Высокочувствительные лазерные методы измерений параметров веществ, находящихся в различных агрегатных состояниях тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.21, доктор физико-математических наук Колеров, Андрей Николаевич

• Колеров, Андрей Николаевич
• доктор физико-математических наук
• 2000

Оглавление диссертации доктор физико-математических наук Колеров, Андрей Николаевич

Введение

Глава I. Внутрирезонаторные спектроанализаторы с применением лазеров на органических красителях

1.1. Общая характеристика активных сред на органических красителях

1.2. Внутрирезонаторные спектроанализаторы с временной Длительностью т ~ 10"5 сек.

1.3. Создание высокоинтенсивных лазеров на органических красителях для возбуждения активных сред в видимом и ИК диапазонах

1.4. Внутрирезонаторные спектроанализаторы с длительностью т ~ 10~4 сек.

1.4.1. Использование блока накачки с сосредоточенными электрическими параметрами для увеличения временной дли -тельности излучения

1.4.2. Использование "триплетных тушителей" для увеличения временной длительности излучения

Выводы к главе I

Глава II. Внутрирезонаторные лазерные спектроанализаторы на основе щелочногаллоидных кристаллов с центрами окраски

Введение

2.1. Рг-центр в кристалле ЫБ для внутрирезонаторного лазерного спектроанализатора

2.1.1. Спектроанализатор на ЫБ с накачкой Р2ЦО лазером на красителе

2.1.2. Спектроанализатор на ЫР с ламповой накачкой Р2ЦО

2.1.3. Инжектирование селективнозависимого спектра излучения 1лР:Р2 в резонатор широкополосного перестраиваемого лазера

2.2. Р2+ центр окраски для внутрирезонаторных лазерных спектроанализаторов

2.2.1. Накачка Р2+ЦО с помощью лазеров на органических красителях

2.2.2. Накачка Р2+ЦО с помощью ксеноновых ламп

2.2.2.А. Накачка 1лР:Р2+ светом коаксиальной лампы серии ИНК

2.2.2.Б. Накачка ЫаР:Р2+ светом коаксиальной лампы серии ИНК

2.2.2.В. Ламповая накачка Р2+ЦО с большой временной длительностью

2.2.2.Г. Ламповая накачка 1лР:Р2+:Р2~ и №Р:Р2+:Рз"

2.2.2.Д. Спектроанализатор с комбинированным возбуждением

ЦО в кристаллах 1лР и ЫаР

2.3. Спектроанализаторы с лазерным возбуждением центров окраски щелочногаллоидных кристаллов

2.3.1. Спектроанализатор на 1лР:Р2+ и №Р:Р2+ с накачкой лазерами ГСГГ:Сг+3, ВеА1204:Сг+3, А1203:Т1+3, К2пР3:Сг+

2.3.2. Спектроанализатор на 1лР:Р2+:Р2" с лазерной накачкой

2.3.3. Спектроанализатор на ЫаР:Р2+:Р3" с лазерной накачкой

2.3.4. ИК спектроанализатор на РдЦО в кристаллах ЫаС1-ОН и КС1-Т

2.3.5. Многоканальные, "многоцветные" спектроанализаторы с лазерной накачкой центров окраски

Выводы к главе II.

Глава III. Использование твердотельных лазеров на электронно-колебательных переходах для внутрирезо-наторной спектроскопии

Введение

3.1. Получение вынужденного излучения на А1203 :Ti+

3.2. Спектроанализатор с использованием Al203:Ti+

3.2.1. Накачка AI2O3 :Ti+3 излучением лазера на красителях

3.2.2. Накачка А120з:Т1+3 в коаксиальной лампе типа ИНК с коротким световым импульсом

3.2.3. Накачка Al203:Ti+3 квазинепрерывным светом ксеноновых ламп

3.3. Применение лазера на ВеА1204:Сг+3 для внутрирезонаторных спектроанализаторов

3.3.1. Получение генерации наВеАЬО^Сг*3 и некоторые особенности лампового возбуждения

3.3.2. Внутрирезонаторный спектроанализатор на кристалле александрита

3.4. Использование ГСГГ:Сг+3 для внутрирезонаторного спек-троанализатора

3.5. Использование кристалла KZnF3:Cr+3 для внутрирезонаторного спектроанализатора

3.6. "Многоцветные" BPJ1C с применением лазеров на ЦО и электронно-колебательных переходах

Выводы к главе III

Глава IV. Гетерогенные среды на основе лазерных люминофоров

Введение

4.1. Создание лазера с активной средой в виде двухфазного раствора

4.1.1. Получение вынужденного излучения в двухфазных растворах с добавками Р2+ЦО

4.2. Создание пассивных лазерных затворов на двухфазных растворах

4.3. Изготовление "мягких диафрагм" из двухфазных растворов

4.4. Использование двухфазных растворов и дисперсных сред в качестве спектральных флуоресцентных трансформаторов излучения

4.4.А. Порошкообразные СФТ

4.4.Б. СФТ на базе двухфазных растворов

4.5. Использование аэрозольных образований из лазерных люминофоров для создания стандартных образцов, используемых в метрологии

4.6. Аэрозольные образования из лазерных люминофоров

Выводы к главе IV

Глава V. Исследование сред, находящихся в различных агрегатных состояниях, с помощью лазерных спек-троанализаторов и интерферометров

Введение

5.1. Исследование газов и паров жидкостей с помощью ВРЛС

5.2. Определение спектра поглощения экотоксикантов и паров технологических жидкостей, используемых при плазмохи-мическом травлении полупроводников

5.2.1. Определение линий поглощения в смеси С12 и HCl

5.2.2. Исследование соединений фтора с помощью внутрирезо-наторного спектроанализатора

5.2.3. Регистрация линий поглощения цианистого водорода

5.3. Определение полос поглощения и усиления в твердотельных матрицах

5.4. Исследование возбуждённых переходов в нагретых и ионизированных средах

5.4.1. Исследование паров металлов при термическом нагреве

5.4.2. Регистрация спектров поглощения атмосферного воздуха в факеле электрической дуги

5.4.3. Регистрация спектров поглощения импульсного светоэро-зионного плазменного факела

5.4.4. Регистрация спектров поглощения воздуха вследствие его ионизации электрической искрой

5.5. Внутрирезонаторные способы определения коэффициента преломления плазменных образований и измерение концентрации электронов

Выводы к главе V

Глава VI. Исследование нелинейного эффекта конденсации спектра лазерного излучения

Введение

6.1. Исследование эффекта КС на лазере ГСГТ:Сг+

6.2. Исследование эффекта КС с использованием лазера на ВеА1204:Сг+

6.3. Изучение эффекта КС в ИК диапазоне

6.4. Модель возникновения эффекта КС

-76.5. Регистрация линий конденсации на возбуждённых переходах в плазме 254 6.6. Аномалия спектра излучения и кинетики импульса генерации в лазерном кристалле ВеА1204:Сг+3 260 Выводы к главе VI

Глава VII. Элементы, устройства и системы для управления, преобразования и измерения характеристик широкополосного лазерного излучения

Введение

7.1. Спектральные флуоресцентные трансформаторы излучения

7.1.1. Использование ступенчатой спектральной конверсии излучения

7.1.2. Использование сенсибилизационной спектральной конверсии излучения

7.2. Фототропные модуляторы для управления динамическими характеристиками лазерной генерации

7.2.1. Лазерные затворы из кристаллов LiF с центрами окраски

7.2.2. Лазерные затворы на базе NaF с центрами окраски

7.2.3. Применение полупроводниковых кремниевых фильтров в качестве лазерных затворов

7.3. Создание мягких диафрагм из материалов лазерноактивных сред

7.3.1. Формирование мягких диафрагм в потоке УФ излучения

7.3.2. Формирование мягких диафрагм методом фоторазрушения

7.3.3. Мягкие диафрагмы, приготовленные из Al203:Ti+

7.3.4. Многофункциональные лазерные элементы из лазерных люминофоров

1 А. Элементы для определения динамических, спектральных и энергетических характеристик излучения

7.4.1. Малоинерционные приёмники электромагнитного излучения

7.4.2. Собирающее и поворотное зеркало-расщепитель

7.4.3. Зеркало лазерного резонатора

7.4.4. Преобразователь кинетики импульса лазерного излучения

7.4.5. Изготовление широкоапертурных приёмников с высокой лучевой прочностью

7.4.6. Измерители характеристик лазерного излучения

7.4.7. Мозаичные широкоапертурные приёмники

7.4.8. Фотоприёмные линейки

7.4.9. Специальный световой спектрометр потоков излучения 320 Выводы к главе VII

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Высокочувствительные лазерные методы измерений параметров веществ, находящихся в различных агрегатных состояниях»

Из существующих к настоящему времени аналитических лазерных методов диагностики веществ к наиболее чувствительным относятся: оптоа-кустическая спектроскопия [1] (ОАС), флуоресцентная спектроскопия [3] (ФС), фотоионизационная спектроскопия [2] (ФИС), абсорбционная ВРЛ спектроскопия [4-6] и разные виды лазерной интерферометрии [6-7].

Перечисленные аналитические способы диагностики сред позволяют определять малые изменения действительной и мнимой частей комплексного коэффициента преломления изучаемых сред (веществ), обладают высокой обнаружительной способностью и т.д. Некоторым из них присущи определённые ограничения и недостатки. Так, ОАС позволяет анализировать среды, находящиеся в газообразной или паровой фазе при нормальных условиях: нагрев или импульсное возбуждение пробы сильно искажает результаты измерений, что делает метод малоприемлемым для ионизированных или нагретых сред. Для ФС и ФИС требуется использование узкополосных, быстро перестраиваемых источников излучения, стабилизированных по частоте, и достаточно сложной регистрирующей аппаратуры, а это приводит к значительным затратам и требует высокого профессионализма у обслуживающего персонала.

Наиболее часто, для практических исследований веществ применяются методы лазерной интерферометрии и абсорбционной спектроскопии. Лазерная интерферометрия (ЛИ) традиционно используется для диагностики оптически прозрачных и ионизированных сред при определении коэффициента преломления, а внутрирезонаторная лазерная спектроскопия (ВРЛС) и её разновидности (например) обертональная ВРЛС) для регистрации спектров поглощения.

