Температурная зависимость микроволнового поверхностного импеданса монокристаллов YBa2 Cu3 O6.95 тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.07, кандидат физико-математических наук Жуков, Алексей Алексеевич

• Жуков, Алексей Алексеевич
• кандидат физико-математических наук
• 1998

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Жуков, Алексей Алексеевич

Введение 4 . Методика измерения поверхностного импеданса в абсолютных величинах

1) Электродинамическая основа метода

2) Измерительная схема

3) Факторы, влияющие на точность измерений

4) Проверка экспериментальной методики: измерение образца ниобия л

Экспериментальные результаты

1) Поверхностный импеданс УВагСизО^^ в нормальном состоянии

2) Поверхностный импеданс УВа2СизОб.95 в сверхпроводящем состоянии a) Область температур, близких к Тс b) Промежуточные температуры, Т~Тс/ c) Низкие температуры, Т<ТС/

3) Комплексная проводимость УВагСизО^ в сверхпроводящем состоянии a) Область температур, близких к Тс b) Промежуточные температуры, Т~Тс/ c) Низкие температуры, Т<ТС/3 54 /.Феноменологическое описание экспериментальных данных

1) Двухжидкостная модель Гортера-Казимира

2) Модифицированная двухжидкостная модель а) Температурная зависимость времени релаксации и поверхностное сопротивление монокристаллов УВаСиО

Ь) Температурная зависимость концентрации сверхпроводящих носителей Двухзонная модель высокочастотного отклика сверхпроводников

1) Поверхностный импеданс и проводимость в теории Бардина-Купера-Шриффера

2) Модель с сильным электрон-фононным взаимодействием (модель Элиашберга)

3) Температурная зависимость глубины проникновения магнитного поля в двухзонной модели

1.3аключение

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Температурная зависимость микроволнового поверхностного импеданса монокристаллов YBa2 Cu3 O6.95»

С момента открытия высокотемпературной сверхпроводимости Беднордцем и Мюллером [1] прошло уже более 10 лет. В мире была проделана большая экспериментальная работа по изучению высокотемпературных сверхпроводников различными методами: измерения сопротивления на постоянном токе, магнитной восприимчивости, времени релаксации ядерного спина (NMR), поглощения электромагнитных волн в далекой инфракрасной области (FIR), фотоэмиссии с угловым разрешением (ARPES), микроволновые измерения, и т.д., однако вопрос о природе сверхпроводимости в данных соединениях остается открытым.

Существенной частью микроволновых исследований является определение температурной зависимости поверхностного импеданса ZS(T) = RS{T) + iXs(T). Действительная часть поверхностного импеданса Re(Zs(T)) = RS{T) - поверхностное сопротивление - пропорционально джоулевым потерям на поверхности сверхпроводника. В эксперименте при понижении температуры вплоть до Т = 0 величина поверхностного сопротивления остается конечной R(T —» 0) = Rres ф 0. Результаты измерений этого остаточного сопротивления Rres в классических сверхпроводниках привели к зависимости Rres ос /2, где / - частота падающей волны. Выло также установлено, что величина остаточного сопротивления Rres определяется степенью совершенства образца (наличием в нем примесей и неоднородностей) и качеством его поверхности (трещины и шероховатости), т.е., чем меньше остаточное сопротивление, тем выше качество исследуемого объекта [2,4-7]. Мнимая часть поверхностного импеданса Im(Zs(T)) = XS(T) - поверхностный реактанс - определяет недиссипативную энергию, запасенную в поверхностном слое сверхпроводника. При Т < Тс поверхностный реактанс пропорционален глубине проникновения магнитного поля в сверхпроводник А (Т) ~ Xs(T)/lo^0, где из = 2тг/, /10 = 4тг ■ Ю-7 Гн/м.

Измерив ZS(T), можно найти температурную зависимость комплексной проводимости <т(Т) = <Ji(T) — г<72(Т). Связь между as и ZS(T) определяется соотношением между тремя длинами: длиной свободного пробега I, длиной когерентности £0 = /гг>^/7гД(0) (ур - скорость Ферми, Д(0) - величина сверхпроводящей щели при Т = 0) и Л. Согласно [8], сверхпроводники делятся на чистые (/ > £0) и грязные (/ < £о)> лондоновские (£ <С А) и пиппардовские (£ А). При Т —> 0 в лон-доновских чистых сверхпроводниках ( = (0 < А = Аь = (т/^отге2)1/2, а в грязных £(7) ~ (СоО1/'2 ^ -МО ~ ■ В пиппардовских чистых сверхпроводниках £ = £0 А ~ Аь(^о/Аь)1/3, а в грязных £(7) А(I). В лондоновских сверхпроводниках связь между током и полем является локальной (лондоновский предел), в пиппардовских - существенно нелокальной (пиппардовский предел).

Измерения микроволнового поверхностного импеданса занимали важное место в исследовании природы классических сверхпроводников. Еще в 1946 году в ранних работах Пиппарда изучались температурные зависимости микроволновых потерь и глубины проникновения магнитного поля в свинце [9-11]. При изучении сплава ¡пБп, Пиппардом был продемонстрирован переход от чистого пиппардовского предела при малой концентрации Эп и, следовательно, большой длине свободного пробега, к грязному лондоновскому по мере увеличения концентрации Эп [12]. В 1958 году Хайкин исследовал электродинамические свойства Бп [13] и Сё [14] на частоте 9 ГГц. Несколько лет спустя Вальдрамом было измерено поверхностное сопротивление Эп на частоте 3 ГГц [15]. Температурное поведение поверхностного сопротивления 1МЬ подробно было исследовано в работах Халбриттера [2,16-19], а МЬзЭп Пилем [20]. Эксперименты подтвердили правильность теории БКШ [3]. Величина ДДТ) демонстрировала активационную температурную зависимость ос , при Т < Тс/2. Характерное значение Ягея было порядка сотни наноом на частоте 10 ГГц.

Другим важным следствием теории БКШ [21] является немонотонная зависимость сгг(Т), а также скорости релаксации ядерного спина 1 /Тг в ЯМР-экспериментах. Величины ах (Т) и 1/Т1СГ) возрастает при 0.85 < Т/Тс < 1 и убывает при Т < 0.85ТС, эта особенность называется когерентный пик. Возникновение данного пика связано с когерентностью занятых состояний с импульсом р и —р. Немонотонное поведение скорости релаксации ядерного спина было обнаружено впервые Хебелем и Слихтером в 1957 году [22-24].

С развитием техники СВЧ измерений (появление синтезаторов частоты гигагерцового диапазона) стало возможным одновременное и с высокой точностью измерение .йДТ) и Х8(Т). Знание этих величин в абсолютных единицах позволяет определить температурную зависимость действительной части проводимости (У\{Т). В 1994 году в работе [25] когерентный пик в аг(Т) в №з (Тс = 9.3 К, Ягез ~ 20/Юм) и РЬ (Гс = 7.2 К, iij.es ~ 20/Юм) наблюдался на частоте 60 ГГц. В работе [26] нами был исследован когерентный пик в ЫЬ на частоте 9.5 ГГц.

