Поляризация ламбда0 -гиперонов, рожденных в инклюзивных процессах нейтронами с энергией 40 ГэВ на ядрах углерода тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.01, кандидат физико-математических наук Косарев, Иван Григорьевич

• Косарев, Иван Григорьевич
• кандидат физико-математических наук
• 1984

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Косарев, Иван Григорьевич

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. СОСТАВ ЭКСПЕРИМЕНТМЬНОЙ АППАРАТУРЫ И

УСЛОВИЯ ПРОВЕДЕНИЯ ЭКСПЕРИМЕНТА.

1.1. Пучок нейтронов и спектрометр ЕИС-2.

1.2. Программное обеспечение спектрометра.

1.3. Система координат и угловые характеристики пучка частиц.

1.4. Импульсный спектр нейтронов.

1.5. Условия проведения эксперимента.

ГЛАВА П. ОБРАБОТКА ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ.

ИЗМЕРЕНИЕ ПОЛЯРИЗАЦИИ Л°

2.1. Выделение А -частиц.

2.2. Построение экспериментальных распределений

1 о -Мдля пионов от распада Л по ос = cos

2.3. Эффективность регистрации событий в зависимости от СО'Ь U

2.4. Определение поляризации А°

ГЛАВА Ш. КОНТРОЛЬНЫЕ ЭКСПЕРИМЕНТЫ.

3.1. Определение поляризации Л -гиперонов относительно направления их вылета в лабораторной системе координат.

3.2. Измерение асимметрии вылета fl"-мезонов в распадах относительно плоскости реакции.

ГЛАВА 1У. ОБСУЖДЕНИЕ И ОСНОВШЕ РЕЗУЛЬТАТЫ.

4.1. Обсуждение.

4.2. Основные результаты.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Поляризация ламбда0 -гиперонов, рожденных в инклюзивных процессах нейтронами с энергией 40 ГэВ на ядрах углерода»

Целью настоящей работы является измерение поляризации к0

Л -гиперонов, рожденных в инклюзивных процессах нейтронами при энергии около 40 ГэВ.

Поляризация - это преимущественная ориентация спина частицы или ядра относительно выбранного направления. А -гипероны, рожденные в сильных взаимодействиях вследствие закона сохранения пространственной четности ^, имеют спин, направленный перпендикулярно к плоскости их рождения. Распределение плотности вероятности вылета протонов от распада А -гиперонов, имеющих поляризацию равную относительно нормали к плоскости реакции, дается соотношением ^

-Ш9 где б - угол между перпендикуляром к плоскости рождения и направлением вылета протона в системе покоя А , оС =0.642^^ - параметр асимметрии в распадах А Согласно расчётам, выполненным по теории возмущений в квантовой хромодинамике с учётом первых неисчезающих членов /3»4,33/ П0ляризация -гиперонов , рожденных в инклюзивных процессах, отличается от нуля лишь для больших ^ , где она должна быть небольшой (несколько процентов) и с ростом энергии налетающих частиц её величина должна уменьшаться. Поэтому, а также из "очевидных" соображений, что с ростом энергии растет множественность частиц в реакции, существовало мнение, что учёт спиновых эффектов в инклюзивных реакциях вносит лишь несущественное усложнение в описание процессов сильных взаимодействий.

Однако эксперименты, в которых изучались Л -частицы, рожденные адронами на нуклонах и ядрах в инклюзивных процес -сах /5-19/^ П0Казали, Что -гипероны имеют значительную (204-30%) поляризацию, перпендикулярную к плоскости рождения уже при ^ а? I ГэВ/с. Абсолютная величина поляризации растёт с увеличением поперечного импульса и слабо зависит от энергии взаимодействующих частиц, от сорта ядер мишени и от сорта частиц пучка ( Р , К", Ь

Ниже приводится краткий обзор экспериментальных результатов, полученных на ускорителях ФНАЛ, ЕШ1, ЦЕРН, ИФВЭ, ОИЯИ, ИТЭФ, которые опубликованы в работах /5-19/^

Следует отметить, что во всех экспериментах не делалось различия относительно А° : рождались ли они непосредственно в данной реакции или были вторичными продуктами от распада резо-нансов или -гиперонов.

