Поляризационная спектрометрия анизотропного движения электронов в ионизованных газах тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.13, кандидат физико-математических наук Эдельман, Соломон Абрамович

• Эдельман, Соломон Абрамович
• кандидат физико-математических наук
• 1984

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Эдельман, Соломон Абрамович

ВВЕДЕНИЕ.

Условные обозначения

ГЛАВА I. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА ДЛЯ ИССЛЕДОВАНИЯ ПОЛЯРИЗАЦИОННЫХ СПЕКТРОВ ИЗЛУЧЕНИЯ СТАЦИОНАРНЫХ

ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ РАЗРЯДОВ.

§1.1. Электрооптический фазовый поляриметр. Методика полного поляризационного анализа.

§1.2. Экспериментальная установка для исследования спектров излучения стационарных электрических разрядов

§1.3. Система автоматизации экспериментальной установки. Методика поляризационной спектрометрии слабого флуктуирующего излучения

§1.4. Оптимизация экспериментальных установок, использующих резонансное рассеяние света на атомах и ионах

§1.5. Результаты испытаний и калибровок автоматизированной экспериментальной установки

Выводы к Главе I.

ГЛАВА П. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ И РАСЧЕТНО-ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ПРОЯВЛЕНИЙ АНИЗОТРОПНОГО ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ПОЛЯРИЗАЦИИ ИЗЛУЧЕНИЯ ДУГОВОГО РАЗРЯДА АТМОСФЕРНОГО

ДАВЛЕНИЯ.

§2.1. Описание поляризации излучения частиц при электронном возбуждении в присутствии электромагнитных полей

§2.2. Основные методы и результаты диагностики параметров плазмы аргоновой дуги

§2.3. Измерения поляризации линейчатых спектров собственного излучения. Анализ возможных причин поляризации

§2.4. Физическая модель явления выстраивания. Методика поляризационной спектрометрии анизотропного движения электронов в ионизованных газах.

§2.5. Экспериментальное исследование проявлений анизотропии движения электронов в лазерной резонансной флуорес -ценции. Методика поляризационной флуоресцентной спектрометрии анизотропии движения электронов

§2.6. Экспериментальное доказательство сферической симметрии функции распределения тепловых и дотепловых электронов. Исследования столкновительной флуоресценции

Выводы к Главе П.

ГЛАВА ПЬ ИССЛЕДОВАНИЕ АНИЗОТРОПИИ ДВИЖЕНИЯ ВТОРИЧНЫХ ЭЛЕКТРОНОВ В КАНАЛЕ ТРАНСПОРТИРОВКИ РЕЛЯТИВИСТСКОГО ЭЛЕКТРОННОГО ПУЧКА МИКРОСЕКУЦЦНОЙ ДЛИТЕЛЬНОСТИ

В РАЗРЕЖЕННОМ АРГОНЕ.

§3.1. Объект исследований и диагностика основных параметров.

§3.2. Диагностическая аппаратура и результаты измерений поляризации излучения из канала транспортировки РЭП

§3.3. Модель физических процессов формирования анизотропт? ной функции распределения вторичных электронов и проявлений анизотропии в поляризации излучения ионов.

§3.4. Оценка пространственного распределения средней энергии радиального потока вторичных электронов по экспериментальным данным. Анализ путей повышения надежности результатов

Выводы к Главе Ш.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Поляризационная спектрометрия анизотропного движения электронов в ионизованных газах»

Необходимость изучения кинетики электронов в ионизованных газах вызвана разработкой важных научных и технических направлений: созданием мощных электроразрядных источников света и лазеров, магнитогидродинамических и термоэмиссионных преобразователей, развитием электронных и плазменных технологий и, в особенности, усилиями по созданию электрокинетических линий передачи энергии.

В кинетике электронов важную роль играют свойства пространственной симметрии функции распределения по скоростям, в частности, процессы формирования анизотропных потоков электронов, которые могут оказывать заметное влияние на режим работы электрофизических установок: уносить значительную долю тока и энергии, приводить к аномальной проводимости, возбуждать различного рода неустойчивости и, наконец, непосредственно взаимодействовать с элементами конструкции.

В последние годы активно развивается новое направление прикладных физических исследований, целью которого является практическое осуществление способа передачи электрической энергии с помощью пучков релятивистских электронов. Реализация такого проекта сопряжена с преодолением целого ряда принципиальных и технических трудностей, среди которых особое место занимает проблема удержания и транспортировки релятивистского электронного пучка (РЭП)[1,2]. В результате взаимодействия РЭП с остаточным газом в канале транспортировки также возникают процессы, приводящие к потерям энергии, в частности, уход быстрых электронов на стенки трубопровода.

Возможности экспериментальных исследований анизотропии движения электронов в настоящее время ограничены зондовыми методами, основным недостатком которых является возмущение параметров объекта в области зондирования. Кроме того, их применение крайне ограничено при исследовании сильноточных электрофизических установок, например, анизотропной ионизованной среды, образующейся при транспортировке РЭП в разреженном газе [3] . Аналогичная ситуация имеет место при исследовании сильноточных электрических разрядов [4].

Из сказанного вытекает актуальность работ, направленных на создание бесконтактных методов исследования анизотропного движения электронов в ионизованных газах и необходимой для этого аппаратуры.

Бесконтактные оптические методы исследования [5-7] основаны на использовании энергетических и спектральных характеристик собственного и рассеянного излучений для определения параметров плазмы. С другой стороны, известно, что информация об анизотропии физических процессов содержится в поляризационных характеристиках излучения [8,9] .

Частичная поляризация линий излучения оптически тонкой не-замагниченной среды является результатом квадрупольной упорядоченности угловых моментов ансамбля возбужденных частиц. Такая упорядоченность возникает вследствие анизотропии оптического [8] или электронного возбуждения [9] состояний и характеризуется квадрупольным моментом атомной матрицы плотности - тензором выстраивания [10] . При прямом электронном ударе поляризация линий излучения несет информацию о квадрупольном моменте функции распределения электронов по скоростям - тензоре потока импульса [II].

В 1975-79 г. г. впервые был поставлен цикл работ [12-15] , в которых измерялась поляризация излучения сильноточного дугового разряда атмосферного давления. Аномально высокие значения поляризации флуоресценции, зарегистрированные в ходе экспериментов, не могли быть объяснены влиянием столкновений и ошибками измерений. Однако, поскольку работы были посвящены, в основном, другим вопросам, физическая природа эффекта так и не была выяснена.

История изучения выстраивания электронным ударом в разрядах низкого давления представляется следующей. В работе [16] впервые сообщается о наблюдении поляризации излучения ВЧ разряда, приписываемой анизотропии движения быстрых электронов . Отсутствие необходимой теории и данных о кинетике электронов не позволили доказать происхождение эффекта. В [17] наблюдалась значительная поляризация линий излучения цезиевого диода. Была построена модель физических процессов, однако неудачный выбор математического аппарата описания явления и ряд осложняющих обстоятельств (магнитное поле, реабсорбция) не позволили достичь согласия эксперимента с теорией. В работе [18] зарегистрирована поляризация линий излучения гелия в плазменно-пучковом разряде. Проведен лишь качественный анализ, показавший, что в происхождении эффекта решающую роль играет анизотропия движения электронов в ВЧ полях. Принимая во внимание все многообразие физических процессов, проявляющихся в поляризации линейчатого излучения, можно констатировать, что перечисленные работы дали их авторам в основном интуитивные представления о связи наблюдаемых явлений с анизотропией функции распределения электронов.

