Влияние слабых электрических потенциалов на релаксацию напряжений в алюминии тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.07, кандидат технических наук Невский, Сергей Андреевич

• Невский, Сергей Андреевич
• кандидат технических наук
• 2012

Оглавление диссертации кандидат технических наук Невский, Сергей Андреевич

Содержание

Введение

1 .Пластическая деформация в условиях внешних электрических воздействии

1.1. Основные концепции релаксации напряжений

1.2.Пластичность металла в условиях электрических полей

1.2.1. Влияние электрического тока на релаксацию напряжений

1.2.2. Пластичность металлов в условиях слабых электрических воздействий

1.2.3.Влияние электростатических полей на активную пластическую деформацию металлов

1.3. Теоретические исследования поверхности металлов

1.3.1. Теория функционала плотности

1.3.2. Поверхностная энергия в электрическом поле

1.4. Постановка цели и задач исследования

2.Материал и методика исследований

2.1. Материал для исследований и способы

изменения электрического состояния

2.2. Описание экспериментальной установки

2.3. Определение характеристик релаксации напряжений

2.4. Методика электронно-микроскопических исследований

2.5.Методика количественной обработки результатов измерений характеристик тонкой структуры

2.6. Методика рентгенографических исследований

3.Результаты экспериментальных исследований релаксации напряжений при изменении

электрического потенциала поверхности образца

3.1. Изучение макро и микропараметров релаксации напряжений

при изменении электрического потенциала от стабилизированного источника питания

3.2. Изучение макро и микропараметров релаксации напряжений при подключении металлов с иной, чем у алюминия работой выхода

3.3. Обсуждение результатов

3.4. Основные выводы

4. Влияние электрического потенциала на дислокационную

субструктуру при релаксации напряжений

4.1. Структура исходного состояния

4.2.Структура алюминия после релаксации напряжений

в обычных условиях и при подключении потенциала

4.2.¡.Структура алюминия после

релаксации напряжений вблизи поверхности нагружения образца

4.2.2.Структура алюминия после релаксации напряжений в области удаленной от поверхности нагружения

4.2.3. Структура алюминия при релаксации напряжений в центральной части образцов

4.3. Структура алюминия после релаксации напряжений при воздействии потенциалов 0,5 В и 1 В

4.3.1. Структура поверхностного слоя вблизи поверхности нагружения

4.3.2. Структура алюминия в поверхностном слое в области удаленной от поверхности нагружения при потенциалах 0,5 В и 1 В

4.3.3. Структура алюминия в центральной зоне образцов при потенциалах 0,5 В и 1 В

4.4. Обсуждение результатов

4.5. Выводы по разделу

5. Направления практической реализации результатов диссертационного

исследования

Основные выводы

Литература

Приложение

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Влияние слабых электрических потенциалов на релаксацию напряжений в алюминии»

Введение

Актуальность. Экспериментальные исследования пластических и прочностных свойств металлов помимо методов активной деформации и ползучести предусматривают метод релаксации напряжений. Изучение релаксации напряжений важно не только с научной, но и с практической точки зрения. В условиях релаксации напряжений работают все напряженные механические соединения и упруго-напряженные детали. В ряде случаев, при расчетах на прочность, критерии релаксации напряжений становятся решающими. В этой связи актуальной проблемой физики конденсированного состояния и физического материаловедения является разработка способов управления релаксацией напряжений. Одним из таких способов являются внешние энергетические воздействия. Однако для разработки способов управления пластической деформацией с помощью этих воздействий необходимо изучение физической природы влияния этих воздействий.

К настоящему времени установлено, что обработка токовыми импульсами, сильные электрические и магнитные поля, а также радиационные воздействия оказывают существенное влияние на процессы пластической деформации. Несмотря на большие успехи в этой области, остаются практически не изученными вопросы, связанные с влиянием слабых электрических воздействий, к числу которых относится воздействие слабыми электрическими потенциалами. До сих пор это воздействие исследовалось применительно к деформации ползучести. Релаксация напряжений в условиях приложения электрических потенциалов практически не исследовалась.

Цель работы: выявление закономерностей влияния слабых электрических потенциалов и контактной разности потенциалов на характеристики релаксации напряжений технически чистого алюминия и изменение дислокационной субструктуры.

Для достижения поставленной цели в работе были решены следующие задачи:

1. Установить закономерности изменения характеристик процесса релаксации напряжений при влиянии электрического потенциала и контактной разности потенциалов.

2. Проанализировать эволюцию дислокационной субструктуры алюминия при релаксации напряжений как в обычных условиях, так и при воздействии электрического потенциала.

3. Выявить механизм влияния слабых электрических потенциалов и контактной разности потенциалов на релаксацию напряжений.

Научная новизна. Впервые проведены исследования влияния слабых электрических потенциалов на процесс релаксации напряжений в алюминии. Установлено, что при подключении к образцам технически чистого алюминия электрического потенциала от стабилизированного источника питания средняя скорость релаксации напряжений увеличивается, а активационные параметры снижаются. При подключении металлов с иной, чем у алюминия, работой выхода наблюдается немонотонное изменение средней скорости релаксации.

Исследования дислокационной подсистемы материала показали, что в образцах, испытанных на релаксацию напряжений при воздействии электрического потенциала, происходит увеличение объемных долей дислокационных субструктур и скалярной плотности дислокаций.

Предложен механизм влияния слабых электрических потенциалов на релаксацию напряжений, который заключается в том, что при подключении электрического потенциала происходит перераспределение электронной плотности в поверхностных слоях материала, которое приводит к изменению условий самоорганизации дислокационных субструктур, что проявляется в изменении их объемных долей.

Научная и практическая значимость исследования заключается в том,

что его результаты способствуют более глубокому пониманию природы

4

влияния слабых энергетических воздействий на структуру и свойства материалов, что позволит разработать принципы управления релаксацией напряжений в деталях ответственного назначения. Сформированный в работе банк экспериментальных данных об изменении параметров процесса релаксации позволит провести математическое моделирование процесса релаксации напряжений в условиях слабых энергетических воздействий.

Полученные в работе данные о влиянии электрического потенциала на процесс релаксации напряжений могут быть использованы для разработки способов регулирования эффектов упругого механического последействия и эффекта Баушингера при операциях обработки металлов давлением. Рассмотренное внешнее воздействие может быть использовано в качестве способа снижения остаточных напряжений в сварных узлах после сварки проводников при производстве различных электромеханических устройств ответственного назначения.

Результаты работы могут быть использованы при разработке учебных программ и курсов лекций по физике конденсированного состояния и физическому материаловедению.

Реализация результатов. Установленные закономерности изменения параметров процесса релаксации напряжений при воздействии слабых электрических потенциалов реализованы: в ОАО «НИИ Электромеханических приборов» при отработке режимов термоэлектрической тренировки тонкопленочных наборов резисторов и гибридных интегральных схем; в Институте проблем прочности им. Г.С. Писаренко HAH Украины при расчете и анализе напряженно-деформированного состояния деталей, работающих в условиях релаксации напряжений; в НОЦ «Нанотехнологии и наноматериалы» Тамбовского государственного университета при изучении механических свойств сплавов на основе алюминия, обладающих прерывистой текучестью; в Институте физики им. JI.B. Киренского СО РАН при изучении электрических свойств материалов для датчиков, чувствительных к слабым электрическим полям; в НИТУ «Московский институт сталей и сплавов» при разработ-

5

ке тестовых механических испытаний на упругое последействие; в ООО «Сибирские промышленные технологии» при отработке операции заневоли-вания пружин подвески; в ООО «Ремкомплект» при отработке технологий операций листовой штамповки.

Личный вклад состоит в проведении экспериментов по установлению влияния слабых электрических потенциалов на процесс релаксации напряжений, в обработке полученных результатов, формулировке положений, выносимых на защиту, и основных выводов, а также в написании статей, тезисов докладов и подготовке их к публикации.

Достоверность полученных результатов обеспечена корректностью поставленных задач исследования, большим объемом экспериментальных данных и привлечением статистических методов их обработки, анализом литературных данных и критическим сопоставлением установленных в работе закономерностей с результатами других авторов, а также справками об использовании результатов.

Научные результаты, выносимые на защиту:

1. Закономерности изменения характеристик релаксации напряжений при слабых электрических воздействиях, заключающиеся:

- в увеличении глубины релаксации, средней скорости релаксации и снижении активационного объема вне зависимости от знака подключаемого потенциала;

- в обнаружении немонотонной зависимости средней скорости релаксации напряжений и активационного объема от контактной разности потенциалов при подключении металлов с отличной от алюминия работой выхода.

2. Совокупность экспериментальных данных, показывающих влияние слабых электрических потенциалов на характеристики дислокационной субструктуры алюминия, которая позволяет установить закономерности изменения этой субструктуры в условиях данных воздействий.

3. Механизм влияния слабых электрических потенциалов, заключающийся в том, что при изменении электрического потенциала поверхности происходит изменение поверхностной энергии, меняющее условия самоорганизации дислокационной субструктуры в поверхностных слоях материала и, соответственно, скорость релаксации напряжений.

Апробация работы и публикации. Материалы диссертационной работы доложены на следующих научных мероприятиях: 3-й Международной конференции «Деформация и разрушение материалов и наноматериалов», Москва, 2009; IV научной школе «Физическое материаловедение», Тольятти, 2009; Всероссийской научной конференции молодых ученых «Наука, Технологии, Инновации», Новосибирск, 2009; V Научно-технической конференции «Физические свойства металлов и сплавов», Екатеринбург, 2009; Всероссийской Байкальской конференции по наноструктурным материалам: «Байкал-Нано», Иркутск, 2009; X Международной научно-технической Уральской школе-семинаре металловедов-молодых ученых, Екатеринбург, 2009; VI Всероссийской конференции «Механика микронеоднородных материалов и разрушение», Екатеринбург, 2010; XVIII республиканской конференции «ФКС - 18», Гродно, 2010; 6-й Международной конференции: «Фазовые превращения и прочность кристаллов», Черноголовка, 2010; Международной конференции «Микромеханизмы пластичности, разрушения и сопутствующих явлений», Тамбов, 2010; XXII международной конференции «Релаксационные явления в твердых телах». Воронеж, 2010; Международной научно-технической конференции «Современное материаловедение и нанотехноло-гии», Комсомольск на Амуре, 2010; 50-м международном симпозиуме «Актуальные проблемы прочности», Витебск, 2010; VII Всероссийской конференции «Физико-химия неорганических материалов», Москва, 2010; 51-й Международной конференции «Актуальные проблемы прочности», Харьков, 2011; V Российской научно-технической конференции «Ресурс и диагностика материалов и конструкций», Екатеринбург, 2011; XVII Международной

конференции «Современная техника и технологии», Томск, 2011; V Между-

7

народной научной школе «Физическое материаловедение», Тольятти, 2011; VI Научно-технической конференции «Физические свойства металлов и сплавов», Екатеринбург, 2011; II Московских чтениях по проблемам прочности, Черноголовка, 2011.

