Магнитосопротивление и теплоёмкость твёрдых растворов замещения Tm1-xYbxB12 тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.07, кандидат наук Азаревич, Андрей Николаевич

• Азаревич, Андрей Николаевич
• кандидат наук
• 2014

Оглавление диссертации кандидат наук Азаревич, Андрей Николаевич

Содержание

Введение

Глава 1. Литературный обзор. Структура и свойства додекаборидов редкоземельных элементов

§1.1 Кристаллическая структура и фононные спектры ГШ 12, классификация додекаборидов

§1.2 Исследования теплоёмкости и магнитного рассеяния нейтронов в магнитных додекаборидах, определение схемы расщепления в кристаллическом электрическом поле

§1.3 Магнитные и гальваномагнитные характеристики магнитных додекаборидов16

§1.4 Особенности перехода металл-изолятор в УЬВ^

Глава 2. Методика эксперимента

§2.1 Получение и подготовка образцов

§2.2 Измерение удельного сопротивления и магнитосопротивления

§2.3 Измерение теплоёмкости

Глава 3. Теплоёмкость ЬиВп с различным изотопным составом по бору и примесями замещения Хг, Тт и УЬ малых концентраций

§3.1 Экспериментальные результаты измерений теплоёмкости

§3.2 Анализ вкладов в теплоёмкость ЬиВ^

§3.3 Анализ вкладов в теплоёмкость в магнитном поле додекаборида ЬиВ^ с примесями Тш и УЬ

Глава 4. Магнитосопротивление в системе Tmi_xYbxBi2

§4.1 Экспериментальные результаты измерений температурных зависимостей сопротивления в Tmi.xYbxBi2H немагнитном аналоге LuB^

§4.2 Экспериментальные данные магнитосопротивления в Tmi.xYbxBi2 при переходе

антиферомагнетик-парамагнитик

§4.3 Экспериментальные данные магнитосопротивления в Tmi.xYbxBi2 в парамагнитном состоянии

§4.4 Анализ магнитосопротивления Tmi.xYbxBi2B антиферромагнитной фазе и при переходе антиферромагнетик-парамагнетик

§4.5 Анализ магнитосопротивления Tmi_xYbxBi2B парамагнитной фазе

Глава 5. Теплоёмкость в системе Tmi.xYbxBi2

§5.1 Экспериментальные результаты измерений теплоёмкости Tmi.xYbxBi2

§5.2 Магнитная фазовая диаграмма Tmi.xYbxBi2no данным измерений теплоёмкости

§5.3 Масштабирование кривых С(Т) Tmi_xYbxBi2no концентрации х

§5.4 Выделение и анализ магнитного вклада в теплоёмкость Tmi.xYbxBi2

Заключение

Благодарности

Публикации по теме диссертации

Цитируемая литература

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Магнитосопротивление и теплоёмкость твёрдых растворов замещения Tm1-xYbxB12»

Введение

Одно из приоритетных направлений в физике конденсированного состояния вещества связано с созданием и изучением материалов со специальными свойствами. При этом среди наиболее востребованных классов веществ в последние десятилетия выделяются соединения редкоземельных элементов, в которых реализуются рекордные значения физических параметров, например, в случае постоянных магнитов (Ы<3-Ре-В, Бт-Со), высокотемпературных сверхпроводников (ЬаБгСиО, УВаСиО) и др. Додекабориды редкоземельных элементов (ИВ 12), при сравнительно простой гранецентрированной кубической структуре, демонстрируют большое разнообразие магнитных и транспортных свойств, которые обусловлены конкуренцией различных взаимодействий (сильное электрон-фононное взаимодействие при необычном спектре колебательных состояний и магнитных возбуждений, косвенный обмен через электроны проводимости, эффекты кристаллического электрического поля, гибридизация локализованных 4£орбиталей с зонными состояниями и др.), обеспечивая привлекательность для исследователей этих модельных объектов. Поскольку получение высококачественных монокристаллических образцов соединений ЫВп значительно затрудняется вследствие высокой температуры плавления и химической активности расплава, подробные экспериментальные исследования стали доступны лишь сравнительно недавно.

В ряду редкоземельных додекаборидов соединение УЬВп является выделенным, поскольку при низких температурах оно представляет собой узкозонный полупроводник, в то время как все другие РЗ додекабориды, которые с точки зрения электронной структуры отличаются лишь степенью заполнения внутренней 4^оболочки, являются хорошими металлами. Природа диэлектризации спектра электронных состояний при переходе металл-изолятор (ПМИ) с понижением температуры в додекабориде иттербия оказывается тесно связанной с нестабильностью электронной конфигурации иона УЬ и вплоть до настоящего времени является предметом активных дискуссий. В УЬВ^ между близкими по энергии 4Г и 5(1 электронными состояниями иона иттербия происходят быстрые зарядовые и спиновые флуктуации, приводящие к появлению нецелочисленной валентности (о(УЬ)~2.95), в результате которых подавляется магнитоупорядоченное состояние и формируются зарядовая и спиновая щели. Первоначально диэлектрическое немагнитное состояние в УЬВ^, как и в БшВб, трактовалось в рамках модели кондо-решетки, вследствие чего эти вещества получили название кондо-изоляторов. Выполненные в последнее десятилетие исследования позволили установить, что природа

основного состояния в этих соединениях значительно сложнее, и для его описания необходимо учитывать наличие конкуренции нескольких различных механизмов, определяющих взаимодействие и взаимное влияние между электронной, спиновой и колебательной подсистемами.

В диссертационной работе исследовались твёрдые растворы замещения Тт^хУЪхВп, в которых при изменении состава от ТшВп к УЬВп оказалось возможным провести детальные измерения магнитосопротивления и теплоемкости и проанализировать на основании полученных результатов характер подавления антиферромагнитного состояния и особенности переходов антиферромагнетик-парамагнетик (АБ-Р) и металл-изолятор. Именно постепенное замещение Тш иттербием при плавном варьировании параметра порядка дает возможность изучения специфики ПМИ и АБ-Р, причем по мере увеличения концентрации иттербия х при приближении температуры фазового перехода антиферромагнетик-парамагнетик к нулю (Тм—>0) позволяет выяснить особенности квантового критического поведения и возникающие при этом аномалии физических характеристик (рост эффективной массы носителей, нефермижидкостное поведение). Принимая во внимание, что вследствие малых значений металлического радиуса Я3+ по сравнению с размерами полостей В24 в подрешетке бора, РЗ ионы в додекаборидах оказываются слабо связанными с жестким ковалентным борным каркасом и, в результате, при понижении температуры наблюдаются значительные их смещения (~0.3А) из положений равновесия гцк структуры [1]. В такой ситуации выбор в работе в качестве экспериментальных методов измерений магнитосопротивления и теплоемкости позволяет реализовать исследование эффектов локального беспорядка и кластеризации различных магнитных РЗ- ионов, определяющих ПМИ, и развитие антиферромагнитной неустойчивости в РЗ додекаборидах.

