Спектроскопия высокого разрешения молекул типа асимметричного волчка на примере молекулы 12C2H4 и её изотополога 13C12CH4 тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.05, кандидат наук Аслаповская, Юлия Сергеевна

• Аслаповская, Юлия Сергеевна
• кандидат наук
• 2018

Оглавление диссертации кандидат наук Аслаповская, Юлия Сергеевна

Оглавление

Введение

1 Основные сведения о методах теоретического описания

молекулярных спектров

1.1 Модель колебательно-вращательного гамильтониана молекулы

1.2 Разделение электронного и ядерного движения

1.3 Операторная теория возмущений

1.4 Некоторые сведения из основ Фурье спектроскопии

1.5 Полуклассическая теория взаимодействия поля излучения с веществом

1.6 Эффективный оператор дипольного момента

2 Исследование спектров высокого разрешения молекулы этилена (12С2Н4 )

2.1 Молекула типа асимметричного волчка

2.2 Определение параметров основного колебательного состояния

молекулы 12С2Н4

2.3 Анализ колебательно -вращательного спектра молекулы С2Н4 в диапазоне (640-1535) см-1

2.4 Спектроскопическое исследование «горячих» полос на примере v7 + v10 — v10 и

vio + V12 — V10

2.5 Определение колебательно-вращательных энергий колебательных состояний g-типа

3 Колебательно-вращательные спектры изотопической модификации моле-

кулы этилена (этилен—1—13С)

3.1 Модель гамильтониана и оценка спектроскопических параметров возбужден-

ных колебательных состояний

3.1.1 Эффективный гамильтониан

3.1.2 Оценка спектроскопических параметров

3.2 Определение параметров основного колебательного состояния

молекулы 13С12СН4

3.3 Анализ колебательно-вращательного спектра молекулы 13С12СН4 в диапазоне

(640-1535) см-1

3.4 Анализ колебательно-вращательных спектров высокого разрешения молекулы

13С12СН4 в диапазоне 1500-2050 см-1

4 Интенсивности линии в спектре поглощения молекулы С2Н4

4.1 Экспериментальная регистрация спектров поглощения молекулы С2Н4 в диапазоне 2900-3300 см-1

4.2 Исследование колебательно-вращательного спектра высокого разрешения молекулы 12С2Н4 в районе полос и11 и и2 + ^12

4.3 Определение абсолютных интенсивностей коэффициентов уширения спектральных линий поглощения в районе 2900-3300 см-1

Заключение

Список использованноИ литературы

Приложение А Небольшая часть определенных переходов «горячих» полос

^2Н4

и7 + — и + ^12 — молекулы 12С2Н4

Приложение Б Значения колебательно-вращательных уровнеИ энергии для

-'2Н4

состояния = ^10 = 1) и (У10 = ^12 = 1) молекулы 12С2Н4 (в см 1)

Приложение В Некоторые значения колебательно-вращательные переходы для полос ^12 , и3 молекулы 13С12СН4

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Спектроскопия высокого разрешения молекул типа асимметричного волчка на примере молекулы 12C2H4 и её изотополога 13C12CH4»

Введение

Инфракрасная спектроскопия высокого разрешения является одним из основных источников информации о важнейших характеристиках объектов микромира. Методы молекулярной спектроскопии позволяют изучить характер, структуру и внутренние свойства различных многоатомных молекул. Наличие такого рода информации является важным моментом для успешного решения разнообразных фундаментальных и прикладных вопросов многих разделов химии, физики и биологии, таких как физика и химия межзвездной среды и атмосфер планет, газоанализ, атмосферная оптика, и мониторинг окружающей среды, многочисленные задачи химической физики, биофизики и многих других.

В настоящее время по причине стремительного развития экспериментальной техники, основанной на лазерных технологиях и инфракрасной спектроскопии, значительно увеличилась точность получаемой из эксперимента спектроскопической информации. Это привело к тому, что колебательно - вращательные спектры более сложных молекул стали доступны для анализа тонкой структуры, и граница в этой области исследований движется к еще большим многоатомным молекулам.

Параллельно с экспериментальными разработками развивается и теоретические методы описания квантово - механических состояний молекул на основе квантово - химической теории ab initio расчетов, а также квантовой динамики в целом. К сожалению точность таких расчетов для многоатомных молекул на данный момент хуже экспериментальных на несколько порядков в видимом и инфракрасном диапазоне. Причина заключается в том, что для получения удовлетворяющих точности эксперимента результатов, требуется как большое количество времени на вычислительные операции так и значительный объем памяти электронно - вычислительных машин задействованный в ходе вычислений, что в большинстве случаев достаточно трудоемкий и не всегда выполнимый в рамках разумного процесс. Например, решение соответствующего уравнения Шредингера для многоатомной молекулы дает возможность получить исчерпывающие сведения о последней. В настоящее время решение такого уравнения не представляется возможным. Из выше сказанного понятен возросший на сегодняшний день интерес к наиболее точному определению параметров потенциальной функции молекулы, которая описывает ее внутреннюю динамику. Из этого следует, что получение корректной информации о потенциальной функции молекулы является важным условием для детального понимания процессов протекающих в молекуле. По всем выше изложенным причинам на протяжении многих лет выполняются лабораторные исследования

тонкой структуры колебательно - вращательных спектров различных молекул.

Стоит также отметить, что для колебательно - вращательных спектров возбужденных колебательных состояний имеются свои особенности и трудности анализа. Проблемы, затрудняющие интерпретацию таких спектров, возникают по причине сильных резонансных взаимодействий между близко расположенными колебательными состояниями. По мере роста колебательной энергии молекулы возникают новые эффекты, затрудняющие идентификацию переходов исследуемых состояний, такие как перераспределение энергии колебаний, повышение плотности возбужденных колебательных состояний в исследуемом диапазоне.

Как показывает анализ, очень часто данных, получаемых из анализа спектров исследуемой молекулы, недостаточно для решения тех или иных прикладных задач. В таких случаях разумным является дополнительно исследовать спектры изотопозамещенных модификаций, чьи физико - химические особенности непосредственно связаны с особенностями «материнской» молекулы. Как отмечено выше, в связи с интенсивным освоением космического пространства, детальным исследованием атмосферы планет, обеспокоенностью экологической обстановкой, а также необходимостью контроля за экологически неблагоприятными выбросами в атмосферу продуктов жизнедеятельности, увеличился интерес к изучению спектров высокого разрешения различных многоатомных молекул. В настоящем исследовании рассматривается молекула этилена. Эта молекула входит в состав не только земной атмосферы, но и была обнаружена в атмосферах планет гигантов (таких как Титан, Сатурн), а также в межзвездном пространстве. Поскольку этилен является прототипом большого числа органических соединений, информация о его спектрах высокого разрешения является чрезвычайно важной для решения задач физической химии, в частности определение корректной внутримолекулярной потенциальной функции данной молекулы.

Степень разработанности темы исследования

Несмотря на то, что изучение спектров молекул 12С2Н4 и 13С12СН4 проводятся уже на протяжении многих лет, такого рода исследования ограничиваются, как правило, моделью изолированного колебательного состояния. В то же время даже колебательный спектр этих молекул представляет собой «колебательный квазиконтиниум». Как следствие, корректное исследование таких спектров невозможно без учета многочисленных резонансных взаимодействий. Это обстоятельство учтено при выполнении настоящего диссертационного исследования.

Трудности анализа экспериментальных данных в этой области исследования, и практическая значимость результатов для решения многочисленных задач физической химии, астрофизики и атмосферной оптики говорят об актуальности изучения спектров высокого

разрешения различных изотопических разновидностей молекулы этилена.

Исходя из вышеизложенного, целью настоящей работы является получение численных значений вращательных параметров, параметров центробежного искажения и резонансных взаимодействий, а также параметров дипольного момента молекул 12С2Н4 и 13С12СН4 в условиях сильных резонансных взаимодействий. Конкретная реализация цели заключается в решении следующих задач:

• исследование тонкой структуры спектров, зарегистрированных впервые, либо с характеристиками, существенно превосходящими данные, известные в литературе, и интерпретация полученных экспериментальных спектров;

• определение «экспериментальных» колебательно - вращательных энергий для 22 возбужденных колебательных состояний молекул 12С2Н4 и 13C12CH4, и на этой основе решение обратной спектроскопической задачи с целью определения вращательных и центробежных параметров, а также параметров резонансных взаимодействий;

• определение параметров эффективного дипольного момента полос vg и v11 молекулы 12С2Н4 на основе экспериментальных данных об интенсивностях спектральных линий поглощения этих полос;

• экспериментальное определение полуширин линий поглощения колебательных полос vg и v11 молекулы 12С2Н4 из экспериментальных спектров, записанных при различных давлениях и на этой основе расчёт коэффициентов уширения.

Основные методы исследования

Для решения выше изложенных задач применялись следующие методы: методы операторной теории возмущений, теории изотопозамещения, вычислительные методы, включенные в языки программирования MAPLE, FORTRAN. Для экспериментальной регистрации спектров использовались методы Фурье спектроскопии. Использовались также оригинальные методы и программы, разработанные в научной группе молекулярной спектроскопии на базе исследовательской школы физики высокоэнергетических процессов Национального исследовательского Томского политехнического университета.

Научные положения, выносимые на защиту:

1. Для описания колебательно-вращательной структуры состояний (v7 = v10 = 1) и (v10 = v12 = 1) молекулы 12С2Н4 необходимо и достаточно знание величин параметров «горячих» полос v7 + v10 — v10 и v10 + v12 — v10.

2. Параметры основных колебательных состояний молекул типа асимметричного волчка, 12С2Н4 и 13C12CH4, могут быть количественно оценены посредством определения комбинационных разностей основных колебательных состояний на основе интерпретации всех фундаментальных полос.

3. Найденные из решения обратной спектроскопической задачи с учетом интерпретации запрещенных по симметрии полос параметры 22-х возбужденных колебательных состояний молекул 12С2Н4 и 13С12СН4 позволяют восстановить колебательно-вращательную структуру этих состояний с точностью сопоставимой с точностью эксперимента.