Работа выполнена в рамках грантов ФЦП «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России на 2009-2013 г.г.» (гос. контракт № П411) и РФФИ (проекты 10-07-00172-а; 11-08-90712 - моб_ст).

По материалам диссертации опубликовано 29 печатных работ, в том числе 8 статей в журналах, включенных в Перечень ВАК.

Соответствие диссертации паспорту специальности. Диссертационная работа по своим целям, задачам, содержанию, методам исследования и научной новизне соответствует пункту 1 «Теоретическое и экспериментальное изучение физической природы свойств металлов и их сплавов, неорганических и органических соединений, диэлектриков и в том числе материалов световодов как в твердом, так и в аморфном состоянии в зависимости от их химического, изотопного состава, температуры и давления» паспорта специальности 01.04.07 - Физика конденсированного состояния (технические науки).

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, пяти разделов, основных выводов, приложения и списка цитируемой литературы, включающего 159 наименований. Диссертация включает 136 страниц, 63 рисунка, 18 таблиц.

Автор считает свои приятным долгом выразить благодарность за полезные обсуждения результатов работы и постоянную поддержку научному руководителю д.ф.-м.н., профессору Громову В.Е., к.т.н., доценту Коновалову C.B., д.т.н., профессору Будовских Е.А., д.ф.-м.н., профессору Иванову Ю.Ф., д.ф.-м.н., профессору Кулькову С.Н., к.ф.-м.н., доценту Петрунину В.А., к.ф.-м.н., доценту Коваленко В. В., к.т.н., доценту Мартусевич Е.В., к.т.н., доценту Филипьеву P.A., к.т.н., ст. преподавателю Загуляеву Д. В.

1. ПЛАСТИЧЕСКАЯ ДЕФОРМАЦИЯ В УСЛОВИЯХ ВНЕШНИХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ВОЗДЕЙСТВИЙ 1.1 Основные концепции релаксации напряжений

Релаксацией напряжений принято называть самопроизвольное уменьшение напряжений в нагруженном жестком теле при постоянной общей деформации [1]. Кривой релаксации напряжений называется зависимость напряжений от времени, представленную графически. Типичные кривые релаксации представлены на рисунке 1.

т 8оо /ш то

X, ч

Рисунок 1.1- Типичные кривые релаксации

Условия протекания процесса релаксации напряжений выражаются следующим уравнением [2]:

sei +£pi =const, (1.1)

где ве/ - упругая деформация, ер/ - пластическая деформация. Условие постоянства общей деформации наблюдается вследствие возрастания пластической деформации за счет убыли упругой деформации.

К настоящему времени разработаны теории релаксации напряжений, основанные на термодинамическом подходе [2 - 8]. Суть термодинамического подхода заключается в том, что процесс пластической деформации рассматривается как термически активированный процесс отрыва дислокации от стопоров, который описывается законом Аррениуса:

е = £0ехр

' и-г^ст-ет^

(1.2)

кТ

Ч У

где ¿0- предэкспоненциальный множитель, и - энергия активации, у - ак-

тивационный объем, к - постоянная Больцмана, Т - температура, сг - текущее напряжение, Су - атермическая компонента напряжений. Уравнение (1.2)

справедливо для области низких температур или высоких напряжений. При температурах близких к температуре плавления или низких напряжениях имеет место обратная термическая флуктуация (флуктуация против внешней нагрузки). В [2] приведена форма записи закона Аррениуса с учетом обратной флуктуации, которая имеет вид:

Г тт\

5 = £0ехр

V

и_

кТ

Бт)}

'Г(сг-(7Г)

кТ

(1.3)

При описании процесса релаксации напряжений термофлуктуационным методом следует учитывать факт связи скорости спада напряжений сги скорости упругой деформации. Эта связь выражается уравнением ¿ = --^[2,3], где

М- упругий модуль системы «образец - испытательная машина».

Преимущества термоактивационного анализа релаксации напряжений заключается в том, что он позволяет получить из одной релаксационной кривой информацию об активационном объеме, который позволяет идентифицировать тип препятствий при движении дислокаций. Трудности возникают при определении энергии активации. Во-первых, необходимо знать как минимум два значения температуры, во-вторых, нельзя пренебрегать зависимостью энергии активации от внутренних напряжений. Из опытов по релаксации напряжений для многих металлов получаются завышенные значения энергии активации. Еще одна трудность возникает при разделении термической и атермической компоненты напряжения. В [8] обсуждаются способы разделения этих компонент напряжения при различных зависимостях скорости дислокаций от напряжения

V

(степенной, гиперболического синуса и гиперболической). Степенная зависимость, используемая в работах [5, 8], имеет следующий вид:

и = а(<т-сгу)ш, (1.3)

где а и т - постоянные. Получаемая из этой зависимости релаксационная кривая имеет вид:

а = а/ + , (1.4)

где А - МЪр а - постоянная, а - постоянная интегрирования, Ь - модуль векто-

о

ра Бюргерса, рё - плотность подвижных дислокаций. Значения атермической компоненты напряжений получаются путем аппроксимации экспериментальных данных уравнением (1.4).

Зависимость гиперболического синуса имеет вид:

и = В51пЪ(а-ст/), С1-5)

где В - некоторая константа. Тогда релаксационная кривая будет представлена уравнением [8]:

сг = сгу + — агсйт11(ехр(-С£>*)), (1 •6)

где С =МВ и £> = у/кТ- постоянные. Сравнение (1.6) с экспериментальной релаксационной кривой даст значение сгу-.

Аналогично, значение атермической компоненты напряжений получается из сравнения (1.7) с экспериментом

(1.7)

г + 8

где 8 - константа.

Сравнение значений сг* и оу, полученных из экспериментов по релаксации напряжений, со значениями, полученными из экспериментов по снижению напряжения [7], показало, что уравнения релаксации (1.4), (1.6), (1.7) завышают или занижают компоненты напряжений в зависимости от материала и уело-

вий деформации. Относительная погрешность в определении данных компонентов достигает 100 %. Одной из причин такого отклонения является предположение о том, что в процессе релаксации напряжений плотность подвижных дислокаций постоянна, хотя в действительности наблюдается изменение плотности подвижных дислокаций. Отметим, что равенство нулю наблюдаемой скорости спада напряжений еще не означает равенство нулю скорости пластической деформации. Анализ релаксации вблизи оу[9] показывает, что время

полной релаксации равно

г кт Л (и^

уМё о

ехр

кТ

(1.8)

J

Оценки времени полной релаксации в области температур жидкого гелия показывают, что его значение ю1500 с, то есть практически недостижимое. Поэтому вводят критическую скорость спада напряжений, к которой еще чувствительна аппаратура.

Следует заметить, что в [ 10] предложена формула для вычисления актива-ционного объема, учитывающая изменение плотности подвижных дислокаций во времени. Она имеет вид

ЩУ Р,®)))] < (ь9)

3(7

где ря{() и рё{0) - плотности подвижных дислокаций в момент времени /ив начальный момент времени. Другая причина заключается в том, что термоакти-вационный анализ рассматривает движение индивидуальной дислокации, тогда как в действительности наблюдается движение ансамбля дислокаций. Но, несмотря на указанные недостатки термоактивационный анализ является основным косвенным методом исследования пластической деформации металлов и сплавов.

В работах JI.E. Попова и С.Н. Колу паевой рассмотрена релаксация напряжений в рамках модели, в которой накопление дефектов и пластическая деформация рассматриваются как единый процесс [11 - 15]. Основные уравнения модели имеют вид:

гдр} + др

р = £

Kdsj ds

+

dt

дс

(1.10)

к .

dt

т = -ве

Первое уравнение характеризует связь между скоростью пластической деформации и внешним напряжением, плотностью дислокаций, второе уравнение -уравнение баланса дислокаций, третье - уравнение баланса точечных дефектов, четвертое уравнение - связь между скоростью спада напряжений и скоростью деформации. Уравнение пластического течения имеет вид [11]:

ё = 2^2vDb2 ехр

'AS}

к )

ехр

AU кТ

у

А(т,р)

(1-/?)(г-га(р))"

e,2GbPv2

1/3

х

х sinh

[т-та{р)}Л(г,р)Ь рх'2кТ

2 Л

(1.11)

где - отношение плотности дислокаций «леса» к общей плотности дислокаций, у0 - частота Дебая, Ъ - вектор Бюргерса, АЗ - изменение энтропии связанное с преодолением стопоров, А и - энергия активации преодоления не-реагирующих дислокаций «леса», - активационная площадь, Л - длина свободного пробега дислокационного сегмента, (3 - доля нереагирующих дислокаций «леса», х - внешнее сдвиговое напряжение, та - атермическая компонента

напряжений, Л(т,р) =

\\-р1т-та{р))

ф,2ОЪрш

;/з

1/0

£ f, а - константа, к -

постоянная Больцмана, Т - температура. В уравнении (16) учтены обратные

V

/

термические флуктуации. Данные флуктуации, как уже указывалось выше, необходимо учитывать при высоких температурах или низких напряжениях. В [11, 12, 15] рассматриваются три случая: 1) плотность дислокаций постоянна; 2) в процессе релаксации напряжений накопление дислокаций пренебрежимо мало, но происходит аннигиляция дислокаций; 3) при прямой релаксации происходит и генерация дислокаций, и их аннигиляция.

В первом случае из четвертого и первого уравнения системы (1.10) получается:

Л1/3

т-т

f

х

X 0(2-,/?) ex р

/ A СЛ sinh

ехр —

V к j V кТ )

Л(т)а

7

Gb

(1.12)

Ta-rf кТ

где та = Ту + аСЪ-^р . Особенность испытаний на релаксацию напряжений по

сравнению с активной деформацией и ползучестью заключается в том, что снижение напряжений приводит к уменьшению активационной площади [11,

Я(т )

12], приближаясь к минимальной величине: <2™1П = ^ • В этом случае уравнение (1.12) принимает вид:

т = -2Gvb ехр

(AS

\ к

ехр

AU кТ

(т-гв(р)Х1 -r'WV-"2!'3^

х /7sinh

У{т,р){т-та{р))

кТ

(1.13)

у -1/2

где V(r,p) = Л(т,р)Ь р При напряжениях т > та:

sinh((r - та(р))Г(т,р)/кТ)* (1/2)ехр((т - та(р))¥(т,р)/кТ); (1.14)

Так как Л(т,р) слабо зависит от напряжения, то можно положить V- const. Тогда, интегрируя при р = const, находим:

ехр(-(-г -А т- та)У/кТ) - ехр(-(г - та)У/кТ) = (4К£62к/£Г)ехр(А5/£ хехр (-ЫЛкТУ,

(1.15)

где Ах - изменение напряжения за время релаксационного испытания.

