Теория перехода металл-диэлектрик в магнитоупорядоченных веществах тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.07, доктор физико-математических наук Овчинников, Сергей Геннадьевич

• Овчинников, Сергей Геннадьевич
• доктор физико-математических наук
• 1983

Оглавление диссертации доктор физико-математических наук Овчинников, Сергей Геннадьевич

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. ОБЩИЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ ОБ ЭЛЕКТРОННОМ СПЕКТРЕ

ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ И ИХ СОЕДИНЕНИЙ

§1. Конфигурационная модель твердого тела

§2. Качественная схема зонных состояний

§3. Сравнение спектров металлов, их окислов и сульфидов

§4. Механизмы перехода металл-диэлектрик.

§5. Общий критерий металл-диэлектрик.

ГЛАВА П. ЗОННАЯ ТЕОРИЯ ПЕРЕХОДА МЕТАЛЛ-ДИЭЛЕКТРИК С ОБРАЗОВАНИЕМ ВОЛН ЗАРЯДОВОЙ И СПИНОВОЙ

ПЛОТНОСТИ.

§1. Неустойчивость однородного металлического состояния при наличии электронно-дырочного спаривания

§2. Самосогласованное описание диэлектрической фазы

§3. Влияние формы поверхности Ферми на переход металл-диэлектрик

§4. Влияние структурного беспорядка на переход металл-диэлектрик

§5. Изменение фононных,спектров при образовании волны зарядовой плотности

§6. Зонная теория перехода металл-диэлектрик в фазах

Магнели.

ГЛАВА Ш. ДВУХЗОННАЯ ТЕОРИЯ ПЕРЕХОДА МЕТАЛЛ-ДИЭЛЕКТРИК ✓ С УЧЕТОМ ЛОКАЛИЗОВАННЫХ МАГНИТНЫХ МОМЕНТОВ

§1. Неустойчивость парамагнитной системы спинов при наличии электронно-дырочного спаривания

§2. Самосогласованная теория перехода металл-диэлектрик с удвоением периода. Общий случай

§3. Двухзонная теория перехода металл-диэлектрик в веществах без локализованных магнитных моментов

§4. Переход полупроводник-полуметалл по концентрации вакансий в двухзонной модели

§5, Теория перехода металл-диэлектрик в однозонной

S-Л модели.

§6. Переход металл-диэлектрик в моносульфидах переходных металлов.

ГЛАВА 1У. МНОГОЭЛЕКТРОННАЯ КОНФИГУРАЦИОННАЯ МОДЕЛЬ

МАГНИТНЫХ ПОЛУПРОВОДНИКОВ.

§1. Электронный спектр магнитного полупроводника . •

§2. Спектр поглощения магнитного полупроводника

§3, Возможность получения магнитных полупроводников с помощью перехода металл-диэлектрик.

ГЛАВА У. ПЕРЕХОД МЕТАЛЛ-ДИЭЛЕКТРИК С ИЗМЕНЕНИЕМ

ВАЛЕНТНОСТИ В ФЕРРОМАГНЕТИКЕ.

§1, Специфика перехода металл-диэлектрик с изменением валентности в ферромагнетиках. ИЗ

§2. Самосогласованное описание перехода с изменением валентности.

§3. Влияние гибридизации и кулоновского взаимодействия зонных и атомных электронов на переход с изменением валентности

ГЛАВА У1. ОПЕРАТОРЫ ХАББАРДА И СПИН-ВОЛНОВАЯ ТЕОРИЯ

МАГНЕТИКОВ.

§1. Спин-волновая теория изотропных гейзенберговских ферромагнетиков

§2. Гейзенберговский ферромагнетик с одноионной анизотропией

§3. Анизотропный гейзенберговский антиферромагнетик

§4. Изотропный антиферромагнетик.

§5. Ферромагнетик с промежуточной валентностью магнитных ионов.

ГЛАВА УЛ. ИНТЕШОЛЯЦИОННОЕ ОПИСАНИЕ ПЕРЕХОДА МЕТАЛЛ

ДИЭЛЕКТРИК В МОДЕЛИ ХАББАРДА

§1. Формально-точная функция Грина в модели Хаббарда

§2. Энергетический спектр в приближении Хартри-Фока

§3. Роль массового оператора

§4. Температурная зависимость числа двоек и парамагнитной восприимчивости

ГЛАВА УШ. ОСОБЕННОСТИ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОГО СПЕКТРА ВЕЩЕСТВ

С ПРОМЕЖУТОЧНОЙ ВАЛЕНТНОСТЬЮ.

§1« Периодическая модель Андерсона в атомном представлении

§2. Существование ферми-жидкостного предела в теории промежуточной валентности.

§3. Перемешивание зонных и примесных атомных состояний

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Теория перехода металл-диэлектрик в магнитоупорядоченных веществах»

Одной из важнейших задач современной физики является всестороннее изучение и практическое использование твердых тел. Переходные металлы и особенно их соединения являются при этом одним из наиболее интересных классов веществ. Среди них можно встретить сверхпроводники, нормальные металлы, полупроводники и диэлектрики. Магнитные свойства этих веществ также разнообразны -встречаются все известные виды магнитного упорядочения. Многочисленные структурные превращения нередко сопровождаются сегне-тоэлектрическими. В последние пятнадцать лет интенсивно изучается новое явление в физике твердого тела - переход металл-диэлектрик (ЕЩ), заключающийся в изменении (обычно скачкообразном) типа проводимости. Скачки сопротивления в точке перехода при этом достигают 10^*10^ раз. Как правило, ПЩ связан с другими фазовыми переходами в электронной, магнитной и упругой подсистемах твердого тела.

Все эти свойства находят разнообразные практические применения, и поэтому исследование переходных металлов и их соединений актуально с прикладной точки зрения. Для понимания свойств твердых тел и научно обоснованного прогнозирования новых свойств необходимо развивать теорию твердых тел, основывающуюся на кристаллической и электронной структуре.

Одним из наиболее разработанных методов описания электронной структуры является одноэлектронная зонная теория. Она достигла больших успехов в описании свойств нормальных металлов и полупроводников, поведение которых определяется 3 и р -электронами. Свойства переходных металлов и особенно их окислов и халько-генидов определяются поведением с! -электронов, которое характеризуется сочетанием зонных и локализованных свойств fl,2] . Такой зонно-атомный дуализм d -электронов не позволяет в общем случае описывать их ни одноэлектронной зонной теорией, ни исходя из квазихимических атомных представлений, используемых материаловедами [3] .

