Изучение свойств деления возбужденных актинидных ядер в реакциях с пучками p, 16,18O, 22Ne тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 00.00.00, кандидат наук Гикал Кирилл Борисович

• Гикал Кирилл Борисович
• кандидат наук
• 2023

Оглавление диссертации кандидат наук Гикал Кирилл Борисович

Введение

Глава 1 Механизмы ядерных реакций под действием протонов и тяжелых ионов

Механизмы реакций под действием протонов

Механизмы реакций под действием тяжелых ионов

Слияние-деление

Глава 2 Экспериментальная установка для изучения реакций с протонами и тяжелыми ионами

Методы измерения регистрации бинарных фрагментов реакций

Времяпролетный спектрометр CORSET

Стартовый детектор

Стоповый детектор

Основные характеристики спектрометра

Контроль пучка

Регистрация нейтронов

Нейтронный спектрометр DEMON

Эффективность регистрации нейтронов

Система сбора данных

Обработка данных

Восстановление массово-энергетических распределений фрагментов

Выделение бинарного канала реакции с полной передачей импульса

Анализ погрешностей измерения

Расчет дифференциального сечения

Построение энергетических спектров нейтронов

Определение множественностей нейтронов

Программа визуализации, обработки и анализа данных

Калибровка спектрометра на спонтанном источнике 252Cf

Глава 3. Деление 232^ под действием протонов при энергиях налетающих протонов Ep=7-55 МэВ

Постановка эксперимента

Анализ и обсуждение полученных данных

Сечения реакций

Нейтронная эмиссия

Основные выводы главы

Глава 4. Массовые и энергетические распределения фрагментов деления в реакциях с тяжелыми ионами 160 +232Т^ 16Д80 +238и, и 22№ +238и

Постановка эксперимента

Анализ и обсуждение полученных данных

Дисперсия массовых распределений в делении возбужденных актинидных ядер

Модальный анализ МЭР фрагментов деления ядер 248Cf *, 254,25(6Рт*

Спонтанное деление 254Fm

Разложение на моды деления МЭР осколков деления ядер 248Cf *, 254,25(6Рт*

SS мода в делении возбужденных ядер 248С£ 254,25(6Рт и 26(>Ыо

Поиск канала распада 26(>Ыо* с образованием двух дважды магических ядер (48Ca и 208РЬ)

Основные выводы главы

Заключение

Литература

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Изучение свойств деления возбужденных актинидных ядер в реакциях с пучками p, 16,18O, 22Ne»

Введение

Большой интерес к изучению процессов слияния атомных ядер при энергиях вблизи кулоновского барьера связан как с возможностью образования новых ядер, включая сверхтяжелые, так и с возможностью исследования механизмов реакции.

При слиянии дважды магического ядра 48Са с мишенями-актинидами в ЛЯР ОИЯИ впервые были синтезированы сверхтяжелые элементы с 2 = 112-118. Эти исследования подтверждают возможность существования острова стабильности вблизи протонных оболочек с 2 = 114 (а, возможно, и с 2 = 120, 122, 126) [1] и нейтронной оболочки с N = 184. В связи с тем, что 249Cf является наиболее тяжелым актинидом, который может быть использован в качестве мишенного материала, для синтеза новых сверхтяжелых элементов с 2> 118 необходимо использовать реакции с более тяжелыми налетающими ионами 50^, 54&, Для получения информации о возможности образования новых сверхтяжелых ядер в таких реакциях необходимы более глубокие экспериментальные исследования механизмов реакций и дальнейшее описание данных, полученных в этих реакциях. К сожалению, исследование динамики реакции для области ядер с 104 как для спонтанного, так и для вынужденного деления затруднены из-за недостатка экспериментальных данных по делению этих ядер. Таким образом, информация о делении возбужденных актинидных ядер может помочь продвинуться в области получения сверхтяжелых элементов.

Деление ядер — один из основных каналов распада для возбужденных и нестабильных ядер. В последние годы наметился заметный прогресс в интерпретации поведения форм массово-энергетических распределений осколков (МЭР) деления с изменением нуклонного состава и энергии возбуждения делящихся ядер. Существует большая вариативность форм массовых распределений (МР) фрагментов деления ядер, зависящая от нуклонного состава в ядрах. В области легких ядер это, скорее, симметричное деление, для актинидов это, скорее, двугорбое распределение с массой тяжелого фрагмента в районе дважды магического олова, а с увеличением массы делящегося ядра такую

функцию берет на себя легкий осколок [82]. При спонтанном делении некоторых нейтроноизбыточных изотопов трансфермиевых ядер характерно проявление симметричной узкой высокоэнергетической компоненты, где оболочка Z=50, N=82 проявляется в обоих фрагментах [24].

Систематика экспериментальных результатов [14] показывает, что для ядер актинидов с Z = 90-102 и A = 226-256 асимметричное деление, вызванное сильным влиянием сферических протонной Z = 50 и нейтронной N = 82 оболочек [78] и деформированной нейтронной оболочки N = 88 [2], преобладает в спонтанном и вынужденном (около кулоновского барьера) делении. Вышеупомянутое разнообразие свойств массовых распределений осколков деления было объяснено в рамках концепции мультимодального деления ядер, в основу которой ложится долинная структура поверхности потенциальной энергии в многомерном пространстве деформации делящегося ядра [3]. Броза [4] предложил свою классификацию, где выделил несколько мод деления ядер, каждая из которых описывается распределением Гаусса. Моды деления:

SuperLong - сильно вытянутые формы делящегося ядра (симметричная мода с долиной при Acn/2);

SuperShort - связана с возможностью ядер иметь одновременно в обоих осколках

околомагические значения чисел нейтронов и протонов N~ 82, Z ~ 50;

Standard I - связана с влиянием замкнутой сферической оболочки в осколках

деления со средней массой 132-134 а.е.м. (Z= 50 и/или N=82);

Standard II - связана с влиянием замкнутой деформированной нейтронной

оболочки N=88, образующейся в тяжелом осколке со средними массами

~ 140 а.е.м.;

Standard III - обусловлена замкнутой сферической оболочкой N=50, образующейся

в легких фрагментах, находящихся в паре с тяжелыми деформированными

фрагментами в области актиноидов.

Основываясь на данной классификации, предложен мультимодальный

подход для описания МЭР фрагментов деления.

5

При возрастании энергии возбуждения влияние оболочечных структур уменьшается и процесс деления описывается в рамках жидкокапельной модели (МЖК) - одногорбым Гауссом.

Целью работы было изучение характеристик вынужденного деления актинидных ядер, образованных в реакциях с протонами и ионами 16,180, 22№ в широком диапазоне энергии возбуждения делящихся ядер. Для выполнения данной задачи:

• Изучены МЭР бинарных фрагментов деления возбужденных актинидных ядер, образующихся в реакциях p+232Th, 16о+232Т^16,180+238и и 22№+238и в широком диапазоне энергий.

• Исследованы проявления свойств мультимодального деления в зависимости от энергии возбуждения и нуклонного состава делящегося ядра.

• Исследованы характеристики нейтронной эмиссии, сопровождающей процесс деления ядер, образовавшихся в реакции p+232Th. Получены значения предравновесной, пред- и постделительной множественностей в зависимости от массы фрагментов при Ep=13 и 40 МэВ.

На защиту выносятся следующие положения и результаты:

1. Результаты измерений массово-энергетических распределений (МЭР) бинарных фрагментов, образующихся в реакциях p+232Th, 160+232Т^16,180+238и и 22№+238и при энергиях вблизи и выше кулоновского барьера.

2. Результаты измерений дважды дифференциальных спектров нейтронов d2N/dEdQ, сопровождающих деление 232^ (р, 1 при энергии протонов 13 и 40 МэВ.

