Оптические и неадиабатические переходы в квазимолекулах Ca-He, Mg-He тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.05, кандидат физико-математических наук Бичуцкая, Елена Николаевна

  • Бичуцкая, Елена Николаевна
  • кандидат физико-математических науккандидат физико-математических наук
  • 2000, Санкт-Петербург
  • Специальность ВАК РФ01.04.05
  • Количество страниц 112
Бичуцкая, Елена Николаевна. Оптические и неадиабатические переходы в квазимолекулах Ca-He, Mg-He: дис. кандидат физико-математических наук: 01.04.05 - Оптика. Санкт-Петербург. 2000. 112 с.

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Бичуцкая, Елена Николаевна

ВВЕДЕНИЕ.

Глава 1. ПОЛУКЛАССИЧЕСКИЙ ФУРЬЕ - ПОДХОД К КВАЗИМОЛЕКУЛЯРНЫМ ОПТИЧЕСКИМ ПЕРЕХОДАМ.

§1. Вычисление формы спектральной линии излучения в полуклассическом Фурье - подходе.

§2. Кривые потенциальной энергии и радиационные ширины.

§3. Запрещенный Ca(4sV 50 4s3<i,1 D2) - Не оптический переход a. Спектр излучения. b. Коэффициент поглощения. Сравнение с экспериментом. c. Аналитическое описание спектров запрещенных оптических переходов с учетом быстрого изменения радиационной ширины состояния.

§4. Разрешенный Са(4з2,1 50 <-+ As4p,1 Р) - Не оптический переход. лава 2. ВЛИЯНИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ СОСТОЯНИЙ И 1ЕАДИАБАТИЧЕСКИХ ПЕРЕХОДОВ НА ФОРМУ СПЕКТРАЛЬНОЙ ЛИНИИ. МОДЕЛЬ ДЕМКОВА.

§1. Оптические спектры излучения в модели Демкова.

§2. Результаты численного расчета спектров и их асимптотические пределы.

§3. ДиззиЛйЧбскии сателлит спектральной лилии. лава 3. КВАЗИМОЛЕКУЛЯРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ И НЕА-1ИАБАТИЧЕСКИЕ ПЕРЕХОДЫ В КВАЗИМОЛЕКУЛАХ

Га-Ее, Мд-Не.

§1. Малая величина параметра неадиабатичности < 1. Квазимолекулы Ca(4s4p? Ри3 Р2), Mg(ZsZp,3 Рь3 Р2)~

- He(ls2,1 So).

§2. Большая величина параметра неадиабатичности £* » 1.

Квазимолекула Са(4з4р? P,AsM,1 D) - Heils2,1 So).

АКЛЮЧЕНИЕ.

ИТЕРАТУРА. 107

Рекомендованный список диссертаций по специальности «Оптика», 01.04.05 шифр ВАК

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Оптические и неадиабатические переходы в квазимолекулах Ca-He, Mg-He»

Под излучением квазимолекул понимается оптический переход между квазимолекулярными состояниями, которые формируются при столкновении атомных частиц. Впервые в современной форме концепция квазимолекулярных переходов была сформулирована в работе [1] и широко используется с тех пор для описания различных особенностей спектральных линий (СЛ). После открытия излучения электронов и фотонов, которое сопровождает возбуждение внутренних оболочек атомов при столкновениях [2], в развитии физики квазимолекулярного излучения наступил следующий этап. Оказалось, что теория, которая была разработана для тепловых столкновений атомов в условиях газовой ячейки и излучения в видимом диапазоне, описывает также электронные [35] и рентгеновские [6-8] спектры, формируемые при столкновениях атомов и ионов с энергиями в сотни кэв в пучковых экспериментах.

Для тепловых столкновений атомных частиц, скорость которых значительно меньше скорости электронов в атомах, адекватным является адиабатическое описание, предполагающее, что электроны в каждый момент времени успевают подстраиваться к мгновенному положению ядер. Электронные состояния определяются для фиксированных ядер, а адиабатичность столкновения проявляется в том, что вероятность переходов между энергетически удаленными состояниями, как правило, экспоненциально мала, так что можно ограничиться рассмотрением лишь нескольких энергетически близкорасположенных состояний.

В настоящей работе обсуждается случай, когда адиабатическое электронное состояние может спонтанно распадаться с испусканием фотона (или электрона). В последнее время появилась возможность извлекать информацию об этих процессах из измеряемых в экспериментах энергетических спектров фотонов или электронов, испущенных в процессе столкновения [9-11]. Таким образом, одновременное экспериментальное и теоретическое изучение энергетических распределений (спектров) фотонов и электронов, которые образуются в процессе столкновения, позволяет получить важную и согласованную информацию о динамике процесса.

