О квазикорректности смешанного краевого условия в теории бесконечно малых изгибаний поверхностей положительной кривизны тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.01.04, кандидат физико-математических наук Солохин, Николай Николаевич

• Солохин, Николай Николаевич
• кандидат физико-математических наук
• 2013

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Солохин, Николай Николаевич

Введение.

Глава I. Квазикорректность смешанного краевого условия для поверхностей г = /(х, у)

1. Уравнение бесконечно малых изгибаний для данного класса поверхностей.

2. Геометрический смысл функции V.

3.Аналитическая запись краевого условия а{Ц1) + р{рп) = с7.

4.0 квазикорректности краевого условия а{0!) + /3{Уп) = с7.

5. Квазикорректность смешанного краевого условия для параболоида вращения.

5.1. Краевая задача для нулевого значения индекса краевого условия.

5.2. Краевая задача для ненулевого значения индекса краевого условия.

Глава II. Квазикорректность внешней связи смешанного типа в теории бесконечно малых изгибаний поверхностей положительной кривизны

1. Вывод краевого условия в случае, когда векторное поле / принадлежит поверхности.

2. Вывод смешанного краевого условия для случая, когда векторное поле / не принадлежит поверхности. ^

3. Признак квазикорректности краевого условия смешанного типа. ^

4. Квазикорректность условия смешанного типа для поверхностей второго порядка.

5. Достаточное условие квазикорректности внешнейязи a{Ül) + b(Vn) =

Глава III. Распределение собственных векторных полей в нормальных сечениях для сферических сегментов. gg

1. Краевая задача для нулевого значения индекса.

2. Краевая задача для ненулевого значения индекса. jgg

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «О квазикорректности смешанного краевого условия в теории бесконечно малых изгибаний поверхностей положительной кривизны»

В настоящей работе изучается квазикорректность краевого условия смешанного типа в теории бесконечно малых изгибаний поверхностей положительной кривизны с краем.

Поверхности положительной кривизны с краями (незамкнутые поверхности) являются всегда нежесткими, т.е. допускают нетривиальные бесконечно малые изгибания, если они вовсе не стеснены связями. Поверхности положительной кривизны с краями могут быть жесткими лишь при наличии некоторых внешних связей, которые называют жесткими связями [1, с. 481]. Конечно, не всякие связи обеспечивают жесткость поверхности. Всякая связь, очевидно, ограничивает возможные формы бесконечно малых изгибаний, но не всегда их полностью исключает. Особый интерес представляют те нежесткие связи, которые допускают лишь конечное многообразие бесконечно малых изгибаний. Это означает, что существует конечное число линейно независимых полей смещений 0{]) ,.,0{к\ которые совместимы с наличными связями, причем любое поле смещений, совместимое с этими связями, выражается в виде 0 = сх0(Х) +. + ск0{к), где с1,с2,.,ск - произвольные вещественные постоянные.

Если при этом все поля - тривиальные, то поверхность будет геометрически жесткой. В этом случае, очевидно, число к<6. Если же среди полей имеются и нетривиальные, то тогда поверхность будет нежесткой. Это всегда так будет, если число к > 6. Если поверхность допускает конечное многообразие нетривиальных линейно независимых полей смещений, то будем говорить, что наличные связи являются почти жесткими. Такого вида нежесткость поверхности еще можно охарактеризовать тем, что связи допускают конечное многообразие линейно независимых полей изгибаний. Иными словами, существует конечное число линейно независимых комплексных функций изгибаний , удовлетворяющих уравнению д-w+Aw + ßw-0 (А,Ве Lp,p> 2), причём любая другая функция изгибаний, совместимая с наличными связями, выражается в виде линейной комбинации вида w' = Cj+ . + Число n называют в таком случае степенью свободы наличных почти жестких связей [1, с. 483].

При исследовании изгибаний и бесконечно малых изгибаний поверхностей с краем на поведение поверхности при деформации ставятся какие-либо краевые условия. Обычно эти условия состоят или в ограничениях на способ изменения пространственного расположения края (кинематические связи) или же на характер изменения каких-либо геометрических характеристик поверхности вдоль края.

