Рождение π0- и η-мезонов в протон-ядерных взаимодействиях при импульсах 4.5 и 5.5 ГэВ/c и в ядро-ядерных взаимодействиях при импульсах от 1.7 до 4.5 ГэВ/с на нуклон тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 00.00.00, доктор наук Абраамян Хачик Унанович

• Абраамян Хачик Унанович
• доктор наук
• 2024

Оглавление диссертации доктор наук Абраамян Хачик Унанович

ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА I. ИССЛЕДОВАНИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЯДЕР В ПРОЦЕССАХ С БОЛЬШИМИ ПЕРЕДАЧАМИ ИМПУЛЬСА. РЕЗУЛЬТАТЫ И ПРОБЛЕМЫ (ОБЗОР)

§1. Экспериментальные данные

1.1. Лептон-ядерные и адрон-ядерные взаимодействия

1.2. Ядро-ядерные взаимодействия

§2. Теоретические модели

2.1. Флуктонные модели

2.2. Кластерные модели

2.3. Эффективные и смешанные модели

ГЛАВА II. МЕТОД РЕГИСТРАЦИИ ГАММА-КВАНТОВ И НЕЙТРАЛЬНЫХ ЧАСТИЦ

§1. Энергетическая реконструкция событий

1.1. Измерение энергий электронов и у-квантов

1.2. Определение импульса пучка заряженных частиц с помощью порогового газового счетчика

1.3. Восстановление энергий электронов и у-квантов в спектрометре полного поглощения

1.4. Калибровка черенковского у-спектрометра заряженными частицами и релятивистскими ядрами

Экспериментальная установка

Калибровка у-спектрометра на пучке электронов и

п-мезонов

Калибровка у-спектрометра на пучках релятивистских ядер и их фрагментов

ОГЛАВЛЕНИЕ 3 Основные выводы из калибровочных экспериментов

§2. Обработка и анализ данных

2.1. Установка, триггер

2.2. Энергетическая реконструкция амплитуд в модулях

2.3. Влияние наложений

2.4. Идентификация п0- и ^-мезонов

2.5. Метод определения комбинаторного фона

2.6. Определение поперечного сечения реакции

2.7. Оценка систематических ошибок

§3. Методы подавления фона

3.1. Отбор у-квантов по энергии

3.2. Отбор у-квантов по поперечному импульсу

ГЛАВА III. РЕЗУЛЬТАТЫ ЭКСПЕРИМЕНТОВ ПО РОЖДЕНИЮ п0 и п МЕЗОНОВ

§1. Рождение л°-мезонов в протон-ядерных взаимодействиях

§2. Факторизация инвариантного сечения реакции pC ^ п0Х

§3. Дейтрон-ядерные взаимодействия

§4. Дважды дифференциальное сечение реакции dC ^ п0Х

§5. аА- и CA-взаимодействия

§6. Образование п-мезонов

ГЛАВА IV. ОБСУЖДЕНИЕ ПОЛУЧЕННЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ

§1. Зависимость инвариантного сечения от атомного веса мишени

§2. Зависимость инвариантного сечения от атомного веса снаряда

§3. Сравнение с другими экспериментами

§4. Проверка кластерного механизма образования пионов

§5. Механизм кумулятивного эффекта

ОГЛАВЛЕНИЕ

§6. Импульсное распределение кварков

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

ЛИТЕРАТУРА

ВВЕДЕНИЕ

ВВЕДЕНИЕ

Настоящая работа основана на результатах исследований, выполненных в 1996-2017 гг. в Лаборатории физики высоких энергий Объединенного института ядерных исследований (ЛФВЭ ОИЯИ, Дубна). В диссертации представлены результаты экспериментального изучению процессов рождения нейтральных легких мезонов и пар у-квантов в протон-ядерных и ядро-ядерных взаимодействиях при импульсах от 1.7 до 5.5 ГэВ/с на нуклон в экспериментах на 90-канальном черенковском гамма-спектрометре ЛФВЭ ОИЯИ.

Актуальность проблемы. Релятивистская ядерная физика, основы которой были заложены А.М. Балдиным в 1970 г. [1], в последние годы стала одним из центральных направлений физики высоких энергий. В частности, открытое в начале 70-х годов кумулятивное образование мезонов, исследования ядерной материи в различных состояниях [2], закономерности предельной фрагментации ядер и закономерности ядерных реакций с большими передачами импульса (д > 1 ГэВ/с) [3], составили главное направление исследований на ускорительном комплексе Лаборатории высоких энергий Объединенного института ядерных исследований и нашли интересную интерпретацию на языке квантовой хромодинамики. Получило значительное развитие понятие кварк-партонных структурных функций нуклонов и ядер и их изучение в процессах с большими передачами импульса.

Известно несколько классов ядерных реакций с большой передачей импульса (д > 1 ГэВ/с): глубоконеупругие лептон-ядерные рассеяния, реакции типа р + А ^ Щ~180°) + X, ядро-ядерные столкновения и др. В результате изучения глубоконеупругих лептон-нуклонных и лептон-ядерных рассеяний измерена зависимость структурных функций от атомного числа А, получившая название ЕМС-эффекта [4-6]. Вследствие малости сечения лептон-ядерного взаимодействия измерения глубоконеупругого лептон-ядерного рассеяния выполнены в основном в области х < 1 (х - переменная Бьёркена). Данные в области х > 1 получены в работах [7]. В результате

ВВЕДЕНИЕ

изучения большого класса ядерных реакций с образованием вторичных частиц в заднюю полусферу (лаб. система отсчета) получены следующие основные результаты [8-12]:

1. Наблюдаются частицы с энергией, в несколько раз превышающей максимальную величину, допустимую кинематикой нуклон-нуклонного соударения;

2. Инвариантные сечения как функция кинетической энергии Т вторичных частиц характеризуется экспоненциальным спадом Е / $ р ~ С • вхр(-Т/То). Параметры С и Т0 почти не зависят от энергии и вида налетающих частиц.

3. Зависимость инвариантного сечения от атомного числа А ядра мишени проявляется как С ~ Ап, причем параметр п близок к

Среди перечисленных процессов особое место занимают ядро-ядерные взаимодействия столкновения, изучение которых позволяет достигнуть качественно нового уровня понимания роли и природы коллективных процессов в ядре. В частности, зависимость сечения образования мезонов от атомных весов сталкивающихся ядер в этих процессах является одним из наиболее сильных критериев при проверке моделей образования мезонов.

Динамика около-порогового рождения легких мезонов продолжает оставаться одной из основных проблем физики высоких энергий. Среди указанных мезонов особое место занимают п-мезоны в связи с существенной долей содержания странности (яз-пар), а также с нулевым изоспином, существенно сужающим круг резонансов, распадающихся на п-мезон: в рассматриваемой области энергий основным источником их рождения являются #*(1535)-резонансы.

Цель работы. Данная диссертация посвящена экспериментальному изучению процессов рождения нейтральных легких мезонов и пар у-квантов в протон-ядерных и ядро-ядерных взаимодействиях при импульсах от 1.7 до 5.5 ГэВ/с на нуклон. Цель этих исследований - получение новой информации, необходимой для выяснения механизма образования нейтральных легких

ВВЕДЕНИЕ

мезонов вблизи и за кинематической границей для нуклон-нуклонного взаимодействия.

