Динамика экситонов в молекулярных J-агрегатах тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.21, кандидат физико-математических наук Щеблыкин, Иван Геннадьевич

• Щеблыкин, Иван Геннадьевич
• кандидат физико-математических наук
• 1999

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Щеблыкин, Иван Геннадьевич

Содержание

Введение

Гл.1 Обзор современного состояния проблемы :

Гл.2 Спектральные свойства ^агрегатов красителей ТБС и ТН1АТ8

§2.1 Различные типы агрегатов и их свойства

§2.2 Методика приготовления образцов агрегатов типа 13 26 §2.3 Квантовый выход люминесценции 13-агрегатов красителя ТШАТБ

при комнатной температуре и температуре жидкого азота (77К)

§2.4 Выводы к Гл.2

Гл. 3. Давыдовское расщепление экситонной зоны «Г-агрегатов 30 красителей ТОС и ТНГАТв

§3.1 Введение

§3.2 Молекулярные экситоны в одномерном кристалле с двумя

молекулами в элементарной ячейке. Гамильтониан кристалла

§3.3 \¥-модель агрегатной цепочки: расчет энергетического спектра и

направления дипольных моментов экситонных переходов §3.4 Давыдовские компоненты в спектре поглощения и люминесценции I- 43 агрегатов красителя ТШАТБ

3.4.1. Спектр поглощения

3.4.2. Поляризация люминесценции

3.4.3. Линейный дихроизм поглощения во вращающейся кювете

§3.5 Радиационное время жизни экситона в Х-агрегатах с двумя 48 молекулами в элементарной ячейке. Оценка когерентной длины экситона в 1-агрегатах красителя ТШАТБ §3.6 Теория спектра возбуждения анизотропии люминесценции в рамках

"^модели элементарной ячейки и внутризонного поглощения §3.7 Спектр возбуждения анизотропии люминесценции 1-агрегатов

красителя ТБС при температуре 77К. Сравнение с теорией. Расчет угла между дипольными моментами переходов молекул в рамках модели агрегата

§3.8 Выводы к Гл. 3

Гл.4 Особенности люминесцентных состояний молекулярных

«Г-агрегатов.

§4.1 Введение

§4.2 Неоднородность спектра анизотропии люминесценции 1-агрегатов 68 красителя ТШАТБ

§4.3 Термо-активируемая неоднородность спектра люминесценции

1-агрегатов красителя ТБС §4.4 Выводы к Гл. 4

Гл.5 Экситон-экситонная аннигиляция и некогерентная миграция 89 экситонов в J-агрегатах красителя THIATS

§5.1 Введение

§5.2 Особенности экспериментального изучения синглетной экситон-

экситонной аннигиляции

§5.3 Кинетика затухания люминесценции агрегатов при различной 99 интенсивности возбуждающего света

§5.4 Зависимость квантового выхода люминесценции от интенсивности 113 возбуждающего света.

§5.5 Деполяризация люминесценции при аннигиляции экситонов. Степень

упорядоченности агрегатных кластеров

§5.6 Выводы к Гл. 5

Заключение 123 Приложения

А Экспериментальное оборудование

Б Измерения спектров анизотропии люминесценции

В Конструкция устройства для вращения кюветы, применявшееся для 130 получения анизотропных образцов J-агрегатов в растворе и предотвращения их деградации под действием света

Г Установка коррелированного счета одиночных фотонов

Д Предотвращение и учет деградации J-агрегатов под действием света

Литература

Некоторые сокращения и обозначения, используемые в тексте

J-переход -оптический переход в состояние экситонной зоны с минимальной

энергией («дно» зоны) Н-переход -для агрегата с двумя молекулами в элементарной ячейке соответствует оптическому переходу в состояние экситонной зоны с максимальной энергией («потолок» зоны) M, d, Р -дипольный момент оптического перехода; к -волновой вектор экситона, номер экситонного состояния;

FWHM -полная ширина спектральной линии на ее полувысоте В -полуширина экситонной зоны

V -энергия резонансного взаимодействия между молекулами в агрегате

Ne -когерентная длина экситона

WEG -смесь воды и этиленгликоля в объемном соотношении 3:2

г , AJI -степень анизотропии люминесценции

TDC, THIATS, PIC, BIC, TDBC - обозначения красителей ТНА -точка нулевой степени анизотропии люминесценции.

