Особенности формирования плазмы на поверхности расплавленных металлов сверхинтенсивным фемтосекундным лазерным излучением тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.21, кандидат физико-математических наук Моршедиан Надер

• Моршедиан Надер
• кандидат физико-математических наук
• 2008

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Моршедиан Надер

1 Введение

2 Взаимодействие сверхинтенсивного фемтосекундного лазерного излучения с плотными мишенями: обзор работ и постановка задачи исследований.

2.1 Формирование горячих электронов при взаимодействии фемтосекундного лазерного импульса с плотной мишенью.

2.1.1 Поглощение энергии лазерного импульса и нагрев электронов.

2.1.2 Формирование горячего электронного компонента при взаимодействии фемтосекундного лазерного импульса с плотной мишенью.

Резонансное поглощение.

Аномальный скин- эффект.

Вакуумный нагрев.

Особенности генерации горячих электронов при релятивистских интенсивностях лазерного импульса.

2.2 Ускорение ионов при взаимодействии фемтосекундного лазерного импульса с плотной мишенью.

2.3 Лазерно-плазменные источники рентгеновского излучения.

2.3.1 Плоские твердотельные мишени.

2.3.2 Мишени, использующие вещества в жидкой фазе.

2.3.3 Особенности взаимодействия фемтосекундного лазерного излучения с жидкими микрокаплями.

3 Экспериментальная установка для исследования взаимодействия сверхинтенсивного фемтосекундного лазерного излучения с расплавленными металлами.

3.1 Фемтосекундная лазерная система сверхсильного светового поля на сапфире с титаном.

3.1.1 Общее описание лазерной системы.

3.1.2 Основные характеристики излучения системы.

3.2 Экспериментальная установка для исследования плазмы, создаваемой на поверхности расплавленного металла.

3.2.1 Схема эксперимента и камеры взаимодействия.

3.2.2 Экспериментальные методики.

Измерение жесткого рентгеновского излучения из плазмы.

Измерение ионных времяпролетных сигналов.

Оптическая диагностика.

3.2.3 Выбор материала мишени.

3.3 Выводы к разделу 3.

4 Формирование быстрых электронов и генерация жесткого рентгеновского излучения в плазме, формируемой при взаимодействии интенсивного фемтосекундного лазерного излучения с поверхностью расплавленного металла.

4.1 Влияние условий эксперимента и типа мишени на параметры источника.

4.1.1 Галлиевая мишень.

4.1.2 Индиевая мишень.

4.1.3 Висмутовая мишень.

4.1.4 Роль давления в камере взаимодействия.

4.2 Влияние контраста излучения и его поляризации.

4.2.1 Галлиевая мишень.

Измерение по двухдетекторной методике.

Влияние к-альфа излучения галлия на оценку средней энергии горячих электронов: измерение методом полосовых фильтров.

4.2.2 Индиевая мишень.

4.3 Выводы к разделу 4:.

5 Ускорение ионов в плазме, формируемой при взаимодействии интенсивного фемтосекундного лазерного излучения плазме с поверхностью расплавленного металла.

5.1 Общий анализ экспериментальных результатов для галлиевой мишени.

5.2 Влияние поляризации и контраста на ионные токи для галлиевой мишени.

5.3 Ионные токи для индиевой мишени.

5.4 Выводы к разделу 5.

6 Оптическое зондирование плазмы и общее обсуждение полученных результатов.

6.1 Экспериментальные результаты по оптическому зондированию плазмы.

6.2 Анализ возможных механизмов, приводящих к наблюдаемым особенностям во взаимодействии мощного фемтосекундного лазерного излучения с поверхностью расплавленного металла.

6.3 Выводы к разделу 6.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Особенности формирования плазмы на поверхности расплавленных металлов сверхинтенсивным фемтосекундным лазерным излучением»

Актуальность темы

Создание, лазерных систем сверхсильного светового поля «настольного типа», генерирующих импульсы длительностью от 20 фс до 1 пс с энергией от единиц миллиджоулей до нескольких джоулей открыло новые перспективы как для-фундаментальных исследований (релятивистская и аттосекундная» лазерная физика, нелинейная квантовая электродинамика, ядерная физика), так и в области прикладных наук.

Сверхинтенсивное лазерное излучение позволяет получать сверхсилъиое световое попе, недоступное для получения другими, способами в лабораторных условиях (при интенсивности />10!б Вт/см2 напряженность светового поля превышает напряженность внутриатомного в атоме водорода Еа>\О9 В/см). В режиме сверхсильного светового поля оказывается возможным изучать фундаментальные свойства вещества в сильно неравновесных, экстремальных состояниях, проводить ядерно-физические эксперименты, а также достичь субпико- и аттосекундного временного'разрешения при исследовании временной динамики- процессов. В настоящее время- в мире функционирует довольно много лазерных систем, излучение которых может быть сфокусировано до таких интенсивностей. Ряд коммерческих компаний выпускает такие системы серийно. Более того, целый ряд созданных в различных лабораториях установок позволяет достигать интенсивностей свыше так называемой релятивистской интенсивности (1.38х1018 Вт/см2 мкм2). В этом режиме взаимодействия оптического излучения с веществом уж получены уникальные результаты по ускорению электронов и ионов, ядерным процессам и др. [1,2,3,4]. Новые перспективы открываются в связи с достижением интенсивности свыше 1022 Вт/см2 [5, 6].

Тем не менее на данный момент существенный интерес для практических применений представляет диапазон интенсивностей от 1016 Вт/см2 до 1017 Вт/см2. Одной из важных и перспективных задач в данном контексте исследований является возможность создания нового поколения источников излучения сверхкороткой длительности в ВУФ, рентгеновском и гамма-диапазонах спектра [1,2, 7,8, 9, 10].

Лазерно-плазменные источники рентгеновского и корпускулярного излучения в настоящее время активно исследуются с точки зрения возможности их применения в самых различных задачах, требующих импульсного излучения с малой длительностью и/или высокой спектральной яркостью. К таким задачам можно отнести диагностику быстропротекающих процессов рентгеновскими методами (спектроскопия ХАББ [11,12], дифрактометрия [13,14,15,16,17,18], микроскопию в области водяного окна прозрачности [19,20,21,22,23,24], рентгеновскую и ВУФ литографию [25,26,27,28,29,30,31], получение изображений в жестком рентгеновском диапазоне для медицины и материаловедения [32,33,34,35,36], ионную имплантацию [37,38], создание «затравочных» пучков для электронных и ионных ускорителей [39], импульсную нейтронную диагностику [40], для быстрого инициирования ядерной реакции в плазме [41,42,43], в медицинских целях (например, для протонной терапии раковых опухолей) [44] и т.д. Кроме того, исследуя ионные токи, можно получить информацию о параметрах сформированной плазмы (например, можно оценить среднюю энергию электронов в плазме, заряд ионов и пр.) [45,46,47,48].

