Динамика нелинейных процессов, индуцированных лазерным излучением в химически активных средах тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 00.00.00, Шафеев, Георгий Айратович

• Шафеев, Георгий Айратович
• 1984

Оглавление диссертации Шафеев, Георгий Айратович

Введение. 4.

Глава I. Нелинейные процессы при окислении металлов в воздухе под действием лазерного излучения с неоднородным распределением интенсивности. II

§1.1. Динамика термоЭДС при окислении ванадия в воздухе под действием излучения СС^-лазера.

§1.2. Нестационарные эффекты при окислении ванадия.

§1.3. Окисление металлов в воздухе под действием пространственно неоднородного лазерного излучения.

Выводы.

Глава II. Нелинейные процессы лазерного нагрева гомогенных сред.

§2.1. Измерение температуры газовой смеси по её спектру излучения в процессе лазерного нагрева.

§2.2. Термодиффузионное разделение газовых смесей лазерным излучением.

§2.3. Термодиффузионные явления в электролитах.

Выводы.

Глава III. Нелинейные процессы, индуцированные лазерным излучением в гомогенных химически активных средах.

§3.1. Гомогенная реакция окисления аммиака, стимулированная излучением непрерывного (Х^-лаз ера.

§3.2. Лазерный нагрев газовых смесей с парами ^0.

Выводы.

Глава 1У. Инициирование химических реакций на границе "твёрдое тело-газ" лазерным нагревом.

§4.1. Поле температур при лазерном нагреве поглощающего газа через прозрачную твёрдую фазу.

§4.2. Реакция гетерогенного окисления аммиака, стимулированная лазерным излучением.

Выводы.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Динамика нелинейных процессов, индуцированных лазерным излучением в химически активных средах»

Тепловое действие лазерного излучения на химически активные среды имеет целый ряд особенностей, такие,как термохимическая неустойчивость[1,2] или спонтанное нарушение симметрии еистемы[2]. Общие закономерности такого воздействия рассмотрены теоретически с позиций общей теории нелинейных колебаний в работе[2]. Наиболее существенным элементом в теоретическом представлении о тепловом действии лазерного излучения на химически активные среды является формирование обратной связи между тепловой и "химическими" степенями свободы системы /под "химическими" степенями свободы системы понимаются переменные, характеризующие химический состав системы, изменяющийся в процессе реакции: толщина окисной плёнки на поверхности металла, концентрация поглощающего компонента среды и т. д./. Её появление обусловлено, с одной стороны, изменением диэлектрической проницаемости среды в ходе химической реакции за счёт образования продуктов реакции. Это обстоятельство позволяет отнести вопросы теплового действия лазерного излучения к вопросам нелинейной оптики. С другой стороны, многие величины, характеризующие кинетику системы - скорость химической реакции, коэффициент диффузии и т.д. - резко зависят от температуры. Наличие обратной связи между тепловой и другими степенями свободы системы может приводить к возникновению различных видов неустойчивости, а также к сложной динамике процессов нагрева химически активных сред лазерным излучением.

В отличие от известных автоколебательных химических реакций Белоусова-Жаботинского в лазерной термохимии знак обратной связи и величина коэффициента передачи по каналу обратной связи могут быть изменены подбором длины волны и интенсивности лазерного излучения.

Большая часть работ, сделанных к настоящему времени, посвящена гетерогенным реакциям на поверхности твёрдых тел, в основном - окислению металлов в воздухе под действием лазерного нагрева. Положительная обратная связь мелзду тепловой и химическими степенями свободы системы в этом случае обусловлены тем, что поглощательная способность чистого металла меньше, чем у системы "металл-окисел"; вследствие этого происходит развитие термохимической неустойчивости [1,2] , проявляющейся в виде резкого ускорения темпа реакции /и нагрева/ спустя некоторое время после начала воздействия. Немонотонность изменения поглощательной способности окисляющейся металлической мишени вследствие интерференционных эффектов в слое окисла приводит к осцилляции темпа нагрева мишени[з,4]. Немонотонность изменения поглощательной способности мишени, окисляющейся в воздухе: под действием лазерного излучения, может также быть связана с совпадением плазменной частоты в слое окисла с частотой лазерного излучения[б].

