Методология повышения точности бесконтактных приборов теплового контроля веществ, материалов и изделий тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 05.11.13, кандидат наук Фрунзе, Александр Вилленович

• Фрунзе, Александр Вилленович
• кандидат наук
• 2017

Оглавление диссертации кандидат наук Фрунзе, Александр Вилленович

СОДЕРЖАНИЕ

Стр.

ВВЕДЕНИЕ

1 Измерение температуры и развитие методологии решения

обратной задачи в теории излучения

1. 1 Измерение температуры

1.2 Пирометры излучения

1.3 Законы излучения нагретых тел

1.1 Современное метрологическое состояние пирометрии

1.4.1 Краткий литературный обзор

1.4.1 Состояние метрологической базы пирометрии РФ

1.5 Определение температуры как обратная задача

теории излучения, и присущие ей проблемы

1.6 Пути упрощения решения обратной задачи теории излучения

1.7 О понятиях радиационной, яркостной, цветовой

и иных псевдотемператур

1.8 Оптоэлектронные методы измерений температуры

и их современная классификация

1.9 Аппаратные средства для бесконтактных измерений температуры

1.10 Развитие основного методологического

принципа пирометрии

Выводы по разделу 1

2 Построение и исследование математических моделей энергетических пирометров и пирометров спектрального отношения

2.1 Статистический анализ измерительных схем

пирометров

2.2 Математическая модель энергетического пирометра с логарифматором и его метрологические характеристики

2.3 Математическая модель пирометра спектрального отношения

с логарифматором и его метрологические характеристики

2.4 Методика оптимального проектирования пирометров

Выводы по разделу 2

3 Метод снижения систематической методической погрешности для пирометров спектрального отношения и алгоритм расчета

температуры спектрального отношения

3. 1 Суть метода снижения систематической методической погрешности для пирометров спектрального отношения

3.2 Алгоритм определения температуры

спектрального отношения

3.3 Вычисление температуры спектрального отношения

3.4 Пример вычисления температуры спектрального отношения

для ряда металлов

3.5 Экспериментальное исследование метода снижения систематической методической погрешности для пирометров

спектрального отношения

Выводы по разделу 3

4 Алгоритм определения действительной температуры

объекта с учетом температурной зависимости его

излучательной способности

4.1 Зависимость коэффициента излучения от спектрального диапазона используемого пирометра

4.2 Программа для вычисления коэффициентов излучения

4.3 Температурная зависимость спектральной излучательной способности

4.4 Нахождения градуировочной функции пирометра

4.5 Нахождения функции, обратной градуировочной,

и её использование

Выводы по разделу 4

5. Средства измерений спектральной излучательной способности нагретых материалов

5.1 Многоканальное средство измерений ех от X для различных материалов

5.2 Средство измерений ех от X на основе дифракционной

решётки

5.3 Блок-схема программы микроконтроллера средства измерений

5.4 Калибровка средства измерений ех(Х)

5.5 Экспериментальное исследование снижения погрешности лого-метрического метода с предварительным измерением спектральной

излучательной способности измеряемого объекта

Выводы по разделу 5

6 Минимизация и исключение методических погрешностей средств измерений температуры

6.1 Обзор систематических погрешностей,

присущих пирометрам

6.2 Методическая погрешность вследствие неучёта излучательной способности для яркостного пирометра

6.3 Методическая погрешность вследствие ввода неправильного значения излучательной способности

для яркостного пирометра

6.4 Методическая погрешность вследствие неучёта излучательной способности для радиационного пирометра

6.5 Методическая погрешность вследствие ввода неправильного значения излучательной способности для радиационного пирометра

6.6 Методическая погрешность вследствие переотражения измеряемым объектом излучения близко расположенного постороннего нагретого объекта

6.7 Методическая погрешность вследствие зависимости результатов измерения энергетическим пирометром от расстояния до измеряемого объекта

6.8 Методическая погрешность вследствие неполного заполнения измеряемым объектом поля зрения энергетического пирометра

6.9 Методическая погрешность вследствие влияния на результат измерения пирометра с термическим приемником температуры корпуса пирометра и/или приемника

6.10 Методическая погрешность вследствие влияния на результат измерения пирометра спектрального отношения изменения е^ с изменением длины волны излучения

6.11 Инструментальная погрешность вследствие влияния на резуль-

тат измерения пирометра температуры окружающей среды

6.12 Инструментальная погрешность вследствие влияния на результат измерения пирометра с пироэлементом изменения частоты модуляции энергетического потока

6.13 Инструментальная погрешность вследствие влияния на результат измерения пирометра сильного магнитного поля

6.14 Инструментальная погрешность вследствие влияния на результат измерения пирометра спектрального отношения погрешности АЦП

Выводы по разделу 6

7 Разработка пирометров с улучшенными метрологическими

и техническими характеристиками

7.1 Необходимость создания модельных рядов

7.2 Алгоритм унификации модельных рядов

Диэлтест и Термоконт

7.3 Пирометры Диэлтест и Термоконт

7.4 Минимизация методических погрешностей в пирометрах

Диэлтест и Термоконт

Выводы по разделу 7

8 Прослеживаемость средств измерений к первичному эталону единицы температуры

8.1 Нарушение прослеживаемости к первичному эталону

у современных пирометров и его следствие

8.2 Восстановление прослеживаемости пирометров

к первичному эталону единицы температуры

8.3 О необходимости первичного эталона излучательной способности для развития специализированных СИ спектральной излучательной способности

Выводы по разделу

253

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ

ПРИЛОЖЕНИЕ А. Акты и справки о внедрении

ПРИЛОЖЕНИЕ Б. Патенты, свидетельства о внесении в Госреестр

ПРИЛОЖЕНИЕ В. Краткий обзор опубликованных данных

об е(Х) металлов

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Методология повышения точности бесконтактных приборов теплового контроля веществ, материалов и изделий»

ВВЕДЕНИЕ

Актуальность работы

Температурный контроль является одной из важнейших областей контроля в познавательной и хозяйственной жизни современного общества. Без него невозможно изучение объектов Вселенной, природных объектов нашей планеты, как одушевленных, так и неодушевленных. Без него невозможно обеспечить повторяемость технологических процессов, добиться высокого качества выпускаемой продукции, обеспечить безопасность функционирования промышленных, бытовых и транспортных объектов. Он играет важную роль в медицине, пищевой промышленности, сельском хозяйстве и т.п.

По типу взаимодействия с контролируемым объектом методы температурного контроля делят на контактные и бесконтактные. Каждому из них присущи как достоинства, так и недостатки.

Контактные методы контроля чаще всего осуществляют с использованием термопар и термосопротивлений. Их достоинством является достаточно высокая точность, простота и дешевизна датчиков. К недостаткам можно отнести невозможность измерений температуры выше 2000...2500 °С, а также недолговечность работы датчиков в тяжелых условиях (высокие температуры, движущиеся объекты измерений и т.д.).

Приборы, реализующие бесконтактные методы контроля температуры, называют пирометрами. Бесконтактные методы температурного контроля являются неразрушающими, они идеальны для измерений в области высоких температур, вплоть до 4000 °С. Они также прекрасно адаптированы к контролю движущихся объектов, объектов в вакуумных камерах и т.д. В ряде случаев (медицина, биология, пищевая промышленность) возникают требования исключения любого контакта с контролируемым объектом, и бесконтактные методы температурного контроля в данных случаях безальтернативны.

Но бесконтактным методам присущи и свои серьезные недостатки. В первую очередь - это зависимость принятого приемником пирометра сигнала от из-лучательной способности контролируемого объекта. Учет влияния излучательной способности в энергетических пирометрах осуществляют вводом в прибор коэффициента излучения, который при правильном выборе должен компенсировать это влияние. Но этот коэффициент зависит не только от материала контролируемого объекта и состояния его поверхности, но и от диапазона спектральной чувствительности приемника пирометра и температуры объекта. Поэтому правильной выбор этого коэффициента - задача очень сложная, зачастую оказывающаяся для пользователя непосильной. А следствием введенного с ошибкой коэффициента излучения является дополнительная погрешность измерений. При этом температурная зависимость этого коэффициента приводит к тому, что правильно выбранный для данного материала и данного пирометра коэффициент излучения при возрастании или уменьшении температуры контролируемого объекта на 200...300 °С становится неверным, что исключает возможность его безошибочного выбора для всего диапазона температур.

Классические пирометры спектрального отношения не требуют ввода в них коэффициента излучения, что выгодно отличает их от энергетических. Однако при контроле температуры объектов, спектральная излучательная способность которых зависит от длины волны излучения (так называемых "несерых объектов"), эти пирометры также измеряют температуру с заметными погрешностями, тем большими, чем больше крутизна роста или спада излучательной способности с ростом длины волны.

Получается парадоксальная ситуация. При калибровках и поверках пирометров на "абсолютно чёрных телах" (АЧТ) их инструментальные погрешности оказываются очень малыми, зачастую менее 0,5 % от измеренного результата. А при контроле таким пирометром температуры реального объекта (вещества, мате-

риала, изделия на производстве) погрешность измерения превышает 5 - 10 %, т.е. больше инструментальной на порядок. И это не позволяет говорить о высокой точности методов бесконтактного температурного контроля реальных объектов.

Степень проработанности темы исследований

Метрологические вопросы современной пирометрии впервые наиболее полно в нашей литературе были отражены в книге одного из ведущих учёных ВНИИМ им. Д.И. Менделеева И.И. Киренкова "Метрологические основы оптической пирометрии" [142]. Исследованию отдельных вопросов метрологического обеспечения пирометрии посвящены современные работы сотрудников ВНИИМ А.И. Походуна, М.С. Матвеева, Ю.А. Сильда и др. [158 - 160], а также сотрудников ВНИИОФИ В.И. Саприцкого, Б.Б. Хлевного, С.А. Огарева, С.П. Морозовой и др. [161 - 165]. Однако работы [158 - 165] посвящены преимущественно развитию эталонной базы - определению точек плавления/затвердевания высокотемпературных эвтектик на основе углерода, созданию высокотемпературных АЧТ и эталонных пирометров-компараторов.