ехр

Л тУ кТ

4 УвуЬ' кТ

•ехр

А5 к

ехр

АЦ кТ

ехр

\т-та)У кТ

1 + \

(1.16)

При обычной продолжительности испытаний на релаксацию напряжений первый член в правой части уравнения (1.16) намного больше единицы, опуская единицу и, логарифмируя это уравнение, получим:

кТ

л кТ1

А т = —т V

4У „ ,2 ГЛ^ ( А

кТ

СуЬ ехр

V к у

ехр

кТ

Л

V

-1п/.

(1.17)

Фактически уравнение (1.17) представляет собой уравнение П. Фелтама [16].

При температурах, когда интенсивно протекают процессы динамического возврата, изменение плотности дислокации становится решающим фактором, определяющим протекание процесса релаксации напряжений [11 - 15]. Поэтому кроме уравнения пластического течения для описания процесса релаксации необходимо добавить уравнение баланса дислокаций. Например, при температурах, при которых аннигиляция дислокаций осуществляется главным образом переползанием, обусловленным миграцией межузельных атомов к дислокациям, и при высоких напряжениях, возможно поперечным скольжением, уравнения баланса дислокаций и точечных дефектов имеют вид [12]:

р = 8{ОРр1Вт)-А1У0Ь2р2У{т,р)8{т)^{-{ис5 - Ус,(т -тг))/кТ) -

- (А2 (С /(г-Ту ))Р2 + Афр5'2 (с J);

cj^kj¿b^l2pxl2pll2 -{\-cos)vDb¿nj{QxV{-UГЧkT))cjp^

¿у = ёЪ^12 рх,г /12л/2. Для интервала температур, где аннигиляция дислокаций осуществляется поперечным скольжением, аналогично получается:

г(т)

(1.18)

р = ё{(ЗЬ/В)(р/т-)( 1 -(1 /*)к}Ърх 12{В^12 ЮЕ^к^-

- АхупЬ2р2У{т,р)8{т)^{-ис,{т)1кТ) (1.19)

ду=Б(к]у +к2У)^'2ЬрУ2 -(\-ш^у0Ь2п2у^{(-и^/кТ)рс2У

В работе [17] предложена классификация процессов релаксации напряжений при пластической деформации металлов (рисунок 1.2).

Рисунок 1.2- Классификация релаксационных процессов (по В.М. Фарберу и

О.В. Селивановой) Пластической релаксацией называется такой способ уменьшения напряжений, при котором пластическое течение металла, приводящее к формоизменению тела при активной деформации, может рассматриваться как релаксационная реакция, обуславливающая снижение в кристалле внутренних упругих напряжений, вызванных приложенной нагрузкой.

Аннигиляционная релаксация - уменьшение внутренних напряжений вследствие понижения плотности дислокаций. Возникновение дислокаций в процессе деформации способствует понижению и локализации упругой энергии кристалла, так как разрываются межатомные связи, и упругая энергия частично компенсируется смещением атомов в ядре дислокации. Определенная часть дислокаций выходит на поверхность кристалла или на границы зерен, а также аннигилирует при их взаимодействии [17].

При формировании дефектов (дислокаций и дисклинаций) в различные конфигурации их поля напряжений будут частично перекрываться. Результатом является снижение внутренних напряжений. Такой вид релаксации называется компенсационной релаксацией [17 - 21]. Снижение внутренних напряжений в результате локализации упругих напряжений происходит на всех структурных и масштабных уровнях пластической деформации от атомного при образовании дислокаций, до макроскопического уровня при зарождении трещин. Трещино-образование является радикальным видом релаксации напряжений [22 - 25].

В зависимости от условий деформации, температуры и других условий каждый вид релаксации напряжений может протекать по различным механизмам. При низких температурах преобладает сдвиговый механизм. Реализация этого механизма происходит путем консервативного движения дислокаций [26, 27]. При более низких температурах и высоких скоростях деформирования происходит двойникование, которое рассматривают как сдвиговый процесс с одновременной симметричной переориентацией деформированной части кристалла, обычно характерно для металлов с ОЦК и ГПУ решетками [28, 29]. При температурах деформации, когда объемная диффузия подавлена, а заметный вклад вносят процессы диффузии по дислокациям и границам зерен, протекают диффузионно-сдвиговые процессы или диффузионно-дислокационные. В основу этих процессов входит теория об образовании силового поля упругих искажений решетки вокруг дислокации. Такое поле создает микроградиент напряжений, облегчающий диффузионные процессы. Взаимодействие силового

17

поля вокруг дислокации с растворенными атомами создает приток этих атомов, способствующий уменьшению напряжений. Вокруг дислокации образуется облако растворенных атомов, так называемая «атмосфера Коттрел-ла». Рассмотрение движений дислокаций совместно с окружающими их «облаками» широко привлекается при объяснении ряда явлений пластической деформации. К пограничным процессам относятся поворот мозаичных блоков при пластической деформации, явление полигонизации и рекристаллизации [30]. Наконец при повышенных температурах в условиях развитой объемной диффузии наступает релаксация по диффузионному механизму [31 - 33].

В сплавах, помимо вышеперечисленных процессов, работают процессы структурной релаксации. Структурная релаксация напряжений изучалась в работах [34 - 38]. В данных работах рассмотрен механизм релаксации напряжений в сплавах с метастабильной структурой. В [34] введено понятие о структурном механизме релаксации напряжений, который является определяющим для метастабильных сплавов. Протекание структурных и фазовых превращений в сплавах, находящихся под нагрузкой, способствует усилению релаксации напряжений вследствие развития особого структурного механизма. Проявление этого механизма релаксации зависит от кинетики, природы и объема физико-химических процессов, стабилизирующих структуру. В тех случаях, когда изменение стабильности структуры происходит при наложении полей внешних напряжений, эти напряжения релаксируют в соответствии с объемом и интенсивностью протекания процессов стабилизирующих структуру сплавов. В [34] рассматриваются две группы процессов, стабилизирующих структуру сплавов: I - процессы, протекающие по схеме мономолекулярных реакций, II - процессы, протекающие по схеме консекутивных (последовательных) реакций.

Релаксация напряжений при мономолекулярном характере превращения в элементарном объеме происходит скачком от начального напряжения к конечному. Примером таких реакций являются некоторые без диффузионные мартен-

ситные превращения. Такие реакции происходят с исключением объема, в ко-

18

тором произошло превращение, из дальнейшего участия в фазовом превращении. В качестве примера можно привести релаксацию напряжений при температуре жидкого азота (77 К) углеродосодержащей стали 70СЗХМВА в случае мартенситного превращения, имеющего атермическии характер. В этой стали в результате неполного изотермического превращения переохлажденного аусте-нита получен остаточный аустенит разной степени стабильности. Релаксация напряжений в среде жидкого азота наблюдается только в случае мартенситного превращения. Если остаточный аустенит не испытывал мартенситного превращения, то релаксация напряжений не наблюдается [34]. При консекутивной схеме релаксирующее напряжение проходит через ряд последовательных стадий: <т0 -» аг1 —» сгг2 —> &г3 ... Причем уровень напряжений в отдельных элементарных объемах может быть неодинаков. Примером таких превращений является распад пересыщенных твердых растворов. Такие превращения наблюдаются в закаленных на мартенсит углеродистой У8А и легированной 70СЗХМВА сталях. Уже при сравнительно низких температурах наблюдается значительная релаксация напряжений, которая протекает в соответствии с кинетикой распада мартенсита при отпуске.

Итак, можно заключить, что релаксация напряжений в метастабильных сплавах определяется структурным и сдвиговым механизмами. При интенсивном развитии фазовых превращений в момент релаксации напряжений основным механизмом релаксации является структурный механизм. Структурный механизм релаксации напряжений может проявляться и при низких температурах, например, при мартенситном превращении остаточного или ревертирован-ного аустенита [34]. В [35] изучена структурная релаксация в берилиевой бронзе БрБ2 и нержавеющей стали 12Х18Н9 (ГЦК - сплавы) после закалки при 293 К. Показано, что структурные превращения, происходящие в процессе релаксационного испытания, приводят к аномально высокой релаксации напряжений. Выявлены две стадии релаксации напряжений: образование бездефектных каналов и распад твердого раствора. Предложен новый способ программного уп-

19

рочнения метастабильных сплавов, основанный на процессах структурной релаксации. Данный способ заключается в проведении циклов активного растяжения с определенной скоростью и последующей релаксацией в течении 20 минут. При температурах 423 - 573 К вследствие программного нагружения и протекания структурной релаксации значительно повышен предел текучести ( ~ до 680 МПа в бронзе и до ~ 450 МПа в стали), а также релаксационную стойкость [35].

При температурах испытания 423 - 573 К наблюдается низкая релаксационная стойкость. Площадок течения до и после релаксации напряжений практически не наблюдается. Эти особенности свойств автор [35] объясняет протеканием процессов распада пересыщенного а-твердого раствора в поле напряжений под нагрузкой. Аномально высокая релаксация в данной работе объясняется повышенной подвижностью дислокаций и вакансий, так как примесные атомы, которые ранее связывали эти дефекты, переходят в состав выделяющихся фаз. В стали 12Х18Н9 распад твердого раствора начинается при более высокой температуре. В данном случае наблюдается площадка текучести при повторном нагружении после релаксации.