Экспериментальное доказательство электронной природы поляризации излучения получено в работе [19], где в положительном столбе постоянного тока обнаружено различие ориентаций осей оптического и электронного выстраиваний.

Возникшие трудности с интерпретацией данных прямых поляризационных измерений связаны с несколькими причинами: отсутствием у экспериментаторов, занимающихся исследованиями в этой области, прецизионного инструмента и методики поляриметрии слабого флуктуирующего излучения, отсутствием стройной и доступной теории выстраивания угловых моментов частиц, а также недостаточным количеством данных о кинетике электронов и параметрах плазмы, с которыми можно было бы связать наблюдаемые явления .

Таким образом, целью работы являлось :

1. Создание экспериментальной установки для исследования поляризационных спектров собственного и рассеянного излучений стационарных электрических разрядов.

2. Экспериментальные исследования поляризационных спектров собственного и флуоресцентного излучений лабораторного источника

- сильноточного дугового разряда, и на их основе создание методик поляризационной спектрометрии анизотропного движения электронов.

3. Применение разработанной аппаратуры и методик к исследованию условий распространения релятивистского электронного пучка микросекундной длительности в разреженном нейтральном газе.

Первая задача, которую необходимо было разрешить, состояла в создании экспериментальной установки. Поскольку в арсенале современных средств поляриметрии не оказалось прибора для полного анализа слабого флуктуирующего излучения, был предложен новый электрооптический поляриметр, совместимый со спектральным прибором высокого разрешения. На основе поляриметра была создана автоматизированная установка для исследования поляризационных спектров излучения стационарных электрических разрядов. Автоматизация установки осуществлена на базе микроЭВМ "Электроника-60" и системы сопряжения "КАМАК". С целью изучения возможностей оптимизации экспериментальных установок, использующих резонансное рассеяние света на атомах и ионах, был проведен теоретический анализ эффективности возбуждения флуоресценции в зависимости от параметров исследуемого объекта и зондирующего излучения. Результаты анализа, в частности, показали, что параметры созданной экспериментальной установки близки к оптимальным.

Вторая задача состояла в экспериментальном исследовании проявлений анизотропии движения электронов в поляризационных спектрах излучения, разработке методик и практическом осуществлении поляризационной спектрометрии анизотропного движения электронов в объекте с предельно слабой анизотропией

Т7 -3 дуге атмосферного давления (Т^-1 эВ, Ые~10 см ).

Впервые были зарегистрированы и детально исследованы поляризационные спектры собственного излучения, резонансной и столкновительной флуоресценции в неоне, аргоне и неоне с добавками аргона. На основании экспериментальных данных была построена модель физических процессов, объясняющая явление поляризации излучения как результат возбуждения спектральных линий быстрыми электронами с анизотропной функцией распределения по скоростям. По результатам экспериментальных и расчетно-теоре-тических исследований предложены новые методики изучения кинетики электронов: методика поляризационной спектрометрии анизотропного движения электронов в ионизованных газах и методика поляризационной флуоресцентной спектрометрии локальной анизотропии движения электронов с пространственным разрешением изс о мерений до 1СГ см .

С применением разработанных методик впервые экспериментально исследованы радиальные распределения потока импульса быстрых электронов в диапазоне энергий 13-20 эВ в аргоновой дуге атмосферного давления. Получено также прямое экспериментальное доказательство сферической симметрии функции распределения тепловых и дотепловых электронов.

В ходе исследований получены новые данные об элементарных столкновительных процессах: оценены сечения деполяризации трех 4р состояний иона АгП атомами аргона и электронами, а также измерены сечения перемешивания этих состояний.

И, наконец, третья задача состояла в исследовании условий распространения релятивистского электронного пучка микросекундной длительности в разреженном нейтральном газе.

С этой целью был создан комплект диагностической аппаратуры и впервые проведены комплексные исследования условий транспортировки РЭП с параметрами 350 кэВ,15 А, 40 мкс в аргоне при начальном давлении 25 Па, включавшие: многократную электронно-оптическую визуализацию пространственно-временных характеристик свечения канала транспортировки, многократную спектроскопию в диапазоне длин волн 570-600 нм, поляризационную спектрометрию линии 488,0 нм иона АгП.

Впервые обнаружена частичная линейная поляризация излучения линий иона АгП в спектре свечения канала транспортировки РЭП и измерено радиальное распределение степени поляризации линии 488,0 нм. Выявлена решающая роль вторичных электронов с энергией до I кэВ в возбуждении оптических спектров и с использованием предложенных методик в рамках модельных представлений получена оценка пространственного распределения средней энергии радиально движущихся потоков вторичных электронов.

Автор выносит на защиту: -результаты экспериментальных исследований поляризационных спектров собственного излучения, резонансной и столкновитель-ной флуоресценции в дуговом разряде атмосферного давления, а также созданную на их основе модель физических процессов проявлений анизотропного движения быстрых электронов в поляризации излучения ;

-методики поляризационной спектрометрии анизотропного движения электронов и результаты их применения к исследованию дугового разряда атмосферного давления;

-результаты измерения пространственного распределения средней энергии радиально движущихся потоков вторичных электронов в канале транспортировки релятивистского электронного пучка (350 кэВ, 15 А, 40 мкс) в аргоне с начальным давлением 25 Па, методом поляризационной спектрометрии.

СПИСОК УСЛОВНЫХ ОБОЗНАЧЕНИЙ

А у -коэффициент Эйнштейна для спонтанной эмиссии ; о

С -ширина лазерной линии ; -коэффициент Клебша-Гордана;

I) -коэффициент насыщения оптического перехода ; £ -напряженность внешнего электрического поля ; Г -фокусное расстояние ; Г1-компоненты тензора возбуждения;

0 -коэффициент усиления фотоэлектронного умножителя ;

Н -напряженность магнитного поля ; Ява -гамильтониан изолированного атома;

1 -интенсивность излучения: 11л -лазера, -насыщающая оптический переход, 1ц -с поляризацией, параллельной оси квантования, 1± -с поляризацией, перпендикулярной оси >;■ а квантования ; Il(co,col) -спектр интенсивности лазерного излучения ; [ I ] -матрица интенсивности ;

Jl -угловой момент состояния ; Jn -функция Бесселя ;

К -изменение волнового вектора электрона (в ед. CL'q ) ;

L -длина канала дугового разряда ; cf^^-лоренциан с шириной Г;

Ж -матрица Мюллера: [МА] -анализатора, [М$] -фазового модулятора;

N -населенность: № -до включения внешнего возмущения, AN -приращение ;

