Пузырьковая модель зажигания импульсного электрического разряда в жидкостях тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.13, доктор физико-математических наук Коробейников, Сергей Миронович

• Коробейников, Сергей Миронович
• доктор физико-математических наук
• 1997

Оглавление диссертации доктор физико-математических наук Коробейников, Сергей Миронович

СОДЕРЖАНИЕ

ПЕРЕЧЕНЬ УСЛОВНЫХ ОБОЗНАЧЕНИЙ

ВВЕДЕНИЕ

1. МОДЕЛЬ ЗАЖИГАНИЯ РАЗРЯДА В ЖИДКОСТЯХ

1.1. Существующие модели зажигания разряда.

1.1.1. Ударная ионизация

1.1.2. Образование пузырьков

1.1.3. Процессы, связанные с пузырьками

1.2. Предлагаемая модель

1.2.1. Существование пузырьков

1.2.2. Появление пузырьков под действием электрического поля

1.2.3. Инициирование разряда в пузырьке

1.2.4. Роль электрода в инициировании разряда

1.2.5. Механизм разряда в микропузырьках

1.2.6. Частичные разряды в пузырьках

1.3. Математическая модель процессов

1.4. Переход разряда в жидкую фазу

1.4.1. Критерий зажигания разряда в жидкости

1.4.2. Распространение разряда

1. 5. Вывод по первому разделу

2. ПОВЕДЕНИЕ ЖИДКОСТЕЙ В СИЛЬНЫХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ПОЛЯХ

2.1. Анализ литературных данных по электрострикционному давлению в жидкостях

2.1.1. Электрострикционное давление в жидкости в условиях импульсного пробоя жидких диэлектриков

2.1.2. Зависимость диэлектрической проницаемости от плотности

2.1.3. Условия электрогидростатического равновесия

2.2. Динамика электрострикционного давления в жидком диэлектрике при воздействии импульсного резконеоднородного электрического поля

2.2.1. Электрострикционная волна у сферического электрода при импульсном воздействии напряжения

2.2.2. Эффект дипольного насыщения и его влияние на предпробивные процессы

в системе острийных электродов

2.2.3. Электрострикционные волны в коаксиальной линии

2.3. Современные представления об электропроводности жидкостей

2.3.1. Появление носителей заряда

2.3.2. Движение носителей заряда

2.4. Приэлектродные явления

2.4.1. Двойной электрический слой

2.4.2. Поверхностная диссоциация. 107 2.4.3 Эмиссия носителей заряда и электродные реакции. 111 2.4.4. Распределение поля в приэлектродной области

2.5. Распределение давления при эмиссии носителей заряда

2.5.1. Распределение давления в случае плоских электродов

2.5.2. Эмиссия и приэлектродное давление в случае резконеоднородного поля

2.6. Выводы по второму разделу 124 3. ПОВЕДЕНИЕ ПУЗЫРЬКОВ В СИЛЬНЫХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ПОЛЯХ

3.1. Анализ литературных данных по влиянию электрического поля на образование и поведение пузырьков

3.1.1. Электростатический механизм образования пузырьков

3.1.2. Деформация пузырька в электрическом поле

3.2. Влияние электрострикции на деформацию и устойчивость пузырька

3.2.1. Линейное приближение

3.2.2. Устойчивость пузырьков

3.3. Влияние электрического поля на образование пузырьков

3.3.1. Влияние изменения давления в пузырьке на фазовое равновесие

3.3.2. Расчет давления в пузырьке в случае малых деформаций

3.3.3. Влияние неустойчивости формы пузырька на характер кипения жидкости

3.3.4. Влияние электрического поля на точку кипения жидкости

3.3.5. Влияние электрического поля на метастабильные жидкости

3.3.6. Анализ возможности образования предпробивных пузырьков под действием электрического поля

3.4. Анализ предпробивных пузырьков

3.4.1. Анализ времен релаксации

3.4.2. Деформация движущегося пузырька в электрическом поле

3.4.3. Влияние электрогидродинамических течений

3.5. Выводы по третьему разделу

4. РАСЧЕТ ЗАКОНОМЕРНОСТЕЙ ИМПУЛЬСНОГО ПРОБОЯ ЖИДКОСТЕЙ И СОПОСТАВЛЕНИЕ С ЭКСПЕРИМЕНТОМ.

4.1. Вольт - секундные зависимости

4.2. Влияние давления на электрическую прочность

4.2.1. Влияние длительности импульса на Еь(Р)

4.2.2. Зависимость предпробивного времени от давления при пробое гексана

4.2.3. Зависимость предпробивного времени от крутизны импульса при воздействии линейно-нарастающего напряжения

4.3. Влияние температуры

4.4. Эффект полярности

4.5. Влияние электропроводности на электрическую прочность

4.6. Зависимость электрической прочности от площади электродов

4. 7. Экспериментальные доказательства модели

4.7.1. Эксперимент, в котором зарегистрировано периодическое импульсное изменение электрического поля

4.7.2. Эксперимент, в котором зафиксирована цепочка пузырьков

4.7.3. Зажигание разряда за счет «большого» пузырька

4.7.4. Эксперименты по оптической регистрации предпробойных процессов в гексане

4.6. Выводы по четвертому разделу

5. ВОПРОСЫ ПРИМЕНЕНИЯ РАЗРАБОТАННОЙ ТЕОРИИ

5.1. Анализ возможностей увеличения плотности запасаемой энергии

5.1.1. Увеличение электрической прочности за счет уменьшения поля у электродов

5.1.2. Поведение пузырьков в среде, обладающей проводимостью

5.1.3. Зажигание разряда в приэлектродном пузырьке

5.1.4. Анализ эффективности по давлению

5.2. Исследование диэлектрических сред с повышенной диэлектрической проницаемостью. Ошибка! Закладка не определена.

5.2.1. Диэлектрическая проницаемость

5.2.2. Удельное сопротивление композиций

5.2.3. Электрическая прочность композиций

5.2.4. Анализ результатов экспериментов

5.3. Пузырьковая модель при действии постоянного напряжение

5.3.1. Особенности модели пробоя при длительном воздействии напряжения

5.3.2. Исследования фторорганических жидкостей

5.3.3. Электропроводность перфтортриэтиламина

5.3.4. Электрическая прочность перфтортриэтиламина. 268 5.3.5 Анализ полученных данных по электрической прочности

5.4. Выводы по разделу

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ

ПРИЛОЖЕНИЯ

ПЛ. ОПИСАНИЕ ПРОГРАММЫ РАСЧЕТА ЗАЖИГАНИЯ РАЗРЯДА В

ЖИДКОСТЯХ

П.1.1. Состав программы

П. 1.2. Основные блоки

П.1.3. Краткое руководство для пользователя

П.2. ВНЕДРЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ РАБОТЫ.

330

ПЕРЕЧЕНЬ УСЛОВНЫХ ОБОЗНАЧЕНИЙ

Рх - давление насыщенных паров

АРТ} - давление, связанное с вязкостью

Ра - давление, связанное с поверхностным натяжением

Ф - энергия связи электрона в отрицательном ионе с «материнской» молекулой а - безразмерное электрострикционное давление (гл. 2) т - время развала отрицательного иона у - вторичный коэффициент ударной ионизации (гл. 1) Г) - вязкость жидкости

8 - диэлектрическая проницаемость жидкости X - длина волны (гл.2)

сг - коэффициент поверхностного натяжения

а - коэффициент ударной ионизации (гл. 1)

у- коэффициентом адиабаты (гл.2)

X - межмолекулярное расстояние

у- отношение осей эллипсоида (гл.З)

д - подвижность носителей заряда

к - теплопроводность

V - частота колебаний электрона

Це - коэффициент умножения лавин Ре - удельное сопротивление

х; - время дрейфа ионов в пузырьке

ЛРЕ - давление электрического поля на пузырек

суб - поверхностная плотность заряда

АУ - потенциал двойного слоя

рж , р - плотность жидкости

Роз - плотность объемного заряда

тр. время растворения пузырька

А, В - константы в эмпирических уравнениях

В - постоянная Керра (гл. 2, 5)

с - скорость звука

(1 - диаметр пузырька

В - коэффициент диффузии газа в жидкости - сред ний коэффициент диффузии ионов ¿Пе/сЙ - число начальных электронов, появляющихся в 1 сек ¿/-дипольный момент молекулы (гл.2) ё„ - межэлектродный зазор е- заряд электрона

Ео - напряженность поля на кривой Пашена (гл. 1) Ет - критическая напряженность поля Р - сила изображения

С - коэффициент деполяризации эллипсоида. Ь - расстояние от заряда до границы раздела двух сред

I - ТОК

) - плотность тока

к- постоянная Больцмана

Кг - коэффициент рекомбинации

п" - концентрация отрицательных ионов

п+ - концентрация положительных ионов

Р- давление

Рра - давление на стенку пузырька за счет разряда в нем

г - радиус пузырька

г0 - радиус сферы (гл.2)

Глок- - радиус микроострия

гс - радиус наиболее опасного пузырька

I - длительность импульса

\г - длительность деформации пузырька

и- максвелловское время диэлектрической релаксации

Тк - температура кипения

и - напряжение

ир, - напряжение пробоя пузырька по Пашену

Ур - средняя скорость распространения канала разряда

- вероятность разряда в пузырьке за счет первичного электрона

- энергия ионизации молекулы ХУц- энергия активации подвижности

Wis" энергия диссоциации вблизи поверхности электрода хдс - толщина двойного слоя

а - минимальное расстояние между ионами при диссоциации Е - напряженность электрического поля Ео -напряженность поля вблизи сферы (гл.2) Еь - электрическая прочность Ее напряженность поля на электроде

К -коэффициент усиления поля в жидкости вблизи полюса эллипсоида К -коэффициент усиления поля вблизи полюса пузырька лок - локальный параметр Ро -равновесное давление в жидкости Pout - внешнее давление Рг - парциальное давление газа в пузырьке С - газосодержание в жидкости Q - емкости конденсаторов (гл. 5) Ср - теплоемкость

Cs - растворимость газа в жидкости, Т- текущая температура

Примечание. Работа синтезирует знания из нескольких областей. Некоторые обозначения являются настолько общепринятыми в определенных областях знания, что приходится повторно использовать одинаковые символы. Везде, где это удобно, использовались индексы у подобных символов. В каждой главе, при первом упоминании, символы дополнительно разъяснялись

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Пузырьковая модель зажигания импульсного электрического разряда в жидкостях»

ВВЕДЕНИЕ

Экспериментальные и теоретические исследования импульсного электрического пробоя жидкостей [1-7] оставляют, вплоть до настоящего времени, немало "темных пятен" в самых принципиальных вопросах, что связано со сложностью объекта изучения, а именно, нестационарностью процессов пробоя, быстротечным характером их протекания, непредсказуемостью места и момента времени пробоя, наличием мощных электромагнитных наводок, мощного импульсного светового излучения широкого спектрального диапазона. Не существует и теории, позволяющей получать оценки электрической прочности из "первых принципов", т.е. из физической картины предпробивных явлений, свойств жидкости и электродов, внешних факторов.

