Исследование образования адронов во взаимодействиях ядер Pb+Pb при релятивистских энергиях тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.16, доктор физико-математических наук Мелкумов, Георгий Левонович

• Мелкумов, Георгий Левонович
• доктор физико-математических наук
• 2005

Оглавление диссертации доктор физико-математических наук Мелкумов, Георгий Левонович

ВВЕДЕНИЕ

Глава 1. ЭКСПЕРИМЕНТ

1.1. Концепция эксперимента

1.2. Детекторы установки

1.3. Пучковые детекторы и триггер

1.4. УеШ-калориметр

1.5. Магнитное поле

1.6. Времяпроекционные камеры

Глава 2. ВРЕМЯПРОЛЕТНЫЙ ДЕТЕКТОР

2.1. Требования к времяпролетной системе

2.2. Описание времяпролетного детектора

2.3. Высоковольтное питание

2.4. Электроника считывания

2.5. Триггерная система

2.6. Система сбора данных

Глава 3. КАЛИБРОВКА ВРЕМЯПРОЛЕТНЫХ

ИЗМЕРЕНИЙ

3.1. Задача реконструкции событий

3.2. Реконструкция треков и вершины события

3.3. Коррекция геометрии детектора

3.4. Амплитудная нормировка сигналов

3.5. Коррекции и определение времени пролета частиц

Глава 4. ИДЕНТИФИКАЦИЯ ЧАСТИЦ И ПОСТРОЕНИЕ

ИНКЛЮЗИВНЫХ СПЕКТРОВ

4.1. Методы идентификации в эксперименте

4.2. Отбор треков по критериям качества

4.3. Параметризация с1Е/с1х-т2 распределений

4.4. Построение двумерныхpt(mt)-y распределений

4.5. Моделирование в условиях эксперимента

4.6. Определение коэффициентов коррекций

4.7. Построение инклюзивных спектров частиц

Глава 5. ОБРАЗОВАНИЕ ПРОТОНОВ И ДЕЙТРОНОВ В

РЕАКЦИЯХ Pb+Pb

5.1. Введение

5.2. Отбор событий по центральности столкновений

5.3. Процедура обработки и коррекции данных

5.4. Спектры частиц по поперечной массе

5.5. Систематика параметров наклонов спектров

5.6. Анализ коалесценции дейтронов

5.7. Поперечные спектры частиц и радиальные потоки

5.8. Выводы

Глава 6. ОБРАЗОВАНИЕ АНТИПРОТОНОВ

В РЕАКЦИЯХ Pb+Pb

6.1. Введение

6.2. Спектры частиц по поперечной массе

6.3. Форма спектров частиц и параметры наклона

6.4. Выход частиц и отношение pip

6.5. Отношение выхода частиц А /р

6.6. Стоппинг барионов в столкновении ядер

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Исследование образования адронов во взаимодействиях ядер Pb+Pb при релятивистских энергиях»

Столкновение релятивистских тяжелых ионов представляет уникальную возможность для создания и изучения в лабораторных условиях предельно разогретой и плотной ядерной материи. Относительно дальней целью и главной мотивацией этих экспериментов является поиск существования так называемой кварк-глюонной плазмы (КГП) и изучение ее свойств.

Теория' сильных взаимодействий, квантовая хромодинамика (КХД), предсказывает, что при высокой плотности энергии может произойти фазовый переход к совершенно новому состоянию материи — кварк-глюонной плазме [1], которая характеризуется как система, состоящая из свободных кварков в отличие от нормальной адронной материи, где кварки заключены в адронах. Считается, что в начальной стадии образования, в первые микросекунды ее существования, вселенная состояла из свободных кварков. Впоследствии вселенная быстро расширялась и охлаждалась, и кварки оказались в адронах в связанном состоянии.

В настоящее время единственной возможностью обнаружить материю в фазе КГП являются нейтронные звезды, обладающие высокой плотностью и, возможно, столкновения тяжелых ионов при релятивистских энергиях, в результате чего на короткое время создается область с достаточно высокой плотностью энергии. Фазовая диаграмма, связывающая температуру и барионную плотность в адронной материи и в случае КГП представлена на рис. 1. Она ' демонстрирует ожидаемую область перехода между этисми состояниями материи. Отмечены области перехода к КГП на существующих и будущих ускорителях тяжелых ионов. Очевидно, что критическая температура для фазового перехода Тс зависит о плотности. Так, для низких плотностей температура оценивается как Тс « 150 МеУ.

Рис. 1. Фазовая диаграмма состояния сильновзаимодействующей материи, иллюстрирующая адронную фазу при низкой температуре Т и высокой барионной плотности р, промежуточную область между граничными кривыми и фазу кварк-глюонной плазмы (КГП). Стрелками показаны состояния материи в момент «большого взрыва» (Big Bang), в нейтронных звездах, а также в реакциях с тяжелыми ионами на действующих и будущих ускорителях.