Диэлектрическая постоянная ионизированной среды меняется за счёт изменения концентрации электронов (или степени ионизации) и связана с комплексным коэффициентом преломления в плазменных объектах дисперсионным соотношением [7]: со„ соп

1-z эф со

2 Л v п* = (пе +/'зе)12 =!- - / v со соа £У0

О у

1-Z эф О)

Гл 1 Ч

СО

1.1)

О У где пе и ае - показатель преломления и поглощения ионизированной среды, значения которых при выполнении условий «1 и — «1 имесоп сол ют вид [7]: ае со„

3 ф

У2зф со0

1.2) пе

0)1

2 2 V й>0 +V3(I>J

1.3) здесь: со0 - частота зондирующего излучения внешнего источника, 4ttN„ -е2 со„

- плазменная частота т.

5,5N. , 2207;, ,, у ~ -с • 1п—- эффективная частота кулоновских столкновении

Ф*. электронов с частицами плазмы, Ые - концентрация электронов плазмы) е и те - заряд и масса электронов, Гш - температура плазмы.

Значения (1.2) и (1.3), выраженные через плазменные характеристики можно записать в виде, удобном для использования на практике при диагностике плазменных объектов: ж

N. эф

2с N, кр

N,

-Уг

1Ч N,J

1.4)

6пе ~ 1

0)„ со

-4,49-10-14 - Ад

N.

1.5)

О У V

Мкр - критичная концентрация электронов, при которой излучение зондирующей волны с Ло не проходит через исследуемый плазменный объект, с - скорость света.

Величина 8пе определяется по фазовому сдвигу (в долях интерференционной полосы АА/А) из амплитудно-фазовых измерений интенсивности лазерного сигнала, прошедшего через плазму. С учётом реально достигнутой чувствительности оптических интерферометров (АА/А - 10"2-10"3 [6-7]), величины регистрируемых концентраций электронов занимают интервал значении Ие ~ 10 -1016 см" (т.е. лазерные интерферометры используются для диагностики плотной плазмы). Для Ие < 1014 см"3 используются ИК и СВЧ методы, обладающие плохим пространственным разрешением и дающие усреднённые данные для изучаемых объектов. Поэтому основные исследования, выполненные в диссертационной работе, были направлены на разработку и создание интерферометров с высокой чувствительностью, позволяющих изучать плазму с низкой концентрацией электронов.

Изучаемые объекты, включая плазму, обладают дискретными и сплошными спектрами поглощения, поэтому их исследование имеет свои специфические особенности. Для плотной плазмы, степень ионизации которой высока и полосы поглощения достаточно широкие, коэффициент поглощения определяется из измерений экстинции. В слабо ионизированной плазме или газах такие измерения могут дать значительные ошибки, т.к. необходимо учитывать спектральное положение линий поглощения, значения сил осцилляторов спектральных уровней и др. Поэтому аналитические выражения для определения коэффициента поглощения становятся более сложными. Для применения зондирующего источника накладыва ются определённые требования: точное согласование спектра излучения с положением линий поглощения, что реализовать, в общем случае (при использовании источников с узким спектром излучения), достаточно сложно. Для решения таких задач использовались световые генераторы со сплошным спектром излучения, спектральная яркость которых мала и успех эксперимента определялся применением сложной системы регистрации спектра. Только появление перестраиваемых лазеров позволило упростить эту ситуацию. Так знание спектрального значения экстинции для лазерного излучения с широким спектром излучения позволяет определить величину ае( ~ лУ,о( ц)/,, где: ТУ,- - концентрация изучаемого компонента в исследуемой пробе, а(У[) - спектральное сечение поглощения,

Ь - линейный размер изучаемого объекта вдоль траектории распространения зондирующего излучения.

Если значения ТУ, и сг(у^ малы, то для получения заметного (реально реализуемого в эксперименте) поглощения <е(у,), необходимо увеличивать величину Ь.

Например, при изучении спектров поглощения "окон прозрачности" атмосферы использовалось излучение Солнца, прошедшего через земную атмосферу [8-9], или луч специального прожектора [10], световой поток которого (со сплошным спектром излучения) распространялся над морской лагуной (для достижения условий, обеспечивающих химчистоту и однородность спектров поглощения). В приведённых случаях изучаемые объекты имели размеры в десятки километров. Тем не менее, на таких базовых расстояниях, при времени экспозиции в десятки минут, химический состав может сильно меняться и данные о линиях поглощения регистрируются с определёнными погрешностями.

В реальных экспериментах для анализа газов используются многоходовые оптические кюветы, в которых лазерное излучение проходит через исследуемую среду многократно отражаясь от зеркал кюветы. Однако дифракционные потери света на зеркалах не позволяют значительно увеличить оптическую толщину изучаемого объекта (не более нескольких сотен метров). Число отражений излучения от зеркал не превышает 90 - 95 раз, даже при дифракционных потерях ~ 1 %. Например, для кюветы длиной Ь 100 см коэффициент экстинции должен быть порядка — ~ 10~4, но на о практике это значение гораздо хуже. Если дифракционные потери на зеркалах кюветы компенсировать за счёт размещения в ней усиливающей среды, то величину Ь можно увеличить на несколько порядков и решать задачи определения спектрального поглощения в средах с малыми спектральными сечениями поглощения и (или) малыми концентрациями определяемого химреагента. Эти вопросы в полной мере учтены в методе внутрирезонаторной лазерной спектроскопии: дифракционные потери на зеркалах кюветы с исследуемой пробой компенсируются усилением активной среды с широким, однородно уширенным контуром усиления, причём потери излучения на линиях поглощения отличаются от дифракционных потерь на зеркалах своей частотной зависимостью. Обычно ширина линии поглощения в неконденсированных средах Л у~ 0,01 - 0,1 см"1, в то время как дифракционные потери на зеркалах кюветы слабо меняются в широком диапазоне Л у~ 100 - 1000 см"1.

Впервые метод широкополосной ВРЛС был предложен сотрудниками ФИ РАН [79, 4]. В этих работах было дано объяснение экспериментально наблюдавшейся линейчатой структуре спектра генерации лазера на стекле с неодимом [151], который вследствие широкой полосы усиления ионов N(1 в стеклянной матрице, имеет спектр около 10 нм с центром на Я0 ~ 1,06 мкм. В [151, 5, 153] показано, что система балансных уравнений для многомодового лазера является слабо устойчивой к частотно-селективным потерям, имеющих место из-за недостатков элементов лазерного резонатора (например, интерференционные переотражения на гранях оптических элементов), а в бесселективном резонаторе из-за наличия в нём вещества, имеющего линии поглощения в спектральной области генерации лазера.

Спектральное распределение числа лазерно-активных частиц (например, ионы Nd ) определяется процессами накачки, выгорания, миграции энергии по контуру усиления и спонтанным распадом верхнего рабочего уровня лазерной среды. Численный анализ балансных уравнений [151, 154] с учётом всех этих процессов показал, что конечная ширина контура усиления и миграция энергии в пределах контура линии определяет крупномасштабную структуру спектра и практически не влияют на мелкомасштабную структуру спектра. Т.к. метод BPJIC обычно применяется для обнаружения узких линий поглощения, то для общего рассмотрения можно пренебречь конечностью ширины контура усиления и миграцией энергии по контуру усиления [151, 154-155]: Р-ссг ]wW)N{a>)g{a>,a')dco'-^ (1.7) dt J г со

Здесь: N(co) - спектральное распределение числа лазерноактивных частиц,

Р - мощность накачки, выраженная в числе активных частиц, создаваемых в 1 см за 1 сек излучением накачки, с - скорость света, т - сечение рабочего перехода активной среды, W(co') — спектральное распределение плотности фотонов в резонаторе, g(co,co') - контур усиления однородно уширенной линии, т - время жизни активной частицы по отношению к спонтанному излучению Одновременно для спектрального распределения плотности фотонов в резонаторе выполняется следующее условие [151]: «Л NiarfgfaaW-Z^ + pia,) (1.8) dt t Тф(ео) где Тф(оэ) - зависимость от частоты времени жизни фотона в резонаторе, р(со) — мощность спонтанного излучения в отдельной лазерной моде.

Совместное решение (1.8) и (1.7) с учётом существования в резонаторе селективных потерь, зависящих от частоты, показало [151,154,79], что коэффициент усиления аеус ~ N-a слабо зависит от частоты, а на спектральное распределение излучения W(a>,t) частотаозависимые потери оказывают значительное влияние. Тогда для узких линий поглощения коэффициент усиления можно считать не зависящим от частоты и уравнение (1.8) упрощается:

ЪоГМ-^ + М (1-9)

Л Тф (со)

В отсутствие селективных потерь в резонаторе, интенсивность генерации не зависит от частоты: о = ит V (1.10)

1 /Т0 - Ысст

Если в момент ¿=0 в резонаторе появляются потери на частоте со0

1 1 = — + А — Тф Т0 {Tj

1.11) то в спектре генерации начинают экспоненциально возрастать провалы на частоте ©о.ща 0 = -----В.-.---Д(1//Г) • {1 - ехр[(Л^о- -1 /Г0 - А(1 /Т) • /]}

4 У 1/7;-М^т 1/Г0 -Ыса + А(1/Т) \/Та-Ыссг 1 ' 0 л

1.12)

Линии поглощения будут проявляться, если изменение потерь, вызванное ими, будет больше отношения мощности спонтанного шума к интенсивности генерации в данной моде: аГ—1» — (1.13)

1т) ¡¥0 >

В этом случае относительная глубина провалов в спектре генерации меняется по закону: = 1-ехр[-Д^/] (1.14)

Если селективные потери обусловлены спектральным поглощением вещества, находящегося в резонаторе: А О со) = --я(со)с , (1.15) кТ; то спектральное распределение интенсивности лазерной генерации можно записать в виде:

3{со, /) = (0 ехр(-—• ав {(о)с г) (1-16)

1/

Здесь: / - длина части резонатора, заполненной исследуемым веществом,

Ь - длина лазерного резонатора, аа(со) - спектральный коэффициент поглощения исследуемого вещества. т- длительность импульса генерации

Полученное выражение для скорости роста провалов на фоне гладкого спектра (1.16) [151, 154] аналогично закону Бугера-Ламберта-Бэра [6], который характеризует ослабление интенсивности света при его прохождении через исследуемое вещество.

