Исследование нуклон-нуклонных взаимодействий в подходе бете-солпитера с сепарабельным ядром тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.16, кандидат физико-математических наук Рогочая, Елена Павловна

• Рогочая, Елена Павловна
• кандидат физико-математических наук
• 2010

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Рогочая, Елена Павловна

Введение i

1 Формализм Бете-Солпитера

1. Уравнение Бете-Солпитера.

2. Связь матрицы рассеяния с наблюдаемыми.

3. Классификация спиновых состояний гар-пары.

4. Парциальное разложение.

2 Сепарабельное ядро нуклон-нуклонных взаимодействий

1. Вычисление параметров сепарабельного ядра.20.

2. Сепарабельные ядра различного ранга.

2.1. Ядро взаимодействия первого ранга.

2.2. Ядро взаимодействия ранга N ^ 2.

3 Электрорасщепление дейтрона в подходе Бете-Солпитера

1. Кинематика реакции электрорасщепления дейтрона.

2. Матричный элемент адронного тока. Нерелятивистский случай.

3. Матричный элемент адронного тока. Релятивистский случай.

3.1. Матричный элемент оператора тока

3.2. Нерелятивистская редукция.

4. Сечение.

4.1. Общее выражение для сечения.

4.2. Фазовый объем.

5. Электронный тензор.

6. Разложение на инварианты произведения лептонного и адронного тензоров

7. Сравнение результатов вычислений сечения с экспериментом.

7.1. Сечение d3a/dE'edQ'edQp.

7.2. Сечение d2u/dQ2d\pn\.

8. Учет взаимодействия в конечном состоянии. Нерелятивистский случай

9. Учет взаимодействия в конечном состоянии. Релятивистский случай

9.1. Адронный ток с учетом ВКС.

9.2. Полюсная структура тока

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Исследование нуклон-нуклонных взаимодействий в подходе бете-солпитера с сепарабельным ядром»

Проблема описания ядерных взаимодействий методами квантовой теории поля, которая великолепно проявила себя в квантовой электродинамике, возникла из-за большой константы связи сильных взаимодействий, так как при использовании разложения по ней в ряд теории возмущений невозможно ограничиться несколькими членами ряда. Поэтому, чтобы иметь возможность исследовать ядерные взаимодействия, стали прибегать к различного рода упрощениям: учитывались только предположительно ведущие вклады в описываемые процессы; рассматривались системы, состоящие из небольшого числа нуклонов, и так далее. Подобными соображениями продиктован наш выбор реакции электрорасщепления дейтрона, процесса, когда электрон, налетающий на дейтрон, разваливает его на пару нейтрон-протон (пр). В этом случае мы имеем дело с простейшей системой, состоящей всего из двух нуклонов, что позволяет избежать сложностей учета коллективных взаимодействий. К тому же энергия связи между нуклонами в дейтроне мала по масштабам ядерных взаимодействий. Эти характеристики делают дейтрон одним из самых популярных инструментов исследования ?гр-взаимодействиГг. Электромагнитное взаимодействие между налетающим электроном и дейтроном намного слабее сильного взаимодействия между нуклонами в дейтроне, что позволяет рассматривать электрорасщепление в однофотонном приближении. В таком случае электронный и ядерный токи в матричном элементе, определяющем процесс, факторизуются. Электронный ток хорошо известен, так что при расчете наблюдаемых можно исследовать свойства ядерного тока, который описывает взаимодействие между нейтроном и протоном. Кроме того, так как между налетающим электроном и дейтроном есть только электромагнитное взаимодействие, описание сильных взаимодействий сводится к описанию взаимодействия между нуклонами в дейтроне. Из-за разделения токов можно выделить электронную часть, и тогда оставшаяся адронная будет описывать процесс поглощения или излучения виртуального фотона парой нуклонов [1]. Таким образом, разработанная модель описания процесса электрорасщепления в дальнейшем может быть использована при рассмотрении рассеяния протонов на нейтронах с излучением фотонов, которые распадаются на лептон-антилептонные и мезон-антимезонные пары. Исследование таких процессов актуально в настоящее время [2, 3] в связи с поисками кварк-глюонной плазмы и изучением различных экзотических реакций. Исследование свойств такой двухчастичной системы, как дейтрон, интересно и с той точки зрения, что реакции с его участием имеют место внутри звезд, так что получаемые результаты можно использовать для понимания процессов в звездном веществе. Система двух связанных частиц также является простейшей при описании ее с с точки зрения кваркового строения [4]-[7].

