Теория возмущений высокого порядка и свойства некоторых квантово-механических систем тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.02, доктор физико-математических наук Иванов, Игорь Анатольевич

• Иванов, Игорь Анатольевич
• доктор физико-математических наук
• 2003

Оглавление диссертации доктор физико-математических наук Иванов, Игорь Анатольевич

Введение.

Предметом настоящей работы является исследование свойств рядов теории возмущений для случая квантово-механических систем для которых коэффициенты ряда теории возмущений могут быть расчитаны вплоть до членов довольно высокого порядка (несколько десятков). Типичной будет следующая постановка вопроса. Рассматривается квантово-механическая система, Гамильтониан которой естественным образом может быть разбит на Гамильтониан нулевого приближения и возмущение. Предположим, что коэффициенты ряда теории возмущений, соответствующей этому разбиению Гамильтониана, (для определенности, мы будем рассматривать ряд теории возмущений Релея-Шредингера) могут быть расчитаны вплоть до членов высокого порядка. Нас будет интересовать следующий вопрос: какую информацию о точном решении квантово-механической задачи можно извлечь из имеющегося набора коэффициентов ряда теории возмущений? Три известных примера квантово-механических систем, которые мы будем рассматривать ниже, где расчет коэффициентов ряда теории возмущений был проведен до членов высокого порядка, и где, поэтому, поставленный выше вопрос имеет право на существование, это ангармонический осциллятор, эффект Штарка в водороде и дв-ухэлектронная система. Наиболее полные расчеты коэффициентов рядов теории возмущений для этих систем приведены в работах [1, 2] для ангармонического осциллятора, в работах [3, 4, 5J для задачи об эффекте Штарка в водороде и в работе [6J для основного состояния двухэлект-ронной системы. В качестве возмущения принимались в этих работах принимались квартетный ангармонизм для ангармонического осциллятора, оператор взаимодействия с элетрическим полем для задачи об эффекте Штарка в водороде, и кулоновское межэлектронное взаимодействие в случае двухэлектронной системы. Реальный практический интерес представляют, конечно, только две последних задачи, в особенности последняя- применение теории возмущений с водородоподобным нулевым проближением к атомной системе, так как этот метод является удобным и мощным средством расчетов спектральных характеристик многозарядных ионов (так называемый l/Z-метод).

Первоочередной вопрос, возникающий при формальном применении рецептов построения теории возмущеий, это вопрос о характере полученного ряда. Ряды теории возмущений могут быть, вообще говоря, как сходящимися (как в случае ряда теории возмущений для двухэлектронной системы [7, 8]), так и расходящимися асимптотическими, как в задачах об ангармоническом осцилляторе [9, 1, 2] или эффекте Штарка в водороде [10, 11]. В случае сходящегося ряда ситуация более-менее понятна, сходящийся в некоторой окрестности ряд представляет собой элемент аналитической функции, который, в принципе содержит полную информацию об этой аналитической функции. Этот элемент можно, например, продолжить аналитически (мы дадим пример такой процедуры в Гл.2 при обсуждении задачи о двухэлектронной системе). Оказывается, что и расходящиеся асимптотические ряды в некоторых случаях обладают тем свойством, что набор коэффициентов такого ряда позволяет получить полную информации о точном рещении. Для этого достаточно, чтобы асимптотический ряд обладал так называемым свойством суммируемости по Борелю. Несколько упрощая, (точная формулировка дана в Главе 5), суммируемость асимптотического ряда по Борелю означает, что существует только одна функция, имеющая в качестве коэффициентов асимптотического разложения коэффициенты этого ряда. Ряды теории возмущений в задачах об ангармоническом осцилляторе и эффекте Штарка обладают этим свойством (подробнее в Гл.5), и, таким образом, как и в случае сходящегося ряда теории возмущений для дв-ухэлектронной системы, набор коэффициентов ряда теории возмущений позволяет, в принципе, получить полную информацию о точном решении соответствующей квантово-механической системы. Вопрос заключается, таким образом, только в том, как эту информацию извлечь. Очевидно, методы, позволяющие решить эту задачу совершенно отличны от методов, годящихся для случая сходящихся рядов.

