Экспериментальное исследование адронных распадов Z0 на установке DELPHI на ускорителе LEP CERN и поиск закономерностей в образовании частиц в процессах е + е--ангиниляций и в адронных взаимодействиях тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.23, доктор физико-математических наук Уваров, Владимир Анатольевич

• Уваров, Владимир Анатольевич
• доктор физико-математических наук
• 1998

Оглавление диссертации доктор физико-математических наук Уваров, Владимир Анатольевич

1.5 Триггер

1.6 Системы сбора данных и реконструкции событий

1.7 Моделирование эксперимента

Глава 2. Множественности заряженных частиц при адронных распадах Z°-6030Ha

2.1 Основные характеристики распределений по множественности заряженных частиц при адронных распадах Z0 и их сравнение с другими данными

2.2 Распределения по множественности заряженных частиц в разных интервалах быстрот и при фиксированном числе струй при адронных распадах Z0

2.3 Сравнительный анализ ширины распределений по быстроте, средних множественностей заряженных частиц и их зависимостей от энергии в процессах е+е_-аннигиляции и р±р-столкновениях

Глава 3. Распределения событий по коллективным переменным и угловые распределения в трехструйных событиях при адронных распадах Z0-бoзoнa

3.1 Распределения событий по коллективным переменным при адронных распадах Z0 и их сравнение с другими е+е~-данными при меньших энергиях

3.2 Угловые распределения в трехструйных событиях при адронных распадах Z0

Глава 4. Образование резонансов при адронных распадах Z0~бoзoнa и экспериментальные закономерности в выходах частиц в про-

цессах е+е~-аннигиляции

4.1 Методика определения сечений образования резонансов

4.2 Инклюзивное образование р°(770)-, /о(980)- и /2(1270)-мезонов при адронных распадах Z0

4.3 Инклюзивное образование странных К*±(892)-, К*°(892)- и (1430)-мезонов и </>(1020)-мезона со скрытой странностью при адронных распадах Z0

72

72

4.3.1 Инклюзивное образование К*±(892)-мезона

4.3.2 Инклюзивное образование К*°(892)- и </>(1020)-мезонов

4.3.3 Инклюзивное образование К2°(1430)-мезона

4.4 Матрицы спиновой плотности /(770)-, К*°(892)- и <£(1020)-мезонов при адронных распадах Z0

4.5 Инклюзивное образование Д++(1232)-изобары при адронных распадах Z0

4.6 Экспериментальные закономерности в выходах частиц в процессах

е+е--аннигиляции

Глава 5. Гипотеза локальной партон-адронной дуальности, когерентность мягких глюонов и экспериментальные импульсные спектры частиц

5.1 О систематике в свойствах струй, реконструированных алгоритмами выделения струй

5.2 Импульсные спектры частиц в процессах е+е_-аннигиляции в свете гипотезы локальной партон-адронной дуальности и когерентности мягких глюонов

5.2.1 Форма ^-распределения

5.2.2 Энергетическая зависимость положения максимума

5.2.3 Зависимость положения максимума от массы

5.2.4 ^-спектры и предсказания модифицированного приближения главных логарифмов

Заключение

Список литературы

Приложение

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Экспериментальное исследование адронных распадов Z0 на установке DELPHI на ускорителе LEP CERN и поиск закономерностей в образовании частиц в процессах е + е--ангиниляций и в адронных взаимодействиях»

Введение

Несмотря на несомненные достижения в квантовой хромодинамике (КХД) — общепризнанной теории сильных взаимодействий, она все еще не в состоянии описать "мягкие" процессы фрагментации (или адронизации) цветных партонов (кварков и глюонов) в наблюдаемые бесцветные адроны. В попытках понять эти процессы в последние десятилетия проведены многочисленные эксперименты, в которых инклюзивное образование частиц исследовалось в сильных, слабых и электромагнитных взаимодействиях в широком диапазоне энергий. При отсутствии фундаментальной теории задача этих экспериментов состояла в установлении эмпирических закономерностей в образовании частиц, которые позволили бы создать и отъюстировать феноменологические модели процессов адронизации, постоянно развиваемые по мере накопления новых экспериментальных данных.

Совершенствование таких феноменологических моделей важно не только с теоретической точки зрения, как этап на пути создания фундаментальной теории адронизации, но и практически. Современные экспериментальные установки в физике высоких энергий, особенно на действующих или создаваемых ускорителях на встречных пучках, состоят из многочисленных сложных детекторов и характеризуются отнюдь не идеальными аксептансом и эффективностями в регистрации частиц. Достаточно, например, упомянуть о "мертвых зонах" вдоль направления сталкивающихся пучков на коллайдерах. Поэтому восстановление сечений и тех или иных распределений из полученных "сырых" экспериментальных данных возможно только путем их корректировки с помощью сложнейших компьютерных программ моделирования установок. От качества этих программ, включающих в себя те или иные феноменологические модели, описывающие процессы образования частиц в конечных состояниях в исследуемых реакциях, от их способности как можно более детального воспроизводства данных зависит степень достоверности полученных поправленных данных.

К концу восьмидесятых годов большинство экспериментов по изучению инклюзивного образования частиц было проведено на ускорителях протонов. Широкий диапазон энергий в системе центра инерции (с.ц.и.), от нескольких ГэВ до сотен ГэВ в р±р-реакциях, эксперименты в пучках различных частиц, тоже в достаточно широком диапазоне энергий, позволили накопить обширный материал о механизмах и динамике образования частиц в адронных реакциях, выявить роль валентных кварков сталкивающихся частиц в этих процессах. Некоторые из результатов таких исследований в К+р- и 7г+р-экспериментах, проведенных с участием автора, будут фрагментарно затронуты и в настоящей диссертации.

Разработанные для описания адронных реакций феноменологические кварк-партонные модели позволили воспроизвести многие закономерности как в выходах частиц, так и в их инклюзивных распределениях (см., например, [1]-[6] и приведенные там ссылки). Использование для интерпретации экспериментальных данных разработанного Фейнманом партонного подхода [7] позволило существенно продвинуться, по крайней мере, в качественном объяснении многих зако-

номерностей в образовании частиц в адронных реакциях. Достигнутый прогресс особенно очевиден по сравнению с ситуацией, существовавшей в шестидесятые и начале семидесятых годов, когда для интерпретации данных использовалась модель полюсов Редже.

Конечно, значительно более удобным полем деятельности для изучения процессов фрагментации партонов в адроны, по сравнению с адронными реакциями, являются процессы образования частиц в е+е~-аннигиляции. Процесс е+е~ —> qq с очень высокой точностью описывается современной версией электрослабой теории — так называемой стандартной моделью, а последующее развитие кварк-глюонного каскада неплохо воспроизводится КХД (о современной ситуации с экспериментальной проверкой КХД смотри, например, [8]-[11]). Таким образом, в е+ е~-аннигиляции не описывается теорией только последняя фаза этого процесса — превращение партонов пертурбативной (относящейся к теории возмущения) КХД в реально наблюдаемые в эксперименте частицы, т. е. фрагментация или адронизация. Хорошо известной и очень популярной попыткой обойти эту проблему является так называемая гипотеза локальной партон-адронной дуальности (ЛПАД) [12], фактически констатирующая неспособность КХД на сегодня решить эту проблему и просто предполагающая, что характеристики адронов в среднем воспроизводят (с некоторым, вообще говоря, неизвестным нормировочным коэффициентом) характеристики партонов на последней стадии эволюции кварк-глюонного каскада КХД. Гипотеза ЛПАД действительно оказалась полезной для описания некоторых явлений в процессах е+е~-аннигиляции в адроны, таких, например, как эффекта струны (см. [13] и приведенные там ссылки) и, может быть, эффекта когерентного излучения мягких глюонов [14]. Однако и в этих случаях отнюдь не все проблемы еще полностью решены (подробности см. в главе 5 настоящей диссертации). В большинстве же других случаев, таких, например, как определение выходов частиц или их фрагментационных функций, гипотеза ЛПАД оказывается беспомощной. Так что и в процессах е+е~-аннигиляции поиск закономерностей в образовании адронов все еще остается актуальной задачей экспериментальной физики. Но и здесь положение к концу восьмидесятых годов выглядело не блестящим из-за достаточно ограниченной статистики выполненных к тому времени е+е~-экспериментов и сравнительно небольшого интервала доступных энергий.

Ситуация изменилась в лучшую сторону после запуска в 1989 г. в ЦЕРН нового ускорителя LEP со встречными пучками электронов и позитронов. Новая область энергий и высокая светимость LEP, большая скорость набора данных и улучшенные, по сравнению с предшествовавшими экспериментами, возможности в регистрации частиц в четырех экспериментальных установках (ALEPH, DELPHI, L3 и OPAL), наконец, чистое, хорошо определенное начальное состояние е+е~-аннигиляции (Z°-6o3oh) сделали LEP 1 идеальным инструментом для детального исследования конечных адронных состояний и попыток описания адронных распадов Z°-6030Ha феноменологическими моделями, построенными на базе

кхд.

Институт Физики Высоких Энергий (ИФВЭ) в Протвино принял активное участие в эксперименте DELPHI, включая проработку его концепции, разработку и создание установки. В ИФВЭ создан передний мюонный годоскоп (HOF), проведена основная работа по разработке и созданию прецизионного детектора светимости — электромагнитного калориметра в области малых углов (STIC) и, совместно с ОИЯИ, сооружены структуированное ярмо магнита и адронный калориметр (HCAL). Группа ИФВЭ в DELPHI много сделала для создания, развития и поддержания базового on-line и off-line программного обеспечения ЭВМ (включая такие его основные элементы, как создание базы данных и лент суммарных результатов), для успешного проведения эксперимента на ускорителе LEP 1 в 1989 - 1995 гг., в ходе которого зарегистрировано около 4,5 миллионов распадов Z°-6030Ha, внесла серьезный вклад в обширную и разнообразную программу исследований по физике.

Целью диссертационной работы является представление результатов экспериментальных исследований характеристик инклюзивного образования частиц и резонансов при адронных распадах Z°-6030Ha, полученных автором в эксперименте DELPHI на ускорителе LEP [15]-[26], и результатов поиска закономерностей в образовании частиц и их сопоставления в процессах е+ е~-аннигиляции и в адронных реакциях, также полученных автором [27]-[34]. В диссертации также фрагментарно (из-за ограничений на объем) представлены некоторые из результатов, полученных автором в К+р-эксперименте при 32 ГэВ/с на пузырьковой камере Мирабель в ИФВЭ [35, 36] и в К+р- и 7г+р-экспериментах при 250 ГэВ/с на Европейском Гибридном Спектрометре (ЕГС) в ЦЕРН [37]-[42].

Актуальность и научная новизна затронутых в диссертации проблем определяются, прежде всего, получением основанных на большой статистике результатов исследований адронных распадов Z0-6o3OHa в эксперименте DELPHI на ускорителе LEP в ЦЕРН [15]-[26].

В работах по исследованию характеристик множественного образования заряженных частиц в е+е~-столкновениях [16]-[21], в отличие от результатов, полученных в р±р-реакциях, обнаружено выполнение KNO-скейлинга [43] в широком диапазоне энергий от 14 - 22 до 91 ГэВ, проявляющегося в независимости от энергии отношения (nch)/D (средней множественности заряженных частиц к дисперсии) и более высоких нормированных моментов распределения по множественности. Впервые в е+е~-реакциях получены и проанализированы распределения по множественности заряженных частиц в ограниченных интервалах быстрот и для событий с фиксированным числом струй. Показано, что обнаруженная структура (плечо) в распределениях по множественности в центральных интервалах быстрот связана с наложением распределений для двухструйных событий с относительно небольшими множественностями и для трех- и четырехструйных событий с большими множественностями.

Во второй с начала эксперимента работе DELPHI [15] по измерению распре-

делений по таким переменным, как траст, сферисити и т. д., характеризующим общую форму адронного события в целом, сделан первый важный шаг на пути к дальнейшему использованию этих переменных для точной юстировки фрагментационных моделей и для измерения энергетической зависимости константы связи сильных взаимодействий as.

Исследование угловых ориентаций струй в трехструйных адронных событиях [22], в результате которого было получено хорошее согласие экспериментальных распределений с предсказаниями КХД, позволило исключить теорию со скалярным глюоном.

