Влияние давления на ориентационную релаксацию растворов жидких кристаллов немезогенным растворителем в пульсирующем магнитном поле тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.14, кандидат физико-математических наук Осипов, Алексей Викторович

• Осипов, Алексей Викторович
• кандидат физико-математических наук
• 1998

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Осипов, Алексей Викторович

ОГЛАВЛЕНИЕ

Введение

Часть 1. Обзор экспериментальных и теоретических исследований 8 ориентационной релаксации в растворах НЖК.

1.1 Влияние статического магнитного поля на поглощение 8 ультразвука.

1.2. Основы динамики ЖК в переменных магнитных псшях

1.3. Экспериментальные исследования динамики ориентаци- 23 онных процессов во вращающемся магнитном поле.

1.4. Экспериментальные исследования ориентационной релак- 25 сации в пульсирующем магнитном поле при высоком давлении.

1.5 Влияние давления на физико-химические свойства раство- 29 ров ЖК в органических растворителях.

1.6. Постановка задачи, выбор объекта и метода исследова-

нии.

Часть 2. Методика исследований акустических свойств НЖК в 39 магнитном поле.

2.1. Особенности методики исследования акустических 39 свойств ЖК в пульсирующем магнитном поле.

2.2. Блок-схема и аппаратура экспериментальной установки

2.3. Измерительная камера высокого давления

2.4. Схема создания магнитного поля

2.5. Схема термостатирования

2.6. Схема высокого давления

2.7. Система заливки

2.8. Система приема информации

2.9. Методика проведения эксперимента

2.10. Оцненка погрешности эксперимента

2.11. Контрольные измерения и оценка погрешности зкспери- 58 мента.

Глава 3. Результаты экспериментальных исследований в растворах 59 НЖК.

3.1. Индукционные зависимости поглощения ультразвука для 59 стационарного магнитного поля при различных температурах и давлениях.

3.2 Временные зависимости поглощения ультразвука при на- 62 ложении магнитного поля.

3.3 Эффективное время релаксации коэффициента поглощения 64 ультразвука при включении магнитного поля

3.4. Временные зависимости поглощения ультразвука при 70 снятии магнитного поля.

3.5 Эффективное время релаксации коэффициента поглощения 73 ультразвука при выключении магнитного поля

3.6. Измерение коэффициента поглощения ультразвука при 75 включении магнитного поля индукцией, меньшей индукции насыщения. Эффект последействия.

Глава 4. Анализ результатов экспериментальных исследований

4.1. Некоторые физико-химические свойства растворов НЖК 76 в органических растворителях.

4.2. Ориентационная релаксация НЖК при включении маг- 79 нитного поля.

4.3. Зависимость характеристического времени ть при включе- 83 нии магнитного поля от температуры, давления индукции магнитного поля и концентрации растворителя.

4.4. Ориентационная релаксация НЖК при выключении маг- 84 нитного поля.

4.5. Зависимость характеристического времени при включе- 86 нии магнитного поля от температуры, давления индукции

магнитного поля и концентрации растворителя.

4.6. Сравнение экспериментальных результатов с данными, 88 полученными для монодоменных образцов.

4.7. Зависимость отношения вращательной вязкости к диа- 90 магнитной восприимчивости от давления и концентрации растворителя.

4.8. Релаксационный характер анизотропии поглощения уль- 95 тразвука в статическом магнитном поле..

ВЫВОДЫ

ЛИТЕРАТУРА

ПРИЛОЖЕНИЕ.

98 100

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Влияние давления на ориентационную релаксацию растворов жидких кристаллов немезогенным растворителем в пульсирующем магнитном поле»

ВВЕДЕНИЕ

Экспериментальные и теоретические исследования физико-химических свойств жидких кристаллов (ЖК) продолжают оставаться активно развивающейся областью молекулярной физики» что обусловлено несколькими причинами: во-первых, сочетанием в ЖК свойств, характерных как для классических жидкостей, так и для кристаллических тел; во-вторых, их широким использованием в системах записи, отображения, обработки и хранения информации; в-третьих, необходимостью проверки и дальнейшего развитая существующих феноменологических и молекулярно-статистических теорий жидкокристаллического состояния вещества.

За последние годы опубликовано немало работ, посвященных фундаментальным и прикладным иеследованям ЖК. Однако вне поля зрения обзорной и монографической литературы часто оказываются жидкокристаллические растворы немезогенных веществ. Такое положение представляется неоправданным, поскольку растворы ЖК в немезогенных соединениях уже в настоящее время достаточно широко используются в производственной и исследовательской практике: в качестве смесей для электрооптических устройств, в спектроскопии ЯМР и ЭПР, а также в оптической спектроскопии, в газожидкостной хроматографии, для получения полимерных материалов и др.