В настоящей работе мы рассмотрим оба эти случая. В Главе 2 мы рассмотрим задачу о двухэлектронном атоме. Наше изложение в этой Главе следует нашим работам [12, 13, 14].

Пользуясь известными в литературе расчетами [6] коэффициентов теории возмущений высокого порядка (в цитируемой выше работе [6] проведен расчет первых 400 членов ряда теории возмущений для основного состояния двухэлектронной системы) мы получим достаточно полную информацию о свойствах точной энергии E{Z) основного состояния как функции заряда ядра Z. Говоря о свойствах E(Z), мы имеем в в виду ее свойства в смысле теории функций комплексного переменного, т.е. в Гл.2 мы займемся прежде всего изучением характера и расположения особых точек функции E(Z) для основного состояния двухэлект-ронной системы. Подчеркнем, что эта информация может быть получена только в рамках используемого подхода, т.е., с помощью исследования набора коэффициентов ряда теории возмущений по 1JZ, поскольку результатом, например, результатом высокоточного вариационного расчета энергии, будет число, мало что говорящее о глобальных свойствах энергии, рассматриваемой как функция заряда ядра Z. Такое глобальное исследование свойств E(Z) приводит, как мы увидим в Главе 2 к довольно неожиданному результату о наличии в задаче о двухэлектроном атоме малого параметра, проявляющегося в том, что в выражение для точной энергии основного состояния этой системы, по-видимому, входит малый (порядка 103) параметр.

Мы продолжим исследованое энергии основного состояния как функции заряда ядра Z в Главе 3 с несколько других позиций. Изложение этой Главы следует нашим работам [15, 16J. Хорошо известна роль, которую так называемые дисперсионные соотношения играют в физике. Достаточно упомянуть, например, теорию рассеяния. Эффективность дисперсионных соотношений объясняется их "глобальным "характером, их вывод, как правило, основывается на совершенно общих свойствах исследуемых величин (например, амплитуды рассеяния в теории рассеяния). В Главе 3 мы покажем, что основываясь на самых общих свойствах E(Z) как функции Z (которые будут получены в Главе 2), можно получить дисперсионное соотношение для точной энергии основного состояния, рассматриваемой как функция заряда ядра Z. Пользуясь этим соотношением, мы сможем получить аналитическое выражение для асимптотики коэффициентов ряда теории возмущений, найденное ранее [6] с помощью численного анализа коэффициентов ряда теории возмущений.

В Главе 4 мы рассмотрим некоторые возбужденные состояния двухэ-лектронной системы. Результаты, изложенные в этой Главе, получены в работах [17,18). В этой Главе мы выйдем за рамки подхода использующего только теорию возмущений. Целью нашего исследования будет, как и для основного состояния, установление свойств точных решений уравнения Шредингера (в основном точных энергий) для этих состояний. Как и в случае основного состояния, нас прежде всего будут интересовать такие свойства точных энергий En(Z) возбужденных состояний, как характер и расположение особых точек. Метод, основанный на анализе коэффициентов ряда теории возмущений, который мы применили для основного состояния в этом случае не применим (в литературе просто нет достаточно точных расчетов коэффициентов 1 /Z-разл ожения до членов высокого порядка). Более того, в отличие от случая основного состояния, в литературе нет строгих результатов о свойствах En(Z), аналогичных тем, на которых основывается изложение в