При получении выражения (1.16) предполагалось, что ширина линий поглощения значительно меньше спектральной ширины однородно уширенного контура усиления лазерноактивной среды. Это хорошо выполняется для неконденсированных сред: газ, пары жидкостей, ионизированные среды и др., a применение метода BPJIC для изучения твёрдых тел и жидкостей имеет свою специфику [84-86].

Спектральный коэффициент поглощения, при котором интенсивность лазерной генерации в узком спектральном диапазоне уменьшается в е-раз, определяется длительностью генерации: а?~ — = (1.17) с г /э„„

Т. обр., внутрирезонаторный спектр соответствует традиционному спектру поглощения объекта, имеющего эквивалентную длину 1экв=ст, и эта длина не зависит от физической длины объекта, а определяется только длительностью импульса генерации. Последнее характеризует чувствительность BPJIC согласно: ге~ — (1.18)

1er т

В работах [52-53, 151, 154] показано, что чувствительность BPJ1C линейно растёт с увеличением квазинепрерывной генерации вплоть до г~1-10 мсек (т.е. значение аг ~ Ю^см"1). Дальнейший линейный рост чувствительности ограничивается пульсациями интенсивности излучения в отдельных модах, уменьшающих их временную да ите-лкность с ростом мощности лазерного излучения, объяснение которых и учёт в рамках балансных уравнений не возможны.

Удовлетворительное толкование этого ограничения чувствительности BPJ1C приведено в [154-158] с позиций возникновения вынужденного рассеяния Манделынтамма-Брюллиэна. Приведённые в [157] оценки позволяют выбрать режим работы BPJIC вблизи порога генерации, что позволяет избежать значительных искажений за счёт нелинейных пульсаций интенсивности во внутрирезонаторном спектре.

Анализ предельной чувствительности в методе BPJIC проводился в [136,151,153-158, 167, 170, 174-179, 188, 191]. Теоретический предел чувствительности определён в [134, 151, 154] и оценен значением ае ~ Ю'^см*1, экспериментально зарегистрированная величина ае - ICT^cm"1 [169, 188].

Высокая чувствительность и универсальность метода BPJIC обрела большое число поклонников среди специалистов, занимающихся вопросами практической спектроскопии. Анализ соответствующей научно-технической литературы показал, что для BPJI спектроанализаторов традиционно применяются широкополосные лазеры нескольких классов с использованием: органических красителей (JIOK) [11, 15, 136, 151-164, 172190], щелочногаллоидных кристаллов (ШГК) с центрами окраски (ЦО) [18, 20, 42, 49-51, 89, 136, 151, 153, 167, 186], оксидных и фторидных кри

•f 3 *f3 сталлов, легированных ионами группы железа (Сг , Со, Ti и др.) [29, 5254, 65, 67, 69, 138, 190, 192], а также полупроводниковых лазерных источников [134-136, 180, 185]. Применялись также рубиновый [153, 171] и не-одимовый [4-5,79, 153, 165-166] лазеры.

Использование таких источников, работающих в импульсном, квазинепрерывном и непрерывном режимах, позволило создать разнообразные BPJI спектроанализаторы с обнаружительной чувствительностью по коэффициенту поглощения ж > Ю"10см"1, работающие в диапазоне длин волн АЛ ~ 0,4-2,7 мкм.

Первые [4] опыты с BPJI спектроанализаторами показали большую перспективу для изучения спектров поглощения разнообразных веществ. Наибольшее число работ связано с изучением газов и паров жидкостей [5, 18, 44, 50-54, 151-154, 161-168, 187, 192]. Во многих работах приведены данные о новых линиях поглощения в ацетилене, метане, углекислом газе, аммиаке, водяных парах, окислах азота и др. Большой вклад в развитие метода ВРЛС и его практического применения для аналитических исследований атомов в пламенах и электротермических кюветах был сделан группой сотрудников ИФ АН республики Беларусь. Ими был успешно проведен цикл исследовании по регистрации следов примесеи калия, натрия, бария, никеля, кальция, железа, редкоземельных металлов и др. [159164, 182]. Исследования спектров поглощения атмосферного воздуха комплексно проводятся в ИОА СО РАН [5, 153, 165-166, 171, 187]. В ИХФ РАН были разработаны основные подходы и методы изучения кинетики химических реакций и их продуктов [152, 154, 181, 183-184] с применением BPJ1C. С помощью этого метода изучались плазменные объекты [43, 65, 100, 104-108, 153, 161-164, 171] и получен обширный объём экспериментальных данных о возбуждённых переходах ионизированных сред. В работах [84-85, 105, 110, 138, 151, 154, 168] показана возможность обнаружения и исследования линий и полос усиления в газообразных и твердотельных средах, а в [28, 44, 84-86, 138, 154] продемонстрирована возможность регистрации полос поглощения в конденсированных средах - определение примесей в жидкостях и твердотельных матрицах.

Высокая чувствительность метода BPJIC позволила изучать нелинейные явления: линии комбинационного рассеяния [151, 154] процессы двухфотонного поглощения [151, 154, 193], эффект конденсации спектра излучения в широкополосных лазерах [67, 103-108, 140-148] и др.

Ряд основополагающих работ был проведён в США: Национальное бюро стандартов [172-173], Иллинойский технологический институт [174]; в Германии, в Центральном институте оптики спектроскопии [175] и в Гейдельбергском университете [134, 136, 155, 176-177, 188]; в университете г.Фокуока (Япония) [178] и др. Разные аспекты метода BPJ1C и его приложений разработаны и применены в США (например, [190]) в фирме "Белл" и "Дженерал Моторс", во Франции (университеты Орсе и Гренобля), Израиле (университет г.Тель-Авива), Болгарии, Канаде, Австралии, Югославии и др.

Практическая полезность использования BPJ1C показана в большом числе работ (около тысячи научно-технических публикаций), поэтому в кратком обзоре приведены только основные направления исследований, в которых демонстрируются возможности применения BPJIC для аналитических задач.

На основании изложенного ещё раз перечислим особенности АС, используемых для BPJIC: однородно уширенный контур усиления .7"активной среды должен быть больше ширины линии у (или полосы Л у) поглощения исследуемой среды, т.е. 71 у» 1, а временная длительность лазерного излучения - максимально большой т—>тах. Причём коэффициент усиления должен оставаться практически неизменным в пределах линии (или полосы) поглощения изучаемой среды за время лазерной генерации. К АС, обладающих, такими свойствами, относятся: лазеры на органических красителях (JIOK) [11], на щелочногаллоидных кристаллах (ЩГК) с центрами окраски (ЦО) [12], на оксидных и фторидных кристаллах, легированных ионами металлов [13-14]. Все они позволяют получать генерацию с шириной спектра в интервале Ау~ 10-1000 см"1 и временной дли

3 2

Тельностью до т ~ 10 -10" сек, что вполне приемлемо при реализации BPJIC. Измерительная формула, которой пользуются на практике, имеет вид [4-5]:

J{yt, г) = Л ехр|- с-T-J-1 (1.19) где: J - спектральная интенсивность лазерного излучения в центре, J0 -на краю линии поглощения, с=3-Ю10 см/сек - скорость света, т~ временная Длительность лазерного излучения, ае (v;) - спектральный коэффициент поглощения, 1 и L длина, занимаемая изучаемым объектом и длина лазерного резонатора.

Постановка задачи.

Приведённый выше анализ позволяет сформулировать основные требования, предъявляемые к методам и средствам измерений (СИ) малых величин коэффициентов преломления и поглощения, регистрируемых с помощью лазерной интерферометрии и абсорбционной лазерной спектроскопии.

Основной вклад в поглощение, у большинства сред, находящихся в нормальном состоянии, простых и сложных химсоединений определяется молекулами, входящими в их состав (атомы имеют специфические резонансные линии поглощения и, в основном, находятся в УФ и синей областях спектра). Полосы поглощения определяются электронно-колебательными, колебательными переходами (и их обертонами) и занимают ближнюю ИК и, граничащую с ней, видимую области спектра. Сечения поглощения для одно-, двух-, трёхквантовых переходов, в основном

19 21 2 электронном состоянии, находятся в интервале а~ 10" -10" см . Поэтому для регистрации минимальных значений концентраций примесных, слабо-поглощающих молекул и агрегатов можно использовать необходимое и достаточное условие определения химического реагента:

Nt ~{ppm-ppb)^>{ 10й -10й) см"3 (1.20)

Величины предельно малых значений концентраций характеризуются установленными ПДК [101] и определяют требования минимальной обна-ружительной способности, используемых на практике, СИ. Тогда можно оценить пределы регистрации коэффициентов поглощения определяемых, на практике, с помощью BPJTC: ae(vA) = <х(vJ-N, ~ (10й -10|4)(10-19 -10"21) (1(Г5 -КГ'^см"1 (1.21)

Определяющим для этого является условие, относящееся к временной длительности лазерного излучения т, задающей обнаружительную чувствительность BPJIC. Исходя из выражений (1.18) - (1.20), будем иметь: г~ (Ю'МО"1) сек (1.22)

Таким образом, для решения задач определения слобопоглощающих примесей в изучаемых средах абсорбционными лазерными методами достаточно иметь ВРЛС с характеристиками:

- спектральный диапазон перестройки АЯ- 0,4-3,0 мкм,

- "панорама обзора спектра" за импульс 8Я ~ 1-2 нм (реально 8Л~ 1-100 нм), 1

- время регистрации линий поглощения г~ 10" -10 сек,

- обнаружительная чувствительность ае см ,

- спектральное разрешение Л ~ 10"2-10"3 нм,

- габариты, вес, энергопотребление - минимальные Встречающиеся на практике плазменные объекты характеризуются температурой Г-бОО-Ю^С и концентрацией электронов Ие ~ Ю10-Ю18 см"3. С учётом выражения (1.5) можно определить требования, предъявляемые к любым интерферометрам:

- обнаружительную чувствительность по фазовому сдвигу

2 3

АЯ/Я- 10" -10" интерференционной полосы,

- быстродействие т~ 10"3-10"8 сек,

- пространственное разрешение - несколько миллиметров,

- динамическии диапазон

АЯ/Я ~ 1(ГМ(Г (доли и целые интерференционные полосы),

- возможность исследования гетерогенной плазмы (наличие в плазме твердых металлических и жидких частиц и аэрозолей с размерами с1 ~

8 3

1-100 мкм и концентрацией до 10 см"), т.е. затухание излучения на дисперсной фазе должно быть минимальным. Перечисленные выше требования, необходимые для проведения исследования веществ с помощью ЛИ и ВРЛС, определяют состав и технические характеристики аппаратуры. Основными блоками любого ВРЛС являются:

1. Широкополосный перестраиваемый лазер, активная среда которого

С с «iî о генерирует гладкии спектр излучения под действием внешнего источника накачки: лазер, лампа-вспышка и др.