Физические процессы, сопровождающие поглощение энергии веществом при воздействии на него сверхкоротким лазерным импульсом, приводят к формированию плазмы с уникальными характеристиками. Так, уже при интенсивностях на уровне 1016-1017Вт/см2 помимо классических (столкновительных) механизмов поглощения световой' энергии, приводящих к формированию тепловой электронной компоненты плазмы, поглощение лазерной энергии осуществляется за счет дополнительных, бесстолкновительных механизмов. Это приводит к формированию так называемой, горячей электронной компоненты со средней энергией на один - два порядка превосходящей среднюю энергию тепловых электронов [1]. При этом горячая электронная компонента может содержать (при указанных интенсивностях) до 10% от энергии греющего лазерного излучения [2,49,50]. Именно горячая электронная компонента представляет наибольший интерес для исследователей, поскольку он ответственна за генерацию жесткого рентгеновского излучения, появление быстрых высокозаряженных ионов и протонов и др. К наиболее известным из механизмов генерации горячих электронов при интенсивностях, существенно меньших релятивистской, относят: аномальный скин-эффект [51, 52], резонансное поглощение [46, 48, 53, 54, 55, 56], а также вакуумный нагрев [1, 53, 56, 57]. В целом, на долю бесстолкновительных механизмов поглощения может приходиться до 10% лазерной энергии уже при субрелятивистском уровне интенсивности.

Контраст фемтосекундного лазерного импульса, т.е. наличие коротких предымпульсов, либо протяженного пьедестала, существенным образом влияет как на режим формирования плазмы в целом, так и на генерацию горячего электронного компонента плазмы [1]. В частности, при изменении контраста может быть достигнута эффективная оптимизация рентгеновского выхода из мишени и средней энергии горячих электронов. Эффективность процессов, приводящих к генерации горячих электронов также зависит от направления поляризации: генерация горячих электронов. в нерелятивистском режиме взаимодействия возможна только при р-поляризации оптического излучения относительно поверхности мишени.

Как уже отмечалось, плазма, формируемая на поверхности твердотельной - мишени мощным фемтосекундным лазерным импульсом,- является уникальным источником импульсного рентгеновского излучения и пучков быстрых ионов [1, 58, 59]: Традиционно в экспериментах по формированию плазмы фемтосекундным лазерным излучением используются твердотельные мишени [60,61,62,63,64], пучки атомных кластеров [47,65], микрокапли [66,67] и струи жидкости [68]. Кроме того, в качестве мишени может быть использована поверхность жидкости [69,70,71,72,73]. Такой вариант мишени представляет существенный интерес, поскольку поверхность жидкости способна восстанавливаться после лазерного воздействия, исключая тем самым необходимость непрерывного смещения мишени. Это открывает интересные перспективы при создании плазменных источников с высокой частотой следования импульсов вплоть до нескольких кГц.

В выполненных работах была показана, принципиальная возможность создания рентгеновского источника с.использованием мишени в виде жидкого (расплавленного) металла, продемонстрирована его высокая стабильность на протяжении нескольких часов непрерывной работы. В тоже время, в порос об оптимизации параметров такого источника на исследовался. В первую очередь, решение этого вопроса связано с выяснением, физических особенностей во взаимодействии фемтосекундного лазерного импульса с жидкой мишенью, в том числе роль контраста импульса, его поляризации и др.

Таким образом, целью настоящей диссертационной работы явилось экспериментальное выявление особенностей взаимодействия фемтосекундного лазерного импульса с интенсивностью до 1017 Вт/см2 с поверхностью различных расплавленных легкоплавких металлов. В рамках настоящей диссертации проведен комплекс исследований плазмы, создаваемой фемтосекундным лазерным излучением с интенсивностью 1016-1017 Вт/см2 и частотой следования импульсов 10 Гц, с применением рентгеновских, ионных и оптических методов исследования. Основное внимание уделено особенностям формирования горячего электронного компонента плазмы, ответственного за генерацию жесткого рентгеновского излучения и появление быстрого ионного компонента, при изменении ключевых параметров, влияющих на горячий электронный компонент: контраст фемтосекундного лазерного излучения и поляризация этого излучения. В качестве жидкой мишени в работе используются легкоплавкие металлы (галлий, индий, висмут) при температурах, превышающих температуру плавления.

Научная новизна

1. Экспериментально обнаружен ряд особенностей во взаимодействии сверхинтенсивного фемтосекундного лазерного излучения (энергия импульса 1 мДж, длительность импульса 50 фс, расчетная интенсивность до 1017 Вт/см2) с поверхностью расплавленных металлов галлия, индия и висмута:

- выход жесткого рентгеновского излучения и средняя энергия горячих электронов существенно возрастают при ухудшении наносекундного контраста от 4x10б до 100 и ниже, причем получаемые величины существенно превышают оценки, выполненные в рамках механизма резонансного поглощения лазерного излучения. Максимальные значения этих величин для мишени галлия при температуре свыше 400 К достигаются при контрасте 30-70;

- напротив, энергия на единицу заряда быстрых и медленных ионов, зарегистрированных вдоль нормали к поверхности мишени, уменьшается с ухудшением контраста лазерного излучения;

- эффективность генерации К-альфа излучения галлия (10.2 кэВ) достигает максимума в 2.5х10'4 при том же значении контраста, что и выход жесткого рентгеновского излучения в целом;

- для б- и р- поляризованного излучения выход тормозного рентгеновского и К-альфа излучений, средняя энергия горячих электронов и ионные энергетические спектры для контраста ниже 160 в пределах ошибки измерения совпадают.

2. Экспериментально продемонстрирована возможность получения тяжелых многозарядных ионов галлия и индия с энергией свыше 1 МэВ при взаимодействии с поверхностью расплавленного металла фемтосекундного лазерного излучения интенсивностью порядка 5х1016 Вт/см2 и контрастом по интенсивности свыше 106.

Научная и практическая ценность

Использование в качестве мишени для формирования горячей плотной плазмы свободной поверхности расплавленных металлов открывает возможность создания источников рентгеновского излучения, быстрых ионов, у-квантов, нейтронов и т.п. с высокой частотой повторения импульсов. Самообновление поверхности мишени позволяет использовать поверхность жидкости многократно (так как на ней не образуется кратеров), что значительно увеличивает ресурс по количеству выстрелов.