Исследования электрорасщепления дейтрона проводятся более 50 лет [8]-[11], но остаются актуальными и по сей день. Например, недавно в лаборатории им. Джефферсона (JLab) была проведена серия экспериментов [12] с неполяризованными и поляризованными частицами. Несмотря на простоту самой системы (всего два связанных нуклона), до сих пор не удалось описать ее точно. Существует множество моделей описания реакции электрорасщепления дейтрона. Первые подходы были нерелятивистскими [13]-[15] и основывались на решении уравнения Шредингера (для связанных состояний) или Липпмана-Швингера (для рассеянных состояний) для двухчастичной системы. В подобных моделях взаимодействие между нуклонами представляется обменом различными мезонами и описывается так называемым реалистическим потенциалом, который строится в рамках мезон-нуклонной теории ядерных взаимодействий. Позже, с увеличением точности экспериментов, стала очевидна неполнота нерелятивистского описания, поэтому к нерелятивистским решениям стали добавлять релятивистские добавки [16]-[20]. В этой связи следует также отметить работы, посвященные исследованию мезон-обменных токов в дейтроне [21]-[23]. Однако с возрастанием энергий участвующих в реакции частиц появилась необходимость в создании релятивистской модели рассматриваемого процесса. Поэтому стали появляться модели, основанные на релятивистских принципах. Одним из первых подходов такого рода была попытка применить для описания нуклон-нуклонных (NN) взаимодействий дисперсионные соотношения [24]-[26]. Большая часть моделей появилась во время, когда дисперсионные соотношения были очень популярны [27]. Основой метода является разложение матрицы рассеяния по Лоренц- и калибровочно-инвариантным функциям, которые определяются с помощью дисперсионных соотношений. Данный метод не получил широкого распространения из-за значительных математических трудностей. В таком подходе оказалось возможным сделать только несколько общих выводов относительно различных наблюдаемых, описывающих реакцию. К тому же для получения численных результатов приходилось ограничиваться рассмотрением небольшого количества (и класса) диаграмм. Тем не менее сама идея разложения матрицы рассеяния на инвариантные функции оказалась привлекательной и была использована в других работах [20, 28, 29]. В этом случае инвариантные функции (их называют структурными) конструируются из компонент стандартной волновой функции дейтрона, которая определяется из уравнения Шре-дингера. Такие функции могут быть связаны с различными наблюдаемыми.

Последовательное релятивистское описание дейтрона развивается в подходе, основанном на уравнении Бете-Солпитера [30]. Позже было показано, что его можно получить путем обобщения уравнения Липпмана-Швингера с заменой волновых функций операторами полей [31]. Кроме того, был предложен релятивистский вывод данного уравнения [32] на основе метода редукционных формул [33]. Уравнение отличается от полученных в предыдущих подходах тем, что принципы релятивистского описания (все частицы описываются полями, ковариантность) заложены в него как-исходные посылки. Для решения данного уравнения необходимо знать входящее в него ядро, представляющее собой сумму всех неприводимых диаграмм Фейнмана, описывающих процесс взаимодействия. Однако найти его не проще, чем решить любое квантово-полевое уравнение в случае сильных взаимодействий. Получить решение удается в рамках приближения, основанного на разложении в ряд теории возмущений по константе связи. Поскольку приходится иметь дело с сильными взаимодействиями, полученный ряд, как уже было сказано выше, нельзя оборвать в каком-нибудь порядке, а надо проводить суммирование всех членов ряда. Это удается выполнить только в лестничном приближении. Однако в работе [34] была показана большая роль перекрестных диаграмм, учесть которые оказалось возможным только в частных случаях обмена некоторыми мезонами и в первом порядке теории возмущений. В работе [35] для решения интегрального уравнения ВС используется разложение амплитуд по гипергармоникам после поворота Вика по нулевой компоненте относительного импульса интегрирования ipo —>■ Р4. Однако это не помогает упростить задачу в целом, потому что существующую процедуру обратного перехода к нулевой компоненте 4-импульса [36], которую теоретически можно было бы применить к получающимся в результате волновым функциям дейтрона, пока удалось разработать только в некоторых простых случаях скалярных квантовых полей. Уравнение Бете-Солпитера в пространстве Минковского можно решить для бозонов [37], учитывая при описании системы лестничные и перекрестные диаграммы и используя преобразование Наканиши [36]. Существует целый класс подходов, называемых квазипотенциальными [38]-[43], в которых каким-либо способом фиксируют нулевую компоненту относительного 4-импульса, тем самым избегая интегрирования по ней. Основой таких подходов является квазипотенциальная редукция уравнения Бете-Солпитера [38, 44], когда зависимость ядра взаимодействия от нулевой компоненты фиксируется, исходя из различных физических предположений, а пропа-гаторы нуклонов выводятся на массовую поверхность при учете только лестничных диаграмм. Другой способ фиксирования нулевой компоненты предложен в обзоре [45], в котором развивается так называемое приближение равных времен, когда от нулевой компоненты импульса избавляются ро = 0, приравнивая друг к другу времена нуклонов. В работе [34] было показано, что учет простейших перекрестных диаграмм первого порядка вкупе с лестничными приводит к лестничному приближению, когда один из нуклонов выходит на массовую поверхность, а другой остается виртуальным (полумассовое приближение [46]). Однако учета перекрестных диаграмм первого порядка недостаточно для полного описания нуклон-нуклониых взаимодействий. Подробный обзор большинства существующих квазипотенциальных подходов и сравнение получаемых в их рамках результатов представлены в работе [47]. Существует также отдельная группа подходов, называемых релятивистскими квантовыми механиками [48]-[50]. Они основываются на гамильтоновом формализме, в котором учитываются требования специальной теории относительности. Динамика системы описывается набором операторов, для которых строится алгебра, а фоковские векторы состояния системы рассматриваются на определенной поверхности в 4-мерном пространстве-времени. Последнее позволяет зафиксировать нулевую компоненту импульса и упростить расчеты, как и в случае квазипотенциальных подходов. Взаимодействие между нуклонами моделируется, как правило, реалистическим нерелятивистским потенциалом. Одной из самых разработанных моделей такого рода является динамика на световом фронте [51, 52]. Стоит также отметить подход [53], отличающийся от вышеперечисленных и основывающийся на решении уравнения Гросса [54]. В нем для учета взаимодействия в конечном состоянии между вылетающими нуклонами (ВКС) используется функциональная аппроксимация фаз рассеяния протонов на нейтронах [55], вследствие чего рассматриваемые взаимодействующие нуклоны фактически находятся на массовой поверхности.