Настоящая диссертация посвящена описанию электронных фазовых переходов в переходных металлах и их соединениях. Электронная структура веществ описывается в конфигурационной модели, учитывающей двойственный характер d -электронов,

В настоящее время.в теории фазовых переходов можно выделить два непересекающихся направления, В одном - на простых и, как правило, нереальных моделях исследуются сложные явления вблизи критической точки, обусловленные корреляциями флуктуаций. Прогресс в этом направлении связан с развитием теории подобия [4] и метода ренормгруппы [5] . Второе направление характеризуется исследованием более сложных и близких к реальности моделей. Здесь главный вопрос - о природе основного состояния - при каком соотношении параметров модели реализуется то или иное основное состояние, возможны ли переходы от одного состояния к другому. Сложность моделей обычно вынуждает использовать простейшие приближения типа приближения самосогласованного поля, которые достаточно хорошо работают вдали от критической точки при переходах второго рода и во всей области температур при переходах первого рода. Слияние этих двух направлений в настоящее время только намечается."В диссертации рассматривается второй круг вопросов.

В диссертации с единой многоэлектронной точки зрения дано последовательное теоретическое описание перехода металл-диэлектрик и сопутствующих ему электронных, структурных и магнитных фазовых переходов. Особое внимание уделено построению теории ЩД в магнитоупорядоченных веществах с учетом основных особенностей электронной структуры соединений переходных металлов - много-зонности и возможности существования локализованных магнитных моментов. Предложено несколько новых механизмов перехода за счет специфики электронной структуры вещества в магнитоупорядо-ченной фазе. Решен ряд важных с научной и практической точки зрения задач: дан метод интерполяционного описания d -электронов в узких зонах, с единой точки зрения описывающий поведение почти свободных и почти.,локализованных электронов; развит новый метод построения спин-волновой теории магнитоупорядоченных кристаллов для произвольных величин спина, и одноионной анизотропии.

К защите представляются:

1. Самосогласованная двухзонная теория ШЩ с образованием волн зарядовой и спиновой плотности.

2. Теория ПВД в веществах с локализованными магнитными моментами.

3. Много электронная модель халькогенидных хромовых шпинелей с учетом ионных состояний описывающая как полупроводниковые, так и металлические соединения. Результаты расчета оптических свойств магнитных полупроводников.

4. Самосогласованная теория ШЩ с изменением валентности в ферромагнетиках.

5. Спин-волновая теория ферромагнетиков с промежуточной . валентностью.

6. Новый метод построения спин-волновой теории гейзенберговских магнетиков с произвольной величиной спина и точным учетом одноионной анизотропии.

7. Интерполяционная схема описания электронов в узких зонах.

8. Точное преобразование периодической модели Авдерсона,

S-d обменной модели и анизотропной модели Гейзенберга к обобщенной модели Хаббарда и исследование этих моделей в газовом приближении.

Результаты, изложенные в диссертации, докладывались на ряде Всесоюзных школ-"Коуровок", на школах по физике высоких давлений, по физике магнитных и редкоземельных полупроводников, на Всесоюзных конференциях по физике магнитных явлений, физике низких температур, теории полупроводников, по фазовым переходам металл-диэлектрик, а также на международном семинаре по теории магнетизма (ГДР) и международном симпозиуме "Сверхчистые вещества в науке и технике" (1ДР). Результаты диссертации опубликованы в работах [130-152]и в монографии [153] .

Г Л А В A I

ОБЩИЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ ОБ ЭЛЕКТРОННОМ СПЕКТРЕ ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ И ИХ СОЕДИНЕНИЙ

Необходимость многоэлектронного описания твердых тел,объединяющего зонные и. атомные представления, понималась еще на заре создания квантовой теории твердого тела. Ряд попыток в этом направлении сделан Френкелем, Гейзенбергом и Слетером. Наиболее адекватной с современной точки зрения была полярная модель Шубина -Вонсовского [б] , однако развитие модели было затруднено математическими трудностями. Появление многоэлектронных операторов Хаббарда [7] , точно учитывающих самые сильные внутриатомные ку-лоновские взаимодействия и дающих возможность описать флуктуации заряда и спина иона, придало новый импульс развитию многоэлектронной теории твердого тела [8-Ю] . Особенно плодотворной оказалась конфигурационная модель, основанная на работах [1,3] . Математическая формулировка этой модели и наиболее последовательное ее описание даны в [II] •

§1. Конфигурационная модель твердого тела

Конфигурационная модель основана на следующих принципах ["II]

1. В твердом теле могут одновременно существовать коллективизированные зонные (с ) и локализованные атомоподобные (d ) электронные состояния.

2. d - состояния образуют на узлах кристаллической решетки многоэлектронные конфигурации (термы) под влиянием электрон-электронного взаимодействия и кристаллического поля.

3. Возможно электрическое вырождение с и J - состояний, приводящее к их перемешиванию и флуктуациям конфигураций.

4. Распределение электронов по состояниям должно обеспечивать максимальную энергию связи твердого тела, совместимую со стабильностью атомных конфигураций.

Согласно этим принципам, конфигурация свободного атома S1УП в твердом теле превращается в C^dK , а Z-fy-к. электронов на атом дополнительно коллективизируется. В зависимости от межатомного расстояния R-o » кулоновского внутриатомного взаимодействия и типа решетки число локализованных на узле электронов п* может меняться в широких пределах, включая зонный случай . Возможен также и другой предел , когда все электроны локализованы. Энергетическая конкуренция конфигураций, C~d - гибридизация, кулоновское и обменное взаимодействия могут приводить к состояниям с промежуточной валентностью (дробное И' ). Кроме того, п> может зависеть от температуры, давления, химического состава, что и имеет место при ПВД и при переходах с изменением валентности.

При теоретическом исследовании гамильтониан модели записывается в представлении вторичного квантования с разбиение^ орто-нормированного базиса на коллективизированные и локализованные состояния. Зонные состояния описываются фермиевскими операторами рождения и уничтожения кДб" в блоховском представлении К - квазиимпульс, X - номер зоны, <5" - проекция спина). Атомные состояния на узле f описываются операторами Хаббарца Xj. ~IO<(4 , где Iff*)), - многоэлектронные волновые функции /г- и ft-' -электронного термов атома на узле / в состояниях /f, у' (включая полный спин S , его проекцию , орбитальный момент либо полный момент Т, J 2 для случая сильной 15 связи) [7] . Преимущество введения операторов Хаббарда перед од-ноэлектронными фермиевскими операторами в представлении Ванье djs djg. состоит в том, что самые главные кулоновские взаимодействия - внутриатомные - автоматически точно учитываются и входят в гамильтониан нулевого приближения УС0 совместно с зонными членами

Tt-y.a^-Jt.-ife-n/.j^+z («kx^KaAA, (i.i) то J к\в 1

Здесь Е^ - энергия атомной конфигурации jf , SKy - зонная энергия. Гамильтониан взаимодействия состоит из следующих членов ,<К>Л) -J***) -,,<•"»««> пр(о*и)

L«u

-т, -и -JW дкмн) nJo*H) (

У^сЛ + К ^

Здесь первые три слагаемых описывают кулоновские взаимодействия С-С » d-d и c~d электронов: . ч/кии) .