2. Широкодиапазонный полихроматор высокого разрешения.

3. Система регистрации, расшифровки и обработки спектров, несущих информацию об изучаемой среде, расположенной в лазерном резонаторе.

4. Сопутствующее оборудование: система контроля характеристик лазерного излучения, фильтры, набор эталонных эмиссионных источников для калибровки полихроматора, вакуумное оборудование, аналитические кюветы и др.

Т.к. спектр генерации активной среды широкополосного лазера селективно зависим от внесённых в резонатор потерь, то определяющим условием для работы BPJIC является исключение мешающих световых сигналов, возникающих за счёт отражения от граней оптических элементов: зеркала, линзы, лазерный элемент, окна кюветы и др. Для устранения их влияния грани используемых оптических элементов имеют скосы или устанавливаются под небольшим углом к оптической оси. Влияние интерференционных переотражений начинает сказываться, если временная дм*

7 6 теДЬность излучения т> 10"-10"° сек. Паразитная селекция в спектрах может появляться и за счёт виброакустических "наводок" на оптические элементы. Исключить полностью их не удаётся, поэтому для многих задач можно использовать BPJIC, работающие в импульсном и квазинепрерывном режимах. Причём квазинепрерывный режим генерации импульсных источников по длительности времен^ издУЧ^ми? . близок к величине, реализуемой на непрерывных перестраиваемых лазерах. Тогда упрощается преодоление порога возбуждения, т.к. значительная часть АС с широкой полосой генерации работают только в импульсном режиме. Кроме того, импульсные перестраиваемые лазеры генерируют с более широ

- 2.5кой полосой, что увеличивает объём одновременно получаемой информации об изучаемом объекте. Т.о., . используемые АС должны обладать следующими параметрами: полоса одновременно генерируемого спектра

7 О излучения 5Я - 0,3-50 нм, время квазинепрерывной генерации т ~ 10" -10" сек, пороги возбуждения Р ~ 10-500 кВт/см , отсутствие или минимальное влияние наведённого поглощения, хорошее оптическое качество, стойкость к влиянию внешних факторов, приводящих к деградации инверсионных свойств и др.

Система регистрации характеристик лазерного излучения, используемая для ЛИ и ВРЛС, содержит: высокоразрешающий полихроматор, фотоприёмники с малым временем фотоотклика, фотоэлектрическая система регистрации спектров и амплитудно-фазовых сигналов, система регистрации динамических характеристик амплитуды лазерного излучения, система фоторегистрации и расшифровки спектральных сигналов.

Основу приёмной системы ВРЛС составляют высокоразрешающие по-лихроматоры, в которых используются дисперсионные элементы, работающие в высоких порядках дифракции. Коллиматором для них служила труба УФ-90 и модифицированный зеркальный спектрограф ДФС-451. Использовались решётки с "углом блеска" tga ~ 2 (а ~ 64°), работающие в 15-40 порядках дифракции. Для увеличения обратной линейной дисперсии использовались 2-х и 3-х проходные системы с дополнительными зеркаг лами. Это позволило получить разрешение Я ~ 10 и дисперсию В ~ 0,1-0,05 А/мм (зависит от спектрального диапазона). Т.о.', . двух модифицированных полихроматоров вполне хватало для анализа спектров в диапазоне ЛЯ ~ 0,3-5 мкм. Их калибровка осуществлялась с помощью эмиссионных источников и лазерных линий газовых и твердотельных генераторов. Для увеличения геометрического спектрального разрешения полихроматора использовались специально разработанные световолокон-ные диссекторы (с входной апертурой: ширина 100, 50 и 10 мкм и высота 1 см) в виде вертикальных линеек, другие концы которых были собраны в жгуты и с помощью специальной согласующей оптики совмещались с фотоприёмниками.

В качестве фотоприёмников использовались ФЭУ, кремниевые и германиевые диоды, ПЗС-линейки, анизотропные термопреобразователи и малоинерционные диоды-смесители на точечном контакте \V-Si. При изучении нестационарных быстропротекающих процессов в изучаемой среде использовалась модифицированная высокоскоростная кинокамера ВФУ-1. Регистрируемые фотографическим способом спектры поглощения и эмиссии обрабатывались на спектрофотометре ИФО-451 и компараторе ИЗА-6.

Для сред, находящихся в различных агрегатных состояниях, использовалось дополнительное оборудование при изучении в электрическом и магнитном поле, при высокой и пониженной температуре и т.д.

К основным элементам лазерного интерферометра относятся:

1. Лазерный источник с фиксированным спектром излучения и амплитудой сигнала.

2. Оптические элементы: зеркала, делители пучка излучения, котировочные столики для перемещения зеркал интерферометра и др., устанавливаемые на массивной опоре и определяющие двухлучевой (например, Маха-Цандера) или многолучевой (например, Фабри-Перо) тип лазерного интерферометра.

3. Система регистрации: фильтры или полихроматор, для исключения влияния собственного излучения плазмы на длине волны лазерного источника, малоинерционный приёмник и система определения величин амплитудно-фазовых сигналов.

Совершенство всех перечисленных элементов определяет чувствительность определения коэффициента преломления изучаемого объекта.

В диссертации подробно рассмотрены основные классы перестраиваемых лазеров, применяемых для ВРЛС и ЛИ, приводятся результаты экспериментальных исследований характеристик их спектрального излучения и определены способы получения квазинепрерывной генерации для достижения максимальной временной когерентности. Показана возможность практического применения таких источников для высокочувствительной интерферометрии плазменных объектов. Обсуждены результаты создания многофункциональных элементов для управления и измерения основных характеристик лазерного излучения, приведены экспериментальные результаты измерений характеристик веществ, находящихся в любом агрегатном состоянии, зарегистрированных с помощью ВРЛС и ЛИ.

Заключение диссертации по теме «Лазерная физика», Колеров, Андрей Николаевич

Выводы к главе VII

1. Разработаны и созданы для управления спектральными, энергетическими, временными и пространственными характеристиками лазерного излучения многофункциональные оптические элементы - спектральные флуоресцентные трансформаторы, "мягкие" апозидирующие диафрагмы и пассивные лазерные затворы - изготовленные из сред и материалов перестраиваемых по частоте лазеров, а также из п/п материалов -кремний и германий.

2. Использование оптических элементов различной геометрической формы - цилиндр, полый параллелепипед, призма полного внутреннего отражения, - выполненных из лазерных материалов, позволили создать оптические элементы для лазерной техники, выполняющие одновременно несколько функций: активная среда, мягкая" апозидирующая диафрагма, пассивный лазерный затвор, спектральный флуоресцентный трансформатор, зеркало резонатора, дисперсионный элемент и др,

3. Реализована практическая версия "белого лазера" и на его основе "многоцветный", сверхширокополосный ВРЛ спектроанализатор.

4. Разработаны и созданы многофункциональные, малоинерционные, широкодиапазонные лазерные приемники, а также их модификации -матрицы и линейки. На их основе изготовлены измерители характеристик лазерного излучения и многоканальный спектрометр световых сигналов.

Заключение.

Полученные результаты проведённых исследований позволяют сделать следующие выводы:

1. Проведены экспериментальные исследования механизмов получения квазинепрерывного режима генерации перестраиваемых лазеров с однородно уширенным контуром усиления, что позволило определить условия увеличения обнаружительной чувствительности внутрирезонаторной лазерной спектроскопии для слабых линий (полос) поглощения (усиления) и создать комплекс спектроанализаторов, работающих в интервале длин волн ДА. ~ 0.4-1,8 мкм с динамическим диапазоном определения коэффициента поглощения аз ~ 10"2-10"9 см"1 и панорамой обзора спектра 8Х ~ 1-50 нм. Реализованы многоканальные, "многоцветные", малогабаритные и сверхширокополосный (при реализации версии "белого лазера") лазерные спектроанализаторы. Были разработаны методы регистрации линий (полос) поглощения (усиления) и с их помощью, на созданном комплексе спектроанализаторов, проведены исследования характеристик сред, находящихся в различных агрегатных состояниях: газ, жидкость, твёрдое тело, плазма и гетерогенная среда. При этом, зарегистрирована и уточнена химическая принадлежность для нескольких сотен новых линий поглощения и усиления. Продемонстрирована возможность использования внутрире-зонаторных спектроанализаторов для регистрации полос поглощения и усиления в твердотельных лазерных матрицах с чувствительностью на несколько порядков выше, чем у традиционных спектрофотометров. Это открывает новые возможности для экспрессного изучения и контроля качества создаваемых лазерных материалов.

2. Разработаны высокочувствительные методы диагностики и создан комплекс многолучевых, частотных и гомодинных лазерных интерферометров для исследования оптически прозрачных и плазменных объектов у включая гетерогенную плазму) с чувствительностью до АХ/Х -10" инg терференционной полосы, быстродействием до 10" сек, пространственным разрешением 0,1-2 мм, обеспечивающих измерение концентрации

7 18 3 электронов плазмы в интервале величин >1е ~ 10 -10 см" . Особенностью некоторых интерферометров является то, что с их помощью можно регистрировать линии (полосы) поглощения (усиления), что расширяет их функциональные возможности - одновременное определение коэффициентов преломления и поглощения исследуемых объектов.