Существует классификация кинематических связей в зависимости от характера разрешимости однородной и неоднородной краевой задачи с использованием таких терминов, как корректность, оптимальность, квазикорект-ность, сверхоптимальность и т. д. ([1], [2]). Встречаются следующие виды кинематических связей:

1)Бесконечно малое изгибание скольжения относительно плоскости -это такая деформация, когда расстояния от каждой точки края L до данной плоскости не изменяются (с соответствующим пониманием этого при бесконечно малых изгибаниях данного порядка). О таких изгибаниях иногда говорят, что поверхность закреплена относительно плоскости. Если Я — нормаль к плоскости, U - вектор деформации, то изгибания скольжения относительно плоскости выражаются краевым условием {ün)L = 0 (Либман Г., Погорелов A.B.)

2)Если вдоль края L поверхности S задано векторное поле / и если поля деформации Ü ищутся с краевым условием (¿7/ )= <7, где <7 - заданная функция, то говорят об изгибаниях обобщённого скольжения. Термин введён в [7].

В [1] рассматривается также условие обобщённого поворота касательной плоскости поверхности (и/)=<т, где V - векторное поле вращения бесконечно малого изгибания поверхности.

3)Если край L поверхности S лежит на некоторой поверхности X и в х0~ де деформации край остается на X, то говорят об изгибаниях с втулочной связью, а X называют втулкой; термин введён в [1]. При бесконечно малых изгибаниях втулочную связь можно рассматривать как частный случай обобщённого скольжения, когда векторное поле 1 составлено из нормалей к Sвдоль L.

4)Если в ходе деформации расстояния от каждой точки края до некоторой точки О не изменяются, то говорят об изгибаниях скольжения относительно точки О; часто также говорят, что поверхность закреплена относительно точки О (Погорелов A.B.). Для бесконечно малых изгибаний 1-го порядка условие закрепленности относительно точки и условие закрепленности относительно плоскости иногда можно перевести друг в друга, если между поверхностью и точкой (плоскостью) можно провести плоскость.

Стоит отметить, что в книге [1] И.Н.Векуа и его ученики изучали характер различных внешних связей. Так, основное внимание уделено изучению внешней связи обобщённого скольжения (Ol) = <7. Эта связь включает в себя втулочные связи, скользящее изгибание относительно плоскости, закрепление поверхности относительно точки и другие виды связей. В общих чертах эти исследования показывают, что поверхность с связью (Ol) = G обладает как свойствами квазикорректной, корректной или оптимальной жесткости, так и свойствами неоптимальной жёсткости. К настоящему времени эта внешняя связь достаточно хорошо изучена.

Условия на геометрические характеристики края весьма многочисленны. Чаще всего накладывают условия на характер изменения нормальной кривизны края, его геодезического кручения, средней кривизны поверхности вдоль края и т.д., встречаются комбинации этих условий, например aSkn + ßöxg = о.

Существует классификация кинематических связей в зависимости от 6 характера разрешимости однородной и неоднородной краевой задачи с использованием таких терминов, как корректность, оптимальность и т. д.

Целью настоящей работы является изучение кинематической внешней . связи вида где U, V - векторные поля, соответственно, смещения и вращения бесконечно малого изгибания поверхности, а, Ь, с — действительные функции, заданные на границе ЭS поверхности S, / и L - некоторые векторные поля, а также изучение её характера и поведения поверхности в отношении бесконечно малых изгибаний при этой связи.

Геометрический смысл внешней связи (1) заключается в том, что в каждой точке края dS поверхности S задаётся линейная комбинация смещений точек края и угла поворота касательных плоскостей вокруг вектора нормали к поверхности. При Ь = О связь (1) даёт условие обобщённого скольжения, а при а — О- условие обобщённого поворота.

Краевое условие (1) называется квазикорректным с р степенями свободы, если однородное условие (с = 0) совместимо с р линейно независимыми бесконечно малыми изгибаниями поверхности S, а неоднородное условие совместимо с бесконечно малыми изгибаниями для любой функции с. Однородная связь в этом случае называется почти жёсткой с р степенями свободы, поверхность с этой связью допускает р линейно независимых бесконечно малых изгибаний. Векторные поля / и L назовём собственными, если условие (1) не является квазикорректным.

Условие (1) изучалось при различных ограничениях на векторные поля / и L , и на поверхности в трёхмерном евклидовом пространстве.

Так в работе [2] сформулирован признак квазикорректности граничного условия (1) для односвязных поверхностей Sf класса С3"", 0<//<1 положительной гауссовой кривизны К>к§> 0, /с0 = const, однозначно проекта

1) рующихся на плоскость Оху в направлении оси Oz, заданных уравнением z = Дх,у), и случая, когда векторное поле 7 класса С1"", 0<//<1, принадлежит поверхности, край поверхности Э5у е С1"", 0 < ц < 1. Там же описана возможная картина распределения собственных векторных полей для некоторых специальных однопараметрических семейств внешних связей.

