Рождение φ-мезонов в p+Al, p+Au, d+Au и 3He+Au взаимодействиях при энергии √(s_NN ) = 200 ГэВ тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 00.00.00, кандидат наук Митранкова Мария Максимовна

• Митранкова Мария Максимовна
• кандидат наук
• 2023

Оглавление диссертации кандидат наук Митранкова Мария Максимовна

Введение

Глава 1. Рождение частиц в столкновениях

ультрарелятивистских ионов

1.1 Квантовая хромодинамика

1.1.1 Константа связи КХД. Асимптотическая свобода

1.1.2 Факторизация КХД

1.1.3 Фазовый переход КХД

1.2 Столкновения релятивистских ядер

1.2.1 Кинематика столкновений

1.2.2 Геометрия столкновений

1.2.3 Эволюция системы столкновения релятивистских ядер

1.2.4 Плотность энергии

1.2.5 Легкие системы столкновений

1.2.6 Адронизация

1.3 Эффекты От

1.3.1 Эффект ядерного затенения

1.3.2 Эффект Кронина

1.4 Эффекты КГП

1.4.1 Эффект гашения струй

1.4.2 Эффект увеличенного выхода странности

1.4.3 Увеличенный выход барионов по отношению к выходу мезонов на одно нуклон-нуклонное столкновение в ж+Л взаимодействиях по сравнению с р+р взаимодействиями

1.5 Свойства ф-мезона

1.6 Теоретические модели

1.6.1 Модель Н1ЛШ

1.6.2 Модель РУТН1Л

1.6.3 Модель ЛМРТ

Глава 2. Описание экспериментальной установки

2.1 Релятивистский коллайдер тяжелых ионов ИШС

2.2 Спектрометр РНЕШХ

2.3 Основная классификация событий

2.3.1 Пучковые счетчики

2.3.2 Центральность столкновения

2.3.3 Эффект смещения

2.3.4 Значения геометрических параметров

2.3.5 Определение координаты вершины события

2.4 Определение кинематических характеристик частиц

2.4.1 Дрейфовые камеры

2.4.2 Падовые камеры

2.4.3 Восстановление треков заряженных частиц

2.5 Идентификация заряженных частиц. Времяпролетные камеры

Глава 3. Методика измерений инвариантных спектров по

поперечному импульсу и факторов ядерной модификации

3.1 Введение

3.2 Подготовка данных к физическому анализу

3.3 Эффект нагромождения

3.4 Первичный отбор треков заряженных частиц

3.5 Монте-Карло моделирование

3.5.1 Сравнение аксептанса ДК в реальных данных и в результате моделирования

3.5.2 Массовое разрешение детектора

3.5.3 Эффективность восстановления треков

3.6 Измерение выходов ф-мезонов

3.6.1 Построение распределения по инвариантной массе

3.6.2 Аппроксимация распределения по инвариантной массе

3.6.3 Вычисление выхода ф-мезона

3.7 Инвариантный спектр рождения по поперечному импульсу . . . . 79 3.7.1 Поправка на конечную ширину интервалов по

поперечному импульсу

3.8 Фактор ядерной модификации

3.9 Неопределенности измерений

3.10 Расчет факторов ядерной модификации с помощью теоретических моделей

3.10.1 РУТН1Л/Л^ап1уг

3.10.2 РУТШЛ+пРБЕя

3.10.3 ЛМРТ

Глава 4. Результаты

4.1 Инвариантные спектры рождения по поперечному импульсу

4.2 Факторы ядерной модификации

4.3 Сравнение с модельными расчетами

Заключение

Словарь терминов

Список литературы

Список рисунков

Список таблиц

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Рождение φ-мезонов в p+Al, p+Au, d+Au и 3He+Au взаимодействиях при энергии √(s_NN ) = 200 ГэВ»

Введение

Квантовая хромодинамика (КХД) предсказывает такое состояние вещества как кварк-глюонная плазма (КГП) [1], образующееся при больших значениях температуры и/или барионной плотности, в котором кварки и глю-оны находятся в состоянии деконфайнмента. Столкновения релятивистских ионов предоставляют уникальную возможность изучать свойства и характеристики КГП в лабораторных условиях, что является одной из главных задач современной физики элементарных частиц [2] и, в частности, настоящей работы, выполненной на основе данных, полученных в эксперименте PHENIX [3] на коллайдере RHIC [4].

Экспериментальные свидетельства образования КГП при энергии /sNN = 200 ГэВ были получены при взаимодействиях тяжелых (Cu+Cu, Au+Au) ультрарелятивистских ядер [5]. Динамика элементарных р+р столкновений при той же энергии хорошо описывается расчетами, основанными на пертурбатив-ной квантовой хромодинамике, без учета формирования КГП [1]. Уникальный набор легких систем столкновений p+Al, p+Au, d+Au и 3He+Au, доступный для изучения на коллайдере RHIC при энергии /sNN = 200 ГэВ, позволяет исследовать минимальные условия, достаточные для образования фазы КГП.

Ранее считалось [1], что в легких системах взаимодействий энергетическая и барионная плотности ядерной материи, образующейся в столкновении, не достаточны для формирования КГП, и рождение частиц происходит без фазового перехода КХД. В таком случае определяющую роль в эволюции системы столкновения играют эффекты холодной ядерной материи (Cold Nuclear Matter effects, CNM) [6; 7]. Эффекты CNM в основном обусловлены ядерной модификацией функций распределения партонов (nuclear modified Parton Distribution Functions, nPDF) [8] и многократными партонными рассеяниями [9].

Недавнее изучение эллиптического и триангулярного потоков заряженных адронов во взаимодействиях p+Au, d+Au и 3He+Au при энергии /sNN = 200 ГэВ [10] дало основание для предположения наличия короткоживущей стадии КГП и в легких системах столкновений. Также дополнительные указания на образование КГП были получены не только во взаимодейсвиях p/d/3He+Au, но и в столкновениях p+Al путем измерения рождения J/ty [11], ^(25*) [12] и заряженных адронов [13; 14] в области задних быстрот (-2,2 < у < -1,2

- в направлении движения ядра Al/Au). Однако, наблюдаемые эффекты во взаимодействиях p+Al проявляются гораздо слабее, чем во взаимодействиях p/d/3He+Au. К явлениям, свидетельствующим о возможном формировании КГП, относятся эффекты повышенного выхода странности, гашения струй и увеличенного отношения рождения барионов по сравнению с мезонами в столкновениях релятивистских ядер на одно нуклон-нуклонное взаимодействие относительно р+р столкновений.

Эффект повышенного выхода странности [15] заключается в избыточном рождении адронов, обладающих (закрытой) странностью, в столкновениях релятивистских ядер на одно нуклон-нуклонное взаимодействие по сравнению с их рождением в столкновениях р+р. Данный эффект является прямым следствием процесса химического равновесия странных кварков в КГП [15].

Недавно опубликованное исследование, проведенное коллаборацией ALICE [16], показало, что характер избыточного рождения адронов, содержащих открытую или закрытую странность, по отношению к адронам, состоящим из кварков первого поколения, в зависимости от множественности заряженных частиц (Nch/dn) представляет собой плавный переход от элементарных р+р столкновений при энергии ^sNN = 7 ТэВ, через взаимодействия p+Pb при более низкой энергии = 5,02 ТэВ, к столкновениям тяжелых ядер Pb+Pb

при еще более низкой энергии -,ysNN = 2,76 ТэВ. Данное наблюдение было интерпретировано как свидетельство в пользу образования КГП в системах р+р или p+Pb при достаточной (Nch/dn) и показало важность исследования повышенного выхода странности для изучения образования КГП.

Потеря энергии партонов, образующихся в жестких процессах, в КГП, так называемый эффект гашения струй [17], может быть обнаружен в эксперименте как подавление выходов адронов с большим поперечным импульсом рт в столкновениях релятивистских ионов на одно нуклон-нуклонное взаимодействие по сравнению с протон-протонными столкновениями.

Наблюдение как эффекта гашения струй, так и повышенного выхода странности в различных тяжелых системах столкновений (таких как Cu+Cu и Au+Au при энергии = 200 ГэВ) дает основания считать, что в таких

столкновениях образуется фаза КГП [5]. В центральных столкновениях выходы ф-мезонов менее подавлены, чем выходы других легких мезонов, содержащих только кварки первого поколения, в области промежуточного поперечного импульса ( 2 < рт [ГэВ/с] < 5 ), тогда как в области больших поперечных

импульсов ( рт > 5 ГэВ/с), выходы всех легких мезонов имеют одинаковый уровень подавления [5]. Тем не менее эффект повышенного выхода странности и эффект гашения струй все еще недостаточно изучены в легких системах столкновений при энергии = 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот

(|п| < 0.35) и требуют дальнейшего исследования.