В то же время для практической пирометрии крайне важную роль играет знание спектральной излучательной способности измеряемого материала. Здесь нужно упомянуть книгу [3], выпущенную в 1974 г. под редакцией А.Е. Шейндли-на. В ней собраны практически все известные на тот момент зависимости спектральных излучательных способностей различных материалов, как металлов, так и диэлектриков. Библиография этой книги содержит несколько сотен источников.

Работы по исследованию спектральных излучательных характеристик многих материалов ведутся и по настоящее время. Наиболее значимыми в настоящий момент, по мнению автора, являются работы С.П. Русина [166 - 168]. Однако общая интенсивность исследований в этой области невелика.

Работ, посвященных метрологическому обеспечению пирометрии объектов с отличной от единицы излучательной способностью в отечественной литературе нет. Нет и работ, посвященных анализу и учету излучательной способности в пирометрах для сложных случаев (с учётом зависимости излучательной способности

от температуры, для широкополосных пирометров спектрального отношения, для пирометров спектрального отношения, когда они измеряют объекты с переотражением от нагретых стенок печей, и т.д). Результаты исследований по упомянутым направлениям отсутствуют также и в открытых западных источниках. Цель работы

Целью настоящей работы является решение научной проблемы - создание научных основ нового методологического подхода к методам бесконтактного теплового контроля веществ, материалов и изделий, который позволяет создать и внедрить пирометры с повышенными метрологическими и эксплуатационными характеристиками.

Основные задачи исследований

Достижение поставленной цели требует решения следующих задач:

- разработка и исследование математических моделей пирометров спектрального отношения и энергетических;

- теоретические и экспериментальные исследования методов оценки их метрологических характеристик;

- формулирование, анализ и дальнейшее развитие основных методологических принципов пирометрии;

- разработка алгоритма определения действительной температуры объекта с учетом температурной зависимости его излучательной способности;

- разработка алгоритма и программно-технического обеспечения метода снижения систематической методической погрешности пирометров спектрального отношения с произвольной шириной полос спектральной чувствительности, возникающей при контроле температуры "несерых объектов", экспериментальное исследование метода;

- разработка и создание специализированного оптоэлектронного средства анализа и контроля (в том числе в цеховых условиях) спектральной излучательной способности е(Х) нагретых объектов;

- анализ нарушения прослеживаемости СИ к первичному эталону единицы температуры при измерении "несерых объектов", выработка рекомендаций по восстановлению прослеживаемости;

- систематизация и описание всех известных в настоящее время методических и инструментальных погрешностей, характерных для средств бесконтактного температурного контроля, определение их влияния на погрешность измерений, выработка рекомендаций по их минимизации;

- разработка и создание высокоунифицированного модельного ряда пирометров с улучшенными метрологическими и эксплуатационными характеристиками, реализующих выработанные рекомендации по минимизации дополнительных методических погрешностей.

Научная новизна

В результате проделанной работы впервые:

- предложены и обоснованы математические модели пирометров спектрального отношения и энергетических, позволяющих получить требуемые метрологические характеристики пирометров;

- получены аналитические выражения для количественной оценки метрологических показателей пирометров;

- разработаны и исследованы методы структурной и параметрической оптимизации пирометров;

- сформулирован новый методологический принцип пирометрии, утверждающий, что снижение методических погрешностей в пирометрии до уровня, сопоставимого с инструментальными погрешностями, невозможно без средств измерений спектральной излучательной способности;

- создан и апробирован метод снижения систематической методической погрешности у пирометров спектрального отношения с произвольной шириной полос спектральной чувствительности, основанный на теоретическом вычислении температуры спектрального отношения, при этом для экспериментального исследования метода предложено моделировать "несерые объекты" физическими моделями из АЧТ и цветных светофильтров, а спектральные излучательные способности таких физических моделей в точности совпадает со спектральными характеристиками пропускания использованных светофильтров.

- создан и апробирован алгоритм численного вычисления температуры спектрального отношения "несерых объектов" с применением функции, обратной градуировочной, где в качестве ее аргументов использованы значения спектрального отношения, вычисленные в соответствии с предложенным соотношением для ряда задаваемых действительных температур объекта из выбранного диапазона;

- создан и апробирован алгоритм вычисления действительной температуры объекта с учетом температурной зависимости его излучательной способности с применением функции, обратной градуировочной, где в качестве ее аргументов использованы результаты произведений градуировочной функции и коэффициента излучения для ряда задаваемых действительных температур объекта;

- разработано специализированное средство измерений для измерения спектральной излучательной способности, защищенное патентом РФ;

- разработаны рекомендации, обеспечивающие прослеживаемость всех средств бесконтактного температурного контроля к первичному эталону единицы температуры;

- впервые в полном объеме систематизированы и описаны характерные для средств бесконтактного теплового контроля методические и инструментальные

погрешности (две из которых ранее не были описаны), выработаны рекомендации по их снижению;

- выработаны рекомендации по созданию высокоунифицированного модельного ряда пирометров с улучшенными метрологическими характеристиками, реализующих предложенные в работе способы минимизации инструментальных и методических погрешностей.

Практическая ценность работы

Реализация разработанных в диссертации положений позволяет поднять уровень температурного контроля веществ, материалов и изделий на качественно новую ступень, при которой методические погрешности будут снижены до уровня инструментальных погрешностей. Кроме того, предложенные методы снижения систематических методических погрешностей могут быть применены для приборов любых производителей при контроле температуры любых объектов.

Показана возможность создания отсутствующих в настоящее время портативных специализированных средств анализа и контроля спектральной излуча-тельной способности, выработаны принципы их создания, изготовлен и исследован пилотный прибор, выполненный на основе дифракционной решетки. Описаны рекомендуемые средства метрологического обеспечения для подобных приборов.

По результатам работы разработана и утверждена методика измерения температуры объектов с зависящей от длины волны излучательной способностью пирометрами спектрального отношения.

Результаты работы могут быть востребованы во всех отраслях промышленности, где применяют методы бесконтактного неразрушающего температурного контроля (в металлургии, энергетике и др.).

Основные положения, выносимые на защиту

1. Предложенные математические модели энергетических пирометров и пирометров спектрального отношения позволяют вычислить их метрологические характеристики.

2. Снижение методических погрешностей в пирометрии до уровня, сопоставимого с инструментальными погрешностями, невозможно без измерений спектральной излучательной способности.

3. Показано, что если спектральная излучательная способность, используемая для снижения методической погрешности в методе коррекции пирометров спектрального отношения, измерена с погрешностью менее 2 %, то это позволяет снизить погрешность измерения температуры с 10.50 до 1. 4 %.

4. Разработанный алгоритм определения энергетическим пирометром действительной температуры объекта позволяет учесть ранее не учитываемую температурную зависимость коэффициента излучения.

5. Разработанные алгоритм определения энергетическим пирометром действительной температуры объекта, метод снижения методической погрешности у пирометров спектрального отношения и лежащий в его основе алгоритм вычисления температуры спектрального отношения в совокупности со знанием спектральной излучательной способности объекта являются необходимым и достаточным условиями для минимизации методических погрешностей.

6. Прослеживаемость энергетических пирометров к первичному эталону единицы температуры восстанавливается, если при калибровке и поверках используют излучатели, характеризующиеся метрологически подтвержденными различными значениями излучательной способности от 0,05... 0,2 до 0,8... 0,99.

Апробация работы, публикации

Основные материалы, представленные в диссертации, были доложены и обсуждены на Третьем Всерос. н.-тех. семинаре "Метрологическое обеспечение в

области неразрушающего контроля", 2002 г., научной сессии МИФИ-2002, 15-й Всерос. конф. "Фотометрия и ее метрологическое обеспечение", 2005 г., 4-й межд. н.-практ. конф. "Печные агрегаты и энергосберегающие технологии в металлургии и машиностроении", 2008 г., 18-й Всерос. конф. "Фотометрия и её метрологическое обеспечение", 2009 г., на семинарах во ФГУП ВНИИОФИ, МГУИЭ, на научных конференциях в НИТУ "МИСиС" в 2009, 2011 и 2013 г.г.

1 Измерение температуры и развитие методологии решения обратной задачи в теории излучения

1.1 Измерение температуры

Температура - физическая величина, характеризующая состояние термодинамического равновесия макроскопической системы [9].

Размерность температуры

dim T = 0. (1.1)

Температуру измеряют в Кельвинах (К).

Температура является важной величиной, играющей в науке, промышленности, жизни людей иногда определяющую роль. До 40 % от всех измерений составляют измерения температуры. При этом возрастают требования к точности температурных измерений.

Температура одинакова для всех частей изолированной системы, находящейся в состоянии термодинамического равновесия. Если изолированная система не находится в равновесии, то с течением времени переход энергии (теплопередача) от более нагретых частей системы к менее нагретым приводит к выравниванию температуры во всей системе (первый постулат, или нулевое начало термодинамики).

В равновесных условиях температура пропорциональна средней кинетической энергии частиц тела. Температура определяет: распределение образующих систему частиц по уровням энергии (статистика Больцмана) и распределение частиц по скоростям (распределение Максвелла), степень ионизации вещества (формула Саха), спектральную плотность излучения (закон излучения Планка), полную объёмную плотность излучения (закон излучения Стефана-Больцмана) и многое другое [141].