Растворы ЖК в немезогенах являются важным классом мезоген-ных систем с ясно выраженной спецификой. Это связано, с одной стороны, со значительно большим разнообразием типов межмолекулярных взаимодействий по сравнению с системами, содержащими только мезогены, благодаря использованию огромного разнообразия немезоморфных соединений в качестве компонентов растворов, а с другой стороны, с сильной структурированностью, нетипичной для изотропных неводных растворов.

Для осуществления целенаправленного синтеза новых нематиче-ских жидких кристаллов (НЖК) с заданными вязкоупругими и акусто-оптическими свойствами необходима информация о тегоюфизических и релаксационных параметрах имеющихся соединений. Поэтому актуальной задачей молекулярной физики и теплофизики растворов НЖК является изучение кинетики и термодинамики ориентационных эффектов и процессов межмолекулярной перестройки в широком временном и температурном интервалах, а также определение кинетических характеристик явлений переноса на межмолекулярном уровне.

В связи с вышеизложенным экспериментальные и теоретические исследования динамики молекулярных процессов, характеризующих ориентационную релаксацию в растворах НЖК, а также установление степени влияния температуры и давления на характер этих процессов являются одной из актуальных проблем физики ЖК. Повышенный интерес представляет изучение релаксационных свойств растворов НЖК, подверженных воздействию внешних переменных и пульсирующих магнитных и электрических полей, так как именно такие исследования позволяют получить информацию о влиянии термодинамических параметров состояния на кинетические свойства ЖК. Кроме того, многообразие теоретических подходов к описанию релаксационных свойств ЖК не позволяет сделать выводы в пользу одной из существующих теорий. В связи с этим исследования поведения растворов НЖК, проведенные при изменяющихся термодинамических параметрах состояния, а в особенности при высоких давлениях, являются актуальными и своевременными.

Самостоятельный интерес представляет изучение влияния молекул немезогена на ориентационную подвижность молекул и молекулярных комплексов НЖК, подверженных внешним воздействиям немехани-

ческой природы» акустическим методом, то есть в поле высокочастотных периодических объемных деформаций.

Следует отметить» что акустический метод исследований обладает также той особенностью, что с его помощью можно изучать объемные свойства мезофаз» подверженных незначительному влиянию ограничивающих поверхностей, в то время как рядом других методов исследуются фактически пленочные образцы, линейные размеры которых соизмеримы с магнитной длиной когерентности. Другим привлекательным свойством акустического метода является способность к широкому варьированию параметром ©Тт (© - частота ультразвука, Ъп - время релаксации ш-го процесса), что позволяет проводить анализ в рамках теоретических представлений, справедливых для конкретной величины , дать т. е. в области спектральных характеристик высокочастотных молекулярных процессов.

Таким образом» экспериментальное изучение анизотропных акустических свойств растворов нематичееких жидких кристаллов в немезогенных растворителях при изменяющихся р,Т - термодинамических параметрах состояния может способствовать развитию фундаментальных теорий и прикладных исследований данного класса конденсированных сред.

Часть 1. Обзор экспериментальных и теоретических исследований ориентацнонной релаксации в растворах НЖК,

§ 1.1. Влияние статического магнитного поля на поглощение ультразвука в НЖК.

Наложение магнитного поля приводит к анизотропии целого ряда физических величин, в том числе и коэффициента поглощения ультразвука.

Прежде всего магнитное поле изменяет характер угловой зависимости коэффициента поглощения ультразвука в соответствии с формулой:

-^у- = С + а-с082ц/ + Ь'СОБ ц/, (1.1.1)

(

где коэффициенты а, Ь и с связаны с коэффициентами вязкости гидродинамических теорий.

Влияние магнитного поля на поле директора с учетом ориентирующего действия стенок, характеризуется отношением магнитной длины когерентности к размеру области 1, т.е. величиной £¿/1. Естественно предположить, что локальные свойства НЖК полностью определяются директором.

Важный класс магнитоакустических явлений, связан с изменением акустических свойств НЖК, вызванным переходом Фредерикса [1].