Векторный ф-мезон является наиболее легким связанным состоянием в и 5 кварков. Выходы ф-мезонов измеримы до больших значений поперечного импульса и считаются ценным инструментом для изучения как эффекта гашения струй, так и повышенного выхода странности в столкновениях релятивистских ионов [18]. Поперечное сечение взаимодействие ф-мезона с адронами, не содержащими в/5 кварков, мало [19]. Благодаря большему времени жизни (42 фм/с [19]), чем время жизни КГП (5 — 10) фм/с [1]), ф-мезон преимущественно распадается вне горячей и плотной материи и его дочерние частицы практически не перерассеиваются в адронной фазе. Таким образом ожидается, что на его рождение слабо влияют поздние стадии адронных взаимодействий в столкновении релятивистских ионов. Следовательно, кинематические характеристики ф-мезона преимущественно определяются условиями в ранней партонной фазе столкновения, и особенности его рождения отражают свойства материи, образованной в столкновении релятивистских ядер. Помимо этого, ф-мезон имеет массу 1,019 ГэВ/с2, сопоставимую с массой наиболее легких барионов, таких как (анти)протон (0,938 ГэВ/с2) [18]. Таким образом, измерение выходов ф-мезонов в ядро-ядерных столкновениях предоставит дополнительные возможности для исследования рождения адронов в зависимости от аромата, числа кварков и массы.

Тема настоящей диссертации посвящена исследованию основного механизма рождения ф-мезонов в столкновениях р+Л1, р+Ли, ^+Ли и 3Не+Ли при энергии = 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот (|п| < 0.35). Данная

тема является важной частью систематического изучения эволюции ядерной материи, образующейся в легких системах столкновений, и свойств КГП. Для лучшего понимания основных физических процессов приводится сравнение полученных результатов с предыдущими измерениями рождения легких адронов в легких системах столкновений релятивистских ядер и с различными модельными расчетами.

Целью данной работы является экспериментальное изучение рождения ф-мезонов в столкновениях р+Л1, р+Ли, ^+Ли и 3Не+Ли при энергии л/в^

= 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот (|п| < 0.35), а также исследование основного механизма рождения ф-мезонов в рассматриваемых системах взаимодействий при энергии = 200 ГэВ.

Для достижения поставленной цели были решены следующие задачи:

1. Проведена предварительная обработка экспериментальных данных для дальнейшего анализа.

2. Проведено моделирование экспериментальной установки и процессов прохождения частиц через тело спектрометра РНЕШХ и их регистрации.

3. Представлена методика и измерены выходы ф-мезонов по каналу распада на два разнозаряженных ^-мезона во взаимодействиях р+Л1, р+Ли и 3Не+Ли при энергии = 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот (|п| < 0.35) в эксперименте РНЕШХ. А именно:

а) получено распределение по инвариантной массе пары разно-заряженных частиц с помощью трех различных методик (без идентификации частиц, с идентификацией хотя бы одного К-мезона, с идентификацией обеих частиц как К-мезон).

б) произведены оценка и вычитание комбинаторного фона из общего спектра по инвариантной массе.

в) рассчитаны выходы ф-мезонов.

4. Произведен расчет инвариантных спектров по поперечному импульсу рождения ф-мезонов во взаимодействиях р+Л1, р+Ли и 3Не+Ли при энергии = 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот (|п| < 0.35).

5. Произведен расчет факторов ядерной модификации ф-мезонов во взаимодействиях р+Л1, р+Ли и 3Не+Ли при энергии = 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот (|п| < 0.35).

6. Произведена оценка систематических неопределенностей измерений инвариантных спектров по поперечному импульсу рождения ф-мезонов и факторов ядерной модификации ф-мезонов.

7. Произведено сравнение рассчитанных в данной работе значений факторов ядерной модификации ф-мезонов во взаимодействиях р+Л1, р+Ли и 3Не+Ли при энергии = 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот (|п| < 0.35) с ранее полученными результатами рождения легких адронов в легких системах столкновений при той же энергии. Сделаны выводы о зависимости рождения легких адронов в легких системах

столкновений релятивистских ядер от их аромата и количества составляющих кварков.

8. Проведен расчет выходов ф-мезонов во взаимодействиях р+Л1, р+Ли, ^+Ли и 3Не+Ли при энергии = 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот (|п| < 0.35) с помощью программных пакетов РУТН1Л/Лп§а1уг, РУТН1Л + пОТЕд15, РУТН1Л + ЕРР816 и ЛМРТ (в конфигурациях «по умолчанию» и «плавление струн»). Проведено сравнение результатов расчета с экспериментальными данными.

9. Произведена физическая интерпретация полученных результатов и сделано заключение об основном механизме рождения ф-мезонов в рассматриваемых системах взаимодействий релятивистских ядер в области малых псевдобыстрот.

Научная новизна:

1. Впервые измерены инвариантные спектры по поперечному импульсу рождения ф-мезонов в столкновениях р+Л1, р+Ли и 3Не+Ли при энергии = 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот (|п| < 0.35).

2. Впервые измерены факторы ядерной модификации, Яха, ф-мезонов в столкновениях р+Л1, р+Ли и 3Не+Ли при энергии = 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот (|п| < 0.35).

3. Впервые проведено сравнение экспериментально измеренных значений факторов ядерной модификации и инвариантных спектров рождения ф-мезонов во взаимодействиях р+Л1, р+Ли, ^+Ли и 3Не+Ли при энергии = 200 ГэВ с предсказаниями теоретических моделей РУТН1Л/Лп§а1уг, РУТН1Л + пОТЕд15, РУТН1Л + ЕРРБ16; и ЛМРТ в конфигурациях по умолчанию и «плавление струн» соответственно.

4. Впервые выдвинуто научное предположение о различии механизмов рождения ф-мезонов при энергии = 200 ГэВ в столкновениях р+Л1 и столкновениях р/^/3Не+Ли.

Практическая значимость

1. Представленная в диссертации методика исследования рождения ф-мезонов может быть использована для аналогичных исследований в других системах столкновений, при других энергиях или для иных резонансов, распадающихся на две разнозаряженные частицы. Представленные методики анализа экспериментальных данных широко используются в коллаборации РНЕШХ и могут быть адаптированы

и применены при анализе экспериментальных данных экспериментов MPD (NICA), ALICE, ATLAS (LHC) и CBM (FAIR).

2. Величины измеренных инвариантных спектров по поперечному импульсу могут быть использованы для настройки параметров в ряде Монте-Карло генераторов.

3. Научное предположение о различии механизмов образования ф-мезонов во взаимодействиях p+Al по сравнению с взаимодействиями более тяжелых систем p+Au, d+Au и 3He+Au при энергии /sNN = 200 ГэВ послужит для дополнения картины фазового перехода КХД и углубления понимания физических процессов в рамках стандартной модели.

Основные положения, выносимые на защиту:

1. Инвариантные спектры рождения и факторы ядерной модификации ф-мезонов в зависимости от поперечного импульса во взаимодействиях p+Al, p+Au и 3He+Au при энергии /sNN = 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот (|п| < 0.35).

2. В центральных (0% — 20%) столкновениях p+Au в области промежуточного поперечного импульса 2 < рт [ГэВ/с] < 5 факторы ядерной модификации ф-мезонов имеют меньшие значения, чем факторы ядерной модификации антипротонов (|>), что может быть объяснено в рамках рекомбинационной модели адронизации.

3. В центральных (0% — 20%) столкновениях p/d/3He+Au при энергии /sNN = 200 ГэВ эффект увеличенного выхода странности наблюдается с низким уровнем значимости.

4. Влияние эффекта гашения струй на рождение ф-мезонов в столкновениях p+Al, p+Au и 3He+Au при энергии /sNN = 200 ГэВ не выявлено с учетом неопределенностей измерений.

5. Рождение ф-мезонов в столкновениях p+Al при энергии /sNN = 200 ГэВ может быть описано в рамках модели фрагментации, тогда как рождение ф-мезонов в столкновениях p/d/3He+Au при той же энергии может быть описано, используя модель рекомбинации в области промежуточного поперечного импульса (2 < рт[ГэВ/с] < 5).

Достоверность полученных результатов обеспечивается:

1. Согласие результатов, полученных с использованием данных различных циклов работы коллайдера RHIC.

2. Согласие результатов, полученных с использованием различных методик измерения выходов ф-мезонов, имеющих отличающиеся источники систематических неопределенностей измерений.

3. Достоверность результатов подтверждается их апробацией на российских и международных конференциях и большим объемом публикаций в реферируемых журналах.

Апробация работы. Основные результаты работы докладывались на: 9th International Conference on New Frontiers in Physics (ICNFP 2020) (Kolymbari, Crete, Greece); International Conference on Particle Physics and Astrophysics (ICPPA 2020 и ICPPA 2022); A Virtual Tribute to Quark Confinement and the Hadron Spectrum 2021 (vconf 2021); LXX International conference «Nucleus - 2020. Nuclear physics and elementary particle physics. Nuclear physics technologies»; LXXII International conference «Nucleus - 2022. Fundamental problems and applications»; 54-ой зимней школе ПИЯФ 2020 (Рощино, РФ); International conference PhysicA.SPb/2021 и PhysicA.SPb/2022 (Санкт-Петербург, РФ); университетских конференциях Неделя науки СПбПУ (2018-2022 гг.) (Санкт-Петербург, РФ); а также на семинарах международной коллаборации PHENIX в BNL (Брукхейвенская Национальная Лаборатория).

Личный вклад. Автор внес определяющий вклад в адаптацию и модернизацию методики измерений инвариантных спектров по поперечному импульсу рождения ф-мезонов, факторов ядерной модификации ф-мезонов, в частности: создание программ для отбора и анализа экспериментальных данных; проведение Монте-Карло моделирования; получение физического результата; оценку систематических неопределенностей измерений; вычисление предсказаний различных теоретических моделей; сравнение полученных экспериментальных результатов с предыдущими результатами измерений рождения адронов в легких системах столкновений, а также с результатами расчетов, полученными с помощью программных пакетов; физическую интерпретацию полученных результатов.