Энергетическая зависимость поляризации /А -гиперонов изучалась в работах /5>6,9,10/ на <5ериллиев0й и водородной мишенях в широком диапазоне импульсов налетающих протонов (от 20 до 1500 ГэВ/с).

В эксперименте выполненном на ускорителе ФНАЛ, измерена поляризация А , рожденных в инклюзивных процессах на бериллиевой мишени протонами с энергией 300 ГэВ. А° - гипероны выводились под различными углами относительно падающих на мишень протонов С-2,5; -1,5; 0,5; 3,5; 5,5; 7,5 и 9,5 мрад) и регистрировались спектрометром из пропорциональных камер по их распадам на протон и пион. Область чувствительности спектрометра была следующей: по фейнмановской переменной 0,2^ 0,7 и по перпендикулярному импульсу 0 < ^ < 1,6 ГэВ/с."

На основе анализа 1,2 миллиона зарегистрированных спектрометром А° -частиц сделаны следующие выводы относительно их поляризации.

1. /\ -гипероны рождаются в инклюзивных реакциях поляризованными относительно перпендикуляра к их плоскости рождения.

2. Величина поляризации (по модулю) монотонно возрастает увеличением поперечного импульса от нуля при ^ =0 до +28% при £ =1,5 ГэВ/с.

3. Поляризация Ь не зависит от фейнмановской переменной в интервале 0,2 с Хр^ 0,7.

На этой же установке был проведен эксперимент ^ при энергии падающих протонов 400 ГэВ. Л° -гипероны регистрировались в интервале 0 < Р1 < 2,1 ГэВ/с. Углы регистрации А° -гиперонов относительно направления первичного пучка протонов составляли в этом эксперименте или -7,2 мрад или 7,2 мрад. Это позволило изменять направление перпендикуляра к плоскости рождения относительно системы координат экспериментальной установки и исключить эффективность регистрации А спектрометром при вычислении поляризации. С учётом результатов работы ^ авторы сделали вывод, что поляризация А не зависит от энергии падающих протонов в пределах экспериментальных ошибок. В этом экс-периыенте измер^ась Так*е поляризация А* -часиц. Значение поляризации А оказалось близким к нулю.

В работе № описан эксперимент, в котором измерялась поляризация А° , рожденных в рр -столкновениях на 15Й при

53 и 62 ГэВ. Установка состояла из двух идентичных спектрометров," расположенных выше и ниже секции пересечения пучков ускоренных протонов. Каждый спектрометр регистрировал А° -частицы, рожденные в интервале углов 15 мрад ^ в^ 90 мрад. Магниты верхнего и нижнего спектрометров имели одинаковые параметры и расположены симметрично относительно оси пучка протонов. Результаты, полученные на обоих спектрометрах, являются двумя независимыми измерениями поляризации А° -частиц. Величина поляризации вычислялась из асимметрии наблюдаемого углового распределения протонов относительно нормали к плоскости рождения

Л° -частиц, исправленного на аксептанс установки, определенный методом Монте-Карло. На основе анализа экспериментальных данных, полученных в этом эксперименте, авторы заключили, что в интервале 0,4 ГэВ/с ^ ГэВ/с величина поляризации близка к нулевому значению. В интервале 0,6 ГэВ/с <[1,4 ГэВ/с величина поляризации растет с ростом^ . Среднее значение её величины в этом интервале есть ф =-(0,357+0,055), что больше (по модулю), чем значение поляризации, полученной в эксперименте с 400 ГэВ протонами на бериллиевой мишени.

Авторы работы изучали энергетическую зависимость поляризации А0 при трех значениях импульсов налетающих протонов 20, 24 и 28,5 ГэВ/с на бериллиевой мишени. Полученные экспериментальные данные показывают следующие особенности поведения поляризации А° .

1. В пределах статистических ошибок не обнаружено различия в величинах поляризации А° » рожденных на бериллиевой мишени для всех трех значений импульсов налетающих протонов. Поляризация Л0 (в пределах ошибок) не зависит от феймановской переменной Хг в интервале Хр =0,25*0,6, а зависит только от ?