Для монодоменного образца в одноконстантном приближении усредненная по длине образца величина коэффициента поглощения

&ХЬ%)= у будет равна [2.2]:

ъ. 1

для S - перехода; (1.1.2)

{а)5=с + а-Эт2вш+Ь.3ш4ет--р- (b+2а-Sin2em)-11/(вш)-Ь-15<(вт)

i •' f£ Г2

(b+2a-cos2em)-ij/(em)-b-i^(em)

(а)- = с + b • cos19_ + а • cos4 Qm - — ■

\ /в HI И | П и» / "» /

для В - перехода; (1.1.3)

Здесь 6т = вш(1/4)- максимальный угол поворота директора, при % £ Щ равный нулю, а при 1/2; > те определяемый из уравнения:

1/4 = 21^.(6*0 и (1.1.4)

/2

1Дв,)= |в"(«п2вв -sine) dG. (1.1.5)

В экспериментах обычно измеряют угловую зависимость анизотропии поглощения:

A<x(ij/)=a(4[/)-aj.=acos2i|/+b'Cos4ij/ (1Л .6)

В работе [23} исследованы температурные и угловые зависимости анизотропии коэффициента поглощения ультразвука в этоксибензили-дене-п-н-бутиланилине (ЭББА).

Измерения угловой зависимости анизотропии коэффициента поглощения ультразвука Лсфу) показали, что с увеличением частоты и понижением температуры минимальное значение Аа(\р) уже не соответствует i|i=90° (рис. 1.1.1, 1.1.2). Аналогичное поведение обнаружено в МББА [24]} измерения в котором проводились при Т=25°С в диапазоне частот от 5 до 85 МГц и индукции магнитного поля 0.2 Тл, Для объяснения этого факта использовалось выражение(1.1.6). Значения b и а находились с помощью метода наименьших квадратов по наилучшему соответствию экспериментальной и теоретической зависимостей. Анализ температурно - частотной зависимости коэффициентов а и b показал, что коэффициент а всегда положительный, тогда как b может принимать как положительные^ так и отрицательные значения в зави-

80 40 О

SOS 323 343 "ПК

Рис, i .2.1 Температурная зависимость коэффициентов ой, ао, а1 в ЭББА

при f = 25 МГц, В = О Л Тл [23].

60

30

о

Рис. 1.2.2. Угаовая зависимость анизотропии коэффициента поглощения Да(ф) в ЭББА; a) Т = 3 i 7 К, б) f = 25 МГц (В = u.iTn) [23].

а, дб/ем

симости от температуры и частоты. Когда коэффициент Ь меньше нуля, то минимальное значение Да(х|/) имеет место при углах, отличных от цд=90° причем положение минимума определяется выражением:

Г~ь

Ваш =агссоз Л/— (1Л .7)

V а

Характерной особенностью НЖК является существование порогового (насыщающего) значения напряженности магнитного поля, что также связано с наличием в жидком кристалле включений, дисклина-ций, сложных граничных условий и т.п. На рис. 1.1.3. представлены результаты исследований акустических свойств п-азоксианизола (ПАА) на частотах 3-60 МГц, приведенного в работах [26,27]. Авторы показывают, что коэффициент поглощения ультразвука в магнитном поле параллельной ориентации - увеличивается, а в поле перпендикулярной ориентации - уменьшается относительно его значения в неориентированном образце. Наибольшее изменение наблюдается при увеличении индукции от 0 до 0.1 Тл, и дальнейшее ее возрастание не вызывает существенного изменения коэффициента поглощения ультразвука (1.1.6). Аналогичное поведение коэффициента поглощения ультразвука в зависимости от индукции магнитного поля отмечается в работе [28] на примере МББА (рис. 1.1.4). Следует заметить, что в указанных работах отмечается уменьшение величины Да/Р = (<щ(-а±)/Р с ростом частоты ультразвука, что говорит о релаксационном характере анизотропии коэффициента поглощения ультразвука,

Аналогичный характер зависимости Аа/Р от величины напряженности магнитного поля имеет место для смесей ЖК-404, ЖК-440, Н-37 [30]. Во всех исследованных объектах индукция насыщения не превышала величины 0.15 Тл.

[

о - 3 МГц; «- 15 МГц; а - 60 МГц [27].

а-Оо, дб/см

Рис.1.2.4. Индукционная зависимость анизотропии коэффициента поглощения а!1, а1 в МББА (Г = 5 МГц, АТ = 6 К).

Экспериментальные данные по индукционной зависимости коэффициента поглощения удовлетворительно описываются эмпирическим выражением вида {8}:

(Ла/Г2)!! = (Да/Р)» • {1-ехр[1Ч2В/Внас)2-4±0-2]}, (Ы-8)

где (АаД2)^ = Нт (Ла/Г2)!!; Виае - индукция насыщения.