Публикации. Основные результаты по теме диссертации изложены в 9 печатных изданиях, индексируемых Web of Science, Scopus и рекомендованных ВАК.

Объем и структура работы. Диссертация состоит из введения, 4 глав и заключения. Полный объём диссертации составляет 125 страниц, включая 53 рисунка и 12 таблиц. Список литературы содержит 131 наименование.

Глава 1. Рождение частиц в столкновениях ультрарелятивистских

ионов

1.1 Квантовая хромодинамика

Фундаментальная теория, описывающая сильное взаимодействие, называется квантовой хромодинамикой (КХД) [20]. По аналогии с квантовой электродинамикой (КЭД) частицы, состоящие из кварков и антикварков, взаимодействуют через бозонные калибровочные поля. Квантовая хромодинамика является неабелевой калибровочной теорией 8и(3) Янга-Миллса, описывающая сильное взаимодействие между цветными заряженными фермионами (кварками) посредством обмена глюонами.

Несмотря на то, что фундаментальные степени свободы (кварки и глюо-ны) не могут наблюдаться как свободные частицы, лагранжиан КХД хорошо изучен. Калибровочно-инвариантный лагранжиан КХД, описывающий динамику кварков и глюонов, имеет вид:

1

£ = -1 F»vFc + Е -/ ^Яц - rnf) ф/, (1.1)

где С - индекс цвета, который принимает значения от С =1 до NC—1 = 8, в соответствии с размерностью SU(3); f - индекс по всем фермионам (в стандартной модели - это шесть

кварковых ароматов); mj - токовая масса фермиона; уЦ - четыре матрицы Дирака;

D^ - ковариантная производная, определяемая как D^ = д^—igte; ф/ - дираковский спинор; FCV - тензор поля;

Фермионные поля имеют индекс цвета Ф^А), который принимает значения от А =1 до Ne = 3, но для краткости в следующих обозначениях он опущен. Тензор поля связан с восемью калибровочными полями ^C, называемыми глюонными полями, через

< = ^ — — g,fABc < , (1.2)

где /авс - структурные константы Би(3) определяются как \рА,^в] = ;^авс^с для восьми генераторов Би(3) 3 х 3 ьа] д - константа связи КХД (а = д2/4п).

Глюонное поле в ковариантной производной отражает локальную калибровочную симметрию.

1.1.1 Константа связи КХД. Асимптотическая свобода

Константа связи КХД as = д2/4п, которая аналогична а = 1/137 в КЭД, определяет интенсивность сильного взаимодействия в зависимости от переданного импульса Q. as ~ 0,1 в диапазоне энергий 100 ГэВ-1 ТэВ. В пер-турбативной КХД (пКХД) константу связи as можно записать как:

*S(Q2) =-^-v, (1.3)

во ln [Q2/Л2КХд)

где Q - переданный импульс;

А|хд - масштабный параметр КХД;

в0 = (33 — 2Nf)/12п - численный положительный коэффициент;

Nf - число ароматов.

Масштабный параметр Лкхд не предсказывается теорией и определяется из эксперимента со значением в диапазоне 0,1 и 0,5 ГэВ в зависимости от числа учитываемых ароматов кварков.

Измеренная зависимость константы связи от переданного импульса Q представлена на Рисунке 1.1 и демонстрирует хорошее согласие измерений c предсказаниями КХД. На рисунке видно, что константа связи становится меньше с увеличением переданного импульса. При приближении as к нулю партоны взаимодействуют очень слабо и могут вести себя так, как будто они свободны. Эта особенность сильного взаимодействия называется асимптотической свободой. Напротив, когда импульс мал, константа связи as возрастает, связь между кварками и глюонами становится настолько сильной, что они больше не могут находится в свободном состоянии, а связаны внутри адронов. Это свойство известно как конфайнмент (от англ. confined).

Рисунок 1.1

СМГэВ]

Перенормировочная константа связи КХД а как функция переданной энергии (или импульса)[21]

Другим объяснением конфайнмента и асимптотической свободы является то, что сила связи между двумя взаимодействующими кварками увеличивается с расстоянием. Потенциал сильного взаимодействия между ад парой как функция расстояния г может быть аппроксимирован следующей функцией [22]

, 4а 7

У-М = ----+ кг,

3 г

(1.4)

где г - расстояние между взаимодействующими кварками;

к - натяжение кварк-антикварковой струны, определяющее потенциал

на большом расстоянии.

Таким образом, в КХД потенциал взаимодействия между кварком и антикварком не обращается в нуль на больших расстояниях, а растет линейно с ростом г.

Еще одно важное свойство КХД - восстановление киральной симметрии, которое связано с тем, что массы кварков й и (1 малы по сравнению с переданным импульсом . Таким образом, на практике эти массы могут быть приняты

за ноль, и лагранжиан становится инвариантным относительно вращений в пространстве ароматов.

1.1.2 Факторизация КХД

В случае взаимодействий с большим переданным импульсом константа связи сильного взаимодействия а = д2 /4п мала. Для таких взаимодействий применима теория возмущений с использованием формализма правил Фейнма-на, которые выводятся из лагранжиана КХД. Сечения процессов определяются с помощью произведения квадрата матричного элемента |М |2, описывающего процесс взаимодействия, и элемента фазового пространства, отвечающего за возможные начальные и конечные состояния взаимодействия. Для процесса 2 ^ 2 дифференциальное сечение в системе центра масс определяется выражением

1 р^ |2

где (Ю, - элемент телесного угла;

6 - квадрат энергии в системе центра масс;

и pf - импульсы начальных и конечных частиц соответственно.

В более высоких порядках теории возмущений дополнительный вклад вносят петлевые диаграммы, которые приводят к расходимости сечения. Чтобы вычислить конечные значения сечения, необходимо выполнить перенормировку.

Расхождения устраняются переопределением цветового заряда. Как следствие этого, а представляет собой бегущую константу связи как функцию 0>2 и определяется выражением 1.3.

Из формулы 1.3 видно, что а мало только для процессов с масштабом О;2 ^ 1 ГэВ/с2, где применима теория возмущений. Вводится граничное значение масштаба цр, которое разделяет жесткие и мягкие процессы [23; 24].

Чтобы связать предсказания пертурбативной КХД с результатами экспериментов по столкновениям протонных пучков р+р, сечение неупругого р+р рассеяния факторизуется следующим образом [8]

а(а + Ь ^ X) = / (1ха(1хъ^(ха, ц2р(хъ, ц2Р(ха,хъ, ц2Р), (1.6)

где а (а + b ^ X) - сечение двух сталкивающихся протонов а и b;

(Jij (ха, хь, цр) - сечение двух взаимодействующих партонов i и j.

Основная идея данного выражения происходит из партонной модели, которая описывает пучок протонов высокой энергии как единый пучок кварков, антикварков и глюонов, называемых партонами. Каждый партон несет часть х импульса протона. Таким образом, функция распределения партонов по импульсу (parton distribution function, PDF) fi(x, цр) описывает вероятность того, что партон i несет часть х импульса протона. По определению сумма импульсов партонов должна равняться импульсу протона, т.е.:

^ У dx xdfi (х,ц%) = 1. (1.7)

г

PDF определяются отдельно для каждого аромата кварка и антикварка, а также для глюонов. Они ограничены набором правил сумм, которые исходят из квантовых чисел протона, например

/ \и(х, ц2р) — и (х, ц%)] dx = 2, (1.8)

J 0

/ [d(x, ц%) — d(x, ц%)] dx = 1, (1.9) J о

/ [s (x, ц%) — s (x, цр)] dx = 0, (1.10)

J 0

где и (x, цр) ,й (x, цр) ,d (x, цр) ,d (x, цр) ,s (x, цр) ,s (x, цр) - функции распределения (анти)верхнего, (анти)нижнего и (анти)странного кварков.

В КХД PDF зависят от так называемого масштаба факторизации цр, на котором исследуется протон. Все взаимодействия между кварками и глюонами, происходящие на масштабах ниже масштаба цр, включаются в PDF. Поэтому при малых цр протон наблюдается в основном как комбинация трех своих валентных кварков uud. Однако на более высоких масштабах в протоне начинают преобладать морские кварки и глюоны. Масштабная зависимость PDF в КХД предсказывается эволюционным уравнением Докшицера-Грибова-Липа-това-Альтарелли-Паризи (ДГЛАП) [25]

где Pij (xi/yj) - так называемые функции расщепления, описывающие вероятность того, что партон i, несущий долю импульса xi, происходит от партона j, обладающего большей долей импульса yj.

Уравнение ДГЛАП позволяет экстраполировать PDF, измеренные при определенном масштабе энергий, на другие масштабы энергий, например, наблюдаемые на RHIC [4] и LHC [26].

1.1.3 Фазовый переход КХД

Одним из способов изучения сектора малых переданных импульсов КХД является исследование термодинамических свойств кварковой материи, т.е. материи взаимодействующих кварков и глюонов, находящихся в тепловом равновесии при различных значениях температуры Т и барионного химического потенциала цв. Объем системы считается бесконечным, так как в случае, когда объем имеет конечный размер, он должен входить в большой канонический статистический ансамбль [27], ставя свойства системы в зависимость от объема. Система конечного объёма может не подвергнуться возможному фазовому переходу, который бы произошел при бесконечном объеме системы [28].

