Получение тяжелых нейтроноизбыточных ядер в реакциях многонуклонных передач тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.16, кандидат наук Сайко Вячеслав Владимирович

• Сайко Вячеслав Владимирович
• кандидат наук
• 2021

Оглавление диссертации кандидат наук Сайко Вячеслав Владимирович

Введение

1 Модель

1.1 Степени свободы

1.2 Уравнения движения

1.3 Потенциальная энергия

1.4 Транспортные коэффициенты

1.5 Динамические и статистические расчёты

1.6 Учёт ориентационных эффектов

1.7 Параметры модели

2 Особенности процесса многонуклонных передач в зарядово-несимметричных реакциях

2.1 Недостатки модели и её развитие

2.2 Основные характеристики процесса уравновешивания заряда

2.3 Влияние процесса уравновешивания заряда на многонуклонные передачи

3 Реакции с участием ядер, деформированных в основном состоянии

3.1 Анализ схожих реакций с участием ядер, сферических и деформированных в основном состоянии

3.2 Влияние взаимной ориентации сталкивающихся ядер на распределения фрагментов

4 Получение новых ядер трансурановых элементов в реакциях многонуклонных передач

4.1 Анализ реакций с участием актинидов 238и + 238и, 248Ст, 254Ев

4.2 Энергетическая зависимость сечения процессов многонуклонных передач

в реакциях с участием актинидов

4.3 Влияние выбора снаряда на выходы тяжёлых продуктов в реакциях многонуклонных передач

Заключение

Литература

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Получение тяжелых нейтроноизбыточных ядер в реакциях многонуклонных передач»

Введение

Первая искусственная ядерная реакция — взаимодействие а-чаетиц с ядрами азота — была проведена Э, Резерфордом в 1919 г, С того времени был получен колоссальный объём информации как о строении и свойствах атомных ядер, так и о закономерностях протекания ядерных реакций, С появлением ускорителей тяжёлых ионов открылась огромная область исследований ядерных реакций, возникающих в столкновениях тяжёлых ионов. Большой выбор возможных комбинаций сталкивающихся ядер и разнообразие наблюдаемых процессов стимулировало проведение множества ядерно-физических экспериментов в этой области. Вместе с этим совершенствовалась техника проведения экспериментов по столкновению тяжёлых ионов и развивались теоретические подходы к описанию наблюдаемых характеристик этого процесса.

Столкновения тяжёлых ионов являются одним из основных инструментов исследований в ядерной физике. Сложный характер взаимодействия двух тяжёлых сталкивающихся ядер при энергиях вблизи кулоновекого барьера приводит к сильной связи и перекрытию основных реакционных каналов: квазиупругого и глубоконеупругого рассеяния, квазиделения и слияния. Например, конкуренция процессов слияния и квазиделения играет важную роль в проблеме синтеза сверхтяжёлых элементов, а переход от квазиупругого рассеяния к глубоконеупругому интересен с точки зрения изучения механизма ядерных реакций.

Значительный вклад в полное сечение реакции вносит глубоконеупругое рассеяние или реакции глубоконеупругих передач [1], В зарубежной литературе данный вид реакций обычно называют реакции многонуклонных передач (multinueleon transfer reactions) [2], Этот тип реакций характеризуется значительным нуклонным обменом и диссипацией кинетической энергии относительного движения во внутренние степени свободы ядерной системы, В результате открывается множество выходных каналов реакции, и в качестве продуктов образуются десятки и сотни нуклидов, вблизи исходных ядер снаряда и мишени.

Данный вид реакций был открыт в 1966 г, в ЛЯР ОИЯИ группой под руководством В,В, Волкова, Результатом первых экспериментальных работ стало получение и идентификация нескольких десятков новых нуклидов, обладающих нейтронным избытком [1,3,4], Стало ясно, что реакции глубоконеупругих передач представляют собой перспективный метод получения нейтроноизбыточных ядер, С этого момента исследо-

вания данного типа реакций стали интенсивно проводиться в ведущих мировых ядерно-физических центрах [5-8], Был накоплен и систематизирован обширный материал об основных характеристиках этого типа реакций и разработаны теоретические подходы к его описанию [1,9,10]. В этих реакциях были получены десятки новых нуклидов, обладающих нейтронным избытком, в достаточных количествах для идентификации и исследования их свойств, начиная от лёгких 30М§, 33А1, 36Б1, 38Р, 40Б и 42С1 [11,12], средних 172Но, 174Ег, 177Тт, 179УЬ, 181>182>184^ [13-15], и заканчивая тяжёлыми 232Еа, 232>234Ас [16], 243'244Мр [17].

Исследование нейтроноизбыточных нуклидов связано с проблемой образования тяжёлых элементов во Вселенной. Согласно современным представлениям, одним из основных источников образования химических элементов тяжелее железа во Вселенной является г-процеее астрофизического нуклеосинтеза. Механизм этого процесса заключается в быстром захвате нейтронов ядрами в районе железа, который сопровождается ^-распадом таким образом, что образуются нейтроноизбыточные ядра вплоть до области сверхтяжёлых элементов. Важным этапом в г-процееее является преимущественное накопление ядер с количеством нейтронов, близким к магическому числу (М = 50, 82,126). Данные о периодах полураспада и другие характеристики таких ядер очень важны для определения детального сценария г-процесса.

Кроме этого, реакции глубоконеупругих передач являются перспективным методом получения труднозаееляемых высокоспиновых неколлективных состояний в тяжёлых ядрах, которые важны для спектроскопических измерений. В частности, подобные экспериментальные исследования позволили обнаружить изомерные состояния во многих тяжёлых нуклидах, обладающих нейтронным избытком (см. обзор [18]).

Для экспериментального исследования реакций многонуклонных передач используют достаточно сложные установки, т.к. продукты образуются в широком диапазоне масс, атомных номеров, кинетических энергий и углов вылета. Приходится комбинировать и использовать различные совместимые методики, чтобы получить надёжную и максимально полную информацию об образовавшихся ядрах. Все методы регистрации продуктов многонуклонных передач можно разделить на две большие группы:

• Измерения «в пучке». Данные методы предназначены, главным образом, для определения кинетической энергии Е и угла вылета 9 фрагмента, необходимых для понимания механизма реакции. Использование АЕ — Е метода, при котором одновременно измеряются удельные и полные потери энергии, позволяет не только определить кинетическую энергию, но и идентифицировать атомный номер продукта. Дополнительное измерение скорости фрагмента методом времени пролёта позволяет определить его массу. Эти методики используют в магнитных и вре-мяпролётных спектрометрах. Особенностью таких установок является короткое

время попадания продуктов в детекторную систему (~1 мкс), но при этом измерения проводятся в ограниченном угловом и энергетическом диапазонах,

• Идентификация после остановки продукта. Предварительное торможение продуктов используют для исследования свойств образованных нуклидов, таких как масса А, уровни возбуждения, моды распада, В эту группу входят различные методы масс-спектроскопии, 7-епектроекопии и радиохимии. Остановка продуктов происходит либо в мишени, либо в газонаполненной ячейке. Таким образом, собирается значительная доля продуктов, вылетающих из мишени в широком диапазоне углов вылета и кинетических энергий, В то же время, информация об этих характеристиках неизбежно теряется. Остановка продуктов в мишени (или стоппере), необходимая для 7-епектроекопичееких измерений, происходит за короткое время (~10 пс), а сбор продуктов и их транспортировка до детекторной системы при использовании газонаполненных ячеек занимает достаточно продолжительное время — более 10 ме.