Существует ряд систем, подробно изученных как теоретически, так и экспериментально, и при этом достигнуто хорошее согласие полученных результатов. Так, например, для наиболее известного процесса такого рода Не(21Б0) + Яе(1150) —* Яе(1150) -¡-//е(116о) + Нсо данные уникального пучкового эксперимента [12] разумно согласуются с результатами теоретического расчета [13]. Но таких согласованных систем, т.е. хорошо разработанных в эксперименте и в то же время подтвержденных надежными теоретическими расчетами, по-прежнему не много.

В ходе столкновения терм, например, исходного состояния может сближаться и даже пересекаться с термами других состояний, что приводит к неадиабатическим переходам между квазимолекулярными состояниями. Вопрос о том, отражается ли в этом случае взаимодействие состояний в ходе столкновения на форме спектра (фотонного или электронного), а если отражается, то как, требует отдельного рассмотрения.

В работе [14] было указано, что в общем случае при учете переходов спектры отличны от тех, которые возникают при распаде с уединенного автоионизационного терма. Дальнейшее рассмотрение показывает, что взаимодействие термов действительно приводит к особенностям в спектре [15,16], причем особенности в типичных случаях столь характерны, что это позволяет по-новому подойти к определению параметров неадиабатического взаимодействия состояний на основе изучения квазимолекулярных спектров.

В предыдущих работах [4,15] была сформулирована теория: взаимодействия нескольких квазистационарных состояний с одним (невырожденным) континуумом и рассмотрены особенности в спектрах, возникающие в ряде физически интересных случаев, когда имеется лишь один квазистационарный терм [4,17], а также два терма, образующих ландау - зинеровское пересечение [18]. С целью приложения к оптическим спектрам, которые исследуются, как правило, в условиях газовой ячейки, найденные для модели

Ландау - Зинера, выражения были усреднены по параметрам удара и максвелловскому распределению скоростей сталкивающихся атомов [19]. В работе [16] систематически исследуется другой важный для атомной физики случай взаимодействия двух состояний, когда на больших межъядерных расстояниях гермы параллельны, а при уменьшении Я сильно расталкиваются. Неадиабатические переходы в этом случае обычно описываются моделью Демкова [20] или более обшей моделью Никитина [21,22].

В то же время, формулы, разработанные в [16], непосредственно не могут быть применены к условиям газовой ячейки, поэтому в настоящей работе спектры, описываемые моделью Демкова, были усреднены по параметрам удара и максвелловскому распределению скоростей сталкивающихся атомов и были получены аналитические выражения, описывающие особенности, возникающие в таких спектрах. Применение полученных результатов иллюстрируется на примерах квазимолекул Са - Не, Мд — Не.

Традиционно квазимолекулярные спектры исследуются для асимптотически (в пределе разъединенных атомов) разрешенных переходов. При этом достаточно новое направление в квазимолекулярной спектроскопии связано с изучением асимптотически запрещенных переходов, для которых отсутствуют соответствующие атомные лиши. Учет взаимодействия состояний особенно существен при описании переходов, которые запрещены в пределе разъединенных атомов, поскольку запрет на излучение снимается только благодаря межатомному взаимодействию хотя бы с одним дополните л ьным состоянием.

Актуальность темы диссертации. Исследование столкновительно - индуцированного излучения и поглощения вблизи запрещенных атомных линий представляет собой обширный и быстроразвива-ющийся раздел спектроскопии. В связи с поиском новых экси-мерных систем [23] в последнее время возрос интерес к изучению столкновительно - индуцированного излучения и поглощения вблизи запрещенных атомных 5 — 5 переходов. Наиболее полно в литературе исследованы столкновительно - индуцированные полосы вблизи запрещенных атомных линий в системах типа щелочной металл - инертный газ, которым посвящено большинство работ [24-30].

Лишь в последние годы в связи с разработкой лазеров с относительно высоким давлением активной газовой смеси начали активно изучаться столкновительно - индуцированные переходы в атомах второй группы в атмосфере инертного газа [31]. Экспериментальные данные для ряда запрещенных переходов в атомах второй группы получены в [32-38]. Главной особенностью таких переходов является столкновительно - индуцированный сателлит, который расположен в окрестности положения запрещенной атомной линии. При этом в большинстве работ по исследованию сателлитов запрещенных линий [39-43] не приводится сравнений рассчитанного контура с экспериментальным по абсолютной интенсивности. Авторы теоретических работ [44-46], как правило, предлагают лишь качественную интерпретацию полученных экспериментальных результатов, а если и проводят сравнение с экспериментом, то лишь по форме исследуемого сателлита СЛ с использованием различных нормировочных множителей. В то же время, для моделирования процессов в лазерах необходимы абсолютные значения спектральной интенсивности.