Целью работы явилось выяснение природы перехода металл-изолятор в твёрдых растворах замещения ТтьхУЬхВ^ и механизмов, приводящих к формированию немагнитного диэлектрического состояния в УЬВп с помощью детальных исследований транспортных свойств и теплоёмкости данных соединений в широком диапазоне изменения температуры и концентрации х, в сочетании с измерениями реперной немагнитной системы ЬиВ^, допированной немагнитными ионами Ъх и магнитными ионами Тш и УЬ малой концентрации. Именно исследование резистивных и тепловых свойств матрицы немагнитного металла - додекаборида ЬиВп, дальнейшая их модификация при введении магнитных ионов Тт и УЬ за счет локальных эффектов и

формирования многочастичных состояний и, вслед за этим, изучение концентрированных твердых растворов Тт^хУЬхВп с двумя типами магнитных ионов, позволяет выяснить роль локального беспорядка, спиновых флуктуаций, многочастичных эффектов и кластеризации магнитных ионов в развитии антиферромагнитной неустойчивости и ПМИ.

Практическая ценность результатов работы.

Полученные в диссертационной работе результаты способствуют дальнейшему развитию представлений о природе эффектов сильных электронных корреляций, определяющих аномалии физических свойств и особенности формирования сложного магнитного/немагнитного основного состояния соединений с тяжелыми фермионами. Кроме того, представляется целесообразным практическое применение результатов исследования при разработке и создании новых магниторезистивных датчиков.

Научная новизна.

1. Детальные исследования теплоёмкости С(Т, Н) ЬиВп с различным изотопическим составом по бору (В — 10, 11, па1) в диапазоне температур 1.9-300К, в магнитном поле до 9 Тл позволили выделить и проанализировать вклады. Показано, что наряду с электронным и колебательными эйнштейновским (0е ~ 160 — 170 К) и дебаевским (0о ~ 1110 К) вкладами, при низких температурах в фазе каркасного стекла доминирующей является вакансионная колебательная компонента в С(Т), которая обусловлена нецентросимметричным расположением РЗ ионов в полостях усеченных октаэдров В24, содержащих вакансии бора. Выполненный анализ вакансионных низкотемпературных Шоттки-аномалий позволил определить концентрацию вакансий бора (1-3%), найти высоту барьера в двухъямном потенциале ДЕ-50-70К и связать возникновение беспорядка в фазе каркасного стекла в ЬиВп при Т<Т*~60К с резким уменьшением амплитуды колебаний РЗ ионов при Т«ДЕ~Т* при их смещении из центросимметричных положений. Исследовано влияние высокотемпературного отжига и немагнитной примеси замещения 7х (х = 0.01 и 0.1) на вакансионную и эйнштейновскую компоненты в теплоёмкости ЬиВп. Проанализирован также магнитный вклад в теплоёмкость ЬиВ^, возникающий в КхЬи|.хВ|2 в присутствии примеси замещения Тгп и УЬ с х(11)~0.01. Найдены д-факторы, отвечающие основному состоянию Г5(1) и Гб

•2 -у

мультиплетов Нб и ионов Тш и УЬ, соответственно.

2. Для твёрдых растворов замещения Тт^хУЬхВп, в которых наблюдаются переходы металл-изолятор и антиферромагнетик-парамагнетик исследованы особенности развития

!

АР-неустойчивости и подавления АР-состояния, как с ростом концентрации УЬ, так и во внешнем магнитном поле до 12 Тл. На высококачественных монокристаллических образцах додекаборидов Тгщ.хУЬхВп при гелиевых и промежуточных температурах выполнены измерения сопротивления и теплоёмкости. По результатам построена магнитная фазовая Н-Т-х диаграмма антиферромагнитного состояния для х<0.1. При измерениях поперечного магнитосопротивления обнаружена значительная анизотропия фазовых границ как для переходов АР-Р, так и для спин-ориентационных переходов АР1-АР2 в антиферромагнитной фазе исследуемых соединений с металлической проводимостью и гцк кристаллической структурой. В АР-состоянии построены трёхмерные диаграммы анизотропии магнитосопротивления в различных магнитоупорядоченных фазах. Установлено, что отрицательное магнитосопротивление в Тт1.хУЬхВ12 определяется спин-поляронным эффектом, причем в формировании магнитной структуры в основном АР-состоянии в исследуемых РЗ додекаборидах наряду с локализованными магнитными моментами 41-состояний, связанных непрямым обменом через электроны проводимости (РККИ-механизм), важную роль играет локальная спиновая поляризация 5с1-состояний зоны проводимости в непосредственной окрестности 4£центров, формирующая волну спиновой плотности. В интервале концентраций х>0.2 при гелиевых температурах 0.5-2К обнаружен переход в миктомагнитное состояние (спиновое стекло), свидетельствующий о формировании магнитных кластеров РЗ ионов.

3. Впервые исследован переход металл-изолятор в твёрдых растворах замещения ТтьхУЬхВп с х < 0.81 при измерениях удельного сопротивления р(Т, Н) в интервале температур 1.9-300К в магнитном поле до 12 Тл. Обнаружено, что при низких температурах в используемом интервале концентраций УЬ сопротивление меняется более чем в 100 раз, однако активационное поведение р(Т) не наблюдается. В парамагнитной фазе соединений ТшьхУЬхВ^ обнаружен эффект отрицательного магнитосопротивления, состоящий из двух независимых вкладов. Анализ кривых Др/р(Н, То) в рамках модели Иосиды [2] приводит к заключению о рассеянии носителей заряда на магнитных кластерах РЗ ионов наноразмера, формирующихся при низких температурах в фазе каркасного стекла в Тш1.хУЬхВ12. Определены магнитные моменты кластеров (^г ~ 1.8 — 3 цв), являющихся областями ближнего порядка с АР-обменом внутри кластеров, изучено изменение Цея с ростом концентрации иттербия.