Гамильтониан описывает перескоки d -электронов между катионами и может быть представлен в двух видах: а) фермионное представление б) представление операторов Хаббарда . z Z,Kx^i-m*// d W гг'и-' '4 ft* где Г, Г* есть ( и.-И ) - электронные состояния, у и fL уь~ электронные состояния. Второе представление более правильно с общефизической точки зрения, так как интеграл перескока зависит от структуры иона. Однако на практике эта зависимость, как правило, неизвестна, поэтому мы будем использовать первое. По этой же причине гамильтониан ЛС6 , имеющий в много электронном представлении вид

Cd кк fvr J 1 ■ > можно также использовать в фермионном представлении

Наконец, обменные гамильтонианы

Kt, (1.7, где б? есть вектор из матриц Паули.

Фермионный оператор рождения d^ и спиновые операторы S^ могут быть представлены через операторы Хаббарда [7]

Алгебра операторов Хаббарда описывается следующими формулами: закон умножения уу** коммутационные соотношения л» Kt~( ) у v , «.ID где Ра - число фермионов в состоянии с/ , условие полноты 1 (1.32)

В частности, если в качестве набора собственных состояний иона взять ■( M>f - состояния на узле f со спином S, и мм' проекцией спина М , то Х^ (s) = IfsMXfsM'l . Учитывая, что ион может иметь различные значения S в зависимости от числа d -электронов, из (1.9) получаем связь между спиновыми операторами и операторами Хаббарда [п] :

St - 2 Z 2Ts(M)XxM4%) , J'sCmMCs-mx^w+i),

S Ms —s f (-UIo) s;=(s;/, s^n

Приведем отдельно важный частный случай конфигурационной модели, описывающий модель Хаббарда [I2J в невырожденной зоне

1- * I-7) + 2 та* а

I.I4) где /Zy = Cij6 , - фермиевский оператор в представлении

Ванье, U - внутриатомное кулоновское взаимодействие, в (к) -интеграл перескока, который обычно предполагается отличным от нуля только для % ближайших соседей. Эффективный гамильтониан конфигурационной модели твердого тела (I.I) описывает все известные модели магнитного упорядочения, вещества с различными электрическими свойствами - металлы, полупроводники и диэлектрики. Если допустить, что ионы в кристалле могут колебаться и разложить все члены гамильтониана (I.I) по малым смещениям, то получим фононную часть гамильтониана, а также электрон-фононное и спин-фононное взаимодействия. Это дает возможность описывать структурные фазовые переходы и сверхпроводимость; Такое разложение для электронов, описываемых методом сильной связи, приведено в fI06j .

Заключение диссертации по теме «Физика конденсированного состояния», Овчинников, Сергей Геннадьевич

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Основное направление исследований, описанных в диссертации, связано с развитием теории перехода металл-диэлектрик с целью применения ее для объяснения и предсказания новых явлений в реальных, экспериментально исследуемых магнитоупорядоченных веществах, В связи с этим неизбежны конкретизация и усложнение моделей и, достаточно тривиальное с общетеоретической точки зрения, рассмотрение этих моделей. Однако этот недостаток, по-нашему мнению, с лихвой окупается возможностью работать в тесном контакте с экспериментом. Именно таким образом построены главы 2-5, где показано, что хотя сам факт ШЩ может быть объяснен в простейших моделях, только учет основных особенностей электронной структуры конкретных веществ позволяет объяснить совокупность структурных, электрических, магнитных и оптических свойств большого числа окислов, сульфидов и селенидов переходных металлов, претерпевающих электронные фазовые переходы.

Вместе с тем очевидно, что дальнейшее развитие эксперимента и внутренних потребностей теории потребуют в будущем выхода за пределы теории среднего поля с целью учета корреляций, эффектов запаздывания и т.д. Один из шагов в этом направлении сделан нами в главах 7,8. При этом выяснилось, что ПМД в модели Хаббарда не является фазовым переходом, ибо особенности в термодинамическом потенциале, имеющиеся при Т^ 0 в окрестности i , с ростом Т размываются. В то же время хартри-фоковс-кая функция Грина в окрестности перехода имеет типичное орншейн-церниковское поведение, а корреляционная функция экспоненциально затухает в диэлектрической и степенным образом - в металлической фазах. Аналогичное поведение корреляционных функций известно в теории ацдерсоновской локализации [122] , где параметр порядка также неизвестен.

Возможно, что выделенноеть этих двух задач - следствие их модельности. Как указано в [37] , учет сжимаемости решетки может привести к изоморфному структурному переходу со скачком параметра решетки в окрестности электронного превращения. Действительно, такой фазовый переход получен в модели Хаббарда [123] при учете кулоновского дальнодействия.

Для всех других НМД, рассмотренных в диссертации, параметр порядка известен и связан с другими подсистемами твердого тела: смещение ионов в состоянии ВЗП, намагниченность в состоянии ВСП и в ферромагнетике с промежуточной валентностью. Такие переходы металл-диэлектрик можно было бы назвать несобственными в том смысле, что параметр порядка имеет неэлектронное происховдение, а диэлектрическая щель в случае чисто электронного превращения не может являться параметром порядка, ибо это не термодинамический параметр [121] .

Теория ПОД является частью общей теории фазовых переходов в ковденсированных системах. Несмотря на все особенности различных механизмов ПВД, описанных в диссертации, общий подход к их исследованию один и тот же и является характерным для переходов со спонтанным нарушением симметрии. Метод заключается в рассмотрении неустойчивости неупорядоченной (высокосимметричной) фазы при включении взаимодействия или понижении температуры. Затем самосогласованно рассматривается основное состояние и термодинамика конденсированной (низкосимметричной) фазы, в которой есть параметр порядка, зависящий от внешних условий. Именно такой подход мы применяли вскщу в диссертации, опуская иногда первый этап, где неустойчивость в подобных задачах (в основном связанных с магнитным упорядочением зонных электронов) была известна ранее [2] .