Релаксация напряжений в аморфных сплавах изучалась в [36 - 39]. В [36] исследовалась релаксация напряжений в сплаве Со6о№8!5ре4(Сг, Мп)^^, В)25-Структура аморфных сплавов после закалки содержит различные дефекты и поэтому не находится в состоянии равновесия. Из-за его отсутствия происходят перестройки, приводящие к увеличению однородности аморфной фазы (с уменьшением избыточного свободного объема, релаксацией закалочных напряжений) [36]. Релаксация внутренних напряжений происходит в результате структурных перестроек внутри аморфной фазы. Выход избыточного свободного объема - это также результат структурной релаксации. До начала выхода свободного объема релаксация внутренних напряжений будет происходить за счет аннигиляции п - р дефектов и перестроек т - дефектов. Выход свободного объема может быть обусловлен диффузией р-дефектов на поверхность образца

20

[36]. В статье [36] релаксация внутренних напряжений исследовалась на расплаве в виде ленты. Оценка величины релаксации проводилась при помощи параметра Р = (1 -Я( /Я0), где Я0 - радиус кварцевой оправки на которую навивается образец, Я( - остаточный радиус кривизны ленты после отжига при температуре Г за время I. На основе анализа зависимостей 1п т = /(1/Т), полученных из уравнения Аррениуса т = т0ехр(и/ЯТ), где [/-энергия активации, т" -время, за которое параметр релаксации достигает значений равных определенной степени релаксации, т0 -предэкспоненциальный фактор, были выявлены два температурных интервала, где эти зависимости для каждой стадии релаксации можно описать линейной функцией. Условная граница этих двух температурных интервалов для всех ступеней релаксации находится в районе 270 °С. Возможно, это связано с изменением механизма релаксации, обусловленного началом выхода свободного объема при температуре 270 °С. На основании полученных данных по релаксации напряжений в данном сплаве можно сделать вывод, что при температурах выше 270 °С процессы релаксации внутренних напряжений идут за счет диффузионных потоков вещества или свободного объема на расстояниях порядка размеров образца. При температурах ниже 270° С энергия активации процесса релаксации зависит от степени релаксации, выше 270°С - перестает зависеть от нее. Возможно, что на релаксацию напряжений влияет кластерообразование [37]. По мнению авторов [37], процесс кластерообразования связан с величиной предэкспоненциального фактора в уравнении Аррениуса, что может происходить из-за различного числа атомов, одновременно участвующих в структурных перестройках.

В [38] исследована релаксация напряжений в стекловидной ленте РсЦоСизоМюРго при температурах ниже температуры стеклования. Результаты исследования показали, что:

1. В ходе линейного нагрева релаксация напряжений начинается при 350 К и заканчивается при температуре ниже температуры стеклования.

Предварительный отжиг и увеличение скорости нагрева изменяют релаксационную кривую к более высоким температурам. Релаксация напряжений в лентах происходит немного быстрее, чем в объемных образцах. При постоянной температуре логарифм напряжения уменьшается линейно с увеличением логарифма времени, и этот эффект может быть немного более явно выражен для лент.

2. В рамках DSR - модели (directional structural relaxation) выполнена реконструкция явного спектра энергии активации, полученного из данных по линейному нагреву и изотермической релаксации напряжений в объемных и ленточных образцах. Из этого спектра была вычислена вязкость деформации. Последняя, сравнивалась с вязкостью, полученной из опытов по ползучести. Хорошее согласие между экспериментом и теорией обеспечивает сильное обоснование DSR модели, объясняя релаксацию напряжений как результат необратимой структурной релаксации, ориентируемой внешним напряжением. Вязкости деформации объемных и ленточных образцов очень близки, несмотря на различие в 4 порядка в величине скорости охлаждения при закалке.

Суть DSR - модели (прямой структурной релаксации) заключается в следующем: релаксация напряжений рассматривается как результат структурной релаксации с распределением энергии активации, ориентированного внешним напряжением [39]. В рамках данной модели все данные по релаксации напряжений могут быть объединены вычислением спектра энергии активации. Последний представлен произведением NqQC , где No - объемная плотность центров релаксации, Q - среднее значение объема, состоящее из элементарных релаксационных событий, и С - константа, связанная с ориентацией внешнего напряжения для данного события. Численный метод для вычисления данного произведения описан в [40].

1.2 Пластичность металла в условиях электрических полей 1.2.1 Влияние электрического тока на релаксацию напряжений

Исследования влияния электрических полей и токов на процесс пластической деформации ведутся достаточно давно. Например, релаксация напряжений в условиях электрических полей исследовалась в работах O.A. Троицкого [41- 44] и Г.В. Степанова [45 - 49].

В [41] приведены результаты исследования влияния электрического тока на релаксацию напряжений в монокристаллах цинка. В экспериментах [41,42] использовался режим токовой обработки: Jm - 250 А / мм2, tn— 10"4 с и F = 100 Гц (Jm - амплитудное значение плотности тока; tn - длительность импульса; F -частота). Опыты проводились при 78 К. Установившийся нагрев образцов составлял 1,7 - 1,8 К. На рисунке 1.3 приведена характерная диаграмма деформации кристалла цинка с паузами релаксации.

Рисунок 1.3 - Характерная диаграмма деформации монокристаллов цинка с паузами релаксации напряжений, во время которых включался и выключался импульсный ток (показано стрелками) [42]

Зависимость релаксированных напряжений Ах от приложенных напряжений х представлена на рисунке 1.4. Кривая 1 показывает действие импульсного тока, кривая 2 - эквивалентный нагрев образцов, кривая 3 - обычные условия (без тока), 4 - электроннопластический эффект.

ДТ, 10"'Па

12-

э О О О

о

8

4

/

50 ГЛсЮ 1° 150

200 Х,104Па

Moho - Zn %=26°, Т=78°К Рисунок 1.4- Зависимость релаксированных напряжений от приложенных напряжений

Видно, что без тока и при эквивалентном нагреве имеет место характерный перегиб в районе предела текучести. Тепловая часть тока приводит к релаксации на (4 - 5)- 104 Па или к дополнительному эффекту, по сравнению с опытом без тока, на 2 • 104 Па [42, 43]. Сопутствующий току тепловой эффект приводит увеличению релаксированных напряжений примерно в два раза [43]. Кривая 4 характеризует зависимость электроннопластического эффекта от механических напряжений. Установлено, что при воздействии импульсного электрического тока на кристаллы, нагруженные выше предела текучести, наблюдается увеличение глубины релаксации, то есть максимум действия электроннопластического эффекта тока приходится на предел текучести кристаллов, который уменьшается на десятки процентов, что свидетельствует о сильном влиянии тока на процесс старта и размножения дислокаций [42, 43]. Отношение эффективного напряжения и атермической компоненты напряжений возрастает в 8 - 10 раз, что свидетельствует о снижении энергии активации и активацион-ного объема процесса (рисунок 1.5)

Моно - 2п, х..=30':; Т=78 К

Рисунок 1.5 - Зависимости энергии активации (а) активационного объема (б) и величины Д11 от приложенных напряжений

Эксперименты по влиянию полярности действия тока на релаксацию напряжений проводились на монокристаллах свинца, цинка и кадмия [41,44]. Характерная диаграмма деформации кристаллов приведена на рисунке 1.6.

т, г/мм2

Рисунок 1.6 - Характерная диаграмма деформации с участками релаксации Установлено, что смена направления тока на дне релаксационной кривой приводит к дополнительной релаксации напряжений. Максимум воздействия тока приходится на первые десятки секунд релаксации. Под влиянием тока смещается порог механических напряжений, с которых начинается релаксация напряжений. В частности для цинка такое смещение составляет 4,5 • 105 Па. (рисунок 1.7).

Для кадмия характер протекания релаксации напряжений аналогичен цинку. Из рисунка 1.7 видно, что переключение тока на второй минуте при суммарном времени релаксации 6 минут приводит к большому эффекту, чем переключение на четвертой минуте. Величина смещения порога начала релаксации изменяется на (1,5 - 2) • 105 Па в сторону меньших напряжений (рисунок 1.8).

Рисунок 1.7 - Изменение скорости релаксации напряжений от напряжений, при которых начинались паузы релаксации в цинке (1 - без тока; 2-е током)

Рисунок 1.8 - Влияние времени переключения на величину релаксированных

напряжений в монокристаллах кадмия

Возможные механизмы влияния тока на релаксацию напряжений, по мнению O.A. Троицкого, заключаются в следующем: при первом включении тока увеличение скорости релаксации напряжений свидетельствует о наличии в

кристалле большого числа мест, где эффективные напряжения, созданные током, вызывают перемещения дислокаций, облегчают их зарождение и размножение, также под воздействием тока уменьшаются силы связи между дислокациями и термически непреодолимыми препятствиями. При смене направления тока происходит только перегруппировка дислокаций перед термически непреодолимыми стопорами, если переключение произошло на дне релаксационной кривой, либо действуют все механизмы на более раннем переключении тока. Часть препятствий становится термически преодолимой после смены направления тока. В результате в кристалле образуется две группы полос скольжения, одна из которых является основной и действует при первом включении тока, а другая начинает действовать при смене направления. Полученные факты, по мнению O.A. Троицкого, объясняются действием электроннопластического эффекта, не связанного с тепловым и пинч-эффектом. В пользу такого объяснения говорит факт, что в процессе релаксации дислокации перемещаются с невысокими скоростями меньше дрейфовой скорости электронов, что является необходимым условием существования электроннопластического эффекта.

Несколько иная точка зрения изложена в [45 - 49]. По мнению авторов, кроме электропластического эффекта в процессе релаксации напряжений возникает нестационарное напряженно-деформированное состояние. Численное моделирование, проведенное в работе [45], показало, что при мгновенном повышении температуры образца возникает состояние объемного сжатия, за которым следует снижение давления в результате распространения продольных и радиальных волн разгрузки, инициируемых от свободных от нагрузки торцов и наружной цилиндрической поверхности стержня. Наложение этих волн определяет нестационарное напряженно-деформированное состояние. Экспериментальные результаты данной работы совпали с результатами численного моделирования и показали, что наблюдаемый процесс релаксации есть результат совместного действия электропластического эффекта и нестационарного напряженно-деформированного состояния. В работе [46] установлено, что интенсив-

27

ность релаксации напряжений возрастает пропорционально квадрату плотности тока, также растет удельное сопротивление металла с увеличением плотности тока. Рост электрического сопротивления металла при высоких плотностях импульсного электрического тока, по мнению авторов, нельзя объяснить только влиянием теплового эффекта электрического тока, возможно, на уровень сопротивления влияют дополнительные эффекты нетепловой природы [47]. В [48] установлено, что на стадии снижения механической нагрузки при влиянии импульсного тока наблюдается так называемая «отрицательная релаксация» - самопроизвольное повышение механических напряжений. Объяснение влияния импульсного тока на релаксацию напряжений производилось с позиции дислокационного механизма пластического течения: импульс тока при неизменной деформации снижает уровень потенциальных барьеров на пути дислокаций.

В [49] проведен анализ влияния импульсного электрического тока на процесс релаксации остаточных напряжений, возникающих при шлифовании. Установлено, что пропускание тока через полосу из стали Х18Н10Т существенно снижает уровень остаточных напряжений, причем данное снижение не связано с джоулевым нагревом металла полосы [49].