На данный момент в ведущих мировых центрах по исследованию ядерной физики функционируют и строятся различные установки, предназначенные для регистрации и идентификации продуктов реакций многонуклонных передач. Для регистрации бинарных продуктов ядерных реакций в Лаборатории ядерных реакций им, Г.Н, Флёрова ОИЯИ (Дубна) был сконструирован времяпролётный спектрометр CORSET. Установка содержит два времяпролётных плеча для регистрации бинарных фрагментов в совпадении, каждое из которых состоит из компактного пускового детектора и позиционно-чуветвительного стоп-детектора. Измерение времени пролёта и траектории движения обоих фрагментов позволяет из законов сохранения импульса и энергии в рамках двух-тельной кинематики извлечь данные об их первичных характеристиках: массах, кинетической энергии и углах вылета [19,20],

Широкое применение находят магнитные спектрометры с большим телесным углом захвата, обладающие высокой эффективностью регистрации и лучшим массовым разрешением по сравнению с магнитными спектрометрами прошлого поколения. Примером таких установок являются VAMOS в Центре исследования ядерной физики GANIL (Канны, Франция) [21,22] и PRISMA в Институте ядерной физики INFN (Леньяро, Италия) [23], Сочетающие в себе относительно простую конфигурацию магнитных элементов и систему позиционно-чуветвительных детекторов, эти установки позволяют реконструировать траектории движения продуктов. Вместе с этим измерение энергетических потерь методом АЕ — Еж времени пролёта продукта обеспечивают одновременное определение энергии, заряда и массы конечного продукта реакции. Таким образом, магнитные спектрометры позволяют исследовать динамику процессов многонуклонных передач, происходящих в реакциях с тяжёлыми ионами, что является их главным преимуществом, В то же время экспериментальное разрешение по массе и за-

ряду фрагментов, достигаемое в настоящее время, позволяет достаточно качественно регистрировать продукты с массой вплоть до A œ 140,

Кроме того, использование этих спектрометров с большими детекторами 7-излучения позволило одновременно с регистрацией нуклида измерять 7-переходы между возбуждёнными уровнями. Таким образом можно проводить 7-спектроскопию ней-троноизбыточных ядер, удалённых от линии ^-стабильности, а также определять вероятности переходов на самые низкие возбуждённые уровни бинарных продуктов. Наиболее известными и крупными установками для регистрации 7-излучения являются CLARA (Euroball) [24], пришедшая ей на смену AGATA [25], Gammasphere [26] и PARIS [27].

Методы 7-епектроекопии могут быть использованы для точной идентификации продуктов реакций многонуклонных передач по имеющимся спектроскопическим данным [18,28], Чтобы установить образование специфического нуклида в качестве конечного продукта необходимо выделить характерные для него переходы из чрезвычайно сложного спектра 7-лучей, испускаемых большим количеством продуктов реакции. Для этого используется анализ 7-переходов в совпадении. Обычно измерения проводят с использованием импульсного пучка ионов с коротким временем повторения, чтобы разделить быстрые и запаздывающие события. Данные о 7-еовпадениях, полученных в отсутствии пучка (off-beam), используют для идентификации короткоживущих радиоактивных нуклидов. Во время проведения реакции (in-beam) обычно собирают информацию о цепочках 7-переходов, характерных для стабильных ядер.

Данный метод позволяет наблюдать совпадения между 7-лучами, испускаемыми двумя бинарными продуктами реакции, которые естественным образом происходят одновременно в выходном канале. Таким образом получается распознать оба ядра-п роду ici а. образованных в специфическом выходном канале реакции [18], Детальный анализ 7-еовпадений является перспективным методом для изучения коррелированных передач энергии и углового момента в оба ядра продукта, а также в качестве возможного способа идентификации 7-переходов неизвестных ядер путём установления их партнеров по реакции в выходном канале,

В то же время, информация о кинетической энергии и углах вылета фрагментов не может быть извлечена в рамках данного метода. Как выше было упомянуто, этот недостаток может быть устранён при совместном использовании метода 7-еовпадений с другими методами.

Одной из перспективных установок, использующих газонаполненные ячейки, является система разделения изотопов KISS, разработанная в Институте RIKEN (Япония) специально для исследования ядерной спектроскопии нейтроноизбыточных изотопов в области заполненной нейтронной оболочки N =126 [29], Основа такой установки — газовая ячейка с аргоном в качестве буферного газа, которая может эффективно останавливать все продукты реакции. Преимуществом данной установки является возмож-

ность выделить ядра е определенным атомным номером и массовым числом при помощи двухступенчатой резонансной лазерной ионизации и дипольного магнита. На транспортировку специфических изотопов к детекторной системе уходит время ~ 300 ме. Это позволяет измерять периоды полураспада Ti > 1с,

В проекте KISS планируется использовать реакцию 136Хе + 198Pt для получения нейтроноизбыточных нуклидов в области заполненной нейтронной оболочки N = 126, Эффективность извлечения таких продуктов из газонаполненной ячейки на данный момент не высока (< 1% для упруго-рассеянных ядер-снарядов). Попытки увеличить эффективность извлечения связаны прежде всего с поиском решения ряда сложных техническим проблем, таких как индуцирование плазмы при попадании в газовую ячейку первичного пучка. Частичное решение этой проблемы заключается в использовании особой формы ячейки. Увеличить выход продуктов более чем на порядок позволяет повышенная интенсивность первичного пучка и использование вращающейся мишени, В целом установка KISS является перспективным инструментом для проведения спектроскопических измерений с тяжёлыми нейтроноизбыточными ядрами.

Кроме лазерной ионизации, извлечение продуктов реакции из газовой ячейки может производится с помощью электрического дрейфа. Остановленные ионы движутся в электрическом постоянном поле к стенке ячейки, где радиочастотное поле фокусирует ионы на экстракционные сопла. На этом принципе работает криогенная останавливающая ячейка CSC, установленная на низкоэнергетической ветви фрагмент сепаратора Super-FRS в Центре исследования тяжёлых ионов GSI (Дармштадт, Германия) [30]. Особенностями этой газонаполненной ячейки являются высокая эффективность 100%) и короткое время извлечения ~ 20 ме, что позволяет проводить измерения масс продуктов при помощи времяпролётного масс-спектрометра с многократным отражением (MR-TOF-MS) [31].