Достоверность положений выносимых на защиту и других результатов, полученных в работе, подтверждается:

• хорошим соответствием среднеквадратичных отклонений рассчитанных положений линий от экспериментальных, что согласуется с погрешностью эксперимента = 3 х 10-4 см-1);

• сравнением полученных значений спектроскопических параметров возбужденных колебательных состояний со значениями параметров основного колебательного состояния, разница между которыми составляет (5-10)%, что соответствует положениям и выводам теории колебательно вращательной спектроскопии молекул;

• хорошим согласием полученных значений параметров, значений колебательно- вращательных энергий с аналогичными результатами других авторов в том случае, когда возможно сравнение.

Научная новизна представленных результатов:

• получены параметры основных колебательных состояний молекул 12С2Н4 и 13С12СН4, позволяющие воспроизводить их экспериментальные комбинационные разности с точностью, превышающей в несколько раза данные известные в литературе;

• впервые определены значения параметров колебательных состояний g - типа (^10 = у7 = 1) и (^10 = ^12 = 1) посредством анализа «горячих» полос ^10+и7— ^10 и ^10+^12 — ^10 молекулы 12С2Н4;

• впервые получены значения параметров 22-х колебательных состояний молекул 12С2Н4 и 13С12СН4 на основе анализа Фурье-спектров высокого разрешения до максимальных значений квантового числа /макс = 52;

• впервые экспериментально определены абсолютные интенсивности спектральных линий поглощения и коэффициентов уширения в полосах и и11 молекулы 12С2Н4;

• впервые исследовано 5 запрещенных по симметрии полос молекул 12С2Н4 и 13С12СН4, за счет учета сильных резонансных взаимодействий с разрешенными колебательно -вращательными полосами.

Научная ценность

Информация о параметрах гамильтониана молекул 12С2Н4 и 13С12СН4 (вращательных, центробежного искажения, резонансных взаимодействий и эффективного дипольного момента), полученная в ходе исследования тонкой структуры спектров этих молекул, может быть

использована для корректного количественного предсказания характеристик спектральных линий в иных отличных от изученного диапазона шкалы длин волн. Результаты диссертации могут быть использованы также для изучения колебательно-вращательных структур не только молекул 12С2Н4 и 13С12СН4, но и других изотопических модификаций этилена.

Практическая значимость Определенные в данной работе параметры основных колебательных состояний позволяют с высокой точностью описывать равновесные вращательные структуры молекул 12С2Н4 и 13С12СН4, основываясь только на экспериментальных данных, без тот или иной информации о потенциальной функции молекул. Высокоточная спектроскопическая информация о положениях, интенсивностях и полуширин спектральных линий молекул 12С2Н4 и 13С12СН4 является необходимым дополнением к базам спектроскопических данных ШТИЛЫ, вКА.

Внедрение результатов

Результаты диссертационной работы использованы при выполнении ряда грантов и проектов, в частности проекта ВИУ ФТИ-120 (2014-2015 гг.) и ВИУ ФТИ-24/1026 (2016 г.) Томского политехнического университета, гранта компании Фольксваген №90239 (2017-2019 гг), гранта Российского фонда фундаментальных исследовании (РФФИ мой первый грант №1632-00306 на 2016-2017 гг.), гранта Российского фонда фундаментальных исследований (РФФИ №18-02-00819, 2018-2020 гг.), гранта Президента Российской Федерации (№МК-4872.2014.2, 2014 г.).

Полученные результаты использованы в учебном процессе по тематике «спектроскопия высокого разрешения» в Томском политехническом университете.

Апробация работы. Результаты настоящей диссертационной работы обсуждались на следующих российских и международных конференциях:

• 22-й Международный коллоквиум по молекулярной спектроскопии высокого разрешения (Дижон, Франция, 2011).

• 8-й Всероссийской школе-конференции студентов, аспирантов и молодых ученых, Ин-новатика (Томск, Россия, 2012).

• 18-й Всероссийской научной конференции студентов-физиков и молодых ученых (Красноярск, Россия, 2012).

• 22-й Международной конференции по молекулярной спектроскопии высокого разрешения (Прага, Чехия, 2012).

• 23-м Международном коллоквиуме по молекулярной спектроскопии высокого разрешения (Будапешт, Венгрия, 2013).

• 5-й Всероссийской молодежной конференции по фундаментальным и инновационным вопросам современной физики ФИАН (Москва, Россия, 2013).

• 24-й Международной конференции по молекулярной спектроскопии высокого разрешения (Болонья, Италия, 2014).

• 1-й Международной школе-конференции по оптоэлектронике, фотонике, технике и наноструктурам (Санкт-Петербург, Россия,2014).

• 18-й Международной симпозиум-школе молодых учёных по молекулярной спектроскопии высокого разрешения (Томск, Россия, 2015)

• 24-м Международном коллоквиуме по молекулярной спектроскопии высокого разрешения (Дижон, Франция, 2015).

• 2-й Международной школе-конференции по оптоэлектронике, фотонике, технике и наноструктурам (Санкт-Петербург, Россия,2015).

• конференции-семинаре немецкой службы академиках обменов ДААД (Бонн, Германия, 2016).

• 24-й Международной конференции по молекулярной спектроскопии высокого разрешения (Прага, Чехия, 2016).

• 3-й Международной школе-конференции по оптоэлектронике, фотонике, технике и наноструктурам (Санкт-Петербург, Россия,2016).

• 25-м Международном коллоквиуме по молекулярной спектроскопии высокого разрешения (Хельсинки, Финляндия, 2017).

Работа выполнялась при финансовой поддержке: стипендии Президента Российской Федерации для аспирантов (приказ № 1138 от 5.09.2016), гранта некоммерческого фонда теоретических исследовании - Династия, 2014 г, совместного международного гранта Министерства образования и науки Российской Федерации и германской службы академиках обменов (№ 10.701.2016.ДААД), стипендии Правительства Российской Федерации для аспирантов, обучающихся по приоритетным направлениям (приказ № 2727/с от 14.04.17 на 2017-2018 гг.). В частности исследования проводились в рамках проекта ВИУ ФТИ-120 (2014-2015 гг.) и ВИУ ФТИ-24/1026 (2016 г.) Томского политехнического университета, гранта компании Фольксваген №90239 (Volkswagen Stiftung, 2017-2019 гг), гранта Российского фонда фундаментальных исследовании (РФФИ мой первый грант №16-32-00306 на 2016-2017 гг.), гранта Российского фонда фундаментальных исследований (РФФИ № 18-0200819, 2018-2020 гг.), гранта Президента Российской Федерации (№ МК-4872.2014.2, 2014 г.).

Публикации по теме диссертации: основные результаты и выводы диссертации опубликованы в 33 печатных работах, в том числе 12 в статьях из рекомендуемого перечня ВАК, 21 - в других научных изданиях и сборниках материалов конференций.

Вклад автора: совместно с научным руководителем профессором О. Н. Улениковым была произведена постановка задачи. Интерпретации спектра и получение параметров эффективного гамильтониана совместно с Чжан Фанцэ под руководством профессоров Томского политехнического университета О. В. Громовой, О. Н. Уленикова. Часть экспериментальной регистрации спектров была произведена автором под руководством профессора С. Бауэккера в Техническом университете Брауншвейга. Исследование интенсивностей спектральных линий поглощения и получение параметров дипольного момента проводилось под руководством профессора Е. С. Бехтеревой.

Объем и структура диссертации

Настоящая диссертационная работа состоит из введения, 4 глав, 3 приложений и заключения общим объемом 126 стр., в том числе содержит 33 рисунка, 27 таблиц и список использованной литературы из 94 наименований.

Основное содержание работы

Обоснование актуальности темы, описание предмета исследования, формулировка цели и задач научной работы, научная и практическая значимости исследования а также защищаемые положения сформированы во введении.

Первая глава диссертации включает описание основных подходов и некоторых методов теории колебательно-вращательной спектроскопии, лежащих в основе оригинальной части работы, в частности, обобщен метод построения колебательно-вращательного гамильтониана, описывающего произвольную многоатомную молекулярную систему, переход к моделям эффективных операторов гамильтониана и дипольного момента, коротко описаны основы Фурье - спектроскопии и взаимодействия света с веществом.

Вторая глава диссертации посвящена экспериментальному исследованию спектров высокого разрешения молекулы 12С2Н4, в частности, выполнено исследование основного колебательного состояния и ряда возбужденных состояний, в том числе состояний связанных с «горячими» полосами.

В третьей главе обсуждаются исследования самой распространенной после С2Н4 изотопической модификации молекулы этилена, а именно 13С12СН4. На основе анализа инфракрасных спектров улучшены параметры основного состояния этой молекулы по сравнению с известными в литературе. На этой основе анализ ряда комбинационных, фундаментальных а так же обертонных полос этой молекулы.

В четвертой главе представлены результаты комплексных исследований полос щ и и11 молекулы 12С2Н4. Выполнен теоретический анализ, как положений линий, так и интен-сивностей, на этой основе определены параметры дипольного момента, а из определенных

полуширин линий рассчитаны коэффициенты самоуширения.

Итоги и выводы по работе сформированы в заключении.

Научная работа выполнена в федеральном государственном автономном образовательном учреждении высшего образования «Национальном исследовательском Томском политехническом университете» в исследовательской школе физики высокоэнергетических процессов с 2014 по 2018 год.

Глава 1 Основные сведения о методах теоретического описания

молекулярных спектров

1.1 Модель колебательно-вращательного гамильтониана молекулы

Квантово-механическое описание молекулы как системы ядер и электронов, сводится к решению уравнения Шредингера с соответствующим гамильтонианом. Таким образом, для точного описания уровней энергии молекулы, необходимо построить гамильтониан, который учитывает координаты и спины всех частиц молекулы, а также внутримолекулярное взаимодействие. Построение такого рода гамильтониана затруднительно, а точное решение уравнения Шредингера с таким гамильтонианом на данный момент не представляется возможным. Для решения этой проблемы применяются различного рода приближения, которые в значительной степени упрощают процедуру построения данного гамильтониана.

Нерелятивистский гамильтониан, описывающий молекулярную систему ядер и электронов:

Н = ТМ + Те + Й, (1.1)

где (1.1) можно переписать в следующем виде:

Я2 ^ о х-^ Я2 2 , ^

н = V2+ ^ Г" + ^ ей (1.2)

где т, М-масса электронов и ядер, ZN, е-заряд ядер и электронов, суммирование по г, ] относится к электронам, а N и К' к ядрам. Первое слагаемое справа соответствует кинетической энергии электронов, второе слагаемое-кинетической энергии ядер и третье-кулоновской энергии, обусловленной электростатическим притяжением и отталкиванием между электронами и ядрами, параметр гас определяет расстояние между а-й и с-ой частицей.