Другим моментом, показывающим внутреннее единство всей диссертации, является многоэлектронная конфигурационная модель, частными случаями которой являются и зонная модель, и S-J -модель, и модели Хаббарда, Авдерсона, Гейзенберга и ряд других популярных моделей твердого тела. Однако особенность конфигурационной модели не только в синтезе многих других, айв том, что она в отличие от всех других, позволяет учитывать сосуществование нескольких многоэлектронных конфигураций. Раньше эта особенность конфигурационной модели использовалась в теории переходных металлов [10,II] , в диссертации она применена к магнитным полупроводникам. Такой подход в теории магнитных полупроводников позволил избежать многих трудностей, характерных для зонной теории и -модели. В диссертации только заложены основы многоэлектронной теории магнитных полупроводников, в целом эта область имеет возможность для бурного развития в ближайшее время.

Способствовать такому развитию будет также новый метод построения спин-волновой теории, развитый в главе 6. Этот метод оказался удобным и для традиционных в теории магнетизма задач - гейзенберговских магнетиков с произвольным видом и величиной одноионной анизотропии. Метод позволил получить принципиально новые результаты в теории ферромагнетиков с промежуточной валентностью, один из которых заключается в нарушении обычного в спин-волновой теории закона Блоха и появлении линейного по температуре члена в низкотемпературном разложении намагниченности.

Результаты главы 8 и приложений показывают, что многие модели, гамильтониан которых представляется в виде суммы одно-центровых и двухцентровых слагаемых, можно свести точно к обобщенной модели Хаббарда и исследовать с помощью диаграммной техники для операторов Хаббарда. Несомненно, что такой подход окажется полезным для создания общей многоэлектронной теории твердого тела»

В заключение приведем основные результаты, полученные в диссертации:

1. Построена многозонная теория перехода металл-диэлектрик с образованием волн зарядовой или спиновой плотности. Показана возможность существования различных фаз - полупроводниковой, полуметаллической, металлической и переходов между ними. Найдено влияние формы поверхности Ферми и структурного беспорядка на переход, а также изменение затухания фононов. Описан переход полупроводник-полуметалл по концентрации носителей. Теория качественно объясняет изменение при переходе структурных, электрических, магнитных и оптических свойств веществ типа У0г , , М* S как идеальных, так и легированных. Результаты теории стимулировали дальнейшее экспериментальное исследование перехода металл-диэлектрик в Институте физики СО АН (Красноярск), Институте физики твердого тела (Черноголовка), Физико-техническом институте (Ленинград), Институте физики твердого тела и материаловедения АН ГДР (Дрезден) и использовались для объяснения результатов этих экспериментов.

2. Построена теория перехода металл-диэлектрик в веществах с локализованными магнитными моментами. Показана неустойчивость парамагнитной системы спинов относительно удвоения периода в условиях электронно-дырочного спаривания. Найдены новые механизмы упорядочения спинов в S-J модели, в частности, за счет подмагничивания в неоднородном поле волны плотности спина зонных электронов. Обнаружено, что спин-фононное взаимодействие приводит к сосуществованию волн зарядовой и спиновой плотности и изменяет род перехода со второго на первый. Теория качественно описывает переход металл-диэлектрик в ряду моносульфидов

3d-металлов и стимулировала экспериментальное исследование этих веществ в Институте физики (Красноярск), Институте физики полупроводников (Вильнюс). .

3. Предложена много электронная модель магнитных полупроводников, учитывающая существование нескольких зон и нескольких локализованных ионных конфигураций Jk~' , dn и с. Теория впервые позволила с единой точки зрения объяснить сложные оптические свойства CJCri^Sti и CJC^Se^ и предсказала появление дополнительных высокочастотных пиков в спектре поглощения в ферромагнитной фазе этих веществ. Это предсказание подтверждено результатами измерений в Институте физики (Красноярск). Предложен новый механизм перехода металл-полупроводник в ферромагнетиках, Теория применяется в магнитных, оптических и магнитооптических исследованиях магнитных полупроводников в ФИАН (Москва), Физико-техническом институте (Ленинград) и Институте физики (Красноярск).

4. Предложен новый механизм перехода металл-диэлектрик с изменением валентности в ферромагнетиках. Построена многоэлектронная теория перехода с изменением валентности в ферромагнетиках с учетом кулоновского и обменного взаимодействия зонных и атомных состояний и их гибридизации. Теория позволила закрыть длившуюся долгое время дискуссию о природе основного состояния ферромагнитных шпинелей Си (лг S^ и Си Se^, а также объяснила переход с изменением валентности в этих веществах, наблюдавшийся в Физико-техническом институте (Донецк) в Институте физики металлов (Свердловск).

5. Предложен новый метод построения спин-волновой теории гейзенберговских ферро- и антиферромагнетиков, основанный на методе уравнений движения для функций Грина и представлении спиновых операторов через операторы Хаббарда. Для изотропных ферромагнетиков этот способ имеет методическое преимущество перед другими, для антиферромагнетиков получены квантовые поправки к значению намагниченности при нулевой температуре для любого значения спина. Метод позволил самосогласованно описать ферромагнитную фазу с точным учетом одноионной анизотропии. Построена спин-волновая теория ферромагнетиков с промежуточной валентностью, предсказывающая линейный член в низкотемпературной зависимости намагниченности. Это предсказание подтверждено экспериментами на Си 0*2 и Cdfrх Se^ (Me ~ специально поставленными для его проверки в Институте физики (Красноярск).

6. С помощью метода неприводимых функций Грина найдена функция Грина модели Хаббарда, имеющая правильные предельные переходы в зонном и атомном пределах. Предложено интерполяционное описание модели Хаббарда при произвольной величине безразмерной константы взаимодействия. Прослежен переход от фермиевс-кой статистики квазичастиц в зонном случае к статистике бесспиновых фермионов в атомном. Вычисленная температурная - зависящая парамагнитная восприимчивость имеет паулиевский характер с корреляционным усилением в металлическом состоянии и кюри-вейс-совский - в диэлектрическом.

Показано, что периодичеокая модель Андерсона, S-J обменная модель и анизотропная модель Гейзенберга точно эквивалентны обобщенной модели Хаббарда. В газовом приближении вычислена амплитуда парного рассеяния квазичастиц и перенормировка одно-частичного спектра. Найдены условия существования поверхности Ферми и ферми-жидкостных свойств в веществах с промежуточной валентностью.

Список литературы диссертационного исследования доктор физико-математических наук Овчинников, Сергей Геннадьевич, 1983 год

1. Гудинаф Д. Магнетизм и химическая связь* - М.: Металлургия, 1968. - 324 с.

2. Вонсовский С.В., Магнетизм. М.: Наука, 1971. - 1032 с. 3* Самсонов Г.В., Прядко И.Ы., Прщдко Л.Ф. Электронная локализация в твердом теле. - М.: Наука, 1976* - 309 с.