Главах 2 и 3, посвященных основному состоянию. Изложение в Главе 4, поэтому, во-многом основывается на физических соображениях. Оказывается возможным, как мы увидим в этой Главе, предложить наглядную физическую модель, которая, как мы увидим, оказывается неожиданно удачной для описания этих состояний. Более точно, если рассмотреть двухэлектронную систему "близкую"к иону if", т.е. систему в которой заряд ядра Z принимает значения близкие к единице, то используя методы теории квантового дефекта, можно получить выражения для энергии двухэлектронной системы, которые, как показывает проведенный нами численный расчет, становятся тем более точными, чем ближе заряд ядра Z к единице. Теория квантового дефекта является, по существу, феноменологической теорией, требующей для определения фигурирующих в ней параметров привлечения какой-либо сторонней информации (в качестве таковой могут выступать либо имеющиеся экспериментальные данные, либо результаты каких-либо ab initio расчетов. В нашей работе в качестве такой сторонней информации для определения двух констант, возникающих в нашем феноменологическом подходе, мы используем результаты численного расчета энергий низших уровней Ридберговских серий 1 sns и 1 snp серий (то есть энергии уровней ls2s, ls2p. Как мы увидим в главе 4, такой подход приводит к аналитическим выражениям для энергий Ридберговских серий, находящимся, для Z близких к единице, в исключительно хорошем согласии с результатами численного ab initio расчета. Степень, с которой результаты результаты аналитического и численного расчетов согласуются, наводят на мысль о том, что аналитический подход основанный на идеях теории квантового дефекта, по-видимому, является асимптотически точным (при Z —* 1). Это обстоятельство нам представляется довольно любопытным, так как в теории двухэлектр-онного атома существует не так много аналитических результатов.

В Главе 5 мы переходим к рассмотрению другой хорошо известной физической системы для которой известно достаточно большое число коэффициентов разложения теории возмущений- атом водорода в электрическом поле. Изложение этой Главы следует, в основном, результатам полученным в работах [19, 20]. Ряд теории возмущений в этом случае принципиально отличается от 1 /Z-разложения для двухэлектронной системы. Рецепты построения ряда теории возмущений Рэлея-Шредингера по степеням напряженности электрического поля приводят для атома водорода к ряду, являющемуся лишь асимптотическим, т.е. расходящимся при любых значениях напряженности поля. Такие ряды, как известно, пригодны для описания исследуемой функции с некоторой, вообще говоря ограниченной точностью, то есть при данном значении напряженности поля, частичные суммы ряда хорошо аппроксимируют энергию лишь пока в ряде удерживается некоторое конечное число членов. Если число удерживаемых членов ряда превышает некоторое критическое значение (зависящее конечно от напряженности поля), то частичные суммы такого ряда будут давать для энергии значения, вообще говоря, весьма сильно от точного значения энергии. Кроме того, поскольку все коэффициенты ряда теории возмущений являются вещественными числами, ряд теории возмущений в этой задаче предоставляет информацию только о положении Штарковского резонанса (с оговорками сделанными выше о конечной достижимой точности), и не дает информации о ширине резонансного уровня. Как было отмечено в начале настоящей главы, имеется теоретическое положение (факт суммируемости ряда теории возмущений по Борелю), которое позволяет сделать вывод, что несмотря на расходимость ряда теории возмущений, его коэффициенты содержат, в принципе, всю информацию как о положениях, так и о ширинах уровней. Возникает, таким образом задача о том, как практически реализовать теоретическое положение о суммируемости ряда теории возмущений в этой задаче по Борелю на практике. В литературе существует ряд методов практической реализации этого подхода, основанных, например, на технике аппроксимант Паде. В Главе 5 мы предлагаем несколько иную процедуру, которая позволяет, исходя из набора коэффициентов теории возмущений, получить некоторый сходящийся ряд, дающий как положения, так и ширины резонансов в атоме водорода в электрическом поле. В этой же Главе, в качестве дополнительной демонстрации эффективности предложенной процедуры, мы рассматриваем задачу об ангармоническом осцилляторе, квантово-механическая система, являющаяся в некотором смысле пробным камнем для тестирования различных вычислительных процедур в квантовой механике. Все основные характеристики ряда теории возмущений в этой задаче (если ангармонический член в Гамильтониане рассматривать как возмущение) те же самые, что и в задаче об атомном Штарк-эффекте, ряд теории возмущений является асимптотическим и обладает свойством суммируемости по Борелю.