3. Для лазерноактивных сред с высоким коэффициентом поглощения (эз > 10 см* ) и малыми временами возбуждённого состояния (т ~ 10"6 сек) предложена модель, определены условия, разработаны технология и методы создания многофункциональных двухфазных сред для использования в лазерной технике. Экспериментально показана возможность их применения в качестве: лазерных элементов для перестраиваемых "многоцветных" источников излучения, спектральных флуоресцентных трансформаторов излучения, "мягких" апозидирующих диафрагм и пассивных лазерных затворов. При этом, созданные элементы, в зависимости от экспериментальных условий, могут одновременно выполнять несколько функций. Предложено практическое применение двухфазных сред в метрологии, для создания стандартных образцов аэрозольных образований с фиксированным спектром размеров частиц и счётной концентрацией для интервала размеров с1~ 10"3-103 мкм. Проведены расчёты и определено влияние аэрозольных образований, созданных на базе лазерных люминофоров, на ослабление интенсивности лазерного излучения при его транспортировке на большие расстояния (например, лидарное зондирование атмосферы).

4. Экспериментально исследован аномальный эффект "конденсации спектра излучения", возникающий в перестраиваемых лазерах при размещении в резонаторе ионизированной среды с добавками: редкоземельных металлов, возбуждённых молекул воды, циана и молекулярных кластеров - фуллерен и нанотрубочки. Зарегистрировано более 100 сильных линий КС (всего более 300 линий), исследована их структура и характерные особенности возникновения и взаимосвязи спектральной интенсивности излучения с динамикой импульса лазерной генерации - обнаружено возникновение двух режимов: частичной и полной КС. Аналогичное явление впервые зарегистрировано в лазерном кристалле александрита с ростом энергии накачки. Изучена структура линии конденсации и обнаружен простой способ её перестройки по спектру. Предложена интерпретация механизма возникновения наблюдаемого эффекта в рамках спектроскопии насыщения поглощения.

5. Экспериментально исследованы способы согласования полос поглощения лазерных сред и ламповых источников накачки с применением спектральных флуоресцентных трансформаторов излучения, в качестве которых использовались материалы перестраиваемых лазеров (органические красители, кристаллы с центрами окраски и др.). Проведённые исследования позволили в почти "глухом" резонаторе, снизить пороги возбуждения активных сред в несколько раз, реализовать режим "светового котла" и впервые получить вынужденное излучение с ламповой накачкой в ряде лазерных сред.

6. Разработаны методы и технология изготовления "мягких" апозиди-рующих диафрагм для лазеров видимого диапазона ДА, ~ 0,4-0,7 мкм с использованием материалов из щелочногаллоидных кристаллов с Б2 и центрами окраски, а также А1203:Т1 , выращенного методом Вернейля. Создание кристаллов №Р с Р2А - подобными центрами окраски и исследование их характеристик позволило разработать на их базе пассивные лазерные затворы, используемые для лазеров оксидной и фторидной групп, легированных ионами хрома и титана.

7. Разработаны и созданы многофункциональные оптические элементы из материалов перестраиваемых лазеров в виде порошков, аэрозолей и гидрозолей, двухфазных гетерогенных сред и моноблоков для управления энергетическими, временными, спектральными и пространственными характеристиками лазерного излучения.

8. Для измерения спектральных, динамических и энергетических характеристик лазерного излучения (включая силовые лазеры со сложным спектром излучения) разработаны и созданы многофункциональные, малоинерционные и широкодиапазонные (АХ ~ 0,2-400 мкм) приёмники, их матричные и линейчатые модификации, а на их базе различные измерители характеристик лазерного излучения и многоканальный спектрометр световых сигналов.

9. Вся совокупность разработанных высокочувствительных методов, средств измерений и проведённых экспериментальных исследований объединены одной направленностью - определение действительной и мнимой частей комплексного коэффициента преломления вещества, что составляет основу нового научного направления аналитической лазерной спектроскопии и интерферометрии высокого разрешения для изучения характеристик сред, находящихся в различных агрегатных состояниях.

Список литературы диссертационного исследования доктор физико-математических наук Колеров, Андрей Николаевич, 2000 год

1. Жаров В.П., Летохов B.C. Лазерная оптико-акустическая спектроскопия, Наука, М., 1984, 320 с.

2. Очкин В.Н., Преображенский Н.Г., Шапарев Н.Н. Оптогальваниче-ский эффект в ионизированном газе, Наука, М., 1991, 157 с.

3. Левшин Л.В., Салецкий A.M. Люминесценция и её измерение, МГУ, М. 1989, 278 с.

4. Пахомычева Л.А., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф., Титова А.В., Чу-рилов С.С. Линейчатая структура спектра генерации ОКГ с неоднородным уширением линии усиления, Письма ЖЭТФ, т. 12, № 2, 6063, 1970

5. Лукьяненко С.Ф., Макогон М.М., Синица Л.Н. Внутрирезонаторная лазерная спектроскопия. Основы метода и приложения, Наука, Новосибирск, 1986, 119 с.

6. Демтредер В. Лазерная спектроскопия, Наука, М., 1985, 607 с.

7. Хаддлстоун Р., Леонард С. Диагностика плазмы, Мир, М., 1967, 515 с.

8. Moore С.Е., Minneart M.G.T., Houtgast I. the Solar Spectrum 2935A to 8770A, N.B.S., Washington, 1966, 349 p.

9. Swensson I.W., Benedict W.S., Dellbonille L., Rolland G. The Solar Spectrum from Г7499 to Ш016, Liege, 1970, 449 p.

10. Шефер Ф.П. Лазеры на красителях, Нью-Йорк, ИЛ., М., 1973, 329 с.

11. Парфианович И.А., Пензина Э.Э. Электронные центры окраски в ионных кристаллах, ИГУ, Иркутск, 1977, 208 с.

12. Круглик Г.С., Скрипко Г.А., Шкадаревич А.П. Перестраиваемые лазеры на активированных кристаллах, Минск, 1984, 32 с.

13. Физика и спектроскопия лазерных кристаллов, под ред. Каминского А.А., Наука, М., 1986, 272 с

14. Врацкий В.А., Колеров А.Н., Кузьмина Е.Е., Мелкумян Б.В. Многоканальный лазерный спектроанализатор на растворах красителей и центрах окраски, Т/д VI Всесоюзного симпозиума по распространению лазерного излучения в атмосфере, ч.11, 86-87, Томск, 1981

15. БсИШег Е.Р., Ын^луеШ А. МаШгйгзсЬип^ 28а, 792, 1973.

16. Рорро1агёо Я., 8егш1зоп Н., ЬетршсИ А. ШЕЕК^Е, (^Е6, 716, 1970.

17. Колеров А.Н. Комплексный внутрирезонаторный лазерный спектроанализатор, ЖПС, т.46, вып.6, 1006-1009, 1987

18. Гусев Ю.Л., Маренников С.И., Коноплин С.Н. Генерация когерентного излучения на Р2-центрах окраски в монокристалле ЫР, Квантовая электроника, т.4, № 9, 2024-2025, 1977

19. Врацкий В.А., Колеров А.Н., Кузьмина Е.Е., Ледянкин С.А. ВРЛ спектроанализатор на Р2 центрах окраски в кристалле ЫБ, ЖПС, т.39, вып.2, 338-341, 1983

20. Врацкий В.А., Колеров А.Н., Кузьмина Е.Е., Ледянкин С.А. ВРЛ спектроскопия паров и атмосферного воздуха в диапазоне 710-730 нм, Т/д 19 Съезда по спектроскопии, ч.1У, 27-29, Томск, 1983

21. Врацкий В.А., Колеров А.Н., Кузьмина Е.Е. Лазер на центрах окраски с ламповой накачкой, Квантовая электроника, т. 11, № 4, 817818, 1984

22. Колеров А.Н. Внутрирезонаторные лазерные спектроанализаторы на ЫР с ламповым возбуждением центров окраски, Квантовая электроника, т.15, № 9 , 1802-1807, 1988

23. Колеров А.Н., Епихина Г.Е., Грачёв Н.М. Применение перестраиваемых лазеров с комбинированным возбуждением для BPJIC, Известия АН СССР, серия физическая, т.54, № 8, 1531-1535, 1990

24. Мартынович Е.Ф., Барышников В.Н. Григоров В.А., Щепина Л.И. Миниатюрные лазерные элементы на ЦО с предельно низким порогом генерации, Квантовая электроника, т.15, № 1, 42-49, 1988

25. Kulinski T., Kozmareck F., Ludwiczak M. Opt. Commun., 35, 120, 1980

26. Асимов M.M., Лопатко В.Н., Рубинов А.Н. Повышение чувствительности метода ВРЛС с помощью нелинейного поглотителя, Квантовая электроника, т. 13, № 10, 2067-2070, 1986

27. Лопатко В.Н. Расширение возможностей метода ВРЛС при регистрации слабого примесного поглощения в твёрдых и жидких средах, кандидатская диссертация, ИФ АН БССР, Минск, 1989

28. Колеров А.Н. Использование лазера на Al203:Ti+3 для ВРЛС, ЖПС, т.44, № 3, 363-368,1986

29. Колеров А.Н. Инжектирование в резонатор перестраиваемого лазера селективно зависимого излучения, Т/д 6-й Всероссийской н/т конференции «Состояние и проблемы измерений» 4.11, 233, М., 1999

30. Айвазян Ю.М., Колеров А.Н., Мелкумян Б.В. Получение широкополосного импульсного стимулированного излучения в ИК диапазоне, Кн. Импульсная фотометрия, вып.7, 155-157, Машиностроение, JL,1981

31. Карпушко Ф.В., Саскевич H.A., Синицын Г.В. Лазер на кристалле LiF:F2+ с ламповой накачкой, препринт № 385, ИФ АН БССР, Минск, 1985

32. Саскевич H.A. Генерационные характеристики лазеров на кристаллах LiF:F2+, кандидатская диссертация, ИФ АН БССР, Минск, 1986

33. Колеров А.Н., Арзуманян Ш.А., Коляго С.С., Чиркина К.П., Грицай И.И. Ламповое возбуждение NaF:F2+ с использованием флуоресцентного преобразования излучения накачки, Квантовая электроника, т. 15, № 11, 2334-2335, 1988

34. Епихина Г.Е., Колеров А.Н. Применение лазера с комбинированным возбуждением центров окраски для ВРЛС, Сб/тр. НПО «ВНИФТРИ» Методы исследования спектров и релаксационных характеристик атомов и ионов, 118-121, М., 1990

35. Епихина Г.Е., Колеров А.Н. Согласование спектров излучения ламповых источников и полос поглощения активных сред с помощью лазерных люминофоров, Сб/тр. НПО «ВНИФТРИ» Методы исследования оптических свойств высокотемпературной плазмы, 123127, М., 1990

36. Берзинг Э.Г., Набойкин Ю.В., Ром-Кричевская И.А., Тиунов Ю.Н. Кинетика излучения ОКГ с системой линз и слабопоглощающей нелинейной средой в резонаторе, Оптика и спектроскопия, т.22, № 3, 503-505, 1967

37. Микаэлян А.Л., Тер-Микаэлян М.Л., Турков Ю.Г. Оптические квантовые генераторы на твёрдом теле, Сов. Радио, М., 1967, 178 с.