4. Для твёрдых растворов замещения ТшьхУЬхВп с х < 0.81 впервые исследовано поведение теплоёмкости С(Т, Н) при переходе металл-изолятор в интервале температур 0.04-300К в магнитном поле до 9 Тл. Обнаружена изобестическая точка при Т*~6К на

кривых С(Т, Н=0), установлено, что температурная зависимость теплоёмкости для всего диапазона составов 0.004 < х < 0.81 линейно масштабируется по концентрации Yb. Показано, что линейное по х уменьшение С(Т) при низких температурах обусловлено формированием щели, приводящим к уменьшению электронной плотности состояний на Ef. В рамках предложенного подхода выделен магнитный вклад в теплоёмкость Tmi_xYbxBi2, состоящий из нескольких аддитивных компонент. Показано, что для всех составов Tmi_xYbxBi2 доминирующим является магнитовибронный вклад в теплоёмкость с максимумом вблизи Т*~60К, практически не зависящий от концентрации Yb. Анализ низкотемпературных вкладов в теплоёмкость позволяет выделить зеемановскую составляющую от ионов Тт с основным состоянием Г5(1) мультиплета 3Нб, а также найти значения g-факторов (gi~ 2.5, g2~5) и их изменения в ряду Tmi-xYbxBi2. Показано, что вклад в С(Т) с максимумом вблизи Т-10К, не зависящий от магнитного поля, по-видимому, следует отнести засчет эффектов кластеризации ионов Yb.

Работа содержит 126 страниц, 62 рисунка и 3 таблицы.

Работа выполнена в Отделе Низких Температур и Криогенной Техники Института Общей Физики им. A.M. Прохорова РАН. Измерения теплоёмкости проводились в Центре коллективного пользования Физического института им.П.Н. Лебедева и Центре Физики Низких Температур Словацкой Академии Наук в г.Кошице.

Основные результаты работы опубликованы в 10 статьях и представлялись на 27 национальных и международных конференциях.

Глава 1. Литературный обзор. Структура и свойства додекаборидов редкоземельных

элементов

§ 1.1 Кристаллическая структура и фононные спектры КВи, классификация

додекаборидов

Додекабориды редкоземельных (РЗ) элементов вызывают интерес исследователей, как модельные объекты с простой кристаллической структурой и большим разнообразием транспортных и магнитных свойств. Додекабориды имеют гранецентрированную кубическую решетку типа ИаС1, в одних узлах которой расположены ионы редкоземельных элементов, в других - кластеры В12 в форме кубооктаэдров, составленные из атомов бора (рис. 1а). Ковалентные связи между атомами бора, как внутри кластеров В12, так и между ними, образуют жесткий каркас, обеспечивающий высокую микротвёрдость и температуру плавления [3,4]. Согласно теоретическим расчетам [5,6,7], для устойчивости борной подрешетки необходимы два дополнительных электрона от каждого атома металла. Отдавая электроны с 6э и 5с1 оболочек, атомы металла образуют ионную связь. Редкоземельные элементы, входящие в состав додекаборидов трёхвалентны, кроме двух 6б электронов, задействованных в образовании химической связи, третий - 5с1-электрон участвует вместе с 2р-состояниями бора в формировании зоны проводимости, так что все додекабориды являются металлами. Исключение составляет УЬВп - соединение с сильными электронными корреляциями, природа диэлектризации электронного спектра в котором до сих пор остаётся не выясненной. Первую координационную сферу редкоземельного иона составляют 24 атома бора, образующие усеченный октаэдр (рис. 16). Можно рассматривать борную подрешетку, как структуру из таких кластеров В24, внутри которых заключены РЗ-ионы. Радиус полости в усеченном октаэдре В24 составляет ~1.2А, металлический радиус РЗ иона, расположенного внутри В24, варьируется от 0.8 до 0.97 А, и оказывается заметно меньше [8]. Такая особенность обуславливает слабую связь между РЗ ионом и борной подрешеткой и приводит к появлению локальной колебательной моды РЗ-иона относительно кластера В24 с большой амплитудой смещений. Соотношение между радиусом иона и размером полости, в которой он находится, оказывается существенным для образования кристалла. В результате этого додекабориды образуют только металлы с относительно малым размером иона (иттрия, цирконий, лантаноиды второй половины ряда, некоторые актиниды) [9,10].

Рис. 1 а- кристаллическая структура 1^12 б- кластер из 24 атомов бора вокруг металлического иона

и

Среди редкоземельных додекаборидов соединения ТЬВ^, БуВ^, НоВц, ЕгВ^, ТшВ12 являются металлами и при низких температурах характеризуются антиферромагнитным основным состоянием, УЬВц — парамагнитный изолятор, ЬиВ^ — диамагнитный металл, при Тс = 0.4 К переходящий в сверхпроводящее состояние [11]. Это последнее соединение в ряду РЗ-элементов характеризуется полностью заполненной 41-электрошюй оболочкой иона Ьи, и не имеет, таким образом, магнитного момента. В результате ЬиВ^при исследовании додекаборидов обычно используется, как немагнитное реперное соединение. Помимо него, сверхпроводимостью также обладают 2гВ]2, УВ^ и 8СВ12.

Исследования низкотемпературной теплоёмкости и микроконтактных спектров ЬиВ12 показали, что это соединение — БКШ-сверхпроводник со слабой связью, и, соответственно, очень низким критическим полем перехода. Для данного соединения, согласно литературе, исследовались также удельное сопротивление [12], спектры комбинационного рассеяния света [13,14], мюонная спиновая релаксация [15], а также были выполнены расчеты зонной структуры и изучена топология поверхности Ферми [16,17]. Для сравнения с ЬиВп также привлекает внимание сверхпроводник 2гВ12 с критической температурой Тс~6К, самой высокой среди додекаборидов, что особенно необычно при малой плотности электронных состояний на уровне Ферми, данные о которой были получены при исследовании удельной теплоёмкости и магнитной восприимчивости. В [18,19] по результатам исследования изотоп-эффекта в ZrBl2 было показано, что зависимость критической температуры от массы иона Ъх на два порядка больше, чем зависимость от массы атомов бора. Это показывает, что формирование сверхпроводящего состояния связано с колебательными модами РЗ ионов. Данный вывод согласуется с исследованием, проведенным в [20], где в модели БКШ было показано, что высокая Тс может быть объяснена сильным электрон-фононным взаимодействием для низкоэнергетических колебательных мод ионов Ъх. В [21,22,23] в экспериментах по неупругому рассеянию нейтронов были получены фононные спектры ЬиВ^УЬВ^, Ъх&\г. Было показано, что для всех этих соединений характерны колебания борной подрешетки в широком интервале энергий 20-135мэВ, в сочетании с низкоэнергетическими квазилокальными колебаними слабосвязанных с борным каркасом металлических ионов, которые почти не обладают дисперсией. В случае УЪ и Ьи энергия этой колебательной моды составила ~15мэВ, для Ъх 17.5мэВ.

§ 1.2 Исследования теплоёмкости и магнитного рассеяния нейтронов в магнитных додекаборидах, определение схемы расщепления в кристаллическом электрическом

поле

Основным взаимодействием, определяющим свойства магнитных додекаборидов, является косвенное обменное взаимодействие через электроны проводимости (РККИ механизм), однако при формировании магнитного порядка следует учитывать также анизотропное кристаллическое электрическое поле (КЭП). Оно играет особую роль в формировании основного состояния и спектра электронных возбуждений. Кроме того, более слабые взаимодействия между магнитными моментами, такие как магнитоупругое, диполь-дипольное или квадрупольное, а также многочастичные эффекты, приводящие к возникновению спиновой поляризации оказываются существенными для магнитной структуры КВ12. В результате в РЗ додекаборидах наблюдаются сложные фазовые диаграммы с амплитудно-модулированными либо несоразмерными геликоидальными магнитоупорядоченными состояниями.