2. Сравнение значений величины поляризации в зависимости от энергии налетающих протонов, полученных на одной и той же мишени, показывает, что поляризация на бериллиевой мишени при импульсе 400 ГэВ/с меньше, чем при импульсе 28,5 ГэВ/с. В то же о /9/ время, поляризация в рр -взаимодействиях ' ' с эквивалентным импульсом протонов в лабораторной системе координат 1500 ГэВ/с больше, чем поляризация А° , рожденных протонами с импульсом 28,5 ГэВ/с на Н 2 и В 2 мишенях«

3. Поляризация А° монотонно растет с ростом поперечного импульса в большом диапазоне энергий налетающих протонов.

Экспериментальные данные относительно поведения поляризации А° в зависимости от сорта мишени были получены в работах А.8Д0/

В эксперименте^7/, выполненном на ускорителе ЦЕРНа, измерялась поляризация А , рожденных протонами с энергией 24 ГэВ на платиновой мишени. Спектрометром регистрировались Д° -частицы, вылетающие из мишени под углами от 62 до 82 мрад. Конфигурация установки была аналогична использованной в эксперименте Сравнение полученных результатов с данными работы ^ показали, что знак поляризации А° одинаков, величина поляризации и характер её изменения в зависимости от поперечного импульса тоже одинаковы (в пределах статистических погрешностей, которые составляют около 0,02).

В работе приводятся результаты измерения поляризации А° » рожденных протонами с энергией 28,5 ГэВ на иридиевой мишени для интервала поперечных импульсов ^ от 0,55 ГэВ/с до 1,6 ГэВ/с. Эксперимент выполнен на ускорителе Брукхейвенской национальной лаборатории. Результаты работы анализируются в сравнении с результатми работ /6,7/^ Характер зависимости величины поляризации от поперечного импульса и знак поляризации одинаков во всех работах, однако авторы обратили внимание на некоторое отличие их экспериментальных результатов по сравнению с результатами работы Так, среднее значение поляризации, определенное в этой работе, в интервале поперечных импульсов от 0,5 ГэВ/с до I ГэВ/с имеет значение (-14,9+0,9)$, в то время, как величина поляризации А° » рожденных "протонами с энергией 400 ГэВ, в том же интервале поперечных импульсов имеет величину, равную (-3,7+0,3)$. Но для интервала поперечных импульсов свыше I ГэВ/с эти величины отличаются уже незначительно: (-20,5+1)$ при энергии протонов 28,5 ГэВ и (-17,1+0,1)$ при 400 ГэВ.

Авторы работы изучали поведение поляризации А в зависимости от сорта мишени при импульсе налетающего пучка протонов 28,5 ГэВ/с. В эксперименте использовалась водородная, дейтериевая и бериллиевая мишени. Авторы отмечают, что в пределах статистических ошибок не обнаружено различия в величинах поляризации /\ , рожденных на водородной и дейтериевой мишенях. Сравнение результатов, полученных на бериллиевой и на И 2 и Р £ мишенях, указывает на уменьшение поляризации Л гиперонов, рожденных на бериллии. Авторы полагают, что наблюдаемый эффект может быть связан с многократным рассеянием Л

7/ на ядрах мишени. Результаты, полученные на платиновой мишени' ' при импульсе протонов 24 ГэВ/с, согласуются с этим предположением, однако, данные, полученные на иридиевой мишеш/®/ при импульсе налетающих протонов 28,5 ГэВ/с, дают большее значение величины поляризации и противоречат этому предположению.

В работе приводятся данные о поляризации А , полученные в эксперименте на двухметровой пропановой пузырьковой камере ОИЯИ, облученной на ускорителе ИФВЗ пучком -мезонов с энергией 40 ГэВ. Авторы этой работы получили следующие значения для поляризации Л -частиц, рожденных 11 -мезонами на пропане:

0,6) = - (0,07+0,08); сР ( £ > 0,6) = - (0,38+0,13); ¿р ( 0) = - (0,41+0,17);

3* ( Хр < 0) = - (0,18+0,08).