Гамильтониан (1.2) записан через координаты пространственно-фиксированной системы. Но наиболее удобный в нашем случае способ описания ориентации молекулы (учет вращательных и колебательных переменных)-это использование систем координат, связанных с самой молекулой, отделяя одновременно трансляционное движение её центра масс. На первом этапе квантово-механического исследования молекулярных систем задача сводится к преобразованию гамильтониана молекулы (1.2) с помощью выражений

^N0 = + ^^ кавГ N в,

в (1.3)

+ / Кав Г гв,

в

где XNa и xia есть компоненты векторов, определяющих положения N-го ядра и i-го электрона в пространственной системе координат. Ra это радиус-вектор, соединяющий начало молекулярной системы координат с пространственной. Параметр Kaß-функции эйлеровых углов матрицы поворота. Математическое условие на центр масс в данном случае будет выглядеть следующим образом:

У^ mNrNß + ^ me?iß = 0, (1.4)

N i

где riß и rNß - компоненты i-го электрона и N-го ядра в системе координат, связанной с молекулой. Компонента rNß выражается в виде:

r Nß = rNß + mN/2lNß\Q\, (1.5)

Л

где Од-колебательные координаты. Константы г^^ и 1мрх выбираются произвольно в зависимости от следующих условий:

1) в положении равновесия, константы г°мв и г^в - одинаковы;

2) в момент нахождения равновесия ядер главные оси инерции молекулы совпадают с осями системы координат, связанной с молекулой;

3) колебания являются нормальными, т.е, в операторе, описывающем систему гармонических осцилляторов

д д

^ах^-гк—) х Нк^о") + вх^ЯхЯ^ (1.6)

Хц ^ Хц

выполняются условия = вх^=0 при Л =

4) выполняются условия Эккарта при учете независимых колебательных координатах Q:

^Т £ав~(т]/2г(ейв = 0, (1.7)

N,ß,Y

l NaXl Naß = , (1.8)

N,a

( д 2V

WXß = =0, Л = (1.9)

\dQXdQßS q=0

J2mN rNarNß = 0, a = ß, (1.10)

N

dV

0, (1.11)

где V является потенциальной функцией молекулы; £ав-у-полностью антисимметричный тензор.

Добавим к соотношениям (1.7)— (1.11) условие на центр масс молекулы (1.4), которое можно

представить в виде

"^тм теМ/3 + та? ф = 0, (1.12)

N г

^тТ1мвх = 0. (1.13)

N

Приведённые 3М условий (1.9)-(1.13) определяют 3М параметров г°М/3, а 3М(3Ж — 6) соотношений (1.3)-(1.8) и (1.13)-3Ж(3Ж — 6) констант форм колебаний 1мр\. Таким образом, можно задать преобразование координат (1.3) в явном виде. Стоит отметить, что описанная процедура введения новых координат (формулы (1.9) - (1.13)) имеет значительные недостатки. При помещении начала координат в центр масс всей молекулы для такого преобразования необходимо знание информации о ядерной конфигурации и расположении электронов относительно ядер в каждый момент времени. Это значительно усложняет задачу. Эффективнее определить новые координаты, если Тмв и г гр берутся от центра масс системы ядер, а не всей молекулы. Отсюда следует, что положения координатных осей имеют зависимость только лишь от конфигурации ядер и, могут быть определены в любой момент. Преобразования координат описываются следующими соотношениями:

Хма = Я« + ^ кав (г0в + тМ1/21м,\Я\ — ~т^2гг13) (1.14)

в X г

и

Хга = Яа + ^ К«в (тгв — М ^ Пв), (1.15)

в г

где г0в и ^-определяют положения ядер и электронов в системе координат с началом в центре масс ядер. Полная масса молекулы имеет вид

М = ^ тм + ^ те. (1.16)

N г

В этом случае параметры т°Ма и 1Ма\ будут определяться как (1.7)—(1.11), (1.13) (?дга и тга заменены на т0а и тга), а условие (1.12) преобразуются как

^ тм т%в = 0. (1.17)

N

Зная преобразования координат (1.14)—(1.15), операторов импульса

д

и

PNа = — гк---(1.18)

дхма

д

Рга = — гк—, (1.19)

дХга

можно записать в следующем виде (подробно процедура определения закона преобразования операторов импульса (1.18) и (1.19) представлена в работе [1] и [2]):

те

■ Ра + , " в

Рга = т—Ра + Е Ка,вРг,, (1.20)

РГа — ——Ра + Е Кав (Е т)/2^е\Р\ + Е Е т^1N[вхСх^ёЯ^ё

М

в X Хц

1.21)

1$х X 7ёх Г ]

Здесь масса ядер равна МГ — ^Г тГ, а Ра — —гк-г^-, РХ — —гк-щ^, где -элементы матрицы обратных моментов инерции, оператор Ыа имеет вид Ыа

На — ^ — Са — Ьа, (1.22)

где ^-компонента полного, Са-колебательного и Ьа-электронного угловых моментов.

В результате преобразований, описанных в работах [1] и [2], гамильтониан во внутримолекулярных координатах для нелинейной многоатомной молекулы имеет следующий вид:

Н — Е2— + 2——7 Е ^ + 2—г Е (Е Р-а)2 + 2 Е РХ2

а га а \ г / X (123)

1 _ ^2 _ (.)

+ 2 — Са — Ьа)^ав ^в — Св — Ьв) + ^--8 ^аа,

ав а

где да, - элементы матрицы обратных моментов инерции, V - оператор, описывающий потенциальную энергию молекулы, включающий энергию притяжения электронов к ядрам и энергию межъядерного и межъэлектронного отталкивания. Выражение (1.23) описывает поступательное движение молекулы, колебательное движение ядер и его вращение в пространстве, кинетическую энергию электронов, а также изотопический сдвиг, проявляющийся вследствие различия между центрами масс ядер и всей молекулой в целом.

1.2 Разделение электронного и ядерного движения

Трудности, возникающие по причине большой разницы в массах электронов и ядер можно преодолеть если применить приближение Борна-Опенгеймера В качестве примера рассмотрим самую простую молекулу Н+, включающую три частицы, для которой соответствующее уравнение Шредингера невозможно решить в аналитическом виде. Поэтому, вместо того, чтобы пытаться решить уравнение Шредингера для всех частиц одновременно, мы рассматриваем ядра как фиксированные и решаем уравнение Шрёдингера для электронов в статическом электрическом потенциале, создаваемом ядрами. Полученный набор

решений позволяет построить поверхность потенциальной энергии многоатомных молекул и идентифицировать их равновесную конфигурацию как самую низкую точку на этой кривой (поверхности).

Зная, как записывается нерелятивистский гамильтониан (1.2), уравнение Шредингера можно записать следующим образом:

H = TN (R) + Te(r) + Kn (r, R) + VW (R) + % (r), (1.24)

где R-набор координат ядер, а r-набор координат электронов. Параметр VeN(r, R)не позволяет разделить гамильтониан H на ядерную и электронную части, так как включает ядерные и электронные вклады в волновую функцию Ф(г, R)='ф(r)x(R). Поскольку VeN(r, R)-является слишком большим вкладом и им нельзя пренебречь, такое разделение может быть реализовано с помощью приближения Борна-Оппенгеймера.

Таким образом, для фиксированной конфигурации ядер мы можем пренебречь параметром vnn' (R), а также Tn (R), так как Tn намного меньше чем Te

Список литературы диссертационного исследования кандидат наук Аслаповская, Юлия Сергеевна, 2018 год

Список использованной литературы

[1] Макушкин, Ю. С., Улеников, О. Н., Чеглоков, А. Е. Симметрия и ее применения к задачам колебательно-вращательной спектроскопии молекул. - Томск: Томский Университет, 1990. - 235 с.

[2] Makushkin, Yu. S., Ulenikov, O. N. On the transformation of the complete electronuclear Hamiltonian of a polyatomic molecule to the intramolecular coordinates //J. Mol. Spectrosc. - 1977. - Vol. 68. - P. 1-20.

[3] Ландау, Л. Д., Лифшиц, Е. М. Квантовая механика. Нерелятивистская теория. - М.: Наука, 1969. - 767 с.

[4] Мессиа, А. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. - Т. 2. - 583 с.

[5] Конн, Ж., Делуи, Э., Конн, П., Гелашвили, Г., Майар, Ж.-П., Мишель, Г. Фурье-спектроскопия с использованием миллиона точек интерферограммы // Инфракрасная спектроскопия высокого разрешения / под ред. Г. Н. Жижина. - М.: Мир, 1972. - С. 19-56.

[6] Морозов, А. Н., Светличный, С. И. Основы фурье-спектрорадиометрии. - Ин-т энерг. пробл. хим. физики РАН. - М.: Наука, 2006. - 277 с.

[7] Сизых, А. Г., Герасимова, М. А. Оптическая спектроскопия. - Красноярск: Краснояр.гос.ун-т, 2004. - Ч. 1.- 244 С.

[8] Сошников, В. Н. Абсолютные интенсивности электронных переходов в двухатомных молекулах // УФН. - 1961. - Т. 74. - C. 61-85.

[9] Perrin, A., Demaison, J., Toon, G. The vi, v2, and v3 bands of carbonyl chlorofluoride (COFCl) at 5.3, 9.1, and 13.1 mm: position and intensity parameters and their use for atmospheric studies //J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. - 2011. - Vol. 112. - P. 1266-1279.

[10] Varshalovitch, D. A., Moskalev, A. N., Khersonsky, V. K. Quantum theory of angular momentum. - Leningrad: Nauka, 1975. - P. 439.

[11] Smith, W. L, Mills, I. M. Coriolis perturbation in the infrared spectrum of ethylene //J. Chem. Phys. - 1964. - Vol. 40. - P. 2095-2109.

[12] Herlemont, F, Lyszyk, M, Lemaire, J, Lambeau, Ch, Fayt, A. Laser spectroscopy of ethylene with waveguide CO2 and N2O lasers // J. Mol. Spectrosc. - 1979. - Vol. 74. - P. 400-408.