Рис. 2. Картина реконструированных треков заряженных частиц в установке КА49.

Считается, что переход при низкой температуре должен произойти при барионной плотности в 5-10 раз превышающей нормальную плотность ядерной материи

Ро = 0,15 ГэВ/фм ).

Конечно же, данная проблема является предметом дискуссий и хотя физика кварк-глюонного состояния материи фундаментально описывается КХД теорией, многие концепции формирования и развития ядерных систем могут быть исследованы в рамках термодинамического подхода, где многочастичные состояния описываются несколькими макроскопическими переменными (температура, плотность, энтропия и т.д.). В современных экспериментах такие глобальные свойства исследуются методом сравнения с моделями, что позволяет определять эти переменные.

Наряду с термодинамическими моделями широко применяются микроскопические модели, в которых динамика столкновений основана на генерации КХД-процессов с последующим перерассеянием рожденных частиц и образованием каскада адронов.

Одной из главных задач физики тяжелых ионов является определение «наблюдаемых» величин и их измерение, которые могли бы охарактеризовать динамику взаимодействия ядер. Примером таких «наблюдаемых» являются спектры адронов, их распределения по поперечному импульсу и быстроте. Важными объектами исследований являются легкие ядра. Формирование легких ядер, часто обозначаемые ядерными кластерами, чувствительно к таким глобальным свойствам, как размер источника испускания частиц или области взаимодействия и динамическим свойствам возбужденной ядерной системы (файрбола), образованной в результате взаимодействия. Особое место в современной физике занимает изучение антиматерии. Повышенный выход антибарионов в столкновениях релятивистских ионов рассматривается как проявление экзотических состояний и возможное формирование КГП. Так как в начальном состоянии сталкивающиеся ядра, не содержат антибарионов, рождение этих частиц полностью определяется динамикой взаимодействия. Экспериментальные данные по взаимодействию релятивистских тяжелых ионов имеют важное значение не только в ядерной физике, но и в космологии и астрофизике.

Столкновения ядер при релятивистских энергиях исследуются на различных ускорителях мира. Основными центрами таких экспериментов являются синхротрон (AGS, Брукхевей), протонный синхротрон (SPS, ЦЕРН) и коллайдер релятивистских тяжелых ионов (RHIC, Брукхевен), который обеспечивает максимально достижимую в настоящее время энергию в системе центра масс сталкивающихся ядер золота -Js = 200 ГэВ на нуклон. Новый ускоритель - большой адронный коллайдер (LHC), строящийся в ЦЕРН, позволит достигнуть энергию Js = 5,5 ТэВ на нуклон при столкновении ядер свинца, существенно превышающую максимальную энергию RHIC.

Ускоритель SPS в ЦЕРН в течение более чем двадцать лет представляет уникальную возможность для систематических исследований в пучках релятивистских ионов, начиная с относительно легких ядер серы и кислорода до столкновения самых тяжелых ядер свинца, содержащих 208 нуклонов, ускоренных до энергии, равной 158 ГэВ/нуклон, что позволяет создать большую зону реакции с высокой барионной плотностью и высокой плотностью энергии, являющихся необходимым условием для возможного фазового перехода от адронной к кварк-глюонной материи. Большинство экспериментальных результатов, полученных к настоящему времени, указывают на достижение высокой плотности энергии. Так, плотность энергии в начальной стадии центральных столкновений Pb+Pb при максимальной энергии ускорителя SPS, соответствующей полной энергии в системе центра масс, -Js= 17,3 ГэВ на нуклон оценивается равной 3,2 ГэВ/фм . Эта величина существенно превышает критическую плотность л энергии « 1 ГэВ/фм , необходимую для формирования КГП, как это следует из результатов так называемых «КХД расчетов на решетке» [2].

Один из основных экспериментов по тяжелым ионам на пучках ускорителя SPS в CERN осуществляется на установке NA49 [3], первоначальный проект которого был нацелен на исследование центральных столкновений ядер Pb+Pb при максимальной энергии пучка ускорителя SPS, равной 158 ГэВ на нуклон (15&4 ГэВ) [4]. Впоследствии программа исследований была существенно расширена [5]. Широкий аксептанс установки, высокое импульсное разрешение и способность осуществлять идентификацию частиц, позволяют изучать рождение адронов в широкой области реакции при высоких энергиях. Программа включает в себя систематические исследования рождения частиц в зависимости от энергии и прицельного параметра столкновения и размеров сталкивающихся систем, а с также изучение более элементарных взаимодействий , таких как р+р, p+Pb и столкновений легких ядер С+С и Si+Si.