Исследования основаны на цикле экспериментов, проведенный на 90-канальном черенковском гамма-спектрометре Лаборатории физики высоких энергий ОИЯИ. Цикл включает облучение ядерных мишеней (С12, Сип^) пучками релятивистских протонов и ядер синхрофазотрона и внутренними пучками Нуклотрона ОИЯИ, при импульсах от 1.7 до 5.5 ГэВ/с на нуклон:

Ар (р, а, а, С) + Аг (С, Си) ^ (п0, п) + X. (1)

Экспериментальное исследование процессов (1) включало в себя:

1. Измерение инвариантных сечений реакций (1) при импульсах от 1.7 до 5.5 ГэВ/с на нуклон в зависимости от поперечного импульса р±, фейнмановской переменной xF и кумулятивного числа X (см. формулу (3.9)) в интервале 0 < р± < 1 ГэВ/с и 0.6 < X <

2. Подробное исследование характера изменения инвариантного сечения реакции (1) с изменением атомных весов ядра-снаряда и ядра-мишени в различных областях значений переменных xF, X и р± для получения информации о механизме образования пионов вблизи и за кинематической границей для нуклон-ядерных столкновений.

3. Методические исследования, направленные на измерения энергии частиц в черенковских спектрометрах полного поглощения:

а) определение с высокой точностью среднего импульса и состава пучка релятивистских вторичных частиц (п~, д-, е-, ...) используемых для калибровки у-спектрометра, при помощи порогового газового счетчика;

б) определение поправок в величине энергии электронов и у-квантов, измеренной черенковскими спектрометрами полного поглощения, с учетом нелинейности чувствительности в области низких энергий и влияния конверторов, располагаемых перед спектрометром.

в) разработка и применение метода калибровки черенковского у-спектрометра на пучках ядер и ядерных фрагментов (Н, 2Н и 3Не), разделенных с помощью магнита.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Рождение π0- и η-мезонов в протон-ядерных взаимодействиях при импульсах 4.5 и 5.5 ГэВ/c и в ядро-ядерных взаимодействиях при импульсах от 1.7 до 4.5 ГэВ/с на нуклон»

Новизна работы.

1. Впервые предложен и опробован метод определения импульса пучка релятивистских вторичных частиц (п-, уГ, е~, ...) при помощи порогового газового счетчика. Благодаря использованию электронов, содержащихся в виде примеси в пучках вторичных заряженных частиц, метод позволил практически исключить систематические ошибки и достичь точности при определении импульса ~ 0.2%.

2. Впервые разработана методика получения поправок в величине энергии электронов и у-квантов, измеренной черенковскими спектрометрами полного поглощения. Методика учитывает нелинейность чувствительности в области низких энергий и влияние конверторов, располагаемых перед спектрометром.

3. Предложен и опробован метод калибровки черенковского у-спектрометра ядерными фрагментами (Н, 2Н и 3Не). Продемонстрировано, что в области энергий > 3 ГэВ/нуклон калибровка y-cпeктpoмeтpoв ядpaми 3Не является оптимальной ввиду выш^го амплитудного разрешения (а/А ~ 3% для у-спектрометра с радиатором из свинцового стекла длиной 14 paд. eд.) пpи незначительном (<1%) влиянии нa энергетический эквивалент неупругих процессов.

4. Впервые, на статистике около 85 тысяч п0-мезонов измерены инвариантные сечения реакций Ap(p, й, а, 12C) + At(12C, 65Cu) ^ п0 + X при импульсе 4.5 ГэВ/с на нуклон в зависимости от переменных xF, X и р±в интервале 0.6 < X < 2.0 и 0 < р± < 900 МэВ/с.

5. Впервые подробно исследован характер изменения инвариантного сечения образования п0-мезонов при импульсе 4.5 ГэВ/с на нуклон, c изменением атомных весов как ядра-снаряда, так и ядра-мишени в широких интервалах значений переменных хр, X и р±. Полученные данные позволили проверить и получить свидетельства в пользу справедливости модели кварк-партонной рекомбинации, а также получить оценки вероятности образования 6-кварковых конфигураций в ядрах й, а и 12С.

ВВЕДЕНИЕ 9

6. В области xF > 0.7 для инвариантного сечения реакции р + С ^ п0 + X впервые найдено факторизованное представление по переменным xF и , позволившее получить оценки для среднего импульса кварков в системе покоя нуклона.

7. Впервые, на большой статистике (более чем 40000 п0-мезонов) определено дважды дифференциальное сечение реакции а + С ^ п0 + х при импульсе 4.5 ГэВ/с на нуклон по переменным Еп и вп, где Еп и вп -соответственно энергия и угол вылета п0-мезонов в Лаб. системе..

8. Впервые проведено сравнение выходов п-мезонов во взаимодействиях протонов, дейтронов и а-частиц с ядрами углерода и получить указание на существенное различие в механизмах рождения л0 и ^-мезонов в ядро-ядерных взаимодействиях в подпороговой области.

Научная ценность работы. Получен и проанализирован большой экспериментальный материал по протон-ядерным и ядро-ядерным взаимодействиям с образованием п0-, п-мезонов и пар у-квантов при импульсах от 1.7 до 5.5 ГэВ/с на нуклон.

Установлены закономерности поведения сечения рождения п0-мезонов с изменением атомных весов ядра-снаряда и ядра-мишени при различных значениях переменных xF, X и р±, а именно:

1) С увеличением атомного веса ядра-снаряда параметр наклона Xo в параметризации инвариантного сечения функцией Ed3a / d3 р ~ ехр(^ / X0) существенно возрастает: X0 = 0.130 ± 0.001 для дейтронов, X0 = 0.145 ± 0.002 для а-частиц и достигает значения 0.176 ± 0.007 для ядра углерода.

2) Есть сильное различие между параметрами наклона X0 при импульсах 2.9 и 4.5 ГэВ/с на нуклон как для налетающих ядер 12С, так и для налетающих а-частиц и дейтронов. Из сравнения наших данных (4.5 ГэВ/с на нуклон) с данными при более высоких энергиях видно существенное расхождение для ядра углерода.

ВВЕДЕНИЕ 10

3) Наблюдается сильная зависимость инвариантного сечения образования п0-мезонов от массы ядра-снаряда, причем эта зависимость существенно усиливается с увеличением кумулятивного числа Х: показатель т в параметризации Ed3a/d3p ~ А™ (где Ар = а, 12С) составляет т =1.2 ± 0.1 при X ~ 1 и достигает значения 2.1 ± 0.2 при X = 1.9. Характер зависимости т(р^) указывает на то, что параметр т определяется, в основном, величиной X и слабо меняется (при фиксированном X) с изменением поперечного импульса пионов.

4) В области X > 0.6, р± < 0.9 ГэВ/с сечение слабо зависит от массы ядра-мишени, причем характер этой зависимости слабо меняется с изменением, как хР и X, так и р±: показатель степени п в Ed3o/d3p ~ А™ составляет: п = 0.39 ± 0.02 (по данным, полученным на налетающих дейтронах); п = 0.38 ± 0.03 (для налетающих а и 12С); для налетающих протонов, в области 0.62 < хР < 0.98, п = 0.39 ± 0.02. Полученные данные указывают на справедливость в рассматриваемой кинематической области модели кварк-партонной рекомбинации.

5) В области Хр> 0.7 сечение реакции р + С ^ п0 + X может быть факторизовано по переменным хРи р± :

Ейо/йр = с • (а — Хр)ы • Ф(р1), где а = 1.032 ± 0.008, N = 2.79 ± 0.13, Ф(р\) = ехр( — р1/0.1), где р±измеряется в ГэВ/с. Найденная закономерность может быть объяснена поперечным движением кварков в нуклоне, описываемом функцией Ф(р±). Распределение по поперечному импульсу, таким образом,

Р(РЧ±) ~ 2^10/п • ехр(—10 • р*±), средний поперечный импульс валентных кварков в протоне,

<РЧ±> = !™хР(х)Лх « 178 МэВ, а средний импульс кварков в системе покоя нуклона,

<рч> « У3/2 •< рч± > « 218 МэВ.

