Изучение угловой зависимости анализирующих способностей реакции dd→3Hp при энергии 200 МэВ тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.16, кандидат физико-математических наук Курилкин, Алексей Константинович

• Курилкин, Алексей Константинович
• кандидат физико-математических наук
• 2010

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Курилкин, Алексей Константинович

Глава 1. Постановка эксперимента на ускорительном комплексе RIKEN.

1.1. Общая схема измерения.

1.2. Источник поляризованных ионов

1.3. Поляриметры

1.4. Спектрометр SMART.

1.5. Детектирование.

1.6. Триггер.

Глава 2. Поляриметрия пучка дейтронов.

2.1. Схема измерения поляризации пучка.

2.2. Получение полезных и фоновых событий для определения поляризации дейтронного пучка.

2.3. Метод получения значений поляризации пучка.

2.4. Значения поляризации пучка при энергии 200 МэВ

Глава 3. Получение анализирующих способностей реакции dd —3Нр.

3.1. Отбор полезных событий для реакции dd —> 3Нр

3.2. Углы рассеяния.

3.3. Процедура CD2 — С вычитания.

3.4. Получение анализирующих способностей.

3.4.1. Получение анализирующих способностей при больших углах рассеяния.

3.4.2. Получение анализирующих способностей при малых углах рассеяния.

Глава 4. Результаты.

4.1. Модель однонуклонного обмена.

4.2. Анализирующие способности реакции сУ —у 3ЕГр при энергии 200 МэВ

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Изучение угловой зависимости анализирующих способностей реакции dd→3Hp при энергии 200 МэВ»

Ядерные реакции с участием дейтронов традиционно используются как для изучения нуклон-нуклонного взаимодействия при высоких и промежуточных энергиях, так и для исследования структуры легких ядер на малых межнуклонных расстояниях.

В последние десятилетия спиновая структура легких ядер интенсивно исследовалась с использованием электромагнитных и адронных пробников. Главной задачей этих исследований при промежуточных и высоких энергиях являлось получение информации о высокоимпульсных компонентах легких ядер с целью изучения проявления релятивистских эффектов и ненуклонных степеней свободы. Детальное изучение структуры легких ядер может обеспечить получение важной информации о природе и свойствах ядерных сил, действующих между конституэнтами ядер, и позволит сделать выбор между различными моделями этих сил.

В настоящее время наиболее полное описание физических явлений дает Стандартная модель. До сих её предсказания подтверждались экспериментом, иногда с фантастической точностью. Только в последние годы стали появляться результаты, в которых предсказания Стандартной модели слегка расходятся с экспериментом. Сильное взаимодействие в Стандартной' модели на фундаментальном уровне описывается с помощью кварков и глюонов. Сложность заключается в том, что кварки сами по себе не наблюдаются и их исследуют лишь по косвенным проявлениям. Вейнберг показал [1] , что эффективная теория сильных взаимодействий, использующая нуклоны и мезоны в определенной энергетической области, является эквивалентом КХД.

Один из вопросов при изучении структуры легких ядер состоит в том, как фундаментальные степени свободы сильного взаимодействия, (кварки? и глюоны) могут проявляться на расстояниях, сравнимых с размерами нуклона. С точки зренпя квантовой хромодинамики (КХД), на этих расстояниях происходит перехода от традиционной; нуклон-мезон-ной картины ядра к ситуации, когда, нуклоны теряют свою индивидуальность и возможно • проявление ненуклонных' степеней: свободы; в ядрах. Следовательно, исследование структуры ядер на малых расстояниях необходимо для построения; реалистичной теории'сильных; взаимодействий.

Как правило описание; структуры легких ядер начинается: с создания нуклон-нуклонного (АГАТ) потенциала и нуклонной модели* ядра. Сравнивая предсказания?модели с экспериментальными результатами, можно проверить правильность выбора нуклон-нуклонного потенциала и используемой; модели взаимодействия нуклонов. Такая схема применима на больших расстояниях между нуклонами; Однако; на, расстояниях, когда нуклоны в ядре могут перекрываться- , следует; учесть несколько факторов: •

Во-первых, фундаментальные степени; свободы сильного взаимодействия, кварки и глюоны, могут проявляться; на; расстояниях, сравнимых с размером нуклона. На этом уровне к NN взаимодействию необходимо добавить: вклад ненуклонных степеней'свободы.

Во-вторых, на малых межнуклонных расстояниях, следует учитывать релятивистские эффекты.

Для- подробного описания структуры и свойств малонуклонных систем необходимо также учесть влияние разности масс кварков в изучаемой системе. Из разности масс кварков вытекают малые, но интересные эффекты, например, найденная разница в энергии связи; зеркальных ядер. [2]:\

Перечисленные ниже эксперименты и связанные с ними проблемы в описании- экспериментальных данных послужили мотивацией к измерению угловой зависимости поляризационных наблюдаемых реакции. dd —>• 3Iip, выполненных в рамках представленной диссертационной работы.

Первой частью мотивации является изучение высокоимпульсной спиновой части волновой функции 3iTe и 3Я на малых межнуклонных расстояниях. Второй частью мотивации является изучение структуры дейтрона на малых межнуклонных расстояниях.

Первые количественные модели нуклон-нуклонного взаимодействия были созданы в начале 60-ых, вскоре после открытия тяжелых мезонов. Главные свойства ядерных сил воспроизводились моделями, основанными на однобозонном обмене [3]'. Однако эти модели не смогли хорошо описать некоторые фазы нуклон-нуклонного рассеяния, такие, например, как 1Р\ и 3Д2. В семидесятых годах были построены потенциалы, основанные на дисперсионных отношениях (Парижский [4]) и полевом приближении (Боннский [5] ), которые учитывали 2-7г-обмен. Оба из этих подходов дали неплохое описание экспериментальных данных [5] .

Интенсивные теоретические и экспериментальные исследования, проведенные в последние десятилетия, привели к новому поколению реалистических NN потенциалов, таких как, AVig [6] , CD-Bonn [7] , Nijm I, II и 93 [8] . Главное их различие проявляется во внемассовом поведении нуклон-нуклонных сил. Эти NN потенциалы воспроизводят существующие данные по нуклон-нуклонному рассеянию вплоть до энергии 350 МэВ с беспрецедентной точностью. Однако, уже в упругом нук-лон-дейтронном рассеянии имеются существенные разногласия между экспериментальными результатами и теоретическими предсказаниями, основанными на точном решении уравнений Фаддеёва с использованием только нуклон-нуклонных потенциалов. Эти разногласия наиболее существенны в области минимума поперечного сечения и при энергиях налетающих нуклонов более 60 МэВ [9]. Включение трехнуклонных сил (ЗЫР), основанных на обмене двумя тг мезонами, таких как ТМ-3№з или иЛапа-ЗЫРв, в теоретические расчеты устраняют многие из них. Однако, теоретические расчеты с использованием существующих моделей З^э не воспроизводят данные по ряду поляризационных наблюдаемых. Ожидается, что детальное исследование структуры таких ядер как (1, 2Н и 3Не на малых межнуклонных расстояниях может пролить свет на причины разногласий между экспериментальными данными и теоретическими расчетами.