Исследования микроволнового отклика высокотемпературных сверхпроводников (ВТСП) начались сразу же после их открытия. Эти вещества являются слоистыми веществами с температурой сверхпроводящего перехода Тс порядка 100 К. Кристаллическая структура характерного их представителя УВа2Сиз075 изображена на рис. 1 [27]. Элементарная ячейка УВа2Си307г представляет собой как бы три кубических ячейки перовскита, налагаемые одна на другую. Структура зависит от содержания вакансий по кислороду, т.е. параметра <5. При 5 = 0 структура орторомбическая. Атомы меди образуют слои СиС>2 и цепочки СиО, ориентированные вдоль оси Ь.

Во всех соединениях ВТСП имеет место сильная анизотропия электронных свойств, например электропроводности, различающейся на несколько порядков в направлении оси сив плоскости аЬ. В УВа2Си307г носителями заряда являются дырки в медно-оксидной подрешетке, которые возникают при допировании или за счет кислородных вакансий.

Физические свойства ВТСП чувствительны к отклонению от стехиометрического состава: наличию примесей замещения Ъп или двухвалентных 3-с1 металлов (N1, Ее, Со) и к содержанию кислорода. При оптимальном допировании по кислороду критическая температура в ¥Ва2Сиз07г достигает максимального значения Тс = 93, 7 К. Для монокристаллов УВа2Сиз07,5, выращенных тиглях диоксида циркония 2г02 , стабик^к

О У

0(3)

0(2)

• Си(2)

• Ва

0(4)

0(1)

• Си(1) а

Рис. 1. Элементарная ячейка УВСО. зированных иттрием (YBCO/YSZ), оптимальное допирование соответствует д = 0.05 [28]. В монокристаллах УВа2Сиз075, выращенных в тиглях ВагЮз (УВС0/В20), значения величины 6 пока не определено однозначно. В работе [29] <5 = 0.05, в [30] -5 = 0.08.

ВТСП являются сверхпроводниками лондоновского типа: характерные значения глубины проникновения магнитного поля Аа*,(0) составляют сотни нанометров, длина когерентности £(0) & 1 — 2 нм. Длина свободного пробега в УВа2Си30б.95 (УВСО) /(0) ~ 4 нм, т.е. это соединение находится в промежуточном состоянии между чистым и грязным пределами.

Первые измерения поверхностного импеданса ВТСП в микроволновой области частот были выполнены на керамических образцах YBCO. Из ВТСП керамики изготавливали весь резонатор [31-34] или пластиной из керамики замещали дно медного [35] резонатора. Характерные значения удельного сопротивления р{Тс) и остаточного поверхностного сопротивления Rres составляли соответственно 200 /Юм-см и десятки миллиом для частот порядка 10 ГГц. Первые пленки и монокристаллы YBCO [36,37] имели лучшие значения как р(Тс) ~ 100/Юм-см, так и Rres ~ 1 тОм. Когерентный пик, соответствующий теории БКШ, как в 0i(T), так и в l/Ti(T) обнаружен не был. При понижении температуры Т ~ Тс/2 зависимость RS(T) выходила на плато. В области низких температур изменение поверхностного реактанса, а, следовательно, и глубины проникновения магнитного поля вело себя степенным образом.

Степенное поведение ДА(Т) ос Тп, п > 3 [38,39] и отсутствие когерентного пика [40,41] можно объяснить в рамках теории Элиашберга (ТЭ), являющейся обобщением теории БКШ на случай сильного электрон-фононного взаимодействия. В БКШ и ТЭ реализуется s-тип спаривания электронов, когда суммарный спиновый момент пары равен нулю S = 0, суммарный орбитальный момент также равен нулю L = 0, A(k) = const, см. рис. 2. Уравнения Элиашберга, для случая эйншнейновских мод в ВТСП анализировались в [42]. Элиашберг показал возможность естественного получения линейного поведения раь{Т) при Т > Тс, являющегося результатом рассеяния на фононах при Т > TD ~ Тс, где TD - температура Дебая, и нужных значений критической температуры Тс при константах связи Aep/l ^ 1. Долгов, Максимов и др. объяснили температурное поведение щели А (Т), ее резкое падение вблизи Тс, которое не укладывается в рамки стандартной теории БКШ [43,44].

В 1992 году в лаборатории UBC (University of British Columbia) были выращены монокристаллы YBCO/YSZ, имеющие существенно меньшие значения остаточного сопротивления Rres ~ 20nil и р(Тс) ~ 50^4 Ом-см [28]. В экспериментах были использованы split-ring резонаторы с частотами ЗГГц и 900 МГц. В этих кристаллах был обнаружен широкий максимум в RS(T) при Т ¡=з 40 К [45] и линейный ход глубины проникновения ХаЬ(Т) в области низких температур Т < 25 К [46].

Рис. 2. Структура параметра порядка изотропного s спаривания.

Эти результаты в дальнейшем были подтверждены в других лабораториях: Токийского университета [47], Северовосточного университета Бостона [48], университета штата Мэриленд [49]. Все эти группы используют так называемый "hot finger" метод, основная идея которого состоит в том, что в объемный резонатор из классического сверхпроводника, находящегося при температуре жидкого гелия, на держателе, термически развязанном с резонатором, помещается монокристалл. Изменяя температуру держателя, и, следовательно, образца, получают температурную зависимость ZS(T) кристалла. Измерения проводились на частотах от 3 до 35 ГГц. Как правило, поверхностный импеданс Z"b(T) измерялся в геометрии, когда микроволновое магнитное поле в резонаторе было параллельно оси с кристалла Н||с.

Исследовалось также изменение температурного поведения Rs и Xs монокристаллов YBCO в зависимости от концентрации примесей замещения Zn и Ni [50]. Результатом допирования цинком (0.31%) является смена линейного низкотемпературного хода в \аь(Т) на квадратичный, а также исчезновения максимума в Rs с заменой его на линейный ход по температуре, тянущийся вплоть до 0.6Тс. Допирование никелем приводит к похожим температурным зависимостям с той лишь разницей, что максимум в RS(T) пропадает при большей (0.75%), нежели для Zn, концентрации, а показатель в температурной зависимости Ла&(Т) оказывается меньше 2.

Линейная низкотемпературная зависимость Ааь(Т) [51], и максимум в о\(Т) [52] обнаружены в настоящее время и в пленках YBCO. При внесении примесей в пленки линейный ход А\аЬ ос Т сменялся на квадратичный [51].

Таким образом, считается, что линейное поведение изменения глубины проникновения магнитного поля от температуры и наличие максимума в зависимости Я3(Т) являются внутренним свойством кристаллов и пленок УВСО.