Поэтому весьма актуальным представляется рассмотрение метода, который позволяет единым образом описывать полные контуры (включая центральную лоренцевскую часть и примыкающие к ней крылья) С Л излучения и поглощения как для асимптотически разрешенных, так и для асимптотически запрещенных квазимолекулярных оптических переходов, а также проводить сравнения полученных спектров с экспериментом без использования подгоночных параметров.

Дополнительная проблема в теории спектров состоит в том, что среди авторов [32, 33, 38] до сих пор нет единого мнения относительно физических механизмов и природы образования сателлита СЛ в окрестности положения запрещенного атомного перехода. В предлагаемой работе подробно исследованы причины возникновения такого сателлита в спектрах, порожденных оптическими переходами 1Р,1Д (первой возбужденной конфигурации) <—5'о в квазимолекулах щелочноземельный металл - инертный газ.

Актуальной задачей теории также является вопрос о том, как отражается взаимодействие состояний в ходе столкновения и неадиабатические переходы между ними на формирование С Л, поскольку каждая модель взаимодействия приводит к форме спектров, отличающихся характером поведения квазимолекулярных характеристик состояний и влиянием неадиабатических эффектов.

Цель и основные задачи работы. Целью настоящей работы является исследование оптических и неадиабатических переходов между квазимолекулярными состояниями, которые формируются при столкновениях атомов. Основное внимание уделяется при этом вычислению и аналитическому описанию полных контуров СЛ излучения и поглощения для асимптотически запрещенных квазимолекуЛярных оптических переходов, а также исследованию влияния взаимодействия состояний и неадиабатических переходов на форму СЛ. Более конкретно, в диссертационной работе были поставлены и решены следующие задачи:

1. Для запрещенного Са(4з2,2 50 4зЗ^,1 £>2) - Не и разрешенного Са(4.52,1 5о 4з4р,1 Р) — Не оптических переходов вычисление формы С Л излучения и поглощения в рамках Фурье - приближения. Сравнение с существующими экспериментальными данными.

2. Аналитическое описание спектров запрещенных оптических переходов с учетом быстрого изменения радиационной ширины состояния.

3. На примере квазимолекул Са(4з4р,1 Р, АзЫ,1 £>), Са(4в4р,3 Рь3 Рз), Мд(3.э3р? Р\ ,3 Р2) - Яе(1з2,1 50) анализ влияния взаимодействия состояний и неадиабатических переходов в рамках модели Демкова на форму СЛ.

Научная новизна и практическая ценность работы состоят в следующем:

1. В настоящей работе вычисления полных контуров С Л излучения и поглощения для разрешенных и запрещенных переходов проводятся в рамках Фурье - приближения. Такой подход позволяет рассматривать влияние на спектр и экстремумов в разностной потенциальной функции, и быстрое (экспоненциальное) изменение радиационной ширины состояния, т.е. учитывать одновременно две основные причины возникновения сателлита С Л запрещенного перехода. В работе показано, что расчеты, проводимые в рамках приближений, которые учитывают только одну из них - либо экстремум в разностной потенциальной кривой [47], либо быстрое изменение радиационной ширины состояния [например,48], не пригодны для конкретного сравнения с экспериментом по форме и абсолютной интенсивности сателлита С Л и могут применяться лишь в качестве первичных оценочных вычислений.

2. Впервые для залрещенного Са(4з V 50 —*• 453с?,1Х>г) — Не оптического перехода выполнено сравнение с экспериментом ка.к но форме, так и по абсолютной интенсивности без использования подгоночных параметров, а также установлен механизм формирования контура СЛ такого перехода. Для запрещенного оптического перехода Са(4з2,1 50 —>• 453с?,1 £>г) — Не до настоящего времени не было проведено надежного сравнения формы и абсолютной интенсивности рассчитанного контура СЛ поглощения с экспериментальными данными. В первую очередь это связано с трудностями эксперимента при абсолютных измерениях интенсивности спектра. При теоретических расчетах основной проблемой, как правило, является отсутствие надежных данных о потенциалах межатомного взаимодействия и вероятностях радиационных переходов. Кроме того, в теоретических работах до сих пор существуют расхождения даже в записи формулы для коэффициента поглощения [49].