Кубические редкоземельные додекабориды с металлической проводимостью оказываются удобными объектами для проверки теоретических моделей, описывающих магнитные свойства редкоземельных соединений, так как обладают высокой симметрией, и, соответственно, основные взаимодействия могут быть описаны минимальным количеством параметров. Однако в высокосимметричной системе присутствует неоднозначность в определении расположения магнитных моментов вследствие квадрупольного взаимодействия. В связи с этим, для интерпретации данных измерений объёмных характеристик требуется также опираться на данные исследований рассеяния нейтронов в магнитном поле.

Исследование теплоёмкости магнитных додекаборидов позволило изучить параметры КЭП, и выяснить схему расщепления основных мультиплетов, необходимую для количественного анализа физических свойств этих соединений, а также получить информацию о магнитном упорядочении, которая в сопоставлении с данными нейтронных исследований позволила заключить, что данные соединения имеют амплитудно-модулированную магнитную структуру.

На образцах ТЬВп, ЭуВ^, Н0В12, ЕгВ^ и ТшВ^ схемы КЭП-расщепления были найдены при исследовании Шоттки-аномалий магнитного вклада в теплоёмкость в работе [24]. Для выделения магнитного вклада авторы использовали данные измерений

теплоёмкости немагнитного соединения ЬиВп с аналогичной электронной и фононной составляющей в теплоёмкости. Для Н0В12, ЕгВп и ТтВп полученные таким образом параметры кристаллического поля оказались в полном согласии с теоретическими расчетами. Было показано, что основным состоянием для ТшВп и Н0В12 является магнитный триплет Г5(1) , а для ЕгВп - квартет Г^3'. Подтверждением корректности данного подхода явилось согласие с данными, полученными для ТтВп в экспериментах по неупругому рассеянию нейтронов [25, 26], а также значение магнитного момента Тш3+, вычисленного по полученным параметрам расщепления в кристаллическом поле [27]. Для ТЬВп и БуВп с высокими значениями температуры Нееля, и, соответственно, достаточно узким доступным для анализа магнитной теплоёмкости температурным диапазоном существования парамагнитной фазы, проведенный в [24] анализ оказался неоднозначным. С учетом поведения магнитной энтропии, авторы заключили, что для ТЬВ^ основным состоянием является немагнитный дублет Г2, для БуВ 12 — квартет или два близко лежащих дублета.

Простейшим теоретическим приближением для оценки параметров кристаллического поля является модель точечных зарядов. Расчет на основе этой модели был сделан в работе [28] в предположении, что РЗ ион имеет заряд +3|е| и кластер Вп -2|е|. При расчете учитывалось взаимное влияние атомов в пределах пятой координационной сферы. Однако было показано, что на металлических соединениях эта модель не работает, так как в 11В12 существенную роль играют электроны проводимости, которых она не учитывает. Рассчитанные в модели параметры кристаллического поля оказались существенно отличающимися от полученных из анализа экспериментальных данных. Согласно зонным расчетам [16,17] зона проводимости у редкоземельных додекаборидов имеет преимущественно 5с1 характер. Вклад в кристаллическое поле электронов проводимости обусловлен классическим кулоновским и обменным взаимодействием. В кубических кристаллах зона проводимости, сформированная с1-состяниями расщепляется на две подзоны её и ±2°- Для кулоновского взаимодействия вклад в кристаллическое поле для этих подзон имеет разные знаки, для обменного — одинаковые [29].

Исследование теплоёмкости в антиферромагнитной фазе позволяет получить важную информацию о магнитном порядке в РЗ-додекаборидах. В работах [30,31,32] на основе модели периодического поля (РРМ) было теоретически исследовано поведение теплоёмкости в окрестности антиферромагнитного перехода, и показано различие в

амплитуде скачка теплоёмкости в точке перехода для магнитной структуры с амплитудной модуляцией и структуры с одинаковыми магнитными моментами. Корректное сравнение с экспериментальными данными для этой модели удаётся провести для соединений Н0В12, ЕГВ12 и ТшВ^ у которых расстояние между основным и первым возбужденным уровнем в кристаллическом поле велико и скачок теплоёмкости можно рассчитать, учитывая магнитный момент только основного состояния. Для ТЬВ^ и БуВ^ температура Нееля велика и пренебрегать заселённостью возбуждённых уровней в кристаллическом поле уже не удаётся, так что для данных соединений анализ скачка теплоёмкости требует точно определённых параметров кристаллического поля. Сравнение теоретических расчетов величины скачка теплоёмкости с экспериментальными данными подтвердило, что все магнитные редкоземельные додекабориды имеют амплитудно-модулированную упорядоченную фазу. Для ТЬВп [33], Н0В12 [34,35], ЕгВ^ [34] и ТшВп [34,36] наличие синусоидально модулированной магнитной структуры подтверждается данными экспериментов по рассеянию нейтронов.

Амплитудно-модулированная магнитная структура обладает большой энтропией и становится неустойчивой при Т—»0. При снижении температуры она трансформируется в структуру с одинаковыми противоположно ориентированными магнитными моментами, если основное состояние системы магнитное, либо сохраняют синусоидальную структуру для немагнитного основного состояния. Формирование структуры с противофазным расположением моментов может идти постепенно за счет вклада высших гармоник в параметр порядка, либо через фазовый переход первого рода. По данными измерения теплоёмкости для БуВп, Н0В12, ЕгВп и ТшВп, обладающих магнитным основным состоянием, фазовых переходов первого рода ниже температуры Нееля не наблюдается [29]. Для ТЬВц фазовый переход первого рода был обнаружен, однако вплоть до температуры 4К эксперименты по рассеянию нейтронов показывают сохранение синусоидальной магнитной структуры [33]. Согласно найденной в [33] схеме расщепления в КЭП для этого соединения, основное состояние в нем оказывается немагнитным синглетом Гг, так что в этом случае синусоидальная магнитная структура может сохраняться вплоть до нуля температур.