В Главе 6 мы даем детальное описание используемого нами в Главе 3 метода комплексных вращений. Этот метод является, на сегодняшний день, пожалуй самым удобным и мощным средством расчета характеристик (положений и ширин) резонансов в атомных системах. Речь может идти как о резонансах возникающих в электрическом поле, так, например, и об автоионизационных состояниях в атоме. Главное удобство метода заключается в том, что задача о расчете характеристик резонансных состояний сводится к задаче технически мало чем отличающейся от обычного вариационного расчета связанных атомных состояний. В качестве примера применения метода к кулоновским системам мы приводим результаты расчетов параметров (положений и ширин) дважды возбужденных состояний в системе Ps~ (состоящей из позитрона и двух электронов). Эти результаты получены в работах [21, 22, 23, 24]. Для этих состояний обнаружен (ранее известный для таких систем как Не, Н~) факт применимости так называемой К,Т классификации, восходящей к работам [25, 26]. Подробнее об этой классификации рассказано в тексте диссертации, здесь отметим тот любопытный (и до сих пор не имеющий последовательного квантово-механического толкования) факт, что квантовые числа К, Т, имеющие чисто теоретико- групповое происхождение, оказываются столь успешными при группировке уровней двыжды-возбужденных состояний в так называемые колебательно-вращательные серии.

Глава 1. Введение.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Теория возмущений высокого порядка и свойства некоторых квантово-механических систем»

Предметом настоящей работы является исследование свойств рядов теории возмущений для случая квантово-механических систем для которых коэффициенты ряда теории возмущений могут быть расчитаны вплоть до членов довольно высокого порядка (несколько десятков). Типичной будет следующая постановка вопроса. Рассматривается квантово-механическая система, Гамильтониан которой естественным образом может быть разбит на Гамильтониан нулевого приближения и возмущение. Предположим, что коэффициенты ряда теории возмущений, соответствующей этому разбиению Гамильтониана, (для определенности, мы будем рассматривать ряд теории возмущений Релея-Шредингера) могут быть расчитаны вплоть до членов высокого порядка. Нас будет интересовать следующий вопрос: какую информацию о точном решении квантово-механической задачи можно извлечь из имеющегося набора коэффициентов ряда теории возмущений? Три известных примера квантово-механических систем, которые мы будем рассматривать ниже, где расчет коэффициентов ряда теории возмущений был проведен до членов высокого порядка, и где, поэтому, поставленный выше вопрос имеет право на существован-ие, это ангармонический осциллятор, эффект Штарка в водороде и дв-ухэлектронная система. Наиболее полные расчеты коэффициентов рядов теории возмущений для этих систем приведены в работах [1, 2] для ангармонического осциллятора, в работах [3, 4, 5J для задачи об эффекте Штарка в водороде и в работе [6J для основного состояния двухэлект-ронной системы. В качестве возмущения принимались в этих работах принимались квартетный ангармонизм для ангармонического осциллятора, оператор взаимодействия с элетрическим полем для задачи об эффекте Штарка в водороде, и кулоновское межэлектронное взаимодействие в случае двухэлектронной системы. Реальный практический интерес представляют, конечно, только две последних задачи, в особенности последняя- применение теории возмущений с водородоподобным нулевым проближением к атомной системе, так как этот метод является удобным и мощным средством расчетов спектральных характеристик многозарядных ионов (так называемый l/Z-метод).