В общем случае температура определяется как производная от энергии тела в целом с учетом его энтропии. В этом случае определяемая температура всегда положительна, поскольку кинетическая энергия всегда положительна. Её называют абсолютной температурой или температурой по термодинамической шкале и обозначают Т.

Измерение температуры со времён термоскопа Галилея, сделанного им в 1598 году, основывается на применении соответствующего термометрического вещества, изменяющего свой объём или давление при изменении температуры -термометры Фаренгейта, Реомюра, Цельсия, Ранкина. Указанные термометры и соответствующие температурные шкалы были созданы в основном в XVIII веке [141].

В 1848 году У. Томсон (Кельвин) разработал термодинамическую температурную шкалу, не зависящую от рода термодинамического вещества. Шкала в честь автора названа температурной шкалой Кельвина. Она основывается на втором законе термодинамики. Одно из следствий этого закона гласит, что отношение количества теплоты Q1, получаемой от нагревателя любым телом, к количеству теплоты 02, отдаваемой этим телом холодильнику при обратном цикле Карно равно отношению температур Т1 нагревателя и Т2 холодильника, т.е.

Т1 (1.2)

02 Т 2

Если установлена температура одного из тепловых процессов, то, определив измерением или расчётным соотношением —, можно найти значение температуры другого теплового процесса. Полученная шкала температур не зависит от свойств рабочего (термометрического вещества), поэтому её назвали абсолютной.

Термодинамическая шкала определяется с помощью одной реперной точки - тройной точки воды, в которой находятся в равновесии все три фазы: твёрдая (лёд), жидкая (вода) и газообразная (насыщенный пар). При стоградусной шкале

Цельсия тройная точка воды равна +0,01 оС. Используемая для образования тройной точки чистая вода должна иметь такой же изотопный состав, который имеет океанская вода. Такая же вода используется для образования точки кипения. Значение термодинамической температуры тройной точки воды принято равным 273,16 К (точно) [9].

Температура по шкале Цельсия г связана с температурой по Кельвину Т равенством

I = т - 273,15 или Т = г + 273,15, (1.3)

причём 1 оС = 1 К.

Итак, тройная точка воды (273,16 К) задана самим определением термодинамической температуры. Остальные точки шкалы устанавливают с помощью тщательных измерений температуры фазовых переходов различных веществ.

В соответствии с [15] промышленные приборы для измерения температуры классифицируют следующим образом.

Термометры расширения, основанные на тепловом расширении тел.

Манометрические термометры, принцип действия которых основан на изменении давления рабочего вещества при постоянном объёме с изменением температуры.

Термоэлектрические термометры, включающие термоэлектрический преобразователь (термопару), действие которого основано на использовании зависимости термоЭДС от температуры.

Терморезисторы, принцип действия которых основан на использовании зависимости электрического сопротивления чувствительного элемента от температуры.

Пирометры излучения, основанные на измерении электромагнитного излучения нагретых тел. Из них наиболее распространены следующие: - полного излучения - по измерению плотности интегрального излучения;

- яркостные или частичного излучения - по измерению спектральной интенсивности излучения определённой длины волны или в определенном спектральном интервале;

- спектрального отношения - по измерению отношения спектральной интенсивности двух волн (или двух различных спектральных диапазонах).

За исключением пирометров, во всех остальных термометрах чувствительный элемент приводится в соприкосновение с контролируемой средой, при этом его температура должна совпадать с температурой среды. Совпадение этих температур зависит от многих факторов, в том числе от размеров, формы и материала чувствительного элемента и контролируемой среды, условий передачи тепла.

Передача тепла чувствительному элементу может происходить путём конвекции, лучеиспускания и теплопроводности. Теплообмен путём конвекции имеет место при измерениях температуры жидкостей и газов. При учёте отражений от стенок происходит также теплообмен путём лучеиспускания. При измерении температуры твёрдых тел в основе передачи тепла приемнику (ПИП) лежит теплопроводность. В пирометрах передача тепла происходит только через излучение (лучеиспускание).

Количественные характеристики теплообмена между контролируемой средой с температурой Т0 и ПИП с температурой Т конвекцией, лучеиспусканием или теплопроводностью определяют соответствующими формулами

Т = as(Тo - Т), (1.4)

0 = с(То4 - Т4), (1.5)

0 = 1 (То - Т), (1.6)

где а - коэффициент конвективной теплопередачи, зависящий от скорости обтекания средой ПИП и изменяющийся от 3 • 10-7 до 6• 10-5 Дж/(см-°С); с = =

7 2 4

5,709-10"' Дж/(см-К4) - постоянная излучения; к - коэффициент теплопроводности; 3 - толщина тонкого слоя, отделяющего ПИП от твёрдой стенки, температуру которой измеряют; я - площадь соприкосновения ПИП со средой.

Из выражений (1.4 - 1.6) следует, что для улучшения теплообмена между ПИП и средой необходимо увеличивать площадь соприкосновения s, а при измерении температуры газов и жидкостей увеличивать коэффициент теплопередачи а путём повышения скорости обтекания.

1.2. Пирометры излучения

Все тела излучают электромагнитные волны в широком диапазоне температур, причём многие твёрдые тела и жидкости имеют сплошной спектр излучения, тогда как металлы и газы обладают линейчатыми спектрами. Устройство пирометров основано на зависимости плотности интегрального потока энергии Е или его спектральной интенсивности Д от абсолютной температуры Т [5].

С ростом температуры тела энергия поступательного, колебательного и вращательного движения его частиц увеличивается. Вращение молекул вокруг оси обусловливает излучение в дальней ИК области. При дальнейшем увеличении температуры начинаются колебания ядер молекул, которые проявляются в испускании коротковолнового ИК излучения. При ещё большей температуре энергия колеблющихся частиц увеличивается настолько, что в результате их соударений между собой меняется состояние внешней оболочки атомов. Такое изменение вызывает излучение в видимом и УФ диапазонах длин волн. Указанные виды излучений определяются температурой тела и носят название "тепловое излучение".

Излучение, соответствующее достаточно узкому интервалу частот (длин волн), которое можно характеризовать определённым значением частоты, называют монохроматическим излучением.

Излучение, соответствующее всему спектру частот в пределах от 0 до да, называют интегральным излучением.

Если тело поглощает всё падающее на него излучение, то его называют абсолютно чёрным (АЧТ). При данной температуре оно характеризуется наибольшей лучистой энергией для всех частот по сравнению с собственным излучением других (нечёрных) тел.

В классической литературе по пирометрии, помимо АЧТ определяют еще и "серые тела" [5].

Серые тела характеризуются непрерывным распределением энергии в спектре собственного излучения, подобным распределению энергии в спектре АЧТ при одинаковых температурах [4], [6], [7].

Спектральную плотность потока излучения АЧТ Е0Х описывает закон Планка

2яс,

Е0Х = —-7-:, (1.7)

1 {ехрф -1}

где Е0х - спектральная энергетическая яркость АЧТ для волны длиной X; с1 = = 0,59544-10-16 Вт/м2, с2 = 1,4388 10-2 м-К - константы; Т - абсолютная температура тела.

При температурах больше 3000 К единственное надёжное определение температуры основано на законах излучения чёрного тела и законе излучения Кирхгофа.

Формула Планка позволила теоретически вывести законы излучения абсолютно чёрного тела и связать постоянную Планка И с постоянной Стефана о, постоянной Вина Ь и постоянной Больцмана к:

, 2ж2к ьк

И = пк^^ , И = 4,965 С. (1.8)

При ХТ < 3000 мкм-К выражение (1.8) можно представить в виде

Е

0Х

2лс1

Л5 ехр(-УК ЛТ}

(1.9)

На рис. 1.1 показаны графики функции Е0Х = /(Т, X), построенные по уравнению (1.9). Видно, что с повышением температуры интенсивность излучения резко возрастает. При низких температурах излучение в диапазоне ДХ видимого спектра ничтожно мало и увеличивается в ИК области. С возрастанием температуры Т максимум спектральной плотности приближается к диапазону видимого света. При температуре порядка 5800 К максимум спектральной плотности потока излучения Е0Х приходится на видимую часть спектра.

Е

106

104

102

0

фиолетов-*

Т = 5 ¡600 К

г и] т - тс

2800 К

\ \ \ / = 16 )00 К

\Ч

\

N = 55 0V-

) ->- 2 4 * красный 6 8 1

10 X, мкм

Рисунок 1.1 - Графики зависимости Е0Х от X

Из рис. 1.1 следует, что все кривые имеют максимумы, причём с увеличением температуры длина волны Хтах становится всё более короткой. Это явление описывает закон Вина, гласящий, что длина волны Хтах, на которую приходится максимум энергии Е0Х в спектре равновесного излучения, обратно пропорциональна абсолютной температуре излучающего тела

ь

Хтах т ,

(1.10)

где Ь = 2,898-10 м-К - постоянная Вина.

Следует отметить, что выражения (1.7) - (1.10) справедливы лишь для АЧТ. Интегральное излучение АЧТ определяет уравнение Стефана-Больцмана

Е0 = оТ4, (1.11)

а для "серых тел" уравнение (1.11) приобретает вид

Е = еЕ0 = еоТ4 , (1.12)

_8 _2 4

где о = 5,672-10 Вт •м -К - константа излучения АЧТ (постоянная Стефана-

Е

Больцмана); е = — - коэффициент черноты "серого тела"; С0 и С - излучатель-

Список литературы диссертационного исследования кандидат наук Фрунзе, Александр Вилленович, 2017 год

СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ

1. Соколов, А.В. Оптические свойства металлов / А.В. Соколов. - М.: Физ-матгиз, 1961. - 359 с.

2. Мосс, Т. С. Оптические свойства полупроводников / Т. С. Мосс. - М.: Издательство иностранной литературы, 1964. - 482 с.