[13] Montgomery, J. P., Hill, C. High-resolution diode-laser spectroscopy of the 949.2 cm-1 band of ethylene // J. Opt. Soc. Am. - 1975. - Vol. 65. P. 579-585.

[14] Lambeau, Ch., Fayt, A., Duncan, J. L., Nakagawa, T. The absorption of ethylene in the 10

- ^m region // J. Mol. Spectrosc. - 1980. - Vol. 81. - P. 227-247.

[15] Herlemont, F, Lyszyk, M, Lemaire, J, Lambeau, Ch, Vleeschouwer, M, Fayt, A. Saturated absorption of C2H4 waveguide laser //J. Mol. Spectrosc. - 1982. - Vol. 94. P. 309-315.

[16] Cauuet, I., Walrand, J., Blanquet, G., Valentin, A., Henry, L., Lambeau, Ch., et al. Extension to third-order coriolis terms of the analysis of v10, v7, and v4 levels of ethylene on basis of Fourier transform and diode laser spectra //J. Mol. Spectrosc. - 1990. - Vol. 139. - P. 191-214.

[17] Rusinek, E., Fichoux, H., Khelkhal, M., Herlemont, F., Legrand, J., Fayt, A. Sub-Doppler study of the 7 band of C2H4 with a CO2 laser sideband spectrometer // J. Mol. Spectrosc.

- 1998. - Vol. 189. - P. 64-73.

[18] Willaert, F., Demaison, J., Margules, L., Mader, H., Spahn, H., Giesen, T., Fayt, A. The spectrum of ethylene from microwave to submillimetre-wave //J. Mol. Phys. - 2006. - Vol. 104. - P. 273-292.

[19] Rotger, M., Boudon, V., Auwera, J. V. Line positions and intensities in the v12 band of ethylene near 1450 cm-1: an experimental and theoretical study //J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. - 2008. - Vol. 109. - P. 952-962.

[20] Ulenikov, O. N., Gromova, O. V., Aslapovskaya, Yu. S., Horneman, V.-M. High resolution spectroscopic study of C2H4: re-analysis of the ground state and v4, v7, v10, and v12 vibrational bands //J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. - 2013. - Vol. 118. - P. 14-25.

[21] Ulenikov, O. N., Gromova, O. V., Bekhtereva, E. S., Onopenko, G. A., Aslapovskaya, Yu. S., Gericke, K.-H., Bauerecker, S., Horneman, V.-M. High-resolution FTIR study of the v7 + v10

- v10 and v10 + v12 - v10 «hot» bands of C2H4 //J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. -2014. - Vol. 149. - P. 318-333.

[22] Аслаповская, Ю. С. Новый колебательно - вращательный анализ основного состояния молекулы этилена // Международный научно-исследовательский журнал. - 2014. - № 11 (30), ч. 1. - С. 4-5.

[23] Gromova, O. V., Onopenko, G. A., Aslapovskaya, Yu. S., Horneman, V.-M., Ulenikov, O. N. On the ro-vibrational study of «Hot» transitions in C2H4: the v7 + v10 - v10 and v10 + v12 - v10 bands // 23th Colloquium on High Resolution Molecular Spectroscopy (HRMS 2013): Book of Abstracts. Budapest, Hungary, August 25-30, 2013. - Budapest, 2013. - P. 90.

[24] Ahonen, T., Alanko, S., Horneman, V.-M., Koivusaari, M., Paso, R., Tolonen, A.-M., Anttila, R. A long path cell for the Fourier spectrometer Bruker IFS 120 HR: application to the weak v1 + v2 and 3v2 bands of carbon disulfide //J. Mol. Spectrosc. - 1997. - Vol. 181. - P. 279-286.

[25] Legrand, J., Azizi, M., Herlemont, F., Fayt, A. Saturation spectroscopy of C2H4 using a CO2 laser sideband spectrometer //J. Mol. Spectrosc. - 1995. - Vol. 171. - P. 13-21.

[26] Nielsen, H. H. The vibration-rotation energies of molecules // Rev. Mod. Phys. - 1951. - Vol. 23. - P. 90-136.

[27] Papousek, D., Aliev, M. R. Molecular vibrational rotational spectra. - Prague: Academia, 1982. - 324 с.

[28] Банкер, Ф. Симметрия молекул и молекулярная спектроскопия: [Пер. с англ.]. - М.: Мир, 1981. - 456 с.

[29] Tan, T. L., Lau, S. Y., Ong, P. P., Goh, K. L., Teo, H. H. High-resolution Fourier transform infrared spectrum of the v12 fundamental band of ethylene (C2H4) //J. Mol. Spectrosc. -

2000. - Vol. 203. - P. 310-313.

[30] Hurtmans, D., Rizopoulos, A., Herman, M., Hassan, L. M. S., Perrin, A. Vibration-rotation analysis of the jet-cooled v12, v7 + v8 and v6 + v10 absorption bands of C2H4 // Mol. Phys. -

2001. - Vol. 99. - P. 455-461.

[31] Albritton, D. L., Schmeltekopf, A. L., Zare, R. N. Molecular spectroscopy, modern research / ed. K. N. Rao. - New York: Academic Press, 1976. - Vol. II, Chapter 1. - P. 256.

[32] Ulenikov, O. N., Onopenko, G. A., Bekhtereva, E. S., Petrova, T. M., Solodov, A. M., Solodov, A. A. High resolution study of v5 + V12 band of C2H4 // Mol. Phys. - 2010. - Vol. 108. - P. 637-647.

[33] Dam, N., Engeln, R., Reuss, J., Pine, A. S., Fayt, A. Ethylene hot bands from molecular jet double-resonance spectroscopy //J. Mol. Spectrosc. - 1990. - Vol. 139. - P. 215-235.

[34] Oomens, J., Reuss, J., Mellau, G. Ch., Klee, S., Gulaczyk, I., Fayt, A. The ethylene hot band spectrum near 3000 cm-1 // J. Mol. Spectrosc. - 1996. - Vol. 180. - P. 236-248.

[35] Knippers, W., Van Helvoort, K., Stolte, S., Reuss, J. Raman overtone spectroscopy of ethylene // Chem. Phys. - 1985. - Vol. 98. - P. 1-6.

[36] Loroco, M., Bermejo, D., Rotger, M., Boudon, V. High-resolution stimulated Raman spectroscopy and analysis of the 2 10 overtone symmetric motion of C2H4 // J. Raman Spectrosc. - 2004. - Vol. 40. - P. 1065-1071.

[37] Bermejo, D., Cane, E., Di Lonardo, G., Domenech, JL., Escribano, R., Martinez, R. Z., Fusina, L. The v2, v3 and 2v10 Raman band of ethylene (12C2H4) // Mol. Phys. - 2004. - Vol. 102. -P. 1659-1669.

[38] Horneman, V.-M. High accurate peak positions for calibration purposes with the lowest fundamental bands V2 of N2O and CO2 // J. Mol. Spectrosc. - 2007. - Vol. 241. - P. 45-50.

[39] Martin, J. M. L., Lee, T. J., Taylor, P. R., Francois, J.P. The anharmonic force field of ethylene C2H4, by means of accurate ab initio calculations //J. Chem. Phys. - 1995. - Vol. 103. - P. 2589-2602.

[40] De Vleeschouwer, M., Lambeau, C. H., Van Leberghe, D., Janssens, E., Fayt, A. Absorption spectroscopy of ethylene 12C13CH4 in the 4500 cm-1 region //J. Mol. Spectrosc. - 1981. -Vol. 90. - P. 273-286.

[41] De Vleeschouwer, M., Lambeau, C. H., Fayt, A., Meyer, C. L. High-resolution infrared study of 12 C13CH4 ethylene in the 10 ^m region //J. Mol. Spectrosc. - 1982. - Vol. 93. - P. 405-415.

[42] Tan, T. L., Lebron, G. B. The v12 band of ethylene-1-13C (13C12CH4) by high-resolution FTIR spectroscopy // J. Mol. Spectrosc. - 2010. - Vol. 261. - P. 63-67.

[43] Gabona, M. G., Tan, T. L., Woo, J. Q. FTIR high-resolution analysis and rotational constants for the V12 band of ethylene -1-13C (13C12CH4) // J. Mol. Spectrosc. - 2014. - Vol. 305. - P. 22-24.

[44] Flaud, J. M., Lafferty, W. J., Sams, R., Malathy Devi, V. High resolution analysis of the ethylene -1-13C spectrum in the 8.4 - 14.3 ^m region //J. Mol. Spectrosc. - 2010. - Vol. 259. - P. 39-45.

[45] Flaud, J. M., Lafferty, W. J., Malathy Devi, V., Sams, R., Benner, D. C. Absolute line intensities and self-broadened half-width coefficients in the ethylene -1-13C bands in the 7001190 cm-1 region // J. Mol. Spectrosc. - 2011. - Vol. 267. - P. 3-12.

[46] Ulenikov, O. N., Gromova, O. V., Bekhtereva, E. S., Aslapovskaya, Yu. S., Tan, T. L., Sydow, C., Maul, C., Bauerecker, S. Ethylene -1-13C (13C12CH4): first analysis of the v2, v3 and 2v10 bands and re-analysis of the v12 band and of the ground vibrational state // J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. - 2017. - Vol. 187. - P. 403-413.

[47] Aslapovskaya, Yu. S., Gromova, O. V., Berezkin, K. B., Konov, I. A., Zido, K. Analysis of the ground vibrational state of the ethylene -1-13C (13C12CH4) molecule // Russian Physics Journal. - 2017. - Vol. 60, is. 2. - P. 1-6.

[48] Aslapovskaya, Yu. S., Gromova, O. V., Bekhtereva, E. S., Zhang, F., Bauerecker, S., Ulenikov, O. N. Ro-vibration study of v8+v10, v4+v10, v7+v8, 2v8, 2v7, v4+v8 strongly interacting bands of ethylene -1-13C // 25th Colloquium on High-Resolution Molecular Spectroscopy (HRMS 2017): Book of Abstracts. Helsinki, Finland, August 20-25, 2017. - Helsinki, 2017. - P. 110.