Развитая методика оптического зондирования одним лазерным пучком обеспечивает информацию о временной динамике расширения плазменного факела (методом теневого фотографирования).

В целом подходы и методики, развитые в диссертационной работе, могут использоваться для создания различных источников плазменных излучений и частиц с высокой частотой повторения импульсов.

Защищаемые положения

1. Возможно эффективное управление параметрами плазмы (средняя энергия горячих электронов, эффективность генерации жесткого рентгеновского излучения с непрерывным и линейчатым спектром, энергетический спектр быстрых и медленных ионов), создаваемой фемтосекундным лазерным излучением с интенсивностью

Вт/см2 на поверхности расплавленного металла, если во временной структуре этого излучения содержится предымпульс, опережающий основной импульс на 13 не и имеющий амплитуду в 30-400 раз меньшую, чем основной импульс.

2. Параметры плазмы, формируемой на поверхности расплавленного легкоплавкого металла (галлий, индий, висмут) фемтосекундным лазерным излучением с интенсивностью 1016- 1017 Вт/см2 при частоте следования импульсов 10 Гц, слабо зависят от поляризации лазерного излучения. Так, эффективность преобразования по энергии в жесткий рентгеновский диапазон спектра, средняя энергия горячих электронов плазмы и эффективность генерации К-альфа излучения (галлия) совпадают в пределах ошибки измерения при s- и р- поляризации лазерного излучения и наносекундном контрасте по интенсивности менее 400.

3. Взаимодействие фемтосекундного лазерного излучения с интенсивностью порядка 5x1016 Вт/см2 при частоте следования импульсов 10 Гц и контрасте по интенсивности свыше 10б с поверхностью расплавленного металла, имеющего температуру свыше 400 К, приводит к формированию пучка быстрых тяжелых многозарядных ионов основного материала мишени с энергией, превышающей 1 МэВ.

Апробация работы и публикации

Основные результаты исследований, представленных в диссертации, докладывались на следующих научных конференциях: IV и V Международный научный семинар «Математические модели и моделирование в лазерно-плазменных процессах» (Москва, 2007, 2008), Ш Международная конференция «Перспективы нелинейной физики» (Нижний Новгород, 2007), Международная конференция по когерентной и нелинейной оптике ICONO-2007 (Минск, 2007), 5-ый семинар «Комплексные системы заряженных частиц и их взаимодействие с электромагнитным излучением» (Москва, 2007).

По теме диссертации опубликовано 7 научных работ, в том числе 2 статьи в отечественных научных журналах (1 журнал из списка ВАК России) и 5 тезисов докладов.

Личный вклад автора

Все изложенные в диссертационной работе оригинальные результаты получены при непосредственном участии автора. Автор внес важный вклад в постановку и проведение экспериментов, обработку экспериментальных данных, а также интерпретацию полученных результатов.

Структура и объем диссертации

Диссертация состоит из введения, пяти разделов и заключения. Работа изложена на 115 страницах, включает 43 рисунка, 4 таблицы и список литературы (общее число ссылок 160).

Заключение диссертации по теме «Лазерная физика», Моршедиан Надер

Основные результаты, полученные в рамках настоящей диссертации можно сформулировать следующим образом:

1. При взаимодействии фемтосекундного лазерного излучения большой интенсивности и высокого контраста с поверхностью расплавленного металла происходит эффективное ускорение многозарядных ионов основного материала мишени вдоль нормали к этой поверхности. При интенсивности лазерного излучения порядка 5x1016 Вт/см2 средняя энергия ионов индия на заряд составляет около 25 кэВ, а максимальная энергия ионов галлия и индия превышает 1 МэВ.

2. Эффективность генерации жесткого рентгеновского излучения и средняя энергия горячих электронов плазмы, формируемой фемтосекундным лазерным излучением с частотой следования импульсов 10 Гц, существенно зависят от наносекундного контраста лазерного излучения и слабо зависят от его поляризации. С ухудшением контраста возрастает число реализаций с аномально высокими эффективностью генерации жесткого рентгеновского излучения и средней энергией. В случае галлиевой мишени максимальные значения достигаются при контрасте 30-50. При этом эффективность преобразования в жесткий рентгеновский диапазон возрастает в 200-300 раз, а энергия горячих электронов в 3 и более раз.

3. В случае галлиевой мишени зависимость эффективности генерации К-альфа линии излучения галлия от контраста и поляризации повторяет общие закономерности: рост эффективности с ухудшением контраста и слабая зависимость от поляризации. Эффективность генерации К-альфа линии составляет порядка 2.5x10'5 при контрасте 106 и имеет максимум при контрасте 53 в 2.5x10"4.

4. С ростом атомного номера материала мишени существенно возрастает выход жесткого рентгеновского излучения. Наблюдаемые изменения в распределении средней энергии горячих электронов по реализациям связаны в первую очередь с различием в значениях контраста лазерного излучения, при которых наблюдается существенное число реализаций с аномально высокими выходом жесткого рентгеновского излучения и средней энергией горячих электронов.

5. На основе анализа ионных время-пролетных сигналов нами получено, что при формировании плазмы на поверхности расплавленного металла лазерным излучением с интенсивностью порядка 5x1016 Вт/см2 (энергия импульса 1 мДж, длительность 50 фс): i. Температура тепловых электронов плазмы галлия при контрасте по интенсивности свыше 10б достигает 500 эВ при р и s -поляризациях лазерного излучения. При ухудшении контраста эта температура уменьшается до 200-300 эВ и не зависит от поляризации излучения; i i. Заряд медленных ионов плазмы галлия составляет при максимальном контрасте около 10, а максимальный заряд этих ионов - 13, т.е. соответствует иону галлия с полностью заполненными 1-3 электронными оболочками. При ухудшении контраста зарядовый состав медленных ионов галлия меняется слабо и также не зависит от поляризации излучения; iii. В ионном токе галлия наблюдается вклад ионов кислорода с кратностями ионизации вплоть до 8+, а слабый протонный сигнал заметен лишь при максимальном контрасте лазерного излучения. Оценка температуры электронов по ионам кислорода совпадает, в пределах погрешности измерений, с оценкой этой температуры по ионам галлия; iv. «Температура» горячих электронов, оцененная по ионному сигналу, полученному для время-пролетной базы 120 см в случае индиевой мишени, составляет 25 кэВ, а заряд быстрых ионов индия в среднем составляет около 10+. Данная оценка квазитемпературы находится в согласии с оценкой, полученной для средней энергии горячих электронов по рентгеновскому свечению плазмы, с учетом соотношения между этими величинами.

