Сечение деления 238U протонами промежуточных энергий тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.16, кандидат физико-математических наук Дорошенко, Александр Юрьевич

• Дорошенко, Александр Юрьевич
• кандидат физико-математических наук
• 2006

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Дорошенко, Александр Юрьевич

Введение.

Глава 1. Изготовление и тестирование мишеней.

Ф §1.1. Изготовление мишеней.

§ 1.2. Измерение активности мишеней с помощью ионизационной камеры с сеткой Фриша.

§ 1.3. Измерение коэффициента эффективности регистрации альфа-частиц.

§ 1.4. Моделирование геометрии измерений.

§ 1.5. Тестирование высокоактивных мишеней.

§ 1.6. Результаты измерений характеристик мишени. 44.

Глава 2. Экспериментальный метод измерения сечения деления.

§ 2.1. Плоскопараллельные лавинные счетчики. щ

§ 2.2. Монитор протонного пучка.

§ 2.3. Мониторирование пучка протонов с помощью реакции упругого рассеяния протонов.

§ 2.4. Получение пучков протонов с энергиями

200- 1 ООО МэВ.

§ 2.5. Процедура измерений сечения деления.

§ 2.6. Обработка данных.

§ 2.7. Результаты измерений сечения деления.

Глава 3. Результаты исследования экспериментальных сечений деления 238и.

§ 3.1. Поправки и погрешности экспериментальных данных.

§ 3.2. Теоретическое описание энергетической зависимости сечения деления.

- Выводы.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Сечение деления 238U протонами промежуточных энергий»

В XXI веке ожидается существенное увеличение потребности в энергии, особенно в развивающихся странах, где рост населения наиболее высок [1].

Развитие ядерной энергетики как альтернативного традиционным энергоресурсам источника энергии [2], сдерживается проблемами ядерной, радиационной и экологической безопасности. Особо важное место занимают вопросы предотвращения ядерных аварий (в первую очередь, связанных с потерей контроля над критичностью реактора), а также безопасного обращения с облученным ядерным топливом и радиоактивными отходами [3].

К числу способов решения сложившейся проблемы относятся концепции и технологии ядерной переработки (ядерной трансмутации) долгоживущих радиоактивных материалов и перевода их в относительно короткоживущие или стабильные нуклиды.

Одной из перспективных трансмутационных концепций является электроядерная технология. Ее физической основой является использование подкритического энерговыделяющего бланкета с интенсивным внешним источником нейтронов.

Этот подход имеет два существенных преимущества. Во-первых, такая установка, в силу подкритичности энерговыделяющего бланкета, гарантирована от разгонных аварий. Во-вторых, существует возможность реализации любых концепций энерговыделяющих бланкетов, обеспечивающих нейтронные спектры таких параметров, которые позволят создать оптимальные условия протекания реакций трансмутации.

В то же время совершенно очевидны физико-технические и инженерные трудности практической реализации электроядерной технологии. Одними из главных трудностей являются проблемы обоснования и конструирования мишенных устройств, а также подкритических энерговыделяющих бланкетов. Недостаток достоверных ядерных данных в области взаимодействия нуклонов промежуточных энергий с ядрами, в особенности, сечений деления, лежит в основе указанных проблем. Для их решения исследуются имеющиеся ядерные данные, проводятся эксперименты, предпринимаются попытки создания ядерных моделей для описания процесса взаимодействия нуклонов промежуточных энергий с ядрами мишенных устройств (РЬ, В1), конструкционных материалов (Бе, Ъх) и подкритических энерговыделяющих бланкетов (230'232ТЬ, ^2,233,234,235,236^ 231.23^ 237^ 238ри и др ) [4]>

Существующая в настоящее время база данных по сечениям деления ядер дает большой разброс и отсутствует для большинства ядер. Ядро и является эталонным для данной области исследований, сечение деления которого используется для относительных измерений [12-14], а при исследовании сложных ядерных реакций, на сечение деления нормируются измеряемые

238 сечения других процессов [19]. Сечение деления и протонами промежуточных энергий необходимо, также для создания моделей ядерных реакций. Следовательно, абсолютное сечение деления ядер и должно быть известно из независимых экспериментов с хорошей точностью. Однако расхождения в величине сечения деления 238и достигают иногда 100%, а в области энергии протонов от 660 до 1000 МэВ, данные по сечению деления и вообще отсутствуют, и как результат, ничего нельзя сказать об абсолютной делительной функции возбуждения не только 238и, но и других ядер периодической системы.

С начала изучения деления и протонами промежуточных энергий, не смотря на многочисленные попытки аналитически описать этот процесс, по сей день, продолжаются исследования и проводятся эксперименты по определению сечения деления в промежуточной области энергий. Первые экспериментальные работы по измерению сечений деления 238и протонами промежуточных энергий были проведены еще в 1950-м году [5].

Измерение сечения деления исследуемого ядра протонами включает в себя измерение числа протонов прошедших сквозь мишень, числа исследуемых ядер в мишени, находящихся на пути пучка протонов и числа делений исследуемых ядер, вызванных протонами.