3. Наташинский А.З., Покровский В.Л. Флуктуационная теория фазовых переходов, М.: Наука, 1982. - 381 с.

4. Вильсон К., Когут Д. Ренормализационная группа и £- -разложение. М.: Мир, 1975. - 255 с.

5. Shubin S.P., Vonsovskii S.V. On the elctron theory of metals.-Proc. Roy. Soc., 1934, v.A145, p. 149-170.

6. Hubbard J.C. Electron correlations in narrow energy bands. -Proc. Roy. Soc., 1964, v. A281, p. 401-419.

7. Ирхин Ю.П. Теория обменного взаимодействия для случая нескольких электронов на атом. ЖЭТФ, 1966, т.50, JG2,с. 379-394.

8. Hubbard J.C. Electron correlations in narrow energy bands.-Proc. Roy. Soc., 1963, V. A276, p. 238-257.

9. Мотт Н.Ф. Переходы металл-изолятор. И.: Наука, 1979. -169 с.

10. Lieb Е., Wu F.Y. АЪвепсе of Mott transition in an exact solution of the short-range one-band model in one-dimension.-Phys. Rev. Lett., 1968, v.20, N25, p. 1445-1448.

11. Хомский Д.й. Электронные корреляции в узких зонах (модель Хаббарда). ФММ, 1970, т. 29 ЖЕ, с. 31-79.

12. Velicky В., Kirpatrick S., Ehrenreich Н. CPA-treatment of the Hubbard model.- Phys. Rev., 1968, v.175, N2, p. 747-759.

13. Heiner E., Roth's method and Moment Conservation of the Spectral Weight Function for the leutral Hubbard Model.-Phys. Stat. Sol., 1976, v. Ъ77, N1, p. 93-103.

14. Мигдал А.Б. Теория конечных ферми-систем и свойства атомных ядер. М.: Наука, 1965. - 376 с.

15. Зайцев P.O. Моттовский переход в многомерной модели Хаббарда. ЖЭТФ, 1978, т. 75, №6, с. 2360-2369.

16. Хомский Д.И. Проблема промежуточной валентности. УФН, 1979, т.129 №3, с. 443-476.

17. Кочарян А.Н., Овнанян П.С., Хомский Д.И. Переменная ширина уровня и переходы с изменением валентности в соединениях церия. Письма ЖЭТФ, 1981, т.34 ЖЕ, с. 25-28.

18. Grewe К., Leder H.J., Entel P. Results and Problems in the Theory of Intermediate Valence Compounds.- in: Feetkorper-probleme (Advances in Solid State Physics), v.20, p. 413-462, J.Trench (ed.)- Vieweg, Braunschweig 1980.

19. Келдыш Л.В., Копаев Ю.В. Возможная неустойчивость полуметаллического состояния относительно кулоновского взаимодействия. ФТТ, 1964, т.6, №9, с. 2791-2799.

20. Козлов Н.А., Максимов Л.А. О фазовом переходе металл-диэлектрик. Двухвалентный кристалл. ЖЭТФ, 1965, т.48, К, с. II84-II98.

21. Копаев Ю.В., Тимеров Р.Х. Влияние диэлектрического спаривания на критическую температуру сверхпроводника. ЖЭТФ, 1972, т.63, И, с. 290-302.

22. Копаев Ю.В. К теории взаимосвязи электронных и структурных превращений и сверхпроводимости. Труды ФИАН, 1975, т. 86, с. 3-100.

23. Була ев с кий ХЩаШерлс овский переход в квазиодномерных системах. УФН, 1975, т. 115, Ш, с. 263-297.

24. Куземский А.Л. Самосогласованная теория электронной корреляции в модели Хаббарда. ТМФ, 1978, т.36 J&, с.208-223.

25. Куземский А.Л. Самосогласованное вычисление функций Грина в модели Хаббарда. Дубна, 1973. - 15 с. (Препринт ОИШ: Р4-7225).

26. Куземский А.Л. Самосогласованная теория сильной корреляции в модели Хаббарда. Дубна, 1975. - 22 с. (Препринт ОИЯИ: PI7-9239).

27. Куземский А.Л. Самосогласованное интерполяционное решение модели Хаббарда. Атомный и зонный пределы. Дубна, 1977, 22 с. (Препринт ОИЯИ: PI7-I0695).

28. Тябликов С.В. Методы квантовой теории магнетизма. 2-е изд. перераб. и дополн. - М.: Наука, 1975 , 527 с.

29. Плакида Н.М. Расцепление двухвременных функций Грина и диаграммная техника. ТМФ, 1970, т.5, ЖЕ, с. 147-153.

30. Абрикосов А.А., Горьков Л.П., Дзялошинский И.Е. Методы квантовой теории поля в статистической физике. М.: Физмат гиз, 1962. - 443 с.

31. Зубарев Д.Н. Неравновесная статистическая термодинамика. -М.: Наука, 1971. 415 с.

32. Castellani С., Dicastro С., Weinberg D., Ranninger J. Hew Model for the Metal-Insulator Transition.-Phys. Rev. Lett., 1979, v.43, N26, p. 1957-1960.

33. Лифшиц И.М., Азбель М.Я., Каганов М.И. Электронная теория металлов. М.: Наука, 1971. - 415 с.

34. Brinkman W.P., Rice Т.М. Application of Gutzwiller's variational method to the Metal-Insulator Transition. Phys. Rev. B, 1970, v.2, N10, p. 4302-4304.

35. Vonsovskii S.V., Kacnelson M.I. Some types of instabilities in the elctron energy spectrum of the polar model of the crystal. I. The maximum polarity state. J. Phys.C, 1979, v.12,1. N11, p. 2043-2054.

36. Кузьмин E.B., Овчинников С.Г. Электронные корреляции в хаббардовском антиферромагнитном полупроводнике. Предел слабой сеязи. ТМФ, 1977, т.31 ЖЗ, 379-391.

37. Овчинников А.А. Особенности в фононном спектре металлов типа висмута. ФТТ, 1965, т.7, М, с. II83-II86.

38. Райнс Д., Нозьер Ф. Теория квантовых жидкостей. М.: Мир, 1967. - 382 с.43* Overhauser A.W. Spin density waves in an Electron gas.-Phys.

39. Rev., 1962, v.128, N7, p. 1437-1452.

40. Бычков Ю.А., Горьков Л.П., Дзялошинский И.Е. О возможностиявлений типа сверхпроводимости в одномерной системе. -КЭТФ, 1966, т.50 Я2, с.738-751.