3. Излучательные свойства твердых материалов. Справочное издание / Под ред. А.Е. Шейндлина. - М.: «Энергия», 1974. - 471 с.

4. Измерение температур в технике. Справочник. Пер. с нем. / Линевег Ф. -М.: «Металлургия», 1980. - 544 с.

5. Оптическая пирометрия. Пер. с французского / Рибо Г. - М., Л.; Гостех-теориздат, 1934. - 455 с.

6. Инфракрасные системы. Пер. с англ. / Хадсон Р. - М.: «Мир», 1972. -

536 с.

7. Свет, Д.Я. Объективные методы высокотемпературной пирометрии при непрерывном спектре излучения / Д.Я. Свет. - М.: «Наука», 1968. - 240 с.

8. Свет, Д.Я. Оптические методы измерения истинных температур / Д.Я. Свет. - М.: «Наука», 1982. - 296 с.

9. Большой энциклопедический словарь. Физика / Под ред. А.М. Прохорова. - М.: Научное издательство "Большая Советская Энциклопедия", 1999. - 944 с.

10. Брамсон, М.А. Инфракрасное излучение нагретых тел. В 2 томах. Т.1. / М.А. Брамсон. - М.: «Наука», 1965. - 224 с.

11. Гаррисон, Т.Р. Радиационная пирометрия / Т.Р. Гаррисон. - М.: «Мир», 1964. - 248 с.

12. Магунов, А.Н. Спектральная пирометрия / А.Н. Магунов. - М.: ФИЗ-МАТЛИТ. 2012. - 248 с.

13. Фрунзе, А.В. Развитие методологии пирометрии / А.В. Фрунзе // Научное обозрение - 2014, № 10. - С. 78 - 81.

14. Кульбуш, Г.П. Электрические пирометры / Г.П. Кульбуш. - М.: «Государственное энергетическое издательство», 1932. - 408 с.

15. Determination Of The Temperatures Of Metal-Carbon Eutectic Fixed-Points By Different Detectors From VNIIOFI, NPL, AND PTB. // B.Khlevnoy, V.Khromchenko, M.Samoylov, V.Sapritsky, N.Harrison, P.Sperfeld, J.Fisher. In: 8th International Symposium on Thermal Measurement in Industry and Science. Berlin, Germany, june 2001. vol.2, p. 845-850/

16. http://www.mikron.com

17. http://www.raytek.com

18. Фрунзе, А.В. Пирометры семейства " ДИЭЛТЕСТ-ТА " для измерения температуры алюминия и других цветных металлов, а также сплавов на их основе / А.В. Фрунзе //Печные агрегаты и энергосберегающие технологии в металлургии и машиностроении: труды IV международной научно-практической конференции (3-4 апреля 2008 г., МИСиС). - М.,2008. - С. 380-384.

19. Фрунзе, А.В. Пирометры "ДИЭЛТЕСТ" / А.В. Фрунзе //Измерительная техника - 1998. -№1 - С.40-41

20. Фрунзе, А.В., Новые пирометры ДИЭЛТЕСТ для металлообработки /

A.В. Фрунзе // Металлообработка - 2007. - №4 - С.33-37.

21. Фрунзе, А.В. Бесконтактные измерители температуры серии ДИЭЛТЕСТ / А.В. Фрунзе //Кузнечно-штамповочное производство - 1996. - №6 - С.39-40

22. Фрунзе, А.В. Высокоточный микропроцессорный дистанционный измеритель температуры (пирометр) / А.В. Фрунзе , Петропавловский В.П. //Научная сессия МИФИ-2002. Сборник научных трудов. В 14 томах. Т.12. Информатика. Компьютерные системы и технологии. М., МИФИ, 2002. - С. 196-197.

23. Крутиков, В.Н. О прослеживаемости современных пирометров к первичному эталону единицы температуры и о классификации методов пирометрии /

B.Н. Крутиков, А.В. Фрунзе //Измерительная техника - 2012. - №2 - С.32-37

24. http://www.hamamatsu.com/products

25. Самойлов М.Л. Повышение точности измерений температуры "несерых тел" широкополосным пирометром спектрального отношения / М.Л. Самойлов, А.В. Фрунзе // Метрология - 2010. - №6 - С.23-31

26. Патент № 2253845 (Российская федерация). Многоканальный радиационный пирометр. Фрунзе А.В. Заявл. 23.12.2003.

27. Фрунзе, А.В. Повышение точности измерений широкополосными пирометрами спектрального отношения температуры металлов / А.В. Фрунзе // Приборы - 2010. - №12 - С.23-32

28. Яковлев, А.В. Особенности применения широкополосных приемников излучения в пирометрах спектрального отношения /А.В. Яковлев / Автометрия. 2004. №4. С.44-49.

29. Фрунзе, А.В. Методические погрешности современных пирометров и способы их минимизации / А.В. Фрунзе //Метрология - 2012. - №7 - С.25-38

30. Гусев, Г.В. Инфракрасные термометры спектрального отношения ("двухцветные" пирометры) / Г.В. Гусев, В. А. Кальван //Труды V международной научно-практической конференции "Энергосберегающие технологии в промышленности. Печные агрегаты. Экология. Безопасность технологических процессов", 2010. Том "Повышение эффективности теплоэнергетического оборудования" - С. 71-77.

31. Фрунзе, А.В. Пирометры спектрального отношения: преимущества, недостатки и пути их устранения / А.В. Фрунзе //Фотоника - 2009. -№ 4 - С.32-37.

32. http://www.pyrometer.ru

33. http://www.testo.com

34. Фрунзе, А.В. Расчетный метод определения температуры спектрального отношения / А.В. Фрунзе //Измерительная техника - 2010. - №6 - С.39-42

35. Фрунзе, А.В. О дальнейших путях развития пирометрии / А.В. Фрунзе // Приборы, 2012, №7, С.54-59

36. Фрунзе, А.В. Измерение температуры материалов пирометрами спектрального отношения и их коррекция / А.В. Фрунзе // Металлообработка. 2009. № 5. С.40-42.

37. Беленький, А.М. Измерение температуры: теория, практика, эксперимент. / А.М. Беленький, М.Ю. Дубинский, М.Г. Ладыгичев, В.Г. ЛисиенкоСпра-вочное издание: В 3-х томах. Т.2 - М.: Теплотехник, 2007 - 736 с.

38. Каталог цветного стекла. - М.: «Машиностроение», 1967. - 63 с.

39. Фрунзе, А.В. Пирометры ДИЭЛТЕСТ для литейного производства / А.В. Фрунзе // Литейщик России. 2006. №10. С.38-42.

40. Фрунзе, А.В. Пирометры ДИЭЛТЕСТ / А.В. Фрунзе // Датчики и системы. 2006. №12. С.50-54.

41. Фрунзе, А.В. О коррекции показаний пирометров спектрального отношения при измерении температуры "несерых" тел / А.В. Фрунзе // Литейщик России. 2009. №11. С.43-46.

42. Горшков, Б. Л. Методы практического конструирования при нормировании сигналов с датчиков. Доступна на http://www.autex.ru

43. Титце У. Полупроводниковая схемотехника: справочное руководство. Пер. с нем. / У. Титце, К. Шенк - М.: Мир, 1982. - 512 с.

44. Olson O. H. and Morris J. C. Thermophysical Properties of High Temperature Solid Materials. Ed. Y. S. Touloukian. N. Y., MacMillan Co, 1967, v. 1, p. 430.

45. Barnes В. Т., Forsythe W. E., Adams E. Q. // Journ. Opt. Soc. Amer., 1947, v. 37, p. 804.

46. Seban R. A.. Thermophysical Properties of High Temperature Solid Materials. Ed. Y. S. Touloukian. N. Y., MacMillan Co., 1967, v. 1, p. 677.

47. Betz H. Т., Olsen 0. H., Schurin B. D., and Morris J. Thermophysical Properties of High Temperature Solid Materials. Ed. Y. S. Touloukian. N. Y., MacMillan Co., 1967, v. 1, p. 677.

48. Кириллова, M. M. / М.М. Кириллова, Г.А. Болотин, В.М. Маевский // Физика металлов и металловедение, 1967, т. 24, с. 95.

49. Thomas L. К // Journ. Appl. Phys., 1968, v. 39, p. 3737.

50. Fabre D., Romand M. J. // C. r. acad. Sci., 1956, t. 242, p. 893.

51. Worthing A. G. // Phys. Rev., 1917, v. 10, p. 377.

52. De Vos J. C // Physica, 1954, v. 20, p. 690.

53. Larrabee R. D. // Journ. Opt. Soc. Am., 1959, v. 49, p. 619.

54. Adams J. G., The Determination Spectral Emissivities, Reflectivities and Ab-sorptivities of Materials and Coatings. № NOR-61-189, Northrup Corp. Rep., 1961.

55. Riethof Т., Acchione B. D., Branyan E. R. Temperature, Its Measurement and Control in Science and Industry. Ed. С. M. Herzfeld. N. Y. Reinhold Publ. Corp. 1962, v. 3, pt 2, p. 515.

56. House R. D., Lyons G. J. and Askwith W. H. Measurement of Thermal Radiation Properties of Solids. Ed. J. С Richmond. Wash. D. С NASA SP-31, 1963, p. 343.

57. Дрешфилд Р., Хауз Н. // Ракетная техника и космонавтика (русск. пер.), 1966, № 2, с. 249.

58. Дмитриев В. Д. Дис. ... канд. физ.-мат. наук. Институт прикладной оптики. Казань, 1967.

59. Kibler G. М., Lyon Т. F., Linevsky М. J., and De San-tis V. J. Thermophysi-cal Properties of High Temperature Solid Materials. Ed. Y. S. Touloukian. N. Y. MacMillan Co., 1967, v. 1, p. 1038.

