°B° Mixing with inclusive dilepton events", Phys. Rev. Lett. 96, 251802 (2006).

[108] A. Angelopoulos et al. (The CPLEAR Collaboration), 'T-violation and CPT-invariance measurements in the CPLEAR experiment: A detailed description of the analysis of neutral-kaon decays to enu", Eur. Phys. J. C 22, 55 (2001).

[109] F. Ambrosino et al. (The KLOE Collaboration), "Determination of CP and CPT violation parameters in the neutral kaon system using the Bell-Steinberger relation and data from, the KLOE experiment", J. High Energy Phys. 12 (2006) 011.

[110] E. Abouzaid et al. (The KTeV Collaboration), "Precise Measurements of Direct CP Violation, CPT Symmetry, and Other Parameters in the Neutral Kaon System ", Phys. Rev. D 83, 092001 (2011).

[111] E.D. Lipeles et al. (The CLEO Collaboration), "Study of the decays B° D*+D*~", Phys. Rev. D 62, 032005 (2000).

[112] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Measurement of the branching fraction and CP-violating asymmetries in neutral B decays to D*^DT", Phys. Rev. Lett. 90, 221801 (2003).

[113] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Measurement of time-dependent CP asymmetries and, the CP-odd fraction in the decay B° D*+D*~", Phys. Rev. Lett. 91, 131801 (2003).

[114] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Measurement of branching fractions and CP-violating charge asymmetries for B meson decays to and implications for the CKM angle 7", Phys. Rev. D 73, 112004 (2006).

[115] H. Miyake, ..., T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Branching fraction, polarization and CP-violating asymmetries in B° —> D*+D*~ decays", Phys. Lett. B 618, 34 (2005).

[116] G. Majumder, .... T. Aushev et al. (The Belle Collaboration), "Evidence for B° D+D~ and observation of B~ D°D~ and B~ —>• D°D*~ decays", Phys. Rev. Lett. 95, 041803 (2005).

[117] D.M. Asner et al. (The CLEO Collaboration), "Search for the Decays B° ->■ D*+D*~", Phys. Rev. Lett. 79, 799 (1997).

[118] M. Artuso et al. (The CLEO Collaboration). "First observation of the decay BQ —>■ D*+D*~", Phys. Rev. Lett. 82, 3020 (1999).

[119] R. Barate et al. (The ALEPH Collaboration), "Observation of doubly charmed B decays at LEP", Eur. Phys. J. C 4, 387 (1998).

[120] H.-F. Fu, G.-L. Wang, Z.-H. Wang and X.-J. Chen, "Serni-leptonic and, non-leptonic B meson decays to charmed mesons", Chin. Phys. Lett. 28, 121301 (2011).

[121] R.-H. Li, X.-X. Wang, A.I. Sanda and C.-D. Lu, "Decays of B m,eson to two charmed mesons", Phys. Rev. D 81, 034006 (2010).

[122] Z. Luo and J.L. Rosner. "Factorization in, color - favored B meson decays to charm", Phys. Rev. D 64, 094001 (2001).

[123] M. Wirbel, B. Stech and M. Bauer, "Exclusive Semileptonic Decays of Heavy Mesons", Z. Phys. C 29, 637 (1985).

[124] M. Bauer, B.-Stech and M. Wirbel, "Exclusive Nonleptonic Decays of D, Ds. and B Mesons'', Z. Phys. C 34, 103 (1987).

[125] N. Isgur, D. Scora, B. Grinstein and M.B. Wise. "Semileptonic B and D Decays in the Quark Model", Phys. Rev. D 39, 799 (1989).

[126] A. Datta and D. London, Extracting 7 from Bd £>(*)+£>(*)" and Bd ->• D{*)+£>(*>-Decays", Phys. Lett. B 584. 81 (2004).

[127] J. Albert, A. Datta and D. London, "A Measurement of 7 from the Decays Bd —» £>(*)+£(*)- and Bd D[s)+D^~", Phys. Lett. B 605. 335 (2005).