Положительная обратная связь между тепловой и химическими степенями свободы системы обусловливает возможность возникновения неустойчивостай роста окисной плёнки в процессе лазерного окисления металлов в воздухе. Небольшое локальное увеличение толщины окисного слоя приводит к локальному увеличению температуры, к ускорению реакции окисления и, наконец, к ещё большему локальному увеличению толщины окисного слоя. Окисный слой оказывается промодулированным по толщине периодическим образом. Тем самым происходит спонтанное нару» шение симметрии системы [б,7]. К аналогичным эффектам пространственной модуляции толщины окисного слоя приводит интерференция лазерного излучения с возбуждаемой им поверхностной электромагнитной волной.

Спецификой взаимодействия лазерного излучения с конденсированными средами является наличие больших градиентов температуры. Химическая реакция протекает при этом в существенно неравновесных условиях. Авторами работы[в]отмечалось, что существование значительного градиента температуры в окисном слое мишени возможно уже в силу различия теплофизических свойств окисла и металла. Поскольку при окислении металлов в воздухе происходит транспорт ионов окислителя и металла через растущую окисную плёнку, процессы термодиффузии ионов в поле гради/та температуры могут как ускорять, так и замёдлять процессы окисления, в зависимости от знака постоянной термодиффузии [9]. В силу этого скорость окисления металлов в воздухе при лазерном нагреве зависит от интенсивности излучения; для некоторых металлов скорость окисления падает с ростом интенсивности излучения. Результаты исследования динамики термоЭДС,возникающей в процессе лазерно-стимулированного окисления ванадия в воздухе, приведены в I главе настоящей работы.

Если эффективный диаметр лазерного пучка на поверхности мишени много меньше её поперечных размеров,то такая ситуация эквивалентна увеличению числа степеней свободы системы на единицу /т.наз.распределённые системы, [ТО]/. Фазовое пространство системы становится трёхмерным,и при некоторых условиях система начинает совершать переходы между двумя предельными циклами, отвечающими автоколебаниям переменных - возникает "странный аттрактор"[и]. При этом наблюдается хаотическое изменение переменных системы во времени или пространстве. Стохасти-зация темпа нагревав при жёсткой фокусировке лазерного излучения на мишень наблюдалась авторами работы [12]. При жёсткой фокусировке излучения на поверхность V наблюдается нестационарное температурное поле /"ревербератор",по аналогии с описанным в[13]/[5]. Результаты дальнейшего исследования этого температурного поля приведены в главе I. В этой же главе изложены результаты экспериментов по окислению металлов в воздухе под действием лазерного излучения с пространственно-периодическим распределением интенсивности излучения.

Многие из вышеупомянутых динамических режимов,а также режим удвоения периода автоколебаний температуры мишени-как переходный процесс к стохастизации темпа нагрева мишени-и триггерный режим наблюдаются при лазерном управлении реакцией каталитического окисления аммиака на \/аО5- и Си¿0 / [14], глава 1У/.

Возможность возникновения термохимической неустойчивости в гомогенной химически активной газовой среде,нагреваемой лазерным излучением,обосновывалась теоретически в работе [15] . Это обусловило постановку задачи экспериментального исследования таких процессов на примере реакции окисления аммиака под действием излучения непрерывного СС^-лазера /глава III/.

В работах [2,16,17] обосновывалась возможность термо-диффузионной'неустойчивости газовой смеси в поле лазерного излучения. Возникновение такой неустойчивости возможно вследствие положительной обратной связи между тепловой и концентрационной степенями свободы системы,реализующейся в ходе термодиффузии поглощающих компонентов смеси в поле лазерного пучка.