Механизм электрического пробоя жидкостей вначале считался аналогичным механизму пробоя газов, жидкость считалась газом с высокой плотностью [3,6]. Это основывалось на схожести картины разряда и на некоторой схожести разрядных зависимостей. Однако прямое, непосредственное применение газовых аналогий неправильно. Дело в том, что поведение электронов в жидкости кардинально отличается от поведения электронов в газе. Молекулы жидкости расположены столь близко друг другу, столь сильно взаимодействуют друг с другом, что электрон не может свободно двигаться и ускоряться в электрическом поле. В жидкости, кроме особо чистых сжиженных благородных газов, свободные электроны не могут существовать. При попадании свободных электронов в жидкость, они реорганизуют среду, результатом чего является сольватация электронов, затем прилипают к нейтральным молекулам, образуя тем самым, отрицательные сольватированные ионы [8]. Поэтому понятие длины свободного пробега для жидкости невозможно ввести. Грубую оценку принципиальных ограничений электрической прочности Епред можно сделать из следующих соображений. Считаем, что электрон может ускоряться ка протяжении межмолекулярного расстояния. Используя в качестве длины пробега 1ЭЛекг

межмолекулярное расстояние X, -можно получить оценку предельной электрической прочности жидкости еЕпред X =

Подставляя значения X ~ 5-10"10 м, ~ 5 эВ, получим, что Епред~. Ю10 В/м. Эксперименты дают значения на 3-4 порядка меньше.

Применение жидкости в качестве электрической изоляции началось значительно позже аналогичного применения газов и твердых диэлектриков. Физическая причина этого заключается в самой природе жидкого состояния [9,10]. Дело в том, что в жидкости, в отличие от газов и твердых диэлектриков, могут стационарно существовать подвижные носители заряда, ухудшающие изоляционные свойства диэлектрика. Носители заряда в газах, появляющиеся вследствие космического фона, термоионизации или диссоциации имеют возможность быстрой рекомбинации . Появление носителей путем автоэмиссии существенно только в сильных полях. Таким образом, проводимость газового промежутка оказывается незначительной. В твердых диэлектриках, как правило, существует большое количество зарядов, но они либо связаны (электроны, ионы в решетке), либо имеют очень малую подвижность (ионные дефекты, ионы в аморфных материалах). Ионы в жидкостях обладают достаточно высокой подвижностью и во многих случаях их существование в нерекомбинированном состоянии оказывается энергетически выгодным за счет реорганизации жидкости вокруг каждого из ионов, создающей препятствия для рекомбинации. Существование и подвижность ионов в жидкости дают возможность адсорбции их на электродах и создания двойных электрических слоев. Кроме того, на границе раздела "металл-жидкость" происходят электрохимические реакции, поставляющие ионы в изолирующий промежуток. Все это увеличивает проводимость жидкости и потери в ней, и, тем самым, делает применение жидкости менее привлекательным по сравнению с использованием других видов изоляции. В то же время, по мере изучения поведения жидкости в электрическом поле и выработки способов управления свойствами жидкости, выявляются условия, при которых применение жидкости предпочтительно. Обычно это связано с высокими характеристиками

жидкости, такими как диэлектрическая проницаемость, электрическая прочность, теплоемкость, теплопроводность и т.д.

Из наиболее важных электрофизических параметров, характеризующий жидкий диэлектрик: диэлектрическая проницаемость е, удельное сопротивление ре, электрическая прочность Еь, только в можно считать истинной характеристикой жидкости. Удельное сопротивление в значительной мере зависит от примесей, зачастую трудно контролируемых, а также от характера приэлектродных процессов. Значение рв, как правило, определяется предисторией образца жидкости. Наиболее высокие результаты по уменьшению электропроводности достигаются применением ионообменных технологий, в частности электродиализа [9]; однако этот процесс достаточно сложен и требует специальных исследований при попытке очистки каждой конкретной жидкости. В особенности это касается неполярных жидкостей. Лишь в некоторых случаях, когда достигается уровень электропроводности, определяемый самодиссоциацией жидкости, ее удельное сопротивление можно считать характеристикой жидкости. Здесь уместно привести пример, характеризующий уровень понимания процессов электропроводности в жидкости. В современных справочниках приводятся данные об электропроводности таких жидкостей как нитробензол, сульфолан, и других полярных несамодиссоциирующих жидкостей на уровне сг~10~7 Ом"1 см"1 [11]. Однако подробные исследования N. РеНа и его сотрудников [9,10,12-15] показали, что с помощью электродиализной очистки ее можно уменьшить и сохранять на

13 1 1

уровне а ~ 10" Ом" см" т.е. при понимании механизма появления и уничтожения носителей заряда стало возможным уменьшение проводимости на шесть порядков.

Электрическая прочность, хоть и в меньшей степени, чем но все-таки существенно, зависит от технологических факторов и внешних условий. Ее можно считать частично физической, частично технологической характеристикой. Истинная электрическая прочность, определяемая деградацией ее изолирующих свойств за счет самогенерации носителей заряда, должна составлять значение около 108В/см. Реальные, низкие значения прочности (105- 106) В/см обусловлены протеканием предпробивных процессов, связанных с носителями заряда,

образованием, существованием пузырьков и т.д. Два - три порядка, разделяющие реальные и теоретические значения, с одной стороны, требуют разъяснения столь значительного расхождения, с другой стороны оставляют возможность прогресса в вопросе повышения импульсной электрической прочности реальных электрофизических устройств. Очевидный вывод из анализа полученных результатов состоит в том, что при подавлении предпробивных процессов должна увеличиваться электрическая прочность. Принципиальная возможность очистки жидкости, увеличения Еь дает основание для проведения работ по созданию жидкой электрической изоляции с улучшенными характеристиками.

К настоящему времени, достаточно ясное понимание поведения жидкостей в импульсных электрических полях дало возможность использования жидкостей в электрофизических устройствах, таких как импульсные накопители энергии [1619], разрядники [2, 17], где использование других диэлектриков менее эффективно. Однако рабочая напряженность электрического поля в реальных устройствах выбирается на низком уровне, например для воды этот уровень не превышает 100 кВ/см.

Особенно актуальна задача повышения импульсной электрической прочности жидкости и плотности запасаемой энергии при разработке и конструировании емкостных накопителей энергии. В этих устройствах применение жидкой изоляции наиболее целесообразно по причине высокой электрической прочности в импульсном режиме, возможности замены и регенерации в процессе эксплуатации. Достигнутые в настоящее время предельные параметры по электрической прочности и удельному энергозапасу являются недостаточными, что ограничивает применение емкостных накопителей в ряде областей науки и промышленности. Повышение удельного энергозапаса позволит не только улучшить технико-экономические показатели, получить принципиально новые физические результаты, но и расширить область их применения.

Для разработки научно - обоснованного подхода к решению задачи повышения импульсной электрической прочности жидкости и управления процессом пробоя необходимо знать факторы, обусловливающие нарушение электрической прочности жидкой изоляции.

Существуют две принципиально разных точки зрения относительно причин, вызывающих инициирование начала электрического разряда [1+7] . До недавнего времени доминировала точка зрения, что в жидких диэлектриках, особенно при импульсном воздействии напряжения, определяющим процессом является лавинное размножение электронов по механизму ударной ионизации, либо автоионизации полем молекул жидкости [2,3,6].

Согласно другим представлениям [3,4,6,7] первичным процессом является нарушение фазовой однородности жидкости и образование пузырьков, в которых развиваются ионизационные явления, приводящие к началу развития разряда.

Практически одновременно с гипотезой о роли электронов в инициировании пробоя появились гипотезы о роли пузырьков в этом процессе. Это обусловлено низкой электрической прочностью газовой фазы по сравнению с жидкой фазой. Интуитивные соображения о возможности уменьшения электрической прочности среды за счет появления фазы с низкой прочностью постоянно вынуждали генерировать идеи о различных механизмах появления пузырьков и механизмах их влияния на пробой. В настоящее время признание роли пузырьков в электрическом пробое можно полагать общепринятым. Считается, что пузырьки являются причиной пробоя жидкостей при длительном воздействии напряжения. Вопрос заключается лишь в определении границ реализации пузырькового механизма.

Компромиссная точка зрения и состоит в том, что определяются области существования различных механизмов пробоя [2]. Так, например, в случае спектрально чистых жидкостей первичным всегда считается электрический механизм пробоя. Для технически чистых диэлектрических жидкостей электрический механизм предшествует электротепловому или кавитационному в микро- и наносекундном диапазоне экспозиций напряжения, а электротепловой (кавитационный) механизм превалирует при действии более длинных импульсов напряжения.

В зависимости от того, какую точку зрения принять за основу, коренным образом изменяется постановка как экспериментальных, так и теоретических исследований по выяснению механизма предпробивных процессов. Анализ известных и полученных в лаборатории высоковольтной электрофизики

СибНИИЭ экспериментальных данных приводит к выводу о том, что при импульсных воздействиях напряжения ионизационные явления, инициирующие возникновение разряда, происходят в микропузырьках .

Относительно гипотезы об ударной ионизации молекул жидкости необходимо отметить следующее . Эта гипотеза во многом основывалась на внешнем сходстве картин электрического разряда в газах и жидкостях.

Действительно, наиболее очевидной, на первый взгляд, гипотезой об определяющих предпробивных процессах представляется гипотеза об ударной ионизации электронами молекул жидкости, основанная на представлениях о пробое жидкости, как о пробое очень плотного газа, с переносом основных процессов, характерных для газов в жидкую фазу (см. ссылки, например в [2,3,6]). На основе этой гипотезы разработан ряд моделей пробоя, позволяющих оценить электрическую прочность простых жидкостей и даже предсказать характер изменения электрической прочности с разветвлением структуры молекул [3]. Подбор параметров дает возможность получить значения электрической прочности Еь, близкие к экспериментальным данным. Однако при слабых изменениях внешних условий: температуры Т, давления РоШ, длительности импульса t теоретические оценки существенно расходятся с экспериментом. Согласно моделям Еь является характеристикой жидкости и не зависит от Г и РоШ, тогда как в эксперименте Еь может изменяться в несколько раз при изменении температуры и давления. Столь явное расхождение требует учета других процессов, зависящих от внешних условий.

Кроме того, существует ряд противоречий, которые не удается устранить даже при качественном объяснении предпробивных явлений с позиций гипотезы об ударной ионизации, причем количество этих фактов увеличивается по мере все более широкого использования в последние годы физических методов исследования предпробивных процессов. В первую очередь это относится к "эффекту полярности", который проявляется в том, что при прочих равных условиях начальные ионизационные явления возникают у анода и, следовательно, разряд также развивается с анода, а не с катода [7, 20].

Экспериментальные исследования предпробивных полей в воде в плоском промежутке [21], а также у острийных электродов [22] показали ошибочность гипотезы [ 1,2 ] о перераспределении поля в межэлектродном промежутке, на которой базировалось объяснение эффекта полярности при импульсном воздействии напряжении с позиций представлений об ионизационном механизме предпробивных процессов. Результаты измерений предпробивных полей у острийных электродов [22] привели также к выводу о низкой подвижности инжектированных из катода электронов в предпробивных полях. В достигнутых в

эксперименте полях Е > 20 МВ/см в воде подвижность носителей заряда

2 2

инжектированных из острийного катода не превышала величины ц < 10" см /Вс. Это означает, что либо электроны в воде даже в столь сильных электрических полях находятся в сольватированном (гидратированном) состоянии и имеют примерно ионную подвижность, либо в этом случае инжектируются малоподвижные отрицательные ионы в результате электрохимической реакции, либо даже в столь сильном поле не происходит заметной инжекции. Самым маловероятным представляется последнее предположение, т.к., даже в газах холодная автоэлектронная эмиссия происходит в полях Е ~ 10 МВ/см. В жидкости локальные электрические поля еще больше и, поэтому, эмиссию электронов следует ожидать в более слабом электрическом поле. Очевидно, если электроны инжектировались в условиях экспериментов [22], то такие электроны не могли ударно ионизировать молекулы жидкости и, следовательно, инициирование начала разряда происходило по другому механизму.

Кроме того, анализ известного факта - резкого увеличения напряженности зажигания разряда в жидкости с уменьшением длительности экспозиции напряжения в наносекундном диапазоне [23,24] указывает на сильное влияние на зажигание разряда каких-то инерционных процессов. Отметим, что запаздывание зажигания разряда, которое наиболее сильно проявляется у острийных катодов, нельзя связать со временем формирования электронных лавин в жидкости. Оценки [7], показывают что у острийных электродов микронных размеров в полях Е « 10

МВ/см формирование электронных лавин должно было бы происходить за времена х < 10"11 с.