Характер граничного условия a{ul)+ b{vL)= с изучен в предположении 1 = к , L = п , к - единичный вектор оси Oz, п — нормаль поверхности вдоль края ЭSу: Если п = Ind(a + ib) > 0, то внешняя связь R0 (U, V) = a (f)k)+ b {vJi) = с является квазикорректной с (2я+3) степенями свободы. Если п< О, то условие Rq(U,V) = c не является квазикорректным; в частности, условие Rq(U,V) = 0 обеспечивает жесткость поверхности S jнеоднородная связь совместима с бесконечно малыми изгибаниями поверхности Sf, тогда и только тогда, когда функция у удовлетворяет 2|«|-1 условиям разрешимости.

В силу того, что поверхность Sj- однозначно проектируется в направлении оси Oz и задана уравнением z = f(x,y), (i,v)eD, векторное поле / можно представить в виде / -(Х\к + ' где А) а\>а2 ~~ коэффициенты разложения. В работе [2] также рассмотрено распределение квазикорректных связей в однопараметрических семействах, получаемых некоторыми специальными вариациями поля к . Для чего вдоль края dSj образовано однопараметрическое семейство векторных полей I {£) = а\к + £"#2^0' ££ (-°°,оо) и изучен характер внешней связи

Rf (U,V) = a(0J(£)) + b(Vn) = с (2) в зависимости от параметра £:

Пусть я, = lnd(aax + //?)> 0. Тогда векторные поля 1(e), для всех значении е, исключая, быть может, дискретный ряд значений е = £k

О < ^ | ^^г! -•■•)> порождают квазикорректную связь (2) для поверхности 5у с (2п] +3) степенями свободы. Внешняя связь (2), порождаемая векторными полями I (£к), к = 1,2,., вообще говоря, не является квазикорректной. При к -г» °° векторные поля I (£/,), если они существуют, сходятся к полю ¡0, /о е . Если п1 < 0, то для всех £, внешняя связь (2) поверхности БI' с закрепленной точкой вместе с касательной плоскости в ней, не является квазикорректной. Векторные поля 1(е) для всех е, исключая, быть может, дискретный ряд значений £-£^, к = 1,2,. порождают для поверхности ¿'у с закрепленной в касательной плоскости точкой некорректную жесткую связь (0,У) = 0.

Далее в [2] задаётся вдоль края Э5у поверхности ¿у векторное поле о, ¿о Ье ^у, и ему в соответствие поставлено векторное поле

То = , где т'0 = —с'лс'^ЬАмЬ®. Там же определяется однопараметрическое К семейство векторных полей Е(£) =/31п + —[Е0 +/32п], где - заданная функция, ¡32 = Р2 1псо8Э, /?2 - заданная функция, в = (п,к), е— параметр, £е (-00;оо) 5 £ ф 0, ¿(0) = ¿о + > дТо производная по направлению векторного поля ?о. Изучается характер граничного условия

Т?2 Ф ,У) = аф1) + Ь(УЬ(£)) = с (3) для поверхности , в зависимости от параметра е. Обозначим п = 1п<3{а + ¿Ь), т — индекс векторного поля определяемый как вращение образа ¿о в параметрической плоскости, т.е. т = /«¿/¿0. Пусть т < 0, /7^0, /32=0 на Эбу. Тогда внешняя связь (3) поверхности , квазикорректна с 2|ш| + 5 степенями свободы для всех £е(-°°;со), исключая, быть может, дискретный ряд значений ек, к = 1,2,. причем \ек | —> сю, ) —> Я при к —> °°.

Кроме того, если п> 0, /3*0, /?2 = О на Э5у, то поверхность Бу, подчиненная внешней связи и 0, (Рй) =0; Я2(и,У) = 0 «о для всех значений параметра е, исключая, быть может, дискретный ряд значений £\,£2(0 < 1^1 ^ 1^21 - ■•■). является кинематически жесткой.

Пусть векторное поле ¿о удовлетворяет условию (£ду)> 0, где V — направление, сопряженное касательной 1 к краю Э5у, (7Яу)>0, /5ф 0, /?2 <0. Тогда внешняя связь (3) поверхности квазикорректна с тремя степенями свободы для всех ее исключая, быть может, дискретный ряд значений ек, к = 1,2,.