3. В процессе выполнения работы были разработаны алгоритм и программа для проведения численных расчетов полных контуров СЛ излучения и поглощения как для асимптотически разрешенных, так и для асимптотически запрещенных квазимолекулярных переходов в рамках Фурье - приближения на прямолинейных траекториях. Разработанная программа устраняет недостатки работ

50-52] по расчету спектров на классических траекториях, связанные с неправильным выбором нормировки и искусственным удалением при расчетах быстроосциллирующих интегралов для спектральных амплитуд наиболее сложной для вычислений центральной лоренцевской части. В настоящей работе для вычисления спектральных амплитуд перехода используется быстрое преобразование Фурье, что позволяет рассчитывать полный контур СЛ. Так, для контура разрешенного перехода в рамках единого подхода может быть описана и классически запрещенная часть спектра, и его центральная лоренцевская часть, в которой сосредоточена основная часть интенсивности. Кроме того, разработанная программа позволяет проводить численные усреднения полученных спектров по параметрам удара и максвелловскому распределению скоростей сталкивающихся частиц, что необходимо для сравнения с экспериментами, которые, как правило, проводятся в условиях газовой ячейки.

4. С целью непосредственного приложения к оптическим спектрам, которые исследуются, как правило, в условиях газовой ячейки, выражения, найденные для описания взаимодействия двух состояний в рамках модели Демкова [16], в настоящей работе были усреднены по параметрам удара и максвелловскому распределению скоростей сталкивающихся атомов. Для конкретных квазимолекулярных систем Са— Не, Мд — Не в рамках модели Демкова вычислены оптические спектры излучения для различных значе

X «/ ' 1 4. ний параметра неадиабатичности что позволило исследовать вопрос влияния взаимодействия состояний и неадиабатических переходов на форму СЛ для различных характерных случаев.

Порядок изложения изучаемых вопросов следующий. В главе 1 в рамках Фурье - приближения исследуются оптические переходы между квазимолекулярными состояниями, которые формируются при столкновениях атомов. Выполнены численные расчеты формы С Л излучения и поглощения для асимптотически запрещенных и разрешенных квазимолекулярных оптических переходов, усреденных по параметрам удара и максвелловскому распределению скоростей сталкивающихся атомных частиц. Проводится сравнение вычисленного в Фурье - подходе усредненного контура СЛ поглощения для запрещенного Са(4з2,1 50 —► 4зЗс£,1 Х>2) - Не перехода с экспериментальным спектром по форме и абсолютной интенсивности. Приводится аналитическое описание спектров запрещенных квазимолекулярных оптических переходов с учетом быстрого изменения радиационной ширины состояния.

В главе 2 в предположении, что взаимодействие двух квазимолекулярных состояний в процессе атомного столкновения может быть описано моделью Лемкова, решена задача о форме оптических спектров излучения, формирующихся в результате высвечивания этих состояний. Получены простые аналитические выражения и выполнены численные расчеты, позволяющие проследить трансформацию спектра в зависимости от величины параметра не-адиабатичности. Подробно изучена зависимость сателлита, образующегося в рамках данной модели, от параметров задачи. Показано, что природа возникновения такого сателлита связана с процессом индуцированного взаимодействием атомов высвечивания состояния.

В главе 3 вычислены столкновителыю - индуцированные спектры излучения квазимолекул Са(4з4р,3 Рь3 Р2),Са(4&Ар,1 Р, 4зМ1 £>), Мд(3з3р? Р^,3 Р2) - Не(1з2,1 50). Расчеты выполнены на основе предлагаемой в Главе 2 модели Демкова и в квазистатическом приближении. Иллюстрируется три возможных характерных случая: адиабатический предел (£* >> 1), неадиабатический предел (£* < 1), а также промежуточный случай (£* ~ 1).

На защиту выносятся следующие основные положения диссертации:

1. Численный расчет полных контуров спектральных линий излучения и поглощения для асимптотически (в пределе свободных атомов) запрещенного Са(4з2,1 5>о <—> 4зЗс?,1 £>2) - Не и разрешенного Са{452,1 5о <—> 4^4р,1 Р) - Не квазимолекулярных оптических переходов в рамках полуклассического Фурье - приближения. Усреднение вычисленных в Фурье - подходе оптических спектров по параметрам удара и максвелловскому распределению скоростей сталкивающихся атомов С а* и Не.

2. Выполненное впервые сравнение рассчитанного усредненного контура спектральной линии поглощения для запрещенного Са(4а2,1 £>0 —> 4зЗс?,1 Р2) — Не перехода с экспериментальными данными как по форме, так и по абсолютной интенсивности.

3. Разработка аналитического описания спектров запрещенных квазимолекулярных оптических переходов с учетом быстрого (экспоненциального) изменения радиационной ширины состояния.