«Как отмечает проф. Р. Вуд в'.своей книге «Физическая Оптика» (стр. 648 , 3-е издание), не найдено жидкости или раствора, в которых наблюдались хотя бы следы резонансного излучения, тем более представляется интересным сообщить, что теперь это явление обнаружено» <

29 октября 1936 г., Эдвин Джейли, Исследовательская лаборатория фирмы «Кодак», из письма редактору журнала Nature.

138 (1009)

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Динамика экситонов в молекулярных J-агрегатах»

Введение

История открытия и Физическое строение молекулярных агрегатов.

Более полувека назад, в 1936 г. Джейли [1] и Шайбе [2] обнаружили, что в спектрах поглощения концентрированных растворов некоторых красителей наблюдается узкая, по выражению авторов - "атомоподобная", линия поглощения. По своему положению в спектре эта линия оказалась смещенной в длинноволновую сторону относительно широкой полосы поглощения раствора красителя низкой концентрации (Рис.1).

Термин "J-полоса", происходящий от первой буквы фамилии одного из первооткрывателей (Jelley), был впервые использован Шеппардом [3] в 1942 году для обозначения этой узкой длинноволновой полосы поглощения. За прошедшие более полувека с момента открытия, термины "J-полоса" , "J-агрегат" и "J-переход" стали общеупотребительными.

Изменение оптических свойств раствора красителя при увеличении его концентрации было отнесено к образованию в растворе сложных структур, состоящих из большого числа исходных молекул - молекулярных агрегатов [4]. Физическая связь между молекулами красителя в агрегате (в отличии от полимеров) не является химической, а осуществляется посредством ван-дер-ваальсовского взаимодействия.

По сложившимся представлениям, 1-агрегаты в растворах представляют собой квазиодномерные молекулярные цепочки - своеобразные "стопки" из исходных молекул. Оценки разных авторов показывают, что 1-агрегат может содержать от

Оптическая плотность мономер

ж мономер

-> X

1

агрегат

Е А

4У

экситонная зона

мономеры

агрегат

§

рис ^ увеличение концентрации красителя

десятка до десятков тысяч мономерных молекул [5]. Молекулы в цепочках располагаются на расстоянии порядка нескольких ангстрем друг от друга, что позволяет возбужденному состоянию когерентно передаваться с молекулы на молекулу за счет резонансного межмолекулярного взаимодействия V1. Простейшей моделью 1-агрегатов является идеальный одномерный молекулярный кристалл. Собственными функциями такой системы являются уже не возбуждения отдельных молекул, а коллективные возбуждения цепочки - экситоны Френкеля, характеризующиеся волновым вектором к [6]. Ширина экситонной зоны (Рис. 1) агрегата в первом приближении равна 4У и для некоторых красителей достигает 3000 см"1. Дипольный момент перехода из основного состояния цепочки молекул в возбужденное отличен от нуля только в экситонные состояния с |к|»0 (обычно нижайшие по энергии состояния экситонной зоны), что приводит к возникновению узких линий экситонного поглощения и люминесценции в спектрах агрегатов.

1 Молекулы красителей обладают большим дипольным моментом перехода из основного в возбужденное состояние. Это приводит к значительной величине диполь - дипольного взаимодействия между молекулами в агрегате.

По сравнению с идеальным молекулярным кристаллом, молекулярные агрегаты обладают следующими особенностями (Рис.2): 1)-размер агрегата меньше длины волны видимого света; 2) большой структурный и энергетический беспорядок2; 3) цепочка агрегированных молекул способна сильно деформироваться под воздействием фононов; 4) небольшая длина локализации экситона (см. ниже).

В связи с перечисленными свойствами, модель идеального жесткого одномерного кристалла лишь качественно отражает основные оптические свойства молекулярных агрегатов. Экситонное возбуждение распространяется не на весь ансамбль агрегированных молекул, а локализовано на некоторой ограниченной области, размер которой литературе обычно называют когерентной длиной экситона (Кс). Когерентная длина обычно составляет 5-10 молекул при комнатной температуре и несколько десятков молекул при низких гелиевых температурах [7].