В эксперименте зарегистрировано более 30 млн. событий множественного рождения заряженных частиц 7с±, К^, р р, ср-мезонов, а/ также Л, Л, 3,Q,Q гиперонов в диапазоне импульсов от нескольких ГэВ до сотни ГэВ при энергиях пучка от 20 до 158^4 ГэВ. К примеру, в центральных столкновениях Pb+Pb при энергии пучка 158^4 ГэВ в установке регистрируются в среднем более 1000 заряженных частиц (рис. 2). Эти данные позволяют изучать множественность частиц, поведение инклюзивных спектров, спектры и корреляции тождественных частиц, а также флуктуации усредненных характеристик от события к событию. Это так называемый анализ Event-by-Event с целью обнаружения динамических флуктуаций во взаимодействиях релятивистских ядер.

Одной из основных задач в диссертации являлось получение и анализ спектров заряженных частиц ж±, К*1, р, р, а также ядер дейтронов по поперечной массе (поперечному импульсу) на основе данных, полученных в эксперименте ИА49. Экспериментальные результаты и обсуждаются в рамках предсказаний моделей, в которых макроскопические свойства, такие как плотность, температура, размер источника и скорость коллективных потоков могут быть исследованы.

Следует подчеркнуть, что результаты были получены в наиболее интересной центральной области быстрот, близкой к быстроте системы центра масс и в интервале поперечных импульсов частиц от 0 до 2,0-2,5 ГэВ/с, для которых характерными являются импульсы от нескольких до 10+14 ГэВ/с. Как будет показано далее, надежная идентификация частиц в этой области импульсов осуществляется с использованием данных по измерению времени пролета с помощью многоканального времяпролетного детектора высокого разрешения, создание которого является существенным вкладом Объединенного института ядерных исследований в эксперимент ИА49. А потому результаты по созданию 900-канального времяпролетного детектора, калибровке полученных в эксперименте данных представлены в диссертации вместе с результатами физического анализа.

Содержание диссертации изложено в следующей последовательности.

В главе 1 представлено описание установки ИА49 и ее основных элементов, обеспечивших проведение экспериментов в условиях большого аксептанса, измерения импульсов частиц с высоким разрешением и надежной идентификацией частиц.

Времяпролетный детектор (ТОБ), созданный в ОИЯИ, представлен в главе 2. Это описание основных частей системы, вопросы создания и работы детектора в составе установки ИА49.

Принципиальное значение для получения высокого разрешения по времени пролета частиц имеют вопросы калибровки детектора, изложенные в главе 3.

Методика идентификации заряженных частиц, осуществляемых в эксперименте на основе измерений времени пролета в TOF и ионизационных потерь частиц в инклюзивных ТРС, изложена в главе 4 вместе с процедурой восстановления поперечных спектров идентифицированных частиц.

Анализ экспериментальных данных, выполненных на основе спектров идентифицированных частиц в реакциях Pb+Pb при энергиях 20, 30, 40, 80 и 15&4 ГэВ и в широкой области центральности столкновений ядер содержится в последующих двух главах.

Глава 5 посвящена исследованию образования протонов и дейтронов. Обсуждаются выходы частиц, параметры наклона и средние поперечные импульсы частиц, извлеченные из спектров по поперечной массе. Здесь же анализируется образование дейтронов в рамках модели коалесценции.

Вопросы образования антипротонов рассматриваются в . главе 6. Результаты анализируются вместе с данными по рождению протонов и антилямбда гиперонов и сравниваются с предсказаниями модельных расчетов, в частности, относящимися к отношению выходов частиц pip и А/р. Последние предложены в качестве критической проверки моделей, пытающихся описать образование антибарионов, а именно - моделей с включением КГП, моделей, основанных на учете перерассеяния адронов и термодинамических моделей.

Большинство результатов, представленных в диссертации, получено впервые. Они были представлены на многих международных конференциях: «Кварковая материя» (Гейдельберг, Германия, 1996); (Цукуба, Япония, 1997); (Турин, Италия, 1999); (Стони Брук, США, 2001); (Нант, Франция,

2002); (Будапешт, Венгрия, 2005), а также на международных симпозиумах «Многочастичная динамика», (Крым, Украина, 2002); (Краков, Польша,

2003); международной конференции «Ядро-ядерные столкновения»

Москва, 2003) и международном совещании «Многочастичные процессы» (Турин, Италия, 2000).

Основные результаты диссертации опубликованы в работах [3, 13-15, 5559, 62, 65, 66, 69, 72, 73, 77, 82-84, 104].

Заключение диссертации по теме «Физика атомного ядра и элементарных частиц», Мелкумов, Георгий Левонович

Основные результаты диссертационной работы следующие:

1. Впервые выполнены исследования образования протонов, антипротонов и дейтронов во взаимодействиях релятивистских ядер Pb+Pb при энергиях 20, 30, 40, 80 и 158у4 ГэВ в интервале между максимальными энергиями ускорителей AGS и SPS.