Использование времяпролётного масс-спектрометра с многократным отражением для прямых измерений массы очень короткоживущих экзотических ядер было предложено более десяти лет назад. Принцип действия таких устройств основан на измерении времени пролёта ионов, которые удерживаются в анализаторе движущимися между двумя отражателями заданное количество повторений. Перед попаданием в анализатор времени пролёта ионы предварительно накапливаются и охлаждаются в ловушке. Массовая разрешающая способность метода определяется числом отражений в анализаторе времени полета. Так, за время ~ 10 ме ионы совершают более сотни отражений в анализаторе и при этом относительная точность измерения массы достигает 10-6,

Таким образом, на данный момент времени в ведущих мировых центрах по исследованию физики тяжёлых ионов существует целый ряд уникальных экспериментальных установок, предназначенных для более детального изучения как механизма реакций многонуклонных передач, так и исследования свойств образующихся нейтроноизбыточных тяжёлых продуктов.

Для исследования возможности синтеза нейтроноизбыточных ядер в реакциях глу-боконеупругих передач важно создание надёжных теоретических моделей, способных не только описать основные характеристики данного типа реакций, но и достаточно точно рассчитать сечения образования конкретных продуктов, В настоящее время этим критериям удовлетворяют следующие теоретические подходы к описанию такого сложного процесса, как столкновение двух тяжёлых ядер низкой энергии: модель двухъядер-ной системы DNS, модель квантово-молекулярной динамики ImQMD, нестационарный подход Хартри-Фока TDHF, квазиклассическая модель GRAZING, модель глубоконе-упругих передач DIT и динамический подход на основе уравнений Ланжевена,

Достаточно широко используемым подходом к описанию низкоэнергетических ядро-ядерных столкновений является так называемая модель двухъядерной системы (Dinuelear System, DNS) [1,32,33], Данная модель основана на предположении о том, что ядерная динамика определяется относительным движением ядер и нуклонными передачами, рассчитываемыми микроскопически с помощью системы кинетических уравнений, и регулируется диабатическим ядро-ядерным потенциалом. После контакта система достигает минимума потенциальной ямы и дальнейшая эволюция степени свободы удлинения в сторону компактных форм составного ядра запрещена из-за отталкивающего потенциала, действующего на малых расстояниях, В образовавшейся таким образом двухъядерной системе рассматривают последовательные передачи нуклонов между фрагментами, Двухъядерная система в конечном итоге может либо разделиться на два продукта, либо образовать составное ядро путём последовательной передачи всех нуклонов с одного фрагмента на другой. Поэтому одним из основных достоинств данного подхода является способность описания конкуренции основных каналов реакции, происходящих в столкновениях тяжёлых ионов: слияния, квазиделения и глубоконеупругого рассеяния, учитывая явно всего лишь две степени свободы.

Другим подходом, применяющимся для моделирования ядерной динамики, является усовершенствованная модель квантово-молекулярной динамики (Improved Quantum-Molecular Dynamics, ImQMD) [34-36], В рамках этого подхода каждый нуклон системы представляется в виде волнового пакета. Его распространение во времени регулируется самосогласованно генерируемым средним полем, входящим в Гамильтоновы уравнения движения центра волнового пакета в координатном и импульсном пространстве. Несмотря на недавние успехи по разработке этой модели, все ещё существуют значительные трудности, В частности, оболочечные эффекты, ответственные за существование ядер, деформированных в своих основных состояниях, ещё не полностью включены в модель, В результате ядра в исходном состоянии имеют сферическую форму, что ограничивает применимость модели, например, на случай столкновений ядер, деформированных в основном состоянии.

Для анализа реакций многонуклонных передач часто используют квазиклассическую модель GRAZING, предназначенную для описания касательных столкновений тя-

жёлых ионов [37,38], Основные степени свободы сталкивающихся ядер представляют собой колебания поверхности и одночаетичные степени свободы. Обмен нуклонами рассматривается как последовательный процесс однонуклонных передач, которые определяются микроскопическими форм-факторами, учитывающими одночаетичные свойства сталкивающихся ядер, В то же время движение ядер рассматривается по классическим траекториям, вдоль которых рассчитываются вероятности нуклонных передач. Подход хорошо описывает каналы малонуклонных передач, сопровождающиеся малыми потерями кинетической энергии TKEL, но результаты расчётов передач значительного количества нуклонов, происходящие при глубоконеупругом рассеянии, сильно недооценивают соответствующие экспериментальные данные.

Расширенная модель глубоконеупругих передач (deep-inelastic transfer, DIT), изначально предложенная для описания столкновений тяжёлых ионов при энергиях, близких к энергии Ферми, была применена в области низких энергий до 10 МэВ/нуклон [39, 40], Авторами было установлено, что профиль ядерной плотности в области перекрытия сталкивающихся ядер (профиль шейки), обеспечивающий хороший результат в области энергии Ферми, приводит к недооценке сечения образования продуктов многонуклон-ных передач в столкновениях тяжёлых ионов низких энергий. Хорошего описания удалось достичь путём удлинения профиля шейки, которое обеспечивает соприкосновение ядер на больших расстояниях.

Наиболее впечатляющий прогресс в понимании динамики столкновений двух ядер был достигнут в последние годы в рамках нестационарного подхода Хартри-Фока (TDHF) [41-44], Преимуществом этого метода является полностью микроскопическое точное описание ядерной динамики без привлечения значительных допущений, В то же время, подход Хартри-Фока является детерминированным: в рассмотрении отсутствуют диееипативные эффекты, возникающие в результате взаимодействия коллективной и одночастичной подсистем, В результате рассчитывается временная эволюция доминирующего канала реакции, а не конкуренция нескольких каналов реакции.

Этого недостатка лишен многомерный динамический подход на основе уравнений Ланжевена, в котором коллективная ядерная динамика описывается по аналогии с движением броуновской частицы (коллективные степени свободы), помещённой в термостат, образованный всеми остальными степенями свободы. Система уравнений Ланжевена состоит из уравнений движения классической механики, учитывающих силу трения и случайную силу, которые связаны друг с другом через флуктуационно-диееипационную теорему. Система уравнений Ланжевена позволяет достаточно полно описать диффузионную природу коллективной ядерной динамики при помощи метода Монте-Карло, Данный подход был успешно применён к описанию коллективной ядерной динамики в таких процессах как слияние, деление, глубоконеупругие передачи и квазиделение [45-50],

Важными преимуществами динамического подхода, основанного на уравнениях

Ланжевена, являются: •

жёлых ядер низкой энергии, могут быть рассмотрены в рамках данного подхода на единой основе, благодаря рассмотрению оптимального количества степеней свободы, реалистично описывающих систему сталкивающихся ядер [46,49],

•

занимает гораздо меньше машинного времени по сравнению с микроскопическими подходами, такими как нестационарный подход Хартри-Фока, Время расчётов, однако, зависит от набираемой статистики (метод Монте-Карло), необходимой для надёжных результатов по маловероятным процессам,