Совокупность термодинамических параметров (Т, цв) вместе с описанием свойств кварковой материи при каждом значении температуры и барионного химического потенциала называется фазовой диаграммой КХД (см. Рисунок 1.2). Конечно, поскольку температура является мерой средней кинетической энергии, приходящейся на одну степень свободы системы, не все точки на диаграмме соответствовали бы интересующей нас области, то есть кварковой материи, в которой взаимодействия между составляющими частицами преимущественно являются процессами с низкой передачей импульса. При больших температурах (Т ^ 1 ГэВ) большинство взаимодействий попадают в область асимптотической свободы (см. раздел 1.1.1) и могут быть хорошо описаны теоретически с помощью пертурбативной КХД. А при очень больших температурах (Т ^ ж) кинетическая энергия кварков и глюонов настолько превышает как энергию их взаимодействия, так и их энергию покоя, что кварковую материю можно представить как идеальный релятивистский газ безмассовых частиц.

Рисунок 1.2 — Фазовая диаграмма КХД [1] зависимости температуры Т от бари-

онного химического потенциала Цв

Материя, в которой кварки и глюоны находятся в состоянии деконфайн-мента при больших значения температуры и барионной плотности, называется кварк-глюонной плазмой (КГП) [1].

Считается, что фазовый переход из состояния адронного газа в состояние КГП происходит либо при высокой температуре ( Т), либо при большом барионном химическом потенциале (цв), который можно рассматривать как меру дисбаланса между кварками и антикварками в системе. На Рисунке 1.2 показана фазовая диаграмма КХД сильно взаимодействующего вещества в пространстве Т — цв .

При нагревании ядра распадаются на протоны и нейтроны, в то время как созданные при высокой температуре легкие адроны, преимущественно п мезоны, начинают заполнять пространство между нуклонами. Когда образовавшийся адронный газ достаточно нагрет или сжат, волновые функции адронов начинают перекрываться, и партоны начинают испытывать эффект экранирования Дебая [29]. Образуются зоны, в которых кварки и глюоны находятся в свободном состоянии, и при определенной критической температуре Тс эти зоны распространяются на весь объем адронного газа. Граница раздела фаз представлена сплошной белой линией.

Список литературы диссертационного исследования кандидат наук Митранкова Мария Максимовна, 2023 год

Список литературы

1. Formation of dense partonic matter in relativistic nucleus-nucleus collisions at RHIC: Experimental evaluation by the PHENIX Collaboration / K. Adcox [h gp.] // Nuclear Physics A. — 2005. — aBr. — t. 757, № 1/2. — c. 184—283. — URL: http://dx.doi.org/10.1016/j.nuclphysa.2005.03.086.

2. Mitrankova, Mariia. Study of cp meson production in p + Al, p + Au, d + Au, and 3He + Au collisions at ^snn = 200 GeV / Mitrankova, Mariia, PHENIX collaboration // Phys. Rev. C. - 2022. - Vol. 106, issue 1. - P. 014908. -URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC.106.014908.

3. PHENIX detector overview / K. Adcox [h gp.] // Nucl. Instrum. Meth. A. — 2003. — t. 499. — c. 469—479.

4. Harrison, M. RHIC project overview / M. Harrison, T. Ludlam, S. Ozaki // Nucl. Instrum. Meth. A. — 2003. — t. 499. — c. 235—244.

5. Nuclear modification factors of cp mesons in d+Au, Cu+Cu, and Au+Au collisions at ^sNN = 200 GeV / A. Adare [h gp.] // Physical Review C. — 2011. — ^eBp. — t. 83, № 2. — c. 024909. — URL: http://dx.doi.org/10.1103/ %7BP%7Dhys%7BR%7Dev%7BC%7D.83.024909.

6. Cold nuclear matter / C. O. Dorso [h gp.]. — 2013. — arXiv: 1211.5582 [nucl-th].

7. cp meson production in d + Au collisions at ^s^n = 200 GeV / A. Adare [h gp.] // Phys. Rev. C. — 2015. — okt. — t. 92, bhh. 4. — c. 044909. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC.92.044909.

8. Paakkinen, P. Nuclear parton distribution functions / P. Paakkinen // Frascati Phys. Ser. / nog peg. G. Corcella [h gp.]. — 2017. — c. 33—40. — arXiv: 1802. 05927 [hep-ph].

9. Arneodo, M. Nuclear effects in structure functions / M. Arneodo // Phys. Rept. — 1994. — t. 240. — c. 301—393.

10. Creation of quark-gluon plasma droplets with three distinct geometries / C. Aidala [h gp.] // Nature Phys. — 2019. — t. 15, № 3. — c. 214—220. — arXiv: 1805.02973 [nucl-ex].

11. Measurement of J/ф at forward and backward rapidity in p+p, p + Al, p + Au, and 3He+Au collisions at ^JsNN = 200 GeV / U. Acharya [и др.] // Phys. Rev. C. — 2020. — т. 102, № 1. — с. 014902. — arXiv: 1910.14487 [hep-ex].

12. Measurement of ^(2$) nuclear modification at backward and forward rapidity in p+p, p+Al, and p+Au collisions at ^sNN = 200 GeV / U. A. Acharya [и др.]. — 2022. — февр. — arXiv: 2202.03863 [nucl-ex].

13. Pseudorapidity dependence of particle production and elliptic flow in asymmetric nuclear collisions of p+Al, p+Au, d+Au, and 3He+Au at ^s^ = 200 GeV / A. Adare [и др.] // Phys. Rev. Lett. — 2018. — т. 121, № 22. — с. 222301. — arXiv: 1807.11928 [nucl-ex].

14. Nuclear-modification factor of charged hadrons at forward and backward rapidity in p + Al and p + Au collisions at л/snn = 200 GeV / C. Aidala, Y. Akiba, Alfred [и др.] // Phys. Rev. C. — 2020. — март. — т. 101, вып. 3. — с. 034910. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC.101.034910.

15. Koch, P. Strangeness in Relativistic Heavy Ion Collisions / P. Koch, B. Muller, J. Rafelski // Phys. Rept. — 1986. — т. 142. — с. 167—262.

16. Enhanced production of multi-strange hadrons in high-multiplicity protonproton collisions / J. Adam [и др.] // Nature Phys. — 2017. — т. 13. — с. 535—539. — arXiv: 1606.07424 [nucl-ex].

17. Enterria, D. d'. 6.4 Jet quenching / D. d'Enterria // Landolt-Bornstein - Group I Elementary Particles, Nuclei and Atoms. — 2010. — с. 471—520. — URL: http: //dx.doi.org/10.1007/978-3-642-01539-7_16.

18. Review of Particle Physics / P. Zyla [и др.] // PTEP. — 2020. — т. 2020, № 8. — с. 083C01.

19. Shor, A. ф-meson production as a probe of the Quark-Gluon Plasma / A. Shor // Phys. Rev. Lett. — 1985. — т. 54. — с. 1122—1125.

20. Han, M. Y. Three-Triplet Model with Double SU(3) Symmetry / M. Y. Han, Y. Nambu // Phys. Rev. — 1965. — авг. — т. 139, 4B. — B1006—B1010. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRev.139.B1006.

21. Review of Particle Physics / J. Beringer, J. .-F. Arguin, R. M. Barnett [и др.] // Phys. Rev. D. — 2012. — июль. — т. 86, вып. 1. — с. 010001. — URL: https: //link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevD.86.010001.

22. Perkins, D. H. Introduction to High Energy Physics / D. H. Perkins. — 4-е изд. — Cambridge University Press, 2000.

23. Owens, J. F. Large-momentum-transfer production of direct photons, jets, and particles / J. F. Owens // Rev. Mod. Phys. — 1987. — апр. — т. 59, вып. 2. — с. 465—503. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/RevModPhys.59.465.

24. Prospects for spin physics at RHIC / G. Bunce [и др.] // Ann. Rev. Nucl. Part. Sci. — 2000. — т. 50. — с. 525—575. — arXiv: hep-ph/0007218.

25. Martin, A. D. Proton structure, Partons, QCD, DGLAP and beyond /

A. D. Martin // Acta Phys. Polon. B / под ред. R. Fiore, A. Papa, C. Royon. — 2008. — т. 39. — с. 2025—2062. — arXiv: 0802.0161 [hep-ph].

26. LHC Machine // JINST / под ред. L. Evans, P. Bryant. — 2008. — т. 3. — S08001.

27. LOMBARDO, M.-P. An introduction to lattice QCD at non - zero temperature and density / M.-P. LOMBARDO // Quark-Gluon Plasma and Heavy Ion Collisions. — WORLD SCIENTIFIC, 09.2002. — URL: https://doi.org/10. 1142%2F9789812776532_0019.

28. Huang, K. Statistical Mechanics / K. Huang. — John Wiley, Sons, Inc., Canada, 1987. — 2nd edition.

29. Peskin, M. E. An Introduction to quantum field theory / M. E. Peskin, D. V. Schroeder. — Reading, USA : Addison-Wesley, 1995.