3. Полученные значения для предравновесной, пред- и постделительной множественностей нейтронов в 232^ (р, 1) и полученная зависимость постделительной множественности от массы фрагмента при энергии протонов 13 и 40 МэВ.

4. Результаты мультимодального анализа измеренных МЭР фрагментов деления возбужденных ядер 248С£, 254,25(6Рт и 260Ыо, в рамках которого получена сильная зависимость выхода асимметричного деления от энергии возбуждения делящегося ядра.

5. Впервые обнаруженное наличие SuperShort моды при делении возбужденных ядер 256Рт и 260No с N > 156 (Е* ~ 40 МэВ) и отсутствие этой моды при делении возбужденных ядер 248Cf и 254Рт с N <156 (Е*= 42 и 45МэВ) при энергии взаимодействия вблизи барьера слияния.

6. Впервые обнаруженное наличие моды Standart III в делении актинидных ядер 233Ра, 260Ыо.

7. Впервые наблюдаемый экзотический канал распада 260Ыо (Е*= 41МэВ) с образованием двух дважды магических фрагментов 48Са (7= 20, N = 28) и 208РЬ (7 = 82, N = 126).

Научная новизна работы.

Измерены массово-энергетические распределения осколков деления в реакциях 232^ (р, I) при энергиях налетающих протонов - 7 - 55 МэВ, а также в реакциях 160+232Т^ 16180 + 238и и 22№ +238и при Е* -40 - 56 МэВ. На основании этих данных проведен детальный анализ полученных распределений. Научной новизной является впервые обнаруженный повышенный выход осколков деления возбужденных ядер 233Ра в суперасимметричной области масс фрагментов (7=28, N=50), полученных в реакциях 232^ (р, I) при Ер=7 МэВ. Кроме того, были измерены характеристики нейтронной эмиссии, сопровождающей деление 233Ра, при Ер = 13 и 40 МэВ. Для данной реакции была получена важная информация о предравновесном испускании нейтронов, позволяющая более детально изучить начальную стадию реакции. В реакциях 160+232Т^ 16,180 + 238и и 22№ + 238и впервые было обнаружено наличие высокоэнергетической SS моды для возбужденных нейтроноизбыточных ядер 256Гт и 260>Ыо с энергией возбуждения ~40 МэВ. Впервые для составного ядра 260Ко, полученного в реакции 22№ +238и,

мы можем наблюдать повышенный выход осколков деления в области масс 52/208 а.е.м., это связано с влиянием экзотического канала распада 260No (Е*=41МэВ) с образованием двух дважды магических ядер (фрагментов) 48Са (Z=20, N=28) и 208Pb (Z=82, N=126).

Теоретическая и практическая значимость работы.

Показано, что для всех исследованных реакций свойства массово-энергетических распределений проявляют черты, характерные для модального деления. Полученные данные необходимы для уточнения различных теоретических моделей, описывающих динамику слияния тяжелых ядер. Использованный метод анализа массовых и энергетических распределений может быть применен для решения широкого класса задач, связанных с исследованием процессов слияния-деления, протекающих в реакциях как с протонами, так и с тяжелыми ионами.

Данные по делению возбужденных актинидных ядер важны для развития новых ускорительных установок, использующих радиоактивные ионные пучки [68]. Еще одной областью применения этих данных являются задачи трансмутации ядерных отходов, производства энергии и радиоизотопов. Вследствие этих причин изучение свойств деления возбуждённых актинидных ядер становится востребованным [70], особенно при энергиях вблизи кулоновского барьера.

Апробация работ.

Результаты диссертации докладывались на:

1. Ядро 2015. Тема доклада: "Proton induced fission of 232Th at intermediate energies"

2. Ядро 2017. Тема доклада: "Search of superasymmetric fission mode 248Cf, 254Fm and 260No in the reactions 22Ne + 232Th, 238U; 16O+238U, 232Th"

3. LASNPA-WONP-NURT 2017. Тема доклада: "Fission modes 248Cf, 254Fm and 260No in the reactions 22Ne + 232Th, 238U; 16O+238U, 232Th"

4. Ядро 2020. Тема доклада: "Superasymmetric fission mode of 248,250Cf, 254,256Fm and 260No"

5. Ядро 2020. Тема доклада: "Fission and Quasi-Fission in Reactions with Deformed Nuclei"

6. Ядро 2021. Тема доклада: "Super-asymmetric fission mode in 254Fm nucleus populated by 16O+238U reaction"

7. Ядро 2022. Тема доклада: "Исследование мод деления ядер 248Cf и 254,256Fm образованных в реакциях с тяжелыми ионами"

Основные результаты, изложенные в диссертации, были опубликованы в работах:

1. К. Б. Гикал, Э. М. Козулин, Ю. М. Иткис, М. Г. Иткис, Г. Н. Княжева, К. В. Новиков, А. Н. Пан. Поиск суперасимметричной моды деления 248Cf, 254Fm и 260No, полученных в реакциях 22Ne+232Th, 238U; 16O+232Th, 238U. Известия РАН. серия физическая, 2018, том 82, № 6, с. 1-5

2. K.B. Gikal, E.M. Kozulin, A.A. Bogachev, N.T. Burtebaev, A.V. Edomskiy, I.M. Itkis, M.G. Itkis, G.N. Knyazheva, K.V. Kovalchuk, T.N. Kvochkina, E. Piasecki, V.A. Rubchenya, S.K. Sahiev, W.H. Trzaska, E. Vardaci. Proton inducedfission of232Th at intermediate energies. Physics of Atomic Nuclei 9 (2016) 1367

3. T. Banerjee, E.M. Kozulin, K.B. Gikal, I.M. Itkis, G.N. Knyazheva, N.I. Kozulina, K.V. Novikov, I.N. Diatlov, I.V. Pchelintsev, A. Pan, I.V. Vorobiev. Search for possible fission modes at high excitation energies in 254Fm. Physical Review C 105 (2022) 044614

4. А. Н. Пан, Э. М. Козулин, Ю. М. Иткис, М. Г. Иткис, Г. Н. Княжева, К. Б. Гикал, К. В. Новиков, Т. Н. Квочкина, Н. Т. Буртебаев, К. В. Ковальчук. Деление 232Th под действием протонов низких и средних энергий. Известия РАН. серия физическая, 2018, том 82, № 6, с. 1-4

5. Ю. М. Иткис, А. В. Карпов, Г. Н. Княжева, Э. М. Козулин, Н. И. Козулина, К. В. Новиков, К. Б. Гикал, И. Н. Дятлов, И. В. Пчелинцев, И. В. Воробьев, А. Н. Пан, П. П. Сингх. Деление и квазиделение в реакциях с деформированными ядрами. Известия РАН, серия физическая, 2020, том 84, № 8, с. 1141-1146

6. T. Banerjee, E.M. Kozulin, K.B. Gikal, I.M. Itkis, G.N. Knyazheva, N.I. Kozulina, K.V. Novikov, I.N. Diatlov, I.V. Pchelintsev, A. Pan, I.V. Vorobiev. Super-asymmetric

fission mode in 254Fm nucleus populated by 16O+238U reaction. Physics of Elementary Particles and Atomic Nuclei 53 (2022) 135

7. А. А. Остроухов, Э. М. Козулин, Н. Т. Буртебаев, А. А. Богачев, К. Б. Гикал, Ю. М. Иткис, Г. Н. Княжева, Т. Н. Квочкина, Е. С. Мухамеджанов, К. В. Новиков, А. Н. Пан. Исследование мод деления ядер 248Cf и 254,256Fm, образованных в реакциях с тяжелыми ионами. Известия РАН, серия физическая, 2022, принято в печать

Личный вклад соискателя. В работах, выполняемых в соавторстве, автор принимал активное участие на всех этапах: при подготовке и проведении экспериментов, в обработке, анализе и обсуждении результатов, полученных в эксперименте, а также подготовке статей к публикации.