В нашей работе развивается подход, основанный на использовании уравнения Бете-Солпитера (БС), когда ядро взаимодействия представляется в сепарабельном виде. Это позволяет преобразовать рассматриваемую систему интегральных уравнений в систему линейных уравнений, которая разрешима аналитически. Таким образом, для описания дейтрона в таком подходе необходимо знать параметры функций, составляющих используемое сепарабельное ядро. Параметры находятся из анализа экспериментальных данных по фазам, низкоэнергетическим характеристикам (длина рассеяния, эффективный радиус) [56] упругого рассеяния протонов на нейтронах и дейтрона (энергия связи, примесь .D-волны и т.д.). Причем, так как в этом случае нулевая компонента 4-импульса нуклонов в дейтроне не исключается из рассмотрения, удается сохранить ковариантность описания системы связанных нуклонов, что важно для моделей, претендующих на последовательное релятивистское описание. Кроме того, ядро взаимодействия нелокально. Как было показано в [57, 58], это свойство важно для описания различных наблюдаемых как в случае рассеянного, так и связанного состояния rap-системы. В рамках подхода БС с сепарабельным ядром удалось успешно описать процессы упругого и глубоко неупругого рассеяния электрона на дейтроне [57], а также фоторасщепление дейтрона [59, 60]. Реакция электрорасщепления требует отдельного рассмотрения, поскольку наличие нулевой компоненты 4-импульса в интегральном уравнении БС, которая в общем случае не фиксируется кинематикой, приводит к проблемам в вычислениях. Например, это сильно осложняет учет взаимодействия в конечном состоянии между вылетающими нуклонами. ВКС в большинстве случаев оказывает значительное влияние на наблюдаемые, и потому им нельзя пренебрегать. Однако с сепарабельными ядрами стандартного вида [61]-[63] подобное вычисление невозможно провести в принципе, так как они приводят к неинтегрируемым сингулярностям по модулю трехмерной компоненты |р| четырехмерного импульса р = (ро,р). Чтобы обойти эту трудность, мы использовали сепарабельные функции нового вида [64], которые не содержат полюсов на действительной оси в комплексной плоскости нулевой компоненты импульса и, как следствие, не приводят к сингулярностям [65]-[67].

Таким образом, в представленной диссертационной работе предлагается новое сепа-рабельное ядро, не приводящее к неинтегрируемым выражениям, для описания различных парциальных состояний системы нейтрон-протон (пр) с полным моментом J = 0,1. В рамках подхода БС с сепарабельным ядром взаимодействия рассматривается реакция электрорасщепления дейтрона. Расчеты проводятся в импульсном приближении плоских волн (ИППВ). Исследуются аналитические особенности, присущие реакциям с участием электрона в однофотонном приближении, а имешю: факторизация электронного и адронного токов в матричном элементе, описывающем реакцию, и разделение соответствующих им тензоров в сечении в ИППВ [68]. Проводится сравнение результатов релятивистского и нерелятивистского вычислений, а также приводится предельный переход от релятивистского выражения для адронного тока к нерелятивистскому. Для полноты изложения приведены формулы для расчета ВКС, хотя само вычисление в рамках данной работы не проводится.

Цель диссертационной работы

Целью данной диссертации является исследование нуклон-нуклонных взаимодействий в подходе Бете-Солпитера с сепарабельным ядром. Рассматриваются рассеянные и связанные состояния np-системы в широкой области энергий. Для этого предлагается новая параметризация для входящих в ядро взаимодействия уравнения БС сепара-бельных функций. При этом не возникает необходимости исключать из рассмотрения нулевую компоненту импульса интегрирования, чтобы выражения не становились неин-тегрируемыми. Таким образом, в рамках предлагаемого подхода сохраняется свойство ковариантности, которое является неотъемлемым требованием при построении релятивистского описания. Подход позволяет выйти за рамки принципиальных ограничений, с которыми сталкиваются другие модели описания нуклон-нуклонных взаимодействий. Разработанные функции можно использовать для описания процесса тормозного излучения в пр-рассеянии, а также для описания различных процессов с участием дейтрона, таких как: упругое ес?-рассеяние при больших переданных импульсах, глубоконеупругое рассеяние электронов на дейтроне, фоторасщепление дейтрона и так далее. Связанная система нейтрон-протон (дейтрон) исследуется на примере рассмотрения эксклюзивного и инклюзивного процессов электрорасщепления в рамках ИППВ. Производится расчет сечения в нерелятивистском и релятивистском подходах с различными моделями ядер взаимодействий уравнения ВС. Для сравнения приводятся результаты, полученные в других подходах, что позволяет исследовать влияние релятивистских эффектов и используемой модели нуклон-нуклонных взаимодействий. Обсуждается влияние на наблюдаемые выбора модели электромагнитных формфакторов нуклонов.

Научная новизна и практическая ценность работы

В работе предлагаются новые сепарабельные ядра для описания парциальных состояний пр-системы с полным моментом J = 0,1. Построенные ядра позволяют описывать экспериментальные данные одинаково хорошо как в области низких, так и в области высоких энергий единым сепарабельным ядром. Построенные ядра не приводят в вычислениях к неинтегрируемым сингулярностям даже при условии учета нулевой компоненты импульса интегрирования, в отличие от своих предшественников (типа релятивистского ядра Graz II [69]), что позволяет проводить ковариантное описание процессов с участием дейтрона без каких-либо принципиальных ограничений.