Процесс лавинного размножения электронов в жидкости по механизму ударной ионизации нельзя считать принципиально невозможным. Раньше считали, что ударная ионизация в неполярных жидкостях реализуется в поле напряженностью 1.2-1.3 МВ/см (см. ссылки в [6]). Этот вывод был сделан на основе интерпретации экспоненциальной зависимости тока от напряжения в диапазоне выше 1.2 МВ/см. Однако более поздний анализ подобных экспериментов по измерению токов при высоких напряженностях (например в работе [15]) показал, что сам факт экспоненциальной зависимости не указывает на ударную ионизацию, а вполне адекватно описывается электрохимическими реакциями.

Затем ударную ионизацию стали искать при более высоких напряженностях, в результате порог начала ионизации в жидкостях был поднят. В настоящее время считается, что в неполярных жидкостях напряженность начала ударной ионизации составляет несколько мегавольт на сантиметр, например для пентана и декана она равна 7 МВ/см [46,113]. Этот вывод сделан на основе экспериментальных данных по измерению зависимости тока от напряжения при использовании системы электродов «острие-плоскость» с радиусом острия 0.5 мкм - 10 мкм. Непосредственно интерпретировались следующие данные:

- при этой напряженности возникают короткие импульсы тока, менее 4 ш,

- инжектированный за импульс заряд определяется только радиусом кривизны и не зависит ни от приложенного напряжения, ни от давления

- период времени между импульсами уменьшается с ростом напряжения и показывает высокую стабильность

- каждый импульс порождает пузырек у острия, размер которого и его время жизни зависят от внешнего давления.

Поэтому можно ожидать, что этот процесс может реализоваться у головки развивающегося канала разряда при воздействии импульсов достаточно большой амплитуды. На это указывает, в частности, высокая скорость развития разряда в жидкостях при амплитуде импульсов мегавольтного диапазона. При этом скорость развития канала разряда V « 10 8 см/с, т.е. более чем на порядок превышает обычно

наблюдаемую скорость V « 107 см/с при воздействии импульсов амплитудой и =100 * 300 кВ [1,25,26]. Отметим, что значение V = 10 см/с соответствует тепловой скорости электронов и развитие разряда с такой скоростью еще не означает, что разряд развивается по механизму ударной ионизации и такие скорости разряда могут быть объяснены с позиции электротеплового механизма [7,27]. Значение V > 108 см/с соответствует движению электронов с энергиями на уровне доли потенциалов ионизации молекул, а объяснение распространения разряда с такими скоростями с позиции электротеплового механизма встречает трудности, связанные с инерционностью образования парогазовой фазы в жидкости.

Проведенный выше анализ позволяет сделать вывод, что на стадии зажигания разряда в известных экспериментах не реализовались условия для лавинного размножения электронов в жидкости и жидкость у электрода теряла свою электрическую прочность под действием других факторов. Полученное в ряде работ хорошее совпадение экспериментальных данных по электрической прочности с расчетами на основе представлений об ударной ионизации молекул жидкости не может, по нашему мнению, служить доказательством справедливости этих представлений. В этих расчетах основывались на использовании слишком упрощенной модели взаимодействии электрона с молекулами жидкости, а совпадение результатов расчета с экспериментальными данными было достигнуто за счет введения дополнительных "поправочных" коэффициентов.

Представления, согласно которым первичные ионизационные явления возникают в микропузырьках, не содержат принципиальных противоречий и подтверждаются результатами ряда экспериментальных исследований [4-^5,25-29]. Однако вопрос о причинах появления видимых пузырьков в жидких диэлектриках у электродов перед началом электрического пробоя остается неясным и существуют различные точки зрения относительно природы этого явления. Очевидно, что процессы в жидкости в предпробивных полях, определяют в конечном счете электрическую прочность жидкой изоляции и изучение этих

процессов необходимо для анализа путей и разработки способов увеличения электрической прочности жидких диэлектриков.

Целью настоящей работы является разработка теоретических основ зажигания импульсного электрического пробоя жидкостей на основе физической картины предпробивных процессов с учетом состояния жидкости, электродов и роли микропузырьков.

Все известные механизмы появления пузырьков, предлагавшиеся для объяснения предпробивных явлений можно разделить на три группы. К первой группе относятся механизмы, согласно которым пузырьки в жидкости появляются непосредственно под действием внешнего электрического поля без участия носителей заряда, в результате воздействия электростатических сил [5, 29], переходов в газоподобное состояние и разрушение кристаллитов, составляющих, по мнению автора [30], структуру жидкости, а также образование парогазовых включений в жидкости за счет выигрыша свободной энергии системы во внешнем электрическом поле [31 34].

Ко второй группе относятся механизмы, согласно которым образование пузырьков в жидкости обусловлено протеканием в ней токов. Пузырьки при этом могут появляться в результат ее нагрева до температуры кипения [35, 36], за счет электрохимического разложения молекул жидкости [7], вследствие натяжения в жидкости, возникающего под действием кулоновских сил на эмиссионный объемный заряд [ 37 ] или под действием градиента электропроводности в неоднородных электрических полях вследствие зависимости электропроводности жидкости от температуры [ 38 ].

К третьей группе можно отнести представления [ 39-41] , согласно которым первоначальное нарушение фазовой однородности жидкости обусловлено локальным энерговыделением на поверхности электрода за счет "инициирующего стримера" [39, 40 ] или в результате взрывного разрушения микроострий [ 41 ].

Кроме механизмов, рассматривающих зарождение пузырьков, начиная с ранних работ [42, 43 ] предполагалось, что «готовые» микропузырьки могут существовать в жидкости или на электродах, например в порах, или в адсорбированном виде на поверхности. Действительно, в реальных условиях

высоковольтных экспериментов, этого нельзя исключить. Поэтому следует рассмотреть механизмы, позволяющие существовать пузырькам, а также какие экспериментальные данные могут подтвердить, или опровергнуть подобные утверждения.

Для выяснения причин появления предпробивных пузырьков и механизма их существования необходимо прежде всего определить насколько отличаются условия появления и существования предпробивных пузырьков от обычных условий нарушения фазовой однородности при кипении, кавитации или газовыделении в пересыщенной жидкости. Отличительной особенностью предпробивных пузырьков является то, что они появляются в зоне сильного поля. При этом на пузырек действуют электрострикционное и электростатическое давления, приводящие к изменению его формы и объема. Кроме того, гидростатическое давление, действующее на пузырек, также остается неизвестным. Ясно, что для определения условий его появления и существования необходимо рассмотреть поведение пузырька под действием вышеуказанных факторов. Поскольку электрострикционное давление связано с изменением плотности жидкости и является гидростатическим давлением, то для его возникновения требуется некоторое время и, следовательно, в импульсных полях значение электрострикционного давления будет переменным и его необходимо рассчитывать для каждого конкретного случая.

Известны попытки рассмотрения механического равновесия пузырька в электрическом поле [44, 45]. Однако для возможности объяснения экспериментального факта вытягивания пузырька вдоль направления электрического поля авторы [ 44, 45 ] использовали физически малоправдоподобные гипотезы о фиктивности электрострикционного давления [44] или о сильной зависимости коэффициента поверхностного натяжения от вектора поля, даже в сравнительно слабых полях Е ~ 5 • 105 В/м [45].

Подчеркнем, что анализ электрострикционного и электростатического воздействий на пузырек необходим и для оценки возможности электростатической кавитации.

Установление связи эмиссии носителей заряда с образованием пузырьков у электродов имеет принципиальное значение при выяснении механизма пробоя и разработки способов управления предпробивными процессами. В зависимости от того, какой способ образования пузырьков реализуется в конкретных условиях электрической изоляции, должна меняться скорость ее старения, при этом наиболее опасным процессом с точки зрения старения является электролиз.

Вопрос о том, какой из механизмов: тепловой, кавитационный, либо электролизный приведет к появлению пузырька в жидкости при заданных параметрах эмиссии носителей заряда остается открытым. Для ответа на этот вопрос необходимо решить задачу о переходном токе эмиссии для реального межэлектродного промежутка и формы воздействующего напряжения, а затем проанализировать динамику изменения давления и температуры в приэлектродной области, а также скорость выделения газа в жидкости в результате ее электрохимического разложения.

Динамика нагрева жидкости, изменения в ней давления и газосодержания зависит не только от свойств жидкости, но и от параметров эмиссии носителей заряда. В настоящее время удалось получить информацию о пространственно-временной динамике эмиссии носителей и формировании объемного заряда у электродов только для нитробензола, обладающего значительным эффектом Керра. Если же данные о параметрах эмиссии неизвестны, то для определения природы пузырьков необходимо искать другие пути, в частности, попытаться исследовать динамику пузырьков. Известно, что в условиях незавершенного разряда в жидкости формируется система парогазовых полостей, пульсирующих с релеевской частотой в течение длительного времени [25, 46]. В то же время предпробивные пузырьки исчезают за сравнительно короткое время [2, 47 - 49]. Имеются все основания считать , что время исчезновения пузырьков связано с их происхождением. Поэтому анализ времени жизни пузырька после отключения импульса напряжения может позволить определить природу пузырьков даже в отсутствие данных о параметре эмиссии носителей заряда.

Выяснение причин образования пузырьков в предпробивных полях даёт возможность разработать способы предотвращающие их появление и тем самым

увеличить электрическую прочность жидкой изоляции, что представляет большой практический интерес.

Само по себе образование пузырька в приэлектродной области, либо деформация существующего пузырька не означают, что электрический пробой неизбежен. Наличие экспериментов, в которых наблюдались предпробивные пузырьки, но не было пробоя [48, 40 ], указывает на необходимость рассмотрения процессов в пузырьках, в результате которых разряд либо будет, либо не будет зажигаться в жидкости. Для этого следует рассмотреть возникновение и развитие ионизационных процессов в пузырьке, механизмы появления инициирующих электронов, роль электрода в инициировании разряда. Попытки рассмотрения ионизационных процессов в пузырьках основывались на законе Пашена [4, 50], причем считалось, что пробой происходит в минимуме напряжения [4], либо при

соответствующих значениях произведения давления в пузырьке на его размер р(1 [50]. Другие авторы предполагали преобразование лавины в стример в макроскопическом пузырьке во внешнем поле разрядного промежутка [51], либо в микропузырьке в локальном поле вблизи микроострия с большим коэффициентом усиления поля [52]. В работе [53] рассматриваются как многолавинный пробой в пузырьке, расположенном на микроострие, так и упоминается о возможности поверхностного разряда в микропузырьке. Интересные результаты [54-56] получены при одновременной регистрации импульсов тока и света в тщательно очищенном н-гексане при использовании электродов «острие-плоскость». Показано, что импульсы тока и света синхронны и повторяются сериями по 3-10 шт. в серии. Заряд в импульсе >1 рС. Полученные данные объясняются с позиций роста пузырька за счет действия кулоновских сил на поверхностный заряд в пузырьке, образующийся в результате пробоя микропузырьков. Во всех этих работах не рассматривается собственно инициирование разряда в жидкости за счет микропузырьков. Это звено является одним из ключевых звеньев в цепи процессов, приводящих к пробою и его необходимо рассмотреть.

Инициирование разряда связывают также с наличием микрочастиц в промежутке и на электродах. Наиболее сильным фактором, влияющим на пробой

промежутка с микрочастицами является образование агломератов частиц, вытянутых вдоль направления электрического поля. В этом случае напряженность поля в жидкости у кончика цепочки частиц может значительно усиливаться, что приводит к пробою при сравнительно небольших напряженностях [3]. В случае малой концентрации частиц, когда агрегирование частиц маловероятно, роль частиц в зажигании разряда также велика, поскольку они могут являться хранилищами микропузырьков [58].