Одним из проявлений коллективного характера возбужденных состояний агрегата является большой дипольный момент оптического перехода из основного в экситонное состояние. По сравнению с дипольным моментом перехода мономера он возрастает в д/Д^ раз, а время радиационного распада, соответственно, уменьшается в раз по сравнением с радиационным временем распада мономера. Для типичных значений когерентной длины при комнатной температуре получается увеличение дипольного момента в 3-5 раз и сокращение времени жизни возбуждения примерно на порядок по сравнению с соответствующими величинами для мономера исходного красителя, при низких температурах эти когерентные эффекты значительно усиливаются [7].

Кроме статического беспорядка существенным фактором, влияющим на когерентную длину экситона, является т.н. динамический беспорядок, т.е. беспорядок зависящий от времени. На языке квазичастиц введение динамического беспорядка означает учет взаимодействия экситонов с фононами агрегатной цепочки и окружающей матрицы. Наличие статического и динамического беспорядка существенно усложняет теоретический расчет спектрально-кинетических характеристик реальных агрегатных систем [8,9,10]

2 Под беспорядком мы будем понимать нарушение трансляционной симметрии агрегата, вызванное различной ориентацией молекул в пространстве, и разброс энергий переходов молекул в возбужденное состояние, связанные с влиянием неоднородного окружения.

Рис.2

Изолированные молекулы

Широкие полосы в спектре поглощения и люминесценции

Молекулярный ап

Микрокристалл с беспорядком. Экситонная зона Узкие линии в спектре Когерентная длина ~ 10 +100 молекул размер < X

Идеальный молекулярный

Макроскопические

размеры, экситон полностью делокализован по кристаллу

Прикладной и фундаментальный интерес к Л-агрегатам.

Несмотря на достаточно длинную историю, интерес к 1-агрегатам последние десять лет не только не уменьшился, но даже возрос в частности из-за существенного прогресса в области молекулярной архитектуры и нанотехнологии. Молекулярные агрегаты являются своеобразным промежуточным звеном между отдельными молекулами и макроскопическими хорошо организованными молекулярными кристаллами (Рис.2), что объясняет фундаментальный интерес к этим объектам.

Агрегированные системы очень распространены в живой природе. Одним из примеров природных агрегатов является фотособирающие антенны зеленого листа, образованные из десятков молекул красителя - хлорофилла - типичный агрегатный кластер. Назначение этого агрегата - поглотить фотоны солнечного света и доставить энергию возбуждения к реакционному центру [11]. Использование 1-агрегатов в качестве модельных объектов для изучения экситонного транспорта [5,12] позволяет пролить свет на сложные физические процессы имеющие место в природных фотосинтезирующих антеннах [13-15]. Эффективный транспорт возбуждения в ]-агрегатах на расстояния более 10000 молекул (данные получены из экспериментов по

аннигиляции экситонов [5, 12, 16,17] и тушении люминесценции молекулами тушителя, внедренными в агрегат [18]) позволяет надеяться на использование агрегатов в качестве искусственной антенны для создания эффективных органических фото приемников.

Более 20 лет 1-агрегаты широко применяются в фото промышленности в качестве сенсибилизаторов. Кроме того, использование агрегатов позволяет осуществлять более четкое разделение цветов в цветном фотопроцессе, т.к. 1-агрегаты обладают более узкими линиями поглощения чем обычные красители. Экспериментально установлено, что перенос электрона с возбужденного агрегата, расположенного на поверхности микрокристалла А§Вг, происходит более эффективно, чем с одиночных молекул красителей, однако, ясного понимания физического механизма этого процесса до сих пор нет [19,20]. Настоящий значительный успех в фотографии достигнут в основном методом проб и ошибок, в связи с этим изучение фундаментальных оптических свойств 1-агрегатов, в особенности связи между структурой агрегатов и механизмом их образования, важно для оптимизации настоящих и разработки будущих применений этих уникальных объектов.