60. Thomas L. K. // J. Sci. Instr., ser. 2, 1968, v. 1, p. 311.

61. Латыев Л. H., Чеховской В. Я., Шестаков Е. Н. // Теплофизика высоких температур, 1969, т. 7, с. 666.

62. Latyev L. N., Chekhovskoi V. Ya. and Shestakov E. N. // High Temp.— High Press., 1970, v. 2, p. 175.

63. Ковалев И. И., Мучник Г. Ф. // Теплофизика высоких температур, 1970, т. 8, с. 983.

64. Juenker D. W., Le Blanc L. J. and Martin C. R. // Journ. Opt. Soc. Amer., 1968, v. 58, p. 164.

65. Marple D // Journ. Opt. Soc. Amer., 1956, v. 46, p. 490.

66. Barnes B. T. // Journ. Opt. Soc. Amer., 1966, v. 56, p. 1546.

67. Marple D. T. F. Radiative Transfer from Solid Materials. Ed. H. Blau and H. Fischer. N. Y., MacMillan Co., 1962, p. 101.

68. Coffman J. A., Kibler G. M., Lyon T. F. and Acchi-one B. D. Thermophysi-cal Properties of High Temperature Solid Materials. Ed. Y. S. Touloukian. N. Y., MacMillan Co., 1967, v. 1, p. 950.

69. Latyev L. N., Chekhovskoi V. Ya. and Shestakov E. N. Proc. of the Fifth Symposium on Thermophysical Properties, Ed. С F. Bonilla. N. Y. ASME, 1970, p. 436.

70. Wood W. D., Deem H. W. and Lucks D. F. Thermal Radiative Properties. N. Y., Plenum Press, 1964, p. 181.

71. Хрусталев Б. А., Раков A. M. Теплообмен, гидродинамика и теплофизи-ческие свойства веществ. ЭНИН им. Г. М. Кржижановского АН СССР. М., Наука,

1968, с. 198.

72. Дмитриев В. Д., Холопов Г. К. // Теплофизика высоких температур,

1969, т. 7, с. 438.

73. Price D. J. // Proc. Phys. Soc. (Lond.), 1947, v. 59, p. 118.

74. Дмитриев В. Д., Холопов Г. К. // Теплофизика высоких температур, 1968, т. 6, с. 550.

75. Wood W. D., Deem H. W. and Lucks D. F. (Editors). Thermal Radiative Properties. N. Y., Plenum Press. 1964, p. 171.

76. Schley P., Tingwaldt C, Verch J, // Naturwissenschaften, 1960, Bd 47, S.

223.

77. Rolling R. E. Thermophysics of Spacecraft and Planetary Bodies. N. Y., London, Academic Press, 1967, p. 91.

78. Себан Р. Теплопередача (русск. пер.), 1965, т. 87, с. 15.

79. Robin S. Optical Properties and Electronic Structure of Metals and Alloys. Amsterdam, North-Holland Publ. Co, 1966, p. 204.

80. Betz H. Т., Olsen O. H., Schurin B. D., Morris J. C. Thermophysical Properties of High Temperature Solid Materials. Ed. V. S. Touloukian. N. V, MacMillan Co., 1967, v. 1, p. 762, 764,

81. Cobientz W. W. // Bui. Bur. Stand., 1906, v. 2, p. 470.

82. Crowell С R., Spitzer W. G., Hawarth L. E. and La Bate E. E. // Phys. Rev., 1962, v. 127, p. 2006.

83. McCauley G. V. // Astrophys. Journ., 1913, v. 37, p. 164.

84. Turner A. F. Radiative Transfer from Solid Materials. Ed. H. Blau and H. Fischer. N. Y., MacMillan Co., 1962, p. 24.

85. Bennett J. M. and Ashley E. J. // Appl. Optics, 1964, v. 4, p. 221.

86. Падалка В. Г., Шкляревский И. Н. // Оптика и спектроскопия, 1961, т. 11,

с. 527.

87. Болотин Г. А. и др. // Физика металлов и металловедение, 1963, т. 13, с.

823.

88. Gier G. Т., Dunkle R. V. and Bevans J. Т. // Journ. Opt. 8ос. Amer., 1964, v. 44, p. 558.

89. Cooper В. R„ Ehrenreich Н., Philipp Н. R. // Phys. Rev., 1965, v. 138, p.

A494

90. Otter M. // Zeitschr. fur Physik, 1961, Bd 161, S. 539.

91. Stubbs С. М., Prideaux Н. // Proc. Roy. Soc. (Lond.), 1912. v. A87, p. 451.

92. Ehrenreich H. and Philipp H. R. // Phys. Rev., 1962, v. 128, p.

1622.

93. Johnson В. K. // Proc. Phys. Soc. (Lond.), 1941, v. 53, p. 258.

94. Butler C. P., Jenkins R. L., Rudkin R. L., Langhridge F. J. Thermophysical Properties of High Temperature Solid Materials. Ed. Y. S. Touloukian. N. Y, MacMillan Co, 1967, v. 1, p. 594.

95. Головашкин А. И., Мотулевич Г. П., Шубин А. А. // Журнал экспериментальной и теоретической физики, 1960, т. 38, с. 51.

96. Bennett Н. Е., Bennett J. М., and Ashley Е. J. // Journ.Opt. Soc. Amer., 1962, v. 52, p. 1245.

97. Bennett H. E., Silver M., Ashley E. J. // Journ. Opt. Soc. Amer., 1963, v. 53, p. 1089.

98. Reynolds P. M. // Brit. Journ. Appl. Phys., 1961, v. 12, p. 111.

99. Hurst С. // Proc. Roy. Soc, (Lond.), 1933, v. 142A, p. 466.

100. Падалка В. Г., Шкляревский И. Н. // Оптика и спектроскопия, 1962, т. 12, с. 158.

101. Roberts S. // Phys. Rev., 1960, v. 118, p. 1509.

102. Bennet H. E. Symposium on Thermal Radiation of Solids. Ed. S. Katzoff. Wash. D. C, NASA SP-55, 1965, p. 145.

103. Gerhardt U. // Phys. Rev., 1967, v. 172, p. 651.

104. Stubbs С M. // Proc. Roy. Soc. (Lond.), 1913, v. 88A, p. 195.

105. Seban R. A. Thermophysical Properties of High Temperature Solid Materials. Ed. Y. S. Touloukian. N. Y., MacMillan Co., 1967, v. 1, p. 470.

106. Richmond J. G, Harrison W. N. // Bull. Amer. Ceram. Soc, 1960, v. 39, p.

668.

107. Болотин Г. А. и др. // Физика металлов и металловедение, 1963, т. 13, с.

823.

108. Worthing A. G. // Phys. Rev., 1925, v. 25, p. 846

109. Патент РФ № 2403539 (Российская федерация). Устройство для определения спектральной излучательной способности нагретых объектов. Фрунзе А.В. Заявл. 23.06.2009.

110. http://www.hobbyforyou.ru/catalog/711-30898.html

111. Левин А. Д. Дис. ... докт. тех. наук. ФГУП ВНИИОФИ, Москва, 2007.

112. Фрунзе, А.В. Микроконтроллеры? Это же просто! Т.2. - / А.В. Фрунзе. М.: ООО "ИД СКИМЕН", 2002. - 392 с.

113. http://www.atmel.com

114. Фрунзе, А.В. Микроконтроллеры? Это же просто! Т.1. - / А.В. Фрунзе. М.: ООО "ИД СКИМЕН", 2002. - 336 с.

115. Хоровиц П., Хилл У. Искусство схемотехники: В 2-х т. Т.2. Пер. с англ. - Изд. 3-е, - М.: Мир, 1986. - 590 с.

116. Фрунзе, А.В. Последовательная передача данных / А.В. Фрунзе //Схемотехника - 2006. - № 1 - С.16-18, № 2 - С.14-15, №3 - С.17-19, №4 - С. 2022, №5 - С.18-19.

117. Фрунзе, А.В. Микроконтроллеры? Это же просто! Т.4. - / А.В. Фрунзе. М.: Додэка-ХХ1, 2008. - 464 с.

118. http://www.burr-brown.com

119. Фрунзе А.А.Новые пирометры ТЕРМОКОНТ для измерения температуры металлов на основе фотодиодов / А.А. Фрунзе, А.В. Фрунзе // Датчики и системы - 2014, № 3. - С. 59 - 61.

120. Betz H. Т., Olsen O. H., Schurin B. D., Morris J. C Thermophysical Properties of High Temperature Solid Materials. Ed. Y. S. Touloukian. N. Y, MacMillan Co, 1967, v. 1, p. 424.

121. Jain S. C, Goel T. G, Naravan V. // Cobalt, 196в, № 41, p. 191.

122. Betz H. Т., Olsen O. H., Schurin B. D., Morris J. G. Thermophysical Properties of High Temperature Solid Materials. Ed. Y. S. Touloukian. N. Y. MacMillan Co., 1967, v. 1, p. 712, 718.

123. Roberts S. // Phys. Rev., 1959, v. 114, p. 104.

124. Seban R. A. Measurement of Thermal Radiation Properties of Solids. Ed. J. С Richmond. Wash. D. С NASA SP-31, 1963, p. 425.

125. Ward L. // Proc. Phys. Soc., (Lond.), 1956, v. B69, p. 3&9.

126. Riethof T. R. Radiative Transfer from Solid Materials. Ed. H. Blau and H. Fischer. MacMillan Co., N. Y., 1962, p. 85.

127. Betz H. Т., Olsen О. Н., Schurin В. D., Morris J. С. Thermophysical of High Temperature Solid Materials. Ed. Y. S. Tou-loukian. N. Y., MacMillan Co., 1967, v. 1, p. 786, 790.