[128] H. Li and S. Mishima, "Polarizations in B VV decays", Phys. Rev. D 71, 054025 (2005).

[129] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration). "Measurement of the Time-Dependent CP Asymm,etry of Partially Reconstructed B° —» D*+D*~ Decays", Phys. Rev. D 86, 112006 (2012).

[130] L.-X. Lu, Z.-J. Xiao, S.-W. Wang and W.-J. Li. "The double charm decays of B Mesons in the mSUGRA model", Commun. Theor. Phys. 56, 125 (2011).

[131] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Measurement of Tim,e-Dependent CP Asymmetry in B° ccA"(*)0 Decays", Phys. Rev. D 79, 072009 (2009).

[132] J. Charles, S. Descotes-Genon, Z. Ligeti. S. Monteil, M. Papucci and K. Trabelsi, "Future sensitivity to new physics in Bd, Bs and K mixings", e-Print: arXivrhep-ph/1309.2293.

[133] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Observation of a New Ds Meson Decaying to DK at a Mass of 2.86 GeV/c2", Phys. Rev. Lett. 97, 222001 (2006).

[134] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Study of DsJ decays to D*K in inclusive e+e~ interactions", Phys. Rev. D 80, 092003 (2009).

[135] R. Aaij et al. (The LHCb Collaboration), "Study of DsJ decays to D+Ks and D°K+ final states in pp collisions", JHEP 1210, 151 (2012).

[136] A. Le Yaouanc, L. Oliver, O. Pene, J.-C. Raynal, "New heavy quark limit sum rules involving Isgur-Wise functions and decay constants", Phys. Lett. B 387, 582 (1996).

[137] A. Datta and P. O'Donnell, "Understanding the nature of £>s(2317) and Ds(2460) through nonleptonic B decays", Phys. Lett. B 572, 164 (2003).

[138] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration), "Study of resonances in exclusive B decays to D^D^K", Phys. Rev. D 77, 011102 (2008).

[139] B. Aubert et al. (The BaBar Collaboration). "Study of Resonances in Exclusive B Decays to D^D^K, Phys. Rev. D 77, 011102 (2008).

[140] C. Hanhart, Yu.S Kalashnikova, A.E. Kudryavtsev and A.V. Nefediev, "Reconciling the X(3872) with the near-threshold enhancement in the D°D*° final stale", Phys. Rev. D 76, 034007 (2007).

[141] Yu.S. Kalashnikova and A.V. Nefediev, "Nature of X(3872) from data", Phys. Rev. D 80, 074004 (2009).

[142] E. Braaten and J. Stapleton. "Analysis of J/ij)7r+7r~ and D°D07r° Decays of the X(3872)", Phys. Rev. D 81, 014019 (2010).

[143] E. Swanson, "Diagnostic decays of the X(3872)", Phys.Lett. B 598, 197 (2004).

[144] F.E. Close, P.R. Page, "The D*°D° threshold resonance", Phys. Lett. B 578, 119 (2004).

[145] M.B. Voloshin, "Heavy quark spin selection rule and the properties of the X(3872)", Phys. Lett. B 604, 69 (2004).

[146] E. Braaten, M. Kusunoki and S. Nussinov, "Production of the X(3870) in B m,eson decay by the coalescence of charm m,esons", Phys. Rev. Lett. 93, 162001 (2004).

[147] M.T. AlFiky, F. Gabbiani and A.A. Petrov, "X(3872): Hadronic Molecules in Effective Field Theory", Phys. Lett. B 640, 238 (2006).

[148] N.N. Achasov, E.V. Rogozina, "How learn the branching ratio X(3872) D*°D° + c.c.", e-Print: arXiv: 1310.1436.

[149] B. Aubert et al. (BaBar Collaboration), "Observation ofY(3940) J/ijju in B ->■ J/ijjujK at BaBar", Phys. Rev. Lett. 101, 082001 (2008).

Список иллюстраций

1.1 Треугольник унитарности...........................

1.2 Состояние треугольника унитарности в 2007 году..............