Однако существует и иная точка зрения [53]. Халбриттер и др. полагают, что остаточные потери в монокристаллах и пленках ВТСП, на несколько порядков превосходящие остаточные потери в обычных сверхпроводниках, в действительности не является температуронезависимой величиной. Наблюдаемые в экспериментах температурные зависимости поверхностного импеданса, обусловлены несовершенством измеряемых образцов. В работе [53] было показано, что можно объяснить температурное поведение ДДТ) в рамках модели БКШ с учетом слабых связей между гранулами. Следует отметить, что в данной теории существует проблема описания низкотемпературного линейного хода в зависимости глубины проникновения магнитного поля.

С целью описания степенных низкотемпературных зависимостей в ВТСП ДА(Т) ос Тп (п < 3), а также температурных зависимостей в экспериментах по определению сдвига Найта [54] и ЯМР [54,55], Кресиным [56] было предложено обобщение уравнений Элиашберга на случай двух зон с з-типом спаривания. Первая (э-зона) отвечала вкладу плоскостей Си02, а вторая (п-зона) - цепочек СиО. Введение магнитных примесей в цепочечную зону приводило к занулению щели Д в спектре элементарных возбуждений, так называемой бесщелевой сверхпроводимости [57] и, как следствие, давало требуемые температурные зависимости, в том числе и линейную, не меняя значение Тс существенным образом.

Другой возможный способ получения линейного хода глубины проникновения магнитного поля от температуры - ё-волновой тип спаривания (й1 = О, Ь = 2), при этом на поверхности Ферми имеются линии на которых Д(к) = 0.

В настоящее время в литературе рассматриваются следующие возможные симметрии параметра порядка в ВТСП:

Рис. 3. Структура параметра порядка &х2у2 спаривания. +

Рис. 4. Структура параметра порядка s+d спаривания с различными весами s- и d-волн. dx2y2 - d-волна, A(k) ос cos(kx) — cos(ky), см. рис. 3; s+d - A(k) ос const + cos(kx) — cos(ky), см. рис. 4; s-fid - Д(к) ос const + z(cos(kx) — cos(ky)).

Существуют многочисленные экспериментальные данные, которые могут свидетельствовать в пользу dx2y2 - волнового спаривания. Среди них: линейный по температуре рост глубины проникновения магнитного поля с увеличением температуры [46], степенное поведение теплоемкости ниже Тс [58], данные экспериментов ARPES [59], свидетельствующие об анизотропии щели, степенное по температуре поведение спин-решеточной релаксации сигнала ЯМР [60]. Однако многие из данных экспери :

Рис. 5. Структура параметра порядка расширенного s спаривания. ментов удается интерпретировать и с позиции s-типа спаривания [61-65].

Симметрия параметра порядка dx2yi может реализовываться в веществах, имеющих тетрагональную решетку. Поэтому большой интерес представляют исследования микроволнового отклика соединений Bi2Sr2Ca2Cu08-5 (BSCCO) [66-68] и Tl2Ba2Cu06+<$ (ТВСО) [69]. В отличии от YBCO, данные купратные соединения не имеют СиО цепочечного слоя и в них более выражена двумерность купратной плоскости.

Поверхностное сопротивление RS(T) и лондоновская глубина проникновения в этих соединениях А = Xs(T)/cü¡j,0 зависят от температуры линейно вплоть до температуры Т « Тс/2. Зависимость RS(T), которую демонстрируют BSCCO и ТВСО по нашему мнению весьма похожа на температурную зависимость поверхностного сопротивления YBCO допированного никелем или цинком.

В работах [70,71] было показано, что существуют сценарии, при которых электрон-фононное взаимодействие может привести не только к s-симметрии параметра порядка, но также к расширенной (extended) й^-волне (Д(к) ос cos(kx) + cos(ky), см. рис.5) и к d-симметрии. Анизотропия параметра порядка может возникать, например, при учете анизотропного кулоновского отталкивания, возникающего из-за близости Ван-Хововской сингулярности к уровню Ферми [72].

Говоря о нефононных моделях сверхпроводящего спаривания, предложенных для описания ВТСП, нельзя не отметить, что большинство из них прямо или косвенно связаны с моделью Хаббарда [73-76]. При энергии междырочного внутризонного отталкивания порядка, либо много большей энергии переноса заряда, дырки купратных слоев столь сильно отталкиваются в медных или кислородных узлах, что решетка СиОг упрощается до простой квадратной. Гамильтониан, адекватно описывающий данную систему, является Хаббардовским однозонным гамильтонианом с двумя параметрами. Первый отвечает за одноэлектронный перенос между ближайшими соседями, второй парамет - константа одноузельного отталкивания. Сверхпроводимость в данной модели возникает в том случае, когда число носителей заряда приближается к числу узлов. В 1994 году Монт и Скалапино нашли самосогласованное решение нормальной и аномальной функций Грина [77] на квадратной сетке 128*128. Зависимость параметра порядка как функции к оказалась близкой к cos(kx) — cos(ky), т.е. к d-волне спаривания. Данный вид параметра порядка был выбран для решения уравнения для определения щели. В итоге соотношение 2Д(0)/ТС оказалось примерно в 2.5 раза больше, чем аналогичное в БКШ. Елесина с сотрудниками показала, что парные корреляционные функции оптимально допированного кластера СщОв отвечают симметриям sex и d, причем я^-волна оказывается выраженной на много сильнее независимо от знака заряда носителей [78-80].

Следует отметить, что низкочастотными возбуждениями, помимо фононов, могут быть слабозатухающие спиновые волны, обмен которыми ничем не отличается от привычного обмена фононами. В рамках модели 2D спиновых флуктуаций с учетом сильной связи Пайнс и др. показали, что результатом спаривания электронов является d-волна, критическая температура оказывается порядка 100 К. Имеется достаточно большое отношение 2Д/ТС и быстрое его падение при приближении к критической температуре. Если константа связи мала, то значение Тс меньше в три-пять раз [81-84]. Эта модель позволяет объяснить отсутствие в ЯМР-экспериментах пика Хебеля-Слихтера и степенное по Т поведение скорости релаксации.

Как было показано Патриком Ли в работе [85], одним из следствий наличия линии нулей щели на поверхности Ферми является конечная величина действительной части проводимости сверхпроводника л- п\- пе2 - а(Тс) где т(Тс) - время релаксации квазичастиц, А0 - максимальная величина щели на поверхности Ферми. На частоте 10 ГГц в YBCO соответствующая этой проводимости величина Rsmin ~ 1 мкОм, оказывается на прядок меньше достигнутых в настоящее время экспериментальных значений.

Введение примесей в сверхпроводник с d-симметрией (например, допирование цинком монокристаллов YBCO) приводит к уширению линии нулей и возникновению конечной площади на поверхности Ферми с А = 0. В результате линейный ход АЛ(Т) ос Т сменяется на квадратичный [86]. Расчет температурной зависимости действительной части проводимости <ti(T) и поверхностного сопротивления RS(T) в рамках модели с d-волновым типом спаривания и учетом неупругого рассеяния на спиновых флуктуациях и упругого рассеяния на примесях [87-89] продемонстрировали наличие пика в области промежуточных температур Т ~ 0.4ТС.