В последнее время интерес к реакциям глубоконеупругих передач возобновился, в основном, благодаря теоретическим работам В,И, Загребаева и В, Грайнера, выполненных в рамках многомерного динамического подхода на основе уравнений Ланжевена [49,51-53], Авторы указали на ограничения существующих методов получения тяжёлых и сверхтяжёлых ядер. Так, деление и реакции фрагментации, применяемые для получения новых ядер в области средних масс, непригодны для образования продуктов тяжелее урана, А все изотопы сверхтяжёлых элементов, которые были синтезированы в реакциях горячего слияния, являются нейтронодефицитными. Таким образом, огромная область на карте ядер, соответствующая нейтроноизбыточным нуклидам тяжёлых и сверхтяжёлых элементов, остаётся недоступной для исследования. На данный момент, наиболее перспективным методом получения этих ядер являются процессы многонук-лонных передач, происходящие в низкоэнергетических столкновениях тяжёлых ионов с участием актинидов,

В работах В,И, Загребаева и В, Грайнера демонстрируется хорошее согласие результатов расчётов с экспериментальными данными по распределениям продуктов реакций глубоконеупругих передач. Особое внимание авторы уделяют оболочечным эффектам, которые играют важную роль при низких энергиях реакции и в некоторых комбинациях сталкивающихся ядер (например, 160Сё + 186\¥, 238и + 238и) могут приводить к повышенным выходам новых нейтроноизбыточных ядер тяжёлых и сверхтяжёлых элементов. Уже были проведены несколько экспериментов, направленных на проверку данных результатов [28,54-56],

В настоящее время такие эксперименты являются весьма трудоёмкими и затратными по ряду причин:

вольно малыми.

• Низкая интенсивность пучков достаточно тяжёлых ионов и малая толщина мишени, произведённой из трансурановых элементов, приводят к ещё более низким выходам продуктов реакции,

•

остальных продуктов реакций многонуклонных передач, образующихся в широком диапазоне масс, кинетических энергий и углов вылета остаётся достаточно сложной практической задачей.

Все эти факторы сказываются на времени проведения эксперимента, которое может оказаться неоправданно долгим.

Недавно в ЛЯР 011Я11 нами была предложена аналогичная динамическая модель на основе уравнений Ланжевена, построенная на тех же принципах, что и модель Загребаева-Грайнера [57,58], В то же время она имеет ряд принципиальных модификаций и улучшений: •

ных ядер, что позволило корректно описать данные по реакциям многонуклонных передач;

• Вместо одного параметра обобщённой деформации 5п реализовано независимое рассмотрение эллипсоидальных деформаций обоих фрагментов 5\ ъ 62',

•

позволяет рассматривать процессы слияния-деления;

свободы зарядовой и массовой асимметрий используются полные уравнения Ланжевена;

механизм однотельной вязкости при расчёте тензора трения;

Целью данной работы является исследование реакций многонуклонных передач, происходящих в глубоконеупругих столкновениях тяжёлых ионов, как метода получения нейтроноизбыточных изотопов тяжёлых и сверхтяжёлых элементов, в том числе ещё неисследованных, в рамках многомерной модели ядро-ядерных столкновений, основанной на уравнениях Ланжевена,

Для достижения поставленной цели необходимо было решить следующие задачи:

1, Реализовать в рамках динамической модели возможность моделирования столкновений ядер, имеющих деформированную форму в основном состоянии, при их различной взаимной ориентации.

2, Определить глобальные параметры разработанной динамической модели на основе анализа экспериментальных данных по сечениям образования продуктов реакций глубоконеупругих передач в различных системах, включающих как сферические, так и деформированные в основном состоянии ядра,

3, Исследовать особенности протекания процессов многонуклонных передач в системах, которые состоят из ядер, различных по массе, п ¡опишу, форме в основном состоянии, при разных энергиях столкновения,

4, Исследовать возможность получения нейтроноизбыточных изотопов тяжёлых и сверхтяжёлых элементов, в том числе ещё неисследованных, в реакциях многонуклонных передач. Рассчитать сечения образования этих нуклидов и определить особенности их угловых и энергетических распределений.

Основные положения, выносимые на защиту:

1, Динамическая модель ядро-ядерных столкновений, основанная на уравнениях Ланжевена, обобщенная на случай моделирования реакций с участием ядер, деформированных в основном состоянии,

2, Выбор оптимальных параметров динамической модели для описания реакций многонуклонных (глубоконеупругих) передач в широком диапазоне масс сталкивающихся ядер,

Список литературы диссертационного исследования кандидат наук Сайко Вячеслав Владимирович, 2021 год

Литература

1. В, В, Волков; Ядерные реакции глубоконеупругих передач, — Москва: Энергоиз-дат, 1982. - 183 с.

2. L. Corradi, S. Szilner, G. Pollarolo et al,; Multinucleon transfer reactions: Present status and perspectives // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section B: Beam Interactions with Materials and Atoms. — 2013. — Vol. 317. — Pp. 743 - 751. — XVIth International Conference on EleetroMagnetie Isotope Separators and Techniques Related to their Applications, December 2-7, 2012 at Matsue, Japan.

3. A. G. Artukh, G. F. Gridnev, V. L. Mikheev, V. V. Volkov; New isotopes 22 0 , 20N and 18C produced in transfer reactions with heavy ions // Nuclear Physics A. — 1969. — Vol. 137, no. 2. - Pp. 348 - 352.

4. A. G. Artukh, V. V. Avdeiehikov, L. P. Chelnokov et al.; New isotopes 21N, 230 , 240 and 25F, produced in nuclear reactions with heavy ions // Physics Letters B. — 1970.

- Vol. 32, no. 1. - Pp. 43 -44.

5. G. F. Gridnev, V. V. Volkov, J. Wilczynski; Evidence for an intermediate mechanism in interactions between complex nuclei // Nuclear Physics A. — 1970. — Vol. 142, no. 2. - Pp. 385 - 391.

6. J. Galin, D. Guerreau, M. Lefort et al.; Mechanism of single-nucleon and multi-nucleon transfer reactions in grazing collisions of heavy ions on silver // Nuclear Physics A. — 1970. - Vol. 159, no. 2. - Pp. 461 - 480.

7. M. Schädel, J. V. Kratz, H. Ahrens et al.; Isotope Distributions in the Reaction of 238U with 238U // Phys. Rev. Lett. - 1978. - Vol. 41. - Pp. 469 - 472.

8. K. L. Wolf, J. P. Unik, J. R. Huizenga et al.; Study of Strongly Damped Collisions in the Reaction of 600-MeV 84Kr on a 209Bi Target // Phys. Rev. Lett. - 1974. - Vol. 33.

- Pp. 1105-1108.

9. H. J. Wollersheim, W. W. Wilcke, J. R. Birkelund et al.; 209Bi + 136Xe reaction at Elab = 1422 MeV // Phys. Rev. C. - 1981. - Vol. 24. - Pp. 2114 - 2126.