Таким образом, модель зажигания разряда в жидкости должна включать в себя изучение условий появления, роста, поведения пузырьков в сильных электрических полях, механизмов ионизационных процессов в пузырьке и перехода разряда в жидкость.

Модель зажигания разряда должна быть внутренне непротиворечивой, иметь, по возможности, мало параметров и объяснять основные экспериментальные зависимости импульсной электрической прочности: от свойств жидкости, внешних условий, параметров импульса и электродной системы.

В первую очередь это относится к достаточно хорошо проработанным эмпирическим зависимостям типа формулы Мартина, описывающей зависимость электрической прочности нескольких жидкостей (воды, глицерина, трансформаторного масла, спирта и др.) от длительности импульса, площади электродов [6,59]. Должны быть объяснены зависимости электрической прочности от температуры и давления, в частности ослабление или исчезновение зависимости при укорочении длительности импульса [60], ослабление, либо исчезновение зависимости при увеличении давления [61,62]. В модели должен присутствовать «эффект полярности» [7,19,20,63]. Для возможности не только качественного, но и полуколичественного объяснения зависимостей, следует сформировать не только физическую модель, но и сформулировать математическую модель. Сопоставление с экспериментальными данными и зависимостями следует провести для проверки непротиворечивости модели.

Модель должна иметь возможность прогноза , а также давать возможность определять требования к жидкости, электродам для получения высокой электрической прочности.

Таким образом, основными задачами работы явились:

1. Разработка модели зажигания разряда в жидких диэлектриках, основанной на поведении жидкости и пузырьков в сильных электрических полях.

2. Анализ поведения жидкости под действием импульсных электрических полей, в частности:

- динамики электрострикционного давления;

- приэлектродных объемных зарядов;

- давления и энерговыделения в приэлектродной области.

3. Анализ поведения пузырьков в электрическом поле, в особенности:

- деформации пузырька под действием поля;

- влияния давления на фазовый переход;

4. Получение основных зависимостей импульсной электрической прочности от различных факторов и сопоставление их с экспериментом.

5. Разработка учебно-исследовательской программы расчета зависимостей импульсной электрической прочности.

На защиту выносятся следующие положения:

1. Воздействие импульсного напряжения в системе электродов с неоднородным полем приводит к возникновению в жидкости электрострикционных волн давления. Значение электрострикционного давления у острийных электродов в полярных жидкостях дополнительно усиливается за счет дипольного насыщения молекул.

2. Корректный учет электрострикционного давления в жидкости позволяет устранить известные трудности, возникающие при теоретическом анализе деформации пузырька в электрическом поле и найти выражение для описания его параметров при различных условиях воздействия напряжения. Электрическое поле препятствует образованию в жидкости пузырьков и поэтому неверны существующие представления об электростатических механизмах образования предпробивных пузырьков.

3. Последовательность процессов, приводящих к пробою, включает в себя разряд в пузырьке при достижении на нем критического напряжения, деформацию

пузырька кулоновскими силами, усиление поля в области полюсов пузырька, переход разряда в жидкость после достижения критической напряженности поля.

4. Зависимость импульсной электрической прочности от давления усиливается, если зажигание разряда происходит в зоне ослабленного поля за счет объемного заряда. Эффективным способом увеличения импульсной электрической прочности жидких диэлектриков должно являться создание гидростатического давления в жидкости при условии экранирования электродов.

5. Ослабление зависимости импульсной электрической прочности жидкости от давления при уменьшении длительности импульса не противоречит пузырьковой модели зажигания разряда.

6. Экспериментальные зависимости импульсной электрической прочности жидкости от длительности импульса, давления, температуры, диэлектрической проницаемости, вязкости, плотности жидкости, а также "эффект полярности", "эффект площади электродов", кратковременный характер предпробивных процессов при длительном воздействии напряжения находят непротиворечивое объяснение на полуколичественном уровне с единых позиций пузырьковой модели зажигания разряда.

Структура и объем работы: диссертационная работа изложена на 332 странице, содержит 66 рисунков и 5 таблиц.

Работа состоит из 9 разделов, включая введение, заключение, список использованных источников из 246 наименований российских, советских и зарубежных авторов и приложения.

1. МОДЕЛЬ ЗАЖИГАНИЯ РАЗРЯДА В ЖИДКОСТЯХ.

Содержание раздела

1.1. Существующие модели зажигания разряда.

1.1.1. Ударная ионизация.

1.1.2. Образование пузырьков.

1.1.3. Процессы, связанные с пузырьками.

27

28 29 34

1.2. Предлагаемая модель

1.2.1. Существование пузырьков

1.2.2. Появление пузырьков под действием электрического поля.

1.2.3. Инициирование разряда в пузырьке.

1.2.4. Роль электрода в инициировании разряда.

1.2.5. Механизм разряда в микропузырьках.

1.2.6. Частичные разряды в пузырьках.

38

39 42 46 50 52 54

1.3. Математическая модель процессов.

60

1.4. Переход разряда в жидкую фазу.

1.4.1. Критерий зажигания разряда в жидкости.

1.4.2. Распространение разряда

62

63 65

Заключение диссертации по теме «Электрофизика, электрофизические установки», Коробейников, Сергей Миронович

Основные результаты работы можно сформулировать следующим образом:

1. При воздействии импульсов напряжения на электродные системы, формирующие неоднородное поле в жидкости возникают электрострикционные волны, движущиеся из областей сильного поля со звуковой скоростью. Значение электрострикционного давления у электродов дополнительно усиливается за счет дипольного насыщения молекул жидкости. Перед фронтом электрострикционной волны давления распространяется волна натяжения, импульсно уменьшающая давление в жидкости.

2. Предложен новый механизм поверхностной диссоциации за счет действия сил изображения вблизи поверхности металла или фазы с высокой диэлектрической проницаемостью, который может способствовать эмиссии носителей заряда из электрода и повышению электропроводности композиций «керамика - жидкий диэлектрик».

3. В предпробивных условиях электрическое поле препятствует появлению пузырьков в жидкости, причем действие электрического поля эквивалентно увеличению внешнего давления, поэтому электростатическая кавитация невозможна.

4. Противоречие между теорией и экспериментом при объяснении вытягивания пузырьков вдоль направления электрического поля устраняются при корректном учете электрострикционного давления.

5. Установлено, что в нитробензоле и воде возникают течения электрогидродинамического происхождения при воздействии импульсов напряжения микросекундного диапазона.

6. Из анализа существования пузырьков в жидкости и их поведения под действием сильного поля предложен механизм процессов, приводящих к пробою диэлектрика. Он включает в себя разряд в пузырьке при достижении на нем критического напряжения, деформацию пузырька кулоновскими силами, усиление поля в области полюсов пузырька, переход разряда в жидкость после достижения критической напряженности поля.

7. На основе пузырьковой модели зажигания разряда в жидкости предложено непротиворечивое объяснение основных экспериментальных зависимостей электрической прочности. Предлагаемая модель с единых позиций объясняет зависимости электрической прочности и предпробивного времени от внешних условий, свойств жидкости и границы раздела «электрод - жидкость», параметров электродной системы и импульса напряжения. Проведенные расчеты показывают что ряд зависимостей в микро- и субмикросекундном диапазоне имеют не только качественное, но и полуколичественное объяснение :

- вольт-секундная характеристика

- зависимости от давления

- зависимости от вязкости

- зависимость от диэлектрической проницаемости

- зависимость от температуры

- эффект полярности

- влияние электропроводности

- эффект «площади».

Кроме того, объясняются особенности этих зависимостей в различных сочетаниях параметров.

8. Анализ экспериментальных данных по импульсному пробою жидкостей с экранированными электродами, текучих композиций «сегнетокерамика-жидкость», по пробою фторорганических жидкостей при постоянном напряжении показал, что пузырьковая модель зажигания разряда позволяет объяснить ряд зависимостей, в частности:

8.1. Неустойчивость формы пузырька при длительном воздействии напряжения объясняет сравнительно высокие значения электрической прочности, слабую зависимость от длительности импульса, а также кратковременность процесса зажигания разряда даже при длительном воздействии напряжения.

8.2. Пробой в случае экранирования электродов происходит вследствие роста пузырька в зоне отрицательного давления за счет кулоновских сил, затем действия частичных разрядов, удлинения в зону более высокой напряженности, неустойчивости слоя и создания критического сильного электрического поля.

8.3. Принципиальные трудности при устранении пузырьков в композиции «сегнетокерамика-жидкость», не позволяют получить высокие значения импульсной электрической прочности. Наличие контакта жидкости с разветвленной поверхностью фазы с высокой диэлектрической проницаемостью приводит к значительному росту электропроводности за счет поверхностной диссоциации.

9.4. Влияние обезвоживания жидкости на ее электрическую прочность объясняется затрудненностью образования эффективного электрона при удалении воды.

9.5. Проведенные исследования показали перспективность применения перфтортриэтиламина в качестве жидкой электрической изоляции.

10. Эффективным способом увеличения импульсной электрической прочности жидких диэлектриков должно являться создание гидростатического давления в жидкости при условии экранирования электродов.

11. Разработанная компьютерная программа - оболочка для расчета импульсной электрической прочности жидкостей может служить учебным пособием для студента, а также инструментом для научного работника.

Таким образом, выполненная работа является теоретическим обобщением работ по предпробивным процессам в жидкости при импульсном напряжении и представляет собой теорию зажигания импульсного электрического разряда в жидкостях.

В заключение считаю приятным долгом поблагодарить моих коллег и друзей: Э.В. Яншина за плодотворное обсуждение результатов, К.В. Яншина, Е.А. Морозова, С.Г. Сарина, В.М. Копылова, В.Ф. Климкина за предоставление экспериментальных данных,

Ю.В. Целебровского за ненавязчивый контроль за написанием диссертации, Ю.И. Шейко и Ю.А. Лохова за спонсорскую поддержку в наиболее трудные времена,

Ю.Н. Синих и А.Г. Трегубова за помощь при разработке компьютерной программы «Bubbreak», мою жену Г.Ф. Коробейникову за неизменное терпение и помощь в оформлении работы.

Также считаю необходимым поблагодарить Фонд Фундаментального Естествознания при Санкт-Петербургском Государственном Университете за предоставление гранта 95-0-5.2-20 для доработки модели зажигания разряда.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Таким образом, выполнены основные задачи работы:

1. Разработана модель зажигания разряда в жидких диэлектриках, основанная на поведении жидкости и пузырьков в сильных электрических полях.

2. Проведен анализ поведения жидкости под действием импульсных электрических полей, в частности:

- динамики электрострикционного давления;

- приэлектродных объемных зарядов;

- давления и энерговыделения в приэлектродной области.

3. Проведен анализ поведения пузырьков в электрическом поле, в особенности:

- деформации пузырька под действием поля;

- влияния давления на фазовый переход;

4. Получены основные зависимости импульсной электрической прочности от различных факторов и сопоставлены с экспериментом.

5. Разработана учебно-исследовательская программа расчета зависимостей импульсной электрической прочности.

В результате выполненной работы разработаны теоретические положения, обобщающие экспериментальные данные по поведению жидкостей и пузырьков в сильных электрических полях при импульсном воздействии напряжения и зажиганию разряда в жидкости, совокупность которых молено квалифицировать как теорию зажигания импульсного разряда в жидкостях.

Список литературы диссертационного исследования доктор физико-математических наук Коробейников, Сергей Миронович, 1997 год

СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ источников

1. Сканави Г.И. Физика диэлектриков, область сильных полей. -М.: Физматгиз, 1958, 687 с.