В—№

II. Магнитное поле изменяет анизотропные параметры релаксации, и в первую очередь ориентационной. При отсутствии поля время релаксации флуктуаций директора неограничено возрастает, что является следствием вырождения направления директора. Включение поля снимает вырождение, в результате чего происходит процесс релаксации к поло» жению равновесия с тем меньшим временем, чем больше глубина образования потенциальной ямы. Случаи, связанные с переориентацией монодоменного образца во вращающемся магнитном поле и ориентацией поледоменного образца в пульсирующем поле рассмотрены ниже.

При приближении к точке просветления увеличивается время релаксации параметра ориентационной упорядоченности, что определяет наличие максимума на температурной зависимости анизотропии коэффициента поглощения НЖК перед обращением ее в ноль в окрестности фазового перехода в изотропную фазу.

Температурная зависимость анизотропии коэффициента поглощения ультразвука в МБ Б А приведена в работе [36]. Образец предварительно нагревался до изотропной фазы, а затем охлаждался в присутствии магнитного поля до необходимой температуры. Измерения производились в магнитном поле индукцией 0.05-0.25 Тл на частоте 3.5 МГц (рис. 1.1.5).

Результаты экспериментального исследования и теоретический анализ температурной зависимости анизотропии коэффициента поглощения ультразвука в МВБ А на частотах от 1 до 10 МГц приведены в

Аои дб/см

г.5 г.о

1 .5

1 .О

□.5 О

-□.5

15

//

-10

О ТТсЖ

Рис.1.1.5. Температурная зависимость поглощения ультразвука в

МББА;

- ой - а1,----ай - ао, - * - »- - а?- ао ( В = 0.5 Тл,

Г =3.5 МГц) [36].

1,0

- теория

— эксперимент

1 МГц

2 МГц

4 МГц

10 МГц

298

303

308

313 Т.К

Рис.1 Л .6. Температурная зависимость коэффициента поглощения Аа/Р

при В = 0.37 Тл [37].

1

I

РисЛ.2.7 Температурная зависимость анизотропии коэффициента поглощения ЫР- в НЖК при £ = 3 МГц (В = 0.15 Тл).

Рис. 1.2.8 Температурная зависимость анизотропии коэффициента поглощения Аа/Р в НЖК при Г = 620 МГц (В = 0.15 Тл) [21].

работе [37]. Измерения проводились импульсным методом в магнитном поле индукцией 0.37 Тл. Анализ экспериментальных данных показал, что, во-первых, Да/Г2 убывает с ростом частоты, во-вторых, максимум Да/Г2, расположенный вблизи Тс, исчезает с ростом частоты (рис.1.1.6). Подобное поведение До(ГТ) авторы связывают с наличием двух релаксационных процессов и считают, что величина Да/Р может быть представлена в виде:

Да 2пг

!г о?

с

+ --+ АВ

»22 »22

Заключение диссертации по теме «Теплофизика и теоретическая теплотехника», Осипов, Алексей Викторович

ВЫВОДЫ

1. Впервые получены экспериментальные временные зависимости коэффициента поглощения ультразвука на частоте 6.5 МГц для растворов Ш в немезогенном растворителе (бензоле) в широком интервале изменения температуры, давления и концентрации в пульсирующем магнитном поле в диапазоне индукций от 0.01 Тл до 0.1 Тл для различных углов между В и к.

2. Показано, что в исследованном интервале давлений и температур для изученных растворов эффективные времена и т 1В не зависят от угла между волновым вектором и вектором магнитной индукции, а время не зависит и от индукции магнитного поля.

3. По результатам измерения коэффициента поглощения ультразвука установлены зависимости температур фазовых переходов от давления при различных концентрациях растворителя.

4. Проанализирована задача распространения ультразвука в НЖК в пульсирующем магнитном поле с учетом собственного времени нарастания магнитного поля. Определены времена релаксации ориентации при наложении магнитного поля ^ и при его снятии хР. Установлена их зависимость от термодинамических параметров состояния, концентрации растворителя и индукции магнитного поля. Произведение хпВ2 для индукций, превосходящих индукцию насыщения, не изменяется с ростом последней.

5. Определено отношение вращательной вязкости к анизотропии диамагнитной восприимчивости уз/А%. Показано, что температурная зависимость отношения ууА% в нематической фазе описывается законом типа Аррениуеа с энергией активации, зависящей от давления.