1.2.2 Пластичность металлов в условиях слабых электрических

воздействий

Роль слабых электрических воздействий в изменении параметров пластической деформации изучалась в [50 - 65]. Пионерскими работами в данном направлении считаются работы A.A. Клыпина [50, 51]. В них впервые было установлено наличие скачка деформации на кривых ползучести после начала контакта и по окончании контакта разнородных металлов. Наличие ускоренной деформации не совпадает со временем начала и окончания контакта. В экспериментах [50] время запаздывания составляет 40 мин для начала контакта и 80 мин после окончания контакта. По мнению авторов [50], наличие данного скачка свидетельствует об участии дислокаций в процессе ползучести. При испытании алюминия и меди на ползучесть при растяжении в условиях повышенных

температур было замечено, что скорость ползучести образца в контакте с металлом, имеющим более низкий химический потенциал, чем испытуемый образец, уменьшается в первый момент после контакта. В случае более высокого химического потенциала у подключаемого металла имеет место .увеличение скорости ползучести. Изучение ползучести при нарушении контакта между металлами проводилось в [51]. В данной работе были получены результаты, свидетельствующие о том, что при разрыве контакта между испытуемым образцом и подключенным металлом скорость ползучести существенно увеличивается. Полученные изменения авторы связывают с изменением поверхностной энергии испытуемого металла при разрушении контакта за счет релаксации электронов [52]. Изменения в электронной подсистеме испытуемого металла при разрушении контакта оказывают влияние на движение дислокаций. Отсутствие количественного соотношения между скоростью ползучести и величиной поверхностной энергии, согласно [51], объясняется влиянием окисной пленки, образующейся на поверхности металлов. В [51, 52] вычисление поверхностной энергии, выделяющейся при контакте разнородных металлов, проводилось на основании модели плоского конденсатора. Суть модели заключается в том, что образующийся двойной электрический слой в переходной области контактирующих металлов рассматривается как слоистый конденсатор с емкостью, определяемой по закону сложения емкостей последовательно соединенных конденсаторов с обкладками с1\ и ¿/2. Величины с1\ и имеют смысл эффективной глубины проникновения электростатического поля в металл 1 и 2, соответственно. Уравнение Гиббса для данного случая имеет вид:

сШ = -а<Л(р, (1.20)

Интегрирование этого уравнения дает:

д <р

Ж = \o-dcp, (1.21)

о

где Ж() - величина, имеющая порядок поверхностного натяжения металлов, о -

поверхностная плотность заряда, Дер - контактная разность потенциалов. Вели-

29

а.<р

чина |сгб/</9 имеет смысл энергии, которая выделяется с единицы площа-

о

ди контакта металлов, то есть при электрическом контакте металлов из-за адсорбции электронов происходит выделение энергии в межфазной области. Подставляя величину а = Сер, где С = ££()/с!, е - диэлектрическая проницаемость среды, £0 - электрическая постоянная, с1 - толщина двойного слоя. Учи-

С1С 2 ^

тывая то, что С = —!—— получаем С-

С,+С2

, -г, соответственно величина

а?,

8 2 )

энергии межфазной области, выделяющейся с единицы площади контакта, имеет вид:

Заключение диссертации по теме «Физика конденсированного состояния», Невский, Сергей Андреевич

ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ

1. Установлен эффект изменения характеристик процесса релаксации механических напряжений алюминия, который заключается в увеличении средней скорости релаксации в 1,1 раза при ф = 0,5 В и в 1,5 раза при ф = 1 В и уменьшении величины активационного объема в 1,2 раза при ф = 0,5 В и в 1,3 раза при ф = 1 В.

2. Показано, что контактная разность потенциалов, возникающая при подключении металлов с иной, чем у алюминия, работой выхода приводит к немонотонному изменению средней скорости релаксации в интервале -0,35 < Дф < 0,33 В. Максимум эффекта влияния приходится на значение Дф = +0,16 В (средняя скорость релаксации увеличивается в 1,3 раза), а минимум на Дф = -0,25 В (средняя скорости релаксации уменьшается в 1,2 раза).

3. Установлены закономерности изменения характеристик дислокационных субструктур в условиях слабых электрических потенциалов, которые заключаются в том, что при подключении к образцам, испытуемым на релаксацию напряжений, слабых электрических потенциалов происходит увеличение объемной доли равноосных фрагментов в 1,6 раза при ф = 0,5 В и в 3,9 раза при ф = 1 В в области вблизи поверхности нагружения. Объемная доля полосовой субструктуры в данной области уменьшается в 1,17 раза и в 3,1 раза при ф = 0,5 В и 1 В соответственно. В области, удаленной от поверхности нагружения, объемная доля полосовой субструктуры увеличивается в 1,3 раза при потенциале 0,5 В и в 7 раз при ф = 1 В, а фрагментиро-ванная субструктура практически отсутствует. Совокупность этих результатов позволяет сделать заключение об усилении ротационной моды пластичности при подключении электрических потенциалов.

4. Обнаружено, что в образцах, испытанных на релаксацию напряжений с подключением электрического потенциала, скалярная плотность дислокаций увеличивается в 2,5 раза в области, удаленной от поверхности нагружения и в 1,3 раза в области вблизи поверхности нагружения при потенциале 1 В по сравнению с образцами, испытанными на релаксацию напряжений без подключения электрического потенциала.

5. Предложен механизм влияния электрического потенциала на процесс релаксации напряжений, заключающийся в изменении поверхностной энергии, вследствие перераспределения электронной плотности, которая приводит к перестройке дислокационной субструктуры, приводящей к увеличению средней скорости релаксации напряжений и снижению активационного объема.

6. Установленный факт увеличения средней скорости релаксации при подключении электрических потенциалов использован: для снижения напряжений в сварном узле при компрессионной сварке алюминиевых проводников в интегральных схемах цифро-аналоговых преобразователей, что позволило улучшить их электрические характеристики (ОАО «НИИ ЭМП»); для минимизации влияния эффекта упругого механического последействия и эффекта Баушингера при операциях листовой штамповки, что позволило повысить выход готовой продукции на 8 % (ООО «Сибпромтех» и ООО «Рем-комплект»).

Список литературы диссертационного исследования кандидат технических наук Невский, Сергей Андреевич, 2012 год

ЛИТЕРАТУРА

1. Борздыка, А. М. Релаксация напряжений в металлах и сплавах [Текст] / А. М. Борздыка, JI. Б. Гецов. - М.: Металлургия, 1978. - 256 с.

2. Dotsenlco, V. I. Stress relaxation in crystals [Text] / V. I. Dotsenko // Phy-sica Status Solidi (b). - 1979. - V. 93. - P. 11-43.

3. Кузнецов, P. И. Пластическая релаксация в алюминии и меди [Текст] / Р. И. Кузнецов, В. А. Павлов, В. Т. Шматов // ФММ. - 1966. - Т. 21-Вып.2 - С. 265-267.

4. Гайдученя, В. Ф. Количественные параметры быстрой релаксации напряжений в гранулированном высокопрочном алюминиевом сплаве [Текст] / В. Ф. Гайдученя [и др.]. // ФММ. - 1988. - Т. 65. - Вып. 8. - С. 1186-1190.

5. Drozd, Z. Degradation of the mechanical properties of a Mg-Li-Al composite at elevated temperatures studied by the stress relaxation technique [Text] / Z. Drozd, Z. Trojanova, S. Kudela // Materials Science and Engineering A. - 2007. - V. 462. - P. 234-238.

6. Povolo, F. On the analysis of stress relaxation data [Text] / F. Povolo // Journal of Nuclear Materials. - 1981. -V.96. - P. 178 - 186.

7. Kruml, T. About stress reduction experiments during constant strain-rate deformation tests [Text] / T. Kruml, O. Coddet, J. Martin // Zeitschrift fur Metallkunde. - 2005. - № 6. - P. 589-594.

8. Kruml, T. About the determination of the thermal and athermal stress components from stress-relaxation experiments [Text] / T. Kruml, O. Coddet, J. L. Martin // Acta Materialia. - 2008. - V. 56. - P. 369-373.

9. Старцев, В. И. Пластичность и прочность металлов и сплавов при низких температурах [Текст] / В. И. Старцев, В. Я. Ильичев, В. В. Пусто-валов. - М.: Металлургия, 1975. - 328 с.

1 O.Ray, К. К. Thermal activation analysis by stress relaxation in some F.C.C. metals [Text] / К. K. Ray, A. K. Mallik // Material Science and Engineering. - 1983. - V. 59. - P. 59-67.

11. Попов, Л. Е. Математическое моделирование пластической деформации [Текст] / Л. Е. Попов [и др.]. - Томск: Изд-во Томского университета, 1990.-184 с.

12. Колупаева, С. Н. Математическое моделирование процессов пластической деформации скольжения и эволюции дефектной среды в ГЦК материалах [Текст] : дис. ... д-р. физ.-мат. наук : 01.04.07 / Колупаева Светлана Николаевна. - Томск, 2004. - 522 с.

13. Попов, Л. Е. Моделирование элементарного скольжения в ГЦК металлах [Текст] / Л. Е. Попов, М. И. Слободской, С. Н. Колупаева // Известия ВУЗОВ. Физика. - 2006. - № 1. - С. 57-68.

14. Попов, Л. Е. Дислокационная динамика кристаллографического скольжения [Текст] / Л. Е. Попов [и др.]. // Известия ВУЗОВ. Физика. -2000.- № 1.-С. 71-76.

15. Колупаева, С. Н. Математическое моделирование сдвиговых процессов пластической деформации ГЦК монокристаллов симметричных ориентаций [Текст] : дис. ... канд. физ.-мат. наук : 01.04.07 / Колупаева Светлана Николаевна. - Томск, 1984 - 223 с.

16. Фелтам, П. Деформация и прочность материалов [Текст] / П. Фелтам. - М.: Металлургия, 1968 - 120 с.

17.Фарбер, В. М. Классификация процессов релаксации напряжений и их проявление при пластической деформации металлов [Текст] / В. М. Фарбер, О. В. Селиванова. // Металлы, 2001. - № 1. - С. 110 - 115.

18.Фридель, Ж. Дислокации [Текст] / Ж. Фридель. - М.: Мир, 1967. - 645 с.

19.Рыбин, В. В. Большие пластические деформации и разрушение металлов [Текст] / В. В. Рыбин. - М.: Металлургия, 1986. - 224 с.

20.Владимиров, В. И. Дисклинации в кристаллах [Текст] / В. И. Владимиров, А. Е. Романов. - Л.: Наука, 1986. - 224 с.

21.Хирт, Дж. Теория дислокаций [Текст] / Дж. Хирт, И. Лоте. - М.: Атомиздат, 1972. - 600 с.

22. Панин, В. Е. Волновая природа пластической деформации твердых тел [Текст] / В. Е. Панин // Известия вузов. Физика. - 1990. - № 2. - С. 4-18.

23. Бочкарева, А. В. Кинетика очагов локализованной пластичности при деформации и разрушении сплава Д1 [Текст] / А. В. Бочкарева, Л. Б. Зуев, В. И. Данилов // Известия ВУЗОВ. Физика. - 2008. - № 11. - С. 68-73.