В табл. 1 приведены основные характеристики экспериментальных работ по измерению сечения деления 238и протонами промежуточных энергий, а на рис. 1 показаны результаты измерения сечения деления. 2400

§<2200 ю s 2000 Гч 0 я 1800

1 1600

CD

§ 1400 п s 1200 к 1000 о U

800

600

1 —1 1 > 1 1 -!- п ■ ■ ■ LJ

А < s < fi ( ? С С и V -г Ч 7 1 ri 4 г! : ■ - - - „ 1

• -i • ■ г

Folger [6] о Stevenson [11]

А Ivanova [9]

V Steiner [8]

О Hicks [7]

Carvalho [12]

Wenger [24]

Vaishnene [23] е Andersson [21]

Perfilov [20] и Kotov [19] д Hudis [18]

Brandt [17] в Remy [16]

Hudis [15]

Matusevich [14] о Kon'shin [13] э Shigaev [25]

Bernas [27]

-ORNL model[46;

-RALmodel [46]

100 200 300 400 500 600 700 800 900 1000 Энергия протонов, МэВ

Рис. 1. Экспериментальные значения сечения деления 238и протонами промежуточных энергий

Как видно из рис. 1 и табл. 1, с особой тщательностью были проведены измерения в области от 200 до 660 МэВ и при энергии протонов 1000 МэВ. При этом сечение деления, измеренное разными группами авторов, имеет расхождения выходящие за границы приведенных ошибок.

Методы измерения сечений деления, используемые в различных экспериментах можно разделить на три группы:

• измерение числа ядер в мишени;

• измерение числа протонов прошедших сквозь мишень;

• измерение числа делительных событий.

Таблица 1.

Основные характеристики экспериментальных работ по измерению сечения деления 238и протонами с энергией от 200 до 1000 МэВ

Ер, МэВ Сечение деления, Метод измерения И-ник. мбарн N ^протонов ^осколков

1640 а-спектр. "А1(р,Зрп)24Ка радиохимия [7]

1340±50 а-спектр. ионизац. кам. ионизац. кам.

1 200 1470 27А1(р,Зрп)24Ыа 12С(р,п+р)пС

1,47 барн) 1570±94 а-спектр. а-спектр. радиохимия стекло [И] [25]

2 250 1580 (1,58 барн) а-спектр. 27А1(р,Зрп)24Ка радиохимия [П]

1680 а-спектр. 2/А1(р,Зрп)"4Ма радиохимия [7]

3 300 1375±25 а-спектр. ионизац. кам. ионизац. кам. 18]

1460

1,46 барн) а-спектр. 27А1(р,Зрп)24Ка радиохимия [П]

4 340 1700 (1,7 барн) 1590 (1,59 барн) а-спектр. а-спектр. 27А1(р,Зрп)24Иа 27А1(р,Зрп)24Ка радиохимия радиохимия [7] [Н]

5 340350 2000 (2,0 барн) а-спектр. 27А1(р,Зрп)24Ка радиохимия [6]

6 350 1400±300 а-спектр. фотоэмульсии фотоэмульсии [9]

7 390 1340±80 относит станд. "А1(р,Зрп)24На стекло [13]

8 460 1200±300 а-спектр. фотоэмульсии фотоэмульсии [9]

9 480 1270±80 относит станд. г/А1(р,Зрп)24Ыа стекло [13]

10 590 1200±100 1060±140 относит, станд. а-спектр. ионизац. кам. 27А1(р,Зрп)24Ма стекло слюда [12] [17]

1405±160 хим. анализ взвешивание+ г/А1(р,Зрп)24На слюда [15]

11 600 1204±133 оптич. метод 27А1(р,Зрп)24Ыа стекло [16]

1700±250 1120±170 2270±370 хим. анализ взвешивание масс-сп.анализ 27А1(р,Зрп)24Ма 27А1(р,Зрп)24Ка 27А1(р,х) Ка слюда ППД хим., у, масс-сп. [18] [21] [24]

12 660 1110±300 1040±75 а-спектр. относит, станд. фотоэмульсии 2 А1(р,Зрп)24Иа фотоэмульсии стекло [9] [13]

620±70 1385±95 1530±230 относит, станд. хим. анализ хим. анализ "А1(р,Зрп)г4Ыа 27А1(р,Зрп)24Ка 27А1(р,Зрп)24На стекло слюда слюда [14] [15] [18]

13 1000 1140±65 1474±72 а-спектр. а-спектр. сцинтилляторы цилиндр Фарадея ППД стекло [19] [20]

1480±60 1530±130 а-спектр. обрати, кинем. сцинтилляторы и 27А1(р,Зрп)%а обрати, кинем. ППД обрати, кинем. [23] [27;

Методы, относящиеся к группе измерения числа ядер в мишени, за редким исключением, основаны на регистрации а-частиц 238и [6-9, 11, 17, 19, 20, 23]. В других случаях использовался метод взвешивания [16, 21], химический анализ [15, 18], масс-спектрометрический метод [18]. В работе, описанной в ссылке [16], наряду с взвешиванием, использовался, также оптический метод. А в ряде случаев [12-14] для определения числа ядер в мишени, привязывались к предполагаемому значению сечения деления при энергии протонов 280 МэВ, проводя, таким образом, относительные измерения сечений деления.