30. Schmah, A. Highlights of the beam energy scan from STAR / A. Schmah // Open Physics. — 2012. — янв. — т. 10, № 6. — URL: https://doi.org/10.2478% 2Fs11534-012-0149-1.

31. Particle accelerator physics and technology for high energy density physics research / D. H. H. Hoffmann [и др.] // Eur. Phys. J. D. — 2007. — т. 44. — с. 293—300.

32. Alford, M. Color superconducting quark matter / M. Alford // Annual Review of Nuclear and Particle Science. — 2001. — дек. — т. 51, № 1. — с. 131—160. — URL: https://doi.org/10.1146%2Fannurev.nucl.51.101701.132449.

33. Barrois, B. C. Superconducting quark matter /B.C. Barrois // Nuclear Physics

B. — 1977. — т. 129, № 3. — с. 390—396. — URL: https://www.sciencedirect. com/science/article/pii/0550321377901237.

34. Karsch, F. Lattice QCD at high temperature and density / F. Karsch // Lect. Notes Phys. / под ред. W. Plessas, L. Mathelitsch. — 2002. — т. 583. — с. 209—249. — arXiv: hep-lat/0106019.

35. Miller, M. C. Astrophysical Constraints on Dense Matter in Neutron Stars / M. C. Miller // Astrophys. Space Sci. Libr. / под ред. T. M. Belloni, M. Mendez, C. Zhang. — 2020. — т. 461. — с. 1—51. — arXiv: 1312.0029 [astro-ph.HE].

36. Experimental and theoretical challenges in the search for the quark gluon plasma: The STAR Collaboration's critical assessment of the evidence from RHIC collisions / J. Adams [и др.] // Nucl. Phys. A. — 2005. — т. 757. — с. 102—183. — arXiv: nucl-ex/0501009.

37. Multiphase transport model for relativistic heavy ion collisions / Z.-W. Lin [и др.] // Phys. Rev. C. — 2005. — дек. — т. 72, вып. 6. — с. 064901. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC.72.064901.

38. Bjorken, J. D. Highly Relativistic Nucleus-Nucleus Collisions: The Central Rapidity Region / J. D. Bjorken // Phys. Rev. D. — 1983. — т. 27. — с. 140—151.

39. McLerran, L. D. A Monte Carlo Study of SU(2) Yang-Mills Theory at Finite Temperature / L. D. McLerran, B. Svetitsky // Phys. Lett. B / под ред. J. Julve, M. Ramon-Medrano. — 1981. — т. 98. — с. 195.

40. Observation of a New Boson at a Mass of 125 GeV with the CMS Experiment at the LHC / S. Chatrchyan [и др.] // Phys. Lett. B. — 2012. — т. 716. — с. 30—61. — arXiv: 1207.7235 [hep-ex].

41. Karsch, F. Deconfinement and chiral symmetry restoration / F. Karsch // 3rd International Conference on Strong and Electroweak Matter. — 12.1998. — с. 101—111. — arXiv: hep-lat/9903031.

42. The physics of the quark-gluon plasma. т. 785 / под ред. S. Sarkar, H. Satz, B. Sinha. — 2010.

43. An introduction to PYTHIA 8.2 / T. Sjostrand [и др.] // Computer Physics Communications. — 2015. — июнь. — т. 191. — с. 159—177. — URL: http: //dx.doi.org/10.1016/j.cpc.2015.01.024.

44. The iEBE-VISHNU code package for relativistic heavy-ion collisions / C. Shen [и др.] // Comput. Phys. Commun. — 2016. — т. 199. — с. 61—85. — arXiv: 1409.8164 [nucl-th].

45. Steady hydrodynamic model of semiconductors with sonic boundary and transonic doping profile / L. Chen [h gp.] // Journal of Differential Equations. — 2020. — t. 269, № 10. — c. 8173—8211. — URL: https://www.sciencedirect.com/ science/article/pii/S0022039620303363.

46. Vogt, R. Ultrarelativistic Heavy-Ion Collisions / R. Vogt // Ultrarelativistic Heavy-Ion Collisions. — 2007. — hhb.

47. Glauber modeling in high energy nuclear collisions / M. L. Miller [h gp.] // Ann. Rev. Nucl. Part. Sci. — 2007. — t. 57. — c. 205—243. — arXiv: nucl-ex/0701025.

48. Landau, L. D. On the multiparticle production in high-energy collisions / L. D. Landau // Izv. Akad. Nauk Ser. Fiz. — 1953. — t. 17. — c. 51—64.

49. Bjorken, J. D. Highly Relativistic Nucleus-Nucleus Collisions: The Central Rapidity Region / J. D. Bjorken // Phys. Rev. D. — 1983. — t. 27. — c. 140—151.

50. The BRAHMS experiment at RHIC / M. Adamczyk [h gp.] // Nucl. Instrum. Meth. A. — 2003. — t. 499. — c. 437—468.

51. Nuclear Stopping in Au +Au Collisions at ^snn = 200 GeV / I. G. Bearden, D. Beavis, C. Besliu [h gp.] // Phys. Rev. Lett. — 2004. — aBr. — t. 93, bhh. 10. — c. 102301. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevLett. 93.102301.

52. Measurement of the Midrapidity Transverse Energy Distribution from ^snn = 130GeV Au + Au Collisions at RHIC / K. Adcox, S. S. Adler, N. N. Ajitanand [h gp.] // Phys. Rev. Lett. — 2001. — uronb. — t. 87, bhh. 5. — c. 052301. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevLett.87.052301.

53. Systematic studies of the centrality and s(NN)(1/2) dependence of the d E(T) / d eta and d (N(ch) / d eta in heavy ion collisions at mid-rapidity / S. S. Adler [h gp.] // Phys. Rev. C. — 2005. — t. 71. — c. 034908. — arXiv: nucl-ex/ 0409015. — [Erratum: Phys.Rev.C 71, 049901 (2005)].

54. Gerschel, C. A contribution to the suppression of the J/psi meson produced in high-energy nucleus-nucleus collisions / C. Gerschel, J. Hufner // Physics Letters B. — 1988. — t. 207, № 3. — c. 253—256. — URL: https://www. sciencedirect.com/science/article/pii/0370269388905709.

55. EPPS16: Nuclear parton distributions with LHC data / K. J. Eskola [h gp.] // Eur. Phys. J. C. — 2017. — t. 77, № 3. — c. 163. — arXiv: 1612.05741 [hep-ph].

56. nCTEQ15: Global analysis of nuclear parton distributions with uncertainties in the CTEQ framework / K. Kovarik [и др.] // Phys. Rev. D. — 2016. — апр. — т. 93, вып. 8. — с. 085037. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/ PhysRevD.93.085037.

57. Armesto, N. Nuclear shadowing / N. Armesto //J. Phys. G. — 2006. — т. 32. — R367—R394. — arXiv: hep-ph/0604108.

58. ф meson production in d + Au collisions at л/snn = 200 GeV / A. Adare [и др.] // Phys. Rev. C. — 2015. — окт. — т. 92, вып. 4. — с. 044909. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC.92.044909.

59. Chahal, G. S. Cluster Hadronisation in Sherpa / G. S. Chahal, F. Krauss // SciPost Phys. — 2022. — т. 13, № 2. — с. 019. — arXiv: 2203.11385 [hep-ph].

60. Parton Fragmentation and String Dynamics / B. Andersson [и др.] // Phys. Rept. — 1983. — т. 97. — с. 31—145.

61. Ferreres-SoU, S. The space-time structure of hadronization in the Lund model / S. Ferreres-Sole, T. Sjostrand // Eur. Phys. J. C. — 2018. — т. 78, № 11. — с. 983. — arXiv: 1808.04619 [hep-ph].

62. Wang, X.-N. Effects of jet quenching on high рт hadron spectra in high-energy nuclear collisions / X.-N. Wang // Phys. Rev. C. — 1998. — окт. — т. 58, вып. 4. — с. 2321—2330. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC. 58.2321.

63. Production of ф-mesons at midrapidity in ^sNN = 200 GeV Au+Au collisions at relativistic energies / S. S. Adler, S. Afanasiev, C. Aidala [и др.] // Physical Review C. — 2005. — июль. — т. 72, № 1. — с. 014903. — URL: http://dx.doi. org/10.1103/PhysRevC.72.014903.

64. Velkovska, J. P(t) distributions of identified charged hadrons measured with the PHENIX experiment at RHIC / J. Velkovska // Nucl. Phys. A / под ред. T. J. Hallman [и др.]. — 2002. — т. 698. — с. 507—510. — arXiv: nucl-ex/ 0105012.

65. Vitev, I. Jet quenching and the p > n- anomaly in heavy ion collisions at relativistic energies / I. Vitev, M. Gyulassy // Phys. Rev. C. — 2002. — апр. — т. 65, вып. 4. — с. 041902. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC. 65.041902.

66. Teaney, D. Flow at the SPS and RHIC as a quark gluon plasma signature / D. Teaney, J. Lauret, E. V. Shuryak // Phys. Rev. Lett. — 2001. — т. 86. — с. 4783—4786. — arXiv: nucl-th/0011058.

67. Herrmann, N. COLLECTIVE FLOW IN HEAVY-ION COLLISIONS / N. Herrmann, J. P. Wessels, T. Wienold // Annual Review of Nuclear and Particle Science. — 1999. — т. 49, № 1. — с. 581—632. — eprint: https : //doi.org/10.1146/annurev.nucl.49.1.581. — URL: https://doi.org/10.1146/ annurev.nucl.49.1.581.