Молекулярные 1-агрегаты наряду с полупроводниковыми квантовыми ямами, тонкими полимерными пленками, пленками Ленгмюра-Блоджетт, фуллеренами и т.д. принадлежат к классу так называемых наноструктур, т.е. квантовых объектов, характерный размер которых лежит в диапазоне десятков нанометров [21]. Бурное развитие в последний десяток лет таких областей современной науки и техники как нанотехнология и молекулярная архитектура предопределило интерес к 1-агрегатам как чрезвычайно простым в приготовлении модельным объектам, обладающих сугубо квантовыми свойствами. В настоящее время разработаны методики получения I-агрегатов в пленках Ленгмюра-Блоджетт [22], полимерной матрице [23], на поверхности стекла, кварца, кристаллах А§Вг [24], ZnO [25] и других полупроводниковых кристаллах и металлических подложках [26-28], что имеет большое значение для приложений.

Большой дипольный момент экситонных переходов в 1-агрегатах, узкие спектральные линии и короткое время жизни возбужденного состояния делают их привлекательными для применения в нелинейной оптике. Теоретически предсказано и экспериментально обнаружено усиление нелинейных оптических свойств материала

при агрегации молекул [29-32]. Эффект оптической бистабильности, позволяющий управлять характеристиками световых потоков с помощью света, в агрегированных органических системах с диполь-дипольным взаимодействием был предсказан в работе [33] (см. также работу [34] и ссылки внутри нее). Оптическая бистабильность и высокие значения резонансного коэффициента кубической восприимчивости %(3) чрезвычайно важны для создания новых оптоэлектронных устройств на основе агрегатов. Последние несколько лет делаются попытки создание высокоэффективных смешанных систем (органика - неорганика) для нелинейной оптики на основе так называемых гибридных экситонов Френкеля и Ванье-Мотта (см. обзор [35]). В простейшем виде такая система состоит из контактирующих слоев полупроводника (элементарные возбуждения которого есть экситоны Ванье-Мотта большого радиуса) и молекулярного агрегата, возбужденными состояниями которого являются экситоны Френкеля малого радиуса3. В настоящее время уже появились первые сообщения о экспериментальном наблюдении сильных нелинейных эффектов в таких гибридных системах [36].

Таким образом, фотофизика .Г-агрегатов является, актуальным направлением современной молекулярной оптики и лазерной физики и данная диссертационная работа представляет собой определенный вклад в понимание экситонной динамики этих молекулярных систем.

3 Имеется ввиду расстояние между электроном и дыркой в возбужденном состоянии. В отличии от экситона Френкеля, где электрон и дырка принадлежат одной молекуле в кристалле, в случае экситонов Ванье-Мотта они могут быть разнесены в пространстве на расстояние много больше постоянной решетки.

Заключение диссертации по теме «Лазерная физика», Щеблыкин, Иван Геннадьевич

Основные выводы диссертационной работы:

1) Впервые обнаружены и исследованы различными спектрально-кинетическими методами 1-агрегаты в растворах, обладающих простым, 2-х компонентным давыдовским расщеплением экситонной зоны. Определены энергетические параметры экситонной зоны и структура элементарной ячейки в рамках \¥-модели агрегатной цепочки;

2) Из экспериментов по исследованию синглет-синглетной аннигиляции экситонов установлено, что некогерентная миграция экситонов происходит в больших агрегатных доменах (104н-106 молекул). Доказан неодномерный характер экситонного транспорта в доменах и высокая степень упорядоченности упаковки молекул в этих макроскопических агрегатных кластерах'

3) Впервые для 1-агрегатов экспериментально продемонстрирован эффект затухания анизотропии люминесценции, вызванный аннигиляцией экситонов;

4) Благодаря применению оригинальной методики исследования агрегатов во вращающейся кювете, обнаружена неоднородность люминесцентных состояний I-агрегатов при комнатной температуре, наблюдаемая как структура спектра анизотропии люминесценции. Неоднородность проявляется в различной взаимной ориентации диполей поглощения внутри одного агрегата (неоднородность на «микроуровне») и в степени ориентирования макроагрегатов во вращающейся кювете (неоднородность на «макроуровне»),

В заключении автор пользуется возможностью выразить глубокую благодарность своему научному руководителю доктору физ.-мат. наук, зав. отделом люминесценции им. С.И.Вавилова ФИАН Алексею Григорьевичу Витухновскому за постоянную поддержку, внимание и помощь, оказанную при выполнении работы.