Представлено исследование связанного (дейтрон) и рассеянного состояний пр-системы в рамках подхода Бете-Солпитера с сепарабельным ядром взаимодействия. Дейтрон исследуется в реакции электрорасщепления в рамках однофотонного приближения. В этом случае в получаемых выражениях можно разделить электронный (описывающий рассеяние электрона) и адронный (описывающий взаимодействие нуклонов в дейтроне) токи, а в импульсном приближении плоских волн при условии, что нейтрон является спектатором, - и квадраты модулей матричных элементов процесса для различных парциальных состояний дейтрона (свойство факторизации). Проведенные в подходе БС релятивистские и нерелятивистские расчеты сечения в различных кинематических условиях и сравнение их друг с другом и с экспериментальными данными показали необходимость улучшения предложенных ранее ядер взаимодействий. Предлагаемое в работе новое ядро пригодно для описания процессов при больших энергиях рассматриваемых нуклонов.

С помощью ядер нового типа становится возможным выйти за рамки приближения плоских волн в вычислениях электрорасщепления дейтрона без необходимости перехода к одному из квазипотенциальных приближений. Например, это дает возможность учитывать и исследовать влияние эффектов взаимодействия в конечном состоянии на вычисляемые наблюдаемые. Такое ядро может быть востребовано для расчета процессов в ядерной материи (в звездном веществе), где использование сепарабельных ядер взаимодействий обусловлено тем, что с ними легко проводить вычисления, в то время как реалистические потенциалы слишком громоздки для этой цели.

Предложенный подход - релятивистская ковариантная модель нуклон-нуклонных взаимодействий, позволяющая описывать процессы с участием дейтрона в широкой области энергий.

Апробация работы

Результаты, представленные в данной диссертации, докладывались и обсуждались на научных семинарах Лаборатории теоретической физики им. Н. Н. Боголюбова Объединенного института ядерных исследований (г. Дубна). А также на международной Балдинской конференции (ISHEPP-2004, ISHEPP-2006, ISHEPP-2008) (Дубна), на XIV научной конференции "ОМУС 2010" (Дубна), на международных конференциях: "Sym5 metries and Spin" (Прага, Чехия, 2004); International Workshop "Relativistic Nuclear Physics: from Hundreds of MeV to TeV" (Модра-Гармония, Словакия, 2006; Стара Десна, Словакия, 2009); The Fourth International Symposium on Symmetries in Subatomic Physics (Тайбей, Тайвань, 2009); "Relativistic Description of Two- and Three-body Systems in Nuclear Physics" (Тренто, Италия, 2009). Публикации

По материалам диссертации опубликовано работ: 5 - в журналах из списка ВАК [65, 67, 70, 71, 72], 4 - в трудах конференций [66, 73, 74, 75], 1 - в виде электронного препринта [76].

Объем и структура диссертации

Диссертация состоит из трех глав, введения, заключения и восьми приложений, общим объемом 165 страниц, включая 14 таблиц, 51 рисунок и список цитированной литературы из 133 наименований. Содержание работы

Во Введении обсуждаются причины, по которым исследование нуклон-нуклонных (NN) взаимодействий является интересной и актуальной задачей. Делается обзор существующих моделей NN взаимодействий, а также обсуждаются преимущества использования предлагаемого нами подхода, основанного на решении уравнения Бете-Солпитера с сепарабельным ядром взаимодействия. Приведены примеры использования данного;* подхода для описания различных реакций с участием дейтрона.

В первой главе излагается общий формализм описания np-взаимодействий. Он основывается на решении интегрального уравнения Бете-Солпитера для состояний рассеяния

T(p',p-,P) = V(p',p-,P) + ^5 J d4kV{p',k]P)S2(k]P)T(k,p-,P) (1) для Т-матрицы, где V - ядро взаимодействия (у нас - нуклонов в дейтроне), S2 - двухчастичная функция Грина, и уравнения для связанных состояний: фШ{р] Р) = Р) J d4W{p'к] Р)> (2) где Ф - амплитуда Бете-Солиитера, описывающая систему двух связанных нуклонов. Здесь р (р1) - импульс начальных (конечных) нуклонов, Р - полный импульс системы,

J, М - полный угловой момент системы и его проекция. Основой подхода является представление ядра взаимодействия V в сепарабельном виде: где функции G называются формфакторами, Л - матрица параметров. В этом случае каждое из интегральных уравнений (1), (2) можно свести к системе линейных уравнений, которая легко решается.

Во второй главе предлагается параметризация формфакторов сепарабельного ядра (3) функциями вида: где а, /3 - параметры, которые определяются из анализа экспериментальных данных в упругом пр-рассеянии, п - любое целое число. Ядро взаимодействия с такими функциями не содержит полюсов на действительной оси в плоскости комплексной нулевой компоненты относительного импульса ро. Это, в свою очередь, позволяет решить проблему, связанную с принципиальной невозможностью проведения вычислений наблюдаемых с релятивистским сепарабельным ядром Graz II [69] при больших энергиях, в котором полюсы по ро приводят к неинтегрируемым сингулярностям при интегрировании по 3-мерному импульсу р. В рамках представленной модели выводятся формулы для наблюдаемых, с помощью которых вычисляются параметры ядра взаимодействия. Полученные численные значения для фаз пр-рассеяния и низкоэнергетических параметров (длина рассеяния, эффективный радиус и т.д.), а также характеристик дейтрона сравниваются с экспериментальными данными и результатами, полученными в других моделях.