4. Аналитическое решение задачи о форме оптических спектров излучения двух взаимодействующих в рамках модели Дем-кова состояний в применении к условиям газовой ячейки. Численный расчет спектров излучения для предельных и промежуточных значений параметров задачи, а также аналитические выражения в асимптотических областях.

5. Расчет кривых потенциальной энергии и радиационных ширин, связанных с анализируемыми атомными состояниями Са(4з4р,

В), Са(А8Ар? Мд (ЗзЗр,3Р1>2), в двухуровневом приближении.

6. Расчет спектров излучения в рамках модели Демкова для квазимолекулярных систем, которые иллюстрируют 3 возможных характерных случая:

М#(ЗзЗр,3 Д 3Р2 —Зз2,1 5о) — Не - неадиабатический предел, Са(4з4р,1 Р^зЗс/,1 О —4Я2,1 50)-Яе - случай глубокой адиабатики, Са(4з4р,3 Р2 4Й2,1 5о) - Не - промежуточный случай.

Апробация работы и публикации. Основные результаты диссертационной работы докладывались на двух международных конференциях ; на научных семинарах отдела экспериментальной физики Санкг- Петербургского технического университета (1996), отдела теоретической и вычислительной физики Королевского университета г.Белфаст, Северная Ирландия (1998), отдела теоретической и вычислительной химии университета г. Манчестер, Англия (1998), а также на научных семинарах кафедры оптики НИИФ СПбГУ и опубликованы в 3 статьях и 4 тезисах докладов конференций.

Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения и списка литературы, содержащего 84 наименования. Объем диссертации составляет 1.12 страниц, включая 28 рисунков.

Похожие диссертационные работы по специальности «Оптика», 01.04.05 шифр ВАК

Заключение диссертации по теме «Оптика», Бичуцкая, Елена Николаевна

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В диссертационной работе исследованы квазимолекулярные оптические переходы на основе преобразования Фурье, а также неадиабатические переходы между квазимолекулярными состояниями, которые формируются при столкновениях атомов Са* и IIе, Мд* и //е, в рамках модели Демкова. Сформулируем основные результаты, полученные в диссертационной работе.

1. В рамках Фурье - приближения вычислены спектры квазимолекулярного излучения, которые формируются при тепловых столкновениях возбужденных атомов Са* с атомами Не в основном состоянии и порождаются следующими оптическими переходами:

О = 0+,4г»4р/ Р) (О = 0+,4з2,1 50) и а = о+^зз^,1 я) (а = о+,4з2/ з0) в квазимолекуле С а—Не. Полученные спектры усреднены по параметрам удара и максвелловскому распределению скоростей сталкивающихся атомов. Вычислен нормировочный интеграл по спектру, полученному в Фурье - приближении, как для асимптотически разрешенного, так и для асимптотически запрещенного квазимолекулярного перехода. Для разрешенного а = 0+,4з4р,1 Р) » (а = 0+,4з2,! 5о) перехода подобного рода проверка не проводится в других работах по расчету спектров на классических траекториях, поскольку при вычислении быстроосциллирующего интеграла для амплитуды перехода, как правило, искусственно удаляется наиболее сложная для вычислений центральная лоренцевская часть спектра.

2. В двухуровневом приближении рассчитаны кривые потенциальной энергии и радиационные ширины, связанные с анализируемыми атомными состояниями Са(4з4р, 1Р}4зЗ^,1 />), Са(4з4р,3

Мд (ЗзЗр* Р[>2). Показано, что термы, вычисленные в двухуровневом приближении, отличаются незначительно от полученных в результате более трудоемкого многоконфигурационного расчета [57], что позволяет при описании формы спектра в Фурье - подходе, а также в квазистатическом приближении, использовать двухуровневую модель для расчета квазимолекулярных характеристик состояний.

3. В рамках Фурье - приближения вычислен усредненный по параметрам удара и энергиям сталкивающихся атомов коэффициент поглощения для асимптотически разрешенного

П = 0+,4Й2,1 50) (П = 0+,4$4р,1 Р) и запрещенного

П = 0+,4в2,1 50) (П =. О+^зЗсг,1 О) перехода в квазимолекуле Са — Не. Впервые вьшолнено сравнение рассчитанного усредненного контура С Л поглощения для запрещенного Са(4в2,1 5о —> 4.53с/,1 £>2) — Не перехода с экспериментальными данными как по форме, так и но абсолютной интенсивности.