Показана связь увеличения коэффициента вращательной вязкости от давления с изменением свободного объема от термодинамических параметров. Установлено, что энергия активации для растворов Н8 в бензоле увеличивается с ростом концентрации растворителя.

6. На основе анализа температурных зависимостей анизотропии коэффициента поглощения ультразвука рассчитаны времена релаксации, связанные с критическим процессом (релаксацией параметра порядка) и процессом внутримолекулярной релаксации.

7. Установлено качественное, согласие произведения %В2 для поле и монодоменных образцов.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Осипов, Алексей Викторович, 1998 год

Литература

.. Де Жен П.Физика жидких кристаллов,-М.:Мир,1977.-

400с »

: .Чандрасекар С. Жидкие кристаллы. -М. :Мир,1980.-344с. s» Kraut E,Ä., Kennedy G.G. // Pliy s, Rev, Lett.* 1966,

I, P. Poll mann // J, Phys. E, Sai, lustrum, ? 1974, v.7, p.499.

■ . C.Ä. Oweimreen, D.E. Martire // J, chem. Phys.,

1980, 72, 2500. J.Ericksen J.L. Conservation laws for liquid crystals //Trans. Soc. Rheol. -1961.-V.5.-P.23-34.

Koda Tomonori, Kimura Hatsuo, Doi Masao. // J. Phys. Soc. Jap., 1993, v.62, N1, p.170-178. .Хабибуллаев п. К» Геворкян э. В * Лагунов A.C. Реология жидких кристаллов//Ташкент : Фан, 1992. 300с. ». Simon F. f Glatze! G. , //Z, Ânorg. Alla, Chem.,

1929, v.178, p.309. .0. Вadd S.E. // Rev. Mod, Phys., 1963, v.35, p»400, . 1. Цветков В . H. / / ж^зТФ, 1Уо9, Т. у, с > ou¿ . .2, Ewe t ko ff W. // Acra Phys. URSS, 1939, Vol. 11,

О .» «

3. Цветков В.H., Сосновокий A.B. // ЖЭТФ, 1943, T.13, с. 3 Ъ 3 .

4. Цветков В.Н., Коломиец И,П., Ромцев Е.И., Алиев Ф.М. // Доел. АН СССР, 1973, Т.209, N5, с.1074.

5. Карев H.ÏÏ. Ориентадионная релаксация жидких кристаллов в сатических и пульсирующих магнитных полях

при высоких давлениях, // Канд. дисс, М., ВЗМИ, 1980. с.180.

16. Баландин В. A« f Лагунов A.C. Влияние магнитного поля на на распространение ультразвука в области фазового перехода нематик-смектик // Акустический журнал. 25, вып.4, 197 9 г.

l7 , Богданов Д, Л. Исследование ориентационных свойств жидких кристаллов в переменных полях акустическим методом /7 кандидатская диссертация, м.i ВЗМИ, 1980.

.8. Лагунов A.C. Ларионов А.И., Зргашев Д.Х. Ориента-ционная релаксация жидких кристаллов в переменных полях при изменяющихся термодинамических параметрах состояния // Применение ультраакустики к исследованию вещества, вып.33., М.,: ВЗМИ, 1982, с.102-111.

.9, Зуев А«Н. Ориентационная релаксация ЖК при изменяющихся р,V,Т - термодинамических параметров состояния. // Канд. дисс5 f М. , МПУ, 1992, с.96-183.

!0. Ларионов А. Н. Релаксационные свойства ЖК в пространственно переменных магнитных полях при высоких давлениях. // Канд. дисс., М., ВЗМИ, 1983, с.188.

' 1.Алехин Ю.С, Лукьянов А.Е. Гиперзвук и диссипативные кинетические коэффициенты ориентированных НЖК // Применение ультраакустики к исследованию вещества, вып.33. М.:ВЗМИ. 1982. с.116-125.

2.Геворкян Э.В. Магнитоакустические свойства немати-ческих жидких кристаллов и смектических ЖК // Применение ультраакустики к исследованию вещества, вып.31. М. : 1981. с.64-77.

Г \ •' '■>

± U

13,Monroe S, Е., Wets el G.C., Woodard M.R,f Lomry В »A. Ultrasonic investigation of viscosity coefficients in nematic liquid crystal // J,Cbem, Phys, ¥.63« N,12, 1975. p5139-5144.