2. На основе методических исследований под руководством автора создан уникальный 900-канальный времяпролетный детектор (TOF) с высоким разрешением о-«70 пс, являющийся одним из ключевых детекторов в исследованиях на установке NA49 - большом адронном спектрометре в пучках ядер и адронов ускорителя SPS в ЦЕРН.

3. Разработана методика калибровки измерений, обеспечившая высокое разрешение по времени пролета при реконструкции событий в реакциях р+р, р+?Ъ и Pb+Pb.

Разработана и реализована процедура идентификации заряженных частиц ж±, р, р и ядер дейтронов в широком интервале импульсов 3 <р <14 ГэВ/с на основе измерений ионизационных потерь частиц в ТРС и времени пролета частиц в TOF детекторе.

4. Впервые измерены инклюзивные спектры пионов, каонов, протонов, антипротонов и дейтронов в широкой области энергий и центральности взаимодействующих ядер Pb+Pb. Показана сильная зависимость формы спектров по поперечной массе от центральности столкновений ядер. Спектры дейтронов значительно жестче протонных, особенно в центральных столкновениях, где спектры проявляют также заметное отклонение от экспоненциального Больцмановского распределения. Для широкого спектра частиц тг1, К*1, р, р, ф, А, А и d показано, что в центральных столкновениях Pb+Pb при энергиях 40, 80 и 158,4 ГэВ параметр наклона растет с увеличением массы частиц.

5. Впервые выполнен всесторонний анализ образования дейтронов посредством механизма коалесценции нуклонов в широкой области энергий, центральности столкновений ядер и поперечной массы дейтронов. Показано, что параметр коалесценции В2 (вероятность коалесценции нуклонов) значительно уменьшается с ростом энергии и центральности, отражая, тем самым, увеличенный объем системы, образованной в центральных столкновениях ядер РЬ+РЬ. Отмечено также, что параметр В2 увеличивается с ростом поперечной массы дейтронов.

Показано, что с увеличением центральности и энергии радиус источника, полученный в контексте модели коалесценции, растет быстрее, чем радиус, измеренный по корреляциям тождественных частиц.

6. Показано, что полученные результаты (пп. 4 и 5) подтверждают предсказанные свойства спектров частиц и параметров коалесценции, в рамках современного представления о том, что в центральных ядро-ядерных столкновениях наряду с термальным движением возникают сильное гидродинамическое расширение и радиальные коллективные потоки.

Дополнительное подтверждение этому получено в результатах фитирования поперечных спектров частиц жК*, р, р, (р, А, А, Е и О, с учетом гидродинамического расширения. Определены основные параметры — температура и скорость радиальных потоков на конечной стадии развития системы (файрбола), образующейся в центральных столкновениях РЬ+РЬ.

7. Впервые обнаружено, что величина средней поперечной массы протонов и антипротонов в центральных столкновениях РЬ+РЬ в интервале 20-15&4 ГэВ практически не зависит от энергии, что может быть указанием на возможное проявление при этих энергиях одновременно двух фаз в системе - адронной и партонный фазы.

В то же время показано, что различие в выходе протонов и антипротонов в зависимости от центральности является следствием двух доминирующих процессов - усиления стоппинга протонов и аннигиляции антипротонов в центральных столкновениях Pb+Pb.

8. Впервые измерены отношения множественностей частиц р/р и А/р в центральных взаимодействиях Pb+Pb при 20-158,4 ГэВ.

Показано, что в указанном интервале энергий отношение р/р изменяется почти на два порядка величины, наглядно демонстрируя характер перехода от так называемой системы, «богатой» барионами на AGS, через промежуточную область на SPS к почти «свободной» от барионов области центральных быстрот при энергиях RHIC.

Показано, что отношение А/р монотонно возрастает с уменьшением энергии пучка от величины ~1 при 158,4 ГэВ до значения ~2 при 20 и 30А ГэВ. Этот результат вместе с данными на при энергиях 10-14А ГэВ (Л/р~ 3) не имеет удовлетворительного объяснения и не воспроизводится в теоретических расчетах с использованием существующих моделей для описания релятивистских ядерных столкновений.

9. Выполнен анализ энергетических потерь взаимодействующих ядер, затрачиваемых на образование частиц и возбуждение всей системы — явления стоппинга в ядрах. На основе быстротных распределений протонов и антипротонов показано, что в центральных столкновениях ядер Pb+Pb при максимальной энергии SPS не происходит полного торможения, а имеет место частичная прозрачность сталкивающихся ядер.

В заключении я хочу выразить огромную благодарность директору Лаборатории высоких энергий ОИЯИ профессору Александру Ивановичу Малахову за огромную поддержку и помощь в работе.

Я выражаю глубокую признательность академику Александру Михайловичу Балдину, который на протяжении многих лет оказывал постоянное внимание и постоянную поддержку в работе.