ВВЕДЕНИЕ 11

6) В ядрах имеет место существенное перераспределение импульсов кварков, принадлежащих различным нуклонам, вследствие флуктуации плотности и образования 6-кварковых конфигураций (флуктонов). Найдены оценки вероятности образования таких конфигураций в ядрах й, а и 12С:

ре (2й) ~ 2%; ре (4He) = (5 - 10)%; рв (12C) = (20 - 40)%. Таким образом, вероятность образования 6-кварковых конфигураций существенно возрастает с ростом атомного веса ядра-снаряда. Этим можно объяснить указанный выше рост параметра наклона Х0 в зависимости инвариантного сечения от кумулятивного числа X.

7) На статистике более чем 40000 п0-мезонов впервые определено дважды дифференциальное сечение реакции й + C ^ п0 + х по энергии и по углу вылета п0-мезонов в Лаб. системе. Полученные данные опровергают предположение о кластерном механизме образования пионов в области больших X (X > 0.6) и малых поперечных импульсов (р±< 1 ГэВ/с).

8) Измерены сечения рождения п-мезонов в р^, й^- и а^ взаимодействиях при импульсах 5.5 ГэВ/^ 2.75 и 3.83 ГэВ/c на нуклон соответственно. Из сравнения выходов п-мезонов во взаимодействиях протонов, дейтронов и а-частиц с ядрами углерода получено указание на существенное различие в механизмах рождения л0 и ^-мезонов в ядро-ядерных взаимодействиях в подпороговой области. Возможно, это связано с существенным вкладом в образование ^-мезонов нуклонного возбуждения Ж"(1535), распадающегося в основном (30-55%) на нуклон и ^-мезон.

Практическая ценность работы

1. Разработан метод определения импульса пучка релятивистских

заряженных частиц при помощи порогового газового счетчика. Идея метода заключается в использовании электронов, содержащихся в виде примеси в пучках вторичных заряженных частиц. Метод позволяет исключить систематические ошибки и достичь точности при определении импульса ~ 0.2%. Метод опробован на пучке п--мезонов синхрофазотрона ОИЯИ. При

среднем импульсе п--мезонов 2.970 ± 0.005 ГэВ/с пучок содержал (2.7 ± 0.1)% электронов, (7 ± 0.3)% мюонов, вклад других частиц <1%.

2. Получены формулы для поправок в энергиях электронов и у-квантов, измеряемых черенковскими спектрометрами полного поглощения. Формула учитывает нелинейность чувствительности в области низких энергий и влияние конверторов, располагаемых перед спектрометром.

3. Проведена калибровка черенковского у-епектрометра из свинцового стекла на пучках п-мезонов и ядер Н, 2Ни 3Не с импульсом до 3.8 ГэВ/с на нуклон. Для у-спектрометра с радиатором длиной 14 рад. ед. измерены величины энергетических эквивалентов и амплитудных разрешений для минимально-ионизирующего сигнала от релятивистских п-мезонов и протонов:

Результаты, полученные в данной работе, могут быть использованы при планировании и проведении новых экспериментов на ускорителях.

Положения, выносимые на защиту:

1. Детально разработан и опробован метод определения импульса пучка релятивистских заряженных частиц при помощи порогового газового счетчика. Метод позволяет исключить систематические ошибки и достичь точности определения импульса ~0.2%;

2. Разработана методика восстановления энергий электронов и у-квантов зарегистрированных черенковским у-спектрометром. Методика учитывает нелинейность чувствительности в области низких энергий и влияние конверторов, располагаемых перед спектрометром;

3. Разработан метод калибровки черенковского у-спектрометра релятивистскими ядрами и стриппинговыми фрагментами Н, 2Н и 3Не;

ЕГ ~ п(Р)'382 МэВ, и а/Л = 5-6%, где п(в) ~ 1 - 0.85(1 - в). Эквивалентная энергия для ядер 3Не,

« 4Е1к « 4Е%кв = • (1528 ± 16) МэВ и аМ ~ 3%.

■н

ВВЕДЕНИЕ 13

4. Измерены инвариантные инклюзивные сечения рождения п0- и n-мезонов на пучках протонов, дейтронов, a-частиц и ядер 12C, на углеродной и медной мишенях, при импульсах от 1.7 до 5.5 ГэВ/c на нуклон. Установлено, что:

а) С увеличением атомного веса ядра-снаряда параметр наклона X0 в параметризации инвариантного сечения функцией Ed3a/d3p ~ exp(-X/X0) существенно возрастает: X0 = 0.130 ± 0.001 для дейтронов, X0 = 0.145 ± 0.002 для a-частиц и достигает значения 0.176 ± 0.007 для ядра углерода.

б) Наблюдается сильное различие между параметрами наклона X0 при импульсах 2.9 и 4.5 ГэВ/с на нуклон как для налетающих ядер 12C, так и для налетающих a-частиц. Для ядер 12C наблюдается различие между параметрами наклона X0 также при импельсах 4.5 ГэВ/с на нуклон и более высоких энергиях. Таким образом, c увеличением атомного веса фрагментирующего ядра, выход на "плато" п ара м е тра X0, характериз у юще го кварк - парт о нну ю с труктурную функцию ядра, т.е. скейлинговый режим фрагм е нтации, наступает при более высоких энергиях.

5. Исследован характер изменения сечения рождения п0-мезонов с изменением атомных весов ядра-снаряда и ядра-мишени в различных областях значений переменных xF, X и р±. Установлены следующие закономерности:

а) Наблюдается сильная зависимость инвариантного сечения образования п0-мезонов от массы ядра-снаряда, причем эта зависимость существенно усиливается с увеличением кумулятивного числа Х: показатель степени m в параметризации Ed^/d^ ~ А™ (где Ap = a, 12C) составляет m =1.2 ± 0.1 при X~ 1 и достигает значения 2.1 ± 0.2 при X = 1.9. При фиксированном значении X параметр m слабо зависит от поперечного импульса п0-мезонов.

б) Получены оценки вероятностей образования 6-кварковых конфигураций вследствие флуктуации плотности, в ядрах d, a и 12С:

p6 (2d) ~ 2%; p6 (4Не) = (5 - 10)%; p6 (12C) = (20 - 40)%.

в) В рассматриваемой кинематической области (X > 0.6, р±< 0.9 ГэВ/с) сечение слабо зависит от массы ядра-мишени, причем характер этой зависимости слабо меняется с изменением, как xF и X, так и р±: степень n в

ВВЕДЕНИЕ 14

Ed3o/d3p ~ А™ составляет: п = 0.39 ± 0.02 (по данным, полученным на налетающих дейтронах); п = 0.38 ± 0.03 (для налетающих а и 12С); для налетающих протонов, в области 0.62 < хР < 0.98, п = 0.39 ± 0.02. Полученные данные указывают на справедливость в рассматриваемой области модели кварк-партонной рекомбинации.

6. В области хР > 0.7 получено факторизованное представление инвариантного сечения процесса р + С ^ п0 + X по переменным хРи :

Ейо/йр = с • (а — ХЕ)Ы • Ф(р1), где а = 1.032 ± 0.008, N = 2.79 ± 0.13, Ф(р\) = ехр( — р1/0.1), где р± измеряется в ГэВ/с. Найденные закономерности могут быть объяснены поперечным движением кварков в нуклоне, описываемом функцией Ф(р±).