Среди легких ядер наиболее интенсивно исследован дейтрон. Та' кие характеристики как энергия связи, квадрупольный и магнитный моменты, среднеквадратичный радиус хорошо измерены экспериментально и неплохо воспроизводятся нерелятивистскими вычислениями с использованием нуклон-нуклонных потенциалов одно-бозонного обмена.

Гораздо меньше существует данных с участием трехнуклонных систем (3Н и 2Не), хотя они представляют собой важную основу для тестирования различных моделей NN взаимодействия и для изучения аспектов взаимодействия нуклонов в ядрах.

Проблемы, связанные с исследованием спиновой структуры трех-нуклонной связанной системы, заключаются в трудностях при изготовлении мишеней, отсутствии поляризованных пучков и поляриметров для измерения поляризации 3Я и Не. Исследование структуры Н еще более затруднено из-за его радиоактивности.

Трехнуклонные системы Н и 3Яе имеют несколько интересных " свойствгОни являются сильно связанными системами, и их основные состояния можно описать с помощью Фаддеевских вычислений с различными NN потенциалами. Отличие от многонуклонных систем заключается в том, что спин' в трехнуклонных системах создан всеми нуклонами, а в многонуклонных системах он обусловлен спинами нескольких валентных нуклонов. Теоретические расчеты на основе нерелятивистских уравнений Фаддеева [10]-[11] для трехнуклонного связанного состояния* предсказывают, что в основном состоянии спин 3Н обусловлен спином протона, а спин 3Не обусловлен спином нейтрона. Из нерелятивистских Фаддеевских вычислений для трехнуклонной системы следует, что доминирующей компонентой волновой функции при малых импульсах является пространственно симметричное 5 состояние . 90%). В этом состоянии- спин 3Н(3Не) определяется спином протона(нейтрона), ней-троны(протоны) имеют спины, ориентированные в противоположном направлении. Б состояние доминирует при больших импульсах и составляет ^ 8%. В этом состоянии спины нуклонов ориентированы в противоположном направлении^ к спину 3Н(3Не). Смешанное 5" состояние составляет ~ 1.5%. Вклад других состояний' мал и ими можно пренебречь.

Импульсная зависимость компонент волновой функции 3Н(3Не) может быть исследована в измерении поляризационных наблюдаемых в реакциях с участием 3Н(3Не).

Рассеяние поляризованных электронов на поляризованной 3Не мишени, 3Не(е, е)Х, может быть использовано для изучения различных компонент волновой функции 3Не [10]-[11] . Однако, для описания экспериментальных результатов, полученных при различных относительных ориентациях спинов электрона и 3Не [12] , необходимо учитывать взаимодействие в конечном состоянии (ВКС) и мезонные обменные токи (МОТ) в дополнение к-плосковолновому импульсному приближению в рамках решения уравнения Фаддеева с учетом эффектов МОТ. —♦ •

Реакции развала 3Не(р,2р) и гНе(р,рп) исследовались в квазиупругой кинематике при энергии начального пучка 220 [14] и 290 МэВ [15] на ускорителе TRIUMF. В результате этого эксперимента были измерены поляризационные наблюдаемые Аоп, Апо и Апп до импульсов —* спектатора q ~ 190 и 80 МэВ/с для реакций 2Не(р,2р) и 3Яе(р,рп) соответственно. Полученные результаты показывают, что измеренные анализирующие способности Аоп, Апо и Апп для реакции zHe(p,2p) близки к теоретическим предсказаниям, выполненными в рамках плосковолнового импульсного приближения. Однако между анализирующи ми способностями реакции 2Не{р,рп) и расчетами в рамках этого подхода наблюдаются существенные различия. Те же самые поляризационные наблюдаемые исследовались в IUCF [16] . При этом использовался поляризованный протонный пучок с энергией 197 МэВ и поляризационные наблюдаемые измерялись до величины переданного импульса q 400 МэВ/с. Полученная поляризация нейтрона 0.98) и протона —0.16) в ъНе при нулевом импульсе хорошо согласуется с Фад-деевскими вычислениями [17] . Однако при более высоких импульсах существует различие, которое может быть связано как с неадекватным знанием волновой функции трехнуклонного связанного состояния, так и с большими эффектами перерассеяния.

Поперечное сечение и тензорная анализирующая способность Тед были измерены в реакции d Не упругого рассеяния назад при энергях 140, 200 и 270 МэВ [18] . Знак Toq оказался положителен в согласии с положительным знаком отношения D/S волн в 3Не. Данные анализировались на основе" плосковолновогоимпульсного приближения-с учетом влияния виртуальных возбуждений, предполагая, что механизм реакции-подобен механизму упругого ф рассеяния назад. Полученные результаты; подтверждают предположение,' что доминирующим механизмом реакции является передача протона, от дейтрону. Глобаль-; ное поведение экспериментальных; данных удалось описать с помощью плосковолнового импульсного приближения, однако, количественного согласия удалось добиться только при включении в теоретические расчеты эффекта виртуальных возбуждений. Что касается исследования структуры дейтрона, то традиционными способами: для её изучения на . малых- межнуклонных расстояниях являются реакции упругого ф— рассеяния при; больших углах в с.ц.м., развала дейтрона в инклюзивной, A(d, р)Х, й кинематически полной постановке, 2П(р, 2р)п.