68. Hwa, R. C. Scaling behavior at high рт and the p/п ratio / R. C. Hwa, C. B. Yang // Phys. Rev. C. — 2003. — март. — т. 67, вып. 3. — с. 034902. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC.67.034902.

69. Muller, B. Hadronic signals of deconfinement at RHIC / B. Muller // Nucl. Phys. A / под ред. D. Rischke, G. Levin. — 2005. — т. 750. — с. 84—97. — arXiv: nucl-th/0404015.

70. Hadronization in Heavy-Ion Collisions: Recombination and Fragmentation of Partons / R. J. Fries [и др.] // Phys. Rev. Lett. — 2003. — май. — т. 90, вып. 20. — с. 202303. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevLett. 90.202303.

71. Hadron production in heavy ion collisions: Fragmentation and recombination from a dense parton phase / R. J. Fries [и др.] // Phys. Rev. C. — 2003. — окт. — т. 68, вып. 4. — с. 044902. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/ PhysRevC.68.044902.

72. Nuclear parton distribution functions with uncertainties in a general mass variable flavor number scheme / H. Khanpour [и др.] // Phys. Rev. D. — 2021. — авг. — т. 104, вып. 3. — с. 034010. — URL: https://link.aps.org/ doi/10.1103/PhysRevD.104.034010.

73. Production of hadrons at large transverse momentum at 200, 300, and 400 GeV / J. W. Cronin [и др.] // Phys. Rev. D. — 1975. — июнь. — т. 11, вып. 11. — с. 3105—3123. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevD.11.3105.

74. Production of hadrons at large transverse momentum in 200-, 300-, and 400-GeV p—p and p-nucleus collisions / D. Antreasyan [и др.] // Phys. Rev. D. — 1979. — февр. — т. 19, вып. 3. — с. 764—778. — URL: https://link.aps.org/doi/10. 1103/PhysRevD.19.764.

75. Nuclear dependence of high-xt hadron and high-т hadron-pair production in p-A interactions at y/s =38.8 GeV / P. B. Straub, D. E. Jaffe, H. D. Glass [и др.] // Phys. Rev. Lett. — 1992. — янв. — т. 68, вып. 4. — с. 452—455. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevLett.68.452.

76. Cronin Effect in Hadron Production Off Nuclei / B. Z. Kopeliovich [и др.] // Phys. Rev. Lett. — 2002. — май. — т. 88, вып. 23. — с. 232303. — URL: https: //link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevLett.88.232303.

77. Bjorken, J. D. Energy Loss of Energetic Partons in Quark - Gluon Plasma: Possible Extinction of High p(t) Jets in Hadron - Hadron Collisions / J. D. Bjorken. — 1982. — авг.

78. On the existence of a phase transition for QCD with three light quarks / F. R. Brown [и др.] // Phys. Rev. Lett. — 1990. — нояб. — т. 65, вып. 20. — с. 2491—2494. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevLett.65.2491.

79. Pauli, W. Zeeman-Effect and the Dependence of Electron-Mass on the Velocity / W. Pauli // Z. Phys. — 1925. — нояб. — т. 31, вып. 1. — с. 373—385. — URL: https://doi.org/10.1007/BF02980592.

80. Hwa, R. C. Strangeness enhancement in the parton model / R. C. Hwa, C. B. Yang // Phys. Rev. C. — 2002. — т. 66. — с. 064903. — arXiv: nucl-th/0206005.

81. Rafelski, J. Strangeness Production in the Quark - Gluon Plasma / J. Rafelski, B. Muller // Phys. Rev. Lett. — 1982. — т. 48. — с. 1066. — [Erratum: Phys.Rev.Lett. 56, 2334 (1986)].

82. Hadron yields and hadron spectra from the NA49 experiment / P. Jones, S. Afanasiev, T. Alber [и др.] // Nuclear Physics A. — 1996. — т. 610. — с. 188—199. — URL: https: / / www. sciencedirect. com / science / article / pii / S0375947496003545 ; Quark Matter '96.

83. Photon and neutral meson production in 158 AGeV 208Pb+Pb collisions / T. Peitzmann, M. Aggarwal, A. Agnihotri [и др.] // Nuclear Physics A. — 1996. — т. 610. — с. 200—212. — URL: https://www.sciencedirect.com/science/ article/pii/S0375947496003557 ; Quark Matter '96.

84. Nuclear effects on hadron production in d + Au collisions at y/sNN = 200 GeV revealed by comparison with p + p data / S. S. Adler, S. Afanasiev, C. Aidala [и др.] // Phys. Rev. C. — 2006. — авг. — т. 74, вып. 2. — с. 024904. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC.74.024904.

85. Greco, V. Parton Coalescence and the Antiproton/Pion Anomaly at RHIC / V. Greco, C. M. Ko, P. Levai // Phys. Rev. Lett. — 2003. — май. — т. 90, вып. 20. — с. 202302. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevLett. 90.202302.

86. Hwa, R. C. Scaling behavior at high рт and the p/n ratio / R. C. Hwa, C. B. Yang // Phys. Rev. C. — 2003. — март. — т. 67, вып. 3. — с. 034902. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC.67.034902.

87. Possible Resonances in the Sn and KK Systems / L. Bertanza, V. Brisson, P. L. Connolly [и др.] // Phys. Rev. Lett. — 1962. — авг. — т. 9, вып. 4. — с. 180—183. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevLett.9.180.

88. ф-meson photoproduction from nuclei / A. Sibirtsev [и др.] // Eur. Phys. J. A. — 2006. — т. 29. — с. 209—220. — arXiv: nucl-th/0606044.

89. Strange particle production in nuclear collisions at 200-GeV per nucleon / T. Alber [и др.] // Z. Phys. C. — 1994. — т. 64. — с. 195—207.

90. Hohne, C. Strangeness production in nuclear collisions - recent results from experiment NA49 / C. Hohne // Nuclear Physics A. — 1999. — т. 661, № 1. — с. 485—488. — URL: https: / / www. sciencedirect. com / science / article / pii / S0375947499850714.

91. Hadron production in nuclear collisions from the NA49 experiment at 158GeV/c A / F. Sikler, J. Bachler, D. Barna [и др.] // Nuclear Physics A. — 1999. — т. 661, № 1. — с. 45—54. — URL: https://www.sciencedirect.com/science/ article/pii/S0375947499850076.

92. Redlich, K. Strangeness enhancement and energy dependence in heavy ion collisions / K. Redlich, A. Tounsi // The European Physical Journal C -Particles and Fields. — 2002. — т. 24, вып. 4. — с. 589—594. — URL: https: //doi.org/10.1007/s10052-002-0983-1.

93. Gyulassy, M. HIJING 1.0: A Monte Carlo program for parton and particle production in high-energy hadronic and nuclear collisions / M. Gyulassy, X.-N. Wang // Comput. Phys. Commun. — 1994. — t. 83. — c. 307. — arXiv: nucl-th/9502021.

94. Studies of heavy-ion collisions using PYTHIA Angantyr and UrQMD /

A. V. da Silva [h gp.]. — 2020. — arXiv: 2002.10236 [hep-ph].

95. A Transport model for heavy ion collisions at RHIC / B. Zhang [h gp.] // Centennial Celebration and Meeting of the American Physical Society (Combining Annual APS General Meeting and the Joint Meeting of the APS and the AAPT). — 03.1999. — c. 146—150. — arXiv: nucl-th/9904075.

96. Zhang, B. ZPC 1.0.1: a parton cascade for ultrarelativistic heavy ion collisions /

B. Zhang // Computer Physics Communications. — 1998. — anp. — t. 109, № 2/ 3. — c. 193—206. — URL: http://dx.doi.org/10.1016/S0010-4655(98)00010-1.

97. Li, B.-A. Formation of superdense hadronic matter in high energy heavy-ion collisions / B.-A. Li, C. M. Ko // Phys. Rev. C. — 1995. — okt. — t. 52, bhh. 4. — c. 2037—2063. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC.52.2037.

98. Studies of superdense hadronic matter in a relativistic transport model / B. Li [h gp.] // Int. J. Mod. Phys. E. — 2001. — t. 10. — c. 267—352.

99. STAR detector overview / K. H. Ackermann [h gp.] // Nucl. Instrum. Meth. A. — 2003. — t. 499. — c. 624—632.

100. The PHOBOS detector at RHIC / B. Back, M. Baker, D. Barton [h gp.] // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. — 2003. — t. 499, № 2. — c. 603—623. — URL: https: / / www. sciencedirect. com / science / article / pii / S0168900202019599 ; The Relativistic Heavy Ion Collider Project: RHIC and its Detectors.

101. PHENIX magnet system / S. H. Aronson [h gp.] // Nucl. Instrum. Meth. A. — 2003. — t. 499. — c. 480—488.

102. PHENIX inner detectors / M. Allen [h gp.] // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. — 2003. — t. 499, № 2. — c. 549—559. — URL: https: / / www . sciencedirect. com / science / article / pii / S0168900202019563 ; The Relativistic Heavy Ion Collider Project: RHIC and its Detectors.