7. На статистике более чем 40000 п0-мезонов впервые определено дважды дифференциальное сечение реакции а + С ^ п0 + х по энергии и по углу вылета п0-мезонов в Лаб. системе. Полученные данные позволили также определить средние значения поперечного импульса п°-мезонов в аС-взаимодействиях для различных углов их вылета в Лаб. системе. Установлено, что с ростом угла вылета, среднее значение квадрата поперечного импульса п0-мезонов приближается к значению (Р^) ~ 0.1 (Гэв/с)2. Полученные данные также позволили проверить кластерный механизм образования пионов в кинематической области X > 0.6, Р±< 0.9 ГэВ/с. Получены оценки скорости кластера, необходимой для объяснения наблюдаемых спектров: в = 0.66 ^ 0.73. Для объяснения таких скоростей необходимо предположить, что в реакции участвует более двух нуклонов ядра-мишени, что не согласуется с наблюдаемой А-зависимостью для мишени.

8. Измерены сечения рождения п-мезонов в рС-, аС- и аС-взаимодействиях при импульсах 5.5 ГэВ/с, 2.75 и 3.83 ГэВ/с на нуклон соответственно. Из сравнения выходов п-мезонов во взаимодействиях протонов, дейтронов и а-частиц с ядрами углерода получено указание на существенное различие в механизмах рождения л0 и ^-мезонов в ядро-ядерных взаимодействиях в подпороговой области. Возможно, это связано с существенным вкладом в

ВВЕДЕНИЕ 15

образование ^-мезонов нуклонного возбуждения Ж"(1535), распадающегося в основном (30-55%) на нуклон и ^-мезон.

Личный вклад диссертанта:

1. Участие в проведении экспериментов на выведенных пучках Синхрофазотрона ОИЯИ. Проведение обработки полученных экспериментальных данных.

2. Проведение экспериментов на внутренних пучках Нуклотрона. Обработка полученных экспериментальных данных.

3. Участие в моделировании методом Монте Карло с учетом реальных условий эксперимента.

4. Проведение методических измерений при помощи порогового газового счетчика.

5. Участие в методических измерениях по калибровке у-спектрометра на лёгких стриппинговых фрагментах ядер углерода с импульсом 4.5 ГэВ/с на нуклон, и на пучках дейтронов с импульсом 1.5 ГэВ/с на нуклон. Проведение обработки полученных экспериментальных данных.

6. Проведение методических измерений по калибровке у-спектрометра на космических мюонах.

7. Расчёт поправок к измеренным значениям энергий электронов и у-квантов с учетом нелинейности чувствительности в области низких энергий и наличия конверторов, располагаемых перед у-спектрометром.

Апробация работы. Основные результаты работы обсуждались на семинарах Лаборатории высоких энергий ОИЯИ и были представлены в виде докладов и публикаций в трудах следующих научных конференций:

1. Международная Балдинская конференция по проблемам физики высоких энергий. Дубна, 1988, 1992, 2000 - 2012, 2016;

ВВЕДЕНИЕ 16

2. Международная конференция по физике элементарных частиц. Нор-Амберд, 1990;

3. Международная конференция по ядро-ядерным взаимодействиям. Таормин, 1994;

4. Международное рабочее совещание по перспективам развития релятивистской ядерной физики. Варна, 1994;

5. Международные рабочие совещания сотрудничества СФЕРА;

6. 8th Intern. Workshop "Relativistic Nuclear physics: from HUNDREDS of MeV to TeV". Dubna, 2005;

7. XI конференция молодых ученых ОИЯИ, Дубна, 2007:

8. VII International Workshop "Very High Multiplicity Physics" (VHMP-2007), Dubna, 2007;

9. International Bogolyubov Conference, Dubna, 2009;

10. 6th workshop on "Critical Point and Onset of Deconfinement" (CPOD 2010), Dubna, 2010;

Публикации. Основные результаты диссертации изложены в работах [87, 90, 104, 108, 110, 125, 126, 132, 138, 143, 151-153, 157-161], опубликованных в препринтах и сообщениях ОИЯИ и в журналах "Приборы и техника эксперимента", "Ядерная физика", "Physics Letters B", "Nuclear Physics A", "Physical Review C", "The European Physical Journal A", "The European Physical Journal, Web of Conferences".

Структура диссертации. Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключения. Список литературы содержит 161 наименований. Полный объем диссертации - 165 страниц, включая 8 таблиц и 77 рисунков. Во введении подчёркивается актуальность изучения процессов адрон-ядерных и ядро-ядерных столкновений, формулируются основные цели диссертационной работы и приводится её краткое содержание. В первой главе обсуждаются основные результаты и проблемы, связанные с исследованиями процессов адрон-ядерных и ядро-ядерных столкновений при

ВВЕДЕНИЕ 17

релятивистских энергиях, анализируются теоретические модели образования мезонов в этих процессах, описываются имеющиеся экспериментальные данные.

Вторая глава посвящена методике эксперимента и обработке данных. Приводятся описание и основные характеристики экспериментальной установки. Аппаратура включает мониторные сцинтилляционные счетчики, годоскоп сцинтилляционных счетчиков, ориентированных по вертикали и горизонтали с общим числом элементов, равным 40. События типа пу (где п = 1, 2, ...) регистрируются 90-канальным черенковским гамма-спектрометром из свинцового стекла. Особое внимание в данной главе уделено вопросам измерения энергий у-квантов: методическим исследованиям черенковского гамма-спектрометра в пучке вторичных (п, е, ...) частиц, космических мюонов и ядерных фрагментов и восстановлению энергий у-квантов. Описан метод определения среднего импульса и состава пучка заряженных частиц при помощи порогового газового счетчика. Метод опробован на п--мезонном пучке синхрофазотрона ОИЯИ. Пучок содержал (7 ± 0.3)% мюонов и (2.7 ± 0.1)% электронов. Метод позволяет исключить систематические ошибки и достигнуть точности определения импульса пучка ~ 0.15%. В этой же главе изложен вывод формулы, позволяющей восстанавливать энергии электронов и у-квантов, зарегистрированных спектрометром полного поглощения. Формула учитывает влияние конвертора и нелинейность чувствительности спектрометра в области низких энергий. В этой главе, на примере использования легких стриппинговых ядер (протонов, дейтронов и ядер 3Не), вылетающих под углами 6.7° и 8.1° при фрагментации ядер углерода с импульсом 4.5 ГэВ/с на нуклон, показана возможность обеспечить эффективную эквивалентную калибровку черенковского у-спектрометра в интервале энергий от 0.324 до 1.53 ГэВ. Во второй главе обсуждаются также вопросы обработки экспериментальных данных: идентификации частиц по распаду на два фотона; вопросы оценки фона; подавления фона и вычисления сечений: приведены результаты моделирования методом Монте-Карло

ВВЕДЕНИЕ 18

процессов инклюзивного рождения п°-мезонов на основе GEANT с использованием данных по множественному рождению п°-мезонов, полученных в экспериментах на 2-метровой пропановой камере ЛВЭ ОИЯИ. Приведены также результаты моделирования экспериментов на внутренних пучках Нуклотрона, с использованием транспортного кода на основе развитой ранее Дубненской Каскадной Модели (ДКМ) [13] с улучшенным описанием элементарных столкновений (модель QGSM) [14], с учетом реальных условий эксперимента.