4. Приведено аналитическое описание спектров запрещенных оптических переходов с учетом быстрого (экспоненциального) из- | менения радиационной ширины состояния. Предложена универ- ? сальная формула, которая единым образом описывает спектр в центре СЛ, в окрестности экстремума, а также и в далеких крыльях, а также учитывает быстрое изменение радиационной ширины состояния. Показано, что наиболее приближенным к точным вычислениям является аиалитичское описание спектра с использованием модельного апироксимационного потенциала Морзе в качестве разностной функции АII.

5. Предложено аналитическое решение задачи о форме оптических спектров излучения двух взаимодействующих в рамках модели Демкова состояний в применении к условиям газовой ячейки. Исследовано влияние взаимодействия состояний и неадиабатических переходов на форму спектров излучения для предельных и промежуточных значений параметров задачи. Выполнены модельные численные расчеты спектров излучения системы взаимодействующих в рамках модели Демкова состояний и приведены аналитические выражения для этих спектров в асимптотических областях.

6. Вычислены столкновительно - индуцированные спектры излучения квазимолекул Са{АзАр,3 Р\ ,3 Р2), Са(Аз4р? Р, АзЫ1I)), Мд(3з3р, 3Рь3 Р2) - Не{1з2? 5'0). Расчеты выполнены на основе модели Лем-кова. и в квазистатическом приближении. Иллюстрируется три наиболее важных случая:

Мд(ЗзЗр,3 Рь3 Р2 —► Зл2,1 50) — Не - неадиабатический предел, Са(4з4р,1 Р, 4яЗ</,1—» 452,1 30)~ Не - случай глубокой адиабатики, Са(4з4р,3 Р1 3 Р2 —► Аз2,1 йо) - Не - промежуточный случай.

Приводимые расчеты наглядно демонстрируют справедливость сделанного вывода о том, что форма СЛ зависит от параметра неадиабатичности £* и от того, какое атомное состояние было заселено первоначально - излучающее или запрещенное.

В заключение автор благодарит за помощь и ценные обсуждения научного руководителя доктора физико - математических наук, профессора А.З.Девдариани, а также сотрудников кафедры оптики СПбГУ кандидата физико - математических наук Ю.Н.Себякина и кандидата физико - математических наук А.Л.Загребина, в соавторстве с которыми получены основные результаты диссертационной работы.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Бичуцкая, Елена Николаевна, 2000 год

1. A. Jablonski//Phys.Rev.l945.V.68.P.78-83.

2. F.W. Saris, W.F.Van der Weg, H.Tawara, R.Laubert// Phys.Rev. Lett. 1972. V.28. P.717-721.

3. А.З.Девдариани, В.Н.Островский в кн.: Физика электронных и атомных столкновений: Материалы VII Всесоюзной конференции. JI., 1978. С.14-20.

4. А.З.Девдариани, В.Н.Островский, Ю.Н.Себякин// ЖЭТФ. 1977. Т.73. В.2(8). С.412-421.

5. Ю.Н.Демков в кн.: Вопросы теории атомных столкновений. Вып. I. Л., 1975. С.87 102.

6. А.З.Девдариани, В.Н.Островский, И.К.Рыжикова, Ю.Н. Се-бякин// Вестн. Ленингр. Ун-та. 1978. N22. С.36-41.

7. J.Macek, J.S.Briggs//J.Phys.B. 1974. V.7. Р.1312-1319.

8. W.Lichten// Phys.Rev.A. 1974. V.79. Р.1458-1462.

9. A.Yagishita, H.Oomoto, K.Wakiya et.al.//J. Phys. B. 1978. V.U. P. LH1-L116.

10. A.Yagishita, Il.Oomoto, K.Wakiya et.al.// VI Int. Conference on At. Phys. Abstract of contr. pap. Riga. 1978. P.440-441.

11. A.Niehaus, M.W.Ituf//J.Phys.B. 1976. V.9. P.1401-1418.

12. C.Delmbostel, R.Feltgen, G.Hoffmann//Phys.Rev.A. 1980. V.42. N9. P.5389-5391.

13. B.Zygelman, A.DaIgarno//Phys.Rev.A. 1988. V.38. N4. P.1871-1884.

14. W.R.Thorson, J.H.Choi//Phys .Rev . A. 1977. V.15. P.550-562.

15. А.З.Девдариани, В.Н.Островский, Ю.Н.Себякин// ЖЭТФ. 1976. Т.71. С.909-918.

16. А.З.Девдариани, В.H.Островский, Ю.Н.Себякин// ЖЭТФ. 1979. Т.76. С.529-540.

17. В.Н.Островский//ЖЭТФ. 1977.Т.72.С.2079-2084.