Первоочередной вопрос, возникающий при формальном применении рецептов построения теории возмущеий, это вопрос о характере полученного ряда. Ряды теории возмущений могут быть, вообще говоря, как сходящимися (как в случае ряда теории возмущений для двухэлектронной системы [7, 8]), так и расходящимися асимптотическими, как в задачах об ангармоническом осцилляторе [9, 1, 2] или эффекте Штарка в водороде [10, 11]. В случае сходящегося ряда ситуация более-менее понятна, сходящийся в некоторой окрестности ряд представляет собой элемент аналитической функции, который, в принципе содержит полную информацию об этой аналитической функции. Этот элемент можно, например, продолжить аналитически (мы дадим пример такой процедуры в Гл.2 при обсуждении задачи о двухэлектронной системе). Оказывается, что и расходящиеся асимптотические ряды в некоторых случаях обладают тем свойством, что набор коэффициентов такого ряда позволяет получить полную информации о точном рещении. Для этого достаточно, чтобы асимптотический ряд обладал так называемым свойством суммируемости по Борелю. Несколько упрощая, (точная формулировка дана в Главе 5), суммируемость асимптотического ряда по Борелю означает, что существует только одна функция, имеющая в качестве коэффициентов асимптотического разложения коэффициенты этого ряда. Ряды теории возмущений в задачах об ангармоническом осцилляторе и эффекте Штарка обладают этим свойством (подробнее в Гл.5), и, таким образом, как и в случае сходящегося ряда теории возмущений для дв-ухэлектронной системы, набор коэффициентов ряда теории возмущений позволяет, в принципе, получить полную информацию о точном решении соответствующей квантово-механической системы. Вопрос заключается, таким образом, только в том, как эту информацию извлечь. Очевидно, методы, позволяющие решить эту задачу совершенно отличны от методов, годящихся для случая сходящихся рядов.

В настоящей работе мы рассмотрим оба эти случая. В Главе 2 мы рассмотрим задачу о двухэлектронном атоме. Наше изложение в этой Главе следует нашим работам [12, 13, 14].

Пользуясь известными в литературе расчетами [6] коэффициентов теории возмущений высокого порядка (в цитируемой выше работе [6] проведен расчет первых 400 членов ряда теории возмущений для основного состояния двухэлектронной системы) мы получим достаточно полную информацию о свойствах точной энергии E{Z) основного состояния как функции заряда ядра Z. Говоря о свойствах E(Z), мы имеем в в виду ее свойства в смысле теории функций комплексного переменного,т.е. в Гл.2 мы займемся прежде всего изучением характера и расположения особых точек функции E(Z) для основного состояния двухэлект-ронной системы. Подчеркнем, что эта информация может быть получена только в рамках используемого подхода, т.е., с помощью исследования набора коэффициентов ряда теории возмущений по 1JZ, поскольку результатом, например, результатом высокоточного вариационного расчета энергии, будет число, мало что говорящее о глобальных свойствах энергии, рассматриваемой как функция заряда ядра Z. Такое глобальное исследование свойств E(Z) приводит, как мы увидим в Главе 2 к довольно неожиданному результату о наличии в задаче о двухэлектроном атоме малого параметра, проявляющегося в том, что в выражение для точной энергии основного состояния этой системы, по-видимому, входит малый (порядка 103) параметр.

Мы продолжим исследованое энергии основного состояния как функции заряда ядра Z в Главе 3 с несколько других позиций. Изложение этой Главы следует нашим работам [15, 16J. Хорошо известна роль, которую так называемые дисперсионные соотношения играют в физике. Достаточно упомянуть, например, теорию рассеяния. Эффективность дисперсионных соотношений объясняется их "глобальным "характером, их вывод, как правило, основывается на совершенно общих свойствах исследуемых величин (например, амплитуды рассеяния в теории рассеяния). В Главе 3 мы покажем, что основываясь на самых общих свойствах E(Z) как функции Z (которые будут получены в Главе 2), можно получить дисперсионное соотношение для точной энергии основного состояния, рассматриваемой как функция заряда ядра Z. Пользуясь этим соотношением, мы сможем получить аналитическое выражение для асимптотики коэффициентов ряда теории возмущений, найденное ранее [6] с помощьючисленного анализа коэффициентов ряда теории возмущений.