Таким образом, в рамках двухзонной модели с s-волновым типом спаривания или d-волновой модели удается объяснить характерные черты температурного поведения поверхностного импеданса и комплексной проводимости.

Применение BaZi-Оз тиглей [29] при выращивании монокристаллов YBCO (YBCO/BZO) позволило получить образцы с величиной удельного сопротивления р(Тс) < 40/Юм-см. В настоящее время данное значение является рекордным. Измерения поверхностного импеданса монокристаллов YBCO/BZO в микроволновой области частот были проведены в группе профессора Сридхара. Данные измерения выявили новые особенности в температурном поведении глубины проникновения магнитного поля и поверхностного сопротивления. При температуре Т m 0.6Тс в зависимости А(Т) был обнаружен горб, ранее в 1993 году аналогичная температурная особенность наблюдалась на пленках [90]. Эта особенность интерпретировалась авторами как проявление сложной структуры параметра порядка. Кроме максимума в зависимости RS(T) в этих монокристаллах был обнаружен плавный рост величины поверхностного сопротивления в районе Т > 0.6ТС, который вряд ли может быть объяснен фазовым расслоением монокристалла, поскольку данная особенность проявляется в более резком изменении RS(T). Кристаллическая структура YBCO является орторомбической, что позволяет ввести для описания сверхпроводящего спаривания в данном веществе параметр порядка s+d. Кроме того в пользу s+d симметрии в YBCO говорит эксперимент на новом классе Джозефсоновских контактов, когда нормальный сверхпроводник (РЬ) связывает два двойника, продемонстрировал наличие сдвига фазы между ними, что также свидетельствует о сложной структуре параметра порядка типа s+d [91].

Вопрос о симметрии параметра порядка, реализованного в ВТСП, до сих пор остается открытым. С появлением монокристаллов все более высокого качества обнаруживаются новые особенности температурного поведения ZS(T), что приводит к необходимости повторных исследований.

Данная диссертация посвящена экспериментальному и теоретическому исследованию температурной зависимости поверхностного импеданса оптимально допированных монокристаллов YBCO/YSZ.

В главе 2 будет описана экспериментальная установка по измерению поверхностного импеданса в абсолютных единицах и электродинамическая основа используемого в установке "hot finger" метода.

В главе 3 представлены экспериментальные результаты измерения ZS(T) на образцах YBCO/YSZ.

Глава 4 содержит феноменологическое описание полученных нами экспериментальных данных, в рамках обобщенной двухжидкостной модели.

В главе 5 будет подробно описана двухзонная модель с сильным электрон-фононным взаимодействием, а также результаты вычислений микроволнового отклика YBCO в рамках данной модели с учетом межзонного и внутризонного рассеяния как на магнитных, так и на немагнитных примесях.

II. Методика измерений поверхностного импеданса в абсолютных единицах.

Заключение диссертации по теме «Физика конденсированного состояния», Жуков, Алексей Алексеевич

Результаты работы докладывались на следующих конференциях и школах:

1. "European Conference on Applied Superconductivity" (EUCAS '95, Edinburg).

2. Международная Конференция "Сверхпроводимость. Физические аспекты" (СФА'96, Харьков).

3. XXXIX юбилейная научная конференция Московского физико-технического института "Современные проблемы фундаментальной и прикладной физики и математики".

4. "The Gap Symmetry and Fluctuations in High Tc Superconductor" (NATO-ASI Corgese '97).

5. "Проблемы физики твердого тела и высоких давлений" (V Школа молодых ученых, Туапсе '97).

6. "Spectroscopies In Novel Superconductors" (Boston, '97).

Хочу выразить благодарость моему научному руководителю М.Р. Трунину за повседневную помощь и руководство работой, А.Т. Соколову и Г.В. Мерзлякову за помощь в создании установки, В.Ф. Гантмахеру, A.A. Голубову и Д.В. Шовкуну за внимание к работе и полезные обсуждения, Г.А. Емельченко за предоставленные образцы YBCO.

Работа выполнена в лаборатории электронной кинетики ИФТТ РАН в период с 1994 по 1998 г.г. в рамках проектов Российского фонда фундаментальных исследований РФФИ № 94-02-03236, № 97-02-16836; Российской государственной программы "Высокотемпературная сверхпроводимость" - ВТСП № 93194 "Волна-3" и ВТСП № 96060 "Волна-4" и проекта Соросовского Международного Научного Фонда REY300.

VI Заключение.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Жуков, Алексей Алексеевич, 1998 год

1. J.G. Bednorz and К.A. Muller, Z. Phys. В 64, 189 (1986)

2. P. Flecher, J. Halbritter, R. Hietschold, et al., IEEE Trans. Nucl. Instrum. 16, 1018 (1956)

3. J. Bardeen, L.N. Cooper, L.N. Shrieffer. "Microscopic Theory of Superconductivity", Phys. Rev. 106, 162 (1957)

4. H. Hahn, H.J. Halama, E.H. Foster. "Measurements of the Surface Resistance of the Superconducting Lead at 2.868 GHz", J. Appl. Phys. 39, 2606 (1968)

5. J.P. Turneaure and Ira Weissmant. "Microwave Surface Resistance of Superconducting Niobium", J. Appl. Phys. 39, 4417 (1968)

6. Ф.Ф. Менде, И.Н. Бондаренко, А.В. Трубицын. "Сверхпроводящие и охлаждаемые резонансные системы", Наукова думка, Киев 1976

7. А.Н. Диденко. "Сверхпроводящие волноводы и резонаторы", Советское радио, М. 1973

8. А.А. Абрикосов. "Основы теории металлов", М. Наука, 1987

9. А.В. Pippard. "The surface impedance of superconductors and normal metals at high frequencies. I. Resistance of the superconducting tin and mercury at 1200 Mcyc./sec", Proc. Roy. Soc. A191, 370 (1947)

10. A.B. Pippard. "The surface impedance of superconductors and normal metals at high frequencies. II. The anomalous skin effect in normal metals", Proc. Roy. Soc. A191, 385 (1947)

11. A.B. Pippard. "The surface impedance of superconductors and normal metals at high frequencies. III. The relation between impedance and superconducting penetration depth", Proc. Roy. Soc. A191, 399 (1947)

12. А.В. Pippard. "An experimental and theoretical study of the relation between magnetic field and curren in a superconductor", Proc. Roy. Soc. A216, 547 (1953)

13. M.C. Хайкин. "Измерение поверхностного сопротивления сверхпроводящего олова на частоте 9380 мегагерц", Доклады Академии Наук СССР 75, 661 (1950)

14. М.С. Хайкин. "Поверхностоное сопротивление сверхпроводящего кадмия", ЖЭТФ 34, 1389 (1958)

15. J.R. Waldram. "The Surface Impedance of Superconductors", Adv. Phys. 13, 1 (1964)

16. J. Halbritter. "On Surface Resistance of Superconductors", Z. Phys. 266, 209 (1974)

17. J. Halbritter. "Comparison between Measured and Calculated RF Losses in the Superconducting State", Z. Physik 238, 466 (1970)