2.1 Диаграммы Фейнмана для В0 — £г-смешивания..............

2.2 Древесная (слева) и пингвинная (справа) диаграммы Фейнмана для распадов В0 ->• J/фКg (вверху) иВЧ £>(*)+£>(*)" (внизу)..........

4.1 Схема ускорителя КЕКВ и инжекторной системы.............

4.2 Схема области взаимодействия пучков ускорителя КЕКВ.........

4.3 Схема детектора Belle.............................

4.4 Ионизационные потери заряженных частиц в дрейфовой камере в зави-' симости от импульса для разных типов частиц...............

4.5 Схема расположение аэрогельных счетчиков АСС и времяпролётной системы TOF внутри детектора Belle......................

4.6 Разрешение TOF по времени пролёта частицы как функция от z-координаты пересечения трека со счетчиком........................

4.7 Разрешение TOF по времени пролёта частицы для разных типов адро-нов как функция от импульса частицы....................

4.8 Эффективность разделения заряженных каонов от пионов по измеренному времени пролёта, выраженная в количестве стандартных отклонений. как функция от импульса частицы...................

4.9 Идентификация частиц в различных системах детектора Belle в зависимости от импульса частицы. Контрастность диаграммы показывает степень надёжности идентификации.....................

4.10 Эффективность идентификации К±-мезонов и вероятность неправильной идентификации 7г± в зависимости от импульса частицы, определённые на реальных данных при помощи распадов D*+ —>■ D°тг+,

> к тт •...................................

4.11 Логическая схема триггерной системы детектора Belle...........

5.1 Схема распада Т(45) —В В..........................

5.2 Схема таггирования [6]............................. 63

5.3 Разрешение 6г вершин распадов Б-мезонов для событий, восстановленных по одному треку (вверху) и с использованием двух и более треков (внизу). Распределения для сигнальных Б-мезонов представлены на графиках слева, для таггирующих - справа. Точки с ошибками представляют собой данные, полученные в результате моделирования методом Монте Карло. Сплошная кривая представляет собой функцию подгонки..................................... 70

5.4 Распределение времени жизни Б°-мезона Д1 Точки с ошибками представляют собой данные. Сплошная кривая представляет собой функцию подгонки. Пунктирная кривая - фоновая компонента функции подгонки. 72

5.5 Распределения по переменным (слева) и АЕ (справа) для событий распадов В0 —> (вверху) и В0 —> (внизу). Точки с ошибками представляют собой данные. Сплошными кривыми показаны функции подгонки, пунктирные кривые - сигнальные компоненты функций подгонки, а штриховые - их фоновые составляющие...... 75

5.6 Распределения по переменной АЬ для распадов В0 —>• (вверху) и В0 —> (внизу) для событий с хорошим качеством таггирования (г > 0.5). В нижней части графиков представлена асимметрия между событиями таггированными как В0 и В0, определённая как (ЛГ+ — (]У+ + /V-), где - число событий в каждом интервале Д£, таггированных как В0 (В0). Сплошные кривые представляют собой

результаты подгонки.............................. 79

5.7 Распределение по переменным Мьс (вверху) и АЕ (внизу) событий распада В0 —» 0*+Б*~. Точки с ошибками представляют собой данные. Сплошные кривые представляют собой функцию подгонки, штриховые кривые - фоновую компоненту функции подгонки............. 82

5.8 Углы поляризации распада В0 —> П*+. Углы 0и- и Ф\л- определены в системе покоя 1)*+-мезона (в нижней плоскости), в то время как угол определён в системе покоя 1}*~-мезона (в верхней плоскости)....... 83

5.9 Угловые распределения распада В0 —> _0*+£>*~: соз(^г) (вверху) и сов(£?1) (внизу). Точки с ошибками представляют собой данные. Сплошные кривые показывают функцию подгонки. Длинными штрихами представлена сигнальная часть функции подгонки, короткими штрихами - её фоновая компонента. Пунктирная, штрих-пунктирная и штриховая с двумя точками кривые показывают вклады Яо, и Я\\ соответственно. ... 85