Поскольку использование в экспериментах тонких мишеней и определение числа ядер по а-активности 238и, не может привести к значительным расхождениям при измерении абсолютного сечения деления разными группами авторов. Тем не менее, предполагается качественное изготовление мишеней, выбор соответствующих подложек, измерение а-активностей мишеней с учетом геометрической эффективности, учет неравномерности толщины мишеней и возможного фона [28], что должно являться неотъемлемой особенностью любого эксперимента.

Число протонов прошедших сквозь мишень измерялось с помощью активационных методов, в основном, использовались значения реакции 27А1(р,Зрп)24Ыа [6, 7, 11, 13-18, 21, 23], а также, 27А1(р,х)22Ыа [24]. Значительно реже использовались ионизационные камеры [8, 12], сцинтилляционные детекторы [19, 23] и цилиндр Фарадея [20]. Авторы работы [23] применяют смешанные методы регистрации протонов.

Методам регистрации делительных событий отводится особое место при исследовании процесса деления протонами промежуточных энергий. В силу того, что ядра, имеющие высокую энергию возбуждения, могут иметь выходные каналы реакции, конкурирующие с каналами деления, разные методы регистрации осколков деления могут вносить неучтенную систематическую ошибку при измерении полного сечения деления. В виду такого обстоятельства, для измерения числа делительных событий, применялись самые разнообразные методы регистрации осколков деления. В работах [6, 7, И], описывается применение радиохимических методов. Полупроводниковые барьерные детекторы (ППД), также использовались в ряде работ [19, 21, 23], несмотря на их слабую устойчивость к флюенсу протонов. Ионизационные камеры и фотоэмульсии использовались однажды [8] и [9], соответственно. В работе [24] представлены результаты использования комплекса методов, а именно, химического анализа, плазменной масс-спектрометрии и у-спектроскопии. Отдельно стоит сказать о твердотельных трековых детекторах, используемых для определения числа делительных событий [12-18, 20]. В частности, в качестве рабочего вещества детектора использовалась как слюда [15, 17, 18], так и стекло [12-14, 16, 20].

Несмотря на обилие применяемых методов, измерение сечения деления обладает свойствами, присущими большинству экспериментов в исследуемой области. При взаимодействии ядер мишени с протонами промежуточных энергий, сечение деления характеризует процесс, при котором ядру мишени передается достаточно большой импульс в направлении падающего протона. В результате такого взаимодействия разлет осколков делящегося ядра имеет асимметрию в лабораторной системе отсчета при изотропном распределении в системе центра масс ядра. Таким образом, измерение сечения деления, обусловленного распадом высоковозбужденных ядер-остатков, образовавшихся в результате внутриядерного каскада нуклонов, имеет ряд особенностей, связанных с эффективностью регистрации осколков деления используемыми детекторами.

Совершенно отдельно стоят измерения с так называемой, обратной кинематикой. Мишенью в данном случае являются ядра водорода, протоны, а

238 г* налетающими - ядра и с энергией 1000 МэВ на нуклон. Результаты были получены в 681 и опубликованы в 2003 году [26, 27]. Полученные таким образом данные служат независимым ориентиром относительно других экспериментов.

Имеющиеся экспериментальные данные не позволяют сделать однозначного вывода об энергетической зависимости сечения деления протонами промежуточных энергий (200-1000 МэВ). Для разрешения существующих расхождений необходимо не только проведение новых экспериментов, но и усовершенствование измерительных приборов и методов исследования, позволяющих получать достоверную информацию в рассматриваемой области энергий.

Поскольку с одной стороны модели взаимодействия предсказывают отсутствие значительных флуктуаций в энергетической зависимости сечения деления, руководствуясь экономическими соображениями с другой стороны, измерения сечения деления U протонами промежуточных энергий проведено с шагом 100 МэВ.

Предметом исследования является сечение деления U в зависимости от энергии протонов от 200 МэВ до 1 ГэВ с шагом 100 МэВ.

Актуальность проводимых исследований для фундаментальной и прикладной ядерной физики определяется потребностями в создании моделей ядерных реакций и диктуется возросшим в наши дни интересом к электроядерным системам (ADS). При этом отсутствие ядерных данных и существенные расхождения в экспериментальных результатах не позволяют однозначно говорить об энергетической зависимости сечения деления ядер нуклонами промежуточных энергий. Возникающие из этого проблемы обоснования и конструирования мишенных устройств, а также подкритических энерговыделяющих бланкетов, требуют пополнения баз ядерных данных. В рамках существующих моделей ядерных реакций при подборе соответствующих параметров возможно описать любые из имеющихся экспериментальных сечений деления. Поскольку ядро 238U является эталонным для данной области исследований, а механизм взаимодействия нейтронов и протонов промежуточных энергий предполагается идентичным, для создания л1)« ядерных моделей необходимо получение сечений деления и протонами с энергией 200 - 1000 МэВ из разных экспериментов с высокой точностью.