Применение разработанной автором для экспериментов на камере Мирабель и на ЕГС методики определения сечений образования (выходов) резонансов (см. [35]-[42] и приведенные там ссылки) и ее развитие для существенно более сложных условий эксперимента DELPHI (с использованием корректных процедур учета несовершенства установки и остаточных корреляций Бозе - Эйнштейна) позволили измерить полные выходы и дифференциальные сечения нескольких ме-зонных резонансов и А++(1232)-изобары при адронных распадах Z0 [23]-[25]. При этом выходы таких векторных мезонов, как К*±(892), К*°(892), /(770) и <£(1020), даже не на полной статистике DELPHI, определены с намного лучшей точностью, чем это было сделано в е+е~-экспериментах при меньших энергиях. Характеристики образования /(770)-, /о(980)- и /2(1270)-мезонов были получены в DELPHI впервые среди четырех экспериментов на LEP. До получения результатов по инклюзивному образованию Д++(1232)-изобары в экспериментах DELPHI и OPAL аналогичное исследование было проведено незадолго до этого только в эксперименте ARGUS. Установление одинаковой формы инклюзивных жр-распределений (т. е. дифференциальных сечений (1 /сгд) • da¡dxp, где хр = 2 p/y/s, a a h — сечение реакции е+е~ —У hadrons) для /(770)- и /О(980)-мезонов в эксперименте DELPHI [23] поставило под сомнение предположение [44, 45] об особой роли /О(980)-мезона в динамике конфайнмента кварков. Обнаружение достаточно больших сечений образования тензорных мезонов сделало необходимым их включение в популярные феноменологические модели, претендующие на описание адронных распадов Z0, хотя в этих моделях и не удалось до настоящего времени преодолеть проблем, связанных с троекратно большим выходом Д++(1232)-изобары и вдвое большим выходом К2(1430)-мезонов, чем это следует из измерений DELPHI [24, 25].

В диссертации представлены результаты измерения матриц спиновой плотности /(770)-, К*°(892)~ и <£(1020)-мезонов в системе спиральности [26], полученные на полной статистике, накопленной DELPHI на LEP 1. Вместе с результатом OPAL для самых энергичных <£(1020)-мезонов [46] — это первое измерение матриц спиновой плотности векторных мезонов в е+е~ -столкновениях. В результате этого исследования обнаружена заметная выстроенность спинов этих векторных мезонов с предпочтительной спиральностью А = 0, когда они образуются при фрагментации первичных кварков в процессах Z° —у qq. Впервые проведено сравнение выстроенностей спинов векторных мезонов в е+е~ -аннигиляции и в

адронных реакциях К+р -»• К*°(892) +1итг+рЧ р°(770) + X при 250 ГэВ/с, также исследованных автором диссертации в эксперименте на ЕГС [42]. Оно показало наличие качественно одинаковой — поперечной — выстроенности спинов К*°(892)- и /5° (770) -мезонов, образующихся в области фрагментации первичных кварков в процессах е+е~-аннигиляции и в области фрагментации валентных кварков налетающих мезонов в адронных реакциях.

К числу актуальных результатов диссертации следует отнести и установление нескольких достаточно общих закономерностей в образовании адронов в е+ е~-аннигиляции и в адронных реакциях.

Экспериментальное обнаружение сравнительно больших сечений образования барионов, а также приблизительного подобия форм инклюзивных распределений мезонов и барионов в реакциях при больших энергиях часто приписывается исследованиям, выполненным в е+е~-экспериментах на ускорителе РЕР. В действительности, этот вывод был впервые сделан в К+р-эксперименте на камере Мирабель при сравнении характеристик инклюзивного образования странных Л- и Ё±(1385)-антибарионов и странных Кд- и К*(892)-мезонов [36]. Близкие по форме инклюзивные спектры этих частиц (несмотря на некоторые их отличия, обусловленные ограничениями на фазовый объем и разными вкладами диф-фракционных процессов) свидетельствовали о практически одинаковом механизме их образования при фрагментации странного валентного 5-кварка налетающего К+-мезона. Вообще, вся совокупность данных по инклюзивному образованию частиц, полученных в экспериментах на камере Мирабель и на ЕГС (см. [35]-[42] и приведенные там ссылки), показала, что инклюзивные распределения частиц, образующихся при фрагментации одного и того же валентного кварка (диквар-ка), очень близки по форме. Неудивительно, что такие же свойства наблюдаются и при фрагментации кварков, образующихся в процессах е+е~ —)■ од.

В диссертации показана идентичность зависимостей от энергии в с.ц.и. (л/й) средней множественности заряженных частиц в е+е~- и р^р-реакциях [29]. На первый взгляд, эти зависимости весьма разные. Однако это связано с тем, что в р±р-взаимодействиях заметная доля энергии уходит на так называемые лидирующие частицы — фрагменты первичных протонов (антипротонов), а не на образование новых частиц, как это происходит в процессах е+е_-аннигиляции. Соответствующий учет доли энергии, расходуемой в р^р-взаимодействиях на лидирующие частицы, привел к установлению универсальности энергетических зависимостей средней множественности заряженных частиц в е+е~- и р^р-реакциях. Этот замечательный результат (в силу большого отличия механизмов образования частиц в е+е~- и р±р-реакциях), по-видимому, означает, что средние множественности заряженных частиц в разных типах взаимодействий почти не зависят от их механизмов образования, а в основном определяются доступной энергией. Следует отметить, что такая же универсальность была предсказана теоретиками ИФВЭ [47] и для глубоконеупругих лептон-нуклонных процессов (см. также обзор [48]).

К интересному результату диссертации относится обнаружение универсальной зависимости от массы выходов частиц в процессах е+е~-аннигиляции [33]. Из квантовой механики следует, что для частицы со спином J число возможных состояний с разными проекциями спина равно 2 J + 1. Поэтому можно предположить, как это было впервые последовательно сформулировано в аддитивной кварковой модели Анисовича и Шехтера [1], что выходы векторных и псевдоскалярных мезонов (членов декуплета и октета барионов) должны соотноситься как их спиновые факторы 2J + 1, т. е. как 3:1 (4:2). Между тем, несмотря на это, казалось бы, очевидное утверждение, экспериментальная ситуация на протяжении вот уже нескольких десятилетий оставалась неясной. Экспериментальные значения отношения сечений инклюзивного образования векторных и псевдоскалярных мезонов оказывались примерно одинаковыми, хотя и высказывались предположения, что это может быть связано с отличием в массах векторных и псевдоскалярных частиц [32]. Поэтому в большинстве современных моделей образования частиц, в том числе и основанных на КХД, предполагалось, что вероятности образования qq-пар (q = и, d, s) со спинами 1 и 0 практически не отличаются. Еще более сильной предполагалась подавленность |+-декуплета барионов по сравнению с | -октетом. Так, в наиболее популярной и распространенной модели Jetset [49]1 подавленность дикварка со спином 1 по отношению к дикварку со спином 0 составляет: ^(qqi/qqo) — 0,05, где фактор | представляет спиновый множитель. В диссертации экспериментально доказано, что, напротив, спиновый фактор 2 J + 1 хорошо работает (может быть, за исключением пионов) при соответствующем учете отличий в массах частиц. Выходы частиц, принадлежащих мезонным 0~- и 1~-нонетам и барионным |+-октету и |+-декуплету, просуммированные по всем проекциям изотопического спина (модифицированного для странных мезонов и мезонных изосинглетов) и взвешенные с фактором 1/(2J+1), в процессах е+е~-аннигиляции описываются (за исключением пионов) как функция массы (М) одной универсальной зависимостью — простой экспоненциальной функцией а ■ ехр(—ЬМ2) с не зависящим от энергии -y/i параметром наклона Ь. Обнаружение этой экспериментальной закономерности вызвало большой интерес и широко комментировалось (см., например, [9, 10, 11, 50]). Более того, такая же закономерность была впоследствии обнаружена и в р±р-реакциях, и в столкновениях тяжелых ионов [51]-[54] (см. раздел 4.6).

Одним из результатов диссертации является обнаружение приблизительного подобия энергетических зависимостей средней множественности заряженных частиц ((nch)) и выходов различных частиц и резонансов ({part}) в процессах е+е~-аннигиляции, т. е. приблизительного скейлинга относительных выходов частиц и резонансов ((part)/(псн)) в диапазоне энергий PEP-PETRA - LEP 1 [34]. Это позволило сделать оценки выходов частиц при энергиях LEP 2.

Наконец, актуальной проблемой в физике адронных распадов Z°-6030Ha

1 Представляющей струнную модель [2], реализованную в виде компьютерной программы, использующей метод Монте-Карло.

является и обсуждаемый в диссертации вопрос о применимости гипотезы ЛПАД и степени проявления эффекта когерентного излучения мягких глюонов в экспериментальных импульсных распределениях частиц [31].

Практическая ценность диссертационной работы определяется тем, что полученные экспериментальные данные и обнаруженные закономерности позволили глубже понять динамику образования частиц и резонансов в процессах е+е_-аннигиляции и в адронных реакциях, стимулировали дальнейшие исследования в этих направлениях в данных и в других экспериментах, способствовали развитию и проверке многих теоретических моделей. Результаты этой работы использовались при планировании е+ е~ -экспериментов при более высоких энергиях на ускорителе LEP 2 в ЦЕРН, а также для юстировки параметров феноменологических моделей, используемых для расчета эффективностей и аксептанса экспериментальных установок.

Структура диссертации: диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения, списка литературы и приложения.

В первой главе кратко описывается экспериментальная установка DELPHI на ускорителе LEP в ЦЕРН с несколько большим ударением только на те аспекты, которые использовались в приведенном в диссертации анализе данных. Кратко описаны устройство, принцип работы и точностные характеристики трековых детекторов, электромагнитных и адронного калориметров, детекторов идентификации заряженных адронов, электронов, фотонов и мюонов. Описаны также триггер, алгоритмы идентификации частиц, системы сбора данных и реконструкции событий, методика моделирования установки.

Вторая глава посвящена результатам экспериментальных исследований характеристик множественного образования заряженных частиц при адронных распадах Z0, опубликованным в работах [16]-[21], и сравнению распределений заряженных частиц по быстроте, а также сравнению средних множественностей этих частиц в процессах е+е~-аннигиляции и р±р-столкновениях [27]-[29].

В разделе 2.1 этой главы изложена процедура коррекции полученных "сырых" данных. Приведены распределения по полной множественности заряженных частиц и по множественности этих частиц, образующихся только в одной полусфере в с.ц.и. Обсуждаются энергетические зависимости средней множественности заряженных частиц ((псд))> отношения (nch}/D (где D — дисперсия распределения по множественности) и нормированных моментов С\ в процессах е+е~-аннигиляции, проводится их сравнение с различными моделями.

Показано, что начиная с y/s = ( 14 - 22 ) ГэВ и вплоть до энергий LEP нормированные моменты Ci не зависят от энергии, что означает выполнение KNO-скейлинга [43]. Соответствующие KNO-функции также не зависят от энергии. Полученные в эксперименте распределения по множественности заряженных частиц сравниваются с отрицательным биномиальным [55] и модифицированным отрицательным биномиальным [56] распределениями, а также с моделью Эллиса и др. [57]. Лучшее описание данных дает модифицированное отрицательное би-

номиальное распределение, а модель Эллиса и др. не воспроизводит экспериментальных данных. Приведены также данные по корреляциям между множествен-ностями частиц в передней и задней полусферах в с.ц.и. В согласии с данными по адронным реакциям эти корреляции наиболее сильно проявляются в области центральных значений быстрот и между частицами противоположного заряда.

В разделе 2.2 рассматриваются распределения по множественности заряженных частиц в разных интервалах быстрот (как для полного фазового пространства, так и для одной полусферы в с.ц.и.) и при фиксированном числе струй в сравнении с предсказаниями модели .^ве! с партонным ливнем. Обнаружена структура (плечо) в распределениях по множественности в центральных интервалах быстрот, хорошо воспроизводимая моделью Jetset, но не отрицательным биномиальным распределением. Показано, что эта структура обусловлена разными формами распределений по множественности в двухструйных событиях со сравнительно небольшими множественностями и в трех- и четырехструйных событиях с существенно большими множественностями. Представлен подробный анализ распределений по множественности в разных интервалах быстрот и при фиксированном числе струй в рамках клановой модели [58]-[61]. Отрицательное биномиальное распределение хорошо воспроизводит распределения по множественности при фиксированном числе струй. Однако полученные значения параметров клановой модели, и прежде всего близкое к единице среднее число частиц в клане, ставят под сомнение обоснованность клановой картины.

Раздел 2.3 посвящен сравнительному анализу ширины распределения заряженных частиц по быстроте, средней множественности этих частиц и их зависимостей от энергии в процессах е+е~-аннигиляции и в р±р-столкновениях. Описывается разработанная автором методика восстановления распределения частиц по быстроте в р±р-реакциях из соответствующего распределения по псевдобыстроте [27, 28]. Показывается, что при одинаковой энергии л/в ширина распределения по быстроте, определенная как А = (¡(АМ1&у)^у)1(АЫ/Ау)тах, заметно меньше в р^р-столкновениях, чем в процессах е+ е~-аннигиляции, но наклоны энергетических зависимостей ширины А в р^р- и е+е~-реакциях примерно одинаковы. Так, аппроксимация этих зависимостей функцией А = г • к^^/з/га) дала следующие значения параметра наклона: е = 0,558 ± 0,014 для р±р- и г = 0,497 ± 0,023 для е+е~-данных — одинаковые в пределах 2,3 стандартных отклонений.