Naiе-концентрация атомов, ионов, электронов; Neg -концентрация электронов пучка;

Р -степень поляризации излучения: Рп -пороговая, Роо -предельная ; Рм - при модуляции тока разряда;

-сечение возбуждения поляризационного момента ранга X ;

R -радиус: R0 -канала разряда ; С Д(оО] -матрица поворота ; rsj

-вектор Стокса ; S ¿ -параметр Стокса ;

Taie-температура атомов, ионов, электронов; [Т] -матрица передачи поляриметра ;

U -напряжение: Um -амплитудное значение на фазовом модуляторе;

V -зондируемый объем электрического разряда ;

V/ -мощность: WFC -резонансной, столкновительной флуоресценции;

Y q, -сферические функции ; d -коэффициент неидеальности поляризатора ; -боровский радиус ;

С -скорость света; d -приведенный матричный элемент дипольного момента перехода; dotdoA -элементы телесного угла ; е -заряд электрона; б -вектор поляризации: б^-его компонент; j(ir)-функция распределения электронов по скоростям: -ее мультипольные моменты; /¿у -сила осциллятора перехода;

-статистический вес состояния ; к, К -постоянная Планка ; I -ток дугового разряда или РЭП; j -плотность электрического тока ; к -постоянная Больцмана; к -волновой вектор электрона: к0 -падающего, к' -рассеянного ; б -средняя длина свободного пробега электрона ; т -масса электрона ; Мщ -масса атома, иона ; А1 -главное квантовое число ; р -начальное давление газа ; £ -время ; -временной интервал ; и -дрейфовая добавка к скорости электрона; Ыр -нормированная амплитуда напряжения на фазовом модуляторе; V -скорость:</ -наивероятнейшая (тепловая), (/п -пороговая ; X -нормированная скорость движения электронов ; Г -обратное время жизни уровня: радиационное, -полное; А -нормированная расстройка лазерной линии ; А -волновой вектор вторичного электрона (в ед. ) ; 0 -телесный угол сбора излучения ; Ф^рматрица наблюдения рассеянного излучения ; 52 -частота Раби (скорость накачки) ; оС -азимутальный угол ; р -коэффициент поглощения: Ро -в слабом поле,£> -нормированный; у -скорость релаксации: ^^-поляризационного момента ранга;

-скорость тушения электронным ударом ; & -фазовый угол электрооптического модулятора ; ш -дельта-функция ; & -энергия электрона: &п -пороговая; ^ -относительная скорость возбуждения состояний ;

9 -угол наклона плоскости поляризации к оси разряда;

Эб -ранг поляризационного (мультипольного) момента;

Л -длина волны: Л0 -оптического перехода;

V -частота: V0 -оптического перехода,е1 -столкновений электронов с атомами, ионами ;

Об) р -матрица плотности: р ц -ее поляризационные моменты ; p¿j -когерентность между состояниями I и ] ; р -нормированное выстраивание возбужденного состояния:рп г** пороговое ; рм - при модуляции тока разряда ; б -сечение: флуоресценции, -деполяризации, -тушения, б"0 -томсоновское ; с!б -дифференциальное сечение рассеяния электронов ; Т -поляризационный коэффициент пропускания ; со -циклическая частота: (л)о -оптического перехода, сл)ь -лазера, СОр -модуляции поляриметра; лсо -ширина линии: асо^ -лазера, дсйв -допплеровская, ли0 -лоренцовская ; -кулоновский логарифм; (.^ - 3] -символы Вигнера ; - 6J -символы Вигнера.

ПРИНЯТЫЕ СОКРАЩЕНИЯ

РЭП- релятивистский электронный пучок ; ФРЭ - функция распределения электронов по скоростям; СГ - столкновительная флуоресценция ; /?Г - резонансная флуоресценция ; Я5 - релеевское рассеяние ; б Г - смещенная резонансная флуоресценция .

Заключение диссертации по теме «Электрофизика, электрофизические установки», Эдельман, Соломон Абрамович

ВЫВОДЫ И ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Суммируем основные результаты работы.

1. Разработана и создана новая экспериментальная техника: -установка для поляризационной спектрометрии собственного и флуоресцентного излучений ионизованных газов, построенная на основе предложенного в работе нового электрооптического фазового поляриметра, с полной автоматизацией на базе микро-ЭВМ;

-комплект диагностической аппаратуры для исследования условий распространения релятивистских электронных пучков микросекундной длительности в разреженном нейтральном газе методами электроннооптической визуализации пространственно-временных характеристик свечения канала, традиционной спектроскопии и поляризационной спектрометрии импульсного излучения.

2. Проведен теоретический анализ эффективности возбуждения флуоресценции, на основании которого получены критерии для оптимизации экспериментальных установок, использующих резонансное рассеяние света на атомах и ионах.

3. Впервые зарегистрированы и исследованы поляризационные спектры собственного излучения, резонансной и столкновительной флуоресценции сильноточного дугового разряда (^1 кА/см^) в неоне, аргоне и неоне с добавками 1-5% аргона, при атмосферном давлении.

4. На основе экспериментальных данных построена модель физических процессов, объясняющая явление поляризации излучения как результат возбуждения спектральных линий быстрыми электронами с анизотропной функцией распределения по скоростям. В рамках модели получены экспериментальные оценки сечений деполяризации атомами аргона и электронами ряда 4р состояний иона АгП, а также относительных сечений перемешивания этих состояний при столкновениях с электронами.

5. По результатам исследования дугового разряда и расчет-но-теоретического анализа предложены новые методики изучения кинетики электронов:

-методика поляризационной спектрометрии анизотропного движения электронов в ионизованных газах ;

-методика поляризационной флуоресцентной спектрометрии локальной анизотропии движения электронов, с пространственным

-6 Я разрешением измерений до 10 см .

6.Впервые экспериментально исследованы радиальные распределения продольного компонента тензора потока импульса электронов в диапазоне энергий 13-20 эВ , ответственного за перенос энергии быстрыми электронами в аргоновой дуге атмосферного давления. Получено также прямое экспериментальное доказательство сферической симметрии функции распределения тепловых (I эВ) и дотепловых электронов.

7. Впервые проведены комплексные исследования условий распространения релятивистского электронного пучка с энергией

350 кэВ, током 15 А, длительностью импульса 40 мкс, в аргоне при давлении 25 Па, включавшие:

-многократную электроннооптическую визуализацию пространственно-временных характеристик свечения канала ;

-многократную спектроскопию в диапазоне длин волн 570-600 нм; -поляризационную спектрометрию линии 488,0 нм иона АгП.

8. Впервые обнаружена частичная линейная поляризация излучения линий иона АгП в спектре свечения канала транспортировки релятивистского электронного пучка (350 кэВ,15А, 40мкс, аргон 25 Па) и измерено радиальное распределение степени поляризации линии 488,0 нм. Выявлена решающая роль вторичных электронов с энергией до I кэВ в возбуждении оптических спектров, и в рамках модельных представлений из экспериментальных данных получена оценка пространственного распределения средней энергии радиально движущихся потоков вторичных электронов.