[49] Aslapovskaya, Yu. S., Gromova, O. V., Bekhtereva, E. S., Tan, T. L., Ulenikov, O. N., Bauerecker, S. High resolution spectroscopic study of ethylene -1-13C: Re-analysis of the ground state and strongly interacting the v2, v3, v4, v7, v8, v10 and v12 vibrational bands // 24th International Conference on High Resolution Molecular Spectroscopy: Book of Abstracts. Prague, Czech Republic, August 30 - September 03, 2016. - Prague, 2016. - P. 61.

[50] Ulenikov, O. N., et al. High resolution analysis of the ethylene -1-13C spectrum in the region 600-1700 cm-1 // 24th Colloquium on High Resolution Molecular Spectroscopy (HRMS 2015): Book of Abstracts. Dijon, France, August 24-28, 2015. - Dijon, 2015. - P. 300.

[51] Аслаповская, Ю. С., Громова, О. В., Берёзкин, К. Б., Конов, И. А., Зидо К. Анализ основного колебательного состояния молекулы этилена -1-13C (13C12CH4) // Известия высших учебных заведений. Физика. - 2017. - Т. 60, № 2. - С. 68-73.

[52] Аслаповская, Ю. С. Определение параметров эффективного колебательно-вращательного гамильтониана полосы v7 + v8 молекулы этилен -1-13C // Известия высших учебных заведений. Физика. - 2018. - Т. 61, № 2. - С. 87-90.

[53] Герцберг, Г. Колебательные и вращательные спектры многоатомных молекул. - М.: ИЛ, 1965. - 648 c.

[54] Ulenikov, O. N., Sun, F. G., Wang, X. G., Zhu, Q.-S. High resolution spectroscopic study of arsine: 3 v1 and 2vi + v3 dyad: The tendency of symmetry reduction //J. Chem. Phys. -1996. - Vol. 105. - P. 7310-7315.

[55] Ulenikov, O. N., Bekhtereva, E. S., Horneman, V.-M., Alanko, A., Gromova, O. V. High resolution study of the 3 vi band of SO2 //J. Mol. Spectrosc. - 2009. - Vol. 255. - P. 111121.

[56] Watson, J. K. G. Determination of centrifugal distortion coefficients of asymmetric-top molecules //J. Chem. Phys. - 1967. - Vol. 46. - P. 1935-1949.

[57] Bykov, A. D., Makushkin, Yu. S., Ulenikov, O. N. On isotope effects in polyatomic molecules: some comments on the method //J. Mol. Spectrosc. - 1981. - Vol. 85. - P. 462-479.

[58] Ulenikov, O. N., Bekhtereva, E. S., Onopenko, G. A., Sinitsin, E. A., Burger, H., Jerzembeck, W. Isotopic effects in XH3 (C3v) molecules: the lowest vibrational bands of PH2D reinvestigated // J. Mol. Spectrosc. - 2001. - Vol. 208. - P. 236-248.

[59] Bykov, A. D., Makushkin, Yu. S., Ulenikov, O. N. On the displacements of centers of vibrationrotation bands under isotope substitution in polyatomic molecules // J. Mol. Spectrosc. -1982. - Vol. 93. - P. 46-54.

[60] Ulenikov, O. N., Tolchenov, R. N., Zhu, Q. S. «Expanded» local mode approach for XY2 (Cc2v) molecules // Spectrochim. Acta. Part A. - 1996. - Vol. 52. - P. 1829-1841.

[61] Milonni, P. W., Eberly, J. H. Laser Physics. - New York: Wiley, 2010. - 850 c.

[62] Rosenkranz, P. Shape of the 5 ^m oxygen band in the atmosphere // IEEE Trans. Antennas Propag. - 1975. - Vol. 23. - P. 498-506.

[63] Anderson, P. W. A method of synthesis of the statistical and impact theories of pressure broadening // Phys. Rev. - 1952. - Vol. 86. - P. 809.

[64] Szudy, J., Baylis, W. E. Unified Franck-Condon treatment of pressure broadening of spectral lines //J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. - 1975. - Vol. 15. - P. 641-668.

[65] Berman, P. R. Speed-dependent collisional width and shift parameters in spectral profiles // J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. - 1975. - Vol. 12. - P. 1331-1342.

[66] Ward, J., Cooper, J., Smith, E. W. Correlation effects in theory of combined Doppler and pressure broadening. 1. Classical theory //J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. - 1975.

- Vol. 14. - P. 555-590.

[67] Ngo, N. H., Lisak, D., Tran, H., Hartmann, J.-M. An isolated line-shape model to go beyond the Voigt profile in spectroscopic databases and radiative transfer codes //J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. - 2014. - Vol. 129 - P. 89-100.

[68] Lisak, D., Havey, D. K., Hodges, J. T. Spectroscopic line parameters of water vapor for rotation-vibration transitions near 7180 cm-1 // Phys. Rev. A. - 2009. - Vol. 7, is. 5. - P. 052507-1-052507-10.

[69] Ciurylo, R., Szudy, J. Speed-dependent pressure broadening and shift in the soft collision approximation //J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. - 1997. - Vol. 57. - is. 1. - P. 41-54.

[70] Hartmann, J.-M., Boulet, Ch., Robert, D. Collisional effects on molecular spectra: Laboratory experiments and models, consequences for application. - Amsterdam: Elsevier Science, 2008.

- P. 406.

[71] Lisak, D., Cygan, A., Bermejo, D., Domenech, J. L., Hodges, J. T., Tran, H. Application of the Hartmann-Tran profile to analysis of H2O spectra //J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transfer. - 2015. - Vol. 164. - P. 221-233.

[72] Tran, H., Ngo, N. H., Hartmann, J.-M. Efficient computation of some speed-dependent isolated line profiles //J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. - 2013. - Vol. 129 - P. 199-203.

[73] Tennyson, J., Bernath, P. F., Campargue, A., Csaszar, A. G., Daumont, L., Gamache, R. R., et. all. Recommended isolated-line profile representing high-resolution spectroscopic transitions // Pure Appl. Chem. - 2014. - Vol. 86. - P. 1931-1943.

[74] Albert, S., Albert Keppler, K., Quack, M. High resolution Fourier transform infrared spectroscopy / ed. M. Quack, F. Merkt. - Handbook of high-resolution spectroscopy, 2. -New York: John Wiley Sons, 2011. - P. 965-1019.

[75] Boudon, V., Loete, M., Rotger, M., Bourgeois, M.-T., Didrich, K., Herman, M., Kapitanov, et. all. High-resolution spectroscopy and preliminary global analysis of C-H stretching vibrations of C2H4 in the 3000 and 6000 cm-1 regions //J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. -2010. - Vol. 111. - P. 2265-2278.

[76] Bach, M., Georges, R., Hepp, M., Herman, M. Slit-jet Fourier transform infrared spectroscopy in (C2H4)-C-12: cold and hot bands near 3000 cm-1 // Chemical Physics Letters. - 1998. -V. 294. - P. 533-537.

[77] Nelkin, M., Ghatak, A. Simple binary collision model for van hove's Gs(r, t) // Phys. Rev. -1964. - Vol. 135(1A). - P. 4-9.

[78] Galatry, L. Simultaneous effect of Doppler and foreign gas broadening on spectral lines // Phys. Rev. - 1961. - Vol. 122. - P. 1218-1223.

[79] Boone, C. D., Walker, K. A., Bernath, P. F. Speed-dependent Voigt profile for water vapor in infraredremote sensing applications //J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. - 2007. -Vol. 105. - P. 525-532.

[80] Murray, J. R., Javan, A. Effects of collisions on Raman line profiles of hydrogen and deuterium gas // J. Mol. Spectrosc. - 1972. - Vol. 42. - P. 1-26.

[81] Eng, R. S., Calawa, A. R., Harman, T. C., Kelley, P.L., Javan, A. Collisional narrowing of infrared water vapor transitions // Appl. Phys. Lett. - 1972. - Vol. 21. - P. 303-305.

[82] Pine, A. S. Collisional narrowing of HF fundamental band spectral lines by neon and argon // J. Mol. Spectrosc. - 1980. - Vol. - 82, is. 2. - P. 435-448.

[83] Dicke, R. H. The effect of collisions upon the Doppler width of spectral lines // Phys. Rev.

- 1953. - Vol. 89. - P. 472-473. 82. - P. 435-448.

[84] Varghese, P. L., Hanson, R. K. Collisional narrowing effects on spectral line shapes measured at high resolution // Appl. Opt. - 1984. - Vol. 23. - P. 2376-2385.

[85] Flaud, J. M., Camy-Peyret, C. Vibration-rotation intensities in H2O-type molecules application to the 2 v2 , ^ , and v3 bands of H^O //J. Mol. Spectrosc. - 1975. - Vol. 55. - P. 278-310.

[86] Saveliev, V. N., Ulenikov, O. N. Calculation of vibration-rotation line intensities of polyatomic molecules based on the formalism of irreducible tensorial sets //J. Phys. B. At. Mol. Phys.

- 1987. - Vol. 20. - P. 67-83.

[87] Stohner, J., Quack, M. Conventions, symbols, quantities, units and constants for highresolution molecular spectroscopy. In: Handbook of high-resolution spectroscopy. - New York: John Wiley Sons, 2011. - P. 263-324.

[88] Cohen, E.R., Cvitas, T., Frey, J. G., Holmstrom, et. all. Quantities, units and symbols in physical chemistry // Cambridge: IUPAC and Royal Society of Chemistry. - 2008. - 3rd - 2nd edition. - P. 251.

[89] Ulenikov, O. N. Gromova, O. V., Bekhtereva, E. S., Fomchenko, A. L., Sydow, C., Maul, C., Bauerecker, S. First study of the ro-vibrational structure of the g-symmetry vibrational states of C2D4 from the analysis of hot bands: The v7 + v10 — v10 and v10 + v12 — v10 bands // J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. - 2017. - Vol. 187. - P. 178-189.

[90] Ulenikov, O. N., Bekhtereva, E. S., Gromova, O. V., Zamotaeva, V. A., Sklyarova, E. A., Sydow, C., Maul, C., Bauerecker, S. First high resolution analysis of the 2v1, 2v3, and v1 + v3 bands of S18O2 // J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. - 2016. - Vol. 185. - P. 12-21.