41. Hirsch J.Б. Renormalization- group study of the Hubbard model. Phys. Rev. B, 1980, v.22, N11, p. 5259-5266.

42. Волков Б.А., Копаев D.B., Русинов А.И. Теория экситонного ферромагнетизма. ЖЭТФ, 1975, т.68, №5, с. I899-I9I4.

43. Rice Т.М. Band structure effects in itinerant antiferromag-netism.- Phys. Rev., 1970, v.2, Ш9, p. 3619-3630.

44. Zittars J. Theory of the Exitonic Insulator in the presence of normal impurities.-Phys.Rev., 1967, v.164 N2, p. 575-582.

45. Абрикосов А.А., Горьков Л.П. К теории сверхпроводящих сплавов с парамагнитными примесями. ЖЭТФ, I960, т.39, №6, с. I78I-I796.

46. Horlin Т., Miklewsky T.W., Nygren IT., Magnetic, Electrical and Thermal studies on the V^ Mox 0Z -system with X< 0,2 -Matt.Res. Bull., 1973, v.8, N2, p. 179-190.

47. Lus S.M., Shin S.H., Pollak F.H., Raccah P.M., Reflectivity and optical constants olNiD^ and in the range 0,5-10, in: Proc.XIII Intern. Conference on the physics of semiconductors. Roma, 1979.

48. Аронов А.Г., Мирлин Д.Н., Репина И.Й., Чудновский Ф.А. Спектр комбинационного рассеяния света и фазовый переход в V0Z . ФТТ, 1977, т.19, №1, с. 193-200.

49. Бугаев А.А., Захарченя Б.П., Чудновский Ф.А. Фазовый переход металл-полупроводник и его применение. Л.: Наука, Ленинградское отделение, 1979. - 183.

50. Ирхин Ю.П. Парамагнитная восприимчивость переходных металлов в двухконфигурационной модели. Всесоюзная конференция по магнетизму (24 сентября 1979 г.): Тезисы докл. -Харьков: ФТИНТ АН УССР, 1979.

51. Изюмов Ю.А., Кассан-Оглы Ф.А., Скрябин Ю.Н. Полевые методы в теории ферромагнетизма. М.: Наука, 1974. - 223 с.

52. Townsend M.G., Trmblay R., Horwood J.L., Ripley L.J. Metal-insulator transition in single crystal hexagonal nickel sulphide.- J.Phys. C, 1971, v.4, K5, p. 598-606.

53. Koehler R.F., White R.L. Metal-to-semimetal transition in HiS. J.Appl Phys. 1973, v.44, M, p. 1682-1686.

54. Barker A.S., Remeika J.P. Infrared band gap at the metal-non-metal transition in NiS.- Phys.Rev. B, 1974, v.10,U3,p. 987-994

55. Волков Б.А., Мнацаканов T.T. Взаимодействие локализованных . магнитных моментов в системах с электрон-дырочным спариванием. ЖЭТФ, 1978, т.75 JS2, с.561-576.

56. Лосева Г.В., Овчинников С.Г., Соколович В.В., Петухов Е.П. Переход металл-диэлектрик в/-€х^хЬ, ФТТ, 1977, т. 19, №10, с. 2922-2926.

57. Метфессель 3., Маттис Д. Магнитные полупроводники. -М.: Мир, 1972, 405 с.

58. Нагаев Э.Л. Физика магнитных полупроводников. М.: Наука, 1979, 263 с.

59. Лацдау Л.Д., Лифшиц Е.М. Квантовая механика. М.: 1МФМЛ, 1963, 702 с.6,4. ТапаЪе Y., Sugano S. Crystal-field splitting of the ionic energy levels. J.Hays. Soc. Japan, 1954, v.9, N4,p. 766774.

60. Эдельман И.С., Кононов В.П., Васильев Г.Г., Дустмурадов Г., Суворов В.М. Магнитный дихроизм в тонких пленках £c!C/tz$ev<- ФТТ, 1978, т.20, Н2, с. 3690-3692.

61. Hufner S., Wertheim G.K. Estimates of the Coulomb Correlation Energy from X-ray Photoemission Data. Phys. Rev. B, 1973,v.7, 112, p. 5086-5089.

62. Голант K.M., Живописцев E.C., Веселаго В.Г. Подвижность ипроводимость в p-CdOtJe, . -Москва, 1978. 27 с. (Препринт ФИАН: №218).

63. Harbeke G., Pinch Н. Magnetoabsorption in single crystal semi-conductive ferromagnetic spinels. Phys. Lett., 1966, v.17, Ю, p. 1090-1093.

64. Treitinger Ь., Brendecke H. Impurity Band in In-doped CtfC^Se^ obsered in , the specral Dependence of the Photocon-ductance.- Mat.Res.Bull.f 1977, v.12, N10, p.1021-1026.

65. Ерухимов М.Ш., Эдельман И.С. Энергия электронных термов ионов Съ в магнитном полупроводнике . Красноярск, 1980. - 28 с. (Препринт ИФС0:147Ф).

66. Ковтун Н.М., Калинников В.Г., Шемяков А.А., Прокопенко В.К., Бабицина А.А. Об одном механизме фазового перехода из ферромагнитного в ферримагнитное состояние. Письма ЖЭТФ,1977, т.25 №3, с. 162-164.

67. Ерухимов М.Ш. Переменная валентность и ферромагнитный резонанс в легированных халькогенидных хромовых шпинелях. -ФТТ, 1981, т.23, $7, с. 2082-2089.

68. Falicov Ъ.М., Kimball J.C. Simple Model for Semiconductor-Metal Transitions: and Transition-Metal Oxides.- Phys. Rev. Lett., 1969, v.22, N19, p. 997-999.

69. Entel P., Leder H.J., Crewe N. On Structural Instabilities in Mixed Valence Compounds.- JMMM, 1978, v.9, p.65-67.

70. Гинзбург С.Л. Спиновые волны в анизотропном ферромагнетике. ФТТ, 1970, т.12, Я6, с. I805-1809.

71. Кащенко М.П., Балахонов Н.Ф., Курбатов Л.В. Спиновые волны в гейзенберговском ферромагнетике с одноионной анизотропией. ЖЭТФ, 1973, т.64, №1, с. 391-400.

72. Сандалов И.С., Подмарков А.Н. Поведение анизотропного b-J- . магнетика в сильном магнитном поле. Красноярск, 1980, -27 е.-(Препринт ИФСО: 156Ф).

73. Зайцев P.O. Обобщенная диаграммная техника и спиновые волны в анизотропном ферромагнетике. Москва, 1974. - 18 с.1. Препринт ИАЭ: 2361).