103. Adcox, K. PHENIX central arm tracking detectors / K. Adcox, N. Ajitanand, J. A. et al // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. — 2003. — т. 499, № 2. — с. 489—507. — URL: https://www.sciencedirect.com/science/ article/pii/S0168900202019526 ; The Relativistic Heavy Ion Collider Project: RHIC and its Detectors.

104. Riabov, Y. Low-mass Drift Chambers of the PHENIX central spectrometers at RHIC / Y. Riabov // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. — 2002. — т. 494, № 1. — с. 194—198. — URL: https://www.sciencedirect.com/ science/article/pii/S016890020201464X ; Proceedings of the 8th International Conference on Instrumentatio n for Colliding Beam Physics.

105. Construction and performance of the PHENIX pad chambers / K. Adcox [и др.] // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. — 2003. — т. 497, № 2. — с. 263—293. — URL: https://www.sciencedirect.com/science/ article/pii/S0168900202017916.

106. A large-acceptance spectrometer for tracking in a high multiplicity environment, based on space point measurements and high resolution time-of-flight / L. Carlen [и др.] // Nucl. Instrum. Meth. A. — 1999. — т. 431. — с. 123—133.

107. PHENIX central arm particle ID detectors / M. Aizawa [и др.] // Nucl. Instrum. Meth. A. — 2003. — т. 499. — с. 508—520.

108. PHENIX on-line systems / S. Adler, M. Allen, G. Alley [и др.] // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. — 2003. — т. 499, № 2. — с. 560—592. — URL: https : / / www. sciencedirect. com / science / article / pii / S0168900202019575 ; The Relativistic Heavy Ion Collider Project: RHIC and its Detectors.

109. PHENIX on-line and off-line computing / S. Adler, T. Chujo, E. Desmond [и др.] // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. — 2003. — т. 499, № 2. — с. 593—602. — URL: https://www.sciencedirect.com/science/

article/pii/S0168900202019587 ; The Relativistic Heavy Ion Collider Project: RHIC and its Detectors.

110. Centrality categorization for Rp(d)+A in high-energy collisions / A. Adare [h gp.] // Phys. Rev. C. — 2014. — t. 90, № 3. — c. 034902. — arXiv: 1310.4793 [nucl-ex].

111. Centrality dependence of charged hadron production in deuteron+gold and nucleon+gold collisions at ^sNN = 200 GeV / S. S. Adler, S. Afanasiev, C. Aidala [ugp.] // Phys. Rev. C. — 2008. — hhb. — t. 77, bhe. 1. — c. 014905. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC.77.014905.

112. Event reconstruction in the PHENIX central arm spectrometers / J. T. Mitchell [h gp.] // Nucl. Instrum. Meth. A. — 2002. — t. 482. — c. 491—512. — arXiv: nucl-ex/0201013.

113. Glauber Modeling in High-Energy Nuclear Collisions / M. L. Miller [h gp.] // Annual Review of Nuclear and Particle Science. — 2007. — hoh6. — t. 57, № 1. — c. 205—243. — URL: http://dx.doi.org/10.1146/annurev.nucl.57.090506.123020.

114. PHENIX on-line and off-line computing / S. S. Adler [h gp.] // Nucl. Instrum. Meth. A. — 2003. — t. 499. — c. 593—602.

115. GEANT Detector Description and Simulation Tool / R. Brun [h gp.]. — North-Holland Publishing Company, Amsterdam, 10.1994. — (CERN Program Library ; W5013). — Long Writeup W5013.

116. Drijard, D. Study of event mixing and its application to the extraction of resonance signals / D. Drijard, H. Fischer, T. Nakada // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research. — 1984. — t. 225, № 2. — c. 367—377. — URL: https://www.sciencedirect.com/science/article/pii/0167508784902758.

117. Kopylov, G. I. Like particle correlations as a tool to study the multiple production mechanism / G. I. Kopylov // Phys. Lett. B / nog peg. R. M. Weiner. — 1974. — t. 50. — c. 472—474.

118. Pilkuhn, H. The interactions of hadrons / H. Pilkuhn. — CERN Geneva, Switzerland, 1967.

119. Kycia, R. A. Relativistic Voigt profile for unstable particles in high energy physics / R. A. Kycia, S. Jadach // Journal of Mathematical Analysis and Applications. — 2018. — t. 463, № 2. — c. 1040—1051. — URL: https://www. sciencedirect.com/science/article/pii/S0022247X18302774.

120. Strange particle production in p + p collisions at y/s = 200 GeV / B. I. Abelev [и др.] // Phys. Rev. C. — 2007. — июнь. — т. 75, вып. 6. — с. 064901. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC.75.064901.

121. Systematic study of nuclear effects in p + Al,p + Au, d + Au, and 3He + Au collisions at л/snn = 200 GeV using n0 production / U. A. Acharya, A. Adare, C. Aidala [и др.] // Phys. Rev. C. — 2022. — июнь. — т. 105, вып. 6. — с. 064902. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC.105.064902.

122. Charged-particle multiplicity and pseudorapidity distributions measured with the PHOBOS detector in Au + Au, Cu + Cu, d + Au, and p + p collisions at ultrarelativistic energies / B. Alver, B. B. Back, M. D. Baker [и др.] // Phys. Rev. C. — 2011. — февр. — т. 83, вып. 2. — с. 024913. — URL: https: //link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC.83.024913.

123. New generation of parton distributions with uncertainties from global QCD analysis / J. Pumplin [и др.] // JHEP. — 2002. — т. 07. — с. 012. — arXiv: hep-ph/0201195.

124. Parton Distributions for Event Generators / H.-L. Lai [и др.] // JHEP. — 2010. — т. 04. — с. 035. — arXiv: 0910.4183 [hep-ph].

125. Rojo, J. Progress in the NNPDF global analyses of proton structure / J. Rojo // 55th Rencontres de Moriond on QCD and High Energy Interactions. — 04.2021. — arXiv: 2104.09174 [hep-ph].

126. LHAPDF6: parton density access in the LHC precision era / A. Buckley [и др.] // Eur. Phys. J. C. — 2015. — т. 75. — с. 132. — arXiv: 1412.7420 [hep-ph].

127. Lin, Z.-w. Deuteron-nucleus collisions in a multiphase transport model / Z.-w. Lin, C. Ming Ko // Phys. Rev. C. — 2003. — нояб. — т. 68, вып. 5. — с. 054904. — URL: https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC.68.054904.

128. Kordell, M. Jets in d(p)-A Collisions: Color Transparency or Energy Conservation / M. Kordell, A. Majumder // Phys. Rev. C. — 2018. — т. 97, № 5. — с. 054904. — arXiv: 1601.02595 [nucl-th].

129. Production of light flavor hadrons in small systems measured by PHENIX at RHIC / M. M. Mitrankova [et al.] // Phys. Scripta. - 2021. - Vol. 96, no. 8. -P. 084010. -URL: https://iopscience.iop.org/article/10.1088/1402-4896/abfd64.

130. Demortier, L. P Values and Nuisance Parameters / L. Demortier // PHYSTAT-LHC Workshop on Statistical Issues for LHC Phys. — 2008. — c. 23. — http://cds.cern.ch/record/1099967.

131. Adam, J. and others. K*(892)0 and ^(1020) meson production at high transverse momentum in pp and Pb-Pb collisions at n = 2.76 TeV / Adam, J. and others. — arXiv:1702.00555.

Список рисунков

1.1 Перенормировочная константа связи КХД a.s как функция переданной энергии (или импульса)[21].................. 14

1.2 Фазовая диаграмма КХД [1] зависимости температуры Т от барионного химического потенциала Цв.................. 18

1.3 Слева: расчеты в формализме КХД на решетке плотности энергии как функции температуры системы (Т). Фазовый переход происходит, когда Т достигает критической температуры (Тс). Справа: порядок фазового перехода для конечной температуры и Цв = 0 ........ 20

1.4 Геометрия столкновения релятивистских ядер.............. 24

1.5 Эволюция столкновения релятивистских ядер.............. 25

1.6 Эволюция столкновения релятивистских ядер без фазы КГП..... 27

1.7 Значения tBj • т, измеренные в эксперименте PHENIX для трех доступных на RHIC энергиях [53]..................... 29

1.8 Сравнение эллиптических и триангулярных потоков заряженных адронов в зависимости от поперечного импульса в наиболее центральных (0% — 5%) p+Au, d+Au и 3He+Au столкновениях при энергии /sNN = 200 ГэВ, измеренных в эксперименте PHENIX, с предсказаниями гидродинамических моделей SONIC [45], iEBE-VISHNU [44] и MSTV [10] ...................... 31

1.9 Сравнение факторов ядерной модификации J/ф-мезонов в зависимости от быстроты, измеренных в p+Al, p+Au и 3He+Au столкновениях при энергии /sNN = 200 ГэВ в эксперименте PHENIX,

с предсказаниями теоретических моделей [11] .............. 31

1.10 Сравнение факторов ядерной модификации J/ф- и "(2$)-мезонов в зависимости от быстроты, измеренных в p+Al и p+Au столкновениях

при энергии /sNN = 200 ГэВ в эксперименте PHENIX [12]....... 32

1.11 Сравнение факторов ядерной модификации заряженных адронов h± в зависимости от псевдобыстроты, измеренных в p+Al и p+Au столкновениях при энергии /sNN = 200 ГэВ в эксперименте PHENIX, с расчетами, выполненными в рамках pQCD и с помощью программных пакетов PYTHIA+EPPS16 и PYTHIA+nCTEQ15 [14] . . 33