Автор выражает также особую благодарность ст.н.с. к.ф.-м.н. Олегу Петровичу Варнавскому и проф. Марку Ван дер Авераеру (университет г.Левина, Бельгия) в сотрудничестве с которыми была выполнена большая часть настоящей работы, к.ф.-м.н. Михаилу Дробижеву и за многочисленные обсуждения и проф. д.ф.-м.н. Михаилу Дмитриевичу Галанину за ценные замечания и консультации.

Автор также признателен свои коллегам - сотрудникам отдела люминесценции за помощь и поддержку.

Заключение

I-агрегаты красителей ТБС и ТШАТБ, исследованные в настоящей работе, представляют собой достаточно уникальную систему среди молекулярных агрегатов. Эти молекулярные ансамбли в растворе отличаются простой двух полосной структурой спектра поглощения, близким к единице квантовым выходом и высокой степенью поляризации люминесценции. Эти обстоятельства позволили экспериментально изучить их экситонные свойства, пользуясь известными представлениями и методами исследования физики молекулярных кристаллов.

Большое время жизни синглетного экситонного возбуждения агрегатов (6 не), вызванное тем, что большая часть силы осцилляторов сосредоточенна в оптическом переходе в вехнюю компоненту давыдовского расщепления экситонной зоны, позволило наблюдать эффект синглетной экситон-экситонной аннигиляции при потоках фотонов возбуждения менее 109 фот/см2импульр.

Комплекс спектрально-кинетических исследований, проведенный в работе, позволил определить физические параметры .Г-агрегатов как на масштабе порядка десятков ангстрем (наличие двух молекулы в элементарной ячейке, когерентная длина возбуждения), так и на субмикронных размерах (параметры доменов, неодномерность экситонного транспорта, высокая степень упорядоченности упаковки молекул и т.д).

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Щеблыкин, Иван Геннадьевич, 1999 год

Литература

1. Е.Е. Jelley, Nature 138 (1936) 1009

2. G. Scheibe, Angew. Chem. 49 (1936) 563

3. S.E.Sheppard, Rev.Morden Phys. 14 (1942) 303-340

4. D.Möbius, Adv.Mater. 7 (1995) 437

5. V. Sundstroem, T.Gillbro, R.A. Gadonas, and A. Piskarskas, J.Chem.Phys. 89 (1988) 2754

6. А.С.Давыдов , Теория молекулярных экситонов, Москва (1968)

7. H.Fidder and D A. Wiersma, Phys.Stat.Sol.(b) 188 (1995) 285

8. M. Schreiber and Y. Toyozawa, J. Phys. Soc. Jpn. 51 (1982) 1528, 1537, 1544.

9. Frank C. Spano and S.Mukamel, J.Chem.Phys. 91 (1989) 683

10. T.Kato et all, Chem.Phys. 230(1998) 209

11. Hu, Xiche, Schulten, Klaus, Physics today, 50 (1997) n 8 pl, 28

12. P.J. Reid, D.A. Higgins, P.F. Barbara, J.Phys.Chem., 100 (1996) 3892

13. L.Valkunas, G.Trinkunas, V.Liuolia, and R.van Grondelle, Biophys.J., 69

(1995) 1117

14. L.Valkunas, E.Akesson, T.Pullerits, and V. Sundstrqm, Biophys.J., 70 (1996) 2373

15. V.Barzda, G.Garab, V.Gulbinas, L.Valkunas, Biochim. Biophys.Acta, 1273

(1996)231

16. I.G. Scheblykin , O.P. Varnavsky , W. Verbouwe , S. De Backer , M. Van der Auweraer, A.G. Vitukhnovsky ,Chem.Phys.Let., 282 (1998) 250

17. I.G. Scheblykin , O.P. Varnavsky , M.M. Bataiev , O.Sliusarenko , M. Van der Auweraer, A.G. Vitukhnovsky, Chem.Phys.Letters 298 (1998) 341

18. D.Mobius , H.Kuhn, J.Appl.Phys. 64 (1988) 5138

19. B.Trosken, F.Willig, and K.Schwarzburg, A.Ehert and M.Spilter J.Phys.Chem. 99 (1995) 5152

20. F.Willig, M.T.Spitler, J. of Imagine Science and Technology, 41(1997)272

21.