Анализ низкотемпературной магнитной теплоёмкости для ТЬВп, БуВ^, ЕгВп и ТтВп проводился с учетом вклада ядерной теплоёмкости, линейного электронного вклада и вклада от спиновых волн [24]. Заметный ядерный вклад был обнаружен только для ТЬВ12. Спектр спиновых волн, полученный из анализа теплоёмкости в

антиферромагнитной фазе для ТЬВп, ЭуВ^ и Т111В12 оказался безщелевым [24], что означает, что магнитокристаллическая анизотропия в этих соединениях мала. Для ЕгВп для величины щели в спектре спиновых волн было также найдено очень малое значение Д-0.5К. Эти выводы подтвердились в измерениях намагниченности [37]. Для всех магнитных РЗ-додекаборидов в низкотемпературной теплоёмкости присутствует линейный член, приводящий к значениям с коэффициента у, значительно большим, чем в ЬиВп. При этом на примере ТшВп [38] в эксперименте по рентгеновской фотоэмиссионной спектроскопии было показано, что 4Г-оболочка локализована и лежит на 5эВ ниже уровня Ферми, и, следовательно, заполнение 41Г-оболочки не должно приводить к изменению вклада в теплоёмкость электронов проводимости.

Магнитные РЗ додекабориды характеризуются сложной магнитной структурой и имеют сложную фазовую диаграмму [37]. Одним из основных методов исследования магнитной структуры являются эксперименты по магнитному рассеянию нейтронов. В [39] были проведены измерения в порошке Н0В12, а позднее и на монокристаллах Н0В12, ЕгВ12, ТшВ12. В данных экспериментах наблюдалась несоразмерная магнитная структура с вектором распространения д=(1/2±5 1/2±5 1/2±8). При понижении температуры в АФ-фазе в магнитной структуре появляются высшие гармоники, причем их распределение указывает, что магнитная структура не просто амплитудно-модулированная, а должна также описываться несколькими векторами д. По данным рассеяния нейтронов [35, 36] дифракционная картина для ТП1В12 в пределах экспериментальной погрешности совпала с дифракционной картиной, полученной для Н0В12. В образце ЕгВ^ были обнаружены антиферромагнитные дифракционные максимумы только типа я=(3/2±5 1/2±5 1/2±5), что было связано авторами [35] с тетрагональным искажением кристаллической структуры, ведущем к понижению симметрии.

Список литературы диссертационного исследования кандидат наук Азаревич, Андрей Николаевич, 2014 год

Цитируемая литература

1. А. П. Менушенков, А. А. Ярославцев, И. А. Залужный, А. В. Кузнецов, Р. В. Черников, Н. Ю. Шицевалова, В. Б. Филиппов, Особенности локальной структуры редкоземельных додекаборидов RB^ (R = Но, Er, Tm, Yb, Lu). // Письма в ЖЭТФ, т. 98, вып. 3, стр. 187-192 (2013).

2. K.Yosida, Anomalous Electrical Resistivity and Magnetoresistance Due to an s-d Interaction in Cu-Mn Alloys. // Phys. Rev., v. 107, pp. 396-403 (1957).

3. K.E.Spear, Rare Earth-Boron Phase Equilibria, in: Boron and Refractory Borides. ed. V.I.Matkovich, Berlin.:Springer, 1977, pp. 439-456.

4. J.Etourneau, P.Hagenmuller, Structure and physical features of the rare-earth borides. // Philos. Mag. B, v. 52, n. 3, pp. 589-610 (1985).

5. H.C.Longuet-Higgins, M de Roberts, The Electronic Structure of the Borides МВб. // Proc. Roy. Soc. A, v. 224, pp. 336-347 (1954).

6. H.C.Longuet-Higgins, M de Roberts, The Electronic Structure of an Icosahedron of Boron Atoms. // Proc. Roy. Soc. A, v. 230, pp. 110-119 (1955).

7. W.N.Liscomb, D.Britton, Valence Structure of the Higher Borides. // J.Chem.Phys., v. 33, pp. 275-280(1960).

8. V.I.Matkovich and J.Economy. Structural determinants in th higher borides. in: Boron and Refractory Borides. Ed. V.I.Matkovich. Berlin-Heidelberg-N.Y.:Springer-Vergal, 1977. P.78-95

9. S. La Plaça, I.Binder, B.Post, Binary dodecaborides. // J. Inorg. Nucl. Chem., v.18, pp. 113-117(1961).

10. K. Schwetz, P. Ettmayer, R. Kieffer, A. Lipp, Existence and miscibility of cubic dodecaboride phases. // Radex Rundschau, v. 3-4, pp. 257-265 (1972).

11. B.T.Matthias, T.H.Geballe, K. Andres. E. Corenzwit, G.W.Hull, J.P. Maita, Superconductivity and Antiferromagnetism in Boron-Rich Lattices. // Science, v. 159, p. 530 (1968).

12. I. Bat'ko, M. Bat'kovâ, K. Flachbart, V.B.Filippov, Yu.B.Paderno, N.Yu.Shitsevalova, Th.Wagner, Electrical resistivity and superconductivity of LaB6 and LuBl2. // J. Alloys and Сотр., v. 217, n. 2, pp. L1-L3 (1995).

13. Y.Fujita, N.Ogita, N.Shimizu, F.Iga, T.Takabatake, M.Udagawa, Phonon Raman Scattering Study of a Kondo Insulator YbBi2. // J. Phys. Soc. Jpn., v. 68, pp. 4051-4052 (1999).

14. H.Werheit, Yu.Paderno, V.Filippov, V.Paderno, A.Pietraszko, A.Armbriister, U.Schwarz, Peculiarities in the Raman spectra of ZrBi2 and LuBn single crystals. // J. Solid State Chem., v. 179, pp. 2761-2767(2006).

15. G.M. Kalvius, D.R.Noakes, N.Marcano, R.Wappling, F.Iga, T.Takabatake, Dynamics of the internal field in RBi2 (R=Er, Yb, Lu). // Physica B: Condensed Matter, v. 326, n. 1-4, pp. 398402 (2003).

16. M.Heinecke, K.Winzer, J.Nofike, H.Kranefeld, H.Grieb, K.Flachbart, Yu.B.Paderno, Quantum oscillations and the Fermi surface of LuBi2. // Z. Phys. B, v. 98, pp. 231-237 (1995).

17. N.Okuda, T.Suzuki, I.Ishii, S.Hiura, F.Iga, T.Takabatake, T.Fujita, H.Kadomatsu, H.Harima, Elastic quantum oscillation of LuB^. // Physica B: Condensed Matter, v. 281-282, pp. 756-757 (2000).

18. C.W.Chu, H.H.Hill, Boron Isotope Effect in Superconducting Zirconium Dodecaboride. // Science, v. 159, pp. 1227-1228 (1968).

19. Z.Fisk, A.C.Lawson, B.T.Matthias, E.Corenzwit, Superconducting isotope effect in ZrBn. // Phys.Lett. A, v. 37, n. 3, pp. 251-252 (1971).