В третьей главе приведены результаты цикла экспериментов по рождению п° и п мезонов: инвариантные сечения реакций (1) в зависимости от переменных XF = Р^/Ртах, кумулятивного числаXи Р^ в пределах 0.6 < X < 2 и 0 < Р± < 1 Gev/c. Приводятся значения параметра X0 в параметризации инвариантного сечения E d3a / d3 p ~ exp(-X / X0). Полученные результаты сравниваются с известными экспериментальными данными. Из сравнения инвариантных сечений реакций а + At ^ п° + х и 12С + At ^ п° + х определены значения показателя степени m в параметризации Ed3a/d3p~ А7^, где Ар -атомный вес ядра-снаряда. Приведены значения параметра m в зависимости от X и Р^, иллюстрирующие аномально сильную зависимость сечения образования п°-мезонов от массы ядра-снаряда, причем эта зависимость усиливается с ростом X. Зависимость сечения от атомного веса At ядра мишени представлялась в форме Ed3a/d3p~ At. В областиX> 0.6 и Р± < °.9 ГэВ/с сечение слабо зависит от массы ядра мишени, причем характер этой зависимости слабо меняется с изменением как X, так и Р± : степень n составляет: n = 0.39 ± 0.02 (по данным, полученным на налетающих дейтронах); n = 0.38 ± 0.03 (для налетающих а и 12C); для налетающих протонов, в области 0.62 < xF < 0.98, n = 0.39 ± 0.02. В третьей главе приведены также результаты сравнения выходов п-мезонов во взаимодействиях протонов, дейтронов и а-частиц с ядрами углерода: получено указание на существенное различие в механизмах рождения л° и ^-мезонов в ядро-ядерных взаимодействиях в подпороговой (X > 1) области. Возможно, это

ВВЕДЕНИЕ 19

связано с существенным вкладом в образование ц-мезонов нуклонного возбуждения N^(1535), распадающегося в основном (30-55%) на нуклон и ц-мезон.

Четвертая глава посвящена обсуждению полученных результатов: их сравнению с другими экспериментальными данными и предсказаниями теоретических моделей. Приводится результат вычислений показателя степени п в параметризации / ^ р ~ Ап, где А - атомный вес ядра-мишени, в рамках модели кварк-партонной рекомбинации. Полученное значение п ~ 0.4 находится в хорошем согласии с экспериментальными результатами.

Полученные данные для инвариантного сечения реакции р + С ^ п0 + X - факторизация по переменным xF и р^ в области xF> 0.7 - позволяют интерпретировать зависимость от р^ как плотность распределения поперечного импульса валентных кварков в протоне и определить средний импульс кварков.

Наблюдаемый рост показателя степени т в параметризации / $р ~ А™, где Ар - атомный вес ядра-снаряда, с ростом X может быть объяснен перераспределением импульсов кварков, принадлежащих различным нуклонам, вследствие флуктуации плотности и образования 6-кварковых конфигураций (флуктонов). Получены оценки для вероятностей образования таких конфигураций в ядрах d, а и 12С.

На основании полученных данных для дважды дифференциального сечения реакции d + С ^ п0 + х при 4.5 ГэВ/с на нуклон, проведена проверка кластерного механизма образования пионов в кинематической области X > 0.6, Р±< 0.9 ГэВ/с. Данные указывают на отсутствие вклада промежуточного кластера в рождение пионов в рассматриваемой кинематической области.

ГЛАВА I

ИССЛЕДОВАНИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЯДЕР В

ПРОЦЕССАХ С БОЛЬШИМИ ПЕРЕДАЧАМИ ИМПУЛЬСА.

РЕЗУЛЬТАТЫ И ПРОБЛЕМЫ (ОБЗОР)

В последние десятилетия продолжает возрастать интерес к изучению взаимодействий элементарных частиц и атомных ядер с ядрами. С вводом в действие новых ускорителей заряженных ионов, в том числе и ускорительного комплекса Лаборатории физики высоких энергий ОИЯИ появилась качественно новая возможность изучения ядро-ядерных столкновений при релятивистских энергиях, что может существенно расширить наше понимание механизмов таких реакций и, следовательно, природу сильных взаимодействий.

§1. Экспериментальные данные

В настоящее время имеется богатый экспериментальный материал по ядерным реакциям с большими передачами импульса ^ > 1 ГэВ/с): глубоконеупругие лептон-ядерные рассеяния, реакции типа h + А ^ с (~180°) + х, а также А + А ^ с + х, где с - частица, отсутствующая в начальном состоянии: мезоны, либо частицы электро-магнитной природы - электроны и у-кванты.

1.1. Лептон-ядерные и адрон-ядерные взаимодействия

В реакциях глубоконеупругого рассеяния (ГНР) лептонов на ядрах, когда передаваемый 4-импульс 02»М2 (где М - масса нуклона), появляется возможность прозондировать нуклонную структуру ядра, причём сами лептоны не вносят неопределённостей в измерения, т.к. являются точечными частицами, не имеющими структуры, а также не участвуют в сильных взаимодействиях. В результате экспериментального изучения процессов ГНР лептонов на дейтроне и ядрах подробно измерена зависимость структурных

функций нуклонов F2(x, Q2) от x (переменная Бьёркена, определяющая долю импульса нуклона, которую несёт кварк, поглотивший виртуальный фотон), Q2, а также от атомного веса ядра А.

Предположение, что структурные функции нуклона, связанного в ядре

А, идентичны структурным функциям свободного нуклона мишени F2 = 1FA,

A.

где FN определяются как полусумма структурных функций свободных нейтрона и протона

F2N(x,Q2) =1[F2p(x,Q2) + F2n(x,Q2)], (1.1)

было впервые подвергнуто прямой проверке Европейской мюонной коллаборацией (ЕМС) [4] в ходе измерения структурной функции нуклона на ядрах железа F2е и дейтерия Fd, а также их отношения

rFe(x)=F2Fe(x)/F2d(x) (1.2)

в области х < 0.7, где ещё слабо сказываются эффекты движения нуклонов в ядре. В ядре дейтерия, из-за слабой связи нуклонов, с хорошей точностью

подтвердилось равенство 1f2 = F2 . В то же время для отношения (1.2) вместо

ожидаемого равенства rFe(x) »1 в области 0.1 < x < 0.7 обнаружился линейный спад с ростом х; равенство было лишь в области х ~ 0.3, в то время как при x < 0.3, F2,e > F2d, а при x > 0.3, F2,e < Ff. Обнаруженное явление влияния ядерной среды на внутреннюю структуру нуклонов получило название ЕМС-эффекта.

В ходе дальнейших исследований ГНР, группами SLAC [15-17], EMC [18-20], BCDMS [21,22] и др. были выполнены прецизионные измерения зависимости структурных функций от атомного веса ядра в кинематической области от 1 до 1000 Гэв/с для Q2 и в области 10-4 < x < 1, которые дали следующую картину х-зависимости отношения структурных функций связанных в ядре и свободных нуклонов (или отношения сечений ГНР лептонов на ядрах А и d) [5]:

1. r4 = 1 в трёх точках: х\ ~ 0.07, х2 ~ 0.3 и х^ ~ 0.8;

2. в интервале х < х\, га(х) < 1, причём rA ~ 0.7^0.9, и его отличие от 1 тем больше, чем больше атомная масса А, что может быть обусловлено эффектом экранирования нуклонов в ядрах в рамках кварк-партонной картины [23];

3. в интервале х\ < х < х2, rA(x) > 1, с выходом на плато при х ~ 0.1^0.2, причём небольшое (2^8%) превышение над единицей тем больше, чем больше атомная масса А;

4. в интервале х2 < х < хз, вследствие искажения структурных функций нуклона ядерной средой, га(х) < 1 и спадает вплоть до хорошо выраженного минимума (rA ~ 0.8) при х ~ 0.65, после чего происходит смена режима и быстрый рост;

5. в интервале хз < х < 1.0, га(х) > 1 и продолжает расти.