2. Ушаков В.Я. Импульсный электрический пробой жидкостей. -Томск: изд-во ТГУ, 1975,256 с

3. Адамчевский И. Электрическая проводимость жидких диэлектриков. -Л.: Энергия, 1972, 295 с.

4. Као К.С. Breakdown of liquid dielectrics. -AIEE winter meeting. Conf. Report, 1960, p. 60-84.

5. Krasucki Z. Breakdown of liquid dielectrics. -Proc. Roy. Soc., V.294 A, p. 393404.

6. Sharbaugh A.M., Devins J.C., Rzad S.J. Progress in the field of electric breakdown in dielectric liquids. -IEE Trans. Elec. Insul., 1978, V.13, № 4, p.249-276.

7. Алхимов А.П., Воробьев В.В., Климкин В.Ф., Пономаренко А.Г., Солоухин Р.И. О развитии электрического заряда в воде. -ДАН СССР, 1970, Т. 194, с.1052-1056.

8. Онзагер Л. Электроны в жидкостях. I. -В кн. Современная квантовая химия. : В 2 т., т.2./Пер. С англ.под ред.Бродского A.M.- М.: Мир, 1968.

9. Электропроводность в диэлектрических жидкостях: Современные идеи и последние достижения. Электродинамические и электрохимические аспекты.

; = La conduction dans les liquids dielectriques. Idees modernes et progress recents. Aspects electrochimiques et electrohydrodynamiques. / Felici.: -ВЦП.№ 6 -45422.-44C. илл. -Journ. de Physique, 1976, T.37, № 1, p.61-117/.

10. Felici N.J. Electrostatics and Hydrodynamics. -J. of Electrostatics, 1977-1978, V.4, p.l 19-139.

11. Справочник химика, т.1 /под ред. Б.П.Никольского.- М.:Химия, 1965, 1071 с.

12. Felici N.J., Gosse В., Gosse J.P. Aspects electrochimique et electrohydrodynamiques de la conduction des liquides isolants. R.G.E. v.85, pp.861-864, 1986.

13. Felici N.L. Factor, determine ion injection from metal electrodes in dielectric liquids. -Proc. 5th Int. Conf. on Cond and Breakdown in Dielectric Liquids. Delft, the Netherlands, 1975, p.3-13.

14. Felici N.J. Conduction mechanisms in liquid dielectrics. Modern aspects. -Proc. World Electrotechnical Congress, Moscow, 21-25 June 1977, section 3a, paper 17, 19c.

15. Gosse J.P. Electric conduction in dielectric liquids. IEEE Trans.El.Ins. v.21, pp.503-517, 1986.

16. Симкокс Г., Мориарти Дж., Гриффин Г. Современное состояние и перспективы развития мощной импульсной техники. -В. кн.: Импульсные системы большой мощности. -М.: Мир, 1981, с.5-11.

17. Импульсные сиситемы большой мощности./Перевод с англ. под ред. Э.И.Асиновского - М.:Мир, 1981, 244 с.

18. Накопление и коммутация энергии больших мощностей .-М.:Мир 1979, 546 с.

19. Зан М.,Оки Е.,Феннемэн Д.Б.,Грипшовер Р.Дж.,Гемэн В.К. Диэлектрические свойства воды и ее смесей с этиленгликолем, используемые в мощных импульсных системах. ТИИЭР, т.74, N9, 1986 г., с. 15-62.

20. Ушаков В .Я., Семкина О.Г1., Рюмин В.В., Лопатин В.В. О природе импульсного пробоя электролитов. -ЭОМ, 1972, №2, с.48-52.

21. Овчинников И.Т., Яншин К.В., Яншин Э.В. Исследование распределения . предпробивных электрических полей в воде с помощью эффекга Керра. -

ЖТФ, 1974, Т.44, в.2 с.452-454.

22. Овчинников И.Т., Яншин К.В., Яншин Э.В. Экспериментальные исследования импульсных электрических полей в воде вблизи острийного электрода с помощью эффекта Керра. -ЖТФ, 1978, Т.748, в.12 с.2595-2698.

23. Яншин Э.В., Овчинников И.Т., Вершинин Ю.Н. Оптические исследования предпробивных явлений в воде в наносекундном диапазоне. -ЖТФ, 1973, Т.43, в. 10 с. 1067-1071.

24. Лопатин В.В. Зажигание и развитие наносекундного разряда в жидкостях. -Изв. ВУЗов «Физика», 1975, №3, с.100-105.

25. Яншин Э.В. Оптические исследования предпробивных явлений в воде в наносекундном диапазоне.: Канд. дисс. СибНИИЭ, Новосибирск, 1977, 128 с.

26. Яншин Э.В. Квазидырочный механизм импульсного пробоя воды. -В кн.: Электрофизические процессы в электротехнических материалах. -М,: Энергия, 1975, в.13, с.45-51.

27. Яншин Э.В., Овчинников И.Т., Вершинин Ю.Н. Механизм импульсного электрического пробоя воды. -ДАН СССР, 1974, Т.214, №6, с. 1303-1306.

28. Мс. Grath Р.В., Nelson J.K. Optical studies of prebreakdown events in liquid dielectrics. -Proc. IEE, 1977, V.124, N2, p.

29. Mirza J.S., Smith C.W., Calderwood J.H. Liquid motion and internal pressure inelectrically stressed insulating liquids. -J. Phys. D.: Appl. Phys., 1970, V.3, p.580-585.

30. Ignacz P. Explanation of bubble creation in high electric fields by a new consideration on the structure of a liquid. -J. Electrostatics, 1979, V.7, p.309-326.

31. Kaschiev D. On the influence of the electric fields on nucleation kinetics. -Phil. Mag., 1972, V.25, №2, p.459-470.

32. Parmar D.S., Jalabyddin A.K. Nucleation in superheated liquids on the influence of electric fields. -J. Phys D.: Appl. Phys., 1973, V.6, №10, p.1287-1

33. Parmar D.S., Jalaluddin A.K. Pre-nucleation relaxation phenomenon in electric field induced nucleation in superheated liquids. -Phys. Lett., 1977, V.6 la, p.43-44.

34. Parmar D.S., Jalaluddin A.K. Pre-nucleation relaxation phenomenon in electric field induced liquid-vapour phase transition in superheated liquids. Proc. Symp. Phase Transform and phase equilibria, Bangalore. 1975 - S.l, 1977, p. 140-157.

35. Sharbaugh A.H., Watson P.K. Conduction and breakdown in liquid dielectrics. -In.: Progress in dielectrics. V.4, London, 1962, p. 199-256.

36. Kao K.C. Theory of high-field electric conduction and breakdown in dielectric liquids. -IEEE Trans on El. Insul., 1976, V. EL-11, №4, p.121-128.

37. Thomas W.R.L. Computer simulation of electrical breakdown in dielectrice liquids. Annual report on conf. of electrical insulation and dielectric phenomena. -Downington. Pa. 1974. Nat. Academy of Science, Washington D.S., 1975, p.540-546.

38. Остроумов Г.А. Взаимодействие электрических и гидродинамических полей. -М.: Наука, 1979,319 с.

39. Grinberg A., Grinberg D.M.K. On the mechanism of dielectric breakdown in liquids. -Proc. 5-th Jut. Conf., Noordwijkerhout. 1975, Delft, p. 183-186.

40. Климкин В.Ф., Пономаренко А.Г. Исследование импульсного электрического пробоя с помощью оптической интерферометрии. -Новосибирск: Препринт ИТПМ СОАН СССР, №4, 1978, 22 с.

41. Ушаков В .Я. Электропроводность и развитие пробоя в жидких диэлектриках. -Изв. ВУЗов. Физика, 1979, №1, с. 105-122.

42. Gemant A. Ztschr. Techn. Phys., v.9, p.398, 1929.

43. Балыгин И.Е. Электрическая прочность жидких диэлектриков. -M-JL: Энергия, 1964, 227с.

44. Garton C.G., Krasucki Z. Bubbles in insulating liquids: stability in an electric fields. -Proc. Roy. Soc., 1964, V.A280, p.211-226.

45. Смоляк Б.М. О влиянии электрического поля на поверхностное натяжение жидких диэлектриков. -В кн.: Теплофизические свойства жидкостей и взрывное вскипание. - Свердловск: Уральс. Научн. центр АН СССР, 1976,

г с.79-84,- Библ. 8 назв.

46. Kattan R., Denat A., Bonifaci N. Formation of vapor bubbles in non polar liquids initiated by current pulses. Conf. Record of 10 1CDL, pp.340-345, 1990

47. Sibillot P., Coelho R. Pre-breakdown events in liquids nitrogen. -Journ. de Physique, 1974, T.35, p.141-148.

48. Яншин K.B. Оптические исследования предпробивных процессов в полярных жидких диэлектриках в микросекундном диапазоне напряжения.: Канд. дисс. СибНИИЭ, Новосибирск, 1983, 168 с.

49. Копылов В.М. Экспериментальные исследования предпробивных пузырьков в воде. -Тез. Всес. Конф. мол. уч. и спец. по вопросам повышения надежности работы энергосистем. Новосибирск, 8-10 июня 1982 г.- М.: Информэнерго, 1982, с.83-84.

50. Mirza J.S., Smith C.W., Calderwood J.N. The elongation of small bubbles in electrically stressed dielectric liquids and the breakdown criterion. -IEE Conf. Publ., 1970, V.67, p.228-232.

51. Писарев А.Ф., Селиванов Г.И., Баландин М.П., Лыткин Л.К. Электрический пробой газовых пузырьков в жидкостях. - Препринт ОИЯИ Р13-5277, 1970.

52. Jones Н.М. and Kunhardt Е.Е. «Development of pulsed dielectric breakdown in liquids» J. Phys.D: Appl.Phys. 28, 1995, pp.178-188.

53. Sinkevich O.A.,.Smirnov P.V«Heterogeneous Mechanism of Electrical Breakdown of Liquid Dielectrics». J. Moscow Phys. Soc., 1996, v.6, pp.101-111.

54. Winterferg A.L. et.al.Prebreakdown current pulses in n-hexane and other dielectric fluids, IEEE Trans.El.Insul.V.24,Nl,p.67-74

55. Stricklett K.L., Kelley E.F., Yamashita H„ Fenimore С., Pace M.O., Blalock T.V., Winterberg A.L. and Alexeff I. Observations of partial discharges in hexane under high magnification. Conf. Record of 10 ICDL, pp.381-386, 1990

56. Alexeff I, Pace M.O., Blalock T.V. and Winterberg A.L.. Possible models for earliest prebreakdown events in D.C. stressed hexane. Conf. Record of 10 ICDL, pp.387-391, 1990

57. Buffam C.J.,Brignell J.E. Charge transport by solid particles in liquid dielectrics. Nature V.263.1975

58. Бесов A.C. Микронеоднородности в реальных жидкостях и кавитационные эффекты. Автореф.дисс. на соиск. уч. ст. к.ф.-м.н..- Новосибирск, ИГ, 1994.

59. Zahn М., Ohki Y., Fenneman D.B., Gripshöver R.J. and Gehman V.H. Dielectrical properties of water and water/glycol mixtures for power systems. Proc. IEEE, v.74,p. 1182, 1986.

60. Kao K.C., Mc. Math. Time dependent pressure effect in liquid dielectrics. -IEEE Trans on El. Ins., 1970, V.5, p.64-68.

61.Климкин В.Ф. Особенности развития электрического пробоя воды в субмиллиметровых промежутках. ЖТФ, т.57, в.4, 1987, с.805-807.

62. Бородин Б.П., Климкин В.Ф. Влияние давления на механизм пробоя в гексане. Письма в ЖТФ, 14, 802-805, 1988 .

63. Као К.С., Higham J.В. The effect of hydrostatic pressure, temperature and voltage duration on the electric strength of hydrocarbon liquids. -J. Electrochem Soc., 1961, V.108, p.252-258.