Я также выражаю искреннюю благодарность директору ОИЯИ профессору Алексею Норайровичу Сисакяну за проявленный большой интерес и постоянную поддержку в работе, выполняемой в рамках сотрудничества ЦЕРН-ОИЯИ.

Особую благодарность я хочу выразить профессорам Р. Штоку, П.Штрёбелу, М. Газдзицкому и коллаборации NA49 за исключительную доброжелательность и содействие в одном из самых значимых экспериментов в области релятивистской ядерной физики.

Важный этап работы заключался в создании сложного детектора в кратчайшие сроки, и в этой связи я благодарю Ю.И.Тятюшкина, Л.Я. Жильцову, Е.А.Матюшевского, П.К.Маньякова и возглавляемые ими коллективы за огромный вклад, который они внесли при создании установки.

Моя огромная благодарность сотрудникам, принимавшим непосредственное участие в этой работе как в ЛВЭ, так и в ЦЕРН, чей труд, несомненно, способствовал успеху работы. Это, прежде всего, В.И. Колесников, А.Ю. Семёнов, C.B. Афанасьев, С.Г. Резников, А.Ю.Исупов, Б.Баатар, С.А.Чатрчян, которым я выражаю искреннюю признательность.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Список литературы диссертационного исследования доктор физико-математических наук Мелкумов, Георгий Левонович, 2005 год

1. H.Satz. Ann. Rev. Part. Sei., 35 (1985) 245.

2. Laerman. Nucí. Phys. A601 (1996) 1 с.

3. S.V.Afanasiev, T.Alber.G.L.Melkumov et al. (NA49), Nucí. Instr. Meth. Phys. Res. A430, 210 (1999).

4. Proporal NA35/NA49, CERN/SPSLC 91-31, SPSLC/P264 (1991).

5. J.Bachler, L.S.Barnby., G.L.Melkumov et al. (NA49), Proposal SPSLC/P264, CERN/SPSC 98-4, 1998;

6. J.Bachler, D.Barna., G.L.Melkumov et al. (NA49), Proposal SPSLC/P264,1. CERN/SPSC 99-4, 1999;

7. Proposal SPSLC/264, CERN/SPSC 99-30, 1999;

8. J.Bachler et al. (NA35), Phys. Lett. B184 (1987) 271.

9. C. de Marzo et al. Nucí. Instr. Meth., 217, 405 (1983).

10. G.E.Cooper, Ph.D.Thesis. Lawrence Berkeley National Lab., 2000.

11. В.А.Григорьев и др. Электронные методы ядерно-физического эксперимента. Энергоатомиздат, 1988.

12. Bicron Scintillation Products, P.O.B. 3093, NL-3760 Soest.11 .И.И.Анисимова, Б.М.Глуховской. Фотоэлектронные умножители. M.: «Сов. Радио», 1974.

13. А.Ю.Семенов. Кандидатская диссертация. ОИЯИ, 13-98-19, Дубна, 1998.

14. С.В.Афанасьев., Г.Л.Мелкумов и др. Краткие сообщения ОИЯИ, № 1(81)-97, 1997, с.45.

15. С.В.Афанасьев., Г.Л.Мелкумов и др. Краткие сообщения ОИЯИ,5(85)-97, 1997, с.69.

16. S.V.Afanasiev., G.L.Melkumov et al., Acta Phys. Slovaca, vol. 44 (1997), No.6, p.451; Краткие сообщения ОИЯИ, № 5(62)-93, 1993, с. 34.

17. Mod. SY527. Teclmical Information Manual, CAEN 1995.

18. Mod. A753. SY527 High Voltage Boards. CAEN 1995.

19. Mod. A933. SY527 High Voltage Boards. CAEN 1995.

20. Mod. A303. CAENET PC Controller. Technical Information Manual 20.04.1991.20. 16 channel CFD Module, ERT 5.03.02. IMCT, H-l 121, Budapest.

21. Model 1885A FASTBUS ADC. Operators Manual. Le Croy 1994.

22. Eltec. Eurocom 5. Hardware Manual 68020 CPU Board.Rev. 1A 10.07.1987.

23. A.Marchioro. Event Builder. User's quid ALEPH 88059. DATA CQ, 88-12, 17.6.

24. J.Modivar. Buda trigger unit. MTA Alotki. Debrecen 1999.

25. R.Zybert, DSPACK (version 1.0), NA49 Note 14.12.1993.

26. В.И.Колесников. Кандидатская диссертация. ОИЯИ, 13-2002-183, Дубна, 2002.

27. R.Brun et al., CERN-DD/EE/84-1.

28. К.Werner, Phys. Rep., 232, 87 (1993).