6. Найденные по результатам обработки время-пролетных ионных сигналов зависимости температуры электронов плазмы, средней энергии горячих электронов от контраста лазерного излучения в целом противоречат результатам, полученным при использовании рентгеновских методик, но подтверждают отсутствие зависимости данного параметра от поляризации лазерного излучения, обнаруженное при использовании этих методик.

7. Методика оптического зондирования позволила выявить, что плазменный факел состоит из двух областей - области с плотностью плазмы, превышающей критическую, и области плазмы малой плотности. Граница области критической плотности имеет существенно не плоскую форму. При энергии лазерного импульса порядка 200 мкДж и на временах до 10 нс относительно момента формирования плазмы граница области критической плотности двигается вдоль нормали к поверхности мишени со скоростью около 6 км/с. В то же время движение фронта плазмы происходит со скоростью около 21 км/с в том же направлении. На временах порядка 10 нс область плазмы с плотностью, превышающей критическую, отрывается от поверхности мишени.

8. Наблюдаемые нами особенности во взаимодействии фемтосекундного лазерного излучения с интенсивностью порядка 5х1016 Вт/см2, имеющем предымпульс с опережением 13 не и контрастом 400 и ниже, с поверхностью расплавленного металла могут быть связаны с формированием плотных неоднородностей плазмы размером около 15-20 мкм, окруженных плазменным облаком докритической концентрации с размером свыше 100 мкм, а также существенным возмущением границы жидкости в области воздействия.

8 Благодарности

В заключение автор благодарит своего научного руководителя д.ф.-м.н. Савельева-Трофимова Андрея Борисовича за внимательное руководство, постановку научных задач, постоянную поддержку в работе и хорошее человеческое теплое отношение. Хочу отдельно поблагодарить Дарью Сергеевну Урюпину за постоянную и неоценимую помощь при постановке и проведении экспериментов и возможность перенять у неё бесценный экспериментальный опыт. Автор также благодарен Р.В.Волкову, М.В.Куриловой и К.А.Иванову а также всем сотрудникам, студентам и аспирантам лаборатории сверхсильных световых полей за сотрудничество и помощь в работе.

7 Заключение и выводы

В рамках настоящей работы создана экспериментальная установка для исследования взаимодействия мощного фемтосекундного лазерного излучения* с поверхностью расплавленных металлов с использованием рентгеновских и ионных методик для оценивания параметров тепловых и горячих электронов плазмы, а также проведения оптической диагностики плазмы пробным пучком. Система нагрева обеспечивает получение расплавленных металлов непосредственно в процессе проведения экспериментов. Разработанная система дифференциальной откачки обеспечивает измерение ионных токов из плазмы, формируемой на поверхности расплавленного1 металла с низким давлением насыщенных паров. Реализованная в работе методика теневой оптической диагностики плазменного факела на частоте второй гармоники (400 нм) излучения лазерной системы на сапфире с титаном обеспечивает визуализацию этого факела с временным разрешением в 1 не и пространственным разрешением около 3 мкм при поле зрения-200x200 мкм2.

В рамках работы получен ряд методически важных результатов:

1. Существенное влияние на оценку средней энергии горячих электронов по двухдетекторной методике оказывает К-альфа излучение плазмы при условии, что средняя энергия горячих электронов сравнима, либо превышает энергию К-альфа линий, а используемые фильтры прозрачны для этого излучения. Так, в случае галлиевой мишени оценка средней энергии горячих электронов по двухдетекторной методике с использованием фильтров с пропусканием Ех>2.5 кэВ и £х>15 кэВ дает (контраст 10б, р-поляризация) 8 кэВ, а по методу полосовых фильтров- 15 кэВ.

2. Оценка температуры тепловых электронов плазмы и заряда медленных ионов по ионным время-пролетным сигналам для мишеней моноатомного состава может быть выполнена линейной аппроксимацией зависимости энергии пичков, соответствующих ионам с разными зарядами от их номера. Для проведения таким способом оценки энергии горячих электронов и заряда быстрых ионов необходимо проводить измерения на большой время-пролетной базе.

3. В экспериментах по взаимодействию фемтосекундного лазерного излучения с частотой следования импульсов 10 Гц с поверхностью расплавленного металла могут быть использованы разные легкоплавкие металлы, что дает возможность управления спектральными и энергетическими характеристиками жесткого рентгеновского излучения плазмы.

4. В интервале давлений в камере взаимодействия от 0,02 до 0,18 Тор средние значения эффективности преобразования в жесткое рентгеновское излучение и средней энергии горячих электронов слабо зависят от давления в камере взаимодействия. При ухудшении давления до 0,185 Тор и выше происходит резкое падение выхода рентгеновского излучения и слабое возрастание средней энергии горячих электронов в этой же области. Этот эффект не зависит от поляризации лазерного излучения.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Моршедиан Надер, 2008 год

1. Gibbon, R. Forster «Short-pulse laser - plasma interactions», Plasma Physics Control. Fusion, 38, 769-794 (1996).

2. А.В.Андреев, В.М.Гордиенко, А.Б.Савельев "Ядерные процессы в высокотемпературной плазме индуцируемой сверхкоротким лазерным импульсом", Квантовая электроника, 31, 941-956(2001).

3. W. P. Leemans, В. Nagler, A. J. Gonsalves, Cs. To'th, К. Nakamura, С. G. R. Geedes, E. Esarey, С. B. Scheroder and S. M. Hooker "GeV electron beams from a centimetre-scale accelerator", Nature physics, 2, 696-699 (2006).

4. V. Yanovsky, V. Chvykov, G. Kalinchenko, P. Rousseau, T. Planchon, T. Matsuoka, A. Maksimchuk, J. Nees, G. Cheriaux, G. Mourou, and K. Krushelnick "Ultra-high intensity- 300-TW laser at 0.1 Hz repetition rate", Optics Express, 16, 2109 2114 (2008).

5. G.A. Mourou, T. Tajima, S.V. Bulanov "Optics in the relativistic regime", Review of Modern Physics, 78, 309- 371 (2006).

6. V.T. Platonenko «High-temperature near-surface plasma produced by ultrashort laser pulses», Laser Physics, 2, 852-871 (1992).

7. С.А.Ахманов «Сверхсильные световые поля в нелинейной оптике, физике плазмы, техники рентгеновских источников», Итоги науки и техники. Серия «Современные проблемы лазерной физики», т.4, 5-18, ВИНИТИ, М., 1991.

8. М. Murnane, Н. Kapteyn, M.Rosen, R.Falcone «Ultrafast X-ray pulses from laser-produced plasmas», Science, 251, 531-541 (1991).

9. В.Лютер-Девис, Е.Г.Гамалий, ИВанг, А.В.Роде, В.Т.Тихончук «Вещество в сверхсильном лазерном поле», Квантовая электроника, 19, 317-359 (1992).