64. V.Kukhta, V.Lopatin «Discharge propagation in water in non-uniform field» Proc.

th

of the 12 Int. Conf. on Conduction and Breakdown in Dielectric Liquids, Roma, Italy, 1996, pp.259-262.

65. A.Ershov, A.Kupershtokh «Fluctuation model of liquid dielectric breakdown with incomplete charge relaxation», Proc. of the 11th Int. Conf. on Conduction and Breakdown in Dielectric Liquids, IEEE No.93CH3204-6, Baden-Dattwill, Switzerland, 1993, pp. 194-198.

66. Исследование пробоя жидких диэлектриков и электролитов импульсами высокого напряжения в целях определения основных закономерностей образования канала разряда и управления процессами пробоя. /ПКБ электрогидравлики АН УССР, рук. к.т.н. Кривицкий Е.В., инв. № Б 911446. -М., 1981.-192 е./

67. Льюис Т. В кн. Прогресс в области диэлектриков., 4.1.//Под ред. Дж. Беркса и Дж. Шулмана, Госэнергоиздат, 1962.

68. Schmidt W.F., Bakalel G. Mobility of excess electrons in mixtures of neopentane and tetrametylsilane. - Conf. Record of 10 ICDL, Grenoble, 1990, pp.30-33.

69. Atrazhev M.V., Dmitriev E.G., Iakubiv I.T. The impact ionization as the decisive factor for induced prebreakdown events in atomic liquids with high electron mobility. - Conf. Record of 10 ICDL, Grenoble, 1990, pp.76-80.

70. Belevtsev A.A. Theoretical study of electron transport in nonpolar liquids. - Conf. Record of 10 ICDL, Grenoble, 1990, pp.56-70.

71. Singh В., Chahband W.G., Smith C.W., Calderwood J.H. Pre-breakdown processes in electrically stressed insulating liquids. -J. Phys. D.: Appl. Phys., 1972, V.5, p.1457-1464.

72. Коробейников C.M. Исследования предпробивных процессов в жидкостях при импульсном воздействии напряжения.: Канд. дисс. СибНИИЭ, Новосибирск, 1983, 157 с.

73. Раковский Г.Б. Перегревная неустойчивость при пробое воды и водных электролитов. Автореф. дисс. на соиск. уч. ст. к.ф.-м.н.- Ленинград, ЛГУ, 1985.

74. Thomas W.K.Z. An ultrahigh speed lazer shlieren technique for studing electrical breakdown in dielectric liquids. 1973 annual report conference on electrical insulation and dielectric phenomena. -Nat. acad. of science, Washington, D.C., 1974, -p.130-136.

75. Forster E.O., Wong P. High speed laser schlieren studies of electrical breakdown in liquid hydrocarbons. -Proc. World Electrotechnical Congress. June 21-25, 1977. -Moscow, 1977, sect. 3a, paper 07, 15 c.

76. Wong P., Forster E.O. High speed schlieren studies of electrical breakdown in liquid hydrocarbons. -Can. J. of Chemistry, 1977, V.55, № 11, p. 1890-1898.

77. Forster E.O. Electrical breakdown in liquid hydrocarbons. -Proc. 7-th Int. Conf. on Condustion and Breakdown in Liquid dielectics. Berlin, 1981, p. 199-212.

78. Korobeynikov S.M. Yanshin E.V., Yanshin E.V. Space charge and prebreakdown r bubbles formation near point electrodes under pulse voltage. Conf.Record of the

8-th International Conference on Conduction and Breakdown in Dielectric Liquids, 1984, Pavia, Italy, 5 p..

79. Коробейников C.M.,Яншин K.B.,Яншин Э.В. Предпробойные процессы в жидкой изоляции при импульсном напряжении.-В кн.Импульсный разряд в диэлектриках./ Под ред. акад. Месяца Г.А. -Новосибирск: Наука 1985,с. 99114.

80. Коробейников С.М., Яншин К.В., Яншин Э.В. Электрооптические исследования эмиссии носителей заряда в резконеоднородных полях в

нитробензоле. -Изв. ВУЗов. «Физика», 1982, №12, с. / Рукопись деп. в

ВИНИТИ, per. №5407-82 /.

81. Рютов Д.Д. Диффузионные электроды для исследования пробоя жидких диэлектриков. Препринт ИЯФ СО АН СССР, 1971, 15 с., библ 2 назв.

82. Кругляков Э.П. и др.// Исследование диффузионных электродов при пробое воды. ЖТФ. 1980. т.50. в.5. С.993.

83. Трофимова Л.П., Глушенко В.Ж. Влияние гидростатического давления на эффект полярности при электрическом пробое воды. - Тезисы V Всес. школы-семинара «Физика импульсных разрядов в конденсированных средах», Николаев, 1991, с. 54.

84. Скрипов В.П. Метастабильная жидкость. -М.: Наука, 1972. -311 с.

85. Korobeynikov S.M. Yanshin E.V. Model of prebreakdown processes in liquid dielectrics under pulse voltage. Conf.Record of the 9-th International Conference on Conduction and Breakdown in Dielectric Liquids, 1987, Salford, GB, p.398-402.

86. Коробейников C.M., Яншин Э.В., Сарин С.Г. Влияние давления на импульсную электрическую прочность жидкостей Тез.докл. Всес.конф. по электрическому разряду в жидкости. 2 стр Николаев, 1989

87. Korobeynikov S.M. Yanshin E.V. Bubble model: time dependent pressure effect. Conf.Record of the 10-th International Conference on Conduction and Breakdown in Dielectric Liquids, 1990, Grenoble, France, pp. 360-364.

88. Korobeynikov S.M. Bubble Model of Pulse Breakdown in Liquids., Proceedings of the 6-th International Conference on Dielectric Materials, Measurements and Applications, 1992, Manchester, UK, pp.500-503.

89. Коробейников C.M. Пузырьковая модель инициирования импульсного пробоя жидкостей. I. Физическая картина. В кн. Сборник научных трудов Новосибирского Государственного Технического Университета, из-во НГТУ, 1996, в.2(4), с.101-111.

90. Кнэпп Р., Дейли Дж., Хеммит Ф. Кавитация. -М.: Мир, 1974. -687 с.

91. Несис Е.И. Кипение жидкостей. -М.: Наука, 1973. -279 с.

92. Бесов А. и Кедринский В.К. Оптические исследования микропузырьков в воде. ЖТФ, 60, 1989.

93. Бесов A.C. О механизме стабилизации микропузырьков газа в воде. -В сб. Взрывные и нестационарные процессы в сплошных средах., вып.99 с.94-104 г. Новосибирск. ИГ ,1990.

94. Королев Ю.Д., Месяц Г.А. Физика импульсного пробоя газов.-М.: Наука. Гл.ред.физ.-мат.лит., 1991 .-224 с.

95. Schmidt W.F., Shnabel W. Electron injection into dielectric liquids by fields emission. -Z. Naturforth. 1971, V.26a, p. 169-170.

96. Dotoku K., Yamada H., Sakamoto S., Nöda S., Voshida H. Field emission into nonpolar organic liquids. -J. Chem. Phys. 1978, V.69. p.l 121-1126.

97. Исследование механизма импульсного электрического пробоя полярных жидких диэлектриков. -Отчет СибНИИЭ, рук. к.т.н. Яншин Э.В., отв. исп. Коробейников С.М. инв № б 902275. -М„ 1980, -93 с.

98. Мик Дж., Крэгс Дж. Электрический пробой в газах.-М.:ИЛ, 1960, 605 с.

99. Техника высоких напряжений/ под ред.М.В.Костенко, М.: Высшая школа -1973.-С.528.

ЮО.Бортник И.М. Научно-технические основы создания изоляционных систем элегазового оборудования сверхвысокого напряжения. - Дисс. на соискание уч. степ, д.т.н., Москва, 1980.

101. Краткий справочник физико-химических величин./ Под ред. Мищенко К.П.,Равделя А.А.-М.-Л.:Химия, 1965, 160 с.

102. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Электродинамика сплошных сред. -М.: ГИФМЛ, 1958, 532 с.

103. Щукин Е.Д., Перцов A.B., Амелина Е.А. Коллоидная химия.- М.: Изд-во МГУ, 1982.-348 с.

104. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Механика сплошных сред. -М.: ГИТТЛ, 1954, 983 с.

105. РейнбергМ.Г. Электростатическая запись,- М.: Энергия, 1986, 207 с.

106. Райзер Ю.П. Физика газовогоразряда.-Ы.:Няука.. 1987.-592 с.

107. Коробейников С.М. Деформация пузырьков в электрическом поле. -Тез. Всес. конф. «Физика диэлектриков». -Караганда, 1978, секция 2, с.52-53, библ. 3 назв.

108. Коробейников С.М. Деформация пузырьков в электрическом поле. -Инж. физ. журн., 1979, т.36, №5, с.882-884.

109. Коробейников С.М. Влияние электрического поля на точку кипения жидкостей. -Инж. физ. журн., 1981, т.41, №6, с. 1131.

110.Коробейников С.М. Электрострикционные волны в неоднородных полях. -Рукопись деп. в Информэлектро, 1979, рег.№ 6-д79, 8 е., 1 илл, библ. 4 назв.

111. Коробейников С.М., Яншин Э.В. Динамика электрострикционного давления у сферического электрода. Журн. техн. физики, т.53, в. 10, 5 стр., 1983 г.

112. Вершинин Ю.Н. Развитие разряда в твердых диэлектриках. / Пленарный доклад на Всесоюзной школе - семинаре «Физика импульсных разрядов в конденсированных средах. - Николаев, 1991.

113. Kattan R., Denat A., Bonifaci N. Formation of vapor bubbles in non-polar liquids initiated by current pulses., IEEE Trans.Elec.Ins.,1991, 26, 656-662.

114.Каляцкий И.И., Кривко B.B. Исследование импульсного электрического пробоя воды при повышенных давлениях и температурах. -В кн.: Пробой диэлектриков и полупроводников. - Томск, 1964, с.29-39ю

115.Лагунов В.М. Исследование электрического пробоя водяной изоляции. Канд.дисс. -ИЯФ СО АН СССР, Новосибирск, 1969.

116. Као K.S. Some electromechanical effects on liquid dielectrics. -Brit. J. Appl. Phyp., 1961, V.12,p.l41-148.

117. Higham J.B. Investigations of electrical breakdown in liquids. -Proc. IEE, 1964, V.3, №4, p.623.

118. Hakim S.S., Higham J.B. Mechanical forces in dielectrics. -Proc. Inst. Elec. Eng., 1962, V.cl09, №15, p.158-161.

119. Allan R.S., Mason S.G. Particle behavior in shear and electric fields. I. Deformation and burst of liquid drops. -Proc. Roy. Soc., 1962, V.A267, p.45-47.

120. Торза С., Кокс Р., Мейсон С. Электрогидродинамическая деформация и разрыв капель.- В кн.: Реология суспензий. -М.: Мир, 1975, с.285-333.

121. Ламб Г. Гидродинамика. -М.: ГИФМЛ, 1958, 532 с.

122. Ахадов Я.Ю. Диэлектрические свойства чистых жидкостей. -М.: Изд-во стандартов, 1972,411 с.

123. Шахпаронов М.И. Методы исследования теплового движения молекул и строения жидкости.- М.: Изд-во МГУ, 1963, с.281.

124.Коробейников С.М., Косырихина С.И., Яншин К.В., Яншин Э. В. Эффект Керра в нитробензоле в сильных электрических полях. -Изв. ВУЗов «Физика», 1982, №2 с., Рукопись деп. В ВИНИТИ per. №4176-82.