29. M.Y.Toy, Ph.D.Thesis. University of California, Los Angeles, 1998.

30. Proc. Quark Matter 2001, Nucl.Phys. A698 (2002); Proc. Quark Matter 2002, Nucl.Phys. A715 (2003).

31. T.Alber et al. (NA49), Phys.Rev.Lett. 75, 3814 (1995).

32. L.P.Csernai and J.I.Kapusta, Phys.Rep. 131, 223 (1986).

33. A.Mekjian, Phys.Rev.Lett. 38, 640 (1977);

34. S .Das Gupta and A.Z.Mekjian, Phys.Rep. 72, 131 (1981).

35. H.Sato and K.Yazaki, Phys.Lett. В 98, 153 (1981).

36. R.Bond et al., Phys.Lett. В 71, 43 (1977).

37. S.Mrowczynski, Phys.Lett. В 277, 43 (1992).

38. S.T.Butler and C.A.Pearson, Phys.Rev. 129, 836 (1963);

39. A.Schwarzschild and C.Zupancic, Phys.Rev. 129, 854 (1963).

40. H.H.Gutbrod et al., Phys.Rev.Lett. 37, 667 (1976); M.-C.Lemaire et al., Phys.Lett. B 85, 38 (1979);• S.Nagamiya et al., Phys.Rev. C 24, 971 (1981); R.L.Auble et al., Phys.Rev. C 28, 1552 (1983).

41. S.Wang et al. (EOS), Phys.Rev.Lett. 74, 2646 (1995).

42. J.W.Cronin et al., Phys.Rev. D 11, 3105 (1975); W.Bozzoli et al., Nucl.Phys. B 144, 317 (1978).

43. J.Barrette et al. (E988), Phys.Rev. C 50, 1077 (1994); T.Abbott et al. (E802), Phys.Rev. C 50, 1024 (1994); N.Saito et al. (E802), Phys.Rev. C 49, 3211 (1994).

44. MJ.Bemiett et al. (E878), Phys.Rev. C 58, 1155 (1998).

45. L.Ahle et al. (E802), Phys.Rev. C 60, 064901 (1999).

46. J.Barrette et al. (E877), Phys.Rev. C 61, 044906 (2000).

47. T.A.Armstrong et al. (E864), Phys.Rev. C 61, 064908 (2000).

48. G.Ambrosini et al. (NA52), New J.Phys. 1, 22.1 (1999).

49. A.G.Hansen et al. (NA44), Nucl. Phys. A661, 387c (1999); I.G.Bearden et al. (NA44), Eur.Phys.J. C 23, 237 (2002).• 48. S.V.Afanasiev et al., T.Anticic., G.L.Melkumov et al. (NA49),

50. Phys.Lett. B 486, 22 (2000).

51. H.Sorge, J.L.Nagle and B.S.Kumar, Phys.Lett. B 355, 27 (1995); J.Sollfrank et al, Z.Phys. C 52, 593 (1991);

52. U.Heinz, Nucl.Phys. A610, 264c (1996).

53. U.Heinz et al, Phys.Lett. B 382, 181 (1996);

54. S.Chapman, J.R.Nix and U.Heinz, Phys.Rev. C 52, 2694 (1995).

55. P.Braun-Munzinger, J.Stachel, J.P.Wessels andN.Xu, Phys.Lett. B 344, 43 (1995);

56. H.Appelshauser et al. (NA49), Eur.Phys.J. C 2, 661 (1998); E.Schnedermann, J.Sollfrank and U.Heinz, Phys.Rev. C 48,24621993).

57. A.Polleri et al., Phys.Lett. В 419, 19 (1998); Phys.Lett. В 473, 193 (2000).

58. R.Scheibl and U.Heinz, Phys.Rev. С 59, 1585 (1999).

59. J.L.Nagle et al., Phys.Rev. С 53, 367 (1996).

60. S.V.Afanasiev, T.Anticic., G.L.Melkumov et al. (NA49), Phys. Lett. B486 (2000) 22.

61. T.Anticic, B.Baatar., G.L.Melkumov et al. (NA49), Phys. Rev. C69, 24902 (2004).

62. Г.Л.Мелкумов. Труды Межд. Совещ. «Релятивистская ядерная физика от сотен МэВ до ТэВ», Словакия, Стара Лесна, 2000, с. 161-125.

63. G.L.Melkumov. Proc. of XXXII Int. Symp. On Multiparticle dynamics. Alushta, Crimea, 2003 (World Scientific 2003) p. 121-125.

64. J.Bachler, D.Barna., G.L.Melkumov et al. Nucl. Phys. B. (Proc. Suppl.) 92(2001)7-15.

65. G.E.Cooper. (NA49), Nucl.Phys. A661, 362c (1999).

66. F.Sikler et al., J.Bachler., G.L.Melkumov et al., (NA49) Nucl.Phys. A661, 45c (1999).

67. H.Appelsliauser, J.Bachler., G.L.Melkumov et al., (NA49), Phys.Rev.Lett. 82, 2471 (1999).

68. H.Sorge, Phys.Rev. С 52, 3291 (1995).

69. R.A.Fini et al. (WA97), J.Phys. G: Nucl.Part.Phys. 27, 375 (2001); F.Antinori et al. (NA57), Nucl. Phys. A715, 140 с (2003).