Хотя ошибки велики, авторы отмечают, что Л , рожденные Ц -мезонами, поляризованы сильнее, чем рожденные протонами и что А -гипероны, летящие в переднюю полусферу, поляризованы сильнее, чем летящие в заднюю полусферу.

В работе^12/ представлены результаты о поляризации А , полученные на 2-х метровой пузырьковой водородной камере ЦЕРНа, облученной протонами с энергией 19 ГэВ. В этой работе не наблюдалось различия в величине поляризации А -гиперонов, летящих в переднюю и заднюю полусферы. Величина поляризации близка к нулю для I? <0,6 ГэВ/с и затем возрастает при увеличении

Л° поперечного импульса А . Результаты данной работы при тех же самых ^ совпадают с данными работы ^^Отмечено, что при Хр > 0,8 поляризация А резко увеличивается.

В работе ^^ для определения поляризации А использовались данные, полученные на камере Мирабель при облучении её сепарированными пучками К -мезонов с импульсами до 32 ГэВ/с.

Полученные авторами результаты показывают следующие особенности.

Поляризация инклюзивных Л -частиц в реакции и р—л + х слабо зависит от импульса каонов во всем интервале по Хр и монотонно растет с увеличением Хр в интервале Хр > 0, достигая при Хр =0,8 величины 0,35.

Поляризация /1° в реакции Ир~Л°Х совместима о нулем при обеих энергиях К -мезонов (32 ГэВ и 13 ГэВ) во всем интервале по Хр .

Поляризация кумулятивных А -гиперонов изучалась в работах в эксперименте выполненном на пропановой камере, измерялась поляризация Л > рожденных нейтронами г*— с энергией около 7 ГэВ и II -мезонами с энергией 4 ГэВ на ядрах углерода. В эксперименте^^ измерялась поляризация

До /■*» — в пучке /I -мезонов с импульсом 2,9 ГэВ/с в реакции А~~А +Х » где в качестве мишени использовалась смесь ядер углерода и ксенона. В обеих работах наблюдена близкая к о единице поляризация А в кинематически запрещенной области рождения А° -гиперонов на свободных нуклонах при вл & 90° в лабораторной системе координат.

Сводка основных данных экспериментов по изучению поляризации А° -гиперонов представлена в таблицах I и 2. В таблице I приведены краткие характеристики экспериментов по изучению энергетической зависимости поляризации А° -частиц. В таблице 2 представлены аналогичные характеристики для экспериментов, в которых изучалось поведение поляризации Л -гиперонов в зависимости от сорта мишени.

Можно отметить, что существующие экспериментальные данные имеют следующие противоречивые особенности. Во-первых, имеются указания на уменьшение поляризации А -гиперонов с ростом энергии взаимодействующих частиц (данные работ /5,6/ по сравнению с данными работы , однако, в эксперименте на т при = 53 и 62 ГэВ зарегистрировано более высокое значение поляризации А .во-вторых, данные, получен

Таблица I. Состав Импульс Мишень Ссылка Среднее зна- Примепучка пучка, на ра- чение поля- чание

ГэВ/с боту ризации в интервале

0,5<^<1,57 ГэВ/ с ГэВ/с

I Р 300 Ве 5 -0,14

2 Р 400 Ве 6 -0,14

3 Р 20 Ве 10 -0,16

4 Р 24 Ве 10 -0,16

5 Р 28,5 Ве 10 -0,16

6 Р 19 % 12 -0,14

7 Р 28,5 н2 10 -0,19

8 Р 1500 Р 9 -0,36

9 К"" 32 Н2 14 0,35 для Хй = 0,8

10 к+ 13 Н2 14 нулевая

II к+ 32 Н2 14 нулевая

Таблица 2. т пп Состав пучка Импульс пучка, ГэВ/с Мишень Ссылка на работу Среднее значение поляризации в интерва- ле