Сравнение энергетических зависимостей средней множественности заряженных частиц в процессах е+е_-аннигиляции и в р±р-столкновениях показало [29], что их различие обусловлено только тем, что в р±р-столкновениях заметная доля энергии уносится лидирующими частицами — фрагментами первичных протонов (антипротонов). Поэтому если в е+е~-аннигиляции зависимость средней множественности от энергии описывается некоторой функцией (пск) = /(л/^К то в р^-столкновениях она трансформируется в зависимость (псь) = п0 + /(у/в/к), где параметр к переопределяет энергию, действительно

расходуемую на образование вторичных частиц, а параметр п0 можно рассматривать как усредненную множественность лидирующих частиц. Одновременная аппроксимация всех доступных к тому времени е+е~- и р±р-данных показала полную идентичность энергетических зависимостей таким образом определенных средних множественностей частиц в е+е~- и р±р-столкновениях при слабой зависимости результатов от конкретного вида выбранной функции f(y/s) и при разумных, с точки зрения физической интерпретации, значениях параметров к и п0.

Третья глава посвящена анализу е+е~-данных в области 2°-пика с точки зрения коллективных переменных, описывающих событие в целом, таких, как траст, сферисити, апланарность и т. п. (раздел 3.1), анализу угловых распределений в трехструйных событиях (раздел 3.2) и основывается на работах [15, 22]

В разделе 3.1 анализируются распределения по различным коллективным переменным, проводится их сравнение с различными основанными на КХД моделями. Средние значения коллективных переменных при адронных распадах Z0 сравниваются с аналогичными величинами, полученными в экспериментах при меньших энергиях. Современные результаты DELPHI в этой области, также полученные при участии автора диссертации, намного богаче, чем представленные в этом разделе. Тем не менее, мы ограничились только этими результатами, полученными непосредственно автором (что, впрочем, относится и ко всем работам, использованным в диссертации). Они интересны и как история: работа [15] — вторая из всех опубликованных сотрудничеством DELPHI статей.

В разделе 3.2 представлены результаты измерения угловых ориентации, трехструйных событий при адронных распадах Z0. Анализируются угловые распределения по полярному углу в между направлением первичного электрона и осью траста, по азимутальному углу х между плоскостью струй и плоскостью, образованной осью траста и направлением первичного электрона, и по полярному углу в между направлением первичного электрона и нормалью к плоскости струй. Из анализа полученных распределений делается вывод о согласии данных с предсказаниями КХД. Впервые проведенная экспериментальная проверка теории со скалярным глюоном в области Z°-nHKa показала, что эта теория исключается полученными экспериментальными данными.

Четвертая глава, представляющая главные результаты диссертации, опубликованные в работах [23]-[26],[32]-[42], посвящена исследованиям инклюзивного образования резонансов при адронных распадах Z0-6o3OHa, а также поиску экспериментальных закономерностей в выходах частиц в процессах е+е_-аннигиляции как при энергии LEP, так и при меньших энергиях.

Рассматриваемые в этой главе исследования инклюзивного образования резонансов представляют достаточно непростую задачу по целому ряду причин. Первая из них связана с несовершенством установки и необходимостью корректного учета ограниченного аксептанса, неэффективностей детекторов и зависящего от импульса экспериментального разрешения. Вторая — обусловле-

на большой множественностью вторичных частиц и, следовательно, огромным комбинаторным фоном, чрезвычайно усложняющим процедуру выделения достаточно небольших сигналов, несмотря на большую статистику и сравнительно большие сечения. Третья — связана с необходимостью учета отражений резо-нансов, распадающихся по отличным от исследуемых модам и дающих вклады в изучаемые спектры масс из-за отнюдь не идеальной идентификации частиц. Неожиданно к этим проблемам добавилась и необходимость учета достаточно сильного влияния остаточных корреляций Бозе - Эйнштейна, приводящего к заметным изменениям формы Брейта - Вигнера резонансных сигналов и смещению центральных значений их масс. Этот ранее не наблюдавшийся при меньших энергиях эффект тоже обязан большой множественности частиц в струях, при которой имеется заметная вероятность интерференции пионов от распадов резо-нансов, скажем р°(770), с другими пионами того же заряда в данном событии. Решению всех этих проблем посвящен раздел 4.1. Основы разработанной методики, в особенности учет отражений резонансов, были заложены автором, как уже отмечалось выше, при проведении экспериментов на пузырьковой камере Мирабель и на ЕГО [35]-[42], а затем были существенно развиты для применения в эксперименте DELPHI.

Особого внимания заслуживает рассматриваемый в этом разделе метод выделения сигналов резонансов непосредственно из "сырых" спектров эффективных масс, в котором несовершенство детектора и использованные при отборе данных ограничения учитываются с помощью программы Delsim [62], моделирующей работу установки, путем корректировки не самих данных, а аппроксимирующих их функций. Этот метод, исследованный Жигуновым и др. [63] и впервые примененный нами для задач определения сечений образования резонансов, использует так называемую размазывающую матрицу и позволяет избежать смещенных оценок параметров, которые возможны при применении более распространенного метода так называемых корректирующих множителей.

В разделе 4.2 представлены результаты исследования инклюзивных характеристик образования р°(770)-, /О(980)- и /2(1270)-мезонов при адронных распадах Z0 [23], впервые проведенного на LEP2. Показано, что инклюзивные дифференциальные сечения (1/(Тн) • (1<т/с1жр (жр-распределения) р°(770)- и /О(980)-мезонов в пределах ошибок близки по форме, что ставит под сомнение предположение [44, 45] об особой роли скалярного /о(980)-мезона в динамике конфайнмен-та кварков. С другой стороны, показывается, что жр-распределение тензорного /2(1270)-мезона является более жестким, чем векторного 770)-мезона. Что же касается отношения их выходов, {/2(1270))/{р°(770)), измеренного в интервале хр > 0,05, то оно составляет 0,24 ±0,07 и совместимо в пределах ошибок со средним значением отношения выходов тензорных мезонов к векторным, 0,25 ± 0,03,

2Первые предварительные результаты DELPHI по измерению сечений инклюзивного образования р°(770)-, /о(980)-, /2(1270)- и К*°(892)-мезонов, также полученные с участием автора, опубликованы еще раньше [64].

полученным в адронных реакциях (см., например, [40], [65]-[72]).

В разделе 4.3 представлены результаты исследований инклюзивных характеристик образования К*±(892)- и К2±(1430)-мезонов (подраздел 4.3.1), К*°(892)~ и </>(1020)-мезонов (подраздел 4.3.2), К2°(1430)-мезона (подраздел 4.3.3) при адронных распадах Z0 [23, 25]. Сигналы от распадов К*±(892)- и мезонов выделялись в спектрах эффективных масс Кд7г±-системы, от К*°(892)- и К2°(1430)-мезонов — в спектрах К±7гт-системы, а от <^>(1020)-мезона — в спектрах К+К~-системы. Для определения сечений образования К*°(892)-, К^МЗО)-и (/>(1020)-мезонов использовалась информация об идентификации частиц с черен-ковских детекторов (RICH). Определены полные выходы всех этих резонансов, а для векторных мезонов и их дифференциальные сечения (1 • d<?/dxp. Как и следовало ожидать, полные выходы и дифференциальные сечения К*±(892)- и К*°(892)-мезонов оказались одинаковыми в пределах ошибок. Проведено сравнение полученных результатов с предсказаниями моделей. Полные выходы и дифференциальные сечения векторных мезонов неплохо согласуются со всеми моделями, за исключением Herwig [73], которая предсказывает при хр > 0,4 заметно более жесткие жр-распределения, чем это следует из экспериментальных данных. Полученный в эксперименте DELPHI выход тензорного К2°(1430)-мезона оказался втрое меньше значения, измеренного в эксперименте OPAL [74], и вдвое меньше значений, предсказываемых моделями Jetset [49] и Herwig [73], но согласуется с предсказаниями других недавно разработанных моделей [75, 76]. Измеренное нами отношение выходов странного тензорного и странного векторного мезонов, (К2°(1430))/(К*°(892)), оказалось заметно меньше других измеренных на LEP аналогичных отношений (/2(1270))/(/?°(770)) и (/¿(1525))/(<¿(1020)>, хотя и согласуется с ними в пределах больших ошибок. Обсуждается сравнение этих отношений с соответствующими величинами в адронных реакциях. Показано также, что разные значения этих отношений на LEP могут быть объяснены отличиями в массах частиц.

В разделе 4.4 представлены результаты измерения матриц спиновой плотности р°(770)-, К*°(892)- и ^>(1020)-мезонов в системе спиральности [26]. Как уже отмечалось выше, вместе с результатом OPAL для самых энергичных ^>(1020)-мезонов [46] — это первое измерение матриц спиновой плотности векторных мезонов в е+е~-столкновениях. Показано, что для достаточно мягких К*°(892)- и </>(1020)-мезонов, образующихся в интервале х.р < 0,3, значения роо (элемента матрицы спиновой плотности) близки в пределах ошибок к величине что означает отсутствие выстроенности спинов. Так как в этой области хр значительная часть К*°(892)- и ^(1020)-мезонов образуется в результате многочисленных распадов других более тяжелых резонансов и частиц, то полученный результат о равновероятности состояний с разными спиральностями является вполне естественным. Обсуждается связь этого результата со значением отношения выходов псевдоскалярных мезонов к векторным. С другой стороны, при значениях хр > 0,3, Хр > 0,4 и Хр > 0,5, т. е. когда векторные мезоны в основном образуют-

ся в результате фрагментации первичных кварков в процессах Z° —> qq, обнаружена заметная выстроенность спинов /(770)- и К*°(892)-мезонов с роо > т. е. с преобладанием состояний со спиральностью А = 0. Для </>(1020)-мезона такой же результат был получен только при значениях хр > 0, 7. Показано, что недиагональные элементы матриц спиновой плотности /(770)-, К*°(892)- и </>(1020)-мезонов совместимы с нулем во всех интервалах хр. Проводится обсуждение этих результатов с точки зрения теоретических моделей, а также сравнение выстроен-ностей спинов векторных мезонов в е+е~-столкновениях и в адронных реакциях К+р -У К*°(892) + X и тг+р —У /(770) + X при 250 ГэВ/с [42].

В разделе 4.5 представлены результаты исследования инклюзивного образования Д++(1232)-изобары при адронных распадах Z0 [24]. Из-за сложности выделения этого достаточно широкого резонанса над большим комбинаторным фоном подробно описывается примененная методика, в которой для идентификации протонов использовались черенковские детекторы (RICH) и измерения ионизационных потерь (dE/dx в ТРС). Показана совместимость результатов, полученных при разных параметризациях фона. Форма измеренного дифференциального сечения (1 /<т^) • da/dxp Д++(1232)-изобары неплохо воспроизводится моделями Jetset [49] и UCLA [77], а модель Herwig [73] сильно переоценивает относительное сечение образования Д++(1232)-изобары на первичном u-кварке, т. е. при больших значениях хр. Однако все эти модели завышают полный выход Д++(1232)-изобары примерно в три раза. Также втрое больше полученного нами значения оказался выход Д++(1232)-изобары, измеренный в эксперименте OPAL [78]. Вместе с тем, измеренный в эксперименте DELPHI выход Д++(1232)-изобары прекрасно согласуется со значением, предсказанным из универсальной зависимости от массы выходов частиц [33], принадлежащих мезонным 0~- и 1 "-нонетам и барионным |+-октету и |+-декуплету.

Обнаружению этой универсальной зависимости посвящен раздел 4.6, базирующийся на работах [33, 34]. В нем показано, что измеренные в экспериментах на LEP выходы частиц ((;particle)), принадлежащих мезонным 0~- и 1 "-нонетам и барионным -октету и |+-декуплету, просуммированные по всем проекциям модифицированного изотопического спина (Im = | для странных мезонов, Im = | для мезонных изосинглетов, 1т — обычный изотопический спин для всех остальных частиц) и взвешенные со спиновым множителем 1/(2J+1), описываются (за исключением пионов) как функция массы (М) универсальной зависимостью:

2 Im + 1

—у——(particle) — а ■ ехр(—ЬМ2).

Это демонстрирует, что спиновый множитель 2 J + 1 действительно работает и что предположения о подавленности (из-за спинов) выходов векторных мезонов по отношению к псевдоскалярным и декуплета бар ионов по отношению к октету, используемые в некоторых моделях, мало чем обоснованы.

Обнаружение этой закономерности позволило сделать предсказания о выходах Д++(1232)-изобары и Í)--гиперона в е+е~-столкновениях при энергиях

LEP, которые впоследствии были подтверждены измерением выхода Д++(1232)~ изобары в эксперименте DELPHI [24] (но не в эксперименте OPAL [78]) и более точными измерениями выхода О ""-гиперона в экспериментах DELPHI [79] и OPAL [80] (которые, однако, несколько отличаются от результатов в эксперименте ALEPH [81]).