В третьей главе электрорасщепление дейтрона детально рассматривается в одно-фотонном приближении. Представлен вывод дифференциального сечения d?а/dE'<Ю!dEp для эксклюзивного процесса d(e, е'р)п, которое затем вычисляется в релятивистском и нерелятивистском подходах. Полученные результаты сравниваются с экспериментом в различных кинематических условиях при небольших переданных импульсах. Приводится предельный переход от релятивистского описания к нерелятивистскому. Обсуждается свойство факторизации адронной части в сечении, когда вылетающие нуклоны

V(p',p) = G(p')AG(p),

3)

4) считаются свободными (приближение плоских волн) и не учитывается взаимодействие налетающего электрона с нейтроном в дейтроне (нейтрон - спектатор). Также выводится инклюзивное сечение d2cr/dQ2d\pn\ для электрорасщепления дейтрона d(e,e'n)p. Расчет такого сечения проводится при больших переданных импульсах Q2 и потому позволяет проверить различные модели электромагнитных формфакторов нуклонов. Кроме того, сравнение результатов, полученных в рамках различных моделей NN взаимодействий, позволяет исследовать влияние используемой модели и релятивистских эффектов.

В Приложении приведены нормировки, используемые для спиноров нуклонов и электронов. Показано, как можно упростить вычисление матричных элементов адрон-ного тока дейтрона, сокращая число входящих в них матриц Дирака и устанавливая связь для одночастичных токов взаимодействия виртуального фотона с протоном и с нейтроном в дейтроне с помощью принципа Паули. Показано, как преобразуется фазовый объем, входящий в обсуждаемые сечения, при переходе из системы покоя л.р-пары в систему покоя дейтрона. Приводится способ упрощения интегралов при расчете матричных элементов тока дейтрона с учетом взаимодействия в конечном состоянии как в нерелятивистском, так и в релятивистском описаниях. Также приведены некоторые кинематические соотношения для входящих в вычисляемые сечения электрорасщепления величии и изложен вывод общего для процессов с участием электрона свойства факторизации адронной части в сечении.

В Заключении сформулированы основные результаты, представленные в диссертации.

Заключение диссертации по теме «Физика атомного ядра и элементарных частиц», Рогочая, Елена Павловна

Заключение

1. В рамках подхода Бете-Солпитера предложено сепарабельное ядро нуклон-нуклонных взаимодействий на основе нового класса функций, которые не содержат полюсов по нулевой компоненте относительного импульса на действительной оси и в расчетах не приводят к неинтегрируемым сингулярностям. Разработан метод вычисления наблюдаемых в различных реакциях с подобными функциями.

2. Параметры ядра найдены из анализа экспериментальных данных по упругому пр-рассеянию: низкоэнергетических характеристик (длина рассеяния, эффективный радиус) упругого пр-рассеяния и дейтрона (энергия связи, асимптотическое отношение и т.д.) и фаз рассеяния в парциальных каналах с полным угловым моментом J — 0,1. Особенностью полученного ядра является широкая область применимости по энергиям взаимодействующих нуклонов.

3. В предложенном подходе исследована реакция эксклюзивного электрорасщепления дейтрона. Получено сечение для неполяризованных частиц в импульсном приближении без учета взаимодействия вылетающих нуклонов в рамках нерелятивистского и релятивистского подходов. Результаты проведенных численных расчетов находятся в хорошем согласии с экспериментом в обоих случаях при малых импульсах отдачи вылетающего нейтрона. Показано возрастание роли релятивистских эффектов с увеличением импульса.

4. Продемонстрировано характерное для процессов развала дейтрона свойство факторизации адронного тока в дифференциальном сечении в рамках импульсного приближения плоских волн, когда нейтрон рассматривается в качестве спектато-ра.

5. Проведенный с помощью нового ядра расчет инклюзивного сечения электрорасщепления при больших переданных импульсах (JLab experiment Е-94-019) показывает сильную зависимость от асимптотического поведения импульсного распределения используемой модели нуклон-нуклонных взаимодействий, а также от выбора модели формфакторов нуклонов. В импульсном приближении без учета взаимодействия в конечном состоянии удается получить хорошее согласие с экспериментом при небольших импульсах отдачи нейтрона.

Я благодарна своим маме и бабушке за поддержку и веру в меня все эти годы. Именно это помогало мне держаться в самые сложные моменты. И потому эту работу я посвящаю им.

Также хочу выразить благодарность своим руководителям В.В. Бурову за полезные советы и безграничное терпение, проявленное к моим сомнениям и плохим ожиданиям, и С.Г. Бондаренко за то многое, чему он меня научил и что помогло мне сделать большую часть этой работы.

Я признательна А.А. Гою и B.JI. Резнику, за то, что они, в свое время, предоставили мне возможность поехать в ОИЯИ и продолжить работу, начатую еще в рамках диплома. Хотелось бы также поблагодарить преподавателей кафедры ядерной физики Дальневосточного государственного университета за знания, которые они мне дали.