!4.Wetsel G.C., Speer R.S., Lory B.A.f Woodard M.R, Effects of magnetic field on attenuation of ultrasonic wares in a nematic liquid crystal // J. Appl. Phis, V.43. N. 4. 1972. p.1495-1497.

:5.Лукьянов A. E. Магнитоакустические свойства жидкокристаллической фазы ЗББА // Применение ультраакустики к исследованию вещества» вып.29. М. i ВЗМй 1977» с.62-64.

:6,Белоусов А-В», Капустин А. П., Лагунов А = С, Влияние поперечного магнитного поля на акустическую релаксацию в нематических жидких кристаллах /7 Акустический журнал, т. 19. вып. 6'. 1973. с. 905-906.

; 7,Аникин A.M., Белоусов А.В., Лагунов А» С * Влияние магнитного поля на акустические свойства нематических жидких кристаллов // Акустический журнал, т. 23. вып.3, 1977. с.459-460.

:8 .Castro С. А., Hilcata А., Elbaum С. Ultrasonic second harmonics in a nematic liquid crystal // Mol.Cryst.Liquid.Cryst. vol.25« 1974, p,167-173.

9. W.J. Boch., T.R. Wol. // Us. Potent., 1992, v» 5f 128,5,535,

>0. Самсонов B.C. Исследование мах> нитоаку стич е ских

свойств смесей нематических жидких кристаллов // Канд.дис. М.: ВЗМИ. 1983.

31. A.G. Morachevsky and E. P. Sokolova // Phis. Chem. Sovr. prodlemy (Chimia), 1984 pp.77-110.

32. Sunohara K,, Fu j imary A,, Shiny a A., Kobinata s, Mol. Cryst. Liq. Cryst. // Phase behavior or nematic - nonnematic binary systems, 1995, Vol,265, p.181.

33. A.M. Гозен, Ю.Г. Юркин, Ю.В. Коновалов Прогнозирование влиянея растворителя на константы равновесия непрочных комплексов в растворах неэлектролитов определяемые методом хим - Унифак.

34. A. Dolle, М.A. Suhm, and Н. Weingartner, J. Chem. Phys. 1991, V.94, p.3361»

35. W.A. Steele, Adv. Chem. Phys. 1376. V.34. p.1.

36.Natale G.G., Commins D.E. Temperature dependoe of anisotropic ultrasonic in a nematic liquid crystal // Phys.Pev, Lett, 1972, V.28, N,22, p.1439-1441.

37.Castro C. A., Hikata A. , Elfoaum C. Ultraconic attenuation anisotropy in a nematic liquid crystal» // Phys. Rewiew. A. V.17. N.l. 1978. p.353-362.

38.Pieranski P,, Brochard F., Guyon E. // J.Physique« 1973* Vol.34. p.35.

39.Геворкян Э,В» К теории магнитоакустических явлений в нематических и смектических ЖК. ././ Применение ультра акустики к исследованию вещества, выр.32. Наука. 1981. с.48-58.

40.Геворкян Э.В.Акустические свойства жидких кристаллов в переменных магнитных полях // Применение ультраакустики к исследованию вещества, выр.37. М. i БЗМИ. 1986. с.13-18.

й1.Коноплев В.А., Першин В«К» Индударованный давлением возвратный полиморфизм в системе частично гибких молекул» // Хими ческая физика, 1988, т«7, N«3,

42 .Cladis Р., Bogardus R., Aadsen D. // Phys. Rev., 1978, V.A18, N. 5, P.2292»

43.Shashidhar R. Pressure studies of liquid crystalline transitions, // Mol.Cryst.Liq.Cryst., 1983, V.53, N. 1-4, P.13-30.

44.Kuss E. Pressure induced change of the nature of the isotropic to nematic phase transition for 4-(traus-4-butylcyclohexyl) Benzonitrile. // Mol. Cryst. Liq. Cryst., 1987, V.142, P.101-106.

45»Shashidhar Rs, Chandrasekhar S»// J, Phys (Fr.), 1975, V.36, N. 1, P.1.

46.Nicastro A.J., Bashus P.J,, Tusfca E«B. High pressure phase diagrams of two homologous series of lyotropics. // Liq. Cryst., 1986, V. 1, N.5, P.429-4 3 fa.

47.Knisely W.N., Keyes P.H. High - pressure study of a reen trant isotropic phase. // Phys. Rev. A.; Gen.Phys., 1986, V.34, N.l, P.717-718.