Такая же закономерность в выходах частиц от массы обнаружена и при энергиях PEP-PETRA, и, что особенно замечательно, с тем же (в пределах ошибок) значением параметра наклона Ь, что и для данных на LEP. Что же касается нормировочного параметра а, то, как показано в работе [34], энергетическая зависимость этого параметра оказывается (с точностью до нормировки) приблизительно той же самой, что и для средней множественности заряженных частиц {{nch))- Поэтому относительные выходы частиц Yj-h.1 приблизительно не

зависят от энергии. Это, в свою очередь, позволило путем экстраполяции зависимости (nch) от y/s в область более высоких энергий оценить выходы частиц при энергиях LEP 2.

Пятая глава посвящена изучению систематики в свойствах струй, выделенных известными алгоритмами нахождения струй, и вопросу о том, проявляется ли когерентность мягких глюонов в импульсных спектрах адронов в е+е~-реакциях, как это ожидается в соответствии с гипотезой локальной партон-адронной дуальности, и базируется на работах [30, 31].

В разделе 5.1 на основе анализа искусственно сгенерированных трехструй-ных событий реакции е+е~ —У hadrons показывается [30], что применяемые алгоритмы нахождения струй приписывают заметное число медленных частиц с большими углами (и, соответственно, с большими поперечными импульсами) по отношению к направлению истинной струи, определяемому направлением первичного партона, другим струям и тем самым заметно искажают истинную композицию струй. Обсуждается влияние соответствующей систематики на распределения по множественности частиц в кварковых и глюонных струях и на потоки частиц и энергии между струями.

В разделе 5.2 показывается [31], что некоторые качественные свойства импульсных спектров адронов, часто интерпретируемые как доказательство проявления эффекта когерентности при излучении мягких глюонов и, следовательно, подтверждающие гипотезу ЛПАД, обусловлены не только эффектом когерентности. Во всяком случае, "горбатая" структура ^-распределений (£ = — In хр) приблизительно гауссовской формы (в диссертации показано, что такая же структура наблюдается и в р±р-реакциях) определенно следует из ограниченности поперечных импульсов и приблизительного "плато" в распределениях по быстроте в центральной области, а смещение положения максимума ^-распределения (£тоаа;) к меньшим значениям для частиц с большей массой — из "эффекта лидирования" при фрагментации странных кварков в процессах Z° —> ss. Неоднозначные выводы, согласно модели Jetset, следуют также и из характера зависимости £тах от энергии y/s в силу отличающихся зависимостей от энергии ^-распределений для

первичных (q —У qg) и вторичных (д —У дд) глюонов и влияния на них аромата первичных кварков.

В заключении перечислены основные результаты диссертационной работы и сформулированы выводы.

С целью экономии объема полный список авторов работ [15-17,19,21-26] сотрудничества DELPHI, включенных в настоящую диссертацию, приведен не в списке литературы, а в приложении.

Диссертация выполнена в Институте Физики Высоких Энергий. В ее основу положены работы [15]-[42], выполненные при участии автора в 1980 - 1997 гг. и опубликованные в журналах "Ядерная Физика", "Physics Letters В", "Zeitschrift für Physik С", в виде препринтов ИФВЭ и ЦЕРН, а также в материалах международных конференций [18, 20]. Основные результаты этих работ докладывались на международных конференциях по физике высоких энергий, сессиях Отделения ядерной физики АН СССР, научных семинарах ИФВЭ, ЦЕРН, университетов Вупперталя и Турина.

Заключение диссертации по теме «Физика высоких энергий», Уваров, Владимир Анатольевич

Основные результаты диссертации можно сформулировать следующим образом.

1. Проведены экспериментальные исследования распределений по множественности заряженных частиц при адронных распадах Z°-6030Ha, в ходе которых:

- разработана процедура восстановления распределений по множественности заряженных частиц из "сырых" данных;

- при сравнении данных DELPHI с данными других экспериментов при меньших энергиях обнаружено в е+е~-столкновениях в диапазоне энергий y/s от 14 - 22 до 91 ГэВ выполнение KNO-скейлинга, проявляющегося в энергетической независимости: отношения (псд)/D, нормированных моментов Сi распределения по множественности и KNO-функции ф(г)]

- проведено сравнение распределений по множественности заряженных частиц и энергетической зависимости средней множественности этих частиц с различными параметризациями и предсказаниями моделей. Показано, что модифицированное отрицательное биномиальное распределение описывает данные DELPHI лучше, чем обычное отрицательное биномиальное распределение, и что модель Эллиса и др. не совместима с этими данными;

- обнаружена структура (плечо) в распределениях по множественности заряженных частиц в центральных интервалах быстрот, которая объясняется наложением распределений для двухструйных событий (с относительно небольшими множественностями) и для трех- и четырехструйных событий (с большими множественностями);

- проанализированы распределения по множественности заряженных частиц в ограниченных интервалах быстрот и при фиксированном числе струй в событии в рамках модели кланов. Показано, что полученные значения параметров этой модели ставят под сомнение физическую интерпретацию понятия клана;

- изучены корреляции между множественностями заряженных частиц в передней и задней полусферах в с.ц.и. Показано, что (как и в адрон-адронных реакциях) наиболее сильные корреляции наблюдаются в центральных областях быстрот и между частицами противоположного заряда.

2. Проведены экспериментальные исследования инклюзивного образования мезонных резонансов и Д++ (1232)-гьзобары при адронных распадах Z°-6030Ha, в ходе которых:

- разработана методика определения сечений образования (выходов) резонансов непосредственно из "сырых" спектров эффективных масс, в которой несовершенство детектора и использованные при отборе треков и событий ограничения учитываются с помощью корректировки аппроксимирующих функций;

- разработана методика учета остаточных корреляций Бозе - Эйнштейна, возникающих при энергиях LEP из-за большой множественности частиц в струях и приводящих к заметным изменениям формы Брейта - Вигнера резонансных сигналов и смещению центральных значений их масс. Развита методика учета отражений резонансов из-за неидеальной идентификации частиц;

- измерены полные выходы и дифференциальные сечения (1/сгл) • da/с\х.р (жр-распределения) векторных р°(770)-, К*±(892)-, К*0(892)- и ф(1020)~ мезонов. Полные выходы и Жр-распределения К*±(892)- и К*°(892)-мезонов оказались одинаковыми в пределах ошибок. Проведено сравнение измеренных Жр-распределений векторных мезонов с предсказаниями моделей Jetset и Herwig. Показано, что модель Jetset хорошо описывает эти распределения, тогда как модель Herwig при хр > 0,4 предсказывает более жесткие распределения, чем в эксперименте;

- измерены полные выходы скалярного fo(980)- и тензорных /2 (1270)-, К^ (ЦЗО)- и (ЦЗО)-мезонов, а также ау-распределения /О(980)- и /2(1270)-мезонов. Из полученных данных следует, что:

- хр-распределения /о(980)- и /Э°(770)-мезонов имеют приблизительно одинаковую форму, что делает сомнительным предположение об особой роли /О(980)-мезона в динамике конфайнмента кварков;

- Жр-распределение тензорного /2(1270)-мезона оказалось более жестким, чем векторного /?°(770)-мезона. Отношение полных выходов этих мезонов, (/2(1270))/(р°(770)) = 0,24±0,07, согласуется в пределах ошибок со средним значением отношения полных выходов тензорных мезонов к векторным, 0,25±0, 03, измеренным в адрон-адронных реакциях;

- измеренный выход К2°(1430)-мезона втрое меньше значения, найденного в эксперименте OPAL, и вдвое меньше значений, предсказываемых моделями Jetset и Herwig, но согласуется с предсказаниями других недавно разработанных моделей;

- наиболее вероятным объяснением различия между отношением выходов странных тензорного и векторного мезонов, (К^ 1430))/(К*0 (892)), и отношениями (/2(1270))/(w(782)) и (/¿(1525))/(</>(1020)) является разница в массах этих частиц;

- впервые в е+ е~-столкновениях измерены матрицы спиновой плотности р°(770)~, К*°(892)- и ф(1020)-мезонов в системе спиральности. Значения роо (диагонального элемента матрицы спиновой плотности) К*0(892)- и <^>(1020)-мезонов в области х,р < 0,3 оказались близкими к величине что свидетельствует об отсутствии выстроенности спинов и объясняется тем, что в этой области хр значительная часть К*°(892)- и 0(1О2О)-мезонов образуется в результате распадов многочисленных резонансов и тяжелых частиц. Из полученных значений роо следует, что отношение выходов псевдоскалярных мезонов к векторным составляет P/V ~ | и согласуется с отношением их спиновых множителей 2 J + 1. При значениях хр > 0,3, хр > 0,4 и Хр > 0,5, т. е. когда векторные мезоны в основном образуются при фрагментации первичных кварков в процессах Z0 ->• qq, обнаружена заметная выстроенностъ спинов р° (770)- и К*0 (892)-мезонов с преобладанием состояний со спиральностью А = 0. Для </>(1020)-мезона такой же результат был получен только при значениях хр > 0, 7. Обнаруженная в области фрагментации выстроенность спинов векторных мезонов (роо > |) не согласуется с некоторыми теоретическими моделями. Недиагональные элементы матриц спиновой плотности р°(770)-, К*°(892)- и 0(1020)-мезонов оказались совместимыми с нулем во всех интервалах хр, что противоречит теоретическим ожиданиям в случае сильного влияния эффекта когерентности;

- проведено сравнение выстроенностей спинов векторных мезонов в е+е~-столкновениях и в адронных реакциях К+р —> К*°(892) + X и 7г+р —>• р°(770) + X при 250 ГэВ/с, которое показало, что К*°(892)- и />°(770)~ мезоны, образующиеся в области фрагментации первичных кварков в процессах е+ е~-аннигиляции и в области фрагментации валентных кварков налетающих мезонов в адрон-адронных реакциях, обладают качественно одинаковой — поперечной — выстроенностью спинов;

- измерены полный выход и хр-распределение Д++ (1232)-изобары. Форма этого распределения неплохо воспроизводится моделями Jetset и UCLA, а модель Herwig сильно переоценивает относительный выход этого резонанса при больших значениях хр. Предсказанные в этих моделях значения полного выхода А++( 1232)-изобары (а также полученное значение в эксперименте OPAL) втрое превышают измеренное нами значение, которое, однако, хорошо согласуется со значением, предсказанным из универсальной зависимости от массы выходов частиц.

3. Проведено экспериментальное исследование распределений событий по коллективным переменным при адронных распадах Z°-6030Ha и их сравнение с различными основанными на КХД моделями.

4. Проведено экспериментальное исследование угловых ориентаций струй в трехструйных событиях при адронных распадах Z°-6030Ha. Получено хорошее согласие экспериментальных данных с предсказаниями КХД, исключена теория со скалярным глюоном.

5. Сравнение средних множественностей заряженных частиц, а также сравнение их энергетических зависимостей в процессах е+е~-аннигиляции и р^р-столкновениях показало, что их различие обусловлено только тем, что в р±р-столкновениях заметная доля энергии уносится лидирующими частицами — фрагментами первичных протонов (антипротонов). Показано, что если в е+е~-аннигиляции энергетическая зависимость средней множественности описывается некоторой функцией {nch) = f(y/s), то в р±р-столкновениях она трансформируется в зависимость (псд) = n0 + f(y/s/k), где параметр к переопределяет энергию, расходуемую на образование вторичных частиц, а параметр п0 представляет среднюю множественность лидирующих частиц. При таком переопределении одновременная аппроксимация энергетических зависимостей средней множественности в е+е~- и р±р-данных показала их полную идентичность при слабой зависимости результатов от конкретного вида выбранной функции f(y/s) и при разумных, с точки зрения физической интерпретации, значениях параметров к и п0.

6. Показано, что энергетические зависимости ширины распределения заряженных частиц по быстроте в процессах е+ е~-аннигиляции и в р±р-столкновениях описываются логарифмической функцией А = е ■ ln(^/s/m) с близкими значениями параметра наклона: е — 0,558 ± 0,014 для р^р- и е = 0,497 ± 0,023 для е+е~-данных.

7. Показано, что измеренные в экспериментах на LEP выходы частиц ((;particle)), принадлежащих мезонным 0~- и 1-нонетам и барионным -октету и |+-декуплету, просуммированные по всем проекциям модифицированного изотопического спина (1т) и взвешенные со спиновым фактором 1/(2J + 1), описываются (за исключением пионов) как функция массы (М) универсальной зависимостью:

2 /то + 1 jj^Y(particle) = а ■ ехр(—ЪМ2).

Такая же закономерность обнаружена и при энергиях PEP-PETRA, и с тем же (в пределах ошибок) значением параметра наклона Ь, что и для данных на

LEP. Предсказанные на основе этой закономерности выходы Д++(1232)-изобары и О "-гиперона при энергиях LEP впоследствии были подтверждены измерением выхода Д++(1232)-изобары в эксперименте DELPHI и более точными измерениями выхода П~-гиперона в экспериментах DELPHI и OPAL. Обнаружение приблизительно одинаковых (с точностью до нормировки) энергетических зависимостей: параметра а и средней множественности заряженных частиц (nch) — позволило установить наличие приблизительного скейлинга относительных выходов 22J+1 ^п^)^ И (пУтем экстраполяции зависимости {nch) от y/s в область более высоких энергий) оценить выходы частиц при энергиях LEP 2.