Наряду с чисто "тепловым" подходом к описанию процессов лазерного нагрева гомогенных химически активных газовых сред [18,19] в ряде работ выдвигался иной подход,существенным элементом которого являлось наличие в газе заметной доли неравновесно возбуждённых молекул при больших /^ I атм/ давлениях газовой смеси ¡20,21]. С этих же позиций интерпретировались результаты экспериментов по разделению газовых смесей в поле лазерного излучения [22,23] ,в частности,с помощью твердотельных пористых мембран,прозрачных для лазер« ного излучения. Термодиффузией неравновесно возбуждённых ионов в жидком электролите объяснялось обогащение поверхностного слоя жидкости резонансно поглощающим комплексом [24]. Наличие двух противоположных точек зрения /"фотохимической" и "термохимической"/ стимулировало постановку экспериментов ,дающих информацию о степени "термохимичности" наблюдаемых процессов,а также о влиянии обратной связи между тепловой и концентрационной степенями свободы системы на динамику нагрева гомогенных /газовых и жидкостных/ сред. Результаты этих экспериментов приведены в главе II.

Для ряда гомогенных газовых реакций,инициируемых лазерным излучением,отмечалось наличие порога реакции по интенсивности излучения. В работах [20,2б] наличие порога связывалось с параметрическим возбуждением высоколежащих молекулярных уровней в процессах колебательного обмена энергией. Несколькими годами позже в работе [2б] наличие порога в гомогенных газовых реакциях по интенсивности инициирую-~ щего лазерного излучения было теоретически обосновано с позиций теории катастроф,на основе теплового действия лазерного излучения [27]. Результаты экспериментов,приведенные в главе III,свидетельствуют о том,что многие особенности динамики процессов нагрева гомог енных газовых сред лазерным излучением,в частности,наличие порога реакции по интенсивности излучения,могут быть объяснены установлением в исследуемой системе положительной обратной связи за счёт образования сильнопоглощающих продуктов реакции.

Состав продуктов гомогенных газофазных реакций обнаруживает сложную зависимость от интенсивности лазерного излучения [26,29,30] . При лазерном инициировании реакции продукты,образующиеся в изотермических условиях на стенках реактора,практически отсутствуют[19]. Эта особенность,оче-в эдно,связана с характером температурного поля в поглощающем излучение газе на • границе "твёрдое тело-газ". Формирование такого температурного поля рассмотрено в главе 1У. В этой же главе экспериментально исследованы реакции травления полупроводников продуктами термодиссоциации молекулярных галогенсодержащих газов. При этом,в отличие от случая "фотохимического" травления полупроводников [31,32] , фронт реакции может быть пространственно локализован.

Большинство используемых в настоящее время в химической технологии процессов являются каталитическими. Поэтому, хотя задача лазерного управления катализом не ставилась, научная и практическая важность поиска путей такого управления представляется несомненной. Этому вопросу посвящена вторая половина главы 1У.

Из большого многообразия процессов лазерного нагрева химически активных сред лазерным излучением в диссертации рассмотрены следующие процессы /по главам диссертации/: в главе I рассмотрены особенности окисления металлов в воздухе при нагреве их лазерным излучением с существенно неоднородным /в частности,пространственно-периодическим/ распределением интенсивности. Исследована динамика термо-эдс,возникающей в процессе лазерного окисления ванадия в воздухе. Исследована динамика нестационарного температурного поля на поверхности \/г05 в процессе лазерного нагрева.

В главе II приведены результаты экспериментального определения температуры газовой смеси в процессе лазерного нагрева. Экспериментально исследована кинетика поглощения мощности лазерного излучения в двухкомпонентных химически инертных газовых смесях. Экспериментально показано,что наблюдаемая нестационарность поглощения обусловлена установлением обратной связи между тепловой и концентрационной степенями свободы системы,возникающей вследствие термодиффузии поглощающих компонентов смеси в поле лазерного излучения. Экспериментально показано влияние термодиффузии на динамику процессов нагрева поглощающих электролитов лазерным излучением.

В главе III рассмотрены процессы нагрева гомогенных газовых сред при наличии положительной обратной связи между тепловой и "химической" степенями свободы системы /на примере реакции гомогенного окисления аммиака/,а также тепловой и концентрационной степенями свободы системы /на примере лазерного нагрева газовых смесей,содержащих пары воды/.