В Главе 5 мы переходим к рассмотрению другой хорошо известной физической системы для которой известно достаточно большое число коэффициентов разложения теории возмущений- атом водорода в электрическом поле. Изложение этой Главы следует, в основном, результатам полученным в работах [19, 20]. Ряд теории возмущений в этом случае принципиально отличается от 1 /Z-разложения для двухэлектронной системы. Рецепты построения ряда теории возмущений Рэлея-Шредингера по степеням напряженности электрического поля приводят для атома водорода к ряду, являющемуся лишь асимптотическим, т.е. расходящимся при любых значениях напряженности поля. Такие ряды, как известно, пригодны для описания исследуемой функции с некоторой, вообще говоря ограниченной точностью, то есть при данном значении напряженности поля, частичные суммы ряда хорошо аппроксимируют энергию лишь пока в ряде удерживается некоторое конечное число членов. Если число удерживаемых членов ряда превышает некоторое критическое значение (зависящее конечно от напряженности поля), то частичные суммы такого ряда будут давать для энергии значения, вообще говоря, весьма сильно от точного значения энергии. Кроме того, поскольку все коэффициенты ряда теории возмущений являются вещественными числами, ряд теории возмущений в этой задаче предоставляет информацию только о положении Штарковского резонанса (с оговорками сделанными выше о конечной достижимой точности), и не дает информации о ширине резонансного уровня. Как было отмечено в начале настоящей главы, имеется теоретическое положение (факт суммируемости ряда теории возмущений по Борелю), которое позволяет сделать вывод, что несмотря на расходимость ряда теории возмущений, его коэффициенты содержат, в принципе, всю информацию как о положениях, так и о ширинах уровней. Возникает, таким образом задача о том, как практически реализовать теоретическое положение о суммируемости ряда теории возмущений в этой задаче по Борелю на практике. В литературе существует ряд методов практической реализации этого подхода, основанных, например, на технике аппроксимант Паде. В Главе 5 мы предлагаем несколько иную процедуру, которая позволяет, исходя из набора коэффициентов теории возмущений, получить некоторый сходящийся ряд, дающий как положения, так и ширины резонансов в атоме водорода в электрическом поле. В этой же Главе, в качестве дополнительной демонстрации эффективности предложенной процедуры, мы рассматриваем задачу об ангармоническом осцилляторе, квантово-механическая система, являющаяся в некотором смысле пробным камнем для тестирования различных вычислительных процедур в квантовой механике. Все основные характеристики ряда теории возмущений в этой задаче (если ангармонический член в Гамильтониане рассматривать как возмущение) те же самые, что и в задаче об атомном Штарк-эффекте, ряд теории возмущений является асимптотическим и обладает свойством суммируемости по Борелю.

В Главе 6 мы даем детальное описание используемого нами в Главе 3 метода комплексных вращений. Этот метод является, на сегодняшний день, пожалуй самым удобным и мощным средством расчета характеристик (положений и ширин) резонансов в атомных системах. Речь может идти как о резонансах возникающих в электрическом поле, так, например, и об автоионизационных состояниях в атоме. Главное удобство метода заключается в том, что задача о расчете характеристик резонансных состояний сводится к задаче технически мало чем отличающейся от обычного вариационного расчета связанных атомных состояний. В качестве примера применения метода к кулоновским системам мы приводим результаты расчетов параметров (положений и ширин) дважды возбужденных состояний в системе Ps (состоящей из позитрона и двух электронов). Эти результаты получены в работах [21, 22, 23, 24]. Для этих состояний обнаружен (ранее известный для таких систем как Не, Н) факт применимости так называемой К,Т классификации, восходящей к работам [25, 26]. Подробнее об этой классификации рассказано в тексте диссертации, здесь отметим тот любопытный (и до сих пор не имеющий последовательного квантово-механического толкования) факт, что квантовые числа К, Т, имеющие чисто теоретико- групповое происхождение, оказываются столь успешными при группировке уровней двыжды-возбужденных состояний в так называемые колебательно-вращательные серии.

Заключение диссертации по теме «Теоретическая физика», Иванов, Игорь Анатольевич

2.4 Заключение

В заключение этой главы мы резюмируем кратко полученные выше результаты. Нам будет удобнее сформулировать эти результаты в терминах переменной Z.

Нами установлены следующие свойства функции E(Z)- энергии основного состояния двухэлектронной системы (напомним, что по&E{Z) понимается полная нерелятивистская энергия системы деленная на Z2).

Особые точки E(Z) расположены в точках Z\ ~ 0.91102826, ~ 0.1064 и Zq = 0. Последняя из этих точек является полюсом второго порядка, разложение для E(Z) в окрестности этой точки дается ф-лами (2.36). Точки Zi и Zi имеют сложную природу, являясь особыми точками неоднозначного характера.