8. На основе анализа искусственно сгенерированных трехструйных событий реакции е+е~ —У Z° —> qqg —У hadrons показано, что применяемые алгоритмы нахождения струй приписывают заметное число частиц, образующихся с большими углами и большими поперечными импульсами по отношению к направлению истинной струи, другим струям и тем самым заметно искажают истинную композицию струй. Оценено влияние соответствующей систематики на распределения по множественности частиц в кварковых и глюонных струях и на потоки частиц и энергии между струями.

9. Показано, что некоторые качественные свойства импульсных спектров адронов в е+е~-реакциях, часто интерпретируемые как доказательство проявления эффекта когерентного излучения мягких глюонов и, следовательно, подтверждающие гипотезу локальной партон-адронной дуальности, являются также простым следствием влияния фазового объема. Так, "горбатая" структура ^-распределения частиц, имеющая приблизительно гауссовскую форму (которая, как показано, наблюдается и в р±р-реакциях), и смещение положения максимума этого распределения (^тах) к меньшим значениям для частиц с большей массой определенно следуют из фазового объема. Менее однозначные выводы следуют из наклона энергетической зависимости £тах, так как, согласно модели Jetset, для первичных и вторичных глюонов энергетические зависимости ^-распределений оказываются разными и, кроме того, для первичных глюонов они зависят от аромата первичных кварков.

В заключение мне приятно поблагодарить: дирекцию ИФВЭ, в первую очередь академика A.A. Логунова и профессора Н.Е. Тюрина; главного научного сотрудника профессора П.В. Шляпникова; руководителей отделов ОНФ, ОЭИ-УНК и ОЭФ член-корреспондента РАН С.П. Денисова, профессора A.M. Зайцева и член-корреспондента РАН В.Ф. Образцова — за предоставленную возможность участия в совместных с ЦЕРН экспериментах, прежде всего в эксперименте DELPHI, за выделенные для этого участия ресурсы и за предоставленную возможность работы над диссертацией.

Я особенно благодарен профессору П.В. Шляпникову, в плодотворном сотрудничестве с которым были выполнены все вошедшие в диссертацию работы, за постановку ряда задач в проведенных исследованиях и за ценные советы и помощь при написании диссертации.

Мне приятно поблагодарить руководителей эксперимента DELPHI профессоров У. Амалди, Ж.-Ю. Агустена, Д. Трейа, В. Венуса, всех других своих коллег в ИФВЭ и в сотрудничестве DELPHI за огромную работу по созданию установки, ее успешную эксплуатацию на ускорителе LEP, обработку полученных данных и за бескомпромиссную, но благожелательную критику работ, выполненных в DELPHI с моим непосредственным участием.

Заключение

В диссертации представлены результаты экспериментальных исследований адронных распадов Z0-бозона, проведенных автором в 1989 - 1997 гг. в эксперименте DELPHI на ускорителе LEP в ЦЕРН [15]-[26]. Фрагментарно затрагиваются некоторые из результатов, полученных автором в 1980 - 1990 гг. в экспериментах на пузырьковой камере Мирабель в ИФВЭ [35, 36] и на Европейском Гибридном Спектрометре в ЦЕРН [37]-[42]. В диссертации представлены также результаты проведенных автором феноменологических исследований [27]-[34], посвященных изучению закономерностей в инклюзивном образовании частиц в адрон-адронных реакциях и в е+е-столкновениях.

Список литературы диссертационного исследования доктор физико-математических наук Уваров, Владимир Анатольевич, 1998 год

Список литературы

[1] V.V. Anisovich, V.M. Shekhter, Nucl. Phys. B55 (1973) 455.

[2] B. Andersson, G. Gustafson, G. Ingelman, T. Sjöstrand, Phys. Rep. 97 (1983) 31.

[3] K. Fialkowski, W. Kittel, Rep. Prog. Phys. 46 (1983) 1283.

[4] A. Capella, U. Sukhatme, C.-I. Tan, J. Tran Thanh Van, Phys. Rep. 236 (1994) 225.

[5] A.B. Kaidalov, Phys. Lett. B116 (1982) 459.

[6] A.B. Кайдалов, К.А. Тер-Мартиросян, ЯФ 39 (1984) 1545; ibid. 40 (1984) 211.

[7] R. Feynman, Phys. Rev. Lett. 23 (1969) 1415.

[8] B.R. Webber, QCD and Jet Physics, Proceed, of the XXVII Intern. Conf. on High Energy Physics (Glasgow, 1994), Vol. 1, p. 213, Eds. P.J. Bussey, I.G. Knowles, Institute of Physics Publishing, Bristol and Philadelphia, 1995.

[9] I.G. Knowles, G.D. Lafferty, Hadronization in Z° Decay, J. Phys. G23 (1997) 731.

[10] M. Yamauchi, Experimental Studies of QCD, Proceed, of the XVII Intern. Symp. on Lepton-Photon Interactions (Beijing, 1995), p. 645, Eds. Z.-P. Zheng and H.-S. Chen, World Scientific, Singapore, 1996.

[11] I.G. Knowles, T. Sjöstrand, QCD Event Generators, "Physics at LEP 2", Yellow Report CERN 96-01, Vol. 2, p. 103, Eds. G. Altarelli et al., Geneva, 1996.

[12] D. Amati, G. Veneziano, Phys. Lett. B83 (1979) 87; A. Bassetto, M. Ciafaloni, G. Marchesini, Phys. Rep. 100 (1983) 202; Yu.L. Dokshitzer, V.A. Khoze, A.H. Mueller, S.I. Troyan, Rev. Mod. Phys. 60 (1988) 373; W. Ochs, Proceed, of the XXIV Intern. Symp. on Multiparticle Dynamics (Vietri sul Mare, 1994), p. 243, Eds. A. Giovannini et al., World Scientific, Singapore, 1995.

[13] OPAL Collab., M.Z. Akrawy et al., Phys. Lett. B261 (1991) 334.

[14] A.H. Mueller, Phys. Lett. B104 (1981) 161; Б.И. Ермолаев, B.C. Фадин, Письма в ЖЭТФ 33 (1981) 285; A. Bassetto et al., Nucl. Phys. B207 (1982) 189; Yu.L. Dokshitzer, V.S. Fadin, V.A. Khoze, Phys. Lett. B115 (1982) 242.

[15] DELPHI Collab., P. Aarnio et al. (см. приложение на стр. 223), Study of Hadronic Decays of the Z° boson, Phys. Lett. B240 (1990) 271.

[16] DELPHI Collab., P. Abreu et al. (см. приложение на стр. 223), Charged Multiplicity and Rapidity Distributions in Z° Hadronic Decays, Preprint CERN-PPE/90-117 (1990).

[17] DELPHI Collab., P. Abreu et al. (см. приложение на стр. 223), Charged Particle Multiplicity Distributions in Z° Hadronic Decays, Z. Phys. C50 (1991) 185.

[18] V.A. Uvarov, Charged Multiplicity and Rapidity Distributions in Z° Hadronic Decays, Proceed, of the XX Intern. Symp. on Multiparticle Dynamics (Dortmund, 1990), p. 454, Eds. R. Baier, D. Wegener, World Scientific, Singapore, 1991.

[19] DELPHI Collab., P. Abreu et al. (см. приложение на стр. 223), Charged Particle Multiplicity Distributions in Restricted Rapidity Intervals in Z° Hadronic Decays, Z. Phys. C52 (1991) 271.

[20] V.A. Uvarov, Charged Particle Multiplicity Distributions in Restricted Rapidity Intervals in Z° Hadronic Decays, "91 High Energy Hadronic Interactions", Proceed, of the XXVI Rencontre de Moriond (Les Arcs, 1991), p. 353, Ed. J. Trân Thanh Van, Editions Frontières, France, 1991.

[21] DELPHI Collab., P. Abreu et al. (см. приложение на стр. 223), Charged Particle Multiplicity Distributions for Fixed Number of Jets in Z° Hadronic Decays, Z. Phys. C56 (1992) 63.

[22] DELPHI Collab., P. Abreu et al. (см. приложение на стр. 223), Study of Orientation of Three-jet Events in Z° Hadronic Decays Using the DELPHI Detector, Phys. Lett. B274 (1992) 498.

[23] DELPHI Collab., P. Abreu et al. (см. приложение на стр. 223), Production Characteristics of К0 and Light Meson Resonances in Hadronic Decays of the Z°, Z. Phys. C65 (1995) 587.

[24] DELPHI Collab., P. Abreu et al. (см. приложение на стр. 223), Measurement of А++(1232) Production in Hadronic Z Decays, Phys. Lett. B361 (1995) 207.

[25] DELPHI Collab., P. Abreu et al. (см. приложение на стр. 223), Measurement of Inclusive К*0(892), ф(1020) and К*0(1430) Production in Hadronic Z Decays, Z. Phys. C73 (1996) 61.

[26] DELPHI Collab., P. Abreu et al. (см. приложение на стр. 223), Measurement of the Spin Density Matrix for the p°, K*° (892) and ф Produced in Z° Decays, Phys. Lett. B406 (1997) 271.

[27] P.V. Chliapnikov, А.К. Likhoded, V.A. Uvarov, Inclusive Cross Sections in the Central Region and the Supercritical Pomeron, Phys. Lett. B215 (1988) 417;

A.K. Лиходед, В.А. Уваров, П.В. Шляпников, Рост инклюзивных сечений в центральной области, двухреджеонное представление и надкритический померон, ЯФ 49 (1989) 1689.

[28] В.А. Уваров, П.В. Шляпников, О зависимости ширины и формы распределения по быстроте отрицательно заряженных частиц от энергии, ЯФ 50 (1989) 1689.

[29] P.V. Chliapnikov, V.A. Uvarov, Universality in Energy Dependence of the Average Charged Particle Multiplicity for e+e~ and p±p Collisions, Phys. Lett. B251 (1990) 192.

[30] P.V. Chliapnikov, V.A. Uvarov, F. Bianchi, Systematics in Properties of Jets Reconstructed by the Jet-finding Algorithms, Phys. Lett. B300 (1993) 183.

[31] Э.Р. Будинов, В.А. Уваров, П.В. Шляпников, Подтверждается ли гипотеза локальной партон-адронной дуальности экспериментальными импульсными распределениями адронов в процессах е+ е~-аннигиляции?, Препринт ИФВЭ 93-88, Протвино, 1993;

E.R. Boudinov, P.V. Chliapnikov, V.A. Uvarov, Is There Experimental Evidence for Coherence of Soft Gluons from the Momentum Spectra of Hadrons in e+e~ Data?, Phys. Lett. B309 (1993) 210.

[32] P.V. Chliapnikov, V.A. Uvarov, Production Ratio of Pseudoscalar to Vector Mesons, Phys. Lett. B240 (1990) 519.

[33] P.V. Chliapnikov, V.A. Uvarov, Striking Regularity in Meson and Baryon Production Rates in e+e~ Annihilations, Phys. Lett. B345 (1995) 313.

[34] P.V. Chliapnikov, V.A. Uvarov, Approximate Scaling in Particle Production Rates in e+e~ Annihilations and Predictions for LEP 2, Phys. Lett. B381 (1996) 483.

[35] Сотр. СССР-ЦЕРН, И.В. Ажиненко, Ю.А. Белокопытов, А.П. Воробьев,

B.В. Князев, Г.И. Сорокин, О.Г. Чикилев, В.Ф. Чунихин, В.А. Уваров, П.В. Шляпников, М. Барс, М. Ван Иммерсель, Ж. Дюмон, Ф. Грар, Ж. Кастеман, Инклюзивное рождение А++ (1232) и (1385) в К+р-взаимодействиях при 32 ГэВ/с, Препринт ИФВЭ 80-129, Серпухов, 1980.

[36] CERN-USSR Collab., P.V. Chliapnikov, L.N. Gerdyukov, G.N. Khromova, A.I. Kurnosenko, V.N. Riadovikov, G.I. Sorokin, V.F. Tchunikhin, V.A. Uvarov, A.P. Vorobjev, M. Barth, E.A. De Wolf, F. Verbeure, F. Grard, K. Kesteman, Comparison of Strange Antibaryon and Strange Meson Production in K+p Interactions at 32 GeV/c, Z. Phys. C12 (1982) 99.