18. P. Kneissel, O. Stolz, and J. Halbritter. "On surface preparation and measurement of niobium used in high-frequency cavities", J. Appl. Phys. 45, 2296 (1974)

19. W. Schwarz, J. Halbritter. "On oxygen enrichments in Nb surface layers and their apparent conductivity as observed by the superconducting penetration depth AX(T, /, Bacy, J. Appl. Phys. 48, 4618 (1978)

20. H. Piel. "High Tc superconductors for acceleratior cavities", Nuclear Methods and Physics Research A287, 294 (1990)

21. J. Bardeen, L.N. Cooper, and J.R. Schrieffer. "Theory of Superconductivity", Phys. Rev. 108, 1175 (1957)

22. L.C. Hebel, C.P. Slihter. "Nuclear Relaxation in Superconducting Aluminium", Phys. Rev. 107, 901 (1957)

23. L.C. Hebel, C.P. Slihter. "Nuclear Spin Relaxation in Normal and Superconducting Aluminium", Phys. Rev. 113, 1504 (1959)

24. L.C. Hebel. "Theory of Nuclear Spin Relaxation in Superconductors", Phys. Rev., 116, 79 (1959)

25. O. Klein, E.J. Nikol, K. Holczer, G. Gruner. "Conductivity coherence factors in the conventional superconductors Nb and Pb", Phys. Rev. В 50, 6307 (1994)

26. M.P. Трунин, А.А. Жуков, А.Т. Соколов. "Микроволновый импеданс кристаллов Ва0.6К0.4ВЮЗ: сравнение с Nb", ЖЭТФ, 111, 696 (1997)

27. В.Н. Молчанов, JI.A. Мурадян, В.И. Симонов. "Атомное строение монокристаллов YBa2Cu3075 с промежуточным содержанием кислорода", Письма в ЖЭТФ 49, 222 (1989)

28. R. Liang, P. Dosanjh, D.A. Bonn, D.J. Baar, J.F. Carolan and W.N. Hardy. "Growth and properties of superconducting YBCO single crystals", Physica С 195, 51 (1992)

29. A. Erb, E. Walker, and R. Flukinger. "The use of BaZrC>3 crucibles in crystal growth of the high Tc superconductors. Progress in crystal growth as well as sample quality", Physica С 258, 9 (1996)

30. Ruixing Liang, D.A. Bonn, W.N. Hardy. "Growth of highquality single crystals using BaZr03 crucibles", Physica C304, 105 (1998)

31. В.Ф. Гантмахер, В.И. Кулаков, Г.И. Левиев, Р.К. Николаев, А.В. Полисс-кий, Н.С. Сидоров, М.Р. Трунин. "Микроволновое сопротивление керамики YBa2Cu306.9", ЖЭТФ 95, 1444 (1989)

32. С. Zanopoulos, W.L. Kennedy, and S. Sridhar. "Perfomance of a fully superconducting microwave cavity made of the high Tc superconductor УВагСизО^", Appl. Phys. Lett. 52, 2168 (1988)

33. E. Minehara, R. Nagai, and M. Takeuchi. "The ТМ0ю Microwave Cavity Mode of YBa2Cu307/, Jpn. J. Appl. Phys., 28, L100, (1989)

34. W.J. Radcliffe, J.С. Gallop, C.D. Langham, M. Gee and M. Stuart. "Microwave cavity made from YBaCuO", IEEE Trans. Magn. 25, 990 (1989)

35. A. Porch, M.J. Lancaster, R.G. Humphreus, IEEE Tans. MTT 43, 306 (1995)

36. G.M. Eliashberg, G.V. Klimovich, and A.V. Rylyakov. "On the Temperature Dependence of the London Penetration depth in a Superconductor", Journal of Superconductivity 4, 393 (1991)

37. Г.В. Климович, А.В. Рыляков, Г.М. Элиашберг. "О температурной зависимости глубины проникновения магнитного поля в сверхпроводник", Письма в ЖЭТФ 53, 381 (1991)

38. F. Marsiglio. "Coherence effects in electromagnetic absorption in superconductors", Phys. Rev. В 44, 5373 (1991).

39. A.E. Каракозов, Е.Г. Максимов, А.А. Михайловский. "Сверхпроводимость в системах с сильным электрон-фононным взаимодействием", ЖЭТФ 102, 132 (1992)

40. Г.М. Элиашберг. "О "кислородной" картине высокотемпературной сверхпроводимости", Письма в ЖЭТФ 48, 275 (1988)

41. В.JI. Гинзбург, Е.Г. Максимов. "О возможных механизмах высокотемпературной сверхпроводимости", СФХТ 5, 1542 (1992)

42. B.J1. Гинзбург. "Изучение сверхпроводимости (краткая история и перспективы на будущее)", СФХТ 5, 1 (1992)

43. D.A. Bonn, P. Dosanjh, R. Liang, and W.N. Hardy. "Evidence for Rapid Supression of Quasiparticle Scattering below Tc in УВа2Си307г", Phys. Rev. Lett. 68, 2390 (1992)

44. W.N. Hardy, D.A. Bonn, D.C. Morgan, R. Liang, and K. Zhang. "Precision Measurements of the Temperature Dependence of A in YBa2Cu306.g5: Strong Evidence for Nodes in the Gap Function", Phys. Rev. Lett. 70, 3999 (1993)

45. H. Kitano, T. Shibauchi, K. Uchinokura, A. Maeda, H. Asaoka, and H. Takei. "c-axis microwave conductivity of YBa2Cu307i in the superconducting state", Phys. Rev. В 51, 1401 (1995)

46. Т. Jacobs, S. Sridhar, C.T. Rieck and K. Sharnberg, T. Wolf and J. Halbritter. "Microwave surface impedance of YBa2Cu307/deiia crystals: Experiment and comparison to a d-wave model", J. Phys. Chem. Solids 56, 1945 (1995)

47. J. Mao, D.H. Wu, J.L. Peng, R.L. Greene, and S.M. Anlage. "Anisotropic surface impedance of УВа2Си307/^а single crystals", Phys. Rev. В 51, 3316 (1995)

48. D.A. Bonn, S. Kamal, K. Zhang, R. Liang, D.J. Baar, E. Klein, and W.N. Hardy. " Comparison of the influence of Ni and Zn impurities on the electromagnetic properties of YBa2Cu306.95", Phys. Rev. В 50, 4051 (1994)

49. L.A. de Vaulchier, J.P. Vieren, Y. Guldner, N. Bontemps, R. Combescot, Y. Lemaitre, J.C. Mange. "Linear Temperature Variation of the Penetration Depth in YBCO Thin Films", Europhys. Lett. 33, 152 (1996)

50. D. Chambonnet, F. Merhi, S. Degoy, P. Lederer, C. Belouet, C. Fages, D. Keller,

51. J.С. Carru, L. Correra. "Microwave properties of YBa2Cu3075 thin films grown on MgO or A1203 substrates", Physica С 271, 67 (1996)