Диссертация состоит из четырех глав. В первой главе приведен краткий обзор основных процессов, протекающих в реакциях с протонами и тяжелыми ионами. Дан краткий обзор литературных данных по теме диссертации.

Вторая глава посвящена описанию экспериментальной установки для измерения характеристик бинарных фрагментов реакции и сопровождающей эмиссии нейтронов. Излагаются основы методов для измерения массово-энергетических распределений, а также для измерения энергетических и угловых распределений нейтронов.

В третьей главе содержатся экспериментальные результаты и анализ МЭР осколков деления 232Th под действием протонов в широком диапазоне энергий налетающих протонов Ep= 7 - 55 МэВ, а также описывается эмиссия нейтронов, сопровождающая процесс деления. Обсуждается повышенный выход осколков в районе 60 -70 а.е.м. при энергии протонов - 7 - 13 МэВ. Приводится детальное исследование поведения МР осколков деления с ростом энергии налетающих протонов, в результате которого наблюдается переход от двугорбого массового распределения к трехгорбому за счет увеличения вклада симметричной компоненты, но даже при энергии протонов 55 МэВ значительный вклад асимметричного деления присутствует.

В четвертой главе излагаются результаты изучения роли мультимодального деления в массово-энергетических распределениях фрагментов реакций 160+232ТИ, 16,180+ 238и, и 22№+ 238и при энергиях вблизи барьера слияния (40 - 56 МэВ). Обсуждается, что при этих энергиях оболочечная структура МЭР фрагментов является причиной повышенных значений дисперсии массовых распределений в связи с тем, что для таких реакций обычно ожидается формирование составного ядра, благодаря особенностям входного канала. Приводится анализ в рамках мультимодальной концепции ядерного деления, когда МЭР фрагментов являются суперпозицией распределений нескольких делительных мод со значительно различающимися свойствами.

Глава 1 Механизмы ядерных реакций под действием протонов и тяжелых ионов

Механизмы реакций под действием протонов

Деление под действием протонов и нейтронов при промежуточных энергиях занимает особое место в ядерно-физических исследованиях. Это связано с тем, что вследствие испускания легких предравновесных и предделительных частиц, таких как нейтроны и протоны, могут образоваться различные составные системы, характеризующиеся своими собственными энергией возбуждения и нуклонным составом, и выход деления представляет собой суперпозицию вкладов от этих систем.

Известно много типов ядерных реакций. В зависимости от частиц, вызывающих реакцию, их можно классифицировать на реакции под действием нейтронов, под действием заряженных частиц и под действием гамма-квантов. Возможна классификация ядерных реакций по вызывающим их энергиям, а также по продуктам, возникающим в результате реакций (синтез, деление и т.п.). И, наконец, возможна классификация ядерных реакций по их механизмам.

Известно, что характер взаимодействия налетающей частицы с ядром зависит от её кинетической энергии, массы, заряда и других характеристик. Он

определяется теми степенями свободы ядра (ядер), которые возбуждаются в ходе столкновения. Различие между ядерными реакциями включает и их разную длительность. Если налетающая частица лишь касается ядра-мишени, а длительность столкновения приблизительно равна времени, необходимому для прохождения налетающей частицей расстояния, равного радиусу ядра-мишени (т. е. составляет ~ 10-22 с), то такие ядерные реакции относят к классу прямых реакций. Общим для всех прямых реакций является селективное возбуждение небольшого числа определённых состояний (степеней свободы). В прямом процессе после 1 -го столкновения налетающая частица имеет достаточную энергию, чтобы преодолеть ядерные силы притяжения, в область действия которых она попала. Примерами прямого взаимодействия являются неупругое рассеяние нейтронов (п, п'), реакции обмена зарядом, например (р, п). Сюда же относят процессы, когда налетающий нуклон и один из нуклонов ядра связываются, образуя дейтрон, который вылетает, унося почти всю имеющуюся энергию (реакция подхвата (р, d)), или когда ядру передаётся нуклон из налетающей частицы (реакция срыва р)). Продукты прямых реакций летят преимущественно вперёд. Вклад прямых процессов в полное сечение взаимодействия налетающей частицы с ядром-мишенью относительно мал.

Если падающая частица (например, нуклон) не покидает область взаимодействия (ядро-мишень) после первого столкновения, то она вовлекается в каскад последовательных столкновений, в результате которых её начальная кинетическая энергия постепенно распределяется среди нуклонов ядра и возбуждёнными оказываются многочисленные степени свободы, а состояние ядра постепенно усложняется. В ходе этого процесса на отдельном нуклоне или группе нуклонов (кластере) может сконцентрироваться энергия, достаточная для их эмиссии из ядра. Такая эмиссия происходит до установления равновесия в ядре и поэтому называется предравновесной. Угол испускания ещё может оставаться сильно скоррелированным с направлением падающего на мишень пучка.

В процессе дальнейшей релаксации наступает статистическое равновесие и

образуется составное ядро. Распад составного ядра не зависит от способа его

12

образования. Тип распада определяется энергией возбуждения, угловым моментом, чётностью и изотопическим спином ядра. Энергетический спектр частиц, испускаемых в процессе девозбуждения составного ядра, характеризуется максвелловской формой [61] и симметричным распределением "вперёд-назад" относительно пучка (в системе центра инерции). При распаде средних и тяжёлых составных ядер вероятность испускания нейтронов превышает вероятность эмиссии заряженных частиц, вылету которых препятствует кулоновский барьер ядра. В тяжёлых ядрах с испусканием нейтронов конкурирует деление ядер и а-распад.

Механизмы реакций под действием тяжелых ионов

Взаимодействие тяжёлых ионов с ядрами является сложным ядерным процессом, который может приводить к полной перестройке двух взаимодействующих ядер. При этом открывается множество различных каналов ядерных реакций, приводящих к образованию качественно новых ядер.

Основными каналами реакций с тяжелыми ионами являются упругое и квазиупругое рассеяние, реакции глубоко-неупругих передач, квазиделение, образование составного ядра с последующим его девозбуждением или делением. При таком многообразии выходных каналов реакции для исследования динамики взаимодействия двух тяжелых ядер необходимо оценивать вклад каждого процесса в сечение реакции.

Малые значения длины дебройлевской волны тяжелого иона, по сравнению с размерами участвующих в реакции ядер, позволяют пользоваться представлениями классической механики о движении иона по траектории под действием электромагнитных и ядерных сил. В зависимости от величины прицельного параметра Ь (расстояние наименьшего сближения ядер) осуществляются реакции разного типа. Хотя взаимодействие тяжёлых ионов с ядрами является сложным процессом, зависящим от многих других параметров -энергии налетающего иона, масс и зарядов взаимодействующих ядер, их

13

статической и динамической деформации и т.д., такая систематика позволяет качественно описать картину их взаимодействия.

При больших значениях прицельного параметра, когда короткодействующие ядерные силы не проявляются и взаимодействие между ядрами определяется только силами кулоновского отталкивания, происходит возбуждение ядерных уровней (кулоновское возбуждение ядра).

При касательных соударениях ядер наблюдается, в основном, упругое и неупругое рассеяние тяжёлых ионов на ядрах, квазиупругое рассеяние - передача нескольких нуклонов между взаимодействующими ядрами без значительной передачи энергии. При этих же прицельных параметрах протекают прямые ядерные реакции (при энергиях налетающего иона 15 - 25 МэВ/нуклон).