[37] EHS-NA22 Collab., M. Adamus, I.V. Ajinenko, Yu.A. Belokopytov, V.A. Berezhnoy, H. Bialkowska, H. Böttcher, F. Bruyant, P.V. Chliapnikov, F. Crijns, A. De Roeck, E.A. De Wolf, K. Dziunikowska, A.M.F. Endler, P.F. Ermolov, W. Friebel, V.G. Gavrjusev, H. Grassier, P. Van Hai, J.K. Karamyan, D. Kisielewska, E.P. Kistenev, W. Kittel, E.V. Krutchenko, A.I. Kurnosenko, S.S. Megrabyan, F. Meijers, A.B. Michalowska, T. Naumann, V.l. Nikolaenko, L.C.S. Oliveira, V.M. Perevozchikov, E. Riipinen, V.M. Ronjin, A.M. Rybin, H.M.T. Saarikko, Y.M.T. Saarikko, D. Severeijns, P. Schmitz, W. Schmitz, L. Schölten, O.G. Tchikilev, V.A. Uvarov, F. Ferbeure, R. Wischnewski, A. Wroblewski, W. Zielinski, S.A. Zotkin, Suppression of Valence-Quark Recombination in 7Г+ Fragmentation into p+, Phys. Lett. B183 (1987) 425;

Сотр. EHS-NA22, Г. Грасслер, В. Шмитц, П. Шмитц, Г. Бетчер, Р. Вишневок и, Г.Г. Кауфман, В. Фрибель, Ф. Вербер, Е.А. Де Вольф, А. Де Рюк, А.Б. Михаловска, М. Адамус, Е. Биалковска, А.К. Вроблевски, Ж. Степа-няк, Ж. Швастовски, Ж.К. Карамян, С.С. Меграбян, Ф. Брюян, К. Дзини-ковска, Д. Кисилевска, М. Ковалевски, К. Олкиевич, В.Г. Гаврюсев, П.Ф. Ермолов, С.А. Зоткин, П. Ван Хал, В. Киттель, Ф. Крайне, Ф. Майерс, Л. Схолтен, Л.К.С. Оливейра, А.М.Ф. Эндлер, И.В. Ажиненко, Ю.А. Белокопы-тов, В.А. Бережной, Э.П. Кистенев, Е.В. Крютченко, А.И. Курносенко, В.И. Николаенко, В.М. Перевозчиков, В.М. Роньжин, A.M. Рыбин, В.А. Уваров, О.Г. Чикилев, П.В. Шляпников, Е. Риипенен, Г.М.Т. Саарикко, Ю.М.Т. Са-арикко, Подавленность процесса рекомбинации обоих валентных кварков 7г+-мезона при его фрагментации в р+, ЯФ 47 (1988) 136.

[38] EHS-NA22 Collab., М. Adamus, N.M. Agababyan, I.V. Ajinenko, Yu.A. Belokopytov, H. Böttcher, P.V. Chliapnikov, F. Crijns, A. De Roeck, E.A. De Wolf, C. Dreher, K. Dziunikowska, A.M.F. Endler, Z.C. Garutchava, V.G. Gavrjusev, H. Grassier, P. Van Hai, J.K. Karamyan, W. Kittel, D. Kisielewska, A.I. Kurnosenko, F. Meijers, A.B. Michalowska, V.l. Nikolaenko, K. Olkiewicz, L.C.S. Oliveira, R. Pöllänen, V.M. Ronjin, A.M. Rybin, H.M.T. Saarikko, W. Schmitz, L. Schölten, O.G. Tchikilev, L.A. Tikhonova, A.G. Tomaradze, V.A. Uvarov, F. Verbeure, R. Wischnewski, A. Wroblewski, S.A. Zotkin, A Comparison of Inclusive p°, p+ and и Production in K+p Interactions at 250 GeV/c, Phys. Lett. B198 (1987) 292.

[39] EHS-NA22 Collab., M. Adamus, N.M. Agababyan, I.V. Ajinenko, M.R. Atayan, Yu.A. Belokopytov, H. Böttcher, P.V. Chliapnikov, F. Crijns, A. De Roeck, E.A. De Wolf, K. Dziunikowska, A.M.F. Endler, V.G. Gavrjusev, H. Grassier, P. Van Hal, T. Haupt, W. Kittel, D. Kisielewska, A.I. Kurnosenko, F. Meijers, A.B. Michalowska, V.l. Nikolaenko, L.C.S. Oliveira, K. Olkiewicz, R. Pöllänen, H.E. Roloff, V.M. Ronjin, A.M. Rybin, H.M.T. Saarikko, Y.M.T. Saarikko, W. Schmitz, L. Schölten, O.G. Tchikilev, L.A. Tikhonova, A.G. Tomaradze, B.A. Utochkin, V.A. Uvarov, F. Verbeure, R. Wischnewski, A. Wroblewski, S.A.

Zotkin, Strangeness Suppression and Inclusive ф and K*° Production in K+p Interactions at 250 GeV/c, Phys. Lett. B198 (1987) 427.

[40] EHS-NA22 Collab., N.M. Agababyan, I.V. Ajinenko, Yu.A. Belokopytov, H. Böttcher, P.V. Chliapnikov, F. Crijns, A. De Roeck, E.A. De Wolf, K. Dziunikowska, Z.C. Garutchava, V.G. Gavrjusev, H. Grassier, G.R. Gulkanyan, P. Van Hal, T. Haupt, W. Kittel, D. Kisielewska, F. Meijers, A.B. Michalowska, V.l. Nikolaenko, L.C.S. Oliveira, K. Olkiewicz, V.M. Ronjin, A.M. Rybin, H.M.T. Saarikko, Y.M.T. Saarikko, W. Schmitz, L. Schölten, O.G. Tchikilev, L.A. Tikhonova, A.G. Tomaradze, V.A. Uvarov, F. Verbeure, R. Wischnewski, A. Wroblewski, S.A. Zotkin, Inclusive Meson Resonance Production in K+p Interactions at 250 GeV/c, Z. Phys. C41 (1989) 539.

[41] EHS-NA22 Collab., I.V. Ajinenko, M.R. Atayan, Yu.A. Belokopytov, H. Böttcher, F. Botterweck, P.V. Chliapnikov, F. Crijns, A. De Roeck, E.A. De Wolf, K. Dziunikowska, A.M.F. Endler, A. Eskreys, Z.C. Garutchava, Yu.A. Golubkov, N.G. Grigoryan, P. Van Hal, T. Haupt, W. Kittel, B.B. Levchenko, F. Meijers, A.B. Michalowska, V.l. Nikolaenko, K. Olkiewicz, R. Pöllänen, L.P. Petrovikh, V.M. Ronjin, R. Rosmalen, A.M. Rybin, H.M.T. Saarikko, L. Schölten, N.N. Sotnikova, J. Stepaniak, O.G. Tchikilev, A.G. Tomaradze, V.A. Uvarov, F. Verbeure, R. Wischnewski, Strange and Non-strange Baryon Production in ir+p and K+p Interactions at 250 GeV/c, Z. Phys. C44 (1989) 573.

[42] EHS-NA22 Collab., N.M. Agababyan, I.V. Ajinenko, Yu.A. Belokopytov, K.S. Belous, H. Böttcher, F. Botterweck, M.M. Chapkin, P.V. Chliapnikov, F, Crijns, A. De Roeck, E.A. De Wolf, K. Dziunikowska, A.M.F. Endler, A. Eskreys, Z.C. Garutchava, P. Van Hal, T. Haupt, A.I. Katargin, W. Kittel, S.S. Megrabyan, F. Meijers, A.B. Michalowska, V.l. Nikolaenko, K. Olkiewicz, V.M. Ronjin, R. Rosmalen, H.M.T. Saarikko, L. Schölten, E.K. Shabalina, J. Stepaniak, O.G. Tchikilev, V.A. Uvarov, F. Verbeure, R. Wischnewski, S.A. Zotkin, Y.V. Yarba, Inclusive Production of Vector Mesons in ir+p Interactions at 250 GeV/c, Z. Phys. С46 (1990) 387.

[43] Z. Koba, H.B. Nielsen, P. Olesen, Nucl. Phys. B40 (1972) 317.

[44] V.N. Gribov, Lund Univ. Preprint LU-TP/91-7 (1991).

[45] F.E. Close et al., Phys. Lett. B319 (1993) 291.

[46] OPAL Collab., K. Ackerstaffet al., Z. Phys. C74 (1997) 437.

[47] V.A. Petrov, A.V. Kiselev, O.P. Yushchenko, Phys. Lett. B193 (1987) 357.

[48] A.B. Киселев, В.А. Петров, ЭЧАЯ 19 (1988) 51.

[49] Т. Sjöstrand, Comp. Phys. Comm. 82 (1994) 74.

[50] W. Kittel, Proceed, of the XXV Intern. Symp. on Multiparticle Dynamics (Stara Lesna, 1995), p. 679, Eds. D. Bruncko et al., World Scientific, Singapore, 1996.

[51] M. Szczekowski, Phys. Lett. B357 (1995) 387.

[52] M. Szczekowski, G. Wilk, Proceed, of the XXV Intern. Symp. on Multiparticle Dynamics (Stara Lesna, 1995), p. 281, Eds. D. Bruncko et al., World Scientific, Singapore, 1996.

[53] P.V. Chliapnikov, Proceed, of the XXV Intern. Symp. on Multiparticle Dynamics (Stara Lesna, 1995), p. 491, Eds. D. Bruncko et al., World Scientific, Singapore, 1996.

[54] M. Szczekowski, G. Wilk, Phys. Lett. B374 (1996) 225.

[55] A. Giovannini, L. Van Hove, Z. Phys. 30 (1986) 391.

[56] P.V. Chliapnikov, O.G. Tchikilev, Phys. Lett. B242 (1990) 275.

[57] J. Ellis, M. Kar liner, H. Kowalski, Phys. Lett. B235 (1990) 341.

[58] G. Ekspong, Proceed, of the XVI Intern. Symp. on Multiparticle Dynamics (Kiryat Anavim, 1985), p. 309, Ed. J. Grunhaus, World Scientific, Singapore, 1985.

[59] L. Van Hove, A. Giovannini, Proceed, of the XVII Intern. Symp. on Multiparticle Dynamics (Seewinkle, 1986), p. 561, Eds. M. Markytan et al., World Scientific, Singapore, 1987.

[60] L. Van Hove, Physica A147 (1987) 19.

[61] A. Giovannini, L. Van Hove, Acta Phys. Pol. B19 (1988) 495.

[62] DELPHI Collab., DELPHI Note 89-67/PROG 142, 1989; DELPHI Note 89-68/PROG 143, 1989.

[63] V.P. Zhigunov, Nucl. Inst. Meth. 216 (1983) 183; V.V. Ammosov, Z.U. Usubov, V.P. Zhigunov, ibid. A295 (1990) 224; V.B. Anykeyev, A.A. Spiridonov, V.P. Zhigunov, ibid. A303 (1991) 350; ibid. A322 (1992) 280.

[64] DELPHI Collab., P. Abreu et al., Phys. Lett. B298 (1993) 236.

[65] Mirabelle Collab., I.V. Ajinenko et al., Z. Phys. C25 (1984) 103.

[66] Mirabelle Collab., P.V. Chliapnikov et al., Nucl. Phys. B176 (1980) 303.

[67] Mirabelle Collab., P.V. Chliapnikov et al., Z. Phys. C12 (1982) 113.

[68 [69 [70 [71 [72

[73 [74 [75

[76 [77

[78 [79 [80 [81 [82 [83 [84

[85 [86

[87 [88

Mirabelle Collab., Yu. Arestov et al., Z. Phys. C6 (1980) 101.

Mirabelle Collab., Yu. Arestov et al., Z. Phys. C8 (1981) 283.

BEBC Collab., M. Barth et al., Nucl. Phys. B223 (1983) 296.

LEBC-EHS Collab., J.L. Bailly et al., Z. Phys. C36 (1987) 545.

EHS-NA27 Collab., M. Aguilar-Benitez et al., Z. Phys. C44 (1989) 531; ibid. C50 (1991) 405.

G. Marchesini et al., Comp. Phys. Comm. 67 (1992) 465. OPAL Collab., R. Akers et al., Z. Phys. C68 (1995) 1.

F. Becattini, Proceed, of the XXVI Intern. Symp. on Maltiparticle Dynamics (Faro, 1996), p. 331, Eds. J. Dias de Deus et al., World Scientific, Singapore, 1997.

Yi-Jin Pei, Z. Phys. C72 (1996) 39.

C.D. Buchanan, S.B. Chun, Phys. Lett. B308 (1993) 153; Preprint UCLA-HEP/95-2, Los Angeles, 1995.

OPAL Collab., G. Alexander et al., Phys. Lett. B358 (1995) 162.

DELPHI Collab., W. Adam et al., Z. Phys. C70 (1996) 371.

OPAL Collab., G. Alexander et al., Z. Phys. C73 (1997) 569.

ALEPH Collab., R. Barate et al., Phys. Rep. 294 (1998) 1.

DELPHI Collab., P. Aarnio et al., Nucl. Instr. Meth. A303 (1991) 233.

DELPHI Collab., P. Abreu et al., Nucl. Instr. Meth. A378 (1996) 57.