В главе 1У" рассматриваются химические реакции на границе "твёрдое тело-газ", инициированные в двух различных вариантах. В первом варианте лазерное излучение вводится в поглощающий газ через прозрачное для излучения твёрдое тело;рассмотрение проведено на реакциях травления полупроводников. В качестве второго варианта рассмотрен гомогенно-гетерогенный катализ реакции окисления аммиака при поглощении лазерного излучения твердотельным катализатором.

В заключении сведены основные результаты работы. Л

Заключение диссертации по теме «Другие cпециальности», Шафеев, Георгий Айратович

Выводы

Итак,при лазерном нагреве поглощающего газа через прозрачную твёрдую фазу последняя остаётся практически холодной. Именно с этим обстоятельством связана высокая степень гомогенности реакций,индуцированных лазерным нагревом.

Необходимо отметить,что большой градиент температуры газа вблизи входного окна реактора может оказывать заметное влияние на динамику гомогенных процессов в газовой фазе /см. гл. II и III /вследствие термодиффузии поглощающих компонентов газовой смеси в поле этого градиента. Если постоянная термодиффузии ot > 0, то плотность тяжёлых молекул смеси вблизи входного окна реактора может значительно превышать среднюю плотность этих же молекул в объёме реактора. Поэтому распределение температуры,приведенное на рис. 25,можно считать нулевым приближением задачи о нахождении температурного поля с учётом термодиффузии поглощающего компонента смеси.

Результаты настоящей главы позволяют выдвинуть альтернативную интерпретацию данных экспериментов по лазерному разделению газовых смесей с помощью прозрачных для излучения твердотельных пористых мембран [23] . Молекулы, находящиеся в порах мембраны, не могут быть нагреты лазерным излучением выше температуры мембраны. В то же время температура резонансно поглощающего газа,нагреваемого лазерным излучением перед поверхностью мембраны,может быть весьма велика. Наблюдаемый эффект разделения газовой смеси по прохождении мембраны может быть обусловлен термодиффузией молекул смеси в поле градиента температуры вблизи поверхности мембраны.

Как уже отмечалось,рассмотренная выше возможность инициирования гетерогенных процессов позволяет проводить реакции в сильно неравновесных условиях. Преимущества такой схемы инициирования в конкретном случае травления полупроводников заключается в том,что вследствие низкой температуры полупроводника плотность дислокаций в нём остаётся практически на дореакционном уровне. При изотермическом же травлении температуры газа и подложки одинаковы и составляют * 500°С,что может заметно ухудшить характеристики полупроводника.

Предложенная схема ввода излучения через прозрачную твёрдую фазу практически незаменима при инициировании гетерогенных процессов на границе "твёрдое тело-жидкость" излучением СС^-лазера,представляющих большой практический интерес.

Поиски путей реализации неустойчивого температурного режима режима работы химических реакторов являютсяя весьма актуальной задачей химической технологии. Рассмотренная в главе Щ . реализация неустойчивого температурного режима каталитического окисления на и Си^О может быть легко обобщена на общий случаи гомогенно-гетерогенного катализа с помощью выбора длины волны и интенсивности лазерного излучения.

ЗАКЛЮЧЕНЙЕ

1. Экспериментально исследовано влияние положительной обратной связи между тепловой и химическими степенями свободы системы на протекание химической реакции, инициируемой лазерным нагревом, на примере гомогенной реакции окисления аммиака непрерывным излучением СС^-л аз ера.

Обнаружен порог активации реакции по интенсивности инициирующего лазерного излучения.

Обнаружен автоколебательный режим изменения поглощатель-ной способности газовой смеси в процессе её лазерного нагрева.

Установлено,что при циклическом изменении мощности лазерного излучения пропускание химического реактора изменяется гистерезисным образом.

Показано,что при распространении лазерного излучения в химически активной среде может реализоваться самовоздействие лазерного пучка.

2. Экспериментально исследованы процессы термодиффузии в поле лазерного излучения в гомогенных химических реакциях.