24. Стрельникова, А. В. Макролокализация пластического течения при деформировании и разрушении дюралюмина [Текст] / А. В. Стрельникова, Л. Б. Зуев, В. И. Данилов // Физическая мезомеханика. - 2006. -№ 9. Спец.выпуск - С. 87-90.

25. Данилов, В. И. Разрушение вязких материалов как коллапс автоволны локализованной деформации [Текст] / Прочность, пластичность и разрушение. Физика и инженерный подход : сб. науч.тр. / ИФПМ СО РАН - Томск: Изд-во НТЛ, 2009. - С. 38-56.

26. Хоникомб, Р. Пластическая деформация сплавов [Текст] / Р. Хони-комб. - М.: Мир, 1972 - 408 с.

27. Судзуки, Т. Динамика дислокаций и пластичность [Текст] / Т. Судзу-ки, X. Есинага, С. Такеути. - М.: Мир, 1989. - 296 с.

28. Ачкурин М.Ш. Двойникование - вероятный механизм релаксации напряжений при образовании тугоплавких кристаллических оксидов: кристаллокерамик и монокристаллов [Текст] / М. Ш. Ачкурин [и др.] // ДАН. - 2009. - Т. 427. -№ 6. - С. 765-767.

29. Классен-Неклюдова, М. В. Механическое двойникование кристаллов [Текст] / М. В. Классен-Неклюдова. - М.: Изд-во АН СССР, 1960. -262 с.

30. Ёкобори, Т. Физика и механика разрушения твердых тел [Текст] / Т. Екобори. - М.: Металлургия, 1971. - 264 с.

31. Штремель, М. А. Прочность сплавов [Текст]: в 2-х ч. / М. А. Штре-

мель. -М.: МИСИС, 1997. - 4.1. Дефекты решетки. - 520 с.

112

32. Штремель, М. А. Прочность сплавов [Текст]: в 2-х ч. / М. А. Штре-мель. - М.: МИСИС, 1997. - 4.2. Деформация. - 527 с.

33. Попов, JI. Е. Деформационное упрочнение упорядоченных сплавов [Текст] / J1.E. Попов [и др.]. - М.: Металлургия, 1979. - 286 с.

34.Грачев, С. В. О структурном механизме релаксации напряжений в ме-тастабильных сплавах [Текст] / С. В. Грачев // Металловедение и термическая обработка металлов. - 2005. - № 7. - С. 38 - 44.

35. Лябук, С. И. Структурная релаксация в сплавах с метастабильной структурой [Текст] / С. И. Лябук // Известия высших учебных заведе-ний.Физика. - 2008. - № 11.- С. 56-61.

36. Кекало, И. Б. Релаксация напряжений в аморфном сплаве Co6oNi8;5Fe4(Cr, Mn)2,5(Si, В)25 [Текст] / И.Б. Кекало, Е.А. Шуваева, В.Ю. Введенский // Цветные металлы. - 2007. - № 6. - С. 14-17.

37. Bobrov, О. P. Stress relaxation of bulk and ribbon glassy Pd4oCu3oNiioP2o [Text] / О. P. Bobrov, K. Csach, V. A. Khonik // Scripta Materialia. - 2006. -V. 54.-P. 369-373.

38. Bobrov, O. P. Isochronal tensile stress relaxation of a bulk metallic glass [Text] / О. P Bobrov, V. A Khonik, S. N. Laptev // Scripta Materialia. -2004-V. 50.-P. 337-341.

39. Khonik, V. A. The kinetics of irreversible structural relaxation and rheolog-ical behavior of metallic glasses under quasi-static loading [Text] / V. A Khonik // Journal of Non-Crystalline Solids. - 2001. - V. 296. - P. 147157.

40.Bobrov, O. P. Determination of activation energy spectra of irreversible structural relaxation of metallic glasses using non-isothermal stress relaxation data [Text] / O. P. Bobrov, V. A. Khonik, V. S. Zhelezny // Journal of Non-Crystalline Solids. - 1998. - V. 223. - P. 241 - 249.

41. Троицкий, О. А. Физические основы и технологии обработки современных материалов (теория, технология, структура и свойства)

[Текст]: в 2 т./ О. А. Троицкий [и др.] - Ижевск: Институт компьютерных исследований, 2004. Т. 1. - 590 с.

42. Спицын, В. И. Электропластическая деформация металлов / В. И. Спицын, О. А. Троицкий. - М.: Наука, 1985. - 298 с.

43.Троицкий, О. А. Влияние электрического тока на релаксацию напряжений в кристаллах Ъп, Сс1 и РЬ [Текст] / О. А. Троицкий, В. И. Спицын, В. И. Сташенко // ДАН СССР. - 1978. - Т.241. - № 2. - С. 349352.

44.Троицкий, О. А. Электроннопластический эффект на встречных импульсах [Текст] / О. А. Троицкий, В. И. Спицын, П. У. Калымбетов // ДАН СССР. - 1980. - Т.253. - № 1. - С. 96-100.

45. Степанов, Г. В. Нестационарное напряженно-деформированное состояние в длинном стержне, вызванное импульсом электрического тока высокой плотности [Текст] / Г. В. Степанов, А. И. Бабуцкий, И. А. Мамеев // Проблемы прочности. - 2004. - № 4. - С. 60-67.

46.Степанов, Г. В. Анализ процесса релаксации растягивающих напряжений под действием импульса электрического поля [Текст] / Г. В. Степанов, А. И. Бабуцкий, И. А. Мамеев // Проблемы прочности. - 2006. -№ 1. - С. 116-127.

47. Степанов, Г. В. Влияние импульса электрического тока на релаксацию сдвиговых напряжений [Текст] / Г. В. Степанов, А. И. Бабуцкий, В. П. Пахотных // Проблемы прочности. - 2008. - № 6. - С. 44-53.

48. Мамеев, И. А. Влияние импульсного электрического тока на релаксацию напряжений в элементах конструкций. [Текст]: автореф. дис.... канд. техн. наук / Мамеев Иван Анатольевич. - Киев, 2009. - 21 с.

49. Степанов, Г. В. Влияние обработки импульсным электрическим током на остаточные напряжения, возникающие при шлифовании / Г. В. Степанов, А. И. Бабуцкий, И. А. Мамеев // Проблемы прочности. - 2009. -№ 6. - С. 44-50.

бО.Кишкин, С. Т. К вопросу о развитии физической теории пластичности и прочности металлов [Текст] / С. Т. Кишкин, А. А. Клыпин // ДАН СССР. - 1974. - Т. 216. - № 4. - С. 771-773.

51. Клыпин, А. А. Исследование ползучести при нарушении контакта между металлами / А. А. Клыпин, А. А. Лучина // ДАН СССР. - 1986. -Т. 288.-№2.-С. 370-373.

52.Клыпин, А. А. Влияние контакта разнородных металлов на ползучесть меди и алюминия / А. А. Клыпин, А. А. Лучина // Известия АН СССР. - 1985.- №2.-С. 138-146.

53. Коновалов, С. В. О влиянии электрического потенциала на скорость ползучести алюминия [Текст] / С. В. Коновалов [и др.] // ФТТ. - 2007. -Т.49. - С. 1389-1391.

54. Коновалов, С. В. Влияние слабых энергетических воздействий на ползучесть металлов [Текст] / С. В. Коновалов [и др.] // Известия Вузов. Черная металлургия. - 2008. - № 12. - С. 38-40.

55. Коновалов, С. В. Прочность и пластичность металлов при слабых энергетических воздействиях [Текст] / С. В. Коновалов [и др.] - Новокузнецк: Новокузнецкий полиграфический комбинат, 2009. - 180 с.

56.Лихтман, В. И. Физико-химическая механика металлов [Текст] / В. И. Лихтман, Е. Д. Щукин, П. А. Ребиндер - М.: Издательство АН СССР, 1962.-303 с.

57. Гохштейн, А. Я. Поверхностное натяжение твердых тел и адсорбция [Текст] / А. Я. Гохштейн. - М.: Наука, 1976. - 400 с.

58.Коновалов, С. В. Управление пластичностью металлов слабыми энергетическими воздействиями [Текст] / С. В. Коновалов [и др.] // Вестник НГУ. Сер. Физика. - 2009. - Т.4. - Вып.4. - С. 65-69.

59.Зуев, Л. Б. О влиянии контактной разности потенциалов и электрического потенциала на микротвердость металлов [Текст] / Л. Б. Зуев [и др.]. // ФТТ. -2009. -Т.51. -С. 1077-1080.

60. Данилов, В. И. О влиянии электрического потенциала на сопротивление микроиндентированию поверхности металлов [Текст] / В. И. Данилов [и др.] // Поверхность. Рентгеновские, синхротронные и нейтронные исследования. - 2010. - № 2. - С. 85-89.

61. Коновалов, С. В. Влияние электрического потенциала и контактной разности потенциалов на пластическую деформацию алюминия и меди [Текст] / С. В. Коновалов [и др.]. // Фундаментальные проблемы современного материаловедения. - 2009. - Т. 6. - № 3. - С. 118-127.

62.Коновалов, С. В. Роль электрического потенциала в ускорении ползучести и формировании поверхности разрушения А1 / С. В. Коновалов [и др.] // Известия РАН. Сер. Физическая. - 2009. - Т. 73 - № 9. - С. 1315-1318.

63.Иванов, Ю. Ф. Влияние электрического потенциала на поверхность разрушения алюминия при ползучести [Текст] / Ю. Ф. Иванов [и др.] //Вестник ЮУрГУ. - 2009. - № 22. - Вып. 1. - С. 66-71.

64. Столбоушкина, О. А. Градиент дислокационной субструктуры, формирующийся при ползучести алюминия при действии слабых потенциалов [Текст] / О. А. Столбоушкина [и др.] // Вестник Челябинского государственного университета. Физика. - 2010. - 24(205). - Выпуск 8. - С. 31-34.

65.Gromov, V. Е. Dislocation substructure evolution on A1 creep under the action of the weak electric potential [Text] / V. E. Gromov [et all] // Material Science and Engineering A. -2010. - V. 527. - № 3. - P. 858-861.

66. Столбоушкина, О. А. Структурно-фазовые состояния и дислокационная субструктура А1 при ползучести [Текст] / О. А. Столбоушкина [и др.]. - Новокузнецк: Изд-во Новокузнецкого полиграфического комбината, 2010.-182 с.

67. Иванов, Ю. Ф. Формирование тонкой структуры и поверхности разрушения технически чистого алюминия под действием слабых элек-

трических воздействий [Текст] / Ю. Ф. Иванов [и др.] // Машиностроение и инженерное образование. - 2009. - № 4. - С. 17-24.

68. Петрунин, В. А. Влияние электрического потенциала на формирование дислокационной субструктуры при ползучести алюминия [Текст] / В. А. Петрунин [и др.] // Металлы. - 2011. - № 3. - С. 31 - 37.