Уместно будет, по-видимому, проанализировать причины, в силу которых за 180 лет от начала исследований дуговых электрических разрядов не была изучена поляризация их излучения. Разумно предположить, что исследователи не раз обращались к этому вопросу. Ответ прост. Судя по научной литературе, в распоряжении экспериментаторов имелось два инструмента: обычный анализатор поляризации (либо протые схемы на его основе) и метод магнитной деполяризации (эффект Ханле). Первый из них требует, чтобы интенсивность излучения флуктуировала не более чем на 0,1% за время измерений, которое составляет обычно несколько минут. В этом случае, согласно соотношению (2.14) эффект мог быть обнаружен, но еще не измерен. Такая стабильность вряд ли вообще свойственна электрофизическим объектам, в частности, сильноточным дуговым разрядам, как это следует из материалов Гл.П. Что касается применения методов магнитной деполяризации, то в этом случае требуется приложить к разряду переменное магнитное поле напряженностью около килоэрстеда (см.§2.4), что фатальным образом скажется на кинетике электронов и, следовательно, на измеряемые поляризационные характеристики. Таким образом, существовала необходимость создания специализированной установки, что и было осуществлено в работе. Лишь на этой основе стало возможным исследование кинетики быстрых электронов в дуговом разряде и создание методик поляризационной спектрометрии. тронов с энергией до I кэВ в возбуждении оптических спектров, и в рамках модельных представлений из экспериментальных данных получена оценка пространственного распределения средней энергии радиально движущихся потоков вторичных электронов.

Уместно, по-видимому, обсудить причины, в силу которых за 180 лет от начала изучения дуговых электрических разрядов так и не была исследована поляризация их излучения.

Судя по научной литературе, в распоряжении большинства экспериментаторов имелось два инструмента: обычный анализатор поляризации (либо простые схемы на его основе) и метод магнитной деполяризации, использующий эффект Ханле. Первый из них требует, чтобы интенсивности излучения линии и континуума флуктуировали не более чем на I% за время измерений, которое обычно составляет несколько минут. Согласно соотношению (2.14) в этом случае эффект может быть обнаружен. Многим электрофизическим объектам такая стабильность излучения не свойственна. Как показано в Главе П, сказанное в полной мере относится к высоко-стабильно^ сильноточному дуговому разряду атмосферного давления. Что касается метода магнитной деполяризации, то к разряду в этом случае необходимо приложить переменное магнитное поле напряженностью около килоэрстеда (см.§2.4), что неизбежно скажется на кинетике электронов и, следовательно, на измеряемых поляризационных характеристиках излучения.

Таким образом, существовала необходимость создания специализированной экспериментальной установки, что и было осуществлено в работе. Лишь на этой основе появилась возможность создания методик поляризационной спектрометрии анизотропного движения электронов в ионизованных газах и экспериментального исследования кинетики быстрых электронов в дуговом разряде атмосферного давления.

Поляризация излучения свойственна всем электрофизическим объектам. В природе вообще редко встречаются источники неполя-ризованного излучения. Другое дело, готовы ли экспериментаторы обнаружить и надежно измерить эту поляризацию, а теоретики - интерпретировать полученные результаты.

В настоящее время обнаружена поляризация излучения: электрических разрядов, астрофизических тел, полярного сияния, в магнитных ловушках, канала транспортировки РЭП (см.Гл.III) и, наконец, рабочего тела МГДГ. И лишь в немногих из этих случаев результаты измерений наши удовлетворительную интерпретацию. А ведь в них содержится ценнейшая информация о свойствах симметрии кинетических процессов, остающаяся недосягаемой для других методов исследований. Примером могут служит результаты Главы Ш, в которой получена энергетическая характеристика радиального распределения потока вторичных электронов, ответственного за вынос энергии, вкладываемой в РЭП, на стенки камеры дрейфа.

Предложенные в работе аппаратура и методики поляризационной спектрометрии могут быть применены к широкому классу электрофизических установок. Проанализируем возможности исследования МГДГ. Впервые поляризация линий собственного излучения рабочего тела МГДГ была зарегистрирована на установке У-25 ИВТАН [104] . Степень поляризации составляла десятки процентов и прямо указывала на существенную анизотропию физических процессов в МГД канале. Однако несовершенство применяемой аппаратуры и методики измерений обеспечили возможность лишь качественной интерпретации полученных результатов. По-видимому, в поляризации излучения МГДГ совместно проявляются анизотропия движения возбуждающих частиц и эффект фильтрации (см.§2.3), обусловленный высокой оптической плотностью среды и сильным магнитным полем ( ~ I Тл). Автоматизированная экспериментальная установка и методика* поляризационной спектрометрии позволяют разделить вклады этих эффектов, удовлетворив основным техническим требованиям установки У-25: дистанционности управления, автоматизации измерений и помехозащищенности. На этой основе могут быть получены новые данные о физических процессах в МГД канале. Кроме того, применение автоматизированной установки открывает перспективу локальных исследований рабочего тела МГДГ методом резонансной флуоресценции [105] . Поляризационная спектрометрия флуоресцентного излучения, предложенная и осуществленная в работе, помимо чисто диагностических приложений [106,107], позволит получить качественно новые данные о локальных характеристиках направленных потоков частиц и столкнови-тельных процессов. Сказанное подтверждается только что появившемся сообщением об исследовании поляризации резонансной флуоресценции в пламени при атмосферном давлении [108] , зачастую используемом в качестве "прототипа" МГДГ в лабораторных исследованиях.

Настоящая работа - лишь один из первых шагов на пути реализации возможностей поляризационной спектрометрии в исследовании электрофизических процессов. Интенсивная работа в этом направлении, проводимая в ИВТАН, позволяет надеяться на создание новых магистральных методов и средств исследования широкого класса электрофизических объектов.

Автор сердечно благодарен профессору В.М.Батенину за поддержку работы, д.ф-м.н. Л.Н.Пятницкому - за чуткое отношение и эффективное руководство, к.ф-м.н. Л.Я.Марголину, оказывавшему повседневное внимание и помощь в работе.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Эдельман, Соломон Абрамович, 1984 год

1. Г^хадзе A.A., Богданкевич J1.С., Росинский С.Е., Г^хлинВ.Г. Физика сильноточных релятивистских электронных пучков.-М.: Атомиздат, 1980. -167 с.

2. Абрамян Е.А., Альтеркоп Б.А., Кулешов Г.Д. Передача энергии электронным пучком. Проблемы и перспективы.-М.: 1982. -20 с. (Препринт/ИВТАН: Р 6-092)

3. Диденко А.Н., Григорьев В.П., Усов Ю.П. Мощные электронные пучки и их применение.-М.: Атомиздат, 1977. -278 с.

4. Александров А.Ф., Рухадзе A.A. Физика сильноточных электроразрядных источников света.-М.: Атомиздат, 1976. -184 с.

5. Пятницкий Л.Н. Лазерная диагностика плазмы.-М.: Атомиздат, 1976. -425 с.