22.

23.

24

25

26

27

28

29

30

31

32

33

34

35.

36

37.

38

39.

40.

Physics Today, 46(6)(1993), Special Issue: Optics of nanostructures K.Sato, S.Honda, M.Watanabe and H.Yokoyama, Jpn.J.Appl.Phys. 33 (1994) 6218

K.Misawa, S.Machida, K.Horie, T.Kobayashi, Chem.Phys.Lett. 240 (1995) 210 . B.Trosken, F.Willig, and K.Schwarzburg, A.Ehert and M.Spilter, J.Phys.Chem. 99 (1995) 5152

L.M.Natoli, M.A.Ryan, and M.T.Spitler, J.Phys.Chem. 89 (1985) 1448 Y.Yonezawa, R.Hanawa, and H.Hada, J.of Imaging Science, 34 N 6 (1990) 249

J.M.Lanzafame, A.A.Muenter, D.V.Brumbaugh, Chem.Phys. 210 (1996) 79 DiLiu, R.W.Fessenden, G.L.Hug, and P.V.Kamat, J.Phys.Chem., 101 (1997) 2583

K.Minoshima, M.Taiji, K.Misawa, T.Kobayshi, Chem.Phys.Lett.218(1994)67 S.Kobayashi and F.Sasaki, Nonlinear Optics, 4 (1993) 305 . Р.В.Марков, АИ.Плеханов, С.Г.Раутиан, В.П.Сафонов, Н.А.Орлова, В.В.Шелковников, В.В.Волков, Оптика и спектроскопия, 85 (№4)(1998) 291

Y.Wang, J.Opt.Soc.Am.B, 8 (1991) 981 V.V.Gusev, Adv.Mater.Opt.Electr. 1 (1992) 235 V.A.Malyshev, H.Glaeske, and K.-H.Feller, Phys.Rev.A, 58(1998) 670 V.M.Agranovich, D.M.Basko, G.C.La Rocca and F. Bassani, J.Phys.Cond.Matt. 10(1998)9369

D.G.Lidzey,D.D.C.Bradley, M.S.Scolnick, T.Vergilli, S.Walker, D M Whitteker, Nature 395 (1998) 53

a) H.Hada, C.Honda and H.Tanemura, Photogr.Sci.Eng., 21 (1977) 83

b) C.Honda and H.Hada, там же, стр 91.

a) S.Kirstein, R.Steitz, R.Garbella, and H.Mohwald, J.Chem.Phys. 103(1995) 818

b) S.Kirstein and H.Mohwald, там же, стр. 826

E.G.McRae and M.Kasha, J.Chem.Phys. 28 (1958) 721 H.Fidder, J.Knoester D.A.Wiersma, J.Chem.Phys. 95(1991)7880

41. H.Fidder, J.Terpstra and D.A.Wiersma, J.Chem.Phys. 94(1991)6895

42. A.Tilgner, H.P.TrommsdorfF, J.M.Zeigler and R.M.Hochstrasser, J.Chem.Phys. 96(1992) 781

43. E.W.Knapp, Chem.Phys. 85 (1984) 73

44. J.Knoester, J.Chem.Phys.99 (1993) 8466

45. J.R.Durrant, J.Knoester, D.A.Wiersma, Chem.Phys.Lett. 222(1994) 450

46. J.Moll, S.Dahne, J.R.Durrant, D.A.Wiersma, J.Chem.Phys. 102(1995) 6362

47. M.A. Drobizhev, M.N.Sapozhnikov, LG.Scheblykin, O.P.Varnavsky, M.Van der Auweraer and A.G.Vitukhnovsky.Pure and Applied Optics 5(1996) 569

48. M.A.Drobizhev, M.N.Sapozhnikov, LG.Scheblykin, M.Van der Auweraer, O.P.Varnavsky, A.G.Vitukhnovsky, Chem.Phys. 211 (1996) 455

49. M.A.Drobizhev, b khvltq Photonic Polymer Systems, ed. by D.L.Wise, G.E.Wnek, D.J.Trantolo, T.M.Cooper, J.D.Gresser. Marel Dekker, Inc.,(1998) CTp.295