В [6] была изучена задача о бесконечно малых изгибаниях поверхностей положительной гауссовой кривизны с краем при внешней связи вида т=Ф) (4) и доказаны следующие утверждения:

3 А а) пусть поверхность класса С ' , 0 < А < 1, однозначно проектируется на плоскость Оху и задана уравнением г — г{х,у). Тогда связь (Уп) = с($) является квазикорректной с тремя степенями свободы, а при (Уп) = 0 поверхность допускает три линейно независимых бесконечно малых изгибания.

Если к связи (4) добавляется связь точечного типа 0 = 0, где Ма - фикщ и ^ сированная точка на поверхности, то связь (Уп) = с(з), и 0 является

М0 корректной, т.е. поверхность с условием (Уп) = с, и ^ =0 будет геометрически нежёсткой, при с^0 имеющая единственное бесконечно мапое нетривиальное изгибание; условия {Vñ) = 0, U мальную жесткость поверхности. О обеспечивают оптиЩ б) пусть S - поверхность вращения класса С4'^, 0< А<1, ограниченная параллелью (вообще говоря, неоднозначно проектирующаяся на плоскость Оху). Установлено, что поверхность, закрепленная со своей касательной плоскостью в полюсе, и не испытывающая вдоль края dS поворота касательных плоскостей вокруг вектора нормали п при бесконечно малом изгибании поверхности, является кинематически жесткой.

В [6] также рассмотрены бесконечно малые изгибания поверхностей положительной гауссовой кривизны при внешних связях R(Ü,V) = a(s)(Vñ) + b(s)(Ül)-c(s) и устанавливается следующий достаточный признак квазикорректности этой внешней связи: пусть S — поверхность класса С " , 0 < Л <1. Если выполняются неравенства (ab) <0, (//)< 0, где

1 3 —* а, be С'Л 0 < Л <\, t - касательный единичный вектор к краю dS поверхности S, ориентированный так, что при обходе по поверхность лежит слева, то существует константа С, зависящая от поверхности, края ЭS, векторного поля I, такая, что при

Ф)

0 < шах ds С

6(5) внешняя связь Я(0,У) = с квазикорректна с тремя степенями свободы. Однородная связь Я(0,У) = 0 почти жестка с тремя степенями свободы.

Чтобы выяснить характер внешней связи

Кф,У)=а{5){Уп) + Ь($){и1) = с($) при любых а и Ь для поверхностей класса 4 /I

С ' , 0 < Л < 1, однозначно проектирующихся на плоскость, в [6] рассмотрено однопараметрическое семейство внешней связи вида

К£(0,У) = а(.$)(УП) + £Ь{з)(и1) - с на где £ - параметр, £е Полученный там относительно данных ограничений результат заключается в следующем: внешняя связь Яе(0,V) = а{$){Уп) + £Ь(8){и1 )-с является квазикорректной с тремя степенями свободы для всех значений параметра £, исключая, быть может, дискретный ряд значений £\ ,£2(0 < \£\ \ < 1^1 < ■■■)> если и2 +Ь2 ^ 0.

Наконец, в [8] изучается условие обобщённого скольжения 01 = с в случае, когда векторное поле 1а £ Б , 1ае С^, 0 < /л < 1.

Обозначим через Л - множество векторных полей I, а Ад - множество единичных векторных полей / а класса С1,у. Для каждого поля /0 образуем множество А(/0) единичных векторных полей 1а, тангенциальная составляющая которых коллинеарна вектору /0. Множество А(/0) называют нормальным сечением множества Л по направлению векторного поля /0.

В [8] доказана следующая теорема:

Пусть 5 - односвязный кусок поверхности положительной внешней кривизны К[ > >0 в римановом пространстве Щ. Пусть далее — од-нопараметрическое семейство векторных полей из нормального сечения Л(/0), определяемых углами: а£(5) = arcctg£ctgal (5), 5 е Э5, где «1 (л-) - заданная на Э5 функция, 0<а{{я)<я, £е (-сю;со). Тогда в семействе 1а , £е (—<либо нет собственных векторных полей, либо существует одно из следующих множеств: а) конечное число собственных векторных полей , к —1,2,.,ТУ, б) счётное множество собственных векторных полей 1а , к = 1,2,., сходящихся при к —>©о к векторному полю /0, /д е 5, в) £к множество, в котором всякое векторное поле , £ е (—оо;оо) является собственным.