10. L. X. Chen, W. J. H. Jager, G. Jennings, D. J. Gosztola, A. Munkholm, and J. P. Hessler "Capturing a photoexcited molecular structure through time-domain x-ray absorption fine structure", Science, 292, 262-264 (2001).

11. C. Rose-Petruck, R. Jimenez, T. Guo, A. Cavalleri, C. W. Siders, F. Raksi, J. Squier, B. Walker, K. R. Wilson, and C. P. J. Barty "Picosecond-milliangstrom lattice dynamics measured by ultrafast x-ray diffraction", Nature 398, 310-312 (1999).

12. C. W. Siders, A. Cavalleri, K. Sokolowski-Tinten, C. Toth, T.Guo, M. Kammler, M. H. von Hoegen, K. R. Wilson, D. vonder Linde, and C. P. J. Barty "Detection of nonthermalmelting by ultrafast x-ray diffraction", Science, 286, 1340-1342 (1999).

13. C. Rischel, A. Rousse, I. Uschmann, P. A. Albouy, J. P. Geindre, P. Audebert, J. C. Gauthier, E. Forster, J. L. Martin, and A. Antonetti "Femtosecond time-resolved x-ray diffraction from laser-heated organic films", Nature, 390, 490-492 (1997).

14. J. de Groot, O. Hemberg, A. Holmberg, and H. M. Hertz "Target optimization of a waterwindow liquid-jet laser-plasma source", J. Appl. Phys., 94, 3717-3721 (2003).

15. B. Kim, J. Kim, B. Ahn, D. Lee, and D. Kim "Optimization of laser parameters for the maximum efficiency in the generation of water-window radiation using a liquid nitrogen jet", Appl. Phys. Lett., 88, 14150/1-3 (2006).

16. P. A. C. Jansson, U. Vogt, and H. M. Hertz "Liquid-nitrogen-jet laser-plasma source for compact soft x-ray microscopy", Rev. Sci. Instrum. 76, 04350/3-8 (2005).

17. M. Wieland, T. Wilhein, M. Faubel, Ch. Ellert, M. Schmidt, and O.Sublemontier "EUV and fast ion emission from cryogenic liquid jet target laser-generated plasma", Appl. Phys. B: Lasers Opt. B, 72, 591-597(2001).

18. M. Berglund, L. Rymell, H. M. Hertz, and T. Wilhein "Cryogenic liquid-jet target for debris-free laser-plasma soft x-ray generation", Rev. Sei. Instrum., 69, 2361-2364 (1998).

19. M. Berglund, L. Rymell, and H. M. Hertz "Ultraviolet prepulse for enhanced x-ray emission and brightness from droplet-target laser plasmas", Appl. Phys. Lett., 69, 1683-1685 (1996).

20. P. Dunne, G. O'Sullivan, and D. O'Reilly "Prepulse-enhanced narrow bandwidth soft x-ray emission from a low debris, subnanosecond, laser plasma source", Appl. Phys. Lett., 76, 34-36 (2000).

21. S. Düsterer, H. Schwoerer, W. Ziegler, C. Ziegler, and R. Sauerbrey "Optimization of EUV radiation yield from laser-produced plasma", Appl. Phys. B: Lasers Opt. B, 73, 693-698 (2001).

22. S. Düsterer, H. Schwoerer, W. Ziegler, D. Salzmann, and R. Sauerbrey "Effects of a prepulse on laser-induced EUV radiation conversion efficiency", Appl. Phys. B: Lasers Opt. B, 76, 17-21 (2003).

23. T. Higashiguchi, K. Kawasaki, W. Sasaki, and S. Kubodera "Enhancement of extreme ultraviolet emission from a lithium plasma by use of dual laser pulses", Appl. Phys.Lett., 88, 16150/2-5(2006).

24. P. Hayden, A. Cummings, N. Murphy, G. O'Sullivan, P. Sheridan, J.White, and P. J. Dunne "13.5 nm extreme ultraviolet emission from tin based laser produced plasma sources", Appl. Phys. 99, 0933 02 (2006).

25. J. Kutzner, M. Silies, T. Witting, G. Tsilimis, and H. Zacharias "Efficient high-repetition- rate fs-laser based X-ray source", Appl.Phys. B: Lasers Opt. B, 78, 949-955 (2004).

26. M. Anand, S. Kahaly, G. Ravindra Kumar, M. Krishnamurthy, A. S.Sandhu, and P. Gibbon "Enhanced hard x-ray emission from microdroplet preplasma", Appl. Phys. Lett., 88, 18111/1-32006).

27. A. A. Andreev, J. Limpouch, А. В. Iskakov, and H. Nakano "Enhancement of x-ray line emission from plasmas produced by short high-intensity laser double pulses", Phys. Rev. E, 65, 02640/3-12(2002).

28. H. Nakano, T. Nishikawa, and N. Uesugi "Enhanced K-shell x-ray line emissions from aluminum plasma created by a pair of femtosecond laser pulses", Appl. Phys. Lett., 79, 24-26 (2001).

29. N.Lisi, С. Meyer and R. Scrivens "СОг laser ion source: Comparison between mode-locked and free-running laser beams" Laser Part. Beams, 19, 647-655 (2000).

30. G.M.Petrov, J.Davis and A.L. Velikovich "Neutron production from high-intensity laser-cluster induced fusion reactions", Plasma Phys. Control. Fusion, 48,1721-1739 (2006).

31. M.M. Basko "New developments in the theory of ICF targets, and fast ignition with heavy ions", Plasma Phys. Control. Fusion, 45, A125-A132 (2003).

32. P.A. Norreys, K.M. Krushelnick, M. Zepf "PW lasers: matter in extreme laser fields", Plasma Phys. Control. Fusion, 46, B13-B21 (2004).

33. V.Y. Bychenkov, W. Rozmus, A. Maksimchuk, D. Umstadter, C.E. Capjack "Fast ignitor concept with light ions", Plasma Phys. Rep., 27, 1017-1020 (2001).

34. S. Fritzler, V. Malka, G. Grillon, J.P. Rousseau, F. Burgy, E. Lefebvre, E. d'Humieres, P. McKenna, K.W.D. Ledingham "Proton beams generated with high-intensity lasers:1

35. Applications to medical isotope production", Appl. Phys. Lett., 83, 3039-3041 (2003).

36. А.А. Андреев, А.И. Запысов, A.B. Чарухчев, B.E. Яшин "Генерация рентгеновского излучения и быстрых частиц высокоинтенсивными лазерными импульсами", Известия АН, серия физическая, 63, 1237-1252 (1999); УФН, 169, 72-78 (1999).