При меньших значениях прицельного параметра наблюдаются глубоконеупругие столкновения тяжёлых ионов с ядрами. Глубоконеупругие процессы занимают промежуточное положение между реакциями упругого и квазиупругого рассеяния и реакциями с образованием составного ядра. Характерной особенностью реакций глубоконеупругих передач является интенсивная диссипация кинетической энергии во время столкновения ядер, когда большая часть начальной кинетической энергии трансформируется в энергию возбуждения составной системы с её дальнейшим перераспределением между двумя фрагментами в выходном канале. В реакциях глубоконеупругих передач сохраняется сильная связь между входным и выходным каналами реакции, поэтому массовые и зарядовые распределения фрагментов реакций глубоконеупругих передач имеют максимумы выхода в окрестностях массовых чисел и атомных номеров исходных ядер. При таких же значениях прицельного параметра также могут иметь место реакции фрагментации тяжелого иона на ядрах мишени (при энергиях налетающего иона 30 - 1000 МэВ/нуклон). Кроме того, при больших значениях углового момента образующаяся ядерная система будет характеризоваться высокой центробежной энергией, что может приводить к исчезновению барьера деления, и быстро вращающаяся составная система без

достижения компактной формы разрывается на два фрагмента - происходит так называемое быстрое деление.

При значениях прицельного параметра, близких к нулю, происходит слияние ядер и образование составного ядра. В таких реакциях вся кинетическая энергия ядер во входном канале трансформируется в энергию возбуждения составного ядра. Процесс заканчивается испарением лёгких частиц и образованием остаточного ядра или делением его на два осколка.

Реакции квазиделения заполняют переходную область между глубоконеупругими столкновениями и реакциями слияния. Для продуктов квазиделения характерны такие свойства осколков слияния-деления, как полная релаксация кинетической энергии и значительная передача массы между взаимодействующими ядрами. Однако в реакциях с ионами процесс квазиделения, в отличие от слияния-деления, протекает без стадии образования составного ядра.

Квазиделение характерно для систем со следующими характеристиками (расчетные характеристики для комбинаций, приведенных в работе см. табл.1.1.):

1. Произведение зарядов взаимодействующих ядер (отражает кулоновскую энергию во входном канале). Согласно вычислениям Святецкого [9] в макроскопической модели пороговое значение для возникновения квазиделения 7^2=1600. При 7^=2600 основным каналом распада становятся процессы глубоконеупругих передач.

2. Параметр асимметрии входного канала

а ^ргсуесШе " А\ат%е\)/^ргсуесШе + АШг£е\)-

а > авв- слияние, а = авв- пороговое значение для квазиделения. ' 0, < 0.396

1.12

х™ - 0.396 __

-, > 0.396

хС1Ч - 0.156

3. Усредненный параметр делимости системы, являющийся линейной комбинацией эффективного параметра делимости, отражающего баланс сил отталкивания и притяжения во входном канале реакции, и истинного параметра делимости составного ядра. При хт >0.68 - пороговое значение для возникновения квазиделения, при хт>0.765 квазиделение становится основным каналом реакции.

Хт=0,75Хегг+0,25Хек

•^ей

4 (Л?3 Л?3 (Л?3 + Л?3))

/

50.883

1 -1.7826

/ Л2Л

Л

N У

Хек={50.883[1- 1.7826((Кск^ск)/А2ск]}-^2ск/САК

Слияние-деление

Процесс слияния-деления состоит из двух последовательных процессов, связанных с глубокой перестройкой ядерной структуры, а именно: со слиянием двух исходных ионов в составное ядро и последующим делением этого ядра.

Взаимодействие ядер, ведущее к их полному слиянию, рассматривается обычно как динамический процесс. Статистический подход используется лишь для анализа распада возбужденного составного ядра, когда собственно процесс полного слияния уже завершился. Однако проведенный в рамках концепции двойной ядерной системы анализ показал, что процесс полного слияния ядер включает в себя как динамическую, так и статистическую фазу. Стадия захвата налетающего ядра ядром-мишенью с образованием возбужденной двойной ядерной системы протекает в основном как динамический процесс, тогда как эволюция двойной ядерной системы к составному ядру подчиняется статистическим закономерностям. Таким образом, процесс полного слияния включает в себя и динамику, и статистику, имеет как классический макроскопический, так и квантово-механический аспект.

Первая теоретическая модель деления - модель жидкой капли - была

предложена Я.И. Френкелем [6] и одновременно Н. Бором и Дж. Уиллером [7]

вскоре после открытия процесса деления ядер. В этой модели ядро рассматривается

по аналогии с классической заряженной жидкой каплей, обладающей резко

очерченной поверхностью. Ядерные силы, аналогично поверхностному натяжению

жидкой капли, стремятся придать ей сферическую форму, в то время как силы

кулоновского отталкивания стремятся разорвать каплю. Чтобы претерпеть

деление, ядро, первоначально обладающее приблизительно сферической формой,

16

должно вытянуться, затем принять гантелеобразную форму, и, наконец, разделиться на два приблизительно равных осколка. Между этими начальным и конечным состояниями существует потенциальный барьер (барьер деления), удерживающий ядро от энергетически выгодного развала на части. Следуя МЖК, равномерно заряженная несжимаемая капля сферической формы оказывается абсолютно неустойчивой относительно малых квадрупольных деформаций, если кулоновская энергия взаимодействия зарядов вдвое превышает энергию поверхностного натяжения. Таким образом, параметр делимости вводится как

где Ес0 и Ее0 - кулоновская и поверхностная энергии сферической капли. Вершина барьера есть точка (неустойчивого) равновесия на поверхности потенциальной энергии делящегося ядра (седловая точка). Высота барьера деления есть разность между энергией седловой конфигурации и энергией стабильной равновесной формы (сферической в МЖК). Поскольку деление под действием тяжелых ионов связано с большими угловыми моментами, простая модель жидкой капли в этом случае неприменима. Влияние углового момента сказывается в снижении барьера деления в результате действия центробежных сил. Коэн, Плэзил и Святецкий ввели модель вращающейся жидкой капли (МВЖК) [8], учитывающую угловой момент. Подобно кулоновскому отталкиванию, силы вращения стремятся разорвать ядро, поэтому, по аналогии с параметром х, в МВЖК вводится еще один параметр делимости:

Список литературы диссертационного исследования кандидат наук Гикал Кирилл Борисович, 2023 год

Литература

[1] L. A. Malov, G. G. Adamian, N. V. Antonenko, H. Lenske, Shaping the archipelago of stability by the competition ofproton and neutron shell closures // Phys. Rev. C 104 (2021) L011304

[2] B.D. Wilkins, E.P. Steinberg, R.R. Chasman, Scission-point model of nuclear fission based on deformed-shell effects // Phys. Rev. C 14 (1976) 1832

[3] A. Turkevich, J.B. Niday, Radiochemical Studies on the Fission of 232Th with Pile Neutrons // Phys. Rev. 84 (1951) 52

[4] U. Brosa, S. Grossmann, A. Muller, Nuclear scission // Phys. Rep. 197 (1990) 167-262

[5] V.A. Rubchenya, Prompt fission neutron emission in neutron and proton induced reactions at intermediate energies // Phys. Rev. C 75 (2007) 054601

[6] Френкель Я.И. Электрокапиллярная теория расщепления тяжелых ядер медленными нейтронами // ЖЭТФ, 1939, т. 9, вып. 6, с. 641-653

[7] N. Bohr, J.A Weeler. The Mechanism of Nuclear Fission // Phys. Rev. 56 (1939) 426-450

[8] S. Cohen, F. Plasil, W.J. Swiatecki, Equilibrium configurations of rotating charged or gravitating liquid masses with surface tension // Ann. Phys. (N.Y.) 82 (1974) 557-596106

[9] W.J. Swiatecki, Sistematics of Fission // Phys. Rev. 101 (1956) 97-99

[10] W.D. Myers, W.J. Swiatecki, Nuclear Masses and Deformations // Nucl. Phys. 81 (1966) 1-60

[11] V.M. Strutinsky, Shell Effects in Nuclear Masses and Deformation Energies // Nucl. Phys. A 95 (1967) 420-442

[12] V.M. Strutinsky, "Shell" in Deformed Nuclei // Nucl. Phys. A 122 (1968) 133

[13] Струтинский В.М., Коломиец В.М. Оболочечная Структура Ядер и Деление. Материалы 8-й зимней школы ЛИЯФ по физике ядра. - Л.: Изд-во АН СССР. 1973, т. 2, c. 480-595

[14] F. Gönnenwein, The Nuclear Fission Process // CRC Press, Inc., Boca Raton, Florida, Chap. 8 (1991) 287

[15] M.G. Itkis, V.N. Okolovich, A.Ya. Rusanov, and G.N. Smirenkin. Asymmetric fission of pre-actinide nuclei // Z. Phys. A 320 (1985) 433-441; Symetric and asymmetric fission of nuclei lighter than radium // Nucl. Phys. A 502 (1989) 243c-260c

[16] Иткис М.Г., Околович В.Н., Русанов А.Я., Смиренкин Г.Н.