В настоящей работе рассматриваются поверхности трёх типов: 1 поверхности, заданные уравнением z = f(x,y); 2)поверхности второго порядка положительной кривизны, 3)поверхности, заданные уравнением г = r(u,v) и случаи, когда векторное поле / как принадлежит, так и не принадлежит поверхности.

Сформулируем коротко результаты, полученные в диссертации: В главе I краевое условие смешанного типа осф1) + f3{Vn) = а (5) изучается для поверхностей, однозначно проектирующихся на плоскость, т.е. заданных уравнением z = f(x; у), где U , V - векторы смещения и вращения бесконечно малого изгибания поверхности, / - заданное векторное поле, а,/3,а - заданные функции класса С2"", 0 < ц < 1.

Сначала рассмотрены вспомогательные утверждения: Утверждение 1. Для односвязных поверхностей положительной кривизны К >к0> 0 с краем, заданных уравнением z-f (х, у), нахождение бесконечно малых изгибаний сводится к региению уравнения yz+ у^ + Ч\г-Ч2Я21у+Я2г-Ч2Ч\1у=0> (6)

1-^2^2 ^ 1-^2^2 ' 1-^2 1-Я2Ч2 r — t + lis где Ц\ =q2=——-— , r = fxx> s = fxv> t = fyy> v = wz' w - комплексная l(r + t) функция изгибания.

Всякому решению V этого уравнения соответствуют векторные поля смещений U , зависящие от 2 действительных параметров.

Утверждение 2. Всякоерегиениеуравнения (6) представимо в виде

V=^C + ij\ + p2+q2v, (7) где £ - вертикальная составляющая поля U , v - характеристическая функция (функция Вейнгартена).

Далее для односвязной поверхности ¿у: г = /{х,у) с краем дSf, (х, у)е О, расположенной выпуклостью вниз, вводится понятие вертикального сечения. Пусть А0 - множество единичнь1х векторных полей /0 е вдоль края .

Определение. Вертикальным сечением Р(10) множества А= У Д/0) всех векторных полей вдоль дЯ называется совокупность единичных векторных полей 1а, для которых проекции ¡а и /0 на плоскость Оху коллинеарны.

Далее краевое условие (5) приводится к виду при этом Ind a(t) = Ind(а + i/3) = n. Для семейства векторных полей / =k + ес{10 условие (8) примет вид Re{a](/)w? + ebi(t)w} -а, где ax(t), bx(t) - известные функции.

Утверждение 3. Пусть Sj- - поверхность положительной кривизны с краем dSj-, /0 - векторное поле, принадлежащее поверхности, заданное вдоль края. Тогда нахождение бесконечно малых изгибании поверхности Sj-, удовлетворяющих на границе dS f условию (5), где ! =к +с/0, а,/5,с - заданные функции, к - орт оси Oz, сводится к региению уравнения (6) при краевом условии (8).

В этой главе доказывается

Теорема. Краевое условие Re{ûfj(i)w, +ebi(t)w} = g является квазикорректным с 2/7 + 3 степенями свободы при п - Indax > 0 для всех значений ее (-оо;+оо), за искпючением, быть может, счётного множества ек,

8) где h к = \,2,.Значениям е-ек , к = 1,2,. соответствуют собственные векторные поля условия (5).

В этой же главе рассмотрены задачи для параболоида вращения (как для нулевого значения индекса краевого условия, так и для ненулевого индекса), демонстрирующие реализацию доказанной теоремы.

2 2 2 2

Для параболоида вращения z = х + у , х +у <1 рассмотрим краевую задачу dIw = 0,ze D:\z\<\

Re(ддtw-a£í~in+l)w) = 0,teдD, b . . где а — а + —j=i, а,о = const. л/ 5

Тогда при п +1 > 0 получаем

Утверждение 1. Для параболоида вращения /у, подчинённого на краю dPj краевому условию a(Ul£) + b{VTi) = 0, где a, b - действительные константы, данное краевое условие является квазикорректным с 2п + 3 степенями свободы для любого е ф О.

При /7 = 0 получаем

Утверждение 2. Для параболоида вращения Pj, подчинённого на краю dPf краевому условию a{Ul£) + b(Vn) = 0, где аФ 0, Ъ - действительные константы, данное краевое условие является квазикорректным с 3 степенями свободы для любого е ф 0.

При /7 + 1 < 0 получаем

Утверждение 3. Для параболоида вращения Pf, подчинённого на краю dPf краевому условию a{UI£) + b{Vn) = 0, где аФО, b - действительные константы, данное краевое условие является квазикорректным с l\n\ +1 степенями свободы для любого е ф 0.