69. Иванов, М. А. Описание ползучести с учетом размножения дислокаций и их превращении [Текст] / М. А. Иванов, Б. А. Гринберг // ФММ.

- 2006. - Т. 101. - № 3 - С. 255-265.

70. Панин, В. Е. Поверхностные слои как синергетический активатор пластического течения тела [Текст] / В. Е. Панин // МиТОМ. - 2005. - № 7. - С. 62-68.

71. Панин, В.Е. Эффект поверхностного слоя в деформируемом твердом теле [Текст] / В. Е. Панин, A.B. Панин // Физическая мезомеханика. -2005.-Т. 8. -№ 5. - С. 7-15.

72. Баранов, Ю. В. Влияние электростатического поля на механические характеристики металлов и сплавов [Текст] / Ю. В. Баранов, В. А. Пчелинцев // Проблемы машиностроения и надежности машин. - 1992.

- № 2. - С.77-82.

73. Баранов, Ю. В. Влияние электростатического поля на энергию образования поверхностной ступеньки в металле [Текст] / Ю. В. Баранов, И. JI. Батаронов, А. М. Рощупкин // Известия ВУЗОВ. Черная металлургия. - 1993. - № 3. - С. 64-67.

74. Баранов, Ю. В. Влияние электрического поля на механические свойства и дислокационную структуру поликристаллического никеля [Текст] / Ю. В. Баранов, JI. И. Тришкина, Э. В. Козлов // Проблемы машиностроения и надежности машин. - 1992. - №5. - С.67-74.

75. Баранов, Ю. В. Механизмы влияния электростатического поля на пластическое деформирование металлических материалов [Текст] / Ю. В. Баранов, И. JI. Батаронов, А. М. Рощупкин // Проблемы машиностроения и надежности машин. - 1993. - №6. - С.25-33.

117

76. Baranov, Y. V. Effect of electrostatic fields on mechanical characteristics and structure of metals and alloys [Text] / Y. V. Baranov // Materials Science and Engineering A. - 2000. - V.287. - P. 288-300.

77. Кондратьев, А. С. Лекции по теории квантовых жидкостей [Текст] / А. С. Кондратьев, А. Е. Кучма. - Л.: Изд-во ЛГУ, 1989. - 264 с.

78. Кон, В. Электронная структура вещества - волновые функции и функционалы плотности [Текст] / В. Кон // УФН. - 2002. - Т. 172. - № 3.-С. 336-348.

79. Вакилов, А. Н. Теоретические модели и методы в физике поверхности [Текст] / А. Н. Вакилов [ и др.]. - Омск: Изд-во ОмГУ, 2005. - 212 с.

80.Ухов, В. Ф. Электронно-статистическая теория металлов и ионных кристаллов [Текст] / В. Ф. Ухов [и др.]. - М.: Наука, 1982. - 160 с.

81.Партенский, М. Б. Самосогласованная электронная теория металлической поверхности [Текст] / М. Б. Партенский // УФН. - 1979. - Т. 128. -Вып.1. - С. 69 - 106.

82.Pogosov, V. V. Density-functional theory of elastically deformed finity metallic system: work function and surface stress [Text] / V. V. Pogosov, V. P. Kurbatsky // ZETP. - 2001. - V. 119. - P. 350 - 358.

83.Граневский, С. Л. Поверхностная энергия и работа выхода электрона наноструктурных металлических сплавов [Текст] / С. Л. Граневский [и др.] // ВАНТ. Серия «Вакуум, чистые металлы, сверхпроводники». -2009.-№6.-С. 149-153.

84.Лошицкая, К. П. Влияние диэлектрических покрытий на концентрационные зависимости межфазной энергии и работы выхода электрона тонких пленок сплавов щелочных металлов [Текст] / К. П. Лошицкая, В. А. Созаев, Р. А. Чернышова // Поверхность. - 2005. - № 9. - С. 104108.

85.Алчагиров, А. Б. Влияние адсорбированных диэлектрических покрытий на межфазную энергию металлических сплавов [Текст] / А. Б. Ал-

чагиров, В. А. Созаев, X. Б. Хоконов // ЖТФ. - 1997. - Т. 67. - Вып. 1. -С. 133-135.

86. Коротков, П. К. Работа выхода электрона нанонити алюминия на границе с диэлектрической средой [Текст] / П. К. Коротков [и др.] // Известия РАН. Серия Физическая. - 2009. - Т. 73. - № 7. - С. 1038 -1040.

87.Шебзухова, И. Г. Анизотропия, температурные и барические коэффициенты поверхностной энергии полиморфных фаз щелочных металлов [Текст] / И. Г. Шебзухова, JI. П. Арефьева, X. Б. Хоконов // Изв. вузов. Северо-Кавказский регион. Естественные науки. - 2008. -№3. - С.54-58.

88. Lang, N. D. Self-consistent properties of the electron distribution at a metal surface [Text] / N. D. Lang // Solid State Commun. - 1969. - V. 7. - № 15. -P. 1047-1053.

89. Lang, N. D. Theory of metal surface: charge density and surface energy [Text] / N. D. Lang, W. Kohn // Phys. Rev. B. - 1970. -V. 1. - № 12. - P. 4555^568.

90. Lang, N. D. The density-functional formalism and the electronic structure of metal surfaces [Text] / N. D. Lang // Solid State Phys. - 1973. - V. 28. -№ 4. - P. 225-300.

91.Кобелева, P. M. К расчету поверхностной энергии металлов в модели дискретного положительного заряда [Текст] / Р. М. Кобелева, Б. Р. Гельчинский, В. Ф. Ухов // ФММ. - 1978. - Т. 45. - Вып. 1. - С. 25 -32.

92.Бабич, А. В. Работа выхода электронов и поверхностное натяжение металлической поверхности с диэлектрическим покрытием [Текст] / А. В. Бабич, В. В. Погосов // ФММ. - 2008. - Т. 106. - № 4. - с. 346 -356.

93 .Ferrante, J. A theory of adhésion at a bimetallic interface: Overlap effect [Text] / J. Ferrante, J. R. Smith // Surface Science. - 1973. - V. 38. - № 1. -P. 77-92.

94. Paasch, G. Work Function and Surface Structure of Simple Metals [Text] / G. Paasch, H. Eschring, W. John // Physica Status Solidi (b). - 1972._ -V.51.-P. 283-293.

95. Мамонова, M. В. Разработка методики расчета работы выхода электронов с поверхности металлов [Текст] / М. В. Мамонова, В. В. Прудников // ФММ. - 1998. - Т. 86. - Вып. 2. - С. 33-38.

96. Мамонова, М. В. Расчет работы выхода металлов в рамках метода функционала плотности [Текст] / М. В. Мамонова, В. В. Прудников // Известия вузов. Физика. - 1998. - Т.41. - № 12. - С. 7-12.

97.Ашкрофт, Н. Физика твердого тела [Текст]: в 2 т. / Н. Ашкрофт, Н. Мермин. - М. : Мир, 1979. - Т. 1. - 400 с.

98. Матвеев, А. В. Расчет энергетических характеристик поверхности металлов с учетом эффектов решеточной релаксации [Текст] / А. В. Матвеев // Поверхность. Рентгеновские, синхротронные и нейтронные исследования. - 2009. - № 8. - С. 81-87.

99. Матвеев, А. В. Расчет температурной зависимости энергетических характеристик адсорбционных систем из переходных металлов [Текст] / А. В. Матвеев, В. А. Краузе // Вестник ОмГУ. - 2009. - №4. - С. 82-89.

100. Канчукоев, В. 3. Влияние электрического поля на поверхностную энергию и работу выхода электрона тонких пленок сплавов щелочных металлов [Текст] / В. 3. Канчукоев [и др.]. - Письма в ЖТФ. - 2001. - Т. 28. -№ 12.-С. 57-61.

101. Мамбетов, А. X. Влияние электрического поля на анизотропию и размерные зависимости поверхностных свойств сплавов щелочных металлов [Текст]: Дис.... канд. физ.-мат. наук / Мамбетов Альберт Хасанбие-вич. - Нальчик, 2002. - 106 с.

102. Манукянц, А. Р. Влияние внешних воздействий на поверхностную энергию и поверхностное сопротивление металлических систем [Текст]: Дис.... канд. физ.-мат. наук / Манукянц Артур Рубенович. - Владикавказ, 2010.-116 с.

103. ГОСТ 11069-2001. Алюминий первичный. Марки [Текст]. - Введ. 2003 - 01 - 01. М.: Изд-во стандартов, 2003 - 21 с.

104.Тихонов, JI. В. Структура и свойства металлов. Справочник / JI. В. Тихонов [и др.]. - Киев: Наукова думка, 1986.-569 с.

105.Алюминий. Металловедение, обработка и применение алюминиевых сплавов [Текст] / под ред. А. Т. Туманова, Ф. И. Квасова, И. Н. Фрид-ляндера. - М.: Металлургия, 1972. - 663 с.

106.Алюминий. Свойства и физическое металловедение [Текст] / под ред. Дж. Е. Хетча. - М.: Металлургия, 1989. - 421 с.

107.Алюминий. Тринадцатый элемент [Текст]: энциклопедия / сост.: А. Дроздов. - М.: Библиотека РУСАЛа, 2007. - 239 с.

108. Галевский, Г. В. Металлургия алюминия. Мировое и отечественное производство: оценка, тенденции, прогнозы [Текст] / Г. В. Галевский, Н. М. Кулагин, М. Я. Минцис. - М.: Наука, 2004. - 280 с.

109. Золоторевский, В. С. Металловедение литейных алюминиевых сплавов [Текст] / В. С. Золоторевский, Н. А. Белов. - М.: МИСИС, 2005. - 376 с.

110. Калашников, С. Г. Электричество [Текст] / С. Г. Калашников. - М.: Наука, 1985.-576 с.

111. Невский, С.А. Методическое обеспечение исследования релаксации напряжений в металлах при внешних энергетических воздействиях [Текст] / С.А. Невский, C.B. Коновалов, В.Е. Громов // Вестник горнометаллургической секции РАЕН. Отделение металлургии. - 2009. -вып.24. - С. 179-184.

112. Коновалов, С. В. Автоматизированная установка для регистрации и анализа ползучести [Текст]/ С. В. Коновалов [и др.] // Заводская лаборатория. Диагностика материалов. - 2007. -Т. 73. - № 8. - С. 64-66.

121

113. Митропольский, А. К. Техника статистических вычислений [Текст] / А. К. Митропольский. - М.: Наука, 1971. - 576 с.

114. Чернявский, В. С. Стереология в металловедении [Текст] / В. С. Чернявский - М.: Металлургия, 1977. - 280 с.