Энергетические Распределения Осколков Деления Доактинидных Ядер и Гипотеза о Независимых Способах Деления // ЯФ, 1985, т. 41, вып. 3, c. 11091122

[17] I.V. Pokrovsky, L. Calabretta, M.G. Itkis, N.A. Kondratiev, E.M. Kozulin, C. Maiolino, E.V. Prokhorova, A.Ya. Rusanov, S.P. Tretyakova, Three fission modes of220Ra // Phys. Rev. C 60 (1999) 041304

[18] H.C. Britt, H.E. Wegner, J.C. Gursky, Energetics of Charged ParticleInduced Fission Reactions // Phys. Rev. 129 (1963) 2239-2252

[19] H. J. Specht, The Shape of the Fission Barriers // Nucleonika 20 (1975) 717731; Nuclear Fission // Rev. Mod. Phys. 46 (1974) 773-787

[20] E. Konechy, H.W. Schmitt, Fission Energetics and Neutron Emission in 13 MeV Proton-Induced Fission of226Ra // Phys. Rev. 172 (1968) 1213-1226107

[21] I.V. Pokrovsky, M.G. Itkis, J.M. Itkis, N.A. Kondratiev, E.M. Kozulin, E.V. Prokhorova, V.S. Salamatin, V.V. Pashkevich, S.I. Mulgin, A.Ya. Rusanov, S.V. Zhdanov, G.G. Chubarian, B.J. Hurst, R.P. Schmitt, C. Agodi, G. Bellia, L. Calabretta, K. Lukashin, C. Maiolino, A. Kelic, G. Rudolf, L. Stuttge, F. Hanappe, Fission modes in the reaction 208Pb (18O, f) // Phys. Rev. C 62 (2000) 014615

[22] K.-H. Schmidt, A. Heinz, H.-G. Clerc, B. Blank, T. Brohm, S.Czajkowski, C. Donzaud, H. Geissel, E. Hanelt, H. Irnich, M.G. Itkis, M. de Jong, A. Junghans, A. Magel, G. Munzenberg, F. Nickel, M. Pfutzner, A. Piechaczek, C. Rohl, C. Scheidenberger, W. Schwab, S. Steinhauzer, K. Summerer, W. Trinder, B. Voss,

S.V. Zhdanov, Low-energy fission studies of neutron-deficient projectile fragments of238U // Phys. Lett. B 325 (1994) 313-316

[23] K.-H. Schmidt, A.R. Junghans, J. Benlliure, C. Böckstiegel, H.-G. Clerc, A. Grewe, A. Heinz, A.V. Ignatyuk, M. de Jong, G.A. Kudyaev, J. Müller, M. Pfützner, S. Steinhäuser, Influence of shell effects on fission probabilities and on fission-fragment properties of 238Uprojectile fragments // Nucl. Phys. A 630 (1998) 208-214

[24] E.K. Hulet, J.F. Wild, R.J. Dougan, R.W. Lougheed, J.H. Landrum, A.D. Dougan, M. Schlidel, R.L. Hahn, P.A. Baisden, C.M. Henderson, R.J. Dupzyk, K. Siimmerer, G.R. Bethune, Bimodal Symmetric Fission Observed in the Heaviest Elements // Phys. Rev. Lett. 56 (1986) 313-316

[25] P. Möller, J. R. Nix and W. J. Swiatecki, Calculated Fission Properties of the Heaviest Elements // Nucl. Phys. A 469 (1987) 1-50

[26] M. Warda, J. L. Egido, L. M. Robledo, K. Pomorski, Self-consistent calculations of fission barriers in the Fm region // Phys. Rev. C 66 (2002) 014310

[27] E.K. Hulet, Role of Second Barrier Upon Mass Division in the Spontaneous Fission of the Heaviest Elements // Phys. At. Nucl. 57 (1994) 10991107

[28] P. Moller, D. G. Madland, A.J. Sierk, A. Iwamoto, Nuclear fission modes and fragment mass asymmetries in a five-dimensional deformation space // Nature 409 (2001) 785-790

[29] P. Moller, A.J. Sierk, T. Ichikawa, A. Iwamoto, R. Bengtsson, H. Uhrenholt, S. Aberg, Heavy-element fission barriers // Phys. Rev. C 79 (2009) 064304

[30] P. Moller, J.R. Nix, W.J. Swiatecki, New developments in the calculation of heavy-element fission barriers // Nucl. Phys. A 492 (1989) 349-387

[31] V.V. Pashkevich, Prescission shapes of symmetrically fissioning very heavy nuclei // Nucl. Phys. A 477 (1988) 1-17

[32] L. Bonneau, Fission modes of 256Fm and 258Fm in a microscopic approach // Phys. Rev. C 74 (2006) 014301

[33] A. Staszczak, A Baran, J. Dobaczewski, W. Nazarewicz, Microscopic description of complex nuclear decay: Multimodal fission // Phys. Rev. C 80 (2009) 014309

[34] S. Cwiok, P. Rozmej, A. Sobiczewski, Z. Patyk, Two fission modes of the heavy fermium isotopes // Nucl. Phys. A 491 (1989) 281-289

[35] M.R. Lane, K.E. Gregorich, D.M. Lee, M.F. Mohar, M. Hsu, C.D. Kacher, B. Kadkhodayan, M.P. Neu, N.J. Stoyer, E.R. Sylwester, J.C. Yang, D.C. Hoffman, Spontaneous Fission Properties of262mRf // Phys. Rev. C 53 (1996) 2893-2899

[36] Игнатюк А.В., Смиренкин Г. Н., Иткис М. Г., Мульгин С. И., Околович В. Н. Исследования делимости доактиноидныхядер заряженными частицами // ЭЧАЯ, 1985, т. 16, вып. 4, с. 709-772

[37] Иткис М. Г., Околович В. Н., Русанов А. Я., Смиренкин Г. Н.