Например, в случае регистрации продуктов реакции под 0° в лабораторной системе координат дифференциальное сечение процесса фрагментации дейтрона в рамках/импульсного приближения пропорционально импульсному: распределению нуклонов в дейтроне (или-квадрату его волновой, функции,. Ф2(&)); дифференциальное сечение упругого dp— рассеяния на 180° в системе центра; масс, вычисленное в приближении однонуклонного обмена (ОНО), пропорционально квадрату импульсного распределения; Поляризационные наблюдаемые для этих реакций, такие как тензорная анализирующая способность Т20 и; коэффициент передачи поляризации, fco от векторно поляризованного дейтрона к протону, в рамках ИП и ОНО выражаются через S- и D- компоненты волновой функции дейтрона(ВФД) [19]-[20]; . 'Поэтому исследование этих реакций в кинематических условиях, соответствующих большим значениям импульсов нуклонов, в дейтроне; необходимо для получения: сведений" о поведении' ВФД на малых: расстояниях. ----— --------------

Тензорная анализирующая способность Т20 фрагментации дейтрона в протоны под нулевым углом была измерена до внутреннего импульса А" ~ 1 ГэВ/с [21] , определенного в системе бесконечного импульса [22] . Было обнаружено что, Т20 при к ~ 300 МэВ/с не достигает значение —л/2 и имеет большое отрицательное значение —0.3 при больших внутренних импульсах протона. Данное наблюдение находится в противоречии с расчетами, выполненными в рамках релятивистского импульсного приближения, используя^ волновые функции дейтрона на основе современных NN потенциалов. Включение дополнительных механизмов и ненуклонных степеней свободы в дейтроне не позволяет воспроизвести тензорную анализирующую способность Т2о в полном интервале измеренных импульсов к. Тензорная анализирующая способность Ауу фрагментации дейтрона в протоны на разных ядрах при больших поперечных импульсах протона при энергии 9 ГэВ/с исследовалась в работах [23-26] . Значения Ауу, полученные при фиксированном значении продольного импульса протона сильно меняются в зависимости от поперечного импульса протона. Полученные результаты указывают на то, что волновая функция дейтрона может зависеть от двух переменных.

Импульсные распределения нуклонов, извлеченные из инклюзивных данных по электро-расщеплению дейтрона, е')Х [27] , в рамках у-скейлинга, и из данных по сечению дейтрон-протонного упругого рассеяния назад [28] в рамках ОНО в динамике на световом фронте [29] , хорошо согласуются между собой и с импульсным спектром по фрагментации дейтрона в протоны под нулевым углом [30] .

Для объяснения этой особенности импульсных спектров нуклонов из столь различных реакций выдвигались различные гипотезы, в том - числе и модели, учитывающие-дополнительные-степени свободы в-дейтроне. Теоретические работы Кобушкина и Визиревой [31] привели к возможности существования шестикварковой компоненты в ВФД. В этой модели шести-кварковая амплитуда, возникающая из £>-конфигу-рации шести кварков, должна быть добавлена к стандартной волновой функции дейтрона с относительной фазой хо- На основе этой модели удалось описать экспериментальные данные по фрагментации дейтрона [30] . Вероятность шести-кварковой конфигурации, волновой функции дейтрона составила ~ 4%.

Упругое dp— рассеяние назад в системе центра масс при промежуточных и высоких энергиях является одним из простейших процессов с большой передачей импульса и, поэтому данная реакция исследуется для получения сведений о высокоимпульсной компоненте волновой функции дейтрона.

Существующие экспериментальные данные по дифференциальному сечению этой реакции [28] демонстрируют наличие пика под углом 180° в с.ц.м. С другой стороны данные по сечению при в ~ 180° показывают сильную зависимость и превышение в области возбуждения А—изобары. Простейшим механизмом, который может быть ответственен за наличие пика под углом 180°, является ОНО. Однако одного этого механизма недостаточно, чтобы обьяснить весь выход протонов, особенно в области кинетических энергий протона Тр ~ 0.3-0.7 ГэВ. Для объяснения особенности при Тр ~ 0.6 ГэВ в энергетической зависимости дифференциального сечения упругого pd— рассеяния назад были проведены расчеты в модели, где сечение pd—рассеяния в терминах треугольной диаграммы выражалось через сечение процесса NN —У dir [32]-[33] . Учет D- волны в дейтроне и релятивистских эффектов позволил улучшить согласие расчетов [34] с экспериментальными данными.

В качестве эффективного способа для- исследования структуры дейтрона на малых расстояниях также может быть использована реакция подхвата одного нуклона d?He —> рАНе. Данная реакция была исследована с использованием поляризованных дейтронов и zHe до энергий 270 МэВ [35]-[36] . Все данные показывают чуствительность к спиновой структуре дейтрона. Например, тензорная анализирующая способность Т20, как для реакции dp —> pd [37-39] , так и для dzHe —> рАНе [40]-[36]*при промежуточных энергиях имеют большую отрицательную величину, отражающую отрицательный знак отношения D/S волн в дейтроне в импульсном пространстве.

В общем, ситуация для реакций фрагментации дейтрона и dp— упругого рассеяния назад выглядит следующим образом. Сечение этих процессов хорошо описывается в рамках моделей, использующих стандартные волновые функции, вплоть до максимально измеренных внутренних импульсов [32]-[34],[41]-[42] . Однако поляризационные данные находятся в сильном противоречии с предсказаниями этих моделей, особенно при больших внутренних импульсах. Возможно это является результатом того, что поляризационные наблюдаемые более чуствитель-ны как к структуре дейтрона, так и механизму реакций.

Чувствительность поляризационных наблюдаемых к определенным малым амплитудам была найдена в современных экспериментальных и теоретических исследованиях реакции радиационного захвата, dp —> 2 Не7. Данные показывают значительную чувствительность к D- компоненте волновой функции 3Не [43-45] . Таким образом, высокоимпульсная компонента волновой функции 2 Не может быть исследована в данной реакции.

Реакция радиационного dp захвата исследовалась, используя поляризованный дейтронный пучок с энергией 55, 66.5 и 90 МэВ/нуклон [46] . Полученные данные для векторной Ау-и- тензорных Ауу, - Ахх - анализирующих способностей сравнивались с результатами расчетов, основанных на Фаддеевских вычислениях с использованием современных двух- и трехнуклонных потенциалов. В расчете [47, 48] использовались AV[8 нуклон-нуклонный потенциал и феноменологическая модель трехнуклонных сил Urbana IX. Расчет [49]" был основан на использовании зарядово-зависимого Боннского потенциала и дополнительного учета вклада Д-изобары. Расчеты [47-49] и экспериментальные данные находятся в согласии друг с другом в исследованном угловом диапазоне.

Поперечное сечение, векторная Ау и тензорные Ауу, Атх анализи

-* о рующие способности реакции d р —> Не 7 при энергии начального дейтронного пучка 200 МэВ исследовались в RCNP [50] . Полученные данные сравнивались с Фаддеевскими вычислениями с учетом мезон-ных обменных токов. В то время как поперечное сечение и векторная анализирующая способность Ау воспроизводятся расчетами, тензорные анализирующие способности Ауу и Ахх отклоняются от этих вычислений. Отклонение для- Ахх оказалось модельно независимым, и таким образом, показывает на необходимость включения нового вида трехнуклонных сил.