125. Jakobs J.S., Lawson A.W. An analysis of the pressure dependence of the dielectric constant of polar liquids. -J. Chem. Phys., 1952, V.20, №7, p.l 161-1164.

126. Годунов C.K. Уравнения математической физики. -М.: Наука, 1979. -416 с.

127.Янке Э., Эмде Ф., Леш Ф. Специальные функции. -М.: Наука, 1977, Изд. Третье стереотипное. -342 с.

128. Сетте Д. Изучение простых жидкостей ультразвуковыми методами. -В кн.: Физика простых жидкостей.- М.: Мир, 1973, с. 151-205.

129. Бокрис Дж., Конуэй Б. Современные аспекты электрохимии. -М.: Мир, 1967, 352 с.

130. Зацепина Г.Н. Свойства и структура воды. -М.: МГУ, 1974, 211 с.

131. Харт Э., Анбар М. Гидратированный электрон. -М.: Атомиздат, 1973, 294 с.

132.Смит Я. Формирующие линии с жидким диэлектриком. -В кн.: Накопление и коммутация энергии больших мощностей. -М.: Мир, 1979, с.26-39.

133. Иоссель Ю.Я. Расчет потенциальных полей в энергетике. -Л.: Энергия, 1978.-351 с.

134.Месяц Г.А., Насибов A.C., Кремнев В.В. Формирование наносекундных импульсов высокого напряжения. -М.: Энергия, 1970. -164 с.

135. Морозов Е.А. Интерференционная методика регистрации электрических полей в жидких диэлектриках с помощью эффекта Керра. -Тез. Всес. конф. «Физика диэлектриков», секция 2, Баку, 1-3 декабря 1982 г.

136.Морозов Е.А., Кучинский Г.С. Исследование физических явлений в воде в предразрядных электрических полях. -Тез. Всес. конф. «Физика диэлектриков», секция 2, Баку, 1-3 декабря 1982 г.

137. Коробейников С.М., Целебровский Ю.В. Диэлектрические материалы.-Учебное пособие. Из-во НГТУ, 1997-1998, 81 с. (в печати).

138. Стишков Ю.К., Остапенко A.A. Электрогидродинамические течения постоянного тока и низковольтная проводимость. Тез. Всес. конф. «Физика диэлектриков и новые области их применения», 8-10 июня 1978г. Караганда. -1978.

139. Стишков Ю.К. Явления нелинейного взаимодействия поля с жидкой слабопроводящей средой. Докт.диссерт. J1.: ЛГУ.-1985.

140. Материалы Всесоюзного семинара-совещания по электрогидродинамике жидких диэлектриков. Ленинград, ЛГУ, 4-7 июля 1989 г.

141. Рычков Ю.М. Стишков Ю.К. Напряженность электрического поля и объемный заряд в технических жидких диэлектриках. Коллоидный журнал,Т.40, в.6, 1978

142.Стишков Ю.К.,Остапенко A.A. Электрогидродинамические течения в жидких диэлектриках. Л.: Изд-во ЛГУ. 1989.- 176 с.

143. Theodossiou G.et al. The influence ob electrodynamic motion on the breakdown of dielectric liquids.Appl.Phys.V.21, N1,1988

144.Коробейников C.M., Яншин K.B., Яншин Э.В. Исследование импульсных предпробивных полей в нитробензоле с помощью эффекта Керра. -Тез. Всес. конф. «Физика диэлектриков и новые области их применения». 8-10 июня 1978г., секция 2, с.20-22.

145. Ламперт М., Марк П., Инжекционные токи в твердых телах. -М.: Мир, 1973, 416 с.

146. Капиллярная химия/Под ред.К.Тамару.-М.:Мир, 1983, 271 с.

147. Адамсон А. Физическая химия поверхностей.- М.: Мир, 1979, 568 с.

148.Hanaoka R., Ishibashi R., Aoyagi Т., Asada Y., Nishi T. Effect of liquid motion on breakdown voltage under divergent electric fields in transformer oil.- Conf. Record of 10 ICDL, pp.301-305, 1990

149.E1-Sulaiman A.A.,Ahmed A.S.Qureshi M.E. High field DC conduction current and spectroscopy of aged transformer oil. IEEE Trans on PAS, V.101,Nll,1982,P4358-4360

150. Zein-Eldin, M.E.Zaky, A.A.Hawley, R. Gullingford M.C. Influence of tlectrode coating on space charge distributions in transformer oil. Nature,v.201,N4926,1964, P.1309

151.Watanabe A. Investigations of some electric force effect in dielectric liquigs. Jap.J.Appl.Phys.v.l2.N4, 1973,p.593.

152.Zahn M.et al.Kerr electrooptic field and space charge mapping measurements in high voltage stressed gas,liquid and solid dielectrics. IEEE Ind Appl.Soc.21-st Annu.Meet. New-York, 1986,p. 1260-1265

153. Копылов B.M., Овчинников И.Т., Сарин С,Г., Яншин Э.В. Пространственное распределение импульсной высоковольтной проводимости н-гексана. В сб. Изоляция высоковольтных электрофизических установок.-Томск:ТПИ,1988 с. 19-24.

154. Filippini J.C.Recent progress in Kerr cells technology.- J.Phys. D. Appl.Phys.//-1975.-V.8.-P. 201-213.

155. Maeno T.et al.Dependence of an applied DC voltage on electric field distribution in insulating oif using the Kerr effect technique. Proc.2-d Symp Elec.Insul.Mater, 1988,Tokyo,с 123-126.

156. Руденко А.И. Нестационарные токи, ограниченные пространственным зарядом при сферической геометрии. -Физика и техника полупроводников, 1974, т.8, вып. 10, с.1928-1935.

157. Лопатин В.В. Исследование наносекундного разряда в жидкости. Канд. дисс. Томск, ТПИ, 1972.

158. Коробейников С.М. Причины образования предпробивных пузырьков в нитробензоле. -Тез. Всес. конф. «Физика диэлектриков». Баку, 1-3 декабря 1982 г. с.

159. Овчинников И.Т. Исследования электропроводности воды в сильных электрических полях.- Канд. дисс. Новосибирск. СибНИИЭ, 1984.

160. Френкель Я.И. Кинетическая теория жидкостей. -М.: АН СССР, 1945, 530 с.

161. Jones Т.В., Bliss G.W. Bubble dielectrophoresis. -J. Appl. Phyp., 1977, V.48, №4, p.1412-1417.

162. M. Hara, Z.-c.Wang, H.Saito «Thermal bubble breakdown in cryogenic liquids under non-uniform fields» Proc. of the 11th Int. Conf.on Conduction and Breakdown in Dielectric Liquids, IEEE No.93CH3204-6, Baden-Dattwill, Switzerland, 1993, pp.249-253.

163.Y.Suda, K.Mutoh and Y.Sakai «Bubble motion in liquid nitrogen between electrodes in a microgravity enviroment» Proc. of the 12th Int. Conf.on Conduction and Breakdown in Dielectric Liquids, Roma, Italy, 1996, pp. 144-147.

164.Коробейников C.M., Яншин Э.В., Яншин K.B., Копылов В.М. Появление электрогидродинамических течений в жидкой изоляции при импульсном напряжений. Тез.докл. Всес.конф. по электрическому разряду в жидкости.

- 2 стр Николаев, 1984.

165. Левковский Ю.Л. Структура кавитационных течений. -Л.: Судостроение, 1978. -222с.

166. Torza S., Сох R.G., Mason S.G. Electrohydrodynamic deformation and burst of liquid drops, Phil. Trans. On the Royal Society of London., V.A269, N 1198, p.295-319, 1971.

167. Felici N.J. Bubbles, partial discharges and liquid breakdown. -Electrostatics Phenom. Conf, Oxford, 1979, - Bristol - London, 1979. -p. 181-190.

168. Антонов A.B., Зимин Э.П., Ляпин А.Г. Деформация и деление паровых пузырьков шестифтористой серы в сильном электрическом поле. - Тезисы V Всес. школы-семинара «Физика импульсных разрядов в конденсированных средах», Николаев, 1991, с. 60.

169. Антонов А.В. Исследование электрической прочности SF6 в двухфазном состоянии. Автореферат канд. дисс. ЭНИН, Москва, 1987.

170. Singh В., Smith C.W., Calderwood J.H. Light scattering from electrically stressed insulating liquids. -Proc. 4-th Int. Conf. on Cond. and Breakdown in Diel. Liquids. Dublin, 1972, p.202-205.

171.Lyon P.K. Effect of strong electric fields on the boiling point of some alcohols. -Nature, 1961, V.192, p.1285-1286.

172.3анин А.И., Синицын Е.И., Багриновский А. А. Влияние электрического поля на вскипание перегретого пентана. -В кн.: Теплофизические исследования перегретых жидкостей. -Свердловск: УНЦ АН СССР, 1981, с.65-71.

173.Katti Р.К., Pillai Р.К., Ramahrishna V. Effect of strong electric fields on boiling point of alcohol. -Nature, 1963, V.198, p.181-182.

174.Anderson R.A., Infirri S.S. Effect of electric and magnetic fields on the boiling point of alcohols. -Nature, 1962, V.196, № 4851, p.267.

175.Sharma R.S. Effects of electric fields on the boiling point of liquids. -J. Appl. Phyp., 1971, V.42, № 3, p.1234-1235.

176.Варгафтик Н.Б. Справочник по теплофизическим свойствам газов и жидкостей. -М.: ГИФМЛ, 1963, 708 с.

177.Stuetzer О.М. Ion drag pressure generation. -J. Appl. Phyp., 1959, V.30, p.984.

178.Кларк Г., Стренг П., Уэсуотер Дж. Активные центры пузырькового кипения. -В кн.: Вопросы физики кипения. -М.: Мир, 1964, с. 138-142.

179. Коробейников С.М., Татьянина Т.Д. Методика изучения природы предпробивных пузырьков. -Тез. Всес. конф. молодых ученых и специалистов по вопросам повышения надежности энергосистем. Е1овосибирск, 8-10 июня 1982г., -М.: Информэнерго, 1982, с.80-81.

180.Lieberman С. Air bubbles in water. -J. Appl. Phys., 1957, V.28, p.205-208.

181.Cross J.D., Wang H.T. Interfacial instability as an explanation of EHD time delays. 10 ICDL Conf. Record, p.281 -285, 1990.

182. Watson A. High field conduction in dielectric liquid with ramped voltage application: a theory of the mechanism.- 10 ICDL Conf. Record, p. 156-160, 1990

183. Sarin S.G., Yanshin E.V. and Korobeynikov S.M. EHD Instabilities Registration in Liquids. Proceedings of the 3-rd International Conference on Properties and Applications of Dielectric Materials, 1991, Tokyo, Japan, pp. 898-900.

184.Васильев А.И., Храмов И.И. Влияние турбулентности на переход в метастабильное состояние. -В кн.: Тегтофизические исследования перегретых жидкостей. -Свердловск: УНЦ АН СССР, 1981, с. 121-128.

185.Коробейников С.М., Яншин Э.В. Предпробивные процессы в жидкой изоляции у острийных электродов. -Тез. Всес. конф. молодых ученых и специалистов по вопросам повышения надежности работы энергосистем. Новосибирск, 8-10 июня 1982г. -М.: Информэнерго, 1982, с.80-81.

186. Noyel G. Properties diélectriques du glycerol et de l'eau sous refroidie jusqu'à la transition vitreuse. Doctorat These Nb 10, Saint-Etienne, France, 1987.

187.Коробейников C.M. Пузырьковая модель инициирования импульсного пробоя жидкостей. II. Основные экспериментальные зависимости. В кн. Сборник научных трудов Новосибирского Государственного Технического Университета, из-во НГТУ, 1997, в.1(6), с.85-94.

188. Коробейников С.М.// О роли пузырьков в электрическом пробое жидкостей.