18. А.З.Девдариани, В.Н.Островский, Ю.Н.Себякин// Письма в ЖТФ. 1977.Т.3. С.873-877.

19. А.З.Девдариани, Ю.Н.Себякин//ЖЭТФ.1989. Т.96. С.1997 2008.

20. Ю.Н. Демков//ЖЭгГФ.1963.Т.45.С.195-201.

21. Е.Е.Никитин//Оптика и спектр. 1962. Т.13. С.761-765.

22. E.E.Nikitiii//Disc.Faraday Soc. 1962. V.33. Р.14-19.

23. A.Gallagher// Topics in Appl.Phys. 1979. V.30. Excimer Lasers/ Ed. by Ch.K.Rhodes. P.135-140.

24. M.Lapp// Phys.Lett. 1966. V.23. P.553-554.

25. A .Tarn, G.Moe, W.Park and W.Happer// Phys.Rev.Lett. 1975. V.35. P.85-87.

26. A.Tain, T.Yabuzaki, S.M.Curry and W.Happer// Phys.Rev.A. 1978. V.18. P.196-200.

27. I.Diibourg, M. Fer ray, J.P.Visticot and B.Sayer // J. Phys. B. 1986. V.19. P.1165-1169.

28. I.Dubourg and B.Sayer//J.Phys.B. 1986. V.19. P.2291-2296.

29. J.Pascale// J.Chem.Piiys. 1977. V.67. P.204-208.

30. A.Gallaglier and T.Holstein//Pliys.Rev.A. 1977. V.16. P.2413 2429.

31. Ч.Роудз. Эксимерные лазеры. M.: Мир. 1981. 245c.

32. J.Coutts, S.К.Peck, R.Stoner, J.Cooper//J.Appl.Phys. 1987. V.62. N9. P.3514 3521.

33. J.Coutts, S.K.Реек, J.Cooper//J.Appl.Phys. 1988. V.64. N3. P.977 981.

34. P.D. Kleiber, K.M.Sando//Phys.Rev.A. 1987. V.35. N9. P.3715 -3718.

35. P.D. Kleiber, A.K.Fletcher,K.M.Sando//Phys.Rev.A. 1988. V.37. N9. P.3584 3586.

36. A.B.Callear , K.Du//Chem.Phys.LeU. 1986. V.128. N2.P.141-144.

37. A.B.Callear , K.Du//Chem.Phys. 1987. V.113. N1. P.73-86.

38. K.Ueda, K.Fukuda// J.Phys.Chem. 1982. V.86. P.678-681.

39. А.З.Девдариани, А.Л.Загребин// Оптика и спектр. 1985. Т.59. В.2. С.256-260.

40. А.З.Девдариани, А.Л.Загребин// Оптика и спектр. 1986. Т.61. В.2. С.231-240.

41. А.Л.Загребин, II.А.Павловская// Оптика и спектр. 1988. Т.64. В.4. С.737-742.

42. А. Л.Загребин, П. А. Пав лов скал// Оптика и спектр. 1989. Т.66. В.5. С.996-1001.

43. А.Л.Загребин, Ю.Н.Себякин// Оптика и спектр. 1989. Т.66. В.6. С. 1269 1271.

44. А.Л.Загребин, Ю.Н.Себякин, С.И.Церковный// Оптика и спектр. 1990. Т.68. В.2. С.277-281.

45. А.Л.Загребин, М.Г.Леднев//Письма в ЖТФ. 1989. Т.15. В.24. С.11-15.

46. А.Л.Загребин, М.Г.Леднев//Письма в ЖТФ. 1992. Т.18. В.8. С.5-9.

47. J.Szudy, W.E.Baylis//J. Quant. Spectr. and Radia Trans. 1975. V.15. P.641-668.

48. Е.Н.Бичуцкая, А.3.Дев дариани, А.Л.Загребин//Оптика и спектр. 2000. Т.88. В.2. С.197-202.

49. R.J.Bieniek//Phys.Rev.A. 1985. V.32. P.R3150-3153.

50. P.S.Herman, K.M.Sando//J.Cliem.Phys. 1978. V.68. P.1153-1160.

51. W.R.Kearney, P.S.Herman, K.M.Sa.ndo//Phys.Rev.A. 1989. V.40. P.7380-7383.

52. W.R.Kearney, K.M.Sando//Phys.Rev.A. 1992. V.46. P.6977-6980.

53. И.И.Собельман Введение в теорию атомных спектров. М.: Наука, 1977. 319с.

54. Е.Н.Бичуцкая, А. З.Лев дариани, А.Л.Загребин, Ю.Н. Себя-кин // Оптика и спектр. 1999. Т.87. В.2. С.213 218.