ГэВ/с ГэВ/с

I Р 24 Pi 7 -0,11

2 Р 28,5 Уг 8 -0,21

3 Р 28,5 10 -0,19

4 Р 28,5 10 -0,19

5 Р 28,5 Бе 10 -0,16

6 ГГ 40 С3Н8 II -0,38

7 Г 2,9 (СДе) 15 - -I 0 а;

8 АГ 4 С 13 — -I а*

9 П 7 С 13 — £ лятивны и

1° л°

-I при гиперо-90° ны ные на бериллиевой и платиновой мишенях по сравнению с данными на водородной мишени указывают на уменьшение поляризации Л° -гиперонов с ростом атомного номера вещества мишени. В то же время на иридиевой мишени получены большие значения поляризации Л -частиц, чем на водородной при одинаковой энергии налетающего пучка протонов.

Из приведенного обзора видно, что большинство данных о поляризации А° -частиц получено в протонных пучках. Характер поведения поляризации А -гиперонов в зависимости от сорта налетающих частиц до конца не исследован. Например, авторы работы указывают, что Л -частицы, рожденные % -мезонами, поляризованы сильнее, чем рожденные протонами, а авторы работы отмечают нулевую поляризацию /\ в реакции

Кр . Кроме того, совсем отсутствует информация о а 0 поляризации А -частиц, рожденных в нейтральных пучках- в инклюзивных процессах (за исключением работы ^^, в которой о изучалась поляризация кумулятивных Л -гиперонов).

Перечисленные выше обстоятельства указывают на определённые неясности и неполноту картины в экспериментальной ситуации по поляризации А -гиперонов. Однако, имеющиеся экспериментальные данные уже привели к пониманию важности учёта спиновых эффектов в столкновениях адронов высоких энергий^'^>33, 34,35/^ и дальнейШее изучение поведения поляризации А -гиперонов в зависимости от энергии и сорта сталкивающихся частиц было бы важно для выбора теоретических моделей, описывающих поляризационные явления в физике высоких энергий.

Эти обстоятельства и стимулировали выполнение данной работы с целью получения экспериментальных данных о поляризации А -гиперонов, рожденных нейтронами при серпуховских энергиях.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах /16,17,18,19,20,28/^

Поляризация А -частиц, рожденных в инклюзивных процессах нейтронами с энергией около 40 ГэВ на ядрах углерода, измерена в зависимости от перпендикулярных импульсов Л -гиперонов в интервале от 0 до 1,2 ГэВ/с.

Показано, что:

- поляризация А -гиперонов относительно перпендикуляра к плоскости рождения монотонно растет с ростом поперечного импульса А -частиц от нуля при малых % до -0,3 при £ & (0,8-М) ГэВ/с;

- величина асимметрии в распадах А -гиперонов относительно направления их движения согласуется с нулевым значением.

Диссертация состоит из введения, четырех глав и трех приложений.

Заключение диссертации по теме «Приборы и методы экспериментальной физики», Косарев, Иван Григорьевич

Основные результаты диссертации сообщались на XX и XXI

Международных конференциях по физике высоких энергий (Мэдисон,

1980 г. и Париж, 1982 г.), а также опубликованы в работах/17-^ 28/

Результаты диссертационной работы использовались в докладе на Международном симпозиуме по поляризационным явлениям в физике высоких энергий /36Л

Результаты измерения спектра нейтронов использовались при анализе данных о рождении нейтронами странных барионов /37»38/^ очарованных барионов Ас. /39-43/ и изучении диссоциации нейтронов в /'К*/44.45/.

Созданные программы обработки использовались при анализе данных о рождении очарованных частиц /3943/.