10. W, U, Schröder, J, E, Huizenga; Damped Nuclear Reactions // Treatise on Heavv-Ion Science: Volume 2: Fusion and Quasi-Fusion Phenomena / Ed, by D, Allan Bromley,

- Boston, MA: Springer US, 1985. - Pp. 113 - 726.

11. A. G. Artukh, V. V. Avdeiehikov, G. F. Gridnev et al.; New isotopes 29'30Mg, 31>32>33A1, 33,34,35,36^ 35,36,37,38p^ 39,4°s and 41,4^ produced in bombardment of a 232Th target

with 290 MeV 40Ar ions // Nuclear Physics A. - 1971. - Vol. 176, no. 2. - Pp. 284

- 288.

12. A. G. Artukh, G. F. Gridnev, V. L. Mikheev et al.; Transfer reactions in the interaction

40 232

13. R, Kirchner, О. Klepper, W, Kureewiez et al.; New neutron-rieh 179Yb and 181,182Lu iso-

136

Nuclear Physics A. - 1982. - Vol. 378, no. 3. - Pp. 549 - 558.

14. К. Rvkaezewski, K.-L. Gippert, N. Kaffrell et al.; Investigation of neutron-rich rare-earth nuclei including the new isotopes 177Tm and 184Lu // Nuclear Physics A. — 1989. - Vol. 499, no. 3. - Pp. 529 - 545.

15. K. Becker, F. Meissner, W.-D. Schmidt-Ott et al.; Investigation of the new isotope 172Ho and of 174Er // Nuclear Physics A. - 1991. - Vol. 522, no. 3. - Pp. 557 - 567.

16. K.-L. Gippert, E. Runte, W.-D. Schmidt-Ott et al.; Decay studies of neutron-rich ra-

232 232,234

Physics A. - 1986. - Vol. 453, no. 1. - Pp. 1 - 14.

17. K. J. Moody, W. Bruchle, M. Brugger et al.; New nuclides: Neptunium-243 and neptunium-244 // Zeitschrift für Physik A Hadrons and nuclei. — 1987. — Vol. 328, no. 4. - Pp. 417 - 422.

18. R. Broda; Spectroscopic studies with the use of deep-inelastic heavv-ion reactions // Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics. — 2006. — Vol. 32, no. 6. — Pp. R151 - R192.

19. M. G. Itkis, J. Avstö, S. Beghini et al.; Shell effects in fission and quasi-fission of heavy and superheavy nuclei // Nuclear Physics A. — 2004. — Vol. 734, no. Supplement C. - Pp. 136 - 147.

20. Э. M. Козулин, А. А. Богачев, M. Г. Иткие et al.; Времяпролетный спектрометр CORSET для измерения бинарных продуктов ядерных реакций // Приборы, и техника эксперимента. — 2008. — Pp. 51 - 66.

21. Herve Savajols; VAMOS: a VAriable MOde high acceptance spectrometer // Nuclear Physics A. - 1999. - Vol. 654, no. 1, Supplement 1. - Pp. 1027c - 1032c.

22. M, Eejmund, B, Lecornu, A. Navin et al,; Performance of the improved larger acceptance spectrometer: VAMOS++ // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment.

- 2011. - Vol. 646, no. 1. - Pp. 184 - 191.

23. A. M, Stefanini, L. Corradi, G. Maron et al.; The heavv-ion magnetic spectrometer PRISMA // Nuclear Physics ,1. - 2002. - Vol. 701, no. 1. - Pp. 217 - 221. - 5th International Conference on Radioactive Nuclear Beams.

24. A. Gadea, D. R. Napoli, G. de Angelis et al.; Coupling a CLOVER detector array with the PRISMA magnetic spectrometer // The European Physical Journal A - Hadrons and Nuclei. - 2003. - Vol. 20, no. 1. - Pp. 193 - 197.

25. A. Gadea, E. Farnea, J.J. Valiente-Dobon et al.; Conceptual design and infrastructure for the installation of the first AG ATA sub-array at LNL / / Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. — 2011. — Vol. 654, no. 1. — Pp. 88 - 96.

26. I-Yang Lee; The GAMMASPHERE // Nuclear Physics ,1. - 1990. - Vol. 520. -Pp. 641 - 655. — Nuclear Structure in the Nineties.

27. A. Maj, F. Azaiez, D. Jenkins et al.; The PARIS project // Acta Physica Polonica B.

- 2009. - Vol. 40. - Pp. 565 - 575.

28. J. S. Barrett, W. Loveland, R. Yanez et al.; 136Xe+208 Pb reaction: A test of models of multinucleon transfer reactions // Phys. Rev. C. — 2015. — Vol. 91. — P. 064615.

29. Y. Hiravama, Y. X. Watanabe, M. Mukai et al.; Doughnut-shaped gas cell for KEK Isotope Separation System // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section B: Beam Interactions with Materials and Atoms. — 2017. — Vol. 412. — Pp. 11

- 18.

30. T. Dickel, W. R. Plafi, H. Geissel et al.; Coneeptional design of a novel next-generation cryogenic stopping cell for the Low-Energy Branch of the Super-FRS // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section B: Beam Interactions with Materials and Atoms. - 2016. - Vol. 376. - Pp. 216 - 220. - Proceedings of the XVIIth International Conference on Electromagnetic Isotope Separators and Related Topics (EMIS2015), Grand Rapids, MI, U.S.A., 11-15 May 2015.

fi

of-flight mass spectrometer and isobar separator for the research with exotic nuclei // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. — 2015. — Vol. 777. — Pp. 172 -188.

32. N. V, Antonenko, E, A, Cherepanov, A, K, Nasirov et al,; Competition between complete fusion and quasi-fission in reactions between massive nuclei. The fusion barrier // Physics Letters B. - 1993. - Vol. 319, no. 4. - Pp. 425 - 430.

33. G. G. Adamian, N. V. Antonenko, W. Scheid, V. V. Volkov; Treatment of competition between complete fusion and quasifission in collisions of heavy nuclei // Nuclear Physics ,1. - 1997. - Vol. 627, no. 2. - Pp. 361 - 378.

34. Jorg Aichelin; "Quantum" molecular dynamics - a dynamical microscopic n-bodv approach to investigate fragment formation and the nuclear equation of state in heavy ion collisions // Physics Reports. — 1991. — Vol. 202, no. 5. — Pp. 233 - 360.

35. Ning Wang, Zhuxia Li, Xizhen Wu; Improved quantum molecular dynamics model and its applications to fusion reaction near barrier // Phys. Rev. C. — 2002. — Vol. 65. — P. 064608.

36. Cheng Li, Fan Zhang, Jingjing Li et al.; Multinucleon transfer in the 136Xe + 208Pb reaction // Phys. Rev. C. - 2016. - Vol. 93. - P. 014618.

37. Aage Winther; Grazing reactions in collisions between heavy nuclei // Nuclear Physics ,1. - 1994. - Vol. 572, no. 1. - Pp. 191 - 235.

38. E. Yanez, W. Loveland; Predicting the production of neutron-rich heavy nuclei in multinucleon transfer reactions using a semi-classical model including evaporation and fission competition, GEAZING-F // Phys. Rev. C. - 2015. - Vol. 91. - P. 044608.