74. Казаков А.А. Теория возмущений для гриновских функций гейзенберговской модели с одноионной анизотропией. ТМФ, 1975, т.23 ЯВ, с. 281-288.

75. Anderson P.W. An Approximate Quntum Theory of the Antiferro-magnetic Ground State.- Hoys. Rev., 1952, v.86, Я5, p.694-701.

76. Пу Фу-чо. Приближенный метод расчета основного состояния изотропного антиферромагнетика. ДАН, I960, т.130, №6, с. 1244-1247.

77. Кузьмин Е.В., Дисковский В.А. Динамическая восприимчивость ферромагнитного металла. ФТТ, 1973, т.15, №4, с. 11271135.

78. Атоян A.M., Барабанов А.Ф., Максимов Л.А. Об электросопротивлении металлов с незаполненными / -оболочками. ЖЭТФ, 1978, т. 74, Я6, с. 2220-2233,

79. Барабанов А.Ф., Цвелик A.M. О фазовых переходах металл-диэлектрик с изменением валентности, ЖЭТФ, 1979, т.76, Ш9 с. 558-566.

80. Хомский Д.И. Соединения с промежуточной валентностью: металлы или полупроводники? X совещание по теории полупроводников (октябрь 1980 г.): тезисы докл./ Институт физики полупроводников СО АН СССР. - Новосибирск, 1980, с. 173.

81. Заславский Г.М., Кузьмин Е.В., Сандалов И.С. Термодинамика перемешивания состояний локализованных и коллективизированных электронов. ЖЭТФ, 1974, т.67, М, с. 1422-1429.

82. Кузьмин Е.В., Сандалов И.С. Динамическое перемешивание локализованных и коллективизированных состояний электронов. -ЖЭТФ, 1975, т.68, М, с. I383-I39I.

83. Ирхин Ю.П. гибридизация и парамагнитная восприимчивость переходных металлов. Письма в ЖЭТФ, 1980, т.32, №3,с.205-209.

84. Кузьмин Е.В., Сандалов И.С. Модель J (J-) металла с гиб-ридизированными электронными конфигурациями. - Красноярск, 1977. - 48 с. (Препринт/ЙФСО АН СССР: 57Ф).

85. Ирхин Ю.П. К теории рентгеновского К -поглощения в переходных металлах. ФММ, X96I, т.II, ЖЕ, с. 10-17.

86. Зайцев P.O. Диаграммная техника и газовое приближение в модели Хаббарда. ЖЭТФ, 1976, т.70, JG3, с. IIOO-IIII.

87. Вакс В.Г., Ларкин А.И., Пикин С.А. Термодинамика идеального ферромагнетика. ЖЭТФ, 1967, т.53, М, с. 281-299.

88. Галицкий В.М. Энергетический спектр неидеального ферми-газа. ЖЭТФ, 1958, т.34, ЖЕ, с. I5I-I62.

89. Балкарей Ю.И., Бару В.Г. Проводимость в системе локализованных состояний при их гибридизации с зонными состояниями в полупроводнике. ФТТ, 1971, т.13, №6, с. 1749-1752.

90. Foglio М.Е., Falicov L.M. New approach to the thwy of intermediate valence.- Phys. Rev., 1979, V.B20, N11, p. 4554 -4559.

91. Ерухимов М.Ш., Сандалов И.С. Зависимость основного состояния и термодинамических характеристик узкозонных S-J- магнетиков оси концентрации электронов проводимости. ФТТ, 1977, т.19, №8, с. 1377-1385.

92. Ведяев А.В., Иванов В.А. Элементарные возбуждения в модели Авдерсона-Хаббарда. I. ТМФ, 1981, т. 47, с. 425-430.

93. Ведяев А .В., Иванов В.А. Элементарные возбуждения в модели Авдерсона-Хаббарда. ч.2. ТМФ, 1982, т.50, №3, с. 415420.

94. Johanson W.R., Grabtree G.W., Edelstein A.S., McMasters O.D. Fermi-surface measurements of mixed valence CeSn^- -Phys. Rev. Lett. 1981, v.46, N3, p. 504-507.

95. Martin R,M. Fermi- surface sum rules and its consequences for periodic Kondo and mixed-valence systems. Phys. Rev. Lett., 1982, v. 48, N5, p. 362-365.

96. Оскотский B.C., Смирнов И.А. Фазовый переход полупроводник металл в моносульфиде самария. В кн.: Редкоземельные полупроводники, Л,: Наука, Ленингр. отд., 1977, с.Ю5-145.

97. Овчинников А.А. Особенности в фононном спектре одномерных цепочек. ФТТ, 1965, т.7, J83, с. 832-836.

98. Кочарян А.Н., Хомский Д.И. Об электронных фазовых переходах с изменением валентности в редкозмельных соединениях. -ЖЭТФ, 1976, т.71, Я2, с. 767-777.108.

99. НО. Вигман П.Б., Цвелик A.M. Решение асимметричной модели .

100. Андерсона. Письма ЖЭТФ, 1982, т.35, №3, с. 100-103.

101. Овчинников А.А. О возможности перехода металл-диэлектрик ,ъ одномерных системах с нецелым количеством электронов• на ячейку. ЖЭТФ, 1973, т.64, И, с. 342-344.

102. Вигман П.Б., Филев В.М., Цвелик A.M. Решение симметричной модели Андерсона при . Письма в ЖЭТФ, 1982, т.35, №2, с. 77-81.

103. Slater J.C. Quantum theory of molecules and solids, V.2-N.Y. McGraw Hill Hill Book Company, Inc. ,p 1965-820.

104. Kasowsky R.N. Band structure of NiS as calculated using simplified linear-combination of muffin-tin-orbitals method. Phys. Rev., 1973, v.B8, N4, p. 1378-1391.

105. Mattheiss L.F. Band Model for the metal-semiconductor transition in HiS. Phys. Rev. 1974, v.BIO, N3, p. 995-Ю05.

106. Anderson P.W. Localized magnetic states in metals.- Phys.

107. Rev., 1961, v.124, p. 41-58.

108. Вонсовокий C.B., Кацнельсон М.И. Критерий металл-изолятор и экситонные состояния в металлах в полярной модели твердого тела. В сб. Проблемы современной физики. - Л., Наука, Ленингр. отд., 1980, с. 233-246*

109. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Статистическая физики. ч.1. -М., Наука, 1976.

110. Алексеев В.А., Максимов Е.Г., Пономарев Я.Г., Хомский Д.И. Фазовый переход металл-диэлектрик. УФН, 1974, т.112, И,с. 173-179.

111. Ефетов К.Б., Ларкин А.И., Хмельницкий Д.Е. Андерсоновская локализация электронов. Тезисы Х-го Всесоюзного совещания по теории полупроводников. чЛ. - Новосибирск, 1980, с. 175-176.