Установлено,что процессы термодиффузии в газовых смесях, /например, + буферный газ/ могут приводить к нестационарности поглощения лазерного излучения. Распределения температуры и концентрации поглощающих компонентов смеси являются взаимосогласованными.

Экспериментально показана возможность установления стационарного пространственно неоднородного распределения концентрации компонентов газовой смеси в поле лазерного излучения на примере нагрева смеси паров 1^0 + буферный газ излучением непрерывного СХ^-лазера.

Экспериментально установлено,что в некотором диапазоне интенсивностей лазерного излучения может реализовываться автоколебательный режим поглощения лазерной мощности в газовой смеси.

Показано,что в процессе развития термодиффузионной неустойчивости в газовой смеси происходит самообострение температурного профиля. Этот процесс позволил синтезировать аммиак из смеси воздуха и насыщенных паров воды под действием лазерного излучения без применения каких-либо катализаторов.

3. Экспериментально исследовалось лазерное травление полупроводников продуктами термодиссоциации сильно поглощающих газовых смесей.

Экспериментально осуществлено травление полупроводников (те > > , продуктами лазерной термодиссоциации галогенсодержащих молекулярных газов / , Вгг /. Реакции инициировались излучением СС^-лаз ера.

Установлено,что реакция травления протекает эффективно в некотором диапазоне интенсивностей лазерного излучения.

Обнаружено,что использование дополнительного более коротковолнового лазерного излучения / ^ =0,51 мкм/ позволяет управлять скоростью травления.

Показано,что ввод лазерного излучения в поглощающий газ через прозрачное твёрдое тело позволяет осуществить пространственно /-локализованное травление.

4. Экспериментально показана возможность лазерного управления процессами гетерогенно-гомогенного катализа.

Установлено,что каталитическую реакцию /например,окисление аммиака на поверхности пятиокиси ванадия/ можно оптимизировать по выходу требуемого продукта реакции путём подбора интенсивности * лазерного излучения. Максимальный выход ^реализуется в неустойчивом температурном режиме химического реактора - в режиме автоколебаний температуры катализатора .

Экспериментально показано,что изменением мощности лазерного излучения и состава газовой смеси можно реализовать различные динамические режимы работы химического реактора: триггерный режим,автоколебательный режим и режим удвоения периода автоколебаний.

5. Экспериментально реализована запись голограммы волнового фронта Ж-излучения в виде геометрического рельефа окисного слоя на поверхности металлов / Со , , /Л /.

Список литературы диссертационного исследования Шафеев, Георгий Айратович, 1984 год

1. Вейко В.П.,Котов Г.А.,Либенсон М.Н.,Никитин М.Н. Термохимическое действие лазерного излучения. ДАН СССР,208,№3,с.587-590 (1973).

2. Бункин Ф.В.»Кириченко H.A.,Лукьянчук B.C. Термохимическое действие лазерного излучения. УФН,138,вып.I,с.45-94 (1982).

3. Бункин Ф.В.,Конов В.И.,Лукьянчук B.C. Горение и испарение металлов под действием С0£-лазера. Тезисы докладов 1У Всесоюзного совещания по нерезонансному взаимодействию оптического излучения с веществом,с.97,Л-д,1978.

4. Либенсон М.Н. Liidzm ,с.253.

5. Бойко В.И.,Кириченко H.A.,Конов В.И.,Лукьянчук Б.С., Нанаи Л.,Симакин A.B.,Токарев В.Н.,Хевеши И.,Шафеев Г.А. Краткие сообщения по физике,№9,с.49-54. Плазменно-химические явления при окислении ванадия в воздухе непрерывным излучением С02-лазера. (1982).

6. Анисимов С.И.,Бузыкин 0. Г.,Бурмистров A.B.,Гольберг С.М., Трибельский М.И. Тезисы докладов У Всесоюзного совещания по нерезонансному взаимодействию оптического излучения с веществом., с.290,Л-д,1981.