Симметричное и асимметричное деление ядер легче тория // ЭЧАЯ, 1988, т. 19, вып. 4, с. 702-784109

[38] Иткис М. Г., Русанов А. Я. Деление нагретых ядер в реакциях с тяжелыми ионами: статические и динамические аспекты // ЭЧАЯ, 1998, т. 29, вып. 2, с. 389-488

[39] Русанов А. Я., Иткис М. Г., Околович В. Н. Свойства массовых распределений осколков деления нагретых вращающихся ядер // ЯФ, 1997, т. 60, с. 773-803

[40] Карамян С.А., Оганесян Ю.Ц., Пустыльник Б.И., Флеров Г.Н. Деление возбужденных компаунд-ядер в районе Z2/A > 37 // Phys. And Chem. Of Fission, IAEA, Vienna, (1969) 759-780

[41] Карамян С.А., Оганесян Ю.Ц., Пустыльник Б.И. Влияние конечной стадии процесса деления на дисперсии распределений осколков по массе и заряду // ЯФ, 1970, т. 11, вып. 5, c. 982-991

[42] C.-C. Sahm, H. Schulte, D. Vermeulen, J. Keller, H.-G. Clerc, K.-H. Schmidt, F. HeBberger, G. Munzenber, The influence of the fission barrier on the mass distribution in reactions with symmetric fragmentation // Z. Phys. A 297 (1980) 241-245

[43] Грузинцев Е.Н., Иткис М.Г., Околович В.Н., Смиренкин Г.Н. Свойства симметричного деления ядер Bi ионами 3Не // ЯФ, 1984, т.39, с.1336-1348

[44] Ye.N. Gruzintsev, M.G. Itkis, J.V. Kotlov, S.I. Mulgin, V.N. Okolovich, A.Ya. Rusanov, G.N. Smirenkin, Stability of Heated Nuclei Against MassAsymmetric Deformations in the Fission Process // Z. Phys. A 323 (1986) 307-314

[45] Иткис М.Г., Лукьянов С.М., Околович В.Н., Пенионжкевич Ю.Э., Русанов А.Я., Саламатин В.С., Смиренкин Г.Н., Чубарян Г.Г.

Экспериментальное изучение массовых и энергетических распределений осколков деления возбужденных ядер с Z2/A=33-42 // ЯФ, 1990, т. 52, вып. 1, c. 23-35

[46] Чубарян Г.Г., Лукьянов С.М., Пенионжкевич Ю.Э., Саламатин B.C., Иткис М.Г., Околович В.Н., Русанов А.Я., Смиренкин Г.Н. Деление 249Cf ионами 16O, 20Ne // ЯФ, 1991, т. 53, с. 1195-1199110

[47] Иткис М.Г., Музычка Ю.А., Оганесян Ю.Ц., Околович В.Н., Пашкевич B.B., Русанов А.Я., Саламатин B.C., Смиренкин Т.Н., Чубарян Г.Г.

Деление возбужденных ядер с Z2/A=20-33: массово-энергетические распределения осколков, угловой момент и капельная модель // ЯФ, 1995, т. 58, с. 2140-2165

[48] Чубарян Г.Г, Иткис М.Г., Лукьянов С.М., Околович В.Н., Пенионжкевич Ю.Э., Русанов А.Я., Саламатин В.С., Смиренкин Г.Н. Массово-энергетические распределения осколков и угловой момент при делении возбужденных ядер // ЯФ, 1993, т.56, вып. 3, с.3-29

[49] B.G. Glagola, B.B. Back, R.R. Betts, Effects of large angular momenta on the fission properties of Pt isotopes // Phys. Rev. C 29 (1984) 486-497

[50] Y.Nagame, Y.Ikezoe, T.Ohtsuki, Symmetric mass-division process in nuclei with mass numbers around Acn=100 // Phys. Rev. C 47 (1993) 1586-1594

[51] D.J. Hinde, M. Dasgupta, J.R. Leigh, J.C. Mein, C.R.Morton, J.O. Newton,

H. Timmers, Conclusive evidence for the influence of nuclear orientation on

quasifssion // Phys. Rev. C 53 (1996) 1290-1300

103

[52] M. Moszynski, G. J. Costa, G. Guillaume, B. Heusch, A. Huck, S. Mouatassim, Study of n-y discrimination with NE213 and BC501A liquid scintillators of different size // Nucl. Instrum. Methods A 350 (1994) 226-234

[53] I. Tilquin, Y. el Masri, M. Parlog, Ph. Collon, M. Hadri, Th. Keutgen, J. Lehmann, P. Leleux, P. Lipnik, A. Ninane, F. Hanappe, G. Bizard, D. Durand, P. Mosrin, J. Peter, T. Regimbart, B. Tamain, Detection efficiency of the neutron modular detector DEMON and related characteristics // Nucl. Instrum. Methods A 365 (1995) 446-461

[54] M. Moszynski, G. Bizard, G.J. Costa, D. Durand, Y. El Masri, G. Guillaume, F. Hanappe, B. Heusch, A. Huck, J. Peter, Ch. Ring, B. Tamain, Study of n-y discrimination by digital charge comparison method for a large volume liquid scintillator // Nucl. Instrum. Methods A 317 (1992) 262-272

[55] P. Desesquelles, A. G. Cole, A. Dauchy, A. Giorny, D. Heuer, A. Lleres,

C. Morand, J. Seint-Martin, P. Stassi, J. B. Viano, B. Chambon, B. Cheynis,

D. Drain, C. Pastor, Cross talk and diaphony in neutron detectors // Nucl. Instrum. Methods A 307 (1991) 366-373

[56] R.Madey, F.M.Waterman, A.R.Baldwin, J.N.Knudson, J.D.Carlson, J.Rapaport, The response of Scintillators to protons from 2.43 to 19.55 MeV // Nucl. Instrum. Methods 151 (1978) 445-450

[57] http: //www.sparrowcorp .com

[58] G.N. Knyazheva, S.V. Khlebnikov, E.M. Kozulin, T.E. Kuzmina, V.G. Lyapin, M. Muttere, J. Perkowski, W.H. Trzaska, Energy losses of 252Cf fission fragments in thin foils // Nucl. Instrum. Methods B 248 (2006) 7-15 115

[59] Зайдель А.Н. Погрешности измерений физических величин. - Л.: Наука, 1985

[60] Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теоретическая физика: Механика. Т.1 - М.: Наука, 1988

[61] V. Weisskopf, Statistics and Nuclear Reactions // Phys.Rev. 52 (1937) 295303

[62] K.L. Le Couteur, D.W. Lang, Neutron evaporation and level densities in excited nuclei // Nucl. Phys. 13 (1959) 32-52

[63] B.E. Watt, Energy Spectrum of Neutrons from Thermal Fission of235U // Phys. Rev. 87 (1952) 1037-1041

[64] CERN Program Library Long Writeup «MINUIT»; https://cds.cern.ch/record/22963 88/files/minuit.pdf

[65] F.J. Hambsch, S. Oberstedt, Investigation of the far asymmetric region in 252Cf(sf) // Nucl. Phys. A 617 (1997) 347-355

[66] C. Budtz-Jorgensen, H. Knitter, Simultaneous investigation of fission fragments and neutrons in 252Cf (SF) // Nucl. Phys. A 490 (1988) 307-328

[67] R.L. Walsh, J.W. Boldeman, Fine structure in the neutron emission v(A) from 252Cf spontaneous fission fragments // Nucl. Phys. A 276 (1977) 189-200

[68] NuPECC Long range plan 2010; http : //www.nupecc.org

[69] M. Romoli, M. Di Pietro, E. Vardaci, A. De Francesco, R. Bonetti,

A. De Rosa, T. Glodariu, A. Guglielmetti, G. Inglima, M. La Commara, B. Martin, M. Mazzocco, D. Pierroutsakou, M. Sandoli, C. Signorini, F. Soramel, EXODET: a new approach to detection systems for RIB nuclear physics based on ASIC chip developed for high-energy experiments // NSS 3 (2004) 1932-1936

[70] C.D. Bowma, E.D. Arthur, P.W. Lisowski, G.P. Lawrence, R.J. Jensen, J.L. Anderson, B. Blind, M. Cappiello, J.W. Davidson, T.R. England, L.N. Engel, R.C. Haight, H.G. Hughes III, J.R. Ireland, R.A. Krakowski, R.J. LaBauve,

B.C. Letellier, R.T. Perry, G.J. Russell, K.P. Staudhammer, G. Versamis, W.B. Wilson, Nuclear energy generation and waste transmutation using an accelerator-driven intense thermal neutron source // Nucl. Inst. Meth. A320 (1992) 336

[71] M. Huhta, P. Dendooven, A. Honkanen, A. Jokinen, G. Lhersonneau, M. Oinonen, H. Penttilä, K. Peräjärvi, V.A. Rubchenya, J. Äystö, Superasymmetric fission at intermediate energy and production of neutron-rich nuclei with A < 80 // Phys. Lett. B. 405 (1998) 230