128. Hagen Е. und Rubens Н. // Ann. Phys., 1902, Bd 8, S. 1.

129. Криксунов, Л.З. Справочник по основам инфракрасной техники / Л.З. Криксунов. - М.: «Сов. радио», 1978. - 400 с.

130. Воронкова, Е.М. Оптические материалы для инфракрасной техники / Е.М. Воронкова, Б.Н. Гречушников, Г.И. Дистлер, И.П. Петров. - М.: «Наука», 1965. - 336 с.

131. Поскачей, А. А. Оптико-электронные системы измерения температуры / А. А. Поскачей, Е.П. Чубаров. - М.: «Энергоатомиздат», 1988. - 471 с.

132. Потатуркин, О.И. Применение совмещенных фотоприемников для дистанционной диагностики высокотемпературных процессов / О.И. Потатуркин,

П. А. Чубаков, А.В. Яковлев //Автометрия. 2000. №6. С.88.

133. Стекло оптическое цветное ГОСТ 9411-75. Издательство стандартов,

1980.

134. Фрунзе, А.В. Влияние методических погрешностей на выбор пирометра / А.В. Фрунзе //Фотоника - 2012. - № 3 - С.46-51, № 4 - С.56-61.

135. Авербух, В.Д. Прецизионные источники опорного напряжения/ В.Д. Авербух // Электронные компоненты - 2000. - №5 - С.66-71.

136. Фрунзе, А.В. О необходимости создания первичного эталона излуча-тельной способности / А.В. Фрунзе //Метрология - 2012. - №6 - С.22-27

137. Фрунзе, А. А. Измерение температуры объекта с неизвестной излуча-тельной способностью с использованием пяти яркостных температур / А.А. Фрунзе, А.В. Фрунзе //Измерительная техника - 2012, № 10. - С. 31 - 35.

138. Фрунзе, А.А. Метод определения коэффициента излучения для коррекции энергетического пирометра / А.А. Фрунзе, А.В. Фрунзе // Энергосберегающие технологии в промышленности. Печные агрегаты. Экология. - Труды VI международной научно-практической конференции с элементами научной школы для молодежи. 15-20 октября 2012 г. НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ "МИСиС", - С. 511-520.

139. http: //www.technoexan .ru/products

140. Фрунзе А.В. О методической погрешности энергетических пирометров, обусловленной влиянием на результат измерения расстояния между пирометром и объектом / А.В. Фрунзе //Измерительная техника - 2012, № 11. - С. 41- 52.

141. Лисиенко В.Г., Шлеймович Е.М., Ладыгичев М.Г., Санников С.П., Щелоков Я.М. Температура: теория, практика, эксперимент: Справочное издание:В 3-х томах. Т.1, кн. 2. Методы контроля температуры / В.Г. Лисиенко, Е.М. Шлеймович, М.Г. Ладыгичев, С.П. Санников, Я.М. Щелоков. - М.: Теплотехник, 2009, 339 с.

142. Киренков, И.И. Метрологические основы оптической пирометрии / И.И. Киренков. М.:, Издательство стандартов, 1976, 140 с.

143. Фрунзе, А.В. Об одной малоизвестной сегодня особенности пирометров спектрального отношения / А.В. Фрунзе // Фотоника - 2013, № 3. - С. 86 - 94.

144. Баскаков, А.Я. Методология научного исследования: Учеб. Пособие / А.Я. Баскаков, Н.В. Туленков. - Киев, 2004. - 216 с.

145. http://diagnost.ru/

146. Фрунзе А.В. Алгоритм определения действительной температуры объекта с учетом температурной зависимости его излучательной способности/ А.В. Фрунзе // Датчики и системы. 2014. №10. С.50 - 54.

147. Фрунзе, А. А. О погрешностях измерений температуры реальных объектов энергетическими пирометрами / А. А. Фрунзе, А.В. Фрунзе // Датчики и системы - 2014, № 3. - С. 41 - 43.

148. Фрунзе А.В. Техника для пирометрии / А.В. Фрунзе. - Saarbrüken, Deutschland, LAMBERT Academic Publishung, 2015. - 201 с., илл.

149. Патент № 2253845 (Российская федерация). Многоканальный радиационный пирометр. Фрунзе А.В. Заявл. 23.12.2003.

150. Свидетельство РФ на полезную модель №1379. Устройство для дистанционного измерения температуры. Фрунзе А.В. Приоритет полезной модели от 24 января 1994 г.

151. Фрунзе А.В. О чем полезно знать при выборе пирометра / А.В. Фрунзе // Фотоника - 2013, № 1. - С. 110 - 120.

152. Фрунзе А.В. Об одной малоизвестной сегодня особенности пирометров спектрального отношения / А.В. Фрунзе // Фотоника - 2013, № 3. - С. 86 - 94.

153. Фрунзе А.В. Дистанционный измеритель температуры ДИЭЛТЕСТ-ТЭ-200 / А.В. Фрунзе // Энергетик -1996, № 3. - С. 12 - 14.

154. Муравская, Н.П. Контроль состояния объектов энергетики с использованием пирометров с большим значением показателя визирования / Н.П. Муравская, А.В. Фрунзе // Советник метролога, Пилотный номер. - С. 16 - 18.

155. ГОСТ 12417-76

156. ГОСТ 28243-96

157. ГОСТ 8.106-2001

158. Сильд Ю.А., Матевеев М.С., Походун А.И., Визулайнен Е.В. Исследование нового излучателя ВНИИМ для метрологического обеспечения радиационной термометрии // Всроссийская конференция "Температура - 2007". Материал с сайта http://temperatures.ru/pages/radiacionnaya termometriya

159. Сильд, Ю.А. Фотоэлектрический спектрокомпаратор нового поколения для прецизионных измерений в области радиационной термометрии / Ю.А. Сильд, М.С. Матевеев, А.И. Походун, В.М. Фуксов, В.Г. Цорин. // Приборы -2008. - №10 - С.23-32

160. Сильд Ю.А., Матевеев М.С., Походун А.И. Реализация высокотемпературной реперной точки на основе эвтектического расплава "Pt-C" // Всроссийская конференция "Температура - 2007". Материал с сайта

http://temperatures.ru/pages/radiacionnaya termometriya

161. Sapritsky V. Black-body radiometry // Metrologia, 1995-1996. №32. P. 411417

162. Sperfeld P., Metzdorf J., Harrison N.J. et al. Investigation of hight-temperature black body BB3200 // Metrologia, 1998. №35. P. 419-422

163. Sapritsky V.I., Ogarev S.A., Khlevnoy B.B. et al. Blackbody sources for the range 100 K to 3500 K for precision measurements in radiometry and thermometry // Proceedings of the 8th sumposiume on temperature: its measurement and control in science and industry. - Chicago, IL, U.S.A. October 21-24, 2002.

164. Sapritsky V.I., Ogarev S.A., Khlevnoy B.B. et al. Development of metal-carbon high-temperature fixed-point blackbodies for precision photometry and radiometry // Metrologia, 2003. Vol. 40. P. 128-131

165. В.И. Саприцкий, С.П. Морозова, С. А. Огарев, М.Л. Самойлов, М.К. Сахаров, Б.Б. Хлевной, В.Б. Хромченко, В.И. Шаповал. Эталонные чернотельные источники в диапазоне температур 100.3500 К для прецизионных измерений в радиометрии, фотометрии и оптической термометрии // Оптико-электронные измерения. Сборник статей / Под ред. В.С. Иванова. - М.: Университетская книга, 2005. С. 291-303

166. Русин, С.П. Об определении температуры непрозрачных материалов по спектральному максимуму теплового излучения / С.П. Русин // Теплофизика высоких температур. 2014. т. 52. №5, с.698-703

167. Русин, С.П. Восстановление температуры непрозрачных тел по спектру теплового излучения: использование относительной излучательной способности для выбора оптимального спектрального участка / С.П. Русин // Теплофизика и аэромеханика. 2013. т. 20. №5,

168. Русин, С.П. Определение температуры и излучательной способности непрозрачных нагретых тел по спектру теплового излучения: моделирование из-

мерений в спектральном окне участка / С.П. Русин // Теплофизика и аэромеханика. 2011. т. 18. №4

169. Кораблев, И.В. Расчёт и проектирование аналитических приборов на основе точностных критериев /И.В. Кораблев. - М.: НИИТЭХИМ, 1982. - 84 с.

170. Кораблёв, И.В. Расчёт и проектирование автоматических средств контроля технологических процессов / И.В. Кораблев. М.: МИХМ, 1985. - 68 с.

171. Ротер Ю. использование статистических критериев для повышения качества аналитических измерений (на примере абсорбционных анализаторов состава вещества). Дисс. ... канд. техн. наук. - М.: МИХМ, 1976. - 255 с.

172. Козлов В.Р., Кораблёв И.В., Латышенко К.П. Анализ мостовых и контурных схем кондуктометрических преобразователей. Тез. докл. Всес. н.-т. совещания «Аналитическое приборостроение». - Тбилиси, ВНИИАП, 1980. - С. 73 -74.

173. Тусунян Г.В., Будённый Г.Г., Латышенко К.П. Метод повышения точности кондуктометрических анализаторов. Сб. н. тр. «Структурные методы повышения точности, чувствительности и быстродействия измерительных приборов и систем». - Киев, ВНИИАП, 1985. - С. 216.

174. Заринский, В. А. Высокочастотный химический анализ /В. А. Заринский, В.И. Ермаков. - М.: Наука, 1970. - 200 с.

175. Козлов, В.Р. Исследование и разработка контурных кондуктометрических преобразователей с емкостными бесконтактными ячейками. - Дис. ... канд. техн. наук. М.: МИХМ, 1974. - 177 с.