52. Т. Jacobs, К. Numssen, R. Schwabs, R. Heidinger, J. Halbritter. "Temperature Dependence of the Surface Resistance R(T,u>) and Mean Free Path 1(T) of YBCO-Superconductors", IEEE Trans. Appl. Supercond. 7, 1917 (1997)

53. S. Barrett, D.J. Durand, C.H. Pennington, C.P. Slichter, T.A. Friedmann, J.P. Rice, and D.M. Ginsberg. "63Cii Knight shift in the superconductivity state ofYBa2Cu307(5 (Tc=90 K)", Phys. rev. В 41, 6283 (1990)

54. W.W. Warren, Jr., R.E. Walstedt, G.F. Brennert, G.P. Espinosa, and J.P. Remeika. "Evidence for Two Pairing Energies from Nuclear Spin-Lattice Relaxation in Superconducting Ва^СизС^-г, Phys. Rev. Lett. 59, 1860 (1987)

55. W.Z. Kresin, S.A. Wolf. "Gaplessness and properties of layered superconductors: Application to High-Tc cuprates", Phys. Rev. В 51, 1229 (1995)

56. А.А. Абрикосов, JI.П. Горьков. "К теории сверхпроводящих сплавов с парамагнитными примесями", ЖЭТФ 39, 1781 (1960)

57. К.A. Moler, D.J. Baar, J.S. Urbach, R. Liang, W.N. Hardy, and A. Kapitulnik. "Magnrtic Field Penetration Depth and the Density of States of YBa2Cu306.95 as Determined from the Specific Heat", Phys. Rev. Lett. 73, 2744 (1994)

58. J.L. Tallon, C. Bernard, U. Binninger, A. Hofer, G.M. Williams, E.J. Ansaldo, J.I.Budnick, and Ch. Niedermayer. "In-plane Anisotropy of the Penetration Depth Due to Superconductivity on th CuO Chains in YBa2Cu307,5, Y2Ba4Cu70i55, and

59. YBa2Cu408", Phys. Rev. Lett. 74, 1008 (1995)

60. P. Chaudhari and Y. Lin. "Symmetry of the superconducting order parameter in YBa2Cu3075 epitaxial films", Phys. Rev. Lett. 72, 1084 (1994)

61. A.G. Sun, D.A. Gajewki, M.B. Maple, R.C. Dynes. "Observation of Josephson pair tunneling between a high-Tc cuprates (YBa2Cu307a) and conventional superconductor (Pb)", Phys. Rev. Lett. 72, 2267 (1994)

62. J. Buan, B.P. Stojkovic, N.E. Israeloff, A.M. Goldman, C.C. Huang, O.T. Vails, J.Z. Lui and R. Shelton. "Transverce magnetization study of the pairing state of the high-Tc superconductor LuBa2Cu307-5", Phys. Rev. Lett. 72, 2632 (1994)

63. M.C. Krantz and M. Cardona. "Comment on "Electronic Raman scattering in high-Tc superconductors: A probe of dx2^y2 pairing", Phys. Rev. Lett. 72, 3290 (1994)

64. J. Chen, F. Zasadzinski, K.E. Gray, J.L. Wagner, and D.G. Hinks. "Point-contact tunneling study of HgBa2Cu04+5: BCS-like gap structure", Phys. Rev. B 49, 3683 (1994)

65. T. Jacobs, S. Sridhar, Q. Li, G.D. Gu and N. Koshizuka. "In-Plane and c-Axis Microwave Penetration Depth of Bi2Sr2CaCu208+i Crystals", Phys. Rev. Lett. 75, 4516 (1995).

66. T. Shibauchi, N. Katae, T. Tamegai, and K Ushioka. "Temperature dependence of anisotropic penetration depth in under- and overdoped Bi2Sr2CaCu208+2/", Physica C 264, 227 (1996)

67. S.-F. Lee, D.C. Morgan, R.J. Ormeno, D.M. Broun, R.A. Doyle, J.R. Waldram, and K. Kadowaki. "a-b Plane Microwave Surface Impedance of High-Quality Bi2Sr2CaCu208 Single Crystal", Phys. Rev. Lett. 77, 735 (1996).

68. D.M. Broun, D.C. Morgan R.J. Ormeto, S.F. Lee, A.W. Tyler, A.P. Mackenzie,and J.R. Waldram. "In-plane microwave conductivity os single-layer cuprate Tl2Ba2Cu06+/W, Phys. Rev. В 56, R11443 (1997)

69. G. Santi, T. Jarlborg, M. Peter, and M. Weger. "s- and d-wave symmetries of the solutions of the Eliashberg equations", Physica С 259, 253 (1995)

70. H. Kimamura, S. Matsuno, Y. Suwa and H. Ushio. "Occurence of d-Wave Pairing in Phonon-Mediated mechanism of High Temperature Superconductivity in Cuprates", Phys. Rev. Lett. 77, 723 (1996)

71. A.A. Abrikosov. "On the isotope effect in E-L model of high-Tc layered cuprates", Physica С 233, 102 (1994)

72. Ю.А. Изюмов, H.M. Планида, Ю.Н. Скрябин. "Магнетизм в высокотемпературных сверхпроводящих соединениях", УФН 159, 62 (1989)

73. Ю.А. Изюмов. "Сильно коррелированные электроны: t-J-модель", УФН 167, 465 (1997)

74. В.М. Локтев. "Механизмы высокотемпературной сверхпроводимости медных оксидов (Обзор)", ФНТ 22, 3 (1996)

75. С.Г. Овчинников. "Квазичастицы в сильнокоррелированной электронной системе оксидов меди", УФН 167, 1043 (1997)

76. P. Monthoux and D.J. Scalapino. "Self-consistent dx2y2 pairing in two-dimentional Hubbard model", Phys. Rev. Lett. 72, 1874 (1994)

77. В.Ф. Елесин, В.А. Кашурников, А.И. Подливаев. "Влияние магнитных и немагнитных примесей на энергию связи носителей в кластерах Си-О", ЖЭТФ 104, 3835 (1993)

78. В.Ф. Елесин, А.В. Крашенинников, JI.A. Опенов. "Парные корреляции с s* и d-симметрией: точные решения для кластера C^Os", ЖЭТФ 106, 1459 (1994)

79. В.Ф. Елесин, А.В. Крашенинников, JI.A. Опенов. "Влияние Андреевского отражения на сверхпроводящие парные корреляции с s* и d-симметрией в высокотемпературных сверхпроводниках", ЖЭТФ 107, 2092 (1995)

80. A. Mills, Н. Monien and D. Pines. " Phenomenological model of nuclear relaxation in the normal state of YBa2Cu307", Phys. Rev. В 42, 167 (1990)

81. H. Monien, P. Monthoux, D. Pines. "Application of antiferromagnetic-Fermi-liquid theory to NMR experimants in Lai.85Sro.i5Cu04", Phys. Rev. В 43 275 (1991)