Для ненулевого значения индекса краевой задачи Inda = Ind а— . у[5 . получим следующую картину:

I. *>0, и +1 >0.

1) при к > п +1 решение зависит от 2к + 3 параметров.

2) при к = п +1 решение зависит от 2к + Ъ параметров.

3) при к < п +1 решение зависит от 2п + 3 параметров.

II. к> О, w + l<0.

1) при к > т решение зависит от 2к +1 параметров.

2) при к-т решение зависит от 2к +1 параметров.

3) при к <т решение зависит от 2к + 3 параметров.

III. *>0, п + \<0.

1) при к = п +1 решение зависит от 2 параметров.

2) при к > п +1 решение зависит от 2 параметров.

3) при к <i7 + 1 получаем нулевое решение.

IV. fc<0, л + 1>0.

1) при - к >п +1 решение зависит от 2п + 3 = 2\к\ — 1 параметров.

2) при —к = п + \ решение зависит от 2Щ +1 параметров.

3) при — к < п +1 решение зависит от 2\к\ + 3 параметров. Утверждение 4. Для параболоида вращения Pf, подчинённого на краю dPf краевому условию a(U I £) + b{Vn) = 0, где а, Ъ - действительные функции, данное краевое условие является квазикорректным для любого е.

Во второй главе изучаются поверхности положительной кривизны, заданные уравнением г = 7(u,v), в общем случае локально-выпуклые.

В первом параграфе главы II представлен вывод краевого условия R(Ü,V) = a(s)(ül)+ ß(s)(Vn) — y(s) для случая, когда векторное поле 1 принадлежит поверхности [6]. Для значения индекса краевой задачи п = Ind {а — iß) > 0 здесь доказана

Теорема. Пусть S - кусок поверхности второго порядка положительной кривизны K>kQ>0, S е С3"", 0 < р < 1 с краем dS, дS е С2"", 0 < ц < 1, подчинённый на краю внешнему условию £a(s){ui)+ ß{s)(Vn) = y(s), где . ß(s)^0, sedS, leS, векторное поле 1 и функции ct,ß,y принадлежат классу См, ¿и> 1.

Тогда внешняя связь £a(s)[üf)+ ß{s)(Vn) = y(s) квазикорректна с р- 3 степенями свободы для любого £G (-оо5оо) исключая быть может дискретный ряд значений £¡,£2,. (О <|£,1|<|£,2| <.).

Стоит отметить, что аналогичное утверждение доказано учеником В.Т.Фоменко Нгуен Тхань Дао для поверхностей, однозначно проектирующихся на плоскость.

Во втором параграфе дан вывод краевого условия (5) для случая, когда векторное поле 1 не принадлежит поверхности.

В третьем параграфе мы устанавливаем признак квазикорректности краевого условия смешанного типа a(üi)+b(vn) = c (9) для поверхностей S положительной кривизны с краем, заданных уравнением r=r(u,v) для случая, когда индекс краевой задачи п = India — ib)>0. Нами доказана следующая

Теорема. Для односвязной поверхности S, SeC3'^, 0< ju<\ положительной гауссовой кривизны К>к0> 0, к0 - const, векторное поле 7, 1 S,Tg С1"",0 <р < 1 является собственным тогда и только тогда, когда краевое условие (9) почти жёстко с р > 2Jnd(a + ib) + 3 степенями свободы. Неоднородная связь (9) совместима с бесконечно малыми изгибаниями тогда и только тогда, когда функция c(s) удовлетворяет р - lind {а + ib) - 3 условиям разрешимости. Всякое поле, не являющееся собственным, порождает квазикорректную, почти жёсткую с р = 2п + 3 степенями связь (9).

В четвёртом параграфе мы изучаем задачу о бесконечно малых изгибаниях поверхностей второго порядка с краем при внешней связи вида Re{ax{t)d,w{t) +£b{{t)w(t)} = c,tedD, где a^{t), b}(t) - известные функции. Нами доказана следующая

Теорема. Пусть S — кусок поверхности второго порядка положительной гауссовой кривизны К>к0> О, к0= const, с краем dS е С1,,£/ 5

0 < ц < \) в евклидовом пространстве Е . Тогда условие Re{£/1(/)9,vv(/) + £i?1(/)H;(0} = с-> t & dD, квазикорректно с р = 2п + 3 степенями свободы для всех значений £, исключая, быть может дискретный ряд значений £k, к = 1,2,. (О < |fj| < \е2\ < ■■■), где п = lndax > 0.