20. Lortz, Y.Wang, S.Abe, C.Meingast, Yu.B.Paderno, V.Filippov, A.Junod. Specific heat, magnetic susceptibility, resistivity and thermal expansion of the superconductor ZrB ¡2. II Phys. Rev. B, v. 72, p. 024547 (8 pages) (2005).

21. K.S.Nemkovski, P.A.Alekseev, J.-M. Mignot, A.V. Rybina, F.Iga, T.Takabatake, N.Yu. Shitsevalova, Yu.B. Paderno, V.N.Lazukov, E.V.Nefedova, N.N.Tiden, I.P.Sadikov, Lattice dynamics in the Kondo insulator YbBj2. // J. Solid State Chem., v. 179, n. 9, pp. 2895-2899

> (2006).

22. A.V. Rybina, P.A.Alekseev, J.-M. Mignot, E.V.Nefedova, K.S.Nemkovski, R.I.Bewley, N.Yu. Shitsevalova, Yu.B. Paderno, F.Iga, T.Takabatake, Lattice dynamics and magneto-elastic coupling in Kondo-insulator YbBi2. // J. Phys.: Conf. Ser., v. 92, p. 012074 (4 pages) (2007).

23. A.V. Rybina, K.S. Nemkovski, P.A.Alekseev, J.-M. Mignot, E.S.Clementyev, M.Johnson, L.Capogna, A.V.Dukhnenko, A.B.Lyashenko, V.B. Filippov, Lattice dynamics

in ZrB,2 and LuBi2: Ab initio calculations and inelastic neutron scattering measurements. // Phys. Rev. B, v. 82, p. 024302 (6 pages) (2010).

24. A.Czopnik, N.Shitsevalova, A.Krivchikov, V.Pluzhnikov, Y.Paderno, Y.Onuki, Thermal properties of rare earth dodecaborides. // J. of Solid State Chem., v. 177, pp. 507-514 (2004).

25. A.Czopnik, A. Murasik, L. Keller, N.Shitsevalova, Y.Paderno, Incommensurate Magnetic Structure in TmnBi2. // Phys. Stat. Sol. (b), v. 221, p. R7-R8 (2000).

26. A.Murasik, A.Czopnik, E.Clementyev, S.Janssen, N.Shitsevalova. Analysis of magnetic ordering in TmBi2 by means of powder neutron diffraction. // Report of IAE-99/A, Inst, of Atomic Energy, OTWOCK-SWERK, lip., (2003).

27. P.C.M.Gubbens, A.M. van der Kraan, K.H.J. Buschow, TmBn: Another singlet-triplet induced moment system. // Physica B, v. 130, pp. 412-414 (1985).

28. M.T.Hutchings Point-Charge Calculations of Energy Levels of Magnetic Ions in Crystalline Electric Fields. // Solid State Phys., v. 16, pp. 227-273 (1964).

29. K. Flachbart, P.Alekseev, G. Grechnev, N. Shitsevalova, K. Siemensmeyer, N. Sluchanko, O. Zogal, Rare Earth Dodecaborides — Magnetism, Superconductivity and Other Properties. // In: Rare Earth: Research and Application, Editor: K. N. Delfrey, Nova Science Publishers, pp. 79125 (2008).

30. J.A.Blanco, D.Gignoux, P.Morin, D.Schmitt, Incommensurate phase transitions in Gd compounds. // J. Magn. Magn. Mater., v. 90, pp. 166-168 (1990).

31. J.A.Blanco, D.Gignoux, D.Schmitt, Specific heat in some gadolinium compounds. II. Theoretical model. //Phys. Rev. B, v. 43, pp. 13145-13151 (1991).

32. J.A.Blanco, D.Gignoux, D.Schmitt, Specific heat and metamagnetic process in a modulated compound: PrNi2Si2. // Phys. Rev. B, v. 45, p. 2529(R)- 2532(R) (1992).

33. A.Murasik, A.Czopnik, L.Keller, M.Zolliker, N.Shitsevalova, Y.Paderno, Unconventional Magnetic Behaviour of TbBi2 at Low Temperature. // Phys.Stat.Sol. (b), v. 234, n. 3, pp. R13-R15 (2002).

34. K.Siemensmeyer, K.Flachbart, S.Gabani, S.Mat'as, Y.Paderno, N.Shitsevalova, Magnetic structure of rare-earth dodecaborides. // J. of Solid State Chem., v. 179, pp. 2748-2750 (2006).

35. K.Siemensmeyer, К. Habicht, Th.Lokai, S.Mat'as, S.Gabani, N.Shitsevalova, E.Wulf, K.Flachbart, Magnetic Properties of the Frustrated fee- Antiferromagnet HoB 12 Above and Below TN. II J. Low Temp. Physics, v. 146, n. 5-6, pp. 581-604 (2007).

36. A.Czopnik, A. Murasik, L.Keller, N.Shitsevalova, Y.Paderno, Incommensurate Magnetic Structure in TmnBi2. // Phys.Stat.Sol. (b), v. 221, n. 2, pp. R7-R8 (2000).

37. Н.Ю. Шицевалова, Магнитные, термические и транспортные свойства додекаборидов редкоземельных элементов, диссертация на соискание степени кандидата физико-математических наук, Институт низких температур и структурных исследований им. В. Тжебятовского, Вроцлав (2001) 163 стр.

38. F.Iga, Y.Takakuwa, T.Takahashi, M.Kasaya, T.Kasuya, T.Sugawa, XPS study of rare earth dodecaborides: TmBn, YbBn and LuBi2. // Solid State Commun., v. 50, n. 10, pp. 903-905 (1984).

39. A. Kohout, I.Batko, A.Czopnik, K.Flachbart, S.Matas, M.Meissner, N.Shitsevalova, Y.Paderno, K.Siemensmeyer, Phase diagram and magnetic structure investigation of the fee antiferromagnet H0B12. // Phys. Rev. B, v. 70, p. 224416 (7 pages) (2004).

40. A.S.Oja, O.V.Lounasmaa, Nuclear magnetic ordering in simple metals at positive and negative nanokelvin temperatures. // Rev.Mod.Phys., v. 69, pp. 1-136 (1997).

41. P.-A.Lindgard, Theory of Adiabatic Nuclear Magnetic Ordering in Cu. // Phys.Rev.Lett, v. 61, p. 629-632(1988).

42. M.T.Huiku, T.A. Jyrrkio, J.M. Kyynarainen, A.S.Oja, O.V.Lounasmaa, Phase Diagram for Spontaneous Nuclear Magnetic Ordering in Copper. // Phys.Rev.Lett., v. 53, pp. 1692-1695 (1984).

43. S. Gabani, I. Bat'ko, K. Flachbart, T. Herrmannsdörfer, R. König, Y. Paderno, N. Shitsevalova, Magnetic and transport properties of TmBi2, ErBi2, H0B12, and DyB^. // J. Magn. Magn. Mater., v. 207, pp. 131-136 (1999).