Целыо диссертации является измерение абсолютного сечения деления 238и протонами с энергией от 200 МэВ до 1000 МэВ с шагом 100 МэВ.

В процессе выполнения работы были решены следующие основные задачи. Изготовление и исследование тонких мишеней для прецизионных измерений ядерных характеристик. Измерение числа ядер 238и в мишени, а также количество а-активных примесей. Измерение энергии протонов в зависимости от толщины медного поглотителя, понижающего первоначальную энергию протонов в 1 ГэВ ступенчатым методом. Исследование профиля пучка протонов методом сканирования. Одновременное измерение числа протонов, прошедших сквозь мишень и числа парных осколков деления. Определение эффективности регистрации осколков деления плоскопараллельными лавинными счетчиками. Определение эффективности регистрации протонов, способных вызвать деление и, регистрируемых сцинтилляционными счетчиками.

Методы исследований. В данной диссертации для определения сечений деления использовались электронные методы регистрации ионизирующих излучений, в отличие от большинства предшествующих работ. Количество ядер и на единицу площади мишени измерялось путем регистрации альфа частиц и в ионизационной камере с сеткой Фриша. Для измерения количества протонов использовался монитор из сцинтилляционных счетчиков. Исследование профиля протонного пучка проводилось с помощью двух сцинтилляционных счетчиков во взаимоперпендикулярных направлениях. Осколки деления регистрировались парой плоскопараллельных лавинных газовых счетчиков, работающих по схеме совпадения и одновременной регистрацией протона, вызвавшего деление. Для определения геометрических эффективностей регистрации осколков деления, протонов пучка, а также альфа-частиц, применялся метод Монте-Карло.

Научная новизна.

1. Измерена энергетическая зависимость функции возбуждения деления 238и для энергий протонов от 200 МэВ до 1000 МэВ с шагом 100 МэВ.

2. Применен метод измерения сечения деления 238и протонами промежуточных энергий при регистрации пары осколков в совпадении и одновременной регистрацией протона, вызвавшего деление.

3. Измерено сечение деления и при помощи монитора протонного пучка калиброванного на основе реакции упругого рассеяния протонов.

4. При определении эффективности регистрации осколков деления методом Монте-Карло было исследовано влияние следующих факторов:

• неравномерность толщины мишени;

• форма профиля пучка протонов;

• геометрическая эффективность регистрации протонов монитором пучка;

• передача параллельного импульса протоном делящемуся ядру, средняя энергия возбуждения делящегося ядра, массовые и зарядовые распределения осколков деления, распределение кинетической энергий осколков деления;

• потери энергии осколками деления в материалах мишени и детектора.

5. С помощью метода Монте-Карло проведен критический анализ имеющихся экспериментальных данных сечений деления 238и протонами промежуточных энергий путем исследования эффективности регистрации твердотельными детекторами осколков деления.

Результаты и основные положения, выносимые на защиту.

• Энергетическая зависимость сечения деления и протонами в области энергий от 200 МэВ до 1000 МэВ с шагом 100 МэВ.

• Методика измерения сечения деления путем прямого пересчета протонов с энергией 200-1000 МэВ, вызывающих деления, с одновременной регистрацией пары осколков деления.

• Методика определения эффективности регистрации осколков деления детектором, состоящим из двух ППЛС, а также величина эффективности при энергии падающего пучка протонов 200-1000 МэВ.

Публикации. Материалы диссертации отражены в 7 работах соискателя. По теме диссертации опубликовано 2 статьи, 2 препринта и 3 доклада на конференциях.

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, трех глав и общих выводов по диссертации; имеет объем 111 страниц печатного текста, содержит 56 рисунков, 12 таблиц и библиографию (74 названия).

Заключение диссертации по теме «Физика атомного ядра и элементарных частиц», Дорошенко, Александр Юрьевич

100 Выводы.

1. При исследовании мишеней, использованных для измерения сечения деления, были получены энергетические спектры а-частиц с высоким разрешением (порядка 60 кэВ), позволяющим определить число ядер и, а также, количественные значения имеющихся а-активных примесей. Содержание примесей не превысило 0,3 % по количеству ядер. Оцениваемая радиальная неравномерность мишени не превысила 7 %. Эти данные свидетельствует о высоком классе изготовления и тестирования мишеней, позволяющем использование таких мишеней для прецизионных измерений абсолютных и относительных ядерных данных, в частности полного сечения деления.