48. Chandrasekhar S., Shashidhar R. // Adv. Liq. Cryst., 1979, V.4, P.83.

49.Lewis E.A.S., Strong H.M. , Brown G.H. Volume measurements and transitions of MBBA at high pressures. //Mol.Cryst.Liq. Cryst., 1979, V.53, N.l, P.89-99,

50.Cladis P.E., Guillen D., Stamatoff J. , Aadsen D., Daniels W.B., Neubert M.E., Griffith R.F. Temperature

and pressure study of 8S5. // Mol, Cryst, Liq. Cryst.,1979, V.4 9, P.279-286.

51«Капустин А.П. Экспериментальные исследования жидких кристаллов. // М., Наука, 1978, с.368.

52,Тихомирова Н»А,, Вистин ь Л.Кi, Носов В.Н. Влияние давления на фазовые переходы в нематиче ских жидких кристаллах, // Кристаллография, 1972» т.17, N. 5, S.1000-1002.

БЗ.МсКее Т. J., McCall J.R. Or!entational ordes measurements near a possible nematic -» smectic A tricritical point, // Phys.Rev,Lett,1975, 4,34, N. 17, P.107 6-1080.

54,Kneppe Hi • Schneider F, Determination of the viscosity coefficients of the liquid crystals MBBA. // Mol* Cryst « Liq, Cryst,f 1981, V.65, N.l, P. 2338 .

55»Баскаков В.Я,, Семенченко В.Н.? Бянкин В.М. О возможности критического перехода в параазоксианизо-ле. // ЖЭТФ, 1974, Т.66, N,2, а.729-797,

56.Тихомирова Н. А. , Гинзберг А,В= Р,Т - диаграммы некоторых холестерических ЖК до 5000 кг/ом. // Кристаллография , 197 7,

57.Keyes Р.Н., Weston Н.Т., Lin W.J., Daniels W.B. Liquid crystals phase diagrams: A study of seven thermotropic materials, // J. Chem. Phys., 1975, V. 63, N.11, P.5006-5010.

58. Horn R.G. High pressure measurements of the refractive indices of two nematic liquid crystals. // J.Phye., 1978, V.39, N,2; s.167-172.

59.Emsley J.W., Luckhurst C.R.,Timiti B.Ä. The pressure and temperature dependentsies of the orientational order in the nematic phase of H-n-pentyl-d -4-cyanobipheni1 A deuterium. // J. Phys.

(Fr,) i 1987, ¥.48, N.3, P.473-483.

60.Sanbrock R., Kamphausen M., Schneider G.M. High pressure studies of the phase transition enthalpies of the liquid crystal EBBA up to 2,5 kbar. // Mol.Cryst.Liq.Cryst., 1978, ¥.45, N.3, p.257-265.

61. Bandstrom D. , Komolkin A.V., Maliniak A. // J. Client. Phys. 1997. Vol. 106 {17} . p.7438.

62. Zax D. and Pines A.// J. Chem. Phys. 1983. Vol.78, p,6333,

63.Feyr Von M, Kuss E. Die Druckawhangigkeit der Schmelz - und Klartemreratur von 4,4

di substituierten Aro - and Azoxy-benzolen und einiger Schiffscher Basen. // Bcrickie der Bunsen Generali, 1974, V.78, N. 9, p.834-842.

64,Sa.sabe H., Ooizumi K. Pressure dependence of the crystal nematic transition temperature in p-methoxybenzylidene-p-n-buty1ani1ine (MBBA). // Jap.J.Appl.Phys., 1972, V.11, N.ll, p.1751.

65.Zawisza A.C., Stecki J. Compressibility of MBBA. // Solid State Communications, 1976, V.19, N.ll, p, 1173-1175.

66.Першин B.K. Влияние давление на фазовый переход не-матический жидкий кристалл-жидкость. // Журнал физической химии, 1986, т.60, N. 10.

67» Lamp© M.W., Col lings P.J. High pressure volumetric: measurements near a smectic - nematic - isotropic triple point. // Phys.Rev «A.Gen.Phys,, 1986, V. 34,

68 »Chin J,C., Neff V.D. The effect of coropressibility on the thermodynamic properties of liquid, crystals.

/ / M.O 1 I ^ 1. V S C- • ij 1 C[ a L< .L y S t i f J- y i 5 I V a -3 1 f N si £ j p, \> 'z!