38. Врацкий В.А., Колеров А.Н., Кузьмина Е.Е., Ледянкин С.А. ИК спектроанализатор на ЩГК для анализа газообразных сред, Т/д II Всесоюзного совещания по распространению лазерного излучения в дисперсной среде, ч. И, 44-46, Обнинск, 1982

39. Врацкий В.А., Колеров А.Н., Кузьмина Е.Е., Ледянкин С.А. Получение квазинепрерывной генерации в лазерах на кристаллах LiF с ЦО, Квантовая электроника, т. 10, № 7, 1464-1466, 1983

40. Врацкий В.А., Колеров А.Н. Внутрирезонаторный лазерный ИК спектроанализатор для исследования нестационарных процессов, ЖПС, т.41, вып.4, 561-566, 1984

41. Колеров А.Н. Малогабаритные внутрирезонаторные лазерные спектроанализаторы, Квантовая электроника, т.30, № 3, 268-270, 2000

42. Колеров А.Н., Мелкумян Б.В., Нестеренко В.М., Сейку В.В. Управление временными характеристиками квазимонохроматического излучения с помощью полупроводниковых фильтров, Кн. Импульсная фотометрия, вып.8, 65-67, Машиностроение, Л., 1984

43. Врацкий В.А., Колеров А.Н., Кузмина Е.Е. Повышение чувствительности лазерных спектроанализаторов на центрах окраски, Труды 19 Съезда по спектроскопии, 4.IV, 27-29, Томск, 1983

44. Иванов В.А., Иншаков В.В., Парфианович И.А., Хулугуров В.М. Новые лазеры на ЦО в кристаллах LiF и NaF с ламповой накачкой, Т/д V Всесоюзной конференции «Оптика лазеров», 5, Л., 1987

45. Врацкий В.А., Колеров А.Н. Получение квазинепрерывной генерации на F2+ и F3" центрах в NaF и использование для ВРЛС, Квантовая электроника, т. 12, № 5, 1089-1091, 1985

46. Врацкий В.А., Колеров А.Н. ВРЛС на NaF:F2+:F3" для длинноволнового ИК диапазона, ЖПС, т.44, № 4, 576-581, 1986

47. Волков В.В., Колеров А.Н., Свириденков Э.А., Ющук О.И. Применение лазера на FA центрах окраски в кристаллах КС1-Т1 и NaCl-OH в методе BPJIC, Т/д 9 Всесоюзного симпозиума по молекулярной спектроскопии высокого и сверхвысокого разрешения, 61, Томск, 1989

48. Распопов H.A., Свириденков Э.А., Колеров А.Н., Ющук О.И. BPJIC с использованием лазеров на ЦО в кристалле NaCl-OH, Квантовая электроника, т.6, № 3, 219-222, 1999

49. Подмарьков Ю.П., Фролов М.П. Внутрирезонаторная лазерная спектроскопия на основе MgF2:Co-na3epa, Квантовая электроника, т.25, № 7, 670-673, 1998

50. Подмарьков Ю.П., Распопов H.A., Савченко А.И., Фролов М.П. Динамика внутрирезонаторного поглощения в спектре MgF2:Co-лазера при длительности генерации до 1 мсек, Квантовая электроника, т.26, № 3, 223-225, 1999

51. Волков В.В., Свириденков Э.А., Ющук О.И. Особенности регистрации внутрирезонаторных спектров поглощения методом An-конверсии, Т/д I рабочего совещания «Нелинейные и когерентные эффекты в методе BPJIC», 30-31, Кировоград, 1988

52. Welling I.C., Peterson O.G., Ienssen H.P., Morris R.S., O'Dell E.W. Tunable Aleksandrite Laser, IEEEIQE, 16, №12, 1302-1305, 1980

53. Brench U., Dürr U. KZnF3:Cr+3-tunable solid state ViP-Lasers, Opt. Commun, 49, № 1, 61-64, 1984

54. Moulton P.E. Ti-doped sappire: tunable solid state Lasers, Opt. News, №6, 9, 1982

55. Жариков E.B., Ильичёв H.H., Лаптев B.B., Щербаков И.А., Калитин С.П. Перестраиваемый лазер на кристалле ГСГГ:Сг+3, работающий на переходах хрома, Квантовая электроника, т. 10, № 9, 1916-1919, 1983

56. Sugano E., Tanabe Y., Kamimura H. Multipleets of transition usital ions in crystals, Acad. Press, N-Y and L., 1970, 194 p.

57. Севастьянов Б.К., Багдасаров Х.С., Фёдоров Е.А., Циглер И.Н., Чиркина К.П., Старостина JI.C., Чиркин А.П., Орехова В.П., Минаев A.A., Колеров А.Н. Лазерное устройство, Авт.св. № 1366017

58. Жариков Е.В., Колеров А.Н., Лаптев В.В., Прохоров A.M., Щербаков И.А. Лазерный спектроанализатор на основе кристалла ГСГГ:Сг+3, ДАН СССР, т.285, №1, 92-95, 1985

59. Колеров А.Н. Высокочувствительный ВРЛС, работающий в диапазоне длин волн 770-820 нм, Оптика атмосферы, т.З, №8, 896-899, 1990

60. Дубинский М.А., Колеров А.Н., Митягин М.В., Силкин Н.И., Шка-даревич А.П. Получение квазинепрерывной генерации на KZnF3:Cr+3, Квантовая электроника, т.13, №12, 2543-2545, 1986

61. Комчарек Ф. Введение в физику лазеров, Мир, М., 1981, 521 с.

62. Г.Ван де Хюлст, Рассеяние света малыми частицами, ИЛ, М., 1961, 433 с.

63. Колеров А.Н. Лазер с активной средой в виде коллоидного раствора, Т/д I Всесоюзного совещания «Нелинейные и когерентные процессы в ВРЛС», 51-53, Кировоград, 1988

64. Колеров А.Н. Лазер с активной средой в виде коллоидного раствора, Квантовая электроника, т. 16, №9, 1841-1843, 1989

65. Епихина Г.Е., Колеров А.Н. Использование дисперсных двухфазных сред для управления характеристиками лазерного излучения, Квантовая электроника, т. 16, №9, 1841-1843, 1989

66. Епихина Г.Е., Колеров А.Н. Пассивный лазерный затвор на основе коллоидного раствора, Сб/тр НПО «ВНИИФТРИ» «Методы исследования оптических свойств высокотемпературной плазмы», 120123, М., 1989

67. Дьюли У. Лазерная технология и анализ материалов, Мир, М., 1986, 502 с.

68. Сучков А.Ф. Линейчатая структура спектров генерации ОКГ с неоднородным уширением линии усиления, Препринт ФИАН СССР № 126, М., 1970, 16 с

69. Отчёт ГП «ВНИИФТРИ», «Проведение исследований методов обнаружения и регистрации малых количеств канцерогенных и токсичных веществ в соединениях хлора, фтора, азота и др.», ВНТИЦ р/№01.9.50 001989, инв.№02.980.001674, М., 1998

70. Okaba H. Photochemistry of small molecules, N.B.S., N-Y, 1978, 431 p.

71. Ахманова M.B., Грибов Л.А., Иванов С.Г., Строганова Н.С. Разрешение структуры электронных полос поглощения в жидкости методом ВРЛС, ЖПС, т.34, вып.5, 866-871. 1981

72. Колеров А.Н. Использование ВРЛС для регистрации полос поглощения в твёрдых телах, Оптика и спектроскопия, т.62, вып.З, 709711, 1987

73. Колеров А.Н. Применение спектроскопии высокого разрешения для исследования характеристик лазерных сред, Т/д Всесоюзного совещания «Инверсная заселённость и генерация на переходах атомов и молекул», 127-128, Томск, 1986

74. Колеров А.Н. Лазерная спектрофотометрия высокого разрешения для исследования оптических характеристик твёрдых тел, Сб/тр. НПО «ВНИИФТРИ» «Методы и средства прецизионной спеткро-скопии», 38-45, М., 1987

75. Грановский В.Л. Электрический ток в газе, Наука, М., 1971, 543 с.

76. Зайдель А.Н., Прокофьев В.К., Райский С.М., Славный В.А., Шней-дер Е.Я., Таблицы спектральных линий, Наука, М., 1977, 798 с.