176. Андреев, В.С. Расширение рабочего диапазона индуктивных кондуктометрических преобразователей / В.С. Андреев, Ю.Р. Романов // Измерительная техника, 1971, № 9. - С. 76.

177. Костенко, С.В. Методика оптимального проектирования промышленных бесконтактных кондуктометров на примере концентратомера калийных удобрений. - Дисс. ... канд. техн. наук. - М.: МИХМ, 1981. - 167 с.

178. Казаков, А.В. Математическое моделирование и оптимальное проектирование бесконтактных кондуктометров / А.В. Казаков, А.В. Бугров, Н.И. Дудкин

и др. // Приборы и системы управления, 1976, № 11. - С. 26 - 28.

179. Новицкий, П.В. Основы информационной теории измерительных устройств / П.В. Новицкий. - М.: Энергия, 1968. - 248 с.

180. Кораблев, И.В. Использование статистических методов при проектировании и оптимизации эксплуатационных режимов аналитических приборов / И.В. Кораблев. - М.: ЦНИИТЭНефтехим, 1983. - 78 с.

181. Кораблёв И.В., Латышенко К.П., Козлов В.Р. Методика оценки качества бесконтактных емкостных кондуктометров на основе критерия среднеквадра-тической погрешности (СКП). Сб. н. тр. «Автоматизация и комплексная механизация химико-технологических процессов». - Ярославль, ЯПИ, 1981. - С. 223 -231.

273

Приложение А (информационное)

Лтл: (ы; V ^ЭчзЦфи^ л1аО лсш*

ГТ I Г |Т~Щй Щгсп-Щ'Г |■ 1 »"гг* И 11ш, 1 иПСУ ).йфя(Л

ОСЮ 'Ттло ЭЮРСО КОМПЛЕКТ УКРАИНА*

Иея., № 1(>-к18 - г 1№,П7 20Iг, I

Л кг внелрелня

КзйТояеЦИА ащ оосшвлсн н мм, что !! пирометрия «^сПсТЯа иТфМйКОНТ-ТЦ5С" производства ННТП "Тсрдакокт1". пЬстваленни* и, и пни предприятием н;! инод "Миюр Сичн г! г- Запорожье, содержался технические решення, обеспечиваю шие кдррекцим поо лаюо! цирометрой йПектрапьнЛо отношекн* при ншерщад» объектов с иэтискяо шейся с ростом длннм вили м излучения излучатель то й способностью, которые ризрв-оопыш и диссертации Фрунпе А.й,

\кт ¿оставлен для мрелъч&шнчм в Днс^ериццоннцй Совет.

ДпрЕ-'КТПр

ООО «ТРШО ЭНЕРТ'О КОМПЛЕКТ УКРАИНА

I

Прибылоа ПН,

шш

W

N

НЛЦЫЯНЛЙЬНЛЯ AKAJ ) Vlll!

НЛВУК IjK IJApyfc:! ДзкржяУиая навукрвад $стуниее «гнетыТУ'T 1ШПЛА- L МАСЛАБМЕНУ ¡\1Я A.ß. ЛЫКА НА Н А.1ХЫЯНА Л Ь НАЙ АКАДЭШ1 ПАВУК БЕЛАРУСЬ

KVIL TT Efslfw. 15, 220Ш, г Minfk I ¡pr.iinHws. +37j (17) ]№t йоталпрви: : 3i i 11711 LII.um. +37S(|7)-«E3iü в-m^i L; fiJfe'njhlijrii^tfifrt URJ_: iiiiji:.'. wjsw.ifebä !jj VE 1П 10001<№T7

p.4i ft 3632Й1 tooaij; f.» »i> )t5iOOJ i

j ф-.те 529 iiJiLMcyns.Li.«

ДАТ «Лий Бйщ>усб8ИШ .. WiiK-xs. код 73i!

H А.ЦНО И АЛЬП ЛЯ Л К ЛДЬ М Й >1 НАУК Ы'ЛЛГУС И

Ро&удnpcTDtiiHOc щучжл; учриждет^ «ИНСТИТУТ TEJLTÜ- И МАССООЬМЬПА имени А,В, ЛЫКОВА НАЦИОНАЛЬНОЙ А К АДЕ iVt И В Н А У К КЯЛАГУ С Ш

ул. 11 Г>рм1ш, Ii, 2аоЩ I Йшгск Пронин +J25 CIVI Бпспшгфш: 1-1Ш17) J-R42JN Фикс 111 Г] i . jHtjaü; pfteöfLJJliua&tl t-KI hltpJfirww.iliim.by VE Г11 1 ЦЩ&УП Nu . JfeJ 2У г Н S5 01Й1, jltt .3S'J4<n 85 SODl 9

11 fr-JH! Sii

UV i «А£$ Виирусг-инх» i küHiiSt «ВДЛ

Справка

о внедрении результатов диссертации

Выдана ФрупЩ Александру Виллшош^- В 2010 г. Государственное научное учреждение «Институт тепло- и маесообмена имени A.B. Лыкова Национальной академии наук Беларуси» приобрело у МНТП "1ермокот пирометр спектрального отношения серии "Диэлтсст1 Работки Фрунзе AB Пирометр используется на нашем предприятии для проведения работ по дистанционному определению истинной температуры поверхности исследуемых материалов на которые воздействует газовый поток- с температурой струн » 6500 7500 К. Наличие волоконно-оптической системы передачи сигнала позволяет вес-.и наблюдение за объектом исследования дистанционно, исключая электромагнитные

помехи от дугового разряда в плазмотроне.

В пирометре применены чех и и чес кие решения, разработанные в статьях и в диссертации Фрунзе A.B., которые направлены на снижение систематических методических и инструментальных погрешностей (исиочьзсжание коротковолновых приемников излучения, максимально близко расположенные спектральные диапазоны чувствительности, тер м оетаб и л и за ц и я приемного узла, программная линеаризация АЦП).

Справка выдана для представления в Диссертационный Совет.

Заместитель директора по научной и инновационной деятельности ч л.-корр. ПАН Беларуси

В. М, Асташ и иск и й « ■■ S-"» ■ •. ,.?i;i6r

23:03^2016 г. 1.111 Шй>, MHittK, ИТМОПдНБ

Акт спставлен для предъявления требования.

в диссертационный

совет по месту

ОБЩЕСТВО С ОГРАНИЧЕННОЙ ОТВЕТВТВЕННОСП.Ю

«Реом»

ИН Н.КП Г[ J02Í&Í3 STD.' LOO ] ЮуцдоквтЙ jiípít; 2430 16, г. Калугу ул. ЛеИМШ, д. 32 Почтовый идркк:: 248М<2. Г. Кыугр, ул. Болтина 51, гтр. 6 Телефакс: S (4Й421 22-S6-6S, E-msil: mm30i0'a\van<ícx.rn Р.-сч. Jí? JÍ17Ü2BI00222401OZ237 31 OriMíiiHí №SÉ¡0S Сйрсднки России т. Калуга Кар/СЧ, JOlOlil OIÍKHWOtKtófi'í БИК 04290SÉ|]2 ОГРН ]0240dl34794l ОКПО ÍÍS91«t)

АКТ ВНЕДРЕНИЯ

Настоящий акт составлен в том, что разработанная Фрукте A.B. методика коррекции пирометров спектрального отношения с целью учета методических погрешностей, вносимых изменяющейся с ростом длимы полны спектральной излучательнон способностью, была применена в ООО "Реом" при измерении пирометрами спектралыюго отношения "Термоконт" температуры высококачественных инструментальных сталей.

ООО "ТескоПлюс"

13725а, г. Москва, ул. Гончарппд., д, 8/13, ИНН 7715658010 КПП 771501001 р/с Р1? 40702310100ООО003136 в ОАО КБ ''ПРОМБАНК'1, Г.Москвз к/с ЗОЮ 1Н10100000000554, БИК 044525554

Исх. №__от *_»_ЗОЮ г.

[ акт внедрения ]

АКТ

ООО "ТескоПлюс"' на собственном производстве проводит процессы термообработки изделий из железноникелевых сплавов. Для контроля температурь! изделий используется пирометр спектрального отношения Магв^ол фирмы Яаусек (ЮОО...ЗООО°С, 0/5-130:1), Сравнительные

измерения [пирометром и термопарой] показали, что измерения пирометром имеют тенденцию к завышению, до 200°С при температуре изделий вблизи 2000°С.

Применение '■'Методики измерений температуры объектов с зависящей от длины волны излучательнай способнастьщ", разработанной и утвержденной во ВНИНОФИ, зарегистрированной и Федеральном реестре методик измерений под №ФР. 1,32.2010,07613, позволило снизить расхождение между измерениями пирометром и термопарой до 70,..90 существенно снизив погрешность измерений,

Работа по методике осуществлялась сотрудником БНИИОФИ Фрунзе Д.&.

Акт составлен для представления а диссертационный совет.

Некоммерческое научно-техническое партнерство «Термоконт» ОГРН 1047796926737 ИНН 7704539070 / КПП 770401001 121019, г. Москва, ул. Новый Арбат,

д.11, стр.1

Исх. №6-п от 17 августа 2016 г.

СПРАВКА

Настоящей справкой подтверждается, что компания ННТП «Термоконт» выпустила в 2015 году 30 пирометров серии ТЕРМОКОНТ и ДИЭЛТЕСТ, в 2016 году с 1 января по 20 августа 12 пирометров ТЕРМОКОНТ и ДИЭЛТЕСТ.

Справка выдана для предоставления в диссертационный совет.