6. Зайдель А.Н., Островская Г.В. Лазерные методы исследования плазмы.-Л.: Наука, 1977. -222 с.

7. Зайдель А.Н. Атомно-флуоресцентный анализ.-М.: Наука, 1980. -188 с.

8. Чайка М.П. Интерференция вырожденных атомных состояний. -Л.: ЛГУ, 1975. -192 с.

9. Blum К. Density matrix theory and applications.-Hew York: Plenum Press, 1981. -220 p.

10. Дьяконов М.И. К теории резонансного рассеяния света на газе при наличии магнитного поля.-ЖЭТФ, 1964, т.47, с.2213

11. Казанцев С.А. Определение квадрупольного момента функции распределения электронов в плазме.-Письма в ЖЭТФ,1983,т.37, с. 131

12. Батенин В.М., Марголин Л.Я., Пятницкий Л.Н. Резонансная флуоресценция в плазме аргоновой дуги.-В кн.: XI Всес. конф.по когерентной и нелинейной оптике/тезисы докладов.-Л.: ШИ АН СССР, 1978, т.2, с.202

13. Марголин Л.Я., Пятницкий Л.Н., Штернов Н.П. Исследование низкотемпературной плазмы методом резонансного релеевско-го рассеяния.-ТВТ, 1980, т.18, вып.4, с.727

14. Margolin L.Ya., Pyatnitsky L.1T., Shternov N.P. Low-tern-perature plasma investigations by resonance Rayleigh scattering of weak intensity radiation.-J.de Physique,1979, v.40, p.C7-80I

15. Марголин Л.Я. Исследование спектров рассеяния лазерного излучения и диагностика низкотемпературной плазмы в условиях слабоинтенсивного зондирования./канд.дисс.-М.: ИВТАН, 1978. -146 с.

16. Lombardi M., Pebay-Peroula J.-O. Polarisation de la lumière émise par une vapeur atomique lors d'une décharge haute fréquence»-C.R.Acad.Sci. Paris, 1965, t.261, p.1485

17. Бусыгин Э.П., Григорьянц В.Г. Поляризация излучения неравновесной плазмы в магнитном поле.-ШЭТФ, 1976, т.46, вып.II, с.2362

18. Бусыгин Э.П., Григорьянц В.Г., Луговской А.В., Попович В.П. Характеристики линейчатого излучения пучково-плазменного разряда без магнитного поля.-Письма в ЮТФ, 1980, т.31, с.1015

19. Казанцев С.А. Анизотропия движения быстрых электронов в плазме из интерференционных явлений.-Опт. и спектр., 1982, т.52, вып.5, с.931

20. Авт. свид. №989335 (СССР). Устройство для автоматического определения поляризационного состава светового импульса./ Авторы: Марголин Л.Я., Пятницкий Л.Н., Эдельман С.А.- Бюлл. изобр., 1983, вып.2, с.185

21. Edelman S.A., Margolin L.Ya., Polynovskaya N.Ya., Pyatnitsky L.ET. Measurements of the local temperature of atoms in a discharge plasma by polarization spectroscopy.-Physica-C,1984, V.I23C, Ho 2, p.263

22. Hauge P.S. Recent developments in instrumentation in ellipsometry.-Surface Science, 1980, v.96, p.108

23. Optical polarimetry Instrumentation and applications./ Proc. Soc.of Photo-Opt.Eng.-Washington: 1977, v.112

24. Сонин A.C., Василевская A.C. Электрооптические кристаллы.-M.: Атомиздат, 1971. -326 с.

25. Аззам Р., Башара Н. Эллипсометрия и поляризованный свет. -М.: Мир, 1981. -583 с.

26. Hauge P.S., Muller R.H., Smith C.G. Convention and formulas for using the Mueller-Stokes calculus in ellipsometry.-Surface Science, 1980, v.96, p.81

27. Гоноровский И.С. Радиотехнические цепи и сигналы.-M.: Сов. радио, 1977. -607 с.

28. Machewirth J.P. Laser polarizers: the calcite role.-Optical Spectra, 1979, No 12, p.59

29. Ступин Ю.В. Методы автоматизации физических экспериментов и установок на ЭВМ основе.-М.: Энергоиздат, 1983. -288 с.

30. Марголин JI.H., Полыновская H.H., Пятницкий JI.H., Тимер-галиев Р.Ш., Эдельман С.А. Исследование поляризации линий излучения плазмы дуги атмосферного давления.-ТВТ, 1984, т.22, вып.2, с.193

31. Бронин С.Я., Марголин Л.Я., Полыновская Н.Я., Пятницкий JI.H., Эдельман С.А. Исследование локальной анизотропии движения электронов в плазме дуги атмосферного давления.-M.: 1984. -32 с. (Препринт/ИВТАН: №5-129)

32. Бонч-Бруевич A.M. Радиоэлектроника в экспериментальнойфизике.-М.: Наука, 1966, -768 с.

33. Бандалетова Е.С., Батенин В.М., Люзин О.Б., Минаев П.В. Излучение слабонеидеальной низкотемпературной плазмы.- В кн.: Труды У1 Всес. конф. по генераторам низкотемпературной плазмы. -Фрунзе: Илим, 1974, с.373

34. Бандалетова Е.С. Дипломный проект.-М.: МФТИ,1973, -107 с.

35. Проектирование радиопередающих устройств./Под ред. В.В.Шахгильдяна.-М.: Связь, 1976. -432 с.

36. Мовшович М.Е. Полупроводниковые преобразователи частоты. -Л.: Энергия, 1974. -335 с.

37. Преображенский Н.Г., Пикалов В.П. Неустойчивые задачи диагностики плазмы.-Новосибирск: Наука, 1982. -237 с.

38. САМО: Proposal for а САМАС Language by ESOUE Committee Software Working Group.-CAMAG Bulletin, 1972, Ho 6

39. Ромашевский А.й. Дипломный проект.-M.: ИВТАН/МРШ, 1983. -96 с.

40. Худсон Д. Статистика для физиков.-М.: Мир,1970. -296 с.

41. Система " QUASIC " для программирования на мини-ЭВМ./ Под ред. Л.И.Подольского.-Пущино: НИВЦ АН СССР, 1979. -47 с.■

42. Марголин Л.Я., Полыновская Н.Я., Пятницкий Л.Н., Эдель-ман С.А. Расчет величины сечения резонансной флуоресценции в плазме.-В кн.:Физические методы исследования прозрачных неод-нородностей/тез. докл. на Всес. семинаре.-М.: ЩНТПД982, с.10

43. Полыновская Н.Я., Эдельман С.А. Исследование эффективности возбуждения резонансной флуоресценции.-Там же, с.12

44. Аллен Л., Эберли Дж. Оптический резонанс и двухуровневые атомы.-М.: Мир, 1978. 222 с.

45. Cooper J., Szoke A. Effects of laser bandwidth on intense-field Raman scattering.-Phys.Rev.A. ,1981,v.23,No I,p.378

46. Янке E., Эмде Ф., Леш Ф. Специальные функции. -М.: Наука, 1968. 344 с.