7. Алимов Д.Т.,Бункин Ф.В. ,Е}цвабный И. В., Кириченко Н.А.,Лукь-янчук Б.С.Дабибуллаев П.Н.Неустойчивость фронта окисления при лазерном нагреве металлов в окислительной среде. Поверхность, Физика,химия,механика,Ш,с.82,(1982).

8. Бузыкин O.P.,Бурмистров A.B.,Коган М.Н. Поверхность.Физика, химия,механика,№0,с.91(1982).

9. Алимов Д.Т.,Бобырёв В.А.,Бункин Ф.В.,Кириченко H.A.,Лукь-янчук Б.С.,Митин Ю.Н.,0мельченко А.И.,Симакин A.B.Дабибуллаев П.К. ДАН СССР,т.268,М,с.850-852(1983).Термоэдс-механизм кинетики окисления металлов под действием лазерного излучения.

10. Андронов A.A.,Витт A.A.Дайкин С.Э. Теория колебаний.-М.:ФИЗМАТГИЗ,1959.

11. Гапонов-Грехов A.B.,Рабинович М.И. Л.И.Мандельштам и современная теория нелинейных колебаний. УФН,т.128,с.579(1979).

12. Бобырёв В.А.,Бункин Ф.В.,Кириченко H.A.,Лукьянчук Б.С.,Сима-кин A.B. Стохастический режим протекания термохимических гетерогенных процессов в полн лазерного излучения.Письма в ЖЭТФ,т.32, с.60(1980).

13. Автоволновые процессы в системах с диффузией(сборник). И® АН СССР,г.Горький, 1981.

14. Шафеев Г.А. Экспериментальное исследование реакции окисления аммиака,стимулированной непрерывным лазерным излучением. Препринт ИОФАН №194,Москва,1984.

15. Тальрозе В.Л.,Барашев П.П. Ж. ВХО им.Менделеева,т. 18, с.15(1973).

16. БункинФ.В.,Кириченко H.A.,Лукьянчук Б.С.,Морозов Ю.Ю.Термодиффузионная неустойчивость газовых смесей в поле лазерного излучения.Квантовая электроника,10,с.2136 (1983).

17. Кириченко H.A.,Морозов Ю.Ю. Термодиффузионная неустойчивость газовых смесей в поле лазерного излучения. Препринт ИОФАН №219,Москва,1983.

18. Молин Ю.Н.»Панфилов В.Н.-Кин. и катализ,т.17,с.1367(1976).

19. Сидельников В.Н.,Петров А.К.,Рубцова H.H.,Самсонов Ю.Н., Молин Ю.Н. Изв. СО АН СССР,сер.хим.наук,вып.5,с.33(1976).

20. Ораевский А.Н.,Панкратов A.B. 0 механизме лазерохимичес-ких реакций.-Препринт ФИАН СССР №37,Москва,1979.

21. Самсонов Ю.Н.,Петров А.К.- В кн.Лазерные системы. Новосибирск : Наука.Новосиб.отд-е,1980.

22. Алимпиев С.С.,Карлов Н.В.,Крынецкий Б.Б.,Петров Ю.Н. Лазерное разделение изотопов. Сер."Радиотехника",т.22,ч.1,2.-М.¡ВИНИТИ,1980.

23. Карлов H.B.,Петров 10.H. »Фёдоров Й.В. Труды ФИАН,П4, 174(1979).

24. Карлова Е.К.,Карлов Н.В.»Кузьмин Г.П.,Ласкорин Б.Н., Прохоров A.M.,Ступин Н.П.,Шурмель Л.Б. Письма в ЖЭТФ,вып.9, т.22,с.33-35.-Смещение химического равновесия в растворах при резонансном воздействии ЙК лазерного излучения.(1975).

25. Басов Н.Г.,Ораевский Ан.Н.,Панкратов A.B. 0 кинетике лазерохимических реакций. Квантовая электроника,3,М,с.814 (1976).

26. Бункин Ф.В.»Кириченко H.A.,Лукьянчук Б.С.-Термохимическая бистабильность и "химические фазовые переходы",стимулированные лазерным излучением. Квантовая электроника,II,№б,с.1183 (1984).