[72] J. Randrup, P. Moller, and A.J. Sierk, Fission-fragment mass distributions from strongly damped shape evolution // Phys. Rev. C 84 (2011) 034613

[73] Y. Aritomo, S. Chiba, Fission process of nuclei at low excitation energies with a Langevin approach // Phys. Rev. C. 88 (2013) 044614

[74] Jurado B., Schmidt K.-H. // http://khschmidts-nuclear-web.eu/GEF.html

[75] http: //www.inp.kz/laboratoryrus/lpdpyf.php

[76] V.A. Rubchenya, W.H. Trzaska, I.M. Itkis, M.G. Itkis, J. Kliman, G.N. Kniajeva N.A. Kondratiev, E.M.Kozulin, L. Krupa, I.V. Pokrovski, V.M. Voskressenski, F. Hanappe, T. Materna, O. Dorvaux, L. Stuttge, G. Chubarian, S.V. Khlebnikov, D.N.Vakhtin, V.G. Lyapinc, Fission dynamics in the proton inducedfission of heavy nuclei // Nucl. Phys. A. 734 (2004) 253

[77] V.A. Rubchenya, W.H. Trzaska, D.N. Vakhtin, J. Aysto, P. Dendooven, S. Hankonen, A. Jokinena, Z. Radivojevich, J.C. Wang, I.D. Alkhazov, A.V. Evsenin, S.V. Khlebnikov, A.V. Kuznetsov, V.G. Lyapin, O.I. Osetrov, G.P. Tiourin, A.A. Aleksandrov, Yu.E. Penionzhkevich, Neutron andfragment yields in proton-inducedfission of238Uat intermediate energies // Nucl. Instr. A 463 (2001) 653

[78] S.I. Mulgin, S.V. Zhdanov, N.A. Kondratiev, K.V. Kovalchuk, A.Ya. Rusanov, The modal structure offragment mass and energy yields from the 10.3-30.0 MeV proton induced fission of 232Th and 235U // Nucl. Phys. A. 824 (2009) 1

[79] E.M. Kozulin A. A. Bogachev, M. G. Itkis, I. M. Itkis, G. N. Knyazheva, N. A. Kondratiev, E. Krupa, I. V. Pokrovsky, E. V. Prokhorova, The CORSET time-of-flight spectrometer for measuring binary products of nuclear reactions // Instrum. Exp. Tech. 51 (2008) 44

[80] Кондратьев Н.А., Мульгин С.И., Околович В.Н., Русанов А.Я. Метод быстрой спектрометрии парных осколков деления с отбором событий по времени пролета // ПТЭ, № 2 (1990) с. 62

[81] S.I. Mulgin, V.N. Okolovich, S.V. Zhdanov, Two-parametric method for silicon detector calibration in heavy ion andfission fragment spectrometry // Nucl. Instrum. Meth. A. 388 (1997) 254.

[82] M.G. Itkis, S. Beghini, A. A. Bogatchev, L. Corradi, O. Dorvaux, A. Gadea, G. Giardina, A. A. Goverdovski, F. Hanappe, I. M. Itkis, M. Jandel, J. Kliman, G. N. Kniajeva, N. A. Kondratiev, I. V. Korzyukov, E. M. Kozulin, L. Krupa, L. Latina, T. Materna, G. Montagnoli, K. J. Moody, Yu. Ts. Oganessian, I. V. Pokrovsky, V. A. Ponomarenko, E. V. Prokhorova, N. Rowley, A. Ya. Rusanov, F. Scarlassara, A. M. Stefanini, L. Stuttge, S. Szilner, M. Trotta, A. M. Vinodkumar, V. M. Voskressensky, Fusion-fission of heavy and superheavy nuclei // Phys. At. Nucl. 66 (2003) 1118

[83] A. A. Bogachev, E. M. Kozulin, G. N. Knyazheva, I. M. Itkis, M. G. Itkis, K. V. Novikov, D. Kumar, T. Banerjee, I. N. Diatlov, M. Cheralu, V. V. Kirakosyan, Y. S. Mukhamejanov, A. N. Pan, I. V. Pchelintsev, R. S. Tikhomirov, I. V. Vorobiev, M. Maiti, R. Prajapat, R. Kumar, G. Sarkar, W. H. Trzaska, A. N. Andreyev, I. M. Harca, E. Vardaci, Asymmetric and symmetric fission of excited nuclei of 180,190Hg and 184,192,202Pb formed in the reactions with 36Ar and 40'48Ca ions // Phys. Rev. C 104 (2021) 024623

[84] E. M. Kozulin, G. N. Knyazheva, I. M. Itkis, M. G. Itkis, Y. S. Mukhamejanov, A. A. Bogachev, K. V. Novikov, V. V. Kirakosyan, D. Kumar, T. Banerjee, M. Cheralu, M. Maiti, R. Prajapat, R. Kumar, G. Sarkar, W. H. Trzaska, A. N. Andreyev, I. M. Harca, A. Mitu, E. Vardaci, Fission of 180'182'183Hg* and 178Pt* nuclei at intermediate excitation energies // Phys. Rev. C 105 (2022) 014607

[85] I.V. Pokrovsky, M. G. Itkis, J. M. Itkis, N. A. Kondratiev, E. M. Kozulin, E. V. Prokhorova, V. S. Salamatin, V. V. Pashkevich, S. I. Mulgin, A. Ya. Rusanov, S. V. Zhdanov, G. G. Chubarian, B. J. Hurst, R. P. Schmitt, C. Agodi, G. Bellia, L. Calabretta, K. Lukashin, C. Maiolino, A. Kelic, G. Rudolf, L. Stuttge, F. Hanappe, Fission modes in the reaction 208Pb(18O,f) // Phys. Rev. C 62 (2000)014615

[86] K.-H. Schmidt, S. Steinhäuser, C. Böckstiegel, A. Grewe, A. Heinz,

A.R. Junghans, J. Benlliure, H.-G. Clerc, M.de Jong, J. Müller, M. Pfützner,

B. Vossa, Relativistic radioactive beams: A new access to nuclear-fission studies // Nucl. Phys. A 665 (2000) 221

[87] J. P. Unik , J. E. Gindler, L. E. Glendenin, K. F. Flynn, A. Gorski, R. K. Sjoblom, Fragment mass and kinetic energy distributions for fissioning systems ranging from mass 230 to 256 // Proc. Symp. "Physics and Cemistry of Fission". 2 (1974) 20

[88] V.A. Rubchenya, J. Austo, Production of neutron rich isotopes in fission. A study for RNB facilities // Nucl. Phys. A 701 (2002) 127

[89] D. Rochmann, I. Tsekhanovich, F. Gönnenwein, V. Sokolovd, F. Storrer,

G. Simpson, O. Serot, Super-asymmetric fission in the 245Cm(nth, f) reaction at the Lohengrin fission-fragment mass separator // Nucl. Phys. A 735 (2004) 3.

[90] H.A. Tewes, Excitation Functions for Some Proton-Induced Reactions of Thorium // Phys. Rev. 98 (1955) 25

[91] H. Kudo, H. Muramatsu, H. Nakahara, K. Miyano, I. Kohno, Fission fragment yields in the fission of232Th by protons of energies 8 to 22 MeV // Phys. Rev. C. 25 (1982)3011

[92] A.N. Smirnov, I.Yu. Gorshkov, A.V. Prokofiev, V.P. Eismont, Relative Cross Sections of 25 to 70 MeV Proton Induced Fission of 232Th, 233U, 235U, 237Np and 239Pu // Proc. XXI Int. Symp. "Nuclear Physics, Castle Gaussig." 1991. Nov. 4-8, Germany. Singapore: World Scientific (1992) 214

[93] E.M. Kozulin, A.Ya. Rusanov, G.N. Smirenkin, Systematics of the average neutron yield in heavy-ion-induced fission // Phys. At. Nucl. 56 (1993) 166.