Заместитель директора ННТП «Термоконт»

Главный бухгалтер ННТП «Термоконт»

С.Т.Степанов

Е.В.Минкова

283

Приложение Б (информационное)

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ТЕХНИЧЕСКОМУ Р Е. Г у Л И РО S л К И Ю И МЕТРОЛОГИИ

СЕРТИФИКАТ

FATTERN APPRC )V\ L CERTIП С ЖЕ OF MEASURINGINSTRIÍMENTS

ЛгЛггппт 01 Н UflpTú 2010

нл ганщнй i;(?(1твф»ни на ih ii-djijjiiiм шзложитглалмк

мнрймвЭООв с i j циочлрны ■. ДИЗЛТЕСТ

I. Г LTim 14." 'II 1.1 — -J I ■ Ы II -L- Til II Г1 1ЛМ Г ■■ I I 1 1 F

ФГУП "СНИИОФИ". r.HMtit

КОТПрыЛ ................-..... L ■> ■ rifWÉKrH pCfCI Pf ípf Л i" TI- НАМ i IV11 ii к п ■ ■.-.

V 26ДО9-05 I- И У Щ[ IE k 11 [IИW4.'11'.■ I'. Н К' ■! Рис ir fu кфЯ

ÜW^HItr ТЦД* í-jíc.lilltj HlU^rilHf npnili-.ц-щ. II l[]tl|.'ICJÍKCiriLl( Jt I■ Щ- [ин Щ1-Ч-.

^сртифнтагу ___

О, ti Куп,

hpliilfji

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ТЕХНИЧЕСКОМУ РЕГУЛИРОВАНИЮ И МЕТРОЛОГИИ

СЕРТИФИКАТ

ytpqp*A*kHHi типа средств мэм*рсч-н*

PATTERN APPROVAL CEïOTFlGATE OF MEASURING INSTRUMENTS

Fiy.C.JS №-A и,

ДгЛстли rí.iril зс ■ il - ^DSTJ ZD1D

11 m-thjh niti ih ïfjkft^Kui y.aofiiT□ »ер'кет; что ni OEHütiliil пилилиглиил

ftHpüM«T|»É MptHiKHuï ДИЭЛТЕСТ

I с ■ г т 111 il l'il i J г J11 hl Ii vi ill1 [I AiT^'h 1ИГ1 .î.j'l......T........ï-..,........П.Т77.......................

[ргтп "бниисири", t whKiiet

KQTUpul ..........rJflhp........ II ГОЕуДЛрСТККНОН pCFÎTpH rprvii l« IJ .l f1 If H IL H II

ÍA г8БЭ0-О5 » л.........-li * приM-rifrilкв ■ Pm rjifu hdíI ФгД*{.........

ü и и r ;ici im.- тцаа c^éj^Titi изчер^иий иишн-.ими * прмлииснин ь гзстпЦцсиу .i-minjniKiTi.

ЧГСТНТГ-lLr

Р у к n-p n-.TWTf гп л

][]НК\ 31" Iс Jlo

И Н-Л-Г CTHTÍ ль

Нсп. Николаем П.Ю-mv^ynnms.ru

-ФГУЛ ННИИ0Ф1! -

Ф1ЩКРЛЛЫ10Е ГОСУДАРГГВ^ННОЕ У1ГИТАРНОЕ ПРЕДПРИЯТИЕ ВСЕРОССИЙСКИ И НЛУЧте^ВКХ^ЩДРВЛТШ[ЬСЕСИ й ИНОП1Т>Т < >гтти КОФИЗИЧВСКИХ изм EPEI шй

4(Mcroj.HKit niMcptHuii rcMiitparypi-i объект«! С {ВЦКСМТПСЙ о» .LIHIIW ВОЛНЫ

■ШуЧНДОЫМЙ СВД«#кОПЫй IIMfinPtLCTpiLMll CHCk-i pnjtbtlUt U «ГН0Ш«111ЕШ1

Разработанная ¿лещкшгсгши ФГ'УЗЗ «ВНИНОФИ»ч >ствиашимет порядок и-эмерсння температуры объектов с ЯЬнСЯШСЙ от длчни вданы НЗЛудегеяыюЯ сОКрбностью пирометрами СОфГральноге агношгенх с ДОсотйфхньшн IE шнрокополсснычн грннжкчиыи шхтучеявя структуры SLi'Si ц SL'ltiGaA^ ттестована в СООТВЕТСТВИЯ t ГОСТ Р Я.563-2009.

Аттесншцчм по рг!$яътатлм метр&10г

женер/тпы материалов по раЬрабйткй МИНйдоНи u'wtpwlift результате лттгеталнн УСТИЮВЯСЧО, ТТО жщеЙк» раыереннй соответствует предМнлетйым к ксГг ^пролоппсскны ((кйоьакийм ч обладает медуитннй (СПОШ^ЧН НПролбПГНСШЩ харлфЕПНаш»

Показатель повторяемоети и,1 13 ^ + Показатель воспрошножши-тн s, " 52 "С;

* 1'ралииы сиЛтНСГНЧСШЙ погрешности измерений [при lf -0.Ф5) t 5£ *С: - Дни

СВИДЕТЕЛЬСТВО

с Hi АТТЕСТАЦИИ мрщгшки измняний лигами

¡8 августа 2010 г.

ВС,Иванов

Метадн1ф;рМр.&&отЭДа во ОГУП

АдрйС: 119361 г. Москва ук ОдйрнБн.^б Тел, (йЭ5) ДЗТ-ЭФ 1 РяЗрЙЬоТНП! иэуцчый сотру ФГ> ' : :. ВНИЙОЧЙ ■ /■■ ■ : г

российская федерация

и» R|| >

IL> m

v

n

VI

cv

M

D Ct

(Si) млк'

2 253 845

G 01 J 5/60

( 13-h

C1

vw РАЛЬНАЯ СЛУЖБА ПО ИНГЕШ1Е«Т7АЛЬНСИЙ СОБСТВЕННОСТИ.

îiai ëhtaw и товарным знакам

^ФОРМУЛА ИЗОБРЕТЕНИЯ К ПАТЕНТУ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

(Î1M32)Э»№ 2МК1Э6в59<7В, 23 12.2003

(24> Дзтч и^лладей^вил патент* 23.12.2003

И51 Опубликовано: 10 (К ïMb Бюп 16

[ЬЕ) Сликн* дочумеитст, ципиром**« я асете о пмйи ФРУНЭЁА В , ПЕТРОПЛНЛОЙСКИЙ В П ВлчннбШчиЫи шицмпроивссириий диен 1>нчЛ>ииЬ1А иэм^рит^щ, 1випературы (пирмотр). Научная симии МИ*ИГ 2002, Г 1?, С.13&1Э7. SU 450965 A, П4.0/.Ш5. Rtf 2р4ЕЭй6 Cl. 20 Ю 1Э31> ЙЙ 2ЯИ/1вА1. 15.М.13В2

Адрес длз пщжмЩСкн

11ЭЗв1. Москва, уп Qwfttt,4Б, ФГУП ВШИИОФИ, Ппдращплчиив Ш, лли А в Зчтунм

{T3J Ав1вр[Ы1>-

фруМН1 А& {НУ)

Wî) Гатчит(кЛпдлятель>(г^?

Фруи» Ап&исанщз Вилминович JftU)

№ МНОГОКАНАЛЬНОЙ РАДИАЦИОННЫЙ ItWPOMETP

Форчудз ИЭОбрв^НИЯ Многоканальный радиационный пирометр, содержащий раптюложенныа по коду излучении исследуемого объекта оптическую систему, сеетодвлитсльное устройство, два качала определения яркостей температуры объекта ид дву* разных ддииал роли,, а также канал определения цветовом температуры объекта и регистре юр, прм этом каждый из каналов определения яркости^ температуры объема содержит приемник излучений, уСипигаль. соОгаетст&енно первый ИЛИ второй акйлОСО-цифровой преобразователь и первый иди второй преобразователь хода, причем отттичесишй вход приемника излучения в каждом канапе связан со светодвтвттвльным устройством* а электрический выкод - со бмодом усилителя, выход которого соединен со екодом a«aj юго-цифрового преобразователя. первый выход которого связан с первым входом преобразователи кона, первый иыкад которого подключен к соответственно первому или второчу входу регострзторэ, a канал определения цветовой температуры объекта содержа первый делитель и третий преобразователь кода, при этом первый и второй елод первого далителя подключен ко второму выходу соответственно первого или второго аналого-цифрового преобразователя, выход перадго делителя связан со входом третьего преобразователя кодов, первый выход которого соединен с третьим входом регистратора, отличающийся ¡ем, что устройство дополнительно снабжено вторым делителем, умножителем, последовательным регистром сДВйГВ, схемой сравнении, содержащей блок памяти для задания допусти мой величины погрешности измерения температуры объема, а также прерывателем цепи, прм этом второй выход третьего преобразователи кода соединен с каждым из вторых входов первою и второго преобразователя кода, в каждый КЗ вторых вы коде» первого и второго преобразователя кода соединен соответственно с

Cip 1

Я С

M к» У1

00

СИ

о

первым или вторым входом второю делителя, выход которого подключен ьторому входу умножителя, лоторый установлен меящу перйым делителем и третьи« преобразователем кода так, первого делителя соединен с пер&ым ВХОДОМ умн+ожнтеля, выход

которою связан«} входом третье«? преобразователя кода, при это« йчОд последовательного регистра сдвига соединен со вторым выходом третьего преобразователя кода, первый и сторон выходы регистра сдвига соединены соответственно с первым и вторым вкодом схемы сравнений, ныищ которой сеяган с упршряшцщиг вводом нормально замкнутого прерывателя цели, установленного В цели второю выхода третьего преобразователи кода между плодом регистрз сдвига и вторыми входами первого и егорого преобразователя гада

(

г

Zl

ce

O; i

296