70. A.Mischke, S.V.Afanasiev., G.L.Melkumov et al. (NA49), Nucl.Phys. A715, 453c (2003).

71. T.Anticic, B.Baatar., G.L.Melkumov et al. (NA49), Phys. Rev. Lett. 93, 022302 (2004).

72. L.Ahleetal. (E802), Phys.Rev. С 57, R466 (1998);

73. В.В .Back et al. (E917), Phys.Rev. С 66, 054901 (2002).

74. J.B.Kinson, J.Phys. G: Nucl.Part.Phys. 25, 143 (1999).

75. G.Roland, H.Appelshauser.G.L.Melkumov et al., Nucl.Phys. A638, 91c (1998).

76. I.G.Bearden et al. (NA44), Phys.Rev.Lett. 78, 2080 (1997).

77. H. van Hecke, H Sorge and N.Xu , Nucl.Phys. A661, 493c (1999).

78. T.Alber, H.Appelshauser., G.L.Melkumov et al. J. Phys. G: Nucí. Part. Phys.23 (1997) 1817-1825.

79. S.V.Afanasiev, T.Anticic., G.L.Melkumov et al. (NA49), Phys.Rev. C 66, 054902 (2002).

80. S.V.Afanasiev, T.Anticic,., G.L.Melkumov et al. (NA49), Phys.Lett. B 538,275 (2002).

81. H.Appelshauser, J.Bachler,., G.L.Melkumov et al. (NA49), Phys.Lett. B 444, 523 (1998).

82. S.V.Afanasiev, T.Anticic,., G.L.Melkumov et al. (NA49), Phys.Lett. B 491, 59 (2000);

83. V.Friese, C.Alt,., G.L.Melkumov et al., (NA49), J.Phys. G: Nucí. Part. Phys. 30, 119s (2004).

84. C.Blume, S.V.Afanasiev,., G.L.Melkumov et al., (NA49), Nucl.Phys. A715, 55c (2003).

85. H.Appelshauser, J.Bachler,., G.L.Melkumov et al., NA49 Collaboration, Phys.Lett. B 467, 21 (1999).

86. S.V.Afanasiev, T.Anticic,., G.L.Melkumov et al. (NA49), Phys. Lett. B 557, 157 (2003).

87. I.G.Bearden et al. (NA44), Phys.Rev.Lett. 87, 112301 (2001).

88. C.Adler et al. (STAR), Phys. Rev. Lett. 87, 262301 (2001).

89. M.van Leeuwen, S.V.Afanasiev., G.L.Melkumov et al. (NA49), Nucí. Phys. A715 (2003) 161-170.

90. C.Alt, T.Anticic,., G.L.Melkumov et al. (NA49), J. Phys. G: Nucí. Part. Phys. 30(2004) 119-128.

91. M.Gazdzicki, C.Alt., G.L.Melkumov et al. (NA49), J. Phys. G: Nucí. Part. Phys. 30(2004)701-708.

92. E.Schnedermann, J.Sollfrank and U.Heinz. Phys. Rev. C48, 2462 (1993).

93. E.Schnedermann and U.Heinz. Phys. Rev. C50, 1675 (1994).

94. G.Van Buren. (STAR), Nucl. Phys. A715 (2003) 129-139.

95. J.Burward-Hoy (PHENIX), Nucl. Phys. A715 (2003) 498-501.

96. H.van Hecke, H.Sorge andN.Xu. Phys. Rev. Lett., 81, 5764 (1998).

97. A.Dumitzu, S.A.Bass, M.Bleicher et al. Phys. Lett. B460, 411 (1999).

98. P.Koch, B.Muller, H.Stocker and W.Greiner, Mod.Phys. Lett. A 3, 737 (1988);

99. J.Ellis, U.Heinz and H.Kowalski, Phys.Lett. B 233, 223 (1989); U.Heinz, P.R.Subramanian, H.Stocker and W.Greiner, J.Phys.G: Nucl.Part.Phys. 12, 1237 (1986).

100. J.Rafelski and B.Muller, Phys.Rev.Lett. 48, 1066 (1982); J.Rafelski, Phys.Rep. 88, 331 (1982);

101. P.Koch, B.Mueller and J.Rafelski, Phys.Rep. 142, 167 (1986).

102. P.Koch and C.B.Dove, Phys.Rev. C 40, 145 (1989);

103. S.Gavin, M.Gyulassy, M.Plumer and R.Venugopalan, Phys.Lett. B 234, 175(1982).

104. B.B.Back et al. (E917), Phys.Rev.Lett. 87, 242301 (2001).

105. T.A.Armstrong et al. (E864), Phys.Rev. C 59, 2699 (1999); T.A.Armstrong et al. (E864), Phys.Rev.Lett. 79, 3350 (1997); D.Beavis et al. (E878), Phys.Rev.Lett. 75, 3633 (1995).