37. Т. Ditmire, Е. Springate, J.W.G. Tisch, Y.L. Shao, M.B. Mason, N. Hay, J.P. Marangos, and M.H.R. Hutchinson "Explosion of atomic clusters heated by high-intensity femtosecond laser pulses", Physical Review A, 57, 369-381 (1998).

38. D.D. Meyerhofer, H. Chen, J.A. Delettrez, B. Soom, S. Uchida, and B. Yaakobi "Resonance absorption in high-intensity contrast, picosecond laser-plasma interactions", Phys Fluids B, 5, 2584-2588 (1993).

39. B. Soom, H. Chen, Y. Fisher, D.D. Meyerhofer, "Strong Ka emission in picosecond laserplasma interactions", J. Appl. Phys., 74, 5372-5377 (1993).

40. A. Rousse, P. Audebert, J.P. Geindre, F. Fallies , J.C. Gauthier , "Efficient Ka X-ray source from femtosecond laser-produced plasmas", Phys. Rev. E, 50, 2200-2207 (1994).

41. А.А.Андреев, Е.Г.Гамалий, В.Н.Новиков, A.H Семакин, В.Т.Тихончук "Нагрев плотной плазмы сверхкоротким лазерным импульсом в режиме аномального скин-эффекта", ЖЭТФ, 101, 1808(1992).

42. D.W. Forslund, J.M. Kindel, K.Lee "Theory and simulation of resonant absorption in a hot plasma", Phys. Rev. A, U, 679-683 (1975).

43. D.W. Forslund, J.M. Kindel, К. Lee "Theory of hot electron spectra at high laser intensity", Phys. Rev. Lett., 39, 284-288 (1977).

44. F.Brunei "Not-so-resonant, resonant absorption", Phys. Rev. Lett., 59, 52 (1987).

45. H. Chen, B. Soora, B. Yaakobi "Hot-electron characterization from Ka measurements in high-contrast, p-polarized, picosecond laser-plasma interactions", Phys. Rev. Lett, 70, 3431-3434,(1993).

46. E.L. Clark, K. Krushelnik, M. Zepf "Energetic Heavy-Ion and Proton Generation from Ultraintense Laser-Plasma Interactions with Solids", Phys. Rev. Lett., 85, 1654-1657 (2000).

47. D. Riley. J.J. Angulo-Gareta, F.Y. Khattak, and M.J. Lamb "Ka yields from Ti foils irradiated with ultrashort laser pulses", Phys. Rev. E, 71, 01640/6-13 (2005).

48. T. Doppner, Th. Fennel, Thr Diederich, J. Tiggesbaumker, and K. H. Meiwes-Broer "Controlling the Coulomb Explosion of Silver Clusters by Femtosecond Dual-Pulse Laser Excitation", Phys Rev. Lett., 94, 013401/1-4 (2005).

49. Y. Jiang, T. Lee, C.G. Rose-Petruck "Generation of ultrashort hard-x-ray pulses with tabletop laser systems at a 2 kHz repetition rate", JOSA B, 20, 229-237'(2003).

50. Y.T.Li, J.Zhang, Z.M. Sheng, H. Teng, T.J.Liang, X.Y.Peng, X. Lu, Y.J.Li, and X.W. Tang "Spatial distribution of high-energy electron emission from water plasmas produced by femtosecond laser pulses", Phys. Rev. Lett., 90, 165002/1-4 (2003).

51. Р.В.Волков, В.М. Гордиенко, П.М. Михеев, А.Б.Савельев, Д.С. Урюпина "Высокотемпературная плазма, сформированная на свободной поверхности жидкости фемтосекундным лазерным излучением", Квантовая электроника, 34, 135-138 (2004).

52. В.М. Гордиенко, М.В.Курилова, Е.В.Раков, А.Б. Савельев, Д.С. Урюпина "Высокостабильный плазменный источник, сформированный на поверхности галлия сверхинтенсивным фемтосекундным лазерным импульсом", Квантовая электроника, 37, 651-655 (2007).

53. Д.С. Урюпина, " Формирование быстрых ионов из твердотельной плазмы, созданной высококонтрастным фемтосекундным лазерным импульсом", диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук, Москва, МГУ, (2006).

54. А.А.Андреев, А.А.Мак, В.Е.Яшин, «Фазовые характеристики импульсов в YAG:Nd-лазере с активной синхронизацией мод», Квантовая электроника, 24, 99-114 (1997).

55. Н.Г. Басов, Ю.А.Захаренков, А.А.Рупасов, Г.В.Склизков, А.С.Шиканов "Диагностика плотной плазмы», М.: Наука, 1989.

56. Н.И. Коротеев, И.Л. Шумай, Физика мощного лазерного излучения, М:. Наука, 1991.

57. А.Ф. Александров, А. А. Рухадзе, Лекции по электродинамике плазмоподобных сред, Москва, Издательство Московского университета, 1999.

58. Ю.П. Райзер, Физика газового разряда, М:. Наука, 1987.

59. W.L. Kruer, К. Estabrook "Laser light absorption due to self-generated magnetic field", Phys. Fluids, 20, 1688 (1977).

60. N.E.Andreev, F.E.Fortov, V.V.Kostin, M.E.Veisman «Heating of the solid targets by ultrashort intense laser pulses», SPffi Proc., 2770, 115-125 (1990).

61. S.Backus, C.G. Durfee Ш, M.M. Mumane and H.C. Kapteyn "High power ultrafast lasers", Rev.Scientific Intrum., 69, 1207-1223 (1998).

62. V. Chvykov, P. Rousseau, S. Reed, G. Kalinchenko, and V. Yanovsky "Generation of 10u contrast 50 TW laser pulses", Optics Letters, 31, 1456-1458 (2006).

63. М. P. Kalashnikov, E. Risse, H. Schonnagel, A. Husakou, J. Herrmann, W. Sandner "Characterization of a nonlinear filter for the front-end of a high contrast double-CPA Ti:sapphire laser", Optics Express, 12, 5088-5097 (2004).

64. J.A.Cobble, G.T.Schappert, L.A.Jones, A. J. Taylor, G. A. Kyrala, and R. D. Fultonet «The interaction of a high irradiance subpicosecond laser pulse with aluminum: the effect of the prepulse on x-ray production», J. Appl. Phys., 69, 3369-3371 (1991).

65. M. Kaluza, J. Schreiber, M. I. K. Santala, G. D. Tsakiris, K. Eidmann, J. Meyer-ter-Vehn, and K. J.Witte «Influence of the Laser Prepulse on Proton Acceleration in Thin-Foil Experiments», Phys. Rev. Lett., 93,045003/1-4 (2004).