Отдельное спасибо Й. Яневу за полезные советы в области численных расчетов и в том, как можно рациональнее использовать компьютерные возможности для работы, а также Ю.М. Быстрицкому за полезные дискуссии, в процессе которых мне удалось пайти ответы на многие вопросы. Моим друзьям не физикам, спасибо за моральную поддержку и оптимизм, которого мне самой так не хватает.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Рогочая, Елена Павловна, 2010 год

1. W.R. Dodge, E. Hayward, E. Wolynec, Phys. Rev. C28, 150 (1983).

2. P. Salabura et al. (HADES Collaboration), Acta Phys. Polon. B35, 1119 (2004).

3. P. Salabura et al. (HADES Collaboration), Prog. Part. Nucl. Phys. 53, 49 (2004).

4. V.V. Burov, V.N. Dostovalov, Z. Phys. A326, 245 (1987).

5. V.V. Burov, V.K. Lukyanov, A.I. Titov, Fiz. Elem. Chast. Atom. Yadra 15, 1249 (1984).

6. H. Dijk, B.L.G. Bakker, Nucl. Phys. A494, 438 (1989).

7. B.L.G. Bakker, I.M. Narodetsky, Adv. Nucl. Phys. 21, 1-84 (1994).

8. M. Croissiaux, Phys. Rev. 127, 613 (1962).

9. J.P. Meunier, J. Pigeon, J.N. Massot, Acta Phys. Austriaca 47, 291 (1977).

10. Yu.P. Antufev, V.L. Agranovich, V.S. Kuzmenko, P.V. Sorokin, Yad. Fiz. 22, 236 (1975).

11. L. Durand, Phys. Rev. 115, 1020 (1959).

12. P.E. Ulmer, Jefferson Lab Experiment E01020, proposal PR-01-007.

13. J.F. Mathiot, Nucl. Phys. A412, 201 (1984).

14. Yu.P. Mel'nik, A.V. Shebeko, Few-Body Syst. 13, 59 (1992).

15. T. De Forest, Jr., J.D. Walecka, Adv. Phys. 15, 1-109 (1966).

16. B. Mosconi, J. Pauschenwein, P. Ricci, Few-Body Syst., Suppl. 6, 223 (1992).

17. Т. Wilbois, G. Beck, H. Arenhovel, Few-Body Syst. 15, 39 (1993).

18. J.L. Friar, Nucl. Phys. A264, 455 (1976).

19. H. Arenhovel, W. Leidemann, E.L. Tomusiak, Z. Phys. A331, 123 (1988).

20. B.B. Котляр, Ю.П. Мельник, А.В. Шебеко, Phys. Part. Nucl. 26, 79 (1995) (ЭЧАЯ 26, вып. 1, 192).

21. M. Gari, H. Hyuga, Z. Phys. A277, No. 3, 291 (1976); Nucl. Phys. A274, Nos. 3&4, 335 (1976).

22. V.V. Burov, V.N. Dostovalov, S.E. Suskov, Czech. Journal Phys. bf 41, No. 11, 11391152 (1991); PEPAN 23, 721-766 (1992).

23. W.Y.P. Hwang, Phys. Rev. C21, 1086-1093 (1980); W.Y.P. Hwang, E.M. Henley, Ann. Phys. 129, 47 (1980).

24. K. Ogawa, T. Kamae, K. Nakamura, Nucl. Phys. A340, 451 (1980).

25. S.G. Bondarenko, V.V. Burov, N. Hamamoto, H. Toki, Phys. Rev. C65, 064003 (2002).

26. P.Erbs, PhD Thesis. Bonn University (1991).

27. H.H. Боголюбов, Б.В. Медведев, М.К. Поливанов, Вопросы теории дисперсионных соотношений. М.: Физматлит (1958) 204с.

28. G.I. Gakh, А.Р. Rekalo, Е. Tomasi-Gustafsson, Ann. Phys. 319, 150 (2005) arXiv:hep-ph/0412112].

29. J. Adam, F. Gross, S. Jeschonnek, P. Ulmer, J.W. Van Orden, Phys. Rev. C66, 044003 (2002).

30. E.E. Salpeter, H.A. Bethe, Phys. Rev. 84, 1232 (1951).

31. D. Lurie, Particles and Fields. New-York: Interscience Publisher (1968).

32. A.Yu. Korehin, A.V. Shebeko, Preprint KPTI.88-56, 24p.

33. С. Газиорович, Физика элементарных частиц. М.: Наука. Гл. ред. физ.-мат. лит. (1969) 744с.

34. F. Gross, Modern Topics in Electron Scattering. World Scientific (1991).

35. S.M. Dorkin, M. Beyer, S.S. Semikh, L.P. Kaptari, Few-Body Syst. 42, 1 (2008) arXiv:0708.2146[nucl-th]].

36. N. Nakanishi, Prog. Theor. Phys. Suppl. 43, 1 (1969).

37. J. Carbonell, V.A. Karmanov, Eur. Phys. J. A27, 11 (2006).

38. A.A. Logunov, A.N. Tavkhelidze, Nuovo Cim. 29, 380 (1963).

39. F. Gross, Phys. Rev. 142, 1025 (1966).

40. V.G. Kadyshevsky, R.M. Mir-Kasimov, N.B. Skatchkov, Nuovo Cim. 55A, 233 (1968).

41. R.H. Thompson, Phys. Rev. Dl, 110 (1970).

42. W. Fabian, H. Arenhovel, Nucl. Phys. A314, 253 (1979).

43. K. Holinde, K. Erkelenz, R. Alzetta, Nucl. Phys. A194, 161 (1972).

44. R. Blankenbecler, R. Sugar, Phys. Rev. 142, No. 4, 1051 (1966).

45. V. Pascalutsa, J.A. Tjon, Phys. Rev. C61, 054003 (2000).

46. J. Adam, Jr., F. Gross, S. Jeschonnek, P. Ulmer, J.W. Van Orden, Phys. Rev. C66, 044003 (2002) arXiv:nucl-th/0204068].