[91] Es-sebbar, E.-T., Mantzaras, J., Benilan, Y., Farooq, A. First line shape analysis and spectroscopic parameters for the v11 band of 12C2H4 //J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. - 2016. - Vol. 184. - P. 297-307.

[92] Alkadrou, A., Bourgeois, M.-T., Rotger, M., Boudon, V., Vander Auwera, J. Global frequency and intensity analysis of the v10/v7/v4/v12 band system of 12C2H4 at 10 ^m using the D2h top data system //J. Quant. Spectrosc. & Radiat. Transer. - 2016. - Vol. 182. - P. 158-171.

[93] Rey, M., Delahaye, T., Nikitin, A. V., Tyuterev, V. G. First theoretical global line lists of ethylene (12C2H4) spectra for the temperature range 50-700 K in the far-infrared for quantification of absorption and emission in planetary atmospheres // J. Astronomy and Astrophysics. - 2016. - Vol. 594. - P. A47 (1-16).

[94] Rey, M., Nikitin, A. V., Babikov, Y. L., Tyuterev, V. G. TheoReTS - An information system for theoretical spectra based on variational predictions from molecular potential energy and dipole moment surfaces //J. Mol. Spectrosc. - 2016. - Vol. 327. - P. 138-158.

Приложение А Небольшая часть определенных переходов «горячих» полос у7 + ^ю — ^ю и 1/ю + ^12 — ^ю молекулы 12С2Н4

Таблица А.1 - Небольшая часть определенных переходов «горячих» полос ь>7 + т/10 — /Л0 и 1/10 + ^12 — 1/10 молекулы 12С2Н4

Волновое число, 1 ем 1 3 К Кс 3' К КС Пропуск., % 5 х 104, 1 ем-1 Полоса Спектр1)

956.3723 10 1 10 10 0 10 95.5 0 + ^10 — ^ю I

956.5633 20 2 19 20 1 19 8.2 -9 ^7 + ^ю — ^ю II

956.6409 9 1 9 9 0 9 95.8 0 ^7 + ^ю — ^ю I

956.9129 19 2 18 19 1 18 14.7 -3 ^7 + ^ю — ^ю II

956.9478 8 1 8 8 0 8 96.1 -2 ^7 + ^ю — ^ю I

957.2825 7 1 7 7 0 7 96.8 -3 ^7 + ^ю — ^ю I

957.3396 18 2 17 18 1 17 4.2 0 ^7 + ^ю — ^ю II

957.6297 6 1 6 6 0 6 97.3 -5 ^7 + ^ю — ^ю I

957.8453 17 2 16 17 1 16 10.6 4 ^7 + ^ю — ^ю II

958.4261 16 2 15 16 1 15 3.0 5 ^7 + ^ю — ^ю II

959.0738 15 2 14 15 1 14 13.9 5 ^7 + ^ю — ^ю II

960.5139 13 2 12 13 1 12 9.3 -2 ^7 + ^ю — ^ю II

961.2727 12 2 11 12 1 11 3.2 4 У7 + ^10 — ^ю II

962.0317 11 2 10 11 1 10 9.0 -1 У7 + ^10 — ^ю II

962.7748 10 2 9 10 1 9 96.0 -2 У7 + ^10 — ^ю I

963.5683 20 3 18 20 2 18 17.3 -2 ^7 + ^ю — ^ю II

964.1542 8 2 7 8 1 7 96.7 -1 ^7 + ^ю — ^ю I

964.7280 19 3 17 19 2 17 31.1 5 ^7 + ^ю — ^ю II

964.7675 7 2 6 7 1 6 98.6 2 ^7 + ^ю — ^ю I

964.8725 3 1 2 2 0 2 99.1 2 ^7 + ^ю — ^ю I

965.8944 18 3 16 18 2 16 10.6 -9 ^7 + ^ю — ^ю II

966.5340 3 2 2 3 1 2 99.3 -2 ^7 + ^ю — ^10 I

966.7829 2 2 1 2 1 1 99.1 -1 ^7 + ^ю — ^10 I

966.9707 4 1 3 3 0 3 99.0 1 ^7 + ^ю — ^10 I

967.0518 17 3 15 17 2 15 26.4 -1 ^7 + ^ю — ^10 II

968.1794 16 3 14 16 2 14 9.7 7 ^7 + ^ю — ^10 II

969.1557 5 1 4 4 0 4 98.7 -9 ^7 + ^ю — ^10 I

969.2583 15 3 13 15 2 13 7.9 0 ^7 + ^ю — ^10 II

970.2754 14 3 12 14 2 12 17.9 8 ^7 + ^ю — ^10 II

Волновое число, 1 см 1 . Ка Кс 3' К К'с Пропуск., % 5 х 104, 1 см-1 Полоса Спектр1)

972.0625 12 3 10 12 2 10 25.1 7 и7 + ^ю - ^ю II

972.2214 3 2 1 2 1 1 98.1 2 и7 + ^ю - ^ю I

972.6723 3 2 2 2 1 2 99.3 -1 ^7 + ^10 - ^ю I

972.8097 11 3 9 11 2 9 15.6 4 ^7 + ^ю - ^ю II

973.4493 10 3 8 10 2 8 16.3 8 ^7 + ^ю - ^ю II

973.8165 4 2 2 3 1 2 85.0 -1 ^7 + ^ю - ^ю I

973.8438 7 1 6 6 0 6 98.8 -2 ^7 + ^ю - ^ю I

973.9772 9 3 7 9 2 7 22.7 6 ^7 + ^ю - ^ю II

974.3961 8 3 6 8 2 6 22.1 5 ^7 + ^ю - ^ю II

905.3646 5 5 0 6 6 0 98.0 -2 ^7 + ^ю - ^ю I

905.5222 12 3 10 13 4 10 27.4 7 ^7 + ^ю - ^ю II

905.7336 15 1 15 16 2 15 54.8 8 ^7 + ^ю - ^ю II

905.8446 12 3 9 13 4 9 33.6 11 ^7 + ^ю - ^ю II

905.9340 17 2 15 18 3 15 98.1 -10 ^7 + ^ю - ^ю I

906.3033 8 4 4 9 5 4 97.1 4 ^7 + ^ю - ^ю I

906.3033 8 4 4 9 5 4 97.1 7 ^7 + ^ю - ^ю I

906.8747 14 2 13 15 3 13 17.6 3 ^7 + ^ю - ^ю II

907.4220 11 3 9 12 4 9 27.4 4 ^7 + ^ю - ^ю II

907.6208 11 3 8 12 4 8 27.8 11 ^7 + ^ю - ^ю II

907.7617 16 2 14 17 3 14 98.8 -10 ^7 + ^ю - ^ю I

908.1598 7 4 3 8 5 3 96.9 3 ^7 + ^ю - ^ю I

908.1598 7 4 4 8 5 4 96.9 4 ^7 + ^ю - ^10 I

908.5777 15 0 15 16 1 15 98.8 5 ^7 + ^ю - ^10 I

909.1724 13 2 12 14 3 12 30.9 1 ^7 + ^ю - ^10 II

909.4094 14 6 8 14 7 8 99.7 10 ^7 + ^ю - ^10 I

909.4231 10 3 7 11 4 7 31.5 10 ^7 + ^ю - ^10 II

909.4822 15 2 13 16 3 13 91.8 23 ^7 + ^ю - ^10 I

909.6431 11 6 5 11 7 5 98.7 -23 ^7 + ^ю - ^10 I

909.6431 11 6 5 11 7 5 98.7 -23 ^7 + ^ю - ^10 I

909.7133 10 6 4 10 7 4 98.2 -12 ^7 + ^ю - ^10 I

909.7788 9 6 3 9 7 3 99.3 -3 ^7 + ^ю - ^10 I

909.8386 8 6 2 8 7 2 98.2 -4 ^7 + ^ю - ^10 I

909.9567 16 1 15 17 2 15 36.4 -3 ^7 + ^ю - ^10 II

910.0115 6 4 2 7 5 2 96.8 2 ^7 + ^ю - ^10 I

910.0115 6 4 3 7 5 3 96.8 2 ^7 + ^ю - ^10 I

911.1097 14 2 12 15 3 12 99.1 -1 ^7 + ^ю - ^10 I

911.1804 9 3 7 10 4 7 23.0 6 ^7 + ^ю - ^10 II

911.2439 9 3 6 10 4 6 26.7 7 ^7 + ^ю - ^10 II

911.4043 12 2 11 13 3 11 17.4 2 ^7 + ^ю - ^10 II

911.4435 13 1 13 14 2 13 99.3 8 ^7 + ^ю - ^10 I

912.6786 13 2 11 14 3 11 97.6 2 ^7 + ^ю - ^10 I

912.7754 15 1 14 16 2 14 27.8 -7 ^7 + ^ю - ^10 II

Волновое число, 1 ем-1 3 К Кс 3' К КС Пропуск., % 5 х 104, 1 ем-1 Полоса Спектр1)