27. Постон Т.,Стюарт И. Теория катастроф и её приложения.-М.:Мир,1980.28. р. ц. Pot*, т. IÙML. С0г iaMt-lndiad- oleMrrifHiUtuhi ^ rndfyl1.didê unsltifd tj лфг LpfÎMHdL. Coliict. oj û&cl. ¿¡z.45^ p p

28. J-PtA, 7П- Ïïot-Ж. L&cd&m. j p.p.№o-№f.

29. Лутошкин В.И.,Марченко Л.В.,Волков C.B. ,Дружерученко А.Г. Лазерохимические реакции гексафторида серы с метаном и кислородом. -т Украинскиц химический журнал,т.49,№5,с.485 (1983).

30. Бакланов М.Р. ,Бетеров И.М.,Репинский С.М.,Ржанов A.B., Чеботаев В.П.,Юршина Н.И. ДАН СССР,т.216,№3,с.524 (1974).

31. Бетеров И.М.,Чеботаев В.П.»Юршина Н.И.,Юршин Б.Я.- Влияние интенсивности лазерного излучения на кинетику гетерогенной фотохимической реакции монокристаллического германия с газообразным бромом.- Квантовая электроника,5,№11,с.2332 (1978).

32. Кофстад П. Высокотемпературное окисление металлов.-М.: Мир,1969.

33. Арзуов М.И.,Конов В.И.,Костин В.В.,Метев С.М.,Силенок A.C., Чаплиёв Н.И. Исследование кинетики нагрева металлов в газовой среде излучением непрерывного и импульсно-периодического COg-лазера.-Препринт ФИАН СССР,№152,Москва,1977.

34. Физико-химические свойства окислов. Справочник под ред. Самсонова Г.В. М.:Металлургия,1978.

35. Бункин Ф.В.,Кириченко H.A.,Лукьянчук Б.С.,Шафеев Г.А.-Термоэлектрические явления при окислении ванадия под действием лазерного излучения.-Квантовая электроника,9,№9,с.1848 (1982).

36. Таблицы физических величин. Справочник под ред. Кикоина И.К. М.:Атомиздат,1976.

37. Ъипкп Щ У-Яу МусииМ ргЛп Щ 3! ¿2.

38. Hmfc. CLßt JLatcJmiici /(k мШю* ¿¡Med (L а ¿ткишщ «**f&trcbx ßkcfsica Кигуаъс!, БЬ((~2)/ р.р.М-Ш 'тзУ f

39. Бобырёв В.А.,Бункин Ф.В.,Дэли Е.,Кириченко H.A.,Лукьянчук Б.С., Нанаи Л.,Симакин A.B.Девеши И.,Шафеев Г.А.-Лазерный синтез кристаллов с развитой поверхностью.-Квантовая электроника,9, №10,с,1943 (1982).

40. Бобырёв В.А.,Бункин Ф.В.,Кириченко H.A.»Лукьянчук Б.С., Прохоров A.M. ,Симакин A.B. Сисакян И.Н.,Шафеев Г.А. Заявка F° 3639998/25.-Способ получения элементов с фазовым рельефом.

41. Строук Дж. Введение в когерентную оптику и голографию.-М.: Мир,1967.

42. Бобырёв I.A.,Бункин Ф.В.,Кириченко H.A.,Лукьянчук Б.С.,Сима-кин A.B.,Шафеев Г.А. Поверхность.Физика,химия,механика,№4,с.134-144 (1984).

43. Обращение волнового фронта оптического излучения а нелинейных средах. Сборник ИПФ АН СССР,г.Горький,1979.

44. Климов В.Д.,Кузьменко В.А.,Легасов В.А. Журн. неорг. химии, 21,с.2100, (1976).45. ßnuut ^eJWW ij i*j*utd akcffho* ¿b. SFG ZEE£ £ .ем*., мм v.QB-ß, yoül р.т-щ.