5.10 Распределения по переменной Д£ для событий распада В0 —> £)*+/)*-с хорошим качеством таггирования (г > 0.5). Открытые точки с ошибками и штриховая кривая представляют собой события, таггированные как .В°-мезон, в то время как сплошные точки и соответствующая им сплошная кривая представляют собой события, таггированные как В°-мезон. Пунктирной кривой показана фоновая компонента функции подгонки. В нижней части графика представлена асимметрия между событиями таггированными как В0 и В0, определённая как (ь — Л,г_)/(Д''+ + ./У_), где (ЛР) - число событий в каждом интервале по Д£. таггиро-ванных как В0 (В°)............................... 86

5.11 Распределения по переменным Мьс (слева) и АЕ (справа) событий распада В0 —> К^. Точки с ошибками представляют собой данные. Кривыми показана функция подгонки.................... 89

5.12 Спектр инвариантной массы комбинации частиц для сигнальных событий распада В0 —»■ Б*+(вверху). Гистограмма представляет форму сигнала, полученную в результате моделирования методом Мойте Карло в случае распределения событий по фазовому объёму. События из области малых значений разности масс ./^-кандидатов и Г)*+- и /¿^-мезонов представлены внизу. Точки с ошибками представляют собой данные. Кривой показана функция подгонки................ 91

6.1 Двумерное распределение переменных АЕ и МЬс (вверху слева), где (а) - сигнальная область и (Ь) - контрольная область. Проекции двумерного распределения на ось АЕ (вверху справа) для событий с > 5.27 ГэВ/с2 и на ось для событий с |ДР| < 20 МэВ (внизу). Точки

с ошибками представляют собой данные. Кривые - функция подгонки. 96

6.2 Спектр инвариантных масс Цч 1 (2536)+- к а н д и да' г о 15 для конечных состояний: а), Ь), с) В+ £>а1(2536)+Р°, с1), е), 0 В0 £>51(2536)+£>" и g), Ь), ¡) В0 1?51(2536)+Р*~ с последующими распадами 1)51(2536)+-мезона на а), ё), §) £*°(£)07)К+, Ь), е), Ь) £>*0(£>°7г°)Я:+ и с), £), 1) £>*+(£>07г+)Х§. Точки с ошибками представляют собой данные. Кривыми показана функция подгонки....................... 97

6.3 Распределения разности энергий АЕ (вверху) для событий с 6 МэВ/с2 < (3 < 14 МэВ/с2 и разности масс Ц = тг°) - М(Р°) - Мф°) -М(7Г°) (внизу) для событий из сигнальной области |ДР| < 25 МэВ. Точки с ошибками представляют собой данные. Сплошной кривой показана функция подгонки. Штриховая кривая - фоновая компонента функции подгонки..................................... 101

6.4 Зависимость разрешения по инвариантной массе £>*°.О0-капдидатов от моделированной массы Х(3872) для событий распада —» £>°7 (вверху) и £>*° £)°7г° (внизу)........................... 105

6.5 Спектр инвариантных масс Х(3872)-кандидатов для событий распадов И*0 —>■ £>°7 (вверху) и —» 1)°7г° (внизу). Точки с ошибками представляют собой данные. Сплошной кривой показана функция подгонки, пунктирная кривая - сигнальная компонента функции подгонки, штриховая кривая - её фоновая компонента.................... 108

6.6 Спектры инвариантных масс (слева) для событий из области Мр*р < 3.88 ГэВ/с2 и Х(3872)-кандидатов Мв*р (справа) для событий из области Мьс > 5.27 ГэВ/с2 для событий распадов £)°7 (вверху) и распадов £)°7г° (внизу). Точки с ошибками представляют собой данные. Сплошные кривые - функция подгонки. Пунктирные кривые - компонента функции подгонки распада В —» Х(3872)К. Штриховая кривая - комбинаторный фон. Штрих-пунктирная кривая - сумма комбинаторной и нерезонансной компонент функции подгонки. На распределении переменной Мд.д для событий распадов Д°7 (вверху справа) дважды пунктирной штриховой кривой представлен вклад сигнальных событий распада В -4 Х(3872)К, когда фотон из распада —» Д°7 ошибочно скомбинирован со вторым ,О0-мезоном. Это показывает, что вклады резонансного распада Б*0 —> £>°7 и нерезонансного £>°7 эффективно разделяются................................... 110