69,?vuss E. PVT - data viscosity - pressure behavior of MBBA and EBBA. // Mol. Cryst. Liq. Cryst., 1978,

if £1" M 1 r, 71-3'-:

•t? 5 -a r f 5 if {v.- 6 I 5

p„, Roy S.K. NMR magnetic resonance liquid crystals under pressure

J.Phys, 1980, V.41, N. 10, p.1165-1172

71«Chandrasekhar S., Madhusudana N.V.//

Mol.Cryst.Liq.Cryst., 1973, V.24, N. 1, p.179. 72.Ceilings P.J., McCol J.R. A comparison of oricnatational order measurements in cholesteric and nematic liquid crystals. // Solid State Communications, i9 /H . V . 28, N.8, p. 99/""999.

t -J t X\Ct» '-X.uy i-T.Di i Mi-lciUU U . W . cUi-U. JjUfiSllliJ.y Lull K.J*

Critical heat capacity of octylcyanobiphenyl (BOB)

-Lr" Vi r\ ";V"-. 1" .-"H __.---. >n "" i--. .-"-. "i'-. / / T DVi " 7

ilssdx. 1--J.1C? lltfluct ox U i'lUGL' l-x Ij ¿X L- X CI A J. io x. L- X '---* x x s I I..-' s 1 ii'i ~

i-J 3

1980, V.41, N. 8, p.879-884.

74, Stilbs P. and Moseley M. E, // Chem. Script, 1980, Vol.15, p.17 6.

75.Kuss E. The viscosity-pressure behaviour of some liquid crystalls.// High Temperatures - High r 1 f- as & U1 <a S f x t i , v • ;?, p « -j / -j - i> / o .

76 .Mattis D.O. and Schultz T.D.// Fhys.Rev., 1963.,v,129, p.175.

77»Лагунов A.C., Ларионов А.Н. Влияние давления на релаксационные свойства n-h-бутоксибеызилиден -п бутиланилина в области фазового перехода нематиче-ский-смектический А жидкий кристалл.// ЖФл? 1983, т.57, N7, с.1657-1662.

78 .Meiboom 3., Hewill R.C. Rotational viscosity of Smektic Liquid-Crystalling Phase.//Phys.Rev.Lett., 1975, v.34. N18, p.1146-1151.

79Буланаков В.И. Динамические свойства жидких кристаллов в магнитных полях переменной ориентации, Канд.дис., М., МОПИ, 199иг,

вО.Ноздрев В.Ф., Федорищенко Н.В. Молекулярная акустика. М., "Высшая школа", 1984г., с.288.

81.Карев Н.П., Лагунов A.C., Зргашев Д. Влияние давления на акустические свойства нематических жидких кристаллов. // сб. яПрименение' ультраакустики к исследованию вещества", М., ВЗМИ, 1981г., вып.31, с.125-133.

82.Зуев А.Н. Методические особенности исследования ориентационной релаксации в нематических жидких кристаллах при высоких давлениях, Дед.ВИНИТИ? 30.10.91г., N4156-B91.

83.Богданов Д.Л., Зуев А.Н, Исследование динамических свойств НЖК во вращающееся магнитном поле при высоких давлениях.// сб. Ультразвук и термодинамические свойства вещества, Курск, 1992г., с.96=105.

84, Kirov N., Simova P., Rotajozak H.// MoL Cryst. Liq. Cryst. 1980. Vol. 58. P. 229=

85,Карев Н.П. Влияние давления на акустические свойства нематических жидких кристаллов. Канд.дис. М., ВЗМИ, 1982г,, о.140 *

86.Nagai 8. A New Interpretation of Crystal Ultrasonic Absorption in the nematic Phase of Liquid Crystals // Jpn. J. Appl. Phys. - 1979. -V.18. - N.5. P.903-908.

87. Лагунов А.С., Ларионов А.Н.//Акуст. журн. 1984. Т.30. N3, 0.344.

оо.Вековищев М.П. Исследование ориентационной релаксации в растворах жидких кристаллов с ыемезогеныым растворителем при высоких давлениях. // Канд. дисс. М., МПУ, 1997, с,170, 8 9, Diogo A., Martins A. F. // Mol. Cryst. Liq. Cryst. 1981, Vol. 66, P. 133»

90. V. A. Burmistrov, V. V. Alexandriyscy and O.I. Коifman // Liquid Crystals, 1995, Vol.18, №4, 657664.

91.T. Wolinski., R. Dab rows oi. // Mol. Cr. and Liq.

Cr., 1995 v.263 p.389.

92.Богданов Д.Л. Осипов А. В, и др. Методика исследования анизотропии поглощения ультразвука НЖК в пульсирующем магнитном поле, // сб. "Ультразвук и термодинамические свойства вещества", Курск, 1997, с.103-11.5 .