Сечение упругого N d рассеяния в области больших углов в с.ц.м. при промежуточных энергиях сильно отклоняется от Фаддеевских вычислений, основанных на использовании только NN потенциалов [38, 51-56] . Исследование эффектов, связанных с проявлением трехнуклонных сил в отсутствии кулоновского взаимодействия, было выполнено в реакции упругого ñ d рассеяния в RCNP [57, 58] при энергии 250' МэВ в угловом диапазоне от 10° до 180°. Полученные результаты по поперечному сечению сравнивались с вычислениями, использующими реалистические NN потенциалы вместе с трехнуклонными силами ТМ99 [59] . Включение трехнуклонных сил улучшает ситуацию, хотя и не позволяет описать данные для углов вблизи 180° в с.ц.м. Есть предположение, что причиной расхождения является недоучет релятивистских эффектов [60];. Однако, проявление релятивистских эффектов ( кинематически ограничено при углах более 160°, и таким образом, не может объяснить различие между данными и теоретическим описанием [61];. Другой вид трехнуклонных сил, основанный не только на обмене двумя пионами,;но и на; возбуждении А-изобары на основе зарядово-зависи-мого Боннского потенциала, был учтен в работе [62];. Однако, данный подход также не смог воспроизвести экспериментальные данные. •

Большое количество данных по поперечному сечению и поляризационным наблюдаемым для 4-х нуклонных систем было накоплено при г» 4 ' л низких энергиях. Анализирующие способности реакций //(с/, п) Не и 2H{d, pfH измерялись при энергии 1.5, 2:0; 2.5, 3.0. 3.5 и 4.0 МэВ; [63]. Поперечное сечение и анализирующие способности ъТц, Т20, Т21 and; Т22 реакций-2Н(d, п)3Не и 2H(d, р)3Н были получены в энергетическом интервале между 3.0 и 11.5 МэВ [64]; Грубер и др. получили угловую, зависимость тензорных и векторной, анализирующей: способностей реакций 2H{d, d)2H при энергии дейтронного пучка 6 v 8. 10 и 11.5 МэВ [65]. Векторная,и тензорные анализирующие способности ¡этой реакции были также измерены при энергии дейтронного пучка 10 МэВ [66, 67] и при 8, 10 и .12 МэВ? [68] . Полученные анализирующие способности имеют малые значения при данных энергиях. Расчеты, основанные на фазовом анализе поперечного сечения и векторной анализирующей способности реакции dd упругого рассеяния при энергии дейтронного пучка 10.5 МэВ [69] , сравнивались с данными [66] . Наиболее заметное расхождение наблюдалось для Т22) где экспериментальные данные и расчеты имеют различный знак.

Значительный прогресс был сделан в последнее десятилетие всвязи с расчетами связанных состояний и различных наблюдаемых для трехи четырехну к лонных систем.

Данные по тензорным анализирующим способностям реакции 2H(d, d)2H при 3.0,4.75 и 6.0 МэВ сравнивались с результатами R-matrix параметризации и микроскопическим расчетом для четырехчастичной задачи [70] . R-matrix параметризация описывает амплитуду и форму углового распределения. Микроскопические расчеты неплохо описывают данные за исключением амплитуды Т22. Также, некоторое разногласие наблюдается для тензорной анализирующей способности Т21.

Теоретические расчеты четырехчастичной задачи реакций упругого рассеяния п гНе, р гН и dd были выполнены в работе [71] . Авторы сделали ab initio расчеты системы четырех тел, решая уравнения AGS (Alt, Grassberger, Sandhas) [72] с включением кулоновского взаимодействия [73] . В этих работах исследовалась энергетическая зависимость наблюдаемых, таких как дифференциальное сечение, анализирующие способности, коэффициенты передачи спина и т.д. при использовании различных моделей ядерных сил. В вычислениях использовались заря-дово-зависимый Боннский* потенциал [74] , Л Vis [6] , нелокальный потенциал INOY04; [75] и потенциал, полученный из киральной теории возмущений N3LO [76] . Поперечное сечение dd- упругого рассеяния [77] находится в согласии со сделанными расчетами. С другой стороны, для тензорной анализирующей способности Т20 [70] под углом 90°, было найдено большое отличие. Неплохое согласие наблюдается для поперечного сечения и тензорных анализирующих способностей гТц, Т20, Т21 и Т22 для реакций 2H(d,n)3He [63] и 2H(d,p)3H [64] . Однако теоретические модели, за исключением предсказаний с использованием INОУ04 потенциала, переоценивают данные, особенно приг рассеянии вперед и назад в с.ц.м.

Теоретические расчеты реакций п3£Ге, р 3Н и й(1 упругого рассеяния при низких энергиях также выполнены на основе метода гиперсферических гармоник [78] и решения уравнения Фаддеева-Якубовского [79] . Однако, на данный момент произведенные расчеты не могут быть применены для более высоких энергий.

Экспериментальных данных для ¿^упругого рассеяния и реакций 2Н(сГ, п)3Не и 2Н(с1,р)гН при промежуточных энергиях мало. Однако экспериментальное исследование реакций с участием 4-х нуклонов очень важно, поскольку 4-х нуклонные системы обладают некоторыми особенностями не обнаруженными у 3-х нуклонных систем. Некоторые из них-это существование возбужденных состояний, более сложные механизмы реакций, большие поляризационные эффекты.

В работе [80] исследовалась реакция <М —> 3Неп и (М —> 3Нр под нулевым углом при энергии 140, 200 и 270 МэВ. Для описания полученных результатов использовалось приближение однонуклонного об-мена(ОНО). При этих условиях тензорная анализирующая способность Т20 реакции М —» 3Негг (сШ —> 3Нр) определяется спиновой структурой 3Яе (3Н). Тензорная анализирующая способность Т20 выражается через -0/5' волновое отношение этих ядер. Положительный знак и поведение Т20 в зависимости от энергии налетающего дейтрона качественно согласуется с расчетами. В работе [81] исследовались реакции с1с1 —> 3Неп и —> 3Нр при энергии 270 МэВ в угловом диапазоне 0° — 100° в с.ц.м. Были обнаружены существенные различия между экспериментальными данными и теоретическими расчетами в рамках модели ОНО при использовании стандартных волновых функций 3Не(5Н) и дейтрона.

Большое внимание в настоящие время уделяется изучению энергии связи трехнуклонных систем. Так как энергия связи сильно зависит от спиновой части ядерных-сил, можно ожидать, что-исследование спиновой структуры трехнуклонных связанных систем позволит получить ценную информацию для решения задачи недооценки энергии связи.