44. Г. С. Кринчик, Физика магнитных явлений. — M.: Издательство Московского Университета, 1985. — 336 с.

45. L.L.Moiseenko, V.V.Odintsov, The magnetic properties of rare earth dodecaborides. // J.Less-Common Met., v. 67, pp. 237-243 (1979).

46. H.Harima, A.Yanase, T.Kasuya, Energy bandstructure of YB12 and LuBi2. // J. Magn. Magn. Mater., v. 47-48, pp. 567-569 (1985).

47. M.E.Fisher, J.S.Langer, Resistive Anomalies at Magnetic Critical Points. // Phys. Rev. Lett., v. 20, p. 665-668 (1968).

48. D.J.W.Geldar, T.G.Richard, Theory of spin-fluctuation resistivity near the critical point of ferromagnets. // Phys. Rev. B, v. 12, pp. 5175-5183 (1975).

49. S. Alexander, J. S. Helman, I. Balberg, Critical behavior of the electrical resistivity in magnetic systems. //Phys. Rev. B, v. 13, p. 304-316 (1976).

50. T.G.Richard, D.J.W.Geldart, Theory of spin-fluctuation resistivity near the critical point of binary alloys and antiferromagnets. // Phys. Rev. B, v.15, pp. 1502-1513 (1977).

51. N.Sluchanko, L.Bogomolov, V.Glushkov, S.Demishev, M.Ignatov, Eu. Khayrullin, N.Samarin, D. Sluchanko, A.Levchenko, N. Shitsevalova, K. Flachbart, Anomalous charge transport in RB12 (R = Ho, Er, Tm, Lu). // Phys. Stat. Solidi (b), v. 243, pp. R63-R65 (2006).

52. JI.JI. Моисеенко, Электрофизические свойства додекаборидных фаз редкоземельных металлов. Диссертация на соискание степени к.ф.-м.н., Киев-Херсон, 133 с. (1980).

53. Н.Е. Случанко, Д.Н. Случанко, В.В. Глушков, C.B. Демишев, Н.А. Самарин, Н.Ю. Шицевалова, Аномальный эффект Холла в Н0В12. // Письма в ЖЭТФ, т. 86, № 9, стр. 691694 (2007).

54. М.И. Игнатов, В.В. Глушков, C.B. Демишев, Н.Ю. Шицевалова, А.В. Левченко, Е.И. Хайруллин, Н.Е. Случанко, Темоэдс додекаборидов RB12 (R=Ho, Er, Tm, Lu). // ЖЭТФ, т. 132, вып. 1(7), стр. 66-68 (2007).

55. V.Glushkov, M.Ignatov, S.Demishev, V.Filippov, K.Flachbart, T.Ishchenko, A. Kuznetsov, N.Samarin, N. Shitsevalova, N.Sluchanko, Phonon drag induced by Einstein mode in ZrB]2. // Phys. Stat. Sol. (b), v. 243, pp. R72-R74 (2006).

56. Случанко H.E., Богач A.B., Глушков В.В., Демишев C.B., Иванов В.Ю., Игнатов М.И., Кузнецов А.В., Самарин Н.А., Семено А.В., Шицевалова Н.Ю. Усиление зонного магнетизма и особенности магнитоупорядоченного состояния в соединении СеВб с сильными электронными корреляциями. //ЖЭТФ, т. 131, вып. 1, стр. 133-154 (2007).

57. F. Iga, N. Shimizu, T. Takabatake, Single crystal growth and physical properties of Kondo insulator YbB12. //J. Magn. Magn. Mater., v. 177-181, pp. 337-338 (1998).

58. T. Susaki, A. Sekiyama, K. Kobayashi, T. Mizokawa, A. Fujimori, M. Tsunekawa, T. Muro, T. Matsushita, S. Suga, H. Ishii, T. Hanyu, A. Kimura, H. Namatame, M. Taniguchi, T. Miyahara, F. Iga, M. Kasaya, H. Harima, Low-Energy Electronic Structure of the Kondo Insulator YbBn. // Phys. Rev. Lett., v. 77, p. 4269-4272 (1996).

59. Н.Е.Случанко, А.В.Богач, В.В.Глушков, С.В.Демишев, Н.А.Самарин, Д.Н.Случанко, А.В.Духненко, А.В.Левченко, Аномалии магнитосопротивления соединений с атомными кластерами RB,2 (R - Но, Er, Tm, Lu) // ЖЭТФ, т. 135, вып.4, стр.766-787 (2009).

60. P.Wachter, in: K.A.Gschneidner Jr., L. Eyring (eds.), Handbook on the Physics and Chemistry of Rare Earth, vol. 19, Chapter 132 Intermediate valence and heavy fermions, pp. 177-382, North-Holland, Amsterdam (1994).

61. P.S.Riseborough, Heavy fermion semiconductors. // Advances of Physics, v. 49, n. 3, pp. 257-320 (2000).

62. B. Gorshunov, N. Sluchanko, A. Volkov, M. Dressel, G. Knebel, A. Loidl, S. Kunii, Low-energy electrodynamics of SmB6. // Phys. Rev. B, v. 59, p. 1808-1814 (1999).

63. Случанко H.E., Волков A.A., Глушков B.B., Горшунов Б.П., Демишев С.В., Кондрин М.В., Пронин А.А., Самарин Н.А., Брунсераде П., Мощалков В.В., Кунии С., Природа низкотемпературных аномалий физических свойств соединения с промежуточной валентностью SmB6. //ЖЭТФ, т. 115, вып. 3, стр. 970-978 (1999).

64. P.A.Alekseev, J-M. Mignot, K.S.Nemkovski, E.V.Nefedova, N.Yu.Shitsevalova, Yu.B. Paderno, RI.Bewley, R.S.Eccleston, E.S.Clementyev, V.N.Lazukov, I.P.Sadikov, N.N.Tiden, Yb-Yb correlations and crystal-field effects in the Kondo insulator YbBi2 and its solid solutions. //J. Phys. Condens. Matter, v. 16, n. 15, p. 2631-2646 (2004).

65. E.V. Nefeodova, P.A. Alekseev, J.-M. Mignot, K.S. Nemkovski, V.N. Lazukov, LP. Sadikov, Yu.B. Paderno, N.Yu. Shitsevalova, R.I. Bewley, Spin-gap magnetic response in (Yb, Lu)Bi2. // J. Sol. State Chem., v. 179, issue 9, pp. 2858-2861 (2006).

66. K.S. Nemkovski, P.A. Alekseev, A.V. Rybina, J.-M. Mignot, K. Flachbart, P. Samuely, N.Yu.Shitsevalova, Yu.B. Paderno, F. Iga, T. Takabatake, V.N. Lazukov, E.V. Nefeodova, I.P.