47. Дж. Браун, А.Д. Джексон, Нуклон-нуклонные взаимодействия. М.: Атомиздат (1976) 248с.

48. L.S. Azhgirey, N.P. Yudin, Phys. Part. Nucl. 37, No. 4, 1011 (2006) (Л.С. Ажгирей, Н.П. Юдин, ЭЧАЯ 37, вып. 4, 1011-1109 (2006)).

49. S.V. Akulinichev, PRINT-93-0337 (Moscow), TAMU-CI-93-06 (1993) arXiv:nucl-th/9303024].

50. M. Mangin-Brinet, J. Carbonell, V.A. Karmanov, Phys. Rev. C68, 055203 (2003) arXiv: hep-th/0308179].

51. J. Carbonell, В. Desplanques, V.A. Karmanov, J.F. Mathiot, Phys. Rept. 300, 215 (1998) arXiv:nucl-th/9804029].

52. A.F. Krutov, V.E. Troitsky, Phys. Part. Nucl. 40, 136 (2009).

53. S. Jeschonnek, J.W. Van Orden, Phys. Rev. C78, 014007 (2008).

54. F. Gross, Relativistic quantum mechanics and field theory. William-Mary Coll. and Jefferson Lab. New York, USA: Wiley (1993) 629 p.

55. R.A. Arndt, I.I. Strakovsky, R.L. Workman, Phys. Rev. C50, 2731 (1994).

56. O. Dumbrajs et al., Nucl. Phys. В216, 277 (1983).

57. S.G. Bondarenko, V.V. Burov, A.V. Molochkov, G.I. Smirnov, H. Toki, Prog. Part. Nucl. Phys. 48, 449 (2002).

58. R. Machleidt, Phys. Rev. C63, 024001(01) (2001).

59. S.G. Bondarenko, V.V. Burov, K.Yu. Kazakov, D.V. Shulga, Phys. Part. Nucl. Lett. 1, 178 (2004) arXiv :nucl-th/0402056].

60. K.Yu. Kazakov, S.Eh. Shirmovsky, Phys. Rev. C63, 014002 (2001) arXiv:nucl-th/0006015].

61. L. Mathelitsch, W. Plessas, W. Schweiger, Phys. Rev. C26, 65 (1982).

62. J. Haidenbauer, W. Plessas, Phys. Rev. СЗО, 1822 (1984).

63. J. Haidenbauer, Y. Koike, W. Plessas, Phys. Rev. C33, 439 (1986).

64. K. Schwarz, J. Frolich, H.F. Zingl, Acta Phys. Austr. 53, 191 (1981).

65. S.G. Bondarenko, V.V. Burov, W.-Y. Pauchy-Hwang, E.P. Rogochaya, JETP, Lett. 87, iss. 12, 753 (2008).

66. S.G. Bondarenko, V.V. Burov, W.-Y. Pauchy Hwang, E.P. Rogochaya, Nucl. Phys. A832, 233 (2010) arXiv:0810.4470[nucl-th]].

67. S. Frullani, J. Mougey, Adv. Nucl. Phys. 14, 1-283 (1984).

68. G. Rupp, J.A. Tjon, Phys. Rev. C41, 472 (1990).

69. S.G. Bondarenko, V.V. Burov, W.-Y.Pauchy Hwang, E.P. Rogochaya, Nucl. Phys. A, doi:10.1016/j.nuclphysa.2010.08.007, 17 pp. arXiv:1002.0487[nucl-th]].

70. S.G. Bondarenko, V.V. Burov, E.P. Rogochaya, A.A. Goy, Phys. Atom. Nucl. 70, 2054 (2007) arXiv:nucl-th/0612071].

71. S.G. Bondarenko, V.V. Burov, E.P. Rogochaya, A.A. Goy, Phys. Part. Nucl. Lett. 2, 323 (2005).

72. S.G. Bondarenko, V.V. Burov, A.A. Goy, E.P. Rogochaya, Proceedings of 9th International Workshop on Relativistic Nuclear Physics: Prom Hundreds MeV to TeV (RNP 2006), Modra-Harmonia, Slovakia. P. 76 (2006) arXiv:nucl-th/0611028].

73. S.G Bondarenko, V.V. Burov, E.P. Rogochaya, Proceedings of the 10th International Workshop on Relativistic Nuclear Physics: from Hundreds of MeV to TeV (RNP 2009), SAS, JINR. Stara Lesna, Slovakia P. 90-101 (2009).

74. С.Г. Бондаренко, B.B. Буров, Е.П. Рогочая, Труды XIV-ой научной конференции молодых ученых и специалистов ОИЯИ. Дубна, Россия, 2010. Р. 50-53.

75. S.G. Bondarenko, V.V. Burov, E.P. Rogochaya, послана в печать во Few-Body Syst. (2010), 17 pp. arXiv:1008.0107[nucl-th]].

76. Y. Yamaguchi, Phys. Rev. 95, 1628 (1954).

77. Y. Yamaguchi, Y. Yamaguchi, Phys. Rev. 95, 1635 (1954).

78. Дж. Тэйлор, Квантовая теория нерелятивистских столкновений. М.: Мир (1975) 565с.