Такая характерная для эффекта EMC картина х-зависимости rA сохраняется в широком интервале атомных масс мишеней (от 4He до Au). Также rA слабо зависит от А в области х ~ 0.2^0.4, но достаточно заметно меняется с ростом А в области х ~ 0.5^0.7, что свидетельствует об усилении ядерных эффектов для тяжёлых ядер. Аппроксимация эффекта искажения нуклонной структурной функции в ядерной среде с ростом А может быть выражена зависимостью rA(x) = еАа(х\

Важным результатом экспериментов по ГНР стало также установление нарушения скейлинговой гипотезы Бьёркена. В кварк-партонной модели структурная функция F2 в пределе Q2 ^ ж зависит только от х и выражается через линейную комбинацию функций распределения кварков и антикварков по х - q(x) и q(x):

Список литературы диссертационного исследования доктор наук Абраамян Хачик Унанович, 2024 год

ЛИТЕРАТУРА

1. Baldin A.M. - Part. and Nucl., 1977, v.8, p.429; ОИЯИ, Р7-5808, Дубна, 1971.

2. Sissakian A.N., Sorin A.S., Suleymanov M.K., Toneev V.D., and Zinovjev G.M. - arXiv: nucl-ex/0601034; Proc.of the 8th Int. Workshop "Relativistic Nuclear Physics: From hundreds MeV to TeV", (Dubna, May 23 - 28, 2005), Dubna, 2006, p.306 [arXiv: nucl-ex/0511018].

3. Baldin A.M. - Proc. Intern. Seminar on High energy physics problems, JINR, D1,2 - 81 - 728, Dubna, 1981.

4. Aubert J.J. et al. - Phys.Lett.B, 1983, v.123, p.275.

5. Савин И.А., Смирнов Г.И. - ЭЧАЯ, 1991, т.22, с.1005.

6. Sloan T., Smadja G., Voss R. - Phys.Rep., 1988, v. 162, p.45.

7. Egiyan et al. Phys, Rev. C68 (2003) 014313 and Phys. Rev. Lett. 96 (2006) 082501.

8. Балдин А.М. - ЭЧАЯ, 1977, т.8, с.429.

9. Лексин Г.А. - Ядерный скейлинг. М., МИФИ, 1975.

10. Ставинский В.С. - ЭЧАЯ, 1979, т.10, с.949.

11. Лукьянов В.К., Титов А.И. - ЭЧАЯ, 1979, т.10, с.815.

12. Баюков Ю.Д. и др. - ЯФ, 1973, т.18, с.1246.

13. Gudima K.K. and Toneev V.D. - Nucl. Phys. A, 1983, v.400, p.173.

14. Gudima K.K., Mashnik S.G., and Sierk A.J. - LANLReport LA-UR-01-6804, Los Alamos, 2001.

15. Arnold R.G. et al. - Phys. Rev. Lett, 1984, v.52, p.724.

16. Dasu S., de Barbaro P., Bodek A. - Univ. Rochester Rep. UR-1045, Apr.1986

17. Stein S. et al. - Phys. Rev. D, 1975, v.12, p.1884.

18. Aubert J.J et al. - Nucl.Phys.B, 1985, v.259, p.189.

19. Aubert J.J. et.al - Nucl. Phys. B, 1986, v.272, p.158.

20. Ashman J. et al. - Phys.Lett., 1988, v.202, p.603.

21. Bari G. et al. - Phys. Lett. B, 1985, v.163, p.282.

22. Benvenuti A.C. et al. - Phys. Lett. B, 1987, v.189, p.483.

23. Захаров В.И., Николаев Н.Н. - ЯФ, 1975, т.21., с.434.

24. Савин И.А. - ЭЧАЯ, 2000, т.31, вып.7а, с.80.

25. Moeller et.al. - Phys. Rev. C, 1983, v.28, p.1246.

26. Bass S.A. et.al. - Phys. Rev. C, 1995, v.51, p.3343

27. Schwalb O. et.al. - Phys. Lett. B, 1994, v.321, p.20.

28. Kühn W. - Nucl. Phys. A, 1995, v.583, p.605.

29. Ralf P. Averbeck et al. - Z.Phys. A, 1997, v.359, p.65.

30. Ralf P. Averbeck - Czechoslovak Journal of Physicks, 1995, v.45, N°7/8.

31. Vogt P.H. - Czechoslovak Journal of Physicks, 1997, v.47, N°9.

32. Chkhaidze L. et al. - J.Phys.G, 1996, v.22, p.641.

33. Агакишев Г. и др. - ЯФ, 1990, т.51, №6, с.1591.

34. Агакишев Г. и др. - ЯФ, 1992, т.55, №3.

35. Chkhaidze L. et al. - J.Phys.G, 1993, v.19, p.1155.

36. Gulkanyan H., Kakoyan V. - Nuke. Phys. A, 1992, v.546, p.677.

37. Backovic S. et al. - Phys. Rev. C, 1992, v.46, N4, p.1501.

38. Беленький С.З., Ландау Л.Д. - Собр. трудов, т.2, 1969, с.259.

39. Фейнберг Е.Л. - УФН, 1971, т.104, с.539.

40. Никитин Ю.П., Розенталь И.Л. - УФН, 1993, т. 163, с.29.

41. Feynman R.P. - Phis. Rev. Lett., 1969, v.23, p.1415.

42. Грибов В.Н. - Мат. 8 змн. шк. ЛИЯФ, т.2, с.5, Л., 1973.

43. Anisovich V.V., Kobrinsky M.K., Likhoded A.K., Shekhter V.M. -Nucl.Phys.B, 1973, v.55, p.474.; Анисович В.В. -ЯФ, 1978, т.28, с.761.

44. Ter-Martirosyan K.A. - Phys. Lett. B, 1973, v.44, p.377.

45. Левин Е.М., Рыскин М.Г. - Мат. 8 змн. шк. ЛИЯФ, т.1, с.94, Л., 1973.

46. Балдин А.М. и др. - ЯФ, 1973, т.18, с.79.

47. Arnold R.G., Carlson C.E., Gross F. - Phys. Rev. Lett., 1977, v. 38, p.1516.

48. Кобушкин А.П. - ЯФ, 1978, т.28, с.495.

49. Блохинцев Д.И. - ЖЭТФ, 1957, т.33, с.1295.

50. Berlad G., Dar A., Eilam G. - Phys. Rev. D, 1976, v.13, p.161.

51. Burov V.V., Lukyanov V.K., Titov A.I. - Phys. Lett. B, 1977, v.67, p.46.

52. Ефремов А.В. - ЯФ, 1976, т.24, с.1208.

53. Ефремов А.В. - ЭЧАЯ, 1982, т.13, с.613.

54. Berlad G., Dar A., Eilam G. - Phys. Rev. D, 1980, v.22, p.1547.

55. Афанасьев С.В., Золин Л.С., Литвиненко А.Г. и др. - ЯФ, 2014, т.77, вып. №1, с.25.

56. Frankfurt L.L., Strikman M.I. - Phys. Lett. B, 1978, v.76, p.285.

57. Буров В.В., Лукьянов В.К., Титов А.И., - ЭЧАЯ, 1984, т.15, с.1249.

58. Efremov A.V. - Proc. of the 13th Int. Seminar on Relat. Nucl. Phys. and QCD, Dubna, 1996.

59. Переседов В.Ф. - ЯФ, 2014, т.77, с.798.

60. Дрёмин И.М., Леонидов А.В. - УФН, 2010, т.180, с.1167.