47. Делоне Н.Б., Крайнов В.П. Атом в сильном световом поле. -М.: Атомиздат, 1978. -278 с.

48. Greenstein Н., Bates C.W. Line width and tuning effects in resonant excitation.-J.Opt.Soc.Amer.,1975,v.65,No I,p.33

49. Georges А.Т., Lambropoulos P.* Zoller P. Saturation and Stark splitting of resonant transitions in strong chaotic fields of arbitrary bandwidth.-Phys.Rev.A.,1979,v.42, No 24, p.l609

50. Georges А.Т., Lambropoulos P. Saturation and Stark splitting of an atomic transition in a stochastic field.-Phys.Rev.A., 1979, v.20, No 3. p.991

51. Чайка М.П. Докторск. дисс.-Л.: ЛГУ, 1972. -326 с.

52. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Квантовая механика. -М.: Наука, 1974. -750 с.

53. Полыновская Н.Я., Пятницкий Л.Н. Полуклассическое описание явлений резонансной флуоресценции атомов (ионов) с использованием мультипольного разложения атомной матрицы плотности. -М.: 1981. -44 с. (Препринт/ИВТАН: № 5-077)

54. Раутиан С.Г., Смирнов Г.И., Шалагин A.M. Нелинейные резонансы в спектрах атомов и молекул.-Новосибирск: Наука, 1979. -312 с.

55. Omont A. Irreducible components of the density matrix. Application to optical pumping.-Progr.Quant.Elect.,1977,v.5,p.69

56. Fano U. Description of states in quantum mechanics by density matrix and operator technique.-Rev.Mod.Phys,1957,v29,p74

57. Ребане В.H. Докторск. дисс.-Л. : ЛГУ, 1980. -348 с.

58. Раутиан С.Г., Рудавец А.Г. Динамическая симметрия за-ряд-дипольного взаимодействия в рассеянии и релаксации.-ЮТФ, 1982, т.82, вып.4, с.1032

59. Деком Б., Дюмон М., Дюклой М. Линейные и нелинейные явления при лазерной оптической накачке.-В кн.:Лазерная спектроскопия атомов и молекул.-М.: Мир, 1979. -432 с.

60. Батенин В.М., Марголин Л.Я., Пятницкий Л.Н. Независимое определение параметров электронов и ионов низкотемпературной плазмы по рассеянию лазерного излучения малой мощности.-Физика плазмы, 1979, т.5, вып.З, с.617

61. Касабов Г.А., Елисеев В.В. Спектроскопические таблицы для низкотемпературной плазмы.-М.: Атомиздат, 1973. -160 с.

62. Queffelec J-L., Girault M», Louer D. Influence de la fonction d'appareil d*un spectromètre sur lélargisseraent des profils de raies.-C.R.Acad.Sci.Paris, 1971, t.273, p.649

63. Методы исследования плазмы. Спектроскопия, лазеры, зонды. /Под ред. В.Лохте-Хольтгревена.-М.: Мир, 1971. -552 с.

64. Батенин В.М., Минаев П.В. Об особенностях электропроводности и излучения плотной н/т плазмы.-ТВТ, 1971, т.9,вып.4,с.676

65. Каллас X., Чайка М. "Выстраивание" возбужденных состояний неона в разряде постоянного тока.-Опт. и спектр., 1969, т.27 с. 694

66. Carrington C.G., Corney A. Hanle effect in a Neon discharge.- Opt. Comm., 1969, v.I, p.115

67. Биберман JI.M., Воробьев B.C., Якубов И. Т. Кинетика неравновесной низкотемпературной плазмы.-М.: Наука, 1982. -375 с.

68. Атомные и молекулярные процессы./Под ред. Д.Бейтса.-М.: Мир, 1964. -777 с.

69. Devoto R.S. Transport coefficients of ionized Argon. -Phys.Fluids, 1973, V.I6, p.616

70. Имре А.И., Дащенко А.И., Запесочный И.П., Кельман В.А. Сечения возбуждения лазерных линий АгП при электрон-ионных столкновениях.-Письма в ЗКЭТФ, 1972, т. 15, с.712

71. Фельцан П.В., Повч М.М. Возбуждение ионов аргона при электрон-атомных столкновениях.-Опт. и спектр., 1970, т.28, выц.2, с.217

72. Вайнштейн Л.А., Собельман И.И., Юков Е.А. Возбуждение атомов и уширение спектральных линий.-М.: Наука, 1979. -319 с.

73. Kleinpoppen Н., Scharmann A. Excitation of atoms by impact processes.-In: Progress in atomic spectroscopy, part A.new York; Plenum Press, 1979

74. Crandall D.H., Taylor P.O., Dunn G.H. Electron impact excitation of the Ba+ ion.-Phys.Rev.A.,1974,v.10,Ho I, p.I4I

75. Казанцев С.А. Астрофизические и лабораторные приложения явления самовыстраивания.-УШ, 1983, т.139, вып.4, с.621

76. Lewis E.L. Collisional relaxation of atomic excited states, line broadening and interatomic interaction.-Phys.Rep., 1979, v.58, p.I

77. Konjevic L., Labat J,, Cirkovic Lj., Puric J. Measurements of the Stark broadening parameters of some singly ionized Argon lines.-Z.Phys., 1970, v.235, p.35

78. Popenoe С.H., Shumaker J.B. Arc measurement of some Argon transition probabilities.-J.of Res.of ITOS,I965,v.69A, p.495

79. Puric J,, Djenize S., Labat Lj.,Stark shift measurements of ionized Argon and Silicon lines.-In: XI Int.Conf.on Phenom. in Ionized Gas./Contr. papers.-Praque, 1973, p.445

80. Sahal-Brèchot S. Téorie de 1'élargissement et du déplacement des raies spectrales sous l1effet des chocs aves les electrons et les ions l'approximation des impacts.-Astron.& Astroph., 1969, v.2, p.332

81. Раздобарин Г.T., Фоломкин И.П. Диагностика плазмы методом рассеяния света на атомах.-}Ш>, 1979, т.49, вып.7, с.587

82. Калинин C.B., Минаев П.В. Экспериментальное исследование оптических свойств низкотемпературной неоновой плазмы. Диагностика и анализ состояния неравновесной плазмы.-ТВТ, 1980, т.18, вып.З, с.453

83. Тарасов К.И. Спектральные приборы.-Л.: Машиностроение, 1977. -367 с.

84. Анисимова И.И. Фотоэлектронные умножители.-М.: Сов.Радио, 1974. -64 с.