50. H.Fidder, J. Knoester, and D. Wiersma, Chem.Phys.Lett., 171(1990) 529

51. R.F.Khairutdinov, N.Serpone, J.Phys.Chem.B, 101(1997) 2602

52. Misawa K., Ono H., Minoshima K., Kobayashi T, Appl.Phys.Lett. 63 (1993) 577

53. Higgins D. A., Reid P.J., and Barbara P.F., J.Phys.Chem., 100(1996)1174

54. A.P.Marchetti, C.D.Salzberg, and E.I.P.Walker, J.Chem.Phys., 64 (1976) 4693

55. E.Daltrozzo, G.Scheibe, K.Gschwind and F.Haimerl, Phot.Sci.Eng. 18 (1974) 441

56. B.Kopainsky, J.K.Hallermeier and W.Kaiser, Chem.Phys.Lett. , 83 (1981) 498

57. S.De Boer and D.A.Wiersma, Chem.Phys.Lett. 165 (1990) 45

58. Y.Yonezawa, R.Hanawa, and H.Hada, J.Imag.Sci., 34(1990) 249

59.

60.

61.

62.

63.

64,

65.

66.

67,

68,

69

70,

71,

72,

73,

74.

75,

76,

77.

78,

W.J.Harrison, D.L.Mateer and G.J.T.Tiddy, J.Phys.Chem. 100(1996) 2310 M. Van Burgel, D A. Wiersma, and K. Duppen, J.Chem.Phys. 102 (1995) 20 M.Lindrum, A.Glismann, J.Moll and S.Daehne, Chem.Phys. 78 (1993) 423 M.Lindrum, I.Y.Chan, J.Chem.Phys. 104(1996) 5359 V.F.Kamalov, I.AStruganova, T.Tani and K. Yoshihara, Chem.Phys.Lett., 220(1994)257

V.F.Kamalov, I.A.Struganova, and K. Yoshihara, J.Phys.Chem. 100(1996) 8640

LG.Scheblykin, M.A.Drobizhev, O.P.Varnavsky, M.Van der Auweraer and A.G.Vitukhnovsky, Chem.Phys.Lett. 261 (1996) 181 О.П.Варнавский, M. Ван дер Аверер, А.Г.Витухновский, И.Г.Щеблыкин, .Опт. и спектр. 84 (1998) 922

D.Noukakis, M.Van der Auweraer, F.De Scheryver, J.Phys.Chem. 99 (1995) 11860

M. Van der Auweraer, G. Hungerford, N. Vranken, A. Gretchikine, F.C. De Schryver, I. Scheblykin, O. Varnavsky, A. Vitukhnovskhy, in Proceedings of International Congress on Imaging Science (Antwerp (Belgium) 7-11 September 1998), v 1, p. 174

E.O.Potma and D.A.Wiersma, J.Chem.Phys., 108 (1998) 4894 E.I.Rashba, Self trapping of excitons, в книге Excitons (ed. by E.I.Rashba and M.D.Sturge), North-Holland, Amsterdam, 1982, p. 543-

a) H. Sumi and A.Sumi, J. Phys. Soc. Jpn. 63 (1994) 637, 4489

b) H.Sumi, Proc. SPIE, 2362 (1994) 108 M.A. Дробижев, будет опубликовано V.AMalyshev, J. ofLum. 55 (1993) 225

V.Malyshev and P.Moreno, Phys.Rev.B 51(1995) 14587 •

Виктор Малышев, частное сообщение

А.С.Давыдов, ЖЭТФ 18(1948)210.

S.Kirstein and H.Mohwald, Adv.Mater.7 (1995) 460

A. Pawlik, S.Kirstein, U.De Rossi H.Daehne, J.Phys.Chem.B 101 (1997)

5646

79,

80.

81

82

83

84

85

86

87

88

89

90

91

92

93.

94.