Диссертационная работа выполнена в Серпуховском научно-экспериментальном отделе в рамках сотрудничества с Лабораторией высоких энергий Объединённого института ядерных исследований, где в течение многих лет мне посчастливилось работать в большом дружном интернациональном коллективе БИС-2. В связи с этим я считаю приятным долгом выразить глубокую признательность своим коллегам за взаимную помощь в создании и наладке спектрометра ЕИС-2, в проведении сеансов по набору экспериментальной информации и обработке полученных данных. Это представители сектора №4 НЭЭО, ОННР ЛВЭ, СНЭО, ЛВТА и представители стран-участниц, входящие в сотрудничество БИС-2: Алеев А.Н., Арефьев В.А., Баландин В.П., Бирулев В.К., Бердышев В.К., Власов Н.В., Григалашвили Т.С., Гуськов Б.Н., Иванченко И.М., Какурин ÏÏ.H., Карпенко H.H., Кириллов Д.А., Крастев В.Р., Кузьмин H.A., Кулаков Б.А., Лихачёв М.Ф., Любимов А.Л., Максимов А.Н., Морозов А.Н., Нгуен Монг Зао, Сеннер А.Е., Садовников В.Н., Сильвестров Л.В., Симонов В.Е., Слепец Л.А., Смижанска М., Султанов Г.Г., Тахтамышев Г.Г., Тодоров П.Т., Траянов Р.К., Чола-ков В.Д., Чвыров A.C., Новак X., Позе A.B., Рызек Х.-Э., Хил-лер К., Тошева М.В., Белоусов A.C., Ваздик Я.А., Малиновский Е.И., Русаков C.B., Соловьёв Ю.В., Фоменко A.M.,Шарейко П.Н., Штарков Л.Н., Чудаков Е.А., Гладки Я., Немечек С., Новак М.,

Прокеш А., Заячки В.Й., Бурилков Д.Т., Генчев В.И., Гешков И.М., Марков П.К., Джорджадзе В.П., Кекелидзе В.Д., Ломидзе Н.Л., Никобадзе Г.И., Шанидзе Р.Г., Гвахария Т.В.

Приведенные в диссертации данные были получены с помощью ЭВМ EC-I040 СИЗО ОЙЯИ как в режиме приёма экспериментальной информации с установки, так и в режиме обработки накопленных данных и получении физических результатов. Поэтому я считаю своим долгом поблагодарить коллектив, обслуживающий ЭВМ, и в особенности начальника группы математического обеспечения Балашова В.К. и представителей инженерной группы Бордюкова A.A., Мурнова В.Л., Шибашова В.Т., Фурманца Н.Ф. за хорошую работу ЭВМ EC-I040.

Я выражаю глубокую признательность своим научным руководителям Лихачёву М.Ф. и Григалашвили Т.С. за постоянную помощь и внимание, которыми они наделяли меня на всех этапах работы над диссертацией.

Я выражаю благодарность Дирекции ЛВЭ, руководству СНЭО, а также Дирекции ИФВЭ за помощь и поддержку, проявленные в период создания установки ЕИС-2 и её работы на пучке нейтронов Серпуховского ускорителя.

Я считаю своим долгом отдельно выразить глубокую признательность профессору Соловьёву М.И. и начальнику СНЭО ОИЯИ Мальцеву Э.й. за постоянный интерес к работе и за предоставленные возможности для её выполнения.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Косарев, Иван Григорьевич, 1984 год

1. Газиорович С. Физика элементарных частиц. Издательство "Наука", М., 1969, стр.594-597.

2. Bricman С. et al. Phys.Lett.,1978,75В,P.1;

3. Review of Particle Properties. Rev.Mod.Phis.,1980,52, If о • 2, Part 11.

4. Kane G.L. et al. Ph.ys.Rev.Lett., 1978, V.41, p.1689.

5. Ефремов A.B., Теряев O.B. 0ИЯИ, P2-8I-485, Дубна, 1981.

6. Bunce G. et al. Phys.Rev.Lett.,1976,36, p.1113

7. Heller K. et al. Phys.Rev.Lett.,1978, 41, p.607.

8. Heller et al. Phys.Lett., 1977, 68B, p.480.

9. Lomanno L. et al. Phys.Rev.Lett., 1979, 43, p.1905.

10. Erhan S. et al. Phys.Lett., 1979, 82B, p.301.

11. Raychaudhuri K. et al. Phys.Lett.,1980, 90B, p.319.

12. Джмухадзе С.В. и др.,ЯФ, 1981,33, стр.160.

13. Aahlin P. et al. Lett.lluovo Cim., 1978, 21 , p.236.

14. Темников П.П. и др., ОИЯИ, PI-I2 138,Дубна, 1979.