39. M, Veselskv, G. A. Souliotis; Production of exotic nuclei in peripheral nucleus-nucleus collisions below 10 A MeV // Nuclear Physics A. — 2011. — Vol. 872, no. 1. — Pp. 1 - 12.

40. L. Tassan-Got, C. Stephan; Deep inelastic transfers: A way to dissipate energy and angular momentum for reactions in the Fermi energy domain // Nuclear Physics A. — 1991. - Vol. 524, no. 1. - Pp. 121 - 140.

41. A. S. Umar, V. E. Oberacker, J. A. Maruhn; Neutron transfer dynamics and doorway to fusion in time-dependent Hartree-Fock theory // Eur. Phys. J. A. — 2008. — Vol. 37, no. 2. - Pp. 245 - 250.

42. Cedrie Simenel; Nuclear quantum many-body dynamics - From collective vibrations to heavv-ion collisions // Eur. Phys. J. A. - 2012. - Vol. 48, no. 11. - P. 152.

43. Kazuvuki Sekizawa, Kazuhiro Yabana; Time-dependent Hartree-Fock calculations for multinucleon transfer processes in 40'48Ca+124Sn, 40Ca+208Pb, and 58Ni+208Pb reactions // Phys. Rev. C. - 2013. - Vol. 88. - P. 014614.

44. Zhenji Wu, Lu Guo; Microscopic studies of production cross sections in multinucleon transfer reaction 58Ni +124 Sn // Phys. Rev. C. - 2019. - Vol. 100. - P. 014612.

45. Y. Abe, S. Avik, P.-G. Reinhard, E. Suraud; On stochastic approaches of nuclear dynamics // Physics Reports. — 1996. — Vol. 275, no. 2. — Pp. 49 - 196.

46. P. Frobrieh, I. I. Gontchar; Langevin description of fusion, deep-inelastic collisions and heavv-ion-induced fission // Physics Reports. — 1998. — Vol. 292, no. 3. — Pp. 131 -237.

47. A. V. Karpov, P. N. Nadtoehv, D. V. Vanin, G. D. Adeev; Three-dimensional Langevin calculations of fission fragment mass-energy distribution from excited compound nuclei // Phys. Rev. C. - 2001. - Vol. 63. - P. 054610.

48. Yoshihiro Aritomo, Masahisa Ohta; Dynamical calculation for fusion-fission probability in superheavy mass region, where mass symmetric fission events originate // Nuclear Physics A. — 2004. — Vol. 744, no. Supplement C. — Pp. 3 - 14.

49. Valerv Zagrebaev, Walter Greiner; Unified consideration of deep inelastic, quasi-fission and fusion-fission phenomena // Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics.

- 2005. - Vol. 31, no. 7. - P. 825.

50. Arnold J. Sierk; Langevin model of low-energy fission // Phys. Rev. C. — 2017. — Vol. 96. - P. 034603.

51. Valerv Zagrebaev, Walter Greiner; Low-energy collisions of heavy nuclei: dynamics of sticking, mass transfer and fusion // Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics. - 2007. - Vol. 34, no. 1. - Pp. 1 - 25.

52. V. Zagrebaev, W. Greiner; Shell effects in damped collisions: a new way to superheav-ies // Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics. — 2007. — Vol. 34, no. 11.

- P. 2265.

53. Valerv Zagrebaev, Walter Greiner; Production of New Heavy Isotopes in Low-Energy Multinucleon Transfer Reactions // Phys. Rev. Lett. - 2008. - Vol. 101. - P. 122701.

54. E. M. Kozulin, E. Vardaei, G. N. Knvazheva et al,; Mass distributions of the system 136Xe + 208Pb at laboratory energies around the Coulomb barrier: A candidate reaction for the production of neutron-rich nuclei at N = 126 // Phys. Rev. C. — 2012. — Vol. 86. - P. 044611.

55. Y. X. Watanabe, Y. H. Kim, S. C. Jeong et al.; Pathway for the Production of Neutron-Rich Isotopes around the N = 126 Shell Closure // Phys. Rev. Lett. — 2015. — Vol. 115. - P. 172503.

56. Е, М, Kozulin, V, I, Zagrebaev, G, N, Knvazheva et al,; Inverse quasifission in the reactions 156'160Gd +186 W // Phys. Rev. C. - 2017. - Vol. 96. - P. 064621.

57. A. V. Karpov, V. V. Saiko; Study of deep inelastic collisions within multidimensional dynamical model // Письма в ЭЧАЯ. — 2017. — Т. 14. — С. 584.

58. А. V. Karpov, V. V. Saiko; Modeling near-barrier collisions of heavy ions based on a Langevin-tvpe approach // Phys. Rev. C. — 2017. — Vol. 96. — P. 024618.

59. Alexander Karpov, Vvaeheslav Saiko; Production of neutron-rich nuclides in the vicinity of A = 126 shell closure in multinucleon transfer reactions // EPJ Web of Conferences. - 2017. - Vol. 163. - P. 00027.

60. V. Saiko, A. Karpov; Dynamics of near-barrier collisions of statically deformed nuclei // Acta Physica Polonica B. - 2018. - Vol. 49. - Pp. 307 - 312.

61. V.V. Saiko, A.V. Karpov; Analysis of Multi-nucleon Transfers in Collisions of Ac-tinides // Acta Physica Polonica B. - 2019. - Vol. 50. - Pp. 495-500.

62. V. V. Saiko, A. V. Karpov; Analysis of multinucleon transfer reactions with spherical and statically deformed nuclei using a Langevin-tvpe approach // Phys. Rev. C. — 2019. - Vol. 99. - P. 014613.

63. Vvaeheslav Saiko, Alexander Karpov; Role of charge equilibration in multinucleon transfer in damped collisions of heavy ions // EPJ Web Conf. — 2019. — Vol. 223. — P. 01055.

64. V. V. Saiko, A. V. Karpov; Synthesis of Transuranium Nuclei in Multinucleon Transfer Reactions at Near-Barrier Energies // Письма в ЭЧАЯ. — 2019. — Т. 16. — С. 478.

65. В. В. Сайко, А. В. Карпов; Роль уравновешивания заряда в реакциях многонук-лонных передач // Известия РАН. Сер. физическая. — 2020. — Т. 84, № 4. — С. 559 - 564.

66. А. V. Karpov, V. V. Saiko. Production of neutron-rich nuclei in 136Xe + 208Pb multinucleon transfer reaction // Int. Svmp, on Exotic Nuclei, EXON16 / Ed. by Yu. E. Pe-nionzhkevieh, Yu. G. Sobolev; Kanaz', 2014. — Singapore: World Scientific, 2017. — Pp. 249 - 255.

67. V. V. Saiko, A. V. Karpov. 136Xe/238U + 251Cf Collisions at Near-Barrier Energies as Method for Production of Heavy Nuclides // Int. Svmp. on Exotic Nuclei, EXON18 / Ed. by Yu. E. Penionzhkevieh, Yu. G. Sobolev; Petrozavodsk, 2018. — Singapore: World Scientific, 2019. - Pp. 245 - 249.