Sadikov, N.N. Tiden, R.I. Bewley, Dynamics of boron nanoclusters in RBn(R = Yb, Lu) systems. // Crystallography Reports, v. 51, issue 1 supplement, pp. S139-S143 (2006).

67. P.A. Alekseev, E.V.Nefedova, U.Staub, J.-M. Mignot, V.N. Lazukov, I.P. Sadikov, L.Soderholm, S.R. Wassermann, Yu.B.Paderno, N.Yu. Shitsevalova, A. Murani, Low-energy magnetic response and Yb valence in the Kondo insulator YbBи. II Phys. Rev. B, v. 63, p. 064411 (6 pages) (2001).

68. J.-M. Mignot, P.A. Alekseev, K.S. Nemkovski, L.-P. Regnault, F.Iga, T. Takabatake, Evidence for Short-Range Antiferromagnetic Fluctuations in Kondo-Insulating YbBj2. // Phys. Rev. Lett., v. 94, p. 247204 (4 pages) (2005).

69. Nemkovski K.S., Mignot J.-M., Alekseev, P.A., Ivanov, A.S., Nefeodova E.V., Rybina A.V., Regnault L.-P., Iga, F., Takabatake T, Polarized-neutron study of spin dynamics in the kondo insulator YbB[2. // Phys. Rev. Lett., v. 99, p. 137204 (4 pages) (2007).

70. H.Okamura, S.Kimura, H.Shinozaki, T.Nanba, F.Iga, N.Shimizu, T. Takabatake, Optical conductivity of the Kondo insulator YbBi2: Gap formation and low-energy excitations. // Phys.Rev. B, v. 58, p. R7496-R7499 (1998).

71. B. Gorshunov, P.Haas, O.Ushakov, M.Dressel, F.Iga, Dynamics of the coherent ground state in intermediate-valent YbBi2. // Phys. Rev. B, v. 73, p. 045207 (5 pages) (2006).

72. H.E. Случайно, A.B. Богач, B.B. Глушков, С.В.Демишев, К.С.Любшов, Д.Н. Случайно, A.B. Левченко, А.Б.Духненко, В.Б. Филипов, С.Габани, К.Флахбарт, Антиферромагнитная неустойчивость и переход металл-изолятор в редкоземельных додекаборидах Tm;.xYbxB ¡2 II Письма в ЖЭТФ, т.89, вып.5, стр. 298-302 (2009).

73. Н.Е.Случанко, A.B. Богач, В.В. Глушков, С.В. Демишев, С.Ю. Гаврилкин, Н.Ю. Шицевалова, В.Б. Филипов, С. Габани, К. Флахбарт, Аномалии теплоемкости вблизи квантовой критической точки в соединении Tmo.74Ybo.26B п• И Письма в ЖЭТФ том 91, вып. 2, с. 81-84 (2010).

74. К. Flachbart, S. Gabäni, К. Gloos, М. Meissner, М. Opel, Y. Paderno, V. Pavlik, P. Samuely, E. Schuberth, N. Shitsevalova, K. Siemensmeyer, P. Szabo, Low Temperature Properties and Superconductivity of LuBj2. // Journal of Low Temperature Physics, v. 140, issue 5-6, pp. 339-353 (2005).

75. A. Czopnik, N. Shitsevalova, V. Pluzhnikov, A. Krivchikov, Yu. Paderno, Y. Onuki Low-temperature thermal properties of yttrium and lutetium dodecaborides. // J. Phys.: Condens. Matter, v. 17, pp. 5971-5985 (2005).

76. J. Teyssier, R. Lortz, A. Petrovic, D. van der Marel, V. Filippov, N. Shitsevalova, Effect of electron-phonon coupling on the superconducting transition temperature in dodecaboride superconductors: A comparison of LuBi2 with ZrBi2. // Phys. Rev. B, v. 78, p.134504 (7 pages) (2008).

77. E. V. Nefeodova, P. A. Alekseev, J.-M. Mignot, V. N. Lazukov, I. P. Sadikov, Yu. B. Paderno, N. Yu. Shitsevalova, R. S. Eccleston, Inelastic neutron scattering study of the Kondo semiconductor YbBi2. // Phys. Rev. B, v. 60, pp. 13507-13514 (1999).

78. Д.А.Паршин, Модель мягких потенциалов и универсальные свойства стекол (Обзор). // Физика Твердого Тела, т.36, №7, стр. 1809-1880 (1994).

79. Случанко Н.Е., Азаревич А.Н., Богач А.В., Власов И.И., Глушков В.В., Демишев С.В., Максимов А.А., Тартаковский И.И., Филатов Е.В., Флахбарт К., Габани С., Филиппов В.Б., Шицевалова Н.Ю., Мощалков В.В. LuBi2: эффекты беспорядка и изотопического замещения в теплоёмкости и комбинационном рассеянии света. // ЖЭТФ, т. 140, №3, стр. 536-552 (2011).

80. P. A. Alekseev, К. S. Nemkovski, J.-M. Mignot, Е. S. Clementyev, A. S. Ivanov, S. Rols, R. I. Bewley, V. B. Filipov, N. Yu. Shitsevalova, Possible undercompensation effect in the Kondo insulator (Yb,Tm)Bi2. // Phys. Rev. В., v.89, p. 115121 (10 pages) (2014).

81. K. Sugiyama, A. Ohya, M. Date, F. Iga, M. Kasaya, T. Kasuya, Magnetic and electric properties of YbBj2 under high magnetic field. // J.Magn.Magn.Mat., v. 52, p. 283-285 (1985).

82. T. S. Altshuler, Yu. V. Goryunov, M. S. Bresler, F. Iga, T. Takabatake, Ion pairs and spontaneous break of symmetry in the valence-fluctuating compound YbBj2. // Phys. Rev. B, v. 68, p. 014425 (7 pages) (2003).

83. S. Arajs, G. R. Dunmyre, Electrical Resistivity and Transverse Electrical Magnetoresistivity of Chromium. // J. Appl. Phys., v. 36, pp. 3555-3559 (1965).

84. Богач A.B., Случанко H.E., Глушков B.B., Демишев С.В., Азаревич А.Н., Филиппов В.Б., Шицевалова Н.Ю., Левченко А.В., Ванакен Й., Мощалков В.В., Габани С., Флахбарт

К., Разделение вкладов в намагниченность твёрдых растворов Tmi.x Ybx В12 в постоянном и импульсном магнитных полях. // ЖЭТФ, т. 143, вып. 5, стр. 965-970 (2013).

85. М. Greger, М. Kollar, D. Vollhardt, Isosbestic points: How a narrow crossing region of curves determines their leading parameter dependence. // Phys. Rev. B, v. 87, p. 195140 (12 pages) (2013).