106. G.S.F.Stephans et al. (E859), J.Phys. G: Nucl.Part.Phys. 3, 1895 (1997).

107. J.Rafelski and M.Danos, Phys.Rev. C 50, 1684 (1994).

108. F.Becattini et al., Phys.Rev. C 64, 024901 (2001)

109. G.J.Wang, G.Welke, R.Bellwied and C.Pruneau, nucl-th/9807036.

110. F. Wang, J.Phys. G: Nucl.Part.Phys. 27, 283 (2001).

111. F.Wang, nucl-ex/9905005 (1999).

112. M.Bleicher et al., Phys.Lett. B 485, 133 (2000).

113. M.Bleicher et al., Phys.Rev. C 59, 1844 (1999);

114. S.A.Bass et al, Prog.Part.Nucl.Phys. 41, 225 (1998).

115. Ch.Blume, C.Alt,., G.L.Melkumov. (NA49), J.Phys. G: Nucl.Part.Phys. 31 (2005) 685.

116. H.Sorge, J.L.Nagle and B.S.Kumar, Phys.Lett. В 355, 27 (1995); J.Sollfrank et al., Z.Phys. С 52, 593 (1991);

117. U.Heinz, Nucl.Phys. A610, 264c (1996).

118. U.Heinz et al, Phys.Lett. В 382, 181 (1996);

119. S.Chapman, J.R.Nix and U.Heinz, Phys.Rev. С 52, 2694 (1995).

120. H.Appelshauser, J.Bachler,., G.L.Melkumov et al. (NA49), Eur.Phys.J. С 2, 661 (1998);

121. P.Braun-Munzinger, J.Stachel, J.P.Wessels and N.Xu, Phys.Lett. В 344, 43 (1995);

122. E.Schnedermann, J.Sollfrank and U.Heinz, Phys.Rev. С 48, 2462 (1993).

123. J.L.Klay et al. (E895), Phys.Rev.Lett. 88, 102301 (2002).

124. B.B.Back et al. (E917), Phys.Rev. С 66, 054901 (2002).

125. I.Ahle et al. (E802), Phys.Rev.Lett. 81, 2650 (1998).

126. LArsene et al. (BRAHMS), nucl-ex/0410020 (2004).

127. M.Kliemant et al, Phys.Rev. С 69, 044903 (2004).

128. L. van Hove et al, Phys.Lett. В 118, 138 (1982).

129. M.Gorenstein et al, Phys.Lett. В 567, 175 (2003).

130. B.Mohanty et al, Phys.Rev. С 68, 021901 (2003).

131. K.Guettler et al, Phys.Lett. 64B, 111 (1976).

132. I.G.Bearden et al. (NA44), Phys.Rev. С 57, 837 (1998).

133. C.Adler et al. (STAR), Phys.Rev.Lett. 86, 4778 (2001).

134. K.Adcox et al. (PHENIX), Phys.Rev. С 69, 024904 (2004).

135. J.Adams et al. (STAR), Phys.Rev.Lett. 92, 112301 (2004).

136. S.S.Adler et al. (PHENIX), Phys.Rev. С 69, 034909 (2004).

137. K.Adcox et al. (PHENIX), Phys.Rev.Lett. 89, 092302 (2002).

138. M.Kaneta et al. (NA44), J.Phys. G: Nucl.Part.Phys. 23, 1865 (1997).

139. D.Kharzeev. Phys. Lett. B378, 238 (19960.

140. W.Busza and A.S.Goldhaber. Phys. Lett. B139, 235 (1984).

141. S.E.Vance et al. Phys. Lett. B443, 45 (1998).

142. X.N.Wang and M.Gyulassy. Phys. Rev. Lett. 68, 1480 (1992).

143. R.Baier et al. Phys. Lett. B345, 277 (1995).

144. X.N.Wang. Phys. Rev. D43, 104 (1991).

145. P.Braun-Munziger et al. Phys. Lett. B465, 15 (1999).

146. I.G.Bearden et al. (NA44) Phys. Rev. Lett. 78, 2080 (1997).

147. H.Appelshauser, J.Bachler., G.L.Melkumov et al. (NA49) Eur. Phys. J. C2, 661 (1998).

148. K.H.Ackermann et al. (STAR), Phys. Rev. Lett. 86, 402 (2001).

149. J.B.Bjorken. Phys. Rev. D27,140 (1983).

150. A.Wroblewski. Acta Phys. Pol, B16, 379 (1985).

151. E.Andersen et al. Phys. Lett. B433, 209 (1998).

152. B.Back et al. (E917), Phys. Rev. Lett. 86, 1970 (2001).

153. I.G.Bearden et al. (BRAHMS), Phys. Rev. Lett. 93, 102301 (2004).