N. Bingefors et al., Nucl. Instr. Meth. A328 (1993) 447; V. Chabaud et al., ibid. A368 (1996) 314.

F. Hartjes et al., Nucl. Instr. Meth. A256 (1987) 55.

C. Brand et al., IEEE Trans. Nucl. Sci. 36 (1989) 122; Nucl. Instr. Meth. A283 (1989) 567.

A. Amery et al., Nucl. Instr. Meth. A283 (1989) 502.

E.G. Anassontzis et al., Nucl. Instr. Meth. A323 (1992) 351; W. Adam et al., ibid. A338 (1994) 284; ibid. A343 (1994) 68.

[89] P. Baillon, Nucl. Instr. Meth. A238 (1985) 341; DELPHI Collab., P. Abreu et al., Z. Phys. C67 (1995) 1.

[90] DELPHI Collab., P. Abreu et al., Phys. Lett. B334 (1994) 435.

[91] M. Berggren et al., Nucl. Instr. Meth. 225 (1984) 477; A. Cattai et al., ibid. A235 (1985) 310; V. Gracco et al., ibid. A252 (1986) 572; F.L. Navarria et al, ibid. A257 (1987) 499; H.G. Fischer, ibid. A265 (1988) 218; A. Algeri et al., Preprint CERN-PPE/95-04 (1995).

[92] E.B. Власов и др., Препринт ИФВЭ 96-14, Протвино, 1996.

[93] В.Ф. Образцов, "Поиски бозона Хиггса на коллайдере LEP. Детекторы для установки DELPHIДокторская диссертация, ИФВЭ 97-15, Протвино, 1997.

[94] DELPHI Collab., S. Almehed et al., DELPHI Note 92-77/PHYS 188, 1992.

[95] N.A. Filatova et al., Nucl. Instr. Meth. A243 (1986) 91; G.D. Alekseev et al., ibid. A269 (1988) 652.

[96] L. Etienne et al., Nucl. Instr. Meth. A241 (1985) 429; C. De Clercq et al., ibid. A243 (1986) 77; E. Daubie et al., ibid. A252 (1986) 435; ibid. A273 (1988) 553; F. Stichelbaut et al., ibid. A283 (1989) 792.

[97] DELPHI Collab., DELPHI Note 92-139/TRACK 71, 1992.

[98] V. Bocci et al., Nucl. Instr. Meth. A362 (1995) 361.

[99] DELPHI Collab., DELPHI Note 89-44/PROG 137, 1989.

[100] W. Adam et al., Proceed, of the Intern. Conf. on Computing in High Energy Physics (Tsukuba, 1991), p. 643, Eds. Y. Watase, F. Abe, Universal Academy Press, Tokio, 1991; T. Adye et al., ibid., p. 619; Nucl. Instr. Meth. A349 (1994) 160.

[101] H.K. Вишневский и др., Препринт ИФВЭ 94-139, Протвино, 1994.

[102] R. Brun, J. Zoll, ZEBRA User's Guide, CERN Program Library, 1994.

[103] DELPHI Collab., D. Bertrand, L. Pape, DELPHI Note 87-95/PROG 98, 1987.

[104] DELPHI Collab., F. Carena, G. Gopal, DELPHI Note 86-28/PROG 46, 1986.

[105] P. Billoir, Nucl. Instr. Meth. 225 (1984) 352.

[106] L. Lonnblad, Сотр. Phys. Comm. 71 (1992) 15.

[107] J.E. Campagne, R. Zitoun, Z. Phys. C43 (1989) 469.

[108] F.A. Berends, W. Hollik, R. Kleiss, Nucl. Phys. B304 (1988) 712.

[109] S. Jadach et al., Comp. Phys. Comm. 79 (1994) 503.

[110] DELPHI Collab., K. Hamacher, M. Weierstall, DELPHI Note 95-80/PHYS 515, 1995.

[111] R. Brun et al., CERN Report DD/EE/84-1, 1984.

[112] ALEPH Collab., D. Buskulic et al., Z. Phys. C69 (1995) 15.

[113] П.В. Шляпников, УФН 162 (1992) 1.

[114] M. Bengtsson, T. Sjöstrand, Phys. Lett. B185 (1987) 435.

[115] T. Sjöstrand, M. Bengtsson, Comp. Phys. Comm. 43 (1987) 367.

[116] T. Sjöstrand, Comp. Phys. Comm. 27 (1982) 243; ibid. 28 (1983) 229; ibid. 39 (1986) 347.

[117] W. De Boer, H. Fürstenau, J.H. Köhne, Z. Phys. C49 (1991) 141.

[118] ALEPH Collab., D. Decamp et al., Phys. Lett. B234 (1990) 209.

[119] MARK 2 Collab., G.S. Abrams et al., Phys. Rev. Lett. 64 (1990) 1334.

[120] OPAL Collab., M.Z. Akrawy et al., Z. Phys. C47 (1990) 505.

[121] TASSO Collab., W. Braunschweig et al., Z. Phys. C45 (1989) 193.

[122] ADONE Collab., C. Bacci et al., Phys. Lett. B86 (1979) 234.

[123] LENA Collab., B. Niczyporuk et al., Z. Phys. C9 (1981) 1.

[124] MARK 1 Collab., J.L. Siegrist et al., Phys. Rev. D26 (1982) 969.

[125] CLEO Collab., M.S. Alam et al., Phys. Rev. Lett. 49 (1982) 357.

[126] JADE Collab., W. Bartel et al., Z. Phys. C20 (1983) 187.

[127] HRS Collab., M. Derrick et al., Phys. Rev. D34 (1986) 3304.

[128] A.H. Mueller, Nucl. Phys. B213 (1983) 85; ibid. B228 (1983) 351; ibid. B241 (1984) 141.

[129] Yu.L. Dokshitzer, S.I. Troyan, Preprint LNPI-922, Leningrad, 1984.

[130] B.R. Webber, Phys. Lett. B143 (1984) 501.

131

132

133

134

135

136

137

138

139

140

141

142

143

144

145

146

147

148

149

150

151

152

S. Barshay, Z. Phys. C48 (1990) 453.

В. Andersson, P. Dahlqvist, G. Gustafson, Z. Phys. C44 (1989) 455.

T. Sjöstrand, "Multiparticle Dynamics", Festschrift for Léon Van Hove, p. 283, Eds. A. Giovannini, W. Kittel, World Scientific, Singapore, 1990.

A.M. Поляков, ЖЭТФ 59 (1970) 542; ibid. 60 (1971) 1572.

Yu.L. Dokshitzer, V.A. Khoze, S.I. Troyan, "Perturbative Quantum Chromodynamics", p. 241, Ed. A.H. Mueller, World Scientific, Singapore, 1989.

P.V. Chliapnikov, O.G. Tchikilev, Phys. Lett. B235 (1990) 347.

R. Szwed, G. Wrochna, A.K. Wroblewski, Warsaw Univ. Preprint IFD/1, 1990.

T.T. Chou, Chen Ning Yang, Phys. Rev. Lett. 55 (1985) 1359; Phys. Lett. B167 (1986) 453; ibid. B171 (1986) 486 (erratum).

EHS-NA22 Collab., V.V. Aivazyan et al., Z. Phys. C42 (1989) 533.

HRS Collab., M. Derrick et al., Z. Phys. C35 (1987) 323.

О.Г. Чикилев, П.В. Шляпников, Препринт ИФВЭ 90-150, Протвино, 1990.

P.V. Chliapnikov, O.G. Tchikilev, Phys. Lett. B282 (1992) 471.

N. Suzuki, M. Biyajima, G. Wilk, Phys. Lett. B268 (1992) 447.

J.E. Seger, J.A. Green, Phys. Lett. B351 (1995) 569.

P.V. Chliapnikov, O.G. Tchikilev, V.A. Uvarov, Phys. Lett. B352 (1995) 461.

EMC Collab., M. Arneodo et al., Z. Phys. C35 (1987) 335.

UA5 Collab., G.J. Alner et al., Phys. Lett. B167 (1986) 476.

JADE Collab., W. Bartel et al., Z. Phys. C33 (1986) 23; S. Bethke et al, Phys. Lett. B213 (1988) 235.

DELPHI Collab., P. Abreu et al., Phys. Lett. B247 (1990) 167. R.K. Ellis, D.A. Ross, E.A. Terrano, Nucl. Phys. B178 (1981) 421. F. Gutbrod, G. Kramer, G. Schierholz, Z. Phys. C21 (1984) 235. UA5 Collab., R.E. Ansorge et al., Z. Phys. C43 (1989) 357. UA5 Collab., G.J. Alner et al., Phys. Lett. B160 (1985) 193; ibid. 199.

[154] EHS-NA22 Collab., M. Adamus et al., Z. Phys. C37 (1988) 215; Phys. Lett. B205 (1988) 401.

[155] NA5 Collab., F. Dengler et al., Z. Phys. C33 (1985) 187.

[156] NA23 Collab., J.L. Bailly et al, Z. Phys. C40 (1988) 215.

[157] EHS-NA22 Collab., I.V. Ajinenko et al, Z. Phys. C46 (1990) 569.

[158] HRS Collab., M. Derrick et al., Phys. Lett. B168 (1986) 299.

[159] ALEPH Collab., D. Decamp et al., Phys. Lett. B234 (1990) 209.

[160] L. Van Hove, A. Giovannini, Acta Phys. Pol. B19 (1988) 917.

[161] R. Ugoccioni, A. Giovannini, S. Lupia, Z. Phys. C64 (1994) 453; A. Giovannini, Proceed, of the XXVI Intern. Symp. on Maltiparticle Dynamics (Faro, 1996), p. 232, Eds. J. Dias de Deus et al., World Scientific, Singapore, 1997.

[162] S.J. Brodsky, J. Gunion, Phys. Rev. Lett. 37 (1976) 402; K. Shizuya, S-H.H. Tye, ibid. 41 (1978) 787; K. Konishi, A. Ukawa, G. Veneziano, Phys. Lett. B78 (1978) 243; M. Einhorn, B.G. Weeks, Nucl. Phys. B146 (1978) 445.

[163] J.B. Gaffney, A.H. Mueller, Nucl. Phys. B250 (1985) 109; E.D. Malaza, B.R. Webber, ibid. B267 (1986) 702.

[164] I.M. Dremin, R.C. Hwa, Phys. Lett. B324 (1994) 477; I.M. Dremin, V.A. Nechitailo, Mod. Phys. Lett. A9 (1994) 1471.

[165] HRS Collab., M. Derrick et al., Phys. Lett. B165 (1985) 449.

[166] OPAL Collab., G. Alexander et al., Phys. Lett. B265 (1991) 462.

[167] J.W. Gary, Proceed, of the XXV Intern. Symp. on Multiparticle Dynamics (Stara Lesna, 1995), p. 518, Eds. D. Bruncko et al., World Scientific, Singapore, 1996.

[168] OPAL Collab., P.D. Acton et al., Z. Phys. C58 (1993) 387; G. Alexander et al., Phys. Lett. B388 (1996) 659.

[169] DELPHI Collab., P. Abreu et al., Z. Phys. C70 (1996) 179.

[170] ALEPH Collab, D. Buskulic et al., Phys. Lett. B346 (1995) 389.

[171] C.N. Booth et al., Phys. Rev. D27 (1983) 2018.

[172] V. Blobel et al., Nucl. Phys. B69 (1974) 454.

[173] H. Boggild et al., Nucl. Phys. B57 (1973) 77; ibid. B27 (1971) 285.

[174] W.H. Sims et al, Nucí. Phys. B41 (1972) 317.

[175] V.V. Ammosov et al., Nuovo Cim. A40 (1977) 237.

[176] W.M. Morse et al., Phys. Rev. D15 (1977) 66.

[177] C. Bromberg et al., Rochester Univ. Report UR-563, 1976; Phys. Rev. Lett. 31 (1973) 1563.

[178] C. De Marzo et al., Phys. Rev. D26 (1982) 1019.

[179] Y. Cho et al., Phys. Rev. Lett. 31 (1973) 413; S. Barish et al., Phys. Rev. D9 (1974) 2689.

[180] EHS-NA22 Collab., M. Adamus et al, Z. Phys. C39 (1988) 311; ibid. C32 (1986) 475.

[181] B. Alper et al., Nucl. Phys. B100 (1975) 237; K. Guettler et al., Phys. Lett. B64 (1976) 111; Nucl. Phys. B116 (1976) 77; W. Thome et al., ibid. B129 (1977) 365; U. Amaldi et al., ibid. B166 (1980) 301.

[182] A. Breakstone et al., Phys. Lett. B132 (1983) 458.

[183] G.J. Alner et al., Z. Phys. C33 (1986) 1; R.E. Ansorge et al., ibid. 175.

[184] G.J. Alner et al., Phys. Rep. 154 (1987) 247.

[185] B. Andersson, G. Gustafson, B. Nilsson-Almqvist, Nucl. Phys. B281 (1987) 289.

[186] UA5 Collab., K. Alpgard et al., Phys. Lett. B107 (1981) 310; ibid. 315.