[94] I. Nishinaka, Y. Nagame, H. Ikezoe, M. Tanikawa, Y. L. Zhao, K. Sueki, and

H. Nakahara, Partition of total excitation energy between fragment pairs in asymmetric and symmetric fission modes // Phys. Rev. C 70 (2004) 014.

[95] S. Isaev, R. Prieels, Th. Keutgen, J. Van Mol, Y. El Masri, P. Demetriou, Proton-induced fission on actinide nuclei at energies 27 and 63 MeV // NPA 809 (2008) 1

[96] Batenkov, V. P. Eismont, M. J. Majorov, A. N. Smirnov, K. Aleklett, W. Loveland, J. Blomgren, H. Conde, M. Duijvestijn, A. Koning, Comparison of Measured and Calculated Mass Distributions of Fission Fragments in Proton-Induced Fission of232Th, 235U, 238U, and 237Np at Intermediate Energies // AIP Proc. Conf. 769 (2005) 625

[97] K. Nishio, H. Ikezoe, Y. Nagame, M. Asai, K. Tsukada, S. Mitsuoka, K. Tsuruta, K. Satou, C. J. Lin, T. Ohsawa, Evidence of Complete Fusion in the Sub-Barrier 16O+238UReaction // Phy. Lett. B 93 (2004) 162701

[98] D. O. Eremenko, V. A. Drozdov, O. V. Fotina, S. Yu. Platonov,

0. A. Yuminov, Dynamic approach to description of entrance channel effects in angular distributions offission fragments // Phys. Rev. C 94 (2016) 014602

[99] E. M. Kozulin, A. A. Bogachev, M. G. Itkis, I. M. Itkis, G. N. Knyazheva, N. A. Kondratiev, L. Krupa, I. V. Pokrovsky, E. V. Prokhorova, The CORSET time-of-flight spectrometer for measuring binary products of nuclear reactions // Instrum. Exp. Tech. 51 (2008) 44

[100] A. Kelic, I. M. Itkis, I. V. Pokrovsky, E. V. Prokhorova, B. Benoit, G. Costa, L. Donadille, O. Dorvaux, E. de Goes Brennand, G. Guillaume, F. Hanappe, B. Heusch, A. Huck, M. G. Itkis, S. Jokic, N. A. Kondratiev, E. M. Kozulin, Yu. Ts. Oganessian, G. Rudolf, A. Ya. Rusanov, L. Stuttge, D. Vorkapic, K. Yuasa-Nakagawa, Prefission neutron multiplicities and the fission modes of 226Th // Europhys. Lett. 47 (1999) 552

[101] G. G. Chubarian, M. G. Itkis, N. A. Kondratiev, E. M. Kozulin, V. V. Pashkevich, I. V. Pokrovsky, A. Ya. Rusanov, V. S. Salamatin, R. P. Schmitt,

Gamma-Ray Multiplicities and Fission Modes in 208Pb(18O,f) // Phys. Rev. Lett. 87 (2001)052701

[102] A. Ya. Rusanov, M. G. Itkis, N. A. Kondratiev, V. V. Pashkevich,

1. V. Pokrovsky, V. S. Salamatin, G. G. Chubarian, Investigation of the 208Pb(18O, f) fission reaction: Mass-energy distributions of fission fragments and their correlation with the gamma-ray multiplicity // Phys. Atom. Nucl. 71 (2008) 956

[103] Greiner W., Aspects of Fusion, Fission and Cluster Radioactivity // Fusion Dynamics at the Extremes Conf. (2000) 1

[104] M. G. Itkis, V. N. Okolovich, A. Ya. Rusanov, G. N. Smirenkin, Asymmetric fission of the pre-actinide nuclei // Z. Phys. A. 320 (1985) 433

[105] J. van Aarle, W. Westmeier, R. A. Esterlund, P. Patzelt, 252Cf: neutron multiplicities in correlation with fission-fragment mass and energy // Nucl. Phys. A 578(1994)77

[106] Z. Buyukmumcu and M. Kildir, Monte Carlo calculation of the de-excitation of fission fragments of 252Cf(sf) within multimodal random neck rupture model // Phys. Rev. C 74 (2006) 054613

[107] T. Ohsawa, T. Horiguchi, H. Hayashi, Multimodal analysis of prompt neutron spectra for 238Pu (sf), 240Pu (sf), 242Pu (sf) and 239Pu (nth, f) // Nucl. Phys. A 665 (2000)3

[108] M. G. Itkis, A. Ya. Rusanov, The fission of heated nuclei in reactions involving heavy ions: static and dynamical aspects // Phys. Part. Nucl. 29 (1998) 160

[109] K. B. Gikal, E. M. Kozulin, I. M. Itkis, M. G. Itkis, G. N. Knyazheva, K. V. Novikov and A. N. Pan, Searching for the superasymmetric fission mode of 248Cf 254Fm, and260No in reactions 22Ne+232Th, 238U; 16O+232Th, 238U// Bull. Russ. Acad. Sci.: Phys., 82 (2018) 716

[110] J. E. Gindler, K. F. Flynn, L. E. Glendenin, and R. K. Sjoblom, Distribution of mass, kinetic energy, and neutron yield in the spontaneous fission of 254Fm // Phys. Rev. C 16 (1977) 1483

[111] R. Brandt, S. G. Thompson, R. C. Gatti, and L. Phillips, Mass and Energy Distributions in the Spontaneous Fission of Some Heavy Isotopes // Phys. Rev. C 131(1963)2617

[112] P. Schillebeeckx, C. Wagemans, A. J. Deruytter, R. Barthelemy,

Comparative study of the fragments' mass and energy characteristics in the

spontaneous fussion of 238Pu, 240Pu and 242Pu and in the thermal-neutron-induced

fission of239Pu // Nucl. Phys. A 545 (1992) 623

110

[113] T. Banerjee, D. J. Hinde, D. Y. Jeung, K. Banerjee, M. Dasgupta,

A. C. Berriman, L. T. Bezzina, H. M. Albers, Ch. E. Dullmann, J. Khuyagbaatar,

B. Kindler, B. Lommel, E. C. Simpson, C. Sengupta, B. M. A. Swinton-Bland, T. Tanaka, A. Yakushev, K. Eberhardt, C. Mokry, J. Runke, P. Th'orle-Pospiech, and N. Trautmann, Systematic evidence for quasifission in 9Be-, 12C-, and 16O-induced reactions forming 258,260No // Phys. Rev. C 102 (2020) 024603

[114] K.-H. Schmidt and B. Jurado, Fission-fragment and neutron data traced back to the macroscopic and microscopic properties of the fissioning systems // EPJ Web of Conferences 8 (2010) 03002

[115] A. Al-Adili, F.-J. Hambsch, S. Pomp, S. Oberstedt, and M. Vidali, Fragmentmass, kinetic energy, and angular distributions for 234U(nf at incident neutron energies from En=0.2 MeV to 5.0 MeV // Phys. Rev. C 93 (2016) 034603

[116] V. E. Viola, Correlation of Fission Fragment Kinetic Energy Data // Jr., Nucl. Data Sheets A1 (1966) 391

[117] V. E. Viola, K. Kwiatkowski, and M. Walker, Systematics of fission fragment total kinetic energy release // Phys. Rev. C 31 (1985) 1550.

[118] A. Pal, S. Santra, P. C. Rout, Ramandeep Gandhi, Abhijit Baishya, T. Santhosh, R. Tripathi, and T. N. Nag, Observation of a fission mode with very short elongation for the neutron-rich 257Md nucleus at high excitation energy // Phys. Rev. C 104 (2021) L031602.