1. Предпробивные процессы. Тепл. Выс. Темп., 1998, N 3 (принята к печати).

189. Коробейников С.М.// О роли пузырьков в электрическом пробое жидкостей.

2. Сопоставление с экспериментом. Тепл. Выс. Темп., 1998, N 3 (принята к печати).

190. Yoshino К. Dependence of dielectric breakdown of liquids on molecular structure.- IEEE Trans. El. Insul. V.15, p. 386, 1980.

191. Yoshino K. et al. Pressure Dependence of Dielectric Breakdown in Liquid Nitrogen. Jap. Journ.of Applied Physics, 1981, pp.2057-2060.

192. Коробейников C.M., Яншин Э.В. Предпробивные процессы в жидких диэлектриках.- Пленарный доклад III Всес. школы-семинара «Физика импульсных разрядов в конденсированных средах», Николаев, 1987.

193. Справочник по электротехническим материалам: В 3 т. T.l/Под ред. Ю.В. Корицкого и др.-М.: Энергоатомиздат, 1986, 368 с.

194. Tobazeon R. Streamers in liquids.- IEEE Trans. El. Ins. V.20, p.465-501, 1985

195. Остапенко A.A., Стишков Ю.К. Влияние свойств границы раздела «электрод-жидкий диэлектрик на пробивную прочность системы. -Тезисы V Всес. школы-семинара «Физика импульсных разрядов в конденсированных средах», Николаев, 1991, с. 29.

196. Devins J.C., Rzad S.J. and Schabe R.J. The role of electronic processes in the electrical breakdown of insulating liquids.- Can. J. of Chem. V.55, N. 11, p. 18991905.

197. Месяц Г.А. Генерирование мощных наносекундных импульсов. М.: Советское радио. 1974.

198. Korobeynikov S.M. Area effect in bubble model of breakdown initiation. 1994 Annual Report of the International Conference on Electrical Insulation and Dielectric Phenomena, 1994, Arlington, TX, USA pp 785-790.

199.Гнеденко Б.В. Курс теории вероятности.- М.: Наука, 1965, 400 стр.

200.Справочник по специальным функциям. Под ред. М.Абрамовица и И. Стиган. М.:Наука, 1979, 832 с.

201. А.с.378966 / СССР / Способ повышения импульсного пробивного напряжения изоляционных промежутков в электротехнических устройствах с жидким диэлектриком. / Авт. изобр. А.А.Воробьев, В.Я.Ушаков. -заявл. 13.07.71, № 1685270/24-7; опубл. в В.И., 1973, № НКИ ИО 1В 3/20, УДК 621.315.615 088.8.

202. Воробьев Г.А., Несмелое Н.С. Электрический пробой твердых диэлектриков. -Изв. ВУЗов, сер. Физика, 1979, № 1, с.90-104.

203.Коробейников С.М., Овсянников А.Г., Гольцов В.А., Яншин К.В., Яншин Э.В. Исследование диэлектрических характеристик и электрической прочности сегнетоактивных жидкостей. -Тез. Всес. конф. «Физика диэлектриков». Баку, 1-3 дек. 1982. -Баку: АзПИ -1982.

204. Коробейников С.М. Яншин Э.В., Овсянников А.Г., Яншин К.В., Гольцов В.А. Электроизоляционная композиция для импульсных емкостных накопителей энергии. Авторское свидетельство №1238600, 3 стр., 1986 г.

205. Коробейников С.М. Яншин Э.В., Копылов В.М. Белокуров Е.М. Электроизоляционная композиция для импульсных емкостных накопителей энергии. Авторское свидетельство № 1450647, 3 стр., 1988.

206.RoIov В., Yurkevich V. Advanced application of ferroactive fluids. Ferroelectrics, 1980, V.28, № 1-4, p.333-335.

207.Наполнители для полимерных композиционных материалов. Спр.пособие/под ред.Г.С.Каца и Д.В.Милевски.-М.:Химия,1981,736 с.

208.Челидзе Т.Л., Деревянко А.И., Куриленко С.Д. Диэлектрическая спектроскопия гетерогенных систем. -Киев: Наукова думка, 1977, 231с.

209. Дульнев Г.Н., Заричняк Ю.П. Теплопроводность смесей и композиционных материалов. - Л.: Энергия, 1974, 264 с.

210. Справочник химика. т.З /под ред. Б.П.Никольского.- М.:Химия, 1965, 1008 с.

211. Коробейников С.М., Сарин Л.И., Копылов В.М., Белокуров В.М., Царегородцев Н.Г., Вишняков О.В. Электропроводный композиционный материал "ЭКОМ" и изделия на его основе. Ж. "Энергетик" №3, 1997, стр. 1012.

212. Коробейников С.М., Сарин Л.И., Копылов В.М., Белокуров В.М., Царегородцев Н.Г., Вишняков О.В. Электропроводный композиционный материал "ЭКОМ" и изделия на его основе. Тезисы докл. Межд. конф. " Композит-95", Барнаул, БГУ, 1995, 2 стр.

213. Коробейников С.М., Яншин Э.В., Овчинников И.Т., Сарин С.Г., Копылов В.М. Белокуров Е.М., Клепиков А.В, Прохоренко C.B., Шибанов А.П. Способ увеличения импульсной электрической прочности промежутков с жидким диэлектриком и электроизоляционная композиция для импульсных емкостных накопителей энергии. Авторское свидетельство №1688725, 3 стр., 1991

214. Korobeynikov S.M., Yanshin E.V., Ovchinnikov I.T.,Yanshin K.V., Sarin S.G., Kopylov V.M., Klepikov A.V. Physical processes limiting the pulse energy release

in liquid dielectrics. Conf. Record of International Conference on Pulse Power. Albuquerque, 10-14 July 1995, 2 p.

215. Sillars R.W. Journ. IEE 1937, v.80, p.378

216. Духин С.С. Электропроводность и электрокинетические свойства дисперсных систем.-Киев: Hayкова думка, 1975, 245 с.

217.Духин С.С. Шилов В.Н. Диэлектрические явления и двойной слой.- Киев: Наукова думка, 1972, 206 с.

218.Дульнев Г.Н., Новикова. Процессы переноса в неоднородных средах,- JL: 1991,247 с.

219.Korobeynikov S.M., Yanshin E.V., Ovchinnikov I.T.,Yanshin K.V., Sarin S.G., Kopylov V.M., Klepikov A.V. Physical processes limiting the pulse energy release in liquid dielectrics. - Technical Digest of the International Conference on Pulse Power., V.l, p.574-579, 1996.

220. Быковский Ю.А., Маныкин Э.А. и др. Комбинационное рассеяние света на произвольных тепловых колебаниях формы жидкой сферической капли. -Оптика и спектроскопия.: т. 42, вып. 5, с 867-871, 1977 г.

221. Лысенков Ю.И. О динамике парогазового пузырька, образующегося при лазерном пробое жидкости.: Журнал прикладной механики и технической физики, вып.2, с.39-43, 1977 г.

222. Новое в технологии соединений фтора/ Под ред. Н. Исикава.М.:Мир.1984, 591 с.

223.Морозов Е.А., Комин С.Н. и др.// 6 Всесоюзная конференция по физике диэлектриков, 23-25 ноября 1988, г.Томск.

224. Kron R. Transmittel fur moderne Kondensatorendielectrika. ETZ: Electrotech Z.,1983, N10 c.480-483. Пер.Электротехнические материалы.-Ы4,1984.

225. Weddington F.B. Higt temperature esters. New dielectric fluids for power engineering applications. GES. J. Sci. and Techn.V.49, N1 p. 18-22,1983. Пер.в ж.Электротехнические материалы N3,1984 г.

226.Sankaralingam S. Krishnaswany K.R. New dielectric liguids from vegetable origin. Mater Symp.,Vienne,5-7 May 1987.

227.Соболевский М.В. Олигоорганосилаксаны: свойства, получение, применение .-М.:Химия, 1985

228. Facklam Th.,Konig D.,Wiegner G.The fluocarbon C2CI3F3 as a boiling cooling and insulating medium in traction inverters. Sympos. on new and improved materials for electrotechnology. VIENNA -5-7 may 1987, рарек 500-08. - 33

229. Tokoro K., Harumoto Y., Kabayama Y. Development of 77 kV 40 MVA gas-vapor cooled transformer.- IEEE Trans. On PAS, v. 101, N 11, p.4341-4348, 1982.

230. Korobeynikov S.M., Sarin S.G. Fluorocarbon Liquid Dielectrics at DC Stresses. Proceedings of the 3-rd International Conference on Properties and Applications of Dielectric Materials, 1991, Tokyo, Japan, pp. 901-904.

231.Korobeynikov S.M., Sarin S.G. and Lipunov N.B. Behaviour of Fluorocarbon Liquids at DC Stresses., Proceedings of 2-nd International Seminar on Electronics Cooling, Novosibirsk, 1993, 14-22 July, 10 p.

232. Коробейников C.M., Сарин С.Г. Фурин Г.Г. Электрическая проводимость перфтортриэтиламина при постоянном напряжении. Журнал Прикладной Химии, 1996, т.69, в.2, с.321-326.

233.Korobeynikov S.M., Sarin S.G. Lipunov N.B., Furin G.G. HV Conduction and Breakdown in Perfluorothreeethylamine at DC Stresses. 1995 International Symposium on Electrical Insulating Materials, paper E-2, 1995

234. Коробейников C.M., Сарин С.Г. Фурин Г.Г. Липунов Н.Б. Электрическая прочность перфтортриэтиламина при постоянном напряжении. I. В кн. Сборник научных трудов Новосибирского Государственного Технического Университета, из-во НГТУ, 1996, в.2(4), с.93-101.

235. Коробейников С.М., Сарин С.Г. Фурин Г.Г. Липунов Н.Б. Электрическая прочность перфтортриэтиламина при постоянном напряжении. II. Высоковольтные эксперименты. В кн. Сборник научных трудов Новосибирского Государственного Технического Университета, из-во НГТУ, 1996, в.3(5), с. .

236. Korobeynikov S.M. Appearance and behavior of microbubbles in strong electric field. Russian Journal of Engineering Thermophysics. (послано в печать).

237. Хаушильд В., Мош В. Статистика для электротехников в приложении к технике высоких напряжений /Перевод с нем., Энергоатомиздат, 1989, 312 с

238. Korobeynikov S.M., Sarin S.G., Furin G.G., Lipunov N.B DC electrical strength of perfluorotriethylamine. Russian Journ. of Eng. Thermoph., v. 7, n.l, 1997.

239.Ларина Э.Г., Силовые кабели и кабельные линии, М.:Энергоатомиздат.-1984.-С. 368.

240. Фелиси Н. Современные представления о механизмах проводимости в жидких диэлектриках. ВЦП N А-25634, ДокладВЭЛК,21-25 июня 1977 . Москва.

241.Бортник И.М. Физические свойства и электрическая прочность элегаза.-М.:Энергоиздат, 1988г.,99 с.

242. A.Sunesson, L.Walfridsson «Laser-triggering of electric breakdown in liquids», Proc. of the 11th Int. Conf.on Conduction and Breakdown in Dielectric Liquids, IEEE No.93CH3204-6, Baden-Dattwili, Switzerland, 1993, pp.572-576.

243. Klimkin V.F. and Ponomarenko A.G. Sov. Phys. -Tech. Phys. 24, p. 1067, 1979

244.Jaksts A. DC conduction in transformer oil under uniform field conditions.-10 ICDL, Grenoble,Conf.Rec.,poster.

245.Таблицы физических величин. Справочник./под ред.акад. И.К.Кикоина/.М.:Атомиздат.-1976 г.1008 с.

246.Qureshi M.I. On the relation between current pulses and discharges. IEEE Trans.El.Insul.V.23,N.4,1988,pp. 715-722.