82. P. Monthoux, A. Balatsky and D. Pines. "Weak-coupling theory of high-temperature superconductivity in the antiferromagnetically correlated copper oxides", Phys. Rev. В 46, 14803 (1992)

83. P. Monthoux and D. Pines. "YBa2Cu307: A nearly antiferromagnetic Fermi liquid", Phys. Rev. В 47, 6069 (1993)

84. P.A. Lee. "Localised State in d-Wave Superconductors", Phys. Rev. Lett. 71, 1887 (1993).

85. P.J. Hirschfeld and N. Goldenfeld. "Effect of strong scattering on the low-temperature penetration depth of a d-wave superconductor", Phys. Rev. В 48, 4219 (1993)

86. S. Hensen, G. Muller, C.T. Rieck and K. Scharnberg. "In-plane surface impedance of epitaxial YBaCuO films: Comparison of experimental data taken at 87 GHz with d-and s-wave models of superconductivity", Phys. Rev. B, 56, 6237 (1997)

87. P. J. Hirschfeld, W. O. Putikka, and D. J. Scalapino. "d-wave model for microwave responce of high-Tc superconductors", Phys. Rev. В 50, 10250 (1994)

88. P. J. Hirschfeld, W. O. Putikka, and D. J. Scalapino. "Microwave Conductivity of d-Wave Superconductors", Phys. Rev. Lett. 71, 3705 (1993)

89. N. Klein, N. Tellman, H. Shulz, K. Urban, S.A. Wolf, V.Z. Kresin. "Evidence of Two

90. Gap s-Wave Superconductivity in YBa2Cu307<5 from Microwave Surface Impedance Measurements", Phys. Rev. Lett. 71, 3355 (1993)

91. N. Klein, G. Muller, H. Piel, B. Roas and L. Schulz, U. Kleinand, M. Peininger. " Millimiter wave surface resistance of epitaxial grown YBa2Cu307x thin films", Appl. Phys. Lett. 54, 757 (1989)

92. L. Drabeck, G. Gunter, J.J. Chang, A. Inam, X.D. Wu, L. Nazar, T. Venkatezaw, and D.J. Scalapino. "Millimiter-wave surface impedance of YBa2Cu307 thin film", Phys. Rev. B 40, 7350 (1989)

93. N. Klein, U. Dahne, U. Poppe, J. Supercond. 5, 195 (1992)

94. O. Llopis, J. Graffeuil. J. Less Common Metals 164-165, 1248 (1990)

95. R.C. Taber. "A parallel plate resonator technique for microwave loss measurements on superconductors", Rev. Sci. Instrum. 61, 2200 (1990)

96. S.M. Anlage, B.W. Langley, G. Deutscher, J. Halbritter, and M.R. Beasley. "Measurements of the temperature dependence of the magnetic penetration depth in YBa2Cu307(j thin films", Phys. Rev. B 44, 9764 (1991)

97. S.M. Anlage, H. Sze, H.J. Snortland, S. Tahara, B. Langley, C.-B. Eom, and M.R. Beasley. "Measurements of the magnetic penetration depth in YBa2Cu307i thin films by the microstrip resonator technique", Appl. Phys. Lett. 54, 2710 (1989)

98. S.M. Anlage, B. Langley, H.J. Snortland, C.-B. Eom, T.H. Geballe, and M.R. Beasley. "Magnetic Penetration Depth Measurements with the Microstrip

99. Resonator Technique", J. Supercond 3, 311 (1990)

100. J.S. Martens, V.M. Hietela, D.S. Ginley, Т.Е. Zipperian, and G.K.G. Hohenwarter. "Confocal resonators for measuring the surface resistance of high-temberature superconducting films", Appl. Phys. Lett. 58, 2543 (1991)

101. Bao Jia-shan, Zhou Shi-ping, Wu Ke-quing, Low Wei-gen, Ding Ai-lei, and Wang Shu-long. "Microwave Properties of Highly Oriented YBa2Cu3075 Superconducting Thin Films", J. Supercond 4, 253 (1991)

102. A.M. Neminskii and P.N. Nikolaev. "Temperature dependence of anisotropic penetration depth in УВа2Си307 measured on alined fine powder", Physica С 212 , 389 (1993)

103. D.N. Basov, R. Liang, D.A. Bonn, W.N. Hardy, B. Dabrowski, M. Quijada, D.B. Tanner, J.P. Rice, D.M. Ginsberg, and T. Timusk. "In-Plane Anisotropy of the Penetration Depth in YBa2Cu3075 and YBa2Cu308 Superconductors", Phys. Rev. Lett. 74, 598 (1995)

104. M. Benkraouda and J. R. Clem. "Magnetic hysteresis from the geometrical barrier in type-II superconducting strips", Phys. Rev. В 53, 5716 (1996)

105. В.И. Константинов, В.JI. Масалов, А.Д. Токарев и А.А Филюе. "Широкодиапазонный синхронизатор генераторов СВЧ", Радиотехника 4, 36 (1983)

106. Hoydoo You, J.D. Axe, X.B. Kan, S. Hashimoto, and S.C. Moss, J.Z. Liu, G.W. Crabtree, and D.J. Liang. "Phase constitution and thermal expantion of YBa2Cu307^ single crystal", Phys. Rev. В 38, 9213 (1988)

107. С. Meingast, В. Blank, H. Burkle, B. Obst, T. Wolf, and H. Wuhl, V. Selvamanickam and K. Salama. "Anisotropic pressure dependence of Tc in single crystal YBa2Cu307 via thermal expantion", Phys. Rev. В 41, 11299 (1990)

108. C. Meingast, 0. Kraut, T. Wolf, and H. Wuhl. "Large a-b Anisotropy of the Expansivity Anomaly at Tc in Untwinned YBa2Cu307,5", Phys. Rev. B 67, 16341991)

109. G.W.C. Kaye and T.H. Laby. "Table of Physical and Chemical Constants", Longmans Green, London, 1966.

110. S.B. Nam. "Theory of Electromagnetic Properties of Strong-Coupling and Impure Superconductors", Phys. Rev. 156, 470, 487 (1967).

111. J.P. Turneaure, J. Halbritter, and H.A. Schwettman. "The Surface Impedance of Superconductors and Normal Conductors: The Mattis-bardeen Theory", J. Supercond. 4, 341 (1991)

112. S.M. Anlage, D-H. Wu, J. Mao, X.X. Xi, T. Venkatezan, and R.L. Greene. "Electrodynamics of Nd1.85Ceo.i5Cu304", Phys. Rev. B 50, 523 (1994).