2. В результате измерений, проведенных на синхроциклотроне в ПИЯФ РАН, были получены сечения деления и протонами с энергией от 200 до 1000 МэВ с шагом 100 МэВ. Использование электронных методов прямого пересчета осколков деления и падающих на мишень протонов при использовании схемы совпадений позволило получить сечения деления 238и протонами промежуточных энергий с точностью от 4,1% до 4,8%. Использование реакции упругого (р,#)-рассеяния при проведении экспериментов с более высокой интенсивностью протонного пучка позволило получить значения сечений с точностью от 5,1 % до 6,2 %. Расхождения между значениями, полученными разными методами находятся в пределах погрешностей. Таким образом, следует заключить, что выбранный метод измерения сечений деления протонами промежуточных энергий показал устойчивый результат относительно регистрации совпадения от пары осколков и налетающего протона, и использования упругого рассеяния протонов. Однако при использовании метода прямого пересчета протонов, когда интенсивность пучка протонов составляла порядка 105 1/с, была достигнута более высокая точность измерения сечения деления 238и протонами промежуточных энергий.

3. Измерение абсолютного сечения деления и под действием протонов промежуточных энергий показало, что абсолютная функция возбуждения деления протонами промежуточных энергий имеет устойчивый монотонный рост (от 1,4 до 1,8 барна) при увеличении энергии от 200 МэВ до 500-700 МэВ, выходя на небольшое плато. При дальнейшем увеличении энергии (от 600 МэВ до 1000 МэВ) наблюдается плавное уменьшение сечения деления, до 1,6 барна при энергии протона 1000 МэВ. Таким образом, на протяжении всего интервала, исследуемой области энергий протонов, сечение деления растет, величина роста составляет 0,4 барна при изменении энергии протонов от 200 МэВ до 1 ГэВ. Замечен, также, локальный максимум сечения деления при энергии протонов порядка 600 МэВ.

4. Эффективность регистрации протонов монитором протонного пучка была определена экспериментально и составила от 98 % (при энергии протонов 200 МэВ) до 92 % (при энергии 1000 МэВ).

5. Эффективность регистрации осколков деления, исходя из выбранной геометрии детектора, с учетом передачи импульса протоном ядру мишени составила от 74 % (при энергии протонов 200 МэВ) до 67 % (при энергии 1000 МэВ). Исследования эффективности регистрации осколков деления детектором с помощью метода Монте-Карло показали, что при изменении средней энергии возбуждения в интервале от 50 МэВ до 200 МэВ, эффективность регистрации изменяется в пределах 0,3 %.

Поправка на эффективность регистрации связанная с потерями энергии осколками деления в материалах мишени и ППЛС не превысила 1 % для всего исследуемого диапазона энергий протонов.

При телесном угле регистрации детектора порядка 10 стерадиан, систематическая поправка, связанная с учетом передачи максимального параллельного импульса налетающим протоном делящемуся ядру составила от -8 % до -16 % при энергии протонов от 200 до 1000 МэВ, соответственно.

6. Порог регистрации осколков деления полученный из анализа двумерных амплитудных спектров осколков деления, регистрируемых ППЛС, и моделирование сигналов с ППЛС позволило оценить порог регистрации детектора на уровне 5 МэВ для осколков деления с массой выше 20 а.е.м. 7. В результате критического анализа имеющейся литературы по экспериментальным сечениям деления и протонами промежуточных энергий, учет поправок, связанных с эффективностью регистрации осколков деления твердотельными детекторами, отмечена величина сечения при энергии 1000 МэВ, равная 1,6 барн. Для энергии протонов в районе 600 МэВ, сечение составило порядка 1,8 барн.

Автор благодарит коллег отдела 11 ГНЦ РФ - ФЭИ за помощь в проведении работ по изготовлению и исследованию мишеней, обсуждение методов и результатов исследований, в частности руководителя диссертации Говердовского A.A., а также Митрофанова В.Ф., Кетлерова В.В., Самылина Б.Ф.

Хотелось бы поблагодарить всех членов коллаборации, в рамках которой были проведены исследования на уникальной установке, синхроциклотроне ПИЯФ при Российской академии наук, в частности Вайшнене J1.A., Вовченко В.Г., ГавриковаЮ., КотоваА.А., Полякова В.В. Федорова О.Я., Честнова Ю.А., Щетковского А.И. и работников ускорительного отдела.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Дорошенко, Александр Юрьевич, 2006 год

1. 1.CC (Intergovernmental Panel on Climate Change), 2000; Special Report on Emission Scenarios. A Special Report on Working Group III of the Intergovernmental Panel on Climate Change. Cambridge University Press, Cambridge, UK, 2000.

2. Международный файл данных МАГАТЭ. Бюллетень МАГАТЭ: -МАГАТЭ, 2001. Т. 43. - №2. - С. 50.

3. Blix Н., Nuclear Power in Perspective // Second Int. Conf. on Accelerator-Driven Transmutation Technologies and Applications. Kalmar: - Uppsala University, 1997. - C. 2.

4. The NEA High Priority Nuclear Data Request List. // Working Party on International Measurement Activities. NEA, 1998.

5. Jungerman J., Fission Excitation Functions for Charged Particles // Phys. Rev. 1950. - T. 79. - C. 632 - 640.

6. Folger R.L., Stevenson P.C., Seaborg G.T., High-Energy Proton Spallation-Fission of Uranium. // Phys. Rev. 1955. - T. 98. - C. 107 - 120.