66. В.Л. Гинзбург "Распространение электромагнитных волн в плазме", М.: Наука, 1967.

67. E.G. Gamaly «Ultrashort powerful laser matter interaction: physical problems, models and computation», Laser and Particle Beams, 12, 185-208 (1994).

68. D.Guilietti, L.A. Gizzi «X-ray emission from laser produced plasmas», La Rivista del Nuovo Cimento, 21, 1-93 (1998).

69. А.Б. Савельев-Трофимов "Управление свойствами плотной плазмы фемтосекундного лазерного импульса и инициирование низкоэнергетических ядерных процессов" диссертация на соискание ученой степени доктора физико-математических наук, Москва, 2004.

70. Л.Д.Ландау, Е.М.Лифшиц «Теория поля» Москва, Физматлит, 2003, 533 стр.

71. R R. Kodama, К. Takahashi, К. A. Tanaka, М. Tsukamoto, Н. Hashimoto, Y. Kato, К. Mima "Study of Laser-Hole Boring into Overdense Plasmas", Phys.Rev.Lett. 77,4906- 4909 (1996).

72. V. Malka, A. Lifschitz, J. Faure, and Y. Glinec "Staged concept of laser-plasma acceleration toward multi-GeV electron beams", Phys. Rev Special Topics Accelerators and beams, 9, 091301/1-7(2006).

73. Hui Xu, Zheng-Ming Sheng, Zhang, M. Y. Yu "Intensity-dependent resonance absorption in relativistic laser-plasma interaction", Phys. of Plasmas, 13, 123301/1-7 (2006).

74. H.-b. Caia,W.Yu, S.-p.Zhu, C.-y. Zheng, L.-h. Cao, and W.-b. Pei "Vacuum heating in the interaction of ultrashort, relativistically strong laser pulses with solid targets", Phys. of Plasmas, 13, 063108/1-6 (2006).

75. A.B. Гуревич, Л.В. Парийская, Л.В. Питаевский, ЖЭТФ 49,'647-654 (1965).

76. F. Begay, D.W. Forslund "Accxeleration of multi species ions in Co2 laser produced plasmas: experiments and theory",Phys. Fluids, 25, 1675-1685 (1982).

77. R. Dinger, K. Rohr, H. Weber "Dynamics of recontamination of laser-cleaned metallic surfaces in laser-produced plasma experiments", J.Phys.D: Appl.Phys. 17, 1707-1712 (1984).

78. M. Allen, P.К Pate!, A. Mackinnon, Dwight Price, Scott Wilks, and Edward Morse "Direct Experimental Evidence of Back-Surface Ion Acceleration from Laser-Irradiated Gold Foils", Phys. Rev. Lett., 93, 265004-8 (2004).

79. Т. Ditmire, J. Zweiback, V.P. Yanovsky, Т.Е. Cowan, G. Hays, K.B. Wharton "Nuclear fusion from explosions of femtosecond laser-heated deuterium clusters" Nature, 398, 489-492 (1999).

80. J. Denavit "Absorption of high intensity subpicosecond lasers on solid density targets", Phys. Rev. Lett., 69, 3052-3055 (1992).

81. L.O. Silva, M. Marti, J.R. Davies, R.A. Fonseca, C. Ren, F.S. Tsung, W.B. Mori "Proton Shock Acceleration in Laser-Plasma Interactions", Phys. Rev. Lett. 92, 01500/2-6 (2004).

82. T. Ditmire, T. Donnelly, A. M. Rubenchik, R. W. Falcone, and M. D. Perry "Interaction of intense laser pulses with atomic clusters", Phys.Rev. A, 53, 3379-3402 (1996).

83. T. Nishikawa, H. Nakano, H. Ahn, N.Uesugi, T. Serikawa "X-ray generation enhancement from a laser-produced plasma with a porous. silicon target", Appl.Phys.Let., 70, 1653-1655 (1997).

84. Волков P.B., Голишников B.M., Гордиенко B.M. и др. «Генерация горячих частиц в фемтосекундной лазерно плазме с использованием твердотельных модифицированных мишеней», Квантовая электроника, 31, 241—246 (2001).

85. В.М. Гордиенко, М.С. Джиджоев, И.А. Жвания, И.А. Макаров "Увеличение выхода рентгеновских фотонов при двухимпульсном воздействии лазерным излучением на твердотельную мишень в воздухе", Квант, электроника, 37, 599-600 (2007).

86. Masatake Yoshida, Yasushi Fujimoto "Generation of picosecond hard x rays by terawatt laser focusing on a copper target", Appl. Phys. Lett, 73, 2393-2395 (1998).

87. M Hagedom, J. Kutzner, G. Tsilimis and H. Zacharias "High-repetition-rate hard X-ray generation with sub-millijoule femtosecond laser pulses", Applied Phys. B, 77, 49-57 (2003).

88. A. Sjogren, M. Harbst, C.-G. Wahlstrom, S. Svanberg, C. Olsson "High-repetition-rate, hard x-ray radiation from a laser-produced plasma: Photon yield and application considerations", Rev.Scientific Instrum., 74, 2300-2311 (2003).

89. C. G. Serbanescu, J. A. Chakera, R. Fedosejevs "Efficient К„ x-ray source from submillijoule femtosecond laser pulses operated at kilohertz repetition rate", Rev. Scientific Instrum., 78,10350/2-8 (2007).

90. C.G. Serbanescu and R. Fedosejevs "Electron radiography using hot electron jets from submillijoule femtosecond laser pulses", Appl.Phys.B, 83, 521-525 (2006).

91. E. Fill, J. Bayerl, R. Tommasini "A novel tape target for use with repetitively pulsed lasers", Rev. Scientific Instrum., 73, 2190-2192 (2002).

92. J. Kutzner, M. Silies, T. Witting, G. Tsilimis, H. Zacharias "Efficient high-repetition-rate fs-laser based X-ray source", Applied Phys. B, 78, 949-955 (2004).

93. N.Zhavoronkov, Y.Gritsai, M.Bargheer, M.Woemer, T.Elsaesser, F.Zamponi, I.Uschmann, E.Forster " Microfocus Cu Kalpha source for femtosecond x-ray science", Optics Lett., 30 1737-1739(2005).

94. T.Guo, C.G. Rose-Petruck, RJimenez, F. Raksi, J.A. Squier, B.Walker, K.R.Wilson, P.P. Christopher "Picosecond-milliangstrom resolution dynamics by ultrafast x-ray diffraction", SPIE Proc. 3157, 84-88 (1997).