Что касается других особых точек, отличных от перечисленных выше, которые E(Z) в принципе может иметь, можно сказать следующее. Выше (2.41), мы получили условие, которому координаты этих точек (если они имеются) должны удовлетворять. В терминах переменной Z это условие гласит:

В комплексной плоскости переменной Z это условие выделяет внутренность окружности проходящей через точки Z\,Zi с центром на действительной оси (Рис. (2.5). Все остальные особые точки E(Z) (если таковые имеются) располагаются внутри этой окружности. Наличие такой особой точки внутри этой окружности на действительной оси маловероятно, так как такая точка была бы обнаружена с помощью проведенного выше численного анализа. Возможно, конечно, наличие комплексно-сопряженных особых точек (тот факт, что особые точки либо вещественны, либо комплексно сопряжены, следует из вещественностиE(Z) на вещественной оси. Наличие этих точек, строго говоря, исключить нельзя. Мы сделаем предположение, что таких точек нет. В следующей главе мы увидим, что такое предположение ведет к проверяемым следствиям, находящимся в согласии с известными свойствами E(Z).

Функция E(Z) является вообще говоря многозначной. Ее однозначная ветвь, которая представляет для нас интерес (E(Z) совпадает с энергией основного состояния двух-электронной системы при положительных Z) получается (при сделанном выше предположении об отсутствии других особых точек внутри окружности на Рис. (2.5) проведением разреза между точками Z\ и Z-x, как показано на рисунке.

Представленные в настоящей главе результаты позволяют сделать вывод о существовании малого параметра в двух-электронном атоме.

Рис. 2.5: Расположение особых точек E(Z).

Список литературы диссертационного исследования доктор физико-математических наук Иванов, Игорь Анатольевич, 2003 год

1. E.A.Hylleraas Z.Phys., vol. 65, p. 209, 1930.

2. R.E.Knight and C.W.Scherr Rev. Mod. Phys., vol. 35, p. 436, 1963.

3. J.Midtdal Phys.Rev. A, vol. 138, p. 1010, 1965.

4. F.C.Sanders and C.W.Scherr Phys. Rev., vol. 181, p. 84, 1969.

5. J.Midtdal, G.Lyslo, and A.Aashamar Phys.Norv., vol. 3, p. 163, 1969.

6. J.D.Baker, D.E.Freund, R.N.Hill, and J.D.Morgan Phys. Rev. A, vol. 41, p. 1247, 1990.

7. T.Kato J.Fac.Sci. Univ. Tokyo Sect., vol. I 6, p. 145, 1951.

8. T.Kato, Perturbation Theory for Linear Operators. Springer, New York, 1976.

9. F.H.Stillinger J.Chem. Phys., vol. 45, p. 3623, 1966.

10. E.Brandas and O.Goscinski Int. J. Quantum Chem., vol. 4, p. 571,1970.

11. I.A.Ivanov Phys.Rev.A, vol. 54, p. 2792, 1996.

12. M.Abramovitz and I. A.Stegun, Handbook of Mathematical Functions. Washington, 1976.

13. C. Brezinski and M. R. Zaglia, Extrapolation Methods, Theory and Practice. North-Holland, 1991.

14. E. Weniger Сотр. Phys. Rep., vol. 10, p. 189, 1989.

15. A.V.Sergeev and S.Kais Int. J. Quantum Chem., vol. 75, p. 533, 1999.

16. A.V.Sergeev and S.Kais Int.J.Quantum Chem., vol. 82, p. 255, 2001.

17. А.И.Маркушевич, Теория Аналитических Функций. Наука, Москва, 1968.

18. М.В.Федорюк, Асимтотика: Интегралы и Ряди Наука, Москва, 1987.

19. I.S.Gradshtein and I.M.Ryzhik, Tables of Integrals, Series and Products. Academic Press, New York, 1965.1. Глава 3

20. Дисперсионное соотношение для энергии как функции Z.

21. Вывод дисперсионного соотношения.