7. Hicks H.G., Gilbert R.S., Radiochemical Studies of the High-Energy Fission Process. // Phys. Rev. 1955. - T. - 100. - C. 1286 - 1293.

8. Steiner H.M., Jungerman J.A., Proton-Induced Fission Cross Sections for 238U, 235U, 232Th, 209Bi, and 197Au at 100 to 340 Mev. // Phys. Rev. 1956. -T. 101.-C. 807-813.

9. Иванова H.C., Сечение деления урана протонами высоких энергий (от 140 до 660 МэВ). // ЖЭТФ. 1956. - Т. 31. - Вып. 3(9). - С. 413 - 415.

10. Иванова Н.С., Пьянов И.И., Деление ядер урана протонами высоких энергий. // ЖЭТФ. 1956. - Т. 31. - Вып. 3(9). - С. 416 - 423.

11. Further Radiochemical Studies of the High-Energy Fission Products, P.S. Stevenson, H.G. Hicks, W.E. Nervik, D.R. Nethaway. // Phys. Rev. 1958. -Т. lll.-C. 886-891.

12. Experimental Results on the Nuclear Fission Produced by 600 MeV Protons, H.G. de Carvalho, G. Potenza, R. Rinzivillo, et al. // Nuovo Cimento 1963. -T. 25. -№ 4. - C. 880-889.

13. Коньшин B.A., Матусевич E.C., Регушевский В.И., Сечения деления 181Та, Re, Pt, 197Au, Pb, 209Bi, 232Th, 235U и 238U протонами с энергией 150 660 МэВ. // Ядерная физика. - 1965. - Т. 2. - Вып. 4. - С. 682 - 686.

14. Матусевич Е.С., Регушевский В.И., Сечения деления Bi, U U, 237Np, 239Pu протонами с энергией 1 9 ГэВ. // Ядерная физика. - 1968. -Т. 7.-Вып. 6.-С. 1187- 1189.

15. Hudis J., Katcoff S., High-Energy-Proton Fission Cross Sections of U, Bi, Au, and Ag Measured with Mica Track Detectors // Phys. Rev. 1969. -T. 180. - С. 1122- 1130.

16. Cross Sections for Binary and Ternary Fission Induced by High-Energy Proons in Uranium and Lead, G. Remy, J. Ralarosy, R. Stein, et al. // Nuclear Physics A. 1971.-T. 163. - C. 583 - 591.

17. The Study of Nuclear Fission Induced by High-Energy Protons, R. Brandt, F. Carbonara, E. Cieslak, et al. // Revue de physique appliqué. 1972. -T. 7.-С. 243-251.

18. Hudis J., Katcoff S., Interaction of 0.6 300 GeV protons with U, Bi, Au, and Ag; mica track detector study. // Phys. Rev. С. - 1975. - T. 13. - № 5. -С.1961 - 1965.

19. Измерение полного сечения деления ядер 238U протонами с энергией Ер = 1 ГэВ, JI.H. Андроненко, JI.A. Вайшнене, Б.Л. Горшков и др. // Ядерная физика. 1976. - Т. 24. - Вып. 3. - С. 671 - 672.

20. Определение сечений деления 238U, 235U, 232Th, 209Bi, 208"206Pb, 197Au, 18,Ta Yb и Sm протонами с энергией 1 ГэВ, Б.А. Бочагов, B.C. Быченков, В.Д. Дмитриев и др. // Ядерная физика. 1978. - Т. 28. - Вып. 2. - С. 572

21. Medium Energy Proton Induced Fission in Tb, La and Ag, G. Andersson, M. Areskoug, H.-A. Gustafsson, et al. // Z. Physik A. 1979. - T. 293. - C. 241 -251.

22. Fission of U, Th, Bi, Pb and Au induced by 200 and 300 GeV Protons, M. Debeauvais, J. Tripier, S. Jokic et al. // Phys. Rev. С. 1981. - T. 23. -С. 1624- 1628.

23. Fission Cross Sections of Medium-Weight and Heavy Nuclei Induced by 1 GeV Protons, L.A. Vaishnene, L.N. Andronenko, G.G. Kovshevny, et al. // Zeitschrift for Physik A Atoms and Nuclei. - 1981. - T. 302. - C. 143 -148.

24. A High-Fluence 0.6 GeV Proton Irradiaton Experiment with Thin Uranium and Thorium Targets, H.U. Wenger, F. Botta, R. Chawla, et al. // Annals of Nuclear Energy. 1999. - T. 26. - C. 141 - 148.

25. Сечение и величина угловой анизотропии деления ядер при облучении 238U, 209Bi, 208206pb и 197Au протонами с энергией в интервале 70 -200 МэВ, B.C. Быченков, М.Ф. Ломанов, А.И. Обухов, и др. // Ядерная физика. 1973. - Т. 17. - Вып. 5. - С. 947 - 949.