77. Врацкий В.А., Колеров А.Н., Кузьмина Е.Е. Перестраиваемые по частоте лазеры, Т/д VI Всесоюзной н/т конференции «Метрология в электронике»., 262-264, М., 1984

78. Колеров А.Н. Частотный интерферометр на основе перестраиваемых лазеров для исследования плазменных объектов, Радиотехника и электроника, т.33,№6, 1332-1333, 1988

79. Вирабян В.М., Колеров А.Н., Петров Г.Д. Субмиллиметровый интерферометр Фабри-Перо для диагностики плазмы, Оптика и спектроскопия, т.40, №4, 753-755, 1976

80. Колеров А.Н., Петров Г.Д. Исследование плазмы в ДИК области высокочувствительным интерферометром, Оптика и спектроскопия,т.41, №5, 741-745, 1976

81. Колеров А.Н., Петров Г.Д. Лазерные СБМ методы измерений плазменных параметров, Измерительная техника, №8, 58-60, 1976

82. Колеров А.Н., Мамайкин B.C. Короткий субмиллиметовый лазер на парах HCN, Тр. ВНИИФТРИ, Квантовая электроника, 39 (69), 3033,1978

83. Колеров А.Н., Мамайкин B.C., Петров Г.Д. Определение концентрации электронов высокотемпературных газовых потоков, ТВТ, т. 16, №3,642-644, 1978

84. Колеров А.Н., Мамайкин B.C., Петров Г.Д. Определение концентрации электронов в плазме гомодинным СБМ лазерным интерферометром, Сб/ст. «Диагностика низкотемпературной плазмы», 159161, М., 1979

85. Колеров А.Н., Мамайкин B.C., Петров Г.Д. Определение концентрации электронов в высокотемпературных газовых потоках, Т/д Всесоюзного симпозиума по методам аэрофизических исследований, 185, Новосибирск, 1976

86. Колеров А.Н. Матричный лазерный диод-смеситель, Квантовая электроника, т.25, № 12, 1137-1138, 1998

87. Klein М.В., Shank C.V., Dienes A. Detection of small Laser geins in a helium-selenium discharge using Dye-laser assisted ostilation, Opt. Commun., 7, №3, 179-180, 1973

88. Войцехович B.C., Данилейко M.B., Негрийко A.M., Ходаковский B.M., Яценко Л.П. О природе захвата частоты излучения широкополосных лазеров, Препринт ИФ АН УССР №15, Киев, 1988, 29 с.

89. Васильев В.В., Егоров B.C., Чехонин И.А. Параметрическое возбуждение кооперативных эффектов в опытах по ВРЛС, Оптика и спектроскопия, т.58, №4, 944-946, 1985

90. Баев В.М., Беликова Т.П., Варнавский О.П., Гамалий В.Ф., Коваленко С.А., Свириденков Э.А. Автомодуляция интенсивности излучения широкополосного лазера при наличии в резонаторе сильных полос поглощения, Письма ЖЭТФ, т.42, №10, 416-418, 1985

91. Колеров А.Н., Щербаков И.А. Корреляция конденсации спектра с временными характеристиками импульса лазерной генерации, Квантовая электроника, т. 14, №5, 909-910, 1987

92. Колеров А.Н. Конденсация спектра излучения широкополосных твердотельных лазеров, Квантовая электроника, т. 13, №8, 16451651,1986

93. Колеров А.Н. Влияние плазменного фильтра на изменение спектров излучения перестраиваемых лазеров, Сб/тр. НПО «ВНИИФТРИ» «Методы и средства прецизионной спектроскопии», 38-45, М., 1987

94. Колеров А.Н. Конденсация спектров излучения перестраиваемых лазеров, Т/д I Всесоюзного совещания «Нелинейные и когерентные процессы в BP Л С», 51-53, Кировоград, 1988

95. Еремченко М.Д., Колеров А.Н. Изучение особенностей поведения линий поглощения и конденсации на ВРЛС для атмосферного воздуха, Т/д Всесоюзного симпозиума по молекулярной спектроскопии высокого и сверхвысокого разрешения, 41, Томск, 1989

96. Еремченко М.Д., Колеров А.Н. Регистрация конденсации лазерного излучения на возбуждённых переходах атмосферного воздуха, ЖПС, т.52, №2, 301-303, 1990

97. Еремченко М.Д., Колеров А.Н. Аномальное влияние плазменного фильтра на характеристики перестраиваемых лазеров, Т/д V Международной конференции «Перестраиваемые по частоте лазеры», И 7, Иркутск, 1988

98. Летохов B.C., Чеботаев В.Н. Принципы нелинейной лазерной спектроскопии, Наука, М., 1975, 273 с.

99. Левин М.Б. Исследование генерации вынужденного излучения растворами красителей при ламповой накачке в условиях применения люминисцентных фильтров и тушителей триплетного состояния, кандидатская диссертация, Л., ГОИ, 1979

100. Енохович A.C. Краткий справочник по физике, В.Школа, М., 1969, 192 с.

101. Айвазян Ю.М., Казанджян JI.B., Колеров А.Н., Мелкумян Б.В., Паринов С.Т., Руссов В.М., Фёдоров Р.Н. Просветление кристаллов LiF с центрами окраски лазерным излучением, Квантовая электроника, т.8, №9, 2011-2013, 1981

102. Багдасаров Х.С., Данилов В.П., Колеров А.Н., Мурина О.С., Прохоров A.M. Гигантские импульсы лазера на А120з:ТГ3, Письма ЖТФ, т.14, №4, 342, 1988

103. Колеров А.Н., Мелкумян Б.В., Чепурной В.А., Хулугуров В.М. Управление длительностью и скважностью излучения импульсных лазеров на центрах окраски, Кн. Импульсная фотометрия, вып.7, 210-213, Машиностроение, Л., 1981

104. Дроздова О.В., Колеров А.Н., Коляго С.С., Пестряков Е.А., Матц B.C. Свойства лазерных затворов на основе кристалла NaF, Сб. НПО «ВНИИФТРИ» Методы исследования спектральных и релаксационных характеристик атомов и ионов», 113-118, М., 1990

105. Carmichael С.Н., Simpson G.M. Generation of Gaint Using Semiconductor Miror, Nature, 202, 787-788, 1964

106. Елисеев П.Г., Манько M.A. Использование п/п зеркал для модуляции добротности ОКГ, ЖТФ, т.36, №12, 2215, 1966

107. Chandra A. I.Chem. Phys., 51, №4, 1499-1509, 1969

108. Красюк И.К., Лукашина С.Т., Пашинин П.П., Чернышова Л.В. Мягкие диафрагмы для лазеров, Т/д 12 Всесоюзной конференции КиНО, 783-784, М., 1985

109. Колеров А.Н., Арзуманян Ш.А., Грицай И.И., Чиркина К.П. Мягкие диафрагмы для лазеров видимого диапазона, Квантовая электроника, т.15, № 12, 2582-2584, 1988

110. Колеров А.Н., Мелкумян Е.В., Кузьмина Е.Е., Врацкий В.А. Лазеры с призмой из фтористого лития, Кн. Импульсная фотометрия, вып.8, 62-64, Машиностроение, Л., 1984-339125. Колеров А.Н., Кузьмина Е.Е., Врацкий В.А. Лазерное устройство, Авт.св., № 1074292

111. Косаковская З.Я., Епихина Г.Е., Ефреев З.Л. Новые тепловые преобразователи импульсного оптического излучения, Кн. Импульсная фотометрия, 118-120, вып.8, Машиностроение, Л., 1984

112. Косаковская З.Я., Курицин Г.Н. Тепловые преобразователи для регистрации лазерных сигналов, Сб. Н/т «ВНИИФТРИ» Методы и средства прецизионной спектроскопии, 51, М., 1987

113. Голубков Г.Г., Грачёв Н.М., Колеров А.Н., Косолапов O.A., Каса-ковская З.Я. Использование плёночных тепловых приёмников с анизотропной структурой в качастве элементов лазерных систем, Квантовая электроника, т.8, №4, 490-495, 1991

114. Грачёв Н.М., Колеров А.Н., Ефреев З.Л., Косаковская З.Я., Косолапов O.A. Измерители параметров лазерного излучения, Т/д Всесоюзного семинара «Метрология лазерных измерительных систем», ч. 1, 60-61, Волгоград, ВГУ, 1991

115. Игнатович С.Д., Колеров А.Н., Сачков A.B. Измерители характеристик силовых лазерных потоков, Квантовая электроника, т.26, №5, 516-520, 1999

116. Грачёв Н.М., Грязнов М.Р.,Колеров А.Н.,Косолапов O.A., Косаковская З.Я., Голубков Г.Г. Измеритель характеристик лазерного излучения, Квантовая электроника, т. 17, №2, 2, 1990

117. Колеров А.Н. Малогабаритный лазерный тестер-ЛТ, Квантовая электроника, т.19,№12, 1247, 1992

118. Колеров А.Н. Автоматизированный лазерный дозиметр LD-01, Квантовая электроника, т. 19, №12, 1246, 1992

119. Baev V.M., Latz Т., Toschek P.E. Laser Intracavity Absoption spectroscopy, p.58, In. Für Laser Physic, Hamburg, 1999

120. Басиев T.T., Миров С.Б., Прохоров A.M. Получение лазерной генерации в LiF с центрами окраски типа F2+, ДАН СССР, т.246, 72, 1979

121. Колеров А.Н. Исследовательский комплекс для определения химсостава и свойств веществ высокочувствительными лазерными методами, Т/д 6-й Всероссийской н/т конференции «Состояние и проблемы измерений», 291-292, М., 1999

122. Колеров А.Н. Модель создания стандартных образцов для аэрозольных образований и её практическая реализация, Т/д 6-й Всероссийской н/т конференции «Состояние и проблемы измерений», 289290, М., 1999

123. Данилейко М.В., Негрийко A.M., Удовицкая Е.Г., Яценко Л.П. Спектральные характеристики излучения непрерывного лазера на красителе с внутрирезонаторной поглощающей газовой средой, Квантовая электроника, т. 12, №4, 810-814, 1985

124. Белоконь М.В., Адамушко A.B., Рубинов А.Н. Автозахват частоты излучения непрерывного лазера на красителе вблизи линии поглощения атомов в электрическом разряде, ЖПС, т.29, №3, 409-414, 1978

125. Рубинов А.Н., Белоконь М.В., Адамушко A.B. Исследование спектральных характеристик лазера на красителе при захвате синхронизированных мод атомарными линиями поглощения, Квантовая электроника, т.6, №4, 723-729, 1979

126. Баев В.М., Гамалий В.Ф., Свириденков Э.А., Топтыгин Д.Д. Влияние временной модуляции коэффициента усиления на спектргенерации широкополосного лазера с внутрирезонаторным поглощением, Краткие сообщения по физике т.8, 6-8, М., ФИАН СССР, 1986

127. Васильев В.В., Егоров B.C., Чехонин И.А. Исследование конденсации спектра в методе ВРЛС, Т/д I «Всесоюзного совещания по ВРЛС», 10, Кировоград, 1988

128. Чуланов А.Б., Плеханов А.И., Сафонов В.П. Особенности конденсации спектра излучения и его экспериментальное изучение, Препринт № 375, Ин-т автоматики СО АН СССР, Новосибирск, 1988, 21 с.