В пятом параграфе устанавливается существование условий, при выполнении которых внешняя связь (9) является квазикорректной. Пусть Se С3"", 0 < ¡л < 1 - односвязная поверхность положительной кривизны К>к0 > 0, к0 = const, с краем ЭSe С2^, 0<//<1. Пусть, далее, на границе dS поверхности S заданы вещественные функции a, b и с и векторное поле / класса CL//, 0 < ju < не принадлежащее поверхности. Пусть t - единичный касательный к ЭS вектор (тангенциальный вектор края dS), п — единичный вектор нормали поверхности S, направленной в сторону вогнутости поверхности, и единичный касательный вектор к краю dS, ориентированный так, что при обходе по dS поверхность S лежит слева; rj - тангенциальная нормаль fj =\tn\). Пусть /г - проекция / на касательную к S плоскость. Предположим, что векторное поле /г не касательно к границе поверхности в каждой точке края. Обозначим ¡3 = /3{s) - угол между rj и /г, где отсчёт угла производится от fj до /г против хода часовой стрелки, если смотреть со стороны вектора п. Обозначим угол между /г и / через а, считая, что отсчёт производим от 1Т до / против хода часовой стрелки, если смотреть из конца вектора 7. В таких обозначениях векторное поле / однозначно определяется заданием углов a = a(s) и fi = f.3{s) как функций длины дуги контура L. Подчиним поверхность условию (9). Справедлива следующая

Теорема. Пусть вдоль края dS задано семейство векторных полей la(s), определяемых углами a(s) и J3q(s), где /?0(s) - фиксированная функция из интервала a a(s) произвольная функция. Пусть, кроме того, a(s)b(s)< 0, lnd(a + ib)=0 и (Г/)< 0. Тогда существует константа С0 > 0, зависягцая от поверхности S, края дS и векторного поля I, такая, что при a cos а /г., поверхность с внешней связью (9) является квазикор

Cg < max

Ьу[к ректной с 3 степенями свободы. Кроме того, существует такая константа «о >0, что поверхность с условием (9) является квазикорректной с 3 степенями свободы, если — < ос{$) < .

В третьей главе работы изучается картина распределения собственных векторных полей для сферических сегментов, подчиненных при бесконечно малом изгибании внешней связи а(и1£)+ ь(Рп)= 0. При этом рассмотрены две модельные задачи: для ненулевого значения индекса краевой задачи и для нулевого значения индекса. Стоит отметить, что аналогичные модельные задачи рассмотрены в [8] при Ь = 0. Здесь доказана

Теорема. Пусть - сферический сегмент, И - высота сферического сегмента, |/г| < 1, 1а - семейство векторных полей, определяемых углами £ — а£ = агс^-7-т, принадлежагцих нормальному сечению Л(/(«)) с

ИтгГ направляющим вектором 1{п). Тогда

1) при п > 0 в семействе векторных полей существует конечное п-2 множество собственных векторных полег,\ , к = 2,3,.,—-—— 2, если п — чётное и к = — 2, есл« я - нечётное.

2) при п = О в семействе векторных полей существует только счётное множество собственных векторных полей ^а£к > А: = 0,1,2,.

3) при п = — 1 в семействе векторных полей собственных векторных полей нет, если ЬфО и существует только одно собственное поле 1а{) = Iк, 2 если /г = 0.

4) при п<-\ всякое векторное поле является собственным, если

А = 0 и нет собственных векторных полей, если ИфО.

Для ненулевого значения индекса краевого условия доказана Теорема. Для сферических сегментов, подчинённых на краю внешней связи 0 условие а(01£= 0 является квазикорректным с

2к + 3 степенями свободы, где к = 1пс1(а + ¡Ь) > 0 для всех значений £, ее (—оо;оо)> исключая дискретный ряд значений.

В этой же главе доказаны ещё следующие факты, касающиеся бесконечно малых изгибаний сферических сегментов:

Утверждение 1. Для полусферы 50 (/? = 0) условие а(Ш£)+ь(Уп) = 0 является квазикорректным с (2к + 3) степенями свободы для любого векторного поля 1£.

Утверждение 2. Для любого фиксированного сферического сегмента (/? Ф 0) краевое условие а(и/£)+ ь(У~п) = 0 является квазикорректным с 2к + 3 степенями свободы для всех значений е, ее (—исключая, конечное число {/7-1,/7,/7 + 1,.,/? + 2я+ 1} значений.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Солохин, Николай Николаевич, 2013 год

1. Векуа И.Н. Обобщённые аналитические функции. М.: Физматгиз. 1959.