85. Abramyan Е.А., Antonov A.S., Batenin V.M., Edelman S,A., et al. Optoelectronic vizualisation of relativistic electron beam propagation in rarefied gas.-In: XIII Int.Symp.on Rarefied gas Dynamics.-Novosibirsk: ITMO, 1982, v.2, p.526

86. Институт высоких температур АН СССР. Важнейшие результаты научно-исследовательских работ 1980 г.-М.:Наука,1981, с.88

87. Институт высоких температур АН СССР. Важнейшие результаты научно-исследовательских работ 1981 г.-М.:Наука,1982, с.71

88. Институт высоких температур АН СССР. Важнейшие результаты научно-исследовательских работ 1982 г.-М.:Наука,1983, с.77

89. Антонов A.C., Батенин В.М., Ильченко С.А., Исаенков Ю.И., и др. Взаимодействие релятивистского электронного пучка микросекундной длительности с плазмой.-В кн.:У1 Всес.конф.пр физике низкотемп. плазмы/тез.докл.-Л. :ЛИЯФ, 1982, т.1, с.369

90. Ефимов В.М., Искольдский A.M., Нестерихин Ю.Е. Электрон-нооптическая фотосъемка в физическом эксперименте.-Новосибирск: Наука, 1978, с.5

91. Батенин В.М., Карлашов A.B., Коршунов О.В., Чиннов В.Ф. Собственное излучение и параметры неравновесной низкотемпературной плазмы, образующейся при торможении пучка быстрых электронов. . .-М. : 1982. -76 с. (Препринт/ИВТАН: № 6-097)

92. Карлашов A.B. Кинетические модели и спектроскопическое исследование пучковой плазмы тяжелых инертных газов/канд.дисс. -М.: ИВТАН, 1983. -187 с.

93. Аносова Л.М., Горбунов Л.М. О нейтрализации заряда электронного пучка в плазме.-ЖТФ, 1977, т.47, вып.6, с.1150

94. Bransden В.Н., McDowell M.R.C. Electron scattering by atoms at intermediate energies.-Phys.Rep.,1978, v.46, p.376

95. McArthur D.A., Ponkey J.W. Plasma created in a newtralgas by a relativistic electron beam.-Phys.Fluids,1973,v.!6,p.1996

96. Heddle D.W.O. On the polarization of atomic line radiation excited by electron impact.-J.Phys.B.,I983,v.l6,No 2,p.275

97. Edelman S.A., Polynovskaya H.Ya., Margolin L.Ya., Pyat-nitsky L.N. Discharge plasma diagnostics by analysis of polarization state of resonance scattering.-In: VII Int.Conf.on Gas Discharges and Their Applications.-London:1982, p.3(suppl.)

98. Полыновская Н.Я., Пятницкий JI.H., Эдельман С. А. Переходные процессы в поляризации резонансной флуоресценции.-М.:1982. -34 с. (Препринт/ИВТАН: № 5-093)

99. Полыновская Н.Я., Эдельман С.А. 0 переходных процессах в поляризации резонансной флуоресценции.-В кн.:Кинетические и газодинамические процессы в неравновесных газах.-М.:МГУ,1982,с.51

100. Марголин Л.Я., Полыновская Н.Я., Пятницкий Л.Н., Тимер-галиев Р.111., Эдельман С.А. Расчет параметров рабочего телаМГД генератора по результатам измерений и возможности поляризационного анализа.-Тех.справка № гос.per.81016983-М. :ЙВТАН,1982.-16 с.

101. Батенин В.М., Марголин Л.Я., Пятницкий Л.Н., Тимергали-ев Р.Ш.О применимости метода резонансной флуоресценции для локального исследования плазмы МГД-генератора.-ТВТ,1983,т.21,с.183

102. Казанцев С. А., Марголин Л. Я., Полыновская Н.Я., Пятницкий Л.Н., Рысь А.Г., Эдельман С.А. 0 возможностях поляризационной спектроскопии плазмы.-Опт. и спектр.,1983,т.55,вып.3,с.553

103. Авт. свид.№1066446 (СССР). Способ измерения локальных параметров плазмы./Авторы: Марголин Л.Я., Полыновская Н.Я., Пятницкий Л.Н., Эдельман С.А.-Бюлл.изобр.,1984, вып.1, с.238

104. Doherty P.M., Grosley D.R. Polarization of laser-induced fluorescence in OH in an atmospheric pressure flame.-Applied Optics, 1984, v. 23, Wo 5, p.713