129. Кукушкин В.Г. Нелинейная теория спектральной концентрации излучения в лазере на красителе с поглощающей ячейкой, ЖПС, т.43, №4, 562, 1985

130. Кочаровский В.В., Кочаровский Вл.В. Поляриторный механизм КС генерации лазера вблизи линии поглощения, Квантовая электроника, т. 14, №11, 2048-2051, 1987

131. Владимиров А.Г., Пелюхова Е.Е., Фрадкин Э.Е. Динамическая модель КС в лазере с поглощающей ячейкой, Т/д I «Всесоюзного совещания по ВРЛС», 18, Кировоград, 1988

132. Зейлюкович И.С., Комар В.Н. Генерация на квазимультиплетной структуре уровней натрия в резонаторном световом поле, Квантовая электроника, т.15, №8, 1534-1536, 1988

133. Гайда A.C., Зейлюкович И.С., Пулькин С.А. Спектр восприимчивости двухуровневой системы в бигармоническом световом поле, Оптика и спектроскопия, Т.64, №3, 695-698, 1988

134. Свириденков Э.А. Экспериментальная разработка метода внутри-резонаторной лазерной спектроскопии, докторская диссертация, ФИАН СССР, М., 1981

135. Саркисов О.М. Кинетическая спектроскопия многоатомных молекул, докторская диссертация, ИХФ, АН СССР, М., 1981

136. Синица JI.H. Высокочувствительная лазерная спектроскопия высоких колебательно-вращательных состояний молекул, докторская диссертация, ИОА СО АН ССР, Томск, 1986

137. Баев В.М., Саркисов О.М., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф. Внут-рирезонаторная лазерная спектроскопия, Препринт № 187, ФИАН СССР, М., 1988, 47 с.

138. Toschek P.E., Baev V.M. One is not enough "Intracavity Spectroscopy with Multi-Mode Laser" in "Las.Sp.Ideas" Springer, Berlin, 1987, 89 p.

139. Баев B.M., Беликова Т.П., Коваленко С.А., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф. Нестационарные процессы в спектре генерации широкополосных лазеров на красителях в методе BPJIC, Квантовая электроника, т.7, №4, 903, 1980

140. Коваленко С.А. Квантовые флуктуации интенсивности в много-модовых, непрерывных лазерах и предельная чувствительность BPJIC, Квантовая электроника, т.8, №6, 1271-1277, 1981

141. Айвазян Ю.М., Баев В.М., Беликова Т.П., Коваленко С.А., Свириденков Э.А. Кинетика генерации отдельных мод многомодового непрерывного лазера на красителе и её влияние на чувствительность метода BPJIC, Квантовая электроника, т. 13, №3, 612-616, 1986

142. Stepanov B.I., Rubinov A.N. Metod of selective Intracavity Absorption using Dye-lasers, Spectr. Letters, 8(9), 621-635, 1975

143. Степанов В.И., Рубинов А.Н. BPJIC при атомизации веществ в низкотемпературной плазме, Препринт № 102, ИФ АН БССР, Минск, 1976, 47 с.

144. Бураков B.C., Мисаков П.Я., Науменков П.А., Нечаев C.B., Райков С.Н. Флуоресцентная регистрация узких линий поглощения в методе ВРЛС, ЖПС, т.28, вып.З, 413-416, 1978

145. Бураков B.C. Внутрирезонаторная лазерная спектроскопия, Материалы международной школы-семинара «Лазерная диагностика плазмы», Минск, 198, 31-57

146. Бураков B.C. Развитие метода ВРЛС, ЖПС, т.35, вып.2, 223-236,1981

147. Бураков B.C., Мисаков П.Я., Науменков П.А., Нечаев C.B., Райков С.Н. Применение лазерной атомизации веществ в методе ВРЛС, Материалы семинара «Применение спектрального анализа в народном хозяйстве и научных исследованиях», с.5-11, Минск, 1984,

148. Синица Л.Н. ВРЛ спектрометр на стекле с неодимом и дисперсионным резонатором, Квантовая электроника, т.4, №1, 148-150, 1977

149. Bykov A.D., Lopasov V.P., Yu.S.Makushkin, Sinitsa L.N., Ulenicov O.N., Zuev V.E. Rotation-Vibration Spectra of Deuterated Water-Vapor in the 9160-9390 sm"1 Region, I. Of Molec.Spectr.94, 1-27, 1982

150. Баев B.M. Методы повышения концентрационной чувствительности ВРЛС, кандидатская диссертация, ФИАН СССР, М., 1980

151. Фролов М.П. ВРЛС с использованием ОКГ на органических красителях, кандидатская диссертация, МФТИ, М., 1977

152. Виноградов С.Е., Качанов A.A., Коваленко С.А., Свириденков Э.А. Нелинейная динамика многомодового лазера на красителе с изменяемой дисперсией резонатора и чувствительность ВРЛС, Письма в ЖЭТФ, т.55, вып.Ю, 560-563, 1992

153. Мироненко В.Р. Влияние пространственной неоднородности выгорания инверсии на оптимальное положение активной среды в резонаторе для ВРЛС, Квантовая электроника, т.7, №10, 2069-2076, 1980

154. Лукьяненко С.Ф. Количественная ВРЛС на рубине, Автореферат кандидатской диссертации, Томск, 1985, 17 е., а также в книге «Спектроскопия атмосферных газов», 75-90, Новосибирск, Наука,1982

155. Peterson N.C., Kurylo M.I., Barun W. Enhancement of absorption spectra by Dye-laser quenching, I.Opt.Soc.Amer., 61, №6, 746, 1977

156. Atcinson G.H. Laufer A.N., Kurylo M.I. Detection on free Radicals by an Intracavity Dye-laser technique, I.Chem.Phys., 59, №1, 350, 1973

157. Shirk I.S., Harris T.D., Mittchel I.W., Laser Intracavity spectropho-tometr, Anal.Chem.52, nil, 1701, 1980

158. Brunner W., Fischer R., Paul H. Theory of Intracavity absorption spectroscopy with a single resonant optical parameter oscilator, Appl. Phys.,20,№4, 319, 1979

159. Hansch T.W., Schawlov A.L., Toschek P.E. Ultrasesitive respons of a CW Dye-laser to selective extinction, IEEEIQE, 8, №10, 802, 1972

160. Baev V.M., Gaida G., Schröder H., Toschek P.E. Quantum fluctuations of Multi-mode laser ostilation, Opt.Commun, 38, №4, 309, 1981

161. Maeda M., Ichitsuka F., Matsumoto M. Quantatative detection of ato-mik absorption by intracavity Dye-laser quenching, Opt.Commun., 17, №3,302, 1976

162. Антонов E.H., Качанов A.A., Мироненко В.Р., Плахотник Т.С. Зависимость BPJIC от параметров генерации, Препринт № 8, НС АН СССР, Троицк, 1983,21 с.

163. Рааб 3., Гофман К., Бруннер В., Пауль Г. О применении полупроводникового лазера для внутрирезонаторной абсорбционной спектроскопии, Квантовая электроника, т.8, №8, 1771-1775, 1981

164. Саркисов О.М., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф. ВРЛС и её применение в химической физике, Химическая физика, №9, 1155-1169, 1982

165. Лопатко В.Н., Белоконь М.В., Рубинов А.Н. Регистрация поглощения атомов редкоземельных элементов методом ВРЛС, ЖПС, т.39, вып.6, 1017, 1983

166. Саркисов О.М., Лозовский В.А. Кинетическая ВРЛС азотсодержащих радикалов, Химическая физика, т. 14, №9, 1457-1481, 1995

167. Саркисов О.М., Свириденков Э.А. Применение BPJIC в газофазной химической кинетике, ЖПС, т.35, вып.5, 77А, 1981

168. Величанский B.J1., Виноградов С.Е., Свириденков Э.А., Харисов Г.Г. ВРЛС с использованием полупроводниковых лазеров, Письма ЖТФ, т.61, вып.2, 87-90, 1995

169. Баев В.М., Дубов В.П., Киреев А.Н., Свириденков Э.А., Топтыгин Д.Д., Ющук О.И. Применеие лазера на Fa(H) ЦО в кристалле КС1-ОН в методе ВРЛС, Квантовая электроника, т. 13, №8, 1703-1710, 1986

170. Синица Л.Н. ВРЛС возбуждённых молекул, Оптика атмосферы и океана, т. 10, №4-5, 420-436, 1997

171. Böhm R., Stephani A., Baev V.M., Toschek P.E. Intracavity absorption Spectroscopy with Nd+3 doped fidre laser, Opt. Lett., 18, 1955, 1993

172. Gilmor D.A., Vuikovic P., Atcinson G.H. Intracavity laser Spectroscopy in the I, 38-1, 55msm spectral region using a multi-mode Cr+4:YAG Laser, Opt.Commun., 103, 370, 1993

173. Виноградов C.E. Нелинейная динамика многомодового лазера на красителе с изменяющейся дисперсией резонатора и чувствительность ВРЛС, Письма ЖЭТФ, т.55, №9-10, 559, 1992

174. Подмарьков Ю.П., Распопов H.A., Савченко А.Н., Фролов М.П. Высокочувствительная регистрация газовых примесей методом ВРЛС на основе MgF2:Co-na3epa, Квантовая электроника, т.28, №2, 186-188, 1999

175. Баев В.М., Гамалий В.Ф., Свириденков Э.А., Топтыгин Д.Д. Краткие сообщения по физике, №8, 3, ФИАН СССР, М., 1986о 16520 -00