15. Paccini-Turluer M.L. et al., Z.Phys.O. Particle and Fields, 1979, v.1, p.19.

16. Leksin G.A. et al., Preprint ITEP-87, 1977.

17. Алеев A.H.,.»Косарев И.Г. и др. Материалы XX Международной конференции по физике высоких энергий, статья 375 (Мэдисон, США,1980).

18. Алеев А.Н.,.Косарев И.Г. и др. ОИЯИ, PI-8I-I65,Дубна, 1981 •

19. Алеев А.Н.,.»Косарев И.Г. и др. ОИЯИ, PI-8I-360,Дубна, 1982; 1983, 37, Стр.1479.

20. Aleev A.N.,. ,Kosarev I.G. et al. JIM, E1-82-760, Dubna, 1982.

21. Айхнер Г. »Косарев И.Г. и др. ОИШ, 1-80-644,Дубна, 1980.

22. Айхнер Г.,.Косарев И.Г. и др. ОИЯИ, 10-80-433, Дубна, 1980.

23. Айхнер Т.,.,Косарев И.Г. и др. ОИШ, 13-80-161, Дубна, 1980.

24. Айхнер Г.,.»Косарев И.Г. и др. ОИЯИ, 10-80-434, Дубна, 1980.

25. Айхнер Г.»Косарев И.Г. и др. ОИЯИ, 13-80-464, Дубна,1980.

26. Балашов В.К. и др. ОИЯИ, 10-11357, Дубна, 1978.

27. Айхнер Г.,. »Косарев И.Г. и др. ОИШ, 10-80-253, Дубна,1980.

28. Бурилков Д.Т. и др. ОИШ, 1-80-656, Дубна, 1981.

29. Алеев А.Н.,. »Косарев И.Г. и др. ОИШ, I-8I-67, Дубна,1981.

30. Davis В. et al. Phys.Rev.Lett., 1972, 29, p.139.

31. Babaev A. et al., Nucl.Ph.ys., 1976, B110, p.189.

32. Review of Particle Properties. Rev.Mod.Phys. ,1970,42, No.1 , p.3-6.

33. Bourrely C. et al. Phys.Rep., 1980, 59(80), No.2, p.95-297.

34. Amado R.D. et al. BNL-27052, 1980.

35. Ефремов A.B., ЯФ, 1978,28, стр.166.

36. Troshin S.M., Tyurin U.E. IHEP 82-182,Serpukhov, 1982.

37. Нурушев С.Б. Труды Международного симпозиума по поляризационным явлениям в физике высоких энергий. Дубна,СССР, ноябрь 1981 г. Спин в физике высоких энергий,Дубна,1982,с.23.

38. Алеев А.Н.»Косарев И.Г. и др. ОЙЯИ, PI-82-353.

39. Aleev A.N.»Kosarev I.G. et al., Preprint РНЕ 82-7, Berlin-Zeuthen, 1982,

40. Алеев A.H.Косарев И.Г. и др. ЯШ, 1982, 35, стр.П75.

41. Алеев А.Н.»Косарев И.Г. и др. ОИЯИ, PI-82-343, Дубна, 1982.

42. Алеев А.Н.,.»Косарев И.Г. и др. ОИЯИ, PI-8I-693, Дубна, 1981.

43. Aleev A.N.,.»Kosarev I.G. et al., JDIE, D1-82-895, Duhna» 1982.

44. Aleev A.N.,.»Kosarev I.G. et al., JINR, E1-82-759» Dubna, 1982.

45. Aleev A.N.,.,Kosarev I.G. et al., Preprint РНЕ 83-1, Berlin-Zeuthen, 1983.

46. Aleev A.N.,.,Kosarev I.G. et al., Preprint РНЕ 83-5, Berlin-Zeuthen, 1983.

47. Росси Б. Частицы больших энергий. Государственное издательство технико-теоретической литературы, М., 1955, стр.101-108.

48. Brun R. et al. FFREAD user guide and reference manual, CERN-DD-EE/78.

49. Brun R. et al. HBОOK user guide, CERN-DD-EE/81-1.