68. Г, Д, Адеев, А, В, Карпов, П, Н, Надточий, Д, В, Ванин; Многомерный стохастический подход к динамике деления возбужденных ядер // Физика элементарных частиц и атомного ядра. — 2005, — Т. 36, JV2 4, — С, 732 - 820,

69. И, И, Гончар; Ланжевеновская флуктуационно-диееипативная динамика деления возбуждённых ядер // Физика элементарных частиц и атомного ядра. — 1995,

- Vol. 26, по. 4. - Pp. 932 - 1000.

70. К, Hagino, N. Rowley, А. Т. Kruppa; A program for coupled-channel calculations with all order couplings for heavv-ion fusion reactions // Computer Physics Communications. - 1999. - Vol. 123, no. 1. - Pp. 143 - 152.

71. V. Zagrebaev, A. Karpov, Y. Aritomo et al,; Potential energy of a heavy nuclear system in fusion-fission processes // Physics of Particles and Nuclei. — 2007. — Vol. 38, no. 4.

- Pp. 469 - 491.

72. Joachim Maruhn, Walter Greiner; The asvmmetrie two center shell model // Zeitschrift fur Physik. - 1972. - Vol. 251, no. 5. - Pp. 431 - 457.

73. А. В. Миг. ia. i: Теория конечных ферми-систем и свойства атомных ядер. — Москва: Наука, 1983. - 432 с.

74. Н. J. Krappe, J. R. Nix, A. J. Sierk; Unified nuclear potential for heavv-ion elastic scattering, fusion, fission, and ground-state masses and deformations // Phys. Rev. C.

- 1979. - Vol. 20. - Pp. 992 - 1013.

75. V. M. Strutinskv; Shell effects in nuclear masses and deformation energies // Nuclear Physics A. - 1967. - Vol. 95, no. 2. - Pp. 420 - 442.

76. V. M. Strutinskv; "Shells" in deformed nuclei // Nuclear Physics A. — 1968. — Vol. 122, no. 1. - Pp. 1 - 33.

77. Shuhei Yamaji, H. Hofmann, R. Samhammer; Self-consistent transport coefficients for average collective motion at moderately high temperatures // Nuclear Physics A. — 1987. - Vol. 475, no. 3. - Pp. 487 - 518.

78. К. T. R. Davies, A. J. Sierk, J. R. Nix; Effect of viscosity on the dynamics of fission // Phys. Rev. C. - 1976. - Vol. 13. - Pp. 2385 - 2403.

79. Arnold J. Sierk, J. Ravford Nix; Fission in a wall-and-window one-bodv-dissipation model // Phys. Rev. C. - 1980. - Vol. 21. - Pp. 982 - 987.

80. A. V. Karpov, G. D. Adeev; Langevin description of charge fluctuations in fission of highly excited nuclei // Eur. Phys. J. A. - 2002. - Vol. 14, no. 2. - Pp. 169 - 178.

81. W, von Oertzen, H, G, Bohlen, B, Gebauer et al,; Quasi-elastic neutron transfer and pairing effects in the interaction of heavy nuclei // Zeitschrift fur Physik A Atomic Nuclei. - 1987. - Vol. 326, no. 4. - Pp. 463 - 481.

82. W. Krolas, E. Broda, B. Fornal et al.; Dynamical deformation of nuclei in deep-inelastic collisions: A gamma coincidence study of 130Te + 275 MeV 64Ni and 208Pb + 345 MeV

58

- 197.

83. Т. C. Awes, E. L. Ferguson, E. Novotnv et al.; Energy Division in Damped Eeactions // Phys. Rev. Lett. - 1984. - Vol. 52. - Pp. 251 - 254.

84. E. Vandenboseh, A. Lazzarini, D. Leach et al.; Nonequilibrium Excitation-Energy Division in Deeply Inelastic Collisions // Phys. Rev. Lett. — 1984. — Vol. 52. — Pp. 19641966.

85. D. E. Benton, H. Breuer, F. Khazaie et al.; Distribution of excitation energy in the 505 MeV 56Fe+165Ho reaction // Phys. Rev. C. - 1988. - Vol. 38. - Pp. 1207 - 1224.

86. G. G. Adamian, E. V. Jolos, A.K. Nasirov; Partition of excitation energy between reaction products in heavy ion collisions // Zeitschrift fur Physik A Hadrons and Nuclei.

- 1994. - Vol. 347, no. 3. - Pp. 203 - 210.

87. G. G. Adamian, E. V. Jolos, A. K. Nasirov, A. I. Muminov; Effects of shell structure and N/Z ratio of a projectile on the excitation energy distribution between interacting nuclei in deep-inelastic collisions // Phys. Rev. C. — 1996. — Vol. 53. — Pp. 871 - 879.

88. A. S. Umar, C. Simenel, W. Ye; Transport properties of isospin asymmetric nuclear matter using the time-dependent Hartree-Fock method // Phys. Rev. C. — 2017. — Vol. 96. - P. 024625.

89. А. В. Карпов, А. С. Деникин, А. П. Алексеев и др.; Сетевая база знаний NEV по ядерной физике низких энергий // Ядерная Физика. — 2016. — Т. 79, JV2 5. — С. 520

- 532.

90. А. V. Karpov, A. S. Denikin, М. A. Naumenko et al.; NEV web knowledge base on low-energy nuclear physics // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. — 2017.

- Vol. 859, no. Supplement C. - Pp. 112 - 124.

91. K.-H. Schmidt, B. Jurado, C. Amouroux, C. Schmitt; General Description of Fission Observables: GEF Model Code // Nuclear Data Sheets. — 2016. — Vol. 131, no. Supplement C. — Pp. 107 - 221. — Special Issue on Nuclear Eeaction Data.

92. М, Г, Иткие, А, Я, Русанов; Деление нагретых ядер в реакциях е тяжелыми ионами: статические и динамические аспекты // Физика элементарных частиц и атомного ядра. - 1998. - Т. 29, № 2. - С. 389 - 488.

93. А. В. Карпов, В. А. Рачков, В. В. Сайко; Получение нейтронообогащенных тяжелых и сверхтяжелых ядер в реакциях слияния // Письма в ЭЧАЯ. — 2018. — Т. 15. - С. 196-209.

94. Arnold J. Sierk; Macroscopic model of rotating nuclei // Phys. Rev. C. — 1986. — Vol. 33. - Pp. 2039 - 2053.

95. P. Moller, A. J. Sierk, T. Iehikawa, H. Sagawa; Nuclear ground-state masses and deformations: FRDM(2012) // Atomic Data and Nuclear Data Tables. — 2016. — Vol. 109-110. - Pp. 1 - 204.

96. А. В. Игнатюк; Статистические свойства возбужденных атомных ядер. — Москва: Энергоатомиздат, 1983. — 175 с.