Энергии связи 3Яе и гН должны быть одинаковы, если сохраняется зарядовая независимость сильного взаимодействия и пренебрегается электромагнитным взаимодействием. Однако, экспериментально измеренная разница в энергиях связи гН и 3Не составляет 764 кэВ. Главный вклад в эту разницу обусловлен электромагнитным отталкиванием протонов в 3#е (693 ± 19 ± 5) кэВ [82, 83] . Разница в энергии связи 3Н и 3Яе с поправкой на электромагнитное взаимодействие составляет 71 ±19±5 кэВ. Наиболее убедительное обьяснение оставшейся разницы в энергии связи основано на р — и смешивании [84] .

Разницу в энергии связи-между Н и 3Не удалось описать на основе-6д модели [85-87] . Данная мешочная модель основана на создании промежуточного 6q состояния одетого (т-полем. Трехнуклонные силы возникают из взаимодействия между 6д состоянием одетого сг-полем и третьим нуклоном. Это взаимодействие дает как минимум половину энергии связи трехнуклонной системы. Вклад ненуклонных компонент в 3# и ъНе может превысить 10%.

Расчеты, основанные на киральной теории возмущений [88] оценивают нарушение зарядовой симметрии, обусловленное трехнуклонными силами. Их вклад является наименьшим из всех возможных механизмов ведущих к нарушению зарядовой симметрии. Этим механизмом объясняется приблизительно 5 кэВ в разнице энергий связи 3Н —3 Не. Также было исследовано, что вклад от трехнуклонных сил, которые нарушают зарядовую симметрию того же порядка, что и вклад от трехнуклонных сил, которые сохраняют зарядовую симметрию. Следует отметить, что в работе [73] энергия связи 3Н и гНе воспроизводится при использовании нелокального нуклон-нуклонного потенциала ШОУ04:

Нарушение зарядой симметрии может быть обнаружено при сравнении анализирующих способностей реакций dd —> 3Hen и dd 3Нр. Это связано с тем, что, поскольку эти каналы являются зеркальными, то различие в структуре 3Не и 3Н должно привести к различию в анализирующих способностях.

Тензорные и векторные анализирующие способности реакций dd —> 3Неп и dd —У 3Нр были исследованы Конигом и др. [89] при энергиях от 1.5 до 15.5 МэВ. Обнаруженная существенная разница в анализирующих способностях была объяснена Кулоновским эффектом во входящем и выходящих каналах. Сравнение анализирующих способностей для реакций dd —> 3Hen и dd —> 3Нр было выполнено в работах [90] и [81] при энергиях 56 МэВ и 270 МэВ соответственно. Полученные значения тензорных и векторных анализирующих способностей совпали в пределах экспериментальной точности.

Целью данной диссертационной работы являлось измерение угловой зависимости векторной Ау и тензорных Ауу: Ахх и Axz анализирующих способностей реакции dd —> 3Нр, при использовании поляризованного пучка дейтронов с энергией 200 МэВ на ускорительном комплексе RIKEN [81] .

Диссертационная работа состоит из введения, четырех разделов и заключения.

Заключение диссертации по теме «Физика атомного ядра и элементарных частиц», Курилкин, Алексей Константинович

Заключение В рамках данной работы были получены следующие основные результаты.

X. Впервые получены высокоточные данные по векторной Ау и тензорным. Ауу, Ахх и Axz анализирующим способностям реакции dd 3Нр при энергии 200 МэВ в полном угловом диапазоне в с.ц.м. [91-106].

Экспериментальные данные демонстрируют сильную чуствитель-ность к спиновой структуре 3iT и дейтрона на малых межнуклонных расстояниях. Результаты по анализирующим способностям сравнены с-предсказаниями модели на основе однонуклонного обмена с использованием волновых функций 3Н и дейтрона полученных на основе Paris и CD-Bonn потенциалов. В рамках модели ОНО тензорные анализирующий способности при рассеянии, вперед и назад чуствительны к отношению D/S волн трехнуклонной связанной системы и дейтрона, соответственно.

Теоретические предсказания в рамках модели ОНО воспроизводят знак тензорных анализирующих способностей при рассеянии вперед и назад в с.ц.м. Однако, в полном угловом диапазоне наблюдается заметное различие между экспериментальными данными и нерелятивистскими вычислениями. Отклонение экспериментальных данных от теоретических расчетов при углах больших 20° и меньших 160° может быть связанно как с неадекватным описанием спиновой структуры легких ядер (3iT, 3Ле и дейтрона) на малых межнуклонных расстояниях и возможным проявлением релятивистских эффектов, так и с дополнительными механизмами реакции.

Возможность проявления релятивизма была учтена в теоретических расчетах, основанных на минимальной схеме релятивизации, с использованием Urbana волновой функции 3Д\ Хотя релятивизм вносит существенный вклад в поведение анализирующих способностей, одного его не достаточно для описания экспериментальных данных. Поведение тензорной анализирующей способности Ахх при рассеянии назад подобно поведению Ахх в ёр~ упругом рассеянии назад, т.е. наблюдается характерная структура- в обоих распределениях. Возможно, что включение в расчеты трехнуклонных сил улучшит описание экспериментальных данных в этой области углов.

В приближении однонуклонного обмена векторная анализирующая способность должна равняться нулю, чего не наблюдается экспериментально. В данных видна структура, которая свидетельствует о наличии дополнительных механизмов реакции. Одним из таких дополнительных к ОНО механизмов может быть многократное рассеяние.

2. В ходе эксперимента определено поведение поляризации пучка дейтронов на ускорительном комплексе ШКЕЫ при энергии 200 МэВ с использованием поляриметра, основанного на реакции йр— упругого рассеяния, и показана высокая степень долговременной стабильности измеренных компонент поляризации.

Полученный опыт по измерению поляризации пучка в ГИКЕИ необходим в создании эффективной поляриметрии на Нуклотроне-М ЛФВЭ ОИЯИ.

Полученные экспериментальные данные важны для' подготовки эксперимента ШЭ на Нуклотроне-М в ЛФВЭ ОИЯИ. Планируется получить новые экспериментальные данные по поляризационным наблюдаемым в реакциях р(с1,р)с1, 2'Не{<1,р)'1Не и с1((1,р)3Н при промежуточных и высоких энергиях. Эти данные обеспечат новую информацию о спиновой структуре легких ядер на малых межнуклонных расстояниях, где важную роль играют релятивисткие эффекты и трех-нуклонные силы.