7.1 Распределения по переменным АЕ и Мьс для распада В0 —> З/ф-к0. Сплошная жирная кривая - функция подгонки. Сплошная тонкая кривая - сигнальная компонента функции подгонки. Пунктирной кривой показан вклад событий распада В0 —> З/фК^-^ 7г°7г°). Штриховой кривой показан комбинаторный фон....................... 114

7.2 Распределения по переменной Д£ для событий с д = +1 (вверху) и <7 = — 1 (посредине) и асимметрия между ними (внизу). Сплошная кривая отображает функцию подгонки. Пунктирной кривой показан вклад фоновых событий................................ 115

7.3 Распределения по переменной МЪс (вверху) для событий распадов В0 —> (сс)Кд из сигнальной области 1ДР1 < (25 -т- 40) МэВ (в зависимости от канала распада) и по переменной р*в (внизу) для распада В0 —> З/фК^. Точки с ошибками представляют собой данные. Значения кривых и гистограмм определены в легенде........................ 118

7.4 Распределения по переменной Д£ после вычетания фоновых событий (вверху) для событий с д = +1 (красные) и д = — 1 (синие) и асимметрия (внизу) для событий с хорошим качеством таггирования (г > 0.5) для всех СР-нечётных каналов распадов (слева) и СР-чётного - (справа). . 121

7.5 Распределения по переменной Д£ после вычитания из них функции подгонки с зафиксированными нулю параметрами СРТ-асимметрии. Точки с ошибками представляют данные. Сплошная кривая показывает функцию подгонки. Пунктирная кривая показывает функцию подгонки с параметрами Ие(г) = +0.28 для а) и Ь), Хт(г) = —0.03 для с) и АГа/Га = -0.16 для (1)............................. 126

8.1 Современное состояние треугольника унитарности............. 131

Список таблиц

4.1 Основные параметры ускорителя КЕКВ................... 32

4.2 Параметры основных элементов детектора Belle.............. 35

4.3 Полное сечение и число событий в секунду для различных физических процессов при проектной светимости ускорителя КЕКВ. Индекс ^ означает, что число событий в секунду указано с учетом фактора подавления 1/100, который вводится в триггере для данного типа событий...... 50

5.1 Значения величин w и Aw для каждого интервала г. определённые для набора данных SVD2.............................. 64

5.2 Систематические погрешности измерений относительных вероятностей распадов В0 D+D~ и В0 -> в %.................. 77

6.1 Полная эффективность восстановления, включающая в себя относительные вероятности распадов промежуточных частиц. еВ, для каждого

из каналов распада Р-мезона и Р5х(2536)+-мезона............. 98

6.2 Результаты подгонки спектра масс Р><1(2536)+-мезона........... 98

6.3 Результаты измерения массы и собственной ширины состояния Х(3872). Число восстановленных событий, полная эффективность реконструкции, еВ, и значимость, S, полученные для распада В —У Х(3872)(—> D*°D°)K..................................... 107

7.1 СР-чётность (£/), результат определения числа сигнальных событий (Nsig) и их чистота для каждого из каналов распада В0 —> fcp...... 119

7.2 Результат подгонки параметров С'Р-нарушен и я для каждого из каналов распада В0 —>• fcp отдельно. Результат одновременной подгонки всех каналов распада. Первая погрешность является статистической, вторая

- систематической................................ 120

Систематические погрешности измерения параметров СР-нарушения 5/и Д/ для каждого канала распада /с я и для комбинированного измерения по всем каналам. Для сравнения в последнем столбце представлены аналогичные погрешности измерения, выполненного в исследовании [30]......................................