112. Зайцев P.O. Изоструктурная неустойчивость и физические свойства модели Хаббарда с дальнодействием. ЖЭТФ, 1980, т. 78, №3, с. II32-II46.

113. Мория Т. Последние достижения теории магнетизма коллективизированных электронов. УФН, 1981, тЛ35, М,с. 117-170.

114. Вакс В.Г., Ларкин А.И., Пикин С.А. Спиновые волны и корреляционные функции в ферромагнетике. ЖЭТФ, 1967, т.53, JS3, с. I089-II06.

115. Теруков Е.И., Овчинников С.Г., Зюзин А.Ю., ГерлахУ., Опперман Г., Райхельт В. Влияние всестороннего давления на фазовый переход металл-диэлектрик в монокристаллах• " ФТТ» I980» т-22» J®» с- 1374-1378.

116. Нагаев Э.Л. Электроны, косвенный обмен и локализованные магноны в магнитоактивных полупроводниках. ЖЭТФ, 1969, т. 56, №3, с. I0I3-I028.

117. Зайцев P.O. Обобщенная диаграммная техника и спиновые волны в анизотропном ферромагнетике. ЖЭТФ, 1975, т.68, Л1,с. 207-215.

118. Балахонов Н.Ф., Кащенко М.П., Китаев В.Н., Курбатов Л.В. Спектр и затухание спиновых волн в гейзенберговском ферромагнетике с одноионной анизотропией. ТМФ, 1974, т.19, М, с. I02-II4.

119. Овчинников С.Г. Самосогласованное описание перехода металл-диэлектрик в двухзонной модели. ЖЭТФ, 1980, т.78, №4,с. 1435-1447.

120. Овчинников С.Г. Недиагональный беспорядок и переход металл-диэлектрик в узкозонном металле. ЖЭТФ, 1978, т.75, №3, с. 1000-1006.

121. Овчинников С.Г., Филонов А.Н. Изменение затухания фононов при переходе металл-диэлектрик. ФТТ, 1980, т.22, #2,с. 328-331.

122. Горячев Е,Г., Овчинников С.Г. Электрические и магнитные свойства фаз Магнели. ФТТ, 1978, т.20, №7, с.2201-2209.

123. Сацдалов B.C., Овчинников С.Г., Сандалов И.О. Антиферромагнетизм, переход металл-диэлектрик и особенности спектра фононов в $-J модели с электронно-дырочным резонансом. -. ФТТ, 1977, т.19, №8, с. 1327-1333.

124. Овчинников С.Г. Теория фазового перехода металл-диэлектрик в моносульфидах переходных металлов. ФТТ, 1981, т.23, №9, с. 2766-2774.

125. Овчинников С.Г., Яхимович С.И. Фазовый переход металл-диэлектрик в веществе с локализованными магнитными моментами. ЖЭТФ, 1981, т.81, №2, с. 633-641.

126. Ерухимов М.Ш., Овчинников С.Г. Электронный спектр и поглощение света в магнитных полупроводниках. ФТТ, 1979, т.21, №2, с. 351-358.

127. Петраковский Г.А., Лосева Г.В., Соколович В.В., Иконников В.П., Баранов А.В., Овчинников С.Г* Высокотемпературный ферромагнетизм и переход металл-полупроводник в хромовой сульфошпинели железа. ЖЭТФ, 1980, т.79, $6, с. 2413-2421.

128. Овчинников С.Г., Эдельман И.О., Дустмурадов Г. Энергетическая структура и магнитооптические эффекты в £JSe^. -ФТТ, 1979, т.21, №10, с. 2927-2934.

129. Овчинников С.Г. Переменная валентность в халькогенидных хромовых шпинелях. ФТТ, 1979, т.21, №10, с. 2994-3004.

130. Вальков В.В., Овчинников С.Г. Фазовый переход с изменением валентности в халькогенидных шпинелях хрома.' ФТТ, 1980, т.22, Ml, с. 3418-3425.

131. Valkov V.V., Ovchinnikov S.G. Mixed valence phase transition in the ferromagnet.- Phys.Stat.Sol., 1981, v.b108, N2,p.601-608.

132. Вальков В.В., Овчинников С.Г. Операторы Хаббарда и спин-волновая теория гейзенберговских магнетиков с произвольным спином. ТМФ, 1982, т.50, №3, с. 466-476.

133. Вальков В.В., Овчинников С.Г. Спин-волновая теория ферромагнетиков с промежуточной валентностью. ФТТ, 1982,т.24, №6, с. I80I-I809.

134. Балаев А.Д., Бержанский В.Н,, Вальков В.В., Овчинников С.Г., Чернов В.К. Отклонения от закона Блоха в ферромагнетикахс промежуточной валентностью. Письма в ЖЭТФ, 1981, т.34, №5, с. 267-270.

135. Goryachev E.G., Kuzmin E.V., Ovchinnikov S.G. Electronic spectrum and the metal-insulator transition in the Hubbard model.- Phys. Lett., 1981, V.A85, N4, p.236-238.

136. Goryachev E.G., Kuzmin E.V., Ovchinnikov S.G. Metal-insulator transition in the Hubbard model by the irreducible Greenfunctions method.- J.Phys., 1982, v.C15, N6, p.1481-1493.

137. Горячев Е.Г., Кузьмин E.B., Овчинников С.Г. Парамагнитная восприимчивость в модели Хаббарда при конечных температурах. Тезисы 15-ой всесоюзной конференции по физике магнитных' явлений, ч.1. - Пермь, 1981, с, 22-23.

138. Кузьмин Е.В., Овчинников С.Г., Сандалов И.О. Перемешивание состояний электронов проводимости и примесных cL(f) -ионов. -ЖЭТФ, 1977, т.73, М, с.1564-1571.

139. Ovchinnikov S.G., Sandalov I.S. Fermi-surface existence in the mixed-valence systems. Sol. State Comm., 1983, v.47, N5, p.367-369. '

140. Вальков В.В., Овчинников С.Г. Вклад магнон-магнонного взаимодействия в термодинамику одноосного гейзенберговского ферромагнетика. ЖЭТФ, 1983, т. 85,

141. Кузьмин Е.В., Овчинников С.Г. Переход металл-диэлектрикв соединениях переходных металлов. В кн.: Физика магнитных материалов. Новосибирск: Наука: 1983 г., с. 32-60.

142. Лосева Г.В., Овчинников С.Г., Петраковский Г.А. Переход металл-диэлектрик в сульфидах 3cL -металлов. Новосибирск: Наука, 1984 г., 144 с.