Настоящая работа выполнялась в Лаборатории физики высоких энергий им. Векслера и Балдина ОИЯИ. Автор выражает благодарность дирекции ЛФВЭ ОИЯИ за предоставленную поддержку во время написания диссертационной работы. Автор считает своим долгом выразить свою благодарность персоналу КАИР за обеспечение хороших условий для проведения эксперимента К308п. Огромную благодарность автор выражает В. П. Ладыгину за постановку темы диссертационной работы, за обсуждения ряда экспериментальных и теоретических вопросов, за поправки и конструктивную критику работы. Автор выражает \ благодарность Н. В. Ладыгиной за предоставление теоретических рас-счетов в рамках модели ОНО и обсуждение различных вопросов, связанных с подготовкой работы. Автор также выражает благодарность М.Янеку и Т.А.Васильеву за активное участие в получении и интерпретации экспериментальных данных. Автор признателен сотрудникам лаборатории, оказавшим практическую помощь и всестороннюю поддержку: А. Н. Хренову, Л.С. Ажгирею, Л. С. Золину, В. А. Краснову, С. Г. Резникову, А. Ю. Исупову, Т. А. Васильеву, П. К. Кури л кину, А. С. Киселеву, С. М. Пиядину, Ю. В. Гурчину и А. Н. Ливанову. Автор тоже признателен японским коллегам, участвовавшим в эксперименте: Т. Уесака, К. Секигучи, Ю. Маеда, Н. Сакамото, К. Суда и Т. Саито.

И наконец, выражаю благодарность своим родителям К.В. Курил-кину и В.Г. Курилкиной за моральную поддержку в ходе написания диссертационной работы.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Курилкин, Алексей Константинович, 2010 год

1. Nolen J. A., Schiffer, P. J. J. Coulomb Energies // Annu. Rev. Nucl. Sci. 1969. Vol. 19. P. 471.

2. Bryan R., Scott B. L. Nucleon-Nucleon Scattering from One-Boson-Exchange Potentials. III. S Waves Included // Phys. Rev. 1969. Vol. 177. P. 1435.

3. Vinh, Mau R. et al. Nucleon-nucleon interaction from pion-nucleon phase shift analysis, the n n peripheral partial waves // Phys. Lett. B. 1973. Vol. 44. P. 1.

4. Machleidt R. et al. The bonn meson-exchange model for the nucleon-nucleon interaction // Phys. Reports. 1987. Vol. 149. P. 1.

5. Wiringa R. B., Stoks V. G. J., Schiavilla R. Accurate nucleon-nucleon potential with charge-independence breaking // Phys. Rev. C. 1995. Vol. 51. P. 38.

6. Machleidt R. The bonn meson-exchange model for the nucleon-nucleon interaction // Adv. Nucl. Phys. 1989. Vol. 19. P. 189.

7. Stoks V. G. J. et al. Construction of high-quality NN potential models // Phys.Rev. C. 1994. Vol. 49. P. 2950.

8. Witala H. et al. Cross Section Minima in Elastic Nd Scattering: Possible Evidence for Three-Nucleon Force Effects // Phys. Rev. Lett. 1998. Vol. 81. P. 1183.

9. Blankleider B., Woloshyn R. M. Quasi-elastic scattering of polarized electrons on polarized 3He // Phys. Rev. C. 1984. Vol. 29. P. 538.

10. Schulze R. W., Sauer P. U. Inelastic electron scattering from the three-nucleon bound states with polarization // Phys. Rev. C. 1993. Vol. 48. P. 38.

11. Woodward C. E. et al. Measurement of inclusive quasielastic scattering of polarized electrons from polarized 3He // Phys. Rev. Lett. 1990. Vol. 65. P. 698.

12. Xu W. et al. Transverse Asymmetry At from the Quasielastic zHe(e,e) Process and the Neutron Magnetic Form Factor // Phys. Rev. Lett. 2000. Vol. 85. P. 2900.

13. Rahav A. et al. Proton-induced nucleón knockout from polarized 2lie at 290 MeV // Phys. Lett. B. 1992. Vol. 275. P. 259.

14. Miller M. A. et al. Measurement of Quasielastic 3He(p,pN) Scattering from Polarized 3#e and the Three-Body Ground State Spin Structure // Phys. Rev. Lett. 1995. Vol. 74. P. 502.

15. Friar J. L. et al. Neutron polarization in polarized zHe targets // Phys. Rev. C. 1990. Vol. 42. P. 2310.

16. Tanifuji M. Reaction mechanism and characteristics of T20 in dsHe backward elastic scattering at intermediate energies // Phys. Rev. C. 1999. Vol. 61. P. 024602.

17. Карманов, В. A. // ЯФ. 1981. Vol. 34. P. 1020.

18. Ладыгин, В. П. Polarization Observables in Deuteron Breakup and DeuteronProton Backward Elastic Scattering Reactions // ЯФ. 1997. T. 60. C. 1371.

19. Azhgirey L. S. et al. Measurement of the tensor analyzing power T20 hi inclusive deuteron breakup at 9 GeV/c on hydrogen and carbon // Phys. Lett. B. 1996. Vol. 387. P. 37.

20. Frankfurt L. L., Strikman M. I. High-energy phenomena, short-range nuclear structure and QCD // Phys. Rep. 1981. Vol. 76. P. 215.

21. Ажгирей, Л. С. // ЯФ. 1999. T. 62. С. 1796.

22. Ladygin V. P. et al. // Few-Body Systems. 2002. Vol. 32. P. 127.

23. Azhgirey L. S. et al. New data on tensor analyzing power Ayy of the relativistic deuteron breakup as additional test of deuteron structure at small distances // Phys.Lett. B. 2004. Vol. 595. P. 151.

24. Ladygin V. P. et al. Tensor analyzing power Ayy in deuteron inclusive breakup on hydrogen and carbon at 9 GeV/c and large proton transverse momenta // Phys.Lett. B. 2005. Vol. 629. P. 60.

25. Berthet P. et al. Elastic proton-deuteron backward scattering at energies from 0.6 to 2.7 GeV*// J. Phys. G: Nucl. Phys. 1982. Vol. 8. P. Llll.

26. Kobushkin A. P. Elastic proton-deuteron backward scattering in the one-nucle-on-exchange approximation //J. Phys. G: Nucl. Phys. 1986. Vol. 12. P. 487.

27. Ableev V. G. et al. A study of the proton momentum spectrum from deuteron fragmentation at 8.9 GeV/c and an estimate of admixture parameters for the six-quark state in the deuteron // Nucl Phys. A. 1983. Vol. 393. P. 491.

28. Kobushkin A. P., Vizireva L. Relativistic polarised deuteron fragmentation into protons as a test of the six-quark nature of the deuteron at small distances // J. Phys. G: Nucl. Phys. 1982.