1.12 Сравнение факторов ядерной модификации ф- и ^//"ф-мезонов и лептонов, образующихся при распаде адронов, содержащих тяжелые кварки, в зависимости от быстроты, измеренных в ¿+Ли столкновениях при энергии = 200 ГэВ в эксперименте РНЕМХ

[58]....................................... 33

1.13 Физические механизмы, лежащие в основе рождения адронов в зависимости от размера системы столкновения ............. 34

1.14 Схематическое изображение топологии цветового поля системы дд и

ее упрощенное представление в виде струны ............... 35

1.15 Движение системы безмассовых дд .................... 35

1.16 Ядерная модификация ф- и п0-мезонов и (анти)протонов [63]..... 37

1.17 Схематическое изображение модели рекомбинации ........... 37

1.18 Конкурирующие механизмы рекомбинации и фрагментации в инвариантном спектре по поперечному импульсу ............ 38

1.19 Схематическое изображение процесса потери энергии партонами в процессе столкновения ........................... 42

1.20 Диаграммы Фейнмана рождения пар странных кварков для а-в)

дд ^ 88 г) дд ^ 88 [15] ........................... 43

1.21 Схематическое изображение, поясняющее эффект повышенного

выхода странности .............................. 44

1.22 Отношения выходов различных адронов к выходу п+ + п-, интегрированное по поперечному импульсу, как функция (А^/^п), измеренные в столкновениях р+р при энергии у/Ъ = 7 ТэВ, р+РЪ при энергии л/в = 5,02 ТэВ и РЪ+РЪ при энергии = 2,76 ТэВ в диапазоне быстрот < 0,5 [16]...................... 45

1.23 Сравнение факторов ядерной модификации ф- и п0-мезонов и (анти)протонов в зависимости от поперечного импульса, измеренных в наиболее центральных (0% — 20%) и и наиболее периферийных

(60% — 88%) столкновениях ¿+Ли при энергии = 200 ГэВ [5] . . 47

1.24 Схема выполнения программы ЛМРТ в конфигурациях а) «по умолчанию» и б) «плавление струн»................... 51

2.1 Схематическое изображение ускорительного тракта ИШС....... 53

2.2 Схематическое изображение детектора РНЕМХ............. 54

2.3 Система координат детектора РНЕШХ.................. 55

2.4 Линии магнитного поля в детекторе PHENIX для конфигурации магнитного поля «+—Ъ»......................................................55

2.5 Схематическое изображение пучкового счетчика..........................57

2.6 Внешний вид счетчика BBC а) и его отдельного сегмента б)............57

2.7 Схематическое изображение дрейфовой камеры..........................61

2.8 Схематическое изображение дрейфовых камер............................61

2.9 Схематическое изображение падовых камер..............................62

2.10 Схематическое изображение трека заряженной частицы в спектрометре PHENIX и используемые для его описания характеристики ..............................................................63

2.11 Схематическое изображение времяпролетного детектора PHENIX ... 65

3.1 Двухмерные распределения аксептанса ДК в 2015 рабочем цикле: зависимость азимутального угла а (угла отклонения в магнитном

поле) от номера «платы» .......................... 68

3.2 Двухмерные распределения аксептанса ДК в 2014 рабочем цикле: зависимость азимутального угла а (угла отклонения в магнитном

поле) от номера «платы» .......................... 68

3.3 Зависимость количества заряженных частиц на событие N3.4. от частоты столкновений во взаимодействиях 3He+Au (rate) ....... 69

3.4 Поведение траекторий К ± мезонов при распаде ф-мезона в конфигурации магнитного поля «++» .................. 71

3.5 Схематичное изображение спектрометра PHENIX, реализованное в программе PISA............................... 72

3.6 Измеренные и смоделированные двухмерные распределения зависимости угла наклона треков в магнитном поле от номера платы . 73

3.7 Проекции двухмерных распределений на горизонтальную ось.

Красной линией показано моделирование, черной - реальные данные . 73

3.8 Массовое разрешение детектора...................... 74

3.9 Эффективность регистрации ф-мезонов в столкновениях (а) 3He+Au,

(б) p+Au и (в) p+Al ............................ 75

3.10 Примеры аппроксимаций распределения по инвариантной массе пары К ± в столкновениях 3Не+Аи в различных диапазонах по

поперечному импульсу для центральности 0%-88% для трех

различных методик измерения выходов ф-мезонов (без

идентификации частиц как каонов, с идентификацией одной из

частиц как каона, с идентификацией обеих частиц)........... 80

4.1 Инвариантные спектры рождения ф-мезонов по поперечному импульсу в р+А1, р+Аи и 3Не+Аи столкновениях при энергии л/змм

= 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот (|п| < 0.35)......... 92

4.2 Сравнение факторы ядерной модификации ф-мезонов, полученных с помощью различных методик измерения выходов ф-мезонов во взаимодействиях р+Аи........................... 93

4.3 Сравнение факторы ядерной модификации ф-мезонов, полученных с помощью различных методик измерения выходов ф-мезонов во взаимодействиях 3Не+Аи ......................... 93

4.4 Факторы ядерной модификации ф-мезонов во взаимодействиях р+А1, р+Аи, ¿+Аи [5] и 3Не+Аи при энергии = 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот (|п| < 0.35) для четырех классов событий по центральности а) - 0% — 20%, Ь) - 20% — 40%, с) - периферийные столкновения, ё) - полный набор данных)................ 94

4.5 Факторы ядерной модификации ф-мезонов, п0-мезонов [121] и антипротонов (р) [129] в центральных (сверху) и периферийных (снизу) взаимодействиях р+А1, р+Аи, d+Au и 3Не+Аи при энергии

= 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот (|п| < 0.35) ..... 95

4.6 Отношения Яха ф-мезонов к Яха п0-мезонов в центральных (сверху)

и периферийных (снизу) столкновениях р+А1, р+Аи, d+Au и 3Не+Аи 96

4.7 Сравнение факторов ядерной модификации ф-мезонов в столкновениях р+А1, р+Аи, d+Au и 3Не+Аи при энергии

= 200 ГэВ, полученных в эксперименте, и факторов ядерной модификации ф-мезонов в аналогичных взаимодействиях, рассчитанных с помощью программных пакетов а) РУТН1А/Ап§а1уг и б) РУТН1А+пСТБд15 и РУТН1А+БРР816 .............. 97

4.8 Сравнение а) инвариантных спектров по поперечному импульсу и б) факторов ядерной модификации ф-мезонов в столкновениях р+Л1, р+Ли, ¿+Ли и 3Не+Ли при энергии = 200 ГэВ, полученных в эксперименте, и соответственно инвариантных спектров по поперечному импульсу и факторов ядерной модификации ф-мезонов в аналогичных взаимодействиях, рассчитанных с помощью программного пакета ЛМРТ в конфигурациях (ёе£) «по умолчанию» и (бш) «плавление струн».......................... 99

Список таблиц

1 Величины геометрических параметров в легких системах столкновений в разных классах центральности.............. 59

2 Значения массы, ширины (Г) и вероятности распада (Вг) ф-мезона на

два разнозаряженных К мезона...................... 66

3 Правила отбора, используемые для анализа распада ф ^ К+К- в изучаемых системах............................. 71

4 Систематические неопределенности инвариантных выходов

ф-мезонов в столкновениях р+Л1 при энергии /змм = 200 ГэВ .... 85

5 Систематические неопределенности инвариантных выходов

ф-мезонов в столкновениях р+Ли при энергии = 200 ГэВ .... 85

6 Систематические неопределенности инвариантных выходов

ф-мезонов в столкновениях 3Не+Ли при энергии /змм = 200 ГэВ . . 86

7 Значения (Астолкн.) и в столкновениях р+Л1, р+Ли, ¿+Ли и 3Не+Ли при энергии = 200 ГэВ в области |п| < 0.35, полученные с помощью программного пакета РУТН1Л......... 87

8 Параметры, использованные для настройки генератора событий РУТН1Л ................................... 87

9 Параметры, использованные для настройки программного пакета

ЛМРТ..................................... 89

10 Значения (Астолкн.) и (^сь/^л) в столкновениях р+Л1, р+Ли, ¿+Ли и 3Не+Ли при энергии = 200 ГэВ в области |п| < 0.35, полученные с помощью программного пакета ЛМРТ в

конфигурациях «по умолчанию» (def) и «плавление струн» (бш) ... 90

11 Значения достигаемого р-уровня значимости расчетов В,хд ф-мезонов в столкновениях р+Л1, р+Ли, ¿+Ли, и 3Не+Ли при = 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот |п| < 0.35, произведенных с помощью программных пакетов РУТШЛ/Л^а^уг, РУТН1Л+ЕРР816 и

РУТН1Л + пСТЕр15............................ 98

12 Значения достигаемого р-уровня значимости расчетов Rxa ф-мезонов в столкновениях p+Al, p+Au, d+Au, и 3He+Au при ^JsNN = 200 ГэВ в области малых псевдобыстрот |п| < 0.35, произведенных с помощью программного пакета AMPT в конфигурациях «по умолчанию» (def) и «плавление струн»(яш)..........................100