95

96

M.A.Drobizhev, LG.Scheblykin, M.Van der Auweraer, O.P.Varnavsky, A.G.Vitukhnovsky, EUROLIGHTS-2 Belgium, 1995. Book of abstract, стр. 113

LG.Scheblykin , M.A.Drobizhev , O.P.Varnavsky, M.Van der Auweraer,

A.G.Vitukhnovsky, ERPOS-7 (Electrical and Related Properties of

л

Organic Solids),Poland. June 1996 ; Book of abstract, стр. 142

LG.Scheblykin , M.A.Drobizhev , O.P.Varnavsky, A.G.Vitukhnovsky, M.Van der Auweraer, EXCON'96 (Excitonic Prosses in Condensed Matter), стр. 39

B.А.Гайсенок, А.М.Саржевский, Анизотропия поглощения и люминесценции многоатомных молекул , Минск (1986) T.Tsubomura, О. Sakurai, М. Morita, J. of Luminescence, 45(1990)263 E. Michelbacher, Z. Naturforsch. Teil A 24, 790 (1969) M.-L.Horng and E.L.Quitevis, J.Chem.Phys. 97(1993) 12408]

Scheibe G. in: Optische Anregungen organischer Systeme. Verlag Chemie, Wienheim, 1966, p. 109

Higgins D.A. and Barbara P.F., J. Phys. Chem 99(1995)3 М.Д.Галанин, Труды ФИАН, 5(1950)339 M.Vacha, M.Furuki, and T.Tani, J.Phys.Chem.B, 102(1998) 1916 Yu.V.Malykin, V.P.Seminozhenko and O.G.Tovmachenko, JETP Engl.Transl. 80(1995)460

H.Shinohara and M.Kotani, Bull Chem.Soc.Jpc. 53 (1980) 3171 M.J.Davies, A.C.Jones, J.O.Williams and R.W.Munn, J.Phys.Chem. 87(1983)541

H.Sumi and Y.Toyozawa, J.Phys.Soc.Jpn. 31(1971) 342 .М.Агранович, «Теория экситонов», Москва, «Наука», 1968 В.М.Агранович, М.Д.Галанин, «Перенос энергии электронного

возбуждения в конденсированных средах», Москва, «Наука», 1978 М.Поуп, Ч.Свенберг, «Электронные процессы в органических кристаллах», в 2-хтом.Т.1, пер. с англ.-М.:Мир, 1985

97. H. Kuhn, С. Kuhn, in "J-aggregates", ed. T, A.. Kobayashi, World Scientific,

Singapore, 1996 pp. 1-41

98. David A. Vanden Bout, J. Kerimo, D.A. Higgins, and P.F.Barbara, Acc.Chem.Res. 30 (1997) 204

99. D.V.Brumbaugh and A.A. Muenter, J.ofLum. 31&32 (1984) 783.

100. A. Suna, Phys.Rev.B, 1(1970)1716

101. G.Paillotin, C.E.Swenberg, J.Breton, and N.E.Geacintov, Biophys.J. 25

(1979) 513

102. R. Kopelman in «Spectroscopy and Excitation Dynamics of Condensed

Molecular Systems» edited by V.M.Agranovich and R.M.Hochstrasser, North Holland, 1983

103. R.G.Kepler, Z.G.Soos, Phys.Rev. В 47 (1993) 9253

104. G.Juzeliunas, Chemical Physics 151 (1991) 169

105. G.Scheibe, ASchijntag, F.Kathender, Naturwiss, 29 (1939) 499.

106. R.Kopelman, S.Parus, J.Prasad Phys.Rev.Lett., 56 (1986) 1742.

107. V.Gubinas, M.Chachisvilis, L.Valkunas, and V.Sundstrum, J.Phys.Chem. 100

(1996)2213.

108. V.Kamalov, K.Yoshihira, Self-trapping of Low-dimensional Aggregates of Carbocyanine Dyes; Time-resolved Vibraional Spectroscopy-7, 1995, Santa Fe, NM

109. Y.R. Kim, M. Lee, J.R.G. Thorne, R.M. Hochstrasser, Chem.Phys.Lett. 145

(1988)75

110. M.M.H.Khail, N.Boens, M. Van der Auweraer, M.Ameloot, R.Andriessen,

J.Hofkens, F C.De Schryver, J.Phys.Chem. 95 (1991) 9375

111. И.Г.Щеблыкин, А.Ю.Слюсаренко, Н.Н.Батаев, M. Ван дер Авераер, О.П.Варнавский, А.Г.Витухновский. «Деградация J-агрегатов под действием света», Journal of Russian Laser Physics, принято к печати