29. Craigie N. S., Wilkin C. Elastic proton-deuteron scattering at large angles // Nucl. Phys. B. 1969. Vol. 14. P. 477.

30. Barry G. W. Deuteron-stripping reactions at high energy // Ann. Phys. (N. Y.J. 1972. Vol. 73. P. 482.

31. KoAu6acoe B.M., GuopoduHcmH H.JJ. // X®. 1973. T. 17. C. 1211.

32. Uesaka T. et al. Polarization correlation coefficient for the 3He(d,p)4He reaction // Phys.Lett. B. 1999. Vol. 467. P. 199.

33. Uesaka T. et al. 3He(d,p)4:He reaction at intermediate energies and impulse picture of the (d,p) reactions // Phys.Lett. B. 2002. Vol. 533. P. 1.

34. Punjabi V. et al. Measurement of polarization transfer ko and tensor analyzing power T20 in the backward elastic dp scattering // Phys.Lett. B. 1995. Vol. 350. P. 178.

35. Sekiguchi K. et al. Complete set of precise deuteron analyzing powers at intermediate energies: Comparison with modern nuclear force predictions // Phys.Rev. C. 2002. Vol. 65. P. 034003.

36. Uesaka T. et al. // Few-Body Systems Suppl. 2000. Vol. 12. P. 497.

37. Lykasov G. I., Dolidze M. G. Sensitivity of T2o in dA —> PX to the reaction mechanism and relativistic effects J . Z. Phys. A. 1990. Vol. 336. P. 339.

38. Kaptari L. P. et al. // Few. Body. Syst. 1999. Vol. 27. P. 189.

39. Jourdan J. et al. pd Radiative capture and the 3He D-state // Phys. Lett. B. 1986. Vol. 162. P. 269.

40. Vetterli M. G. et al. Measurement of T20 for the Reaction 1H(d, 7)3He and D-State Effects in 3He // Phys. Rev. Lett. 1985. Vol. 54. P. 1129.

41. Arriaga A., Santos F. D. 3//e D-state effects in the 1H(d,ry)3He reaction // Phys. Rev. C. 1984. Vol. 29. P. 1945.

42. Mehmandoost-Khajeh-Dad A. A. et al. Spin observables in deuteron-proton radiative capture at intermediate energies // Phys. Lett. B. 2005. Vol. 617. P. 18.

43. Skibinski R. et al. Search for three-nucleon force effects in two-body photodisintegration of 3 He (3 H) and in the time reversed proton-deuteron radiative capture process // Phys. Rev. C. 2003. Vol. 67. P. 054001.

44. Golak J. et al. Faddeev calculations of proton-deuteron radiative capture with exchange currents // Phys. Rev. C. 2000. Vol. 62. P. 054005.

45. Deltuva A. et al. Three-body electrodisintegration of the three-nucleon bound state with <5-isobar excitation: Processes below pion-production threshold // Phys. Rev. C. 2004. Vol. 69. P. 034004.

46. Yagita T. et al. TENSOR ANOMALY IN pd RADIATIVE CAPTURE // Phys. Lett. A. 2003. Vol. 18. P. 322.

47. Sakamoto N. et al. // Phys. Lett. B. 1966. Vol. 367. P. 60.

48. Cadrnan R. V. et al. Evidence for a Three-Nucleon-Force Effect in Proton-Deuteron Elastic Scattering // Phys. Rev. Lett. 2001. Vol. 86. P. 967.

49. Sekiguchi K. et al Polarization transfer measurement for 1H(d,p)2H elastic scattering at 135 MéV/nucléon and three-nucleon force effects // Phys. Rev. C. 2004. Vol. 70. P. 014001.

50. Hatanaka K. et al. Cross section and complete set of proton spin observables in pd elastic scattering at 250 MeV // Phys. Rev. C. 2002. Vol. 66. P. 044002.

51. Ermish K. et al. Systematic investigation of three-nucleon force effects in elastic scattering of polarized protons from deuterons at intermediate energies // Phys. Rev. G. 2005. Vol. 71. P. 064004.

52. Yako K. et al. The RCNP (n,p) facility // Nucl. Phys. A. 2001. Vol. 684. P. 563.

53. Sakai H. et al. Facility for the (p, n) polarization transfer measurement // Nucl. Instrum. Methods. A. 1996. Vol. 369. P. 120.

54. Coon S. A. et al. The two-pion-exchange three-nucleon potential and nuclear matter // Nucl. Phys. A. 1979. Vol. 317. P. 242.

55. Wital a H. et al. Elastic pd scattering with 200-300 MeV protons // Phys. Rev. * C. 1998. Vol. 57. P. 2111.

56. Wital a H. et al. Relativistic effects in neutron-deuteron elastic scattering // Phys. Rev. C. 2005. Vol. 71. P. 054001.

57. Deltuva A. et al. Nucleon-deuteron scattering with ¿isobar excitation: Chebyshev expansion of two-baryon transition matrix // Phys. Rev. C. 2003. Vol. 67. P. 034001.

58. Dries L. G. et al. Comparison of analyzing powers for the charge symmetric reactions 2H(d,n)3ffe and 2H(d,p)3H below 5.5 MeV // Phys. Lett. B. 1979. Vol. 80. P. 176.

59. Griiebler W., Konig V., Risler R. et al. // Nucl. Phys. A. 1972. Vol. 193. P. 149.

60. Meyer H. 0., Schiemenz P. // Nucl. Phys. A. 1972. Vol. 197. P. 259.

61. Bernstein E. M., Ohlsen G. G., Starkovich V. S., Simon W. G. // Nucl. Phys. A. 1969. Vol. 126. P. 641.

62. Plattner G. R., Keller L. G. // Phys. Lett. B. 1969. Vol. 30. P. 327.

63. Lien P. D. // Nucl. Phys. A. 1972. Vol. 178. P. 375.

64. Crowe III B. J. et al. Analyzing powers for 2H(d, d)2H at deuteron energies of 3.0, 4.75, and 6.0 MeV // Phys. Rev. C. 2000. Vol. 61. P. 034006.

65. Deltuva A., Fonseca A. G. Four-nucleon scattering: Ab initio calculations in momentum space // Phys. Rev. C. 2007. Vol. 75. P. 014005.

66. Grassberger P., Sandhas W. Reduction of the three-particle collision problem to multi-channel two-particle Lippmann-Schwinger equations // Nucl. Phys. B. 1967. Vol. 2. P. 181.

67. Deltuva A., Fonseca A. C. Polarization observables and spin-aligned fusion rates in 2H(d,p)3H and 2H{d,n)3He reactions // Phys. Rev. C. 2010. Vol. 81. P. 054002.