61. McLerran L. - arXiv: hep-ph/0402137v2 (2008).

62. Adare A. et.al. (PHENIX Collaboration) - Phys.Rev.C, 2014, v.90, p.034902.

63. Adare A. et.al. (PHENIX Collaboration) - Phys. Rev. Lett., 2015, v.115, p. 142301.

64. Горенштейн М.И., Зиновьев Г.М., Шелест В.П. - ЯФ, 1977, т.26, с.788.

65. Kalinkin B.N., Cherbu A.V., Shmonin V.L. - Acta Phys. Pol. B, 1978, v.9, p.247; Ibid. 1979, v.10, p.247.

66. Калинкин Б.Н., Шмонин В.Л., Амеев С.Ш. Кумулятивный эффект в релятивистской ядерной физике., Print-S, Алматы, 2010.

67. Калинкин Б.Н., Гагарин Ю.Ф. Множественное рождение частиц при высоких энергиях, изд. Политехнического института, СПб, 2007.

68. Ameev S.Sh. et al. - Z.Phys.A, 1988, v.331, p.347.

69. Голубятникова Е.С., Калинкин Б.Н., Шмонин В.Л. - ОИЯИ, Р2 - 86 - 183, Дубна, 1986.

70. Жиров О.В., Шуряк Э.В. - ЯФ, 1978, т.28, с.485.

71. Salmeron R.A. - Nucl. Phys. B, 1993, v.389, p.301.

72. Frankel S. - Phys. Rev. Lett., 1977, v.38, p.1338.

73. Копелиович В.Б. - ЯФ, 1977, т.26, с.168.

74. Schmidt I.A., Blankenbecler R. - Phis. Rev. D, 1977, v.15, p.3321.

75. Mathis H.B., Meng Ta-chung - Phys.Rev.C, 1978, v.18, p.952.

76. Буров В.В., Лукьянов В.К., Титов А.И. - ОИЯИ, Д - 9920, 1976, с.432.

77. Frankfurt L.L., Strikman M.I. - Phys. Lett. B, 1979, v.83, p.407.

78. Amado R.D., Woloshyn R.M. - Phys. Lett.B, 1976, v.62, p.253.

79. Amado R.D., Woloshyn R.M. - Phys. Rev. Lett., 1976, v.36, p.1435.

80. Adair R.K. - Phys.Rev., 1968, v.172, p.1370.

81. Frankel S. - Phys.Rev.C, 1978, v.17, p.694.

82. Аверичев С.А. и др. - ОИЯИ, 1 - 11482, Дубна, 1978.

83. Аствацатуров Р.Г. и др. - ОИЯИ, 13 - 10458, Дубна, 1977.

84. Аствацатуров Р.Г. и др. - ОИЯИ, Р1 - 7309, Дубна, 1973.

85. Аствацатуров Р.Г. и др. - ПТЭ, 1975, т.2, с.62.

86. Вовенко А.С., Кириллов А.Д., Кулаков Б.А. и др. - УФН, 1963, т.81, с.453.

87. Baldin A.M., Abraamyan Kh.U., Afanasiev S.V. et al. - Nucl. Phys. A, 1995, v.583, p.637; В сб.: Краткие сообщения ОИЯИ № 2[65]-94, Дубна, 1994, с.26.

88. Аствацатуров Р.Г. и др. - ОИЯИ, 1 - 12365, Дубна, 1979.

89. Нго Куок Быу и др. - ОИЯИ, 13 - 7673, Дубна, 1974.

90. Абраамян Х.У., Аствацатуров Р.Г., Хачатурян М.Н., Худавердян А.Г. Восстановление энергии электронов и гамма-квантов в спектрометре полного поглощения. - ПТЭ, 1989, № 1, с. 57-60; Препринт ОИЯИ, Р1-87-853, Дубна, 1987.

91. Nobles R. - Rev. Scient. Instrum., 1956, v.27, p.280.

92. Зрелов В.П. - Излучение Вавилова-Черенкова. М., Атомиздат, 1968, ч.2.

93. Ким Хи Ин и др. - ОИЯИ, 2092, Дубна, 1965.

94. Astvatsaturov R.G. et al. - Nucl. Instr. Meth., 1979, v.163, p.343.

95. Holder M. et al. - Nucl. Instr. Meth., 1973, v.108, p.541.

96. Хаякава С. - Физика космических лучей. М., Мир, 1973, ч.1.

97. Azimov M.A. et al. - Nucl. Instr. Meth., 1966, v.39, p.325.

98. Прокошкин Ю.Д., Тан Сяо Вэй - ЖЭТФ, 1959, т.36, с.10.

99. Grushin V.F., Leikin E.M. - Nucl. Instr. Meth., 1964, v.30, p.341.

100. Беленький С.З. - Лавинные процессы в космических лучах. М., Гостехиздат, 1948.

101. Широков Ю.М., Юдин Н.П. - Ядерная физика. М., Атомиздат, 1972.

102. Astvatsaturov R.C., Ivanov V.I., Khachaturyan M.N. et a1. - Nukleonika, 1975, v. 20.5, p. 483.

103. Astvatsalurov R.G., Ivanov V.I., Khachaturyan M.N. et al. - Nucl. Instrum. Methods. Phys. Res., 1979, v. 163, p. 343.

104. A6paaмян Х.У., Xaчaтypян M.H., Xyдaвepдян AX. Определение среднего импульса и состава пучка заряженных частиц с помощью порогового газового счетчика. - ПТЭ, 1988, № 6, с. 24-27; Препринт ОИЯИ, Р13-86-593, Дубна, 1986.

105. Baldin A.M. - Nuc1. Phys. A, 1985, v. 434, p. 695.

106. Olson D.L., Berman B.L., Greiner D.E. et al. - Phys. Rev. C. 1983, v. 28, p. 1602.

107. Abraamyan Kh.U. et al. - In Proc. of the Int. Workshop "Relativistic Nuclear Physics: from Hundreds MeV to TeV", Dubna, 2005, p.228; Workshop Round Table Discussion: "Searching for the mixed phase of strongly interacting matter at the JINR Nuclotron", JINR, Dubna, 7 - 9 July 2005, http://theor.jinr.ru/meetings/2005/roundtable/.

108. Абраамян Х.У. и др. Калибровка черенковского гамма-спектрометра релятивистскими ядрами. - ПТЭ, 1996, № 6, с.5-9; Препринт ОИЯИ, P1-95-532, Дубна 1995.

109. Stane V.T., Vankov Ch. - Comput.Phys.Comm., 1979, v.16, p.363.

110. Абраамян Х.У. и др. Инклюзивное образование п0-мезонов в реакции 12C+12C—^ n0+x при импульсе 4,5 ГэВ/с на нуклон. - ЯФ, 1991, т.53, вып. 2, с.472-476; Кр. сообщ. ОИЯИ, № 7[46]-90, Дубна, 1990, с19-26.

111. Изъюров В.М., Хачатурян М.Н. - Сообщения ОИЯИ № 1-83-274, Дубна, 1983.

112. Brun R. et.al. - GEANT, CERN, DD/78/2.

113. Гулканян Г.Р. и др. - ЯФ, 1987, т.46, с.826; Agakishiev G.N. et al. - JINR, E1 - 84 - 321, Dubna, 1984.

114. Калиновский А.Н. и др. Прохождение частиц высоких энергий через вещество. М., Энергоатомиздат, 1985.

115. Барашенков В.С., Славин Н.В. - ЭЧАЯ, 1984, т.15, с.967.

116. Балдин А.М. и др. - ОИЯИ, 1 - 82 - 28, Дубна, 1982.