[187] M. Basile et al., Phys. Lett. B95 (1980) 311.

[188] M. Basile et al., Nuovo Cim. A65 (1981) 400.

[189] M. Bardadin-Otwinowska, M. Szczekowski, A.K. Wróblewski, Z. Phys. C13 (1982) 83.

[190] EHS-NA22 Collab., I.V. Ajinenko et al., Z. Phys. C49 (1991) 367.

[191] DELPHI Collab., P. Aarnio et al., Phys. Lett. B231 (1989) 539.

[192] DELPHI Collab., P. Abreu et al, Z. Phys. C73 (1996) 11.

[193] G. Marchesini, B.R. Webber, Nucl. Phys. B238 (1984) 1; ibid. B330 (1990) 261.

[194] B.R. Webber, Nucl. Phys. B238 (1984) 492.

[195] N. Magnussen, Ph.D. Thesis, WUB-DIS 88-4, Wuppertal Univ., 1988; DESY Report F22-89-01, Hamburg, 1989.

[196] S. Bethke, Preprint LBL-26958, Berkeley, 1989.

197] MARK 2 Collab., A. Petersen et al., Phys. Rev. D37 (1988) 1.

198] HRS Collab, D. Bender et al., Phys. Rev. D31 (1985) 1.

199] TASSO Collab., M. Althoffet al., Z. Phys. C22 (1984) 307; W. Braunschweig et al., ibid. C41 (1988) 359.

200] AMY Collab., Y.K. Li et al, Phys. Rev. D41 (1990) 2675.

201] MARK 2 Collab, G.S. Abrams et al., Phys. Rev. Lett. 63 (1989) 1558.

202] G. Hanson et al., Phys. Rev. Lett. 35 (1975) 1609.

203] G. Kramer, G. Schierholz, J. Willrodt, Phys. Lett. B79 (1978) 249; ibid. B80 (1979) 433 (erratum)] Z. Phys. C4 (1980) 149.

204] E. Laermann, K.H. Streng, P.M. Zerwas, Z. Phys. C3 (1980) 289.

205] K. Koller, H.G. Sander, T.F. Walsh, P.M. Zerwas, Z. Phys. C6 (1980) 131.

206] J.G. Körner, G.A. Schuler, F. Barreiro, Phys. Lett. B188 (1987) 272.

207] TASSO Collab., W. Braunschweig et al., Z. Phys. C47 (1990) 181.

208] J.G. Körner, D.H. Schiller, Preprint DESY 81-043, Hamburg, 1981.

209] L3 Collab., B. Adeva et al., Phys. Lett. B263 (1991) 551.

210] OPAL Collab., G. Alexander et al., Z. Phys. C52 (1991) 543.

211] ARCCME Collab., A. Böhm et al., Phys. Rev. Lett. 41 (1978) 1761.

212] ACCDHW Collab., D. Drijard et al., Z. Phys. C9 (1981) 293.

213] ARGUS Collab., H. Albrecht et al., Z. Phys. C41 (1989) 557; ibid. C58 (1993) 199; ibid. C61 (1994) 1.

214] JADE Collab., W. Bartel et al., Phys. Lett. B145 (1984) 441.

215] HRS Collab., S. Abachi et al., Phys. Rev. D40 (1989) 706; Phys. Rev. Lett. 57 (1986) 1990; Phys. Lett. B199 (1987) 151.

[216] TPC Collab., H. Aiharaet al., Phys. Rev. Lett. 53 (1984) 2378; ibid. 54 (1985) 274.

[217] CLEO Collab., S. Behrends et al., Phys. Rev. D31 (1985) 2161.

[218] CELLO Collab., H.-J. Behrend et al., Z. Phys. C46 (1990) 397.

[219] TASSO Collab., R. Brandelik et al., Phys. Lett. B117 (1982) 135; W. Braunschweig et al., Z. Phys. C47 (1990) 167.

[220] J.D. Jackson, Nuovo Cim. 34 (1964) 1644.

[221] OPAL Collab., P.D. Acton et al., Z. Phys. C56 (1992) 521.

[222] G.D. Lafferty, Z. Phys. C60 (1993) 659.

[223] DELPHI Collab., P. Abreu et al., Z. Phys. C63 (1994) 17.

[224] ALEPH Collab., D. Buskulic et al., Z. Phys. C69 (1996) 379.

[225] OPAL Collab., P.D. Acton et al., Phys. Lett. B305 (1993) 407.

[226] ALEPH Collab., D. Buskulis et al., Phys. Lett. B292 (1992) 210.

[227] L3 Collab., M. Acciarri et al., Phys. Lett. B393 (1997) 465.

[228] Particle Data Group, M. Aguilar-Benitez et al., Phys. Rev. D45 (1992) 1.

[229] DELPHI Collab., P. Abreu et al., Phys. Lett. B275 (1992) 231.

[230] Particle Data Group, L. Montanet et al., Phys. Rev. D50 (1994) 1173.

[231] DELPHI Collab., P. Abreu et al., Phys. Lett. B379 (1996) 309.

[232] P.V. Chliapnikov, Proceed, of the XXVI Intern. Symp. on Multiparticle Dynamics (Faro, 1996), p. 315, Eds. J. Dias de Deus et al., World Scientific, Singapore, 1997.

[233] F. Becattini, Z. Phys. C69 (1996) 485.

[234] Particle Data Group, R.M. Barnett et al., Phys. Rev. D54 (1996) 1.

[235] J.F. Donoghue, Phys. Rev. D19 (1979) 2806.

[236] J.F. Nieves, Phys. Rev. D20 (1979) 2775.

[237] J.E. Augustin, F.M. Renard, Nucl. Phys. B162 (1980) 341.

[238] G.R. Farrar, D.R. Jackson, Phys. Rev. Lett. 35 (1975) 1416.

[239] A.I. Vainstein, V.I. Zakharov, Phys. Lett. B72 (1978) 368.

[240] R. Suaya, J.S. Townsen, Preprint SLAC-PUB-2190, Stanford, 1978.

[241] M. Anselmino, P. Kroll, В. Pire, Z. Phys. C29 (1985) 135.

[242] A. Anselm, M. Anselmino, F. Murgia, M.G. Ryskin, Письма в ЖЭТФ 60 (1994) 486.

[243] HRS Collab., S. Abachi et al, Phys. Lett. B199 (1987) 585.

[244] TPC Collab., H. Aihara et al., Phys. Rev. D43 (1991) 29.

[245] CLEO Collab., Y. Kubota et al., Phys. Rev. D44 (1991) 593.

[246] DELPHI Collab., P. Abreu et al., Z. Phys. C68 (1995) 353.

[247] ALEPH Collab., D. Buskulic et al., Z. Phys. C69 (1995) 393.

[248] ARGUS Collab., H. Albrecht et al., Phys. Lett. B230 (1989) 169.

[249] TASSO Collab., M. Althoff et al., Z. Phys. C26 (1984) 181.

[250] C.D. Buchanan, S.B. Chun, Phys. Rev. Lett. 59 (1987) 1997.

[251] B. Andersson, G. Gustafson, T. Sj6strand, Phys. Scr. B32 (1985) 574.

[252] W. Hofmann, Ann. Rev. Nucl. Part. Sci. 38 (1988) 279.

[253] OPAL Collab., R. Akers et al., Z. Phys. C63 (1994) 181.

[254] DELPHI Collab., P. Abreu et al., Nucl. Phys. B444 (1995) 3.

[255] DELPHI Collab., P. Abreu et al., Phys. Lett. B275 (1992) 231.

[256] DELPHI Collab., P. Abreu et al., Z. Phys. C67 (1995) 543.

[257] OPAL Collab., P.D. Acton et al., Phys. Lett. B291 (1992) 503.

[258] OPAL Collab., Strange Baryon Production and Correlations in Hadronic Z° Decays, paper No 969 presented to the XXVII Intern. Conf. on High Energy Physics (Glasgow, 1994).

[259] L3 Collab., M. Acciari et al., Phys. Lett. B328 (1994) 223.

[260] ALEPH Collab., D. Buskulic et al., Z. Phys. C64 (1994) 361.

[261] OPAL Collab., P.D. Acton et al., Phys. Lett. B305 (1993) 415.

[262] DELPHI Collab., P. Abreu et al., Phys. Lett. B318 (1993) 249.

[263] A. De Angelis, J. Phys. G19 (1993) 1233.

[264] J. Letts, B.C. Shen, Proceed, of the XXIV Intern. Symp. on Multiparticle Dynamics (Vietri sul Mare, 1994), p. 92, Eds. A. Giovannini et al., World Scientific, Singapore, 1995.

[265 [266 [267

[268 [269

[270 [271

[272

[273 [274 [275 [276 [277 [278 [279

[280 [281 [282

OPAL Collab., G. Alexander et al., Phys. Lett. B264 (1991) 467.

MARK 2 Collab., S.R. Klein et al, Phys. Rev. Lett. 59 (1987) 2412.

A. De Angelis, Proceed, of the Intern. Europhysics Conf. on High Energy Physics (Brussels, 1995), p. 63, Eds. J. Lemonne et al., World Scientific, Singapore, 1996.

OPAL Collab., G. Akers et al., Z. Phys. C67 (1995) 389.

ARGUS Collab., H. Albrecht et al., Z. Phys. C44 (1989) 547; ibid. C39 (1988) 177.

TASSO Collab., M. Althoff et al., Z. Phys. C27 (1985) 27.

MARK 2 Collab., H. Schellman et al., Phys. Rev. D31 (1985) 3013; C. de la Vaissiere et al., Phys. Rev. Lett. 54 (1985) 2071.

HRS Collab., M. Derrick et al., Phys. Rev. D35 (1987) 2639; T.L. Geld et al., ibid. D45 (1992) 3949.

JADE Collab., W. Bartel et al., Z. Phys. C20 (1983) 187.

MD-1 Collab., A.E. Blinov et al., Z. Phys. C62 (1994) 367.

DELPHI Collab., P. Abreu et al., Phys. Lett. B372 (1996) 172.

G.D. Lafferty, Phys. Lett. B353 (1995) 541.

A.E. Чудаков, Изв. АН СССР (серия физ.) 19 (1955) 650.

М.Г. Рыскин, ЯФ 36 (1982) 965.

Z. Kunszt et al., QCD, "Z Physics at LEP 1", Yellow Report CERN 89-08, Vol. 1, p. 373, Eds. G. Altarelli et al., Geneva, 1989.

S. Catani et al., Phys. Lett. B269 (1991) 432.

S. Catani et al., Nucl. Phys. B383 (1992) 419.

Ya.I. Azimov, Yu.L. Dokshitzer, V.A. Khoze, S.I. Troyan, Z. Phys. C27 (1985) 65.

[283] C.P. Fong, B.R. Webber, Phys. Lett. B229 (1989) 289; Nucl. Phys. B355 (1991) 210.

[284] Ya.I. Azimov, Yu.L. Dokshitzer, V.A. Khoze, S.I. Troyan, Z. Phys. C31 (1986) 213.

[285] V.A. Khoze, Yu.L. Dokshitzer, S.I. Troyan, Lund Univ. Preprint LU-TP/90-12 (1990).

[286] OPAL Collab., M.Z. Akrawy et al., Phys. Lett. B247 (1990) 617.

[287] L3 Collab., B. Adeva et al., Phys. Lett. B259 (1991) 199.

[288] OPAL Collab., G. Alexander et al., Phys. Lett. B264 (1991) 219.

[289] L3 Collab., 0. Adriani et al., Phys. Lett. B286 (1992) 403.

[290] ARGUS Collab., H. Albrecht et al, Z. Phys. C46 (1990) 15.

[291] CELLO Collab., H.-J. Behrend et al., Z. Phys. C47 (1990) 1.

[292] CRYSTAL BALL Collab., C. Bieler et al., Z. Phys. C49 (1990) 225.

[293] JADE Collab., W. Bartel et al., Z. Phys. C28 (1985) 343; D.D. Pitzl et al., ibid. C46 (1990) 1.

[294] MARK 2 Collab., J.F. Patrick et al., Phys. Rev. Lett. 49 (1982) 1232.

[295] TASSO Collab., W. Braunschweig et al., Z. Phys. C33 (1986) 13; ibid. C42 (1989) 189; ibid. C46 (1990) 1.

[296] TASSO Collab., W. Braunschweig et al., Z. Phys. C47 (1990) 187.

[297] TPC Collab., H. Aihara et al., Phys. Rev. Lett. 52 (1984) 577.

[298] R. Odorico, Comp. Phys. Comm. 72 (1992) 238.

[299] R.D. Field, R.P. Feynman, Nucl. Phys. B136 (1978) 1.

[300] P. Mazzanti, R. Odorico, Nucl. Phys. B370 (1992) 23.

[301] OPAL Collab., P.D. Acton et al., Z. Phys. C53 (1992) 539.

[302] W. De Boer, Preprint IEKP-KA/91-07, Karlsruhe, 1991.