68. Machleidt R. High-precision, charge-dependent Bonn nucleon-nucleon potential // Phys. Rev. C. 2001. Vol. 63. P. 024001.

69. Doleschall P. Influence of the short range nonlocal nucleon-nucleon interaction on the elastic n-d scattering: Below 30 MeV // Phys. Rev. C. 2004. Vol. 69. P. 054001.

70. Entern D. R., Machleidt R. Accurate charge-dependent nucleon-nucleon potential at fourth order of chiral perturbation theory // Phys. Rev. G. 2003. Vol. 68. P. 041001.

71. Blair J. M. et al. The Angular Distribution of 1 to 3.5 Mev Deuterons Scattered by Deuterons // Phys. Rev. 1948. Vol. 74. P. 1594.

72. Lazauskas R., Carbonell J. 4N systems: a zoom to the open problems in nuclear interaction // Few-Body Syst. 2004. Vol. 34. P. 105.

73. Lady gin V. P., Ladygina N. B. Angular dependences of the tensor analyzing powers in the dd —> 3Hen reaction at intermediate energies // Phys. Atom. Nucl. 2002. Vol. 65. P. 1609.

74. Janek M. et al. Analyzing powers Ayy , Axx , Axz and Ay in the dd —> 3 Hen reaction at 270 MeV // Eur. Phys. J. A. 2007. Vol. 33. P. 39.

75. Coon S. A., Barrett R. G. p — w mixing in nuclear charge asymmetry // Phys. Rev. C. 1987. Vol. 36. P. 2189.

76. Friar J. L., Gibson B. F. Coulomb energies in S-shell nuclei and hypernuclei // Phys. Rev. C. 1978. Vol. 18. P. 908.

77. Coon S. A., Scadron M. D. Two-pion exchange contributions to charge asymmetric and charge dependent nuclear forces // Phys. Rev. G. 1982. Vol. 26. P. 2402.

78. Koch V., Miller G. A. Six quark cluster effects and binding energy differences between mirror nuclei // Phys. Rev. C. 1985. Vol. 31. P. 602.

79. Greben J. M., Thomas A. W. Mass differences between mirror nuclei in a hybrid quark-nucleon model // Phys. Rev. C. 1984. Vol. 30. P. 1021.

80. Kukulin V. I. et al. The application of inversion to nuclear scattering // Nucl.

81. Part. Phys. G. 2004. Vol. 30. P. 287.

82. Friar J. L. et al. Charge-symmetry-breaking three-nucleon forces // Phys. Rev. C. 2005. Vol. 71. P. 024003.

83. Konig V. et al // Nucl. Phys. A. 1979. Vol. 331. P. 1.

84. Nisimura K. et al. // Polarization Phenomena In Nuclear Physics 1980: Proc. of the Fifth International Symposium on Polarization Phenomena in Nuclear Physics, Santa Fe, New Mexico, U.S.A., August 11-15, 1980. Vol. 2. 1980. P. 1464.

85. Kurilkin A. K. et al. Measurement of the vector Ay and tensor Ayy, Axx, Axz analyzing powers for the reaction at 200 MeV. // Eur. Phys. Journal ST. 2007. Vol. 162. Pp. 133-136.

86. Янек М., ., Курилкин А. К. et al. Статус исследования спиновой структуры d , ZH, и 3//е в ЛВЭ с использованием поляризованных и неполяризованных дейтронных пучков // Физика Атомного Ядра. 2008. Vol. 71. Pp. 1495-1501.

87. Ladygin VP.,. ., Kurilkm A. K. et al. Recent results from JINR-VBLHE on spin effects in few-nucleon systems. // Czech.J.Phys. 2007. Vol. 56. Pp. F135-F150.

88. Janek M, ., Kurilkin A. K. et al. Status of light nuclei spin structure investigation at VBLHE // ISBN 5-9530-0131-2. 2007. P. 119.

89. Ladygin V. P., ., Kurilkin A K. et al. Analyzing powers in the dd —He n(2Hp) reactions at intermediate energies // AIP Conf. Proc. 2008. Vol. 1011. P. 235

90. Ladygin V. P., . , Kurilkin А. К et al. Short-range correlations studies in collisions of polarized nuclei at Nuclotron-M // EPJ Web of Conferences. 2010. P. 04004.

91. Ladygin V. P. et al. Tensor analyzing power T20 of the dd —>3 Hen and dd —>3 Hp reactions at zero angle for energies 140, 200, and 270 MeV // Phys. At. Nucl. 2006. Vol. 69. P. 1271.

92. Ichihara T. et al. Spin-Isospin Resonances Observed in the (d,2He) and (12C,12N) Reactions at E/A = 135 MeV // Nucl. Phys. A. 1994. Vol. 569. P. 287.

93. Ladygin V. P. et al. // Part. Nucl. Lett. 2000. Vol. 3.

94. Okamura H. et al. // AIP Con}. Proc. 1994. Vol. 293. P. 84.

95. Okamura H. et al. Technique for rotating the spin direction at RIKEN // AIP Conf. Proe. 1995. Vol. 343. P. 123.

96. Maeda Y. et al. Production of thick and highly uniform CD2 targets for nd measurements // Nucl. Instr. Meth. in Phys. Rev. 2002. Vol. 490. P. 518.

97. Okamura H. et al. Fast data acquisition system for the spectrometer SMART at RIKEN // Nucl. Instr. Meth. in Phys. Rev. 2000. Vol. 443. P. 194.

98. Laget J. M. et al. Microscopic analysis of baryonic exchange mechanisms in the dd -> n3He reaction at intermediate energy // Nucl. Phys. A. 1981. Vol. 370. P. 479.

99. Baru V. et al. New parameterization of the trinucleon wave function and its application to the tr3#e scattering length // Eur. Phys. J. A. 2003. Vol. 16. P. 437.

100. Eiro A. M., Santos F. D. Non-spherical components of light nuclei // J.Phys.G: Nucl.Phys. 1990. Vol. 16. P. 1139.

101. Uzikov Y. N. Indication of Asymptotic Scaling in the Reactions dd p3H, dd —> n3He, and pd -)• pd // JETP. Lett. 2005. Vol. 81. P. 3031.

102. Schiavilla R. et al. Momentum distributions in A = 3 and 4 nuclei // Nucl. Phys. A. 1986. Vol. 449. P. 219.

103. Azhgirey L. S. et al. Fragmentation of 9 GeV/c deuterons in the region of proton transverse momenta of 0.5-1 GeV/c and the deuteron wave function at small distances // Nucl.,Phys. A. 1991. Vol. 528. P. 621.