117. Bal din A.M. et al. - JINR, E1-82-472, Dubna, 1982; Аблеев В.Г. и др. -Краткие сообщения ОИЯИ, № 13-85, Дубна, 1985, с.5.

118. Gudima K.K., Mashnik S.G., and Toneev V.D. - Nucl. Phys. A, 1983, v.401, p.329.

119. Toneev V.D., Amelin N.S., Gudima K.K., and Sivoklokov S.Y. - Nucl. Phys. A, 1990, v.519, p.493.

120. Амелин Н.С., Гудима К.К. и Тонеев В. Д. - ЯФ, 1990, т.52, с.172.

121. Agakishiev G. et al., HADES Collaboration - Phys. Rev. Lett., 2007, v.98, p.052302; Study of dielectron production in C+C collisions at 1 AGeV, arXiv:0711.4281.

122. Kaptari L.P. and Kämpfer B. - Nucl. Phys. A, 2006, v.764, p.338.

123. Bratkovskaya E.L. and Cassing W. - arXiv:0712.0635.

124. Chiavassa E. et al. - Z. Phys. A, 1992, v.342, p.107; Nucl. Phys. A, 1992, v.538, p.121.

125. Абраамян Х.У. и др. Инклюзивное образование п°-мезонов в аС-взаимодействиях при 4.5 ГэВ/с на нуклон. - ЯФ, 1990, т.51, вып. 1, с.150-156; Препринт ОИЯИ, Р1-89-240, Дубна,1989.

126. Абраамян Х.У. и др. Инклюзивное образование п0-мезонов вpC- иpCu-взаимодействиях при импульсе 4.5 ГэВ/с. - ЯФ, 1996, т.59, вып.2, с.271-275; Препринт ОИЯИ, Р1-94-289, Дубна,1994.

127. Говорун Н.Н. и др. - В сб.: Труды совещания по программированию и математическим методам решения физических задач. ОИЯИ, Д10 - 7707, Дубна, 1973, с.453.

128. Кимель Л.Р., Мохов Н.В. - Изв. ВУЗов, сер. Физика, вып.10, т.74, с.17.

129. Landau R.H. - Phys.Rev., 1978, v.17C, p.2144.

130. Baldin A.M. - Proc. Int. Conf. Extreme States Nucl. Syst. Dresden, 1980, v.2, p.1.

131. Berlad G. and Dar A. - Phys.Lett. B, 1981, v.102, p.385.

132. Abraamyan Kh.U. et al. Investigations of neutral particle production by relativistic nuclei on the LHE 90-channel y-spectrometer. Results and perspectives. - В сб.: Краткие сообщения ОИЯИ № 5[68]-94, Дубна, 1994, с.29-36.

133. Анисимов Ю.С. и др., - ЯФ, 1997, т.60, с.1070.

134. Litvinenko A.G. et.al. - JINR Rapid. Comm., 1993, v.1, p.27.

135. Ставинский В.С. - В сб.: Труды Совещания по исследованиям в области релятивистской ядерной физики. ОИЯИ, Д2 - 82 - 568, Дубна, 1982, с.108.

136. Балдин А.М. и др. - ЯФ, 1974, т.20, с.1201.

137. Лексин Г.А. и др. - ИТЭФ - 37, М., 1980.

138. Абраамян Х.У. и др. Инклюзивное образование n-мезонов в реакции d+C— n +x при импульсе 9 ГэВ/c - ОИЯИ, Б2-1-85-849, Дубна, 1985; В сб. Труды симп. по нукл.-нукл. и адр.-яд. взаимодействиям при промеж. энергиях. ЛИЯФ АН СССР, Ленинград, 1986, с.353-358.

139. Cassing W., Batko G., Vetter T., and Wolf G. - Z. Phys. A, 1991, v.340, p.51.

140. Anisovich V.V., Shabelsky Yu.M., Shekhter V.M. - Nucl. Phys. B, 1978, v.113, p.477.

141. Levin E.M., Frankfurt L.L. - JETP Lett., 1965, v.2, p.108.

142. Lipkin H.I., Sheck F. - Phys. Rev. Lett., 1966, v.16, p.71.

143. Абраамян Х.У., Чатрчян С.А. Анализ модели кварковой рекомбинации по A-зависимости сечения образования пионов в протон-ядерных столкновениях. - ОИЯИ, Р1-94-497, Дубна, 1994.

144. De Vries H. et al. - Atomic Data and Nuclear Data Tables, 1987, v.36, p.495.

145. Кобушкин А.П., Шелест В.П. - ЭЧАЯ, 1983, т.14, с.1146.

146. Lehman E. - Phys. Lett. B, 1976, v.62, p.296.

147. Инопин Е.В., Нагорный С.М, Титов Ю.И. - ВАНТ, сер. Общая и ядерная физика, 1982, вып.1 (19), с.77.

148. Аблеев В.Г. и др. - Письма в ЖЭТФ, 1983, т.37, с.196.

149. Ableev V.G. et.al. - Preprint JINR E1-82-516, Dubna, 1982.

150. Pirner H.J., Vary J.P. - Phys. Rev. Lett., 1981, v. 46, p. 1376.

151. Abraamyan Kh.U. et al. Inclusive neutral pion production at forward angles at 4.5 GeV/c per nucleon in a + С ^ п0 + x and a + Cu ^ п0 + x reactions. Physics Letters B, 1994, v.323, p.1-6; Препринт ОИЯИ, E1-92-307, Dubna, 1992.

152. Абраамян Х.У. и др. Инклюзивное образование п0-мезонов в CC- и CCu-взаимодействиях при импульсе 4.5 ГэВ/c на нуклон. Ядерная Физика, 1997, т.60, N11, с.2014-2019; Препринт ОИЯИ, Р1-96-493, Дубна, 1996.

153. Абраамян Х.У. и др. Инклюзивное образование п0-мезонов в dC- и dCu-взаимодействиях при импульсе 4.5 ГэВ/c на нуклон. - Ядерная Физика, 2005, т.68, №6, с.1020-1028; Препринт ОИЯИ, Р1-2004-37, Дубна, 2004.

154. Metag V. - Prog. Part. Nucl. Phys., 1993, v.30, p.75.

155. Kuhn W. - Czech. J. Phys., 1995, v.4, p.537.

156. Розенталь И.Л., Тарасов Ю.А. - УФН, 1993, т.163, с. 29.

157. Abraamyan Kh.U. et al. Resonance structure in the у у invariant mass spectrum inpC and dC interactions. - Phys. Rev. C, 2009, v.80, p.034001; arXiv:0806.2790.

158. Абраамян Х.У. Рождение п0-, n-мезонов и у-квантов в протон-ядерных и ядро-ядерных взаимодействиях при импульсах от 1.75 до 5.5 ГэВ/с на нуклон. Научная монография под редакцией академика А.Н.Сисакяна. М: ЦИТвП, 2010, ISBN, 978-5-9751-0090-0, 204 стр.

159. Abraamyan Kh.U. et al. Diphoton and dipion productions at the Nuclotron/NICA - Eur. Phys. J. A (2016) 52, pp. 259-264.

160. Abraamyan Kh.U. et al. Photon and п0 pairs production in proton-nucleus and deuteronnucleus interactions. Results of experiments on internal beams of the Nuclotron - EPJ Web of Conferences 138, 04006 (2017), pp.1-6.

161. Abraamyan Kh.U. et al. п0 production in dC- and dCU-interactions at a momentum of 4.5 GeV/c per nucleon - EPJ Web of Conferences 138, 05003 (2017), pp.1-6.