26. Evaporation residues produced in the spallation reaction U + p at 1 A GeV, J. Taieb, K.-H. Schmidt, L. Tassan-Got, et. al. // Nucl. Phys. A. -2003.-T. 724.-C. 413-430.

27. Fission-residues produced in the spallation reaction 238U + p at 1 A GeV, M. Bernas, С. Armbruster, J. Benlliure, et al. // Nucl. Phys. A. 2003. - T. 725. -C. 213 -253.

28. Verwey E.J.M., The Crystal Structure of Fe203 and A1203. // Zeitschrift fur Kristallographie. 1935. - T. 91. - C. 65 - 69.

29. Hass G. On the preparation of hard oxide films with precisely controlled thickness on evaporated aluminium mirrors. // Jornal of the Optical Society of America. 1949. - T. 39. - № 7. - C. 532 - 540.

30. Технология тонких пленок (Справочник). Перевод с англ. Под ред. М.И. Елинсона, Г.Г. Смолко. М.: Сов. радио, 1977. - С. 47.

31. Сегре Э., Экспериментальная ядерная физика. М.: Иностранная литература, 1955.-Т. 1.

32. Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия. / Под ред. К. Зигбана. М.: Атомиздат. 1969.

33. Прайс В., Регистрация ядерного излучения. М.: Иностранная литература. 1960.

34. Абрамов А.И., Казанский Ю.А., Матусевич Е.С., Основы экспериментальных методов ядерной физики. М.: Атомиздат. 1977.

35. Метод энергетической калибровки импульсной ионизационной камеры,

36. A.А. Говердовский, В.В. Кетлеров, В.Ф. Митрофанов и др. // Техника ядерного эксперимента. 1998. - № 2. - С. 31 - 35.

37. Yi С. Y. and Jun J. S., Calculation of the average solid angle subtended by a circular disc detector to a circular disc source. // Radiation Protection Dissymmetry. 1997.-T. 69.-№2.-C. 149- 154.

38. Tryka S., A method for calculating the average solid angle subtended by a circular disk from uniformly distributed points within a coaxial circular plane. // Rev. Sci. Instrum. 1999. - T. 70. - № 10. - C. 3915 - 3920.

39. Исследование мишеней для ядерных экспериментов методом альфа-спектроскопии в импульсной ионизационной камере. А.Ю. Дорошенко,

40. B.В. Кетлеров, В.Ф. Митрофанов, Б.Ф. Самылин: Препринт ФЭИ-3067. г. Обнинск: ГНЦ РФ - ФЭИ, - 2005

41. High Resolution Measurements of Neutron Induced Fission Cross-Sections of 236>238u, 232Th and 237Np from 1 eV up to 1 MeV / A.Goverdovski,

42. A.Doroshenko, V.Ketelerov, et al. // Proc. of XII Int. Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei. Dubna: JINR, 2004. - C.456 - 472.

43. High Resolution Study of Np Fission Cross-Section from 5 eV to 1 MeV / W.Furman, P.Cennini, V.Ketelerov, et al. // Proc. of International Conference on Nuclear Data for Science and Technology. Melville, New York: AIP, 2005. - T. 769. - C.1039 - 1042.

44. Гангрский Ю. П., Марков Б. Н., Перелыгин В. П., Регистрация и спектрометрия осколков деления. М.: Энергоиздат. 1981. - С. 79.

45. Калашникова В.И., Козодаев М.С., Детекторы элементарных частиц. -М.: Наука, 1966.-С. 88.

46. Гангрский Ю. П., Марков Б. Н., Перелыгин В. П., Регистрация и спектрометрия осколков деления. — М.: Энергоиздат. 1981. С. 39.

47. Ziegler J.F., Biersack J.P., Littmark U., The Stopping and Ranges of Ions in Solids. New York: Pergamon Press. 1985.

48. T.W. Armstrong, P. Cloth, D. Filges, R.D. Neef, An Investigation of fission models for high-energy radiation transport calculations: KFA Report JUEL-1859, 1983

49. Физика быстрых нейтронов. Том I. Техника эксперимента. / Под ред. Дж. Мариона и Дж. Фаулера. М.: Госатомиздат, 1963. - С. 5 - 18.

50. Рыков В.А. Равновесные и неравновесные потери энергии осколков деления в тонких пленках: Препринт ФЭИ-2612. г. Обнинск: ГНЦ РФ -ФЭИ,- 1997

51. Дорошенко А.Ю., Кетлеров В.В. Эффективность регистрации осколков деления 238U протонами промежуточных энергий сборкой из двух плоскопараллельных лавинных счетчиков: Препринт ФЭИ-3068. -г. Обнинск: ГНЦ РФ ФЭИ, - 2005

52. Мониторирование протонных пучков при измерении полных сечений деления атомных ядер / Вовченко В.Г. Вайшнене JI. А. Гавриков Ю.А. и др.: Препринт № 2532. Гатчина: РАН ПИЯФ, 2003

53. Direct reconstruction of isosinglet amplitudes for nucleon-nucleon elastic scattering, J. Ball, R. Binz, J. Bystricky et al. // Eur. Phys. J. C. 1998. -T.5.-C. 57-61.