45. H. Ben-^LJ, fC.X. (Я.Л.Лтж, W' ¿54-W

46. Ck*vijjl. ^t¿¡¡jet- fles^f $¿0.

47. Бункин Ф.В.,Лукьянчук Б.С.»Морозова Е.А.,Щафеев Г.А.

48. Стационарные "неравновесные" спектры люминесценции при лазерном нагреве молекулярных газов.-Тезисы докладов 1У Всесоюзной конференции "Оптика лазеров-84",с.314,Л-д,1984.

49. Зельдович Я.Б.,Райзер Ю.П. Физика ударных волн и высокотемпературных явлений.-М.:Наука,1966.

50. Tlpvak ß-ff-.j Эутсиь Ж^ ¿¡witrum ejiße Дя/ cj £>f^at lOfipL. J. quaA.fifwtttw. fatüd- v. jSt/0.Ж-%/.

51. Кикоин И.к. Молекулярная физика.-М.:Наука,1976.

52. Кириченко H.A.,Корепавов А.Г.Дукьянчук Б.С.-Влияние движения газовой среды на экранирующее действие продуктов термического разложения материалов под действием излучения СО^-ла-зера. Препринт ФИАН №23.-Москва,1981.

53. Бункин Ф.В.,Кириченко H.A.,Лукьянчук Б.С.,Шафеев Г.А. Термодиффузионное разделение газовых смесей лазврным излучением.-Квантовая электроника,9,№0,с.1864 (1982).

54. Карлов Н.В. Изв. АН СССР,сер.физическая,14,с.2048 (1980).

55. Бункин Ф.В ,Кириченко H.A.,Лукьянчук Б.С.,Шафеев Г.А. Термокинетические процессы,индуцируемые лазерным излучением в химически активных газовых средах.-Квантовая электроника,10. 10,№7,с.1373-1380 (1983).

56. Виноградов Е.А.,Голованов В.И.,Ирисова H.A.-Метод эквиден-сит для измерения характеристик распределения инфракрасных и сверхвысовочастотных полей.-Приборы и техника эксперимента, №4,с.137-140 (1980).

57. Ландау Л.Д.,Лифшиц Е.М. Механика сплошных сред.-М.:Физмат-гиз,1953.

58. Ългти-тлкЕ.С., &ftt tncUad hfaMdy 1* S&R, 2S03F ~ 2 у ßUm. Wf-, ».¿О, f p.%20 QW).

59. Бункин Ф.В.,Лукьянчук Б.С.,Шафеев Г.А.-Селективное управление электрохимическими процессами с помощью лазерного излучения.-Письма в ЖЭТФ,т.39,вып.10,с.464-466 (1984).

60. Бункин Ф.В.,Кириченко H.A.»Лукьянчук Б.С.,Сапецкий А.Н., Симакин A.B.,Шафеев Г.А.-Динамика восстановления металлов из ок окислов под действием лазерного излучения.-Поверхность.Физика, химия,механика,№9,с.II2-118 (1984).

61. Химический энциклопедический словарь.-М.:Советская энциклопедия ,1983.

62. Б Лукьянчук Б.С.,Коклин A.A.,Сисакян Е.В.,Шафеев Г.А.-Лазерное травление полупроводников продуктами термодиссоциации сильнопоглощающих газовых смесей.-Препринт ИОФАН №128,Москва,1984.

63. Карслоу Г.,Егер Д.-Теплопроводность твёрдых тел.М.:Наука, 1964.

64. Бункин Ф.В.,Лукьянчук Б.С.,Шафеев Г.А.-Окисление аммиака и синтез азотсодержащих соединений под действием лазерного излучения. -Квантовая электроника,II,№5 с.1069-1071 (1984).

65. Бункин Ф.В.»Кириченко H.A.,Лукьянчук Б.С. Термохимическая бистабильность и "химичесике фазовые переходы",стимулированные лазерным излучением.-Препринт ФИАН if266,Москва, 1983.

66. Бункин Ф.В.,Кириченко H.A.,Лукьянчук Б.С.-Распространение лазерного излучения в среде с химической инерционной нелинейностью. -Квантовая электроника,9,№4,с.704-711 (1982).