97. А. В. Игнатюк, М. Г. Иткие, В. Н. Околович и др.; Деление доактинидных ядер. Функции возбуждения реакции (a,f) // Ядерная Физика. — 1975. — Т. 21. — С. 1185 - 1205.

98. А. V. Ignatvuk, М. G. Itkis, V. N. Okolovich et al,; ???Fission of preactinide nuclei. Excitation function for reaction (a,f) // Sov. J. Nucl. Phys. — 1975. — Vol. 21. — Pp. 612 - 632.

99. V. E. Oberacker, A. S. Umar, C. Simenel; Dissipative dynamics in quasifission // Phys. Rev. C. - 2014. - Vol. 90. - P. 054605.

100. A. S. Umar, V. E. Oberacker, C. Simenel; Fusion and quasifission dynamics in the reactions 48Ca + 249Bk and 50Ti + 249Bk using a time-dependent Hartree-Foek approach // Phys. Rev. C. - 2016. - Vol. 94. - P. 024605.

101. G. Bertsch; The collision integral in nuclear matter at zero temperature // Zeitschrift fur Physik A Atoms and Nuclei. - 1978. - Vol. 289, no. 1. - Pp. 103 - 105.

102. W. Cassing, W. Norenberg; On the role of memory effects for dissipation and diffusion in slow collective nuclear motion // Nuclear Physics A. — 1983. — Vol. 401, no. 3. — Pp. 467 - 489.

103. H. Freiesleben, J. V. Kratz; NZ-equilibration and nucleon exchange in dissipative heavv-ion collisions // Physics Reports. — 1984. — Vol. 106, no. 1. — Pp. 1 - 120.

104. S. Szilner, L. Corradi, G. Pollarolo et al.; Multinucleon transfer processes in

40 208

105, K, Sapotta, E, Bass, V, Hartmann et al,; Mass and charge transfer in the heavy ion reactions 208Ni and 208Ni // Phys. Rev. C. - 1985. - Vol. 31. - Pp. 1297-1314.

106. L. Corradi, A. M. Vinodkumar, A. M. Stefanini et al.; Light and heavy transfer products in 58Ni+208Pb at the Coulomb barrier // Phys. Rev. C. - 2002. - Vol. 66. - P. 024606.

208

64Ni collisions // Nuclear Physics A. - 2003. - Vol. 724, no. 3. - Pp. 289 - 312.

108. S. Avik, B. Yilmaz, O. Yilmaz; Multinucleon exchange in quasifission reactions // Phys. Rev. C. - 2015. - Vol. 92. - P. 064615.

109. Cheng Li, Cheikh A. T. Sokhna, Xinxin Xu et al.; Isospin equilibration in multinucleon transfer reaction at near-barrier energies // Phys. Rev. C. — 2019. — Vol. 99. — P. 034619.

110. K. E. Eehm, H. Essel, K. Härtel et al.; Time scales for charge equilibration in heavy ion collisions // Zeitschrift fur Physik A Atoms and Nuclei. — 1979. — Vol. 293, no. 2.

- Pp. 119 - 121.

111. Fei Niu, Peng-Hui Chen, Ya-Fei Guo et al.; Effect of isospin diffusion on the production of neutron-rich nuclei in multinucleon transfer reactions // Phys. Rev. C. — 2018. — Vol. 97. - P. 034609.

112. K. D. Hildenbrand, H. Freiesleben, A. Gobbi et al.; On the influence of shell structure in dissipative collisions // Nuclear Physics A. — 1983. — Vol. 405, no. 1. — Pp. 179 -204.

113. E. C. Wu, K. D. Hildenbrand, H. Freiesleben et al.; Influence of Shell Structure on Neutron and Proton Exchange in the Eeaetions of 144Sm on 144Sm and 154Sm on 154Sm // Phys. Rev. Lett. - 1981. - Vol. 47. - Pp. 1874 - 1877.

114. T. Tanabe, E. Bock, M. Dakowski et al.; The Pb-Pb collision // Nuclear Physics A. — 1980. - Vol. 342, no. 1. - Pp. 194 - 212.

115. M. Schädel, W. Brüehle, H. Gäggeler et al.; Aetinide Production in Collisions of 238U

248Cm

116. J. V. Kratz, W. Brüehle, H. Folger et al.; Search for superheavy elements in damped

238U 248Cm

508.

117. C. Golabek, S. Heinz, W. Mittig et al.; Investigation of deep inelastic reactions in 238U +238 U at Coulomb barrier energies // The European Physical Journal A. — 2010.

- Vol. 43, no. 3. - Pp. 251 - 259.

118, D, C, Hoffman, M, M, Fowler, W, E, Daniels et al,; Excitation functions for production of heavy actinides from interactions of 40Ca and 48Ca ions with 248Cm // Phys. Rev. C. - 1985. - Vol. 31. - Pp. 1763 - 1769.

119. M, Schadel, W. Briiehle, M, Briigger et al,; Transfer cross sections from reactions with 254Es as a target // Phys. Rev. C. - 1986. - Vol. 33. - Pp. 1547-1550.

120. Long Zhu, Jun Su, Pei-Wei Wen et al.; Multinueleon transfer process in the reaction 160Gd + 186W // Phys. Rev. C. - 2018. - Vol. 98. - P. 034609.

121, J, V, Kratz, M, Schadel, H, W, Gâggeler; Reexamining the heavv-ion reactions 238U+238^d 238U+248Cm and aetinide production close to the barrier // Phys. Rev. C. - 2013. - Vol. 88. - P. 054615.

122, Kenton J, Moody, Diana Lee, Robert B, Welch et al,; Aetinide production in reactions of heavy ions with 248Cm // Phys. Rev. C. - 1986. - Vol. 33. - Pp. 1315-1324.

123, R, T. de Souza, W. U. Schroder, J, R, Huizenga et al,; Nucléon exchange in the absence of strong driving forces: The reaction 238Ca at Elab = 425 MeV // Phys. Rev. C. — 1989. - Vol. 39. - Pp. 114-127.

124, W. W. Wilcke, J. R. Birkelund, A, D, Hoover et al,; Bombarding-energv dependence of the 209Bi + 136Xe reaction // Phys. Rev. C. - 1980. - Vol. 22. - Pp. 128 - 147.

125. K. D, Hildenbrand, H, Freiesleben, F, Piihlhofer et al.; Reaction between 238U and 238U at 7.42 MeV/Nueleon // Phys. Rev. Lett. - 1977. - Vol. 39. - Pp. 1065-1068.

126. Yu. Ts. Oganessian, V. K, Utyonkov, Yu, V, Lobanov et al.; Experiments on the synthesis of element 115 in the reaction 243Am(48Ca,ra)291-1115 // Phys. Rev. C. — 2004, - Vol. 69. - P. 021601.

127. Ch. E, Dullmann, W. Bruchle, R. Dressier et al.; Chemical investigation of hassium (element 108) // Nature. - 2002. - Vol. 418. - Pp. 859 - 862.