2. Фоменко В.Т. О квазикорректности внешних связей в теории бесконечно малых изгибаний. // Сибирский математический журнал. T.XV, №1. 1974,- С. 152-161.

3. Фоменко В.Т. О жёсткости поверхностей Дарбу с краем в римановом пространстве. // ДАН СССР. Том 181, №6. 1968.- С. 1346- 1349.

4. Фоменко В.Т. О жёсткости поверхностей с краем в римановом пространстве. // ДАН СССР. Том 187, №2. 1969. С. 280 - 283.

5. Данилюк И.И. О задаче с наклонной производной. // СМЖ. Том 3, №1. 1962,- С. 18-55.

6. Нгуен Тхань Дао. О квазикорректности внешних связей в теории бесконечно малых изгибаний поверхностей положительной гауссовой кривизны: дис. канд. физ. мат наук. Ростов-на-Дону, 1973.

7. Сабитов И.Х. Бесконечно малые изгибания выпуклых поверхностей с краевым условием обобщённого скольжения // ДАН СССР. 1962. — 147, №4. - С.793 - 796 (РЖМат, 1964, 10А419).

8. Казак В.В. Распределение собственных векторных полей условия обобщённого скольжения в нормальных сечениях //Мат. анализ и его приложения, РГУ (1974). С. 183- 188.

9. Казак В.В. Исследование условия обобщённого скольжения в теории бесконечно малых изгибаний: дис. канд. физ. мат. наук. Ростов - на-Дону, 1973.

10. Виноградов B.C. Об одной краевой задаче для линейных эллиптических систем дифференциальных уравнений первого порядка на плоскости. //Доклады Академии наук СССР. 1958. Том 118, № 6. С. 1059- 1062.

11. Боярский Б.В. Об одной краевой задаче для системы уравнений в частных производных первого порядка эллиптического типа. //Доклады Академии наук СССР. 1955. Том 102, № 2. С. 201- 204.

12. Казак В.В., Солохин H.H. Об одной краевой задаче в теории бесконечно малых изгибаний поверхностей. //Тезисы докладов Международной школы семинара по геометрии и анализу, посвященная 90- летию Н.В. Ефимова. Ростов - на - Дону. 2000. - С. 39 - 40.

13. Казак В.В., Солохин H.H. О квазикорректности смешанного краевого условия в теории бесконечно малых изгибаний поверхностей. //Труды участников Международной школы — семинара по геометрии и анализу памяти Н.В.Ефимова. Ростов на - Дону. 2002. - С. 32- 33.

14. Солохин H.H. Распределение собственных векторных полей внешней связи R(Ü,V) = a(Ül ) + b(VL) = с. // Наука и образование. Известия Южного Отделения РАО и РГПУ. Ростов на - Дону. № 3. 2002. - С. 228230.

15. Солохин H.H. Об одной модельной задаче в теории бесконечно малых изгибаний поверхностей. // Наука и образование. Известия Южного отделения РАО и РГПУ. №3. Ростов на - Дону. 2003. - С. 211-214.

16. Казак В.В., Солохин H.H. Распределение собственных векторных полей краевого условия смешанного типа. // Труды участников Международной школы семинара по геометрии и анализу памяти Н.В. Ефимова. Ростов - на - Дону. 2004. - С. 30- 31.

17. Казак В.В., Солохин H.H. Существование несобственного векторного поля в данном семействе векторных полей. // Тезисы докладов 7—й международной конференции по геометрии и топологии. Черкаси. ЧДТУ. 2007,- С. 32-33.

18. Солохин H.H. Картина распределения собственных векторных полей для смешанного краевого условия. Ростов на - Дону, РГСУ, 2009. — С. 115.

19. Солохин H.H. Изучение смешанного краевого условия для поверхностей, однозначно проектирующихся на плоскость. Ростов на - Дону, РГСУ, 2010,- С. 114-116.

20. Солохин H.H. Распределение собственных векторных полей для краевого условия смешанного типа. // Известия Высших Учебных Заведений. Северо кавказский регион. Естественные науки. № 2. 2010. - С. 22 — 26. (перечень ВАК).

21. Казак В.В., Солохин H.H. О квазикорректности смешанного краевого условия для одного класса поверхностей. // Современные проблемы математики и механики, том VI, выпуск 2. Издательство Московского университета, 2011. С. 212-216.