54. Дорошенко А.Ю., Кетлеров B.B. Экспериментальные сечения реакции деления U протонами промежуточных энергий. // ИВУЗ Ядерная энергетика. 2005. - № 3. - С. 35 - 46.

55. Cumming J.B., Monitor Reactions for High Energy Proton Beams. // Ann. Rev. Nucl. Sci. 1963. - T. 13. - C. 261 - 270.

56. Nuclide production by proton-induced reactions on elements (6 < Z < 29) in the energy range from 800 to 2600 MeV, R. Michel, M. Gloris, H. -J. Lange et al. // Nucl. Instr. and Meth. in Phys. Res. B. 1995. - T. 103. - C. 183 -222.

57. Yule H.P., Turkevich A., Radiochemical Studies of the (p,pn) Reaction in Complex Nuclei in the 80-450-Mev Range // Phys. Rev. 1960. - T. 118.-C.1591 - 1598.

58. Nuclide production by proton-induced reactions on elements (6 < Z < 29) in the energy range from 200 MeV to 400 MeV, Th. Schiekel, F. Sudbrock, U. Herpers et al. // Nucl. Instr. and Meth. in Phys. Res. B. 1996. - T. 114. -C. 91-119.

59. Friedlander G., Hudis J., Wolfgang R. L., Disintegration of Aluminum by Protons in the Energy Range 0.4 to 3.0 Bev // Phys. Rev. 1955. - T. 99. -C. 263-268.7 "Jl OA. H

60. Total cross sections for production of Be, Na, and Na in p+ Li and p+27Al reactions at 495 and 795 MeV, T.N. Taddeucci, J. Ullmann, L.J. Rybarcyk, et al. // Phys. Rev. C. 1997. - T. 55. - C. 1551 - 1554.

61. Vastupal Parikh, Cross-sections for Al27(p, 3pn)Na24, Al27(p, 5p5n)F18 and C12(p, 3p3n)Be7 relative to C12(p, pn)Cn // Nucl. Phys. 1960. - T. 18. - C. 638-645.

62. The C12(p, pn)Cn and Al27(p, 3pn)Na24 cross-sections at 591 MeV, K. Goebel, D. Harting, J. C. Kluyver et al. // Nucl. Phys. 1961. - T. 24. - C. 28-35.

63. Hiks H.G., Stevenson P.C., Nervik W.E., Reaction Al21 (p, 3p*)Na24 // Phys. Rev. 1956. - T. 102. - C. 1390 - 1392.

64. Chekirine M., Ammi H., On the Use of Makrofol KG to Study Fission Fragment angular distributions. // Nucl. Instr. and Meth. in Phys. Res. A. -1999.-T. 433.-C. 614-618.

65. Track Registration in Various Solid-State Nuclear Track Detectors, R.L. Fleischer, P.B. Price R.M. Walker, E.L. Habbard // Phys. Rev. 1964. -T. 133. -№ 5A. - C. 1443- 1450.

66. Observation of Fission Events in Mica Sandwiches, E. Cieslak, J. Piekarz, J. Zakrzewski et al. // Nucl. Instr. and Meth. 1966. - T. 39. - C. 224 - 231.

67. Analysis of Angular Correlations Between Complementary Fission Products, G. Andersson, M. Areskoug, H. Gustafsson, et al. // Nucl. Instr. and Meth. -1979.-T. 163.-C. 165- 175.

68. Угловые корреляции парных осколков при делении ядер протонами с энергией Ер = 1 ГэВ, A.A. Котов, Г.Г. Семенчук, JI.H. Андроненко, и др. // Ядерная физика. 1974. - Т. 19. - Вып. 4. - С. 756 - 760.

69. Лабораторный практикум по экспериментальным методам ядерной физики, В.В. Аверкиев, H.H. Бегляков, Т.А. Горюн и др. М.: Энергоатомиздат, 1986.-С. 33.

70. Перфилов H.A. Новикова Н.Р. Прокофьева Е.И., Особо мелкозернистые эмульсии для ядерных исследований. // Атомная энергия. 1957. - Т. 4. -№ 1.-С.45-51.71. «Экспериментальная ядерная физика», под ред. Э. Сегрэ, Т.П. // ИЛ, 1955.-С. 124.

71. Барашенков B.C., Тонеев В.Д. Взаимодействия высокоэнергетических частиц и атомных ядер с ядрами. М., Атомиздат, 1972.

72. Serber R., Nuclear Reactions at High Energies. // Phys. Rev. 1947. - T. 72. -C. 1114-1115.

73. Физика элементарных частиц и атомного ядра, Л.Н. Андроненко, Л.А. Вайшнене, A.A. Котов и др. // М. 1987. - Т. 18. - Вып. 4. - С. 685 -738.