55. А. 3. Дев дариани//Оптика и спектр. 1979. Т.47. В.1. С.106-112.

56. Е.Н.Бичуцкая, А. 3. Дев дариани// XVI Конференция "Фундаментальная Атомная Спектроскопия" (ФАС-XVJ), Звенигород. 1998. Тезисы доклада. С.61-62.

57. А.Л.Загребин, С.И.Церковный// Оптика и спектр. 1993. Т.75. С.276 292.

58. E.Czuchaj, F.Rebentrost, H.Stoll and H.Preuss// J. Chem. Pliys. 1991. V.182. P.191-197.

59. M.Абрамович, И.Стиган. СдравочЕшк по специальным функциям. М.: Наука. 1979. 830с.

60. E.N.Bichoutskaia , A.Z.Devdariani, Y.Sato// J. Chem. Phys. 2000. направлено в печать.

61. А.З.Девдариани//Опгика и спектр.1999. Т. 86.В.6.С.954-959.

62. J.Szudy, W.E.Baylis//Rep.Prog.Phys. 1997. V.134.P.105 215.

63. A.Devdariani, P.Sauvon, E.Leboucher-Daliniier, P.Angelo, P. Gauthier // Lab. L'Utilisation Laser Intenses. Rapport Scientifique 1966. Ecole Polytechnique. 1996. P.115 -117.

64. Э.М.Гюннинен, Г.И.Макаров//Сб. статей "Проблемы дифракции и распространения волн /. Распространение радиоволн. Изд.ЛГУ. 1962. С.24-62.

65. В.H.Островский// Вестник ЛГУ. 1972. Н.16. С.31-36.

66. H.IIarima, T.Yanagisawa, K.Tachibana, Y.Urano// J. Phys. В.: At. Mol. Phys. 1983. V.16. P.4529-4537.

67. Y.Sato// A1P (Conference Proceedings 328, Spectral Line Shapes, V.8, ed.May, С .316-340.

68. Ю.Н. Демков// Сборник лекций 1й Всесоюзной школы по электронным и атомным столкновениям. Харьков. 1969. с.54-67.

69. L.Laiidau//Phys.Z.Sowjetunion.l932.Bd.I.S.88.

70. C.Zener//Proc.Roy.Soc.l932.V.A137.P.696-701.

71. M.J.O'Callaghan, A.Gallagher//Phys.Rev.A.1985.V.32.P.2754 2759.

72. W.E.Meyerhof//Phys.Rev.Lett. 1973. V.31. P.1340-1345.

73. W.E.Meyerhof, K.Taulbjerg//Anii. Rev. Nucl. Sci. 1977. V.27. P.279 -282.

74. Е.Н.Вичуцкая, А.З.Девдариани, Ю.Н.Себякин// Оптика и спектр. 1998. Т. 85. В.1. С.11 18.

75. А.З.Девдариани, А.Л.Загребин// Оптика и спектр. 1985. Т. 58. В.6. С. 1223 1227.

76. А.Л.Загребин, М.Г.Леднев// Оптика и спектр. 1992. Т. 72. С.535-540.

77. E.Czuchaj, H.Stoll and ll.Prenss// J. Phys. B. 1987. V.20. P.1487-1507.

78. А.Л.Загребин, М.Г.Ледиев// Оптика и спектр. 1995. Т. 7. С.758-763.

79. T.Kurosawa, K.Ahmori, H.Chiba, M.Okunishi, K.Ueda, Y.Sato, A. Devdariani and E.Nikitin// J. Chem. Pliys. 1998. V.108. P.8101 -8106.

80. А.К.Веляев, А.З.Девдариани, А.Л.Загребин// Оптика и спект 1982. Т. 53. В.5. С.807 811.

81. А.З.Девдариани, А.Л.Загребин// Хим.физика. 1982. Т.1. В.7. С.947 956.

82. M.R.Spalburg, J.Los and A.Z.Devdariani//Chem. Phys. 1991. V.103. P.253 256.

83. Б.Е.Никитин, С.Я. У маиский. Неадиабатические переходы при медленных атомных столкновениях. Атомиздат. 1979. 272с.

84. А.З.Девдариани, А.Л.Загребин// Оптика и спектр. 1985. Т. 58. С.752-756.

Обратите внимание, представленные выше научные тексты размещены для ознакомления и получены посредством распознавания оригинальных текстов диссертаций (OCR). В связи с чем, в них могут содержаться ошибки, связанные с несовершенством алгоритмов распознавания. В PDF файлах диссертаций и авторефератов, которые мы доставляем, подобных ошибок нет.