115. Конева, Н. А. Эволюция дислокационной структуры и стадии пластического течения поли кристаллического железо-никелевого сплава / H.A. Конева [и др.] // ФММ. - 1985. - Т.60. -№1. - С. 171-179.

116. Конева Н. А. Физическая природа стадийности пластической деформации [Текст] / Н. А. Конева, Э. В. Козлов // Изв. Вузов. Физика. - 1990. -№2-С. 89-106.

117. Конева, Н. А. Природа субструктурного упрочнения [Текст] / Н. А. Конева, Э. В. Козлов // Изв. Вузов. Физика. - 1982. - №8 - С. 3-14.

118. Хирш, П. Электронная микроскопия тонких кристаллов [Текст] / П. Хирш [и др.]. -М.: Мир, 1968 - 576 с.

119. Утевский JIM. Дифракционная электронная микроскопия в металловедении [Текст] / JI.M. Утевский. - М.: Металлургия, 1973. -584 с.

120.Томас Г. Просвечивающая электронная микроскопия материалов [Текст] / Г. Томас, М. Дж. Гориндж - М.: Наука, 1983. - 320 с.

121. Конева H.A., Теплякова JI.A., Козлов Э.В. Стадийность и природа упрочнения металлических материалов [Текст] / H.A. Конева [и др.] // Структура и пластическое поведение сплавов. -Томск: Изд-во ТГУ, 1983. - С.74-99.

122. Громов, В. Е. Физика и механика волочения и объемной штамповки [Текст] / В. Е. Громов [и др.] - М.: Недра, 1997 - 296 с.

123. Горелик, С. С. Рентгенографический и электроннооптический анализ [Текст] / С. С. Горелик, Л. Н. Расторгуев, Ю. А. Скаков. - М.: МИСИС, 1994.-328 с.

124.Невский С.А. Влияние слабых электрических потенциалов на процесс

релаксации напряжений в алюминии [Текст] / С.А. Невский [и др.] //

122

Вестник Адыгейского государственного университета. Серия «Естественно-математические науки и технические науки» - 2010. - Вып.1. - С. 9095.

125. Невский С.А. Релаксация напряжений в алюминии при воздействии электрического потенциала [Текст] / С.А. Невский [и др.] // Вестник РАЕН. Западно-Сибирское отделение - 2010. - Вып.12. - С. 143 - 146.

126. Невский С.А. Влияние электрического потенциала поверхности алюминия на релаксацию напряжений [Текст] / С.А. Невский [и др.] // Журнал технической физики. - 2011. - Т.81. - Вып. 6. - С. 133 - 136.

127. Невский С.А. Влияние электрического потенциала на активационные параметры технически чистого алюминия [Текст] / С.А. Невский [и др.] // Вестник Тюменского государственного университета. - 2010. - № 6. -С. 54-60.

128. Невский, С. А. О влиянии электрического потенциала на процесс релаксации напряжений в алюминии [Текст] / С.А. Невский [и др.] // Сборник трудов X Международной научно-технической Уральской школы-семинара металловедов-молодых ученых - Екатеринбург: УГТУ -УПИ, 2009.-С. 254-256.

129. Грешнов, В. М. Физико-математическая модель пластичности и ползучести металлов [Текст] / В.М. Грешнов [и др.] // Вестник УГАТУ. -2007. -Т.9. -№ 6. - С. 143-152.

130. Невский С. А. Влияние внешних электрических воздействий на процесс релаксации механических напряжений алюминия [Текст] / С. А. Невский [и др.]. // Фундаментальные проблемы современного материаловедения. - 2011. - № 4. - С. 23-26.

131. Невский, С. А. Изменение активационного объема процесса релаксации напряжений алюминия при воздействии слабых электрических потенциалов и подключения различных металлов [Текст] / С.А. Невский [и др.] // Фундаментальные проблемы современного материаловедения -2010.-№ 1.-С. 17-20.

132. Невский, С.А. Релаксация напряжений алюминия при подключении разнородных металлов [Текст] / С.А. Невский [и др.] // Известия вузов. Северо-Кавказский регион. Серия: Естественные науки - 2010. - №6. -С. 49-51.

133. Максимкин, О. П. Изменения напряжений течения и латентной энергии при деформации нержавеющей стали 12Х18Н10Т, облученной нейтронами [Текст] / О. П. Максимкин, М. Н. Гусев // Письма в ЖТФ. -2003. - Т. 29. - Вып. 3. - С. 1-7.

134. Петрунин, В. А., Исследование релаксации напряжений при изменении электрического потенциала поверхности алюминия, деформированного сжатием [Текст] / В. А. Петрунин, С. А. Невский, С. В. Коновалов [и др.] // Вестник Тамбовского университета. Серия «Естественные и технические науки». - 2011. -Т. 16. - Вып. 3. - С. 826-828.

135. Лифщиц, И. М. К теории упругих свойств поликристаллов / И. М. Лифшиц, Л. Н. Розенцвейг [Текст] // ЖЭТФ. - 1946. - Т. 16. - С. 967-980.

136. Grimvall, G. Thermophysical Properties of Materials [Text] / G. Grimvall-Amsterdam: North Holland, 1999 - 444 pp.

137. Hill, R. Elastic properties of reinforced solids: Some theoretical prin-ciples[Text] / R. Hill //Journal of the Mechanics and Physics of Solids. -1963.-V. 11-P. 357-372.

138. Физические величины. Справочник [Текст] / Под ред. И. С. Григорьева, Е. 3. Мейлихова. - М.: Энергоатомиздат, 1991. - 1232 с.

139. Ким, В. С. Поверхностная энергия упорядоченных сплавов NiAl и Ni3Al [Текст] / В. С. Ким, В. М. Кузнецов // Известия вузов. Физика. -1994.-№ Ю.-С. 80-86.

140. Киселев, В. Ф. Основы физики поверхности твердого тела [Текст] / В. Ф. Киселев, С. Н. Козлов, А. В. Зотеев. - М.: Изд-во МГУ, 1999 -284 с.

141.Миомандр, Ф. Электрохимия [Текст] / Ф. Миомандр, С. Садки. - М.: Техносфера, 2009. - 450 с.

142.Орлов, JI. Г. Влияние поверхностного натяжения на гетерогенное зарождение дислокаций в кристаллах [Текст] / Л. Г. Орлов // ФТТ. - 1972. -№ 12.-С. 3691-3693.

143. Головин, Ю. И. Наноиндентирование и его возможности [Текст] / Ю. И. Головин. - М.: Машиностроение, 2009. - 350 с.

144. Алехин, В. П. Физические закономерности микропластической деформации поверхностных слоев материалов [Текст] / В. П. Алехин // Конструкции из композиционных материалов. - 2005. - № 3. - С. 53-67.

145. Баранов, Ю. В. Эффект А. Ф. Иоффе на металлах [Текст] / Ю. В. Баранов. -М.: МГИУ, 2005. - 140 с.

146.Иванов, Ю. Ф. Влияние электрического потенциала на процесс перестройки дислокационных субструктур алюминия при релаксации напряжений [Текст] / Ю. Ф. Иванов, С. А. Невский, С. В. Коновалов [и др.] // Научно-технические ведомости СПбГПУ серия "Физико-математические науки". - №1(116). - 2011. - С. 78-81.

147.Невский, С. А. Влияние электрического потенциала на процесс перестройки дислокационных субструктур алюминия [Текст] : сб. науч. тр. / С. А. Невский, С. В. Коновалов, В. Е. Громов // Материалы 51-й Международной конференции «Актуальные проблемы прочности». - Харьков: ННЦ ХФТИ, 2011.-С. 63.

148. Невский, С. А. Влияние электрического потенциала на эволюцию дислокационных субструктур алюминия [Текст] : сб. тез. докл. / С. А. Невский [и др.] // Материалы V Российской научно-технической конференции «Ресурс и диагностика материалов и конструкций». - Екатеринбург: ИМАШ УрО РАН, 2011.-С. 4.

149. Невский, С. А. Релаксация механических напряжений в условиях слабых электрических воздействий [Текст] : сб. науч. тр. / С. А. Невский, С. В. Коновалов, В. И. Мясникова // Материалы XVII Международной конференции «Современная техника и технологии». - Томск: ТПУ, 2011. - С. 120-123.

150.Невский, С. А. Эволюция дислокационной субструктуры алюминия при релаксации напряжений в условиях слабых электрических воздействий [Текст] / С. А. Невский, Ю. Ф. Иванов, С. В. Коновалов [и др.] // Вопросы материаловедения. - 2011. - № 4. - С. 45 - 51.

151. Конева, Н. А. Классификация дислокационных субструктур [Текст] / Н. А. Конева, Э. В. Козлов // Металлофизика - 1991. - Т.13 - № 10. - С. 49-58.

152. Конева, Н. А. Дальнодействующие поля напряжений, кривизна-кручение кристаллической решетки и стадии пластической деформации. Методы измерений и результаты [Текст] : сб. науч. тр. / H.A. Конева [и др.] // Новые методы в физике и механике деформируемого твердого тела. - Томск: ТГУ, 1990. - С. 83-93.

153. Капуткина, JI. М. Влияние мартенситного превращения под нагрузкой на упругое последействие холоднодеформированных метастабильных сталей [Текст] / Л. М. Капуткина [и др.]. // МиТОМ. - 2010. - № 7. - С. 18-22.

154. Елисеев, В. В. Исследование влияния релаксации остаточных напряжений на эффект Баушингера при реверсивном кручении [Текст] / В. В. Елисеев, Е. П. Крупин, Е. А. Кривенко // Заводская лаборатория. Диагностика материалов. - 2008. - № 12. - С. 49-51.

155. Елисеев, В. В. Релаксация добавочных напряжений при испытании листовых материалов по программе «растяжение - сжатие» [Текст] / В. В. Елисеев [и др.]. // Заводская лаборатория. Диагностика материалов. -2011.-№7.-С. 57-59.

156. Дель, Г. Д. Определение параметров эффекта Баушингера при моделировании процессов листовой штамповки [Текст] / Г.Д. Дель [и др.]. // КШП. - 2000. - № 3. - С. 8-14.

157. Капуткина, Л. М. Фазовые превращения и упругое последействие в деформированных листовых стабильных и метастабильных сталях [Текст] / Металлы. - 2007. - № 2. - С. 63-68.

158. Клокова, H. П. Тензорезисторы. Теория методики расчёта, разработки [Текст] / Н. П. Клокова. - М.: Машиностроение, 1990. - 224 с.

159. Мацевитый, В. М. Пластичность металлов и их удельное электрическое сопротивление [Текст] / В. М. Мацевитый, И. Б. Казак, К. В. Ваку-ленко // Вюник ХНУ. Сер1я «Физика». - 2010. - № 914. - Вип. 13. - С. 76-81.