913.0444 8 3 6 9 4 6 30.1 5 ^7 + ^10 — ^ю II

913.0767 8 3 5 9 4 5 28.3 6 ^7 + ^10 — ^ю II

913.5732 11 2 10 12 3 10 27.1 2 ^7 + ^ю — ^ю II

913.6992 4 4 0 5 5 0 96.4 -1 ^7 + ^ю — ^ю I

914.2149 12 1 12 13 2 12 98.8 -13 У7 + ^10 — ^ю I

914.2149 12 2 10 13 3 10 98.8 10 У7 + ^10 — ^ю I

914.9013 7 3 5 8 4 5 25.8 8 У7 + ^10 — ^ю II

914.9160 7 3 4 8 4 4 26.5 4 ^7 + ^ю — ^ю II

915.3359 13 0 13 14 1 13 98.6 5 ^7 + ^ю — ^ю I

915.8330 13 5 8 13 6 8 98.9 -4 ^7 + ^ю — ^ю I

915.8941 12 5 7 12 6 7 99.0 -4 ^7 + ^ю — ^ю I

915.9537 11 5 6 11 6 6 99.0 0 ^7 + ^ю — ^ю I

916.0105 10 5 5 10 6 5 99.0 -2 ^7 + ^ю — ^ю I

916.0643 9 5 4 9 6 4 99.2 -1 ^7 + ^ю — ^ю I

916.1603 7 5 2 7 6 2 99.3 3 ^7 + ^ю — ^ю I

916.7523 6 3 4 7 4 4 19.7 6 ^7 + ^ю — ^ю II

916.7579 6 3 3 7 4 4 98.2 0 ^7 + ^ю — ^ю I

916.9292 11 1 11 12 2 11 99.4 2 ^7 + ^ю — ^ю I

917.2912 10 2 8 11 3 8 89.0 12 ^7 + ^ю — ^ю I

917.7379 9 2 8 10 3 8 98.9 -1 ^7 + ^ю — ^10 I

917.9562 13 1 12 14 2 12 98.7 -10 У7 + ^10 — ^10 I

918.5980 5 3 2 6 4 2 98.5 -10 У7 + ^10 — ^10 I

918.5980 5 3 3 6 4 3 98.5 11 У7 + ^10 — ^10 I

918.6401 12 0 12 13 1 12 99.3 1 ^7 + ^ю — ^10 I

918.8727 9 2 7 10 3 7 97.7 4 ^7 + ^ю — ^10 I

919.5759 10 1 10 11 2 10 99.4 0 ^7 + ^ю — ^10 I

920.3250 12 1 11 13 2 11 98.8 -7 ^7 + ^ю — ^10 I

920.4369 4 3 1 5 4 1 97.9 -5 ^7 + ^ю — ^10 I

920.4369 4 3 2 5 4 2 97.9 0 ^7 + ^ю — ^10 I

920.5010 8 2 6 9 3 6 98.7 3 ^7 + ^ю — ^10 I

921.7073 7 2 6 8 3 6 99.0 -1 ^7 + ^ю — ^10 I

921.8612 11 0 11 12 1 11 98.2 1 ^7 + ^ю — ^10 I

922.1535 9 1 9 10 2 9 99.2 -3 ^7 + ^ю — ^10 I

922.1787 7 2 5 8 3 5 97.8 3 ^7 + ^ю — ^10 I

922.2712 3 3 0 4 4 0 97.9 -5 ^7 + ^ю — ^10 I

922.2712 3 3 1 4 4 1 97.9 -5 ^7 + ^ю — ^10 I

922.5039 11 4 7 11 5 7 21.4 -22 ^7 + ^ю — ^10 I

922.5879 9 4 5 9 5 5 97.9 13 У7 + ^10 — ^10 I

922.5879 9 4 5 9 5 5 97.9 17 У7 + ^10 — ^10 I

922.6286 8 4 4 8 5 4 98.1 3 У7 + ^10 — ^10 I

922.6286 8 4 4 8 5 4 98.1 6 ^7 + ^ю — ^10 I

922.6672 7 4 3 7 5 3 98.4 4 ^7 + ^ю — ^10 I

Волновое число, 1 см-1 3 Ка Кс 3' ка кс Пропуск., % 5 х 104, 1 см-1 Полоса Спектр1)

922.7023 6 4 2 6 5 2 98.7 1 ^7 + ^10 - ^ю I

922.7336 5 4 1 5 5 1 99.1 0 ^7 + ^ю - ^ю I

923.6331 6 2 5 7 3 5 97.5 -1 ^7 + ^ю - ^ю I

923.9030 6 2 4 7 3 4 98.8 2 ^7 + ^ю - ^ю I

924.9763 10 0 10 11 1 10 99.0 -2 ^7 + ^ю - ^ю I

925.6660 5 2 3 6 3 3 97.6 1 ^7 + ^ю - ^ю I

926.6264 9 1 8 10 2 8 98.6 -2 ^7 + ^ю - ^ю I

927.3978 4 2 3 5 3 3 98.0 2 ^7 + ^ю - ^ю I

927.4582 4 2 2 5 3 2 99.1 3 ^7 + ^ю - ^ю I

928.4930 8 1 7 9 2 7 98.9 -1 ^7 + ^ю - ^ю I

929.2684 3 2 1 4 3 1 97.7 -1 ^7 + ^ю - ^ю I

929.4136 9 3 6 9 4 6 29.9 6 ^7 + ^ю - ^ю II

929.4194 8 3 5 8 4 5 18.4 10 ^7 + ^ю - ^ю II

929.4252 10 3 7 10 4 7 30.6 9 ^7 + ^ю - ^ю II

929.4352 7 3 4 7 4 4 32.4 2 ^7 + ^ю - ^ю II

929.4620 11 3 8 11 4 8 29.0 9 ^7 + ^ю - ^ю II

929.5014 4 3 1 4 4 1 99.5 -7 ^7 + ^ю - ^ю I

929.5337 12 3 9 12 4 9 12.6 -3 ^7 + ^ю - ^ю II

929.6559 13 3 10 13 4 10 32.5 10 ^7 + ^ю - ^ю II

929.8388 14 3 11 14 4 11 11.2 7 ^7 + ^ю - ^ю II

930.2666 7 1 6 8 2 6 98.8 -1 ^7 + ^ю - ^ю I

930.4491 16 3 13 16 4 13 26.3 14 ^7 + ^ю - ^10 II

930.8279 8 0 8 9 1 8 98.8 -6 ^7 + ^ю - ^10 I

930.8991 17 3 14 17 4 14 41.0 -2 ^7 + ^ю - ^10 II

931.4602 18 3 15 18 4 15 41.4 -5 ^7 + ^ю - ^10 II

931.9677 6 1 5 7 2 5 98.6 0 ^7 + ^ю - ^10 I

932.9230 20 3 17 20 4 17 51.3 -3 ^7 + ^ю - ^10 II

933.5518 7 0 7 8 1 7 97.1 -2 ^7 + ^ю - ^10 I

935.2470 4 1 3 5 2 3 98.3 2 ^7 + ^ю - ^10 I

936.1423 6 0 6 7 1 6 98.5 -1 ^7 + ^ю - ^10 I

936.5220 3 2 1 3 3 1 97.7 -1 ^7 + ^ю - ^10 I

936.5308 4 2 2 4 3 2 75.3 2 ^7 + ^ю - ^10 I

936.5632 5 2 3 5 3 3 97.7 7 ^7 + ^ю - ^10 I

936.7544 7 2 5 7 3 5 97.7 3 ^7 + ^ю - ^10 I

936.8752 3 1 2 4 2 2 98.1 4 ^7 + ^ю - ^10 I

936.9432 8 2 6 8 3 6 98.7 3 ^7 + ^ю - ^10 I

937.2106 9 2 7 9 3 7 96.6 -6 ^7 + ^ю - ^10 I

937.5698 10 2 8 10 3 8 98.2 15 ^7 + ^ю - ^10 I

938.0204 11 2 9 11 3 9 97.3 10 ^7 + ^ю - ^10 I

938.5254 2 1 1 3 2 1 99.1 1 ^7 + ^ю - ^10 I

938.5656 12 2 10 12 3 10 98.8 6 ^7 + ^ю - ^10 I

Волновое число, ем 1 3 ка Кс 3' Ка Кс Пропуск., % 5 х 104, ем-1 Полоса Спектр1)

1406.2088 18 5 13 19 5 14 92.3 4 ^10 + ^12 - ^ю III

1406.2211 18 5 14 19 5 15 79.9 -5 ^10 + ^12 - ^10 III

1407.9514 17 5 12 18 5 13 85.8 -6 ^10 + ^12 - ^10 III

1408.4607 17 1 17 18 1 18 87.8 18 ^10 + ^12 - ^10 III

1409.7027 16 5 12 17 5 13 81.7 8 ^10 + ^12 - ^10 III

1410.1418 16 1 16 17 1 17 72.4 -5 ^10 + ^12 - ^10 III

1410.1803 17 9 8 18 9 9 94.1 -7 ^10 + ^12 - ^10 III

1410.1803 17 9 9 18 9 10 94.1 -7 ^10 + ^12 - ^10 III

1411.0236 15 4 11 16 4 12 90.5 -9 ^10 + ^12 - ^10 III

1411.4468 15 5 10 16 5 11 81.5 20 ^10 + ^12 - ^10 III

1411.4468 15 5 11 16 5 12 81.5 -11 ^10 + ^12 - ^10 III

1411.8228 15 1 15 16 1 16 88.6 -7 ^10 + ^12 - ^10 III

1411.9023 16 9 7 17 9 8 94.4 0 ^10 + ^12 - ^10 III

1411.9023 16 9 8 17 9 9 94.4 0 ^10 + ^12 - ^10 III

1412.6289 14 3 12 15 3 13 68.8 1 ^10 + ^12 - ^10 III

1412.9758 15 8 7 16 8 8 94.3 -6 ^10 + ^12 - ^10 III

1413.1996 14 5 9 15 5 10 76.1 19 ^10 + ^12 - ^10 III

1413.1996 14 5 10 15 5 11 76.1 3 ^10 + ^12 - ^10 III

1413.5036 14 1 14 15 1 15 76.7 -3 ^10 + ^12 - ^10 III

1414.1391 14 7 7 15 7 8 86.2 1 ^10 + ^12 - ^10 III

1414.1391 14 7 8 15 7 9 86.2 1 ^10 + ^12 - ^10 III

1414.3655 13 3 11 14 3 12 88.8 24 ^10 + ^12 - ^10 III

1414.5674 13 4 9 14 4 10 89.7 -1 ^10 + ^12 - ^10 III

1414.5909 13 4 10 14 4 11 90.1 -3 ^10 + ^12 - ^10 III

1414.7126 14 8 6 15 8 7 94.4 -6 ^10 + ^12 - ^10 III

1414.9548 13 5 8 14 5 9 76.1 7 ^10 + ^12 - ^10 III

1414.9548 13 5 9 14 5 10 76.1 -3 ^10 + ^12 - ^10 III

1415.0854 13 0 13 14 0 14 85.4 -9 ^10 + ^12 - ^10 III

1415.3445 12 2 10 13 2 11 86.8 2 ^10 + ^12 - ^10 III

1415.3612 14 9 5 15 9 6 93.2 11 ^10 + ^12 - ^10 III

1415.3612 14 9 6 15 9 7 93.2 11 ^10 + ^12 - ^10 III

1415.3862 13 6 7 14 6 8 88.6 -1 ^10 + ^12 - ^10 III

1415.3862 13 6 8 14 6 9 88.6 0 ^10 + ^12 - ^10 III

1415.8852 13 7 6 14 7 7 87.3 1 ^10 + ^12 - ^10 III

1415.8852 13 7 7 14 7 8 87.3 1 ^10 + ^12 - ^10 III

1416.3542 12 4 9 13 4 10 90.3 -2 ^10 + ^12 - ^10 III

1416.4547 13 8 5 14 8 6 50.0 2 ^10 + ^12 - ^10 III

1416.4547 13 8 6 14 8 7 50.0 2 ^10 + ^12 - ^10 III

1416.7141 12 5 7 13 5 8 76.5 -1 ^10 + ^12 - ^10 III

1416.7141 12 5 8 13 5 9 76.5 -5 ^10 + ^12 - ^10 III

1416.8670 12 1 12 13 1 13 71.2 6 ^10 + ^12 - ^10 III

1417.0975 13 9 4 14 9 5 94.0 1 ^10 + ^12 - ^10 III

1417.0975 13 9 5 14 9 6 94.0 1 ^10 + ^12 - ^10 III

Волновое число, 1 см 1 3 Ка Кс 3' ка кс Пропуск., % 5 х 104, 1 см 1 Полоса Спектр1)