105. DATA ST/1.0»2.92»2.35»2.13»2.01»1.94»1.89»1.86»1.84»1.HI»1.80»1.78/

106. DATA ST(12)/1.77/»ST(13)/1.76/»ST(14)/17*1.74/

107. WCS (2) '1400\ GOS 970\ PUT ("PLOTTER FAST(1)4SL0W(2)"»)\ GET (GR) 45 LET QE~200\ IF GR=2 THEN LET QE=1000

108. PUT (" PASSIVE (1) OR ACTIVE (0) SPECTROSCOPY"»)\ GET (PAR)

109. IF PAR=1 THEN PUT 42 (/»" SPECTRAL OBSERVATIONS")

110. IF PAR=1 THEN PUT 43 ("SPECTRAL OBSERVATIONS")

111. IF PAR=0 THEN PUT 42 (/»" RESONANCE FLUORFSCENCE") 57 IF F'AR=0 THEN PUT 43 ("RESONANCE FLUORESCENCE")

112. PUT ("MODE OF OPERATION" »)\ GET (Z)\ 60SUB 970\ IF Z"-0 THEN 365

113. IF Z=1 THEN 425\ IF Z=2 THEN 475\ IF Z=3 THEN 530\ IF Z=7 THEN 50

114. FOR K=1 TO N\ LET I=0«K\ IF GG=1 THEN LET M(I)=MS1(K)

115. IF GG=11 THEN LET M(I)=CU(K)

116. IF GG=2 THEN LET M(I)=MS2(K)

117. IF GG=22 THEN LET M(I)=CV(K)

118. NEXT K\ FOR 1=0 TO NN\ LET C=I\ LET L=C/0\ LET L=0*L\ LET MP=I-L

119. LET LL=L+0\ LET V<I)=4.0*<MP*(M<LL)-M<L))/00+M(L))\ NEXT I

120. FOR 1=0 TO NN\ LET II=I-00\ LET M(II)=V(I)\ NEXT I.\ RETURN

121. LET E=GE\LET QE=100\F0R Y=0 TO 1020\G0S 1200\G0S 1110\NEX Y

122. FOR X=0 TO NN\GOS 1200\G0S 1110\NEX X\FOR 1=0 TO 1020\LET Y=1020-I

123. GOS 1200\G0S 1110\NEX I\FOR 1=0 TO NN\LET X=NN~I\GOS 1200\G0S 1110

124. NEX I\ACT FO»OUT»D\LET D=D-12\ACT F16»0UT»D\LET OE=E\GOT 1000

125. IF PFTIM=0 THEN 200\ ACT F23»RPR(12)»'377\ ACT F19»ACP(9)»'10000

126. ACT F19»RPR(13)»1\ ACT F19»C0M(9)»1\ ACT F16»0U1»1\ PUT (">"»)

127. ACT F1»RPR(14)»P\ IF DX1 THEN 220\ LET TEXP=()

128. FOR K=1 TO N\ MARK (T)\ ACT F16»C0M»21\ ACT F25»ACP

129. ACT F8»ACP\ I FN (2) (1 THEN 250

130. ACT FO»ACP»BUF\ IET MS1(K)==BUF\ ACT F16»C0M»22\ ACT F25»ACP

131. ACT FRjAC-P\ IFH (2) Q THEN 270\ ACT FO»ACP»BUF\ LET MS? <tO "BUF

132. LET X=K\ LET Y=MS1(K)\ GOSUB 340\ LET X=K\ LET Y=MS2(K)\ GOSUB 340

133. IF (?FTIM:-0 THEN 310\ LET TEXP=TEXF'+T\ NEXT K\ LET TEXP=1EXP+HH

134. ACT F16»0UT»0\ SLEEP (50)\ ACT F16»0UT»'2\ PUT ("<")

135. MARK (TEXP) COMPLETE 335\ RETURN

136. ACT F16»0UT»0\ SLEEP (50)\ RETURN

137. LET U=2\ LET Y=.SUAB.Y\ LET Y=.ASL.Y\ LET X=X.BIS.Y\ LET Y=.ADC.W 350 ACT F16»TV»X»Y\ RETURN

138. PUT 42 ("ETHALON"») \ GET (KR)\ LET KK=KR\ PUT ("PARAMETERS T»N"»)

139. GET (T»N)\ LET HH=75\ IF T>15 THEN LET HH=750

140. LET XX=N\ LET HM=0\ IF KR>1 THEN 375

141. GOSUB 200\ LET MAX=MS1(1)\ LET S0=0\ LET S()0=0\ GOTO 390

142. FOR K=1 TO N\ LET M(K)=0\ NEXT K\ FOR J=1 TO KR\ GOSUB 200

143. FOR K=1 TO N\ LET M(K)=M(K)+MS1(K)/KK\ NEXT K\ NEXT J

144. FOR K-l TO 30\ LET MM=MM+M(K)/30.0\ NEXT K\ FOR K=1 TO N

145. LET MS1(K)=M(K)-MM\ NEXT K\ LET MAX=MS1(1)\ LET S0=0\ LET S00=0

146. FOR K=1 TO N\ LET X=K\ LET Y=MS1(K)\ GOSUB 340\ NEXT K

147. FOR K=1 TO N\ LET MS0(K)=MS1(K)\ IF MSI(K)>MAX THEN LET MAX=MS1(K) 400 LET S0=S0+MS1(K)\ LET S00=MS1(K)«MSI(K)+S00\ NEXT K

148. PUT ("RF (1) OR RCS (0)"»)\ GET (Z0)\ IF Z0>0 THEN 560\ ROTO 550

149. PUT <" AGAIN <1)"»)\ GET <UU)\ IF UU=0 THEN 60

150. LET Z0=0\ PUT 42 (Л"POLARIZATION")\ PUT 43 (/»"POLARIZATION") 550 LET PL.=0\ LET SF'L=0\ LET FM=0\ LET SFM=0

151. GOS 970\ IF Z0=7 THE 60\ GOS 985\ FOR J=1 TO KR\ GOS 200\ GOS 900

152. NEX J\ GOS 640\ LET RP=PRO\ LET SRP=SPR\ GOS 710\ LET FR=MXO

153. LET SFR=SMX\ LET PU=(RP-PL*FM/(FR*0.9))/(1.O-FM/(FR*0.9))

154. LET SPU=SRP*PU/RP\ PUT 42 (" "»PU»SPU»FR»SFR>

155. PUT S3 Г wfPUfSPUfFRfSFR)\ IF PAR=1 THE 54?\ GOT 540

156. PUT 42 (" "»PU»SPU»FR»SFR>\ PUT 43 (" "»PlbSPUt FRiSFR)

157. LET PR0»0\ LET SPR"0\ LET KK~KR\ FOR J=1 TO KR\ LET PR0=PR0+PR(J)

158. NEXT J\ LET PRO=PRO/KK\ FOR J~1 TO KR

159. LET SPR=SPR+(PR(J)-PRO)*(PR(J)-PRO)\ NEXT J\ LET SPR=SPR/(KK-2.0)

160. LET SPR=SPR/KK\ LET SPR=ST(KR)*SQR<SPR)\ RETURN

161. LET HX0=0\ LET SMX=0\ FOR J=1 TO KR\ LFT MX0=MX0+MX(J)\ NFXT J

162. LET MXO=MXO/KK\ FOR J=1 TO KR\ LET SMX=SMX+(MX(J)-hXO)*(hX(J)-MXO)

163. NEXT J\ LET SMX-SMX/(KK*(KK-2.0))\ LET SMX=ST<KR)*SOR(SMX)

164. LET MX0==K1*MX0\ LET SHX=K1*SHX\ RETURN

165. LET S3=0\ LET S03=0\ LET ER=0\ FOR K=i 10 N\ LET S3=S3+MS3(K)

166. LET S03=MS3(K)*MS0(K)+S03\ NEXT K\ IF PAR<>0 THEN 790

167. LET A=0\ LET B=S03/S00\ GOTO 800

168. LET A=(S3*S00-S03*S0)/DF\ LET B=(XX*S03-S0*S3)/DF

169. FOR K=1 TO N\ LET CV(K)=A+B*MSO(К)\ LET X=K\ LET Y-CV(K)

170. GOSUB 340\ LET ER=ER+(MS3(К)-СУ(K))*(MS3(K)-CV(К))\ NEXT К

171. LET FMX~B«MAX\ IF PAR=0 THEN 880

172. LET ERC-SQR(ER/(XX*XX-2.0*XX))\ LET ERA=ERC*SGR<SOO/DF)

173. LET ERB-ERC/SfJR(DF)\ PUT 42 UtFMXiERBIArERA)

174. PUT 43 (JrFMXrERBnArERA)\ RETURN

175. LET ERA=0\ LET ERB=SQR<ER/(XX*XX-XX>)

176. PUT 42 (JfFMXrERB)\ PUT 43 (JfFMXnERFO\ RETURN

177. FOR K=1 TO N\ LET MS3(K)=MS1(К)\ NEXT K\ GOSUB 760

178. FOR K=1 TO N\ LET CU(K)=-CV(K)\ LET MS3(K)=MS2(K)\ NFX1 К

179. LET MX(J)=FMX\ LET ER1=ERB\ GOSUB 760\ L.F.I ER?=ERB

180. LET PR<J>«FMX*K2/<MX<J>*K1*CL>\ I FT SPI=PR(J)*(ER2/FMX-ER1/ИХ <J)>

181. PUT 42 (PR(J)»SPI)\ PUT 43 (PR(J)fSPI)\ IF GR>0 THE GOS 1000\ RET970 ACT F25rTV

182. ACT F27»TV\ IFY (2) G THEN 975\ RETURN

183. PUT (/r"INPUT SENSITIVITIES KlrK2"r)\ GET (DlrD2)

184. IF D1=0 THEN 990\ LET K1=D1\ LET K2«=D2

185. PUT 42 ("Kl"rKlг"K2"rK2)\ PUT 43 ("Kl"rKlг"K2"rK?)