113. E.O. Shulz-DuBois, J. Cryst. Growth 12, 81 (1971)

114. H. Srikanth, Z. Zhai, S. Sridhar, A. Erb and E. Walker. "Systematics of two-compenent superconductivity in YBa2Cu306.95 from microwave measurements of high-quality single crystals", Phys. Rev. B 57, 7986 (1998)

115. H.K. Olsson, R.H. Koch. "Comment on "Observation of the Conductivity Coherence Peak in Superconducting Bi2Sr2CaCu208, Single Crystals", Phys. Rev. Lett., 68, 24061992)

116. A.A. Golubov, M.R. Trunin, S.V. Shulga, D. Wehler, J. Dreibholz, G. Muller and H. Piel. "Microwave conductivity of YBa2Cu306.9 single crystal near Tc", Physica C, 213, 139 (1993)

117. M.L. Horbach, W. van Saarlos, D.A. Huse. "Comment on "Observation of the conducting coherence peak in superconducting Bi2Sr2CaCu20s single crystals", Phys.

118. Rev. Lett., 67, 3464 (1991)

119. S.M. Anlage, J. Mao, J.C. Booth, D.H. Wu, and J.L. Peng. "Fluctuations in the microwave conductivity of YBa2Cu307,5 single crystals in zero dc magnetic field", Phys. Rev. B, 53, 2792 (1996)

120. C.J. Lobb. "Critical fluctuations in high-Tc superconductors", Phys. Rev. B, 36, 3930 (1987)

121. D.S. Fisher, M.P.A. Fisher, D.A. Huse. "Thermal fluctuations, quenched disorder, phase trasitions, and transport in type-II superconductors", Phys. Rev. B, 43, 130 (1991)

122. M.B. Salamon, J. Shi, N. Overend, and M.A. Howson. "XY-like critical behavior of the thermodinamic and transport properties of УВа2Сиз07ж in magnetic field near Tc", Phys. Rev. В 47, 5520 (1993)

123. S. Kamal, D.A. Bonn, N.D. Goldenfeld, P.J. Hirshfeld, R. Liang, and W.N. Hardy. "Penetration Depth Measurements of 3D XY Critical Behavior in YBa2Cu306.95 Crystals", Phys. Rev. Lett. 73, 1845 (1994)

124. Kuan Zhang, D.A. Bonn, R. Liang, D.J. Baar, and W.N. Hardy. "Decrease in the intrinsic microwave loss of YBa2Cu306.95 by Zn doping", Phys. Rev. Lett. 62, 3019 (1993)

125. А.А. Жуков, M.P. Трунин, А.Т. Соколов, H.H.Колесников. "Микроволновые измерения температурной зависимости поверхностного импеданса монокристаллов Т12Ва2СаСи208-г и YBa2Cu306.95", ЖЭТФ, 112, 2210 (1997)

126. М.Р. Трунин, А.А. Жуков, Г.Э. Цыдынжапов, А.Т. Соколов, J1.A. Клинкова, Н.В. Барковский. "Линейная низкотемпературная зависимость поверхностного импеданса монокристалла Вао.бКо.4ВЮз", Письма в ЖЭТФ, 64, 783, (1996).

127. A.A. Golubov, M.R. Trunin, A.A. Zhukov, О. V. Dolgov, and S. V. Shulga. "Comparative Description of the Microwave Surface Impedance of Nb, BaKBiO, and YBaCuO", J. Phys. I France 6, 2275 (1996)

128. C.J. Gorter, H. Casimir, Physik Z. 35, 963 (1934)

129. C.J. Gorter, H. Casimir, Physica 1, 306 (1934)

130. B.B. Шмидт. "Введение в физику сверхпроводников", M. Наука (1982)

131. F. London, H. London, Proc. Roy. Soc. A152, 24 (1935)

132. F. London, H. London. "The Electromagnetic Equastions of the Superconductor", Proc. Roy. Soc. A149, 71 (1935)

133. F. London, H. London, Physica 2, 341 (1935)

134. H. Srikanth, B. A. Willemsen, T. Jacobs, S. Sridhar, A. Erb, E. Walker, and R. Fliikiger. "Microwave responce of УВа2Сиз06.95 crystals: Evidence for a multicomponent order parameter", Phys. Rev. В 55, R14733 (1997)

135. D. Achir, M. Poirier, D.A. Bonn, R. Liang, and W.N. Hardy. "Temperature dependence of the in-plane penetration depth of УВа2СизОб.95 and YBa2(Cu0.9985Zn0.ooi5)306.95 crystals from T to T2", Phys. Rev. B, 48, 13184 (1993)

136. M.P. Трунин, А.А. Жуков, Г.А. Емельченко, И.Г. Науменко. "Особенности температурной зависимости поверхностного импеданса монокристаллов YBa2Cu306.95", Письма в ЖЭТФ 65, 893 (1997)

137. В.П. Минеев, К.В. Самохин. "Введение в теорию необычной сверхпроводимости", МФТИ, Москва 1998

138. Г.М. Элиашберг. "Температурные фукции Грина электронов в сверхпроводнике", ЖЭТФ, 39, 1437 (1960)

139. А.Е. Каракозов, Е.Г. Максимов, С.А. Машков. "Влияние частотной зависимости спектральной функции электрон-фононного взаимодействия на термодинамические свойства сверхпроводников", ЖЭТФ, 68, 1937 (1975)

140. А.А. Mikhailovsky, S.V. Shulga, А.Е. Karakozov, O.V. Dolgov, E.G. Maximov. "Thermal pair-breaking in superconductors with strong electron-phonon interaction", Solid State Comm., 80, 511 (1991)

141. R.T. Collins, Z. Schlesinger, F. Holtzberg, C. Field, U. Welp, G.W. Carbtree, J.Z. Liu and Y. Fang. "Dinamic properties of a high-Tc superconductor: Direct evidence of non-BCS behavior", Phys. Rev. В 43, 8701 (1991)

142. J. Rammer. "Magnetic Penetration Depth in УВа2Сиз07г: Evidence for Strong Electron-Phonon Coupling?", Europhys. Lett. 5, 77 (1988)

143. A. Andreone, C. Cantoni, A. Cassinese, A. Di Chiara, and R. Vaglio. "Strong-coupling effects on the temperature dependence of penetration depth in YBa2Cu307(j thin films near Tc", Phys. Rev. В 56, 7874 (1997)

144. R. A. Klemm and S. H. Liu. "Role of the Normal Layers in Penetration Depth Determinations of the Pairing State in High-Tc", Phys. Rev. Lett. 74, 2343 (1995)

145. S. D. Adrian, M. E. Reeves, S. A. Wolf, and V. Z. Kresin. "Penetration depth in layered superconductors: Application to the cuprates and conventional multilayers", Phys. Rev. B, 51, 6800 (1995)

146. A.A. Golubov, O.V. Dolgov, E.G. Maksimov, I.I. Mazin, S.V. Shulga. "Strong-Coupling Effects in s-Wave Two-Band Superconductor", Physica C235-240, 2383 (1994)

147. S. Orbach-Werbig, A. A. Golubov, S. Hensen, G. Miiller, and H. Piel. "Microwave Surface Impedance of Epitaxial YBCO Films: Comparison with Two-Band Model", Physica С 235-240, 2383 (1994)

148. I.I. Mazin, O.V. Dolgov. "Estimation of the electron-phonon coupling in YBa2Cu307 from the resistivity", Phys. Rev. B, 45, 2509 (1992)