1417.1408 12 6 6 13 6 7 88.6 1 ^10 + ^12 - ^ю III

1417.1408 12 6 7 13 6 8 88.6 1 ^10 + ^12 - ^ю III

1417.1596 11 2 9 12 2 10 86.4 22 ^10 + ^12 - ^ю III

1417.6357 12 7 5 13 7 6 86.7 2 ^10 + ^12 - ^ю III

1417.6357 12 7 6 13 7 7 86.7 2 ^10 + ^12 - ^ю III

1418.1150 11 4 7 12 4 8 77.4 12 ^10 + ^12 - ^ю III

1418.1215 11 4 8 12 4 9 90.9 -7 ^10 + ^12 - ^ю III

1418.2015 12 8 4 13 8 5 94.6 3 ^10 + ^12 - ^ю III

1418.2015 12 8 5 13 8 6 94.6 3 ^10 + ^12 - ^ю III

1418.3865 11 0 11 12 0 12 85.1 4 ^10 + ^12 - ^ю III

1418.4773 11 5 6 12 5 7 75.7 -3 ^10 + ^12 - ^ю III

1418.4773 11 5 7 12 5 8 75.7 -5 ^10 + ^12 - ^ю III

1418.8993 11 6 5 12 6 6 89.0 0 ^10 + ^12 - ^ю III

1418.8993 11 6 6 12 6 7 89.0 0 ^10 + ^12 - ^ю III

1418.9918 10 2 8 11 2 9 86.9 23 ^10 + ^12 - ^ю III

1419.3907 11 7 4 12 7 5 87.9 1 ^10 + ^12 - ^ю III

1419.3907 11 7 5 12 7 6 87.9 1 ^10 + ^12 - ^ю III

1419.6327 10 3 8 11 3 9 76.1 20 ^10 + ^12 - ^ю III

1419.8940 10 4 7 11 4 8 74.2 2 ^10 + ^12 - ^ю III

1419.9534 11 8 3 12 8 4 94.2 0 ^10 + ^12 - ^ю III

1419.9534 11 8 4 12 8 5 94.2 0 ^10 + ^12 - ^ю III

1420.0338 10 0 10 11 0 11 85.8 7 ^10 + ^12 - ^10 III

1420.2441 10 5 5 11 5 6 78.7 -6 ^10 + ^12 - ^10 III

1420.2441 10 5 6 11 5 7 78.7 -5 ^10 + ^12 - ^10 III

1420.5877 11 9 2 12 9 3 81.2 9 ^10 + ^12 - ^10 III

1420.5877 11 9 3 12 9 4 81.2 9 ^10 + ^12 - ^10 III

1420.6613 10 6 5 11 6 6 60.8 -9 ^10 + ^12 - ^10 III

1420.7437 9 1 8 10 1 9 70.9 -9 ^10 + ^12 - ^10 III

1420.8378 9 2 7 10 2 8 86.7 23 ^10 + ^12 - ^10 III

1421.1508 10 7 4 11 7 5 87.2 2 ^10 + ^12 - ^10 III

1421.3400 9 3 6 10 3 7 64.7 -1 ^10 + ^12 - ^10 III

1421.6819 9 0 9 10 0 10 80.3 0 ^10 + ^12 - ^10 III

1421.7104 10 8 2 11 8 3 93.5 3 ^10 + ^12 - ^10 III

1421.7104 10 8 3 11 8 4 93.5 3 ^10 + ^12 - ^10 III

1421.9255 9 1 9 10 1 10 86.8 2 ^10 + ^12 - ^10 III

1422.0146 9 5 4 10 5 5 77.8 -6 ^10 + ^12 - ^10 III

1422.0146 9 5 5 10 5 6 77.8 -7 ^10 + ^12 - ^10 III

1422.3374 10 9 1 11 9 2 93.3 2 ^10 + ^12 - ^10 IV

1422.3374 10 9 2 11 9 3 93.3 2 ^10 + ^12 - ^10 IV

1450.5358 6 1 5 5 1 4 81.3 13 ^10 + ^12 - ^10 III

1450.5938 6 4 2 5 4 1 92.0 -3 ^10 + ^12 - ^10 III

1450.5938 6 4 3 5 4 2 92.0 -2 ^10 + ^12 - ^10 III

1450.9144 6 5 1 5 5 0 92.6 -9 ^10 + ^12 - ^10 III

Волновое число, ем-1 3 Ка Кс 3' ка кс Пропуск., % 5 х 104, ем-1 Полоса Спектр1)

1428.8029 5 4 1 6 4 2 89.7 0 ^10 + ^12 - ^ю III

1428.8029 5 4 2 6 4 3 89.7 0 ^10 + ^12 - ^ю III

1429.1347 5 5 0 6 5 1 92.9 3 ^10 + ^12 - ^ю III

1429.1347 5 5 1 6 5 2 92.9 3 ^10 + ^12 - ^ю III

1429.7286 4 1 3 5 1 4 90.4 1 ^10 + ^12 - ^ю III

1430.0921 4 2 2 5 2 3 92.2 -2 ^10 + ^12 - ^ю III

1430.1181 4 0 4 5 0 5 90.3 -6 ^10 + ^12 - ^ю III

1430.3365 4 3 1 5 3 2 84.3 14 ^10 + ^12 - ^ю III

1430.3365 4 3 2 5 3 3 84.3 -3 ^10 + ^12 - ^ю III

1430.4399 4 1 4 5 1 5 80.2 -7 ^10 + ^12 - ^ю III

1430.5949 4 4 0 5 4 1 92.4 1 ^10 + ^12 - ^ю IV

1430.5949 4 4 1 5 4 2 92.4 1 ^10 + ^12 - ^ю IV

1431.5737 3 1 2 4 1 3 83.5 -3 ^10 + ^12 - ^ю III

1431.8673 3 0 3 4 0 4 92.0 -6 ^10 + ^12 - ^ю III

1431.9214 3 2 1 4 2 2 94.2 -4 ^10 + ^12 - ^ю III

1432.1344 3 3 0 4 3 1 90.4 2 ^10 + ^12 - ^ю III

1432.1344 3 3 1 4 3 2 90.4 -4 ^10 + ^12 - ^ю III

1432.1585 3 1 3 4 1 4 92.7 -9 ^10 + ^12 - ^ю III

1433.4319 2 1 1 3 1 2 94.4 -6 ^10 + ^12 - ^ю III

1433.6371 2 0 2 3 0 3 93.8 -7 ^10 + ^12 - ^ю III

1433.7420 2 2 0 3 2 1 93.7 -5 ^10 + ^12 - ^ю IV

1433.8818 2 1 2 3 1 3 87.8 -10 ^10 + ^12 - ^10 III

1435.3019 1 1 0 2 1 1 93.0 -9 ^10 + ^12 - ^10 III

1435.4247 1 0 1 2 0 2 92.3 -11 ^10 + ^12 - ^10 IV

1435.6104 1 1 1 2 1 2 94.8 1 ^10 + ^12 - ^10 III

1437.5069 4 1 4 4 1 3 94.5 -7 ^10 + ^12 - ^10 IV

1438.1339 3 1 3 3 1 2 95.4 -5 ^10 + ^12 - ^10 IV

1438.6033 2 1 2 2 1 1 92.8 -10 ^10 + ^12 - ^10 IV

1438.8341 14 3 12 14 3 11 95.4 -7 ^10 + ^12 - ^10 IV

1438.9164 1 1 1 1 1 0 93.8 -11 ^10 + ^12 - ^10 IV

1439.1985 2 2 0 2 2 1 93.3 -12 ^10 + ^12 - ^10 III

1439.2383 1 1 0 1 1 1 88.3 -13 ^10 + ^12 - ^10 III

1439.3058 4 2 2 4 2 3 93.5 8 ^10 + ^12 - ^10 III

1439.3058 12 3 10 12 3 9 93.5 21 ^10 + ^12 - ^10 III

1439.3877 3 3 0 3 3 1 73.5 -1 ^10 + ^12 - ^10 III

1439.3877 3 3 1 3 3 0 73.5 0 ^10 + ^12 - ^10 III

1439.4067 4 3 1 4 3 2 80.2 -10 ^10 + ^12 - ^10 III

1439.4067 4 3 2 4 3 1 80.2 5 ^10 + ^12 - ^10 III

1439.4290 5 3 3 5 3 2 92.0 4 ^10 + ^12 - ^10 III

1439.4339 5 3 2 5 3 3 87.0 -2 ^10 + ^12 - ^10 III

1439.4527 6 3 4 6 3 3 89.5 -4 ^10 + ^12 - ^10 III

1439.4683 6 3 3 6 3 4 93.3 -15 ^10 + ^12 - ^10 III

1439.4770 7 3 5 7 3 4 92.3 8 ^10 + ^12 - ^10 III

1439.4770 10 3 8 10 3 7 92.3 15 ^10 + ^12 - ^10 III

1439.4942 8 3 6 8 3 5 92.4 10 ^10 + ^12 - ^10 III

1439.4942 9 3 7 9 3 6 92.4 -23 ^10 + ^12 - ^10 III

Волновое число, ем 1 J ка Kc J' ка кс Пропуск., % 5 х 104, ем-1 Полоса Спектр1)