95. Y. Jiang, T.Lee, W.Li, G.Ketwaroo, C.G.Rose-Petruck "High-average-power 2-kHz laser for generation of ultrashort x-ray pulses", Optics Lett., 27, 963-965 (2002).

96. F. N. Beg, M. S. Wei, E. L. Clark, A. E. Dangor, R. G. Evans, P. Gibbon, A. Gopal, K. L. Lancaster, K. W. D. Ledingham, P. McKenna, P. A. Norreys, M. Tatarakis, M. Zepf, K.

97. Krushelnick "Return current and proton emission from short pulse laser interactions with wire targets", Physics of Plasmas, 11, 2806-2813 (2004).

98. F. Vidal, T. W. Johnston, S. Laville, 0. Barthélémy, M. Chaker, В. Le Drogoff, J. Margot, and M. Sabsabi "Critical-Point Phase Separation in Laser Ablation of Conductors", Phys.Rev.Lett, 86, 2573-2576 (2001).

99. P.B. Волков, B.M. Гордиенко, П.М. Михеев, А.Б. Савельев, Д.С. Урюпина "Высокотемпературная плазма, сформированная на свободной поверхности жидкости фемтосекундным лазерным излучением", Квантовая электроника, 34, 135-138 (2003).

100. J. Son, M. Cho, D. Kim, В. Ahn, J. Kim "Prepulse effect on laser-induced water-window radiation from a liquid nitrogen jet", Appl.Phys.Lett., 90, 26150/2-5 (2007).

101. G.Korn, A.Thoss, H.Stiel, U.Vogt, M.Richardson, T. Elsaesser, M.Faubel "Ultrashort 1-kHz laser plasma hard x-ray source", Optics Lett. 27, 866-868 (2002)

102. A. Thoss, M. Richardson, G. Korn, M. Faubel, H. Stiel, U. Vogt, T. Elsaesser "Kilohertz sources of hard x rays and fast ions with femtosecond laser plasmas", JOSA B, 20, 224-2282003).

103. N. Zhavoronkov, Y. Gritsai, G. Korn and T. Elsaesser "Ultra-short efficient laser-driven hard X-ray source operated at a kHz repetition rate", Appl.Phys. B, 79, 663-667 (2004).

104. C.Reich, C.M.Laperle, X. Li, B.Ahr, F.Benesch, C.G.Rose- Petruck "Ultrafast x-ray pulses emitted from a liquid mercury laser target", Optics Letters, 32, 427-429 (2007).

105. E. T. Gumbrell, A. J. Comley, M. H. R. Hutchinson, R. A. Smith "Intense laser interactions with sprays of submicron droplets", Physics of Plasmas, 8, 1329-1339 (2001)

106. S. Ter-Avetisyan, M. Schniirer, S. Busch, E. Risse, P. V. Nickles, and W. Sandner "Spectral Dips in Ion Emission Emerging from Ultrashort Laser-Driven Plasmas", Phys.Rev.Lett., 93, 15500/6-10(2004).

107. T. D. Donnelly, J. Hogan, A. Mugler, N. Schommer, and M. Schubmehl, A.J. Bernoff, B. Forrest "An experimental study of micron-scale droplet aerosols produced via ultrasonic atomization", Physics of Fluids, 16, 2843-2851 (2004).

108. E. Parra, S.J. McNaught, J. Fan, H.M. Milchberg "Pump-probe studies of EUV and X-ray emission dynamics of laser-irradiated noble gas droplets", Appl.Phys. A, 77, 317-323 (2003).

109. M. Anand, C. P. Safvan and M. Krishnamurthy "Hard X-ray generation from microdroplets in intense laser fields", Appl.Phys. B, 81, 469-477 (2005).

110. T. D. Donnelly, J. Hogan, A. Mugler, N. Schommer, and M. Schubmehl, A.J. Bernoff, B. Forrest "An experimental study of micron-scale droplet aerosols produced via ultrasonic atomization", Physics of Fluids, 16, 2843 (2004).

111. A. J. Kemp, H. Ruhl "Multispecies ion acceleration off laser-irradiated water droplets", Physics of Plasma, 12, 033105-033115 (2005).

112. M. Anand, P.Gibbon, M. Krishnamurthy "Large spectral blue shifts in intense laser irradiation of microdroplets", Optics Express, 14, 5502-5507 (2006).

113. C.Favre, V. Boutou, S. C. Hill, W.Zimmer, M. Krenz, H. Lambrecht, J.Yu, R. K. Chang, L. Woeste, and J.-P. Wolf "White-Light Nanosource with Directional Emission", Phys. Rev. Lett., 89, 03500/2-6 (2002).

114. A. Flettner, T. Pfeifer, D. Walter, C. Winterfeldt, C. Spielmann, G. Gerber "High-harmonic generation and plasma radiation from water microdroplets", Appl.Phys. B, 77, 747-751 (2003).

115. H.C. Wu, W. Yu, T.J. Liang, X.Y. Peng, Z. Jin, Y.J. Li, Z.M. Sheng, X.W. Tang, J. Zhang "A simple estimate of resonance absorption of femtosecond laser pulses by liquid droplets", Appl.Phys. B, 77, 687-689 (2003).

116. J.Zheng, Z.-M. Sheng, X.-Y. Peng, J. Zhang "Energetic electrons and protons generated from the interaction of ultrashort laser pulses with microdroplet plasmas", Physics of Plasmas, 12, 11310/5-10 (2005).

117. D. Strickland and G. Mourou "Compression of Amplified Chirped Optical Pulses", Optics Communications, 55, 447-449 (1985).

118. C.A. Ахманов, В.А. Выслоух, A.C. Чиркин "Оптика фемтосекундных лазерных импульсов", М.: Наука, 1988.

119. К.Н. Hong, В. Hou, J.A. Nees, Е. Power, G.A. Mourou "Generation and measurement of >108 intensity contrast ratio in a relativistic kHz chirped-pulse amplified laser", Appl. Phys. B, 81, 447-457 (2005).

120. Р.В.Волков, В.М. Гордиенко, П. М. Михеев, А.Б.Савельев, "Влияние атомного состава мишени на выход жесткого некогерентного рентгеновского излучения из фемтосекундной лазерной плазмы", Квантовая электроника, 30, 896-900 (2000).

121. В.Ф. Ковалев, В.Ю. Быченков, В.Т. Тихончук, «Ускорение ионов при адиабатическом разлете плазмы: ренормгрупповой подход», Письма в ЖЭТФ, 74, 12-16 (2001).

122. Физические величины: Справочник под ред. И.С.Григорьева, Е.З.Мейлихова.-М.; Энергоатомиздат, 1991.