79. Ф. Никитиу, Фазовый анализ в физике ядерных взаимодействий. М.: Мир (1983) 416с.

80. Н.А. Bethe, Phys. Rev. 76, 38 (1949).

81. J.J. Kubis, Phys. Rev. D6, 547-564 (1972).

82. В.Б. Берестецкий, E.M. Лифшиц, Л.П. Питаевский, Квантовая электродинамика. М.: Наука. Гл. ред. физ.-мат. лит. (1989) 728с.

83. Д.А. Варшалович, А.Н. Москалев, В.К. Херсонский, Квантовая теория углового момента. Л.: Наука (1975) 439с.

84. Plessas W., Acta Phys. Austriaca 54, 305 (1982).

85. G. Rupp, J.A. Tjon, Phys. Rev. C37, 1729 (1988).

86. W.M. Schmitt et al., Phys. Rev. C56, 1687 (1997).

87. A. Arriaga, R. Schiavilla, Phys. Rev. C76, 014007 (2007).

88. W. Leidemann, H Arenhoevel, Z. Phys. A326, 333 (1987).

89. Y. Avishai, T. Mizutani, Nucl. Phys. A338, 377 (1980).

90. R.E. Cutkosky, P.V. Landshoff, D.I. Olive, J.G. Polkinghorne, Nucl. Phys. B12, 281 (1969).

91. T.D. Lee, G.C. Wick, Nucl. Phys. B9, 209 (1969).

92. M. Jacob, G.C. Wick, Ann. Phys. 7, 404 (1959).

93. J. Fleischer, J.A. Tjon, Nucl. Phys. B84, 375 (1975).

94. S.G. Bondarenko et al., Part. Nucl., Lett. 2, 264 (2005).

95. R.A. Arndt, W.J. Briscoe, I.I. Strakovsky, R.L. Workman, Phys. Rev. C76, 025209 (2007).

96. N.H. Kwong, H.S. Kohler, Phys. Rev. C55, 1650 (1997).

97. H.P. Noyes, Phys. Rev. Lett. 15, 538 (1965).

98. K.L. Kowalski, Phys. Rev. Lett. 15, 798 (1965).

99. В. Loiseau, L. Mathelitsch, W. Plessas, K. Schwarz, Phys. Rev. C32, 2165 (1985).

100. S.G. Bondarenko, V.V. Burov, M. Beyer, S.M. Dorkin, Phys. Rev. C58, 3143 (1998).

101. N.L. Rodning, L.D. Knutson, Phys. Rev. C41, 898 (1990).

102. N. Honzawa, S. Ishida, Phys. Rev. C45, 47 (1992).

103. M. Lacombe et al. Phys. Rev. C21, 861 (1980).100 101 102103104105

104. V.G.J. Stoks, R.A.M. Kompl, M.C.M. Rentmeester, J.J. de Swart, Phys. Rev. C48, 792 (1993).

105. E. Kazes, Т.Е. Feuchtwang, P.H. Cutler, H. Grotch, Ann. Phys. 142, 80 (1982).

106. E. Бюклинг, К. Каянти, Кинематика элементарных частиц, М.: Мир (1975) 344с.

107. Л.Д. Ландау, Е.М. Лифшиц, Теория поля. М.: Наука. Гл. ред. физ.-мат. лит. (1988) 512с.

108. Дж.Д. Бьеркен, С.Д. Дрелл, Релятивистская квантовая теория, т.1: Релятивистская квантовая механика, М.: Наука. Гл. ред. физ.-мат. лит. (1978) 296с.

109. Ф. Хелзен, А. Мартин, Кварки и лептоны: Введение в физику частиц М.: Мир (1987) 456с.

110. K.Sh. Egiyan et al., CLAS Note No. 2006-025, http://wwwl.jlab.org/ul/Physics/Hall-B/clas/;

111. K.S. Egiyan, Phys. Rev. Lett. 98, 262502 (2007).

112. J.M. Laget, Phys. Lett. B609, 49 (2005);

113. L. Frankfurt, M.M. Sargsian, M.I. Strikman, Phys. Rev. C56, 1124 (1997).

114. V. Dmitrasinovic, F. Gross. Phys. Rev. C40, 2479 (1989).

115. M. Bernheim et al., Nucl. Phys. A365, 349 (1981).

116. S. Turck-Chieze et al., Phys. Lett. B142, 145 (1984).

117. H. Breuker et al., Nucl. Phys. A455, 641 (1986).

118. B. Boden et al., Nucl. Phys. A549, 471 (1992).

119. M.P. Rekalo, G.I. Gakh, A.P. Rekalo, УФЖ 30, 1125 (1985)

120. H. Pietschmann, H. Stremnitzer, Lett. Nuovo Cim. 2, 841 (1969).

121. O. Gayou et al. (Jefferson Lab Hall A), Phys. Rev. Lett. 88, 092301 (2002) arXiv:nucl-ex/0111010].

122. S. Galster et al., Nucl. Phys. B32, 221-237 (1971).

123. M.K. Jones et al. (Jefferson Lab Hall A), Phys. Rev. Lett. 84, 1398-1402 (2000) arXiv:nucl-ex/9910005].

124. К. Ициксон, Ж.-Б. Зюбер, Квантовая теория поля, т. 2. М.: Мир (1984) 400с.

125. С.М. Биленький, Введение в диаграммы Фейнмана и физику электрослабого взаимодействия М.: Энергоатомиздат (1990) 327с.